Sprawdzanie twierdzenia Steinera

Podobne dokumenty
Sprawdzanie twierdzenia Steinera

Nierelatywistyczne równania ruchu = zasady dynamiki Newtona

WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA

Siła. Zasady dynamiki

MECHANIKA OGÓLNA (II)

Fizyka. Wykład 2. Mateusz Suchanek

II.6. Wahadło proste.

Blok 8: Moment bezwładności. Moment siły Zasada zachowania momentu pędu

Wyznaczanie współczynnika sztywności drutu metodą dynamiczną.

Wyznaczenie gęstości cieczy za pomocą wagi hydrostatycznej. Spis przyrządów: waga techniczna (szalkowa), komplet odważników, obciążnik, ławeczka.

Zasady zachowania, zderzenia ciał

KOOF Szczecin: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej. Andrzej Wysmołek Komitet Główny Olimpiady Fizycznej, IFD UW.

Wyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym

GRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.

WYZNACZANIE MOMENTU BEZWŁADNOSCI KRĄŻKA

A. POMIARY FOTOMETRYCZNE Z WYKORZYSTANIEM FOTOOGNIWA SELENOWEGO

ĆWICZENIE 6. POMIAR MOMENTU BEZWŁADNOŚCI. SPRAWDZENIE DRUGIEJ ZASADY DYNAMIKI DLA RUCHU OBROTOWEGO. BADANIE ADDYTYWNOŚCI MOMENTU BEZWłADNOŚCI

11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO

5. Dynamika ruchu postępowego, ruchu punktu materialnego po okręgu i ruchu obrotowego bryły sztywnej

15. STANOWISKOWE BADANIE MECHANIZMÓW HAMULCOWYCH Cel ćwiczenia Wprowadzenie

Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology

1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.

9. 1. KOŁO. Odcinki w okręgu i kole

cz.2 dr inż. Zbigniew Szklarski

Moment pędu w geometrii Schwarzshilda

ROZKŁAD NORMALNY. 2. Opis układu pomiarowego

Guma Guma. Szkło Guma

θ = s r, gdzie s oznacza długość łuku okręgu o promieniu r odpowiadającą kątowi 2. Rys Obrót ciała wokół osi z

Siła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers

Materiały pomocnicze dla studentów I roku do wykładu Wstęp do fizyki I Wykład 1

FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski

POMIAR PĘTLI HISTEREZY MAGNETYCZNEJ

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

POLITECHNIKA WARSZAWSKA Wydział Budownictwa, Mechaniki i Petrochemii Instytut Inżynierii Mechanicznej

GEOMETRIA PŁASZCZYZNY

Opis ćwiczeń na laboratorium obiektów ruchomych

20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.

Pędu Momentu pędu Ładunku Liczby barionowej. Przedmiot: Fizyka. Przedmiot: Fizyka. Wydział EAIiE Kierunek: Elektrotechnika.

dr inż. Małgorzata Langer Architektura komputerów

Rys. 1. Ilustracja modelu. Oddziaływanie grawitacyjne naszych ciał z masą centralną opisywać będą wektory r 1

Wyznaczanie współczynnika sztywności sprężyny. Ćwiczenie nr 3

Zagadnienie dwóch ciał oddziałujących siłą centralną Omówienie ruchu ciał oddziałujących siłą o wartości odwrotnie proporcjonalnej do kwadratu ich

JOANNA GONDEK UNIWERSYTET GDAŃSKI INSTYTUT FIZYKI DOŚWIADCZALNEJ ZAKŁAD DYDAKTYKI FIZYKI 3 XII 2015 TORUŃ

SKRYPT DO ZAJĘĆ WYRÓWNAWCZYCH Z FIZYKI DLA STUDENTÓW I ROKU AKADEMII MORSKIEJ W SZCZECINIE

Oddziaływania fundamentalne

XXI OLIMPIADA FIZYCZNA ( ). Stopień III, zadanie teoretyczne T1. Źródło: XXI i XXII OLIMPIADA FIZYCZNA, WSiP, Warszawa 1975 Andrzej Szymacha,

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Grzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki

Lista zadań nr 1 - Wektory

Siły oporu prędkość graniczna w spadku swobodnym

8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI

VI. Grawitacja. Rozwiązanie:

FIZYKA R.Resnick & D. Halliday

PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z FIZYKI I ASTRONOMII

Fizyka 9. Janusz Andrzejewski

Mechanika ogólna. Więzy z tarciem. Prawa tarcia statycznego Coulomba i Morena. Współczynnik tarcia. Tarcie statyczne i kinetyczne.

Zasady dynamiki ruchu obrotowego

Wyznaczanie promienia krzywizny soczewki płasko-wypukłej metodą pierścieni Newtona

IV.2. Efekt Coriolisa.

Ruch punktu materialnego






Nazwisko i imię: Zespół: Data: Ćwiczenie nr 11: Moduł Younga

SK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego

Na skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:

12. Lewitujący Bączek

POMIAR PRĘDKOŚCI OBROTOWEJ

TMM-1 Wyznaczanie współrzędnych tensorów bezwładności członów manipulatorów

Dobór zmiennych do modelu ekonometrycznego

cz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

Pierwsze dwa podpunkty tego zadania dotyczyły równowagi sił, dla naszych rozważań na temat dynamiki ruchu obrotowego interesujące będzie zadanie 3.3.

dr inż. Zbigniew Szklarski

20. Model atomu wodoru według Bohra.

Zależność natężenia oświetlenia od odległości

Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)

WAHADŁO OBERBECKA V 6 38a

23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2

WYZNACZANIE PRĘDKOŚCI PRECESJI ŻYROSKOPU. BADANIE MODELU STABILIZATORA ŻYROSKOPOWEGO

XXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne

MOBILNE ROBOTY KOŁOWE WYKŁAD 04 DYNAMIKA Maggie dr inż. Tomasz Buratowski. Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Robotyki i Mechatroniki

Materiały pomocnicze dla studentów Studiów Zaocznych Wydz. Mechatroniki semestr I. Część I Kinematyka

Wykład Pojemność elektryczna. 7.1 Pole nieskończonej naładowanej warstwy. σ-ładunek powierzchniowy. S 2 E 2 E 1 y. ds 1.

Ćwiczenie 9 ZASTOSOWANIE ŻYROSKOPÓW W NAWIGACJI

Wykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.

Fizyka dla Informatyki Stosowanej

1. Z pręta o stałym przekroju poprzecznym i długości 1 m odcięto 25 cm kawałek. O ile przesunęło się połoŝenie środka masy pręta. Odp. o 8.

(t) w przedziale (0 s 16 s). b) Uzupełnij tabelę, wpisując w drugiej kolumnie rodzaj ruchu, jakim poruszała się mrówka w kolejnych przedziałach czasu.

Teoria Względności. Czarne Dziury

ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI.

ANALIZA WPŁYWU KOŁA SWOBODNEGO

Pęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :

Wykład 5: Dynamika. dr inż. Zbigniew Szklarski

PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM

Doświadczalne badanie drugiej zasady dynamiki Newtona

Elektrostatyka. A. Sieradzki IF PWr. Ogień Świętego Elma

Przejmowanie ciepła przy kondensacji pary

Model klasyczny gospodarki otwartej

Transkrypt:

Spawdzanie twiedzenia Steinea Pzyządy:. Pzyząd do badania uchu otowego, z tzea bębnai do nawijania linki o śednicach: d., d., d... Dwa odzaje ciążników otowej.. Zestaw ciężaków z haczykai.. Linka. Stope.. Suwiaka. Uwaga: Pzyząd do badania uchu otowego jest uządzenie delikatny. Ćwiczenia wykonujey z dużą ostożnością tak, by nie uszkodzić pzyządu. W szczególności taczę należy zatzyywać chwytając delikatnie za podstawę szpul do nawijania linki. Pzebieg poiaów:. Obliczanie oentu z definicji.. Wyznaczyć asę i wyiay geoetyczne niejszego.. Obliczyć gęstość : / V.. Obliczyć oent niejszego względe jego osi syetii h d h h d.. Czynności opisane w punktach - wykonać dla większego.. Wyznaczanie oentu bez ciążników.. Wyznaczyć asę ciężaka.. Obócić taczę tak, aby znacznik uieszczony na jej bzegu znalazł się na wpost bloczka. Do jednego z końców linki podwiesić ciężaek. Linkę pzewiesić pzez bloczek i zaczepić jej dugi koniec do uchwytu znajdującego się pzy bębnie wskazany pzez powadzącego zajęcia.. awinąć linkę na bęben wykonując czteokotnie pełen ót, w kieunku pzeciwny do kieunku uchu wskazówek zegaa. Zwócić uwagę, aby linka nawijała się na kążek twoząc pojedynczą wastwę oaz nie dotykała stołu poniżej bloczka.. Zwolnić taczę, włączając jednocześnie stope. Dokonać poiau czasu t czteech pełnych otów.. Powtózyć dwukotnie czynności opisane w punktach -.. Obliczyć watość śednią czasu t. Wyznaczyć pzyspieszenie : t. Obliczyć oent siły napężenia linki M ( g ). Z zasady dynaiki dla uchu otowego wyznaczyć oent bez ciążników.

. Wyznaczanie oentu z i.. Uieścić w k niejszych ciążników (zgodnie z instukcją powadzącego zajęcia), w otwoach oznaczonych nuee. Powtózyć czynności opisane w punktach.-... Powtózyć czynności wykonane w popzedni punkcie, kolejno uieszczając ciężaki w otwoach o nueach n.. Pzedstawić na wykesie zależność watości stosunku od kwadatu odległości ciążników od śodka. Metodą egesji liniowej wyznaczyć: suę oentów bez ciążników i ciążników k oaz łączną asę k ciążników: k k y b a x Poównać otzyane watości z watościai liczonyi na podstawie wyników uzyskanych w punktach i.. Obliczyć oent ciążników względe osi oaz wypadkowy oent waz z odważnikai. Sfoułować wnioski.. Powtózyć czynności opisane w punktach.-. dla ciążników większych. Otwó od śodka [],,, 9,, 9,,,

Tabele poiaowe: Obciążnik niejszy h h d d [kg] [] [] [] [] [kg/ ] [kg ] d w Obciążnik większy h w h w d w d w w w [kg] [] [] [] [] [kg/ ] [kg ] d h h Masa ciężaka:... kg Poień bębna:... śedni Pzyspieszenie Moent siły napężenia linki Moent bez ciążników t i t M [ad] [s] [s] [ad/s ] [ ] [kg ]

Masa ciężaka:... kg, Poień bębna:..., lość ciążników: k... Obciążniki niejsze ue otwou od śodka śedni Pzyspieszenie Moent siły napężenia linki Kwadat odległości od śodka Moent bez ciążników Moent względe jego osi syetii Moent względe osi syetii Moent waz z i n t i t M i [] [ad] [s] [s] [ad/s ] [ ] [ ] [kg ] [kg ] [kg ] [kg ] [kg ]

Masa ciężaka:... kg, Poień bębna:..., lość ciążników: k... Obciążniki większe ue otwou od śodka śedni Pzyspieszenie Moent siły napężenia linki Kwadat odległości od śodka Moent bez ciążników Moent względe jego osi syetii Moent względe osi syetii Moent waz z i n t i t M i [] [ad] [s] [s] [ad/s ] [ ] [ ] [kg ] [kg ] [kg ] [kg ] [kg ]