G:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Ruch falowy2001.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC

Podobne dokumenty
ρ - gęstość ładunku j - gęstość prądu FALE ELEKTROMAGNETYCZNE W PRÓŻNI: Równania Maxwella: -przenikalność elektryczna próżni=8,8542x10-12 F/m

ψ przedstawia zależność

5. Równania Maxwella. 5.1 Równania Maxwella 5.2 Transformacja pól 5.3 Fala elektromagnetyczna

Fale biegnące. y t=0 vt. y = f(x), t = 0 y = f(x - vt), t ogólne równanie fali biegnącej w prawo

Równanie Fresnela. napisał Michał Wierzbicki

ver b drgania harmoniczne

ANEMOMETRIA LASEROWA

Rodzaje fal. 1. Fale mechaniczne. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Fale materii. dyfrakcja elektronów

Pochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:

Wykład 9: Fale cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski

drgania h armoniczne harmoniczne

= sin. = 2Rsin. R = E m. = sin

Studia magisterskie ENERGETYKA. Jan A. Szantyr. Wybrane zagadnienia z mechaniki płynów. Ćwiczenia 6. Wyznaczanie przepływu przez rurociągi II

Wykład I Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 16

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\Fale wodnem.doc. Drgania i fale III rok Fizyki BC. Model: - długi kanał o prostokątnym przekroju i głębokości h,

Fale elektromagnetyczne spektrum

Wykład 9: Fale cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski

Arkusz 6. Elementy geometrii analitycznej w przestrzeni

Dualizm korpuskularno falowy

Ruch falowy, ośrodek sprężysty

Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Wykład 21: Studnie i bariery cz.1.

Podstawy fizyki wykład 7

Podstawy fizyki sezon 1 VIII. Ruch falowy

Równania Maxwella. roth t

FALE MATERII. De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 1924 wysunął hipotezę, że

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. Macierze przekształceń liniowych. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t

W-9 (Jaroszewicz) 15 slajdów. Równanie fali płaskiej parametry fali Równanie falowe prędkość propagacji, Składanie fal fale stojące

Optyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017

Fizyka 12. Janusz Andrzejewski

Powierzchnie stopnia drugiego

Prowadzący: Kamil Fedus pokój nr 569 lub 2.20 COK konsultacje: środy

Ψ(x, t) punkt zamocowania liny zmienna t, rozkład zaburzeń w czasie. x (lub t)

obszary o większej wartości zaburzenia mają ciemny odcień, a

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 18, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Sformułowanie Schrödingera mechaniki kwantowej. Fizyka II, lato

2. Rodzaje fal. Fale te mogą rozchodzić się tylko w jakimś ośrodku materialnym i podlegają prawom Newtona.

W siła działająca na bryłę zredukowana do środka masy ( = 0

Aby nie uszkodzić głowicy dźwiękowej, nie wolno stosować amplitudy większej niż 2000 mv.

Interferometr Macha-Zehndera. Zapis sinusoidalnej siatki dyfrakcyjnej i pomiar jej okresu przestrzennego.

Zasada nieoznaczoności Heisenberga

Fale mechaniczne i akustyka

WSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ

WYKŁAD FIZYKAIIIB 2000 Drgania tłumione

Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 18, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

Elektrodynamika. Część 9. Potencjały i pola źródeł zmiennych w czasie. Ryszard Tanaś

1 Płaska fala elektromagnetyczna

2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego. = f(x, t) dla x R, t > 0, (2.1)

Moment pędu fali elektromagnetycznej

Ruch falowy. Fala zaburzenie wywoane w jednym punkcie ośrodka, które rozchodzi się w każdym dopuszczalnym kierunku.

Ćw. 5. Badanie ruchu wahadła sprężynowego sprawdzenie wzoru na okres drgań

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t. x y + 2t 2x 3y + 5z t x z t

Wykład 9. Fizyka 1 (Informatyka - EEIiA 2006/07)

gęstością prawdopodobieństwa

Podstawy Akustyki. Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: Fale akustyczne w powietrzu Efekt Dopplera.

OPTYKA FALOWA. W zjawiskach takich jak interferencja, dyfrakcja i polaryzacja światło wykazuje naturę

ZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH LICZBY ZESPOLONE

Fizyka Elementarna rozwiązania zadań. Część 20, 21 i 22 Przygotowanie: Grzegorz Brona,

Promieniowanie dipolowe

Powtórzenie na kolokwium nr 4. Dynamika punktu materialnego

Podwaliny szczególnej teorii względności

LASERY I ICH ZASTOSOWANIE

Solitony i zjawiska nieliniowe we włóknach optycznych

Początek XX wieku. Dualizm korpuskularno - falowy

Fala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu

falowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi

Podstawy fizyki sezon 2 8. Fale elektromagnetyczne


4.3 Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2)

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 5, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Fizyka dla Informatyki Stosowanej

podsumowanie (E) E l Eds 0 V jds

Widmo fal elektromagnetycznych

WŁASNOŚCI FAL (c.d.)

Zjawisko interferencji fal

MECHANIKA RELATYWISTYCZNA TRANFORMACJA LORENTZA

PRZYKŁADY RUCHU HARMONICZNEGO. = kx

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?

LASERY I ICH ZASTOSOWANIE W MEDYCYNIE

18 K A T E D R A F I ZYKI STOSOWAN E J

Wykład FIZYKA I. 11. Fale mechaniczne. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

x od położenia równowagi

Fizyka dla Informatyki Stosowanej

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 19, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Światło jako fala Fala elektromagnetyczna widmo promieniowania Czułość oka ludzkiego w zakresie widzialnym

Fale elektromagnetyczne

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

KATEDRA TELEKOMUNIKACJI I FOTONIKI

Energia w ruchu harmonicznym

LASERY I ICH ZASTOSOWANIE

Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 12, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

Światło Światł jako fala

Równania Maxwella i równanie falowe

13. Optyka Polaryzacja przez odbicie.

h 2 h p Mechanika falowa podstawy pˆ 2

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 11, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

1. Rezonans w obwodach elektrycznych 2. Filtry częstotliwościowe 3. Sprzężenia magnetyczne 4. Sygnały odkształcone

Ośrodki dielektryczne optycznie nieliniowe

Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 13, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

SIMR 2016/2017, Analiza 2, wykład 1, Przestrzeń wektorowa

Transkrypt:

3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Drgania i fale II ro Fii BC Ruh falow: Fala rohodąe się w presreni aburenie lub odsałenie (pole). - impuls lub drgania. Jeśli rohodi się prędośią o po asie : ( r) - funja falowa równanie fali

3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Dla usalonego r punie r : Drgania i fale II ro Fii BC r ( r ) - drgania w Dla usalonego roład whleń: ( ) - presrenn r

3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Drgania i fale II ro Fii BC Ogólniej: aburenie pola opisująego własność finą pole eleromagnene deformaja iśnienie emperaura pole grawiajne W ależnośi od geomerii wbudenia fale salarne lub weorowe. Dla fali salarnej: ( r) (np. fale dźwięowe). Dla fali weorowej: ( r) (np. fale elasne fale eleromagnene). 3

3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Drgania i fale II ro Fii BC Fala powaranie opóźnieniem. W uładie porusająm się wdłuż osi wra abureniem sał jes dan pre ( ) mienia się (pr brau dspersji). Po asie i nie ( - w laboraorjnm) : ( ) [ ( ) ] ( ) - sał jes ahowan! Dla ruhu w lewo ( ) : ( ) ( m ) Równanie falowe: m 4

3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Drgania i fale II ro Fii BC 5 d d d d d d d d Równanie dla fali jednowmiarowej Fale liniowe: Zasada superpoji: jeżeli funje ( ) ( ) ( ) n... są rowiąaniami równania falowego o ih ombinaja liniowa: ( ) ( ) C n n i i spełnia o równanie. Jeśli dwie fale i : ( ) ( )

3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Drgania i fale II ro Fii BC Rohodenie się liniowh wbudeń lub pól weorowh nie jes ałóane pre inne wbudenia i pola weorowe. Fala harmonina: funja falowa ma posać ( ) Asin ( m ) lub ( ) Aos ( m ) Asin ( m ) [ Asin ( m ) ] Dla () Asin( m ) m Asin - drgania harmonine sin π sin T Dla ( ) A A π T - aburenie ma w presreni sał harmoninej funji - oresowość presrenna! 6

3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Drgania i fale II ro Fii BC ( m nt ) Asin ( m nt ) π Asin T π T m n π T λ - długość fali Asin π T π - liba długośi fali w długośi π λ - liba falowa ( ) Masima i minima presuwają się prędośią - λ poosaje a sama. Fala harmonina presuwa się o λ w iągu oresu. Prędość faowa: Faa ϕ m ϕ f ( ) Dla ϕ m Dla ϕ 7

Dla 3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do ϕ Drgania i fale II ro Fii BC ϕ m ϕ Ogólnie Dla ϕ ( ) Asin m ϕ i Asin m ; ϕ ϕ ϕ ϕ ± π λ λ ± prędość faowa λ ν T π T ( ) ( ) ( ) Aos Aos Aosπ λ T Aos Bp os C ep Re{ D ( ) Bq sin( ) [ i( ) ] C ep[ i( ) ] ep[ i( ) ] π λ 8

3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Drgania i fale II ro Fii BC Fala nieharmonina: Bło: dowoln ruh periodn można predsawić jao superpoję ruhów harmoninh o ęsośiah 3... Nieh f ( ) - ruh falow periodn - w danm punie powara się dla f Dla danego T T... nt ( ) f [ ( ± T )] f ( m T ) maleje o nt ( nλ) powara się gd rośnie lub Ruh falow periodn w asie jes periodn w presreni. 9

3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Nieh f ( ) oresem λ f ( ) f ( λ) Drgania i fale II ro Fii BC - funja periodna w presreni Z wierdenia Fouriera: ( ) gdie drgań) f a a a os a os... an os n... b sin b sin... b sin n... π (odpowiada gd pisaliśm dla λ ( ) a a os( ) a os( )... b sin ( ) b sin ( )... a b a n sin os n n π π f T υ λ υ T f ( ) a os ( )... ( )... b sin( ) ( )... b sin n( )... os Każd periodn ruh falow może bć predsawion jao superpoja harmoninh ruhów falowh o ęsośiah... n i długośiah fali λ λ...

3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Drgania i fale II ro Fii BC Fala płasa: Równanie powierhni sałej fa: ϕ ± ϕ ons - jeśli płasna fala płasa. Fala płasa haraeruje się jednm ieruniem propagaji opisanm pre wersor u ; u. salarna: ( r ) ( r u ) weorowa: ( r ) ( r u ) Powierhnia falowa fali płasiej: r u C ons Nieh ierune propagaji : salarna: ( r ) ( ) weorowa: ( r ) ( ) u bo [ ] r u [ ( ) ( ) ( ) ] powierhnie falowe równoległe do płasn.

3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Fala podłużna: Fala poprena: T Drgania i fale II ro Fii BC ( r ) L ( ) ( ) ro L ( r ) [ ] L L T ( r ) T ( ) [ ( ) ( ) ] diυ T ( r ) Polaraja liniowa fali poprenej sała orienaja ależ od asu i położenia. T nie Można opisać jednosowm weorem polaraji p; p ( r ) T ( ) ( )p T T T [ osγ sinγ ] ons p γ - ą w płasźnie faowej wględem pionu (). Równoważność fal salarnh i weorowh: Fala salarna ( r) jes równoważna podłużnej fali weorowej L ( r ) : L ( r ) grad ( r ) fala salarna poenjał fali weorowej ( r ) ro{ grad ( r ) } ro L

3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Drgania i fale II ro Fii BC Prład: r ( r ) L ( r ) d r r weorowa podłużna salarna Dźwię w gaie lub ie: falę salarną iśnienia (gęsośi) można predsawić jao weorową falę podłużną whlenia. Dla A ( u r ) sin - harmonina fala płasa u - weor propagaji Asin i( r ± Ae ) ( r m ) Asin ( r ) harmonina fala płasa Coło fali powierhnia faowa oddielająa obsar presreni aburon pre rohodąą się falę od obsaru ór jese nie osał aburon. Coło fali jes powierhnią sałej fa. Coło fali płasiej jes płasną r ons. 3

3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Drgania i fale II ro Fii BC 4 Fala rójwmiarowa: ( ) ( ) ± i Ae - prędość faowa Rowiąanie harmonine: ( ) ( ) r i Ae r ± ( ) ( ) r r A Ae r r i m sin ±