RÓWNANIA BEZWYMIAROWE- PODOBIEŃSTWO PRZEPŁYWÓW

Podobne dokumenty
Powierzchnie stopnia drugiego

Fale skrętne w pręcie

Podobieństwo kinematyczne postuluje podobieństwo pól prędkości w przepływie wokół obiektu rzeczywistego i obiektu modelowego

Guanajuato, Mexico, August 2015

Stopy spot i stopy forward. Bootstrapping

PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:

Rozwiązywanie belek prostych i przegubowych wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 6

Dynamika punktu materialnego

Opis ruchu we współrzędnych prostokątnych (kartezjańskich)

WYKŁAD FIZYKAIIIB 2000 Drgania tłumione

J. Szantyr Wykład nr 25 Przepływy w przewodach zamkniętych I

Przykład 6.3. Uogólnione prawo Hooke a

J. Szantyr Wykład 11 Równanie Naviera-Stokesa

Prognozowanie i symulacje

cz.2 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

DYNAMIKA PŁYNÓW. Przepływ płynów Strumień płynu Płyn idealny Linie prądu Równanie ciągłości strugi Prawo Bernoulli ego Zastosowania R.C.S. i PR.B.

ENERGIA SPRĘŻYSTA 1 1. BILANS ENERGETYCZNY 2. RÓWNANIE STANU, POTENCJAŁ SIŁ WEWNĘTRZNYCH

Rozwiązywanie ram płaskich wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 7

Złożone działanie sił wewnętrznych w prętach prostych

Krzywe na płaszczyźnie.

,..., u x n. , 2 u x 2 1

Ruch kulisty bryły. Kinematyka

J. Szantyr - Wykład nr 30 Podstawy gazodynamiki II. Prostopadłe fale uderzeniowe

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. Macierze przekształceń liniowych. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t

POTENCJALNE POLE SIŁ. ,F z 2 V. x = x y, F y. , F x z F z. y F y

oznacza przyrost argumentu (zmiennej niezależnej) x 3A82 (Definicja). Granicę (właściwą) ilorazu różnicowego funkcji f w punkcie x x x e x lim x lim

Postać Jordana macierzy

Ć w i c z e n i e K 2 a Wyznaczanie siły krytycznej pręta o przekroju prostokątnym posiadającego krzywiznę początkową.

Opis ruchu płynu rzeczywistego

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Teoria kinetyczna INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

Wyznaczanie reakcji dynamicznych oraz wyważanie ciała w ruchu obrotowym wokół stałej osi 8

MECHA IKA PŁY ÓW STA ISŁAW DROB IAK

Przykład 7.2. Belka złożona. Obciążenie poprzeczne rozłożone, trapezowe.

Związek między ruchem harmonicznym a ruchem jednostajnym po okręgu

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t. x y + 2t 2x 3y + 5z t x z t

Rozwiązywanie belek prostych i przegubowych wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 4-5

więc powyższy warunek będzie zapisany jako dy dt

Belki złożone i zespolone

Rozważa się dwa typy odwzorowań: 1. Parametryzacja prosta

Rozdział 9. Baza Jordana

Wyznaczanie ruchliwości i koncentracji nośników prądu w półprzewodnikach metodą efektu Halla

( ) O k k k. A k. P k. r k. M O r 1. -P n W. P 1 P k. Rys Redukcja dowolnego przestrzennego układu sił

W siła działająca na bryłę zredukowana do środka masy ( = 0

2. ELEMENTY TEORII PRĘTÓW SILNIE ZAKRZYWIONYCH (Opracowano na podstawie [9, 11, 13, 34, 51])

23. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA

I. KINEMATYKA I DYNAMIKA

Przemieszczeniem ciała nazywamy zmianę jego położenia

Ćwiczenia 3 ( ) Współczynnik przyrostu naturalnego. Koncepcja ludności zastojowej i ustabilizowanej. Prawo Lotki.

J. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie

5.7. Przykład liczbowy

C d u. Po podstawieniu prądu z pierwszego równania do równania drugiego i uporządkowaniu składników lewej strony uzyskuje się:

OSCYLATOR HARMONICZNY

ANALIZA DYNAMIKI ZJAWISK SZEREG CZASOWY

Wykład FIZYKA I. 2. Kinematyka punktu materialnego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

M O D E L R U C H U W Y R Z U T N I O K RĘTOWEJ O P I S A N Y P R Z E Z T R A N S F O R M A C J E U K Ł A D Ó W W S P Ó Ł R ZĘ D N Y C H

Fale skrętne w pręcie

Zadanie 0 Obliczyć całki. Wyniki sprawdzić obliczając pochodne otrzymanych funkcji pierwotnych. x 4. x x. x x 1 , 11)

Wyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym

ĆWICZENIE 2. BADANIE WAHADEŁ SPRZĘŻONYCH.

MODELE MATEMATYCZNE ŁOŻYSKA POROWATEGO I STOSOWANE UPROSZCZENIA

Maria Dems. T. Koter, E. Jezierski, W. Paszek

6. Opis ruchu płynu idealnego i wybrane zastosowania

PROFIL PRĘDKOŚCI W RURZE PROSTOLINIOWEJ

Zginanie ukośne LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW. Katedra Wytrzymałości Materiałów i Metod Komputerowych Mechaniki

J. Szantyr - Wykład 7 Ruch ogólny elementu płynu

DYNAMIKA. Dynamika jest działem mechaniki zajmującym się badaniem ruchu ciał z uwzględnieniem sił działających na ciało i wywołujących ten ruch.

INTRODUCTION TO FLUID MECHANICS

Cechy szeregów czasowych

pionowe od kół suwnic, zgodnie z warunków równowagi statecznej (rys. 6.4) dla

4.4. Obliczanie elementów grzejnych

Powłoki osiowosymetryczne

Część I. MECHANIKA. Wykład KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO. Ruch jednowymiarowy Ruch na płaszczyźnie i w przestrzeni.

ver b drgania harmoniczne

Algebra liniowa. Zadania przygotowujące do egzaminu: .Wskazówka: Zastosować wzór de Moivre'a;

napór cieczy - wypadkowy ( hydrostatyczny )

Temperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech

33/28 BADANIA MODELOWE CERAMICZNYCH FILTRÓW PIANKOWYCH. PIECH Krystyna ST ACHAŃCZYK Jerzy Instytut Odlewnictwa Kraków, ul.

KINEMATYKA. Pojęcia podstawowe

Część 1 2. PRACA SIŁ WEWNĘTRZNYCH 1 2. PRACA SIŁ WEWNĘTRZNYCH Wstęp

drgania h armoniczne harmoniczne

P K. Położenie punktu na powierzchni kuli określamy w tym układzie poprzez podanie dwóch kątów (, ).

Całka nieoznaczona Andrzej Musielak Str 1. Całka nieoznaczona

WYKŁAD 8 RÓWNANIE NAVIERA-STOKESA 1/17

WARUNKI RÓWNOWAGI UKŁADU TERMODYNAMICZNEGO

A = {dostęp do konta} = {{właściwe hasło,h 2, h 3 }} = 0, (10 4 )! 2!(10 4 3)! 3!(104 3)!

WYKŁAD 8B PRZEPŁYWY CIECZY LEPKIEJ W RUROCIĄGACH

Wytrzymałość materiałów

Kinematyka W Y K Ł A D I. Ruch jednowymiarowy. 2-1 Przemieszczenie, prędkość. x = x 2 - x x t

POLITECHNIKA WROCŁAWSKA, INSTYTUT INŻYNIERII BIOMEDYCZNEJ I POMIAROWEJ LABORATORIUM POMIARÓW WIELKOŚCI NIEELEKTRYCZNYCH I-21

INSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI ĆWICZENIE NR 2

KONWENCJA ZNAKOWANIA MOMENTÓW I WZÓR NA NAPRĘŻENIA

13) Na wykresie pokazano zależność temperatury od objętości gazu A) Przemianę izotermiczną opisują krzywe: B) Przemianę izobaryczną opisują krzywe:

Urządzenia i Układów Automatyki Instrukcja Wykonania Projektu

Teoria cieplna procesów odlewniczych

W takim modelu prawdopodobieństwo konfiguracji OR wynosi. 0, 21 lub , 79. 6

Środek ciężkości bryły jednorodnej

OPORY PRZEPŁYWU TRANSPORTU PNEUMATYCZNEGO MATERIAŁÓW WILGOTNYCH

Algebra z geometrią 2012/2013

MECHANIKA PŁYNÓW. Materiały pomocnicze do wykładów. opracował: prof. nzw. dr hab. inż. Wiesław Grzesikiewicz

Transkrypt:

I Wmagania odobieńswa ÓWNANIA BEZWYMIAOWE- PODOBIEŃSTWO PZEPŁYWÓW. Podobieńswo geomercne =*'; =*'; =*'. Oba jawiska musą naeżeć do ej samej kas rełwów, n. musą je oiswać akie same równania- idencne w budowie. 3. ównania różnickowe oisujące e jawiska o srowadeniu do osaci bewmiarowej musą bć da obu jawisk ożsamościowo idencne. 4. Warunki bregowe i ocąkowe mają bć reaiowane ak, b w osaci bewmiarowej bł ożsamościowo idencne da modeu i worca recwisego. Prkład: ównanie Naiera- Sokes a da kierunku : ównanie ciągłości: g ( Prełw jes rójwmiarow, ρ=cons, ν=cons, ora sacjonarn. Ab ormać równania owaające na badania w aboraorium odsawiam: I ormujem: P Y Z M g gg ) JB semesr II 3/4

JB semesr II 3/4 Z Y M G g P Z Y o Anaogicnie równania da oosałch kierunków ora jesce jedno równanie osaci: Z Y owiąanie układu 4 równań różnickowch będie możiwe dięki asosowaniu konkrench da agadnienia warunków bregowch i ocąkowch. II SIŁY DZIAŁAJĄCE W PŁYNIE: a) Lokana siła bewładności b) Konwekcjna siła bewładności c) Siła srężsości d) Siła masowa g e) Siła ekości III LICZBY PODOBIEŃSTWA: a) Licba Srouhaa- wraża się re sosunek sił konwekcjnej do okanej sił bewładności (oisuje mianę sił w casie) S b) Licba Euera- wraża się re sosunek sił srężsości do bewładności (oisuje eascność, doność do akumuacji sił/ energii) Eu c) Licba Froud a- wraża się re sosunek sił bewładności do sił masowej Fr d) Licba enodsa- wraża się re sosunek sił bewładności do ekości e e) Licba Macha- jes sosunkiem rędkości do rędkości dźwięku

3 Ma a gdie a T. Ab można bło orównać wniki badań modeowch i odnieść je do obieku recwisego icb odobieńswa musą bć sobie równe! S S Eu Eu Fr Fr e e PZEPŁYW LAMINANY W PZEWODACH O PZEKOJU KOŁOWYM rawo Hagena- Poiseuie a Prawo Hagena- Poiseuie a (839r.) oisuje srumień objęości (wdaek) da łnu ekiego w rure okrągłej o sałej średnic. Założenia: a) Z owodu sił adheji na ściance rurociągu rędkość jes równa (łn reił się do ścianki) b) W osi rędkość jes najwięksa JB semesr II 3/4

4 c) Wsskie eemen łnu orusają się równoege do ścianek kanału d) Można wodrębnić warsw o sałej rędkości śigające się o sobie (rełw warswow ub aminarn [łac. amina - warswa] e) uch wwołan jes sadkiem ciśnienia w kierunku, a ciśnienie w rekroju jes sałe. Sił normane diałające na eemen łnu : r Sił scne diałające na owierchnię bocną waca d r gdie dr nak - onieważ rędkość sada. Można aem naisać równanie równowagi d r r dr, reksałcając: d dr Daej możem rjąć warunki bregowe, że gd r C 4 4 r r r C całkując obusronnie ormujem: Ora gd r= o ma 4 Podsawiając do woru na ormujem: 4 r ównanie Hagena- Poiseni a: JB semesr II 3/4

JB semesr II 3/4 5 dr r d A i rdr r rdr 4 ) ( 8 ) ( ) ( Jeżei A sr o onieważ A ormam ma 8 sr (jes o ożsame warunkiem bregowm da r=) Smeria w kanałach uskiwana jes o okonaniu re łn do średnic D od osaniego eemenu aburającego rełw (koanko, awór ec.) DOŚWIADCZENIE EYNOLDSA (883r.)

6 Do skanej rur, re kórą włwa ciec enods dorowadił kaiarą cerwoną ciec, dięki cemu mógł aobserwować achowanie łnu. Wróżniam 3 rełwów: Licba enodsa Wkres rędkości Ois e 3 Prełw jes aminarn. 3 e 5 Prełw aeż od warunków ewnęrnch. Może bć urbuenn, ec r sokojnm ooceniu może bć aminarn Prełw aki nawan jes rejściowm ub inermiennm. e 5 Prełw jes urbuenn (buriw) e JB semesr II 3/4

7 W rełwie urbuennm (buriwm) worą się rójwmiarowe wir o skai wmiarów ciał sałch worącch or rełwu, a najmniejse wg Koomogorow a wiekości, mm. Wir łącą się (arują) i roadają w rocesie kaskadowm na cora mniejse, aż w skuek arcia dsują całą swoją energię. Prełw aminarne w echnice: Z rełwami aminarnmi mam do cnienia w: a) urach o dużej średnic i rełwach małą rędkością (Licba enodsa roorcjonana do rędkości i odwronie roorcjonana do wsółcnnika kinemacnej ekości, kór wiąan jes e średnicą) b) Kaiarach i mikrokanałach (średnice wirów nie mogą bć mniejse od -4 m, więc w rełwach re ak małe średnice nie możiwe jes urbuencja) c) Prełwach w gruncie ora firach budowanch granu d) uchu łnów o dużej ekości n. smoła, awa ec. (Licba enodsa odwronie roorcjonana do ekości) d Jeżei w, μ jes funkcją dr sałch aeżnch ko od emeraur o rełw jes Newonowski. PZEPŁYW TUBULENTNY JB semesr II 3/4

8 T T d u u ' ' ' T Sosob omiaru fukuacji : - CTA- anemomeria sałoemeraurowa - DLA- doerowski aser anomercn - PI- arica image eiosmmer MIEZY MS u' w en sosób wsskie warości oddawane anaiie są dodanie ' ' ' cons, więc urbuencja jes ienroowa. Prełw jes HOMOGENICZNY jeżei w całej resreni sosunki fukuacji są akie same. Miarę urbuencji Tu definiuje się ore sosunek MS do warości średniej rędkości: Tu u' miarę urbuencji można wraić również w %. Da rur miara urbuencji wnosi ok. 4%. JB semesr II 3/4