Zintegrowany analizator widma. (c) Sergiusz Patela Zintegrowany Analizator Widma 1

Podobne dokumenty
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 5, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Równania Maxwella i równanie falowe

Laboratorium TECHNIKI LASEROWEJ. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny

Optyka Fourierowska. Wykład 7 Filtracja przestrzenna

Obrazowanie w świetle quasi-monochromatycznym, niekoherentnym przestrzennie dodają się natężenia.

Wykład 12: prowadzenie światła

Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] -częstotliwość.

Komputerowa akwizycja obrazów

Rejestracja i rekonstrukcja fal optycznych. Hologram zawiera pełny zapis informacji o fali optycznej jej amplitudzie i fazie.

Zadania do rozdziału 10.

Wykład 17: Optyka falowa cz.1.

Wprowadzenie do optyki nieliniowej

Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] - częstotliwość.

Optyka 2. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 17, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

ODWZOROWANIE W OŚWIETLENIU KOHERENTNYM

Optyka instrumentalna

III. Opis falowy. /~bezet

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 17, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Ćwiczenie 1. Optyczna filtracja sygnałów informatycznych.

Wstęp do astrofizyki I

WSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ

Ćwiczenie 3. Koherentne korelatory optyczne

L.Kowalski zadania z rachunku prawdopodobieństwa-zestaw 4 ZADANIA - ZESTAW 4

= sin. = 2Rsin. R = E m. = sin

Ć w i c z e n i e K 2 b

Optyka Fourierowska. Wykład 1 Analiza sygnałów i układów dwuwymiarowych

OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA

Laboratorium Optyki Falowej

Optyka. Wykład XI Krzysztof Golec-Biernat. Równania zwierciadeł i soczewek. Uniwersytet Rzeszowski, 3 stycznia 2018

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

Wykład XI. Optyka geometryczna

WYZNACZANIE OGNISKOWYCH SOCZEWEK

Rysunek 4.1. Odwzorowanie przez soczewkę. PołoŜenie obrazu znajdziemy, korzystając z równania (3.41). Odpowiednio dla obu powierzchni mamy O C

Wykład 6: Reprezentacja informacji w układzie optycznym; układy liniowe w optyce; podstawy teorii dyfrakcji

Optyka instrumentalna

Zjawiska dyfrakcji. Propagacja dowolnych fal w przestrzeni

Badania naturalnego pola temperatury gruntu w rejonie aglomeracji poznańskiej i przykład ich zastosowania

Badanie liniowego efektu elektrooptycznego

Ćwiczenie 361 Badanie układu dwóch soczewek

Propagacja w przestrzeni swobodnej (dyfrakcja)

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 18, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Lepkosprężystość. Metody pomiarów właściwości lepkosprężystych materii

Ćw.6. Badanie własności soczewek elektronowych

Najprostszą soczewkę stanowi powierzchnia sferyczna stanowiąca granicę dwóch ośr.: powietrza, o wsp. załamania n 1. sin θ 1. sin θ 2.

Projekt Era inżyniera pewna lokata na przyszłość jest współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Temat ćwiczenia. Analiza częstotliwościowa

Ćwiczenie 42 WYZNACZANIE OGNISKOWEJ SOCZEWKI CIENKIEJ. Wprowadzenie teoretyczne.

Laboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny

VIII. ZBIÓR PRZYKŁADOWYCH ZADAŃ MATURALNYCH

Pierwiastki kwadratowe z liczby zespolonej

Funkcja falowa i związek między gęstością mocy i funkcją falową to postulaty skalarnego modelu falowego światła.

Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Dyfrakcja. Dyfrakcja to uginanie światła (albo innych fal) przez drobne obiekty (rozmiar porównywalny z długością fali) do obszaru cienia

Elektrodynamika. Część 9. Potencjały i pola źródeł zmiennych w czasie. Ryszard Tanaś

Charakterystyki geometryczne figur płaskich. dr hab. inż. Tadeusz Chyży Katedra Mechaniki Konstrukcji

PROPAGACJA PROMIENIOWANIA PRZEZ UKŁAD OPTYCZNY W UJĘCIU FALOWYM. TRANSFORMACJE FAZOWE I SYGNAŁOWE

1 Płaska fala elektromagnetyczna

Optyka. Wykład X Krzysztof Golec-Biernat. Zwierciadła i soczewki. Uniwersytet Rzeszowski, 20 grudnia 2017

Analiza Matematyczna Praca domowa

Fotonika. Plan: Wykład 9: Interferencja w układach warstwowych

Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 18, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej

Wykorzystanie programu COMSOL do analizy zmiennych pól p l temperatury. Tomasz Bujok promotor: dr hab. Jerzy Bodzenta, prof. Politechniki Śląskiej

Różne reżimy dyfrakcji

Laboratorium optycznego przetwarzania informacji i holografii. Ćwiczenie 3. Częstotliwości przestrzenne struktur okresowych

Sieci Światłowodowe. Sieci Światłowodowe

I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 9, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Optyczna spektroskopia oscylacyjna. w badaniach powierzchni

Wykład 6: Reprezentacja informacji w układzie optycznym; układy liniowe w optyce; podstawy teorii dyfrakcji

Promieniowanie dipolowe

Laboratorium optycznego przetwarzania informacji i holografii. Ćwiczenie 4. Badanie optycznej transformaty Fouriera

Zjawisko interferencji fal

Optyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

OPTOTELEKOMUNIKACJA. dr inż. Piotr Stępczak 1

Solitony i zjawiska nieliniowe we włóknach optycznych

Metody Optyczne w Technice. Wykład 10 Informatyka optyczna

ZADANIE 111 DOŚWIADCZENIE YOUNGA Z UŻYCIEM MIKROFAL

Wstęp do astrofizyki I

Elektrodynamika. Część 8. Fale elektromagnetyczne. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Geometria Struny Kosmicznej

Autokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych. autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny

Kinematyka: opis ruchu

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 8, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Wstęp do astrofizyki I

Metody Optyczne w Technice. Wykład 5 Interferometria laserowa

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?

Elektrostatyka, cz. 1

OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA

18 K A T E D R A F I ZYKI STOSOWAN E J

Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego. Ćwiczenie 2 Badanie funkcji korelacji w przebiegach elektrycznych.

Pomiary parametrów telekomunikacyjnych światłowodów jednomodowych. Na poprzednim wykładzie przedstawiono podstawowe parametry światłowodów

Rys. 1 Schemat układu obrazującego 2f-2f

Interferometr Macha-Zehndera. Zapis sinusoidalnej siatki dyfrakcyjnej i pomiar jej okresu przestrzennego.

Dr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska

Człowiek najlepsza inwestycja FENIKS

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 20, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Transkrypt:

Zintegrowan analizator widma (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma

Drakcja Bragga i Ramana-Natha ugięt sinθ B λ o ΛN e Eektwność oddziałwania: η sin η0 Gdzie: η P akust p 0. ijkl (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma

Analiza widma za pomocą oddziałwania akustooptcznego P P( ) Λ V λ θ B ΛN 0 λ e N 0 e V (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 3

Drakcja Bragga lub Ramana -Natha - krterium Siatka gruba Q > Q L λ Λ N e > (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 4

Eekt elektro i akustooptczn Równanie indkatrs optcznej w głównm układzie współrzędnch a a0 + a 0 + a 30 z, a 0, a 30, a 40 a 50 n n n a 0 60 z 0 Po przłożeniu pola elektrcznego (eekt elektrooptczn): a + a a z a z a z a + 3 + 4 + 5 + 6 a a r E r E r E k k k 0 k + k + k 3 z Eekt elastooptczn: 6 k a k a k 0 p kl u l l gdzie u - deormacja (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 5

(c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 6 ( ) + R R n Soczewka klasczna (cienka) ( ) R R n De. ogniskowej: +

(c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 7 Oddziałwanie soczewki na alę świetlną (, ) (, ) ( 3, 3 ) Soczewka wprowadza deormację az ali płaskiej: ( ) λ π + Φ Φ,, 0 k k d d Jeżeli w płaszczźnie obrazowej () rozkład pola wnosi U (, ) to w płaszczźnie ogniskowej (3) d ( ) ( ) ( ) 3 3 3 3 3 3 3 ep, ep, d d i U d ik i U λ + λ π + λ

Transormata Fouriera - deinicja G + 0 0 0 d 0 ( ) F { g ( )} g ( ) ep ( j π ) Transormata Fouriera zamienia charakterstki czasowe lub przestrzenne zjawisk, na ich charakterstki częstotliwościowe W optce, transormata Fouriera pozwala scharakterzować przestrzenne rozkład pola za pomocą ich charakterstk częstotliwościowch (częstotliwości przestrzenne). W akustooptcznm analizatorze widma:. Przetwornik AFP zamienia częstotliwość dziedzin czasu na optczne częstotliwości przestrzenne. Soczewka analizuje rozkład częstości przestrzennch, tworząc odpowiadające im rozkład geometrczne. (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 8

Transormata Fouriera E jk G i + i i i ( i, i, ) ep +, jλ λ λ gdzie G { } (, ) F g ( ) 0, 0 transormata Fouriera (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 9

Soczewki światłowodowe - soczewka klasczna n n (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 0

Soczewki światłowodowe - soczewka Fresnela Położenia stre powinn spełniać równanie: S n gdzie m,, 3,... nr stre F ogniskowa soczewki m λ F 6 5 4 3 0 z Soczewka Fresnela (soczewka binarna) n 3 n n (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma

Soczewki światłowodowe - soczewka Bragga (drakcjna) n 3 n n (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma

Soczewki światłowodowe - soczewka Luneburga Soczewki o zmiennm współcznniku załamania n ep ω(ρ,s) gdzie: ω ( ρ, s) π ρ arcsin ( ) s ( ) d ρ n współcznnik załamania znormalizowan do wsp. załamania otoczenia s promień ser ogniskowej znormalizowan do promienia soczewki (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 3

Planarna soczewka Luneburga n 3 n n (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 4

Proil eektwnego współcznnika załamania dla soczewki Luneburga N,4 /r o 0.5,3,, /r o.0,0 0,4 0,6 0,8,0 r/r o Proil znormalizowanego eektwnego współcznnika załamania jako unkcja znormalizowanego promienia soczewki dla kilku wartości /r 0, - ogniskowa soczewki, r 0 -promień soczewki (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 5

Soczewka Geodezjna n 0 n n (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 6

Akustczna ala powierzchniowa (Raleigha) L 0 µm, ~00 MHz Ta O 5 0,5 µm SiO, µm U Si 50 µm 0µm U U 3 U odkształcenie stczne, U 3 normalne (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 7

Analizator widma: LiNbO 3 RF (badan sgnał podłoże (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 8

Analizator widma: Si -Ta O 5 (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 9

Ptania sprawdzające. Podać deinicję i podstawowe równania charakterzujące eekt akustooptczn. Przedstawić (rsunki i krótki opis) hbrdową i monolitczną konstrukcję akustooptcznego analizatora widma. Wmienić wad i zalet każdej z nich. (c) Sergiusz Patela 998-003 Zintegrowan Analizator Widma 0