ι umieszczono ladunek q < 0, który może sie ι swobodnie poruszać. Czy środek okregu ι jest dla tego ladunku po lożeniem równowagi trwa lej?

Podobne dokumenty
23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2

Wykład 15. Reinhard Kulessa 1

PRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA

Wykład Pojemność elektryczna. 7.1 Pole nieskończonej naładowanej warstwy. σ-ładunek powierzchniowy. S 2 E 2 E 1 y. ds 1.

11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO

należą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło

ε = dw dq. (25.1) Rys Obwód o jednym oczku

II.6. Wahadło proste.

Na skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:

Przygotowanie do Egzaminu Potwierdzającego Kwalifikacje Zawodowe

GEOMETRIA PŁASZCZYZNY

Pola elektryczne i magnetyczne

- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:

Wykład FIZYKA II. 2. Prąd elektryczny. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

rozwarcia 2α porusza sie wzd luż swojej osi (w strone

( ) 2. 4πε. Prawo Coulomba

Wykład Półprzewodniki

20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.

XXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne

Zjawisko indukcji. Magnetyzm materii.

Elektrostatyka. + (proton) - (elektron)

POLE MAGNETYCZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYCZNEGO

WYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.

1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.

MIERNICTWO WIELKOŚCI ELEKTRYCZNYCH I NIEELEKTRYCZNYCH

Część I Pole elektryczne

POLE MAGNETYCZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYCZNEGO

Pole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem Podstawowe zjawiska magnetyczne

9. 1. KOŁO. Odcinki w okręgu i kole

POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI - CD. Zjawisko indukcji elektromagnetycznej polega na powstawaniu prądu elektrycznego w

m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,

PRĄD STAŁY. Prąd elektryczny to uporządkowany ruch ładunków wewnątrz przewodnika pod wpływem przyłożonego pola elektrycznego.

Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology

Wykład 10. Reinhard Kulessa 1

MECHANIKA OGÓLNA (II)

WYKŁAD 11 OPTYMALIZACJA WIELOKRYTERIALNA

Modele odpowiedzi do arkusza Próbnej Matury z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony

POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął

INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA

XIX. PRAWO COULOMBA Prawo Coulomba

FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski

Wykład 5: Dynamika. dr inż. Zbigniew Szklarski

BRYŁA SZTYWNA. Umowy. Aby uprościć rozważania w tym dziale będziemy przyjmować następujące umowy:

Wyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Grzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki

ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ.

Atom wodoru w mechanice kwantowej

Oddziaływania fundamentalne

Studia magisterskie ENERGETYKA. Jan A. Szantyr. Wybrane zagadnienia z mechaniki płynów. Ćwiczenia 2. Wyznaczanie reakcji hydrodynamicznych I

10. Ruch płaski ciała sztywnego

Magnetyzm. A. Sieradzki IF PWr. Pole magnetyczne ŁADUNEK ELEKTRYCZNY ŁADUNEK MAGNETYCZNY POLE ELEKTRYCZNE POLE MAGNETYCZNE

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

OBWODY PRĄDU SINUSOIDALNEGO

= ± Ne N - liczba całkowita.

L(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)

Karta wybranych wzorów i stałych fizycznych

T E S T Z F I Z Y K I

Podstawowe konstrukcje tranzystorów bipolarnych

Mechanika ogólna. Łuki, sklepienia. Zalety łuków (2) Zalety łuków (1) Geometria łuku (1) Geometria łuku (2) Kształt osi łuku (2) Kształt osi łuku (1)

Jak policzyć pole magnetyczne? Istnieją dwie metody wyznaczenia pola magnetycznego: prawo Biot Savarta i prawo Ampera.

Wykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.

KONKURS Z MATEMATYKI DLA UCZNIÓW SZKÓŁ PODSTAWOWYCH

WYZNACZANIE MOMENTU BEZWŁADNOSCI KRĄŻKA

9. PLANIMETRIA. Cięciwa okręgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okręgu

cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski

Energia kulombowska jądra atomowego

Notatki z II semestru ćwiczeń z elektroniki, prowadzonych do wykładu dr. Pawła Grybosia.

stosunek przyrostu funkcji y do odpowiadajacego dy dx = lim y wielkości fizycznej x, y = f(x), to pochodna dy v = ds edkości wzgl edem czasu, a = dv

Atom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym

WYK LAD 5: GEOMETRIA ANALITYCZNA W R 3, PROSTA I P LASZCZYZNA W PRZESTRZENI R 3

PRZENIKANIE PRZEZ ŚCIANKĘ PŁASKĄ JEDNOWARSTWOWĄ. 3. wnikanie ciepła od ścianki do ośrodka ogrzewanego

8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI

PRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r

Kondensatory. Definicja pojemności przewodnika: C = q V. stosunek!adunku wprowadzonego na przewodnik do wytworzonego potencja!u.

WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA

Fizyka 2. Janusz Andrzejewski

SK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego

29 Rozpraszanie na potencjale sferycznie symetrycznym - fale kuliste

r. Wektorem o tym samym kierunku jest wektor 6. Dwie cząstki zostały wysłane z początku układu współrzędnych i po pewnym czasie ich połoŝenia

MiNI Akademia Matematyki na Politechnice Warszawskiej

PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony

Konkurs Matematyczny dla uczniów gimnazjów województwa lubuskiego 19 stycznia 2012 r. zawody II stopnia (rejonowe)

JEDNOSTKI ATOMOWE =1, m e =1, e=1, ; 1 E 2 h = 4, J. Energia atomu wodoru lub jonu wodoropodobnego w jednostkach atomowych:

Arkusze maturalne poziom podstawowy

IV OGÓLNOPOLSKI KONKURS Z FIZYKI Fizyka się liczy część 2 ZADANIA 29 lutego 2012r.

Zadanie 1. Zadanie 2. Sprawdzam dla objętości, że z obwarzanków mogę posklejać całą kulę o promieniu R: r = {x, y, z}; A = * Cross r, B

Pędu Momentu pędu Ładunku Liczby barionowej. Przedmiot: Fizyka. Przedmiot: Fizyka. Wydział EAIiE Kierunek: Elektrotechnika.

Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego FIZYKA. Repetytorium Część 1 ZAJĘCIA WYRÓWNAWCZE

PRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE

Fizyka elektryczność i magnetyzm

magnetycznym. Rozwiązanie: Na elektron poruszający się z prędkością υ w polu B działa siła Lorentza F L, wektorów B i υ.

Graf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie

Badanie siły elektromotorycznej Faraday a

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Chemia Poziom rozszerzony

5. Mechanika bryły sztywnej

ĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH

Geometria odwzorowań inżynierskich Zadania 02

θ = s r, gdzie s oznacza długość łuku okręgu o promieniu r odpowiadającą kątowi 2. Rys Obrót ciała wokół osi z

Transkrypt:

ozwiazania zadań z zestawu n 7 Zadanie Okag o pomieniu jest na ladowany ze sta l a gestości a liniowa λ > 0 W śodku okegu umieszczono ladunek q < 0, któy może sie swobodnie pouszać Czy śodek okegu jest dla tego ladunku po lożeniem ównowagi twa lej? λ y q O x notebook Zadanie Pzez miedziany pzewodnik o pzekoju S= mm p lynie pad o nateżeniu = A Wyznaczyć (śednia) pedkość unoszenia elektonów w pzewodniku, pzyjmujac, że na każdy atom miedzi pzypada jeden elekton pzewodnictwa Masa atomowa miedzi wynosi 6 g/mol, zaś jej gestość jest ówna 96 g/cm Liczba Avogado wynosi N A = 60 0 notebook Zadanie Dane sa cztey oponiki o opoach = 4 Ω, = Ω, = Ω i 4 = 6 Ω oaz ogniwo o sile elektomotoycznej ǫ= 0 V i opoze wewnetznym = Ω po l aczone jak na ysunku Policzyć pady,,, i 4 oaz opó zastepczy uk ladu oponików ε, 4 4 notebook

Zadanie 4 Wszystkie kawedzie sześcianu maja ten sam opó Wyznaczyć opó zastepczy uk ladu jeśli napiecie pzy lożono miedzy punktami (a) i 7, (b) i, (c) i 4 6 7 (a) 4 4 6 4 6 7 4 6 (a) Ze wzgledu na symetie uk ladu (obót wokó l osi 7 o 0 ), potencja ly punktów, 4, sa takie same Taki sam potencja l maja także punkty, 6, Punkty o tym samym potencjale można po l aczyć i uzyskamy ównoważny w stosunku do wyjściowego uk lad oponików, któego opó zastepczy wynosi 6 (b) Ze wzgledu na symetie uk ladu wzgledem p laszczyzny (,,, 7), potencja ly punktów 4, sa takie same Taki sam potencja l maja także punkty, 6 ysunki pokazuja, jak można pzekszta lcić dany uk lad, aby uzyskać końcowy wynik 4 (c) Ze wzgledu na symetie uk ladu wzgledem p laszczyzny (, 4, 6, 7), potencja ly punktów, sa takie same Taki sam potencja l maja także punkty, ysunki pokazuja kolejne pzekszta lcenia uk ladu, któe daja opó zastepczy 7 (b),6 7 / / / / / (c) 4, 6 7 / / / / z waunku mostka / / pzez ten oponik pad nie plynie 7/ / / / 4

Zadanie Wyznaczyć opó zastepczy miedzy punktami A i B dla nieskończonego uk ladu identycznych oponików widocznego na ysunku A notebook B Zadanie 6 Wyznaczyć opó zastepczy tzech oponików widocznych na ysunku, pzyjmujac, że opoy pzewodników, niezależnie od ich d lugości sa zaiedbywalnie ma le A B Ze wzgledu na dodatkowe po l aczenia pzewodnikami, mamy do czynienia z uk ladem oponików po l aczonych ównolegle, wiec z = Zadanie 7 Wyznaczyć zastepcz a si l e elektomotoyczna ǫ z i opó wewnetzny z bateii identycznych ogniw po l aczonych (a) ównolegle i (b) szeegowo Waunkiem ównoważności z pojedynczym ogniwem jest to, by pzez zewnetzny opó p lyn a l pad o tym samym nateżeniu Dla ogniwa zastepczego zachodzi oczywiście: = ǫ z z (a) ogniwa po l aczone ównolegle Ogniwa sa identyczne, wiec pzez każde p lynie pad /n, a pzez oponik pad o nateżeniu W takim azie mamy z pawa Kichhoffa: n = ǫ

i stad = ǫ, co oznacza, że ǫ /n z = ǫ oaz z = /n (b) ogniwa po l aczone szeegowo W tym pzypadku mamy tylko jedno oczko, wiec pzez każde ogniwo i oponik p lynie pad Z pawa Kichhoffa: n = nǫ i stad = nǫ, co oznacza, że ǫ n z = nǫ oaz z = n Zadanie Wyznaczyć si l e elektomotoyczna ǫ i opó wewnetzny bateii ogniw pokazanej na ysunku ǫ = 0 V, = Ω, ǫ = 0 V, = Ω, ǫ = 0 V, = Ω ε, ε, ε, ε, Zastepcz a si l e elektomotoyczna ǫ i zastepczy opó wewnetzny bateii ogniw wyznaczamy z waunku, że dla dowolnego opou zewnetznego pzez ten do l aczony opó p lynie dla obu uk ladów pad o tym samym nateżeniu ozwiazujemy uk lad ównań = = ǫ ǫ, = ǫ ǫ i otzymujemy = Poównujac ten wynik ze wzoem dostajemy oaz ǫǫǫ() ǫ ǫ ǫ ( ) ( ) ( ) = ( ) = ǫ ǫ = ǫ ǫ ǫ ( ) = ( )

Wyniki liczbowe: ǫ= 0 V, = / Ω Zadanie 9 W chwili t = 0 zamykamy kluczem K obwód (tzw obwód C) i l aczymy ze soba niena ladowany kondensato o pojemności C, oponik oaz ogniwo o sile elektomotoycznej ǫ i zaniedbywalnym opoze wewnetznym Jak zależy od czasu nateżenie padu p lyn acego w obwodzie oaz ladunek na ok ladce kondensatoa? notebook