KINEMATYCZNE WŁASNOW PRZEKŁADNI
|
|
- Roman Tomczyk
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 KINEMATYCZNE WŁASNOW ASNOŚCI PRZEKŁADNI
2 Waunki współpacy pacy zazębienia Zasada n 1 - koła zębate mogą ze sobą współpacować, kiedy mają ten sam moduł m. Czy to wymaganie jest wystaczające dla pawidłowej współpacy zębów?
3 Wielkości chaakteyzujące koło zębate: liczba zębów z, cechy geometyczne: moduł m, śednica podziałowa d, wysokość zęba h, itp. kształt zaysu boku zęba.
4 kształt zaysu boku zęba linia zaysu boku zęba
5 Kształt zaysu boku zęba w zasadzie może być dowolny, ponieważ znana jest metoda REALAUX, pozwalająca wyznaczyć pzeciwzays danego zaysu.
6 Jednakże dla pawidłowej pacy pzekładni linia zaysu boku zęba musi zapewniać: 1. stałość pzełożenia enia 2. ciągłość zazębienia Niespełnienie piewszego waunku powoduje, że w pzekładni pzy ω = const. części napędzającej, wystąpi ozpędzanie lub hamowanie części napędzanej, zależnie od chwilowej watości pzełożenia i. Z piewszym waunkiem związana jest tzw. główna zasada zazębienia (zasada Willisa). Z dugim waunkiem związana jest tzw. liczba pzypou. Spełnienie obu waunków zależy w głównej mieze od kształtu linii zaysu boku zębaz ba.
7 Zasadniczo kształt zaysu zęba może być dowolny, jednakże nie wszystkie zaysy spełniają pzedstawione waunki: stałości pzełożenia, enia, ciągłości zazębienia bienia. Najkozystniejsze okazały się zaysy utwozone pzez kzywe cykliczne, a więc wszelkiego odzaju cykloidy oaz ewolwenta koła, jako szczególny pzypadek cykloidy.
8 Kzywe cykliczne używane w kołach zębatych to: cykloida zwyczajna (otocykloida), epicykloida, hipocykloida, ewolwenta zwyczajna.
9 Cykloida zwyczajna (otocykloida) kzywa, któą keśli punkt koła toczącego się po innym kole. ρ 2π ρ z = Koło toczące się o pomieniu ρ nazywamy kołem odtaczającym, a koło nieuchome o pomieniu z = nazywamy kołem zasadniczym.
10
11 Epicykloida - uzyskuje się ją wówczas, gdy koło odtaczające ρ toczy się po zewnętznej części koła zasadniczego z. ρ z
12 Hipocykloida - uzyskuje się ją wówczas, gdy koło odtaczające ρ toczy się po wewnętznym toze koła zasadniczego z. ρ O z
13 Ewolwenta zwyczajna - (odwinięcie koła) jako szczególny pzypadek cykloidy uzyskuje się, gdy posta toczy się po toze kołowym (kole zasadniczym) z z ρ = 6 7 W danym pzypadku pomień koła odtaczającego ρ =.
14 0 ewolwenta koło dna wębów koło zasadnicze z d f
15 Dla pawidłowej pacy pzekładni linia zaysu boku zęba musi zapewniać: 1. stałość pzełożenia enia 2. ciągłość zazębienia Z piewszym waunkiem związana jest tzw. główna zasada zazębienia (zasada Willisa).
16 ZASADA ZAZĘBIENIA (zasada Willisa) Z kinematycznego punktu widzenia od zazębienia wymaga się ównomieności pzenoszenia uchu obotowego. Z tego zadania wynika główna zasada zazębienia bienia. Posta nomalna do boku zęba z w punkcie styku zębów z w kółk współpacuj pacujących cych musi pzechodzić pzez punkt styku kółk tocznych.
17 posta nomalna do boku zęba nomalna do boku zęba w punkcie B B styczna do boku zęba w punkcie B
18 1 KT 1 punkt styczności kół tocznych ω wspólna nomalna do zaysów zębów w punkcie ich styku B ω 2 C KT 2
19 Aby dwa zaysy współpacujących ze sobą zębów miały wspólną nomalną w punkcie ich styku to muszą być one utwozone pzez to samo koło odtaczające. W pzypadku zaysu cykloidalnego koło odtaczające dla współpacujących zaysów musi mieć tę samą śednicę. epicykloida ρ ρ hipocykloida wspólna nomalna do zaysów
20 W pzypadku zaysu ewolwentowego kołem odtaczającym jest linia posta, a więc ten waunek zawsze jest spełniony. koło odtaczające o pomieniu ównym
21 Można udowodnić, że linia łącząca śednice kół zębatych O 1 i jest podzielona pzez punkt C popocjonalnie do pędkości kątowych ω 1 i ω 2. 1 KT 1 punkt styczności kół tocznych ω wspólna nomalna do zaysów zębów w punkcie ich styku B ω 2 C KT 2
22 dowód: Koła 1 i 2 obacają się dokoła swoich śodków O 1 i w ten sposób, że ich zęby pozostają w stałym styku. Koło 1 obacając się z chwilową pędkością ω 1, wskutek styku zębów w punkcie B, nadaje kołu 2 chwilową pędkość ω 2. 1 ω 1 B ω 2 O 1 2
23 KT 1 1 O 1 z1 b1 N 1 V 1 B C V 2 KT 2 N 2 Równocześnie zgodnie z zasadami kinematyki b2 otzymujemy w punkcie B chwilowe pędkości 2 obwodowe V 1 i V 2. z2
24 KT 1 1 Pędkości obwodowe V 1 i V 2 można ozłożyć na składowe styczne do boków zębów W 1 i W 2 oaz postopadłe do nich C 1 i C 2. O 1 z1 b1 H V 1 W 1 W 2 B C N 1 KT 2 E F D V 2 C C 1 2 N 2 z2 b2 2
25 KT 1 1 O 1 z1 b1 H V 1 W 1 W 2 B C N 1 KT 2 E F D V 2 C C 1 2 N 2 z2 b2 2 Rozpatzmy podobne do siebie tójkąty: ΔO 1 N 1 B będzie podobny do ΔBDH Δ N 2 B będzie podobny do ΔBEF
26 KT 1 1 O 1 z1 b1 H V 1 W 1 W 2 B C N 1 KT 2 E F D V 2 C C 1 2 N 2 z2 b2 2
27 Z podobieństwa tójkątów wynika, że stosunki podobnych boków muszą być takie same. C V z1 1 = O N O B 1 = b1 KT 1 1 O 1 C V z2 2 = O N O B 2 = b2 b1 z1 H V 1 W 1 W 2 B C N 1 KT 2 E F V 2 D C C 1 2 N 2 z2 b2 2
28 b z O B O N V C = = b z V C = b z O B N O V C = = b z V C = Ponieważ zgodnie z założeniem zęby powinny być w ciągłym styku pzeto musi być spełniony waunek: 1 C 2 C = Wyznaczmy watości składowych C:
29 W pzypadku gdy C 1 < C 2 wówczas ząb koła dugiego wypzedzałby ząb koła piewszego, a to jest absudem. KT 1 1 b1 O 1 w1 z1 W pzeciwnym wypadku, gdy C 1 > C 2, ząb koła piewszego wciskałby się w ząb koła dugiego, co ównież jest nonsensem. KT 2 H E F V 1 V 2 D C C 1 2 W 1 W 2 B N 2 b2 w2 z2 C N 1 2
30 Po zestawieniu wzoów: b b V V z z = otzymamy: 1 C 2 C = b z V C = b z V C =
31 Chwilowe pędkości obwodowe V 1 i V 2 w punkcie B: V V = ω = ω 1 1 b1 2 2 b2 KT 1 1 O 1 b1 w1 z1 V Po podstawieniu uzyskuje się: 1 z1 = V 2 b1 b 2 z 2 KT 2 V 2 V 1 B N 2 b2 w2 z2 C N 1 2 ω 1 z1 b1 b1 = ω 2 z2 b2 b2
32 Wyażenie: ω = ω 1 z1 2 z2 pzekształcamy do postaci ω ω 1 2 = z z 2 1 = i gdzie i pzełożenie kinematyczne
33 1 Rozpatzmy podobne do siebie tójkąty KT 1 1 b1 O 1 w1 z1 i ΔO 1 N 1 C V 2 V 1 B C N 1 Δ N 2 C. KT 2 N 2 b2 w2 z2 2 2
34 1 KT 1 1 O 1 w1 z1 b1 Ponieważ z1 i z2 są bokami podobnymi do siebie tójkątów pzeto możemy napisać: KT 2 V 2 V 1 B N 2 b2 w2 z2 C N 1 2 i = ω ω 1 2 = z z 2 1 = OC OC 2 1 = 2 1 2
35 Wynika stąd, że linia łącząca śednice kół zębatych O 1 i została podzielona pzez punkt C popocjonalnie do pędkości kątowych ω 1 i ω 2. Stosunek ω 1 /ω 2 wyaża zaś pzełożenie kinematyczne pzekładni, a zatem można sfomułować już podstawową zasadę zazębienia, tzw. zasadę Willisa.
36 Jeżeli pzełożenie pzekładni ma pozostać niezmienne, to stosunek pomieni kół tocznych 1 do 2 ównież musi pozostawać niezmienny, a więc pzy stałych obotach osi kół O 1 i, punkt C musi pozostać stale w tym samym miejscu. KT 2 KT 1 1 b1 B N 2 b2 w2 z2 O 1 1 C 2 w1 z1 N 1 2
37 Punkt styczności kół tocznych C nosi nazwę centalnego punktu zazębienia bienia lub bieguna zazębienia bienia. KT 1 1 b1 O 1 1 w1 z1 Punkt C wynika z pzecięcia odcinka z linią łączącą śodek kół O 1 wobec czego udowodniliśmy twiedzenie postawione na początku. KT 2 B N 2 b2 w2 z2 C 2 N 1 2 linia łącząca śednice kół zębatych O 1 i została podzielona pzez punkt C popocjonalnie do pędkości kątowych ω 1 i ω 2.
38 LINIA PRZYPORU Linią pzypou (linia zazębienia) nazywamy miejsce geometyczne wszystkich punktów styku (pzypou) zębów podczas zazębiania.
39 ω 1 O 1 E 1 ω 2 Zęby te stykają się ze sobą po az piewszy w punkcie E 1, gdzie stopa zęba koła 1 (napędzającego) spotyka się po az piewszy z wiezchołkiem zęba koła 2 (napędzanego).
40 Następnie punkt ten pzesuwa się zajmując położenia pośednie. ω 1 O 1 ω 2
41 Następnie punkt ten pzesuwa się zajmując położenia pośednie. ω 1 O 1 ω 2
42 Następnie punkt ten pzesuwa się zajmując położenia pośednie. ω 1 O 1 ω 2
43 Następnie punkt ten pzesuwa się zajmując położenia pośednie. ω 1 O 1 ω 2
44 Następnie punkt ten pzesuwa się zajmując położenia pośednie. ω 1 O 1 C ω 2
45 Następnie punkt ten pzesuwa się zajmując położenia pośednie. ω 1 O 1 ω 2
46 Następnie punkt ten pzesuwa się zajmując położenia pośednie. ω 1 O 1 ω 2
47 Następnie punkt ten pzesuwa się zajmując położenia pośednie. ω 1 O 1 ω 2
48 Następnie punkt ten pzesuwa się zajmując położenia pośednie. ω 1 O 1 ω 2
49 Ostatnim punktem pzypou jest punkt E 2, gdzie wiezchołek zęba koła 1 ozstaje się ze stopą zęba koła 2. ω 1 O 1 E 2 ω 2
50 ω 1 O 1 C E 1 E 2 linia pzypou ω 2 Tajektoia tego punktu nazywa się linią pzypou. Odcinek linii pzypou E 1 E 2 nazywa się odcinkiem pzypou.
51 Kąt t pzypou Kąt zawaty między wspólną nomalną do zaysów zębów w punkcie styku zębów B a styczną do kół tocznych nazywa się kątem pzypou α. KT1 styczna do kół tocznych O 1 wspólna nomalna do zaysów C α B KT2 linia pzypou
52 Jeżeli linia pzypou jest kzywoliniowa to kąt pzypou jest zmienny. O 1 linia pzypou α B α A B A C wspólna nomalna do zaysów
53 Jeżeli linia pzypou jest postą to wyznacza ona ównież kieunek wspólnej nomalnej do zaysów, a zatem kąt pzypou jest stały α = const. linia pzypou O 1 C E 1 α = const. E 2 wspólna nomalna do zaysów
54 Dla pawidłowej pacy pzekładni linia zaysu boku zęba musi zapewniać: 1. stałość pzełożenia enia 2. ciągłość zazębienia Z piewszym waunkiem związana jest tzw. główna zasada zazębienia (zasada Willisa). Z dugim waunkiem związana jest tzw. liczba pzypou.
55 LICZBA PRZYPORU (wskaźnik pzypou, stopień pokycia) Z waunku ciągłości zazębienia niezbędne jest aby jedna paa zębów wychodząc z zazębienia została zastąpiona pzez następną paę zębów. O tym decyduje tzw. liczba pzypou (wskaźnik pzypou, stopień pokycia).
56 ω 1 O 1 KT1 p ) p ) A 2 E 1 A 1 B2 B 1 E 2 KT2 ω 2 W czasie, gdy punkt pzypou pzejdzie z punktu E 1 do punktu E 2, to punkt A 1, znajdujący się na kole tocznym koła 1, pzewęduje w tym czasie w położenie A 2. Natomiast punkt B 1, znajdujący się na kole tocznym koła 2, pzewęduje w tym czasie w położenie B 2.
57 Każdej długości odcinka pzypou E 1, E 2 odpowiada łuk zazębień A 1 A 2 i B 1 B 2 miezony na okęgach kół tocznych. ω 1 O 1 KT1 p ) p ) A 2 E 1 A 1 B2 B 1 E 2 KT2 ω 2
58 A 1 A 2 = B 1 B 2 = l KT1 p ) A 2 ω 1 O 1 l ) E 1 A 1 B2 B 1 E 2 KT2 ω 2
59 Aby każda paa zębów została w czasie pacy zastąpiona pzez następną paę zębów w sposób ciągły to łuk zazębienia l musi być większy od podziałki tocznej p miezonej na kole tocznym. ω 1 O 1 KT1 p ) p ) A 2 l ) l ) E 1 A 1 B2 B 1 E 2 KT2 ω 2
60 Liczba pzypou ε (stopień pokycia, wskaźnik pzypou) jest to stosunek łuku zazębienia l do podziałki tocznej p: ) l ε = ) p Liczba pzypou okeśla śednią liczbę pa zębów ównocześnie współpacujących.
61 Jeżeli liczba pzypou ε =1.5, wówczas każda paa zębów pacuje pzez 1/3 łuku zazębienia samotnie, a na początku i końcu łuku zazębienia współpacują dwie pay zębów, ównież pzez 1/3 łuku zazębienia. liczba pa zębów łuk zazębienia
62 Uogólniając: jeżeli 1 < ε < 2, wówczas odcinek czasu, pzez któy pacuje tylko jedna paa zębów wynosi (2-ε), a odcinek czasu, w któym pacują dwie pay zębów (ε-1). liczba pa zębów 2 1 ε -1 2-ε ε -1 łuk zazębienia
63 Natomiast: jeżeli 2 < ε < 3, wówczas odcinek czasu, pzez któy pacuje tylko jedna paa zębów wynosi (3-ε), a odcinek czasu, w któym pacują dwie pay zębów (ε-2). liczba pa zębów ε -2 3-ε ε -2 łuk zazębienia
64 Im większa jest liczba pzypou ε tym kozystniejsza (ówniejsza) jest paca pzekładni.
65 POŚLIZG ZĘBÓWZ Zjawisko opisane óżnymi pędkościami stycznymi nazywa się poślizgiem. KT 1 1 b1 O 1 z1 Jeżeli C 1 =C 2 to W 1 W 2 Tylko w punkcie C W 1 =W 2 =0 H V 2 V 1 W 1 W 2 B C N 1 KT 2 E F D C C 1 2 N 2 z2 b2 2
66 Współpacujące odcinki zaysów są óżne E 1 A 1 wielkość dogi poślizgu wyniesie E 1 A 1 E 1 B 1. E 1 B 1, to O 1 KT1 A 2 E 1 A 1 B 2 B 1 KT2 E 2
67 Głowa zęba koła 1 ślizga się po stopie zęba koła współpacującego 2 pzy czym odcinek czynnej wysokości stopy E 1 A 1 jest mniejszy od czynnej wysokości głowy E 1 B 1 zęba współpacującego, a zatem stopa zęba z zużywa się silniej niż jego głowag owa. O 1 KT1 A 2 E 1 A 1 B 2 B 1 KT2 E 2
68 Siły y występuj pujące w zazębieniu siła międzyzębna linia pzypou KP 1 C B KP 2 Siła wynikająca z oddziaływania jednego zęba na dugi zawsze działa wzdłuż wspólnej nomalnej do zaysów w punkcie ich styku.
69 O 1 linia pzypou P OB P OA P RA P NA A C P RB B PNB W pzypadku kzywoliniowej linii pzypou, siła międzyzębna P N zmienia kieunek oddziaływania, zaś jej składowe: obwodowa P O oaz pomieniowa P R zmieniają swoje watości.
70 O 1 linia pzypou P OB P RB PNB B C W pzypadku postej linii pzypou, zaówno siła międzyzębna P N jak i jej składowe: obwodowa P O oaz pomieniowa P R maja te same watości i kieunki.
1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.
Wykład 3. Zasada zachowania momentu pędu. Dynamika punktu mateialnego i były sztywnej. Ruch obotowy i postępowy Większość ciał w pzyodzie to nie punkty mateialne ale ozciągłe ciała sztywne tj. obiekty,
Bardziej szczegółowoGEOMETRIA PŁASZCZYZNY
GEOMETRIA PŁASZCZYZNY. Oblicz pole tapezu ównoamiennego, któego podstawy mają długość cm i 0 cm, a pzekątne są do siebie postopadłe.. Dany jest kwadat ABCD. Punkty E i F są śodkami boków BC i CD. Wiedząc,
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
Bardziej szczegółowoPodstawy Konstrukcji Maszyn
Podstay Konstukcji Maszyn Wykład 8 Pzekładnie zębate część D inŝ. Jacek zanigoski Klasyfikacja pzekładni zębatych. Ze zględu na miejsce zazębienia O zazębieniu zenętznym O zazębieniu enętznym Klasyfikacja
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowoPrzekładnie zębate. Klasyfikacja przekładni zębatych. 1. Ze względu na miejsce zazębienia. 2. Ze względu na ruchomość osi
Przekładnie zębate Klasyfikacja przekładni zębatych 1. Ze względu na miejsce zazębienia O zazębieniu zewnętrznym O zazębieniu wewnętrznym 2. Ze względu na ruchomość osi O osiach stałych Planetarne przynajmniej
Bardziej szczegółowo9. 1. KOŁO. Odcinki w okręgu i kole
9.. KOŁO Odcinki w okęgu i kole Cięciwa okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu d Śednica okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu pzechodzący pzez śodek okęgu (koła) Pomień
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoBRYŁA SZTYWNA. Umowy. Aby uprościć rozważania w tym dziale będziemy przyjmować następujące umowy:
Niektóe powody aby poznać ten dział: BRYŁA SZTYWNA stanowi dobe uzupełnienie mechaniki punktu mateialnego, opisuje wiele sytuacji z życia codziennego, ma wiele powiązań z innymi działami fizyki (temodynamika,
Bardziej szczegółowoGraf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie
Gaf skieowany Gaf skieowany definiuje się jako upoządkowaną paę zbioów. Piewszy z nich zawiea wiezchołki gafu, a dugi składa się z kawędzi gafu, czyli upoządkowanych pa wiezchołków. Ruch po gafie możliwy
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoPRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI
PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI ODPOWIEDZI DO ARKUSZA ROZSZERZONEGO Zadanie ( pkt) A Zadanie ( pkt) C Zadanie ( pkt) A, bo sinα + cosα sinα + cosα cos sinα sin cosα + π π + π sin α π A więc musi
Bardziej szczegółowo10. Ruch płaski ciała sztywnego
0. Ruch płaski ciała sztywnego. Pędkość w uchu płaskim Metody wyznaczania pędkości w uchu płaskim y x / chwiowy śodek pędkości. naitycznie Dane:, Szukane: s / /. Na podstawie położenia chwiowego śodka
Bardziej szczegółowoKONKURS Z MATEMATYKI DLA UCZNIÓW SZKÓŁ PODSTAWOWYCH
Konkusy w województwie podkapackim w oku szkolnym 08/09 KONKURS Z MTEMTYKI L UZNIÓW SZKÓŁ POSTWOWYH ETP REJONOWY KLUZ OPOWIEZI Zasady pzyznawania punktów za każdą popawną odpowiedź punkt za błędną odpowiedź
Bardziej szczegółowoOBLICZANIE KÓŁK ZĘBATYCH
OBLICZANIE KÓŁK ZĘBATYCH koło podziałowe linia przyporu P R P N P O koło podziałowe Najsilniejsze zginanie zęba następuje wówczas, gdy siła P N jest przyłożona u wierzchołka zęba. Siłę P N można rozłożyć
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 8 gudnia KOLOKWIUM W pzyszłym tygodniu więcej infomacji o pytaniach i tym jak pzepowadzimy te kolokwium 2 Moment bezwładności Moment bezwładności masy punktowej m pouszającej się
Bardziej szczegółowoOddziaływania fundamentalne
Oddziaływania fundamentalne Siła gawitacji (siła powszechnego ciążenia, oddziaływanie gawitacyjne) powoduje spadanie ciał i ządzi uchem ciał niebieskich Księżyc Ziemia Słońce Newton Dotyczy ciał posiadających
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowoPL B1 (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) (13) B1. fig.1 F16H 55/17 E21C 31/00 F04C 2/24 RZECZPOSPOLITA POLSKA
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 181581 (21 ) Numer zgłoszenia: 317495 Urząd Patentowy (22) Data zgłoszenia: 12.12.1996 Rzeczypospolitej Polskiej (13) B1 (51) Int.Cl.7 F16H 55/17
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY KATEDRA KONSTRUKCJI I EKSPLOATACJI MASZYN
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY KATEDRA KONSTRUKCJI I EKSPLOATACJI MASZYN KOREKCJA ZAZĘBIENIA ĆWICZENIE LABORATORYJNE NR 5 Z PODSTAW KONSTRUKCJI MASZYN OPRACOWAŁ: dr inż. Jan KŁOPOCKI Gdańsk 2000
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowoModyfikacja zarysu zębaz
Modyfikacja zarysu zębaz METODY OBRÓBKI BKI KÓŁK ZĘBATYCH W obróbce zębów kół zębatych wyróżnia się dwie metody: metoda kształtowa. metoda obwiedniowa. metoda kształtowa metoda obwiedniowa W metodzie kształtowej
Bardziej szczegółowoWyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym
1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci
Bardziej szczegółowoKRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony
KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póbna Matua z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 0 W ni niej szym sche ma cie oce nia nia za dań otwa tych są pe zen to wa ne pzy kła do we po paw ne od po wie
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA 2 wykład 4 Janusz Andzejewski Pole magnetyczne Janusz Andzejewski 2 Pole gawitacyjne γ Pole elektyczne E Definicja wektoa B = γ E = Indukcja magnetyczna pola B: F B F G m 0 F E q 0 qv B = siła Loentza
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady zachowania: enegia mechaniczna E E const. k p E p ()+E k (v) = 0 W układzie zachowawczym odosobnionym całkowita enegia mechaniczna, czyli suma enegii potencjalnej, E p, zaówno
Bardziej szczegółowoIV.2. Efekt Coriolisa.
IV.. Efekt oiolisa. Janusz B. Kępka Ruch absolutny i względny Załóżmy, że na wiującej taczy z pędkością kątową ω = constant ciało o masie m pzemieszcza się ze stałą pędkością = constant od punktu 0 wzdłuż
Bardziej szczegółowoXXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne
XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁASKICH
Politecnika Rzeszowska Wydział Budowy Maszyn i Lotnictwa Kateda Samolotów i Silników Lotniczyc Pomoce dydaktyczne Wytzymałość Mateiałów CHRKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁSKICH Łukasz Święc Rzeszów, 18
Bardziej szczegółowoModele odpowiedzi do arkusza Próbnej Matury z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony
Modele odpowiedzi do akusza Póbnej Matuy z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 00 W kluczu są pezentowane pzykładowe pawidłowe odpowiedzi. Należy ównież uznać odpowiedzi ucznia, jeśli są inaczej
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Wykład Nr 3 KINEMATYKA. Temat RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 3 KINEMATYKA Temat RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ Prowadzący: dr Krzysztof Polko Pojęcie Ruchu Płaskiego Rys.1 Ruchem płaskim ciała sztywnego nazywamy taki ruch, w którym wszystkie
Bardziej szczegółowoZACHODNIOPOMORSKI UNIWERSYTET TECHNOLOGICZNY
ZACHODNIOPOMORSKI UNIWERSYTET TECHNOLOGICZNY w Szczecinie UNIWERSYT E ZACHODNIOPOMOR T T E CH LOGICZNY W SZCZECINIE NO SKI KATEDRA MECHANIKI I PODSTAW KONSTRUKCJI MASZYN ZAKŁAD PODSTAW KONSTRUKCJI MASZYN
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA DO ĆWICZENIA
NSTRKJA DO ĆWZENA Temat: Rezonans w obwodach elektycznych el ćwiczenia elem ćwiczenia jest doświadczalne spawdzenie podstawowych właściwości szeegowych i ównoległych ezonansowych obwodów elektycznych.
Bardziej szczegółowoOdpowiednio [4] zużycie liniowe zębów koła ślimakowego w ciągu jednego obrotu oblicza się według wzoru
Postępy Nauki i Tecniki n 5, 0 Mion Czeniec, Jezy Kiełbiński, Jui Czeniec METODA NA OSZACOWANIE WPŁYWU ZUŻYCIA NA WYTRZYMAŁOŚĆ STYKOWĄ ORAZ TRWAŁOŚĆ PRZEKŁADNI ŚLIMAKOWEJ ZE ŚLIMAKIEM ARCHIMEDESA Steszczenie.
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika sztywności drutu metodą dynamiczną.
Ćwiczenie M- Wyznaczanie współczynnika sztywności dutu metodą dynamiczną.. Ce ćwiczenia: pomia współczynnika sztywności da stai metodą dgań skętnych.. Pzyządy: dwa kążki metaowe, statyw, dut staowy, stope,
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 RUCH POSTĘPOWY I OBROTOWY CIAŁA SZTYWNEGO. Wykład Nr 2. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 2 RUCH POSTĘPOWY I OBROTOWY CIAŁA SZTYWNEGO Prowadzący: dr Krzysztof Polko WSTĘP z r C C(x C,y C,z C ) r C -r B B(x B,y B,z B ) r C -r A r B r B -r A A(x A,y A,z A ) Ciało sztywne
Bardziej szczegółowoAtom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym
Dieektyki Dieektyki substancje, w któych nie występują swobodne nośniki ładunku eektycznego (izoatoy). Może być w nich wytwozone i utzymane bez stat enegii poe eektyczne. dieektyk Faaday Wpowadzenie do
Bardziej szczegółowoMechanika ogólna. Łuki, sklepienia. Zalety łuków (2) Zalety łuków (1) Geometria łuku (1) Geometria łuku (2) Kształt osi łuku (2) Kształt osi łuku (1)
Łuki, sklepienia Mechanika ogólna Wykład n 12 Pęty o osi zakzywionej. Łuki. Łuk: pęt o osi zakzywionej (w stanie nieodkształconym) w płaszczyźnie działania sił i podpaty na końcach w taki sposób, że podpoy
Bardziej szczegółowoPodstawy Konstrukcji Maszyn
Podstawy Konstrukcji Maszyn Część Wykład nr. 1 1. Podstawowe prawo zazębienia I1 przełożenie kinematyczne 1 i 1 = = ω ω r r w w1 1 . Rozkład prędkości w zazębieniu 3 4 3. Zarys cykloidalny i ewolwentowy
Bardziej szczegółowo20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.
Włodzimiez Wolczyński Pawo Coulomba 20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA. POLE CENTRALNE I JEDNORODNE Q q = k- stała, dla póżni = 9 10 = 1 4 = 8,9 10 -stała dielektyczna póżni ε względna stała dielektyczna
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE MOMENTU BEZWŁADNOSCI KRĄŻKA
Ćwiczenie -7 WYZNACZANE OENTU BEZWŁADNOSC KRĄŻKA. Cel ćwiczenia: zapoznanie się z teoią momentu bezwładności. Wyznaczenie momentu bezwładności były względem osi obotu z siłą tacia i bez tej siły, wyznaczenie
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 11 OPTYMALIZACJA WIELOKRYTERIALNA
WYKŁAD OPTYMALIZACJA WIELOKYTEIALNA Wstęp. W wielu pzypadkach pzy pojektowaniu konstukcji technicznych dla okeślenia ich jakości jest niezędne wpowadzenie więcej niż jednego kyteium oceny. F ) { ( ), (
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 KINEMATYKA. Wykład Nr 5 RUCH KULISTY I RUCH OGÓLNY BRYŁY. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 KINEMATYKA Wykład Nr 5 RUCH KULISTY I RUCH OGÓLNY BRYŁY Prowadzący: dr Krzysztof Polko Określenie położenia ciała sztywnego Pierwszy sposób: Określamy położenia trzech punktów ciała nie leżących
Bardziej szczegółowoWykład 15. Reinhard Kulessa 1
Wykład 5 9.8 Najpostsze obwody elektyczne A. Dzielnik napięcia. B. Mostek Wheatstone a C. Kompensacyjna metoda pomiau siły elektomotoycznej D. Posty układ C. Pąd elektyczny w cieczach. Dysocjacja elektolityczna.
Bardziej szczegółowoGrzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki
Gzegoz Konaś Powtóka z fizyki - dla uczniów gimnazjów, któzy chcą wiedzieć to co tzeba, a nawet więcej, - dla uczniów liceów, któzy chcą powtózyć to co tzeba, aby zozumieć więcej, - dla wszystkich, któzy
Bardziej szczegółowoFizyka 10. Janusz Andrzejewski
Fizyka 10 Pawa Keplea Nauki Aystotelesa i Ptolemeusza: wszystkie planety i gwiazdy pouszają się wokół Ziemi po skomplikowanych toach( będących supepozycjami uchów Ppo okęgach); Mikołaj Kopenik(1540): planety
Bardziej szczegółowo00502 Podstawy kinematyki D Część 2 Iloczyn wektorowy i skalarny. Wektorowy opis ruchu. Względność ruchu. Prędkość w ruchu prostoliniowym.
1 00502 Kinematyka D Dane osobowe właściciela akusza 00502 Podstawy kinematyki D Część 2 Iloczyn wektoowy i skalany. Wektoowy opis uchu. Względność uchu. Pędkość w uchu postoliniowym. Instukcja dla zdającego
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 8. Grawitacja. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 8. Gawitacja D hab. inż. Władysław Atu Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wocławskiej http://www.if.pw.woc.pl/~wozniak/fizyka1.html CIĄŻENIE POWSZECHNE (GRAWITACJA) Wzajemne pzyciąganie
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne
Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką
Bardziej szczegółowoOpis ćwiczeń na laboratorium obiektów ruchomych
Gdańsk 3.0.007 Opis ćwiczeń na laboatoium obiektów uchomych Implementacja algoytmu steowania obotem w śodowisku symulacyjnym gy obotów w piłkę nożną stwozonym w Katedze Systemów Automatyki Politechniki
Bardziej szczegółowoWPROWADZENIE. Czym jest fizyka?
WPROWADZENIE Czym jest fizyka? Fizyka odgywa dziś olę tego co dawniej nazywano filozofią pzyody i z czego zodziły się współczesne nauki pzyodnicze. Można powiedzieć, że fizyka stanowi system podstawowych
Bardziej szczegółowoGRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
Bardziej szczegółowoθ = s r, gdzie s oznacza długość łuku okręgu o promieniu r odpowiadającą kątowi 2. Rys Obrót ciała wokół osi z
IX. OBROTY 9.1. Zmienne obotowe W celu opisania uchu obotowego ciała wokół ustalonej osi (zwanej osią obotu) należy wybać linię postopadłą do osi obotu, któa jest związana z ciałem i któa obaca się waz
Bardziej szczegółowoDobór zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometrycznego
Dobó zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometycznego Wstępnym zadaniem pzy budowie modelu ekonometycznego jest okeślenie zmiennych objaśniających. Kyteium wybou powinna być meytoyczna znajomość
Bardziej szczegółowoPęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :
Mechanika ogólna Wykład n 13 Zasady zachowania w dynamice. Dynamika były sztywnej. Dynamika układu punktów mateialnych. 1 Zasady zachowania w dynamice Zasada: zachowania pędu; zachowania momentu pędu (kętu);
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Pocesów Konstukcj Inżyneskch Ruch obotowy Keunek Wyóżnony pzez PKA 1 Ruch jednostajny po okęgu Ruch cząstk nazywamy uchem jednostajnym po okęgu jeśl pousza sę ona po okęgu lub kołowym łuku z pędkoścą
Bardziej szczegółowoWspomagane komputerowo projektowanie przekładni zębatej o krzywej tocznej zawierającej krzywe przejściowe
DOMAŃSKI Janusz 1 BAJKOWSKI Marcin 2 Wspomagane komputerowo projektowanie przekładni zębatej o krzywej tocznej zawierającej krzywe przejściowe WSTĘP Przekładnie zębate podczas pracy podlegają różnego rodzaju
Bardziej szczegółowoPRĘDKOŚĆ POŚLIZGU W ZAZĘBIENIU PRZEKŁADNI ŚLIMAKOWEJ
KOMISJA BUDOWY MASZYN PAN ODDZIAŁ W POZNANIU ol. 7 nr Archiwum Technologii Maszyn i Automatyzacji 007 LESZEK SKOCZYLAS PRĘDKOŚĆ POŚLIZGU W ZAZĘBIENIU PRZEKŁADNI ŚLIMAKOWEJ W artykule przedstawiono sposób
Bardziej szczegółowoRuch jednostajny po okręgu
Ruch jednostajny po okęgu W uchu jednostajnym po okęgu pędkość punktu mateialnego jest stała co do watości ale zmienia się jej kieunek. Kieunek pędkości jest zawsze styczny do okęgu będącego toem. Watość
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowo9.1 POMIAR PRĘDKOŚCI NEUTRINA W CERN
91 POMIAR PRĘDKOŚCI NEUTRINA W CERN Rozdział należy do teoii pt "Teoia Pzestzeni" autostwa Daiusza Stanisława Sobolewskiego http: wwwtheoyofspaceinfo Z uwagi na ozważania nad pojęciem czasu 1 możemy pzyjąć,
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
Enegia kinetyczna i paca. Enegia potencjalna Wykład 4 Wocław Uniesity of Technology 1 5-XI-011 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut 63 kg Paul Andeson
Bardziej szczegółowoOWE PRZEKŁADNIE WALCOWE O ZĘBACH Z BACH ŚRUBOWYCH
CZOŁOWE OWE PRZEKŁADNIE WALCOWE O ZĘBACH Z BACH ŚRUBOWYCH Klasyfikacja przekładni zębatych w zależności od kinematyki zazębień PRZEKŁADNIE ZĘBATE CZOŁOWE ŚRUBOWE WALCOWE (równoległe) STOŻKOWE (kątowe)
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele
Bardziej szczegółowoSiła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers
Siła tacia Tacie jest zawsze pzeciwnie skieowane do kieunku uchu (do pędkości). P. G. Hewitt, Fizyka wokół nas, PWN R. D. Knight, Physics fo scientists and enginees Symulacja molekulanego modelu tacia
Bardziej szczegółowoL(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)
0. Małe dgania Kótka notatka o małych dganiach wyjasniające możliwe niejasności. 0. Poszukiwanie punktów ównowagi Punkty ównowagi wyznaczone są waunkami x i = 0, ẋi = 0 ( Pochodna ta jest ówna pochodnej
Bardziej szczegółowoMechanika ogólna. Łuki, sklepienia. Zalety łuków (1) Zalety łuków (2) Geometria łuku (2) Geometria łuku (1) Kształt osi łuku (1) Kształt osi łuku (2)
Łuki, skepienia Mechanika ogóna Wykład n Pęty o osi zakzywionej. Łuki. Łuk: pęt o osi zakzywionej (w stanie nieodkształconym) w płaszczyźnie działania sił i podpaty na końcach w taki sposó, że podpoy nie
Bardziej szczegółowoPodstawy Konstrukcji Maszyn
0-05-7 Podstawy Konstrukcji Maszyn Część Wykład nr.3. Przesunięcie zarysu przypomnienie znanych zagadnień (wykład nr. ) Zabieg przesunięcia zarysu polega na przybliżeniu lub oddaleniu narzędzia od osi
Bardziej szczegółowoWykład 5: Dynamika. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 5: Dynamika d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Pzyczyny uchu - zasady dynamiki dla punktu mateialnego Jeśli ciało znajduje się we właściwym miejscu,
Bardziej szczegółowoSKRYPT DO ZAJĘĆ WYRÓWNAWCZYCH Z FIZYKI DLA STUDENTÓW I ROKU AKADEMII MORSKIEJ W SZCZECINIE
Publikacja współfinansowana ze śodków Unii Euopejskiej w amach Euopejskiego Funduszu Społecznego SKRYPT DO ZAJĘĆ WYRÓWNAWCZYCH Z FIZYKI DLA STUDENTÓW I ROKU AKADEMII MORSKIEJ W SZCZECINIE d Janusz Chzanowski
Bardziej szczegółowocz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 10: Gawitacja cz. 1. d inż. Zbiniew Szklaski szkla@ah.edu.pl http://laye.uci.ah.edu.pl/z.szklaski/ Doa do pawa powszechneo ciążenia Ruch obitalny planet wokół Słońca jak i dlaczeo? Reulane, wieloletnie
Bardziej szczegółowoZjawisko indukcji. Magnetyzm materii.
Zjawisko indukcji. Magnetyzm mateii. Wykład 6 Wocław Univesity of Technology -04-0 Dwa symetyczne pzypadki PĘTLA Z PĄDEM MOMENT SIŁY + + POLE MAGNETYCZNE POLE MAGNETYCZNE P A W O I N D U K C J I MOMENT
Bardziej szczegółowo9. PLANIMETRIA. Cięciwa okręgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okręgu
9. PLANIMETIA 9.. Okąg i koło ) Odinki w okęgu i kole S Cięiw okęgu (koł) odinek łąząy dw dowolne punkty okęgu d S Śedni okęgu (koł) odinek łąząy dw dowolne punkty okęgu pzeodząy pzez śodek okęgu (koł)
Bardziej szczegółowoMateriały pomocnicze do ćwiczenia laboratoryjnego z korekcji kół zębatych (uzębienia i zazębienia)
Materiały pomocnicze do ćwiczenia laboratoryjnego z korekcji kół zębatych (uzębienia i zazębienia) 1. WPROWADZENIE Koła zębate znajdują zastosowanie w rozlicznych mechanizmach, począwszy od przemysłu zegarmistrzowskiego
Bardziej szczegółowoPRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r
PRACA MOC ENERGIA Paca Pojęcie pacy używane jest zaówno w fizyce (w sposób ścisły) jak i w życiu codziennym (w sposób potoczny), jednak obie te definicje nie pokywają się Paca w sensie potocznym to każda
Bardziej szczegółowoWykład 10. Reinhard Kulessa 1
Wykład 1 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne cd. 14. Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego 14..1 Pole indukcji magnetycznej pochodzące od nieskończenie długiego pzewodnika z pądem. 14.. Pawo
Bardziej szczegółowonależą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło
07 0 Opacował: mg inż. Macin Wieczoek www.mawie.net.pl. Elementy ezystancyjne. należą do gupy odbioników enegii elektycznej idealne elementy ezystancyjne pzekształcają enegię pądu elektycznego w ciepło.
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 10: Gawitacja d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Siły centalne Dla oddziaływań gawitacyjnych C Gm 1 m C ˆ C F F 3 C C Dla oddziaływań elektostatycznych
Bardziej szczegółowoKoła stożkowe o zębach skośnych i krzywoliniowych oraz odpowiadające im zastępcze koła walcowe wytrzymałościowo równoważne
Spis treści PRZEDMOWA... 9 1. OGÓLNA CHARAKTERYSTYKA I KLASYFIKACJA PRZEKŁADNI ZĘBATYCH... 11 2. ZASTOSOWANIE I WYMAGANIA STAWIANE PRZEKŁADNIOM ZĘBATYM... 22 3. GEOMETRIA I KINEMATYKA PRZEKŁADNI WALCOWYCH
Bardziej szczegółowoRÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 14
RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 14 Wybrane przykłady krzywych płaskich Wybrane przykłady krzywych Cykloida Okrąg o promieniu a toczy sie bez poslizgu po prostej. Ustalony punkt tego okręgu porusza się po krzywej
Bardziej szczegółowoPrzypadki toczenia okręgu
ul. Konarskiego 2, 30-049 Kraków Tel. 12 633 13 83 lub 12 633 02 47 Przypadki toczenia okręgu Arkadiusz Biel Kraków 2012 Motywem do napisania pracy była obserwacja przyczepionej do szprychy roweru kolorowej
Bardziej szczegółowoZACHODNIOPOMORSKI UNIWERSYTET TECHNOLOGICZNY
ZACHODNIOPOMORSKI UNIWERSYTET TECHNOLOGICZNY w Szczecinie UNIWERSYT E ZACHODNIOPOMOR T T E CH LOGICZNY W SZCZECINIE NO SKI KATEDRA MECHANIKI I PODSTAW KONSTRUKCJI MASZYN ZAKŁAD PODSTAW KONSTRUKCJI MASZYN
Bardziej szczegółowoZACHODNIOPOMORSKI UNIWERSYTET TECHNOLOGICZNY
ZACHODNIOPOMORSKI UNIWERSYTET TECHNOLOGICZNY w Szczecinie UNIWERSYT E ZACHODNIOPOMOR T T E CH LOGICZNY W SZCZECINIE NO SKI KATEDRA MECHANIKI I PODSTAW KONSTRUKCJI MASZYN ZAKŁAD PODSTAW KONSTRUKCJI MASZYN
Bardziej szczegółowoKOOF Szczecin: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej. Andrzej Wysmołek Komitet Główny Olimpiady Fizycznej, IFD UW.
LVII OLIMPIADA FIZYCZNA (007/008). Stopień III, zadanie doświadczalne D Źódło: Auto: Nazwa zadania: Działy: Słowa kluczowe: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej. Andzej Wysmołek Komitet Główny Olimpiady
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 6. POMIAR MOMENTU BEZWŁADNOŚCI. SPRAWDZENIE DRUGIEJ ZASADY DYNAMIKI DLA RUCHU OBROTOWEGO. BADANIE ADDYTYWNOŚCI MOMENTU BEZWłADNOŚCI
ĆWICZEIE 6 POMIAR MOMETU BEZWŁADOŚCI. SPRAWDZEIE DRUGIEJ ZASADY DYAMIKI DLA RUCHU OBROTOWEGO. BADAIE ADDYTYWOŚCI MOMETU BEZWłADOŚCI Wpowadzenie Była sztywna to układ punktów mateialnych o stałych odległościach
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Paca Paca jest ówna iloczynowi pzemieszczenia oaz siły, któa te pzemieszczenie wywołuje. Paca jest wielkością skalaną wyażaną w dżulach (ang. Joul) [J] i w ogólności może być zdefiniowana
Bardziej szczegółowoPrawo Gaussa. Potencjał elektryczny.
Pawo Gaussa. Potencjał elektyczny. Wykład 3 Wocław Univesity of Technology 7-3- Inne spojzenie na pawo Coulomba Pawo Gaussa, moŝna uŝyć do uwzględnienia szczególnej symetii w ozwaŝanym zagadnieniu. Dla
Bardziej szczegółowoDODATEK 6. Pole elektryczne nieskończenie długiego walca z równomiernie rozłożonym w nim ładunkiem objętościowym. Φ = = = = = π
DODATEK 6 Pole elektycne nieskońcenie długiego walca ównomienie ołożonym w nim ładunkiem objętościowym Nieskońcenie długi walec o pomieniu jest ównomienie naładowany ładunkiem objętościowym o stałej gęstości
Bardziej szczegółowo= ± Ne N - liczba całkowita.
POL LKTRYCZN W PRÓŻNI Ładunek - elementany Nieodłączna własność niektóych cząstek elementanych, [n. elektonu (-e), otonu (+e)], zejawiająca się w oddziaływaniu elektomagnetycznym tych cząstek. e =,6-9
Bardziej szczegółowoPróba określenia miary jakości informacji na gruncie teorii grafów dla potrzeb dydaktyki
Póba okeślenia miay jakości infomacji na guncie teoii gafów dla potzeb dydaktyki Zbigniew Osiak E-mail: zbigniew.osiak@gmail.com http://ocid.og/0000-0002-5007-306x http://via.og/autho/zbigniew_osiak Steszczenie
Bardziej szczegółowoStudia magisterskie ENERGETYKA. Jan A. Szantyr. Wybrane zagadnienia z mechaniki płynów. Ćwiczenia 2. Wyznaczanie reakcji hydrodynamicznych I
Studia magisteskie ENERGETYK Jan. Szanty Wybane zagadnienia z mehaniki płynów Ćwizenia Wyznazanie eakji hydodynamiznyh I Pzykład 1 Z dyszy o śedniah =80 [mm] i d=0 [mm] wypływa woda ze śednią pędkośią
Bardziej szczegółowom q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady dynamiki Newtona I II Każde ciało twa w stanie spoczynku lub pousza się uchem postoliniowym i jednostajnym, jeśli siły pzyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Zmiana
Bardziej szczegółowoSkładowe przedmiotu MECHANIKA I MECHATRONIKA. mechanika techniczna podstawy konstrukcji maszyn mechatronika
Składowe pzedmiotu MECHANIKA I MECHATRONIKA mechanika techniczna podstawy konstukcji maszyn mechatonika mechanika techniczna mechanika ogólna (teoetyczna): kinematyka (badanie uchu bez wnikania w jego
Bardziej szczegółowoDZIAŁANIE MECHANIZMÓW BRONI AUTOMATYCZNEJ Z ODPROWADZENIEM GAZÓW PO ZATRZYMANIU TŁOKA GAZOWEGO
mg inż. ałgozata PAC pof. d hab. inż. Stanisław TORECKI Wojskowa Akademia Techniczna DZIAŁANIE ECHANIZÓW BRONI AUTOATYCZNEJ Z ODPROWADZENIE GAZÓW PO ZATRZYANIU TŁOKA GAZOWEGO Steszczenie: W efeacie pzedstawiono
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki ruchu obrotowego
DYNAMIKA (cz.) Dynamika układu punktów Śodek masy i uch śodka masy Dynamika były sztywnej Moment bezwładności, siły i pędu Zasada zachowania momentu pędu Pawo Steinea Zasady dynamiki uchu obotowego Politechnika
Bardziej szczegółowoNa skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:
E 0 Na ładunek 0 znajdujący się w polu elektycznym o natężeniu E działa siła elektostatyczna: F E 0 Paca na pzemieszczenie ładunku 0 o ds wykonana pzez pole elektyczne: dw Fds 0E ds Na skutek takiego pzemieszcznia
Bardziej szczegółowoROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI.
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład VII ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI. 7. Pzepływ pzez goblę z uwzględnieniem zasilania wodami infiltacyjnymi.
Bardziej szczegółowoMechanika ruchu obrotowego
Mechanika uchu obotowego Fizyka I (Mechanika) Wykład VII: Ruch po okęgu Ruch w jednoodnym polu elektycznym i magnetycznym Pawa uchu w układzie obacajacym się Pojęcia podstawowe Układ współzędnych Służy
Bardziej szczegółowo