Materiały ćwiczeniowe do małego kursu chemii teoretycznej Mechanika statystyczna. Rozkład Maxwella-Boltzmanna.

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Materiały ćwiczeniowe do małego kursu chemii teoretycznej Mechanika statystyczna. Rozkład Maxwella-Boltzmanna."

Transkrypt

1 Matriał ćwicniow do ałgo kursu chii tortcnj Mchanika statstcna. Rokład Mawlla-Boltanna. Opracowani: Barbara Pac, Piotr Ptln

2 WSTĘP Nichaj adan będi układ wilu (n idntcnch cąstk, którch każda a r stopni swobod. Jako narędi do opisu takigo układu wprowada pojęci:. Prstrni faowj µ (o r wiarach, na którj osiach prdstawian są wartości współrędnch i pędów uogólnionch pojdncj cąstki;. Prstrni faowj γ (o rn wiarach, na którj osiach prdstawian są wartości współrędnch i pędów uogólnionch wsstkich cąstk układu. Punkt faow w prstrni µ rprntuj więc stan pojdncj cąstki, punkt faow w prstrni γ - stan całgo układu. Stan ikro (stan chanicn układu w pwnj chwili t uważa a adan, gd na uogólnion współrędn i pęd wsstkich cąstk. (Równoważni: gd adan jst położni rprntującgo układ punktu faowgo w prstrni γ, lub tż gd adan jst w prstrni µ położni punktu faowgo odpowiadającgo każdj cąstc. Stan akro układu uważa a adan, gd na rokład licbow rprntującch cąstki punktów faowch poięd poscgóln koórki prstrni µ. Stan ikro układu akroskopowgo rguł ni jst nan (jgo okrślni praktcni uniożliwia licba cąstk, porównwalna licbą Avogadr. Wnioski co do właściwości takigo układu ogą ić jdni charaktr statstcn. Dochodi do nich w oparciu o pojęci społu statstcngo, dfiniowango jako hipottcn biór układów idntcnch w stosunku do układu badango pod wględ stanu akro, al różniącch się stan ikro, pr c ( konstrukcji licba lntów społu (układów najdującch się w każd stani ikro jst idntcna. W ałożniu, nasa wida o stani każdgo układu nalżącgo do społu dotc stanu akro, jst więc nipłna. Prjuj, ż o każd układi będąc lnt społu wi dokładni tl sao. Zalżni od tgo, jaki konkrtni inforacj o układi są na dostępn, rokład ν({q i,p i } punktów faowch (rprntującch poscgóln układ poięd różn obsar prstrni γ jst różn. W scgóln prpadku, gd układ najduj się w kontakci tricn trostat o tpratur T, i inforacja o układi sprowada się do najoości tj tpratur, jgo objętości V ora licb n awartch w ni cąstk, odpowidni spół statstcn nosi nawę kanonicngo. Dla społu takigo rokład punktów faowch w prstrni γ jst okrślon wor F E ( dν ν d τ γ [W..] gdi k jst stałą Boltanna, ν onaca globalną licbę punktów faowch (lntów społu, aś dν jst licbą punktów faowch w infinitalnj koórc prstrni faowj o objętości dτ γ. E jst wartością nrgii, odpowiadającą danj koórc prstrni faowj. Wilkość F a sns ficn nrgii swobodnj układu i wraża się jako F ln Z [W..] pr tw. kanonicną suę stanów Z, dfiniowaną wor Z E dτ γ [W..] Wilkość dν/ν o a sns prawdopodobiństwa, ż punkt faow rprntując badan pr nas układ najduj się w wbranj koórc prstrni γ o objętości dτ γ, cli ż awart w ni cąstki ają współrędn i pęd uogólnion odpowiadając położniu tj koórki. Jak widać, pojawini się w wor [W..] wilkości F gwarantuj, ż rokład ν({qi,pi} jst unorowan, to nac, ż prawdopodobiństwo dν/ν o scałkowan po całj prstrni γ jst równ jdności, cli ż każd układ najduj się w jakiś stani.

3 Jżli stan ikro układu tworłb biór policaln (lub jżli prstrń γ podililibś na policalną licbę koórk, to wor [W..; W..] prbiorą postać ν i ν Z F Ei ( Ei i [W..4] [W..5] Dięki utożsainiu wilkości F nrgią swobodną układu, pr suę stanów ożna wraić równiż i inn wilkości trodnaicn, np. nrgię wwnętrną E, ntropię S c ciśnini p E n ln Z T Z ln Z S nkln + n + nk n T ln Z p n V T V V [W..6] [W..7] [W..8] Jżli oddiałwani poięd cąstkai jst anidbwaln, to pojdncą cąstkę takigo gau doskonałgo oż traktować jako układ, aś otacając ją cąstki jako trostat. Odpowidniki prstrni γ staj się wówcas prstrń µ. Ocwiści, dfiniowani ciśninia c ntropii tak rouiango układu ni iałob snsu ficngo, jdnak kstałt funkcjn alżności gęstości punktów faowch od nrgii poostaj taki sa, jak w wor [.]. Uskana w tn sposób alżność ε µ dn Cn dτ [W..9] nosi nawę rokładu Mawlla-Boltanna. W powżs wor ε onaca nrgię cąstki (w odróżniniu od wilkości E, onacającj powżj nrgię całgo gau, aś stała C, wnacana warunku ε C dτ [W..] µ prjuj rolę wprowadonj poprdnio kanonicnj su stanów, apwniając noraliację rokładu. Rokład Mawlla-Boltanna [W..9] okrśla licbę punktów faowch w infinitalnj koórc prstrni µ o objętości dτ µ, cli inni słow licbę cąstk o odpowiadającch tj koórc wartościach współrędnch i pędów uogólnionch.

4 Znajoość tak okrślongo rokładu powala oblicać wdług woru F µ Fq (, p dτ i i ε µ ε dτ µ µ [W..] wartości śrdni wilkości chanicnch F({q i,p i } charaktrującch cąstki. Mogą to bć np. składow wktora proinia wodącgo (położnia lub pędu c prędkości, ich potęgi lub oduł, nrgia kintcna, potncjalna lub całkowita E itp. Zwłasca ta ostatnia wilkość, łatwa do powiąania wartością stałj norującj C E d ln C dt [W..] a duż nacni praktcn ięd inni dlatgo, ż woru E CV [W..] T V powala wnacać cipło właściw gau. Istotną konskwncją powżsch worów jst tw. asada kwipartcji nrgii ówiąca, ż Jżli nrgia ε cąstki składa się addtwni pwnj licb cłonów kwadratowch, to każd nich daj do nrgii śrdnij E tn sa wkład, równ /. 4

5 Zadani (Zspoł statstcn Dla gau doskonałgo o stopniach swobod translacji nalźć: a kanonicną funkcję rodiału b nrgię swobodną c nrgię wwnętrną Kanonicna funkcja rodiału Z dfiniowana jst wor [W..]. Jżli nas układ składałb się tlko jdngo atou gau doskonałgo (n to: E Z Q / dτ µ [..] W prpadku układu składającgo się dwóch atoów (n otralibś: ( E + E / E / E / Z dτγ dτµ dτµ QQ [..] Jżli at nas ga składa się n atoów to funkcja rodiału całgo układu jst ilocn funkcji rodiału obliconch dla pojdncgo (i-tgo atou (Q i : Z n Q i i Dodatkowo, poniważ nas układ składa się idntcnch atoów [..] Q Q... Q n [..4] a at n Z Q i [..5] Prjści do opisu kwantowgo waga uwględninia w nas opisi asad niroróżnialności cąstk. Można to sprowadić do podilnia su statstcnj społu Z pr n! Q Z [..6] n! Oblicni kanonicnj funkcji rodiału dla n atoów gau doskonałgo o stopniach swobod translacji waga (wobc powżsgo woru oblicnia su statstcnj Q i. gdi i n i Q dτ µ [..7] i E / i i E ( p + p + p [..8] pi pi pi Qi ( + + / dp dp dp d d d h i i i i i i ( p + + i pi pi / dp h idpidpi dididi ( p + + i pi pi / dp h idpidpi dvi Vi ( pi + pi + pi / V i p p i / i / pi / h dpidpidpi h i i [..9] dp dp dp i 5

6 Vi h p i W taki rai: / V dpi h V n ( π n Z n h n! ( π [..] Kontar: Wilkości ficni intrsując, jak potncjał trodnaicn (patr niżj, wrażają się pr logart funkcji rodiału, która usi at bć wilkością bwiarowa. Można to apwnić wrażając każdą olkularnch funkcji rodiału w jdnostkach h (h onaca tu stalą Plancka, jak w powżsch worach. Wprowadni cnnika h gwarantuj równocśni poprawn prchodni powżsch wrażń w ich odpowidniki kwantow. Cnnik tn oż bć intrprtowan jako objętość prstrni faowj µ, odpowiadająca pojdncu stanowi kwantowu; sua statstcna jst nikid inacj nawana sua stanów. rai: Sua statstcna społu jst wiąana nrgia swobodna alżnością [W..]. W taki n n V k ( π n π ( F ln h ( n! n lnv n ln T n ln h + ln n! [..] Wobc woru [W..6] a: / E ln Z T V n [..] 6

7 Zadani Zbiornik o objętości V napłniono gaow non. Stosując rokład Mawlla-Boltanna nalźć wor na:. licbę atoów nonu, dla którch odpowidni składow pędów nalżą do prdiałów (p, p +dp, (p,p +dp, (p,p +dp ;. licbę atoów nonu, dla którch odpowidni składow prędkości nalżą do prdiałów (v, v +, (v,v +, (v,v + ;. licbę atoów nonu ającch składow v,v prędkości awart w prdiałach (v, v +, (v,v +, b wględu na wartość składowj v ; 4. licbę atoów nonu ającch składow p,p pędu awart w prdiałach (p, p +dp, (p,p +dp, b wględu na wartość składowj p ; 5. licbę atoów nonu ającch składową v prędkości awartą w prdial (v, v +, b wględu na wartości składowch v i v ; 6. licbę atoów nonu, dla którch oduł prędkości w płascźni v v w v + v awart jst w prdial (w, w+dw, b wględu na kirunk prędkości w tj płascźni i wartość v. 7. najbardij prawdopodobną wartość w; 8. licbę atoów nonu, którch oduł prędkości v v v + + v awart jst w prdial (v, v+ 9. najbardij prawdopodobną wartość odułu prędkości v.. wartość śrdnią v. wartość śrdnią w ;. wartość śrdnią v.. wartość śrdnią v ; 4. wartość śrdnią odułu v 5. wartość śrdnią w; 6. wartość śrdnią v; 7. wartość śrdnią nrgii kintcnj dla trch stopni swobod translacji. 8. Narsuj schatcni rokład Mawlla i Boltanna odułu prędkości v dla tpratur T, T i T (T T, T 4T. Jak inia się wra wrost tpratur wartość najbardij prawdopodobna odułu prędkości a jak licba odpowiadającch jj cąstk? Ad. Wrażni na nrgię kintcną atou nonu a postać: ε ( p + p + p [..] W taki rai godni wor [W..9] rokład Mawlla-Boltanna ożna apisać jako: ( p + p + p dn Cn dp dp dp gdi C jst stałą noraliującą rokładu. Zgodni wor [W..]: [..] ( p+ p+ p C dpdpdp [..] 7

8 Łącąc wor [..] i [..] otruj: dn n ( p+ p+ p dpdpdp ( p+ p+ p dpdpdp [..4] Zauważ, ż wrażni w ianowniku ożna apisać jako ilocn trch (analogicnch całk: dn n ( p+ p+ p dpdpdp p p p dp dp dp [..5] Wartość każdj wstępującch w ianowniku trch całk jst taka saa i wobc woru [u.] równa: p dp π [..6] W taki rai wrażni [..5] okrślając licbę atoów nonu, dla którch odpowidni składow pędów nalżą do prdiałów (p, p +dp, (p,p +dp, (p,p +dp prji ostatcni postać: ( p + p + p dp dp dp dn n ( π [..7] Ad. Korstając wiąku poięd (-owi składowi pędu i prędkości: p [..8] ożna apisać: dp [..9] W taki rai wrażni [..4] prji postać: ( + v+ v dn n ( v + v+ v Wrażni w ianowniku ożna (jak w punkci prdstawić jako ilocn trch całk: dn n ( + v+ v [..] [..] Każda całk wstępującch w wor [..] a taką saą wartość równą (wobc worów [u.] π. i [u.6] ( 8

9 Zat wór na licbę atoów nonu, dla którch odpowidni składow prędkości nalżą do prdiałów (v, v +, (v,v +, (v,v + prji ostatcni postać: dn n π ( + v + v [..] Ad. Wor [..-..] okrślają licbę atoów nonu, dla którch odpowidni składow prędkości nalżą do prdiałów (v, v +, (v,v +, (v,v +. Tcas nas intrsuj tra licba atoów nonu ającch składow v,v prędkości awart w prdiałach (v, v +, (v,v +, al ni intrsują nas wartości składowj v. Eliinację alżności od wartości składowj v najłatwij prprowadić woru [..]: cli: dn n ( + v [..] dn n ( + v [..4] Oblicając jak poprdnio wrażni w ianowniku otruj ostatcni wór okrślając licbę atoów nonu ającch składow v,v prędkości awart w prdiałach (v, v +, (v,v +, b wględu na wartość składowj v ; dn n π ( + v [..5a] Ad. 4 Wór okrślając licbę atoów nonu ającch składow p,p pędu awart w prdiałach (p, p +dp, (p,p +dp, b wględu na wartość składowj p oż łatwo otrać na dwa sposob. Dsponuj obcni wor [..5] opisując licbę atoów nonu ającch składow v,v prędkości awart w prdiałach (v, v +, (v,v +, b wględu na wartość składowj v. Uwględniając wiąk poięd składowi pędu i prędkości [..8,..9] oż łatwo apisać: dn ' ( p + p n dpdp π [..5b] Wór tn ożna takż uskać pr wliinowani (w sposób opisan w punkci woru [..5] lub woru [..7] alżności od wartości składowj p. Mchanicn porównani postaci worów [..5a] [..5b], prowadi do wniosku, ż aiana innch ( v p, v p, v p prowadi do prnisinia as ( licnika do ianownika. 9

10 Ad.5. Porównując strię wrażń danch worai [..] i [..5] i okrślającch odpowidnio licbę atoów nonu, dla którch odpowidni składow prędkości nalżą do prdiałów (v, v +, (v,v +, (v,v + ora licbę atoów nonu ającch składow v,v prędkości awart w prdiałach (v, v +, (v,v + b wględu na wartość składowj v łatwo prwidić postać wrażnia okrślającgo licbę atoów nonu ającch składową v prędkości awartą w prdial (v, v + b wględu na wartości składowch v i v : dn n [..6] π Prpuscni to ożna łatwo potwirdić rachunki prprowadając oblicni analogicn do tch opisanch w punkci. (Dogodn wor wjściow do dalsch oblicń jst tu wór [..4]. Ad.6 Wór [..4] okrśla licbę atoów nonu ającch składow v,v prędkości awart w prdiałach (v, v +, (v,v +, b wględu na wartość składowj v. Zainiając w ni współrędn kartjański v, v na współrędn bigunow w, ϕ, gdi: w v + v [..7a] wdwdϕ [..7b] otruj: dn n π Eliinacja alżności od ϕ : dn 4 n π w w dw dϕ dwdϕ [..8] π [..9] prowadi ostatcni do woru okrślającgo licbę atoów nonu, dla którch oduł prędkości w v + v w płascźni v v awart jst w prdial (w, w+dw, b wględu na kirunk prędkości w tj płascźni i wartość v. Ma on postać: w dn n wdw 4 [..] Ad. 7 Wór [..] okrśla rokład ożliwch wartość odułu prędkości w v + v. W taki rai wartość najbardij prawdopodobna (najcęścij spotkana w będi odpowiadała aiu tgo rokładu. Onac: f( w cw w [..] i posukaj aiu tj funkcji: w w f '( w c [ w ] [..a] w w f '( w w [..b]

11 w ( w [..c] W taki rai najbardij prawdopodobna wartość w wnosi: wa [..d] Ad. 8 Sposób postępowania prowadąc do okrślnia woru na licbę atoów, którch oduł prędkości v v + v + v awart jst w prdial (v, v+ jst analogicn do oówiongo w punkci 6. T ra jdnak wgodn punkt wjścia do dalsch prkstałcń będi wór [..] okrślając licbę atoów nonu ającch składow v,v prędkości awart w prdiałach (v, v +, (v,v +, (v,v +. Prjści na współrędn sfrcn v, ϑ, ϕ gdi: v v v + v + v [..a] prowadi do otrania woru: sinϑdϑdϕ [..b] dn n v sinϑdϑdϕ [..4] π Eliinacja alżności od kąta ϑ i kąta ϕ : δn5 n v sinϑdϑ π [..5] prowadi ostatcni do wniku: π π dϕ dn n 5 4π v [..6] π cli woru okrślającgo licbę atoów nonu, którch oduł prędkości v v v + + v awart jst w prdial (v, v+. Ad. 9 Sposób postępowania prowadąc do najbardij prawdopodobnj wartości odułu prędkości v jst analogicn do oówiongo w punkci 7 i sprowada się do nalinia aksiu funkcji: gv ( c v [..7] Odpowidni oblicnia prowadą do wniku va [..8] Ad. Korstając woru [..] ożna apisać wrażni powalając oblicć wartość śrdnią kwadratu składowj -owj prędkości. Ma ono postać: v v [..9]

12 Oblicając wartości całk wstępującch w t wrażniu (wor [u] i [u4] otruj: v [..] Ad. Zgodni wor [..] wrażni powalając oblicć wartość śrdnią kwadratu prędkości ożna apisać w postaci: w ( + v w ( + v [..] Ab oblicć wartość całk wstępującch w licniku usi "ujdnolicić" wstępując w nich współrędn; ożna to robić dwojako: popr prjści na współrędn kartjański (co waga podstawinia w v + v lub popr prjści na współrędn bigunow (jakobian prjścia a postać daną wor [..7b]. W pirws prpadku: w ( + v w ( + v ( + v ( v + v [..] v + v v + v Zauważ, ż wrażnia w uskanj sui odpowiadają wartościo śrdni kwadratów -owj i - owj składowj prędkości: v i v. Ich wartości są ocwiści równ. Korstając at woru [..] oż ostatcni okrślić wartość śrdnią kwadratu prędkości: w [..]

13 Prjści w wrażniu [..] współrędnch kartjańskich na współrędn bigunow waga następującgo prkstałcnia: w π π ( + v w w w w w ( + v [..4] dϑdw w dw dϑ dϑdw w w π π w dw dϑ w Oblicni wartości całk wstępującch w t wrażniu (wor [u.8] i [u.9] prowadi do otrania wartości tj saj, co pr poprdni rachunku (w. Ad. Porównaj oblicon w poprdnich punktach wartości śrdni: v w v + v Można at ockiwać, ż v v + v + v [..5] Ab potwirdić nas ockiwania nalż oblicć wartość wrażnia: w w w dw dw v ( + v+ v v ( + v+ v [..6] Analogicni jak w adaniu - oblicnia ożna prowadić w współrędnch kartjańskich lub sfrcnch. Ad. Zgodni wor [..] wrażni powalając oblicć wartość śrdnią v a postać: v v [..7] Całkę wstępującą w licniku ożna ropisać jako suę dwóch całk różniącch się granicai całkowania. Prowadi to do następującgo rultatu: v v + v v + v [..8]

14 Otran wnik jst konskwncją faktu, ż funkcja podcałkowa v jst ilocn funkcji parstj ( i niparstj (v a więc funkcją niparstą (porównaj wór [u.]. Wartość całki wstępującj w ianowniku jst nirowa (wor [u.] i [u.6] at wartość całgo wrażnia [..8]jst równa. v [..9] Rultat tn obowiąuj ocwiści dowolną składową prędkości (v i v. W konskwncji wartość śrdnia wktora prędkości v jst takż równa (v. Ad. Wartość śrdnia odułu dowolnj składowj prędkości będi ocwiści iała wartość różną od. Korstając, jak w poprdnich prpadkach, woru [..] ożna apisać: v v [..4] Zgodni dfinicją wartości bwględnj: a, a a [..4] a, a< wrażni [..4]ożna apisać jako suę dwóch wrażń różniącch się granicai całkowania. Prowadi to do wniosku: v v v v + π Ad.4 Wartość śrdnia odułu prędkości w oż ostać oblicona na podstawi wrażnia: w w ( + v ( + v Prchodąc na współrędn bigunow i korstając worów [u8] i [u] otruj: w π π w w w w dϑdw dϑdw w w w dw ( π [..4] [..4] w dw π 4 [..4] 4

15 Ad. 5 Wrażni powalając oblicć wartość śrdnią odułu prędkości v a postać: v v ( v + v+ v ( v + v+ v [..44] Prchodąc na współrędn sfrcn: π π π π v sinϑdϑdϕ v v sinϑdϑdϕ v v 8 π [..45] Ad. 6 Wrażni [..] opisując nrgię kintcną atou nonu ożna takż apisać w postaci: ε ( v + v + v ε + ε + ε [..46] Korstając aż do nudnia woru [..] i woru [..46] oż apisać: ε ε ( ε + ε + ε ε ε ( ε + ε + ε ε [..45] Postępując analogicni jak poprdnio [..] otruj suę trch składników, odpowiadającch wartościo śrdni poscgólnch składowch nrgii: ε ε ε ε ε ε + + ε ε ε ε ε + ε + ε [..46] Z strii składników su wnika, ż będą on iał taką saą wartość. Oblic at tlko jdn nich. Wstawiając ε i porównując wrażni [..9] ożna apisać: ε v [..47] Korstając at obliconj wcśnij [..] wartości v a: ε [..48] 5

16 W taki rai: ε ε + ε + ε [..49] Otran wnik jst łatw do prwidnia na podstawi asad kwipartcji nrgii. Ad. 7 Schatcn rsunk prdstawiając rokład Mawlla i Bolanna odułu prędkości v dla trch tpratur T, T i T (T T, T 4T prdstawiono poniżj.,6,4, dn,,8,6 T T T,4, vw Jak widać wra wrost tpratur najbardij prawdopodobna wartość odułu prędkości wrasta al licba odpowiadającch jj atoów alj. 6

17 Zadani Załóż, ż biornik o objętości V napłniono gaow fullrn C 6. Cąstcka C 6 jst rotator sfrcn, tj. wsstki tr główn składow jj ontu bwładności są sobi równ. Stosując rokład Mawlla-Boltanna nalźć wor na:. licbę cąstck C 6, dla którch odpowidni składow wktora ontu pędu nalżą do prdiałów (M, M +dm, (M,M +dm, (M,M +dm ;. licbę cąstck C 6 ającch skladow M, M wktora ontu pędu awart w prdiałach (M, M +dm, ((M,M +dm, b wględu na wartość składowj M ;. licbę cąstck C 6 ającch skladową M wktora ontu pędu awartą w prdial (M, M +dm, b wględu na wartości składowch M i M ; 4. licbę cąstck C 6, dla którch oduł wktora ontu pędu w płascźni M M W M + M awart jst w prdial (W, W+dW, b wględu na kirunk ontu pędu w tj płascźni i wartość M. 5. najbardij prawdopodobną wartość W; 6. licbę cąstck C 6, którch oduł wktora ontu pędu M M M + + M awart jst w prdial (M, M+dM 7. najbardij prawdopodobną wartość odułu wktora ontu pędu M. 8. wartość śrdnią M 9. wartość śrdnią W ;. wartość śrdnią M.. wartość śrdnią M ;. wartość śrdnią odułu M ;. wartość śrdnią W; 4. wartość śrdnią M; 5. wartość śrdnią nrgii kintcnj dla trch stopni swobod rotacji. Ad. Wrażni na nrgię rotacji a postać: M M M ε R ( + + [..] I I I Poniważ cąstcka fullrnu jst bąki sfrcn, składow jj ontu bwładności są sobi równ: I I I I [..] Wrażni na nrgię rotacji prjuj at postać: ε R I M + M + M ( [..] a rokład Mawlla-Boltanna ożna apisać korstając worów [W..9, W..], w którch ε εr ( M + + I M M [..4a] dτ µ dmdmdm [..4b] W taki rai rokład MB a postać: ( M + M + M I dn Cn dm dm dm gdi C jst stałą noraliującą rokładu wrażoną (wór [W..] w następując sposób: [..5] ( M + M + M I C dm dm dm [..6] 7

18 Połącni obu worów prowadi do wrażnia na licbę cąstck C 6, dla którch odpowidni składow wktora ontu pędu nalżą do prdiałów (M, M +dm, (M,M +dm, (M,M +dm : dn n ( M+ M + M I dmdmdm ( M+ M + M I dmdmdm [..7] i ostatcni po oblicniu wartości całk najdującch się w ianowniku powżsgo wrażnia: ( M + M + M I dm dm dm dn n ( πi [..8] Prprowadon wżj rouowani jst analogicn do prprowadongo w poprdni adaniu i prowadącgo do wrażnia [..7] okrślającgo licbę atoów nonu, dla którch odpowidni składow pędów nalżą do prdiałów (p, p +dp, (p,p +dp, (p,p +dp. Nic diwngo; wrażni na nrgię rotacji ε εr ( M + + I M M [..9] ożna łatwo otrać astępując w wor opisując nrgię translacji: ε ( p + p + p [..] wilkości charaktrstcn dla ruchu postępowgo (asa, składow wktora pędu wilkościai charaktrstcni dla ruchu obrotowgo (ont bwładności, składow wktora ontu pędu: I [..a] p M, p M, p M, [..b] Analogicn astąpini innch w wor [..7] opisując licbę atoów nonu, dla którch odpowidni składow pędów nalżą do prdiałów (p, p +dp, (p,p +dp, (p,p +dp usi at prowadić do otrania woru [..8] na licbę cąstck C 6, dla którch odpowidni składow wktora ontu pędu nalżą do prdiałów (M, M +dm, (M,M +dm, (M,M +dm. Ad. Wór opisując licbę cąstck C 6 ającch składow M, M wktora ontu pędu awart w prdiałach (M, M +dm, ((M,M +dm, b wględu na wartość składowj M uska postępując w sposób analogicn do opisango w punkci poprdnigo adania. Sprowada się on t ra do wliinowania ( woru [..8] alżności od wartości składowj M. Otruj w tn sposób: dn n i ostatcni: ( M+ M I M M dm dm I I dm ( M + M I dmdm dn n πi [..] [..] 8

19 Powżs wór ożna apisać prprowadając (opisaną w punkci aianę innch w otran w poprdni adaniu wor [..5b] na licbę atoów nonu ającch składow p,p pędów awart w prdiałach (p, p +dp, (p,p +dp, b wględu na wartość składowj p. Sposób rowiąania problu opisango w adaniu oż na służć obcni jako swgo rodaju worc postępowania. Prdstawion ta tok rouowania ożna stosunkowo łatwo dostosować do rowiąania nasgo problu. Dodatkowo, prprowadni odpowidnij aian innch w wprowadonch w ad. worach prowadi nial autoatcni do uskania worów będącch rowiąani ninijsgo adania. Ad. Wór [..] okrśla licbę cąstck fullrnu ającch składow M,M ontu pędu awart w prdiałach (M, M +M, (M,M +dm, b wględu na wartość składowj M. Zainiając w ni współrędn kartjański M, M na współrędn bigunow w, ϕ, gdi: W M + M [..a] dm dm WdWdϕ [..b] otruj: W dn n I πi dwdϕ [..4] Eliinacja alżności od kąta ϕ : π W dn n 4 dw d ϕ [..5] πi prowadi ostatcni do woru okrślającgo licbę cąstck fullrnu, dla którch oduł ontu pędu W M + M w płascźni M M awart jst w prdial (W, W+dW, b wględu na kirunk ontu pędu w tj płascźni i wartość M. Ma on postać: W dn n I WdW I 4 [..6] Mchanicn porównani postaci powżsgo woru postacią wrażnia na licbę atoów nonu, dla którch oduł prędkości w płascźni v v w v + v awart jst w prdial (w, w+dw, b wględu na kirunk prędkości w tj płascźni i wartość v ( poprdnigo adania prowadi do spostrżnia, ż ont bwładności wstępuj tu w ianowniku, podcas gd w wsponian wor wstępował w licniku. Wnika to ocwiści faktu, ż korsta woru, w któr intrsującą nas inną jst oduł prędkości a ni oduł pędu. Ctlnik oż sa łatwo sprawdić, ż w prpadku korstania woru, w któr inną jst oduł pędu, aiana innch jst autoatcna. Ad. 5 W oparciu o analogię do woru [..d]: wa ożna łatwo prwidić, ż posukiwani najbardij prawdopodobnj wartości W daj: Wa I [..7] Wartość ta odpowiada ocwiści aksiu funkcji [..6]. Sprawdni tgo bpośrdni rachunki poostawia ctlnikowi. 9

20 Ad. 6 Korstając woru okrślającgo licbę cąstck C 6, dla którch odpowidni składow wktora ontu pędu nalżą do prdiałów (M, M +dm, (M,M +dm, (M,M +dm i prchodąc na współrędn sfrcn ora liinując alżność od kątów ϑ, ϕ otruj wór na licbę cąstck C 6, którch oduł wktora ontu pędu M M M + + M awart jst w prdial (M, M+dM: M dn n I 4 4π M dm [..8] πi Do woru [..8] doprowadi równiż odpowidnia aian wilkości w wor [..6]. Ad. 7 Najbardij prawdopodobną wartość odułu wktora ontu pędu M równą: Ma I [..9] otra postępując w sposób opisan w punkci 5. Ad. 8 Korstając woru [W..] wrażni na wartość śrdnią kwadratu składowj -owj wktora ontu pędu ożna apisać w postaci (analogicni do woru [..9] poprdnigo adania: M M M I M I dm dm [..] Oblicając wartości całk wstępującch w t wrażniu (wor [u] i [u4] (lub na podstawi ian sboli w wor[..9] otruj: M I [..] Ad. 9 Zgodni wor [W..] wrażni powalając oblicć wartość śrdnią kwadratu ontu pędu ożna apisać w postaci: W ( M + M I W ( M + M I dm dm dm dm [..] Prchodąc na współrędn sfrcn (ctlnikowi poostawia prprowadni odpowidnich oblicń w współrędnch kartjańskich otruj: W W I W W W I dw dw [..] Oblicni wartości całk wstępującch w t wrażniu (wor [u.8] i [u.9] prowadi do otrania wartości W I [..4]

21 Ad. Oblicon w poprdnich punktach wartości śrdni: M I W M + M I powalają okrślić, ż: M M + M + M I [..5] Sprawdni tgo wniku bpośrdnii oblicniai poostawia ctlnikowi. Ad. - 5 Poniżj podaj jdni ostatcn wniki oblicń. Ich wkonani poostawia ctlnikowi. M [..6] I M [..7] π W M πi [..8] 8I π [..9] ε [..] R

22 Zadania do saodilngo rowiąania Zadani Fikosorbowan cąstcki wodoru śligają się swobodni po płaskij powirchni kataliatora talicngo. Zakłada, ż ich stężni na powirchni jst ał. A. Ignorując poostał stopni swobod apisać i unorować rokład Mawlla-Boltanna dla translacji aadsorbowanch cąstck wodoru ora nalźć wor na I. licbę cąstck, którch oduł prędkości awart jst w prdial [v, v+]. II. śrdni oduł prędkości środków ciężkości cąstck III. śrdni kwadrat prędkości środków ciężkości cąstck. IV. śrdnią prędkość środków ciężkości cąstck V. śrdni oduł pędu środków ciężkości cąstck VI. śrdni kwadrat pędu środków ciężkości cąstck. VII. śrdni pęd środków ciężkości cąstck B. Ignorując poostał stopni swobod, apisać i unorować rokład Mawlla-Boltanna dla rotacji aadsorbowanch cąstck wodoru ora nalźć wor na I. licbę cąstck, którch oduł ontu pędu awart jst w prdial [M,M+dM]. II. śrdni oduł ontu pędu cąstck III. śrdni kwadrat ontu pędu cąstck. IV. śrdni ont pędu cąstck C. Ignorując poostał stopni swobod, apisać i unorować rokład Mawlla-Boltanna dla osclacji aadsorbowanch cąstck wodoru ora nalźć wor na I. licbę cąstck, którch oduł wchlnia położnia równowagi awart jst w prdial [ ζ ; ζ + dζ ] II. śrdni oduł wchlnia położnia równowagi III. śrdni kwadrat wchlnia położnia równowagi IV. śrdni wchlni położnia równowagi D. Oblicć cipło właściw aadsorbowango wodoru w granic i wsokich, ii niskich tpratur., Zadani Cąstcka siarkowodoru jst aadsorbowana chicni w tn sposób, ż ato siarki stal spocwa w t sa punkci na płaskij powirchni kataliatora, a ato wodoru wkonują rotację w płascźni równolgłj do tj powirchni. I. Zapisać wór Mawlla-Boltanna, opisując w stani równowagi trodnaicnj licbę cąstck siarkowodoru poprdnigo adania, którch oduł ontu pędu dla ruchu obrotowgo atoów wodoru wokół osi prostopadłj do powirchni kataliatora i prchodącj pr ato siarki awart jst w prdial [M,M+dM]. Rokład unorować. II. Znalźć wor na a wartość najbardij prawdopodobną odułu ontu pędu; b wartość śrdnią ontu pędu; c pirwiastk wartości śrdnij kwadratu ontu pędu; Usrgować powżs wartości w porądku rosnąc. d Jak iniłb się śrdni kwadrat ontu pędu, gdb oba ato wodoru astąpion ostał dutr? III. Jaki jst, pr ałożniach prjętch w adaniu, olow cipło właściw aadsorbowango siarkowodoru?

23 Zadani Enrgia potncjalna dla trójwiarowgo iotropowgo osclatora haronicngo a postać: U k( + +. Traktując ato krstału nonu jako spół takich osclatorów stosującch się do rokładu Mawlla-Boltanna nalźć wor na: I. Licbę atoów, dla którch odpowidni składow wchlnia nalżą do prdiałów (, +d, (,+d, (, +d; II. licbę atoów ającch skladow, wchlnia w prdiałach (, +d, (, +d b wględu na wartość składowj ; III. licbę atoów, dla którch oduł wchlnia w płascźni ρ + awart jst w prdial ( ρ, ρ + d ρ, b wględu na kirunk wchlnia w tj płascźni i wartość. IV. najbardij prawdopodobną wartość ρ. V. licbę atoów, którch wchlnia położnia równowagi r + + awart jst w prdial (r, r+dr VI. najbardij prawdopodobną wartość wchlnia r.

24 Uupłnini Funkcja gaa Eulra dla licb naturalnch: Γ( n ( n! n N [u.] dla niparstch wilokrotności licb : π n ( n!! dla n,,... Γ( n + [u.] π dla n n Całki tpu a d n a d Γ( n + a> n+ a [u.] n n a - n a - n 6a -4 a d [u.4] [u.5] [u.6] n+ a Całki tpu d n n n n n+ a d a d a a d a 5 a d a n+ a d a Γ( n + n+ [u.7] [u.8] [u.9] [u.] Funkcja podcałkowa jst tu ilocn funkcji niparstj i parstj (a więc funkcją niparstą. W konskwncji: n+ a d [u.] 4

25 n a Całki tpu d n a d Γ( n + n+ a [u.] n n n n n a d a d a π a d π a 4 a d π a [u.] [u.4] [u.5] Funkcja podcałkowa jst tu ilocn dwóch funkcji parstch (funkcją parstą. W konskwncji: n a n a d d [u.6] 5

Termodynamika. Część 10. Elementy fizyki statystycznej klasyczny gaz doskonały. Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ

Termodynamika. Część 10. Elementy fizyki statystycznej klasyczny gaz doskonały. Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Trodynaika Część 1 Elnty fizyki statystycznj klasyczny gaz doskonały Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Użytczn całki ax2 dx = 1 2 a x ax2 dx = 1 2a ax2 dx = a a x 2 ax2 dx = 1 4a a x 3 ax2 dx = 1 2a

Bardziej szczegółowo

x od położenia równowagi

x od położenia równowagi RUCH HARMONICZNY Ruch powtarając się w regularnch odstępach casu nawa ruche okresow. Jeżeli w taki ruchu seroko rouiane odchlenie od stanu równowagi ( np. odchlenie as podcepionej do sprężn, wartość wektora

Bardziej szczegółowo

Przestrzeń liniowa R n.

Przestrzeń liniowa R n. MATEMATYKA IIb - Lcjan Kowalski Prestreń liniowa R n. Element (wektor) prestreni R n będiem onacać [,,, ] Element erow [,, L, ]. Diałania. a) ilocn element pre licbę: b) sma elementów [ c, c, ] c L, c

Bardziej szczegółowo

Mechanika kwantowa III

Mechanika kwantowa III Mecaika kwatowa III Opracowaie: Barbara Pac, Piotr Petele Powtóreie Moet pędu jest wielkością pojęciowo bardo istotą, gdż dla wsstkic pól o setrii sfercej operator jego kwadratu ( ˆM koutuje ailtoiae (

Bardziej szczegółowo

Oddziaływanie elektronu z materią

Oddziaływanie elektronu z materią Oddiaływani lktronu matrią p p X-ray p wt wt A wt p - lktron pirwotny, 0-3000V. wt - lktron wtórny, 0-0 V. A- lktron Augr a, 0-000V. X-ray- proiowani X, 000-000V. - plamon, 0-80 V. - fonon, 0,0-0,5V. Zdrni

Bardziej szczegółowo

ROZDZIAŁ V. STATYKA PRZESTRZENNYCH UKŁADÓW RAMOWYCH

ROZDZIAŁ V. STATYKA PRZESTRZENNYCH UKŁADÓW RAMOWYCH ROZDZIAŁ V. STATYKA PRZESTRZENNYCH UKŁADÓW RAMOWYCH Prstrnna konstrukcja ramowa jst najogólnijsm tpm konstrukcji prętowch. Elmntami ram prstrnnj można modlować wsstki omówionch dotchcas konstrukcji (krat

Bardziej szczegółowo

Postać Jordana macierzy

Postać Jordana macierzy Rodiał 8 Postać Jordana macier 8.1. Macier Jordana Niech F = R lub F = C. Macier J r () F r r postaci 1. 1... J r () =..........,.... 1 gdie F, nawam klatką Jordana stopnia r. Ocwiście J 1 () = [. Definicja

Bardziej szczegółowo

1. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW SIŁ. Redukcja płaskiego układu sił

1. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW SIŁ. Redukcja płaskiego układu sił . REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW IŁ Redukcja płaskiego układu sił Zadanie. Znaleźć wartość licbową i równanie linii diałania wpadkowej cterech sił predstawionch na rsunku. Wartości licbowe sił są następujące:

Bardziej szczegółowo

Rozdział 9. Baza Jordana

Rozdział 9. Baza Jordana Rodiał 9 Baa Jordana Niech X będie n wmiarową prestrenią wektorową nad ciałem F = R lub F = C Roważm dowoln endomorfim f : X X Wiem, że postać macier endomorfimu ależ od wboru ba w prestreni X Wiem również,

Bardziej szczegółowo

EPR. W -1/2 =-1/2 gµ B B

EPR. W -1/2 =-1/2 gµ B B Hamiltonian spinow Elektronow reonans paramanetcn jest wiąan absorpcją pola wsokiej cęstotliwości, która towars mianie orientacji spin w ewnętrnm polu manetcnm. Niesparowane spinowe moment manetcne µ s

Bardziej szczegółowo

5. PODSTAWOWE SFORMUŁOWANIA METODY ELEMENTÓW

5. PODSTAWOWE SFORMUŁOWANIA METODY ELEMENTÓW 5. PODSAWOW SFORMUŁOWANIA MODY LMNÓW SKOŃCZONYCH W NAWIĄZANIU DO RÓWNAŃ MCHANIKI KONINUUM 5. PODSAWOW SFORMUŁOWANIA MODY LMNÓW SKOŃCZONYCH W NAWIĄZANIU DO RÓWNAŃ MCHANIKI KONINUUM 5.. Podstawow równania

Bardziej szczegółowo

Pomiar bezpośredni przyrządem wskazówkowym elektromechanicznym

Pomiar bezpośredni przyrządem wskazówkowym elektromechanicznym . Rodzaj poiaru.. Poiar bezpośredni (prost) W przpadku poiaru pojednczej wielkości przrząde wskalowan w jej jednostkach wartość niedokładności ± określa graniczn błąd przrządu analogowego lub cfrowego

Bardziej szczegółowo

J. Szantyr - Wykład 7 Ruch ogólny elementu płynu

J. Szantyr - Wykład 7 Ruch ogólny elementu płynu J. Santr - Wkład 7 Rch ogóln element płn Rch ogóln ciała stwnego można predstawić jako smę premiescenia liniowego i obrot. Ponieważ płn nie mają stwności postaciowej, w rch płn dochodi dodatkowo do odkstałcenia

Bardziej szczegółowo

PRAWIDŁOWE ODPOWIEDZI I PUNKTACJA

PRAWIDŁOWE ODPOWIEDZI I PUNKTACJA MAŁOPOLSKI KONKURS MATEMATYCZNY Rok skoln 08/09 ETAP REJONOWY 0 grudnia 08 roku PRAWIDŁOWE ODPOWIEDZI I PUNKTACJA adanie odpowiedź punkt B 3 C 3 3 A 3 4 B 3 5 E 3 6 B 3 7 E 3 8 C 3 9 D 3 0 A 3 7 adania

Bardziej szczegółowo

Grupa obrotów. - grupa symetrii kuli, R - wszystkie możliwe obroty o dowolne kąty wokół osi przechodzących przez środek kuli

Grupa obrotów. - grupa symetrii kuli, R - wszystkie możliwe obroty o dowolne kąty wokół osi przechodzących przez środek kuli Grupa obrotów - grupa smetr kul R - wsstke możlwe obrot o dowolne kąt wokół os prechodącch pre środek kul nacej O 3 grupa obrotów właścwch - grupa cągła - każd obrót określa sę pre podane os l kąta obrotu

Bardziej szczegółowo

Przykład 6.3. Uogólnione prawo Hooke a

Przykład 6.3. Uogólnione prawo Hooke a Prkład 6 Uogónione prawo Hooke a Zwiąki międ odkstałceniami i naprężeniami w prpadku ciała iotropowego opisuje uogónione prawo Hooke a: ] ] ] a Rowiąując równania a wgędem naprężeń otrmujem wiąki: b W

Bardziej szczegółowo

ćwiczenie 211 Hardware'owa realizacja automatu z parametrem wewnętrznym 1. Synteza strukturalna automatu z parametrem wewnętrznym

ćwiczenie 211 Hardware'owa realizacja automatu z parametrem wewnętrznym 1. Synteza strukturalna automatu z parametrem wewnętrznym ATEDA INFOMATYI TEHNIZNE Ćwicnia laoratoryjn Logiki Układów yfrowych ćwicni Tmat: Hardwarowa raliacja automatu paramtrm wwnętrnym. ynta strukturalna automatu paramtrm wwnętrnym Punktm wyjścia synty strukturalnj

Bardziej szczegółowo

4.2.1. Środek ciężkości bryły jednorodnej

4.2.1. Środek ciężkości bryły jednorodnej 4..1. Środek ciężkości rł jednorodnej Brłą jednorodną nawam ciało materialne, w którm masa jest romiescona równomiernie w całej jego ojętości. Dla takic ciał arówno gęstość, jak i ciężar właściw są wielkościami

Bardziej szczegółowo

POTENCJALNE POLE SIŁ. ,F z 2 V. x = x y, F y. , F x z F z. y F y

POTENCJALNE POLE SIŁ. ,F z 2 V. x = x y, F y. , F x z F z. y F y POTENCJALNE POLE SIŁ POLE SKALARNE Polem skalarnm V(r) nawam funkcję prpisującą każdemu punktowi w prestreni licbę recwistą (skalar): V (r): r=(,, ) V (r) POLE WEKTOROWE SIŁ Polem wektorowm sił F(r) nawam

Bardziej szczegółowo

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. Macierze przekształceń liniowych. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. Macierze przekształceń liniowych. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t Zesaw adań : Preksałcenia liniowe. Maciere preksałceń liniowch () Kóre podanch niżej preksałceń ϕ : K n K m są preksałceniami liniowmi: a) n = m = 3, ϕ( + ) = +, b) n = m = 3, ϕ( ) = +, 3 + + + +, d) n

Bardziej szczegółowo

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t. x y + 2t 2x 3y + 5z t x z t

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t. x y + 2t 2x 3y + 5z t x z t Zesaw adań : Preksałcenia liniowe () Kóre podanch niżej preksałceń ϕ : K n K m są preksałceniami liniowmi: a) n = m = 3, ϕ( + +, b) n = m = 3, ϕ( +, 3 + + + +, d) n = m = 3, ϕ( +, c) n = m = 3, ϕ( e) n

Bardziej szczegółowo

Strukturalne elementy symetrii. Krystalograficzne grupy przestrzenne.

Strukturalne elementy symetrii. Krystalograficzne grupy przestrzenne. Uniwerstet Śląski Insttut Chemii Zakład Krstalografii Laboratorium Krstalografii Strukturalne element smetrii. Krstalograficne grup prestrenne. god. Cel ćwicenia: aponanie się diałaniem elementów smetrii

Bardziej szczegółowo

Definicja: Wektor nazywamy uogólnionym wektorem własnym rzędu m macierzy A

Definicja: Wektor nazywamy uogólnionym wektorem własnym rzędu m macierzy A Uogólnion wktory własnw Dfinicja: Wktor nazywamy uogólnionym wktorm własnym rzędu m macirzy A m do wartości własnj λ jśli ( A - I) m m- λ al ( A - λ I) Przykład: Znajdź uogólniony wktor własny rzędu do

Bardziej szczegółowo

Przejścia międzypasmowe

Przejścia międzypasmowe Pzjścia iędzypasow Funcja diltyczna Pzjścia iędzypasow związan są z polayzacją cuy ltonowj wwnątz dzni atoowyc - są odpowidzialn za część funcji diltycznj ε Wóćy do foalizu funcji diltycznj: ε las N (

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie reakcji dynamicznych oraz wyważanie ciała w ruchu obrotowym wokół stałej osi 8

Wyznaczanie reakcji dynamicznych oraz wyważanie ciała w ruchu obrotowym wokół stałej osi 8 Wnacanie reakcji dnaicnch ora wważanie ciała w ruchu oroow wokół sałej osi 8 Wprowadenie Jeśli dowolne ciało swne o asie jes w ruchu oroow wokół osi, o na podporach powsają reakcje A i B. Składowe ch reakcji

Bardziej szczegółowo

Uogólnione wektory własne

Uogólnione wektory własne Uogólnion wktory własn m Dfinicja: Wktor nazywamy uogólnionym wktorm własnym rzędu m macirzy A do wartości własnj λ jśli ( A - I) m m- λ al ( A - λ I) Przykład: Znajdź uogólniony wktor własny rzędu do

Bardziej szczegółowo

Wykład 1 Podstawy projektowania układów logicznych i komputerów Synteza i optymalizacja układów cyfrowych Układy logiczne

Wykład 1 Podstawy projektowania układów logicznych i komputerów Synteza i optymalizacja układów cyfrowych Układy logiczne Element cfrowe i układ logicne Wkład Literatura M. Morris Mano, Charles R. Kime Podstaw projektowania układów logicnch i komputerów, Wdawnictwa Naukowo- Technicne Giovanni De Micheli - Sntea i optmaliacja

Bardziej szczegółowo

E13. Siła Lorentza wyznaczenie stosunku e/m

E13. Siła Lorentza wyznaczenie stosunku e/m E3. Siła Lorntza wznaczni stosunku / Opracowała: Jadwiga Szdłowska Wstęp Elktron uiszczon w polu agntczn oddziałwają z ni jdni jśli są w ruchu. Zjawisko to jst wkorzstan do dtkcji pola agntczngo. Równiż

Bardziej szczegółowo

cz.2 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

cz.2 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 Wkład 8: Brła stwna c. Dr inż. Zbigniew Sklarski Katedra Elektroniki, paw. C-, pok.3 skla@agh.edu.pl http://laer.uci.agh.edu.pl/z.sklarski/ 05.04.08 Wdiał nformatki, Elektroniki i Telekomunikacji - Teleinformatka

Bardziej szczegółowo

napór cieczy - wypadkowy ( hydrostatyczny )

napór cieczy - wypadkowy ( hydrostatyczny ) 5. apór hdrostatcn i równowaga ciał płwającch Płn najdując się w stanie równowagi oddiałwuje na ścian ogranicające ropatrwaną jego objętość i sił te nawane są naporami hdrostatcnmi. Omawiana problematka

Bardziej szczegółowo

ZASADY ZACHOWANIA W FIZYCE

ZASADY ZACHOWANIA W FIZYCE ZASADY ZACHOWAIA: ZASADY ZACHOWAIA W FIZYCE Energii Pędu Moentu pędu Ładunku Liczb barionowej ZASADA ZACHOWAIA EERGII Praca sił zewnętrznej W = ΔE calk Ziana energii całkowitej Jeżeli W= to ΔE calk = ZASADA

Bardziej szczegółowo

Wykład 2: Atom wodoru

Wykład 2: Atom wodoru Wykład : Ato wodou Równani Schödinga Kwantowani ngii Wida atoow wodou Kwantowani ontu pędu Liczby kwantow Część adialna i kątowa funkcji falowj Radialny ozkład gęstości pawdopodobiństwa Kontuy obitali

Bardziej szczegółowo

Zjawisko Zeemana (1896)

Zjawisko Zeemana (1896) iczby kwantow Zjawisko Zana (1896) Badani inii widowych w siny pou agntyczny, prowadzi do rozszczpini pozioów nrgtycznych. W odu Bohra, kwantowani orbitango ontu pędu n - główna iczba kwantowa n = 1,,

Bardziej szczegółowo

PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:

PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa: PRW ZCHOWNI Pawa achowania nabadie fundamentalne pawa: o ewnętne : pawo achowania pędu, pawo achowania momentu pędu, pawo achowania enegii; o wewnętne : pawa achowania np. całkowite licb nukleonów w eakci

Bardziej szczegółowo

Pręty silnie zakrzywione 1

Pręty silnie zakrzywione 1 Pęt silnie akwione. DEFIICJ Pętem silnie akwionm nawam pęt, któego oś jest płaską kwą, a stosunek wmiau pekoju popecnego (leżącego w płascźnie kwin) do pomienia kwin osi ciężkości () pęta spełnia waunek.

Bardziej szczegółowo

Ruch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna

Ruch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna Ruch kulist brł. Kąt Eulera. Precesja regularna Ruchem kulistm nawam ruch, w casie którego jeden punktów brł jest stale nieruchom. Ruch kulist jest obrotem dookoła chwilowej osi obrotu (oś ta mienia swoje

Bardziej szczegółowo

KONWENCJA ZNAKOWANIA MOMENTÓW I WZÓR NA NAPRĘŻENIA

KONWENCJA ZNAKOWANIA MOMENTÓW I WZÓR NA NAPRĘŻENIA ĆWICZENIE 5 KONWENCA ZNAKOWANIA OENTÓW I WZÓR NA NAPRĘŻENIA Wektor momentu pr ginaniu ukośnm można rutować na osie,, będące głównmi centralnmi osiami bewładności prekroju. Prjmujem konwencję nakowania

Bardziej szczegółowo

± - małe odchylenie od osi. ± - duże odchylenie od osi

± - małe odchylenie od osi. ± - duże odchylenie od osi TYGONOMETRYCZNE Przjmujm, ż znn są dfinicj i podstwow włsności funkcji trgonomtrcznch. Zprzntujm poniżj kilk prktcznch sposobów szbkigo, prktczngo obliczni wrtości funkcji trgonomtrcznch, rozwiązwni równń

Bardziej szczegółowo

J. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie

J. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie J. antr - Wkład Napór hdrostatcn Napór hdrostatcn na ścian płaskie Napór elementarn: d n( p pa ) d nρgd Napór całkowit: ρg nd ρgn d gdie: C Napór hdrostatcn na ścianę płaską predstawia układ elementarnch

Bardziej szczegółowo

GRUPY SYMETRII Symetria kryształu

GRUPY SYMETRII Symetria kryształu GRUPY SYMETRII Smetria krstału Zamknięte (punktowe) operacje smetrii (minimum jeden punkt prestreni nie porusa się wskutek astosowania amkniętej operacji smetrii): Obrot i obrot inwersjne; Inwersja (smetria

Bardziej szczegółowo

I. Rachunek wektorowy i jego zastosowanie w fizyce.

I. Rachunek wektorowy i jego zastosowanie w fizyce. Blok 1: Rachunek wektorow i jego astosowanie w fice Podstawowe wielkości ficne w kinematce Opis ruchu w różnch układach odniesienia Ruch wględn I Rachunek wektorow i jego astosowanie w fice Wsstkie wielkości

Bardziej szczegółowo

σ x σ y σ z σ z, Adam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Równania fizyczne.

σ x σ y σ z σ z, Adam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Równania fizyczne. Ada Bodnar: Wtrałość Materiałów. Równania ficne. 7. RÓWNANIA FIZCZN 7.. Zwiąki ięd stane odkstałcenia i naprężenia. I i II postać równań Hooke a Zależność deforacji brł od obciążeń ewnętrnch naruca istnienie

Bardziej szczegółowo

ZŁOŻONE RUCHY OSI OBROTOWYCH STEROWANYCH NUMERYCZNIE

ZŁOŻONE RUCHY OSI OBROTOWYCH STEROWANYCH NUMERYCZNIE KOMISJA BUDOWY MASZYN PAN ODDZIAŁ W POZNANIU Vol. 6 nr Archiwum Technologii Masn i Automatacji 6 ROMAN STANIEK * ZŁOŻONE RUCHY OSI OBROTOWYCH STEROWANYCH NUMERYCZNIE W artkule predstawiono ależności matematcne

Bardziej szczegółowo

Elektroniczne systemy bezpieczeństwa mogą występować w trzech rodzajach struktur. Są to struktury typu: - skupionego, - rozproszonego, - mieszanego.

Elektroniczne systemy bezpieczeństwa mogą występować w trzech rodzajach struktur. Są to struktury typu: - skupionego, - rozproszonego, - mieszanego. A. Cl ćwicznia Clm ćwicznia jst zapoznani się z wskaźnikami nizawodnościowymi lktronicznych systmów bzpiczństwa oraz wykorzystanim ich do optymalizacji struktury nizawodnościowj systmu.. Część tortyczna

Bardziej szczegółowo

3. Metody rozwiązywania zagadnień polowych

3. Metody rozwiązywania zagadnień polowych 3. Metod rowiąwania agadnień polowch 3.. Dokładne metod anali pola Dokładne metod anali pola powalają na uskanie dokładnego rowiąania równania róŝnickowego lub całkowego w dowolnm punkcie obsaru diałania

Bardziej szczegółowo

W-24 (Jaroszewicz) 22 slajdy Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego. Cząstka w studni potencjału. przykłady efektu tunelowego

W-24 (Jaroszewicz) 22 slajdy Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego. Cząstka w studni potencjału. przykłady efektu tunelowego Kyongju, Kora, April 999 W-4 (Jaroszwicz) slajdy Na podstawi przntacji prof. J. Rutowsigo Fizya wantowa 3 Cząsta w studni potncjału sończona studnia potncjału barira potncjału barira potncjału o sończonj

Bardziej szczegółowo

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkow Hamiltona energia funkcja falowa h d d d + + m d d dz

Bardziej szczegółowo

Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli

Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli napisał Michał Wierzbicki Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli Rozważmy kulę o promieniu R, wykonaną z materiału ferromagnetycznego o stałej magnetyzacji M = const, skierowanej wzdłuż osi z. Gęstość

Bardziej szczegółowo

Rozkład Maxwell a prędkości cząsteczek gazu Prędkości poszczególnych cząsteczek mogą być w danej chwili dowolne

Rozkład Maxwell a prędkości cząsteczek gazu Prędkości poszczególnych cząsteczek mogą być w danej chwili dowolne Rozkład Maxwll a rędkośi ząstzk gazu 9-9. Rozkład Maxwll a rędkośi ząstzk gazu Prędkośi oszzgólnyh ząstzk ogą być w danj hwili dowoln 3 a tylko rędkość śrdnia kwadratowa wynosi sk. Można się jdnak sodziwać,

Bardziej szczegółowo

Pochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:

Pochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać: ochodna kierunkowa i gradient Równania parametrcne prostej prechodącej pre punkt i skierowanej wdłuż jednostkowego wektora mają postać: Oblicam pochodną kierunkową u ( u, u ) 1 + su + su 1 (, ) d d d ˆ

Bardziej szczegółowo

BADANIE CYFROWYCH UKŁADÓW ELEKTRONICZNYCH TTL strona 1/7

BADANIE CYFROWYCH UKŁADÓW ELEKTRONICZNYCH TTL strona 1/7 BADANIE CYFROWYCH UKŁADÓW ELEKTRONICZNYCH TTL strona 1/7 BADANIE CYFROWYCH UKŁADÓW ELEKTRONICZNYCH TTL 1. Wiadomości wstępne Monolitcne układ scalone TTL ( ang. Trasistor Transistor Logic) stanowią obecnie

Bardziej szczegółowo

1. Podstawy rachunku wektorowego

1. Podstawy rachunku wektorowego 1 Postaw rachunku wektorowego Wektor Wektor est wielkością efiniowaną pre ługość (mouł) kierunek iałania ora wrot Dwa wektor o tm samm moule kierunku i wrocie są sobie równe Wektor presunięt równolegle

Bardziej szczegółowo

Podstawy wytrzymałości materiałów

Podstawy wytrzymałości materiałów Podstaw wtrmałości materiałów IMiR - MiBM - Wkład Nr 5 Analia stanu odkstałcenia Składowe stanu odkstałcenia, uogólnione prawo Hooke a, prawo Hooke a dla cstego ścinania, wględna miana objętości, klasfikacja

Bardziej szczegółowo

P K. Położenie punktu na powierzchni kuli określamy w tym układzie poprzez podanie dwóch kątów (, ).

P K. Położenie punktu na powierzchni kuli określamy w tym układzie poprzez podanie dwóch kątów (, ). Materiał ddaktcne Geodeja geometrcna Marcin Ligas, Katedra Geomatki, Wdiał Geodeji Górnicej i Inżnierii Środowiska UKŁADY WSPÓŁZĘDNYCH NA KULI Pierwsm prbliżeniem kstałtu Ziemi (ocwiście po latach płaskich

Bardziej szczegółowo

>> ω z, (4.122) Przybliżona teoria żyroskopu

>> ω z, (4.122) Przybliżona teoria żyroskopu Prybliżona teoria żyroskopu Żyroskopem naywamy ciało materialne o postaci bryły obrotowej (wirnika), osadone na osi pokrywającej się osią geometrycną tego ciała wanej osią żyroskopową. ζ K θ ω η ω ζ y

Bardziej szczegółowo

Dynamika układu punktów materialnych

Dynamika układu punktów materialnych Daka układu puktów ateralch Układ puktów ateralch jest to bór puktów ateralch, w któr ruch każdego puktu jest ależ od ruchu ch puktów. P P,,,,,,,,,,,, sł wewętre P P P sł ewętre Układ puktów ateralch sł

Bardziej szczegółowo

Przykład 3.7. Naprężenia styczne przy zginaniu belki cienkościennej.

Przykład 3.7. Naprężenia styczne przy zginaniu belki cienkościennej. Prkład.7. Naprężenia tcne pr ginaniu belki cienkościennej. Wnac rokład naprężenia tcnego w prekroju podporowm belki wpornikowej o prekroju cienkościennm obciążonej na wobodnm końcu pionową iłą P. Siła

Bardziej szczegółowo

,..., u x n. , 2 u x 2 1

,..., u x n. , 2 u x 2 1 . Równania różnickowe cąstkowe Definicja. Równaniem różnickowm cąstkowm (rrc) nawam równanie różnickowe, w którm wstępuje funkcja niewiadoma dwóch lub więcej miennch i jej pochodne cąstkowe. Ogólna postać

Bardziej szczegółowo

Całkowanie przez podstawianie i dwa zadania

Całkowanie przez podstawianie i dwa zadania Całkowanie przez podstawianie i dwa zadania Antoni Kościelski Funkcje dwóch zmiennch i podstawianie Dla funkcji dwóch zmiennch zachodzi następując wzór na całkowanie przez podstawianie: f(x(a, b), (a,

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD 6. MODELE OBIEKTÓW 3-D3 część 2. 1. Powierzchnie opisane parametrycznie. Plan wykładu: Powierzchnie opisane parametrycznie

WYKŁAD 6. MODELE OBIEKTÓW 3-D3 część 2. 1. Powierzchnie opisane parametrycznie. Plan wykładu: Powierzchnie opisane parametrycznie WYKŁAD 6. owierchnie opisane paraetrcnie MODELE OIEKÓW -D cęść (,v (,v (,v f (,v f (,v f (,v v in in v v a a lan wkład: owierchnie opisane paraetrcnie v a v Krwe paraetrcne w -D D (krwa Herite a v in (,v

Bardziej szczegółowo

Fizyka dla Informatyków Wykład 7 Mechanika Ośrodków Ciągłych

Fizyka dla Informatyków Wykład 7 Mechanika Ośrodków Ciągłych Fizyka dla Informatyków Wykład 7 Mechanika Ośrodków Ciągłych Katedra Informatyki Stosowanej PJWSTK 2009 Spis treści Spis treści 1 Wstęp 2 3 4 5 Ciało sprężyste Spis treści Spis treści 1 Wstęp 2 3 4 5 Ciało

Bardziej szczegółowo

Zginanie Proste Równomierne Belki

Zginanie Proste Równomierne Belki Zginanie Proste Równomierne Belki Prebieg wykładu : 1. Rokład naprężeń w prekroju belki. Warunki równowagi. Warunki geometrycne 4. Zwiąek fiycny 5. Wskaźnik wytrymałości prekroju na ginanie 6. Podsumowanie

Bardziej szczegółowo

Geometria analityczna w przestrzeni. Kierunek. Długość. Zwrot

Geometria analityczna w przestrzeni. Kierunek. Długość. Zwrot - podstawowe pojęcia Geometria analitcna w prestreni Wektorem acepionm w prestreni R 3 nawam uporądkowaną parę punktów A ora B i onacam go pre AB. Punkt A nawam jego pocątkiem, a punkt B - jego końcem.

Bardziej szczegółowo

Rachunek Prawdopodobieństwa MAP1151, 2011/12 Wydział Elektroniki Wykładowca: dr hab. Agnieszka Jurlewicz

Rachunek Prawdopodobieństwa MAP1151, 2011/12 Wydział Elektroniki Wykładowca: dr hab. Agnieszka Jurlewicz 1 Rachunk Prawdopodobiństwa MAP1151, 011/1 Wydział Elktroniki Wykładowca: dr hab. Agniszka Jurlwicz Listy zadań nr 5-6 Opracowani: dr hab. Agniszka Jurlwicz Lista 5. Zminn losow dwuwymiarow. Rozkłady łączn,

Bardziej szczegółowo

Elementy symetrii makroskopowej w ujęciu macierzowym.

Elementy symetrii makroskopowej w ujęciu macierzowym. Uniwerstet Śląski Insttut Chemii Zakład Krstalografii Laboratorium Krstalografii Element smetrii makroskopowej w ujęciu macierowm. 2 god. Cel ćwicenia: tworenie macier smetrii elementów smetrii makroskopowej

Bardziej szczegółowo

Rozwiazania zadań. Zadanie 1A. Zadanie 1B. Zadanie 2A

Rozwiazania zadań. Zadanie 1A. Zadanie 1B. Zadanie 2A Rowiaania adań Zadanie A = ( i) = 4 8i 4 = 8i Badam licbȩ espolon a 8i Jej moduł 8i jest równ 8 Jej postać espolona jest równa 8(cosα + isinα) α = /π St ad cosα = i sinα = Mam pierwiastki które oblicam

Bardziej szczegółowo

BUDOWA ATOMU cd. MECHANIKA KWANTOWA

BUDOWA ATOMU cd. MECHANIKA KWANTOWA BUDOWA ATOMU cd. ajmuje się opisem ruchu cąstek elementarnch, układ można opiswać posługując się współrędnmi określającmi położenie bądź pęd, współrędne określa się pewnm prbliżeniem, np. współrędną dokładnością

Bardziej szczegółowo

Funkcje pola we współrzędnych krzywoliniowych cd.

Funkcje pola we współrzędnych krzywoliniowych cd. Funkcje pola we współrędnych krywoliniowych cd. Marius Adamski 1. spółrędne walcowe. Definicja. Jeżeli M jest rutem punktu P na płascynę xy, a r i ϕ są współrędnymi biegunowymi M, to mienne u = r, v =

Bardziej szczegółowo

Powierzchnie stopnia drugiego

Powierzchnie stopnia drugiego Algebra WYKŁAD 3 Powierchnie sopnia drugiego Deinicja Powierchnią sopnia drugiego kwadrką nawam biór punków presreni rójwmiarowej, spełniającch równanie A B C D E F G H I K gdie A, B,, K są sałmi i prnajmniej

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie ruchliwości i koncentracji nośników prądu w półprzewodnikach metodą efektu Halla

Wyznaczanie ruchliwości i koncentracji nośników prądu w półprzewodnikach metodą efektu Halla Ćwicenie 13 Wnacanie ruchliwości i koncentracji nośników prądu w półprewodnikach metodą efektu alla Cel ćwicenia Celem ćwicenia jest aponanie się e jawiskiem alla, stałoprądową metodą badania efektu alla,

Bardziej szczegółowo

Mikroskopia polaryzacyjna

Mikroskopia polaryzacyjna Mikroskopia polaracja Wktorow opis fali lktromagtcj r,t H r,t Dr,t B r,t -wktor atężia pola lktrcgo -wktor atężia pola magtcgo -wktor idukcji dilktrcj -wktor idukcji magtcj Wktor t, którch współręd alżą

Bardziej szczegółowo

25. RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE PIERWSZEGO RZĘDU. y +y tgx=sinx

25. RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE PIERWSZEGO RZĘDU. y +y tgx=sinx 5. RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE PIERWSZEGO RZĘDU 5.1. Pojęcia wstępne. Klasfikacja równań i rozwiązań Rozróżniam dwa zasadnicze tp równań różniczkowch: równania różniczkowe zwczajne i równania różniczkowe cząstkowe.

Bardziej szczegółowo

Obliczanie indukcyjności cewek

Obliczanie indukcyjności cewek napisał Michał Wierzbicki Obliczanie indukcyjności cewek Indukcyjność dla cewek z prądem powierzchniowym Energia zgromadzona w polu magnetycznym dwóch cewek, przez uzwojenia których płyną prądy I 1 i I

Bardziej szczegółowo

MES W ANALIZIE SPRĘŻYSTEJ UKŁADÓW PRĘTOWYCH

MES W ANALIZIE SPRĘŻYSTEJ UKŁADÓW PRĘTOWYCH MES W ANALIZIE SPRĘŻYS UKŁADÓW PRĘOWYCH Prykłady obliceń Belki Lidia FEDOROWICZ Jan FEDOROWICZ Magdalena MROZEK Dawid MROZEK Gliwice 7r. 6-4 Lidia Fedorowic, Jan Fedorowic, Magdalena Mroek, Dawid Mroek

Bardziej szczegółowo

INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PROCESOWEJ, MATERIAŁOWEJ I FIZYKI STOSOWANEJ POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA ĆWICZENIE NR MR-2

INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PROCESOWEJ, MATERIAŁOWEJ I FIZYKI STOSOWANEJ POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA ĆWICZENIE NR MR-2 INTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PROCEOWEJ, MATERIAŁOWEJ I FIZYKI TOOWANEJ POLITECHNIKA CZĘTOCHOWKA LABORATORIUM Z PRZEDMIOTU METODY REZONANOWE ĆWICZENIE NR MR- EPR JONÓW Ni W FLUOROKRZEMIANIE NIKLU I.

Bardziej szczegółowo

2. Architektury sztucznych sieci neuronowych

2. Architektury sztucznych sieci neuronowych - 8-2. Architktury sztucznych sici nuronowych 2.. Matmatyczny modl nuronu i prostj sici nuronowj Sztuczn sici nuronow są modlami inspirowanymi przz strukturę i zachowani prawdziwych nuronów. Podobni jak

Bardziej szczegółowo

Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..)

Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..) Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..) 24.02.2014 Prawa Keplera Na podstawie obserwacji zgromadzonych przez Tycho Brahe (głównie obserwacji Marsa)

Bardziej szczegółowo

ANALIZA KONSTRUKCJI POWŁOKOWEJ. CIENKOŚCIENNY ZBIORNIK CIŚNIENIOWY

ANALIZA KONSTRUKCJI POWŁOKOWEJ. CIENKOŚCIENNY ZBIORNIK CIŚNIENIOWY Cw3_biornik.doc ANALIZA KONTRUKCJI POWŁOKOWEJ. CIENKOŚCIENNY ZBIORNIK CIŚNIENIOWY 1. W P R O W A D Z E N I E Ciało utworone pre dwie akrwione powierchnie nawane jest powłoką, jeśli preciętna odlełość pomięd

Bardziej szczegółowo

w rozrzedzonych gazach atomowych

w rozrzedzonych gazach atomowych w rozrzdzonych gazach atomowych Anna Okopińska Instytut Fizyki II. T E O R IA Z DE G E N E R O WA N Y C H G A Z Ó W DO S K O N A Ł Y C H Mchanika cząstki kwantowj Cząstkę kwantową w polu siły o potncjal

Bardziej szczegółowo

Algebra liniowa z geometrią analityczną. WYKŁAD 11. PRZEKSZTAŁCENIE LINIOWE WARTOŚCI I WEKTORY WŁASNE Przekształcenie liniowe

Algebra liniowa z geometrią analityczną. WYKŁAD 11. PRZEKSZTAŁCENIE LINIOWE WARTOŚCI I WEKTORY WŁASNE Przekształcenie liniowe lgbr liio gomtrią litcą / WYKŁD. PRZEKSZTŁCENIE LINIOWE WRTOŚCI I WEKTORY WŁSNE Prkstłci liio Diicj Prporądkoi ktorom R ktoró k R, : jst prkstłcim liiom td i tlko td gd: k k k k c c c c c Postć prkstłci

Bardziej szczegółowo

cos(ωt) ω ( ) 1 cos ω sin(ωt)dt = sin(ωt) ω cos(ωt)dt i 1 = sin ω i ( 1 cos ω ω 1 e iωt dt = e iωt iω II sposób: ˆf(ω) = 1 = e iω 1 = i(e iω 1) i ω

cos(ωt) ω ( ) 1 cos ω sin(ωt)dt = sin(ωt) ω cos(ωt)dt i 1 = sin ω i ( 1 cos ω ω 1 e iωt dt = e iωt iω II sposób: ˆf(ω) = 1 = e iω 1 = i(e iω 1) i ω Rachunk prawdopodobiństwa MAP6 Wydział Elktroniki, rok akad. 8/9, sm. ltni Wykładowca: dr hab. A. Jurlwicz Przykłady do listy : Transformata Fourira Przykłady do zadania. : Korzystając z dfinicji wyznaczyć

Bardziej szczegółowo

Zadanie 0 Obliczyć całki. Wyniki sprawdzić obliczając pochodne otrzymanych funkcji pierwotnych. x 4. x x. x x 1 , 11)

Zadanie 0 Obliczyć całki. Wyniki sprawdzić obliczając pochodne otrzymanych funkcji pierwotnych. x 4. x x. x x 1 , 11) PR DOMOW ŁK NIEOZNZON / Zadanie Oblicć całki Wniki prawdić oblicając pochodne ormanch funkcji pierwonch ) d ) d ) d ) d Zadanie Oblicć całki nieonacone całkując pre cęści ) ln d ) co d ) ln d ) d ) arcg

Bardziej szczegółowo

Gaz doskonały model idealnego układu bardzo wielu cząsteczek, które: i. mają masę w najprostszym przypadku wszystkie taką samą

Gaz doskonały model idealnego układu bardzo wielu cząsteczek, które: i. mają masę w najprostszym przypadku wszystkie taką samą Terodynaika 16-1 16 Terodynaika Założenia teorii kinetycno oekuarnej Ga doskonały ode ideanego układu bardo wieu cąstecek, które: i ają asę w najprostsy prypadku wsystkie taką saą, ii nie ają objętości

Bardziej szczegółowo

PARCIE GRUNTU. Przykłady obliczeniowe. Zadanie 1.

PARCIE GRUNTU. Przykłady obliczeniowe. Zadanie 1. MECHANIA GRUNTÓW ćwicznia, dr inż. Irnusz Dyka irunk studiów: Budownictwo Rok III, s. V Zadani. PARCIE GRUNTU Przykłady obliczniow Przdstawion zostały wyniki obliczń parcia czynngo i birngo (odporu) oraz

Bardziej szczegółowo

Podstawy wytrzymałości materiałów

Podstawy wytrzymałości materiałów Podstaw wtrmałości materiałów IMiR -IA- Wkład Nr 9 Analia stanu odkstałcenia Składowe stanu odkstałcenia, uogólnione prawo Hooke a, prawo Hooke a dla cstego ścinania, wględna miana objętości, klasfikacja

Bardziej szczegółowo

III. LICZBY ZESPOLONE

III. LICZBY ZESPOLONE Pojęcie ciała 0 III LICZBY ZESPOLONE Defiicja 3 Niech K będie dowolm biorem Diałaiem wewętrm (krótko będiem mówić - diałaiem) w biore K awam każdą fukcję o : K K K Wartość fukcji o dla elemetów K oacam

Bardziej szczegółowo

Zad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji.

Zad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji. Zad. 1.1. Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji. Zad. 1.1.a. Funkcja: ϕ = sin2x Zad. 1.1.b. Funkcja: ϕ = e x 2 2 Operator: f = d2 dx

Bardziej szczegółowo

Algebra z geometrią 2012/2013

Algebra z geometrią 2012/2013 Algebra geometrią 22/23 Seria XVI Javier de Lucas Zadanie. Wnacć rąd macier: A :, B : 2 4 3 4 3 2 3 3 5 7 3 3 6 3 Rowiąanie: Macier A: Sposób: Rąd macier to wmiar prestreni generowanej pre jej kolumn.

Bardziej szczegółowo

R Z N C. p11. a!b! = b (a b)!b! d n dx n [xn sin x] = x n(n k) (sin x) (n) = n(n 1) (n k + 1) sin(x + kπ. n(n 1) (n k + 1) sin(x + lπ 2 )

R Z N C. p11. a!b! = b (a b)!b! d n dx n [xn sin x] = x n(n k) (sin x) (n) = n(n 1) (n k + 1) sin(x + kπ. n(n 1) (n k + 1) sin(x + lπ 2 ) 5 Z N p ) a a + b)! b ) a!b! a a! b a b)!b! p n n k nn k) n ) n k) d n d n [n sin ] n nn k) sin ) n) k n nn ) n k + ) sin + lπ ) k d n d n [n sin ] n k ) n n ) n k) sin ) k) k n k ) n nn ) n k + ) sin

Bardziej szczegółowo

pionowe od kół suwnic, zgodnie z warunków równowagi statecznej (rys. 6.4) dla

pionowe od kół suwnic, zgodnie z warunków równowagi statecznej (rys. 6.4) dla 6.7. Prkład oblicania słupa pełnościennego esakad podsuwnicowej Pełnościenne słup esakad podsuwnicowej podpierają or podsuwnicowe na kórch pracują suwnice pomosowe naorowe o udźwigach i paramerach echnicnch

Bardziej szczegółowo

13. Optyka Polaryzacja przez odbicie.

13. Optyka Polaryzacja przez odbicie. 13. Optyka 13.8. Polaryzaja przz odbii. x y z Fala lktromagntyzna, to fala poprzzna. Wktory E i są prostopadł do kirunku rozhodznia się fali. W wszystkih punktah wktory E (podobni jak ) są do sibi równolgł.

Bardziej szczegółowo

Zginanie ukośne LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW. Katedra Wytrzymałości Materiałów i Metod Komputerowych Mechaniki

Zginanie ukośne LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW. Katedra Wytrzymałości Materiałów i Metod Komputerowych Mechaniki Katedra Wtrmałości Materiałów i Metod Komputerowch Mechaniki Wdiał Mechanicn Technologicn Politechnika Śląska LABORATORUM WYTRZYMAŁOŚC MATERAŁÓW Zginanie ukośne ZGNANE UKOŚNE 2 1. CEL ĆWCZENA Ćwicenie

Bardziej szczegółowo

ENERGIA SPRĘŻYSTA 1 1. BILANS ENERGETYCZNY 2. RÓWNANIE STANU, POTENCJAŁ SIŁ WEWNĘTRZNYCH

ENERGIA SPRĘŻYSTA 1 1. BILANS ENERGETYCZNY 2. RÓWNANIE STANU, POTENCJAŁ SIŁ WEWNĘTRZNYCH NRG SPRĘŻYST. BLNS NRGTYCZNY.. PODSTO POJĘC Układ ic - ciało (lub układ ciał) łożoe uktów aterialch Otoceie - obsar otacając układ ic Ziee stau terodaicego - araetr charakterujące sta układu i otoceia

Bardziej szczegółowo

Algorytm projektowania dolnoprzepustowych cyfrowych filtrów Buttlewortha i Czebyszewa

Algorytm projektowania dolnoprzepustowych cyfrowych filtrów Buttlewortha i Czebyszewa Zadanie: Algorytm projektowania dolnopreputowych cyfrowych filtrów Buttlewortha i Cebyewa Zaprojektować cyfrowe filtry Buttlewortha i Cebyewa o natępujących parametrach: A p = 1,0 db makymalne tłumienie

Bardziej szczegółowo

Funkcje wielu zmiennych

Funkcje wielu zmiennych Funkcje wielu miennch wkład MATEMATYKI Automatka i robotka studia niestacjonarne sem II, rok ak 2009/2010 Katedra Matematki Wdiał Informatki Politechnika Białostocka Niech R ndef ={( 1, 2,, n ): 1 R 2

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA BUDOWLI 2 PRACA SIŁ WEWNĘTRZNYCH W PRĘTACH

MECHANIKA BUDOWLI 2 PRACA SIŁ WEWNĘTRZNYCH W PRĘTACH Oga Kopac, am Łogowski, Wojciech Pawłowski, ichał Płotkowiak, Krstof mber Konsutacje naukowe: prof. r hab. JERZY RKOWSKI Ponań /3 ECHIK BUDOWI Praca sił normanch Siła normana prpomnienie (): Jest to siła

Bardziej szczegółowo

Ekscytony Wanniera Motta

Ekscytony Wanniera Motta ozpatrzmy oddziaływani lktronu o wktorz falowym bliskim minimum pasma przwodnictwa oraz dziury z obszaru blisko wirzcołka pasma walncyjngo. Zakładamy, ż oba pasma są sfryczni symtryczn, a ic kstrma znajdują

Bardziej szczegółowo

CHARAKTERYSTYKA OBCIĄŻENIOWA

CHARAKTERYSTYKA OBCIĄŻENIOWA Opracowani: dr inż. Ewa Fudalj-Kostrzwa CHARAKTERYSTYKA OBCIĄŻENIOWA Charaktrystyki obciążniow są wyznaczan w ramach klasycznych statycznych badań silników zarówno dla silników o zapłoni iskrowym jak i

Bardziej szczegółowo

Bryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka

Bryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka Bryła sztywna Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka Moment bezwładności Prawa ruchu Energia ruchu obrotowego Porównanie ruchu obrotowego z ruchem postępowym Przypomnienie Równowaga bryły

Bardziej szczegółowo

Elektrostatyka, cz. 1

Elektrostatyka, cz. 1 Podstawy elektromagnetyzmu Wykład 3 Elektrostatyka, cz. 1 Prawo Coulomba F=k q 1 q 2 r 2 1 q1 q 2 Notka historyczna: 1767: John Priestley - sugestia 1771: Henry Cavendish - eksperyment 1785: Charles Augustin

Bardziej szczegółowo