Podstawy mechaniki kwantowej.

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Podstawy mechaniki kwantowej."

Transkrypt

1 Podsawy ecaii waowej. a Rówaie Scödigea zależe od czasu b Pobabilisycza iepeacja fucji falowej c Zasada ieozaczoości i pobabilisyczy caae pzewidywań ecaii waowej, pacza falowa d Rówaie Scödigea iezależe od czasu, sa sacjoay. e Waui aładae a fucje falową

2 Fucja falowa dla cząsi swobodej Związe iędzy własościai opusulayi cząsi E oaz p a jej własościai falowyi ω, λ, : E v ω ω p π λ π ω-częsość ołowa λ-długość fali E-eegia Załóży iż cząsa wyazująca własości falowe pousza się w obszaze sałego poecjału V0 (a cząsę w ujęciu lasyczy ie działa wówczas żada siła. Gdy cząsa a pousza się w ieuu usaloy pzez zwo osi O i a eegię E o odpowiada jej fucja falowa ająca posać zespoloej fali płasiej aoiczej α (, i Ae ( ω Gdy A jes liczbą zeczywisą o część zeczywisa fucji Re( Acos ( ω p-pęd π λ -liczba falowa (-sała Placa e i cosα + i siα A-sała dowola (, i Ae jes ówa i oże opisywać fale płasą aoiczą (p. eleoageyczą popagującą wzdłuż osi O. Fucje ego ypu wyozysać oża do opisu zjawisa iefeecji i dyfacji ( ω

3 Re( Acos Fucja spełia asępujące ówaie falowe ( ω d 1 d 0 (* V-pędość fali d V d ω gdy zacodzi elacja 0 ω V (** V Wiąże oo z Pzy pzyjęciu iż Vc (c pędośćświała jes oo ówaie falowy dla fali eleoageyczej wyiający z ówań Mawella i oże opisywać ylo fooy czyli cząsi o zeowej asie spoczyowej pouszające się z pędością świała Pzy uwzględieiu elacji słuszyc dla cząse aeialyc ja i fooów E ω λ p wyia z iej bowie poiższy związe poiędzy eegią i pęde cząsi π E ω V V V pv π λ λ słuszy ylo dla cząse o zeowej asie spoczyowej czyli fooów pc

4 Poszuiwaie ówaia Scödigea. falowego dla cząse o iezeowej asie spoczyowej (w wesji iealaywisyczej Rówaie opisujące fale aeii związaą z cząsą o iezeowej asie spoczyowej pouszającą się z pędością zaczie iejszą od pędości świała w obszaze sałego zeowego poecjału V0 usi być zgode z elacją p E Uwzględiając elacje de Boglie a p λ E ω usi z iego wyiać poiższa elacja iedzy liczba falowa i częsością dgań ω Pzyjując fucję falową w posaci dla óej widać iż iω oża zauważyć iż ówaie o wio wiązać oża je pzyjąć w posaci i ( i( ω, Ae z i Uwaga: Rówaia (* ie spełia fucja Re( Acos( ω (*

5 Wyia sąd o iż w pzypadu gdy fucje są ozwiązaiai ówaia (* czyli zacodzi o i fucja spełia o sao ówaie, a zae spełioa jes zasada supepozycji i w pzyjęy foalizie oża zjawiso iefeecji fal aeii spełiającyc ówaie (* opisywać w sposób podoby ja w pzypadu fal ecaiczyc i eleoageyczyc i (* ( ( , i A e ω ( (, i A e ω 1 1 ω ω ( ( w,,, ( 1 + W pzypadu ucu w pzeszei ójwyiaowej ówaie (* zeba ieco zodyfiować + + z y i z y + + gdzie -opeao Laplace a Rówaie jes ówaie liiowy

6 i Wówczas gdy o i ω E i ówaie (* jes zgode z elacją ylo wówczas gdy cząsa pousza się w obszaze sałego poecjału V0 W pzypadu ucu w obszaze o V 0 w y w szczególości poecjale zależy od położeia (w óy lasyczie a cząsę działa siła ależy ówaie uzupełić o dodaowy czło Poecjał, w óy pousza się cząsa, ówy jej eegii poecjalej + V i Powyższe ówaie opisujące cząsę ieelaywisyczą o iezeowej asie zosało sfoułowae pzez Ewia Scödigea w 196 ou, pzy czy w ogóly pzypadu gdy V cos i( ω p, Ae ( (* i( ω (, Ae p E E + i V eegia ieycza ψ E i

7 Iepeacja Boa fucji falowej * Kwada odułu fucji falowej ρ jes iaą pawdopodobieńswa zalezieia cząsi waowej w day iejscu w daej cwili czasu. Wielość ą po odpowiedi uoowaiu fucji falowej oeśla się jao gęsość pawdopodobieńswa pzy czy pawdopodobieńswo zalezieia cząsi w daej cwili w eleecie objęości dv jes ówe dv ( widać aalogie do fali eleoageyczej o apliudzie aężeia pola eleyczego E 0,w pzypadu óej pawdopodobieńswo zalezieia foou w eleecie objęości dv jes popocjoale do E0dV Pawdopodobieńswo zalezieia cząsi w W pzeszei jedowyiaowej cały obszaze jes ówe 1 (pewość. + Wyia z ego waue oalizacji fucji (, d 1 falowej dv 1 Fale de Boglie a są falai V Uwaga: pawdopodobieńswa, Zajoość fucji falowej pozwala poado a oeśleie pawdopodobieńswa uzysaia oeśloyc wyiów w poiaze óżyc wielości fizyczyc a cząsce zajdującej się w saie waowy specyfioway pzez posać fucji falowej

8 Wielość popocjoalą do gęsości pawdopodobieńswa ρ zalezieia cząsi w oeśloy pucie pzeszei dla fali daej wzoe i Ae ( ω oeśla fouła ρ * A e ( ω * i i( ω * Ae A A A cos Gęsość pawdopodobieńswa jes sała w pzeszei i w czasie. Nie posiaday żadej ifoacji o położeiu cząsi. Za o posiaday pełą ifoację o jej pędzie i eegii. E p

9 Zasada ieozaczoości Heisebega w pzeszei jedowyiaowej Iloczy iepewości poiau pędu i poiau położeia cząsi ie oże być iejszy od połowy sałej Placa dzieloej pzez π p π I zay doładiej pęd cząsi y posiaday iejszą ifoacje doycząca jej położeia. p p 0 Jeżeli zay doładie pęd cząsi, o zay długość odpowiadającej jej zespoloej fali płasiej aoiczej λ/p,, óej wada odułu jes sały w całej pzeszei. Nie ożey wówczas powiedzieć, gdzie coćby w pzybliżeiu zajduje się cząsa. Położeie cząsi jes ieoeśloe. Zasada ieozaczoości wiąże się z opusulao-falową auą aeii Re Dla usaloego czasu λ y

10 Związe zasady ieozaczoości z falową auą cząse Cząsa, óej odpowiada długość fali λ, padając a szczelię o szeoości a pęd sieoway wzdłuż osi y o waości p y p/λ, sładowa p 0, po pzejściu pzez szczelię w wyiu dyfacji pojawia się sładowa p. Z lasyczej eoii dyfacji wyia iż położeie piewszego iiu dyfacyjego odpowiada ąowi θ i oeśloeu ówaie si( θ i λ si( θ i λ jes iaa ieozaczoości -owej sładowej położeia cząsi w oecie pzecodzeia cząsi pzez szczelię Jeżeli cząsa pojawia się a eaie w pucie odpowiadający ąowi θ > θ i o usi ieć sładową pędu p > p si( θi si( θi λ Poieważ więszość cząse pojawia się a eaie w puac dla óyc θ o oża pzyjąć iż ieozaczoość ej sładowej pędu cząsi p jes co do zędu wielości ówa p p Widać iż iloczy ieozaczoości położeia i pędu spełia elacje θ i >

11 Związe zasady ieozaczoości z poiaai Nie ożey wyzaczyć jedocześie ej saej sładowej położeia i pędu cząsi waowej (p. eleou. Jeśli ccielibyśy wyzaczyć położeie cząsi o usielibyśy oświelić ją, czyli bobadować ją fooai o eegii υ i pędzie o waości p υ /c. Powoduje o jeda oddziaływaie cząsi z fooe powadzące do ziay jej pędu, óej ie ożey oolować. I częsość użyego świała jes więsza czyli długość fali jes iejsza y doładiej oeślay położeie cząsi, za o aciy w więszy sopiu ifoacje wcześiejszą o jej pędzie. Uieożliwia o dołade wyzaczeie ou ucu cząsi cząsa pędość foo

12 θ oula obieyw cząsa Źódło świała Zdolość ozdzielcza iosopu będąca iaą ieozaczoości położeia cząsi λ siθ Nieozaczoość -owej sładowej pędu foou docieającego do obieywu będąca iaą ieozaczoości - owej sładowej pędu cząsi po jego oddziaływaiu z fooe p p siθ siθ λ A zae p

13 Zasada ieozaczoości Heisebega dla położeia i pędu (w pzeszei 3-wyiaowej Nie oża jedocześie wyzaczyć yc sayc sładowyc położeia i pędu cząsi z dowolą doładością. Iloczyy ieozaczoości (iepewości wyzaczeia yc wielości spełiają zależości p y p y z p z Zasada ieozaczoości ie ałada ogaiczeń a poia óżyc sładowyc weoów wodzącego i pędu cząsi

14 Zasada ieozaczoości dla eegii i czasu E π Zasada a wiąże ze sobą p. ieozaczoość eegii cząsi z czase pzez jai cząsa w y saie się zajduje. Wyia z iej ogaiczoa doładość poiau eegii gdy czas waia poiau jes sończoy. Z zasady ej wyia.i. sończoa auala szeoość speala liii widowyc eiowaego poieiowaia (węższa dla świała eiowaego pzez lase. Poieważ czas pzebywaia pzez ao w saie wzbudzoy jes sończoy, o eegia ego sau, ja i eegia foou będącego ośiie poieiowaia eiowaego pzez ao zajdujący się w y saie oaz saa częsoliwość poieiowaia ie jes ściśle oeśloa. Nieozaczoość eegii sau wzbudzoego jes odwoie popocjoala do czasu pzebywaia w saie wzbudzoy Związe z zasadą ieozaczoości dla pędu i położeia dla cząsi w poecjale V0 Poia doładości położeia cząsi oża powiązać z dogą pooaą pzez ią w z pędością v w acie poiau wającego v v p p E E p v p E v p p v

15 Pobabilisyczy caae pzewidywań ecaii waowej Z zasady ieozaczoości dla położeia i pędu wyia iż ie oża oeślić wszysic wielości pozebyc do deeiisyczego wyzaczeia zacowaia się cząsi waowej w pzyszłości (awe w pzypadu gdyby ewolucja a podległa pawo lasyczy gdy do wyzaczeia ucu ciała iezbęda jes zajoość jej położeia i pędu w cwili począowej Mio iż ówaie Scödigea pozwala opisać w sposób deeiisyczy ewolucje fucji falowej opisującej sa waowy cząsi o zajoość ej fucji ie pozwala a deeiisycze oeśleie wyiów więszości poiaów wielości fizyczyc caaeyzującyc według ecaii lasyczej sa cząsi. Wyii poiaów yc wielości oża dla cząsi waowej oeślić ylo w sposób pobabilisyczy. Poado sa poia wpowadza pewą iepzewidywalość co do dalszego zacowaia się cząsi odyfiując sa waowy w óy cząsa się zajduje w sposób zależy od iepzewidywalego w sposób deeiisyczy wyiu poiau.

16 Wielość popocjoalą do gęsości pawdopodobieńswa ρ dla fali daej wzoe ρ Ae i( ω A e oeśla fouła ( ω * * i i( ω * Ae Fali ozważaej ie oża uoować a by A A A ρ dv cos Poble ai pojawia się częso wedy ozważay uc cząsi w obszaze iesończoy i ozwiązujey go gdy jes o iezbęde p. ogaiczając obsza w óy pousza się cząsa i załadając iż ie odyfiuje o posaci fucji falowej, lub eż wpowadzay iy sposób oalizacji fucji falowej. Dla ozważaej płasiej fali aoiczej posiaday pełą ifoacje o pędzie cząsi i ie posiaday żadej ifoacji o położeiu cząsi. Zwyle posiaday częściową ifoację o pędzie i położeiu cząsi. Do opisu aiej cząsi ożey wyozysać fale będącą supepozycjązłożeie wielu fal płasic o óżyc waościac eegii i pędu - paczę falową, óą ożey uoować. Aaliza zacowaia cząsi opisywaej pzy poocy paczi falowej jes jeda z puu aeayczego udiejsza iż cząsi opisaej fala płasą. V dv 1 V

17 Pacza falowa W pzypadu fali płasiej posiaday peła ifoacje o pędzie za o ie posiaday żadej isoej ifoacji po położeiu cząsi. Syuacja zieia sięw pzypadu fali będącąsupepozycją(złożeie wielu fal płasic o óżyc waościac eegii i pędu Rozpazy fale będącą złożeie dwóc fal płasic w cwili czasu 0. Załóży iż, 0 ψ ( A ep( i, 0 ψ ( A ep( i Wówczas 1( (, 0 1 (, 0 + (, 0 ψ ( A1 ep( i1 + A ep( i ( α e i cosα + i siα ozwiięcie Eulea Reϕ( W wyiu odpowiediego złożeia iesończoej ilości fal ożey ozyać obaz poazay obo pzedsawiający fucje falową zloalizowaą w pzeszei będącą paczą falową w pzypadu óej wzosła asza ifoacja o położeiu a zalała o pędzie cząsi Iϕ(

18 (, 0 + d A Pacza falowa ( ep ( i( ω 0 Paczę falową saowi supepozycja fal płasic, aa ω ω iż oduł fucji falowej posiada wyaźe asiu. Liczby falowe yc fal ogą p. pocodzić z pewego sończoego pzedziału woół waości 0 lub eż oża pzyjąć iż. A( dobieay a by gęsość pawdopodobieńswa posiadała wyaźe asiu. W pzypadu cząsi opisaej paczą falową posiaday więszą ifoację o położeiu cząsi, za o aleje wiedza o pędzie (i eegii cząsi. Wielości e ie są jedozaczie oeśloe (pzejaw zasady ieozaczoości Gdy cząsa pousza się w obszaze sałego poecjału V0 o załaday iż p poiędzy eegią i pęde cząsi zacodzi lasycza elacja E z óej wyia poiższa elacja poiędzy liczbą falową i częsością ołową ω p E p Pędość fazowa fali zależy od i dla fali o weoze falowy 0 jes óża od pędości cząsi ω E 0 p ω π Pędość pzeieszczaia się asiu odułu fucji falowej zacodzi z pędością gupową dω p ówą lasyczej pędości ( cząsi o pędzie p V g d 0 0 p 0 ( V f 0 0

19 Gaussowsa pacza falowa Dla paczi gaussowsiej gęsość pawdopodobieńswa zalezieia cząsi w pzeszei i gęsość pawdopodobieńswa dla poiau pędu cząsi jes opisaa fucją gaussowsą, Waui e są spełioe gdy uoowaą fucje falową pzyjie się w posaci (, ep + i0 Wówczas Fucję ą uoowao a by iż gęsość pawdopodobieńswa spełiała waue d 1 ( ( ( 1/ 4 π 4 1 (, 0 ep ( ( 1/ π ( Waości oczeiwae położeia w cwili czasu 0 i pędu aiej cząsi są ówe 0 oaz p 0 Waości oczeiwae sąśedii wyiai poiaów pzepowadzoyc a wielu ideyczyc cząsac waowyc. Moża poazać iż ieozaczoości poiau położeia i pędu cząsi opisaej powyższa fucją są ówe p oaz odpowiedio czyli p

20 W celu pzedsawieia zaposulowaej fucji falowej za poocą wzou opisującego paczę falową (, d A ( ep( i iω zeba pzyjąć iż zaś A( wyaża się pzez odwoą asfoaę Fouiea 1 1 A ep i, 0 d π ep ( 4 π π π A( oeśla sopień władu do paczi falowej fal płasic scaaeyzowayc pzez óże waości pędu i ( ( ( ( p eegii cząsi E z óyc ażda pousza się z ią ( + b π a b d ep a 4a pędością fazową ω E p V óżą od pędości f p V pouszaia się cząsi lasyczej o pędzie Gdy uc cząsi w obszaze sałego poecjału V0 o ω ω( ep p 0

21 Moża poazać iż gęsość pawdopodobieńswa w cwili >0 będzie ówież opisaa fucją gaussowsą: Położeie asiu ozładu gęsości pawdopodobieńswa pzesuwa się w ieuu dodai osi O z pędością gupową daą wzoe ówą lasyczej pędości cząsi o pędzie Szeoość zywej Gaussa ośie z upływe czasu (pacza falowa się ozpływa y szybciej i badziej pacza była w cwili począowej zloalizowaa ( 0 0 d d p V g ω ( ( ( ( ep 1, (, o π ρ ( ( ω ( + a b a d b a 4 ep ep π ( ( i i d A ω ep, ( ( ( 0 4 ( ep 1 A π π π ( ( p p

22 ( ( 4 Czas po óy szeoość paczi ośie dwuoie czyli ( jes ówy 1 Dla 1g, 1 (szacoway wie Wszecświaa 17 Dla 9,1*10-31 g, s W y pzypadu aci ses pojęcie ou cząsi ( s 10 s

23 Rówaie Scödigea zależe od czasu (, V V (, + V -fucja falowa -poecjał i + y + z Rówaie o oeśla ewolucje w czasie fucji falowej wpowadzoej dla opisu cząsi ieelaywisyczej o asie. Nazucoa oa eż waui a waości ej fucja w sąsiedic puac pzeszei dla usaloej cwili czasu. Jeżeli wysępujący w ówaiu Scödigea poecjał V ie zależy jawie od czasu, V V ( o ozwiązaie ówaia Scödigea oża poszuiwać w posaci: (, ψ ( f (

24 Po wsawieiu do ówaia Scödigea ozyujey ( ( ( f i f V f ψ ψ ψ ( ( ( ( + Po podzieleiu ówaia soai pzez ozyujey : ( ( f ψ ( ( ( f f i V ψ ψ ( ( 1 + Obie soy powyższego ówaia zależą od iyc zieyc Dooaliśy ozdzieleia zieyc. Rówaie powyższe jes spełioe wówczas gdy obie jego soy są ówe sałej, óa ja zobaczyy dalej jes ówa eegii cząsi.

25 ψ 1 f ( + V ψ f ( ( ( ( i cos E A zae f ( i Ef ( df ( i d Ef ( df f ie d l ie f + l( cos Część zależa od czasu fucji falowej f ( ie cos ep Poówaie z fucją falową opisującą cząsę pouszającą się w obszaze V0 w ieuu wyzaczoy pzez zwo osi OX Ae i ( ω i( E / i ie / Ae uzasadia ozaczeie cose Ae e

26 Część zależa od zieyc pzeszeyc fucji falowej spełia zw. ówaie Scödigea iezależe od czasu ψ ψ ( ( + V ( E ψ W pzeszei jedowyiaowej ( + V ( ψ ( Eψ ( d ψ d ( + V ( ψ ( Eψ ( Dodaowe waui ałożoe a fucje falową Fucja opisująca cząsę waową usi być sończoa, jedozacza i ciągła w cały obszaze. W pzypadu gdy poecjał ie zieia się o wielość iesończoą o ówież pocode ej fucji po zieyc pzeszeyc uszą być fucjai ciągłyi, co wyia z powyższego ówaia. Waui e wpowadzają dodaowe ogaiczeia a posać fucji falowej ogą powadzić do ogaiczeia ożliwyc waości eegii cząsi do waości dyseyc gdy uc cząsi jes ogaiczoy w pzeszei.

27 Ogóle ozwiązaie ówaia Scödigea zależego od czasu gdy poecjał od czasu ie zależy Rozwiązaie ogóle oże być liiową obiacją (supepozycją ozwiązań zalezioyc popzedio odpowiadającyc óży eegio (, gdzie ψ ( ep i E ( iω Z syuacją aą ay do czyieia w pzypadu paczi falowej, z y że wówczas ze względu a ba ogaiczeia a dozwoloe eegie cząsi sua we wzoze pzecodzi w całę ψ ( ep ψ ( spełia ówaie Scödigea iezależe od czasu z eegią E ω E ψ ( + V ( ψ ( E ψ (

28 W saie sacjoay o usaloej eegii EE (, ψ ( ep i W ai saie E ( ( ψ ψ Sa sacjoay E E ρ ψ * (, ψ ( ep i ψ ( ep i ψ ( ( + V ( ψ ( E ψ ( czyli gęsość pawdopodobieńswa zalezieia cząsi ie zależy od czasu

29 Pzyładowe pyaia opisowe 1 a Sfoułować zasadę ieozaczoości Heisebega dla położeia i pędu oaz eegii i czasu. Podać pzyłady wsazujące a zgodość opisu obieów lub zjawis waowyc z zasadą Heisebega b Rozważyć cząsę swobodą o asie i eegii E opisaą poiższą fucją falową E E (, A ep( i iω gdzie ω, Co oża powiedzieć o pędzie ej cząsi? Czeu ówa jes ieozaczoość poiau pędu dla ej cząsi? Czy oża wyóżić puy w pzeszei w óyc wysępuje podwyższoa gęsość pawdopodobieńswa zalezieia ej cząsi? Jaa usi być ieozaczoość położeia ej cząsi ażeby była spełioa zasada ieozaczoości? Sfoułować w ogólej posaci ówaie Scödigea zależe i iezależe od czasu. Wyjaśić zaczeie wszysic syboli pojawiającyc się w yc ówaiac.

30 Pzyładowe pyaia esowe 1 Kóe z poiższyc ówań jes ówaie Scödigea zależy od czasu a i + V b i + V c i [ + V ]ψ d i + V? (gdzie. Zazaczyć popawą odpowiedź Wiey iż cząsa pouszająca się w pzeszei jedowyiaowej opisaa jes zespoloą fucją falową (,. Ja oża oeślić dla cwili czasu gęsość pawdopodobieńswa zalezieia ej cząsi w pucie o współzędej? a ρ * b ρ c ρ d ρ e ρ * ( ozacza fucję spzężoą w sposób zespoloy do fucji Zazaczyć wszysie popawe odpowiedzi. Jai waue usi spełiać fucja falowa aby opisywaa wybayi wzoai wielość apawdę epezeowała gęsość pawdopodobieńswa a d 1 b d 1 c < 1 d fucja falowa usi pzyjować waości zeczywise Zazaczyć właściwą odpowiedź.

31 3 Rozważay fucję falową opisująca cząsę waową pouszającą się w obszaze poecjału pzyjującego we wszysic puac pzeszei sończoe waości. Kóe z podayc iżej wiedzeń doyczącyc własości ej fucji są wiedzeiai pawdziwyi? a Waości ej fucji uszą być liczbai zeczywisyi. b Fucja a ie oże osiągać waości iesończoyc. c Fucja a usi być fucją ciągłą swoic agueów pzeszeyc. d Fucja a usi być fucją jedozaczą. e Fucja a w żady pucie pzeszei ie oże pzyjować waości ówej zeo. f Piewsza pocoda ej fucji po ażdej ze zieyc pzeszeyc usi być fucją ciągłą. 4 Kóe z poiższyc swiedzeń doyczącyc właściwości sau sacjoaego w jai zajduje się cząsa waowa są swiedzeiai pawdziwyi? a w saie sacjoay fucja falowa opisująca cząsę waową ie zależy od czasu b w saie sacjoay gęsość pawdopodobieńswa zalezieia cząsi w pzeszei ie zależy od czasu c w saie sacjoay zaa jes eegia cząsi d w saie sacjoay zay jes pęd cząsi e w saie sacjoay fucja falowa opisująca cząsę saowi supepozycje co ajiej dwóc fucji będącyc ozwiązaie ówaia Scödigea iezależego od czasu o óżyc eegiac f w saie sacjoay fucje falową opisującą cząsę waową oża ie wyazić wzoe ( ψ (, ψ ep g w saie sacjoay fucje falową opisującą cząsę waową oża E wyazić wzoe ( ψ (, ψ ep w saie sacjoay fucje falową opisującą cząsę waową oża ie wyazić wzoe ( ( ψ (, c ψ ep w óy co ajiej dwa współczyii c są óże od zea

Wytrzymałość śruby wysokość nakrętki

Wytrzymałość śruby wysokość nakrętki Wyzymałość śuby wysoość aęi Wpowazeie zej Wie Działająca w śubie siła osiowa jes pzeoszoa pzez zeń i zwoje gwiu. owouje ozciągaie lub ścisaie zeia śuby, zgiaie i ściaie zwojów gwiu oaz wywołuje acisi a

Bardziej szczegółowo

DYNAMIKA. Dynamika jest działem mechaniki zajmującym się badaniem ruchu ciał z uwzględnieniem sił działających na ciało i wywołujących ten ruch.

DYNAMIKA. Dynamika jest działem mechaniki zajmującym się badaniem ruchu ciał z uwzględnieniem sił działających na ciało i wywołujących ten ruch. DYNMIK Daika jes działe echaiki zajując się badaie uchu ciał z uwzględieie sił działającch a ciało i wwołującch e uch. Daika opiea się a pawach Newoa, a w szczególości a dugi pawie (zwa pawe daiki). Moża

Bardziej szczegółowo

Schrödingera. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok

Schrödingera. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok Wykład 0: Rówaie Schrödigera Dr iż. Zbigiew Szklarski Kaedra Elekroiki paw. C- pok.3 szkla@agh.edu.pl hp://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Rówaie Schrödigera jedo z podsawowych rówań ierelaywisyczej

Bardziej szczegółowo

20. Model atomu wodoru według Bohra.

20. Model atomu wodoru według Bohra. Model atou wodou według Boha Wybó i opacowaie zadań Jadwiga Mechlińska-Dewko Więcej zadań a te teat zajdziesz w II części skyptu Opieając się a teoii Boha zaleźć: a/ poień -tej obity elektou w atoie wodou,

Bardziej szczegółowo

Funkcja generująca rozkład (p-two)

Funkcja generująca rozkład (p-two) Fucja geerująca rozład (p-wo Defiicja: Fucją geerującą rozład (prawdopodobieńswo (FGP dla zmieej losowej przyjmującej warości całowie ieujeme, azywamy: [ ] g E P Twierdzeie: (o jedozaczości Jeśli i są

Bardziej szczegółowo

Beata Leska Zespół Szkół im. M. Konarskiego w Warszawie

Beata Leska Zespół Szkół im. M. Konarskiego w Warszawie www.awas.e Publikacje auczycieli eaa Leska Zespół Szkół i. M. Koaskiego w Waszawie O liczbach i wieloiaach eoulliego Paca opublikowaa w Ieeowy Sewisie Oświaowy AWANS.NET O LICZACH I WIELOMIANACH ERNOULLIEGO

Bardziej szczegółowo

, gdzie b 4c 0 oraz n, m ( 2). 2 2 b b b b b c b x bx c x x c x x

, gdzie b 4c 0 oraz n, m ( 2). 2 2 b b b b b c b x bx c x x c x x Meody aeaycze w echologii aeriałów Uwaga: Proszę paięać, że a zajęciach obowiązuje akże zajoość oówioych w aeriałach przykładów!!! CAŁKOWANIE FUNKCJI WYMIERNYCH Fukcją wyierą azyway fukcję posaci P ( )

Bardziej szczegółowo

Przejmowanie ciepła przy kondensacji pary

Przejmowanie ciepła przy kondensacji pary d iż. Michał Stzeszewski 004-01 Pzejowaie ciepła pzy kodesacji pay Zadaia do saodzielego ozwiązaia v. 0.9 1. powadzeie Jeżeli paa (asycoa lub pzegzaa) kotaktuje się z powiezchią o tepeatuze T s iższej

Bardziej szczegółowo

MMF ćwiczenia nr 1 - Równania różnicowe

MMF ćwiczenia nr 1 - Równania różnicowe MMF ćwiczeia - Rówaia óżicowe Rozwiązać ówaia óżicowe piewszego zędu: (a) y + y =, y = (b) y + y =!, y = Wsk Podzielić ówaie pzez! i podstawić z = y /( )! Rozwiązać ówaia óżicowe dugiego zędu: (a) + 6,

Bardziej szczegółowo

PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA. Ruch cząstki nieograniczony z klasycznego punktu widzenia. mamy do rozwiązania równanie 0,,

PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA. Ruch cząstki nieograniczony z klasycznego punktu widzenia. mamy do rozwiązania równanie 0,, PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA Ruch cząstki ieograiczoy z klasyczego puktu widzeia W tym przypadku V = cost, przejmiemy V ( x ) = 0, cząstka porusza się wzdłuż osi x. Rozwiązujemy

Bardziej szczegółowo

Zadania z algebry liniowej - sem. I Liczby zespolone

Zadania z algebry liniowej - sem. I Liczby zespolone Zadaia z algebry liiowej - sem. I Liczby zespoloe Defiicja 1. Parę uporządkowaą liczb rzeczywistych x, y azywamy liczbą zespoloą i ozaczamy z = x, y. Zbiór wszystkich liczb zespoloych ozaczamy przez C

Bardziej szczegółowo

21. CAŁKA KRZYWOLINIOWA NIESKIEROWANA. x = x(t), y = y(t), a < t < b,

21. CAŁKA KRZYWOLINIOWA NIESKIEROWANA. x = x(t), y = y(t), a < t < b, CAŁA RZYWOLINIOWA NIESIEROWANA rzywą o rówaiach parameryczych: = (), y = y(), a < < b, azywamy łukiem regularym (gładkim), gdy spełioe są asępujące waruki: a) fukcje () i y() mają ciągłe pochode, kóre

Bardziej szczegółowo

Znajdowanie pozostałych pierwiastków liczby zespolonej, gdy znany jest jeden pierwiastek

Znajdowanie pozostałych pierwiastków liczby zespolonej, gdy znany jest jeden pierwiastek Zajdowaie pozostałych pierwiastków liczby zespoloej, gdy zay jest jede pierwiastek 1 Wprowadzeie Okazuje się, że gdy zamy jede z pierwiastków stopia z liczby zespoloej z, to pozostałe pierwiastki możemy

Bardziej szczegółowo

Przejścia optyczne w cząsteczkach

Przejścia optyczne w cząsteczkach -4-8 Pzejścia optycze w cząsteczkac Pzybliżeie Boa Oppeeimea acek.szczytko@fuw.edu.pl ttp://www.fuw.edu.pl/~szczytko/t ttp://www.sciececatoosplus.com/ Podziękowaia za pomoc w pzygotowaiu zajęć: Pof. d

Bardziej szczegółowo

Wykład 6. Przestrzenie metryczne ośrodkowe i zupełne. ρ, gdzie r

Wykład 6. Przestrzenie metryczne ośrodkowe i zupełne. ρ, gdzie r Wyład 6 Przestrzeie etrycze ośrodowe i zupełe. Przypoiay, że zbiór azyway przeliczaly, jeśli jest o rówoliczy ze zbiore wszystich liczb aturalych N, a co ajwyżej przeliczaly, jeśli jest o przeliczaly lub

Bardziej szczegółowo

Wykład 7. Przestrzenie metryczne zwarte. x jest ciągiem Cauchy ego i posiada podciąg zbieżny. Na mocy

Wykład 7. Przestrzenie metryczne zwarte. x jest ciągiem Cauchy ego i posiada podciąg zbieżny. Na mocy Wyład 7 Przestrzeie metrycze zwarte Defiicja 8 (przestrzei zwartej i zbioru zwartego Przestrzeń metryczą ( ρ X azywamy zwartą jeśli ażdy ciąg elemetów tej przestrzei posiada podciąg zbieży (do putu tej

Bardziej szczegółowo

Twierdzenie Cayleya-Hamiltona

Twierdzenie Cayleya-Hamiltona Twierdzeie Cayleya-Hamiltoa Twierdzeie (Cayleya-Hamiltoa): Każda macierz kwadratowa spełia swoje włase rówaie charakterystycze. D: Chcemy pokazać, że jeśli wielomiaem charakterystyczym macierzy A jest

Bardziej szczegółowo

D:\materialy\Matematyka na GISIP I rok DOC\07 Pochodne\8A.DOC 2004-wrz-15, 17: Obliczanie granic funkcji w punkcie przy pomocy wzoru Taylora.

D:\materialy\Matematyka na GISIP I rok DOC\07 Pochodne\8A.DOC 2004-wrz-15, 17: Obliczanie granic funkcji w punkcie przy pomocy wzoru Taylora. D:\maerialy\Maemayka a GISIP I rok DOC\7 Pochode\8ADOC -wrz-5, 7: 89 Obliczaie graic fukcji w pukcie przy pomocy wzoru Taylora Wróćmy do wierdzeia Taylora (wzory (-( Tw Szczególie waża dla dalszych R rozważań

Bardziej szczegółowo

Fale elektromagnetyczne spektrum

Fale elektromagnetyczne spektrum Fale elekroagneyczne spekru w próżni wszyskie fale e- rozchodzą się z prędkością c 3. 8 /s Jaes Clerk Mawell (w połowie XIX w.) wykazał, że świało jes falą elekroagneyczną rozprzesrzeniającą się falą ziennego

Bardziej szczegółowo

Temat 15. Rozwinięcie Sommerfelda. Elektronowe ciepło właściwe.

Temat 15. Rozwinięcie Sommerfelda. Elektronowe ciepło właściwe. emat 5 Rozwiięcie Sommerfelda letroowe ciepło właściwe letroy podleają rozładowi ermieo-diraca wedł tóreo prawdopodobieństwo że sta o eerii jest zajęty przez eletro wyosi f 5 ep dzie wielość jest zaa pod

Bardziej szczegółowo

ψ przedstawia zależność

ψ przedstawia zależność Ruch falowy 4-4 Ruch falowy Ruch falowy polega na rozchodzeniu się zaburzenia (odkszałcenia) w ośrodku sprężysym Wielkość zaburzenia jes, podobnie jak w przypadku drgań, funkcją czasu () Zaburzenie rozchodzi

Bardziej szczegółowo

Definicja krętu i kręt układu materialnego

Definicja krętu i kręt układu materialnego 7.3.. Defiicja ętu i ęt uładu ateialego Kęte putu ateialego o asie względe putu azyway oet pędu p tego putu ateialego względe putu : p. (7.56) Z powyższej defiicji wyia, że ęt zdefiioway podobie ja oet

Bardziej szczegółowo

Wyższe momenty zmiennej losowej

Wyższe momenty zmiennej losowej Wyższe momety zmieej losowej Deiicja: Mometem m rzędu azywamy wartość oczeiwaą ucji h( dla dysretej zm. losowej oraz ucji h( dla ciągłej zm. losowej: m E P m E ( d Deiicja: Mometem cetralym µ rzędu dla

Bardziej szczegółowo

n k n k ( ) k ) P r s r s m n m n r s r s x y x y M. Przybycień Rachunek prawdopodobieństwa i statystyka

n k n k ( ) k ) P r s r s m n m n r s r s x y x y M. Przybycień Rachunek prawdopodobieństwa i statystyka Wyższe momety zmieej losowej Deiicja: Mometem m rzędu azywamy wartość oczeiwaą ucji h() dla dysretej zm. losowej oraz ucji h() dla ciągłej zm. losowej: m E P m E ( ) d Deiicja: Mometem cetralym µ rzędu

Bardziej szczegółowo

APROKSYMACJA I INTERPOLACJA. funkcja f jest zbyt skomplikowana; użycie f w dalszej analizie problemu jest trudne

APROKSYMACJA I INTERPOLACJA. funkcja f jest zbyt skomplikowana; użycie f w dalszej analizie problemu jest trudne APROKSYMACJA I INTERPOLACJA Przybliżeie fucji f(x) przez ią fucję g(x) fucja f jest zbyt sompliowaa; użycie f w dalszej aalizie problemu jest trude fucja f jest zaa tylo tabelaryczie; wymagaa jest zajomość

Bardziej szczegółowo

cx siła z jaką element tłumiący działa na to ciało.

cx siła z jaką element tłumiący działa na to ciało. Drgania układu o jedny sopniu swobody Rozparzy układ składający się z ciała o asie połączonego z nierucoy podłoże za poocą eleenu sprężysego o współczynniku szywności k oraz eleenu łuiącego o współczynniku

Bardziej szczegółowo

Parametryzacja rozwiązań układu równań

Parametryzacja rozwiązań układu równań Parametryzacja rozwiązań układu rówań Przykład: ozwiąż układy rówań: / 2 2 6 2 5 2 6 2 5 //( / / 2 2 9 2 2 4 4 2 ) / 4 2 2 5 2 4 2 2 Korzystając z postaci schodkowej (środkowa macierz) i stosując podstawiaie

Bardziej szczegółowo

Relacje rekurencyjne. będzie następująco zdefiniowanym ciągiem:

Relacje rekurencyjne. będzie następująco zdefiniowanym ciągiem: Relacje rekurecyje Defiicja: Niech =,,,... będzie astępująco zdefiiowaym ciągiem: () = r, = r,..., k = rk, gdzie r, r,..., r k są skalarami, () dla k, = a + a +... + ak k, gdzie a, a,..., ak są skalarami.

Bardziej szczegółowo

Podstawy mechaniki kwantowej. Elementarne zastosowania mechaniki kwantowej

Podstawy mechaniki kwantowej. Elementarne zastosowania mechaniki kwantowej Podstawy mecaiki kwatowej. Elemetare zastosowaia mecaiki kwatowej a) Rówaie Scrödigera zależe od czasu b) Probabilistycza iterpretacja fukcji falowej c) Zasada ieozaczoości i probabilistyczy carakter przewidywań

Bardziej szczegółowo

FIZYKA WZORY zakres GIMNAZJUM

FIZYKA WZORY zakres GIMNAZJUM ZYKA ZOY zake GMNAZM ZÓ ielkości NAZA ielkości SYMBOL ielkości SYMBOL jedoki NAZA jedoki, Pędkość uchu jedoajy ooliioy ędkość, doga, cza, e a ekudę = Doga uchu jedoajy ooliioy doga, ędkość, cza ś... ędkość,...

Bardziej szczegółowo

Novosibirsk, Russia, September 2002

Novosibirsk, Russia, September 2002 Noobk, ua, Septebe 00 W-5 (Jaoewc) 4 lajdów Dyaka były tywej Cało tywe jego uch uch potępowy cała tywego uch obotowy cała tywego wględe tałej o obotu. oet bewładośc Dyaka cała tywego uch łożoy cała tywego

Bardziej szczegółowo

f '. Funkcja h jest ciągła. Załóżmy, że ciąg (z n ) n 0, z n+1 = h(z n ) jest dobrze określony, tzn. n 0 f ' ( z n

f '. Funkcja h jest ciągła. Załóżmy, że ciąg (z n ) n 0, z n+1 = h(z n ) jest dobrze określony, tzn. n 0 f ' ( z n Metoda Newtoa i rówaie z = 1 Załóżmy, że fucja f :C C ma ciągłą pochodą. Dla (prawie) ażdej liczby zespoloej z 0 tworzymy ciąg (1) (z ) 0, z 1 = z f ( z ), ciąg te f ' (z ) będziemy azywać orbitą liczby

Bardziej szczegółowo

TRANZYSTORY POLOWE JFET I MOSFET

TRANZYSTORY POLOWE JFET I MOSFET POLTECHNKA RZEZOWKA Kaedra Podsaw Elekroiki srukcja Nr5 F 00/003 sem. lei TRANZYTORY POLOWE JFET MOFET Cel ćwiczeia: Pomiar podsawowych charakerysyk i wyzaczeie paramerów określających właściwości razysora

Bardziej szczegółowo

Dwumian Newtona. Agnieszka Dąbrowska i Maciej Nieszporski 8 stycznia 2011

Dwumian Newtona. Agnieszka Dąbrowska i Maciej Nieszporski 8 stycznia 2011 Dwumia Newtoa Agiesza Dąbrowsa i Maciej Nieszporsi 8 styczia Wstęp Wzory srócoego możeia, tóre pozaliśmy w gimazjum (x + y x + y (x + y x + xy + y (x + y 3 x 3 + 3x y + 3xy + y 3 x 3 + y 3 + 3xy(x + y

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie 43. Halotron

Ćwiczenie 43. Halotron Ćwiczeie 4 Haloto Cel ćwiczeia Cechowaie halotou pzy użyciu pola magetyczego o zaej iducji. Wyozystaie halotou do pomiau pzestzeego ozładu pola cewi ołowej i magesu feytowego. Wpowadzeie Zasada działaia

Bardziej szczegółowo

Pierwiastki z liczby zespolonej. Autorzy: Agnieszka Kowalik

Pierwiastki z liczby zespolonej. Autorzy: Agnieszka Kowalik Pierwiastki z liczby zespoloej Autorzy: Agieszka Kowalik 09 Pierwiastki z liczby zespoloej Autor: Agieszka Kowalik DEFINICJA Defiicja : Pierwiastek z liczby zespoloej Niech będzie liczbą aturalą. Pierwiastkiem

Bardziej szczegółowo

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE CZĄSTKOWE

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE CZĄSTKOWE RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE CZĄSTKOWE 1 Pla wykładu Co to są szeregi Fouriera? Sposoby budowaia rozwiązań mającyc postać szeregów Rówaiepłyty Ilustracja metody szeregów Fouriera a przykładzie zgiaej płyty. 1

Bardziej szczegółowo

STATYSTYCZNY OPIS UKŁADU CZĄSTEK

STATYSTYCZNY OPIS UKŁADU CZĄSTEK WYKŁAD 6 STATYSTYCZNY OPIS UKŁADU CZĄSTK Zespół statcz moża opisać: ) Klasczie pzestzeń fazowa P ( P PN, q, q q N) q Każda kofiguacja N cząstek zespołu statczego opisaa jest puktem w pzestzei fazowej.

Bardziej szczegółowo

Dodatek 10. Kwantowa teoria przewodnictwa I

Dodatek 10. Kwantowa teoria przewodnictwa I Dodate 10 Kwatowa teoria przewodictwa I Teoria lascza iała astępujące aaet: (1) zierzoe wartości średiej drogi swobodej oazał się o ila rzędów wielości więsze iż oczeiwae () teoria ie dawała poprawc zależości

Bardziej szczegółowo

WYBRANE DZIAŁY ANALIZY MATEMATYCZNEJ. Wykład 0 Wprowadzenie ( ) ( ) dy x dx ( )

WYBRANE DZIAŁY ANALIZY MATEMATYCZNEJ. Wykład 0 Wprowadzenie ( ) ( ) dy x dx ( ) Rówaia óżiczkowe zwyczaje Rówaie postaci: Wykład Wpowadzeie dy x dx ( x y ( x) ) = f () Gdzie f ( x y ) jest fukcją dwóch zmieych okeśloą i ciągłą w pewym obszaze płaskim D azywamy ówaiem óżiczkowym zwyczajym

Bardziej szczegółowo

Energia kinetyczna układu punktów materialnych

Energia kinetyczna układu punktów materialnych 74 egia ietycza ułau putów ateialych egią ietyczą putu ateialego o asie, pouszającego się z pęością, azyway połowę iloczyu asy putu i waatu jego pęości: Dla ułau putów ateialych o asach pouszających się

Bardziej szczegółowo

tek zauważmy, że podobnie jak w dziedzinie rzeczywistej wprowadzamy dla funkcji zespolonych zmiennej rzeczywistej pochodne wyższych rze

tek zauważmy, że podobnie jak w dziedzinie rzeczywistej wprowadzamy dla funkcji zespolonych zmiennej rzeczywistej pochodne wyższych rze R o z d z i a l III RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE LINIOWE WYŻSZYCH RZE DÓW 12. Rówaie różiczowe liiowe -tego rze du Na pocza te zauważmy, że podobie ja w dziedziie rzeczywistej wprowadzamy dla fucji zespoloych

Bardziej szczegółowo

Lista 6. Estymacja punktowa

Lista 6. Estymacja punktowa Estymacja puktowa Lista 6 Model metoda mometów, rozkład ciągły. Zadaie. Metodą mometów zaleźć estymator iezaego parametru a w populacji jedostajej a odciku [a, a +. Czy jest to estymator ieobciążoy i zgody?

Bardziej szczegółowo

Wykład 2: Od drgań do fali Katarzyna Weron. WPPT, Matematyka Stosowana

Wykład 2: Od drgań do fali Katarzyna Weron. WPPT, Matematyka Stosowana Wykład 2: Od drgań do fali Katarzyna Weron WPPT, Mateatyka Stosowana Drgania układów o dwóch stopniach swobody k κ k Równania Newtona: Dodaj równania: x 1 x 2 (x 1 + x 2 ) = k(x 1 +x 2 ) x 1 = kx 1 κ x

Bardziej szczegółowo

I. Podzielność liczb całkowitych

I. Podzielność liczb całkowitych I Podzielość liczb całkowitych Liczba a = 57 przy dzieleiu przez pewą liczbę dodatią całkowitą b daje iloraz k = 3 i resztę r Zaleźć dzieik b oraz resztę r a = 57 = 3 b + r, 0 r b Stąd 5 r b 8, 3 więc

Bardziej szczegółowo

Transformacja: płytka - włókno w zorientowanej eutektyce Al-Si

Transformacja: płytka - włókno w zorientowanej eutektyce Al-Si MTO Mtaluiczy Tei O-lie Tasfoacja: płyta - włóo w zoietowaej eutetyce Al-i Waldea Wołczyńsi IMIM PA duacja i Kultua Kyteiu wzostu płyte lub włóie Teoia Jacsoa-Huta elacja: pzechłodzeie pędość wzostu wzost

Bardziej szczegółowo

Metrologia: miary dokładności. dr inż. Paweł Zalewski Akademia Morska w Szczecinie

Metrologia: miary dokładności. dr inż. Paweł Zalewski Akademia Morska w Szczecinie Metrologia: miary dokładości dr iż. Paweł Zalewski Akademia Morska w Szczeciie Miary dokładości: Najczęściej rozkład pomiarów w serii wokół wartości średiej X jest rozkładem Gaussa: Prawdopodobieństwem,

Bardziej szczegółowo

3. Regresja liniowa Założenia dotyczące modelu regresji liniowej

3. Regresja liniowa Założenia dotyczące modelu regresji liniowej 3. Regresja liiowa 3.. Założeia dotyczące modelu regresji liiowej Aby moża było wykorzystać model regresji liiowej, muszą być spełioe astępujące założeia:. Relacja pomiędzy zmieą objaśiaą a zmieymi objaśiającymi

Bardziej szczegółowo

Erlanga. Znajdziemy rozkład czasów oczekiwania na n-te zdarzenie. Łączny czas oczekiwania. na n zdarzeń dany jest przez: = u-v i t 2.

Erlanga. Znajdziemy rozkład czasów oczekiwania na n-te zdarzenie. Łączny czas oczekiwania. na n zdarzeń dany jest przez: = u-v i t 2. Rozład Erlaga Zajdziem rozład czasów oczeiwaia a -e zdarzeie. Łącz czas oczeiwaia a zdarzeń da jes przez: M. Przbcień Rachue prawdopodobieńswa i sasa ( (- gdzie E ; λ λ exp λ Podobie zajdujem: E ( ; E(

Bardziej szczegółowo

G:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Ruch falowy2001.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC

G:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Ruch falowy2001.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC 3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Drgania i fale II ro Fii BC Ruh falow: Fala rohodąe się w presreni aburenie lub odsałenie (pole). - impuls lub drgania. Jeśli rohodi się prędośią o po asie : ( r)

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenia rachunkowe TEST ZGODNOŚCI χ 2 PEARSONA ROZKŁAD GAUSSA

Ćwiczenia rachunkowe TEST ZGODNOŚCI χ 2 PEARSONA ROZKŁAD GAUSSA Aaliza iepewości pomiarowych w esperymetach fizyczych Ćwiczeia rachuowe TEST ZGODNOŚCI χ PEARSONA ROZKŁAD GAUSSA UWAGA: Na stroie, z tórej pobrałaś/pobrałeś istrucję zajduje się gotowy do załadowaia arusz

Bardziej szczegółowo

Transmisja i odbicie fali na granicy dwóch ośrodków dielektrycznych

Transmisja i odbicie fali na granicy dwóch ośrodków dielektrycznych Tasmisja i odbicie fali a gaic dwóch ośodków dielekczch Now poblem ozważaia eegecze w óżch ośodkach Dochczas sosowae pojęcie ieswości bło wsaczające do poówwaia śediego pzepłwu moc pomieiowaia w m samm

Bardziej szczegółowo

MATURA 2014 z WSiP. Zasady oceniania zadań

MATURA 2014 z WSiP. Zasady oceniania zadań MATURA 0 z WSiP Matematyka Poziom rozszerzoy Zasady oceiaia zadań Copyright by Wydawictwa Szkole i Pedagogicze sp z oo, Warszawa 0 Matematyka Poziom rozszerzoy Kartoteka testu Numer zadaia Sprawdzaa umiejętość

Bardziej szczegółowo

Sformułowanie Schrödingera mechaniki kwantowej. Fizyka II, lato

Sformułowanie Schrödingera mechaniki kwantowej. Fizyka II, lato Sformułowanie Schrödingera mechaniki kwanowej Fizyka II, lao 018 1 Wprowadzenie Posać funkcji falowej dla fali de Broglie a, sin sin k 1 Jes o przypadek jednowymiarowy Posać a zosała określona meodą zgadywania.

Bardziej szczegółowo

Szeregi Fouriera (6 rozwiązanych zadań +dodatek)

Szeregi Fouriera (6 rozwiązanych zadań +dodatek) PWR I Załad eorii Obwodów Szeregi ouriera (6 rozwiązanych zadań +dodae) Opracował Dr Czesław Michali Zad Znaleźć ores nasępujących sygnałów: a) y 3cos(ω ) + 5cos(7ω ) + cos(5ω ), b) y cos(ω ) + 5cos(ω

Bardziej szczegółowo

Tok sprawdzania nośności ścian obciążonych pionowo wg metody uproszczonej zgodnie z PN-EN 1996-3

Tok sprawdzania nośności ścian obciążonych pionowo wg metody uproszczonej zgodnie z PN-EN 1996-3 To sprwdzi ośości ści ociążoyc pioowo wg eody uproszczoej zgodie z P- 996- UWAGA: ośość ści eży sprwdzć żdej odygcji, cy że gruość ści i wyrzyłość uru ścisie są ie se wszysic odygcjc..... 5. De: rodzje

Bardziej szczegółowo

7 Liczby zespolone. 7.1 Działania na liczbach zespolonych. Liczby zespolone to liczby postaci. z = a + bi,

7 Liczby zespolone. 7.1 Działania na liczbach zespolonych. Liczby zespolone to liczby postaci. z = a + bi, 7 Liczby zespoloe Liczby zespoloe to liczby postaci z a + bi, gdzie a, b R. Liczbę i azywamy jedostką urojoą, spełia oa waruek i 2 1. Zbiór liczb zespoloych ozaczamy przez C: C {a + bi; a, b R}. Liczba

Bardziej szczegółowo

PODSTAWY OPRACOWANIA WYNIKÓW POMIARÓW Z ELEMENTAMI ANALIZY NIEPEWNOŚCI POMIAROWYCH

PODSTAWY OPRACOWANIA WYNIKÓW POMIARÓW Z ELEMENTAMI ANALIZY NIEPEWNOŚCI POMIAROWYCH PODSTAWY OPRACOWANIA WYNIKÓW POMIARÓW Z ELEMENTAMI ANALIZY NIEPEWNOŚCI POMIAROWYCH POMIAR FIZYCZNY Pomiar bezpośredi to doświadczeie, w którym przy pomocy odpowiedich przyrządów mierzymy (tj. porówujemy

Bardziej szczegółowo

Metody badania zbieżności/rozbieżności ciągów liczbowych

Metody badania zbieżności/rozbieżności ciągów liczbowych Metody badaia zbieżości/rozbieżości ciągów liczbowych Ryszard Rębowski 14 grudia 2017 1 Wstęp Kluczowe pytaie odoszące się do zagadieia badaia zachowaia się ciągu liczbowego sprowadza się do sposobu opisu

Bardziej szczegółowo

Informatyka Stosowana-egzamin z Analizy Matematycznej Każde zadanie należy rozwiązać na oddzielnej, podpisanej kartce!

Informatyka Stosowana-egzamin z Analizy Matematycznej Każde zadanie należy rozwiązać na oddzielnej, podpisanej kartce! Iformatyka Stosowaa-egzami z Aalizy Matematyczej Każde zadaie ależy rozwiązać a oddzielej, podpisaej kartce! y, Daa jest fukcja f (, + y, a) zbadać ciągłość tej fukcji f b) obliczyć (,) (, (, (,) c) zbadać,

Bardziej szczegółowo

MATEMATYKA (poziom podstawowy) przykładowy arkusz maturalny wraz ze schematem oceniania dla klasy II Liceum

MATEMATYKA (poziom podstawowy) przykładowy arkusz maturalny wraz ze schematem oceniania dla klasy II Liceum MATEMATYKA (poziom podstawowy) przykładowy arkusz maturaly wraz ze schematem oceiaia dla klasy II Liceum Propozycja zadań maturalych sprawdzających opaowaie wiadomości i umiejętości matematyczych z zakresu

Bardziej szczegółowo

Ruch drgający i fale

Ruch drgający i fale Ruch dgający i fale Dgania Dgania są uchem w kóym układ wykonuje dgania wokół pewnego położenia (odpowiadającego najczęściej położeniu ównowagi) Ruch dgający jes uchem okesowym. Układ znajduje się w ym

Bardziej szczegółowo

Analiza możliwości wykorzystania wybranych modeli wygładzania wykładniczego do prognozowania wartości WIG-u

Analiza możliwości wykorzystania wybranych modeli wygładzania wykładniczego do prognozowania wartości WIG-u Zbigiew Taapaa Aaliza możliwości wykozysaia wybaych modeli wygładzaia wykładiczego do pogozowaia waości WIG-u Wydział Cybeeyki Wojskowej Akademii Techiczej w Waszawie Seszczeie W aykule pzedsawioo aalizę

Bardziej szczegółowo

Wykład 11. a, b G a b = b a,

Wykład 11. a, b G a b = b a, Wykład 11 Grupy Grupą azywamy strukturę algebraiczą złożoą z iepustego zbioru G i działaia biarego które spełia własości: (i) Działaie jest łącze czyli a b c G a (b c) = (a b) c. (ii) Działaie posiada

Bardziej szczegółowo

Równania dynamiki maszyn prądu stałego w jednostkach względnych Jako podstawę analizy przyjmijmy równania obwodu twornika:

Równania dynamiki maszyn prądu stałego w jednostkach względnych Jako podstawę analizy przyjmijmy równania obwodu twornika: óaa ya aszy pą sałego jeosach zgęych Jao posaę aazy pzyjjy óaa obo oa: obo zbzea: ( ) e ( ) aość sły eeoooyczej yającej z oboó a: e oe yozoy aszye: M e Bazo ygoy jes zaps óań jeosach zgęych. Jao eośc oesea

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie promienia krzywizny soczewki płasko-wypukłej metodą pierścieni Newtona

Wyznaczanie promienia krzywizny soczewki płasko-wypukłej metodą pierścieni Newtona Wyznaczanie poienia kzywizny soczewki płasko-wypukłej etodą pieścieni Newtona I. Cel ćwiczenia: zapoznanie ze zjawiskie intefeencji światła, poia poienia soczewki płasko-wypukłej. II. Pzyządy: lapa sodowa,

Bardziej szczegółowo

WZORY Z FIZYKI POZNANE W GIMNAZJUM

WZORY Z FIZYKI POZNANE W GIMNAZJUM WZORY Z IZYKI POZNANE W GIMNAZJM. CięŜa ciała. g g g g atość cięŝau ciała N, aa ciała kg, g tały ółczyik zay zyiezeie zieki, N g 0 0 kg g. Gętość ubtacji. getoc aa objetoc ρ V Jedotką gętości kładzie SI

Bardziej szczegółowo

VII MIĘDZYNARODOWA OLIMPIADA FIZYCZNA (1974). Zad. teoretyczne T3.

VII MIĘDZYNARODOWA OLIMPIADA FIZYCZNA (1974). Zad. teoretyczne T3. KOOF Szczeci: www.of.szc.pl VII MIĘDZYNAODOWA OLIMPIADA FIZYCZNA (1974). Zad. teoretycze T3. Źródło: Komitet Główy Olimpiady Fizyczej; Olimpiada Fizycza XXIII XXIV, WSiP Warszawa 1977 Autor: Waldemar Gorzkowski

Bardziej szczegółowo

Rachunek różniczkowy funkcji wielu zmiennych

Rachunek różniczkowy funkcji wielu zmiennych EAIB-Iormaa-Wład 9- dr Adam Ćmel cmel@.ag.edu.pl Racue różczow ucj welu zmec Z uwag a prosoę zapsu ławe erpreacje gracze ograczm sę jede do ucj lub zmec. Naurale uogólea wprowadzac pojęć a ucje zmec zosawam

Bardziej szczegółowo

Rachunek różniczkowy funkcji wielu zmiennych

Rachunek różniczkowy funkcji wielu zmiennych Iormaa - Wład 9 - dr Bogda Ćmel cmelbog@ma.ag.edu.pl Racue różczow ucj welu zmec Z uwag a prosoę zapsu ławe erpreacje gracze ograczm sę jede do ucj lub zmec. Naurale uogólea wprowadzac pojęć a ucje zmec

Bardziej szczegółowo

Wokół testu Studenta 1. Wprowadzenie Rozkłady prawdopodobieństwa występujące w testowaniu hipotez dotyczących rozkładów normalnych

Wokół testu Studenta 1. Wprowadzenie Rozkłady prawdopodobieństwa występujące w testowaniu hipotez dotyczących rozkładów normalnych Wokół testu Studeta Wprowadzeie Rozkłady prawdopodobieństwa występujące w testowaiu hipotez dotyczących rozkładów ormalych Rozkład ormaly N(µ, σ, µ R, σ > 0 gęstość: f(x σ (x µ π e σ Niech a R \ {0}, b

Bardziej szczegółowo

Twierdzenia o funkcjach ciągłych

Twierdzenia o funkcjach ciągłych Automatya i Robotya Aaliza Wyład 5 dr Adam Ćmiel cmiel@aghedupl Twierdzeia o ucjach ciągłych Tw (Weierstrassa Jeżeli ucja : R [ R jest ciągła a [, to ograiczoa i : ( sup ( i ( i ( [, Dowód Ograiczoość

Bardziej szczegółowo

( ) WŁASNOŚCI MACIERZY

( ) WŁASNOŚCI MACIERZY .Kowalski własości macierzy WŁSNOŚC MCERZY Własości iloczyu i traspozycji a) możeie macierzy jest łącze, tz. (C) ()C, dlatego zapis C jest jedozaczy, b) możeie macierzy jest rozdziele względem dodawaia,

Bardziej szczegółowo

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\FRAUN1.doc. "Drgania i fale" ii rok FizykaBC. Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: ia λ

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\FRAUN1.doc. Drgania i fale ii rok FizykaBC. Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: ia λ Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: U iω t [ e ] ( t) Re U ( ) ;. c t U ( ; t) oraz [ + ] U ( ) k. U ia s ( ) A e ik r ( rs + r ) cos( n, ) cos( n, s ) ds s r. Dyfrakcja Fresnela (a) a dyfrakcja Fraunhofera

Bardziej szczegółowo

Wyznaczenie współczynników q1=1,0. Wyznaczyć częstości drgań własnych oraz amplitudy drgań wymuszonych dla następującej belki:

Wyznaczenie współczynników q1=1,0. Wyznaczyć częstości drgań własnych oraz amplitudy drgań wymuszonych dla następującej belki: Wyznaczyć częośc dgań włanych oaz aludy dgań wyuzonych dla naęującej bel: 4. Sfoułowane zez wółczynn acezy zywnośc. a dgana włane Dane: N 5 g 8 N Hz π 88,496 ad/, J Soeń wobody dynacznej SSD Uład odawowy

Bardziej szczegółowo

Twierdzenie 15.3 (o postaci elementów rozszerzenia ciała o zbiór). Niech F będzie ciałem oraz A F pewnym zbiorem. Niech L<F.

Twierdzenie 15.3 (o postaci elementów rozszerzenia ciała o zbiór). Niech F będzie ciałem oraz A F pewnym zbiorem. Niech L<F. 15. Wyład 15: Podciała, podciała geerowae przez zbiór, rozszerzeia ciał. Charaterystya pierścieia i ciała, ciała proste i lasyfiacja ciał prostych. 15.1. Podciała, podciała geerowae przez zbiór, rozszerzeia

Bardziej szczegółowo

XXX OLIMPIADA FIZYCZNA (1980/1981). Stopień I, zadanie teoretyczne T4 1

XXX OLIMPIADA FIZYCZNA (1980/1981). Stopień I, zadanie teoretyczne T4 1 XXX OLMPADA FZYCZNA (1980/1981). Stopień, zadanie teoetyczne T4 1 Źódło: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej; Waldema Gozowsi; Andzej Kotlici: Fizya w Szole, n 3, 1981.; Andzej Nadolny, Kystyna Pniewsa:

Bardziej szczegółowo

Rama płaska metoda elementów skończonych.

Rama płaska metoda elementów skończonych. Pzyład. Rama płasa metoda elementów sończonych. M p l A, EJ P p l A, EJ l A, EJ l l,5 l. Dysetyzacja Podział na elementy i węzły x st. sw. M 5 P Z X, M, V, H 7, M, H Y, V Element amy płasiej węzły, x stopni

Bardziej szczegółowo

Szereg geometryczny. 5. b) b n = 4n 2 (b 1 = 2, r = 4) lub b n = 10 (b 1 = 10, r = 0). 2. jest równa 1 x dla x = 1+ Zad. 3:

Szereg geometryczny. 5. b) b n = 4n 2 (b 1 = 2, r = 4) lub b n = 10 (b 1 = 10, r = 0). 2. jest równa 1 x dla x = 1+ Zad. 3: Szereg geometryczy Zad : Suma wszystkich wyrazów ieskończoego ciągu geometryczego jest rówa 4, a suma trzech początkowych wyrazów wyosi a) Zbadaj mootoiczość ciągu sum częściowych tego ciągu geometryczego

Bardziej szczegółowo

Funkcje falowe równanie Schroedingera

Funkcje falowe równanie Schroedingera Fukcje falowe rówaie Schroedigera Fukcja falowa kwatowa iterpretacja jedo wmiarowe pułapki elektroów fukcje falowe ieskończoa i skończoa studia potecjału atom wodoru rówaie Schroedigera wprowadzeie i rozwiązaia

Bardziej szczegółowo

BADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA

BADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA Ćwiczenie 3 BDNIE DYNMICZNEGO TŁUMIK DRGŃ. Cel ćwiczenia yłumienie dgań układu o częsości ezonansowej za pomocą dynamicznego łumika dgań oaz wyznaczenie zakesu częsości wymuszenia, w kóym łumik skuecznie

Bardziej szczegółowo

INSTRUMENTY DŁUŻNE. Duracja jako funkcja stopy procentowej Duracja skończonego ciągu płatności Immunizacja portfela aktywów

INSTRUMENTY DŁUŻNE. Duracja jako funkcja stopy procentowej Duracja skończonego ciągu płatności Immunizacja portfela aktywów INSTRUMENTY ŁUŻNE aja jao fja opy poeowej aja ońzoego iąg płaośi Iizaja pofela aywów aja iąg pzepływów pzy apializaji iągłej oza opa ' ; aja jao fja ] [ ' T VR T E T E e d d d d aja jao fja apializaja

Bardziej szczegółowo

Mechanika kwantowa III

Mechanika kwantowa III Mecaika kwatowa III Opracowaie: Barbara Pac, Piotr Petele Powtóreie Moet pędu jest wielkością pojęciowo bardo istotą, gdż dla wsstkic pól o setrii sfercej operator jego kwadratu ( ˆM koutuje ailtoiae (

Bardziej szczegółowo

Podprzestrzenie macierzowe

Podprzestrzenie macierzowe Podprzestrzeie macierzowe Defiicja: Zakresem macierzy AŒ mâ azywamy podprzestrzeń R(A) przestrzei m geerowaą przez zakres fukcji ( ) : m f x = Ax ( A) { Ax x } = Defiicja: Zakresem macierzy A Œ âm azywamy

Bardziej szczegółowo

u t 1 v u(x,t) - odkształcenie, v - prędkość rozchodzenia się odkształceń (charakterystyczna dla danego ośrodka) Drgania sieci krystalicznej FONONY

u t 1 v u(x,t) - odkształcenie, v - prędkość rozchodzenia się odkształceń (charakterystyczna dla danego ośrodka) Drgania sieci krystalicznej FONONY Drgaia sieci krystaliczej FONONY 1. model klasyczy (iekwatowy) a) model ośrodka ciągłego (model Debye a) - przypadek jedowymiarowy - drgaia struy drgaia mogą być podłuże (guma, sprężya) i dwie prostopadłe

Bardziej szczegółowo

Finanse ubezpieczeń społecznych

Finanse ubezpieczeń społecznych Finanse ubezpieczeń społecznych Wykład 7. Kapiałowe ubezpieczenia eeyalne. Pywane plany eeyalne Aeing (994), Wiśniewski (999) Pywane plany eeyalne:. Zaley: -Nie wyagają działań ze sony pańswa, poza ewenualnie

Bardziej szczegółowo

oraz I = 50Ω, przez który przepływają kluczowane na przemian prądy I + . W przypadku, gdy Robc > RGR

oraz I = 50Ω, przez który przepływają kluczowane na przemian prądy I + . W przypadku, gdy Robc > RGR Laboaoium Pzyządów Półpzewodikowych 0091019 Ćwiczeie Właściwości dyamicze diod p- 1 CEL ĆWICZENIA Celem ćwiczeia jes zapozaie się z pocesem pzełączaia diod p- oaz sposobem usalaia waości wybaych paameów,

Bardziej szczegółowo

Rozpuszczalność gazów w cieczach. Prawo Henry ego

Rozpuszczalność gazów w cieczach. Prawo Henry ego Rozpuszczalość gazów w cieczach. rawo ery ego Empiryczie stwierdzoo, że, w k, czyli ilość gazu rozpuszczoego w cieczy jest w warukach izotermiczych proporcjoala do jego ciśieia. V Jeśli gaz jest gazem

Bardziej szczegółowo

magnetyzm ver

magnetyzm ver e-8.6.7 agnetyz pądy poste pądy elektyczne oddziałują ze soą. doświadczenie Apèe a (18): Ι Ι 1 F ~ siła na jednostkę długości pzewodów pądy poste w póżni jednostki w elektyczności A ape - natężenie pądu

Bardziej szczegółowo

OPTYKA NIELINIOWA. Halina Abramczyk Laboratory of Laser Molecular Spectroscopy

OPTYKA NIELINIOWA. Halina Abramczyk Laboratory of Laser Molecular Spectroscopy OPTYKA NILINIOWA Halia Abamczyk Laboaoy of W zakesie opyki liiowej aężeie pomieiowaia są iewielkie (0.-00W/cm ) i wywołuje aężeia pola elekyczego: 8 π I 0 0 3 V / cm c P ( χ ) polayzacja ( χ ) aężeie pola

Bardziej szczegółowo

Dynamika bryły sztywnej

Dynamika bryły sztywnej W-5 (Jaoewc) 4 lajdów Dyaka były tywej Cało tywe jego uch uch potępowy cała tywego uch obotowy cała tywego wględe tałej o. oet bewładośc Dyaka cała tywego uch łożoy cała tywego 3/4 L.. Jaoewc j j j j j

Bardziej szczegółowo

Oddziaływanie atomu z kwantowym polem E-M: C.D.

Oddziaływanie atomu z kwantowym polem E-M: C.D. Oddziaływanie atomu z kwantowym polem E-M: C.D. 1 atom jakoźródło 1 fotonu. Emisja spontaniczna wg. złotej reguły Fermiego. Absorpcja i emisja kolektywna ˆ E( x,t)=i λ Powtórzenie d 3 ω k k 2ǫ(2π) 3 e

Bardziej szczegółowo

Schrödingera. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok

Schrödingera. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok Wykła 0: Rówae Schrögera Dr ż. Zbgew Szklarsk Kaera lekrok paw. C- pok.3 szkla@agh.eu.pl hp://layer.uc.agh.eu.pl/z.szklarsk/ 0.06.07 Wyzał Iforayk lekrok Telekoukacj - Teleforayka Rówae Schrögera jeo z

Bardziej szczegółowo

CHARAKTERYSTYKI CZĘSTOTLIWOŚCIOWE PODSTAWOWYCH CZŁONÓW LINIOWYCH UKŁADÓW AUTOMATYKI

CHARAKTERYSTYKI CZĘSTOTLIWOŚCIOWE PODSTAWOWYCH CZŁONÓW LINIOWYCH UKŁADÓW AUTOMATYKI CHARAKERYSYKI CZĘSOLIWOŚCIOWE PODSAWOWYCH CZŁONÓW LINIOWYCH UKŁADÓW AUOMAYKI Do podstawowych form opisu dyamii elemetów automatyi (oprócz rówań różiczowych zaliczamy trasmitację operatorową s oraz trasmitację

Bardziej szczegółowo

Podstawowe pojęcia optyki geometrycznej. c prędkość światła w próżni v < c prędkość światła w danym ośrodku

Podstawowe pojęcia optyki geometrycznej. c prędkość światła w próżni v < c prędkość światła w danym ośrodku Optyka geometrycza Podstawowe pojęcia optyki geometryczej Bezwzględy współczyik załamaia c prędkość światła w próżi v < c prędkość światła w daym ośrodku c v > 1 Aksjomaty Światło w ośrodku jedorodym propaguje

Bardziej szczegółowo

Wyk lad 2 W lasności cia la liczb zespolonych

Wyk lad 2 W lasności cia la liczb zespolonych Wyk lad W lasości cia la liczb zespoloych 1 Modu l, sprz eżeie, cz eść rzeczywista i cz eść urojoa Niech a, b bed a liczbami rzeczywistymi i iech z = a bi. (1) Przypomijmy, że liczba sprzeżo a do z jest

Bardziej szczegółowo

Rozkład normalny (Gaussa)

Rozkład normalny (Gaussa) Rozład ormaly (Gaussa) Wyprowadzeie rozładu Gaussa w modelu Laplace a błędów pomiarowych. Rozważmy pomiar wielości m, tóry jest zaburzay przez losowych efetów o wielości e ażdy, zarówo zaiżających ja i

Bardziej szczegółowo

ZAAWANSOWANE TECHNIKI PRZETWARZANIA SYGNAŁÓW W TELEKOMUNIKACJI LABORATORIUM

ZAAWANSOWANE TECHNIKI PRZETWARZANIA SYGNAŁÓW W TELEKOMUNIKACJI LABORATORIUM POLITCHNIKA WARSZAWSKA WYDZIAŁ LKTRONIKI I TCHNIK INFORMACYJNYCH INSTYTUT TLKOMUNIKACJI ZAAWANSOWAN TCHNIKI PRZTWARZANIA SYGNAŁÓW W TLKOMUNIKACJI LABORATORIUM ĆWICZNI NR RPRZNTACJA ORTOGONALNA SYGNAŁÓW.

Bardziej szczegółowo

Metody Optyczne w Technice. Wykład 3 Optyka geometryczna

Metody Optyczne w Technice. Wykład 3 Optyka geometryczna Metody Optycze w Techice Wykład 3 Optyka geometrycza Promień świetly Potraktujmy światło jako trumień czątek eergii podróżujących w przetrzei Trajektorie takich czątek to promieie świetle W przypadku wiązki

Bardziej szczegółowo