Wprowadzenie różne układy współrzędnych. Materiał do samodzielnego opracowania przez studentów.
|
|
- Eleonora Klimek
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Fika lmntana matiał dla studntów. Cęści 18 i 19. Pawo Gaussa Cęściowo pgotowan na podstawi matiałów oku akadmickigo 7/8. Agniska Kogul Wpowadni óżn układ współędnch. Matiał do samodilngo opacowania p studntów. 1. Współędn bigunow Na płascźni wbiam układ katjański X,Y. Współędn bigunow punktu (, φ) to odpowidnio długość jgo wktoa wodącgo oa kąt międ dodatnia półosią X a wktom wodącm φ, tw. kąt amutaln ( φ dla punktu na tj półosi). Zwiąk pomięd współędnmi bigunowmi a katjańskimi: cosφ sin φ Na poniżsm sunku anacono now współędn oa mian położnia p nialżnch postach minnch bigunowch. Uwaga! Smbol moż onacać gęstość, współędną w układi bigunowm oa walcowm.. Współędn clindcn (walcow) W pstni -wmiaowj wbiam katjański układ X,Y,Z. Współędn clindcn punktu (,φ,) to odpowidnio: odlgłość od osi Z, φ kąt międ dodatnia półosią X a utm wktoa wodącgo na płascźni, φ, tw. kąt amutaln ( φ dla punktu na dodatnij półosi X), wkła współędna katjańska. Zwiąk pomięd współędnmi clindcnmi a katjańskimi: 1
2 cosφ sin φ Uwaga! Dla ustalongo układ clindcn jst układm bigunowm. Wso jdnostkow w układi clindcnm Każdj współędnj można ppisać wso. Gomtcni, wso ) w punkci A jst postopadł do biou punktów tak samo odlgłch od pocątku układu współędnch co punkt A i ma wot od mnijsch do więksch watości. Podobni wso ) w punkci A jst postopadł do biou punktów o takim samm kaci φ amutalnm co punkt A i ma wot od mnijsch do więksch watości φ. Analogicni stuacja wgląda któa jst podobna jak współędna katjańska. Pkład : Waź wkto wodąc punktu a pomocą wsoów w układi clindcnm. W małm psunięciu l + Waźm atm i w układi clindcnm. cli l + w układi katiańskim. ( cosφ) + ( sin φ) + ( cosφ + cosφ) + ( sin φ + sin φ) ( cosφ sin φ sin φ) + ( sin φ + cosφ φ) ( cosφ + sin φ ) + φ( sin φ + cosφ ) wkto wodąc + + φ + φ + φ + cosφ + sin φ sin φ + cosφ Współędn sfcn (kulist) W pstni -wmiaowj wbiam katjański układ X,Y,Z. Współędn sfcn punktu (,θ,φ) to odpowidnio: odlgłość od pocątku układu współędnch, θ kąt międ wktom wodącm punktu a dodatnią półosią Z. θ dla punktów lżącch na tj półosi, tw. kąt bigunow (polan).
3 φ idntcni jak w układi clindcnm, φ kąt międ dodatnia półosią X a utm wktoa wodącgo na płascźni, tw. kąt amutaln. Zwiąk pomięd współędnmi clindcnmi a katjańskimi: sin θ cosφ sin θ sin φ cosθ Na poniżsm sunku anacono now współędn oa mian położnia p nialżnch postach minnch sfcnch. Pkład : Waź wkto wodąc punktu a pomocą wsoów w układi sfcnm. W małm psunięciu l + Waźm atm i w układi sfcnm. cli l + w układi katiańskim. ( sin θ cosφ) + ( sin θ sin φ) + ( cosθ) θ φ + + ( sin θ cosφ + sin θ sin φ + cosθ ) + ( cosθ cosφ + cosθ sin φ sin θ ) + sin θ( sin φ + cosφ ) + θ θ + φsin θ φ θ φ sin θ cosφ + sin θ sin φ + cosθ cosθ cosφ + cosθ sin φ sin θ sin φ + cosφ
4 wkto wodąc + + Zadania do owiąania na ćwicniach Zadani 1 Udowodnij, ż na punkt matialn o masi m umiscon wwnąt jdnoodnj powłoki sfcnj o dowolnch omiaach ni diała żadna siła. owiąani: Dokonajm podiału powichni sf na analogicn lmnt. W tm clu wobaźm sobi dwa smtcn stożki o wspólnm wichołku w punkci, gdi najduj się masa m. Podstaw stożków wcinają lmnt na powichni kulistj o watościach S1, S. Stosunk powichni podstaw wnosi S 1 1, S gdi 1, to odlgłości mas m od powichni kulistj. Siła gawitacjna diałająca na masę m a pochodąca od powichni S1 wnosi mm1 m S1 F1 G G, 1 1 gdi masa pochodąca od piwsgo lmntu sf to M1 S1 dla - gęstości sf. Analogicni siła gawitacjna pochodąca od powichni S wnosi mm m S F1 G G gdi masa pochodąca od dugigo lmntu sf to M S dla - gęstości sf. Stosunk obu sił wnosi F F m S1 G 1 S m S G S Zadani (wpowadni pojęcia stuminia) kg P cas T1 h padał pionowo dsc o natężniu j,1. Oblic, il wod bała m h stojąca pionowo bcka, któj poiom otwó ma powichnię S 1m. Il wod błob w bcc po tm samm dscu, gdb bcka bła pchlona tak, ż jj oś twołab kąt α pionm? owiąani: Masa wod, któa ostała bana w pionowj bcc wnosi 4
5 kg M j S T,1 1m 1h 1kg m h W ppadku, gd bckę pchlim pod kątm α do pionu (otwó jst wtd pod katm α do poiomu) to powichnia otwou bcki widiana p dsc cli ut tj powichni na płascnę poiomą będi ówn S ' S cosα A atm ' M j S T j S cosα T cosα 1kg Wniosk: Wkostując powżs adani i analogi do stuminia wod, światła itd. Dochodim do wniosku, ż ab móc ocnić wilkość stuminia nalż spawdić ilość wod np. ppłwającą p dana powichnię. W tm ppadku ilość ppłwającj wod okśla watość natężnia stuminia (j). Ptocon pkład jst modlow, poniważ pol gawitacjn c lktcn ni ochodi się w pstni jak stumiń wod i ni musi bć polm jdnoodnm. Al powoli nam cęściow wtłumacni cch pola. W polu cntalnm stumiń odpowiada licbi linii pchodącj p powichnię jdnostkową. Wobaźm sobi powichnię S umisconą postopadl do linii pola. Im dalj od ładunku źódłowgo będim psuwali powichnię, tm mnijsa licba linii p tę powichnię będi pchodiła, a atm tm mnijsa będi watość stuminia natężnia pola. Stumiń pola A p powichnię S to Kiunk A ds A ds ds jst postopadł do powichni ds. oa S S d S ds. Zwot lmntu skiowango ustalam alżni od potb. Dla powichni amkniętch najcęścij stosowana jst konwncja, w któj wot ds jst na wnąt wdilonj, skońconj objętości. W adaniu, jśli dsc opism wktom j o woci do dołu, to jgo stumiń wnisi j S. Jśli osądni wbim ointację powichni otwou od otwou do dna to otmam sbkość postu mas wod w bcc. Wpowadni do adania (układ sfcn) pat pocątk Bado posę odwołać się do układu sfcngo amiscongo powżj oganicając się włącni do wtłumacnia nowch minnch (b wpowadń matmatcnch). Zadani Oblic stumiń natężnia pola gawitacjngo pchodąc p sfę o pominiu (ointacja na wnąt ), w śodku któj najduj się punkt matialn o masi M. owiąani: Natężni pola gawitacjngo w odlgłości od punktu o masi M wnosi M) gawit G (wso układu sfcngo). Powichnię ointujm na wnąt ) ds ds 5
6 M ) ) S gawit ds gawit ds G ( ds ) S S Całkowita powichnia sf otacająca punkt matialn o masi M wnosi S 4π, gdi - pomiń kuli. Poniważ masę M umiściliśm w śodku sf, watość natężnia pola gawitacjngo na sf będi taka sama w wsstkich punktach. Zatm M ) ) M G ( ds ) G 4π 4πGM. S Wniosk: Watość stuminia alż jdni od wilkości mas M. Potwida to, ż całkowita ilość linii pchodącch p powichnię kulistą otacającą ładunk źódłow (np. masa, ładunk lktcn) będi aws taka sama i nialżna od odlgłości tj powichni od źódła. Możm to sfomułować w postaci pawa Gaussa: Watość stuminia wktoa natężnia pola lktcngo pchodącgo p dowolną amkniętą powichnię S jst ówna watości ładunku całkowitgo awatgo wwnąt tj powichni. Co apisujm q dla pola lktcngo Φ dla pola gawitacjngo Φ 4πGM ε 1 Widim tu analogi, ż G odpowiada 4πε. Analogia pomięd polm lktostatcnm a gawitacjnm Pol gawitacjn Pol lktostatcn Źódło Masa M Ładunk Q Natężni pola F F γ m q Natężni pola cntalngo GM kq γ Siła oddiałwania dwóch Mm Qq F G F k obiktów ngia potncjalna GMm pg pol sił pciągania Qq k p, gd Qq < pol sił pciągania, Qq> pol sił odpchania 6
7 Jak wnacć natężni pola gawitacjngo lub lktcngo, w ppadku, gd okład ładunków wtwaającch to pol jst smtcn oa gd ładunki najdują się na powichniach? 1. Daną powichnię, na któj najduj się masa lub ładunk nalż otocć powichnią o smtii kulistj, clindcnj lub wględm płascn. Moż nią bć powichnia kuli, walca lub postopadłościanu.. Otocnia naładowanj powichni dokonujm tak, ab pwidwan wkto pola bł w każdm punkci postopadł do powichni punktu 1. P takim wbo kąt pomięd S a będi ówn o.. Stosujm pawo Gaussa q dla pola gawitacjngo Φ 4πGM dla pola lktcngo Φ εε 4. Oblicam watość stuminia a pomocą watości natężnia pola i powichni Φ S 5. Poównujm 4 oa 5 Wjaśnijm dokładnij punkt 1 owiąując poniżs adani. Zadani 4 W pustj pstni najduj się punktow źódło o natężniu ( ) a, gdi a jst pwna stałą, a wktom położnia o pocątku w źódl pola. Pokaż, ż stumiń natężnia pola p amkniętą, otacającą źódło powichnię ni alż od jj kstałtu. Wskaówka: Podil pstń na ostosłup o wichołkach w źódl pola. owiąani: Powichnię pbliżam N małmi tójkątami (mogą bć inn figu, al tójkąt najlpij pbliżają powichnię). Wichołki każdgo tójkąta i źódło pola wnacają ostosłup. Wsstki ostosłup wpłniają objętość oganicona powichnią. Stumiń pola: N N Sk Φ k Sk a k k 1 k 1 k Wkto S k jst popocjonaln do powichni, skiowan na wnąt, a jgo watość jst ówna polu powichni małgo tójkąta o indksi k. Pol jst adialn i lic się tlko pol powichni utu tójkąta na płascnę postopadłą do aktualngo k : N S N N k S k S k Φ a k a k a k 1 k k 1 k k 1 k cli moglibśm od pocątku użwać ostosłupów, któch podstaw są postopadł do wsokości. Wobaźm sobi modfikację powichni pop skalowani ostosłupów (wsokość się minia, pol podstaw tż, al kąt poostają t sam). Zauważm podobiństwa tójkątów, ż pol podstaw ostosłupa ~, co końc dowód. k taktujm jako wsokość ostosłupa. S k k 7
8 Oblicm stumiń p sfę o pominiu (cli N S k 1 Φ a a 4π 4πa, gdi k 1 k dla pola gawitacjngo a GM, Q dla pola lktcngo a 4πε k ) Zadani 5 (gęstość objętościowa ładunku) Pdstaw alżność natężnia pola lktcngo od odlgłości od śodka kuli o pominiu, ównomini naładowanj dodatnim ładunkim Q o gęstości objętościowj. owiąani: Ładunk wwnąt kuli jst ównomini ołożon, atm kąt pomięd wktom natężnia oa pomiń wnosi o. Ab astosować pawo Gaussa, otacam kulę amkniętą powichnią ówniż w kstałci kuli na któj najduj się ładunk. Powichnia otacająca naładowaną kul moż najdować się a) wwnąt naładowanj kuli, b) na wnąt naładowanj kuli. a) b) W obu ppadkach wkto natężnia pola aws będi postopadł do wktoa powichni kuli w każdm jj punkci. a) Ładunk gomadon wwnąt powichni objętość kuli amkniętj * gęstość ładunku cli 4 Q π gdi -pomiń powichni otacającj. Φ S cosα 4π 1 (1) Z pawa Gaussa Q 4π Φ () εε εε Poównując (1) i () ε ε b) W dugim ppadku, ładunk gomadon wwnąt naładowanj kuli wnosi: 8
9 4 Q π gdi -pomiń kuli naładowanj ładunkim Q. Φ S 4π gdi -pomiń powichni otacającj. Analogicni jak powżj otmujm ε ε Podsumowując, natężni pola wwnąt naładowanj kuli ośni popocjonalni, poa kulą malj wa kwadatm odlgłości. Zadani 6 (gęstość powichniowa ładunku) Pdstaw alżność natężnia pola lktcngo od odlgłości od śodka kuli ównomini naładowanj powichniowo, ładunkim dodatnim o gęstości σ. owiąani: Wwnąt kuli ni istniją żadn ładunki. Stumiń i natężni pola wwnąt wnosą. Na wnąt kuli stumiń wtwaają ładunki gomadon na jj powichni. Naładowaną kulę otacam powichnia sfcną umisconą współśodkowo, o pominiu więksm niż pomiń naładowanj kuli. Φ S 4π Q 4πσ Poównując do pawa Gaussa Φ εε εε Cli 4πσ 4π ε ε σ εε Podsumowując, wwnąt kuli powichniowo naładowanj natężni będi ówn o, natomiast na wnąt malj wa kwadatm odlgłości od śodka tj kuli. Zadani 7 Dwi duż płascn (onacon obok na sunku jako P) umiscono ównolgl do sibi. Na jdnj nich najduj się ładunk dodatni, a na dugij ujmn o gęstości powichniowj σ. Oblic natężni pola lktcngo wwnąt i na wnąt płascn. + + P - - P 9
10 owiąani: Zastanówm się nad kstałtm powichni, któa będi otacać dowolni naładowaną płascnę. Powichnia powinna posiadać taką smtię, ab kiunk pola wtwoon p ładunki bł w każdm punkci postopadł do P kiunku płascn otacającj. Ładunk jst gulani ołożon poniważ sił pola lktcngo pochodąc od tgo ładunku, stcn do powichni musą się wajmni ównoważć. Dlatgo wkto natężnia pola w dowolnm S punkci płascn musi mić do nij kiunk postopadł. Powichnia, któą otocm dowolną płascnę powinna mić atm kstałt postopadłościanu pciętgo naładowana płascną. Watość całkowitgo stuminia pchodącgo p powichnię S, będącą podstawą postopadłościanu oblicm Φ S. Watość natężnia pola pchodi jdn a p powichnię góną i dolną postopadłościanu, dlatgo nas sunk możm upościć pdstawiając go tak jak poniżj A C B P poostał ścian postopadłościanu ni pnika żadn stumiń. Cli watość całkowitgo stuminia amkniętgo wwnąt postopadłościanu wnosi Φ S Z pawa Gaussa Q Φ, εε gdi całkowit ładunk gomadon na płascźni wnosi Q σ S. Cli dla ppadków A i B σ S σ S + S. ε ε ε ε Ppadk C: Natężni pola na wnąt: p powichni postopadłościanu ównolgłą do naładowanj płascn pnikają lini pola lktcngo, któch wot w ppadku płascn naładowanj dodatnio skiowan sa od płascn na wnąt, natomiast dla płascn ujmnj odwotni. Wnika tgo, ż p daną powichnię pnikają dwa stumini, któch wot są pciwni skiowan 1
11 Φ S S. Watość natężnia pola pomięd płascnami: C σ σ σ + ε ε ε ε ε ε. Wpowadni do adania 8 (układ clindcn) pat pocątk Bado posę odwołać się do układu sfcngo amiscongo powżj oganicając się włącni do wtłumacnia nowch minnch (b wpowadń matmatcnch). Zadani 8 Znajdź natężni pola w walcowm wdążniu w jdnoodni naładowanm walcu. Gęstość ładunkowa wnosi. Pomini walców to odpowidnio 1 (duż- pat sunk) > +. oa.(mał) Odlgłość międ śodkami ( ) 1 1 owiąani: Zakładam niskońconą długość walca. Smtia poblmu nauca ab () gdi - wso pominia w układi clindcnm. ( ) W adaniu wkostam asadę suppocji: nałożm płn walc ( 1, gęstość ) i płn walc (, gęstość ) w Wnacm wó opisując pol w wnętu jdngo walca: Chcąc nalźć () otocm wnęt walca o pominiu i pwnj dowolnj długości powichnia walcową. Z pawa Gaussa 1 Φ Q w sodku cli Φ dno + Φ goa + Φ bok π. ε ) Poniważ na dol i gó ( ) n, to Φ dno Φ goa. ) Dla boku to n ) (). ( ) n ε 11
12 1 Otacam nas obsa powichnią o const. Cli π ε π 1 () () ε Poniważ to ( ) ) ε W ppadku nasch walców: w ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ww ε ε ε + Wniosk: W wnętu wdążnia pol jst stał! w n n
1 4πε. Fizyka elementarna materiały dla studentów. Części 18 i 19. Prawo Gaussa
Fika lmntana matiał dla studntów. Cęści 18 i 19. Pawo Gaussa Cęściowo pgotowan na podstawi matiałów oku akadmickigo 007/8. Agniska Kogul Litatua: J. Blinowski, J. Tlski Fika dla kanddatów na wżs uclni
Bardziej szczegółowoPola siłowe i ich charakterystyka
W-6 (Jaosewic) 10 slajdów Pola siłowe i ich chaaktestka Pola siłowe: pojęcie i odaje pól siłowch, wielkości chaakteujące pola siłowe Pola achowawce Pole gawitacjne: uch w polu gawitacjnm 3/10 L.R. Jaosewic
Bardziej szczegółowoCoba, Mexico, August 2015
Coba, Meico, August 015 W-6 (Jaosewic) 10 sladów Pola siłowe i ich chaaktestka Pola siłowe: poęcie i odae pól siłowch, wielkości chaakteuące pola siłowe Pola achowawce Pole gawitacne: uch w polu gawitacnm
Bardziej szczegółowoEikonał Optyczny.doc Strona 1 z 6. Eikonał Optyczny
Eikonał Optyczny.doc Stona z 6 Eikonał Optyczny µ µ Rozpatzmy ośodk bz ładunków i pądów z polm o pulsacji ω Uwaga: ni zakłada się jdnoodności ośodka: ε ε xyz,,, Równania Maxwlla: H iωε ε E ikc ε ε E E
Bardziej szczegółowoPRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:
PRW ZCHOWNI Pawa achowania nabadie fundamentalne pawa: o ewnętne : pawo achowania pędu, pawo achowania momentu pędu, pawo achowania enegii; o wewnętne : pawa achowania np. całkowite licb nukleonów w eakci
Bardziej szczegółowoTEORIA SPRĘŻYSTOŚCI 10
W YKŁ ADY Z T EOII S ĘŻYSTOŚCI ZADANIE BOUSSINESQA I FLAMANTA olitechnika onańska Kopac, Kawck, Łodgowski, łotkowiak, Świtek, Tmpe Olga Kopac, Kstof Kawck, Adam Łodgowski, Michał łotkowiak, Agnieska Świtek,
Bardziej szczegółowoAtom wodoru w mechanice kwantowej
0-05- Fika II la Elktotchniki, lato 0 Tójwmiaowa stunia potncjału atomu woou jst baij łożona niż stuni skutowan wcśnij np. postokątna stunia. Engia potncjalna U jst wnikim oiałwania kulombowskigo pomię
Bardziej szczegółowoDODATEK 6. Pole elektryczne nieskończenie długiego walca z równomiernie rozłożonym w nim ładunkiem objętościowym. Φ = = = = = π
DODATEK 6 Pole elektycne nieskońcenie długiego walca ównomienie ołożonym w nim ładunkiem objętościowym Nieskońcenie długi walec o pomieniu jest ównomienie naładowany ładunkiem objętościowym o stałej gęstości
Bardziej szczegółowoelektrostatyka ver
elektostatka ve-8.6.7 ładunek ładunek elementan asada achowana ładunku sła (centalna, achowawca) e.6 9 C stała absolutna pawo Coulomba: F ~ dwa ładunk punktowe w póżn: F 4πε ε 8.8585 e F m ε stała ł elektcna
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie
J. antr - Wkład Napór hdrostatcn Napór hdrostatcn na ścian płaskie Napór elementarn: d n( p pa ) d nρgd Napór całkowit: ρg nd ρgn d gdie: C Napór hdrostatcn na ścianę płaską predstawia układ elementarnch
Bardziej szczegółowoKINEMATYKA. Pojęcia podstawowe
KINEMTYK Pojęcia podstawowe Kinematka jest diałem mechaniki ajmującm się badaniem uchu ciał be uwględniania pcn wwołującch ten uch. Jej celem jest opis tego uchu. Ruchem nawam mianę położenia ciała w odniesieniu
Bardziej szczegółowoPrzykłady procesów nieodwracalnych: wyrównywanie się temperatur, gęstości i różnicy potencjałów.
modynamika pocsów niodwacalnych modynamika klasyczna - tmostatyka - opis pocsów odwacalnych Ni można na podstawi otzymać wniosków dotyczących pzbigu w czasi pocsów niodwacalnych Pzykłady pocsów niodwacalnych:
Bardziej szczegółowo, q3) współrzędnych kartezjańskich o równaniach:
Kimaka puku w współędch kwoliiowch i wkoowch aual biguow walcow (clidc) kulis (sfc) Współędmi kwoliiowmi mogą bć dowol fukcj ( q 1, q, q3) współędch kajańskich o ówaiach: q1 q1(,, ) q q (,, ) q q,, ),
Bardziej szczegółowoRuch kulisty bryły. Kinematyka
Ruch kulist bł. Kinematka Ruchem kulistm nawam uch, w casie któego jeden punktów bł jest stale nieuchom. Ruch kulist jest obotem dookoła chwilowej osi obotu (oś ta mienia swoje położenie w casie). a) b)
Bardziej szczegółowo[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE
LKTYCZNOŚĆ Pole elektcne Lne sł pola elektcnego Pawo Gaussa Dpol elektcn Pole elektcne w delektkach Pawo Gaussa w delektkach Polaacja elektcna Potencjał pola elektcnego Bewowość pola elektcnego óŝnckowa
Bardziej szczegółowo- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
Bardziej szczegółowo23. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA
. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA Płat powiechniow o ównaniach paametcnch: ( ) ( ) ( ) () gdie oba jet obaem eglanm nawam płatem gładkim (płatem eglanm) gd w każdm pnkcie tego płata itnieje płacna
Bardziej szczegółowoPrzykładowe zadania/problemy egzaminacyjne. Wszystkie bezwymiarowe wartości liczbowe występujące w treści zadań podane są w jednostkach SI.
Przykładowe zadania/problemy egzaminacyjne. Wszystkie bezwymiarowe wartości liczbowe występujące w treści zadań podane są w jednostkach SI. 1. Ładunki q 1 =3,2 10 17 i q 2 =1,6 10 18 znajdują się w próżni
Bardziej szczegółowoPOLE ELEKTROSTATYCZNE W PRÓŻNI - CD. Dipol charakteryzuje się przez podanie jego dipolowego momentu elektrycznego p (5.1)
POL LKTROTATYCZN W PRÓŻNI - CD Dio ktyczny q + q Dio ktyczny to ukła ównych co o watości unktowych łaunków ktycznych zciwngo znaku ozmiszczonych w stałj ogłości o sibi Dio chaaktyzuj się zz oani jgo ioowgo
Bardziej szczegółowoGRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
Bardziej szczegółowoFizyka 2. Janusz Andrzejewski
Fizyka 2 wykład 2 Pawo Coulomba Jeżeli dwie naładowane cząstki o ładunkach q1 i q2 znajdują się w odległości, to siła elektostatyczna pzyciągania między nimi ma watość: F k k stała elektostatyczna k 1
Bardziej szczegółowoWykład 4. Zasada zachowania energii. Siły zachowawcze i niezachowawcze
Wład 4 Zasada achowania enegii Sił achowawce i nieachowawce Wsstie istniejące sił możem podielić na sił achowawce i sił nie achowawce. Siła jest achowawca jeżeli paca tóą wonuję ta siła nad puntem mateialnm
Bardziej szczegółowoŁadunki elektryczne. q = ne. Zasada zachowania ładunku. Ładunek jest cechąciała i nie można go wydzielićz materii. Ładunki jednoimienne odpychają się
Ładunki elektryczne Ładunki jednoimienne odpychają się Ładunki różnoimienne przyciągają się q = ne n - liczba naturalna e = 1,60 10-19 C ładunek elementarny Ładunek jest cechąciała i nie można go wydzielićz
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. + (proton) - (elektron)
lektostatyka Za oddziaływania elektyczne ( i magnetyczne ) odpowiedzialny jest: ładunek elektyczny Ładunek jest skwantowany Ładunek elementany e.6-9 C (D. Millikan). Wszystkie ładunki są wielokotnością
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. Potencjał pola elektrycznego Prawo Gaussa
Elektrostatyka Potencjał pola elektrycznego Prawo Gaussa 1 Potencjał pola elektrycznego Energia potencjalna zależy od (ładunek próbny) i Q (ładunek który wytwarza pole), ale wielkość definiowana jako:
Bardziej szczegółowoStrumień Prawo Gaussa Rozkład ładunku Płaszczyzna Płaszczyzny Prawo Gaussa i jego zastosowanie
Problemy elektrodynamiki. Prawo Gaussa i jego zastosowanie przy obliczaniu pól ładunku rozłożonego w sposób ciągły. I LO im. Stefana Żeromskiego w Lęborku 19 marca 2012 Nowe spojrzenie na prawo Coulomba
Bardziej szczegółowoPręty silnie zakrzywione 1
Pęt silnie akwione. DEFIICJ Pętem silnie akwionm nawam pęt, któego oś jest płaską kwą, a stosunek wmiau pekoju popecnego (leżącego w płascźnie kwin) do pomienia kwin osi ciężkości () pęta spełnia waunek.
Bardziej szczegółowoPodstawy wytrzymałości materiałów
Podstaw wtrmałości materiałów IMiR - MiBM - Wkład Nr 5 Analia stanu odkstałcenia Składowe stanu odkstałcenia, uogólnione prawo Hooke a, prawo Hooke a dla cstego ścinania, wględna miana objętości, klasfikacja
Bardziej szczegółowoZJAWISKA ELEKTROMAGNETYCZNE
ZJAWISKA LKTROMAGNTYCZN 1 LKTROSTATYKA Ładunki znajdują się w spoczynku Ładunki elektyczne: dodatnie i ujemne Pawo Coulomba: siły pzyciągające i odpychające między ładunkami Jednostką ładunku elektycznego
Bardziej szczegółowoPrawo Gaussa. Potencjał elektryczny.
Pawo Gaussa. Potencjał elektyczny. Wykład 3 Wocław Univesity of Technology 7-3- Inne spojzenie na pawo Coulomba Pawo Gaussa, moŝna uŝyć do uwzględnienia szczególnej symetii w ozwaŝanym zagadnieniu. Dla
Bardziej szczegółowoWykład Pojemność elektryczna. 7.1 Pole nieskończonej naładowanej warstwy. σ-ładunek powierzchniowy. S 2 E 2 E 1 y. ds 1.
Wykład 9 7. Pojemność elektyczna 7. Pole nieskończonej naładowanej wastwy z σ σładunek powiezchniowy S y ds x S ds 8 maca 3 Reinhad Kulessa Natężenie pola elektycznego pochodzące od nieskończonej naładowanej
Bardziej szczegółowo1. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW SIŁ. Redukcja płaskiego układu sił
. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW IŁ Redukcja płaskiego układu sił Zadanie. Znaleźć wartość licbową i równanie linii diałania wpadkowej cterech sił predstawionch na rsunku. Wartości licbowe sił są następujące:
Bardziej szczegółowoPochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:
ochodna kierunkowa i gradient Równania parametrcne prostej prechodącej pre punkt i skierowanej wdłuż jednostkowego wektora mają postać: Oblicam pochodną kierunkową u ( u, u ) 1 + su + su 1 (, ) d d d ˆ
Bardziej szczegółowoPOTENCJALNE POLE SIŁ. ,F z 2 V. x = x y, F y. , F x z F z. y F y
POTENCJALNE POLE SIŁ POLE SKALARNE Polem skalarnm V(r) nawam funkcję prpisującą każdemu punktowi w prestreni licbę recwistą (skalar): V (r): r=(,, ) V (r) POLE WEKTOROWE SIŁ Polem wektorowm sił F(r) nawam
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. Prawo Coulomba Natężenie pola elektrycznego Energia potencjalna pola elektrycznego
Elektrostatyka Prawo Coulomba Natężenie pola elektrycznego Energia potencjalna pola elektrycznego 1 Prawo Coulomba odpychanie naelektryzowane szkło nie-naelektryzowana miedź F 1 4 0 q 1 q 2 r 2 0 8.85
Bardziej szczegółowo20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.
Włodzimiez Wolczyński Pawo Coulomba 20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA. POLE CENTRALNE I JEDNORODNE Q q = k- stała, dla póżni = 9 10 = 1 4 = 8,9 10 -stała dielektyczna póżni ε względna stała dielektyczna
Bardziej szczegółowoElektrostatyka, cz. 1
Podstawy elektromagnetyzmu Wykład 3 Elektrostatyka, cz. 1 Prawo Coulomba F=k q 1 q 2 r 2 1 q1 q 2 Notka historyczna: 1767: John Priestley - sugestia 1771: Henry Cavendish - eksperyment 1785: Charles Augustin
Bardziej szczegółowoElektryczność i Magnetyzm
Elektryczność i Magnetyzm Wykład: Piotr Kossacki Pokazy: Kacper Oreszczuk, Magda Grzeszczyk, Paweł Trautman Wykład siódmy 19 marca 2019 Z ostatniego wykładu Siła działająca na okładkę kondensatora Energia
Bardziej szczegółowoZASADY ZACHOWANIA W FIZYCE
ZASADY ZACHOWAIA: ZASADY ZACHOWAIA W FIZYCE Energii Pędu Moentu pędu Ładunku Liczb barionowej ZASADA ZACHOWAIA EERGII Praca sił zewnętrznej W = ΔE calk Ziana energii całkowitej Jeżeli W= to ΔE calk = ZASADA
Bardziej szczegółowoGRUPY SYMETRII Symetria kryształu
GRUPY SYMETRII Smetria krstału Zamknięte (punktowe) operacje smetrii (minimum jeden punkt prestreni nie porusa się wskutek astosowania amkniętej operacji smetrii): Obrot i obrot inwersjne; Inwersja (smetria
Bardziej szczegółowoAnaliza Matematyczna Praca domowa
Analiza Matematyczna Praca domowa J. de Lucas Zadanie 1. Pokazać, że dla wszystkich n naturalnych ( n ) exp kx k dx 1 dx n = 1 n (e k 1). (0,1) n k=1 n! k=1 Zadanie. Obliczyć dla dowolnego n. (0,1) n (x
Bardziej szczegółowoTemat: Wyznaczanie odległości ogniskowej i powiększenia cienkich soczewek.
Ćwiczni Nr 0 Tmat: Wznaczani odlgłości ognikowj i owiękznia cinkich oczwk. I. LITERTUR:. D. Hallida, R. Rnick, Fizka t. II, PWN, Warzawa.. J.R. Mr-rndt. Wtę do otki, PWN, Warzawa 977.. Ćwicznia laboratorjn
Bardziej szczegółowocz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 10: Gawitacja cz. 1. d inż. Zbiniew Szklaski szkla@ah.edu.pl http://laye.uci.ah.edu.pl/z.szklaski/ Doa do pawa powszechneo ciążenia Ruch obitalny planet wokół Słońca jak i dlaczeo? Reulane, wieloletnie
Bardziej szczegółowoFunkcje analityczne. Wykład 13. Zastosowanie rachunku residuów do rozwiązywania problemów analizy rzeczywistej. Paweł Mleczko
Funkcje analitycne Wykład 3. Zastosowanie achunku esiduów do owiąywania poblemów analiy ecywistej Paweł Mlecko Funkcje analitycne ok akademicki 8/9 Plan wykładu W casie wykładu omawiać będiemy astosowanie
Bardziej szczegółowoPodstawy wytrzymałości materiałów
Podstaw wtrmałości materiałów IMiR -IA- Wkład Nr 9 Analia stanu odkstałcenia Składowe stanu odkstałcenia, uogólnione prawo Hooke a, prawo Hooke a dla cstego ścinania, wględna miana objętości, klasfikacja
Bardziej szczegółowo13. Optyka Polaryzacja przez odbicie.
13. Optyka 13.8. Polaryzaja przz odbii. x y z Fala lktromagntyzna, to fala poprzzna. Wktory E i są prostopadł do kirunku rozhodznia się fali. W wszystkih punktah wktory E (podobni jak ) są do sibi równolgł.
Bardziej szczegółowoGuma Guma. Szkło Guma
1 Ładunek elektyczny jest cechą mateii. Istnieją dwa odzaje ładunków, nazywane dodatnimi i ujemnymi. Ładunki jednoimienne się odpychają, podczas gdy ładunki óżnoimeinne się pzyciągają Guma Guma Szkło Guma
Bardziej szczegółowoWykład 2: Atom wodoru
Wykład : Ato wodou Równani Schödinga Kwantowani ngii Wida atoow wodou Kwantowani ontu pędu Liczby kwantow Część adialna i kątowa funkcji falowj Radialny ozkład gęstości pawdopodobiństwa Kontuy obitali
Bardziej szczegółowoFizyka 2 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
Fizyka w poprzednim odcinku Obliczanie natężenia pola Fizyka Wyróżniamy ładunek punktowy d Wektor natężenia pola d w punkcie P pochodzący od ładunku d Suma składowych x-owych wektorów d x IĄGŁY ROZKŁAD
Bardziej szczegółowoOdp.: F e /F g = 1 2,
Segment B.IX Pole elektrostatyczne Przygotował: mgr Adam Urbanowicz Zad. 1 W atomie wodoru odległość między elektronem i protonem wynosi około r = 5,3 10 11 m. Obliczyć siłę przyciągania elektrostatycznego
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady zachowania: enegia mechaniczna E E const. k p E p ()+E k (v) = 0 W układzie zachowawczym odosobnionym całkowita enegia mechaniczna, czyli suma enegii potencjalnej, E p, zaówno
Bardziej szczegółowoPostać Jordana macierzy
Rodiał 8 Postać Jordana macier 8.1. Macier Jordana Niech F = R lub F = C. Macier J r () F r r postaci 1. 1... J r () =..........,.... 1 gdie F, nawam klatką Jordana stopnia r. Ocwiście J 1 () = [. Definicja
Bardziej szczegółowoUogólnione wektory własne
Uogólnion wktory własn m Dfinicja: Wktor nazywamy uogólnionym wktorm własnym rzędu m macirzy A do wartości własnj λ jśli ( A - I) m m- λ al ( A - λ I) Przykład: Znajdź uogólniony wktor własny rzędu do
Bardziej szczegółowoGEOMETRIA PŁASZCZYZNY
GEOMETRIA PŁASZCZYZNY. Oblicz pole tapezu ównoamiennego, któego podstawy mają długość cm i 0 cm, a pzekątne są do siebie postopadłe.. Dany jest kwadat ABCD. Punkty E i F są śodkami boków BC i CD. Wiedząc,
Bardziej szczegółowoTeoria Pola Elektromagnetycznego
Teoia Pola Elektomagnetcnego Wkład 1 Pojęcia anali wektoowej 5.0.006 Stefan Filipowic Wstęp Teścią niniejsego wkładu jest makoskopowa teoia pola elektomagnetcnego. Podstaw tej teoii ostał sfomułowane i
Bardziej szczegółowocz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321
Wkład 7: Bła stwna c.. D nż. Zbgnew Sklask Kateda Elektonk, paw. C-1, pok.1 skla@agh.edu.pl http://lae.uc.agh.edu.pl/z.sklask/..17 Wdał nfoatk, Elektonk Telekounkacj - Telenfoatka 1 6..17 Wdał nfoatk,
Bardziej szczegółowoMECHANIKA III (Mechanika analityczna)
MECHNIK III (Mechanika analicna) Semes: I, ok akad. 2018/2019 Licba godin: - wkład 15 god., ćwicenia 15 god. *) egamin Wkładając: pof. d hab. inż. Edmund Wibod Kaeda Mechaniki i Mechaoniki p. 101 (sekeaia
Bardziej szczegółowoRozdział 9 Przegląd niektórych danych doświadczalnych o produkcji hadronów. Rozpraszanie elastyczne. Rozkłady krotności
Rozdział 9 Przegląd niektórych danych doświadczalnych o produkcji hadronów. Rozpraszanie elastyczne. Rozkłady krotności Krotności hadronów a + b c 1 + c +...+ c i +...+ c N Reakcje ekskluzywne: wszystkie
Bardziej szczegółowoPRÓBNY EGZAMIN MATURALNY
PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI ZESTAW PRZYGOTOWANY PRZEZ SERWIS WWW.ZADANIA.INFO POZIOM PODSTAWOWY MAJA 2018 CZAS PRACY: 170 MINUT 1 Zadania zamknięte ZADANIE 1 (1 PKT) Liczba 4 ( 4) 2 8 4 jest
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład 11 Równanie Naviera-Stokesa
J. Sant Wkład Równanie Naviea-Stokesa Podstawienie ależności wnikającch model łn Newtona do ównania achowania ęd daje ównanie nane jako ównanie Naviea-Stokesa. Geoge Stokes 89 903 Clade Navie 785-836 Naviea-Stokesa.
Bardziej szczegółowover wektory
-3.1.7 wko wko (w psni ójwmiowj) długość wko: kiunk wo długość: dodwni: + c + mnożni mnożni p skl: α α wso: 1 n,, - wso nomln - wso scn okłd wko mm:, 1 (nikolinn) możm: α + α 11 α.g. n o 1 α 1 1 u wko
Bardziej szczegółowoElektrostatyka ŁADUNEK. Ładunek elektryczny. Dr PPotera wyklady fizyka dosw st podypl. n p. Cząstka α
Elektrostatyka ŁADUNEK elektron: -e = -1.610-19 C proton: e = 1.610-19 C neutron: 0 C n p p n Cząstka α Ładunek elektryczny Ładunek jest skwantowany: Jednostką ładunku elektrycznego w układzie SI jest
Bardziej szczegółowoRównanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie niezależne od czasu w trzech wymiarach współrzędne prostokątne
Równanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie nieależne od casu w trech wymiarach współrędne prostokątne ψ ψ ψ h V m + + x y + ( x, y, ) ψ = E ψ funkcja falowa ψ( x, y, ) Energia potencjalna
Bardziej szczegółowocz.2 dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 11: Gawitacja cz. d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Pawo Gaussa - PZYKŁADY: Masa punktowa: ds Powiezchnia Gaussa M g g S g ds S g ds 0 cos180 S gds
Bardziej szczegółowoDefinicja: Wektor nazywamy uogólnionym wektorem własnym rzędu m macierzy A
Uogólnion wktory własnw Dfinicja: Wktor nazywamy uogólnionym wktorm własnym rzędu m macirzy A m do wartości własnj λ jśli ( A - I) m m- λ al ( A - λ I) Przykład: Znajdź uogólniony wktor własny rzędu do
Bardziej szczegółowoROZDZIAŁ V. STATYKA PRZESTRZENNYCH UKŁADÓW RAMOWYCH
ROZDZIAŁ V. STATYKA PRZESTRZENNYCH UKŁADÓW RAMOWYCH Prstrnna konstrukcja ramowa jst najogólnijsm tpm konstrukcji prętowch. Elmntami ram prstrnnj można modlować wsstki omówionch dotchcas konstrukcji (krat
Bardziej szczegółowoWykład 8 ELEKTROMAGNETYZM
Wykład 8 ELEKTROMAGNETYZM Równania Maxwella dive = ρ εε 0 prawo Gaussa dla pola elektrycznego divb = 0 rote = db dt prawo Gaussa dla pola magnetycznego prawo indukcji Faradaya rotb = μμ 0 j + εε 0 μμ 0
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?
Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkow Hamiltona energia funkcja falowa h d d d + + m d d dz
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyki Stosowanej
Fika dla Infomatki Stosowanej Jacek Golak Semest imow 06/07 Wkład n 8 Na kolejnch wkładach ajmiem się wbanmi agadnieniami dotcącmi elektcności i magnetmu. Polecam ainteesowanm nakomit podęcnik Davida J.
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 1 Literatura 3 2 Elektrostatyka 4 2.1 Pole elektryczne......................
Bardziej szczegółowoPRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI
PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI ODPOWIEDZI DO ARKUSZA ROZSZERZONEGO Zadanie ( pkt) A Zadanie ( pkt) C Zadanie ( pkt) A, bo sinα + cosα sinα + cosα cos sinα sin cosα + π π + π sin α π A więc musi
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 1 Literatura 3 2 Elektrostatyka 4 2.1 Pole elektryczne....................
Bardziej szczegółowoCzarnodziurowy Wszechświat a ziemska grawitacja
biniew Osiak Canodiuowy a iemska awitacja 07.06.08 Canodiuowy a iemska awitacja biniew Osiak -mail: biniew.osiak@mail.com http://ocid.o/0000-000-007-06x http://vixa.o/autho/biniew_osiak tescenie Pedstawiono
Bardziej szczegółowoPROJEKT NR PROJEKT NR 3 OBLICZANIE SIŁ WEWNĘTRZNYCH W POWŁOKACH ZBIORNIKÓW OSIOWO SYMETRYCZNYCH
POLITECHNIKA POZNAŃSKA INSTYTUT KONSTRUKCJI BUDOWLANYCH ZAKŁAD MECHANIKI BUDOWLI PROJEKT NR 3 OBLICZANIE SIŁ WEWNĘTRZNYCH W POWŁOKACH ZBIORNIKÓW OSIOWO SYMETRYCZNYCH Dla zadanego układu należy 1) Obliczyć
Bardziej szczegółowoAlgebra liniowa z geometrią analityczną. WYKŁAD 11. PRZEKSZTAŁCENIE LINIOWE WARTOŚCI I WEKTORY WŁASNE Przekształcenie liniowe
lgbr liio gomtrią litcą / WYKŁD. PRZEKSZTŁCENIE LINIOWE WRTOŚCI I WEKTORY WŁSNE Prkstłci liio Diicj Prporądkoi ktorom R ktoró k R, : jst prkstłcim liiom td i tlko td gd: k k k k c c c c c Postć prkstłci
Bardziej szczegółowoAtom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym
Dieektyki Dieektyki substancje, w któych nie występują swobodne nośniki ładunku eektycznego (izoatoy). Może być w nich wytwozone i utzymane bez stat enegii poe eektyczne. dieektyk Faaday Wpowadzenie do
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 6 Pola magnetyczne w materii 3 6.1 Magnetyzacja.....................
Bardziej szczegółowo3b. ELEKTROSTATYKA. r r. 4πε. 3.4 Podstawowe pojęcia. kqq0 E =
3b. LKTROTATYKA 3.4 Postawowe pojęcia Zasaa zachowania łaunku umayczny łaunek ukłau elektycznie izolowanego jest stały. Pawo Coulomba - siła oziaływania elektostatycznego 4 1 18 F C A s ˆ gzie : k 8,85*1
Bardziej szczegółowoLinie sił pola elektrycznego
Wykład 5 5.6. Linie sił pola elektrycznego Pamiętamy, że we wzorze (5.) określiliśmy natężenie pola elektrycznego przy pomocy ładunku próbnego q 0, którego wielkość dążyła do zera. Robiliśmy to po to,
Bardziej szczegółowo4.2.1. Środek ciężkości bryły jednorodnej
4..1. Środek ciężkości rł jednorodnej Brłą jednorodną nawam ciało materialne, w którm masa jest romiescona równomiernie w całej jego ojętości. Dla takic ciał arówno gęstość, jak i ciężar właściw są wielkościami
Bardziej szczegółowoWykład 17 Izolatory i przewodniki
Wykład 7 Izolatory i przewodniki Wszystkie ciała możemy podzielić na przewodniki i izolatory albo dielektryki. Przewodnikami są wszystkie metale, roztwory kwasów i zasad, roztopione soli, nagrzane gazy
Bardziej szczegółowoFizyka współczesna Co zazwyczaj obejmuje fizyka współczesna (modern physics)
Fizyka współczesna Co zazwyczaj obejmuje fizyka współczesna (modern physics) Koniec XIX / początek XX wieku Lata 90-te XIX w.: odkrycie elektronu (J. J. Thomson, promienie katodowe), promieniowania Roentgena
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIA POCHODNEJ
ZASTOSOWANIA POCODNEJ Ruła d l'ospitala. Nich, - różniczkowa w pwnym sąsidztwi punktu oraz lub istnij skończona lub niwłaściwa ranica wtdy Uwaa. Powyższ twirdzni jst równiż prawdziw dla ranic jdnostronnych
Bardziej szczegółowoELEKTROSTATYKA. Zakład Elektrotechniki Teoretycznej Politechniki Wrocławskiej, I-7, W-5
ELEKTROSTATYKA 2.1 Obliczyć siłę, z jaką działają na siebie dwa ładunki punktowe Q 1 = Q 2 = 1C umieszczone w odległości l km od siebie, a z jaką siłą - w tej samej odległości - dwie jednogramowe kulki
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyki Stosowanej
Fika dla Infomatki Stosowanej Jacek Golak Semest imow 08/09 Wkład n 8 Na kolejnch wkładach ajmiem się wbanmi agadnieniami dotcącmi elektcności i magnetmu. Polecam ainteesowanm nakomit podęcnik Davida J.
Bardziej szczegółowoMECHANIKA III (Mechanika analityczna)
MECHNIK III (Mechanika analicna) Semes: I, ok akad. 2013/2014 Licba godin: - wkład 15 god., ćwicenia 15 god. *) egamin Wkładając: pof. d hab. inż. Edmund Wibod Kaeda Mechaniki i Mechaoniki p. 103 (sekeaia
Bardziej szczegółowoOddziaływanie elektronu z materią
Oddiaływani lktronu matrią p p X-ray p wt wt A wt p - lktron pirwotny, 0-3000V. wt - lktron wtórny, 0-0 V. A- lktron Augr a, 0-000V. X-ray- proiowani X, 000-000V. - plamon, 0-80 V. - fonon, 0,0-0,5V. Zdrni
Bardziej szczegółowolim = 0, gdzie d n oznacza najdłuższą przekątną prostokątów
9. CAŁKA POWÓJNA 9.. Całka podwójna w prostokącie Niech P będzie prostokątem opisanm na płaszczźnie OXY nierównościami: a < < b, c < < d, a f(,) funkcją określoną i ograniczoną w tm prostokącie. Prostokąt
Bardziej szczegółowoJanusz Typek TENSOR MOMENTU BEZWŁADNOŚCI
Janus Tpek TENSOR MOMENTU BEZWŁADNOŚC Scecn, maec 994 Temat pac: Tenso momentu bewładnośc Cel pac: Oblcene tensoa momentu bewładnośc dla układu składającego sę klku mas punktowch oa jego wkostane do wnacena
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład 7 Ruch ogólny elementu płynu
J. Santr - Wkład 7 Rch ogóln element płn Rch ogóln ciała stwnego można predstawić jako smę premiescenia liniowego i obrot. Ponieważ płn nie mają stwności postaciowej, w rch płn dochodi dodatkowo do odkstałcenia
Bardziej szczegółowoTeoria sygnałów. II rok Inżynieria Obliczeniowa Wykład /2018
oia sgnałó II ok Inżniia Obliznioa Wkład 7/8 Gd koś boi się sąpać po zapadłm guni obaoanm pakulanmi insami najlpij jśli pzjdzi bokim. R.E.alman(93 - ) Ida zodziła się z końm lisopada 958oku głoi Rudolfa
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Mechanika kwantowa. dx dy dz. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Równanie Schrödingera. zasada zachowania energii
Mecnik kwntow Jk opisć tom wodou? Jk opisć inne cąstecki? Mecnik kwntow Równnie Scödinge Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ opeto óżnickow Hmilton enegi funkcj flow d d d + + m d d d opeto enegii kinetcn enegi kinetcn elektonu
Bardziej szczegółowo5) W czterech rogach kwadratu o boku a umieszczono ładunki o tej samej wartości q jak pokazano na rysunku. k=1/(4πε 0 )
Zadania zamknięte 1 1) Ciało zostało wyrzucono z prędkością V 0 skierowną pod kątem α względem poziomu (x). Wiedząc iż porusza się ono w polu grawitacyjnym o przyspieszeniu g skierowanym pionowo w dół
Bardziej szczegółowoŁADUNEK I MATERIA Ładunki elektryczne są ściśle związane z atomową budową materii. Materia składa się z trzech rodzajów cząstek elementarnych:
POLE ELEKTRYCZNE Ładunek i materia Ładunek elementarny. Zasada zachowania ładunku Prawo Coulomba Elektryzowanie ciał Pole elektryczne i pole zachowawcze Natężenie i strumień pola elektrycznego Prawo Gaussa
Bardziej szczegółowoStatyka płynów - zadania
Zadanie 1 Wyznaczyć rozkład ciśnień w cieczy znajdującej się w stanie spoczynku w polu sił ciężkości. Ponieważ na cząsteczki cieczy działa wyłącznie siła ciężkości, więc składowe wektora jednostkowej siły
Bardziej szczegółowoANALIZA KONSTRUKCJI POWŁOKOWEJ. CIENKOŚCIENNY ZBIORNIK CIŚNIENIOWY
Cw3_biornik.doc ANALIZA KONTRUKCJI POWŁOKOWEJ. CIENKOŚCIENNY ZBIORNIK CIŚNIENIOWY 1. W P R O W A D Z E N I E Ciało utworone pre dwie akrwione powierchnie nawane jest powłoką, jeśli preciętna odlełość pomięd
Bardziej szczegółowoi = [ 0] j = [ 1] k = [ 0]
Ćwiczenia nr TEMATYKA: Układy współrzędnych: kartezjański, walcowy (cylindryczny), sferyczny (geograficzny), Przekształcenia: izometryczne, nieizometryczne. DEFINICJE: Wektor wodzący: wektorem r, ρ wodzącym
Bardziej szczegółowoPrzejścia międzypasmowe
Pzjścia iędzypasow Funcja diltyczna Pzjścia iędzypasow związan są z polayzacją cuy ltonowj wwnątz dzni atoowyc - są odpowidzialn za część funcji diltycznj ε Wóćy do foalizu funcji diltycznj: ε las N (
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy bryły sztywnej. Bryła sztywna - ciało, w którym odległości między poszczególnymi punktami ciała są stałe
Ruch obrotowy bryły sztywnej Bryła sztywna - ciało, w którym odległości między poszczególnymi punktami ciała są stałe Ruch obrotowy ruch po okręgu P, t 1 P 1, t 1 θ 1 θ Ruch obrotowy ruch po okręgu P,
Bardziej szczegółowoWpływ pola magnetycznego na plazmę w półprzewodnikach
Włw ola agntngo na laę w ółwodnkah Założna ol agntn B n włwa na olaaję dn atoowh at n alż od B ol agntn n włwa na olaaję, an na ęstoś własn odów fononowh Jdn włw ola agntngo na olaaję wnka jgo włwu na
Bardziej szczegółowo