Fizyka dla Informatyki Stosowanej

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Fizyka dla Informatyki Stosowanej"

Transkrypt

1 Fia dla Inforai Sosowanej Jae Gola Seesr iow 16/17 Wład nr

2 Na pierws władie podane osał wielośi służąe do opisu ruhu ora prład ruhów. Tera asanowi się nad prawai rądąi ruhe na raie dla prpadu punu aerialnego. Treba ieć świadoość, że odrwanie h praw nie bło sprawą prosą i iągnie się pre siąleia.

3 Alber Einsein Sir Isaa Newon Arsoeles 384 BC 3 BC Galileus

4 Hisoria fii Arsoeles Twierdił, że ażde iało a swoje właśiwe iejse we Wsehświeie i he w ni poosać bądź dąż do swego nauralnego sanu. Ab urać iało w ruhu jednosajn po linii prosej porebna jes sale diałająa siła. Galileus Wprowadił pojęie bewładnośi: wierdił, że iało wprawione w ruh a endenję do poosania w ruhu. Wonwał esperen równią pohłą i swierdił na ih podsawie, że siła jes porebna, b ienić prędość iała, a nie po o, b urwać je w ruhu. Newon Tr asad dnaii. Absoluna presreń i absolun as. Einsein STW i OTW

5 Panie: C ożliwa jes suaja, gd dane iało nie oddiałuje inni obieai we Wsehświeie? C wówas isniałab ożność obserwaji aiego obieu? Doświadenie poauje, że w iarę oddalania się iała od innh obieów, ih oddiałwanie na o iało saje się ora słabse. Na esrapolaji ego fau doświadalnego bauje fia!

6 I prawo ruhu I asada dnaii Newona Jeśli na iało nie diała żadna siła lub sił diałająe równoważą się, o isnieje uład odniesienia wan ułade inerjaln, w ór iało poosaje w sponu lub porusa się ruhe jednosajn prosoliniow. Jeśli w uładie będie roparwali uład odniesienia, óre porusają się po linii prosej e sałą prędośią lub spowają, o e uład eż będą inerjalne. Jeśli isnieje jeden uład inerjaln, o jes ih niesońenie wiele! Isaa Newon, Philosophiæ Nauralis Prinipia Maheaia,1687 Wipedia

7 Ja w prae naleźć uład inerjaln? Cęso w prosh probleah ehaninh ruh as awiesonh na blou, ruh pod wpłwe sił sprężsh, ruh w obenośi oporów ośroda, sił aria, albo pr badaniu jawis diedin fii aoowej, jądrowej i ąse eleenarnh Zieia jes dobr prbliżenie uładu inerjalnego. Nieied jedna reba uwględnić ruh obroow Ziei woół własnej osi ora ruh Ziei po orbiie woół Słońa. Słońe olei porusa się po orbiie woół środa Galai id. Najlepse prbliżenie uładu inerjalnego o uład odniesienia wiąan gwiadai sałi. Dla h obieów nie wro żadnego prspiesenia.

8 II prawo ruhu II asada dnaii Newona Jeśli ąsa porusa się prspiesenie a w uładie inerjaln, o diała na nią siła F równa ilonowi as bewładnej ej ąsi i jej prspiesenia: F a C jes siła? Jes o wra oddiałwania ąsi resą Wsehświaa. Zależeć oże od właśiwośi finh ąsi, jej as, ładunu elernego, oenu agnenego, W aroświeie oddiałwanie o oże bć wrae oddiałwania fundaenalnego na prład siła grawiajna lub ulobowsa lub eż wniie uśrednienia bardo wielu oddiałwań oleularnh, órh źródłe jes oddiałwanie eleroagnene siła sprężsa, siła aria, opór ośroda,

9 Oddiałwania fundaenalne Wssie sił wsępująe w prrodie są prejawe ereh podsawowh rodajów oddiałwań, a ianowiie oddiałwania grawiajnego, eleroagnenego, silnego ora słabego. Oddiałwanie grawiajne odgrwa dedująą rolę w ruhah plane, gwiad i gala, a aże w powsehnie nanh ruhah ahodąh w pobliżu powierhni Ziei e sał prspiesenie. Oddiałwanie o ożna opisać dość dobre a pooą prawa powsehnego iążenia sforułowanego pre Newona. Współesną eorią grawiaji jes ogólna eoria wględnośi Einseina. Grawiaja nie odgrwa w asadie żadnej roli w świeie ąse eleenarnh.

10 Oddiałwanie eleroagnene odpowiedialne jes a wiąanie jąder aoowh i eleronów w rwałe uład ao, ąsei, rsał ip.. Deduje o prebiegu proesów heinh i biologinh ora proesów eisji i absorpji proieniowania eleroagnenego. Do XIX wieu elerność i agne uważano a ałowiie nieależne od siebie. Klasna eoria eleroagneu sforułowana osała pre Mawella, ór połął w ereh eleganih równaniah nane weśniej i odre pre siebie wiąi ięd naężenie pola elernego i naężenie pola agnenego. Współesną eorią eleroagneu jes wanowa elerodnaia QED.

11 Oddiałwanie silne powoduje wiąanie się warów w hadron barion i eon ora nuleonów w rwałe jądra aoowe. Jes odpowiedialne a nieóre reaje jądrowe ora reaje poięd ąsai eleenarni i ih ropad. Współesną podsawową eorią oddiałwań silnh jes wanowa hroodnaia QCD, opisująa oddiałwania warów i gluonów.

12 Oddiałwanie słabe nie wor żadnh sanów wiąanh. Preiwnie, odpowiada a wiele ropadów i łaie serie ahowwane pre oddiałwania eleroagnene i silne. Neurina oddiałują słabo i grawiajnie, soro odro u nih asę par Nobel fii w 15 rou. Właśnie oddiałwanie słabe odpowiada a ropad β neuronu i wielu jąder aoowh. Obenie uważa się, że oddiałwanie eleroagnene i oddiałwanie słabe są prejawe jednego oddiałwania wanego elerosłab. Prowadone są prae eorene ająe na elu unifiaję wssih ereh oddiałwań.

13 Co onaa, że oddiałwanie jes słabe lub silne? Można na prład ławo porównać siłę ulobowsą i siłę oddiałwania grawiajnego ięd proone i elerone w aoie wodoru ćwienia Można porównać energie wiąania aou wodoru 13.6 ev ora energię wiąania uładu proon-neuron. MeV. Wresie ożna porównać prawdopodobieńswa ajśia reaji w świeie ąse eleenarnh. I więse prawdopodobieńswo proesu, silniejse oddiałwanie odpowiedialne a en proes.

14 Dwa prład ojego podwóra Prład I 1 n d n d elasne roprasanie neuron-deueron proes siln n d 3 H radiajn whw neuronu na deueronie proes eleroagnen Reaja nr jes nanie niej prawdopodobna, hoć suaja poąowa jes idenna!

15 Prład II 1 p p elasne roprasanie ion-proon proes eleroagnen p n whw ionu na proonie proes słab Reaja nr jes nanie niej prawdopodobna, hoć suaja poąowa jes idenna!

16 III asada dnaii Newona asada aji i reaji Jeśli iało nr 1 diała siłą F 1 na iało nr, o również iało nr diała na iało nr 1 siłą F 1, óra a ę saą warość i ierune, ale jes preiwnie sierowana. F 1 F 1 Uwaga: ażda h dwóh sił diała na inne iało! Dlaego e sił nie równoważą się! Dobr prład: oddiałwanie grawiajne dwóh as 1 F F 1 1

17 Cieawosa: r asad dnaii w sforułowaniu saego Newona łuaenie łain W. Naanson I asada dnaii Każde iało rwa w sw sanie sponu lub ruhu prosoliniowego i jednosajnego, jeśli sił prłożone nie usają ego iała do ian ego sanu. II asada dnaii Ziana ruhu jes proporjonalna do prłożonej sił porusająej i odbwa się w ierunu prosej, wdłuż órej siła jes prłożona. III asada dnaii Wględe ażdego diałania isnieje preiwdiałanie sierowane preiwnie i równe, j. wajene diałania dwóh iał są awse równe sobie i sierowane preiwnie: F F R

18 Newon prjował, że isnieje as absolun, ór płnie sa pre się i dięi swej naure, jednosajnie, a nieależnie od jaiegoolwie prediou ewnęrnego. Newon prjował eż, że isnieje presreń absoluna, a wię i ruh absolun. Cas absolun i presreń absoluna bł nieależne od siebie. A.K. Wróblewsi, J. A. Zarewsi, Wsęp do fii, o 1 Ten pogląd prerwał do poąu XX wieu! A. Einsein waał STW,OTW, że as absolun i presreń absoluna nie isnieją, hoiaż w warunah żia odiennego są dobr prbliżenie.

19 Wniosi asad dnaii Definija jednosi sił pre jednosi as i prspiesenia. W uładie SI jes o niuon N Zasadnie prawo rądąe ruhe ąsi równanie ruhu Newona a posać weorowego równania różniowego d r d Fr,,, gdż w ogóln prpadu siła oże ależeć w sposób jawn od asu, a aże od prędośi i położenia. Załada, że nie ależ już od prspiesenia, ani dalsh pohodnh weora położenia. dr d N g s Niewiadoą jes r

20 Równanie weorowe jes we współrędnh arejańsih równoważne re równanio dla posególnh sładowh: d d F,,, d d, d d, d d, d d F,,, d d, d d, d d, d d F,,, d d, d d, d d, Na ogół równania są sprężone, o onaa, że nie ożna nieależnie rowiąać równania na współrędną, i. Proble jes bardo rudn aeanego punu widenia. W bardo niewielu prpadah a analine rowiąania. Najęśiej niebanalne rowiąania są usiwane a pooą opuera.

21 Konrene rowiąanie równania weorowego lub uładu równań salarnh waga podania warunów poąowh: r r, v v Znają waruni poąowe, w prpadah oreślonh pre eorię równań różniowh, oże podać jednonaną posać rowiąania dla dowolnej hwili >.

22 Dalse wniosi asad dnaii asadnia różnia ięd asą i iężare. Masa jes wewnęrną własnośią ażdego iała. Jes ona aa saa na powierhni Ziei, na Księżu, saeliie, eż w presreni iędgwiednej. Masa iała oże osać wnaona pre porównanie e sandarde as. Masa jes salare, a jej jednosą w uładie SI jes ilogra g. Ciężar jes siłą jaą Zieia priąga asę. Do wnaenia iężaru ożna posłużć się sprężną. F=g

23 Dalse wniosi asad dnaii Inn sposób apisu równania ruhu w prpadu sałej as F d r d p v d d d d d r d d p v d dr d d d pęd ąsi Jednosą pędu jes d r d g s

24 Siła jes równa pohodnej pędu po asie, li deduje o sbośi ian pędu! F a F d p d To nowe równanie jes bardiej ogólne; powala opisać ruh uładu o iennej asie ora ahowuje ważność w STW, gdie ienia się definija pędu. Poli ałę po asie obu sron ego równania w graniah od 1 do d p I Fd 1, d p p 1 d 1 1 p popęd sił iana pędu iała

25 Wię Dohas roważaliś ąsę, óra w inerjaln uładie współrędnh ogła porusać się w ałej presreni pod wpłwe prłożonej sił. Taa ąsa posiada r sopnie swobod do jednonanego oreślenia jej położenia wagane są r paraer na prład r współrędne arejańsie Jeżeli ąsa podas ruhu poosaje sale na powierhni danej równanie: f,,,, o liba sopni swobod aiej ąsi wnosi. Prład: ąsa porusająa się po powierhni uli: powierhnia R, R ons R, R, ons uli o sał i ieniają się w asie proieniu

26 Jeżeli ąsa porusa się po rwej danej pre preięie się dwóh powierhni jej liba sopni swobod wnosi 1. Wsponiana rwa oże bć dana równaniai f f 1,,,,,, Prład: preięie paraboloid obroowej i prosej o równaniu = Krwa oże eż bć adana w posai paraernej. Prład: R os s Rsin s s, spirala o sał proieniu i powięsają się sou R, ons, s [ s 1, s ]

27 Prn ograniająe ruh ąsi nawa więai. Cąsę porusająą się godnie i więai nawa ąsą nieswobodną. Odpowiednie równania powierhni lub rwh nawa równaniai więów. Jeżeli powierhnia lub rwa więów ienia się w asie, wię nawa reonoini, li niesajonarni. Jeżeli wię nie ieniają się w asie, wię nawa sleronoini, li sajonarni. Prład ruhów w obenośi więów: ruh oralia nanianego na dru w sałie spirali, ruh po równi pohłej, wahadło aeane lub sferne,

28 Doświadenie u nas, że isnienie więów onaa onieność wprowadenia w równaniah ruhu, opró sił ewnęrnej będąej prną ruhu, aże dodaowej sił, órą wię diałają na porusająą się ąsę nieswobodną. Siłę ą nawa również reają więów. Równanie ruhu ąsi poddanej więo apise nasępująo: d r d F r, v, Z doświadenia wie, że sił reaji więów ają ierune prosopadł do rwej lub powierhni definiująej wię. W prpadu równowagi iała w uładie inerjaln sua wssih sił diałająh na iało jes równa eru. F F R F R

29 równia pohła u wsępują wię! N F n R g F s Siłę iężośi rołada na dwie sładowe, sną i noralną prosopadłą do powierhni równi: g F s F n Sładowa noralna jes odpowiedialna a nais loa na równię. Ten nais jes równoważon pre siłę reaji równi. Należ wróić uwagę, na óre iało diała dana siła!

30 Sił aria T 1 i T są prłade aji i reaji T 1 T R F s Gdb nie bło aria, o jedną nierównoważoną siłą diałająą na loe błab siła śiągająa F s. Zwle jedna wsępuje arie pośligowe, gd presuwa jaieś iało po powierhni innego iała. N F n g W prpadu suwania się loa, sił aria diałają a, ja anaono na rsunu. Siła T 1 spowalnia ruh loa.

31 Tarie pośligowe Prawa opisująe o jawiso ają haraer so epirn orano je na drode doświadalnej. I prawo Warość sił aria ięd dwoa iałai jes proporjonalna do warośi sił noralnej urująej e iała w enięiu. warość sił aria T N współnni aria warość sił noralnej Zwro sił aria jes preiwn do wrou weora prędośi! T Siła noralną, doisająą iało do powierhni, oże bć iężar iała na powierhni poioej lub jego sładowa na równi. N!

32 Tarie pośligowe.d. II prawo Pr danej sile noralnej urująej iała w enięiu, siła aria pośligowego nie ależ od powierhni enięia ięd dwoa iałai. Z doświadenia wiadoo, że należ wprowadić dwa rodaje współnnia aria. Współnni aria sanego daje warość sił, órą należ prewiężć, b wprowadić iało w ruh. Współnni aria inenego ponożon pre warość sił noralnej daje warość sił niebędnej do urania iała w ruhu jednosajn. Uwaga: μ s > μ III prawo Dla nieb dużh prędośi współnni aria inenego poosaje sał.

33 Prład rowiąwania równań ruhu

34 Oslaor haronin pros asa na sprężnie be aria san równowagi W ierunu pionow eż wsępują sił, ale siła iężośi g jes równoważona pre siłę reaji podłoża. Dlaego roparuje lo ruh w ierunu poio! Prepiona do sprężn asa osaje odsunięa położenia równowagi na odległość. Roiągnięie sprężn powoduje pojawienie się sił powronej, óra ieruje asę do położenia równowagi. F ˆ F Ruh w jedn wiare: prład sił, óra ależ lo od położenia

35 Równanie różniowe jes bardo prose sua funji, órej druga pohodna jes proporjonalna do saej funji, a współnni proporjonalnośi jes ujen. Rowiąanie ogólne ożna apisać na prnajniej r różne sposob: A A 1 Aos os sin 1 Bsin Sałe A 1, φ 1 lub A, φ lub A,B wnaa warunów poąowh ==, ==v.

36 Oslaor presrenn asa na sprężnie o aniedbwalnej długośi i asie, órej drugi onie jes proowan w poąu uładu współrędnh F r W ażd punie presreni na pun aerialn diała siła sierowana do poąu uładu współrędnh. Jes o prład sił enralnej, a poąe uładu sanowi w dan prpadu enru sił. ęsość oslaora, aa saa w ażd ierunu oslaor ioropow

37 sin os os sin sin os sin os, sin os, sin os v r r v B v B A v r A r B A r B A B A B A Rowiąanie w ażd wiare a ę saa posać Ab wprowadić waruni poąowe, wgodniej jes en wni apisać w posai weorowej: Ruh jes płasi i odbwa się w płasźnie wnaonej pre weor położenia poąowego i prędośi poąowej. Można poaać, że jes o ruh po elipsie!

38 ,,,,,,, g g g g ons g g g a g a Rowiąanie ogólne ależ od sałh 1,,, 6. Nie ależ w ogóle od as! Gdb nie bło oporu powiera ruh iała nie ależałb od jego as. Ru uośn wsoośi H prędośią poąową v pod ąe Θ do poiou be oporu powiera Ten prpade jes sególnie pros, bo rwialne równania różniowe na ażdą e współrędnh rowiąuje nieależnie od siebie. g v H O

39 Waruni poąowe dla ruu uośnego w płasźnie : sin os v H v Rowiąanie sególne, uwględniająe waruni poąowe: sin 1 os g H v g v

40 ,,,, e g g e e g v g a v g a Rowiąanie ogólne ależ od sałh 1,,, 6. Zależ aże od as! Ru uośn wsoośi H prędośią poąową v pod ae Θ do poiou opore powiera proporjonaln do prędośi Tera a do nienia równaniai różniowi liniowi o sałh współnniah, óre wiąż ożna rowiąać sosunowo ławo, nieależnie dla ażdej współrędnej osobna.,, g g v H O

41 Nie ieniają się waruni poąowe dla ruu uośnego w płasźnie, ale sałe 1,,, 6 reba wnać innh równań: sin os v g H v

42 Rowiąanie sególne, uwględniająe waruni poąowe: 1 3 e e 4 g v 1 e g 5 e g H g v e 6 sin sin v os Te wnii ają upełnie inn haraer niż poprednie, usane be oporu powiera. W sególnośi asięg w ierunu jes ogranion, a prędość spadu w dół iera do pewnej warośi graninej! v os a g v v gr

43 g v v v v g v v g a v v g a Ru uośn wsoośi H prędośią poąową v pod ae Θ do poiou opore powiera proporjonaln do v γ+1, li do dowolnej poęgi warośi weora prędośi dla γ= a popredni prpade oporu proporjonalnego do prędośi Tera a do nienia nieliniow ułade sprężonh równań różniowh, ór w ogóln prpadu ożna rowiąać lo nuernie. Rowiąanie analine w posai jawnego woru nie jes nane!

44 Polea noeboo rowiąaniai analini i nuerni dla różnh prpadów ruu uośnego: hp://users.uj.edu.pl/~gola/f16-17/ru_uosn.nb Polea aże noeboo rowiąaniai analini dla ruhu ąsi w sał polu agnen:: hp://users.uj.edu.pl/~gola/f16-17/ruh_w_sal_polu_agnen.nb

G:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Ruch falowy2001.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC

G:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Ruch falowy2001.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC 3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Drgania i fale II ro Fii BC Ruh falow: Fala rohodąe się w presreni aburenie lub odsałenie (pole). - impuls lub drgania. Jeśli rohodi się prędośią o po asie : ( r)

Bardziej szczegółowo

Podwaliny szczególnej teorii względności

Podwaliny szczególnej teorii względności W-6 (Jarosewi) 7 slajdów Na podsawie preenaji prof. J. Rukowskiego Podwalin sególnej eorii wględnośi asada wględnośi Galileusa ekspermen Mihelsona i Morle a ransformaja Lorena pierwsa spreność współesnej

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie reakcji dynamicznych oraz wyważanie ciała w ruchu obrotowym wokół stałej osi 8

Wyznaczanie reakcji dynamicznych oraz wyważanie ciała w ruchu obrotowym wokół stałej osi 8 Wnacanie reakcji dnaicnch ora wważanie ciała w ruchu oroow wokół sałej osi 8 Wprowadenie Jeśli dowolne ciało swne o asie jes w ruchu oroow wokół osi, o na podporach powsają reakcje A i B. Składowe ch reakcji

Bardziej szczegółowo

Macierze hamiltonianu kp

Macierze hamiltonianu kp Macere halonanu p acer H a, dla wranego, war 44 lu 88 jeśl were jao u n r uncje s>; X>, Y>, Z>, cl uncje ransorujące sę według repreenacj grp weora alowego Γ j. worące aę aej repreenacj - o ora najardej

Bardziej szczegółowo

ρ - gęstość ładunku j - gęstość prądu FALE ELEKTROMAGNETYCZNE W PRÓŻNI: Równania Maxwella: -przenikalność elektryczna próżni=8,8542x10-12 F/m

ρ - gęstość ładunku j - gęstość prądu FALE ELEKTROMAGNETYCZNE W PRÓŻNI: Równania Maxwella: -przenikalność elektryczna próżni=8,8542x10-12 F/m -- G:\AA_Wklad \FIN\DOC\em.do Drgania i fale III rok Fiki C FAL LKTROMAGNTYCZN W PRÓŻNI: Równania Mawella: di ρ ε ρ di j ρ - gęsość ładunku j - gęsość prądu ro di ro j ε ε -prenikalność elekrna próżni8854

Bardziej szczegółowo

Powtórzenie na kolokwium nr 4. Dynamika punktu materialnego

Powtórzenie na kolokwium nr 4. Dynamika punktu materialnego Powtórzenie na olowiu nr 4 Dynaia puntu aterialnego 1 zadanie dynaii: znany jest ruh, szuay siły go wywołująej. Znane funje opisująe trajetorię ruhu różnizujey i podstawiay do równań ruhu. 2 zadanie dynaii:

Bardziej szczegółowo

Guanajuato, Mexico, August 2015

Guanajuato, Mexico, August 2015 Guanajuao Meico Augus 15 W-3 Jaosewic 1 slajdów Dnamika punku maeialnego Dnamika Układ inecjaln Zasad dnamiki: piewsa asada dnamiki duga asada dnamiki pęd ciała popęd sił ecia asada dnamiki pawo akcji

Bardziej szczegółowo

5. Równania Maxwella. 5.1 Równania Maxwella 5.2 Transformacja pól 5.3 Fala elektromagnetyczna

5. Równania Maxwella. 5.1 Równania Maxwella 5.2 Transformacja pól 5.3 Fala elektromagnetyczna 5 Równania Maxwella 5 Równania Maxwella 5 Transformaja pól 53 ala eleromagnezna 86 5 Równania Maxwella Wśród poazanh uprzednio równań Maxwella znajduje się prawo Ampere a j Jedna można pozać, że posać

Bardziej szczegółowo

x od położenia równowagi

x od położenia równowagi RUCH HARMONICZNY Ruch powtarając się w regularnch odstępach casu nawa ruche okresow. Jeżeli w taki ruchu seroko rouiane odchlenie od stanu równowagi ( np. odchlenie as podcepionej do sprężn, wartość wektora

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA RELATYWISTYCZNA TRANFORMACJA LORENTZA

MECHANIKA RELATYWISTYCZNA TRANFORMACJA LORENTZA Wdiał EAIiE Kierunek: ELEKTRONIKA I TELEKOMUNIKACJA Predmio: Fika II MECHANIKA RELATYWISTYCZNA TRANFORMACJA LORENTZA 0/0, lao SZCZEGÓLNA TEORIA WZGLĘDNOŚCI Fika relawisna jes wiąana pomiarem miejsa i asu

Bardziej szczegółowo

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. Macierze przekształceń liniowych. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. Macierze przekształceń liniowych. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t Zesaw adań : Preksałcenia liniowe. Maciere preksałceń liniowch () Kóre podanch niżej preksałceń ϕ : K n K m są preksałceniami liniowmi: a) n = m = 3, ϕ( + ) = +, b) n = m = 3, ϕ( ) = +, 3 + + + +, d) n

Bardziej szczegółowo

D Y N A M I K A. DYNAMIKA: badanie ruchu ciał materialnych oraz związków pomiędzy siłami i ruchem, korzystając z pojęć kinematyki.

D Y N A M I K A. DYNAMIKA: badanie ruchu ciał materialnych oraz związków pomiędzy siłami i ruchem, korzystając z pojęć kinematyki. Y N A M I K A YNAMIKA: badanie ruhu iał aterialnh ora wiąków poięd siłai i ruhe korstają pojęć kineatki. SIŁA pojęie pierwotne SIŁA wnik wajenego ehaninego oddiałwania na siebie o najniej dwóh iał. Oddiałwania

Bardziej szczegółowo

Dynamika punktu materialnego

Dynamika punktu materialnego Naa -Japonia W-3 (Jaosewic 1 slajdów Dynamika punku maeialnego Dynamika Układ inecjalny Zasady dynamiki: piewsa asada dynamiki duga asada dynamiki; pęd ciała popęd siły ecia asada dynamiki (pawo akcji

Bardziej szczegółowo

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t. x y + 2t 2x 3y + 5z t x z t

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t. x y + 2t 2x 3y + 5z t x z t Zesaw adań : Preksałcenia liniowe () Kóre podanch niżej preksałceń ϕ : K n K m są preksałceniami liniowmi: a) n = m = 3, ϕ( + +, b) n = m = 3, ϕ( +, 3 + + + +, d) n = m = 3, ϕ( +, c) n = m = 3, ϕ( e) n

Bardziej szczegółowo

Powierzchnie stopnia drugiego

Powierzchnie stopnia drugiego Algebra WYKŁAD 3 Powierchnie sopnia drugiego Deinicja Powierchnią sopnia drugiego kwadrką nawam biór punków presreni rójwmiarowej, spełniającch równanie A B C D E F G H I K gdie A, B,, K są sałmi i prnajmniej

Bardziej szczegółowo

ODDZIAŁYWANIE WYORYWACZA POLDEROWEGO NA KORZEŃ BURAKA CUKROWEGO

ODDZIAŁYWANIE WYORYWACZA POLDEROWEGO NA KORZEŃ BURAKA CUKROWEGO nŝynieria Rolnica 5/006 Volodyir Bulaov *, Janus owa **, Wojciech Prysupa ** * arodowy Uniwersye Rolnicy w Kijowie ** Aadeia Rolnica w Lublinie ODDZAŁYWAE WYORYWACZA POLDEROWEO A KORZEŃ BURAKA CUKROWEO

Bardziej szczegółowo

1. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW SIŁ. Redukcja płaskiego układu sił

1. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW SIŁ. Redukcja płaskiego układu sił . REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW IŁ Redukcja płaskiego układu sił Zadanie. Znaleźć wartość licbową i równanie linii diałania wpadkowej cterech sił predstawionch na rsunku. Wartości licbowe sił są następujące:

Bardziej szczegółowo

Gaz doskonały model idealnego układu bardzo wielu cząsteczek, które: i. mają masę w najprostszym przypadku wszystkie taką samą

Gaz doskonały model idealnego układu bardzo wielu cząsteczek, które: i. mają masę w najprostszym przypadku wszystkie taką samą Terodynaika 16-1 16 Terodynaika Założenia teorii kinetycno oekuarnej Ga doskonały ode ideanego układu bardo wieu cąstecek, które: i ają asę w najprostsy prypadku wsystkie taką saą, ii nie ają objętości

Bardziej szczegółowo

Szczególna teoria względności i jej konsekwencje

Szczególna teoria względności i jej konsekwencje W-7 (Jaroszewiz) slajdy Na odsawie rezenaji rof. J. Ruowsiego Szzególna eoria względnośi i jej onsewenje Szzególna eoria względnośi Konsewenje wyniająe z ransformaji Lorenza: względność równozesnośi dylaaja

Bardziej szczegółowo

Kinematyka w Szczególnej Teorii Eteru

Kinematyka w Szczególnej Teorii Eteru Arkuł ukaał się w jęku angielskim w asopiśmie Mosow Uniersi Phsis Bullein The deriaion of he general form of kinemais wih he uniersal referene ssem Resuls in Phsis, ol. 8, 8, 43-4, ISSN: -3797 hps:link.springer.omarile.33s73498436

Bardziej szczegółowo

Wyprowadzenie wszystkich transformacji liniowych spełniających wyniki eksperymentu Michelsona-Morleya oraz dyskusja o podstawach relatywistyki

Wyprowadzenie wszystkich transformacji liniowych spełniających wyniki eksperymentu Michelsona-Morleya oraz dyskusja o podstawach relatywistyki Wprowadenie wsskih ransformaji liniowh spełniająh wniki ekspermenu Mihelsona-Morlea ora dskusja o podsawah relawiski Roman Sosek Poliehnika Resowska, Kaedra Meod Ilośiowh, Resów, Polska rsosek@pr.edu.pl

Bardziej szczegółowo

II.1. Zagadnienia wstępne.

II.1. Zagadnienia wstępne. II.1. Zagadnienia wsępne. Arysoeles ze Sagiry wyraźnie łączy ruch z czasem: A jes niemożliwe, żeby zaczął się albo usał ruch, gdyż jak powiedzieliśmy ruch jes wieczny, a ak samo i czas, bo czas jes albo

Bardziej szczegółowo

2.5. Ciepło właściwe gazów doskonałych

2.5. Ciepło właściwe gazów doskonałych Gazy dosonałe i ółdosonałe /3.. ieło właśiwe gazów dosonałyh Definija ieła właśiwego: es o ilość ieła orzebna do ogrzania jednosi asy subsanji o. W odniesieniu do g ieło właśiwe ilograowe; wyraża się w

Bardziej szczegółowo

Studia magisterskie ENERGETYKA. Jan A. Szantyr. Wybrane zagadnienia z mechaniki płynów. Ćwiczenia 6. Wyznaczanie przepływu przez rurociągi II

Studia magisterskie ENERGETYKA. Jan A. Szantyr. Wybrane zagadnienia z mechaniki płynów. Ćwiczenia 6. Wyznaczanie przepływu przez rurociągi II Sia maiserskie ENERGETYKA Jan A. Sanyr Wyrane aanienia meaniki płynów Ćwienia 6 Wynaanie prepływ pre rroiąi II Prykła W owarym iornik najje się prosokąny owór o serokośi i wysokośi, amykany aswą. Olełość

Bardziej szczegółowo

Ćw. 5. Badanie ruchu wahadła sprężynowego sprawdzenie wzoru na okres drgań

Ćw. 5. Badanie ruchu wahadła sprężynowego sprawdzenie wzoru na okres drgań KAEDRA FIZYKI SOSOWANEJ PRACOWNIA 5 FIZYKI Ćw. 5. Badanie ruchu wahadła sprężynowego sprawdzenie wzoru na ores drgań Wprowadzenie Ruch drgający naeży do najbardziej rozpowszechnionych ruchów w przyrodzie.

Bardziej szczegółowo

W siła działająca na bryłę zredukowana do środka masy ( = 0

W siła działająca na bryłę zredukowana do środka masy ( = 0 Popęd i popęd bryły Bryła w ruchu posępowym. Zasada pędu i popędu ma posać: p p S gdie: p m v pęd bryły w ruchu posępowym S c W d popęd siły diałającej na bryłę w ruchu posępowym aś: v c prędkość środka

Bardziej szczegółowo

Szczególna Teoria Eteru

Szczególna Teoria Eteru Sególna Teoria Eeru dowolnm skróeniem poprenm Karol Sosek Roman Sosek www.se.om.pl Coprigh b Karol Sosek and Roman Sosek Resów wresień 6 Sosek Karol & Sosek Roman Spis reśi. WSTĘP... 3. CZAS I ROGA PRZEPŁYWU

Bardziej szczegółowo

ψ przedstawia zależność

ψ przedstawia zależność Ruch falowy 4-4 Ruch falowy Ruch falowy polega na rozchodzeniu się zaburzenia (odkszałcenia) w ośrodku sprężysym Wielkość zaburzenia jes, podobnie jak w przypadku drgań, funkcją czasu () Zaburzenie rozchodzi

Bardziej szczegółowo

Wyprowadzenie ogólnej postaci kinematyki z uniwersalnym układem odniesienia

Wyprowadzenie ogólnej postaci kinematyki z uniwersalnym układem odniesienia Wprowadenie ogólnej posai kinemaki uniwersalnm układem odniesienia Karol Sosek Poliehnika Resowska Kaedra Termodnamiki i Mehaniki Płnów al. Powsańów Warsaw, 35-959 Resów, Poland ksosek@pr.edu.pl Roman

Bardziej szczegółowo

Ruch płaski. Bryła w ruchu płaskim. (płaszczyzna kierująca) Punkty bryły o jednakowych prędkościach i przyspieszeniach. Prof.

Ruch płaski. Bryła w ruchu płaskim. (płaszczyzna kierująca) Punkty bryły o jednakowych prędkościach i przyspieszeniach. Prof. Ruch płaski Ruchem płaskim nazywamy ruch, podczas kórego wszyskie punky ciała poruszają się w płaszczyznach równoległych do pewnej nieruchomej płaszczyzny, zwanej płaszczyzną kierującą. Punky bryły o jednakowych

Bardziej szczegółowo

Wyprowadzenie ogólnej postaci kinematyki z uniwersalnym układem odniesienia

Wyprowadzenie ogólnej postaci kinematyki z uniwersalnym układem odniesienia Wprowadenie ogólnej posai kinemaki uniwersalnm układem odniesienia Karol Sosek Poliehnika Resowska Kaedra Termodnamiki i Mehaniki Płnów al. Powsańów Warsaw, 35-959 Resów, Poland ksosek@pr.edu.pl Roman

Bardziej szczegółowo

Fizyka, II rok FS, FiTKE, IS Równania różniczkowe i całkowe, Zestaw 2a

Fizyka, II rok FS, FiTKE, IS Równania różniczkowe i całkowe, Zestaw 2a N : iyka II rok S itk IS Równania różnickowe i całkowe estaw 2a. Prosę definiować pojęcie fory kwadratowej a następnie podać acier fory kwadratowej i określić rąd fory (a!#%$ (b 2. Prosę określić rąd równania

Bardziej szczegółowo

MGR 2. 2. Ruch drgający.

MGR 2. 2. Ruch drgający. MGR. Ruch drgający. Ruch uładów drgających (sprężyny, guy, brzeszczou, ip.). Badanie ruchu ciała zawieszonego na sprężynie. Wahadło aeayczne. Wahadło fizyczne. Rezonans echaniczny. Ćw. 1. Wyznaczanie oresu

Bardziej szczegółowo

Krzywe na płaszczyźnie.

Krzywe na płaszczyźnie. Krzwe na płaszczźnie. Współrzędne paramerczne i biegunowe. Współrzędne biegunowe. Dan jes punk O, zwan biegunem, kór sanowi począek półprosej, zwanej półosią. Dowoln punk P na płaszczźnie można opisać

Bardziej szczegółowo

Fig. 1. Interferometr A. A. Michelsona.

Fig. 1. Interferometr A. A. Michelsona. Efek Sagnaa dr Janusz. Kępka Wsęp. Jednym z najbardziej reklamowanyh eksperymenów był i jes eksperymen lbera brahama Mihelsona zapoząkowany w 88, i nasępnie powarzany po roku 880 we współpray z Ewardem

Bardziej szczegółowo

( ) O k k k. A k. P k. r k. M O r 1. -P n W. P 1 P k. Rys. 3.21. Redukcja dowolnego przestrzennego układu sił

( ) O k k k. A k. P k. r k. M O r 1. -P n W. P 1 P k. Rys. 3.21. Redukcja dowolnego przestrzennego układu sił 3.7.. Reducja dowolego uładu sił do sił i par sił Dowolm uładem sił będiem awać uład sił o liiach diałaia dowolie romiescoch w prestrei. tm pucie ajmiem się sprowadeiem (reducją) taiego uładu sił do ajprostsej

Bardziej szczegółowo

WAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII.

WAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII. ĆWICZENIE 3. WAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII. 1. Oscylator harmoniczny. Wprowadzenie Oscylatorem harmonicznym nazywamy punt materialny, na tóry,działa siła sierowana do pewnego centrum,

Bardziej szczegółowo

- obliczyć względne procentowe odchylenie otrzymanej wartości od wartości tablicowej:

- obliczyć względne procentowe odchylenie otrzymanej wartości od wartości tablicowej: Kila uwa: - Doświadczenia przeprowadzay w rupach - osobowych (nie więszych), jedna w raach rupy ażdy suden wyonuje swoje osobne poiary i obliczenia. - Na zajęcia przychodziy z wydruowanyi wybranyi ćwiczeniai

Bardziej szczegółowo

Drgania harmoniczne. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Drgania harmoniczne. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Drgania haroniczne Projet współfinansowany przez Unię Europejsą w raach Europejsiego Funduszu Społecznego Drgania haroniczne O oscylatorze haroniczny ożey ówić wtedy, iedy siła haująca działa proporcjonalnie

Bardziej szczegółowo

Belki złożone i zespolone

Belki złożone i zespolone Belki łożone i espolone efinicja belki łożonej siła rowarswiająca projekowanie połąceń prkła obliceń efinicja belki espolonej ałożenia echnicnej eorii ginania rokła naprężeń normalnch prkła obliceń Belki

Bardziej szczegółowo

Szeregi Fouriera (6 rozwiązanych zadań +dodatek)

Szeregi Fouriera (6 rozwiązanych zadań +dodatek) PWR I Załad eorii Obwodów Szeregi ouriera (6 rozwiązanych zadań +dodae) Opracował Dr Czesław Michali Zad Znaleźć ores nasępujących sygnałów: a) y 3cos(ω ) + 5cos(7ω ) + cos(5ω ), b) y cos(ω ) + 5cos(ω

Bardziej szczegółowo

cz.2 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

cz.2 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 Wkład 8: Brła stwna c. Dr inż. Zbigniew Sklarski Katedra Elektroniki, paw. C-, pok.3 skla@agh.edu.pl http://laer.uci.agh.edu.pl/z.sklarski/ 05.04.08 Wdiał nformatki, Elektroniki i Telekomunikacji - Teleinformatka

Bardziej szczegółowo

EPR. W -1/2 =-1/2 gµ B B

EPR. W -1/2 =-1/2 gµ B B Hamiltonian spinow Elektronow reonans paramanetcn jest wiąan absorpcją pola wsokiej cęstotliwości, która towars mianie orientacji spin w ewnętrnm polu manetcnm. Niesparowane spinowe moment manetcne µ s

Bardziej szczegółowo

7. Szczególna teoria względności. Wybór i opracowanie zadań : Barbara Kościelska Więcej zadań z tej tematyki znajduje się w II części skryptu.

7. Szczególna teoria względności. Wybór i opracowanie zadań : Barbara Kościelska Więcej zadań z tej tematyki znajduje się w II części skryptu. 7 Szzególna eoria względnośi Wybór i opraowanie zadań 7-79: Barbara Kośielska Więej zadań z ej emayki znajduje się w II zęśi skrypu 7 Czy można znaleźć aki układ odniesienia w kórym Chrzes Polski i Biwa

Bardziej szczegółowo

Mechanika kwantowa III

Mechanika kwantowa III Mecaika kwatowa III Opracowaie: Barbara Pac, Piotr Petele Powtóreie Moet pędu jest wielkością pojęciowo bardo istotą, gdż dla wsstkic pól o setrii sfercej operator jego kwadratu ( ˆM koutuje ailtoiae (

Bardziej szczegółowo

Opis ruchu płynu rzeczywistego

Opis ruchu płynu rzeczywistego Pedmio wykładu 7 Hipoea Newona płyny newonowskie płyny nienewonowskie Równanie uhu płynu lepkiego Naviea Sokesa - meody owiąywania układu [RNS]-[RC] 1 n dn = d dn 3 d ds 1 N N s m N s kg ; n s m m m m

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD 6. MODELE OBIEKTÓW 3-D3 część 2. 1. Powierzchnie opisane parametrycznie. Plan wykładu: Powierzchnie opisane parametrycznie

WYKŁAD 6. MODELE OBIEKTÓW 3-D3 część 2. 1. Powierzchnie opisane parametrycznie. Plan wykładu: Powierzchnie opisane parametrycznie WYKŁAD 6. owierchnie opisane paraetrcnie MODELE OIEKÓW -D cęść (,v (,v (,v f (,v f (,v f (,v v in in v v a a lan wkład: owierchnie opisane paraetrcnie v a v Krwe paraetrcne w -D D (krwa Herite a v in (,v

Bardziej szczegółowo

Równanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie niezależne od czasu w trzech wymiarach współrzędne prostokątne

Równanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie niezależne od czasu w trzech wymiarach współrzędne prostokątne Równanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie nieależne od casu w trech wymiarach współrędne prostokątne ψ ψ ψ h V m + + x y + ( x, y, ) ψ = E ψ funkcja falowa ψ( x, y, ) Energia potencjalna

Bardziej szczegółowo

Równanie Fresnela. napisał Michał Wierzbicki

Równanie Fresnela. napisał Michał Wierzbicki napisał Michał Wierzbici Równanie Fresnela W anizotropowych ryształach optycznych zależność między wetorami inducji i natężenia pola eletrycznego (równanie materiałowe) jest następująca = ϵ 0 ˆϵ E (1)

Bardziej szczegółowo

Fale elektromagnetyczne spektrum

Fale elektromagnetyczne spektrum Fale elekroagneyczne spekru w próżni wszyskie fale e- rozchodzą się z prędkością c 3. 8 /s Jaes Clerk Mawell (w połowie XIX w.) wykazał, że świało jes falą elekroagneyczną rozprzesrzeniającą się falą ziennego

Bardziej szczegółowo

ZASADY ZACHOWANIA W FIZYCE

ZASADY ZACHOWANIA W FIZYCE ZASADY ZACHOWAIA: ZASADY ZACHOWAIA W FIZYCE Energii Pędu Moentu pędu Ładunku Liczb barionowej ZASADA ZACHOWAIA EERGII Praca sił zewnętrznej W = ΔE calk Ziana energii całkowitej Jeżeli W= to ΔE calk = ZASADA

Bardziej szczegółowo

Pochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:

Pochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać: ochodna kierunkowa i gradient Równania parametrcne prostej prechodącej pre punkt i skierowanej wdłuż jednostkowego wektora mają postać: Oblicam pochodną kierunkową u ( u, u ) 1 + su + su 1 (, ) d d d ˆ

Bardziej szczegółowo

Algebra z geometrią 2012/2013

Algebra z geometrią 2012/2013 Algebra geometrią 22/23 Seria XVI Javier de Lucas Zadanie. Wnacć rąd macier: A :, B : 2 4 3 4 3 2 3 3 5 7 3 3 6 3 Rowiąanie: Macier A: Sposób: Rąd macier to wmiar prestreni generowanej pre jej kolumn.

Bardziej szczegółowo

Ruchy ciała sztywnego i przekształcenia jednorodne

Ruchy ciała sztywnego i przekształcenia jednorodne uh iała twnego i retałenia jednorodne Definija: uład wółrędnh Zbiór n baowh wetorów ortonormalnh roinająh n Na rład ereentują unt muim odać uład wółrędnh Wględem o : Wględem o : ora ą niemiennimi obietami

Bardziej szczegółowo

ZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH LICZBY ZESPOLONE

ZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH LICZBY ZESPOLONE . Oblicyć: ZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH a) ( 7i) ( 9i); b) (5 i)( + i); c) 4+3i ; LICZBY ZESPOLONE d) 3i 3i ; e) pierwiastki kwadratowe 8 + i.. Narysować biór tych licb espolonych, które spełniają warunek:

Bardziej szczegółowo

Opis ruchu we współrzędnych prostokątnych (kartezjańskich)

Opis ruchu we współrzędnych prostokątnych (kartezjańskich) Opis ruchu we współrędch prosokąch (karejańskich) Opis ruchu we współrędch prosokąch jes podob do opisu a pomocą wekora wodącego, kórego pocąek leż w pocąku układu odiesieia. Położeie. Położeie puku A

Bardziej szczegółowo

Zasada zachowania pędu i krętu 5

Zasada zachowania pędu i krętu 5 Zasada zachowania pęd i krę 5 Wprowadzenie Zasada zachowania pęd pnk aerialnego Jeżeli w przedziale, sa sił działających na pnk aerialny kład pnków aerialnych jes równa zer, o pęd pnk aerialnego kład pnków

Bardziej szczegółowo

Uchwała nr 54/IX/2016 Komendy Chorągwi Dolnośląskiej ZHP z dnia r.

Uchwała nr 54/IX/2016 Komendy Chorągwi Dolnośląskiej ZHP z dnia r. C h o r ą g i e w D o l n o l ą s k a Z H P U c h w a ł a n r 5 4 / I X / 2 0 1 6 K o m e n d y C h o r ą g w i D o l n o 6 l ą s k i e j Z H P z d n i a 2 5. 0 2. 0 1 6 r. w s p r a w i e p r z y j ę

Bardziej szczegółowo

J. Szantyr - Wykład 7 Ruch ogólny elementu płynu

J. Szantyr - Wykład 7 Ruch ogólny elementu płynu J. Santr - Wkład 7 Rch ogóln element płn Rch ogóln ciała stwnego można predstawić jako smę premiescenia liniowego i obrot. Ponieważ płn nie mają stwności postaciowej, w rch płn dochodi dodatkowo do odkstałcenia

Bardziej szczegółowo

ver b drgania harmoniczne

ver b drgania harmoniczne ver-28.10.11 b drgania harmoniczne drgania Fourier: częsość podsawowa + składowe harmoniczne N = n=1 A n cos nω n Fig (...) analiza Fouriera małe drgania E p E E k jeden sopień swobody: E p -A E p A 0

Bardziej szczegółowo

Wyprowadzenie ogólnej postaci kinematyki z uniwersalnym układem odniesienia

Wyprowadzenie ogólnej postaci kinematyki z uniwersalnym układem odniesienia Arkuł ukaał się w jęku angielskim w owarm dosępie w asopiśmie Resuls in Phsis Sosek Karol, Sosek Roman 08 The deriaion of he general form of kinemais wih he uniersal referene ssem Resuls in Phsis, Vol.

Bardziej szczegółowo

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 6 9.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 6 9.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów izya 1- Mechania Wyład 6 9.XI.17 Zygun Szeflińsi Środowisowe Laboraoriu Ciężich Jonów szef@fuw.edu.l h://www.fuw.edu.l/~szef/ Równania ruchu ole agneyczne,, r,, v Sałe jednorodne ole w chwili = w uncie

Bardziej szczegółowo

Elektroniczna aparatura medyczna VII

Elektroniczna aparatura medyczna VII 06-- lekronina aparaura medna SMSTR V Cłowiek- najlepsa inwesja Projek współfinansowan pre Unię uropejską w ramah uropejskiego Fundusu Społenego lekronina aparaura medna V Laser i ehnika świałowodowa 06--

Bardziej szczegółowo

Wyprowadzenie ogólnej postaci kinematyki z uniwersalnym układem odniesienia

Wyprowadzenie ogólnej postaci kinematyki z uniwersalnym układem odniesienia Arkuł ukaał się w jęku angielskim w owarm dosępie w asopiśmie Resuls in Phsis Sosek Karol, Sosek Roman 08 The deriaion of he general form of kinemais wih he uniersal referene ssem Resuls in Phsis, Vol.

Bardziej szczegółowo

DYNAMIKA. Dynamika jest działem mechaniki zajmującym się badaniem ruchu ciał z uwzględnieniem sił działających na ciało i wywołujących ten ruch.

DYNAMIKA. Dynamika jest działem mechaniki zajmującym się badaniem ruchu ciał z uwzględnieniem sił działających na ciało i wywołujących ten ruch. DYNMIK Daika jes działe echaiki zajując się badaie uchu ciał z uwzględieie sił działającch a ciało i wwołującch e uch. Daika opiea się a pawach Newoa, a w szczególości a dugi pawie (zwa pawe daiki). Moża

Bardziej szczegółowo

PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:

PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa: PRW ZCHOWNI Pawa achowania nabadie fundamentalne pawa: o ewnętne : pawo achowania pędu, pawo achowania momentu pędu, pawo achowania enegii; o wewnętne : pawa achowania np. całkowite licb nukleonów w eakci

Bardziej szczegółowo

Pęd ciała. ! F wyp. v) dt. = m a! = m d! v dt = d(m! = d! p dt. ! dt. Definicja:! p = m v! [kg m s ]

Pęd ciała. ! F wyp. v) dt. = m a! = m d! v dt = d(m! = d! p dt. ! dt. Definicja:! p = m v! [kg m s ] Pęd ciała Definicja: p = v [kg s ] II zasada dynaiki Newtona w oryginalny sforułowaniu: F wyp = a = d v = d( v) = d p F wyp = d p Jeżeli ciało zienia swój pęd to na ciało działa niezerowa siła wypadkowa.

Bardziej szczegółowo

Dynamika punktu materialnego

Dynamika punktu materialnego Dynaia punu aerialnego dr inż. Sebaian Pauła Wydział Inżynierii Mechanicznej i Roboyi Kaedra Mechanii i Wibroauyi ail: paula@agh.edu.pl www: hoe.agh.edu.pl/~paula/ dr inż. Sebaian Pauła - Kaedra Mechanii

Bardziej szczegółowo

Wielokryteriowa optymalizacja liniowa (WPL)

Wielokryteriowa optymalizacja liniowa (WPL) arek isyński BO UŁ 007 - Wielokryteriowa optymaliaja liniowa (WPL) -. Wielokryteriowa optymaliaja liniowa (WPL) Zadaniem WPL naywamy następująe adanie optymaliaji liniowej: a a m L O L L O L L a a n n

Bardziej szczegółowo

Podsumowanie W6ef. Zeemana ef. Paschena-Backa

Podsumowanie W6ef. Zeemana ef. Paschena-Backa Z na podstawie W. Gawli - Wstęp do Fiyi Atoowej, wyład 7 /8 Podsuowanie W6ef. Zeeana ef. Paschena-Baca B g B F F I B I I a B g g ) ( S L B S L A B ) ( = = 3 P,, + I=/ = Ato w polu eletrycny: joniacja polowa:

Bardziej szczegółowo

Zadania do rozdziału 5

Zadania do rozdziału 5 Zadania do rozdziału 5 Zad.5.1. Udowodnij, że stosując równię pochyłą o dającym się zmieniać ącie nachylenia α można wyznaczyć współczynni tarcia statycznego µ o. ozwiązanie: W czasie zsuwania się po równi

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD FIZYKAIIIB 2000 Drgania tłumione

WYKŁAD FIZYKAIIIB 2000 Drgania tłumione YKŁD FIZYKIIIB Drgania łumione (gasnące, zanikające). F siła łumienia; r F r b& b współczynnik łumienia [ Nm s] m & F m & && & k m b m F r k b& opis różnych zjawisk izycznych Niech Ce p p p p 4 ± Trzy

Bardziej szczegółowo

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 3 19.X Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 3 19.X Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów Fizyka - Mechanika Wykład 3 9.X.07 Zygunt Szefliński Środowiskowe Laboratoriu Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Stałe przyspieszenie Przyspieszenie charakteryzuje się ziana prędkości

Bardziej szczegółowo

Wykład FIZYKA I. 2. Kinematyka punktu materialnego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Wykład FIZYKA I. 2. Kinematyka punktu materialnego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Wykład FIZYKA I. Kinemayka punku maerialnego Kaedra Opyki i Fooniki Wydział Podsawowych Problemów Techniki Poliechnika Wrocławska hp://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.hml Miejsce konsulacji: pokój

Bardziej szczegółowo

Uwaga z alkoholem. Picie na świeżym powietrzu jest zabronione, poza licencjonowanymi ogródkami, a mandat można dostać nawet za niewinne piwko.

Uwaga z alkoholem. Picie na świeżym powietrzu jest zabronione, poza licencjonowanymi ogródkami, a mandat można dostać nawet za niewinne piwko. B : U U F F U 01 Ę ś ę 3 ż łć ę ę ź ł, Ż 64 ó ł ł óżó, j, j U 02 Ą ś U ł 1925, 1973 łś ą ż ęą fć j j ą j ł 9 ( ) ó 15 F 03 j ąó j j, ę j ż 15 ł, ó f Bść ł łj ł, 1223 j 15 B Ą ć ę j- j ść, j ż ą, ż, ją

Bardziej szczegółowo

Modelowanie w pakiecie Matlab/Simulink

Modelowanie w pakiecie Matlab/Simulink Modelowanie w paiecie Matlab/Siulin I. Siłowni pneuatycny ebranowy I.1. Model ateatycny siłownia pneuatycnego ebranowego apisany a poocą równań różnicowych Sygnałe wejściowy siłownia jest ciśnienie P podawane

Bardziej szczegółowo

Mechanika ogólna II Kinematyka i dynamika

Mechanika ogólna II Kinematyka i dynamika Mechanika ogólna II Kineatyka i dynaika kierunek Budownictwo, se. III ateriały poocnicze do ćwiczeń opracowanie: dr inŝ. Piotr Dębski, dr inŝ. Irena Wagner TREŚĆ WYKŁADU Kineatyka: Zakres przediotu. Przestrzeń,

Bardziej szczegółowo

napór cieczy - wypadkowy ( hydrostatyczny )

napór cieczy - wypadkowy ( hydrostatyczny ) 5. apór hdrostatcn i równowaga ciał płwającch Płn najdując się w stanie równowagi oddiałwuje na ścian ogranicające ropatrwaną jego objętość i sił te nawane są naporami hdrostatcnmi. Omawiana problematka

Bardziej szczegółowo

Podstawy elektrotechniki

Podstawy elektrotechniki Wydział Mechaniczno-Energeyczny Podsawy elekroechniki Prof. dr hab. inż. Juliusz B. Gajewski, prof. zw. PWr Wybrzeże S. Wyspiańskiego 27, 50-370 Wrocław Bud. A4 Sara kołownia, pokój 359 Tel.: 7 320 320

Bardziej szczegółowo

Układy równań - Przykłady

Układy równań - Przykłady Układy równań - Prykłady Dany układ równań rowiąać trea sposobai: (a) korystając e worów Craera, (b) etodą aciery odwrotnej, (c) etodą eliinacji Gaussa, + y + = y = y = (a) Oblicy wynacnik deta aciery

Bardziej szczegółowo

I. KINEMATYKA I DYNAMIKA

I. KINEMATYKA I DYNAMIKA piagoras.d.pl I. KINEMATYKA I DYNAMIKA KINEMATYKA: Położenie ciała w przesrzeni można określić jedynie względem jakiegoś innego ciała lub układu ciał zwanego układem odniesienia. Ruch i spoczynek są względne

Bardziej szczegółowo

Zasada pędu i popędu, krętu i pokrętu, energii i pracy oraz d Alemberta bryły w ruchu postępowym, obrotowym i płaskim

Zasada pędu i popędu, krętu i pokrętu, energii i pracy oraz d Alemberta bryły w ruchu postępowym, obrotowym i płaskim Zasada pędu i popędu, kręu i pokręu, energii i pracy oraz d Alembera bryły w ruchu posępowym, obroowym i płaskim Ruch posępowy bryły Pęd ciała w ruchu posępowym obliczamy, jak dla punku maerialnego, skupiając

Bardziej szczegółowo

drgania h armoniczne harmoniczne

drgania h armoniczne harmoniczne ver-8..7 drgania harmoniczne drgania Fourier: częsość podsawowa + składowe harmoniczne () An cos( nω + ϕ n ) N n Fig (...) analiza Fouriera małe drgania E p E E k E p ( ) jeden sopień swobody: -A A E p

Bardziej szczegółowo

Temat: Prawo Hooke a. Oscylacje harmoniczne. Zagadnienia: prawa dynamiki Newtona, siła sprężysta, prawo Hooke a, oscylacje harmoniczne,

Temat: Prawo Hooke a. Oscylacje harmoniczne. Zagadnienia: prawa dynamiki Newtona, siła sprężysta, prawo Hooke a, oscylacje harmoniczne, sg M 6-1 - Teat: Prawo Hooe a. Oscylacje haroniczne. Zagadnienia: prawa dynaii Newtona, siła sprężysta, prawo Hooe a, oscylacje haroniczne, ores oscylacji. Koncepcja: Sprężyna obciążana różnyi asai wydłuża

Bardziej szczegółowo

,..., u x n. , 2 u x 2 1

,..., u x n. , 2 u x 2 1 . Równania różnickowe cąstkowe Definicja. Równaniem różnickowm cąstkowm (rrc) nawam równanie różnickowe, w którm wstępuje funkcja niewiadoma dwóch lub więcej miennch i jej pochodne cąstkowe. Ogólna postać

Bardziej szczegółowo

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 13

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 13 RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 13 Geomeria różniczkowa Geomeria różniczkowa o dział maemayki, w kórym do badania obieków geomerycznych wykorzysuje się meody opare na rachunku różniczkowym. Obieky geomeryczne

Bardziej szczegółowo

C d u. Po podstawieniu prądu z pierwszego równania do równania drugiego i uporządkowaniu składników lewej strony uzyskuje się:

C d u. Po podstawieniu prądu z pierwszego równania do równania drugiego i uporządkowaniu składników lewej strony uzyskuje się: Zadanie. Obliczyć przebieg napięcia na pojemności C w sanie przejściowym przebiegającym przy nasępującej sekwencji działania łączników: ) łączniki Si S są oware dla < 0, ) łącznik S zamyka się w chwili

Bardziej szczegółowo

Grupa A. Sprawdzian 2. Fizyka Z fizyką w przyszłość 1 Sprawdziany. Siła jako przyczyna zmian ruchu

Grupa A. Sprawdzian 2. Fizyka Z fizyką w przyszłość 1 Sprawdziany. Siła jako przyczyna zmian ruchu Szkoły ponadginazjalne Iię i nazwisko Data Klasa Grupa A Sprawdzian 2 Siła jako przyczyna zian ruchu 1. Przyspieszenie układu przedstawionego na rysunku a wartość (opory poijay) a. 1 7 g b. 2 7 g c. 1

Bardziej szczegółowo

>> ω z, (4.122) Przybliżona teoria żyroskopu

>> ω z, (4.122) Przybliżona teoria żyroskopu Prybliżona teoria żyroskopu Żyroskopem naywamy ciało materialne o postaci bryły obrotowej (wirnika), osadone na osi pokrywającej się osią geometrycną tego ciała wanej osią żyroskopową. ζ K θ ω η ω ζ y

Bardziej szczegółowo

ĆWICZENIE 7 WYZNACZANIE LOGARYTMICZNEGO DEKREMENTU TŁUMIENIA ORAZ WSPÓŁCZYNNIKA OPORU OŚRODKA. Wprowadzenie

ĆWICZENIE 7 WYZNACZANIE LOGARYTMICZNEGO DEKREMENTU TŁUMIENIA ORAZ WSPÓŁCZYNNIKA OPORU OŚRODKA. Wprowadzenie ĆWICZENIE 7 WYZNACZIE LOGARYTMICZNEGO DEKREMENTU TŁUMIENIA ORAZ WSPÓŁCZYNNIKA OPORU OŚRODKA Wprowadzenie Ciało drgające w rzeczywisym ośrodku z upływem czasu zmniejsza ampliudę drgań maleje energia mechaniczna

Bardziej szczegółowo

I. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO

I. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO I. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO A. RÓŻNICZKOWE RÓWNANIA RUCHU A1. Bryła o masie m przesuwa się po chropowatej równi z prędkością v M. Podać dynamiczne równania ruchu bryły i rozwiązać je tak, aby wyznaczyć

Bardziej szczegółowo

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyi i Informatyi Stosowanej Aademia Górniczo-Hutnicza Wyład 12 M. Przybycień (WFiIS AGH Metody Lagrange a i Hamiltona... Wyład 12

Bardziej szczegółowo

Kompresja fraktalna obrazów. obraz. 1. Kopiarka wielokrotnie redukująca 1.1. Zasada działania ania najprostszej kopiarki

Kompresja fraktalna obrazów. obraz. 1. Kopiarka wielokrotnie redukująca 1.1. Zasada działania ania najprostszej kopiarki Kompresa fratalna obraów. Kopara welorotne reuuąca.. Zasaa ałana ana naprostse opar Koncepca opar welorotne reuuące Naprosts prła opar. Moel matematcn obrau opara cęś ęścowa. obra weścow opara obra wścow

Bardziej szczegółowo

2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego. = f(x, t) dla x R, t > 0, (2.1)

2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego. = f(x, t) dla x R, t > 0, (2.1) Wykład 2 Sruna nieograniczona 2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego Równanie gań sruny jednowymiarowej zapisać można w posaci 1 2 u c 2 2 u = f(x, ) dla x R, >, (2.1) 2 x2 gdzie u(x, ) oznacza

Bardziej szczegółowo

2.3.1. Iloczyn skalarny

2.3.1. Iloczyn skalarny 2.3.1. Ilon sklrn Ilonem sklrnm (sklrowm) dwóh wektorów i nwm sklr równ ilonowi modułów ou wektorów pre kosinus kąt wrtego międ nimi. α O Rs. 2.8. Ilustrj do definiji ilonu sklrnego Jeżeli kąt międ wektormi

Bardziej szczegółowo

ó ę ą ż ż ś ść Ó Ś ż Ó Ś ę ą żć ó ż Ó ż Ó ó ó ż Ó ż ó ą ą Ą ś ą ż ó ó ż ę Ć ż ż ż Ó ó ó ó ę ż ę Ó ż ę ż Ó Ę Ó ó Óś Ś ść ę ć Ś ę ąć śó ą ę ęż ó ó ż Ś ż

ó ę ą ż ż ś ść Ó Ś ż Ó Ś ę ą żć ó ż Ó ż Ó ó ó ż Ó ż ó ą ą Ą ś ą ż ó ó ż ę Ć ż ż ż Ó ó ó ó ę ż ę Ó ż ę ż Ó Ę Ó ó Óś Ś ść ę ć Ś ę ąć śó ą ę ęż ó ó ż Ś ż Ó śó ą ę Ę śćś ść ę ą ś ó ą ó Ł Ó ż Ś ą ś Ó ą ć ó ż ść śó ą Óść ó ż ż ą Ś Ś ż Ó ą Ó ą Ć Ś ż ó ż ę ąś ó ć Ś Ó ó ś ś ś ó Ó ś Ź ż ą ó ą żą śó Ś Ó Ś ó Ś Ś ąś Ó ó ę ą ż ż ś ść Ó Ś ż Ó Ś ę ą żć ó ż Ó ż Ó ó ó

Bardziej szczegółowo

Zginanie Proste Równomierne Belki

Zginanie Proste Równomierne Belki Zginanie Proste Równomierne Belki Prebieg wykładu : 1. Rokład naprężeń w prekroju belki. Warunki równowagi. Warunki geometrycne 4. Zwiąek fiycny 5. Wskaźnik wytrymałości prekroju na ginanie 6. Podsumowanie

Bardziej szczegółowo

Część I. MECHANIKA. Wykład KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO. Ruch jednowymiarowy Ruch na płaszczyźnie i w przestrzeni.

Część I. MECHANIKA. Wykład KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO. Ruch jednowymiarowy Ruch na płaszczyźnie i w przestrzeni. Część I. MECHANIKA Wykład.. KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO Ruch jednowymiarowy Ruch na płaszczyźnie i w przesrzeni 1 KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO KINEMATYKA zajmuje się opisem ruchu ciał bez rozparywania

Bardziej szczegółowo

Wykład 4. Zasada zachowania energii. Siły zachowawcze i niezachowawcze

Wykład 4. Zasada zachowania energii. Siły zachowawcze i niezachowawcze Wład 4 Zasada achowania enegii Sił achowawce i nieachowawce Wsstie istniejące sił możem podielić na sił achowawce i sił nie achowawce. Siła jest achowawca jeżeli paca tóą wonuję ta siła nad puntem mateialnm

Bardziej szczegółowo

Temat 6. ( ) ( ) ( ) k. Szeregi Fouriera. Własności szeregów Fouriera. θ możemy traktować jako funkcje ω, których dziedziną jest dyskretny zbiór

Temat 6. ( ) ( ) ( ) k. Szeregi Fouriera. Własności szeregów Fouriera. θ możemy traktować jako funkcje ω, których dziedziną jest dyskretny zbiór ema 6 Opracował: Lesław Dereń Kaedra eorii Sygnałów Insyu eleomuniacji, eleinformayi i Ausyi Poliechnia Wrocławsa Prawa auorsie zasrzeżone Szeregi ouriera Jeżeli f ( ) jes funcją oresową o oresie, czyli

Bardziej szczegółowo