Wojciech Grąziewicz. Skrypt dla studentów politechnik. Centrum Nauczania Matematyki i Kształcenia na Odległość

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Wojciech Grąziewicz. Skrypt dla studentów politechnik. Centrum Nauczania Matematyki i Kształcenia na Odległość"

Transkrypt

1 Wojciech Grąziewicz Skryp dla sudenów poliechnik Cenrum Nauczania Maemayki i Kszałcenia na Odległość Poliechnika Gdańska 26

2 SPIS TREŚCI Skryp przeznaczony jes głównie dla sudenów kierunków elekrycznych, elekroniki oraz auomayki na sudiach echnicznych. Mogą z niego skorzysać również sudenci fizyki echnicznej i maemayki sosowanej. Skryp zakończony jes serią zadań konrolnych, kóre suden powinien rozwiązać w celu sprawdzenia opanowania przedsawionego maeriału. Wojciech Grąziewicz Spis reści Definicja i własności przekszałcenia Laplace a 2 2 Przekszałcenie odwrone do przekszałcenia Laplace a 9 3 Zasosowania przekszałcenia Laplace a 4 Splo funkcji i jego własności 8 5 Transformaa oryginału okresowego 2 6 Dela Diraca 22 7 Zadania 26 8 Lieraura 28

3 2 DEFINICJA I WŁASNOŚCI PRZEKSZTAŁCENIA LAPLACE A Definicja i własności przekszałcenia Laplace a Rozparzmy funkcję zespoloną f: R C argumenu rzeczywisego czyli funkcję R f()=f ()+if 2 () C, gdzief if 2 sąfunkcjamirzeczywisymizmiennejrzeczywisej.jeżeliobiefunkcjef if 2 są funkcjamicałkowalnyminakażdymprzedziale ;r,r,omożemyzdefiniować f()d= lim r r f()d= lim r r f ()d+ilim r r f 2 ()d. Jeżeliobiegranicepoprawejsronieisniejąisąwłaściweomówimy,żecałka f()d jes zbieżna. Jeżeli kóraś z ych granic nie isnieje lub jes niewłaściwa, o całka jes rozbieżna.jeżelizbieżnajescałka f() d= f 2 ()+f 2 2()d,omówimy,żecałka f()djeszbieżnabezwzględnie.zachodziprzyymnierówność f()d f() d. Definicja. Niech f : R C będzie funkcją całkowalną na każdym przedziale ;r,r.transformaąlaplace afunkcjifnazywamyfunkcjęzespolonąfargumenu zespolonego, określoną wzorem Piszemy wówczas Mamy zaem F(s)= F(s)=L[f()]. L[f()]=F(s)= f()e s d. () f()e s d. Całka wysępująca we wzorze()(zwana całką Laplace a) jes całką zależną od parameru zespolonego s. Dla pewnych warości s może ona być zbieżna, dla innych zbieżna bezwględnie, a dla jeszcze innych rozbieżna. Ważną klasą funkcji, dla kórych całka Laplace a jes zbieżna, jes klasa funkcji zwanych oryginałami. Ograniczymy się uaj do oryginałów, kóre są funkcjami rzeczywisymi(choć w ogólnym przypadku mogą o być funkcje zespolone). Definicja.2 Oryginałem nazywamy funkcję f: R R spełniającą nasępujące warunki: f()=dlakażdego<; 2 wkażdymprzedziale ; 2, < 2, funkcjafmaskończonąliczbępunków nieciągłości i każdy z nich jes punkem nieciągłości pierwszego rodzaju;

4 3 3 funkcjafjesrzęduwykładniczego,czyli M> λ ; ) f() Me λ. Najmniejsząsałąλspełniającąwarunek3 będziemyoznaczaćprzez λ inazywaćwspółczynnikiem wzrosu wykładniczego oryginału f. Przykłady oryginałów: a) Funkcja Heviside a(funkcja jednoskowa) f() ()= { dla < dla >, Dlaejfunkcjiwarunek3 jesspełnionyzesałymim=iλ =. f() b) f()=() sin M=,λ =; f() c) f()=2 ()e 2 M=2,λ = 2 ; f() d) f()= ()e 2 - M=,λ =. Zauważymy na przykład, że funkcja g() = sin, nie jes oryginałem ponieważ nie spełniawarunku.jeżelijednakfunkcjag : R Rspełniawarunki2 i3,ofunkcja f: R R,gdzief()=() g() jesjużoryginałem.wdalszymciągu,jeżelionie

5 4 DEFINICJA I WŁASNOŚCI PRZEKSZTAŁCENIA LAPLACE A będzie prowadziło do nieporozumień, będziemy w zapisie oryginału pomijali czynnik () rakującnaprzykładfunkcjęf()=sinjakooryginałf()=() sin.wszczególności każdafunkcjaograniczonaspełniającawarunek2,jesoryginałemzesałąλ =. Ławowykazać,żejeślif()ig()sąoryginałami,ofunkcja h()=af()+bg(),a,b R, eż jes oryginałem(a o oznacza, że zbiór oryginałów sanowi przesrzeń liniową nad ciałem liczb rzeczywisych). Uzasadnimy eraz podsawowy Fak. Jeżeli f jes oryginałem, o całka Laplace a f()e s djeszbieżnadla s D, gdzie D={s C:Re(s)>λ }iλ jeswspółczynnikiemwzrosuwykładniczegooryginału f. Dowód: Pokażemy,żecałka f()e s djeszbieżnabezwględnie.isonie,niech f() Me λ iniechs=λ+iω.wedy f()e = f() s e s Me λ e λ iω =Me λ e λ =Me (λ λ). Ponieważcałkaniewłaściwa e a djeszbieżnawedyiylkowedygdya<,więccałka Me (λ λ) djeszbieżnadlaλ>λ.sąd,namocykryeriumporównawczego,całka f()e s djeszbieżna,acozaymidziecałka f()e s djeszbieżnabezwzględnie dlare(s)=λ>λ. Zpowyższegofakuwynika,żeransformaaF(s)= f()e s doryginałufjesokreślonadlakażdegos D.ObszarDjeswięcdziedzinąfunkcjiF.Okazujesię,żeransformaa F(s) ma w obszarze D dodakowe własności. Zachodzi bowiem Twierdzenie. Jeżelif()jesoryginałem,aF(s)=L[f()],oF jesfunkcjąholomorficznąwobszarzed={s C:Re(s)=λ>λ }.Dodakowo lim λ F(s)=. Funkcja holomorficzna dla funkcji o warościach zespolonych jes odpowiednikiem funkcji analiycznej(czyli akiej, kórą można rozwinąć w szereg Taylora) dla funkcji o warościach rzeczywisych.ponadowaruneklim Re(s) F(s)=orzeka,żekażdafunkcjazespolona, kóra nie spełnia ego warunku nie może być ransformaą oryginału f. W szczególności funkcje wymierne zmiennej s, w kórych sopień licznika jes większy bądź równy sopniowi mianownika nie są ransformaami żadnych oryginałów. Podamy eraz kilka przykładów wyznaczania ransformay. Przykład. Wyznaczyć ransformaę funkcji jednoskowej. Rozwiązanie: r [ L[()]= e s d= lim e s d= lim ] r r r s e s = s lim r e sr + s. Pokażemy, że lim r e sr =.Wysarczypokazać,że lim e sr =.Isonie r e sr e = (λ+iω)r =e rλ. Ponieważ dla oryginału () jes λ =, więc dla λ>λ =mamy lim r e rλ =. Osaecznie

6 5 L[()]= s Dopuszczalny jes również skrócony zapis dla powyższych obliczeń: e s d= s e s =+ s = s. Przykład.2 Wyznaczyćransformaęoryginałuf()=e a,a R. Rozwiązanie: L[e a ]= e a e s d= e (a s) d= a s e(a s) = a s = s a. Pominęliśmyuzasadnieniefaku,żedlaRe(s)>λ =ajeslim r e (a s)r =.Argumenacja podobna jes do ej z poprzedniego przykładu Orzymaliśmy wzór L[e a ]= s a Przykład.3 Obliczyć ransormaę funkcji f() = sin. Rozwiązanie: Mamy L[sin]= sine s d u=e s v =sin u = se s v= cos = cose s s cose s d u=e s v =cos u = se s v=sin [ = cose s s sine s ] +s sine s d = Sąd Zaem (+s 2 ) = cose s ssine s s 2 sine s d. sine s d=e s ( ssin cos) L[sin]= [ = lim e sr ( ssinr cosr) ] +. r }{{} (gdyre(s)>) sine s d= s 2 + Własności ransformay Laplace a Podamy eraz podsawowe własności ransformay Laplace a. Ławe dowody ych własności pominiemy. Zilusrujemy ylko każdą z nich prosymi przykładami. W dalszym ciągu zakładamy,żef()jesoryginałem,al[f()]=f(s) jegoransformaą.. Liniowość ransformay Dladowolnychoryginałówfigorazdowolnycha,b Rmamy L[af()+bg()]=aL[f()]+bL[g()]

7 6 DEFINICJA I WŁASNOŚCI PRZEKSZTAŁCENIA LAPLACE A Przykład: L[2 sin+3e ]= 2 s s s+. 2. Twierdzenie o podobieńswie Przykład: L[sina]= a( s a )2 +, sąd 3. Różniczkowanie oryginału L[f(a)]= a F ( s a L[sina]= ),a> a s 2 +a 2 Jeżelif(),f (),f (),...,f (n) ()sąoryginałami,o w szczególności oraz L[f (n) ()]=s n F(s) s n f(+) s n 2 f (+)... f (n ) (+) L[f ()]=sf(s) f(+) L[f ()]=s 2 F(s) sf(+) f (+) ( ) Przykład: L[cosa]=L[ a sina ]= a L[(sina) ]= a Zaem 4. Różniczkowanie ransformay w szczególności L[cosa]= Przykłady: ( ) 2 4s L[sin2]= s 2 = +4 (s 2 +4) ( ) 2. L[ 2 e 3 2 ]= = s 3 (s 3) ( ) 3. L[]=L[()]= = s s ( ) 2. L[ 2 ]=L[ ]= s 2 = 2 s 3. Ogólnie mamy: s s 2 +a 2 L[( ) n n f()]=f (n) (s) L[f()]= F (s) L[ n ]= (n)! s n+ ( ) a s s 2 +a 2 sin(+).

8 7 5. Przesunięcie w argumencie oryginału Przykłady: L[( ) 2 ( )]= 2 s 3e s. L[cos3( 2)( 2)]= s s 2 +9 e 2s. L[f( a)( a)]=f(s)e as,a> L[( 3)]=L[( 3)( 3)]+3L[( 3)]= s 2e 3s + 3 s e 3s. Przykład.4 Wyznaczyć ransformay Laplace a funkcji przedsawionych na wykresach f() f() a) - 2 Rozwiązanie: a) Funkcję f zapiszemy za pomocą funkcji Heviside a: f()=() 2 ( )+( 2). Sąd L[f()]= s 2 s e s + s e 2s. b) 2 b) Na poniższych rysunkach pokazane są kolejne eapy prowadzące do wyrażenia funkcji f za pomocą funkcji jednoskowej Heviside a f() f() 2 2 () () -(-) f() f() 2 2 () -(-) + (-+2) (-) () -(-) + (-+2) (-) -(-+2) (-2)

9 8 DEFINICJA I WŁASNOŚCI PRZEKSZTAŁCENIA LAPLACE A Zaem f()=() ( )+( +2)( ) ( +2)( 2) =() 2( )( )+( 2)( 2). Sądnapodsawiewłasności5orazpamięając,żeL[]= s 2,mamy L[f()]= s 2 2 s 2e s + s 2e 2s. 6. Przesunięcie w argumencie ransformay Obliczymyransformaęfunkcjie s f(),s C. L[e s f()]= e s f()e s d= e (s s) f()d=f(s s ).Zaem L[e s f()]=f(s s ),s C Przykłady: L[e 2 ]= (s 2) 2. L[ 2 e 2 ]= (s+) 3. L[e λ ω sinω]= (s λ) 2 +ω 2. L[e λ s λ cosω]= (s λ) 2 +ω 2. L[e 3 sin 2 ]=L[e 3 2 ( cos2)]= 2 L[e 3 ] 2 L[e 3 cos2] = 2(s+3) s+3 2[(s+3) 2 +4]. 7. Całkowanie oryginału [ ] L f(τ)dτ = F(s) s Isonie: Niechg()= f(τ)dτ.wedyg ()=f()orazsg(s) g()=f(s).ponieważg()=, więcsg(s)=f(s)isądg(s)= F(s) [ ] Przykład: L e 3τ cos2τdτ = s. s 3 s[(s 3) 2 +4]. Podamy eraz zesawienie najczęściej sosowanych wzorów związanych z ransformacją Laplace a

10 9 Lp. f() F(s) Lp. f() F(s) () ( s ) 8 f(a) s a F a 2 e a s a 9 f () sf(s) f(+) 3 sin a a s 2 +a 2 f () s 2 F(s) sf(+) f (+) s 4 cos a s 2 +a 2 f() F (s) a 5 sinh a s 2 a f() F (s) s 6 cosh a s 2 a 2 3 f( a)( a),a> F(s)e as 7 n n!,n N s n+ 4 e s f(),s C F(s s ) 2 Przekszałcenie odwrone do przekszałcenia Laplace a Transformacja Laplace a jes przekszałceniem, kóre pewnym funkcjom f zmiennej rzeczywisej przyporządkowuje funkcje F zmiennej zespolonej s. Zapisujemy o wówczas F(s) = L[f()]. Powsaje pyanie, czy isnieje odwzorowanie odwrone do przekszałcenialaplace a.zdefinicjiransformayf(s)wynika,żejeślidwaoryginałyf()ig()różnią się w skończonej liczbie punków, o ich ransformay F(s) i G(s) będą idenyczne. Podamy nasępujące Twierdzenie2. Jeżelifjesoryginałem,afunkcjaFzmiennejzespolonejs=λ+iω jes ransformaą Laplace a funkcji f, o w każdym punkcie zachodzi wzór f( )+f(+) 2 = 2πi lim ω λ+iω λ iω F(s)e s ds, (2) gdzieλ>λ aλ jeswspółczynnikiemwzrosuwykładniczegooryginałuf. Zwierdzeniaegowynika,żewkażdympunkcie,wkórymoryginałfjesciągły,prawa srona wzoru(2) jes równa f(), naomias w punkach nieciągłości funkcji f, prawa srona ego wzoru jes równa średniej arymeycznej granic jednosronnych funkcji f w ym punkcie.zegopowoduwdalszymciągujeślioryginałf()wjakimśpunkciejesnieciągły,o będziemy przyjmować, że w ym punkcie przyjmuje on warość równą średniej arymeycznej granic jednosronnych funkcji(choć nie będziemy ego zaznaczać na wykresie funkcji). Zgodnieząumowąnp. ()= ( )+(+) 2 = + 2 = 2.

11 2 PRZEKSZTAŁCENIE ODWROTNE DO PRZEKSZTAŁCENIA LAPLACE A Definicja 2. Przekszałceniem odwronym do przekszałcenia Laplace a nazywamy przekszałcenie określone wzorem L [F(s)]= 2πi lim ω λ+iω λ iω F(s)e s ds Jeżeli oryginał f w swoich punkach nieciągłości ma warość równą średniej arymeycznej skoku w ym punkcie, o zachodzi L [F(s)]=f() L[f()]=F(s). Przy wyznaczaniu oryginału, gdy znana ( jes) jego ransformaa, korzysamy z wzorów z s abeliransforma.naprzykład L s 2 =cosh 2,bonapodsawiewzoru6jes 2 L ( cosh 2 ) = s s 2 2. PrzekszałcenieL,podobniejakprzekszałcenieLjesprzekszałceniemliniowym.Mamy więc równości L [af(s)+bg(s)]=al [F(s)]+bL [G(s)]=af()+bg() Przykład2. Obliczyć f()=l [F(s)],jeśliF(s)= s2 +s+ s 3. +s Rozwiązanie: Funkcję F rozkładamy na ułamki prose, s 2 +s+ s(s 2 +) = s + s 2 +. Sąd ( L s + ) ( ) ( ) s 2 =L +L + s s 2 =+sin. + Zaemf()=+sin.Wzasadziepowinniśmynapisaćf()=(+sin)(),jednakzgodnie z wcześniejszą umową czynnik () pomijamy. Przykład2.2 Wiedząc,żeF(s)= Rozwiązanie: s s 2 +4s+5,znaleźćoryginałf()=L [F(s)]. Trójmian kwadraowy w mianowniku doprowadzamy do posaci kanonicznej. Orzymamy s F(s)= (s+2) 2 +. Nasępnie orzymaną funkcję przekszałcamy ak, aby można było skorzysać z wzoru 4 w połączeniuzwzorami3i4. F(s)= s+2 2 (s+2) 2 + = s+2 (s+2) (s+2) 2 +. Sąd na podsawie wspomnianych wzorów mamy ( ) Odpowiedź: f()=l s+2 (s+2) (s+2) 2 =e 2 cos+2e 2 sin. +

12 3 Zasosowania przekszałcenia Laplace a Transformacja Laplace a jes dogodnym narzędziem pomocnym w rozwiązywaniu równań różniczkowych liniowych. Zaczniemy od nasępującego przykładu Przykład 3. Rozwiązać zagadnienie począkowe { x +x=e, x()=. Rozwiązanie: Jes o równanie różniczkowe liniowe rzędu pierwszego z niewiadomą funkcją x zmiennej niezależnej. Założymy, że funkcja x jes oryginałem. Niech L[x()] = X(s). Wedy x()=l [X(s)].Zgodniezewzorem5zabelinasr.9mamy L[x ()]=sx(s) x(+)=sx(s) Sosujemy ransformaę Laplace a do obu sron danego równania(ransformujemy obie srony równania). Orzymujemy sx(s) +X(s)= s+. Sąd (s+)x(s)=+ s+ oraz X(s)= s+ + (s+) 2. Zaem x()=l [X(s)]=L ( s+ Odpowiedź: x()=(+)e. )+L ( ) (s+) 2 =e +e. Sosując ransformaę Laplace a do obu sron równania, przekszałciliśmy dane równanie różniczkowe z niewiadomą funkcją x, w równanie algebraiczne z niewiadomą funkcją X. Wyznaczyliśmy z ego przekszałconego równania funkcję X, a nasępnie sosując ransformaęodwronąl dofunkcjix,orzymaliśmyoryginałx,kóryjesrozwiązaniemdanego zagadnienia. Przykład 3.2 Znaleźć rozwiązanie zagadnienia począkowego { x 2x =e 2 x()=x ()=. Rozwiązanie: Korzysajączwzorów,9i2orzymujemy L[x ]=s 2 X(s) sx() x ()=s 2 X(s), L[x ]=sx(s) x()=sx(s), L[e 2 ]= s 2.

13 2 3 ZASTOSOWANIA PRZEKSZTAŁCENIA LAPLACE A Transformujemy obie srony danego równania: L[x 2x ]=L[e 2 ] s 2 X(s) 2sX(s)= s 2. Sąd X(s)= s(s 2) 2. Zaem x()=l ( s(s 2) 2 ). Rozkładamy funkcję ( X(s) na ułamki prose) i orzymujemy x()=l 4s 4(s 2) + 2(s 2) 2. Odpowiedź: x()= 4 4 e2 + 2 e2. Przy wyznaczaniu ransformay odwronej skorzysaliśmy ze wzorów:, 2 i 4 w połączeniu zewzorem7zabeliransformazesrony9. Rozwiązanie równań z powyższych dwóch przykładów, gdzie prawe srony są funkcjami ciągłymi, można było ławo uzyskać klasycznymi meodami znanymi z kursu równań różniczkowych. W przypadku, gdy po prawej sronie równania wysępuje funkcja, kóra nie jes ciągła klasyczne meody zawodzą i wedy ransformacja Laplace a jes skuecznym narzędziem. Zilusrujemy o kolejnym przykładem. Przykład 3.3 Rozwiązać zagadnienie { x +x=( ) x()=, x ()=. Rozwiązanie: Prawą sronę równania przekszałcamy do posaci ( )=[+( )]( )=( )+( )( ). Transformujemy eraz obie srony równania: L[x +x]=l[( )+( )( )]. Zaem s 2 X(s) sx() x ()+X(s)= s e s + s 2e s. Uwzględniając warunki począkowe, mamy s 2 X(s) +X(s)= s e s + s 2e s. Sąd X(s)= s s(s 2 +) e s + s 2 (s 2 +) e s. Zaem ( ) x()=l s s(s 2 +) e s + s 2 (s 2 +) e s.

14 3 Korzysamy eraz ( z liniowości ransformay ( odwronej i( dosajemy ) x()=l )+L )+L s 2 + s(s 2 +) e s s 2 (s 2 +) e s. Wyznaczamy ( poszczególne ) składniki funkcji x. Orzymujemy kolejno: L s 2 =sin (). + Funkcję wymierną s(s 2 rozkładamy na ułamki prose: +) s(s 2 +) = s s s 2 +, asąd ( ) ( L s(s 2 =L +) s s ) s 2 = cos + oraz, na( podsawie wzoru ) 3, L s(s 2 +) e s =[ cos( )]( ). Analogicznie ( ) [( L s 2 (s 2 +) e s =L ] )e s 2 s s 2 =[( ) 2 sin( )]( ). + Zaem rozwiązaniem danego zagadnienia jes Odpowiedź: x()=sin()+[ cos( )]( )+[( ) 2 sin( )]( ). Rozwiązanie x, jak się okazuje jes funkcją ciągłą. Przykład 3.4 Rozwiązać, meodą ransformacji Laplace a, układ równań z zadanymi warunkami począkowymi x +y +y=e 2x +y +2y=cos x()=y()=. Rozwiązanie: Zakładamy, że niewiadome funkcje x i y są oryginałami o ransformaach odpowiednio X i Y. Transformujemy oba równania: sx(s)+sy(s)+y(s)= s, sx(s)+(s+)y(s)= 2sX(s)+sY(s)+2Y(s)= s s, s 2 2sX(s)+(s+2)Y(s)= s + s 2 +. Orzymaliśmy układ równań algebraicznych z niewiadomymi X(s) i Y(s). Rozwiązując en liniowy układ orzymujemy X(s)= s+2 s 2 (s ) + s+ s(s 2 +) =4 s +2 3 s 2 s + s 2 + s s 2 +, Y(s)= s s(s ) = 2 s + 2 s s 2 +. Sąd { x()=4+2 3e Odpowiedź: +sin cos y()= 2+2e sin.

15 4 3 ZASTOSOWANIA PRZEKSZTAŁCENIA LAPLACE A Ważnymi przykładami zasosowań ransformacji Laplace a są zasosowania w dziedzinie elekroechniki. Pokażemy jak wyprowadzić i rozwiązać równanie wyrażające zmianę naężenia prądu w ypowym obwodzie zawierającym cewkę, opornik i kondensaor. Przykład3.5 ObwódelekrycznyskładasięzeźródłaprąduoSEMrówneje=e(),cewki o indukcyjności L, oporu R i kondensaora o pojemności C. R i C + - u C u R ul L = Znaleźćnaężenieprądui=i()jakofunkcjęczasu,jeżeliwchwilipocząkowej= naężeniewobwodzieorazładuneksąrównezero.wykonaćobliczeniagdyr=2[ω],l= [H],C=,2[F],asiłaelekromoorycznae()[V]zadanajeswzorem:, <,, (;), e()= +2, (;2),, >2, kórej wykres przedsawiony jes na rysunku: e() 2 Sporządzić wykres naężenia i korzysając z dowolnego programu do obliczeń symbolicznych. Rozwiązanie: Zgodnie z prawem Kirchoffa, całkowia siła elekromooryczna w obwodzie równa się sumie spadków napięć na cewce, oporze i kondensaorze, gdzie e()=u L +u R +u C, u L =L di d, u R=Ri, u C = q c. Napięcieu C wyznaczymyzzależności dq() d =i(),

16 5 sąd,całkującenzwiązekwprzedzialeoddo,orzymamy Ponieważq()=,więc Mamy zaem równanie q() q()= u C = C L di d +Ri+ C i(s)ds. i(s)ds. i(τ)dτ=e(). (3) Różniczkując osanie równanie obusronnie względem zmiennej orzymujemy L d2 i d +Ri+ C i=de d. Po podzieleniu przez L i wsawieniu zadanych warości liczbowych orzymujemy równanie różniczkowe liniowe rzędu drugiego z niewiadomą funkcją i gdzie funkcja d 2 i d 2+2di +5i=f(), (4) d f()= de d = przedsawiona jes na poniższym wykresie, <, (;), (;2),, >2 f() - 2 Zapiszemy jeszcze warunki począkowe: i()=, di d ()=e() L =. Drugi z warunków począkowych orzymamy wsawiając = do obu sron równania(3). Transformując obusronnie równanie(2) i uwzględniając warunki począkowe, orzymujemy s 2 I(s)+2sI(s)+5I(s)=F(s)

17 6 3 ZASTOSOWANIA PRZEKSZTAŁCENIA LAPLACE A gdzie I(s)=L[i()], F(s)=L[f()]= s 2 s e s + s e 2s (zob.przykład.4a)sr.7). Mamy zaem isąd awięc I(s)= (s 2 +2s+5)I(s)= s 2 s e s + s e 2s s(s 2 +2s+5) 2 s(s 2 +2s+5) e s + s(s 2 +2s+5) e 2s, i()=l [ s(s 2 +2s+5) 2 s(s 2 +2s+5) e s + s(s 2 +2s+5) e 2s]. Funkcję wymierną s(s 2 +2s+5) rozkładamynaułamkiprose: Zaem s(s 2 +2s+5) =A s + Bs+C s 2 +2s+5, sąda= 5,B 5,C= 2 5. ( ) s(s 2 +2s+5) = 5 s s+2 s 2. +2s+5 Przekszałćmy jeszcze osanie wyrażenie do posaci dogodnej do sosowania wzorów z abeli ransforma ( ) 5 s s+2 (s+) 2 = ( ) +4 5 s s+ (s+) (s+) Mamy zaem [ kolejno: ] L s(s 2 = [ e cos2 ] +2s+5) 5 2 e sin2 (), [ ] L 2 s(s 2 +2s+5) e s = 2 [ e ( ) cos2( ) ] 5 2 e ( ) sin2( ) ( ), [ ] L s(s 2 +2s+5) e 2s = 2 [ e ( 2) cos2( 2) ] 5 2 e ( 2) sin2( 2) ( 2). Osaecznie Odpowiedź: i()= [ e cos2 ] 5 2 e sin2 () 2 [ e ( ) cos2( ) ] 5 2 e ( ) sin2( ) ( ) + 2 [ e ( 2) cos2( 2) ] 5 2 e ( 2) sin2( 2) ( 2) lub w radycyjnym zapisie [ 5 e cos2 2 e sin2 ], (;), [ i()= 2 5 e ( ) cos2( ) 2 e ( ) sin2( ) ], (;2), [ e ( 2) cos2( 2) 2 e ( 2) sin2( 2) ], (2; ). 2 5 Na koniec wykres rozwiązania uzyskany za pomocą programu Scienific Work Place

18 7 i() Uwaga: Transformaę I(s) można eż orzymać bezpośrednio z równania(3) pomijając wyprowadzenie równania różniczkowego(4). Mianowicie, ransformując obie srony równania (3) i sosując wzór na całkowanie oryginału(własność 7 ze srony 8) orzymujemy: LsI(s)+RI(s)+ C I(s) s =E(s). Sąd E(s) I(s)= Ls+R+ sc Wsawiającerazdanezadaniaorazkorzysajączwynikuzprzykładu.4b)nasr.7 orzymujemy I(s)= s(s 2 +2s+5) 2 s(s 2 +2s+5) e s + s(s 2 +2s+5) e 2s. Transformacja Laplace a sosuje się do równań lub układów równań różniczkowych liniowych wprzypadkugdywarunkipocząkowesawianesąwpunkcie =.Nakolejnymprzykładziepokażemyjaksobieradzić,gdywarunekpocząkowydanyjeswpunkcie. Przykład 3.6 Rozwiązać zagadnienie począkowe x +2x=, x(2)=. Rozwiązanie: Przez odpowiednią zamianę zmiennych sprowadzimy dane równanie do równoważnego równania z warunkiem począkowym w zerze. Niechτ= 2,wedy =τ+2. Wprowadźmy eraz nową funkcję niewiadomą y = y(τ) związaną z funkcją x zależnością y(τ)=x(τ+2)=x().wówczasy (τ)=x (τ+2)=x ().Przyejzamianiezmiennych dane zagadnienie przekszałca się w zagadnienie y (τ)+2y(τ)=τ+2, τ()=. Do ego zagadnienia sosujemy ransformaę Laplace a. Orzymujemu kolejno: sy(s) +2Y(s)= s 2+2 s,

19 8 4 SPLOT FUNKCJI I JEGO WŁASNOŚCI Y(s)= s+2 + s 2 (s+2) + s(s+2). Po rozkładzie funkcji wymiernych na ułamki prose i redukcji wyrazów podobnych dosajemy Y(s)= 4 s s + 2 s 2. Awięc y(τ)= 4 e 2τ τ. Wracając eraz do niewiadomej funkcji x zmiennej orzymujemy Odpowiedź: x()= 4 e 2( 2) ( 2). 4 Splo funkcji i jego własności Definicja 4. Jeżeli funkcje f i g są funkcjami rzeczywisymi określonymi i całkowalnymi w każdymprzedziale ;, (; ),osploemfunkcjifignazywamyfunkcjęhokreśloną nasępująco h()= f(τ)g( τ)dτ, (, ). Splofunkcjifigoznaczamyf() g().mamyzaem f() g()= f(τ)g( τ)dτ. (5) Własności splou: Splojesoperacjąprzemienną,łącznąirozdzielnąwzględemdodawania. 2 Splodwóchoryginałówjesoryginałem. Twierdzenie4. (Borela)Jeżelifigsąoryginałamio L[f() g()]=l[f()] L[g()]=F(s) G(s). Twierdzenie powyższe orzeka, że ransformaa splou jes równa iloczynowi ransforma. Zilusrujemy o wierdzenie przykładem Przykład4. Obliczymysplofunkcjif()= i g()=e.mamy

20 ( e = τe τ dτ=e τe τ dτ=e τe τ ) e τ =e ( e e + ) =e. Zaem L[ e ]=L[e ]= s s+ s(s ) s 2 s =s2 s 2 = (s ) s 2 (s ). Z drugiej srony, na podsawie wierdzenia Borela mamy: L[ e ]=L[] L[e ]= s 2 s. Twierdzenie Borela sosujemy przede wszyskim do wyznaczania ransformay odwronej. Korzysamy wówczas z zależności L [F(s) G(s)]=L [F(s)] L [G(s)]=f() g(). (6) Przykład 4.2 Wyznaczyć oryginał f(), gdy znana jes ransformaa F(s)=L[f()]= 5s (s 2 +)(s ). Rozwiązanie: ( ) ( ) f()=l 5s (s 2 =5L s ( +)(s ) ) ( ) s s 2 + s =5L L s s 2 =5e cos=5 e τ cosτdτ + [ ] =5e e τ cosτdτ=5e 2 e τ (sinτ cosτ) = 5 ( sin cos+e ). 2 Uwaga: Przy wyznaczaniu oryginału x() z wykorzysaniem wierdzenia Borela, należało obliczyćuciążliwąrachunkowocałkę e τ cosτdτ(szczegółyrachunkówpominęliśmy).ten sam oryginał można było obliczyć przez rozkład funkcji F(s) na ułamki prose, podobnie jakwprzykładach2.i2.2nasr.. Przykład 4.3 Rozwiązać zagadnienie począkowe x()+ x (τ)cos( τ)dτ=sin( π), Rozwiązanie: x()=. Równanie powyższe jes równaniem różniczkowo-całkowym ypu sploowego. Zauważymy, że równanie można przepisać w posaci x()+x () cos= sin( π)( π). Transformujemy obie srony równania, sosując do lewej srony wzór na ransformaę splou (wierdzenie Borela) i wzór na ransformaę pierwszej pochodnej, a do prawej srony, wzór 3 z abeli ransforma. Orzymujemy kolejno 9

21 2 5 TRANSFORMATA ORYGINAŁU OKRESOWEGO s = e πs X(s)+sX(s) s 2 + s 2 +, X(s) (+ )= s2 e πs s 2 + s 2 +, X(s)= e πs s 2 + s 2 + 2s 2 + = e πs 2s 2 +. Sąd ( ) x()= L 2s 2 + e πs. Ponieważ ( ) 2 2 L 2s 2 = + 2 sin 2, więc korzysając znowu ze wzoru 3 na przesunięcie w dziedzinie argumenu, orzymujemy Odpowiedź: x()= ( sin 2 )( π). ( π) 5 Transformaa oryginału okresowego Załóżmy,żeoryginałf()jesfunkcjąokresowądla>,zn.isniejeT >akie,że f()=f(+t)dlakażdego>.uzasadnimywzórnaransformaęoryginałuokresowego: Isonie mamy L[f()]=F(s)= L[f()]= f()e s d= T e Ts e s f()d T f()e s d+ T f()e s d. Wdrugiejcałcesosujemypodsawienie =u+ti d=du.zaem Sąd F(s)= = = T T T f()e s d+ F(s) ( e st) = Osaecznie F(s)= e Ts f(u+t)e s(u+t) du f()e s d+e st f(u)e su du f()e s d+e st F(s). T T f()e s d. e s f()d. Przykład 5. Rozwiązać zagadnienie x +x=f(), x(=x ()=,

22 2 gdzie f jes oryginałem okresowym określonym wzorem dla (,π), f()= dla (π,2π), f(+2π)=f(). Rozwiązanie: Wyznaczamynajpierwransformaęoryginałuf.Korzysamyze wzoru na ransformaę oryginału okresowego o okresie T = 2π. L[f()]= = = 2π e 2πs π e 2πs e 2πs = s π e s f()d e s d+ e s d= ( e πs e 2πs ) e 2πs e 2πs 2π π e s d [ s e s ] π e πs = s( e πs ) (+e πs ) = s(+e πs ). Transformując eraz obie srony równania i uwzględniając warunki począkowe orzymujemy: s 2 X(s)+X(s)= s(+e πs ). Sąd X(s)= s(+e πs )(s 2 +). Zaem [ [ ] x()=l ]=L s(+e πs )(s 2 +) s(+e πs ) s 2 + Zauważymy, że wyrażenie w nawiasie kwadraowym jes iloczynem ransformay naszego oryginału okresowego f() i funkcji sin. Korzysajac z wierdzenia Borela, orzymujemy x()=f() sin= f(τ)sin( τ)dτ. Aby obliczyć całkę po prawej sronie osaniego wzoru, musimy rozparzeć przypadki dla należącychdokolejnychprzedziałów(;π),(π;2π),id.mamyzaem jeśli (;π),o x()= sin( τ)dτ=cos( τ) = cos, jeśli (π;2π),o x()= π sin( τ)dτ+ π sin( τ)dτ=cos( τ) π = 2cos, jeśli (2π;3π),ox()= π sin( τ)dτ+ 2π sin( τ)dτ= 2cos+ cos= 3cos, jeśli (3π;4π),o x()= π sin( τ)dτ+ 3π 2π sin( τ)dτ+ 3π sin( τ)dτ= 4cos iakdalej.

23 22 6 DELTA DIRACA Osaecznie x()= cos, (;π), 2cos, (π;2π), 3cos, (2π;3π), 4cos, (3π;4π),. Inerpreacja fizyczna rozwiązania naszego zagadnienia jes nasępująca. Dane równanie jes równaniem różniczkowym oscylaora bez łumienia z okresowo działającą siłą f, wymuszającądrgania.całkaogólnarównaniajednorodnego x +x=jesposaci x()= C cos+c 2 sin,azaemjesfunkcjąokresowąookresie2π.ponieważsiłafmaeżokres 2π, więc nasępuje zjawisko rezonansu. Wykres oryginału f) i wykres rozwiązania x przedsawiono na rysunku poniżej. f() x() 6 DelaDiraca W zasosowaniach inżynierskich np. w eorii sygnałów i obwodów, w eorii serowania, rozparuje się funkcje zmiennej czasowej (sygnały) o bardzo krókim okresie działania i bardzo dużej ampliudzie. Zakłada się przy ym, że pole ograniczone osią czasu i wykresem akiego sygnału jes równe. Jes wiele możliwych realizacji akich sygnałów. Rozparzmy jedną

24 23 znich.weźmypoduwagędwierodzinyfunkcjiδ ε ()i ε (),ε>,danewzorami, <,, <, δ ε ()= ε, <<ε, oraz ε ()= ε, <<ε,, >ε, >ε, kórych wykresy przedsawiono na poniższych rysunkach _ () () Zauważymy,żedlakażdego ε>jes oraz lim δ ε()= ε δ ε ()d= ε [ ε ()] =δ ε ()]. ε d= Gdyεdążydozeraczassygnałuδ ε ()jescorazkrószyijednocześnieampliudacoraz większa. W granicy orzymujemy,,, = lim ε()=() oraz lim δ ε ()d=. ε ε Oznaczmy przez δ sygnał określony wzorem δ()=limδ ε ()= ε,,, =. Sygnałδ=δ()nazywaćbędziemydeląDiraca.Nacałejosizwyjąkiemzeraprzyjmuje on warość zero, naomias w samym zerze ma warość równą nieskończoność. Dela Diraca nie jes w zwykłym sensie funkcją, należy ona do klasy obieków zwanych pseudofunkcjami lub dysrybucjami. Całkowanie i różniczkowanie dysrybucji odbywa się w pewien uogólniony sposób, jednak podlega podobnym prawom jak całkowanie i różniczkowanie zwykłych funkcji. Możemy zaem zapisać = lim ε δ ε ()d= lim δ ε()d= ε δ()d.

25 24 6 DELTA DIRACA Mamy osaecznie,, δ()= = oraz δ()d=. Analogicznie,przechodzącwzależności[ ε ()] =δ ε ()dogranicyprzyε,dosajemy [()] =δ() DlaprzesunięegosygnałuDiracaδ( ), >,mamyoczywiście,, δ( )= oraz δ( )d=. = Odnoujmy jeszcze, że a δ()d=a. Wyprowadźmy kolejną własność związaną z delą Diraca. Niech f będzie pewną funkcją ciągłąwpunkcie.wedy δ( )f()d= lim δ ε( )f()d=lim ε ε f()d =lim ε ε f( )=f( ), ε gdzie ( ; +ε)(skorzysaliśmyuajzeznanegozanalizymaemaycznejwierdzenia o warości średniej dla całek). Zaem +ε ε δ( )f()d=f( ). Zbadajmy eraz jak dela Diraca reaguje na ransformaę Laplace a. Obliczmy L[δ( )f()]= Osaecznie Wszczególnościgdy f()=(), o agdy =,o δ( )f()e s d=lim ε δ ε ( )f()e s d +ε =lim ε ε f()e s d==lim ε ε f( )e s =f( )e s. ε L[δ( )f()]=f( )e s. L[δ( )]=e s, L[δ()]=.

26 25 Przykład 6. Załóżmy, że pewien układ serowania opisywany jes równaniem różniczkowym x ()+4x ()+5x()=u ()+u(), gdzie u jes daną funkcją(sygnałem wejściowym) a x- funkcją szukaną(sygnałem wyjściowym). Wyznaczyć rozwiązanie przy zerowych warunkach począkowych i serowaniu u danym przepisem A u() A, (;T), u()=, < >T parz rysunek T Rozwiązanie: Funkcjęuzapisujemywposaci u()=a[() ( T)], wedy u ()=A[δ() δ( T)] Po zasosowaniu ransformay Laplace a do obu sron danego równania, orzymujemy s 2 X(s)+4sX(s)+5X(s)=A [ e Ts] [ ] +A s + s e Ts. Sąd [ X(s)=A s 2 +4s+5 s 2 +4s+5 e Ts ] [ +A [ ] s+ =A s(s 2 +4s+5) + s+ s(s 2 +4s+5) e Ts. s(s 2 +4s+5) s(s 2 +4s+5) e Ts Po rozkładzie funkcji wymiernej na ułamki prose i po przekszałceniach dosajemy X(s)= A [ ] 5 s s+2 (s+2) (s+2) 2 + A [ ] + 5 s s+2 (s+2) (s+2) 2 e Ts. + Po zasosowaniu ransformay odwronej orzymujemy osaecznie Odpowiedź: x()= A 5 [ +(sin cos)e 2 ] ()+ A 5 [ +(sin( T) cos( T))e 2( T)] ( T). ]

27 26 7 ZADANIA 7 Zadania Uzasadnićwzory8 3zabeliransformanasr.9. (wsk. zasosować odpowiednie podsawienia lub całkowanie przez części) Wyznaczyć ransformay nasępujących oryginałów:.sin 2, odp: 2 s(s + 4). 2.cos 3, odp: s 3 +7s (s 2 +9)(s 2 +). 3.cosω, odp: s 2 ω 2 (s 2 +ω 2 ) 2. 4.e cos, odp: s 2 2s (s 2 2s+2) 2. 5.cos 2 ( 2) ( 2), odp: e 2s 2s + se 2s 2(s 2 +4). 6. sin, odp: (s 2 +)( e πs ). Wyznaczyć oryginał gdy znana jes ransformaa 7. s 2 +4s+3, odp: 3 sin3e s s 2 2s+3, odp: (cos 2+ 2 sin 2)e. 9. 2s+3 s 3 +4s 2 +5s, odp: e 2 (4sin 3cos).. e 2s (s+) 2, odp: ( 2)e ( 2) ( 2).. e s +se 2s s 2 s 2 4, odp: sinh( ) +( )+cosh2( 2) ( 2). 2. e 3 s s(s 2 +), odp: ( 3 ) cos( 3 ) ( 3 ). Rozwiązać nasępujące zagadnienia począkowe: 3.x +2x +x= 2 e, x()=x ()=. odp:x()= 2 4 e. 4.x +4x=( π), x()=, x ()=. odp: x()= 2 sin2()+ 4 [( π) 2 sin2( π)]( π)+π 4 [ cos2( π)]( π). 5.x +x =e, x()=, x ()=x ()=. odp:x()= 6 cos2 2 3 cos+3 2.

28 27 6.x +9x=f(), x()=, x ()=, gdzie funkcja f dana jes wykresem f() 2 odp: x()= ( cos3) [ ()+ 9 ( ) [ 3 sin3( )] ( ) + 9 ( 2)+ 3 sin3( 2)] ( 2). 2x +y =sin 7. x()=,y()=. x +y =cos odp:x()= sin cos; y()=cos+2sin. x y +x+y= 8. x()=,y()=. x +y x+y= odp:x()=sin cos 2 +, y()= sin cos x()=sin+2 odp:x()=e. 2.x()=2+ cos( τ)x(τ)dτ. sinτx ( τ)dτ, x()=. odp:x()= sin 3 2 e 2. 2.x +x=f(), x()=x ()=, gdzie f jes oryginałem okresowym danym wzorem f()= n dla n <n+, n=,,... odp: sin, (;) sin+cos( ), (;2) x()= sin+cos( )+cos( 2) 2, (2;3). 22.x +x =u +2u +u, x()=x ()=x ()=,gdyu()=() odp: sin.

29 28 8 LITERATURA 8 Lieraura [] Kącki E., SiewierskiL., Wybrane działy maemayki wyższej z ćwiczeniami, Warszawa 975. [2] Trajdos T.,Maemayka dla inżynierów, WNT Warszawa 974. [3] Krasnow M., Kisielew A., Makarenko G. Funkcje zmiennej zespolonej. Rachunek operaorowy. Teoria sabilności., Nauka, Moskwa 97(po rosyjsku). [4] Krasnow M.I., Makarenko G.I. Zadania z rachunku operaorowego i sabilności ruchu, PWN, Warszawa 97. [5] Sankiewicz W., Wojowicz J. Zadania z maemayki dla wyzszych uczelni echnicznych, część druga PWN, Warszawa 97.

WYBRANE DZIAŁY ANALIZY MATEMATYCZNEJ. Wykład VII Przekształcenie Fouriera.

WYBRANE DZIAŁY ANALIZY MATEMATYCZNEJ. Wykład VII Przekształcenie Fouriera. 7. Całka Fouriera w posaci rzeczywisej. Wykład VII Przekszałcenie Fouriera. Doychczas rozparywaliśmy szeregi Fouriera funkcji w ograniczonym przedziale [ l, l] lub [ ] Teraz pokażemy analogicznie przedsawienie

Bardziej szczegółowo

C d u. Po podstawieniu prądu z pierwszego równania do równania drugiego i uporządkowaniu składników lewej strony uzyskuje się:

C d u. Po podstawieniu prądu z pierwszego równania do równania drugiego i uporządkowaniu składników lewej strony uzyskuje się: Zadanie. Obliczyć przebieg napięcia na pojemności C w sanie przejściowym przebiegającym przy nasępującej sekwencji działania łączników: ) łączniki Si S są oware dla < 0, ) łącznik S zamyka się w chwili

Bardziej szczegółowo

Całka nieoznaczona Andrzej Musielak Str 1. Całka nieoznaczona

Całka nieoznaczona Andrzej Musielak Str 1. Całka nieoznaczona Całka nieoznaczona Andrzej Musielak Sr Całka nieoznaczona Całkowanie o operacja odwrona do liczenia pochodnych, zn.: f()d = F () F () = f() Z definicji oraz z abeli pochodnych funkcji elemenarnych od razu

Bardziej szczegółowo

Politechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i Automatyki Katedra Inżynierii Systemów Sterowania. Podstawy Automatyki

Politechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i Automatyki Katedra Inżynierii Systemów Sterowania. Podstawy Automatyki Poliechnika Gdańska Wydział Elekroechniki i Auomayki Kaedra Inżynierii Sysemów Serowania Podsawy Auomayki Repeyorium z Podsaw auomayki Zadania do ćwiczeń ermin T15 Opracowanie: Kazimierz Duzinkiewicz,

Bardziej szczegółowo

2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego. = f(x, t) dla x R, t > 0, (2.1)

2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego. = f(x, t) dla x R, t > 0, (2.1) Wykład 2 Sruna nieograniczona 2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego Równanie gań sruny jednowymiarowej zapisać można w posaci 1 2 u c 2 2 u = f(x, ) dla x R, >, (2.1) 2 x2 gdzie u(x, ) oznacza

Bardziej szczegółowo

Równania różniczkowe. Lista nr 2. Literatura: N.M. Matwiejew, Metody całkowania równań różniczkowych zwyczajnych.

Równania różniczkowe. Lista nr 2. Literatura: N.M. Matwiejew, Metody całkowania równań różniczkowych zwyczajnych. Równania różniczkowe. Lisa nr 2. Lieraura: N.M. Mawiejew, Meody całkowania równań różniczkowych zwyczajnych. W. Krysicki, L. Włodarski, Analiza Maemayczna w Zadaniach, część II 1. Znaleźć ogólną posać

Bardziej szczegółowo

DYNAMIKA KONSTRUKCJI

DYNAMIKA KONSTRUKCJI 10. DYNAMIKA KONSTRUKCJI 1 10. 10. DYNAMIKA KONSTRUKCJI 10.1. Wprowadzenie Ogólne równanie dynamiki zapisujemy w posaci: M d C d Kd =P (10.1) Zapis powyższy oznacza, że równanie musi być spełnione w każdej

Bardziej szczegółowo

( ) ( ) ( τ) ( t) = 0

( ) ( ) ( τ) ( t) = 0 Obliczanie wraŝliwości w dziedzinie czasu... 1 OBLICZANIE WRAśLIWOŚCI W DZIEDZINIE CZASU Meoda układu dołączonego do obliczenia wraŝliwości układu dynamicznego w dziedzinie czasu. Wyznaczane będą zmiany

Bardziej szczegółowo

Wykład 5 Elementy teorii układów liniowych stacjonarnych odpowiedź na dowolne wymuszenie

Wykład 5 Elementy teorii układów liniowych stacjonarnych odpowiedź na dowolne wymuszenie Wykład 5 Elemeny eorii układów liniowych sacjonarnych odpowiedź na dowolne wymuszenie Prowadzący: dr inż. Tomasz Sikorski Insyu Podsaw Elekroechniki i Elekroechnologii Wydział Elekryczny Poliechnika Wrocławska

Bardziej szczegółowo

ĆWICZENIE 4 Badanie stanów nieustalonych w obwodach RL, RC i RLC przy wymuszeniu stałym

ĆWICZENIE 4 Badanie stanów nieustalonych w obwodach RL, RC i RLC przy wymuszeniu stałym ĆWIZENIE 4 Badanie sanów nieusalonych w obwodach, i przy wymuszeniu sałym. el ćwiczenia Zapoznanie się z rozpływem prądów, rozkładem w sanach nieusalonych w obwodach szeregowych, i Zapoznanie się ze sposobami

Bardziej szczegółowo

Podstawowe wyidealizowane elementy obwodu elektrycznego Rezystor ( ) = ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( τ ) i t i t u ( ) u t u t i ( ) i t. dowolny.

Podstawowe wyidealizowane elementy obwodu elektrycznego Rezystor ( ) = ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( τ ) i t i t u ( ) u t u t i ( ) i t. dowolny. Tema. Opracował: esław Dereń Kaedra Teorii Sygnałów Insyu Telekomunikacji Teleinformayki i Akusyki Poliechnika Wrocławska Prawa auorskie zasrzeżone Podsawowe wyidealizowane elemeny obwodu elekrycznego

Bardziej szczegółowo

Lista nr Znaleźć rozwiązania ogólne następujących równań różniczkowych: a) y = y t,

Lista nr Znaleźć rozwiązania ogólne następujących równań różniczkowych: a) y = y t, RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE ZWYCZAJNE B Lisa nr 1 1. Napisać równanie różniczkowe, jakie spełnia napięcie u = u() na okładkach kondensaora w obwodzie zawierającym połączone szeregowo oporność R i pojemność C,

Bardziej szczegółowo

FUNKCJE ZESPOLONE Lista zadań 2005/2006

FUNKCJE ZESPOLONE Lista zadań 2005/2006 FUNKJE ZESPOLONE Lista zadań 25/26 Opracowanie: dr Jolanta Długosz Liczby zespolone. Obliczyć wartości podanych wyrażeń: (2 + ) ( ) 2 4 i (5 + i); b) (3 i)( 4 + 2i); c) 4 + i ; d) ( + i) 4 ; e) ( 2 + 3i)

Bardziej szczegółowo

Wykład 4 Metoda Klasyczna część III

Wykład 4 Metoda Klasyczna część III Teoria Obwodów Wykład 4 Meoda Klasyczna część III Prowadzący: dr inż. Tomasz Sikorski Insyu Podsaw Elekroechniki i Elekroechnologii Wydział Elekryczny Poliechnika Wrocławska D-, 5/8 el: (7) 3 6 fax: (7)

Bardziej szczegółowo

ĆWICZENIE 7 WYZNACZANIE LOGARYTMICZNEGO DEKREMENTU TŁUMIENIA ORAZ WSPÓŁCZYNNIKA OPORU OŚRODKA. Wprowadzenie

ĆWICZENIE 7 WYZNACZANIE LOGARYTMICZNEGO DEKREMENTU TŁUMIENIA ORAZ WSPÓŁCZYNNIKA OPORU OŚRODKA. Wprowadzenie ĆWICZENIE 7 WYZNACZIE LOGARYTMICZNEGO DEKREMENTU TŁUMIENIA ORAZ WSPÓŁCZYNNIKA OPORU OŚRODKA Wprowadzenie Ciało drgające w rzeczywisym ośrodku z upływem czasu zmniejsza ampliudę drgań maleje energia mechaniczna

Bardziej szczegółowo

Równanie przewodnictwa cieplnego (I)

Równanie przewodnictwa cieplnego (I) Wykład 4 Równanie przewodnictwa cieplnego (I) 4.1 Zagadnienie Cauchy ego dla pręta nieograniczonego Rozkład temperatury w jednowymiarowym nieograniczonym pręcie opisuje funkcja u = u(x, t), spełniająca

Bardziej szczegółowo

przy warunkach początkowych: 0 = 0, 0 = 0

przy warunkach początkowych: 0 = 0, 0 = 0 MODELE MATEMATYCZNE UKŁADÓW DYNAMICZNYCH Podstawową formą opisu procesów zachodzących w członach lub układach automatyki jest równanie ruchu - równanie dynamiki. Opisuje ono zależność wielkości fizycznych,

Bardziej szczegółowo

Wykład 4: Transformata Laplace a

Wykład 4: Transformata Laplace a Rachunek prawdopodobieńwa MAP164 Wydział Elekroniki, rok akad. 28/9, em. leni Wykładowca: dr hab. A. Jurlewicz Wykład 4: Tranformaa Laplace a Definicja. Niech f() będzie funkcją określoną na R, przy czym

Bardziej szczegółowo

METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ

METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ Wykład 6 Transformata Laplace a Funkcje specjalne Przekształcenia całkowe W wielu zastosowaniach dużą rolę odgrywają tzw. przekształcenia całkowe

Bardziej szczegółowo

Przekształcenie Laplace a. Definicja i własności, transformaty podstawowych sygnałów

Przekształcenie Laplace a. Definicja i własności, transformaty podstawowych sygnałów Przekzałcenie Laplace a Deinicja i właności, ranormay podawowych ygnałów Tranormaą Laplace a unkcji je unkcja S zmiennej zepolonej, kórą oznacza ię naępująco: L[ ] unkcja S nazywana bywa również unkcją

Bardziej szczegółowo

TRANSFORMATA FOURIERA

TRANSFORMATA FOURIERA TRANSFORMATA FOURIERA. Wzór całkowy Fouriera Wzór ten wykorzystujemy do analizy funkcji nieokresowych; funkcje te mogą opisywać np.przebiegi eleektryczne. Najpierw sformułujmy tzw. warunki Dirichleta.

Bardziej szczegółowo

Dystrybucje, wiadomości wstępne (I)

Dystrybucje, wiadomości wstępne (I) Temat 8 Dystrybucje, wiadomości wstępne (I) Wielkości fizyczne opisujemy najczęściej przyporządkowując im funkcje (np. zależne od czasu). Inną drogą opisu tych wielkości jest przyporządkowanie im funkcjonałów

Bardziej szczegółowo

LABORATORIUM PODSTAWY ELEKTRONIKI Badanie Bramki X-OR

LABORATORIUM PODSTAWY ELEKTRONIKI Badanie Bramki X-OR LORTORIUM PODSTWY ELEKTRONIKI adanie ramki X-OR 1.1 Wsęp eoreyczny. ramka XOR ramka a realizuje funkcję logiczną zwaną po angielsku EXLUSIVE-OR (WYŁĄZNIE LU). Polska nazwa brzmi LO. Funkcję EX-OR zapisuje

Bardziej szczegółowo

Przeksztacenie Laplace a. Krzysztof Patan

Przeksztacenie Laplace a. Krzysztof Patan Przeksztacenie Laplace a Krzysztof Patan Wprowadzenie Transformata Fouriera popularna metoda opisu systemów w dziedzinie częstotliwości Transformata Fouriera umożliwia wykonanie wielu użytecznych czynności:

Bardziej szczegółowo

ψ przedstawia zależność

ψ przedstawia zależność Ruch falowy 4-4 Ruch falowy Ruch falowy polega na rozchodzeniu się zaburzenia (odkszałcenia) w ośrodku sprężysym Wielkość zaburzenia jes, podobnie jak w przypadku drgań, funkcją czasu () Zaburzenie rozchodzi

Bardziej szczegółowo

E5. KONDENSATOR W OBWODZIE PRĄDU STAŁEGO

E5. KONDENSATOR W OBWODZIE PRĄDU STAŁEGO E5. KONDENSATOR W OBWODZIE PRĄDU STAŁEGO Marek Pękała i Jadwiga Szydłowska Procesy rozładowania kondensaora i drgania relaksacyjne w obwodach RC należą do szerokiej klasy procesów relaksacyjnych. Procesy

Bardziej szczegółowo

Drgania elektromagnetyczne obwodu LCR

Drgania elektromagnetyczne obwodu LCR Ćwiczenie 61 Drgania elekromagneyczne obwodu LCR Cel ćwiczenia Obserwacja drgań łumionych i przebiegów aperiodycznych w obwodzie LCR. Pomiar i inerpreacja paramerów opisujących obserwowane przebiegi napięcia

Bardziej szczegółowo

Liczby zespolone. x + 2 = 0.

Liczby zespolone. x + 2 = 0. Liczby zespolone 1 Wiadomości wstępne Rozważmy równanie wielomianowe postaci x + 2 = 0. Współczynniki wielomianu stojącego po lewej stronie są liczbami całkowitymi i jedyny pierwiastek x = 2 jest liczbą

Bardziej szczegółowo

VII. ZAGADNIENIA DYNAMIKI

VII. ZAGADNIENIA DYNAMIKI Konderla P. Meoda Elemenów Skończonych, eoria i zasosowania 47 VII. ZAGADNIENIA DYNAMIKI. Równanie ruchu dla zagadnienia dynamicznego Q, (7.) gdzie M NxN macierz mas, C NxN macierz łumienia, K NxN macierz

Bardziej szczegółowo

Przekształcenia całkowe. Wykład 1

Przekształcenia całkowe. Wykład 1 Przekształcenia całkowe Wykład 1 Przekształcenia całkowe Tematyka wykładów: 1. Liczby zespolone -wprowadzenie, - funkcja zespolona zmiennej rzeczywistej, - funkcja zespolona zmiennej zespolonej. 2. Przekształcenie

Bardziej szczegółowo

Wojewódzki Konkurs Matematyczny dla uczniów gimnazjów. Etap szkolny 5 listopada 2013 Czas 90 minut

Wojewódzki Konkurs Matematyczny dla uczniów gimnazjów. Etap szkolny 5 listopada 2013 Czas 90 minut Wojewódzki Konkurs Maemayczny dla uczniów gimnazjów. Eap szkolny 5 lisopada 2013 Czas 90 minu ZADANIA ZAMKNIĘTE Zadanie 1. (1 punk) Liczby A = 0, 99, B = 0, 99 2, C = 0, 99 3, D = 0, 99, E=0, 99 1 usawiono

Bardziej szczegółowo

( 3 ) Kondensator o pojemności C naładowany do różnicy potencjałów U posiada ładunek: q = C U. ( 4 ) Eliminując U z równania (3) i (4) otrzymamy: =

( 3 ) Kondensator o pojemności C naładowany do różnicy potencjałów U posiada ładunek: q = C U. ( 4 ) Eliminując U z równania (3) i (4) otrzymamy: = ROZŁADOWANIE KONDENSATORA I. el ćwiczenia: wyznaczenie zależności napięcia (i/lub prądu I ) rozładowania kondensaora w funkcji czasu : = (), wyznaczanie sałej czasowej τ =. II. Przyrządy: III. Lieraura:

Bardziej szczegółowo

Wykład X. ε, ε, ε = ε oznaczają współrzędne tensora odkształcenia, u i w są współrzędnymi wektora WYBRANE DZIAŁY ANALIZY MATEMATYCZNEJ

Wykład X. ε, ε, ε = ε oznaczają współrzędne tensora odkształcenia, u i w są współrzędnymi wektora WYBRANE DZIAŁY ANALIZY MATEMATYCZNEJ Wykład X ROZWIĄZANIE RÓWNAŃ RÓŻNICZKOWYC Z WYKORZYSTANIEM TRANSFORMACJI LAPLACE A i FOURIERA CIĄG DALSZY. Konsolidacja półprzesrzeni konsolidujące pod działaniem ruchomego obciążenia skupionego. Rozważmy

Bardziej szczegółowo

y 1 y 2 = f 2 (t, y 1, y 2,..., y n )... y n = f n (t, y 1, y 2,..., y n ) f 1 (t, y 1, y 2,..., y n ) y = f(t, y),, f(t, y) =

y 1 y 2 = f 2 (t, y 1, y 2,..., y n )... y n = f n (t, y 1, y 2,..., y n ) f 1 (t, y 1, y 2,..., y n ) y = f(t, y),, f(t, y) = Uk lady równań różniczkowych Pojȩcia wsȩpne Uk ladem równań różniczkowych nazywamy uk lad posaci y = f (, y, y 2,, y n ) y 2 = f 2 (, y, y 2,, y n ) y n = f n (, y, y 2,, y n ) () funkcje f j, j =, 2,,

Bardziej szczegółowo

Funkcje wymierne. Jerzy Rutkowski. Działania dodawania i mnożenia funkcji wymiernych określa się wzorami: g h + k l g h k.

Funkcje wymierne. Jerzy Rutkowski. Działania dodawania i mnożenia funkcji wymiernych określa się wzorami: g h + k l g h k. Funkcje wymierne Jerzy Rutkowski Teoria Przypomnijmy, że przez R[x] oznaczamy zbiór wszystkich wielomianów zmiennej x i o współczynnikach rzeczywistych Definicja Funkcją wymierną jednej zmiennej nazywamy

Bardziej szczegółowo

POLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA i ENERGETYKI INSTYTUT MASZYN i URZĄDZEŃ ENERGETYCZNYCH

POLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA i ENERGETYKI INSTYTUT MASZYN i URZĄDZEŃ ENERGETYCZNYCH POLIECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA i ENERGEYKI INSYU MASZYN i URZĄDZEŃ ENERGEYCZNYCH IDENYFIKACJA PARAMERÓW RANSMIANCJI Laboraorium auomayki (A ) Opracował: Sprawdził: Zawierdził:

Bardziej szczegółowo

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Meody Lagrange a i Hamilona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informayki Sosowanej Akademia Górniczo-Hunicza Wykład 7 M. Przybycień (WFiIS AGH) Meody Lagrange a i Hamilona... Wykład 7 1 /

Bardziej szczegółowo

Pobieranie próby. Rozkład χ 2

Pobieranie próby. Rozkład χ 2 Graficzne przedsawianie próby Hisogram Esymaory przykład Próby z rozkładów cząskowych Próby ze skończonej populacji Próby z rozkładu normalnego Rozkład χ Pobieranie próby. Rozkład χ Posać i własności Znaczenie

Bardziej szczegółowo

Układy równań i równania wyższych rzędów

Układy równań i równania wyższych rzędów Rozdział Układy równań i równania wyższych rzędów Układy równań różniczkowych zwyczajnych Wprowadzenie W poprzednich paragrafach zajmowaliśmy się równaniami różniczkowymi y = f(x, y), których rozwiązaniem

Bardziej szczegółowo

RACHUNEK CAŁKOWY FUNKCJI JEDNEJ ZMIENNEJ

RACHUNEK CAŁKOWY FUNKCJI JEDNEJ ZMIENNEJ RACHUNEK CAŁKOWY FUNKCJI JEDNEJ ZMIENNEJ Wykorzysano: M A T E M A T Y K A Wykład dla sudenów Część Krzyszo KOŁOWROCKI, ZBIÓR ZADAŃ Z RACHUNKU CAŁKOWEGO Krzyszo PISKÓRZ Deinicja CAŁKA NIEOZNACZONA Funkcję

Bardziej szczegółowo

Silniki cieplne i rekurencje

Silniki cieplne i rekurencje 6 FOTO 33, Lao 6 Silniki cieplne i rekurencje Jakub Mielczarek Insyu Fizyki UJ Chciałbym Pańswu zaprezenować zagadnienie, kóre pozwala, rozważając emaykę sprawności układu silników cieplnych, zapoznać

Bardziej szczegółowo

ĆWICZENIE NR 43 U R I (1)

ĆWICZENIE NR 43 U R I (1) ĆWCZENE N 43 POMY OPO METODĄ TECHNCZNĄ Cel ćwiczenia: wyznaczenie warości oporu oporników poprzez pomiary naężania prądu płynącego przez opornik oraz napięcia na oporniku Wsęp W celu wyznaczenia warości

Bardziej szczegółowo

Politechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i Automatyki Katedra Inżynierii Systemów Sterowania. Podstawy Automatyki

Politechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i Automatyki Katedra Inżynierii Systemów Sterowania. Podstawy Automatyki Politechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i Automatyki Katedra Inżynierii Systemów Sterowania Podsta Automatyki Transmitancja operatorowa i widmowa systemu, znajdowanie odpowiedzi w dziedzinie s i w

Bardziej szczegółowo

Całka nieoznaczona, podstawowe wiadomości

Całka nieoznaczona, podstawowe wiadomości Całka nieoznaczona, podstawowe wiadomości Funkcją pierwotną funkcji w przedziale nazywamy funkcję taką, że dla każdego punktu z tego przedziału zachodzi Różnica dwóch funkcji pierwotnych w przedziale danej

Bardziej szczegółowo

Szeregi Fouriera. Powyższe współczynniki można wyznaczyć analitycznie z następujących zależności:

Szeregi Fouriera. Powyższe współczynniki można wyznaczyć analitycznie z następujących zależności: Trygonomeryczny szereg Fouriera Szeregi Fouriera Każdy okresowy sygnał x() o pulsacji podsawowej ω, spełniający warunki Dirichlea:. całkowalny w okresie: gdzie T jes okresem funkcji x(), 2. posiadający

Bardziej szczegółowo

Rachunek różniczkowy i całkowy 2016/17

Rachunek różniczkowy i całkowy 2016/17 Rachunek różniczkowy i całkowy 26/7 Zadania domowe w pakietach tygodniowych Tydzień 3-7..26 Zadanie O. Czy dla wszelkich zbiorów A, B i C zachodzą następujące równości: (A B)\C = (A\C) (B\C), A\(B\C) =

Bardziej szczegółowo

Transmitancje układów ciągłych

Transmitancje układów ciągłych Transmitancja operatorowa, podstawowe człony liniowe Transmitancja operatorowa (funkcja przejścia, G(s)) stosunek transformaty Laplace'a sygnału wyjściowego do transformaty Laplace'a sygnału wejściowego

Bardziej szczegółowo

Przekształcenie Z. Krzysztof Patan

Przekształcenie Z. Krzysztof Patan Przekształcenie Z Krzysztof Patan Wprowadzenie Przekształcenie Laplace a można stosować do sygnałów i systemów czasu ciągłego W przypadku sygnałów czy systemów czasu dyskretnego do wyznaczenia transmitancji

Bardziej szczegółowo

Sygnały zmienne w czasie

Sygnały zmienne w czasie Sygnały zmienne w czasie a) b) c) A = A = a A = f(+) d) e) A d = A = A sinω / -A -A ys.. odzaje sygnałów: a)sały, b)zmienny, c)okresowy, d)przemienny, e)sinusoidalny Sygnały zmienne okresowe i ich charakerysyczne

Bardziej szczegółowo

"Potęga matematyki polega na pomijaniu wszystkich myśli zbędnych i cudownej oszczędności operacji myślowych. Ernst Mach. IV. Funkcja wykładnicza

Potęga matematyki polega na pomijaniu wszystkich myśli zbędnych i cudownej oszczędności operacji myślowych. Ernst Mach. IV. Funkcja wykładnicza "Poęga maemayki polega na pomijaniu wszyskich myśli zbędnych i cudownej oszczędności operacji myślowych. Erns Mach IV. Funkcja wykładnicza Def. Funkcją wykładniczą nazywamy funkcję posaci f = a, gdzie

Bardziej szczegółowo

Matematyka i Statystyka w Finansach. Rachunek Różniczkowy

Matematyka i Statystyka w Finansach. Rachunek Różniczkowy Rachunek Różniczkowy Ciąg liczbowy Link Ciągiem liczbowym nieskończonym nazywamy każdą funkcję a która odwzorowuje zbiór liczb naturalnych N w zbiór liczb rzeczywistych R a : N R. Tradycyjnie wartość a(n)

Bardziej szczegółowo

Plan wykładu. Własności statyczne i dynamiczne elementów automatyki:

Plan wykładu. Własności statyczne i dynamiczne elementów automatyki: Plan wykładu Własności statyczne i dynamiczne elementów automatyki: - charakterystyka statyczna elementu automatyki, - sygnały standardowe w automatyce: skok jednostkowy, impuls Diraca, sygnał o przebiegu

Bardziej szczegółowo

Dystrybucje. Marcin Orchel. 1 Wstęp Dystrybucje Pochodna dystrybucyjna Przestrzenie... 5

Dystrybucje. Marcin Orchel. 1 Wstęp Dystrybucje Pochodna dystrybucyjna Przestrzenie... 5 Dystrybucje Marcin Orchel Spis treści 1 Wstęp 1 1.1 Dystrybucje................................... 1 1.2 Pochodna dystrybucyjna............................ 3 1.3 Przestrzenie...................................

Bardziej szczegółowo

Sformułowanie Schrödingera mechaniki kwantowej. Fizyka II, lato

Sformułowanie Schrödingera mechaniki kwantowej. Fizyka II, lato Sformułowanie Schrödingera mechaniki kwanowej Fizyka II, lao 018 1 Wprowadzenie Posać funkcji falowej dla fali de Broglie a, sin sin k 1 Jes o przypadek jednowymiarowy Posać a zosała określona meodą zgadywania.

Bardziej szczegółowo

Wykład Matematyka A, I rok, egzamin ustny w sem. letnim r. ak. 2002/2003. Każdy zdający losuje jedno pytanie teoretyczne i jedno praktyczne.

Wykład Matematyka A, I rok, egzamin ustny w sem. letnim r. ak. 2002/2003. Każdy zdający losuje jedno pytanie teoretyczne i jedno praktyczne. Wykład Matematyka A, I rok, egzamin ustny w sem. letnim r. ak. 2002/2003. Każdy zdający losuje jedno pytanie teoretyczne i jedno praktyczne. pytania teoretyczne:. Co to znaczy, że wektory v, v 2 i v 3

Bardziej szczegółowo

E k o n o m e t r i a S t r o n a 1. Nieliniowy model ekonometryczny

E k o n o m e t r i a S t r o n a 1. Nieliniowy model ekonometryczny E k o n o m e r i a S r o n a Nieliniowy model ekonomeryczny Jednorównaniowy model ekonomeryczny ma posać = f( X, X,, X k, ε ) gdzie: zmienna objaśniana, X, X,, X k zmienne objaśniające, ε - składnik losowy,

Bardziej szczegółowo

Całki nieoznaczone. 1 Własności. 2 Wzory podstawowe. Adam Gregosiewicz 27 maja a) Jeżeli F (x) = f(x), to f(x)dx = F (x) + C,

Całki nieoznaczone. 1 Własności. 2 Wzory podstawowe. Adam Gregosiewicz 27 maja a) Jeżeli F (x) = f(x), to f(x)dx = F (x) + C, Całki nieoznaczone Adam Gregosiewicz 7 maja 00 Własności a) Jeżeli F () = f(), to f()d = F () + C, dla dowolnej stałej C R. b) Jeżeli a R, to af()d = a f()d. c) Jeżeli f i g są funkcjami całkowalnymi,

Bardziej szczegółowo

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 2

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 2 RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 2 Równania różniczkowe o zmiennych rozdzielonych Równania sprowadzalne do równań o zmiennych rozdzielonych Niech f będzie funkcją ciągłą na przedziale (a, b), spełniającą na

Bardziej szczegółowo

ELEKTROTECHNIKA Semestr 1 Rok akad / ZADANIA Z MATEMATYKI Zestaw Przedstaw w postaci algebraicznej liczby zespolone: (3 + 2j)(5 2j),

ELEKTROTECHNIKA Semestr 1 Rok akad / ZADANIA Z MATEMATYKI Zestaw Przedstaw w postaci algebraicznej liczby zespolone: (3 + 2j)(5 2j), ELEKTROTECHNIKA Semestr Rok akad. / 5 ZADANIA Z MATEMATYKI Zestaw. Przedstaw w postaci algebraicznej liczby zespolone: (3 + j)(5 j) 3 j +j (5 + j) (3 + j) 3. Narysuj zbiory punktów na płaszczyźnie: +j

Bardziej szczegółowo

Podstawy elektrotechniki

Podstawy elektrotechniki Wydział Mechaniczno-Energeyczny Podsawy elekroechniki Prof. dr hab. inż. Juliusz B. Gajewski, prof. zw. PWr Wybrzeże S. Wyspiańskiego 27, 50-370 Wrocław Bud. A4 Sara kołownia, pokój 359 Tel.: 7 320 320

Bardziej szczegółowo

TEORIA OBWODÓW I SYGNAŁÓW LABORATORIUM

TEORIA OBWODÓW I SYGNAŁÓW LABORATORIUM TEORIA OBWODÓW I SYGNAŁÓW LABORATORIUM AKADEMIA MORSKA Katedra Telekomunikacji Morskiej ĆWICZENIE 3 BADANIE CHARAKTERYSTYK CZASOWYCH LINIOWYCH UKŁADÓW RLC. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia są pomiary i analiza

Bardziej szczegółowo

Transformata Laplace a

Transformata Laplace a Transformata Laplace a wg. G. Arfkena Mathematical Methods for Physicists krótkie vademecum Definicja (1) f(s) L{F (t)} = albo, nieco bardziej formalnie (2) f(s) L{F (t)} = lim a a e st F (t) dt, e st

Bardziej szczegółowo

Równania różniczkowe zwyczajne

Równania różniczkowe zwyczajne Równania różniczkowe zwyczajne zadań dla sudenów kierunku Auomayka i roboyka WEAIiIB AGH Michał Góra Wydział Maemayki Sosowanej AGH I. Równania o zmiennych rozdzielonych: y = f (y)f () Zadanie. Rozwiąż

Bardziej szczegółowo

Analiza matematyczna 2 Lista zadań

Analiza matematyczna 2 Lista zadań Analiza maemayczna Lisa zadań Opracowanie: dr Marian Gewer, doc. Zbigniew Skoczylas Lisa. Korzysając z definicji zbadać zbieżność całek niewłaściwych pierwszego rodzaju: d) + ; b) arccg; e) +) ; c) 4+3

Bardziej szczegółowo

Zasada indukcji matematycznej

Zasada indukcji matematycznej Zasada indukcji matematycznej Twierdzenie 1 (Zasada indukcji matematycznej). Niech ϕ(n) będzie formą zdaniową zmiennej n N 0. Załóżmy, że istnieje n 0 N 0 takie, że 1. ϕ(n 0 ) jest zdaniem prawdziwym,.

Bardziej szczegółowo

Automatyka i robotyka ETP2005L. Laboratorium semestr zimowy

Automatyka i robotyka ETP2005L. Laboratorium semestr zimowy Automatyka i robotyka ETP2005L Laboratorium semestr zimowy 2017-2018 Liniowe człony automatyki x(t) wymuszenie CZŁON (element) OBIEKT AUTOMATYKI y(t) odpowiedź Modelowanie matematyczne obiektów automatyki

Bardziej szczegółowo

Wykład 3 Równania rózniczkowe cd

Wykład 3 Równania rózniczkowe cd 7 grudnia 2010 Definicja Równanie różniczkowe dy dx + p (x) y = q (x) (1) nazywamy równaniem różniczkowym liniowym pierwszego rzędu. Jeśli q (x) 0, to równanie (1) czyli równanie dy dx + p (x) y = 0 nazywamy

Bardziej szczegółowo

ROZWIĄZANIA I ODPOWIEDZI

ROZWIĄZANIA I ODPOWIEDZI ROZWIĄZANIA I ODPOWIEDZI Zadanie A1. =1+cos a) = =2cos( sin) = = sin2 = ln += =sin2 = ln 1+cos +. b) sin(+3)= =+3 = 3 =( 3) = sin= =( 6+9) sin= sin 6 sin+9sin. Obliczamy teraz pierwszą całkę: sin= ()=

Bardziej szczegółowo

Temat 6. ( ) ( ) ( ) k. Szeregi Fouriera. Własności szeregów Fouriera. θ możemy traktować jako funkcje ω, których dziedziną jest dyskretny zbiór

Temat 6. ( ) ( ) ( ) k. Szeregi Fouriera. Własności szeregów Fouriera. θ możemy traktować jako funkcje ω, których dziedziną jest dyskretny zbiór ema 6 Opracował: Lesław Dereń Kaedra eorii Sygnałów Insyu eleomuniacji, eleinformayi i Ausyi Poliechnia Wrocławsa Prawa auorsie zasrzeżone Szeregi ouriera Jeżeli f ( ) jes funcją oresową o oresie, czyli

Bardziej szczegółowo

Matematyka 2. Metoda operatorowa Transformata Laplace a

Matematyka 2. Metoda operatorowa Transformata Laplace a Matematyka 2 Metoda operatorowa Transformata Laplace a Literatura M.Gewert, Z.Skoczylas; Równania różniczkowe zwyczajne; Oficyna Wydawnicza GiS, Wrocław, 1999 D.Mozyrska, E.Pawłuszewicz, R.Stasiewicz;

Bardziej szczegółowo

Ruch płaski. Bryła w ruchu płaskim. (płaszczyzna kierująca) Punkty bryły o jednakowych prędkościach i przyspieszeniach. Prof.

Ruch płaski. Bryła w ruchu płaskim. (płaszczyzna kierująca) Punkty bryły o jednakowych prędkościach i przyspieszeniach. Prof. Ruch płaski Ruchem płaskim nazywamy ruch, podczas kórego wszyskie punky ciała poruszają się w płaszczyznach równoległych do pewnej nieruchomej płaszczyzny, zwanej płaszczyzną kierującą. Punky bryły o jednakowych

Bardziej szczegółowo

Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów o stałych współcz

Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów o stałych współcz Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów o stałych współczynnikach Katedra Matematyki i Ekonomii Matematycznej SGH 12 maja 2016 Równanie liniowe n-tego rzędu Definicja Równaniem różniczkowym liniowym

Bardziej szczegółowo

Równania różniczkowe zwyczajne MAP 3014, 3062 Lista zadań

Równania różniczkowe zwyczajne MAP 3014, 3062 Lista zadań Równania różniczkowe zwyczajne MAP 304, 306 Lisa zadań.zpewnejsubsancjiradioakywnejpoupływie4lazosało0gram,apoupływiedalszych4laylko 4 gramy. Wyznaczyć masę subsancji w chwili począkowej. (b) Polon-0 ma

Bardziej szczegółowo

Teoria sygna³ów. Wstêp. Wydanie II poprawione i uzupe³nione

Teoria sygna³ów. Wstêp. Wydanie II poprawione i uzupe³nione IDZ DO PRZYK ADOWY ROZDZIA KATALOG KSI EK ZAMÓW DRUKOWANY KATALOG Wydawnicwo Helion ul Chopina 6 44- Gliwice el (32)23-98-63 e-mail: helion@helionpl TWÓJ KOSZYK CENNIK I INFORMACJE ZAMÓW INFORMACJE ONOWOŒCIACH

Bardziej szczegółowo

CAŁKI NIEOZNACZONE C R}.

CAŁKI NIEOZNACZONE C R}. CAŁKI NIEOZNACZONE Definicja 1 Funkcja F jest funkcją pierwotną funkcji f na przedziale I, jeżeli F (x) = f(x) dla każdego x I. Np. funkcjami pierwotnymi funkcji f(x) = sin x na R są cos x, cos x+1, cos

Bardziej szczegółowo

Tydzień nr 9-10 (16 maja - 29 maja), Równania różniczkowe, wartości własne, funkcja wykładnicza od operatora - Matematyka II 2010/2011L

Tydzień nr 9-10 (16 maja - 29 maja), Równania różniczkowe, wartości własne, funkcja wykładnicza od operatora - Matematyka II 2010/2011L Tydzień nr 9-10 (16 maja - 29 maja) Równania różniczkowe wartości własne funkcja wykładnicza od operatora - Matematyka II 2010/2011L Wszelkie pytania oraz uwagi o błędach proszę kierować na przemek.majewski@gmail.com

Bardziej szczegółowo

LABORATORIUM PODSTAW ELEKTRONIKI PROSTOWNIKI

LABORATORIUM PODSTAW ELEKTRONIKI PROSTOWNIKI ZESPÓŁ LABORATORIÓW TELEMATYKI TRANSPORTU ZAKŁAD TELEKOMUNIKJI W TRANSPORCIE WYDZIAŁ TRANSPORTU POLITECHNIKI WARSZAWSKIEJ LABORATORIUM PODSTAW ELEKTRONIKI INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 5 PROSTOWNIKI DO UŻYTKU

Bardziej szczegółowo

Podstawy Automatyki. Wykład 2 - matematyczne modelowanie układów dynamicznych. dr inż. Jakub Możaryn. Warszawa, Instytut Automatyki i Robotyki

Podstawy Automatyki. Wykład 2 - matematyczne modelowanie układów dynamicznych. dr inż. Jakub Możaryn. Warszawa, Instytut Automatyki i Robotyki Wykład 2 - matematyczne modelowanie układów dynamicznych Instytut Automatyki i Robotyki Warszawa, 2019 Wstęp Obiekty (procesy) rzeczywiste, a co za tym idzie układy regulacji, mają właściwości nieliniowe,

Bardziej szczegółowo

WNIOSKOWANIE STATYSTYCZNE

WNIOSKOWANIE STATYSTYCZNE Wnioskowanie saysyczne w ekonomerycznej analizie procesu produkcyjnego / WNIOSKOWANIE STATYSTYCZNE W EKONOMETRYCZNEJ ANAIZIE PROCESU PRODUKCYJNEGO Maeriał pomocniczy: proszę przejrzeć srony www.cyf-kr.edu.pl/~eomazur/zadl4.hml

Bardziej szczegółowo

Podstawy Automatyki. wykład 1 (26.02.2010) mgr inż. Łukasz Dworzak. Politechnika Wrocławska. Instytut Technologii Maszyn i Automatyzacji (I-24)

Podstawy Automatyki. wykład 1 (26.02.2010) mgr inż. Łukasz Dworzak. Politechnika Wrocławska. Instytut Technologii Maszyn i Automatyzacji (I-24) Podstawy Automatyki wykład 1 (26.02.2010) mgr inż. Łukasz Dworzak Politechnika Wrocławska Instytut Technologii Maszyn i Automatyzacji (I-24) Laboratorium Podstaw Automatyzacji (L6) 105/2 B1 Sprawy organizacyjne

Bardziej szczegółowo

WYDZIAŁ MECHANICZNY PWR KARTA PRZEDMIOTU

WYDZIAŁ MECHANICZNY PWR KARTA PRZEDMIOTU WYDZIAŁ MECHANICZNY PWR KARTA PRZEDMIOTU Zał. nr 4 do ZW Nazwa w języku polskim: FUNKCJE ZESPOLONE Nazwa w języku angielskim: Complex functions Kierunek studiów (jeśli dotyczy): Automatyka i Robotyka Specjalność

Bardziej szczegółowo

Krzywe na płaszczyźnie.

Krzywe na płaszczyźnie. Krzwe na płaszczźnie. Współrzędne paramerczne i biegunowe. Współrzędne biegunowe. Dan jes punk O, zwan biegunem, kór sanowi począek półprosej, zwanej półosią. Dowoln punk P na płaszczźnie można opisać

Bardziej szczegółowo

Zadania zaliczeniowe z Automatyki i Robotyki dla studentów III roku Inżynierii Biomedycznej Politechniki Lubelskiej

Zadania zaliczeniowe z Automatyki i Robotyki dla studentów III roku Inżynierii Biomedycznej Politechniki Lubelskiej Zadania zaliczeniowe z Automatyki i Robotyki dla studentów III roku Inżynierii Biomedycznej Politechniki Lubelskiej Rozwiązane zadania należy dostarczyć do prowadzącego w formie wydruku lub w formie odręcznego

Bardziej szczegółowo

Zagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych

Zagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych Temat 7 Zagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych Rozważmy płaski obszar R 2 ograniczony krzywą. la równania Laplace a (Poissona) stawia się trzy podstawowe zagadnienia brzegowe. Zagadnienie irichleta

Bardziej szczegółowo

POLITECHNIKA BIAŁOSTOCKA

POLITECHNIKA BIAŁOSTOCKA DODATEK A POLITECHNIKA BIAŁOSTOCKA WYDZIAŁ ELEKTRYCZNY KATEDRA AUTOMATYKI I ELEKTRONIKI ĆWICZENIE NR 1 CHARAKTERYSTYKI CZASOWE I CZĘSTOTLIWOŚCIOWE PROSTYCH UKŁADÓW DYNAMICZNYCH PRACOWNIA SPECJALISTYCZNA

Bardziej szczegółowo

Podstawowe człony dynamiczne

Podstawowe człony dynamiczne Podsawowe człony dynamiczne charakerysyki czasowe. Człon proporcjonalny = 2. Człony całkujący idealny 3. Człon inercyjny = = + 4. Człony całkujący rzeczywisy () = + 5. Człon różniczkujący rzeczywisy ()

Bardziej szczegółowo

Induktor i kondensator. Warunki początkowe. oraz ciągłość warunków początkowych

Induktor i kondensator. Warunki początkowe. oraz ciągłość warunków początkowych Termin AREK73C Induktor i kondensator. Warunki początkowe Przyjmujemy t, u C oraz ciągłość warunków początkowych ( ) u ( ) i ( ) i ( ) C L L Prąd stały i(t) R u(t) u( t) Ri( t) I R RI i(t) L u(t) u() t

Bardziej szczegółowo

8 Całka stochastyczna względem semimartyngałów

8 Całka stochastyczna względem semimartyngałów M. Beśka, Całka Stochastyczna, wykład 8 148 8 Całka stochastyczna względem semimartyngałów 8.1 Całka stochastyczna w M 2 Oznaczmy przez Ξ zbiór procesów postaci X t (ω) = ξ (ω)i {} (t) + n ξ i (ω)i (ti,

Bardziej szczegółowo

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 13

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 13 RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 13 Geomeria różniczkowa Geomeria różniczkowa o dział maemayki, w kórym do badania obieków geomerycznych wykorzysuje się meody opare na rachunku różniczkowym. Obieky geomeryczne

Bardziej szczegółowo

1 Relacje i odwzorowania

1 Relacje i odwzorowania Relacje i odwzorowania Relacje Jacek Kłopotowski Zadania z analizy matematycznej I Wykazać, że jeśli relacja ρ X X jest przeciwzwrotna i przechodnia, to jest przeciwsymetryczna Zbadać czy relacja ρ X X

Bardziej szczegółowo

Ciągłość funkcji jednej zmiennej rzeczywistej. Autorzy: Anna Barbaszewska-Wiśniowska

Ciągłość funkcji jednej zmiennej rzeczywistej. Autorzy: Anna Barbaszewska-Wiśniowska Ciągłość funkcji jednej zmiennej rzeczywistej Autorzy: Anna Barbaszewska-Wiśniowska 2018 Spis treści Definicja ciągłości funkcji. Przykłady Funkcja nieciągła. Typy nieciągłości funkcji Własności funkcji

Bardziej szczegółowo

Matematyka. rok akademicki 2008/2009, semestr zimowy. Konwersatorium 1. Własności funkcji

Matematyka. rok akademicki 2008/2009, semestr zimowy. Konwersatorium 1. Własności funkcji . Własności funkcji () Wyznaczyć dziedzinę funkcji danej wzorem: y = 2 2 + 5 y = +4 y = 2 + (2) Podać zbiór wartości funkcji: y = 2 3, [2, 5) y = 2 +, [, 4] y =, [3, 6] (3) Stwierdzić, czy dana funkcja

Bardziej szczegółowo

Kurs wyrównawczy - teoria funkcji holomorficznych

Kurs wyrównawczy - teoria funkcji holomorficznych Kurs wyrównawczy - teoria funkcji holomorficznych wykład 1 Gniewomir Sarbicki 15 lutego 2011 Struktura ciała Zbiór par liczb rzeczywistych wyposażamy w działania: { + : (a, b) + (c, d) = (a + c, b + d)

Bardziej szczegółowo

Definicje i przykłady

Definicje i przykłady Rozdział 1 Definicje i przykłady 1.1 Definicja równania różniczkowego 1.1 DEFINICJA. Równaniem różniczkowym zwyczajnym rzędu n nazywamy równanie F (t, x, ẋ, ẍ,..., x (n) ) = 0. (1.1) W równaniu tym t jest

Bardziej szczegółowo

Zasada pędu i popędu, krętu i pokrętu, energii i pracy oraz d Alemberta bryły w ruchu postępowym, obrotowym i płaskim

Zasada pędu i popędu, krętu i pokrętu, energii i pracy oraz d Alemberta bryły w ruchu postępowym, obrotowym i płaskim Zasada pędu i popędu, kręu i pokręu, energii i pracy oraz d Alembera bryły w ruchu posępowym, obroowym i płaskim Ruch posępowy bryły Pęd ciała w ruchu posępowym obliczamy, jak dla punku maerialnego, skupiając

Bardziej szczegółowo

1 Wyrażenia potęgowe i logarytmiczne.

1 Wyrażenia potęgowe i logarytmiczne. Wyrażenia potęgowe i logarytmiczne. I. Wyrażenia potęgowe (wykładnik całkowity). Dla a R, n N mamy a = a, a n = a n a. Zatem a n = } a a {{... a}. n razy Przyjmujemy ponadto, że a =, a. Dla a R \{}, n

Bardziej szczegółowo

Analiza rynku projekt

Analiza rynku projekt Analiza rynku projek A. Układ projeku 1. Srona yułowa Tema Auor 2. Spis reści 3. Treść projeku 1 B. Treść projeku 1. Wsęp Po co? Na co? Dlaczego? Dlaczego robię badania? Jakimi meodami? Dla Kogo o jes

Bardziej szczegółowo

Równania różniczkowe wyższych rzędów

Równania różniczkowe wyższych rzędów Równania różniczkowe wyższych rzędów Marcin Orchel Spis treści 1 Wstęp 1 1.1 Istnienie rozwiązań............................... 1 1. Rozwiązanie ogólne............................... 1.3 Obniżanie rzędu

Bardziej szczegółowo

Maciej Grzesiak Instytut Matematyki Politechniki Poznańskiej. Całki nieoznaczone

Maciej Grzesiak Instytut Matematyki Politechniki Poznańskiej. Całki nieoznaczone Maciej Grzesiak Instytut Matematyki Politechniki Poznańskiej Całki nieoznaczone 1. Definicja całki nieoznaczonej Definicja 1. Funkcja F jest funkcją pierwotną funkcji f na przedziale I, jeżeli F (x) =

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD Z ANALIZY MATEMATYCZNEJ I. dr. Elżbieta Kotlicka. Centrum Nauczania Matematyki i Fizyki

WYKŁAD Z ANALIZY MATEMATYCZNEJ I. dr. Elżbieta Kotlicka. Centrum Nauczania Matematyki i Fizyki WYKŁAD Z ANALIZY MATEMATYCZNEJ I dr. Elżbieta Kotlicka Centrum Nauczania Matematyki i Fizyki http://im0.p.lodz.pl/~ekot Łódź 2006 Spis treści 1. CIĄGI LICZBOWE 2 1.1. Własności ciągów liczbowych o wyrazach

Bardziej szczegółowo