WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA RESTYTUCJI I IMPULSU REAKCJI DYNAMICZNYCH W CZASIE UDERZENIA
|
|
- Sabina Szczepańska
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Ćwiczenie 6 WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA RESTYTUCJI I IMPULSU REAKCJI DYNAMICZNYCH W CZASIE UDERZENIA 6.. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jes doświadczalne wznaczenie wsółcznnika esucji doświadczalne i eoeczne wznaczenie waości imulsu eakcji łożsk i ołożenia śodka udezenia ciała nieswobodnego. 6.. Wowadzenie mawiane u zagadnienia doczą modelowania i analiz zjawiska zdezenia ciała nieswobodnego z nieuchomą zeszkodą. Rozawane jes ciało ouszające się uchem oboowm wokół oziomej osi od włwem sił ciężkości kóe udeza w nieuchomą zeszkodę. W czasie udezenia na ciało działają chwilowe sił ochodzące od zeszkod kóe wwołują dodakowe eakcje łożsk. Maemaczn ois zjawiska ozwalając na wznaczenie imulsów eakcji zeszkod i łożsk jes możliw na odsawie wiedzeń o ochodnej kęu i ochodnej ędu ciała oaz hioez Newona. Sanowisko badawcze umożliwia obsewację zjawiska oaz ejesację zebiegu zmian waości eakcji w czasie udezenia. Pzeowadzone omia ozwalają na wznaczenie: wsółcznnika esucji imulsu eakcji w łożskach owsałch na skuek zdezenia oaz ołożenia śodka udezenia. Maeial ddakczne 6.3. Teoeczn ois zjawiska W modelu ozawanego układu (s. 6.) ciało obaca się wokół nieuchomej oziomej osi osoadłej do łaszczzn smeii ciała ζ. Ciało udeza mimośodkowo w nieuchomą zeszkodę. Założono że zeszkoda umieszczona jes w aki sosób że kieunek nomalnej w miejscu udezenia jes oziom i leż w łaszczźnie smeii ciała. Wskuek oddziałwania odo na ciało siłą R w łożskach owsają dodakowe eakcje R. Reakcje są zeowe w zadku gd osa nomalna udezenia n zechodzi zez śodek udezenia (unk D) Zależności ogólne Auo ojeku sanowiska Z. Towaek auoz ćwiczenia A. Jach J. Gabski sunki B. Mianowski Waości imulsów eakcji w łożskach (S ) i w miejscu sku z odoą ( S ) można wznaczć na odsawie wiedzeń o ochodnej ędu i ochodnej kęu ciała: dq = P d dk = M d gdzie P oznacza sumę wszskich sił cznnch i sił eakcji działającch na ciało a względem nieuchomego unku. M (6.) sumę momenów ch sił Kaeda Dnamiki Maszn
2 Wznaczanie wsółcznnika esucji i imulsu eakcji dnamicznch Pęd ciała jes okeślon jako Q = m v C z czm m oznacza masę ciała a v C ędkość śodka mas. Kę ciała K względem nieuchomego unku można zedsawić za omocą składowch o kieunkach nieuchomch osi xz (s. 6.) lub osi uchomch ζ szwno związanch z ciałem. Najczęściej sosowana jes duga meoda wówczas K = ik + jk + k K (6.) gdzie K K K oznaczają zu wekoa kęu na osie ζ (szwno związane z ouszającm się ciałem) a i j k są wesoami ch osi. Rzu wekoa kęu na osie osokąnego (awoskęnego) układu wsółzędnch ζ wznacza się z zależności: K K K = J = J = J ζ.. (6.3) W zadku gd ciało obaca się wokół nieuchomej osi okwającej się z osią o weko ędkości kąowej ma lko jedną składową óżną od zea = j ( = = 0 ). Jeśli onado momen dewiacjne J i J są ówne zeu co ma miejsce wówczas gd łaszczzna ζ jes łaszczzną smeii ciała o kę K jes okeślon jako K = jk = jj = J (6.4). (Ponieważ oś okwa się z osią o = oaz J J.) Rs. 6.. Udezenie mimośodkowe ciała nieswobodnego w nieuchomą zeszkodę: a) układ wsółzędnch i wmia b) sił działające na ciało w czasie udezenia Maeial ddakczne Kaeda Dnamiki Maszn
3 6.3.. Zmiana ędu i kęu ozawanego modelu Ćwiczenie n 6 Całkując obie son ównania (6.) w ganicach od do + ozmuje się zależności: + Q = Q ( + ) Q ( ) = P d (6.5) K = K ( + ) K ( ) = M d (6.6) kóe okeślają zos wekoów ędu i kęu układu. W ołożeniu w kóm ciało zdeza się z zeszkodą ównania (6.5) (6.6) można zedsawić w osaci skalanej jako: mv mv = S S J = S Wowadzone zosał nasęujące oznaczenia: v = v + ; v v zu ędkości śodka mas ciała na oś x uż o udezeniu (w chwili + ) ( ) ( ) cx cx cx = cx i uż zed udezeniem (w chwili ) = + ; = ędkość kąowa ciała uż o udezeniu i uż zed udezeniem ( ) ( ) + S = R x d imuls sił R x działającej na łożska w czasie udezenia + = S R d imuls eakcji odo R Wznaczenie imulsu eakcji łożsk i eakcji odo Dodakowe ównania konieczne do wznaczenia wielkości imulsów sił owsającch odczas udezenia o: hioeza Newona kóa ozwala na okeślenie wsółcznnika esucji (k) z udezeniu w nieuchomą odoę jako zależności kinemaczne: ( Ax Ax Maeial ddakczne cx cx a +. (6.7) v A 0 k = v (6.8) 0 A v cx = s v cx = s (6.9) v Ax = a v Ax = a (6.0) v v oznaczają zu wekoa ędkości unku A zed udezeniem i o udezeniu na oś x). Po ozwiązaniu ównań (6.7) (6.0) ozmuje się zależności okeślające imuls eakcji łożsk i imuls eakcji oddziałwania odo na udezające w nią ciało J S = s ( + k) m ma Kaeda Dnamiki Maszn S (6.) J = ( + k). (6.) a 3
4 Wznaczanie wsółcznnika esucji i imulsu eakcji dnamicznch Śodek udezenia Imuls eakcji łożsk (S) jes ówn zeu wed gd we wzoze (6.) ważenie s jes ówne zeu. ma znaczając smbolem e aką odległość a ( a = e ) dla kóej J s = 0 (6.3) me można wznaczć odległość odo a = e dla kóej imuls eakcji łożsk jes ówn zeu. dległość a okeśla ołożenie śodka udezenia (n. unku D na s. 6.). Ze wzou (6.3) wnika że odległość śodka udezenia od osi obou jes ówna J e =. (6.4) ms Należ odkeślić że wzó (6.4) jes słuszn z nasęującch założeniach: oś obou jes osoadła do łaszczzn smeii ciała nomalna udezenia leż w ej łaszczźnie i jes osoadła do osej C Wznaczenie wsółcznnika esucji Wsółcznnik esucji jes wznaczan na odsawie hioez Newona o znacz z zależności v Ax a k = = =. v a (6.5) Pędkość oznacza ędkość kąową ciała udezającego w chwili udezenia (uż zed udezeniem). Można ją wznaczć wkozsując wiedzenie o zoście enegii kinecznej Ax J ( ) 0 = mgs ( cosα) Maeial ddakczne J (6.6) gdzie założono że w ołożeniu ocząkowm okeślonm kąem α ędkość ciała nieswobodnego jes ówna zeu. W odobn sosób można wznaczć ędkość. Rozaując zmianę enegii kinecznej w chwili uż o udezeniu i w chwili gd ciało osiąga najwższe wchlenie (okeślone kąem α ) ozmuje się J ( ) ( cos ). 0 = mgs α (6.7) Po ozwiązaniu ównań (6.5) (6.7) zależność okeślającą wsółcznnik esucji dla znanch kąów α i α można zedsawić w fomie 6.4. is sanowiska badawczego Widok sanowiska do badań jes zedsawion na s. 6.. cosα cosα k =. (6.8) Kaeda Dnamiki Maszn 4
5 Rs. 6.. Sanowisko badawcze Ćwiczenie n 6 Uże odczas doświadczenia ciało nieswobodne składa się z ęa () o zekoju kołowm na końcu kóego jes zamocowan walec () oaz ulei (3) kóa może bć mocowana w dowolnm ołożeniu na ęcie. Ciało może się obacać względem osi łożsk umieszczonch w lekkiej oawie (4). awa łożsk jes ołączona z amą (5) za omocą czeech sężn (6) o jednakowej szwności. Pzeszkoda (7) umieszczona jes w owadnicach umożliwiającch zmianę jej ołożenia względem osi obou ęa Uządzenia omiaowe Podsawową wielkością miezoną w czasie udezenia jes wadkowa sił eakcji łożsk (sowodowanch siłami owsającmi w momencie udezenia). Pomia jes dokonwan ośednio ozez wznaczenie zemieszczenia oaw łożsk. Dokonuje się go z użciu indukcjnego czujnika zemieszczeń (8) kóego sgnał odawan jes na wejście oscloskou (lub komuea). Na odsawie obazu czasowego zebiegu eakcji jes wznaczan imuls eakcji łożsk. Maeial ddakczne 6.5. Pzebieg omiaów Wznaczanie wsółcznnika esucji W celu wznaczenia wsółcznnika esucji (k) należ dokonać kilku omiaów kąa wchlenia ciała zed i o udezeniu. Sosób zeowadzenia omiaów wsółcznnika esucji:. Usawić ozeczkę w okolic jej gónego skajnego ołożenia dobze ją dokęcić i zanoować odległość a w abeli 6... Wchlić ę o ką α (zanoować jego waość w abeli 6.) a nasęnie uścić swobodnie. 3. bsewować uch ciała o udezeniu w zeszkodę i zmiezć maksmaln ką ( α ) o jaki wchliło się ono o odbiciu się od zeszkod. Waość kąa zaisać w odowiedniej ubce abeli 6.. Pomia wkonać zkonie. 4. Pzesunąć ozeczkę w okolice dolnego skajnego ołożenia i owózć oisane ozednio cznności. Kaeda Dnamiki Maszn 5
6 Wznaczanie wsółcznnika esucji i imulsu eakcji dnamicznch Tabela 6.. Wniki omiaów wsółcznnika esucji (k) Nume omiau Położenie zeszkod Począkow ką wchlenia ciała Ką wchlenia ciała o odbiciu Wsółcznnik esucji wzó (6.8) Waość śednia i a i i k i k [-] [mm] [ ] [ ] [-] [-] keślenie waości imulsu eakcji łożsk Wznaczenie imulsu (S) eakcji łożsk sowadza się do ejesacji zebiegu zmian eakcji łożsk (R x ) w czasie udezenia a nasęnie obliczenia całki + Rx d = W m celu należ:. Włączć zasilacz czujnika zemieszczeń i osclosko (lub komue).. Zamocować zeszkodę w okolicach jej gónego skajnego ołożenia. 3. Wchlić ę o ką α (około 40 ) a nasęnie uścić swobodnie. 4. Zaejesować (na oscloskoie lub w komueze) zebieg waości eakcji (R x ) w funkcji czasu. 5. zman obaz zenieść na folię (ewenualnie wdukować). 6. Za omocą lanimeu wznaczć ole obszau wznaczonego międz kzwą zebiegu sił (R x ) a osią odcięch (). 7. Uwzględniając skale osi zędnch (waości eakcji R x ) oaz osi odcięch (czas) wznaczć imuls sił eakcji (S). Powższe cznności wkonać zkonie. S. Tabela 6.. Wniki omiaów i obliczeń waości imulsu eakcji (S) Nasawa odsaw czasu: T = ms / cm Sała czujnika zemieszczeń: W =.mm / V Nume omiau 3 Maeial ddakczne Położenie zeszkod a [mm] Począkow ką wchlenia α [ ] Pole wkesu P [mm ] Wznaczanie ołożenia śodka udezenia Nasawa wzmocnienia: Z =.V / cm Sała sężn: C =.N / mm Imulsu eakcji S [N s] eksemen waość śednia eoia wzó (6.) Doświadczalne wznaczenie ołożenia śodka udezenia olega na zmianie ołożenia zeszkod i obsewacji zmian maksmalnej waości eakcji łożsk w czasie udezenia. Położenie odo w kóm eakcje osiągają waość zeową (bliską zea) okeśla ołożenie śodka udezenia. Sosób zeowadzenia omiaów:. Zamocować zeszkodę w okolicach jej gónego skajnego ołożenia. Kaeda Dnamiki Maszn 6
7 Ćwiczenie n 6. Wchlić ę o dowoln ką ( α ) (zanoować jego waość w abeli 6.3) a nasęnie uścić go swobodnie. 3. Zaejesować (na oscloskoie lub w komueze) zebieg waości eakcji (R x ) w funkcji czasu. 4. Pzesunąć zeszkodę w dół wchlić ę o aki sam ką jak ozednio i zaejesować zebieg eakcji. 5. Powższą cznność owazać do momenu uzskania łaskiego zebiegu zmian sił na ekanie i odczać odległość zeszkod od osi obou. Wniki omiau należ umieścić w odowiedniej ubce abeli 6.3. Pomia zeowadzić dla dwóch óżniącch się znacznie kąów α (n oaz 5 0 ). Tabela 6.3. Wniki omiaów i obliczeń odległości śodka udezenia (e) Nume omiau Począkow ką wchlenia ciała α [ ] dległość śodka udezenia e [mm] eksemen eoia wzó (6.4) 6.6. acowanie wników omiaów i sawozdanie bliczenia omocnicze Dla oównania ezulaów ozmanch z omiaów z wnikami obliczeń eoecznch wznaczana jes eoeczna waość imulsu eakcji łożsk. W m celu należ najiew obliczć ędkość kąową ciała zed udezeniem na odsawie zależności ozmanej ze wzou (6.6) o jes nasęnie kozsając z zależności (6.) o osaci S = J s ( cos ) mgs α = (6.9) Maeial ddakczne ( + k) m ma należ obliczć waość imuls eakcji łożsk (S) i zaisać ją w odowiedniej ubce abeli 6.. Teoeczną waość odległości śodka udezenia od osi obou wznacza się z zależności (6.4) o znacz J e =. ms Dane liczbowe do obliczeń: masa ciała nieswobodnego m = 37 kg momen bezwładności ciała względem osi obou J = 0036 kg m odległość śodka ciężkości od osi obou s = 55 mm wsółcznnik esucji k - waość wznaczona z omiaów (zeowadzonch dla akiego ołożenia zeszkod (a) dla jakiego wznaczan jes imuls eakcji) Sawozdanie W sawozdaniu należ zamieścić: a) ema i cel ćwiczenia b) wkes zebiegu czasowego eakcji w łożskach ozman z omiaów c) obliczenia omocnicze d) wełnione abele i 6.3 e) obsewacje i wnioski. Kaeda Dnamiki Maszn J 7
8 Wznaczanie wsółcznnika esucji i imulsu eakcji dnamicznch 6.7. Pania sawdzające. Na czm olega hioeza Newona?. Co o jes wsółcznnik esucji? 3. Podać definicję imulsu sił? 4. Co oznacza emin udezenie mimośodkowe ciał? 5. Co o jes śodek udezenia? Maeial ddakczne Kaeda Dnamiki Maszn 8
XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP I Zadanie doświadczalne
XLI OLIPIADA FIZYCZNA EAP I Zadanie doświadczalne ZADANIE D Pod działaniem sil zewnęznych ciała sale ulęgają odkszałceniom. Wyznacz zależność pomienia obszau syczniści szklanej soczewki z płyka szklana
MECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
XXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne
XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.
Fizyka 3. Janusz Andrzejewski
Fizka 3 Ruch ciała Oaz się obaca Cegła się pzesuwa 6 meów Cz ważne jes o, ab opócz faku pzesunięcia się cegł uwzględnić eż obó cegł? Punk maeialn Punk maeialn-ciało, kóego ozmia i kszał w danm zagadnieniu
PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:
PRW ZCHOWNI Pawa achowania nabadie fundamentalne pawa: o ewnętne : pawo achowania pędu, pawo achowania momentu pędu, pawo achowania enegii; o wewnętne : pawa achowania np. całkowite licb nukleonów w eakci
Guanajuato, Mexico, August 2015
Guanajuao Meico Augus 15 W-3 Jaosewic 1 slajdów Dnamika punku maeialnego Dnamika Układ inecjaln Zasad dnamiki: piewsa asada dnamiki duga asada dnamiki pęd ciała popęd sił ecia asada dnamiki pawo akcji
Siła. Zasady dynamiki
Siła. Zasady dynaiki Siła jest wielkością wektoową. Posiada okeśloną watość, kieunek i zwot. Jednostką siły jest niuton (N). 1N=1 k s 2 Pzedstawienie aficzne A Siła pzyłożona jest do ciała w punkcie A,
WAHADŁO OBERBECKA V 6 38a
Wahadło Obebecka V 6-38a WAHADŁO OBERBECKA V 6 38a Wahadło ma zasosowanie na lekcjach fizyki w klasie I i III liceum ogólnokszałcącego. Pzyząd sanowi byłę szywną uwozoną pzez uleję (1) i czey wkęcone w
Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady zachowania: enegia mechaniczna E E const. k p E p ()+E k (v) = 0 W układzie zachowawczym odosobnionym całkowita enegia mechaniczna, czyli suma enegii potencjalnej, E p, zaówno
Pęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :
Mechanika ogólna Wykład n 13 Zasady zachowania w dynamice. Dynamika były sztywnej. Dynamika układu punktów mateialnych. 1 Zasady zachowania w dynamice Zasada: zachowania pędu; zachowania momentu pędu (kętu);
Dynamika punktu materialnego
Naa -Japonia W-3 (Jaosewic 1 slajdów Dynamika punku maeialnego Dynamika Układ inecjalny Zasady dynamiki: piewsa asada dynamiki duga asada dynamiki; pęd ciała popęd siły ecia asada dynamiki (pawo akcji
Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady dynamiki Newtona I II Każde ciało twa w stanie spoczynku lub pousza się uchem postoliniowym i jednostajnym, jeśli siły pzyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Zmiana
Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
ĆWICZENIE 5. Badanie przekaźnikowych układów sterowania
ĆWICZENIE 5 Badanie zekaźnikowych układów steowania 5. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest badanie zekaźnikowych układów steowania obiektem całkującoinecyjnym. Ćwiczenie dotyczy zekaźników dwu- i tójołożeniowych
GRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
BADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA
Ćwiczenie 3 BDNIE DYNMICZNEGO TŁUMIK DRGŃ. Cel ćwiczenia yłumienie dgań układu o częsości ezonansowej za pomocą dynamicznego łumika dgań oaz wyznaczenie zakesu częsości wymuszenia, w kóym łumik skuecznie
Ć w i c z e n i e K 2 b
Akademia Górniczo Hutnicza Wdział Inżnierii Mechanicznej i Robotki Katedra Wtrzmałości, Zmęczenia Materiałów i Konstrukcji Nazwisko i Imię: Nazwisko i Imię: Wdział Górnictwa i Geoinżnierii Grupa nr: Ocena:
Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Paca Paca jest ówna iloczynowi pzemieszczenia oaz siły, któa te pzemieszczenie wywołuje. Paca jest wielkością skalaną wyażaną w dżulach (ang. Joul) [J] i w ogólności może być zdefiniowana
dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 6: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.l htt://laye.uci.agh.edu.l/z.szklaski/ negia a aca negia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele ciał.
Energia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
3. Kinematyka ruchu jednostajnego, zmiennego, jednostajnie zmiennego, rzuty.
3 Kinemk uchu jednosjnego zmiennego jednosjnie zmiennego zu Wbó i opcownie zdń 3-3: Bb Kościelsk zdń 33-35: szd J Bczński 3 Zleżność dogi pzebej pzez punk meiln od czsu możn opisć ównniem: () A B C 3 gdzie
dr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 6: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.l htt://laye.uci.agh.edu.l/z.szklaski/ negia a aca negia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele ciał.
Materiały pomocnicze dla studentów I roku do wykładu Wstęp do fizyki I Wykład 1
Mateiał pomocnicze dla studentów I oku do wkładu Wstęp do fizki I Wkład 1 I. Skala i Wekto. Skala: Jest to wielkość, któą można jednoznacznie okeślić za pomocą liczb i jednostek; a więc mająca jednie watość,
Zadania otwarte. 2. Matematyka. Poziom rozszerzony Próbna Matura z OPERONEM i Gazetą Wyborczą n n. 2n n. lim 10.
KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póbna Matua z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listoad 05 Zadania zamknięte Za każdą oawną odowiedź zdający otzymuje unkt. Nume Poawna odowiedź Wskazówki do ozwiązania.
1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.
Wykład 3. Zasada zachowania momentu pędu. Dynamika punktu mateialnego i były sztywnej. Ruch obotowy i postępowy Większość ciał w pzyodzie to nie punkty mateialne ale ozciągłe ciała sztywne tj. obiekty,
Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasada zachowania pędu p Δp i 0 p i const. Zasady zachowania: pęd W układzie odosobnionym całkowity pęd (suma pędów wszystkich ciał) jest wielkością stałą. p 1p + p p + = p 1k + p
II.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Wyznaczanie reakcji dynamicznych oraz wyważanie ciała w ruchu obrotowym wokół stałej osi 8
Wnacanie reakcji dnaicnch ora wważanie ciała w ruchu oroow wokół sałej osi 8 Wprowadenie Jeśli dowolne ciało swne o asie jes w ruchu oroow wokół osi, o na podporach powsają reakcje A i B. Składowe ch reakcji
= ± Ne N - liczba całkowita.
POL LKTRYCZN W PRÓŻNI Ładunek - elementany Nieodłączna własność niektóych cząstek elementanych, [n. elektonu (-e), otonu (+e)], zejawiająca się w oddziaływaniu elektomagnetycznym tych cząstek. e =,6-9
Laboratorium Półprzewodniki, Dielektryki i Magnetyki Ćwiczenie nr 10 Pomiary czasu życia nośników w półprzewodnikach
Laboaoium Półpzewodniki, Dielekyki i Magneyki Ćwiczenie n 10 Pomiay czasu życia nośników w półpzewodnikach I. Zagadnienia do pzygoowania: 1. Pojęcia: nośniki mniejszościowe i większościowe, ównowagowe
Równa Równ n a i n e i ru r ch u u ch u po tor t ze (równanie drogi) Prędkoś ędkoś w ru r ch u u ch pros pr t os ol t i ol n i io i wym
Mechanika ogólna Wykład nr 14 Elementy kinematyki i dynamiki 1 Kinematyka Dział mechaniki zajmujący się matematycznym opisem układów mechanicznych oraz badaniem geometrycznych właściwości ich ruchu, bez
Oddziaływania fundamentalne
Oddziaływania fundamentalne Siła gawitacji (siła powszechnego ciążenia, oddziaływanie gawitacyjne) powoduje spadanie ciał i ządzi uchem ciał niebieskich Księżyc Ziemia Słońce Newton Dotyczy ciał posiadających
Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 8 gudnia KOLOKWIUM W pzyszłym tygodniu więcej infomacji o pytaniach i tym jak pzepowadzimy te kolokwium 2 Moment bezwładności Moment bezwładności masy punktowej m pouszającej się
Zarządzanie ryzykiem. Lista 3
Zaządzanie yzykiem Lisa 3 1. Oszacowano nasępujący ozkład pawdopodobieńswa dla sóp zwou z akcji A i B (Tabela 1). W chwili obecnej Akcja A ma waość ynkową 70, a akcja B 50 zł. Ile wynosi pięciopocenowa
cz.1 dr inż. Zbigniew Szklarski
ykład : Gawitacja cz. d inż. Zbiniew Szklaski szkla@ah.edu.l htt://laye.uci.ah.edu.l/z.szklaski/ Doa do awa owszechneo ciążenia Ruch obitalny lanet wokół Słońca jak i dlaczeo? Reulane, wieloletnie omiay
Ćwiczenie M-2 Pomiar przyśpieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego Cel ćwiczenia: II. Przyrządy: III. Literatura: IV. Wstęp. l Rys.
Ćwiczenie M- Pomiar przyśpieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego. Cel ćwiczenia: pomiar przyśpieszenia ziemskiego przy pomocy wahadła fizycznego.. Przyrządy: wahadło rewersyjne, elektroniczny
Zasada pędu i popędu, krętu i pokrętu, energii i pracy oraz d Alemberta bryły w ruchu postępowym, obrotowym i płaskim
Zasada pędu i popędu, kręu i pokręu, energii i pracy oraz d Alembera bryły w ruchu posępowym, obroowym i płaskim Ruch posępowy bryły Pęd ciała w ruchu posępowym obliczamy, jak dla punku maerialnego, skupiając
Grzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki
Gzegoz Konaś Powóka z fizyki - dla uczniów gimnazjów, kózy chcą wiedzieć o co zeba, a nawe więcej, - dla uczniów liceów, kózy chcą powózyć o co zeba, aby zozumieć więcej, - dla wszyskich, kózy chcą znać
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
dr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele
ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ
ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BYŁY SZTYWNEJ 1. Welkośc w uchu obotowym. Moment pędu moment sły 3. Zasada zachowana momentu pędu 4. uch obotowy były sztywnej względem ustalonej os -II
METODA ZDYSKONTOWANYCH SALD WOLNYCH PRZEPŁYWÓW PIENIĘŻNYCH
METODA ZDYSONTOWANYCH SALD WOLNYCH PRZEPŁYWÓW PIENIĘŻNYCH W meodach dochodowych podsawową wielkością, kóa okeśla waość pzedsiębioswa są dochody jakie mogą być geneowane z powadzenia działalności gospodaczej
Rozwiązywanie belek prostych i przegubowych wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 6
ozwiązwanie beek prostch i przegubowch wznaczanie reakcji i wkresów sił przekrojowch 6 Obciążenie beki mogą stanowić sił skupione, moment skupione oraz obciążenia ciągłe q rs. 6.. s. 6. rzed przstąpieniem
10. Ruch płaski ciała sztywnego
0. Ruch płaski ciała sztywnego. Pędkość w uchu płaskim Metody wyznaczania pędkości w uchu płaskim y x / chwiowy śodek pędkości. naitycznie Dane:, Szukane: s / /. Na podstawie położenia chwiowego śodka
DYNAMIKA. Dynamika jest działem mechaniki zajmującym się badaniem ruchu ciał z uwzględnieniem sił działających na ciało i wywołujących ten ruch.
DYNMIK Daika jes działe echaiki zajując się badaie uchu ciał z uwzględieie sił działającch a ciało i wwołującch e uch. Daika opiea się a pawach Newoa, a w szczególości a dugi pawie (zwa pawe daiki). Moża
Podstawy fizyki wykład 4
Podstawy fizyki wykład 4 Dr Piotr Sitarek Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr Dynamika Obroty wielkości liniowe a kątowe energia kinetyczna w ruchu obrotowym moment bezwładności moment siły II zasada
Modelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Ruch kulisty bryły. Kinematyka
Ruch kulist bł. Kinematka Ruchem kulistm nawam uch, w casie któego jeden punktów bł jest stale nieuchom. Ruch kulist jest obotem dookoła chwilowej osi obotu (oś ta mienia swoje położenie w casie). a) b)
Wyznaczanie współczynnika wnikania ciepła dla konwekcji swobodnej
Kateda Silników Salinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Wyznaczanie wsółczynnika wnikania cieła dla konwekcji swobodnej - - Pojęcia odstawowe Konwekcja- zjawisko wymiany cieła między owiezchnią
Studia magisterskie ENERGETYKA. Jan A. Szantyr. Wybrane zagadnienia z mechaniki płynów. Ćwiczenia 2. Wyznaczanie reakcji hydrodynamicznych I
Studia magisteskie ENERGETYK Jan. Szanty Wybane zagadnienia z mehaniki płynów Ćwizenia Wyznazanie eakji hydodynamiznyh I Pzykład 1 Z dyszy o śedniah =80 [mm] i d=0 [mm] wypływa woda ze śednią pędkośią
8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI
8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,
Rozwiązywanie belek prostych i przegubowych wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 4-5
ozwiązwanie beek prostch i przegubowch wznaczanie reakcji i wkresów sił przekrojowch - Obciążenie beki mogą stanowić sił skupione, moment skupione oraz obciążenia ciągłe q rs... s.. rzed przstąpieniem
PRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r
PRACA MOC ENERGIA Paca Pojęcie pacy używane jest zaówno w fizyce (w sposób ścisły) jak i w życiu codziennym (w sposób potoczny), jednak obie te definicje nie pokywają się Paca w sensie potocznym to każda
Energia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
Enegia kinetyczna i paca. Enegia potencjalna Wykład 4 Wocław Uniesity of Technology 1 5-XI-011 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut 63 kg Paul Andeson
Nierelatywistyczne równania ruchu = zasady dynamiki Newtona
DYNAMIKA: siły ównania uchu uch Nieelatywistyczne ównania uchu zasady dynaiki Newtona Pojęcia podstawowe dla punktu ateialnego Masa - iaa bezwładności Pęd iaa ilości uchu v v p v p v v v Siła wywołuje
POLITECHNIKA ŚLĄSKA. WYDZIAŁ ORGANIZACJI I ZARZĄDZANIA. Katedra Podstaw Systemów Technicznych - Mechanika Stosowana. y P 1. Śr 1 (x 1,y 1 ) P 2
POLITECHNIKA ŚLĄSKA. WYDZIAŁ ORGANIZACI I ZARZĄDZANIA. Katedra Podstaw Sstemów Technicznch Płaska geometria mas c c 3c Dla zadanego pola przekroju wznaczć: - połoŝenie środka cięŝkości S( s, s ) - moment
BADANIE STANÓW RÓWNOWAGI UKŁADU MECHANICZNEGO
Ćwiczenie 3 BADANIE STANÓW RÓWNOWAGI UKŁADU MECHANICZNEGO 3.. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest teoretyczne i doświadczalne wyznaczenie położeń równowagi i określenie stanu równowagi prostego układu mechanicznego
- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
POLITECHNIKA WARSZAWSKA Wydział Budownictwa, Mechaniki i Petrochemii Instytut Inżynierii Mechanicznej
PITECHNIKA WARSZAWSKA Wydział Budownictwa, Mechaniki i Petochemii Instytut Inżynieii Mechanicznej w Płocku Zakład Apaatuy Pzemysłowej ABRATRIUM TERMDYNAMIKI Instukcja stanowiskowa Temat: Analiza spalin
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 6 2016/2017, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia
MECHANIKA III (Mechanika analityczna)
MECHNIK III (Mechanika analicna) Semes: I, ok akad. 2018/2019 Licba godin: - wkład 15 god., ćwicenia 15 god. *) egamin Wkładając: pof. d hab. inż. Edmund Wibod Kaeda Mechaniki i Mechaoniki p. 101 (sekeaia
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 7 2012/2013, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment
DRGANIA SWOBODNE UKŁADU O DWÓCH STOPNIACH SWOBODY. Rys Model układu
Ćwiczenie 7 DRGANIA SWOBODNE UKŁADU O DWÓCH STOPNIACH SWOBODY. Cel ćwiczenia Doświadczalne wyznaczenie częstości drgań własnych układu o dwóch stopniach swobody, pokazanie postaci drgań odpowiadających
Wyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym
1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci
20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.
Włodzimiez Wolczyński Pawo Coulomba 20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA. POLE CENTRALNE I JEDNORODNE Q q = k- stała, dla póżni = 9 10 = 1 4 = 8,9 10 -stała dielektyczna póżni ε względna stała dielektyczna
Siły oporu prędkość graniczna w spadku swobodnym
FZYKA Wykład echanika: Pojęcia podstawowe dynamika i punktu histoia mateialnego (V) Siły opou pędkość ganiczna w spadku swobodnym Układy Pojęcia nieinecjalne podstawowe () i histoia Siły w układach nieinecjalnych
dr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele
Algebra WYKŁAD 9 ALGEBRA
Algebra WYKŁAD 9 Krzwe sożkowe Definicja Prosa sczna do krzwej K w punkcie P jes o prosa, będąca granicznm położeniem siecznch s k przechodzącch przez punk P i P k gd punk P k dąż zbliża się do punku P
Blok 6: Pęd. Zasada zachowania pędu. Praca. Moc.
Blok 6: Pęd. Zasada zachowania pędu. Praca. Moc. ZESTAW ZADAŃ NA ZAJĘCIA ROZGRZEWKA 1. Przypuśćmy, że wszyscy ludzie na świecie zgromadzili się w jednym miejscu na Ziemi i na daną komendę jednocześnie
ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ.
ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ. STRESZCZENIE Na bazie fizyki klasycznej znaleziono nośnik ładunku gawitacyjnego, uzyskano jedność wszystkich odzajów pól ( elektycznych,
Cechy szeregów czasowych
energecznch Cech szeregów czasowch Rozdział Modelowanie szeregów czasowch 7 proces deerminisczn proces kórego warość może bć preczjnie określona w dowolnm czasie =T+τ = a +b T T+τ czas = sin(ω) T T+τ czas
Ruch płaski. Bryła w ruchu płaskim. (płaszczyzna kierująca) Punkty bryły o jednakowych prędkościach i przyspieszeniach. Prof.
Ruch płaski Ruchem płaskim nazywamy ruch, podczas kórego wszyskie punky ciała poruszają się w płaszczyznach równoległych do pewnej nieruchomej płaszczyzny, zwanej płaszczyzną kierującą. Punky bryły o jednakowych
Wykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Podstawy fizyki wykład 4
Podstawy fizyki wykład 4 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska Dynamika Obroty wielkości liniowe a kątowe energia kinetyczna w ruchu obrotowym moment bezwładności moment siły II zasada
KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Chemia Poziom rozszerzony
KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póbna Matua z OPERONEM Chemia Poziom ozszezony Listopad W niniejszym schemacie oceniania zadań otwatych są pezentowane pzykładowe popawne odpowiedzi. W tego typu ch należy
Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)
1 Enega potencjalna jest enegą zgomadzoną w układze. Enega potencjalna może być zmenona w nną omę eneg (na pzykład enegę knetyczną) może być wykozystana do wykonana pacy. Sumę eneg potencjalnej knetycznej
Kinematyka odwrotna:
Kinematka owotna: ozwiązanie zaania kinematki owotnej owaza ię o wznazenia maiez zekztałenia H otai H E Wznazenie tej maiez olega na znalezieni jenego bąź wztkih ozwiązań ównania: T T n n q... q gzie q...
2. CHARAKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁASKICH
dam Bodnar: Wtrzmałość Materiałów. Charakterstki geometrczne figur płaskich.. CHRKTERSTKI GEOMETRCZNE FIGUR PŁSKICH.. Definicje podstawowch charakterstk geometrcznch Podczas zajęć z wtrzmałości materiałów
ANALIZA POLICY-MIX Z UWZGLĘDNIENIEM INTERAKCJI DECYZYJNYCH MIĘDZY BANKIEM CENTRALNYM A RZĄDEM I ICH PRIORYTETÓW
Zeszt Naukowe Wdziału Infomatcznch Technik Zaządzania Wższej Szkoł Infomatki Stosowanej i Zaządzania Wsółczesne Polem Zaządzania N /0 ANALIZA POLICY-MIX Z UWZGLĘDNIENIEM INTERAKCJI DECYZYJNYCH MIĘDZY BANKIEM
Wyznaczenie współczynnika restytucji
1 Ćwiczenie 19 Wyznaczenie współczynnika restytucji 19.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie współczynnika restytucji dla różnych materiałów oraz sprawdzenie słuszności praw obowiązujących
= t. Prowadzący: dr Alina Gil Instytut Edukacji Technicznej i Bezpieczeństwa, pokój 8, tel. 343615970, e-mail: a.gil@ajd.czest.pl
Blok 1: Mechanika (kinemayka; dynamika; paca, moc, enegia; zasada zachowania enegii; pole gawiacyjne). Mechaniczne i emodynamiczne właściwości ciał. Powadzący: d Alina Gil Insyu Edukacji Technicznej i
3. RÓWNOWAGA PŁASKIEGO UKŁADU SIŁ
3. ÓWNOWG PŁSKIEGO UKŁDU SIŁ Zadanie 3. elka o długości 3a jest utwierdzona w punkcie zaś w punkcie spoczywa na podporze przegubowej ruchomej, rysunek 3... by belka była statycznie wyznaczalna w punkcie
Drgania układu o wielu stopniach swobody
Drgania układu o wielu stopniach swobody Rozpatrzmy układ składający się z n ciał o masach m i (i =,,..., n, połączonych między sobą i z nieruchomym podłożem za pomocą elementów sprężystych o współczynnikach
Mikrosilniki synchroniczne
Mikoilniki ynchoniczne Specyfika eoii: R >0 z uwagi na ounkowo dużą waość ezyancji ojana nie wolno jej pomijać w analizie zjawik mikomazyny ynchonicznej. Zwykle wykozyywane ą óżne odzaje momeny ynchonicznego:
Moment pędu w geometrii Schwarzshilda
Moent pędu w geoetii Schwazshilda Zasada aksyalnego stazenia się : Doga po jakiej pousza się cząstka swobodna poiędzy dwoa zdazeniai w czasopzestzeni jest taka aby czas ziezony w układzie cząstki był aksyalny.
Pędu Momentu pędu Ładunku Liczby barionowej. Przedmiot: Fizyka. Przedmiot: Fizyka. Wydział EAIiE Kierunek: Elektrotechnika.
ZASADY ZACHOWANIA W FIZYCE ZASADY ZACHOWANIA: Enegii Pęd Moent pęd Ładnk Liczby baionowej ZASADA ZACHOWANIA ENERGII W = E calk Paca siły zewnętznej Jeżeli W=0 to E calk =0 Ziana enegii całkowitej Ziana
Metoda pasm skończonych płyty dwuprzęsłowe
etoda pasm skończonch płt dwuprzęsłowe Dla płt przedstawionej na rsunku należ: 1. Dla obciążenia ciężarem własnm q oraz obciążeniami p 1 i p obliczć ugięcia w punktach A i B oraz moment, i w punktach A,B
MECHANIKA III (Mechanika analityczna)
MECHNIK III (Mechanika analicna) Semes: I, ok akad. 2013/2014 Licba godin: - wkład 15 god., ćwicenia 15 god. *) egamin Wkładając: pof. d hab. inż. Edmund Wibod Kaeda Mechaniki i Mechaoniki p. 103 (sekeaia
Kartografia matematyczna
Wykład II Katogafia matematyczna Odwzoowania azymutalne Kystian Kozioł Kaków 0 0 9 Klasyfikacja odwzoowań Ze względu na chaakte zniekształceń odwzoowawczych: ównokątne zachowują bez zniekształceń kąty,
wiczenie 15 ZGINANIE UKO Wprowadzenie Zginanie płaskie Zginanie uko nie Cel wiczenia Okre lenia podstawowe
Ćwiczenie 15 ZGNANE UKOŚNE 15.1. Wprowadzenie Belką nazywamy element nośny konstrukcji, którego: - jeden wymiar (długość belki) jest znacznie większy od wymiarów przekroju poprzecznego - obciążenie prostopadłe
LABORATORIUM PODSTAW AUTOMATYKI
LABORATORIUM PODSTAW AUTOMATYKI INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA 4.Wstęp - DOBÓR NASTAW REGULATORÓW opr. dr inż Krzsztof Kula Dobór nastaw regulatorów uwzględnia dnamikę obiektu jak i wmagania stawiane zamkniętemu
Elementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy)
J. Szanty Wykład n 4 Pzepływy potencjalne Aby wytwozyć w pzepływie potencjalnym siły hydodynamiczne na opływanych ciałach konieczne jest zyskanie pzepływ asymetycznego.jest to możliwe pzy wykozystani kolejnego
KINEMATYKA. Kinematyka jest częścią mechaniki opisującą ruch obiektów bez wchodzenia w
KINEMATYKA Kinematka jet częścią mechaniki opiującą uch iektów bez wchodzenia w pzczn wtępowania uchu Ruch jet względn i zawze jet opiwan w okeślonm układzie wpółzędnch nazwanm układem odnieienia Układ
Siła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers
Siła tacia Tacie jest zawsze pzeciwnie skieowane do kieunku uchu (do pędkości). P. G. Hewitt, Fizyka wokół nas, PWN R. D. Knight, Physics fo scientists and enginees Symulacja molekulanego modelu tacia
Ruch drgający i fale
Ruch dgający i fale Dgania Dgania są uchem w kóym układ wykonuje dgania wokół pewnego położenia (odpowiadającego najczęściej położeniu ównowagi) Ruch dgający jes uchem okesowym. Układ znajduje się w ym
Ruch falowy, ośrodek sprężysty
W-9 (Jaroszewicz) 5 slajdów Ruch falow, ośrodek sprężs ę Pojęcie ruchu falowego rodzaje fal Równanie fali płaskiej paraer fali Równanie falowe prędkość propagacji, energia i pęd przenoszone przez falę
Pręty silnie zakrzywione 1
Pęt silnie akwione. DEFIICJ Pętem silnie akwionm nawam pęt, któego oś jest płaską kwą, a stosunek wmiau pekoju popecnego (leżącego w płascźnie kwin) do pomienia kwin osi ciężkości () pęta spełnia waunek.
ANALIZA DYNAMIKI ZJAWISK SZEREG CZASOWY
D. Miszczńska, M.Miszczński, Maeriał do wkładu 5 ze Saski, 29/ [] ANALZA DYNAMK ZJAWSK. szereg czasow, chronologiczn (momenów, okresów) 2. średni oziom zjawiska w czasie (średnia armeczna, średnia chronologiczna)
Piotr Przybyłowicz. Mechanika techniczna
Pio Pzbłowicz Mechanika echniczna Waszawa Poliechnika Waszawska Wział Samochoów i Maszn Roboczch Kieunek suiów "Eukacja echniczno infomaczna" -54 Waszawa, ul. Nabua 84, el. () 849 43 7, () 34 83 48 ipbm.sim.pw.eu.pl/spin/,