Laboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny
|
|
- Teresa Leśniak
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006
2 1. Wstęp Ogromne zapotrzebowanie na informację oraz dynamiczny rozwój telekomunikacji wymagają stosowania coraz to wydajniejszych metod modulacji i detekcji światła. Celem ćwiczenia jest zaprezentowanie sposobu modulacji światła, bazującego na efekcie akustooptycznym, czyli wzajemnego oddziaływania na siebie fal akustycznych i świetlnych. 2.Efekt akustooptyczny Załóżmy, że w pewnym ośrodku optycznym rozchodzi się fala akustyczna. Powoduje ona lokalne i okresowe zmiany gęstości danego ośrodka optycznego. Zjawisko to jest przyczyną lokalnych zmian współczynnika załamania. W rezultacie powstaje przestrzenna siaka dyfrakcyjna, którą można wykorzystać do modulacji światła. Dyfrakcja światła może zachodzić na falach akustycznych objętościowych, poprzecznych i podłużnych, zarówno w wypadku fal stojących jak i bieżących, rozchodzących się w materiałach optycznie izotropowych (woda, szkło) bądź anizotropowych (kryształy). Rozpatrzmy ultradźwiękową falę akustyczną o długości i częstotliwości f, rozchodzącą się w ośrodku optycznym w kierunku x. Rysunek 1. Przykładowy rozkład współczynnika załamania w ośrodku z falą akustyczną. Rozkład współczynnika załamana w ośrodku optycznym można przedstawić w następujący sposób: x n( x, t) n0 ncos2 f t, (1) gdzie: t czas, n o współczynnik załamania ośrodka niezaburzonego, n amplituda zmian współczynnika załamania występujących pod wpływem fal akustycznych. Powstaje fazowa, sinusoidalna siatka dyfrakcyjna o stałej d równej długości fali ultradźwiękowej. Siatka ta przesuwa się zgodnie z kierunkiem rozchodzenia się fali akustycznej, z prędkością równa prędkości fali w danym ośrodku (tzw. bieżąca siatka dyfrakcyjna) oraz ma skończoną grubość L w płaszczyźnie prostopadłej do kierunku propagacji fali. Skoro prędkość światła jest około 10 6 razy Laboratorium techniki laserowej Strona 2
3 większa od prędkości fali akustycznej można przyjąć, że dla fali świetlnej bieżącej w ośrodku optycznym siatka dyfrakcyjna jest nieruchoma. Do rozważań analitycznych zagadnienia należy określić rodzaj dyfrakcji światła. Decyduje o tym parametr Kleina-Cooke a: 2 L Q, (2) 2 cos gdzie: długość fali światła padającego na siatkę (rysunek 2), kąt między kierunkiem propagacji fali świetlnej a normalną do kierunku propagacji fali ultradźwiękowej, L szerokość wiązki fali akustycznej. Rysunek 2. Wiązka padająca na komórkę akustooptyczną. Jeżeli Q << 1 siatkę dyfrakcyjną określa się jako cienką, a problem rozpatruje się w oparciu o dyfrakcję Ramana-Natha, Jeżeli Q >> 1 siatkę dyfrakcyjną określa się jako grubą, a problem rozpatruje się w oparciu o dyfrakcję Bragga. Jak można zauważyć, parametrem mającym decydujący wpływ na wybór metody dalszych rozważań jest kąt padania promienia świetlnego na powierzchnię graniczną ośrodka optycznego. 3. Zjawisko dyfrakcji Dyfrakcja Ramana-Natha na fali bieżącej Przyjmując, że na płaską, fazową, akustooptyczną siatkę dyfrakcyjną pada prostopadle fala świetlna o długości, wówczas rozkład prążków interferencyjnych można przedstawić zależnością: m sin m, m 0, 1, 2,... (3) gdzie: m kąt, pod jakim obserwowany jest m-ty prążek dyfrakcyjny. Laboratorium techniki laserowej Strona 3
4 Rysunek 3. Dyfrakcja Ramana-Natha na fali akustycznej. W wypadku bieżącej fali akustycznej natężenie światła w m-tym prążku proporcjonalne jest do kwadratu funkcji Bessela m-tego rzędu: 2 I m I0J m( 0 ), m 0, 1, 2,... (4) gdzie: I m natężenie światła w m-tym prążku, I 0 natężenie światła w wiązce zerowego rzędu po przejściu przez ośrodek nie zaburzony akustycznie, J m funkcja Bessela pierwszego rodzaju m-tego rzędu argumentu 0, 0 argument funkcji Bessela wyrażony wzorem: 2 0 Ln, (5) n - amplituda zmian współczynnika załamania światła. Dla wartości n natężenie we wszystkich prążkach jest stałe. Ruch siatki dyfrakcyjnej nie ma wpływu na natężenie światła w maksimach, lecz wskutek występowania efektu Dopplera zmienia jego częstotliwość ( m ). Wielkość argumentu 0 funkcji Bessela zależy bezpośrednio od n. Z kolei efekt elastooptyczny wiąże zmiany n z odkształceniami sprężystymi ośrodka u. Dla bieżącej fali akustycznej istnieje następujący związek między odkształceniem i mocą P tych fal: 2 2P u, 3 (6) S gdzie: S - powierzchnia przekroju poprzecznego słupa fali akustycznej, - gęstość ośrodka, - prędkość rozchodzenia się fali akustycznej w ośrodku. Podstawiając wielkość u wyznaczoną z równania (6) otrzymamy: 3 2 n p 2PL 0, (7) 3 S gdzie: p efektywny współczynnik elastooptyczny. Laboratorium techniki laserowej Strona 4
5 Dla małych 0 natężenie światła w pierwszym maksimum dyfrakcyjnym może być opisane wyrażeniem: n p L I1 I0 P. (8) S Z powyższego wynika, że jakość materiału elastooptycznego może być scharakteryzowana wielkością: 6 2 n p M. (9) 3 Wygodniej jest jednak wprowadzić wielkość, zwaną wydajnością dyfrakcyjną m, w m-tym prążku dyfrakcyjnym: I m 2 m J ( 0 ), (10) I Zależność opisaną równaniem (10), dla początkowych pięciu rzędów dyfrakcyjnych przedstawiono na rys. 4. Z własności funkcji Bessela wynika, że są one funkcjami oscylującymi i mają nieskończenie wiele miejsc zerowych. Przy odpowiednio dobranym parametrze 0 (patrz wzór (5)) możliwe jest, czego nie ma w amplitudowych siatkach dyfrakcyjnych, wygaszenie prążka zerowego rzędu (całe światło zlokalizowane jest wyłącznie w wiązce ugiętej). Rysunek 4. Zależność wydajności dyfrakcyjnej od parametru 0 dla początkowych pięciu rzędów dyfrakcyjnych. W ogólnym wypadku możliwe jest wygaszenie pary prążków symetrycznie położonych względem wiązki nieugiętej. Ponieważ parametr 0 zależy od amplitudy współczynnika załamania n, a ta zależy m.in. od mocy fali ultradźwiękowej P, możliwe jest wygaszenie prążków określonych rzędów zmieniając moc P fali ultradźwiękowej. Ponadto z rys. 4. wynika, że maksimum natężenia prążków dyfrakcyjnych dosyć szybko maleje ze wzrostem numeru prążka, co prowadzi do tego, że w praktyce można zaobserwować przeciętnie 6-7 rzędów ugięcia. Laboratorium techniki laserowej Strona 5
6 Dyfrakcja Bragga na fali bieżącej Przy spełnieniu nierówności Q»1 (parametr Kleina-Cooke a siatka gruba) oraz jeśli wiązka światła pada na słup fali akustycznej pod kątem, przy czym: sin, (11) 2 to zostaje naruszona symetria maksimów dyfrakcyjnych. Ten kąt padania nosi nazwę kąta Bragga, a obserwowane zjawisko nazywamy dyfrakcją Bragga. Natężenie we wszystkich prążkach dyfrakcyjnych, oprócz minus pierwszego jest wówczas pomijalnie małe. Bieg promieni ulegających dyfrakcji Bragga przedstawiono na rysunku poniżej. Rysunek 5. Bieg promieni świetlnych ulegających dyfrakcji Bragga. W tym wypadku fala świetlna jest odchylona o kąt równy 2. Moc odchylonej fali świetlnej z reguły nie przekracza 20% mocy fali pierwotnej. Trzeba jeszcze zwrócić uwagę, że tak samo jak dla wypadku dyfrakcji Ramana-Natha na fali bieżącej, tak i dla dyfrakcji Bragga na fali bieżącej, w skutek efektu Dopplera częstotliwość odchylonego promieniowania różni się od częstotliwości fali padającej. Przechodząca wiązka światła zostaje ugięta, przy czym częstotliwość wzrasta lub maleje o wartość częstotliwości wzbudzonej w przetworniku fali akustycznej, w zależności od kierunku propagacji. Przy dyfrakcji Bragga, natężenia światła we wszystkich maksimach dyfrakcyjnych, oprócz zerowego i minus pierwszego, można zaniedbać. 4. Opis stanowiska laboratoryjnego Źródłem światła jest laser helowo-neonowy generujący sygnał o długości fali 633 nm. Do modulacji światła został wykorzystany układ 1205C-2 produkcji Isomet Corporation (szerszy opis w załączniku nr 2). Modulator akustooptyczny sterowany jest przebiegiem sinusoidalnym o częstotliwości od 50 do 100 MHz wytwarzanym przez generator RF (opis panelu czołowego urządzenia załącznik nr 1). Sygnał sterujący dodatkowo moduluje przebieg o niskiej częstotliwości (1 Hz 100 khz). Jako detektor została użyta fotodioda BWP 34 razem z układem wzmacniającym. Sygnałem wyjściowym jest napięcie proporcjonalne do natężenia wiązki światła padającej na fotodetektor. Sygnały sterujący modulatorem i wyjściowy z detektora można obserwować jednocześnie na oscyloskopie. Laboratorium techniki laserowej Strona 6
7 Modulator Detektor ze wzmacniaczem Wzmacnia cz RF X Y Generator RF Generator małej Rysunek 6. Schemat blokowy układu pomiarowego. 5. Zadania laboratoryjne Obserwacja pracy modulatora akustycznego 1. Zamontować ekran na ławie optycznej (tuż przed detektorem) 2. Przy wyłączonej modulacji sygnału nośnego (sterującego modulatorem) przyciski 5 i 6 na panelu gen. RF zaobserwować zmiany rozkładu prążków interferencyjnych względem częstotliwości sygnału sterującego (zakres MHz) 3. Dla jednej ustalonej częstotliwości fali nośnej (sugerowane 80 MHz) zaobserwować zmiany obrazu interferencyjnego przy włączonej modulacji AM sygnałem zewnętrznym przyciski 5. Obserwacje przeprowadzić dla różnych przebiegów sygnału modulującego (sinus, prostokąt) dla małych wartości częstotliwości (1 5 Hz) i różnej głębokości modulacji potencjometr Zdemontować ekran i wykonać ćwiczenia z punktu a.3. dla wyższych częstotliwości sygnału modulującego (np. 20 khz), obserwując na oscyloskopie przebiegi w wiązkach rzędu zerowego pierwszego i drugiego oraz sygnał sterujący modulatorem. Pomiar charakterystyki zmian odległości między prążkami interferencyjnymi w funkcji częstotliwości sygnału sterującego 1. Pomierzyć odległości pomiędzy prążkami interferencyjnymi rzędu 0 i +/- 1 oraz 0 i +/- 2 (jeżeli będzie to możliwe) względem częstotliwości sygnału sterującego (zakres MHz). Ćwiczenie należy wykonać przy wyłączonej modulacji sygnału sterującego modulatorem akustooptycznym. Aby uzyskać wyraźny obraz interferencyjny można zwiększyć amplitudę napięcia sygnału sterującego modulatorem akustooptycznym. Laboratorium techniki laserowej Strona 7
8 2. Dla każdego z pomiarów wykonanych w punkcie b.1. obliczyć prędkość fali akustycznej, rozchodzącej się w modulatorze. Przyjąć, że odległość między modulatorem akustooptycznym a detektorem wynosi 70 cm. Uśrednioną wartość prędkości należy porównać z danymi w specyfikacji urządzenia (załącznik nr 2). Pomiar wydajności dyfrakcyjnej w funkcji amplitudy napięcia sygnału sterującego modulatorem 1. Pomierzyć charakterystykę zmian natężenia światła w prążkach rzędu 0, +/-1, +/-2 w zależności od napięcia amplitudy sygnału sterującego potencjometry 11 i 9. Pomiary należy wykonać dla częstotliwości 50 MHz przy wyłączonej modulacji sygnału sterującego. 2. Wyznaczyć charakterystykę wydajności dyfrakcyjnej. Do pomiarów należy przyjąć jako I natężenie światła przy odłączonym generatorze RF. 6. Opracowanie wyników Rezultat prac wykonanych podczas ćwiczenia laboratoryjnego powinien zostać przedstawiony w formie sprawozdania zawierającego: 1. Wszystkie charakterystyki pomierzone i obliczone, przedstawione w jasnej i czytelnej formie. 2. Wszystkie obliczenia wykonywane podczas ćwiczenia. 3. Wnioski i spostrzeżenia wynikające z obserwacji. 4. Uwagi dotyczące ćwiczenia. Laboratorium techniki laserowej Strona 8
9 Załącznik nr 1 opis panelu czołowego generatora RF typ PG Przełącznik umożliwiający wybór wielkości mierzonej. 2. Kontrolki wskazujące skalę, z której najeży skorzystać przy pomiarze. Laboratorium techniki laserowej Strona 9
10 3. Wskaźnik wartości wybranej przełącznikiem nr Regulacja zera mechanicznego. 5. AM przełącznik służący do włączenia przebiegu napięciowego małej częstotliwości w obwód modulacji amplitudy z generatora wewnętrznego (wewn.) lub zewnętrznego (zewn.) w celu uzyskania modulacji amplitudy. 6. PM przełącznik służący do włączenia przebiegu napięciowego małej częstotliwości w obwód modulacji częstotliwości z generatora wewnętrznego (wewn.) lub zewnętrznego (zewn.) w celu uzyskania modulacji częstotliwości. 7. Wskaźnik cyfrowy wartości generowanej częstotliwości. 8. Przełącznik umożliwiający wybór pomiaru częstotliwości generatora PG-20 (wewn.) lub generatora zewnętrznego (zewn.). 9. Potencjometr płynnej regulacji amplitudy napięcia wyjściowego w zakresie 10 db 10. Gniazdo służące do pobierania sygnału wejściowego w.cz. 11. Przełącznik zakresu amplitudy napięcia wyjściowego o skoku 10 db. 12. Gniazdo doprowadzające sygnał z generatora zewnętrznego w celu pomiaru częstotliwości. 13. Potencjometr precyzyjnego dostrojenia częstotliwości. 14. Potencjometr płynnej zmiany częstotliwości. 15. Przełącznik zmiany zakresów częstotliwości generatora. 16. Potencjometr ustawienia dewiacji częstotliwości. 17. Gniazdo doprowadzające zewnętrzny sygnał modulacji częstotliwości. 18. Wybór częstotliwości wewnętrznego sygnału modulacji. 19. Gniazdo doprowadzające zewnętrzny sygnał modulacji amplitudy. 20. Regulacja głębokości modulacji AM. 21. Włącznik zasilania. Laboratorium techniki laserowej Strona 10
11 Załącznik nr 2 specyfikacja modulatora akustooptycznego Isomet 1205C-2 Laboratorium techniki laserowej Strona 11
Laboratorium TECHNIKI LASEROWEJ. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny
Laboratorium TECHNIKI LASEROWEJ Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny Katedra Metrologii i Optoelektroniki WETI Politechnika Gdańska Gdańsk 2018 1. Wstęp Ogromne zapotrzebowanie na informację oraz dynamiczny
Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] - częstotliwość.
Akusto-optyka Fala akustyczna jest falą mechaniczną Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem ( x, t) S cos( Ωt qx) s Częstotliwość kołowa Ω πf Długość fali
Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] -częstotliwość.
Akusto-optyka Fala akustyczna jest falą mechaniczną Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem ( x, t) S cos( Ωt qx) s Częstotliwość kołowa Ω πf Długość fali
Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła
Politechnika Gdańska WYDZIAŁ ELEKTRONIKI TELEKOMUNIKACJI I INFORMATYKI Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego
Laboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 5. Modulator PLZT
Laboratorium techniki laserowej Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 006 1.Wstęp Rozwój techniki optoelektronicznej spowodował poszukiwania nowych materiałów
LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE
LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE Ćwiczenie nr 6 Temat: Wyznaczenie stałej siatki dyfrakcyjnej i dyfrakcja światła na otworach kwadratowych i okrągłych. 1. Wprowadzenie Fale
WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ
ĆWICZENIE 84 WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ Cel ćwiczenia: Wyznaczenie długości fali emisji lasera lub innego źródła światła monochromatycznego, wyznaczenie stałej siatki
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej 1. Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wstęp Pomiar profilu wiązki
POMIAR APERTURY NUMERYCZNEJ
ĆWICZENIE O9 POMIAR APERTURY NUMERYCZNEJ ŚWIATŁOWODU KATEDRA FIZYKI 1 Wstęp Prawa optyki geometrycznej W optyce geometrycznej, rozpatrując rozchodzenie się fal świetlnych przyjmuje się pewne założenia
LABORATORIUM Sygnałów, Modulacji i Systemów ĆWICZENIE 2: Modulacje analogowe
Protokół ćwiczenia 2 LABORATORIUM Sygnałów, Modulacji i Systemów Zespół data: ĆWICZENIE 2: Modulacje analogowe Imię i Nazwisko: 1.... 2.... ocena: Modulacja AM 1. Zestawić układ pomiarowy do badań modulacji
Wykład 17: Optyka falowa cz.1.
Wykład 17: Optyka falowa cz.1. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Zasada Huyghensa Christian Huygens 1678 r. pierwsza
Fala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu
Ruch falowy Fala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu Fala rozchodzi się w przestrzeni niosąc ze sobą energię, ale niekoniecznie musi
Laboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 2. Badanie apertury numerycznej światłowodów
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 2. Badanie apertury numerycznej światłowodów Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie Światłowody
WZMACNIACZ OPERACYJNY
1. OPIS WKŁADKI DA 01A WZMACNIACZ OPERACYJNY Wkładka DA01A zawiera wzmacniacz operacyjny A 71 oraz zestaw zacisków, które umożliwiają dołączenie elementów zewnętrznych: rezystorów, kondensatorów i zwór.
Pomiar długości fali świetlnej i stałej siatki dyfrakcyjnej.
POLITECHNIKA ŚLĄSKA WYDZIAŁ CHEMICZNY KATEDRA FIZYKOCHEMII I TECHNOLOGII POLIMERÓW LABORATORIUM Z FIZYKI Pomiar długości fali świetlnej i stałej siatki dyfrakcyjnej. Wprowadzenie Przy opisie zjawisk takich
Ćwiczenie 12 (44) Wyznaczanie długości fali świetlnej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej
Ćwiczenie 12 (44) Wyznaczanie długości fali świetlnej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej Wprowadzenie Światło widzialne jest to promieniowanie elektromagnetyczne (zaburzenie poła elektromagnetycznego rozchodzące
Politechnika Warszawska
Politechnika Warszawska Wydział Elektryczny Laboratorium Teletechniki Skrypt do ćwiczenia T.03 Podstawowe zasady modulacji amlitudy na przykładzie modulacji DSB 1. Podstawowe zasady modulacji amplitudy
Laboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie
Ćwiczenie: "Zagadnienia optyki"
Ćwiczenie: "Zagadnienia optyki" Opracowane w ramach projektu: "Wirtualne Laboratoria Fizyczne nowoczesną metodą nauczania realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki. Zakres ćwiczenia: 1.
ZADANIE 111 DOŚWIADCZENIE YOUNGA Z UŻYCIEM MIKROFAL
ZADANIE 111 DOŚWIADCZENIE YOUNGA Z UŻYCIEM MIKROFAL X L Rys. 1 Schemat układu doświadczalnego. Fala elektromagnetyczna (światło, mikrofale) po przejściu przez dwie blisko położone (odległe o d) szczeliny
1. Nadajnik światłowodowy
1. Nadajnik światłowodowy Nadajnik światłowodowy jest jednym z bloków światłowodowego systemu transmisyjnego. Przetwarza sygnał elektryczny na sygnał optyczny. Jakość transmisji w dużej mierze zależy od
UKŁADY Z PĘTLĄ SPRZĘŻENIA FAZOWEGO (wkładki DA171A i DA171B) 1. OPIS TECHNICZNY UKŁADÓW BADANYCH
UKŁADY Z PĘTLĄ SPRZĘŻENIA FAZOWEGO (wkładki DA171A i DA171B) WSTĘP Układy z pętlą sprzężenia fazowego (ang. phase-locked loop, skrót PLL) tworzą dynamicznie rozwijającą się klasę układów, stosowanych głównie
Badanie efektu Dopplera metodą fali ultradźwiękowej
Badanie efektu Dopplera metodą fali ultradźwiękowej Cele eksperymentu 1. Pomiar zmiany częstotliwości postrzeganej przez obserwatora w spoczynku w funkcji prędkości v źródła fali ultradźwiękowej. 2. Potwierdzenie
Badanie właściwości multipleksera analogowego
Ćwiczenie 3 Badanie właściwości multipleksera analogowego Program ćwiczenia 1. Sprawdzenie poprawności działania multipleksera 2. Badanie wpływu częstotliwości przełączania kanałów na pracę multipleksera
WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ
ĆWICZENIE 8 WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ. Wykaz przyrządów Transmisyjne siatki dyfrakcyjne (S) : typ A -0 linii na milimetr oraz typ B ; Laser lub inne źródło światła
Badanie widma fali akustycznej
Politechnika Łódzka FTIMS Kierunek: Informatyka rok akademicki: 2008/2009 sem. 2. Termin: 30 III 2009 Nr. ćwiczenia: 122 Temat ćwiczenia: Badanie widma fali akustycznej Nr. studenta:... Nr. albumu: 150875
Wyznaczanie rozmiarów szczelin i przeszkód za pomocą światła laserowego
Ćwiczenie O5 Wyznaczanie rozmiarów szczelin i przeszkód za pomocą światła laserowego O5.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wykorzystanie zjawiska dyfrakcji i interferencji światła do wyznaczenia rozmiarów
Prawa optyki geometrycznej
Optyka Podstawowe pojęcia Światłem nazywamy fale elektromagnetyczne, o długościach, na które reaguje oko ludzkie, tzn. 380-780 nm. O falowych własnościach światła świadczą takie zjawiska, jak ugięcie (dyfrakcja)
Autokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych. autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny
Autokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny Systemy koherentne wstęp Systemy transmisji światłowodowej wykorzystujące podczas procesu transmisji światło
Stanowisko do badania zjawiska tłumienia światła w ośrodkach materialnych
Stanowisko do badania zjawiska tłumienia światła w ośrodkach materialnych Na rys. 3.1 przedstawiono widok wykorzystywanego w ćwiczeniu stanowiska pomiarowego do badania zjawiska tłumienia światła w ośrodkach
BADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA
Celem ćwiczenia jest: BADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA 1. poznanie podstawowych właściwości interferometru z podziałem czoła fali w oświetleniu monochromatycznym i świetle białym, 2. demonstracja możliwości
Badanie zjawisk optycznych przy użyciu zestawu Laser Kit
LABORATORIUM OPTOELEKTRONIKI Ćwiczenie 5 Badanie zjawisk optycznych przy użyciu zestawu Laser Kit Cel ćwiczenia: Zapoznanie studentów ze zjawiskami optycznymi. Badane elementy: Zestaw ćwiczeniowy Laser
BADANIE I ACHROMATYZACJA PRĄŻKÓW INTERFERENCYJNYCH TWORZONYCH ZA POMOCĄ ZWIERCIADŁA LLOYDA
BADANIE I ACHROMATYZACJA PRĄŻKÓW INTERFERENCYJNYCH TWORZONYCH ZA POMOCĄ ZWIERCIADŁA LLOYDA Celem ćwiczenia jest: 1. demonstracja dużej liczby prążków w interferometrze Lloyda z oświetleniem monochromatycznym,
Ćwiczenie 363. Polaryzacja światła sprawdzanie prawa Malusa. Początkowa wartość kąta 0..
Nazwisko... Data... Nr na liście... Imię... Wydział... Dzień tyg.... Godzina... Polaryzacja światła sprawdzanie prawa Malusa Początkowa wartość kąta 0.. 1 25 49 2 26 50 3 27 51 4 28 52 5 29 53 6 30 54
Laboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 3. Pomiar drgao przy pomocy interferometru Michelsona
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 3. Pomiar drgao przy pomocy interferometru Michelsona Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WET, Politechnika Gdaoska Gdańsk 006 1. Wstęp Celem ćwiczenia
Metody Optyczne w Technice. Wykład 5 Interferometria laserowa
Metody Optyczne w Technice Wykład 5 nterferometria laserowa Promieniowanie laserowe Wiązka monochromatyczna Duża koherencja przestrzenna i czasowa Niewielka rozbieżność wiązki Duża moc Największa możliwa
LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE. ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej
LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie metody
OPTYKA FALOWA I (FTP2009L) Ćwiczenie 2. Dyfrakcja światła na szczelinach.
OPTYKA FALOWA I (FTP2009L) Ćwiczenie 2. Dyfrakcja światła na szczelinach. Zagadnienia, które należy znać przed wykonaniem ćwiczenia: Dyfrakcja światła to zjawisko fizyczne zmiany kierunku rozchodzenia
Politechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki
Politechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki LASEROWY POMIAR ODLEGŁOŚCI INTERFEROMETREM MICHELSONA Instrukcja wykonawcza do ćwiczenia laboratoryjnego ćwiczenie
f = 2 śr MODULACJE
5. MODULACJE 5.1. Wstęp Modulacja polega na odzwierciedleniu przebiegu sygnału oryginalnego przez zmianę jednego z parametrów fali nośnej. Przyczyny stosowania modulacji: 1. Umożliwienie wydajnego wypromieniowania
40. Międzynarodowa Olimpiada Fizyczna Meksyk, lipca 2009 r. DWÓJŁOMNOŚĆ MIKI
ZADANIE DOŚWIADCZALNE 2 DWÓJŁOMNOŚĆ MIKI W tym doświadczeniu zmierzysz dwójłomność miki (kryształu szeroko używanego w optycznych elementach polaryzujących). WYPOSAŻENIE Oprócz elementów 1), 2) i 3) powinieneś
Problemy optyki falowej. Teoretyczne podstawy zjawisk dyfrakcji, interferencji i polaryzacji światła.
. Teoretyczne podstawy zjawisk dyfrakcji, interferencji i polaryzacji światła. Rozwiązywanie zadań wykorzystujących poznane prawa I LO im. Stefana Żeromskiego w Lęborku 27 luty 2012 Dyfrakcja światła laserowego
Uśrednianie napięć zakłóconych
Politechnika Rzeszowska Katedra Metrologii i Systemów Diagnostycznych Laboratorium Miernictwa Elektronicznego Uśrednianie napięć zakłóconych Grupa Nr ćwicz. 5 1... kierownik 2... 3... 4... Data Ocena I.
pobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - http://fizyka.dk - zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura
12. Fale elektromagnetyczne zadania z arkusza I 12.5 12.1 12.6 12.2 12.7 12.8 12.9 12.3 12.10 12.4 12.11 12. Fale elektromagnetyczne - 1 - 12.12 12.20 12.13 12.14 12.21 12.22 12.15 12.23 12.16 12.24 12.17
WZMACNIACZ ODWRACAJĄCY.
Ćwiczenie 19 Temat: Wzmacniacz odwracający i nieodwracający. Cel ćwiczenia Poznanie zasady działania wzmacniacza odwracającego. Pomiar przebiegów wejściowego wyjściowego oraz wzmocnienia napięciowego wzmacniacza
Dynamiczne badanie wzmacniacza operacyjnego- ćwiczenie 8
Dynamiczne badanie wzmacniacza operacyjnego- ćwiczenie 8 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest dynamiczne badanie wzmacniacza operacyjnego, oraz zapoznanie się z metodami wyznaczania charakterystyk częstotliwościowych.
4.3 Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2)
Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2)185 4.3 Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2) Celem ćwiczenia jest wyznaczenie prędkości dźwięku w powietrzu
Politechnika Warszawska
Politechnika Warszawska Wydział Elektryczny Laboratorium Teletechniki Skrypt do ćwiczenia T.08 Zasady wytwarzania sygnałów zmodulowanych za pomocą modulacji AM 1. Zasady wytwarzania sygnałów zmodulowanych
BADANIE INTERFERENCJI MIKROFAL PRZY UŻYCIU INTERFEROMETRU MICHELSONA
ZDNIE 11 BDNIE INTERFERENCJI MIKROFL PRZY UŻYCIU INTERFEROMETRU MICHELSON 1. UKŁD DOŚWIDCZLNY nadajnik mikrofal odbiornik mikrofal 2 reflektory płytka półprzepuszczalna prowadnice do ustawienia reflektorów
Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu
Imię i Nazwisko... Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu Opracowanie: Piotr Wróbel 1. Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest wyznaczenie prędkości dźwięku w powietrzu, metodą różnicy czasu przelotu. Drgania
14 Modulatory FM CELE ĆWICZEŃ PODSTAWY TEORETYCZNE Podstawy modulacji częstotliwości Dioda pojemnościowa (waraktor)
14 Modulatory FM CELE ĆWICZEŃ Poznanie zasady działania i charakterystyk diody waraktorowej. Zrozumienie zasady działania oscylatora sterowanego napięciem. Poznanie budowy modulatora częstotliwości z oscylatorem
Państwowa Wyższa Szkoła Zawodowa
Państwowa Wyższa Szkoła Zawodowa w Legnicy Laboratorium Podstaw Elektroniki i Miernictwa Ćwiczenie nr 5 WZMACNIACZ OPERACYJNY A. Cel ćwiczenia. - Przedstawienie właściwości wzmacniacza operacyjnego - Zasada
ĆWICZENIE NR 1 TEMAT: Wyznaczanie parametrów i charakterystyk wzmacniacza z tranzystorem unipolarnym
ĆWICZENIE NR 1 TEMAT: Wyznaczanie parametrów i charakterystyk wzmacniacza z tranzystorem unipolarnym 4. PRZEBIE ĆWICZENIA 4.1. Wyznaczanie parametrów wzmacniacza z tranzystorem unipolarnym złączowym w
LABORATORIUM ELEKTROTECHNIKI POMIAR PRZESUNIĘCIA FAZOWEGO
POLITECHNIKA ŚLĄSKA WYDZIAŁ TRANSPORTU KATEDRA LOGISTYKI I TRANSPORTU PRZEMYSŁOWEGO NR 1 POMIAR PRZESUNIĘCIA FAZOWEGO Katowice, październik 5r. CEL ĆWICZENIA Poznanie zjawiska przesunięcia fazowego. ZESTAW
Interferencja i dyfrakcja
Podręcznik zeszyt ćwiczeń dla uczniów Interferencja i dyfrakcja Politechnika Gdańska, Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej ul. Narutowicza 11/12, 80-233 Gdańsk, tel. +48 58 348 63 70 http://e-doswiadczenia.mif.pg.gda.pl
Interferencja i dyfrakcja
Podręcznik metodyczny dla nauczycieli Interferencja i dyfrakcja Politechnika Gdańska, Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej ul. Narutowicza 11/12, 80-233 Gdańsk, tel. +48 58 348 63 70 http://e-doswiadczenia.mif.pg.gda.pl
Badanie widma fali akustycznej
Politechnika Łódzka FTIMS Kierunek: Informatyka rok akademicki: 00/009 sem.. grupa II Termin: 10 III 009 Nr. ćwiczenia: 1 Temat ćwiczenia: Badanie widma fali akustycznej Nr. studenta: 6 Nr. albumu: 15101
WZMACNIACZ NAPIĘCIOWY RC
WZMACNIACZ NAPIĘCIOWY RC 1. WSTĘP Tematem ćwiczenia są podstawowe właściwości jednostopniowego wzmacniacza pasmowego z tranzystorem bipolarnym. Zadaniem ćwiczących jest dokonanie pomiaru częstotliwości
BEZDOTYKOWY CZUJNIK ULTRADŹWIĘKOWY POŁOŻENIA LINIOWEGO
Temat ćwiczenia: BEZDOTYKOWY CZUJNIK ULTRADŹWIĘKOWY POŁOŻENIA LINIOWEGO 1. Wprowadzenie Ultradźwiękowy bezdotykowy czujnik położenia liniowego działa na zasadzie pomiaru czasu powrotu impulsu ultradźwiękowego,
Wykład FIZYKA I. 11. Fale mechaniczne. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 11. Fale mechaniczne Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html FALA Falą nazywamy każde rozprzestrzeniające
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE W MEDYCYNIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE W MEDYCYNIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 4 Temat: Modulacja światła laserowego: efekt magnetooptyczny 5.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z metodą
Laboratorium Elektroniczna aparatura Medyczna
EAM - laboratorium Laboratorium Elektroniczna aparatura Medyczna Ćwiczenie REOMETR IMPEDANCYJY Opracował: dr inŝ. Piotr Tulik Zakład InŜynierii Biomedycznej Instytut Metrologii i InŜynierii Biomedycznej
Stanowisko do pomiaru fotoprzewodnictwa
Stanowisko do pomiaru fotoprzewodnictwa Kraków 2008 Układ pomiarowy. Pomiar czułości widmowej fotodetektorów polega na pomiarze fotoprądu w funkcji długości padającego na detektor promieniowania. Stanowisko
Interferometr Macha-Zehndera. Zapis sinusoidalnej siatki dyfrakcyjnej i pomiar jej okresu przestrzennego.
Ćwiczenie 6 Interferometr Macha-Zehndera. Zapis sinusoidalnej siatki dyfrakcyjnej i pomiar jej okresu przestrzennego. Interferometr Macha-Zehndera Interferometr Macha-Zehndera jest często wykorzystywany
Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego. Ćwiczenie 1 Badanie efektu Faraday a w monokryształach o strukturze granatu
Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego Ćwiczenie 1 Badanie efektu Faraday a w monokryształach o strukturze granatu Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest pomiar kąta skręcenia płaszczyzny polaryzacji
Dźwięk. Cechy dźwięku, natura światła
Dźwięk. Cechy dźwięku, natura światła Fale dźwiękowe (akustyczne) - podłużne fale mechaniczne rozchodzące się w ciałach stałych, cieczach i gazach. Zakres słyszalnej częstotliwości f: 20 Hz < f < 20 000
LABORATORIUM Z FIZYKI Ć W I C Z E N I E N R 2 ULTRADZWIĘKOWE FALE STOJACE - WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FAL
Projekt Plan rozwoju Politechniki Częstochowskiej współfinansowany ze środków UNII EUROPEJSKIEJ w ramach EUROPEJSKIEGO FUNDUSZU SPOŁECZNEGO Numer Projektu: POKL.4.1.1--59/8 INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII
Ćwiczenie 2: pomiar charakterystyk i częstotliwości granicznych wzmacniacza napięcia REGIONALNE CENTRUM EDUKACJI ZAWODOWEJ W BIŁGORAJU
REGIONALNE CENTRUM EDUKACJI ZAWODOWEJ W BIŁGORAJU R C E Z w B I Ł G O R A J U LABORATORIUM pomiarów elektronicznych UKŁADÓW ANALOGOWYCH Ćwiczenie 2: pomiar charakterystyk i częstotliwości granicznych wzmacniacza
Wzmacniacze napięciowe z tranzystorami komplementarnymi CMOS
Wzmacniacze napięciowe z tranzystorami komplementarnymi CMOS Cel ćwiczenia: Praktyczne wykorzystanie wiadomości do projektowania wzmacniacza z tranzystorami CMOS Badanie wpływu parametrów geometrycznych
Rys. 1 Interferencja dwóch fal sferycznych w punkcie P.
Ćwiczenie 4 Doświadczenie interferencyjne Younga Wprowadzenie teoretyczne Charakterystyczną cechą fal jest ich zdolność do interferencji. Światło jako fala elektromagnetyczna również może interferować.
OPTYKA FALOWA. W zjawiskach takich jak interferencja, dyfrakcja i polaryzacja światło wykazuje naturę
OPTYKA FALOWA W zjawiskach takich jak interferencja, dyfrakcja i polaryzacja światło wykazuje naturę falową. W roku 8 Thomas Young wykonał doświadczenie, które pozwoliło wyznaczyć długość fali światła.
Defektoskop ultradźwiękowy
Ćwiczenie nr 1 emat: Badanie rozszczepiania fali ultradźwiękowej. 1. Zapoznać się z instrukcją obsługi defektoskopu ultradźwiękowego na stanowisku pomiarowym.. Wyskalować defektoskop. 3. Obliczyć kąty
Ćwiczenie 4. Doświadczenie interferencyjne Younga. Rys. 1
Ćwiczenie 4 Doświadczenie interferencyjne Younga Wprowadzenie teoretyczne Charakterystyczną cechą fal jest ich zdolność do interferencji. Światło jako fala elektromagnetyczna również może interferować.
Politechnika Warszawska
Politechnika Warszawska Wydział Elektryczny Laboratorium Teletechniki Skrypt do ćwiczenia T.02. Woltomierz RMS oraz Analizator Widma 1. Woltomierz RMS oraz Analizator Widma Ćwiczenie to ma na celu poznanie
Dyfrakcja. interferencja światła. dr inż. Romuald Kędzierski
Dyfrakcja i interferencja światła. dr inż. Romuald Kędzierski Zasada Huygensa - przypomnienie Każdy punkt ośrodka, do którego dotarło czoło fali można uważać za źródło nowej fali kulistej. Fale te zwane
Państwowa Wyższa Szkoła Zawodowa
Państwowa Wyższa Szkoła Zawodowa w Legnicy Laboratorium Podstaw Elektroniki i Miernictwa Ćwiczenie nr 17 WZMACNIACZ OPERACYJNY A. Cel ćwiczenia. - Przedstawienie właściwości wzmacniacza operacyjnego -
Wzmacniacze operacyjne
Wzmacniacze operacyjne Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest badanie podstawowych układów pracy wzmacniaczy operacyjnych. Wymagania Wstęp 1. Zasada działania wzmacniacza operacyjnego. 2. Ujemne sprzężenie
BADANIE MODULATORÓW I DEMODULATORÓW AMPLITUDY (AM)
Zespół Szkół Technicznych w Suwałkach Pracownia Sieci Teleinformatycznych Ćwiczenie Nr 1 BADANIE MODULATORÓW I DEMODULATORÓW AMPLITUDY (AM) Opracował Sławomir Zieliński Suwałki 2010 Cel ćwiczenia Pomiar
18 K A T E D R A F I ZYKI STOSOWAN E J
18 K A T E D R A F I ZYKI STOSOWAN E J P R A C O W N I A F I Z Y K I Ćw. 18. Wyznaczanie długości fal świetlnych diody laserowej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej Wprowadzenie Światło jest promieniowaniem
Fale elektromagnetyczne w dielektrykach
Fale elektromagnetyczne w dielektrykach Ryszard J. Barczyński, 2016 Politechnika Gdańska, Wydział FTiMS, Katedra Fizyki Ciała Stałego Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego Krótka historia odkrycia
Wyznaczanie wartości współczynnika załamania
Grzegorz F. Wojewoda Zespół Szkół Ogólnokształcących nr 1 Bydgoszcz Wyznaczanie wartości współczynnika załamania Jest dobrze! Nareszcie można sprawdzić doświadczalnie wartości współczynników załamania
Modulatory PWM CELE ĆWICZEŃ PODSTAWY TEORETYCZNE
Modulatory PWM CELE ĆWICZEŃ Poznanie budowy modulatora szerokości impulsów z układem A741. Analiza charakterystyk i podstawowych obwodów z układem LM555. Poznanie budowy modulatora szerokości impulsów
Badanie ultradźwiękowe grubości elementów metalowych defektoskopem ultradźwiękowym
Badanie ultradźwiękowe grubości elementów metalowych defektoskopem ultradźwiękowym 1. Badania nieniszczące wprowadzenie Badania nieniszczące polegają na wykorzystaniu nieinwazyjnych metod badań (bez zniszczenia
1 Źródła i detektory. I. Badanie charakterystyki spektralnej nietermicznych źródeł promieniowania elektromagnetycznego
1 I. Badanie charakterystyki spektralnej nietermicznych źródeł promieniowania elektromagnetycznego Cel ćwiczenia: Wyznaczenie charakterystyki spektralnej nietermicznego źródła promieniowania (dioda LD
Ćwiczenie Nr 11 Fotometria
Instytut Fizyki, Uniwersytet Śląski Chorzów 2018 r. Ćwiczenie Nr 11 Fotometria Zagadnienia: fale elektromagnetyczne, fotometria, wielkości i jednostki fotometryczne, oko. Wstęp Radiometria (fotometria
Statyczne badanie wzmacniacza operacyjnego - ćwiczenie 7
Statyczne badanie wzmacniacza operacyjnego - ćwiczenie 7 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z podstawowymi zastosowaniami wzmacniacza operacyjnego, poznanie jego charakterystyki przejściowej
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 3 Temat: Efekt magnetooptyczny 5.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z metodą modulowania zmiany polaryzacji światła oraz
Ćwiczenie 2a. Pomiar napięcia z izolacją galwaniczną Doświadczalne badania charakterystyk układów pomiarowych CZUJNIKI POMIAROWE I ELEMENTY WYKONAWCZE
Politechnika Łódzka Katedra Mikroelektroniki i Technik Informatycznych 90-924 Łódź, ul. Wólczańska 221/223, bud. B18 tel. 42 631 26 28 faks 42 636 03 27 e-mail secretary@dmcs.p.lodz.pl http://www.dmcs.p.lodz.pl
Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki. Światłowody
Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki Marcin Polkowski 251328 Światłowody Pracownia Fizyczna dla Zaawansowanych ćwiczenie L6 w zakresie Optyki Streszczenie Celem wykonanego na Pracowni Fizycznej dla Zaawansowanych
Na ostatnim wykładzie
Na ostatnim wykładzie Falę elektromagnetyczną możemy przedstawić podając jej kierunek rozchodzenia się (promień) albo czoła fali (umowne powierzchnie, na których wartość natężenia pola elektrycznego jest
ĆWICZENIE LABORATORYJNE. TEMAT: Badanie wzmacniacza różnicowego i określenie parametrów wzmacniacza operacyjnego
ĆWICZENIE LABORATORYJNE TEMAT: Badanie wzmacniacza różnicowego i określenie parametrów wzmacniacza operacyjnego 1. WPROWADZENIE Przedmiotem ćwiczenia jest zapoznanie się ze wzmacniaczem różnicowym, który
Zworka amp. C 1 470uF. C2 100pF. Masa. R pom Rysunek 1. Schemat połączenia diod LED. Rysunek 2. Widok płytki drukowanej z diodami LED.
Ćwiczenie. Parametry dynamiczne detektorów i diod LED. Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z podstawowymi parametrami dynamicznymi diod LED oraz detektorów. Poznanie możliwych do uzyskania
OPTYKA. Leszek Błaszkieiwcz
OPTYKA Leszek Błaszkieiwcz Ojcem optyki jest Witelon (1230-1314) Zjawisko odbicia fal promień odbity normalna promień padający Leszek Błaszkieiwcz Rys. Zjawisko załamania fal normalna promień padający
Badanie przebiegów falowych w liniach długich
POLITECHNIKA LUBELSKA WYDIAŁ ELEKTROTECHNIKI I INFORMATYKI KATEDRA URĄDEŃ ELEKTRYCNYCH I TWN LABORATORIUM TECHNIKI WYSOKICH NAPIĘĆ Ćw. nr 7 Badanie przebiegów falowych w liniach długich Grupa dziekańska...
Odgłosy z jaskini (11) Siatka odbiciowa
64 FOTON 103, Zima 2008 Odgłosy z jaskini (11) Siatka odbiciowa Adam Smólski Tym razem będą to raczej odblaski z jaskini. Przed opuszczeniem lwiątkowej piwniczki na Bednarskiej postanowiłem przebadać jeszcze
INTERFERENCJA WIELOPROMIENIOWA
INTERFERENCJA WIELOPROMIENIOWA prof. dr hab. inż. Krzysztof Patorski W tej części wykładu rozważymy przypadek koherentnej superpozycji większej liczby wiązek niż dwie. Najważniejszym interferometrem wielowiązkowym
DYFRAKCJA NA POJEDYNCZEJ I PODWÓJNEJ SZCZELINIE
Ćwiczenie O-9 YFRAKCJA NA POJEYNCZEJ POWÓJNEJ SZCZELNE. Cel ćwiczenia: zapoznanie ze zjawiskiem dyfrakcji światła na pojedynczej i podwójnej szczelinie. Pomiar długości fali światła laserowego i szerokości
Wykład 17: Optyka falowa cz.2.
Wykład 17: Optyka falowa cz.2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Interferencja w cienkich warstwach Załamanie
Ćwiczenie: "Obwody prądu sinusoidalnego jednofazowego"
Ćwiczenie: "Obwody prądu sinusoidalnego jednofazowego" Opracowane w ramach projektu: "Informatyka mój sposób na poznanie i opisanie świata realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki. Zakres