Ruch kulisty bryły. Kinematyka



Podobne dokumenty
Ruch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna

KINEMATYKA. Pojęcia podstawowe

Prędkość i przyspieszenie punktu bryły w ruchu kulistym

PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:

MECHANIKA 2 KINEMATYKA. Wykład Nr 5 RUCH KULISTY I RUCH OGÓLNY BRYŁY. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

P K. Położenie punktu na powierzchni kuli określamy w tym układzie poprzez podanie dwóch kątów (, ).

MECHANIKA OGÓLNA (II)

TEORIA SPRĘŻYSTOŚCI 10

A r promień wektor. r = f 1 (t), φ = f 2 (t) y r φ. x, = 0

Opis ruchu we współrzędnych prostokątnych (kartezjańskich)

Pręty silnie zakrzywione 1

cz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology

cz.2 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

Coba, Mexico, August 2015

Pola siłowe i ich charakterystyka

MECHANIKA III (Mechanika analityczna)

Środek ciężkości bryły jednorodnej

ZŁOŻONE RUCHY OSI OBROTOWYCH STEROWANYCH NUMERYCZNIE

23. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA

10. Ruch płaski ciała sztywnego

Guanajuato, Mexico, August 2015

Atom wodoru eV. Seria Lymana. od 91 nm to 122 nm. n = 2, 3,... Seria Paschena n = 4, 5,... n = 5, 6,... Seria Bracketta.

J. Szantyr - Wykład 7 Ruch ogólny elementu płynu

Strukturalne elementy symetrii. Krystalograficzne grupy przestrzenne.

MECHANIKA 2. Wykład Nr 3 KINEMATYKA. Temat RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

EPR. W -1/2 =-1/2 gµ B B

I. Rachunek wektorowy i jego zastosowanie w fizyce.

Wykład FIZYKA I. 9. Ruch drgający swobodny

Wykład FIZYKA I. 9. Ruch drgający swobodny. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ

Pęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :

11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO

Wykład 4. Zasada zachowania energii. Siły zachowawcze i niezachowawcze

>> ω z, (4.122) Przybliżona teoria żyroskopu

ANALIZA KONSTRUKCJI POWŁOKOWEJ. CIENKOŚCIENNY ZBIORNIK CIŚNIENIOWY

1. Podstawy rachunku wektorowego

Siła. Zasady dynamiki

dr inż. Zbigniew Szklarski

Novosibirsk, Russia, September 2002

POTENCJALNE POLE SIŁ. ,F z 2 V. x = x y, F y. , F x z F z. y F y

Dynamika punktu materialnego

Układy współrzędnych

Siły oporu prędkość graniczna w spadku swobodnym

1. K 5 Ruch postępowy i obrotowy ciała sztywnego

Zginanie ukośne LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW. Katedra Wytrzymałości Materiałów i Metod Komputerowych Mechaniki

Postać Jordana macierzy

MECHANIKA III (Mechanika analityczna)

Pochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:

Opis ruchu obrotowego

cz.1 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

PRZEKŁADNIE ZĘBATE CZOŁOWE ŚRUBOWE. WALCOWE (równoległe) STOŻKOWE (kątowe) ŚLIMAKOWE HIPERBOIDALNE. o zebach prostych. walcowe. o zębach.

J. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie

Funkcje analityczne. Wykład 13. Zastosowanie rachunku residuów do rozwiązywania problemów analizy rzeczywistej. Paweł Mleczko

Krzywe stożkowe Lekcja VII: Hiperbola

[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE

GRUPY SYMETRII Symetria kryształu

Materiały pomocnicze dla studentów I roku do wykładu Wstęp do fizyki I Wykład 1

napór cieczy - wypadkowy ( hydrostatyczny )

1. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW SIŁ. Redukcja płaskiego układu sił

Pozyskiwanie danych przestrzennych, wykorzystywanie map numerycznych i analogowych, posługiwanie się systemami GIS

Podstawy wytrzymałości materiałów

dr inż. Zbigniew Szklarski

II.6. Wahadło proste.

Podstawy wytrzymałości materiałów

, q3) współrzędnych kartezjańskich o równaniach:

XXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne

WYBRANE ZAGADNIENIA ODKSZTAŁCEŃ NAPĘDOWEGO KOŁA PNEUMATYCZNEGO CIĄGNIKA ROLNICZEGO. Bronisław Kolator

Równoważne układy sił

KONWENCJA ZNAKOWANIA MOMENTÓW I WZÓR NA NAPRĘŻENIA

DODATEK 6. Pole elektryczne nieskończenie długiego walca z równomiernie rozłożonym w nim ładunkiem objętościowym. Φ = = = = = π

Równa Równ n a i n e i ru r ch u u ch u po tor t ze (równanie drogi) Prędkoś ędkoś w ru r ch u u ch pros pr t os ol t i ol n i io i wym

Wyznaczanie ruchliwości i koncentracji nośników prądu w półprzewodnikach metodą efektu Halla

Maria Dems. T. Koter, E. Jezierski, W. Paszek

Model pojazdu zastosowany w programie V-SIM do symulacji ruchu i zderzeń pojazdów samochodowych

KINEMATYCZNE WŁASNOW PRZEKŁADNI

Wykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.

KINEMATYKA I DYNAMIKA CIAŁA STAŁEGO. dr inż. Janusz Zachwieja wykład opracowany na podstawie literatury

1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.

Ćwiczenie 361 Badanie układu dwóch soczewek

Orientacja zewnętrzna pojedynczego zdjęcia

POLITECHNIKA GDAŃSKA LABORATORIUM MASZYNY ELEKTRYCZNE

LABORATORIUM MECHANIKI EKSPERYMENTALNEJ. Instrukcja do ćwiczenia

Powierzchnie stopnia drugiego

Mechanika Robotów. Wojciech Lisowski. 2 Opis położenia i orientacji efektora Model geometryczny zadanie proste

GEOMETRIA ANALITYCZNA W PRZESTRZENI

Podstawy Konstrukcji Maszyn

Transformator Φ M. uzwojenia; siła elektromotoryczna indukowana w i-tym zwoju: dφ. = z1, z2 liczba zwojów uzwojenia pierwotnego i wtórnego.

,..., u x n. , 2 u x 2 1

Opis układu we współrzędnych uogólnionych, więzy i ich reakcje, stopnie swobody

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 10 7.XII Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

Zasady zachowania, zderzenia ciał

Tra r n a s n fo f rm r a m c a ja a na n p a rę r ż ę eń e pomi m ę i d ę zy y uk u ł k a ł d a am a i m i obr b ó r cony n m y i m

MECHANIKA 2 RUCH POSTĘPOWY I OBROTOWY CIAŁA SZTYWNEGO. Wykład Nr 2. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

Belki złożone i zespolone

Fizyka. Wykład 2. Mateusz Suchanek

POLITECHNIKA ŚLĄSKA. WYDZIAŁ ORGANIZACJI I ZARZĄDZANIA. Katedra Podstaw Systemów Technicznych - Mechanika Stosowana. y P 1. Śr 1 (x 1,y 1 ) P 2


Matematyka 2. Elementy analizy wektorowej cz I Pole wektorowe

Transkrypt:

Ruch kulist bł. Kinematka Ruchem kulistm nawam uch, w casie któego jeden punktów bł jest stale nieuchom. Ruch kulist jest obotem dookoła chwilowej osi obotu (oś ta mienia swoje położenie w casie). a) b) A A B B Smetalne, leżące na kołach dużch AB= A B Chwilowa oś obotu Ruch kulist bł: a) obót wokół punktu, b) obót dookoła chwilowej osi obotu

Pkład bł w uchu kulistm

Położenie. Bła, któej jeden punkt jest unieuchomion ma 3 stopnie swobod. Jej położenie jest opisane w sposób jednonacn jednie a pomocą kątów, wanch kątami Eulea. Dla okeślenia tch kątów wpowadam układ współędnch wiąanch błą ξ, η, ζ. ζ η linia węłów w ξ pis uchu kulistego bł a pomocą kątów Eulea Wobaźm sobie, że pocątkowo osie układu nieuchomego,, pokwają się osiami układu ξ, η, ζ. Następnie bła wkonuje obot: wokół osi nieuchomej o kąt (kąt pecesji), po wkonaniu tego obotu oś ξ najdie się na linii wanej linią węłów w, wokół osi ξ o kąt (kąt nutacji), ściśle wokół linii węłów w, wokół osi ζ o kąt (kąt obotu własnego). Kolejność wkonwania powżsch obotów jest dowolna i nie ma ona wpłwu na położenie końcowe bł.

Gdbśm chcieli a współędne bł pjąć kąt będące obotami wokół osi układu nieuchomego,,, wówcas kolejność wkonwania obotów decdowałab o położeniu końcowm bł. Kąt,, nie opisują więc jednonacnie położenia bł (można je pjąć tlko dla małch obotów). a) Wpłw kolejności wkonwania obotów bł na położenie końcowe: a) obot w kolejności wokół osi potem, b) obot w kolejności wokół osi potem b) Zatem kąt: = (t), = (t), = ( t) są współędnmi bł w uchu kulistm.

Pędkość bł. Ponieważ uch kulist jest obotem wokół chwilowej osi obotu, wekto pędkości kątowej leż na tej osi. chwilowa oś obotu Chwilowa oś obotu bł w uchu kulistm Wekto pędkości kątowej możem podać aówno w nieuchomm układie osi,, = i + j + k, jak i w układie wiąanm błą = ξ eξ + η eη + ζ eζ.

Znając pędkości: obotu własnego, pecesji oa nutacji, Wekto pędkości kątowch: obotu własnego, pecesji i nutacji Składowe wektoa, w układie nieuchomm,, oa uchomm ξ, η, ζ oblicam ależności: = = cos cos cos. = = ζ η ξ cos cos cos natomiast: =, =, = - pędkości mian kątów Eulea. Możem też wekto pędkości kątowej bł w uchu kulistm pedstawić w postaci w e k e + + = ζ ξ η ζ w

W celu naleienia składowch pędkości kątowej w układie,, oblicam poscególne jej składowe sumując algebaicnie odpowiednie składowe wektoów pędkości kątowch, 3 ζ = k cos = k cos η π π 3 = e w w

Tansfomacja do układu nieuchomego:,, = k = k ' 3 = ew cos cos cos

W celu naleienia składowch pędkości kątowej w układie ξ,η,ζ oblicam poscególne jej składowe sumując algebaicnie odpowiednie składowe wektoów pędkości kątowch, 3 ζ = k cos cos η chwilowa oś obotu π = 3 ξ ξ = = k e w η w l ξ η π

Tansfomacja do układu uchomego: ξ, η, ζ ξ = k = k ' 3 = ew cos η ζ cos cos

Pspiesenie. Wekto pspiesenia kątowego bł w uchu kulistm leż na chwilowej osi pspiesenia. chwilowa pśpiesenia oś ε Chwilowa oś pśpiesenia bł w uchu kulistm Wekto pspiesenia kątowego możem podać tak w nieuchomm układie osi,, ε = = ε i + ε j + ε k, jak i w uchomm układie osi ξ, η, ζ ε = = ε e + ε e + ε e ξ ξ η η ζ ζ.

W casie uchu kulistego bł stwnej chwilowa oś obotu mienia swoje położenie wględem nieuchomego układu odniesienia U oa wględem pousającej się bł. Pechodi ona jednak awse pe śodek uchu kulistego. Z tego wględu chwilowe osie obotu musą leżeć na pewnej powiechni stożkowej o wiechołku w punkcie. Podobnie, miejscem geometcnm chwilowch osi obotu w układie uchomm U jest powiechnia innego stożka, o wiechołku w punkcie. Powiechnie te nawają się aksoidami (aksioida uchoma i aksioida nieuchoma). l aksioida nieuchoma aksioida uchoma =

Pecesja egulana (scególn ppadek uchu kulistego) Pecesja egulana ma miejsce, gd spełnione są waunki: = const, stąd = = const = const Dla pecesji egulanej uch obotow pecesji i obotu własnego są jednostajnmi uchami wokół osi oa ζ. Pecesję egulaną można intepetować jako sumę dwóch obotowch uchów jednostajnch: uchu wokół osi wiąanej błą ζ, nachlonej stale pod kątem, pędkością kątową pecesji = const. = const oa uchu wokół osi, pędkością kątową Wekto pędkości kątowej leż w płascźnie,ζ, a jego długość wnosi (tw. cousów) = gdie: + + = cos const, = const

W ależności od watości kąta pomięd wektoami pędkości kątowej pecesji i obotu własnego, mam do cnienia pecesją postą (współbieżną), gd (kąt ost), lub 9 pecesją odwotną (peciwbieżną), gd > 9 (kąt owat).