Przejmowanie ciepła przy wymuszonym opływie wzdłuż płaskiej płyty
|
|
- Edward Leszczyński
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Laboratorim komterowe wbranh agadnień mehaniki łnów Prejmowanie ieła r wmsonm ołwie wdłż łaskiej łt Cel ćwienia Celem ćwienia jest nmerne modelowanie mehanim wmian ieła wdłż łaskiej łt omwanej strmieniem łn. Wrowadenie Proes rejmowania ieła wdłż łaskiej łt omwanej łnem jest bardo roowsehnion w roesah tehninh. Można go sotkać m.in. w olbrmih łtowh wmiennikah ieła o wsokośiah rekraająh metr ora w mniejsej skali, n. gd mikroroesor hłodone są strmieniem owietra wtworonm re wentlator. Zromienie ora modelowanie mehanim rejmowania ieła wdłż łaskiej łt ma bardo istotne naenie r rojektowani ora otmaliaji th roesów. Roważan rełw łn wdłż granej łt jest redstawion na rs.. W wnik wajemnego oddiałwania łn ora łt owstaje obsar, w którm rędkość łn mienia się od wartośi ero na owierhni łt do rędkośi nieakłóonego rełw. Obsar, w którm wstęje oisane jawisko wan jest hdrodnaminą warstwą rśienną. Jeżeli istnieje różnia temeratr międ łtą a omwanm łnem, to w obsare międ łtą a nnikiem omwanm temeratra będie mieniać się od temeratr łt s do temeratr rełw nieakłóonego (rs. ). Obsar ten nawam terminą warstwą rśienną. Warstwa ta może bć mniejsa, więksa lb taka sama jak hdralina warstwa rśienna. Zjawisko w którm wstęje warstwa hdralina lb termina nosi nawę konwekji. Zależnie od natr rełw konwekja osiada dwie form. Jeżeli rełw jest wmson re rądenia dodatkowe, takie jak wentlator, oma, it., mówim o wmsonej konwekji. Jeżeli rełw jest konsekwenją istnienia różni gęstośi łn, będąej wnikiem różni temeratr, mówim o konwekji natralnej. Najęśiej można sotkać kombinaję th dwóh odmian konwekji waną konwekją miesaną. W nasm laboratorim będiem ajmowali się nmernm modelowaniem rełw w radk konwekji wmsonej. Rs. Warstwa rśienna wdłż łaskiej śian - badania eksermentalne Ator: Sławomir Pietrowi
2 Laboratorim komterowe wbranh agadnień mehaniki łnów Laminarna warstwa rśienna Obsar rejśiow rblentna warstwa rśienna 4 δ kr kr Rs. Warstwa rśienna r ołwie owierhni łaskiej: - warstwa laminarna, obsar rejśiow, warstwa trblentna, 4 odwarstwa laminarna B dq D Q d δ Q A s d dq C s Hdralina warstwa rśienna Rs. ermina warstwa rśienna Równania oisjąe rełw ie w ostai równań różnikowh ostał wrowadone re Naviera Stokesa w 84 r., e wględ na łożon harakter th ależnośi, rowiąania ogólne są niemożliwe. Pr ewnh ałożeniah rasająh, olegająh na omijani łonów, które mają małą wartość w orównani innmi łonami można skać rostse, rbliżone form, łatwiejse do rowiąania (Stokes 8 r. i inni). Niestet wsstkie te rosenia dotł rełwów w którh liba noldsa jest niewielka, a wię o małej skali astosowań w tehnie. woljnm krokiem w rowiąwani równań Naviera Stokesa bło wrowadenie idei warstw rśiennej re Prandtla w 94 r. i definiowanej jako obsar w którm lekość włwa istotnie na ole rędkośi, które jest silnie niejednorodne. Obsar ten ostał odielon na kilka odstref (rs. ) takih jak: laminarna warstwa rśienna (), rejśiowa warstwa rśienna () ora trblentna warstwa rśienna (). Po dokładniejsej analiie trblentnej warstw rśiennej można stwierdić, że blisko Ator: Sławomir Pietrowi
3 Laboratorim komterowe wbranh agadnień mehaniki łnów owierhni iała stałego wstęje odwarstwa laminarna (4), która stoniowo rehodi w warstwę trblentną (). Hdrodnaminą warstwę rśienną można oisać nastęjąmi równaniami: - równaniem iągłośi: ρ t ( ρ ) ρ gęstość łn; wektor rędkośi, którego składowe rędkośi odowiednio w kiernkah,, wnosą (,, ). - równaniem bilans ęd w ostai równania Naviera Stokesa: - ρ ( ρ ) ρ F µ () t W roatrwanm model hdrodnaminej warstw rśiennej można astosować sereg ałożeń rasająh, wnikająh eh tej warstw. Pierwsm istotnm roseniem jest fakt, że roatrwan rełw może bć nan a rełw dwwmiarow w kiernk osi ora, o rowadi do konklji, że składowa rędkośi jest równa er. Zakładam także, że łn omwają łtę jest łnem nieśiśliwm, li ρ onst. Drgim ważnm roseniem jest ałożenie, że rełw ma harakter rełw stalonego, tn. ρ ; () t t t Poostałe rosenia to rosenia, które są konsekwenją ałożeń hdrodnaminej warstw rśiennej: >>, >>, >> (4) Po astosowani owżsh roseń równania, które owolą nam oisać rokład rędkośi w obliż śian, można aisać jako: - równania iągłośi () - równania bilans ęd ρ µ (6) Charakter rełw hdrodnaminej warstw rśiennej definiją tw. krtne lib noldsa, które ostał wnaone eksermentalnie i są oisane równaniami: kr kr ora kr kr (7) ν ν () Ator: Sławomir Pietrowi
4 Laboratorim komterowe wbranh agadnień mehaniki łnów - rędkość nieakłóonego rełw; kr odległość wdłż osi, dla której nastęje rejśie od warstw laminarnej do warstw rejśiowej (rs.); kr - odległość wdłż osi, r której rekroeni rełw ma harakter trblentn (rs.); ν kinematn wsółnnik lekośi. Krtne lib noldsa r ołwie łaskiej owierhni iała stałego są awarte w graniah od 4 do 4 6. W rakte rjmje się: kr kr Jak wsomniano weśniej akłada się, że rędkość ąstek łn ołożonh beośrednio r owierhni iała stałego jest równa er (ierws warnek bregow): dla ; (8) Poa warstwą rśienną o grbośi δ, rędkość łn nie mienia się w kiernk rostoadłm do ołwanej owierhni (drgi warnek bregow): (9) >δ () dla δ Należ ostawić tanie, o to jest grbość hdrodnaminej warstw rśiennej δ? Definije się ją jako odległość od owierhni iała stałego, na której rędkość osiąga 99% rędkośi. Zilstrowano to na rs w δ Zerowa rędkość na owierhni łt Rs. 4 Rokład rędkośi w hdrodnaminej warstwie rśiennej ora warnki bregowe Jeden rbliżonh sosobów rowiąań równań hdrodnaminej warstw rśiennej otrmje się na odstawie równania ałkowego Kármaná. W końowej faie równania () i (6) o wrowadeni równań ałkowh Kármaná można srowadić do równania różnikowego wajnego o ostai: ** δ ** * d dρ ** τ s ( ) f δ δ δ () d ρ d ρ δ ( ) * δ ( ) d - δ*- grbość odsnięia i należ ją interretować jako stratę sowodowaną rhamowaniem łn w warstwie rśiennej, gd wsstkie nkt kontr śian resnąć o δ*() w głąb obsar rełw, redkja strmienia mas w 4 Ator: Sławomir Pietrowi
5 Laboratorim komterowe wbranh agadnień mehaniki łnów rełwie idealnm re tak wężon rekrój lb w ołwie wokół tak ogrbionego rofil błab identna jak w rełwie rewistm warstwą rśienną (rs. ). δ ( ) ** δ ( ) d - δ**() - grbość strat ęd. Presnięie kontr śian o δ** w głąb obsar wewnętrnego, redkja ęd w rełwie idealnm błab identna jak w rełwie rewistm. Rs. Profil rędkośi anaoną warstwą mniejsonego strmienia łn Wielkość f określa się jako miejsow wsółnnik oor, któr jest definiowan re wrażenie: τ s f () ρ τ s narężenie taria na owierhni łt, wnikająe lekośi ie można oisanej równaniem: τ s µ µ () δ Całkowita siła oor na owierhni łt wnosi: F L τ ( ) d () Charakter mian lokalnego wsółnnika oor w ależnośi od rodaj rełw ostał redstawion na rs.6. s Ator: Sławomir Pietrowi
6 Laboratorim komterowe wbranh agadnień mehaniki łnów Rs. 6 Zmienność lokalnego wsółnnika oor w ależnośi od harakter rełw Charakter krwej C f () ależn jest od rodaj rełw. W obsare laminarnm i trblentnm krwa ta ma tendenję malejąą, natomiast tlko w obsare rejśiowm wartość miejsowego wsółnnika oor rośnie. Ab oblić wrażenie, należ rowiąać ałkowe wrażenia δ*, δ**. W tm el niebędna będie najomość rokład rędkośi w warstwie rśiennej. W najrostsm radk akłada się, że rokład rędkośi w laminarnej warstwie rśiennej można aroksmować wielomianem treiego stonia: w a a a a (4) w którm o wględnieni warnków bregowh (8) i (9) wsółnniki r miennej wnosą: a, a, a ; a δ δ Po sałkowani wrażenia na δ* ora δ** skam ależność na grbość warstw rśiennej w ostai: ν δ () gdie miejsowa liba noldsa definiowana jest ależnośią: ν Na odstawie dokładnh oblień dokonanh re Blassisa, można wlić, że grbość laminarnej warstw rśiennej wnosi: ν δ (6) Jak wnika anali równania oisjąego laminarną warstwę rśienną, grbość tej warstw jest odwrotnie roorjonalna do lib noldsa. Miejsow wsółnnik oor wnosi:.664 f (7) i jest odwrotnie roorjonaln do ierwiastka kwadratowego ilon rędkośi ora odległośi od krawędi łt. 6 Ator: Sławomir Pietrowi
7 Laboratorim komterowe wbranh agadnień mehaniki łnów Rokład rędkośi dla trblentnej warstw rśiennej godnie ostlatem Prandtla można aroksmować wkładnią ależnośią: (8) δ n 7, gd roatrjem rełw, któr mieśi się w akresie lib noldsa międ 7. Po wględnieni owżsh ałożeń, ależność, która oisje grbość trblentnej warstw rśiennej, rjmje ostać: 4 ν δ / (9) a miejsow wsółnnik oor wnosi: f.9 / () W tabeli redstawiono odsmowjąe estawienie, na odstawie którego można oblić grbość warstw rśiennej ora miejsow wsółnnik oor w ależnośi od harakter rełw. abela n Zakres lib Grbość warstw Charakter rełw noldsa rśiennej Laminarn < δ ( ) rblentn < < 7 δ ( ).76 Miejsow wsółnnik oor.664 f ( ).9 ( ) f ermina warstwa rśienna na owierhni łaskiej Prejmowanie ieła r laminarnej warstwie rśiennej na owierhni łaskiej Z hwilą, gd łn omwają iało stałe ma inną temeratrę niż owierhnia iała stałego, w obliż tej owierhni owstaje tw. termina warstwa rśienna, w której temeratra mienia się od temeratr owierhni iała stałego s do temeratr łn oa warstwą rśienną. Warstwa ta ostała okaana na rs. 7. Ator: Sławomir Pietrowi 7
8 Laboratorim komterowe wbranh agadnień mehaniki łnów Ator: Sławomir Pietrowi 8 d s s δ A B C D Q dq Q d dq Rs. 7 Bilans energii dla terminej warstw rśiennej Jeżeli nam, że omwają łn jest jednoskładnikow, wted oró równań oisjąh hdraliną warstwę rśienną tn. równania iągłośi i równania bilans ęd, niebędne jest także równanie bilans energii w ostai: ( ) v dt d dt d Φ µ λ ρ () Φ v fnkja dssajna Raleigha Podobnie jak to miało miejse w hdralinej warstwie rśiennej, można ałożć, że wmiana ieła ma harakter stalon ora dwwmiarow: t t () Nastęne bardo ważne rosenia wnikają harakter warstw ora badań eksermentalnh i wnosą:, >>, >> () Po wrowadeni rtoonh roseń do równań ora otrmano równanie bilans energii w ostai: µ λ ρ ρ (4) ora równanie bilans ęd: µ ρ () Dokładne rowiąanie kład równań różnikowh oisjąh hdraliną i terminą warstwę rśienną możem skać r ałożeniah, że ρ onst,. Pr takih ałożeniah równania 4 i można redstawić w formie: a ν (6)
9 Laboratorim komterowe wbranh agadnień mehaniki łnów ν (7) (8) a dfjność termina (wsółnnik wrównwania temeratr) warnkami bregowmi w ostai:, s dla ; (9), dla () Miejsowe lib Nsselta wnosą: N.64 Pr dla małh lib Prandtla; () N N. Pr dla.6 < Pr < ; ().9 Pr dla dżh lib Prandtla. () Pr wnaani lib Prandtla i lib Nsselta właśiwośi fine łn owinn bć określone dla średniej temeratr warstw rśiennej definiowanej ależnośią: s w (4) Prejmowanie ieła r trblentnej warstwie rśiennej na owierhni łaskiej rblentna warstwa rśienna owstaje wted, gd rędkość omwanego łn jest na tle dża, że rełw ma harakter trblentn. Jeżeli ała owierhnia jest iotermina ora liba Prandtla nie jest mniejsa od., hdrodnamina i termina warstwa rśienna roonają się od tego samego miejsa ( ), a grbość ih jest rawie jednakowa. a ważna eha rowadi do stwierdenia że, odobnie jak to miało miejse w radk hdrodnaminej warstw rśiennej, rokład nadwżki temeratr w trblentnej warstwie rśiennej ma rokład wkładni: ϑ ϑ s ϑ s δ () Pr takim rokładie nadwżki temeratr lokalną libą Nsselta, można oblić ależnośi: N Pr (6) W tabeli redstawiono odsmowjąe estawienie, na odstawie którego można oblić lokalną libę Prandtla ora Nsselta w ależnośi od harakter rełw. abela Ator: Sławomir Pietrowi 9
10 Laboratorim komterowe wbranh agadnień mehaniki łnów Charakter rełw Zakres lib noldsa Zakres li Prandtla Laminarn < Pr >.6 rblentn < < 7.6 < Pr < 6 Liba Nsselta N. Pr N.8.96 Pr Średnia lina Nsselta definiowana ależnośią L N N d L wnosi: Dla rełw laminarnego: αl. N.664 L Pr λ / (8) dla L < (9) Dla rełw trblentnego: αl N λ.8.7 L Pr / dla < L < 7 ora.6<pr<6 (4) Dla laminarnej warstw rśiennej stosnek grbośi terminej warstw rśiennej do hdrodnaminej warstw rśiennej jest stał i wnosi: δ Pr t (4) δ Dla owietra harakterjąego się libą Prandtla równą.7 stosnek ten wnosi.6. Plan laboratorim. Pierws estaw ćwień rerowadić dla wartośi lib noldsa wnosąej 6 li dla rełw laminarnego, aobserwować mian miejsowego wsółnnika oor, osaować wartośi kr, kr. Nastęnie wnać rofil rędkośi w dwóh rekrojah - około ołow i na koń łt, to samo owtórć dla rofil temeratr. Określić dla jakih wartośi, rofil rędkośi ora temeratr wnosi około 99 % rędkośi lb temeratr rełw nieakłóonego, orównać wartośiami teoretnmi, redstawionmi w tabeli.. Powtórć nnośi oisane w nkie, mieniają libę noldsa w graniah od 6 do 7, astanowić się nad wborem model rełw (trblentn, laminarn). Prerowadić oblienia dla łt o dłgośi m, która jest omwana olejem o temeratre 6 C i rędkośi v m/s. emeratrę łt rjąć C. Dla temeratr średniej, która wnosi: 4 C, właśiwośi olej są nastęjąe: gęstość ρ 876 kg/m ora kinematn wsółnnik lekośi wnosi ν 4-6 m /s, 9 J/kg*K, λ.44 W/m*K. Oblić ilość ieła oddanego od olej do łt. Ator: Sławomir Pietrowi
Rozważa się dwa typy odwzorowań: 1. Parametryzacja prosta
WYKŁAD MODELOWANIE I WIZUALIZACJA TEKSTURY. Co to jest tekstra obiekt T(,, (,, t( =... tn(,,,, Plan wkład: Co to jest tekstra? Generowanie worów tekstr Wialiaja tekstr Filtrowanie tekstr Co może oiswać
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład 8 Warstwy przyścienne i ślady 1
J. Szantr Wkład 8 Warstw przścienne i ślad 1 Warstwa przścienna jest to część obszar przepłw bezpośrednio sąsiadjąca z powierzchnią opłwanego ciała. W warstwie przściennej znaczącą rolę odgrwają sił lepkości
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład 7 Ruch ogólny elementu płynu
J. Santr - Wkład 7 Rch ogóln element płn Rch ogóln ciała stwnego można predstawić jako smę premiescenia liniowego i obrot. Ponieważ płn nie mają stwności postaciowej, w rch płn dochodi dodatkowo do odkstałcenia
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład 11 Równanie Naviera-Stokesa
J. Sant Wkład Równanie Naviea-Stokesa Podstawienie ależności wnikającch model łn Newtona do ównania achowania ęd daje ównanie nane jako ównanie Naviea-Stokesa. Geoge Stokes 89 903 Clade Navie 785-836 Naviea-Stokesa.
Bardziej szczegółowoPostać Jordana macierzy
Rodiał 8 Postać Jordana macier 8.1. Macier Jordana Niech F = R lub F = C. Macier J r () F r r postaci 1. 1... J r () =..........,.... 1 gdie F, nawam klatką Jordana stopnia r. Ocwiście J 1 () = [. Definicja
Bardziej szczegółowo1. MODELE WYMIANY CIEPŁA W POPRZECZNYM ŁOśYSKU ŚLIZGOWYM
ECHNIKA RANSPORU SZYNOWEGO Paweł PŁUCIENNIK Andrej MACIEJCZYK EOREYCZNY MODEL PANEWKI POPRZECZNEGO ŁOśYSKA ŚLIZGOWEGO. CZĘŚĆ 1. MODEL ZUśYCIA PANEWKI Strescenie W artkle omówion ostał model teoretcn Ŝcia
Bardziej szczegółowoRozdział 9. Baza Jordana
Rodiał 9 Baa Jordana Niech X będie n wmiarową prestrenią wektorową nad ciałem F = R lub F = C Roważm dowoln endomorfim f : X X Wiem, że postać macier endomorfimu ależ od wboru ba w prestreni X Wiem również,
Bardziej szczegółowoLaboratorium komputerowe z wybranych zagadnień mechaniki płynów
FORMOWANIE SIĘ PROFILU PRĘDKOŚCI W NIEŚCIŚLIWYM, LEPKIM PRZEPŁYWIE PRZEZ PRZEWÓD ZAMKNIĘTY Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia będzie analiza formowanie się profilu prędkości w trakcie przepływu płynu przez
Bardziej szczegółowo,..., u x n. , 2 u x 2 1
. Równania różnickowe cąstkowe Definicja. Równaniem różnickowm cąstkowm (rrc) nawam równanie różnickowe, w którm wstępuje funkcja niewiadoma dwóch lub więcej miennch i jej pochodne cąstkowe. Ogólna postać
Bardziej szczegółowoEPR. W -1/2 =-1/2 gµ B B
Hamiltonian spinow Elektronow reonans paramanetcn jest wiąan absorpcją pola wsokiej cęstotliwości, która towars mianie orientacji spin w ewnętrnm polu manetcnm. Niesparowane spinowe moment manetcne µ s
Bardziej szczegółowoFale skrętne w pręcie
ae skrętne w ręcie + -(+) eement ręta r π ) ( 4 Lokane skręcenie o () moment skręcając moduł stwności r romień ręta r 4 ) ( π Pod włwem wadkowego momentu eement ręta uskuje rsiesenie kątowe i sełnion jest
Bardziej szczegółowoPrzestrzeń liniowa R n.
MATEMATYKA IIb - Lcjan Kowalski Prestreń liniowa R n. Element (wektor) prestreni R n będiem onacać [,,, ] Element erow [,, L, ]. Diałania. a) ilocn element pre licbę: b) sma elementów [ c, c, ] c L, c
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE I WIZUALIZACJA TEKSTURY
WYKŁAD 9 MODELOWANIE I WIZUALIZACJA TEKSTURY Plan wkład: Co to jest tekstra? Generowanie worów w tekstr Wialiaja tekstr Filtrowanie tekstr. Co to jest tekstra obiekt T (,, ) (,,) t( = tn(,,...,, ) ) T(,,,
Bardziej szczegółowoWyznaczanie ruchliwości i koncentracji nośników prądu w półprzewodnikach metodą efektu Halla
Ćwicenie 13 Wnacanie ruchliwości i koncentracji nośników prądu w półprewodnikach metodą efektu alla Cel ćwicenia Celem ćwicenia jest aponanie się e jawiskiem alla, stałoprądową metodą badania efektu alla,
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 25 Przepływy w przewodach zamkniętych I
J. Szantyr Wykład nr 5 Przeływy w rzewodach zamkniętych I Przewód zamknięty kanał o dowonym kształcie rzekroju orzecznego, ograniczonym inią zamkniętą, całkowicie wyełniony łynem (bez swobodnej owierzchni)
Bardziej szczegółowoPrzykład 6.3. Uogólnione prawo Hooke a
Prkład 6 Uogónione prawo Hooke a Zwiąki międ odkstałceniami i naprężeniami w prpadku ciała iotropowego opisuje uogónione prawo Hooke a: ] ] ] a Rowiąując równania a wgędem naprężeń otrmujem wiąki: b W
Bardziej szczegółowoZłożone działanie sił wewnętrznych w prętach prostych
Złożone diałanie sił wewnętrnch w rętach rostch Jeżeli sił wewnętrne nie redukują się włącnie do sił odłużnej N, orecnej T i momentu gnącego Mg c momentu skręcającego Ms, to radki takie nawa się łożonmi
Bardziej szczegółowoANALIZA KONSTRUKCJI POWŁOKOWEJ. CIENKOŚCIENNY ZBIORNIK CIŚNIENIOWY
Cw3_biornik.doc ANALIZA KONTRUKCJI POWŁOKOWEJ. CIENKOŚCIENNY ZBIORNIK CIŚNIENIOWY 1. W P R O W A D Z E N I E Ciało utworone pre dwie akrwione powierchnie nawane jest powłoką, jeśli preciętna odlełość pomięd
Bardziej szczegółowoPodstawowe pojęcia analizy wektorowej - przypomnienie
Dnamia Gaów em.i Wład Slajd Podtawowe ojęia anali wetorowej - romnienie Gradient F alar nabla j i F F F gradf F F F gradf,, j i F Dnamia Gaów em.i Wład Slajd Dwergenja - wetor di Rotaja rot i j i - wetor
Bardziej szczegółowoRÓWNANIA BEZWYMIAROWE- PODOBIEŃSTWO PRZEPŁYWÓW
I Wmagania odobieńswa ÓWNANIA BEZWYMIAOWE- PODOBIEŃSTWO PZEPŁYWÓW. Podobieńswo geomercne =*'; =*'; =*'. Oba jawiska musą naeżeć do ej samej kas rełwów, n. musą je oiswać akie same równania- idencne w budowie.
Bardziej szczegółowoPochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:
ochodna kierunkowa i gradient Równania parametrcne prostej prechodącej pre punkt i skierowanej wdłuż jednostkowego wektora mają postać: Oblicam pochodną kierunkową u ( u, u ) 1 + su + su 1 (, ) d d d ˆ
Bardziej szczegółowov! są zupełnie niezależne.
Zasada ekwiartyji energii 7-7. Zasada ekwiartyji energii ównowaga termizna układów Zerowa zasada termodynamiki Jeżeli układy A i B oraz A i są arami w równowadze termiznej, to również układy B i są w równowadze
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 14 PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA
WYKŁAD 4 PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA. ADIABATA HUGONIOTA. S 0 normal shock wave S Gazodynamika doszcza istnienie silnych nieciągłości w rzeływach gaz. Najrostszym rzyadkiem
Bardziej szczegółowoEntropia i druga zasada termodynamiki
Entroia-drga zasada- Entroia i drga zasada termodynamiki.9.6 :5: Entroia-drga zasada- Przemiana realizowana w kładzie rzedstawionym na rys. 3.7 jest równowagową rzemianą beztariową. Jest ona wię odwraalna.
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 16 Przepływy w przewodach zamkniętych
J. Szantyr Wykład nr 6 Przeływy w rzewodach zamkniętych Przewód zamknięty kanał o dowolnym kształcie rzekroju orzecznego, ograniczonym linią zamkniętą, całkowicie wyełniony łynem (bez swobodnej owierzchni)
Bardziej szczegółowoBUDOWA ATOMU cd. MECHANIKA KWANTOWA
BUDOWA ATOMU cd. ajmuje się opisem ruchu cąstek elementarnch, układ można opiswać posługując się współrędnmi określającmi położenie bądź pęd, współrędne określa się pewnm prbliżeniem, np. współrędną dokładnością
Bardziej szczegółowoAlgebra z geometrią 2012/2013
Algebra geometrią 22/23 Seria XVI Javier de Lucas Zadanie. Wnacć rąd macier: A :, B : 2 4 3 4 3 2 3 3 5 7 3 3 6 3 Rowiąanie: Macier A: Sposób: Rąd macier to wmiar prestreni generowanej pre jej kolumn.
Bardziej szczegółowoDWUCZĘŚCIOWE ŁOŻYSKO POROWATE
PROBLEMY NIEKONWENCJONALNYCH UKŁADÓW ŁOŻYSKOWYCH Łódź, 1 14 maja 1999 r. Karol Kremiński Politechnika Warsawska DWUCZĘŚCIOWE ŁOŻYSKO POROWATE SŁOWA KLUCZOWE: łożysko śligowe, tuleja porowata, prepuscalność
Bardziej szczegółowo1. Podstawy rachunku wektorowego
1 Postaw rachunku wektorowego Wektor Wektor est wielkością efiniowaną pre ługość (mouł) kierunek iałania ora wrot Dwa wektor o tm samm moule kierunku i wrocie są sobie równe Wektor presunięt równolegle
Bardziej szczegółowoHYDRAULIKA I PNEUMATYKA
Poliehnika Łódka Wydiał ehaniny Zakład ayn Roboyh, Naędów i Serowania Jery TOCZYK HYDRAULIKA I PNEUATYKA C. I - HYDRAULIKA Łódź, 5 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego Krok : Układ naędowy - hea I q
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 20 Warstwy przyścienne i ślady 2
J. Szantyr Wykład nr 0 Warstwy przyścienne i ślady W turbulentnej warstwie przyściennej można wydzielić kilka stref różniących się dominującymi mechanizmami kształtującymi przepływ. Ogólnie warstwę można
Bardziej szczegółowoGeometria analityczna w przestrzeni. Kierunek. Długość. Zwrot
- podstawowe pojęcia Geometria analitcna w prestreni Wektorem acepionm w prestreni R 3 nawam uporądkowaną parę punktów A ora B i onacam go pre AB. Punkt A nawam jego pocątkiem, a punkt B - jego końcem.
Bardziej szczegółowoInstalacje pompowe. Zadania do samodzielnego rozwiązania v ,1. dr inż. Michał Strzeszewski,
dr inż. Michał Stresewski, 00-008 Instalacje omowe Zadania do samodielnego rowiąania v. 1.5 Zadanie 1 Obli wymaganą wydajność omy obiegowej ry nastęujących ałożeniach: oblieniowa moc cielna instalacji
Bardziej szczegółowoWielokryteriowa optymalizacja liniowa (WPL)
arek isyński BO UŁ 007 - Wielokryteriowa optymaliaja liniowa (WPL) -. Wielokryteriowa optymaliaja liniowa (WPL) Zadaniem WPL naywamy następująe adanie optymaliaji liniowej: a a m L O L L O L L a a n n
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 362. Wyznaczanie ogniskowej soczewek metodą Bessela i pomiar promieni krzywizny za pomocą sferometru. Odległość przedmiotu od ekranu, [m] l
Nazwisko Data Nr na liśie Imię Wydział Ćwizenie 36 Dzień tyg Godzina Wyznazanie ogniskowej sozewek metodą Bessela i pomiar promieni krzywizny za pomoą serometr I Wyznazanie ogniskowej sozewki skpiająej
Bardziej szczegółowoLaboratorium komputerowe z wybranych zagadnień mechaniki płynów
ANALIZA PRZEKAZYWANIA CIEPŁA I FORMOWANIA SIĘ PROFILU TEMPERATURY DLA NIEŚCIŚLIWEGO, LEPKIEGO PRZEPŁYWU LAMINARNEGO W PRZEWODZIE ZAMKNIĘTYM Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia będzie obserwacja procesu formowania
Bardziej szczegółowoAerodynamika I Efekty lepkie w przepływach ściśliwych.
Aerodynamika I Efekty lepkie w przepływach ściśliwych. przepłw wokół profilu RAE-2822 (M = 0.85, Re = 6.5 10 6, α = 2 ) Efekty lepkie w przepływach ściśliwych Równania ruchu lepkiego płynu ściśliwego Całkowe
Bardziej szczegółowoMODELE MATEMATYCZNE ŁOŻYSKA POROWATEGO I STOSOWANE UPROSZCZENIA
4- T R I B O L O G I A 5 Karol Kremiński MODELE MATEMATYCZNE ŁOŻYSKA POROWATEGO I STOSOWANE UPROSZCZENIA MATHEMATICAL MODELS OF POROUS BEARING AND THEIR SIMPLIFICATIONS Słowa klucowe: łożsko orowate, reuscalność,
Bardziej szczegółowoPRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:
PRW ZCHOWNI Pawa achowania nabadie fundamentalne pawa: o ewnętne : pawo achowania pędu, pawo achowania momentu pędu, pawo achowania enegii; o wewnętne : pawa achowania np. całkowite licb nukleonów w eakci
Bardziej szczegółowoMetody dokładne w zastosowaniu do rozwiązywania łańcuchów Markowa
Metody dokładne w astosowaniu do rowiąywania łańcuchów Markowa Beata Bylina, Paweł Górny Zakład Informatyki, Instytut Matematyki, Uniwersytet Marii Curie-Skłodowskiej Plac Marii Curie-Skłodowskiej 5, 2-31
Bardziej szczegółowoPOTENCJALNE POLE SIŁ. ,F z 2 V. x = x y, F y. , F x z F z. y F y
POTENCJALNE POLE SIŁ POLE SKALARNE Polem skalarnm V(r) nawam funkcję prpisującą każdemu punktowi w prestreni licbę recwistą (skalar): V (r): r=(,, ) V (r) POLE WEKTOROWE SIŁ Polem wektorowm sił F(r) nawam
Bardziej szczegółowoMIESZANY PROBLEM POCZĄTKOWO-BRZEGOWY W TEORII TERMOKONSOLIDACJI. ZAGADNIENIE POCZĄTKOWE
Górnictwo i Geoinżynieria ok 33 Zesyt 1 9 Jan Gasyński* MIESZANY POBLEM POCZĄKOWO-BZEGOWY W EOII EMOKONSOLIDACJI. ZAGADNIENIE POCZĄKOWE 1. Wstęp Analia stanów naprężenia i odkstałcenia w gruncie poostaje
Bardziej szczegółowoROZKŁAD BŁĘDÓW PRZY PROJEKTOWANIU POŚREDNIEGO OŚWIETLENIA ELEKTRYCZNEGO ZA POMOCĄ OPRAW KWADRATOWYCH
Andrej PAWLAK Krystof ZAREMBA ROZKŁAD BŁĘDÓW PRZY PROJEKTOWANIU POŚREDNIEGO OŚWIETLENIA ELEKTRYCZNEGO ZA POMOCĄ OPRAW KWADRATOWYCH STRESZCZENIE W wielkoowierchniowych instalacjach oświetlenia ośredniego
Bardziej szczegółowoRównanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie niezależne od czasu w trzech wymiarach współrzędne prostokątne
Równanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie nieależne od casu w trech wymiarach współrędne prostokątne ψ ψ ψ h V m + + x y + ( x, y, ) ψ = E ψ funkcja falowa ψ( x, y, ) Energia potencjalna
Bardziej szczegółowoGraficzne modelowanie scen 3D. Wykład 4
Wkład 4 Podstawowe pojęcia i definicje . Modelowanie. Definicja Model awiera wsstkie dane i obiekt ora wiąki pomięd nimi, które są niebędne do prawidłowego wświetlenia i realiowania interakcji aplikacją,
Bardziej szczegółowoG:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Ruch falowy2001.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC
3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Drgania i fale II ro Fii BC Ruh falow: Fala rohodąe się w presreni aburenie lub odsałenie (pole). - impuls lub drgania. Jeśli rohodi się prędośią o po asie : ( r)
Bardziej szczegółowo23. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA
. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA Płat powiechniow o ównaniach paametcnch: ( ) ( ) ( ) () gdie oba jet obaem eglanm nawam płatem gładkim (płatem eglanm) gd w każdm pnkcie tego płata itnieje płacna
Bardziej szczegółowoPROFIL PRĘDKOŚCI W RURZE PROSTOLINIOWEJ
LABORATORIUM MECHANIKI PŁYNÓW Ćwiczenie N 7 PROFIL PRĘDKOŚCI W RURZE PROSTOLINIOWEJ . Cel ćwiczenia Doświadczalne i teoretyczne wyznaczenie profilu prędkości w rurze prostoosiowej 2. Podstawy teoretyczne:
Bardziej szczegółowoPŁYN Y RZECZYWISTE Przepływy rzeczywiste różnią się od przepływów idealnych obecnością tarcia (lepkości): przepływy laminarne/warstwowe - różnią się
PŁYNY RZECZYWISTE Płyny rzeczywiste Przeływ laminarny Prawo tarcia Newtona Przeływ turbulentny Oór dynamiczny Prawdoodobieństwo hydrodynamiczne Liczba Reynoldsa Politechnika Oolska Oole University of Technology
Bardziej szczegółowoTEORIA SPRĘŻYSTOŚCI 10
W YKŁ ADY Z T EOII S ĘŻYSTOŚCI ZADANIE BOUSSINESQA I FLAMANTA olitechnika onańska Kopac, Kawck, Łodgowski, łotkowiak, Świtek, Tmpe Olga Kopac, Kstof Kawck, Adam Łodgowski, Michał łotkowiak, Agnieska Świtek,
Bardziej szczegółowoWykład 30 Szczególne przekształcenie Lorentza
Wykład Szzególne przekształenie Lorentza Szzególnym przekształeniem Lorentza (właśiwym, zahowująym kierunek zasu) nazywa się przekształenie między dwoma inerjalnymi układami odniesienia K i K w przypadku
Bardziej szczegółowoModelowanie i obliczenia techniczne. Modelowanie matematyczne Metody modelowania
Modelowanie i oblicenia technicne Modelowanie matematycne Metody modelowania Modelowanie matematycne procesów w systemach technicnych Model może ostać tworony dla całego system lb dla poscególnych elementów
Bardziej szczegółowoENERGIA SPRĘŻYSTA 1 1. BILANS ENERGETYCZNY 2. RÓWNANIE STANU, POTENCJAŁ SIŁ WEWNĘTRZNYCH
NRG SPRĘŻYST. BLNS NRGTYCZNY.. PODSTO POJĘC Układ ic - ciało (lub układ ciał) łożoe uktów aterialch Otoceie - obsar otacając układ ic Ziee stau terodaicego - araetr charakterujące sta układu i otoceia
Bardziej szczegółowoZŁOŻONE RUCHY OSI OBROTOWYCH STEROWANYCH NUMERYCZNIE
KOMISJA BUDOWY MASZYN PAN ODDZIAŁ W POZNANIU Vol. 6 nr Archiwum Technologii Masn i Automatacji 6 ROMAN STANIEK * ZŁOŻONE RUCHY OSI OBROTOWYCH STEROWANYCH NUMERYCZNIE W artkule predstawiono ależności matematcne
Bardziej szczegółowoZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH LICZBY ZESPOLONE
. Oblicyć: ZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH a) ( 7i) ( 9i); b) (5 i)( + i); c) 4+3i ; LICZBY ZESPOLONE d) 3i 3i ; e) pierwiastki kwadratowe 8 + i.. Narysować biór tych licb espolonych, które spełniają warunek:
Bardziej szczegółowoPromieniowanie dipolowe
Promieniowanie dipolowe Potencjały opóźnione φ i A dla promieniowanie punktowego dipola elektrycznego wygodnie jest wyrażać przez wektor Hertza Z φ = ϵ 0 Z, spełniający niejednorodne równanie falowe A
Bardziej szczegółowoAnimowana grafika 3D. Opracowanie: J. Kęsik.
Animowana grafika 3D Opracowanie: J. Kęsik kesik@cs.pollb.pl Transformacje 3D Podobnie jak w prestreni -wymiarowej, dla prestreni 3-wymiarowej definijemy transformacje RST: presnięcie miana skali obrót
Bardziej szczegółowo1. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW SIŁ. Redukcja płaskiego układu sił
. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW IŁ Redukcja płaskiego układu sił Zadanie. Znaleźć wartość licbową i równanie linii diałania wpadkowej cterech sił predstawionch na rsunku. Wartości licbowe sił są następujące:
Bardziej szczegółowoProjekt Era inżyniera pewna lokata na przyszłość jest współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Materiał ddaktczne na zajęcia wrównawcze z matematki dla studentów pierwszego roku kierunku zamawianego Inżnieria Środowiska w ramach projektu Era inżniera pewna lokata na przszłość Projekt Era inżniera
Bardziej szczegółowoρ - gęstość ładunku j - gęstość prądu FALE ELEKTROMAGNETYCZNE W PRÓŻNI: Równania Maxwella: -przenikalność elektryczna próżni=8,8542x10-12 F/m
-- G:\AA_Wklad \FIN\DOC\em.do Drgania i fale III rok Fiki C FAL LKTROMAGNTYCZN W PRÓŻNI: Równania Mawella: di ρ ε ρ di j ρ - gęsość ładunku j - gęsość prądu ro di ro j ε ε -prenikalność elekrna próżni8854
Bardziej szczegółowoFale skrętne w pręcie
ae skrętne w ręcie + -(+) eement ręta R π 4 R π 4 d r π ) ( 4 Lokane skręcenie o () moment skręcając moduł stwności r romień ręta r 4 ) ( π Pod włwem wadkowego momentu eement ręta uskuje rsiesenie kątowe
Bardziej szczegółowoFale rzeczywiste. dudnienia i prędkość grupowa
Fale rzezywiste dudnienia i rędkość gruowa Czysta fala harmonizna nie istnieje. Rzezywisty imuls falowy jest skońzony w zasie i w rzestrzeni: Rzezywisty imuls falowy (iąg falowy) można rzedstawić jako
Bardziej szczegółowo. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest porównanie na drodze obserwacji wizualnej przepływu laminarnego i turbulentnego, oraz wyznaczenie krytycznej licz
ZAKŁAD MECHANIKI PŁYNÓW I AERODYNAMIKI ABORATORIUM MECHANIKI PŁYNÓW ĆWICZENIE NR DOŚWIADCZENIE REYNODSA: WYZNACZANIE KRYTYCZNEJ ICZBY REYNODSA opracował: Piotr Strzelczyk Rzeszów 997 . Cel ćwiczenia Celem
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 1. (8.10) Rozciąganie statycznie wyznaczalne, pręty o skokowo zmiennym przekroju, kratownice, Obciążenia termiczne.
ĆWICZENIE 1 (8.10) Rozciąganie statycznie wyznaczalne, pręty o skokowo zienny przekroj, kratownice, Obciążenia tericzne. Rozciąganie - przykłady statycznie wyznaczalne Zadanie Zadanie jest zaprojektowanie
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 19 Warstwy przyścienne i ślady 1
J. Szantyr Wykład nr 19 Warstwy przyścienne i ślady 1 Warstwa przyścienna jest to część obszaru przepływu bezpośrednio sąsiadująca z powierzchnią opływanego ciała. W warstwie przyściennej znaczącą rolę
Bardziej szczegółowoMECHA IKA PŁY ÓW STA ISŁAW DROB IAK
Publikacja oracowana odcas realiacji rojektu Plan Rowoju Politechniki Cęstochowskiej wsółfinansowanego re nię Euroejską w ramach Euroejskiego Fundusu Sołecnego. MECHA IKA PŁY ÓW (dla kierunku Mechatronika
Bardziej szczegółowoTemperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech
emeratura i cieło E=E K +E P +U Energia wewnętrzna [J] - ieło jest energią rzekazywaną między układem a jego otoczeniem na skutek istniejącej między nimi różnicy temeratur na sosób cielny rzez chaotyczne
Bardziej szczegółowoFizyka, II rok FS, FiTKE, IS Równania różniczkowe i całkowe, Zestaw 2a
N : iyka II rok S itk IS Równania różnickowe i całkowe estaw 2a. Prosę definiować pojęcie fory kwadratowej a następnie podać acier fory kwadratowej i określić rąd fory (a!#%$ (b 2. Prosę określić rąd równania
Bardziej szczegółowoPRAWIDŁOWE ODPOWIEDZI I PUNKTACJA
MAŁOPOLSKI KONKURS MATEMATYCZNY Rok skoln 08/09 ETAP REJONOWY 0 grudnia 08 roku PRAWIDŁOWE ODPOWIEDZI I PUNKTACJA adanie odpowiedź punkt B 3 C 3 3 A 3 4 B 3 5 E 3 6 B 3 7 E 3 8 C 3 9 D 3 0 A 3 7 adania
Bardziej szczegółowoKatedra Geotechniki i Budownictwa Drogowego. WYDZIAŁ NAUK TECHNICZNYCH Uniwersytet Warmińsko-Mazurski
Katedra Geotechniki i Budownictwa Drogowego WYDZIAŁ NAUK TECHNICZNYCH Uniwersytet Warmińsko-Maurski Mechanika Gruntów dr inż. Ireneus Dyka http://pracownicy.uwm.edu.pl/i.dyka e-mail: i.dyka@uwm.edu.pl
Bardziej szczegółowoĆ w i c z e n i e K 2 a Wyznaczanie siły krytycznej pręta o przekroju prostokątnym posiadającego krzywiznę początkową.
Akademia Górniczo Hutnicza Wdział Inżnierii Mechanicznej i Robotki Katedra Wtrzmałości, Zmęczenia Materiałów i Konstrukcji Nazwisko i Imię: Nazwisko i Imię: Wdział Górnictwa i Geoinżnierii Grua nr: Ocena:
Bardziej szczegółowoPŁYTY WIELOKIERUNKOWO ZBROJONE
W. Bierut: Płt wielokierunkowo zginane 1 PŁYTY WIELOKIERUNKOWO ZBROJONE Prz obliczaniu łt rostokątnch, którch boki na kierunkach l i l znacznie różnią się długością rzjęto, że racują one tlko w jednm kierunku
Bardziej szczegółowoRozwiązywanie belek prostych i przegubowych wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 6
ozwiązwanie beek prostch i przegubowch wznaczanie reakcji i wkresów sił przekrojowch 6 Obciążenie beki mogą stanowić sił skupione, moment skupione oraz obciążenia ciągłe q rs. 6.. s. 6. rzed przstąpieniem
Bardziej szczegółowoP K. Położenie punktu na powierzchni kuli określamy w tym układzie poprzez podanie dwóch kątów (, ).
Materiał ddaktcne Geodeja geometrcna Marcin Ligas, Katedra Geomatki, Wdiał Geodeji Górnicej i Inżnierii Środowiska UKŁADY WSPÓŁZĘDNYCH NA KULI Pierwsm prbliżeniem kstałtu Ziemi (ocwiście po latach płaskich
Bardziej szczegółowo4.2.1. Środek ciężkości bryły jednorodnej
4..1. Środek ciężkości rł jednorodnej Brłą jednorodną nawam ciało materialne, w którm masa jest romiescona równomiernie w całej jego ojętości. Dla takic ciał arówno gęstość, jak i ciężar właściw są wielkościami
Bardziej szczegółowoRuchy ciała sztywnego i przekształcenia jednorodne
uh iała twnego i retałenia jednorodne Definija: uład wółrędnh Zbiór n baowh wetorów ortonormalnh roinająh n Na rład ereentują unt muim odać uład wółrędnh Wględem o : Wględem o : ora ą niemiennimi obietami
Bardziej szczegółowoRównania dla potencjałów zależnych od czasu
Równania dla potencjałów zależnych od czasu Potencjały wektorowy A( r, t i skalarny ϕ( r, t dla zależnych od czasu pola elektrycznego E( r, t i magnetycznego B( r, t definiujemy poprzez następujące zależności
Bardziej szczegółowoZadania z AlgebryIIr
Zadania AlgebrIIr Seria () Rowia ι ać uk lad równań: + + t = + = 7 + + t = ; + + = ; + 7 6t = + = 7 + + = 8 = 8 + + t = + 9 = 9 ; + 7t = + = 7 + + t = + 8 7 = () Podać bae ι prestreni rowia ι ań uk ladu:
Bardziej szczegółowoRównania ruchu płynu, podobnie jak w mechanice ciała stałego, są wyprowadzone z
3. Równania ruchu płnu Równania ruchu płnu, podobnie jak w mechanice ciała stałego, są wprowadone drugiej asad Newtona, która dla ciała o masie m mieniającego prędkość 1 w chwili t 1 do prędkości mian:
Bardziej szczegółowoGranica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej
Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus listopada 07r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej
Bardziej szczegółowoDryLin T System prowadnic liniowych
DrLin T Sstem prowadnic liniowch Prowadnice liniowe DrLin T ostał opracowane do astosowań wiąanch automatką i transportem materiałów. Chodiło o stworenie wdajnej, beobsługowej prowadnic liniowej do astosowania
Bardziej szczegółowoProjekt Era inżyniera pewna lokata na przyszłość jest współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Materiał ddaktczne na zajęcia wrównawcze z matematki dla studentów pierwszego roku kierunku zamawianego Inżnieria i Gospodarka Wodna w ramach projektu Era inżniera pewna lokata na przszłość Projekt Era
Bardziej szczegółowoRuch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna
Ruch kulist brł. Kąt Eulera. Precesja regularna Ruchem kulistm nawam ruch, w casie którego jeden punktów brł jest stale nieruchom. Ruch kulist jest obrotem dookoła chwilowej osi obrotu (oś ta mienia swoje
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?
Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkow Hamiltona energia funkcja falowa h d d d + + m d d dz
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie
J. antr - Wkład Napór hdrostatcn Napór hdrostatcn na ścian płaskie Napór elementarn: d n( p pa ) d nρgd Napór całkowit: ρg nd ρgn d gdie: C Napór hdrostatcn na ścianę płaską predstawia układ elementarnch
Bardziej szczegółowoRuch kulisty bryły. Kinematyka
Ruch kulist bł. Kinematka Ruchem kulistm nawam uch, w casie któego jeden punktów bł jest stale nieuchom. Ruch kulist jest obotem dookoła chwilowej osi obotu (oś ta mienia swoje położenie w casie). a) b)
Bardziej szczegółowoUkłady równań - Przykłady
Układy równań - Prykłady Dany układ równań rowiąać trea sposobai: (a) korystając e worów Craera, (b) etodą aciery odwrotnej, (c) etodą eliinacji Gaussa, + y + = y = y = (a) Oblicy wynacnik deta aciery
Bardziej szczegółowoAerodynamika I. wykład 3: Ściśliwy opływ profilu. POLITECHNIKA WARSZAWSKA - wydz. Mechaniczny Energetyki i Lotnictwa A E R O D Y N A M I K A I
Aerodynamika I Ściśliwy opływ profilu transoniczny przepływ wokół RAE-8 M = 0.73, Re = 6.5 10 6, α = 3.19 Ściśliwe przepływy potencjalne Teoria pełnego potencjału Wprowadźmy potencjał prędkości (zakładamy
Bardziej szczegółowoWartości i wektory własne
Rozdział 7 Wartości i wektor własne Niech X będzie skończenie wmiarową przestrzenią liniową nad ciałem F = R lub F = C. Niech f : X X będzie endomorfizmem, tj. odwzorowaniem liniowm przekształającm przestrzeń
Bardziej szczegółowoGEOMETRIA ANALITYCZNA W PRZESTRZENI
GEOMETRIA ANALITYCZNA W PRZESTRZENI Współęde postoąte De są t osie OX OY OZ wjemie postopdłe peijąe się w puie O. Oiem pewie odie jo jedostow i om pe współęde putów odpowiedih osih. DEFINICJA Postoątm
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 10 Dr hab. inż. Karol Malecha, prof. Uczelni
Mikrosystemy ceramiczne WYKŁAD 10 Dr hab. inż. Karol Malecha, prof. Uczelni LTCC mikrosystemy kłady grzejne kłady chłodzące źródła energii elementy kład flidycznego (mikrozawory, mikropompy, miksery) generatory
Bardziej szczegółowo3. Metody rozwiązywania zagadnień polowych
3. Metod rowiąwania agadnień polowch 3.. Dokładne metod anali pola Dokładne metod anali pola powalają na uskanie dokładnego rowiąania równania róŝnickowego lub całkowego w dowolnm punkcie obsaru diałania
Bardziej szczegółowo>> ω z, (4.122) Przybliżona teoria żyroskopu
Prybliżona teoria żyroskopu Żyroskopem naywamy ciało materialne o postaci bryły obrotowej (wirnika), osadone na osi pokrywającej się osią geometrycną tego ciała wanej osią żyroskopową. ζ K θ ω η ω ζ y
Bardziej szczegółowoWnikanie ciepła przy konwekcji swobodnej. 1. Wstęp
Wnikanie ciepła przy konwekcji swobodnej 1. Wstęp Współczynnik wnikania ciepła podczas konwekcji silnie zależy od prędkości czynnika. Im prędkość czynnika jest większa, tym współczynnik wnikania ciepła
Bardziej szczegółowoW przypadku przepływu potencjalnego y u z. nieściśliwego równanie zachowania masy przekształca się w równanie Laplace a: = + + t
J. Szantr Wkład nr 3 Przepłw potencjalne 1 Jeżeli przepłw płn jest bezwirow, czli wszędzie lb prawie wszędzie w pol przepłw jest rot 0 to oznacza, że istnieje fnkcja skalarna ϕ,, z, t), taka że gradϕ.
Bardziej szczegółowoCieplne Maszyny Przepływowe. Temat 4 Charakterystyki ogólne i przy zmiennych wymiarach maszyn wirujących. Część I Podstawy teorii
37 wymiarach maszyn wirjących. 38 wymiarach maszyn wirjących. 4. Wstę W niniejszym rozdziale zostanie objaśniony sosób: - rzedstawiania charakterystyk maszyn wirjących, - wyznaczania nkt racy srężarki
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Teoria kinetyczna INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Teoria kinetyczna Kierunek Wyróżniony rzez PKA 1 Termodynamika klasyczna Pierwsza zasada termodynamiki to rosta zasada zachowania energii, czyli ogólna reguła
Bardziej szczegółowoRuch po równi pochyłej
Sławomir Jemielit Ruch po równi pochłej Z równi pochłej o kącie nachlenia do poziomu α zsuwa się ciało o masie m. Jakie jest przspieszenie ciała, jeśli współcznnik tarcia ciała o równię wnosi f? W jakich
Bardziej szczegółowoPRACE. Instytutu Ceramiki i Materia³ów Budowlanych. Nr 7. Scientific Works of Institute of Ceramics and Construction Materials ISSN 1899-3230
PRACE Instytutu Ceramiki i Materia³ów Budowlanyh Sientifi Works of Institute of Ceramis and Constrution Materials Nr 7 ISSN 1899-3230 Rok IV Warszawa Oole 2011 EWA JÓŚKO * PAWEŁ SKOTNICKI ** W ray rzedstawiono
Bardziej szczegółowo