Drgania układów o wielu stopniach swobody

Podobne dokumenty
Drgania układów o wielu stopniach swobody

Układy dyskretne raz jeszcze

Drgania prętów (kamerton, cymbałki )

Superpozycja dwu fal biegnących

Superpozycja dwu fal biegnących

u t 1 v u(x,t) - odkształcenie, v - prędkość rozchodzenia się odkształceń (charakterystyczna dla danego ośrodka) Drgania sieci krystalicznej FONONY

Opis ruchu we współrzędnych prostokątnych (kartezjańskich)

21. CAŁKA KRZYWOLINIOWA NIESKIEROWANA. x = x(t), y = y(t), a < t < b,

W siła działająca na bryłę zredukowana do środka masy ( = 0

ψ przedstawia zależność

, gdzie b 4c 0 oraz n, m ( 2). 2 2 b b b b b c b x bx c x x c x x

ZEWNĘTRZNA MODULACJA ŚWIATŁA

D:\materialy\Matematyka na GISIP I rok DOC\07 Pochodne\8A.DOC 2004-wrz-15, 17: Obliczanie granic funkcji w punkcie przy pomocy wzoru Taylora.

Wykład FIZYKA I. 2. Kinematyka punktu materialnego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Schrödingera. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok

Programowanie dynamiczne i modele rekurencyjne w ekonomii Wykład 3

Rysunek 1: Fale stojące dla struny zamocowanej na obu końcach; węzły są zaznaczone liniami kropkowanymi, a strzałki przerywanymi

Mechanika kwantowa III

Jarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 2, lato 2018/19

( ) O k k k. A k. P k. r k. M O r 1. -P n W. P 1 P k. Rys Redukcja dowolnego przestrzennego układu sił

Jarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 2B, lato 2015/16

DYNAMIKA. Dynamika jest działem mechaniki zajmującym się badaniem ruchu ciał z uwzględnieniem sił działających na ciało i wywołujących ten ruch.

= arc tg - eliptyczność. Polaryzacja światła. Prawo Snelliusa daje kąt. Co z amplitudą i polaryzacją? Drgania i fale II rok Fizyka BC

III. LICZBY ZESPOLONE

Wyznaczyć prędkości punktów A i B

Jarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 2B, lato 2015/16

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

Dowolną niezerową macierz A o wymiarach m na n za pomocą ciągu przekształceń elementarnych można sprowadzić do postaci C 01

Dodawanie i mnożenie liczb zespolonych są działaniami wewnętrznymi tzn., że ich wynikiem jest liczba zespolona.

TRANZYSTORY POLOWE JFET I MOSFET

Sygnały pojęcie i klasyfikacja, metody opisu.

1. ALGEBRA Liczby zespolone

EKONOMETRIA. Liniowy model ekonometryczny (regresji) z jedną zmienną objaśniającą

PRZEKSZTAŁCENIE ZET. definicja. nst. Stąd po dokonaniu podstawienia zgodnie z definicją otrzymamy wyrażenie jak dla ciągu.

Ruch płaski. Bryła w ruchu płaskim. (płaszczyzna kierująca) Punkty bryły o jednakowych prędkościach i przyspieszeniach. Prof.

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t. x y + 2t 2x 3y + 5z t x z t

WYKŁAD 10. Rozdział 5: Drgania liniowych układów ciągłych. Część 2: Drgania swobodne belek Równanie drgań poprzecznych belki

WYZNACZANIE PRĘDKOŚCI DŹWIĘKU W POWIE- TRZU METODĄ FALI STOJĄCEJ

Znajdowanie pozostałych pierwiastków liczby zespolonej, gdy znany jest jeden pierwiastek

Algebra liniowa z geometrią analityczną

, +, - przestrzeń afiniczna, gdzie w wprowadzono iloczyn

MATERIAŁY POMOCNICZE DO WYKŁADU Z PODSTAW ZASTOSOWAŃ ULTRADŹWIĘKÓW W MEDYCYNIE (wyłącznie do celów dydaktycznych zakaz rozpowszechniania)

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. Macierze przekształceń liniowych. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t

1. Element nienaprawialny, badania niezawodności. Model matematyczny elementu - dodatnia zmienna losowa T, określająca czas życia elementu

201. a 1 a 2 a 3...a n a 2 1 +a 2 2 +a a 2 n n a 4 1 +a 4 2 +a a 4 n n. a1 + a 2 + a a n 204.

G:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Ruch falowy2001.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC

Elementy optyki zintegrowanej

Szereg geometryczny. 5. b) b n = 4n 2 (b 1 = 2, r = 4) lub b n = 10 (b 1 = 10, r = 0). 2. jest równa 1 x dla x = 1+ Zad. 3:

Zginanie Proste Równomierne Belki

PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA. Ruch cząstki nieograniczony z klasycznego punktu widzenia. mamy do rozwiązania równanie 0,,

MACIERZE STOCHASTYCZNE

Całka nieoznaczona Andrzej Musielak Str 1. Całka nieoznaczona

Niezawodność. systemów nienaprawialnych. 1. Analiza systemów w nienaprawialnych. 2. System nienaprawialny przykładowe

Jarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 1, zima 2016/17

Teoria. a k. Wskaźnik sumowania można oznaczać dowolną literą. Mamy np. a j = a i =

Zastosowanie funkcji inżynierskich w arkuszach kalkulacyjnych zadania z rozwiązaniami

Internetowe Kółko Matematyczne 2004/2005

Jarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 2, lato 2018/19

Jarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 1A, zima 2014/15. n = Rozwiązanie: Stosując wzór na wartość współczynnika dwumianowego otrzymujemy

W wielu przypadkach zadanie teorii sprężystości daje się zredukować do dwóch

Praca domowa nr 1. Metodologia Fizyki. Grupa 1. Szacowanie wartości wielkości fizycznych Zad Stoisz na brzegu oceanu, pogoda jest idealna,

>> ω z, (4.122) Przybliżona teoria żyroskopu

Matematyka ubezpieczeń majątkowych r. Zadanie 1. Rozważamy proces nadwyżki ubezpieczyciela z czasem dyskretnym postaci: n

Arkusz ćwiczeniowy z matematyki Poziom podstawowy ZADANIA ZAMKNIĘTE. W zadaniach od 1. do 21. wybierz i zaznacz poprawną odpowiedź. 1 C. 3 D.

DYNAMIKA KONSTRUKCJI

Funkcje falowe równanie Schroedingera

Szeregi liczbowe. 15 stycznia 2012

ρ - gęstość ładunku j - gęstość prądu FALE ELEKTROMAGNETYCZNE W PRÓŻNI: Równania Maxwella: -przenikalność elektryczna próżni=8,8542x10-12 F/m

2 n < 2n + 2 n. 2 n = 2. 2 n 2 +3n+2 > 2 0 = 1 = 2. n+2 n 1 n+1 = 2. n+1

Funkcja generująca rozkład (p-two)

ver b drgania harmoniczne

I. Podzielność liczb całkowitych

Z-TRANSFORMACJA Spis treści

MACIERZE I WYZNACZNIKI

ZADANIA - ZESTAW 2. Zadanie 2.1. Wyznaczyć m (n)

2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego. = f(x, t) dla x R, t > 0, (2.1)

Wyznaczanie reakcji dynamicznych oraz wyważanie ciała w ruchu obrotowym wokół stałej osi 8

drgania h armoniczne harmoniczne

Ekoenergetyka Matematyka 1. Wykład 1.

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 11

LICZBY ZESPOLONE. j= -1, j = 1. Liczby zespolone będą oznaczane przez podkreślenie symbolu (litery), oznaczającej tę liczbę:

Propagacja fali w falowodzie Falowody

BADANIE ODKSZTAŁCEŃ SPRĘŻYNY ŚRUBOWEJ

ENERGIA SPRĘŻYSTA 1 1. BILANS ENERGETYCZNY 2. RÓWNANIE STANU, POTENCJAŁ SIŁ WEWNĘTRZNYCH

MATURA 2014 z WSiP. Zasady oceniania zadań

Jarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 1A, zima 2012/13. Ciągi.

II.2 Położenie i prędkość cd. Wektory styczny i normalny do toru. II.3 Przyspieszenie

Sygnały zmienne w czasie

ZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH LICZBY ZESPOLONE

Mechanika analityczna wprowadzenie

Szkic do wykładów z mechaniki analitycznej

Sformułowanie Schrödingera mechaniki kwantowej. Fizyka II, lato

Przedmowa 5. Rozdział 1 Przekształcenie Laplace a 7

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\Fale wodnem.doc. Drgania i fale III rok Fizyki BC. Model: - długi kanał o prostokątnym przekroju i głębokości h,

Bezrobocie. wysiłek. krzywa wysiłku pracownika E * płaca realna. w/p *

( ) WŁASNOŚCI MACIERZY

Powierzchnie stopnia drugiego

I kolokwium z Analizy Matematycznej

Funkcje pola we współrzędnych krzywoliniowych cd.

Transkrypt:

Drgaia układów o wielu sopiach swobody

N N N3 Jak mieiają się posacie drgań 3 N Im więksy ką achyleia pomiędy sąsiedimi sprężykami ym więksa siła kierująca, ym więksa cęsość drgań ω ω > ω ω 3 > ω N N Id.. icba kofiguracji N Pierwsa posać: brak węłów opróc amocowaia Osaia posać o ajwyżsej cęsości N- węłów opróc amocowaia

Cechy układu o N sopiach swobody isieje dokładie N posaci drgań własych każda posaci drgań ormalych ma własą cęsość i ksał określoy pre sosuki ampliud Gdy układ wykouje drgaie ormale i i cosωϕ wsyskie elemey mają ę sama cęsość, wsyskie elemey mają o samo presuięcie faowe mijają puk rówowagi w ym samym momecie! każdy eleme masy doaje akiej samej siły kierującej a jedoskę masy && k m Jeśli więc układ ma ry sopie swobody i dla daego modu drgań własych sosuki ampliud wyosą :-:3, o jeśli cos ω ϕ 3 3 Casami używa się apisu wekorowego opisującego day mod drgań. r Rowiąaie ogóle jes sumą akich wekorów własych cos ω ϕ 3

Prykład układu o wielu sopiach swobody - drgaia sieci krysalicej fooy

MODE KRYSZTŁU Drgaia podłuże układu mas i sprężyek Roparmy N ciężarków połącoych N sprężyek Sa rówowagi N- N m m m m. K K K K x a a N-a Na Na. Ogóla kofiguracja Rówaie ruchu dla -ego ciężarka N- N d m d K K

Posacie drgań ormalych... cos ω ϕ cos ω ϕ cos ω ϕ cos ω ϕ cos ω ϕ Oblicmy: d d d m d ω ω cos ω ϕ Po podsawieiu do rówaia: K K i pobyciu się cyika cosω, dosajemy mω K Sąd rówaie wyacające kofigurację drgań własych o cęsości ω m ω K si a si ka Pre aalogię do sruy posukajmy rowiąań posaci: - długość fali k licba falowa

si k a si ka ka [si kacos ka cos kasi ka] sika si k a si ka ka [si kacos ka cos kasi ka] po dodaiu sroami: si kacos ka cos ka Sąd cos ka m ω K m cos ka ω K K K ka ka 4K ka ω cos ka cos si si m m m Cyli osaecie: 4K ka ω si m Waro prećwicyć użycie licb espoloych, badając rowiąaia posaci: Zależość pomiędy cęsością ω a licbą falową k cy eż długością fali wyraża wiąek dyspersyjy dla układu mas połącoych sprężykami. * Ce ika

si kacos[ ω k ϕ] sika Rowiąaie ogóle Waruek ikaia dla spełioy erowy ciężarek jes uieruchomioy N si k N a si k Isieje N rowiąań ego rówaia: Waruek ikaia wychyleia dla Na, uieruchomieie N ciężarka k, k,... km m,... kn N Isieje ograiceie! k max N mi k N N max a mi a a To cecha układów dyskreych!

Dyspersja dla fooów w łocie Model krysału aomy masy połącoe sprężykami Drgaia sieci fooy drgaia włase, cy eż fale propagujące się w krysałach Cerwoe krywa prerywaa: J. W. y, H. G. Smih, ad R. M. Nicklow Phys. Rev. 8, 3493 973 Prosy model ieźle pracuje ω ω si ka

Graica ciągłości układu Jeśli licba elemeów układu N jes bardo duża p. 6 o odległości pomiędy elemeami są małe, o układ saje się ciągły. Dla pierwsych kilku ysięcy modów drgań o ajiżsych cęsościach blisko siebie leżące elemey porusają się prakycie ak samo Pojawiają się fale! Zamias używać położeń każdego elemeu,, 3... N Używać fukcji ciągłej położeia r x, y,, gdie, x, y, położeia roważaego elemeu układu bliskiego ooceia ego puku r r r r x, y,, x, y,, e x, y,, e x, y,, e x x y y x y x, y,

Drgaia fale podłuże i poprece Roważmy sruę rociągięą wdłuż osi, dla położeia rówowagi dla wsyskich puków x, y r r r r x, y,,, e, e, e x x y y y Drgaia podłuże: Drgaia poprece: Polaryacja, x, r r,, e r r r,, e, p, x r, e,, px x x y e y,, py y chwilowe wychyleia połażeia rówowagi wdłuż chwilowe wychyleia połażeia rówowagi wdłuż x lub y

Rówaie falowe dla sruy fale poprece Drgaia poprece spolaryowae x θ T θ, T - siła aciągu T T T Roważmy ruch iewielkiego elemeu długości, Rówaie Newoa m, x, x ρ m ρ - gęsość liiowa, T si θ T si θ

cos cos si si, θ θ θ θ θ θ g T g T T T x Dwa róże podejścia: - prybliżeie małej długości swobodej poioma siła apiająca sruę T/cosθT, cyli TcosθT - prybliżeie małych drgań: cosθ, poioma siła apiająca T cosθt, T T T g T g x θ θ, T T x Rówaie ruchu: T ρ T ρ Klasyce rówaie falowe: ρ υ T - prędkość fali

ale sojące w sruie Drgaia ormale: każdy eleme sruy wykouje drgaia posaci: cos, ϕ ω a sama cęsość ω o samo presuięcie faowe ϕ ieależa od casu ampliuda cos, ϕ ω ω cos, d d ϕ ω Różickujemy * * T d d ρ ω Rówaie oscylaora harmoicego! cos si d d T ρ ω cos T υ ρ ν różickujemy dwukroie To ma być e sobą gode T ρ ν

Waruki bregowe cos si cos, ϕ ω, Srua amocowaa w ora, sąd si cos, ϕ ω, si..., 3,,,,... 3 3,, 3,... 3,, 3 ν ν ν ν ν υ ν υ ν Cęsości harmoice!

Posacie drgań sruy amocowaej dwóch końców ρ,t, v T ρ v, v 3 3, v3 3 v 4, v4 4 Cęsości sru amocowaych p. jedego końca, lub dwoma końcami swobodymi są ie. Waro o sprawdić samodielie v

Zwiąek dyspersyjy ν T ρ Wprowadamy licba falową ν k ω k υ k ρ T ale sojące ie biegą, ale moża je rakować jako łożeie fal biegących w preciwe sroy. prędkość faowa k ω T k ρ Warość k ależa od waruków bregowych dla mamy:

Od drgań sruy do aaliy ourierowskiej Najogóliejse rówaie ruchu sruy ciągłej, orymujemy pre superpoycję wsyskich drgań ormalych:, cos ω ϕsi k cos ω ϕsi k Cęsość i licba falowa są e sobą wiąae: Roważmy waruek pocąkowy:,, f, dla k υk ω Prędkość pocąkowa sruy rówa eru Waruek ikaia prędkości dla oaca, że presuięcia faowe spełiają waruek ϕ, ϕ jes o rówoważe dopusceiu miay aku poscególych ampliud,,, Możemy więc apisać:, si kcos ω si kcos ω... Sąd dla : f Ksał sruy w chwili pocąkowej opisay fukcją f, si k si k... Rowiięcie ouriera sereg ouriera fukcji f!...

Rowiięcie fukcji okresowej Prypadek scególy dla sruy amocowaej w ora : f, si k si k... f f okresowa okresem k, k, k 3 Uogólieie kosruujemy fukcję - - 3 okresowa okresem k, k, k 3 [ si k cos k ]

cos si k k d k d k d cos si Rowiięcie w sereg ouriera rosądej fukcji Spróbujmy o udowodić. Współcyiki rowiięcia określoe są asępująco:

Wyaceie współcyików Współcyik Całkujemy obusroie rówaie** od do cyli po okresie cos si k k ** d d cos si k d k d cos si d k d k bo całkujemy fukcje okresowe po wielokroości okresu ajdłużsy okres!!! d Sąd recywiście: Pierwsy eleme sumy: Poosałe dwa elemey sumy:

Wyaceie współcyików c.d. Współcyiki si k cos k Możymy obusroie pre simk rówaie** i całkujemy od do cyli po okresie. całka ika, bo całkujemy fukcję okresową po okresie dla m si mk d cosk d d cosk d 3 Dla m si mk si k d Wyrażeie podcałkowe moża predsawić w posaci: si mk si k cos m k cos m k ** bo fukcja okresowa całkowaa po okresie Każdy dwóch wyraów po prawej sroie jes rówie cęso dodai jak i ujemy, więc całka po okresie ika!

4 Całkowaie wyrażeia daje ero, gdyż wyrażeie podcałkowe moża predsawić w posaci: cos k si mk d cos k si mk si m k si m k bo każdy dwóch wyraów po prawej sroie jes rówie cęso dodai jak i ujemy, więc całka po okresie ika! Zaem: si k d si k d

Wyaceie współcyików Możymy wór ** obusroie pre cosmk i całkujemy od do cyli po okresie i dalej podobie jak m cos cos cos cos k m k m mk k d k cos Dla m dosajemy podobie jak dla całek m korysamy ego, że: Dla m korysamy ego, że : Każdy dwóch wyraów po prawej sroie rówości jes rówie cęso dodai jak i ujemy, więc całka po okresie ika! cos cos cos m d k d d k d k Sąd:

cos si k k d k d k d cos si Cyli o diała! Rowiięcie w sereg ouriera rosądej fukcji Współcyiki rowiięcia określoe są asępująco:

Wygoda obliceń waro skorysać Poieważ si cos k i k e ik d e i ik d e e d e ik ik R Im Sprawdźmy jak o diała w prakyce Cy mając geeraor fal siusoidalych o dowolych cęsościach moża wyworyć prebieg prosokąy, albo rójkąy, o dowolym ksałcie

Prykład: prebieg prosokąy - - 3 < < k d e d e i imk imk m m d e d e d e i im im im m m

m i m e im im e im im im im e e m i m im im dla m parysych 4 4 i m dla m ieparysych m m 4 m dla dla m parysych m ieparysych

si... 5 si 5 3 si 3 si 4... 5,55si 3,44si,73si Koleje współcyiki maleją powoli... Osaecie orymujemy sereg:

alia ourierowska fukcji ależej od casu Wysarcy asąpić: k ω T ω T T T -T -T T T T

f Prosoką 4/sik 7 3 5 4/sik /3si3k 4/sik /3si3k /5si5k 4/sik /3si3k /5si5k /7si7k alia prebiegów periodycych w presrei k T T ω alia prebiegów periodycych w casie Żeby dobre odworyć ksał reba bardo dużo harmoicych!

Prebieg rójkąy si/t* /9*si3/T* /5*si3/T* Zieloe suma rech kolejych składowych seregu T 3 5 si si si... T 9 T 5 T T Już ry składowe dają dobry reula! To moża usłyseć

Prykładowe asosowaie aaliy ourierowskiej - badaie sygałów dźwiękowych Prebiegi casowe - samogłoski O Widmo cęsości samogłoski O - - - - I E U I E U 5 3 35 4 45 5 cas jedoski umowe 3 4 5 6 7 8 9 Cesoliwość jedoski umowe

Ewolucja casowa sruy Zając współcyiki w seregu ouriera dla ksału sruy w chwili, f, si k si k... możemy określić ewolucje casową drgań sruy. Wysarcy dołożyć odpowiedie cyiki casowe!!!, si kcos ω si kcos ω... Dla sruy, kórej wychyleie w chwili pocąkowej miało ksał rójkąa będiemy mieć: 4 3 5, si cos ω si cos3ω si cos5ω 3 5... Najlepiej asymulować o samodielie a kompuere!