Zbigniew Osiak ZASTOSOWANIE TEORII GRAFÓW DO ANALIZY STABILNOŚCI STANÓW STACJONARNYCH W SIECIACH REAKCJI ENZYMATYCZNYCH
|
|
- Wacława Marciniak
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Zbgnew Osa ZASTOSOWAIE TEORII GRAFÓW DO AALIZY STABILOŚCI STAÓW STACJOARYCH W SIECIACH REAKCJI EZYMATYCZYCH
2 2
3 Zbgnew Osa ZASTOSOWA IE TEORII GRAFÓW DO A ALIZY STABIL OŚCI STA ÓW STACJO AR YCH W SIECIACH REAKCJI E ZYMATYCZ YCH Iwone Janow, mom odzcom pośwęcam 3
4 Copyght by Zbgnew Osa, 202 Wszele pawa zastzeżone. Rozpowszechnane opowane całośc lub częśc publacj zabonone bez psemnej zgody autoa. Potet autoa zameszczony na oładach pzednej tylnej Raał Pudło Wydawnctwo: Sel Publshng ISB: e-mal: 4
5 SPIS TREŚCI STRO A TYTUŁOWA STRO A PRAW AUTORSKICH CEL I DZIEDZI A PRACY 9 Rozdzał I: KLASYFIKACJA UKŁADÓW E ZYMATYCZ YCH. Reacje enzymatyczne nomenlatua, założena 0 2. Ułady otwate A. Modele dysetnych dyuzyjnych uładów otwatych B. Równana dynam modelu 2 a. Równana dynam modelu w języu stężenowym 3 b. Równana dynam modelu w języu potencjałów chemcznych 4 3. Ułady zamnęte 6 4. Ułady pseudo-otwate 7 5. Ułady mono- mult-enzymatyczne 7 6. Ułady lnowe nelnowe 7 7. Ułady dzałana mas 7 Rozdzał II: ELEME TY TEORII STABIL OŚCI. Podstawowe oeślena 9 2. Stablność uładów lnowych Stablność uładów nelnowych 2 A. Pewsza metoda Lapunowa 2 B. Duga (bezpośedna) metoda Lapunowa Watośc własne macezy 24 A. Maceze stablne 24 B. Maceze jaoścowo stablne 25 C. Maceze podobne 26 D. Maceze symetyczne Twedzene Tchonowa Twedzene Anosowa 30 5
6 Rozdzał III: IE-GRAFOWE METODY W KI ETYCE REAKCJI E ZYMATYCZ YCH. Asjomatyczne podejśce do nety eacj chemcznych Stablność ównowagowych stanów stacjonanych w nelnowych uładach zamnętych Lnowe ułady eacj chemcznych twedzene Hyvea Metoda lneayzacj Kenea Twedzene Kozuchna Klasyacja Tysona nestablnośc w secach eacj chemcznych Metoda stężeń stacjonanych 4 Rozdzał IV: ELEME TY TEORII GRAFÓW. Gay seowane Gay symetyczne Gay pzepływu sygnałów 49 A. Reguła Masona 49 B. Własnośc gaów pzepływu sygnałów Gay omunalne ** 54 A. Dencja gau omunalnego jego własnośc 54 B. Moologa gaów omunalnych 57 C. Zastosowane gaów omunalnych 60 Rozdzał V: ZASTOSOWA IE TEORII GRAFÓW DO A ALIZY STABIL OŚCI STA ÓW STACJO AR YCH W SIECIACH REAKCJI E ZYMATYCZ YCH JĘZYK STĘŻE IOWY. Klasyacja stanów stacjonanych 6 2. Metoda Hona 6 A. Uposzczone eacje elementane 6 B. Komplesy 62 C. Równana dynam 63 D. Dagam eacj 63 E. Kóte omplesy 64 F. Gay omplesów 64 G. Twedzene Hona 65 H. Klasy zomozmów Mono-enzymatyczne lnowe ułady pseudo-otwate * 66 A. Równana dynam 66 B. Stan stacjonany 69 a. Stacjonany ga pzepływu sygnałów 69 b. Ogólna postać ównań szybośc w stane stacjonanym 70 C. Stablność stanu stacjonanego 72 D. Jawna postać ozwązań 73 a. estacjonany ga pzepływu sygnałów 73 b. Odwotne pzeształcene Laplace a 75 6
7 4. Mult-enzymatyczne lnowe ułady pseudo-otwate * 77 A. Równana dynam 77 B. Stan stacjonany 78 C. Stablność stanu stacjonanego Mono- mult-enzymatyczne nelnowe ułady otwate * 79 A. Gay omunalne 79 a. Własnośc macezy omunalnej 79 b. Konstucja gau omunalnego na podstawe ównań stechometycznych 84 c. Zna współczynnów w ównanu chaateystycznym macezy omunalnej wyznaczna Huwtza 2 87 d. Klasyacja Tysona 92 e. Waun wystaczające na to aby stan stacjonany był waunowo nestablny 94. Modele mono-enzymatycznych nelnowych uładów otwatych o nestablnych stanach stacjonanych 99 B. Twedzene Tchonowa 0 C. Gay omplesów 04 a. Własnośc gaów omplesów mono-enzymatycznych nelnowych uładów otwatych 05 b. Gay omplesów a gay omunalne 2 D. Gay Hyvea 2 Rozdzał VI: ZASTOSOWA IE TEORII GRAFÓW DO A ALIZY STABIL OŚCI STA ÓW STACJO AR YCH W SIECIACH REAKCJI E ZYMATYCZ YCH JĘZYK POTE CJAŁÓW CHEMICZ YCH. Elementy temodynam secowej w omalzme gaów powązań 3 A. Wstęp 3 B. Podstawowe założena temodynam secowej 3 C. Welośc opsujące stan uładu 3 D. Dencja gau powązań 4 E. Konwencja znaowa seowany ga powązań 7 2. Gay powązań enzymatycznych nelnowych uładów zamnętych * 7 3. Gay powązań enzymatycznych nelnowych uładów otwatych * 26 A. Konstucja gau powązań 26 B. Gay powązań a gay omunalne 27 C. Klasyacja Tysona 34 Rozdzał VII: W IOSKI KOŃCOWE. Ogólna chaateystya metod gaowych Wyn uzysane pzez autoa 38 CYTOWA E PRACE 40 RECE ZJE 50 I DEKS TWIERDZEŃ 55 7
8 ZBIG IEW OSIAK ZASTOSOWA IE TEORII GRAFÓW DO A ALIZY STABIL OŚCI STA ÓW STACJO AR YCH W SIECIACH REAKCJI E ZYMATYCZ YCH Paca dotosa Aadema Medyczna we Wocławu 978 Pomoto: po. d hab. Stansław Męsz Recenzent : doc. d hab. Konel owa Recenzent 2: doc. d Lucjan Szamołowcz 8
9 CEL I DZIEDZI A PRACY Równana netyczne w pzypadu sec eacj enzymatycznych są na ogół uładam welu nelnowych ównań óżnczowych. Znalezene ozwązań analtycznych dla tach ównań jest badzo tudne. Suteczną metodą pozwalającą uzysać nomacje o własnoścach ozwązań jest analza stablnośc ozwązań stacjonanych. W pocese analzy stablnośc stanów stacjonanych w secach eacj enzymatycznych stneje wele etapów, w tóych teoa gaów może znaleźć, bądź już znalazła zastosowane. Celem pacy jest:. Opacowane nowych metod ozwązywana netóych zagadneń w pocese analzy stablnośc pzy użycu teo gaów. 2. Uposzczene modyacja znanych metod gaowych dla pzypadu uładów eacj enzymatycznych. 3. Doonane unacj temnolog stosowanej w lteatuze dotyczącej zastosowań teo gaów. 4. Stwozene bazy dla dalszych pac mających na celu znalezene gacznych yteów umożlwających onstucję sec eacj enzymatycznych o zadanych własnoścach (tach ja welootne stablne stany stacjonane, oscylacje, tp.). Tematya pezentowanej pacy leży na poganczu następujących dzedzn:. Knety eacj chemcznych. 2. Temodynam pocesów neodwacalnych. 3. Teo gaów. 4. Teo stablnośc ównań óżnczowych. Obsza omawanych zagadneń wyznaczony jest pzez pzyjęty model uładu, w tóym pzebegają eacje enzymatyczne. Równana dynam tego modelu są uładam ównań óżnczowych zwyczajnych autonomcznych na ogół nelnowych. Z pzebogatej lteatuy dotyczącej badana stablnośc uładów ównań óżnczowych zwyczajnych omówmy tylo te ezultaty, tóe znalazły powszechne zastosowane pzy analze stablnośc stanów stacjonanych w secach eacj chemcznych, a w szczególnośc te, tóe mogą być powązane z teoą gaów. Jeżel chodz o temodynamę pocesów neodwacalnych, to uwagę naszą soncentujemy na temodynamce secowej somułowanej w omalzme gaów powązań. Z zaesu teo gaów wyozystamy główne elementy teo gaów seowanych z obcążonym łuam: gay pzepływu sygnałów, gay omunalne gay powązań. UWAGA Gwazdą * będzemy oznaczać paagay zaweające wyn oygnalne uzysane pzez autoa. Dwoma gwazdam ** będzemy oznaczać paagay zaweające modyacje standadowych metod doonane pzez autoa. 9
10 Rozdzał I: KLASYFIKACJA UKŁADÓW E ZYMATYCZ YCH. Reacje enzymatyczne nomenlatua, założena Reacje enzymatyczne będzemy zapsywać, stosując w zależnośc od potzeby onwencjonalne ównana stechometyczne, uogólnone ównana stechometyczne [OSTER et al., 973], dagamy bochemczne lub dagamy Clelanda [CLELAD, 963]. ( A) A A+ B B C C ( B) A+ B+ C A+ B+ C A B C A B C RYS.. (A) Konwencjonalne ównane stechometyczne. (B) Uogólnone ównane stechometyczne na pzyładze eacj syntezy substatów A B w podut C. = = = 0, =, =, =. C A B A A B B C C Współczynn stechometyczne współczynn stechometyczny watośc dodatne lub zeo: są ujemne dla substatów dodatne dla podutów. Posty odwotny współczynn stechometyczny pzyjmują 0 poduty 0< = =. (I...) > 0 substaty 0 Pzy czym spełnona jest następująca zależność: =. (I..2.) Pzez mechanzm eacj enzymatycznej będzemy ozumeć olejność w jaej substaty pzyłączają sę do centum atywnego enzymu, sład twozących sę omplesów, oaz olejność w jaej poduty odłączają sę od enzymu. Będzemy stosować opacowane pzez Clelanda [CLE- LAD, 963] nazewnctwo lasyację mechanzmów eacj enzymatycznych. Polse tłumaczene nomenlatuy Clelanda można znaleźć w pacy [ŚLIWOWSKI, 969]. Reagenty boące udzał w eacjach enzymatycznych podzelmy na eagenty enzymatyczne eagenty ne-enzymatyczne. Każda eacja enzymatyczna jest zboem eacj elementanych. Wszyste współczynn stechometyczne dla ażdej eacj elementanej są ówne dla substatów + dla podutów. W zwązu z tym, dalej ównana stechometyczne będzemy zapsywać, pomjając współczynn stechometyczne. Założymy, że w secach ecj enzymatycznych występują tylo eacje elementane pzedstawone na RYS. 3. 0
11 (A) A + E EA, EA EPQ, EPQ EQ E + Q (B) A E Q EA EQ EPQ P A P Q (C) E EA EPQ EQ E RYS. 2. Reacja enzymatyczna o mechanzme upoządowanym jeden-dwa: (A) Konwencjonalne ównane stechometyczne. (B) Dagam bochemczny. (C) Dagam Clelanda. Reacja elementana azwa pocesu + E E 2 synteza E E2 + E E 2 ozpad zomeyzacja RYS. 3. Reacje elementane o jednostowej stechomet ozpatywane w tej pacy. E, E 2 eagenty enzymatyczne (óżne omy danego enzymu), eagent ne-enzymatyczny. 2. Ułady otwate A. Modele dysetnych dyuzyjnych uładów otwatych Model otwatego uładu dyuzyjnego, tóy jest pzedmotem pzedstawonej pacy należy do lasy dysetnych model uładów, w tóych pzebegają jednocześne dwa pocesy neodwacalne: dyuzja eacje enzymatyczne. W TAB. I pzedstawono schematyczne możlwe modele dla powązań mędzy tym pocesam, jae można utwozyć z tzech elementów sładowych [OSIAK, 978].
12 ELEMET UKŁADU REZERWUAR KOMÓRKA MEMBRAA KOMÓRKA REZERWUAR TAB. I. Modele dysetnych dyuzyjnych uładów otwatych. oznaczają elementy sładowe uładu. oznacza, że w danym elemence uładu pzebegają eacje enzymatyczne. Elementam tym są: ezewua, membana omóa. Komóą będzemy nazywać obsza o stosunowo małej objętośc. W modelach, 3, 4, 5, 8 9 dyuzja eacje są zloalzowane w tym samym elemence, tzn. membane. W modelach 2, 6 7 dyuzja eacje są ozłączne pzestzenne. Powązana eacj dyuzj w tych dwu óżnych typach model są jaoścowo óżne. Powązana taego typu ja w modelach, 3, 4, 5, 8 9 noszą w lteatuze nazwę spzężeń eacj dyuzj. Model został omówony z puntu wdzena temodynam secowej w pacy [AUSLADER et al., 972]. B. Równana dynam modelu Model 2, tóy jest pzedmotem pzedstawonej pacy, stanow uład sładający sę z ezewuau oddzelonego membaną od obszau o stosunowo małej objętośc, tóy będzemy nazywać omóą. W ezewuaze znajdują sę eagenty ne-enzymatyczne, tóych stężena (potencjały chemczne) są ustalone. Membana jest pzepuszczalna dla eagentów ne-enzymatycznych, natomast jest nepzepuszczalna dla enzymu jego óżnych om. Reacje enzymatyczne pzebegają tyo w omóce. Założymy, że membana jest badzo cena, oztwoy znajdujące sę w ezewuaze w omóce są dobze wymeszane (jednoodne). Cśnene, tempeatua ph w ozważanym uładze są stałe. Będzemy ozważać dealne oztwoy ozceńczone. Objętość omó pzyjmemy jao stałą. REZERWUAR R..E. KOMÓRKA R..E. R.E. REAKCJE EZYMATYCZE p,v,t = const MEMBRAA RYS. 4. Model otwatego uładu dyuzyjnego. R.E. eagenty enzymatyczne, R..E. eagenty ne-enzymatyczne. 2
13 Równana dynam ozpatywanego modelu będzemy ozważać w języu stężenowym w języu potencjałów chemcznych. W języu stężenowym zmennym będą stężena, a w języu potencjałów chemcznych potencjały chemczne eagentów boących udzał w eacjach enzymatycznych. Równana dynam modelu w obu języach utwozymy, wyozystując mędzy nnym ównana blansu masy. Zgodne z pzyjętym popzedno założenam ównana blansu masy mają następującą postać: M = R D J J ε J = 0, =,...,, (I.2..) gdze dn J = szybość zman lośc mol -tego sładna w omóce dt R dξ J = szybość -tej eacj elementanej d ξ postęp -tej eacj elementanej n lczba mol -tego sładna w omóce współczynn stechometyczny dla -tego sładna w -tej eacj elementanej D J stumeń dyuzj -tego sładna M lczba eacj elementanych lczba sładnów boących udzał w eacjach eagenty ne - enzymatyczne ε = (I.2.2.) 0 eagenty enzymatyczne a. Równana dynam modelu w języu stężenowym Zgodne z pawem dzałana mas mamy: + n = R J = n, (I.2.3.) = gdze + posta stała szybośc -tej eacj elementanej odwotna stała szybośc -tej eacj elementanej lczba eagentów boących udzał w eacjach posty współczynn stechometyczny dla -tego sładna w -tej eacj elementanej odwotny współczynn stechometyczny dla -tego sładna w -tej eacj elementanej 3
14 W naszym modelu mamy do czynena tylo z dyuzją substancj pzez ceną membanę. Stężena w ezewuaze są stałe, podczas gdy w omóce ulegają zmane w czase. W tam pzypadu [JAKOBS, 967] zgodne z pawem Fca mamy: J D D es = ( c c ), (I.2.4.) gdze n c = stężene molowe -tego sładna w omóce V V objętość omó c stężene -tego sładna w ezewuaze es D D A = x D stała dyuzj dla -tego sładna A powezchna membany postopadła do eunu dyuzj x gubość membany Podstawając (I.2.4.) (I.2.3) do (I.2.), otzymujemy ostateczne ównana dynam modelu w języu stężenowym: dn dt M = + = n ε D ( c V es n V n ) = = 0. (I.2.5.) Równana (I.2.5.) można zapsać w badzej zwatej ome dn = βn + γln nl + α, (,..., ) dt = = = l=, (I.2.6.) gdze współczynn β, γ l oaz wyaz wolny α są stałe. Równana (I.2.6.) stanową uład ównań óżnczowych zwyczajnych, pewszego zędu, autonomcznych nelnowych. W ównanach tych człon nelnowy jest omą blnową. b. Równana dynam modelu w języu potencjałów chemcznych Poneważ ozważamy dealne oztwoy ozceńczone, potencjał chemczny ażdego -tego sładna dany jest pzez c, (I.2.7.) c o µ = µ + ln 4
15 gdze µ potencjał chemczny -tego sładna µ potencjał standadowy -tego sładna o c stężene molowe -tego sładna c stężene jednostowe R stała gazowa T tempeatua bezwzględana Mamy węc n µ µ c Vexp = o (I.2.8.) oaz dn dt dn = dµ dµ dt o c V µ µ dµ = exp exp dt. (I.2.9.) Wyozystując ównana (I.2.8.), pawo dzałana mas (I.2.3.) możemy zapsać w postac [OSTER et al., 973]: R A A J = κc V exp exp, (I.2.0.) gdze A + o Ao κ = = exp exp (I.2..) = = o o = µ = A poste pownowactwo standadowe -tej eacj elementanej o o = µ = A odwotne pownowactwo standadowe -tej eacj elementanej = µ = A poste pownowactwo chemczne -tej eacj elementanej 5
16 = µ = A odwotne pownowactwo chemczne -tej eacj elementanej Pzy czym spełnona jest zależność A A = A, (I.2.2.) gdze = µ = A pownowactwo chemczne -tej eacj elementanej Uwzględnając (I.2.8.), pawo Fca (I.2.4.) pzyjmuje postać: o es D D µ µ µ J = c exp exp exp, (I.2.3.) gdze es µ, µ potencjał -tego sładna odpowedno w ezewuaze w omóce Podstawając (I.2.9.), (I.2.0.) (I.2.3.) do (I.2..), otzymujemy ównana dynam modelu w języu potencjałów chemcznych: ε o µ µ dµ exp exp dt κ exp µ exp M = = = µ D o es µ µ µ exp exp exp = 0 V. (I.2.4.) 3. Ułady zamnęte Rozpatzmy zamnęty uład sładający sę z omó o stałej objętośc, w tóej pzebegają eacje enzymatyczne. Załadamy, że oztwó eacyjny jest dobze wymeszany. Cśnene tempeatua w ozważanym uładze są stałe. Będzemy ozważać dealne oztwoy ozceńczone. Równana blansu masy dla tego uładu otzymujemy, ładąc w (I.2..) ε = 0 dla =,...,. M dx R = J, (=,..., ) dt = (I.3..) 6
17 4. Ułady pseudo-otwate Uładem pseudo-otwatym będzemy nazywać uład oeślony dentyczne ja uład zamnęty. Pzy czym założymy ponadto, że stężena wszystch eagentów ne-enzymatycznych są stałe w czase, ne pecyzując mechanzmu powodującego stałość tych stężeń. Równana blansu masy dla uładu pseudo-otwatego pzyjmują postać dx = dt x M = = const, J R = 0, (=,..., (= ) +,..., ), (I.4..) gdze lczba eagentów ( ) lczba eagentów, tóych stężena są stałe w czase 5. Ułady mono- mult-enzymatyczne Mono-enzymatycznym uładem będzemy nazywać uład, w tóym pzebegają eacje atalzowane pzez tylo jeden enzym. Mult-enzymatycznym uładem będzemy nazywać uład, w tóym pzebegają eacje atalzowane pzez węcej nż jeden enzym. 6. Ułady lnowe nelnowe Lnowym uładam będzemy nazywać ułady, tóych ównana dynam są uładam lnowych ównań óżnczowych zwyczajnych o stałych współczynnach. elnowym uładam będzemy nazywal ułady, tóych ównana dynam są uładam nelnowych ównań óżnczowych zwyczajnych. 7. Ułady dzałana mas Omawane w tej pacy ułady otwate, zamnęte pseudo-otwate należą do lasy tzw. uładów dzałana mas [HOR & JACKSO, 972]. Uładem dzałana mas będzemy nazywać uład spełnający następujące założena:. W omóce pzebega sończona lczba eacj elementanych z szyboścam danym pzez wyażena typu pawa dzałana mas. 2. Tempeatua oztwou eacyjnego jest stała, ta że szybośc eacj mogą być ozpatywane jao uncje tylo stężeń sładnów oztwou. 3. Objętość omó (oztwou eacyjnego) jest stała w czase. 4. W ażdej chwl czasu sład oztwou eacyjnego (stężena eagentów) jest nezależny od położena. 5. Wymana masy pomędzy oztwoem eacyjnym jego otoczenem może być omalne opsana w następujący sposób: Istneją dwa odzaje eagentów, tóe będzemy nazywać sład- 7
18 nam sładnam zewnętznym. Roztwó eacyjny jest zamnęty dla sładnów, a sładn zewnętzne są dostaczane do lub usuwane z oztwou w ta sposób, że ch stężena są stałe w czase. Wele otwatych uładów, tóe ne spełnają (w dosłownym sense) powyższych założeń można epezentować pzez modelowe ułady, dla tóych założena te są spełnone. I ta na pzyład omawane pzez nas otwate ułady dyuzyjne można zmodelować odpowednm uładem dzałana mas. Dyuzja (pzenane pzez błonę oddzelającą ezewua od omó) sładnów ne-enzymatycznych zostane zmodelowana eacjam elementanym postac es D, D gdze es będzemy tatować jao hpotetyczny sładn zewnętzny, tóego stężene jest ustalone ówne stężenu -tego eagenta ne-enzymatycznego w ezewuaze. a RYS. 5 pzedstawona jest w schematyczny sposób lasyacja uładów enzymatycznych pzyjęta w tej pacy. UKŁADY OTWAE ZAMKIĘTE PSEUDO-OTWAE LIIOWE IELIIOWE MOO- EZYMATYCZE MULTI- EZYMATYCZE RYS. 5. Ogólna lasyacja uładów enzymatycznych. 8
Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)
1 Enega potencjalna jest enegą zgomadzoną w układze. Enega potencjalna może być zmenona w nną omę eneg (na pzykład enegę knetyczną) może być wykozystana do wykonana pacy. Sumę eneg potencjalnej knetycznej
POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI - CD. Zjawisko indukcji elektromagnetycznej polega na powstawaniu prądu elektrycznego w
POL AGNTYCZN W PRÓŻNI - CD Indukcja elektomagnetyczna Zjawsko ndukcj elektomagnetycznej polega na powstawanu pądu elektycznego w zamknętym obwodze wskutek zmany stumena wektoa ndukcj magnetycznej. Np.
LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwczena: BADANIE POPRAWNOŚCI OPISU STANU TERMICZNEGO POWIETRZA PRZEZ RÓWNANIE
Moment pędu punktu materialnego i układu punktów materialnych, moment siły Dynamika ruchu obrotowego bryły
Moment ędu untu matealnego uładu untów matealnych, moment sły Dynama uchu obotowego były x Moment ędu untu matealnego L. O L α. α α A Oeślamy go względem ustalonego untu O v L mv -weto oeślający jego ołożene
ELEKTROCHEMIA. ( i = i ) Wykład II b. Nadnapięcie Równanie Buttlera-Volmera Równania Tafela. Wykład II. Równowaga dynamiczna i prąd wymiany
Wykład II ELEKTROCHEMIA Wykład II b Nadnapęce Równane Buttlera-Volmera Równana Tafela Równowaga dynamczna prąd wymany Jeśl układ jest rozwarty przez elektrolzer ne płyne prąd, to ne oznacza wcale, że na
Rezonanse w deekscytacji molekuł mionowych i rozpraszanie elastyczne atomów mionowych helu. Wilhelm Czapliński Katedra Zastosowań Fizyki Jądrowej
ezonanse w deekscytacj moekuł monowych ozpaszane eastyczne atomów monowych heu Whem Czapńsk Kateda Zastosowań Fzyk Jądowej . ezonanse w deekscytacj moekuł monowych µ He ++ h ++ Heµ h J ν h p d t otacyjna
α i = n i /n β i = V i /V α i = β i γ i = m i /m
Ćwczene nr 2 Stechometra reakcj zgazowana A. Część perwsza: powtórzene koncentracje stężena 1. Stężene Stężene jest stosunkem lośc substancj rozpuszczonej do całkowtej lośc rozpuszczalnka. Sposoby wyrażena
Rama płaska metoda elementów skończonych.
Pzyład. Rama płasa metoda elementów sończonych. M p l A, EJ P p l A, EJ l A, EJ l l,5 l. Dysetyzacja Podział na elementy i węzły x st. sw. M 5 P Z X, M, V, H 7, M, H Y, V Element amy płasiej węzły, x stopni
Ćw. 5. Wyznaczanie współczynnika sprężystości przy pomocy wahadła sprężynowego
5 KATEDRA FIZYKI STOSOWANEJ PRACOWNIA FIZYKI Ćw. 5. Wyznaczane współczynna sprężystośc przy pomocy wahadła sprężynowego Wprowadzene Ruch drgający należy do najbardzej rozpowszechnonych ruchów w przyrodze.
ρ (D), dla której natęŝenie światła I(r) jest juŝ w całym zakresie funkcją monotoniczną Rozdział 4
Rozdzał YFRAKCYJNE METOY POMARU WELKOŚC KROPEL W AEROZOLU POLYSPERSYJNYM Klasyczna dyatometa ogancza sę do analzy wymaowej ośodów monodyspesyjnych quas - monodyspesyjnych. Źódłem nomacj o welośc obetów
XXX OLIMPIADA FIZYCZNA (1980/1981). Stopień I, zadanie teoretyczne T4 1
XXX OLMPADA FZYCZNA (1980/1981). Stopień, zadanie teoetyczne T4 1 Źódło: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej; Waldema Gozowsi; Andzej Kotlici: Fizya w Szole, n 3, 1981.; Andzej Nadolny, Kystyna Pniewsa:
GRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
Spis treści I. Ilościowe określenia składu roztworów strona II. Obliczenia podczas sporządzania roztworów
Sps teśc I. Iloścowe okeślena składu oztwoów stona Ułaek wagowy (asowy ocent wagowy (asowy ocent objętoścowy Ułaek olowy 3 ocent olowy 3 Stężene olowe 3 Stężene pocentowe 3 Stężene noalne 4 Stężene olane
LINIA PRZESYŁOWA PRĄDU STAŁEGO
oitechnia Białostoca Wydział Eetyczny Kateda Eetotechnii Teoetycznej i Metoogii nstucja do zajęć aboatoyjnych Tytuł ćwiczenia LNA RZEYŁOWA RĄD TAŁEGO Nume ćwiczenia E Auto: mg inŝ. Łuasz Zaniewsi Białysto
Wykład 15 Elektrostatyka
Wykład 5 Elektostatyka Obecne wadome są cztey fundamentalne oddzaływana: slne, elektomagnetyczne, słabe gawtacyjne. Slne słabe oddzaływana odgywają decydującą ole w budowe jąde atomowych cząstek elementanych.
Płyny nienewtonowskie i zjawisko tiksotropii
Płyny nenewtonowske zjawsko tksotrop ) Krzywa newtonowska, lnowa proporcjonalność pomędzy szybkoścą ścnana a naprężenem 2) Płyny zagęszczane ścnanem, naprężene wzrasta bardzej nż proporcjonalne do wzrostu
Kryteria samorzutności procesów fizyko-chemicznych
Kytea samozutnośc ocesów fzyko-chemcznych 2.5.1. Samozutność ównowaga 2.5.2. Sens ojęce ental swobodnej 2.5.3. Sens ojęce eneg swobodnej 2.5.4. Oblczane zman ental oaz eneg swobodnych KRYERIA SAMORZUNOŚCI
Teoria Względności. Czarne Dziury
Teoia Względności Zbigniew Osiak Czane Dziuy 11 Zbigniew Osiak (Tekst) TEORIA WZGLĘD OŚCI Czane Dziuy Małgozata Osiak (Ilustacje) Copyight by Zbigniew Osiak (tt) and Małgozata Osiak (illustations) Wszelkie
Analiza termodynamiczna ożebrowanego wymiennika ciepła z nierównomiernym dopływem czynników
Instytut Technk Ceplnej Poltechnk Śląskej Analza temodynamczna ożebowanego wymennka cepła z neównomenym dopływem czynnków mg nż. Robet Pątek pomoto: pof. Jan Składzeń Plan pezentacj Wstęp Cel, teza zakes
Zastosowanie metody wygaszania fluorescencji wewnętrznej do badań strukturalnych białek
Zastosowane metody wygaszana luorescencj wewnętrznej do badań struturalnych bałe Jedną z metod stosownych w badanach dynam strutury bałe oraz ch ragmentów jest spetrosopa luorescencyjna. Jej przydatność
KONSTRUOWANIE ENERGII POTENCJALNEJ ODDZIAŁYWANIA MIĘDZYMOLEKULARNEGO
KONSTUOWANIE ENEGII POTENCJALNEJ ODDZIAŁYWANIA MIĘDZYMOLEKULANEGO Dwa etay: "ozsądny model eneg otencalne dobó oczątowych watośc aametów Doasowane aametów w tace symulac Oddzaływana ótozasęgowe enega otencalna
TERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA
TRMODYNAMIKA TCHNICZNA I CHMICZNA Część IV TRMODYNAMIKA ROZTWORÓW TRMODYNAMIKA ROZTWORÓW FUGATYWNOŚCI I AKTYWNOŚCI a) Wrowadzene Potencjał chemczny - rzyomnene de G n na odstawe tego, że otencjał termodynamczny
Kondensatory. Definicja pojemności przewodnika: C = q V. stosunek!adunku wprowadzonego na przewodnik do wytworzonego potencja!u.
Kondensatoy Defncja pojemnośc pzewodnka: stosunek!adunku wpowadzonego na pzewodnk do wytwozonego potencja!u. -6 - Jednostka: faad, F, µ F F, pf F Kondensato: uk!ad co najmnej dwóch pzewodnków, pzedzelonych
Stanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Wykład 6
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Wykład 6 1 1. Zastosowane modelu potęgowego Przekształcene Boxa-Coxa 2. Zmenne cągłe za zmenne dyskretne 3. Interpretacja parametrów przy zmennych dyskretnych 1. Zastosowane
Pęd ciała. II zasada dynamiki-postać uogólniona. Pęd =iloczyn masy ciała i jego prędkości. Pęd jest wektorem skierowanym zgodnie z wektorem prędkości
Pęd cała y j,, x x y y z z x w Pęd loczyn asy cała jego ędośc. Pęd jest wetoe seowany zgodne z wetoe ędośc II zasada dyna-ostać uogólnona a d dt d( ) dt const d dt w d dt Szybość zany w czase ędu jest
brak podstaw do odrzucenia hipotezy zerowej.
Paca domowa 9. W pewnym bowaze zanstalowano dwa automaty do napełnana butelek. Ilość pwa nalewana pzez pewszy est zmenną losową o ozkładze N( m,, a lość pwa dozowana pzez dug automat est zmenną losową
Część 1 7. TWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCI 1 7. TWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCI Twierdzenie Bettiego (o wzajemności prac)
Część 1 7. TWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCI 1 7. 7. TWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCI 7.1. Twerdzene Bettego (o wzajemnośc prac) Nech na dowolny uład ramowy statyczne wyznaczalny lub newyznaczalny, ale o nepodatnych
Metody Numeryczne 2017/2018
Metody Numeryczne 7/8 Inormatya Stosowana II ro Inżynera Oblczenowa II ro Wyład 7 Równana nelnowe Problemy z analtycznym rozwązanem równań typu: cos ln 3 lub uładów równań ja na przyład: y yz. 3z y y.
PAŃSTWOWA WYŻSZA SZKOŁA ZAWODOWA W PILE INSTYTUT POLITECHNICZNY. Zakład Budowy i Eksploatacji Maszyn PRACOWNIA TERMODYNAMIKI TECHNICZNEJ INSTRUKCJA
PAŃSTWOWA WYŻSZA SZKOŁA ZAWODOWA W PILE INSTYTUT POLITECHNICZNY Zakład Budowy Eksploatacj Maszyn PRACOWNIA TERMODYNAMIKI TECHNICZNEJ INSTRUKCJA Temat ćwczena: PRAKTYCZNA REALIZACJA PRZEMIANY ADIABATYCZNEJ.
V. WPROWADZENIE DO PRZESTRZENI FUNKCYJNYCH
Krs na Stdach Doktoranckch Poltechnk Wrocławskej wersja: lty 007 34 V. WPROWADZENIE DO PRZESTRZENI FUNKCYJNYCH. Zbór np. lczb rzeczywstych a, b elementy zbor A a A b A, podzbór B zbor A : B A, sma zborów
Wykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Podstawy termodynamiki
Podstawy termodynamk Temperatura cepło Praca jaką wykonuje gaz I zasada termodynamk Przemany gazowe zotermczna zobaryczna zochoryczna adabatyczna Co to jest temperatura? 40 39 38 Temperatura (K) 8 7 6
BADANIA OPERACYJNE. Podejmowanie decyzji w warunkach niepewności. dr Adam Sojda
BADANIA OPERACYJNE Podejmowane decyzj w warunkach nepewnośc dr Adam Sojda Teora podejmowana decyzj gry z naturą Wynk dzałana zależy ne tylko od tego, jaką podejmujemy decyzję, ale równeż od tego, jak wystąp
GAZY DOSKONAŁE I PÓŁDOSKONAŁE
TERMODYNAMIKA GAZY DOSKONAŁE I PÓŁDOSKONAŁE Prawo Boyle a Marotte a p V = const gdy T = const Prawo Gay-Lussaca V = const gdy p = const T Równane stanu gau dosonałego półdosonałego p v = R T gde: p cśnene
4. Zjawisko przepływu ciepła
. Zawso przepływu cepła P.Plucńs. Zawso przepływu cepła wymana cepła przez promenowane wymana cepła przez unoszene wymana cepła przez przewodzene + generowane cepła znane wartośc temperatury zolowany brzeg
8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI
8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,
m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Jak mierzyć i jak liczyć efekty cieplne reakcji? Energia. Zdolność do wykonywania pracy lub produkowania ciepła
Jak miezyć i jak liczyć efekty cieplne eakcji? Enegia Zdolność do wykonywania pacy lub podukowania ciepła Paca objętościowa paca = siła odległość 06_73 P = F A W = F h N m = J P = F A Aea = A ciśnienie
Blok 8: Moment bezwładności. Moment siły Zasada zachowania momentu pędu
Blo 8: Moent bezwładności Moent siły Zasada zachowania oentu pędu Moent bezwładności awiając uch postępowy ciała, posługujey się pojęciai pzeieszczenia, szybości, pzyspieszenia tego ciała oaz wypadowej
WYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Zestaw zadań 4: Przestrzenie wektorowe i podprzestrzenie. Liniowa niezależność. Sumy i sumy proste podprzestrzeni.
Zestaw zadań : Przestrzene wektorowe podprzestrzene. Lnowa nezależność. Sumy sumy proste podprzestrzen. () Wykazać, że V = C ze zwykłym dodawanem jako dodawanem wektorów operacją mnożena przez skalar :
I. Elementy analizy matematycznej
WSTAWKA MATEMATYCZNA I. Elementy analzy matematycznej Pochodna funkcj f(x) Pochodna funkcj podaje nam prędkość zman funkcj: df f (x + x) f (x) f '(x) = = lm x 0 (1) dx x Pochodna funkcj podaje nam zarazem
Wykład 7. Podstawy termodynamiki i kinetyki procesowej - wykład 7. Anna Ptaszek. 21 maja Katedra Inżynierii i Aparatury Przemysłu Spożywczego
Wykład 7 knetyk knetyk procesowej - Katedra Inżyner Aparatury Przemysłu Spożywczego 21 maja 2018 1 / 31 Układ weloskładnkowy dwufazowy knetyk P woda 1 atm lód woda cek a woda + substancja nelotna para
[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE
LKTYCZNOŚĆ Pole elektcne Lne sł pola elektcnego Pawo Gaussa Dpol elektcn Pole elektcne w delektkach Pawo Gaussa w delektkach Polaacja elektcna Potencjał pola elektcnego Bewowość pola elektcnego óŝnckowa
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Pocesów Konstukcj Inżyneskch Ruch obotowy Keunek Wyóżnony pzez PKA 1 Ruch jednostajny po okęgu Ruch cząstk nazywamy uchem jednostajnym po okęgu jeśl pousza sę ona po okęgu lub kołowym łuku z pędkoścą
Na skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:
E 0 Na ładunek 0 znajdujący się w polu elektycznym o natężeniu E działa siła elektostatyczna: F E 0 Paca na pzemieszczenie ładunku 0 o ds wykonana pzez pole elektyczne: dw Fds 0E ds Na skutek takiego pzemieszcznia
Modelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Fizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów
Fzyka, technologa oaz modelowane wzostu kyształów Stansław Kukowsk Mchał Leszczyńsk Instytut Wysokch Cśneń PAN 0-4 Waszawa, ul Sokołowska 9/37 tel: 88 80 44 e-mal: stach@unpess.waw.pl, mke@unpess.waw.pl
Prawdopodobieństwo i statystyka r.
Prawdopodobeństwo statystya.05.00 r. Zadane Zmenna losowa X ma rozład wyładnczy o wartośc oczewanej, a zmenna losowa Y rozład wyładnczy o wartośc oczewanej. Obe zmenne są nezależne. Oblcz E( Y X + Y =
V. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA
46. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA ermodynamka jako nauka powstała w XIX w. Prawa termodynamk są wynkem obserwacj welu rzeczywstych procesów- są to prawa fenomenologczne modelu rzeczywstośc..
ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ.
ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ. STRESZCZENIE Na bazie fizyki klasycznej znaleziono nośnik ładunku gawitacyjnego, uzyskano jedność wszystkich odzajów pól ( elektycznych,
3. Siła bezwładności występująca podczas ruchu ciała w układzie obracającym się siła Coriolisa
3. Sła bezwładnośc występująca podczas uchu cała w układze obacającym sę sła Coolsa ω ω ω v a co wdz obsewato w układze necjalnym co wdz obsewato w układze nenecjalnym tajemncze pzyspeszene: to właśne
Ćwiczenie 4. Modelowanie układu mechanicznego z elementami podatnymi. Symulacja w projektowaniu urządzeń mechatronicznych - laboratorium
Symulaa w poetowanu uządzeń mehatonznyh - laoatoum Ćwzene 4 odelowane uładu mehanznego z elementam podatnym Instua laoatoyna Człowe - nalepsza nwestya Poet współfnansowany pzez Unę Euopesą w amah Euopesego
MARTA GAWRON * METODY SYMULACJI STATYCZNEJ SIECI GAZOWEJ
UNIWERSYTET ZIELONOGÓRSKI ZESZYTY NAUKOWE NR 144 Nr 4 INŻYNIERIA ŚRODOWISKA 011 MARTA GAWRON * METODY SYMULACJI STATYCZNEJ SIECI GAZOWEJ S t r e s z c z e n e W artyule przedstawono metody symulacj statycznej
Kier. MTR Programowanie w MATLABie Laboratorium Ćw. 12
Ker. MTR Programowane w MATLABe Laboratorum Ćw. Analza statystyczna grafczna danych pomarowych. Wprowadzene MATLAB dysponuje weloma funcjam umożlwającym przeprowadzene analzy statystycznej pomarów, czy
STATYSTYKA. Zmienna losowa skokowa i jej rozkład
STATYSTYKA Wnosowane statystyczne to proces myślowy polegający na formułowanu sądów o całośc przy dysponowanu o nej ogranczoną lczbą nformacj Zmenna losowa soowa jej rozład Zmenną losową jest welość, tóra
ZASADY DYNAMIKI. II. Przyspieszenie ciała jest proporcjonalne do przyłoŝonej siły. r r v. r dt
DYAKA Zsdy dynm Ułdy necjlne, zsd bezwłdnośc, zsd względnośc Defncje welośc dynmcznych Zsdy zchown ędu momentu ędu Ułdy nenecjlne Pc Sły zchowwcze neg otencjln netyczn Zsd zchown eneg ZASADY DYAK. Cło,
Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE
Inormatyka Podstawy Programowana 06/07 Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE 6. Równana algebraczne. Poszukujemy rozwązana, czyl chcemy określć perwastk rzeczywste równana:
TWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCIACH
1 Olga Kopac, Adam Łodygows, Wojcech Pawłows, Mchał Płotowa, Krystof Tymber Konsultacje nauowe: prof. dr hab. JERZY RAKOWSKI Ponań 2002/2003 MECHANIKA BUDOWI 7 ACH TWIERDZENIE BETTIEGO (o wajemnośc prac)
Zaawansowane metody numeryczne
Wykład 9. jej modyfkacje. Oznaczena Będzemy rozpatrywać zagadnene rozwązana następującego układu n równań lnowych z n newadomym x 1... x n : a 11 x 1 + a 12 x 2 +... + a 1n x n = b 1 a 21 x 1 + a 22 x
Bartłomiej Wierzba. Modelowanie procesów transportu masy
Batłomej Wezba Modelowane pocesów tanspotu masy Wydano za zgodą Rektoa O p n o d a w c y pof. d hab. nż. Zbgnew GRZESIK pof. d hab. nż. Jan SIENIAWSKI R e d a k t o n a c z e l n y Wydawnctw Poltechnk
ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI.
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład VII ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI. 7. Pzepływ pzez goblę z uwzględnieniem zasilania wodami infiltacyjnymi.
Pokazać, że wyżej zdefiniowana struktura algebraiczna jest przestrzenią wektorową nad ciałem
Zestaw zadań : Przestrzene wektorowe. () Wykazać, że V = C ze zwykłym dodawanem jako dodawanem wektorów operacją mnożena przez skalar : C C C, (z, v) z v := z v jest przestrzeną lnową nad całem lczb zespolonych
Proces narodzin i śmierci
Proces narodzn śmerc Jeżel w ewnej oulacj nowe osobnk ojawają sę w sosób losowy, rzy czym gęstość zdarzeń na jednostkę czasu jest stała w czase wynos λ, oraz lczba osobnków n, które ojawły sę od chwl do
Fizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów
Fzyka, technologa oaz modelowane wzostu kyształów Stansław Kukowsk Mchał Leszczyńsk Instytut Wysokch Cśneń PAN 01-14 Waszawa, ul Sokołowska 9/37 tel: 88 80 44 e-mal: stach@unpess.waw.pl, mke@unpess.waw.pl
exp jest proporcjonalne do czynnika Boltzmanna exp(-e kbt (szerokość przerwy energetycznej między pasmami) g /k B
Koncentracja nośnów ładunu w półprzewodnu W półprzewodnu bez domesz swobodne nośn ładunu (eletrony w paśme przewodnctwa, dzury w paśme walencyjnym) powstają tylo w wynu wzbudzena eletronów z pasma walencyjnego
Podstawowe równania podsumowanie (1) Podstawowe równania podsumowanie (2) Podstawowe równania podsumowanie (3)
odstawowe równana podsumowane () u = q + w f = u Ts du = dq + dw df = du Tds sdt dla procesu odwracalnego : Tds = dq zatem : df = du dq sdt a z ole (dla procesu odwracalnego) : du dq = dw a wtedy : df
SYSTEMY UCZĄCE SIĘ WYKŁAD 5. LINIOWE METODY KLASYFIKACJI. Dr hab. inż. Grzegorz Dudek Wydział Elektryczny Politechnika Częstochowska.
SYSEMY UCZĄCE SIĘ WYKŁAD 5. LINIOWE MEODY KLASYFIKACJI Częstochowa 4 Dr hab. nż. Grzegorz Dude Wydzał Eletryczny Poltechna Częstochowsa FUNKCJE FISHEROWSKA DYSKRYMINACYJNE DYSKRYMINACJA I MASZYNA LINIOWA
METODA USTALANIA WSPÓŁCZYNNIKA DYNAMICZNEGO WYKORZYSTANIA ŁADOWNOŚCI POJAZDU
Stansław Bogdanowcz Poltechna Warszawsa Wydzał Transportu Załad Logsty Systemów Transportowych METODA USTALANIA WSPÓŁCZYNNIKA DYNAMICZNEGO WYKORZYSTANIA ŁADOWNOŚCI POJAZDU Streszczene: Ogólna podstawa
Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 1. Układy równań liniowych
Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analza zagadneń różnczkowych 1. Układy równań lnowych P. F. Góra http://th-www.f.uj.edu.pl/zfs/gora/ semestr letn 2006/07 Podstawowe fakty Równane Ax = b, x,
RUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.
RUCH OBROTOWY Można opsać ruch obrotowy ze stałym przyspeszenem ε poprzez analogę do ruchu postępowego jednostajne zmennego. Ruch postępowy a const. v v at s s v t at Ruch obrotowy const. t t t Dla ruchu
METEMATYCZNY MODEL OCENY
I N S T Y T U T A N A L I Z R E I O N A L N Y C H w K i e l c a c h METEMATYCZNY MODEL OCENY EFEKTYNOŚCI NAUCZNIA NA SZCZEBLU IMNAZJALNYM I ODSTAOYM METODĄ STANDARYZACJI YNIKÓ OÓLNYCH Auto: D Bogdan Stępień
Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
Fizyka 7. Janusz Andrzejewski
Fzyka 7 Janusz Andzejewsk Poblem: Dlaczego begacze na stadone muszą statować z óżnych mejsc wbegu na 400m? Janusz Andzejewsk Ruch obotowy Cało sztywne Cało, któe obaca sę w tak sposób, że wszystke jego
Prąd elektryczny U R I =
Prąd elektryczny porządkowany ruch ładunków elektrycznych (nośnków prądu). Do scharakteryzowana welkośc prądu służy natężene prądu określające welkość ładunku przepływającego przez poprzeczny przekrój
PRACA DOKTORSKA. mgr Bartłomiej Wierzba. Tytuł: Pole naprężeń generowane dyfuzją w układzie powłoka-podłoże. Prof. dr hab. inż.
Akadema Gónczo Hutncza m. Stansława Staszca w Kakowe Wydzał Inżyne Metal Infomatyk Pzemysłowej PRACA DOKTORSKA Auto: mg Batłomej Wezba Tytuł: Pole napężeń geneowane dyfuzją w układze powłoka-podłoże. Pomoto:
ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ
ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BYŁY SZTYWNEJ 1. Welkośc w uchu obotowym. Moment pędu moment sły 3. Zasada zachowana momentu pędu 4. uch obotowy były sztywnej względem ustalonej os -II
4. Prąd stały Prąd i prawo Ohma. C s. i = i = t. i S. j = V u prędkość unoszenia ładunków. r r
4. Pąd sały. 4.. Pąd pawo Ohma. l U - + u u pędkość unoszena ładunków S j o ds gdze j jes gęsoścą pądu: j S j S A s A m W pzewodnku o objęośc S l znajduje sę ładunek n e S l m lczbą elekonów w jednosce
Wykład 15. Reinhard Kulessa 1
Wykład 5 9.8 Najpostsze obwody elektyczne A. Dzielnik napięcia. B. Mostek Wheatstone a C. Kompensacyjna metoda pomiau siły elektomotoycznej D. Posty układ C. Pąd elektyczny w cieczach. Dysocjacja elektolityczna.
W praktyce często zdarza się, że wyniki obu prób możemy traktować jako. wyniki pomiarów na tym samym elemencie populacji np.
Wykład 7 Uwaga: W praktyce często zdarza sę, że wynk obu prób możemy traktować jako wynk pomarów na tym samym elemence populacj np. wynk x przed wynk y po operacj dla tego samego osobnka. Należy wówczas
Model ASAD. ceny i płace mogą ulegać zmianom (w odróżnieniu od poprzednio omawianych modeli)
Model odstawowe założena modelu: ceny płace mogą ulegać zmanom (w odróżnenu od poprzedno omawanych model) punktem odnesena analzy jest obserwacja pozomu produkcj cen (a ne stopy procentowej jak w modelu
Modelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład IX
Modelowane przepływu ceczy przez ośrodk porowate Wykład IX Metody rozwązywana metodam analtycznym równań hydrodynamk wód podzemnych płaskch zagadneń fltracj. 9.1 Funkcja potencjału zespolonego. Rozważana
dr inż. ADAM HEYDUK dr inż. JAROSŁAW JOOSTBERENS Politechnika Śląska, Gliwice
dr nż. ADA HEYDUK dr nż. JAOSŁAW JOOSBEENS Poltechna Śląsa, Glwce etody oblczana prądów zwarcowych masymalnych nezbędnych do doboru aparatury łączenowej w oddzałowych secach opalnanych według norm europejsej
OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII
WYKŁAD 8 OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII E E0 sn( ωt kx) ; k π ; ω πν ; λ T ν E (m c 4 p c ) / E +, dla fotonu m 0 p c p hk Rozkład energ w stane równowag: ROZKŁAD BOLTZMANA!!!!! P(E) e E / kt N E N E/
TRANZYSTOR BIPOLARNY CHARAKTERYSTYKI STATYCZNE
POLITHNIKA RZSZOWSKA Katedra Podstaw lektronk Instrkcja Nr4 F 00/003 sem. letn TRANZYSTOR IPOLARNY HARAKTRYSTYKI STATYZN elem ćwczena jest pomar charakterystyk statycznych tranzystora bpolarnego npn lb
Stanisław Cichocki Natalia Nehrebecka. Zajęcia 4
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Zajęca 4 1. Interpretacja parametrów przy zmennych zerojedynkowych Zmenne 0-1 Interpretacja przy zmennej 0 1 w modelu lnowym względem zmennych objaśnających Interpretacja
Wyznaczenie współczynnika dyfuzji cieplnej κ z rozkładu amplitudy fali cieplnej
ace Instytutu Mechanii Góotwou AN Tom 15, n 3-, gudzień 13, s. 69-75 Instytut Mechanii Góotwou AN Wyznaczenie współczynnia dyfuzji cieplnej κ z ozładu amplitudy fali cieplnej JAN KIEŁBASA Instytut Mechanii
WPŁYW POJEMNOŚCI KONDENSATORA PRACY JEDNOFAZOWEGO SILNIKA INDUKCYJNEGO Z POMOCNICZYM UZWOJENIEM KONDENSATOROWYM NA PROCES ROZRUCHU
Pace Nakowe Instytt Maszyn, Napędów Pomaów Elektycznych N 63 Poltechnk Wocławskej N 63 Stda Mateały N 29 2009 Kzysztof MAKOWSKI*, Macn WIK* mkoslnk, jednofazowe, ndkcyjne, kondensatoowe, modelowane obwodowe,
Natalia Nehrebecka. Zajęcia 4
St ł Cchock Stansław C h k Natala Nehrebecka Zajęca 4 1. Interpretacja parametrów przy zmennych zerojedynkowych Zmenne 0 1 Interpretacja przy zmennej 0 1 w modelu lnowym względem zmennych objaśnających
Indukcja elektromagnetyczna Indukcyjność Drgania w obwodach elektrycznych
ndukcja eektomagnetyczna ndukcyjność Dgana w obwodach eektycznych Pawo ndukcj eektomagnetycznej Faadaya > d zewnętzne poe magnetyczne skeowane za płaszczyznę ysunku o watośc osnącej w funkcj czasu. ds
12. Obliczenie stateczności skarp i stateczności filtracyjnej Tomasz Strzelecki
2. Oblczene statecznośc skap statecznośc fltacyjnej Tomasz Stzeleck 2. Blokowe metody nżyneske okeślana statecznośc skap w mechance guntów. Lczne metody oblczeń pzyblżonych stowanych w paktyce nżyneskej,
( ) ( ) 2. Zadanie 1. są niezależnymi zmiennymi losowymi o. oraz. rozkładach normalnych, przy czym EX. i σ są nieznane. 1 Niech X
Prawdopodobeństwo statystyka.. r. Zadane. Zakładamy, że,,,,, 5 są nezależnym zmennym losowym o rozkładach normalnych, przy czym E = μ Var = σ dla =,,, oraz E = μ Var = 3σ dla =,, 5. Parametry μ, μ σ są
Matematyka finansowa r.
. Sprawdź, tóre z ponższych zależnośc są prawdzwe: () = n n a s v d v d d v v d () n n m ) ( n m ) ( v a d s ) m ( = + & & () + = = + = )! ( ) ( δ Odpowedź: A. tylo () B. tylo () C. tylo () oraz () D.
29 Rozpraszanie na potencjale sferycznie symetrycznym - fale kuliste
9 Rozpaszanie na potencjae sfeycznie symetycznym - fae kuiste W ozdziae tym zajmiemy się ozpaszaniem na potencjae sfeycznie symettycznym V ). Da uchu o dodatniej enegii E = k /m adiane ównanie Schödingea
Kinetyka reakcji chemicznych
Kinetya reacji chemicznych Metody doświadczalne Reacje powolne (> s) do analizy Reacje szybie ( -3 s) detetor v x x t tx/v Reacje b. szybie ( -4-4 s) (fotochemiczne) wzbudzenie analiza Szybość reacji aa
STARE A NOWE KRAJE UE KONKURENCYJNOŚĆ POLSKIEGO EKSPORTU
Ewa Szymank Katedra Teor Ekonom Akadema Ekonomczna w Krakowe ul. Rakowcka 27, 31-510 Kraków STARE A NOWE KRAJE UE KONKURENCYJNOŚĆ POLSKIEGO EKSPORTU Abstrakt Artykuł przedstawa wynk badań konkurencyjnośc
Analiza rodzajów skutków i krytyczności uszkodzeń FMECA/FMEA według MIL STD - 1629A
Analza rodzajów skutków krytycznośc uszkodzeń FMECA/FMEA według MIL STD - 629A Celem analzy krytycznośc jest szeregowane potencjalnych rodzajów uszkodzeń zdentyfkowanych zgodne z zasadam FMEA na podstawe
Arytmetyka finansowa Wykład 6 Dr Wioletta Nowak
Aytmetya finansowa Wyład 6 Wioletta Nowa Ryne apitałowy zez yne apitałowy ozumie się ogół tansacji upna-spzedaży, tóych pzedmiotem są instumenty finansowe o oesie wyupu dłuższym niż o. Śodi uzysane z emisji
SZACOWANIE NIEPEWNOŚCI POMIARU METODĄ PROPAGACJI ROZKŁADÓW
SZACOWANIE NIEPEWNOŚCI POMIARU METODĄ PROPAGACJI ROZKŁADÓW Stefan WÓJTOWICZ, Katarzyna BIERNAT ZAKŁAD METROLOGII I BADAŃ NIENISZCZĄCYCH INSTYTUT ELEKTROTECHNIKI ul. Pożaryskego 8, 04-703 Warszawa tel.
Zbigniew Otremba, Fizyka cz.1: Mechanika 5
Zbigniew Otemba, Fizya cz.: Mechania 5. MECHANIKA Mechania - to idee odnoszące się do zozumienia i opisu wszeliego uchu. Wpowadzone tu pojęcia i wielości dają postawy innym działom fizyi oaz mechanice