A r promień wektor. r = f 1 (t), φ = f 2 (t) y r φ. x, = 0

Podobne dokumenty
Ruch kulisty bryły. Kinematyka

Prędkość i przyspieszenie punktu bryły w ruchu kulistym

KINEMATYKA. Pojęcia podstawowe

Ruch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna

GEOMETRIA ANALITYCZNA W PRZESTRZENI

dr inż. Zbigniew Szklarski

PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

Mechanika teoretyczna

BRYŁA SZTYWNA. Zestaw foliogramów. Opracowała Lucja Duda II Liceum Ogólnokształcące w Pabianicach

Mechanika teoretyczna

MECHANIKA OGÓLNA (II)

( ) O k k k. A k. P k. r k. M O r 1. -P n W. P 1 P k. Rys Redukcja dowolnego przestrzennego układu sił

Mechanika kwantowa. Mechanika kwantowa. dx dy dz. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Równanie Schrödingera. zasada zachowania energii

Zmiana układów odniesienia

Treść programu (sem. I)

Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

Novosibirsk, Russia, September 2002

6. Kinematyka przepływów

RACHUNEK WEKTOROWY W FIZYCE

Wykład FIZYKA I. 7. Dynamika ruchu obrotowego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

MECHANIKA 2 KINEMATYKA. Wykład Nr 5 RUCH KULISTY I RUCH OGÓLNY BRYŁY. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

Oddziaływania fundamentalne

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\Geom20.doc. Drgania i fale III rok Fizyki BC

Momenty bezwładności figur płaskich - definicje i wzory

O y. Rys Opis położenia punktu za pomocą wektora wodzącego

jeŝeli stosunek współczynnika przy trzecim wyrazie + x a

Ciągi i szeregi liczbowe. Ciągi nieskończone.

I. CIĄGI I SZEREGI FUNKCYJNE. odwzorowań zbioru X w zbiór R [lub C] nazywamy ciągiem funkcyjnym.

3. Kinematyka ruchu jednostajnego, zmiennego, jednostajnie zmiennego, rzuty.

14. Zasady zachowania dla punktu i układu punktów materialnych: pędu, krętu, energii, zasada d Alemberta.

Opis ruchu we współrzędnych prostokątnych (kartezjańskich)

Zadania domowe z Analizy Matematycznej III - czȩść 2 (funkcje wielu zmiennych)

1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.

magnetycznym. Rozwiązanie: Na elektron poruszający się z prędkością υ w polu B działa siła Lorentza F L, wektorów B i υ.

Mechanika kwantowa IV

9. PLANIMETRIA. Cięciwa okręgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okręgu

Wykład 1 Pojęcie funkcji, nieskończone ciągi liczbowe, dziedzina funkcji, wykres funkcji, funkcje elementarne, funkcje złożone, funkcje odwrotne.

MECHANIKA. Materiały pomocnicze do wykładu Przedmiot podstawowy w ramach kierunku Mechatronika studia stacjonarne inżynierskie. Semestr II.

Pola siłowe i ich charakterystyka

Wykład FIZYKA I. 7. Dynamika ruchu obrotowego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

dr inż. Zbigniew Szklarski

STATYSTYCZNY OPIS UKŁADU CZĄSTEK

Grzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki

III. LICZBY ZESPOLONE

2.1. Określenie i rodzaje wektorów. Mnożenie wektora przez skalar

Mec Me han a ik i a a o gólna Wyp W a yp dko dk w o a w do d w o o w l o ne n g e o g o ukł uk a ł du du sił.

TEORIA SPRĘŻYSTOŚCI 10

Coba, Mexico, August 2015

11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO

Sieć odwrotna. Fale i funkcje okresowe

Analiza obwodów elektrycznych z przebiegami stochastycznymi. Dariusz Grabowski

Funkcje tworz ce skrypt do zada«

1. Określ monotoniczność podanych funkcji, miejsce zerowe oraz punkt przecięcia się jej wykresu z osią OY

23. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 11

=I π xy. +I π xz. +I π yz. + I π yz

WEKTORY skalary wektory W ogólnym przypadku, aby określić wektor, należy znać:

ver wektory

KINEMATYKA CIAŁA SZTYWNEGO

Przykładowe zadania dla poziomu rozszerzonego

() () = 1. Definicja (warunek konieczny i wystarczający) Badamy położenie pierwiastków równania charakterystycznego () ()

Wykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.

dr Michał Konopczyński Ekonomia matematyczna ćwiczenia

Pręty silnie zakrzywione 1

Siły oporu prędkość graniczna w spadku swobodnym

REZONATORY MIKROFALOWE

Zadania do rozdziału 7.

MECHANIKA III (Mechanika analityczna)

Mamy nadzieję, że zestaw, który przygotowaliśmy maturzystom, spełni swoje zadanie i przyczyni się do egzaminacyjnych sukcesów.

Wykład 4. Zasada zachowania energii. Siły zachowawcze i niezachowawcze

5. Mechanika bryły sztywnej

dr inż. Zbigniew Szklarski

Zasady dynamiki ruchu obrotowego

Dynamika bryły sztywnej

Mechanika kwantowa III

Pęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :

Środek masy i geometryczne momenty bezwładności figur płaskich 1

Ruch jednostajny po okręgu

>> ω z, (4.122) Przybliżona teoria żyroskopu

Kwantowy opis atomu jednoelektronowego - wyjście poza model Bohra, analiza w oparciu o dyskusje rozwiązań równania Schrödingera niezależnego od

SK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego

7. Szeregi funkcyjne

2.2. ZGINANIE UKOŚNE

Odpowiadają na pytanie: dlaczego ruch zachodzi?

Ruch dwu i trójwymiarowy

Wykład z fizyki Budownictwo I BB-ZI. Dr Andrzej Bąk

, q3) współrzędnych kartezjańskich o równaniach:

Granica cigu punktów. ), jest zbieny do punktu P 0 = ( x0. n n. ) n. Zadania. Przykłady funkcji dwu zmiennych

Temat: Wybrane zagadnienia kinematyki mechanizmów. Ruch punktu: prostoliniowy, krzywoliniowy (np. po okręgu, elipsie, dowolnej krzywej)

Szeregi liczbowe. Szeregi potęgowe i trygonometryczne.

Temat ćwiczenia: Optyczne podstawy fotografii.

Informatyka Stosowana-egzamin z Analizy Matematycznej Każde zadanie należy rozwiązać na oddzielnej, podpisanej kartce!

dz istnieje, e f V obszar jak w definicji całki potrójnej (ograniczony powierzchniami o mierze 0) T prostopadłościan nakrywający V ( V T )

cz.2 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

Składowe przedmiotu MECHANIKA I MECHATRONIKA. mechanika techniczna podstawy konstrukcji maszyn mechatronika

10. Ruch płaski ciała sztywnego

ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ

MECHANIKA III (Mechanika analityczna)

Transkrypt:

1 Ruchem cił wm chodącą w csie mię jego położei wględem iego cił, któe umowie pjmujem ieuchome. Rówi uchu puktu we współędch postokątch l pomień wekto W ppdku gd pukt pous się, cli miei upłwem csu swoje położeie wówcs = f 1 (t), = f (t), = f 3 (t) Położeie pocątkowe położeie puktu w chwili t = 0 To puktu lii będąc miejscem geometcm chwilowch położeń puktu (lii l s.3) Jeśli toem puktu jest lii płsk to może bć p. = co. wted: = f 1 (t), = f (t), Pomień wekto jest fukcją wektoową csu i i ocm to = (t) Rówi uchu puktu we współędch kwoliiowch Współęde bieguowe płscźie l = f 1 (t), φ = f (t) φ, = 0 cos, si

Współęde bieguowe w pestei = f 1 (t) φ = f (t) = f 3 (t) O φ si cos si si cos Współęde wlcowe φ = f 1 (t) φ = f (t) = f 3 (t) = cos φ, = si φ,

3 Pędkość i pśpieseie puktu Pędkość śedi i chwilow s ś 1 to puktu = (t ) 1 (t 1 ) 1 s = 1 0 Wektoem pędkości śediej wm stosuek postu pomiei wekto w dwóch położeich do csu t potebego pejście piewsego położei w dugie ś t gdie t = t t 1 cs poteb pejści puktu położei 1 do. Wekto pędkości śediej m kieuek Wektoem pędkości chwilowej puktu wm gicę, do któej dąż wekto pędkości śediej, gd post csu t dąż do e lim t 0 t Wekto pędkości jest stc do tou puktu. d d d

4 Pśpieseie puktu 1 1 1 d Pśpieseie puktu ówe jest gic, do któej dąż stosuek postu geometcego pędkości do postu csu, gd te ostti post dąż do e. lim t0 t d W ukłdie postokątm d d d 5 Ruch postoliiow Ze wględu sposób pousi się po toe uch puktu możem podielić :

- jedostj - jedostjie mie M - mie - okesow = s(t)e M 0 e s o (t) O o 0 Ruch jedostj = ds/ = cost cli ds = s t ds stąd s so t s0 0 s s 1 =cost s o s = dog 0 t 1 t t 1 t Wkes dogi i pędkości w uchu jedostjm postoliiowm Ruch jedostjie mie d s s o 0 0 t t 1 t d Jeśli >0 to uch jedostjie pśpieso, cost

jeśli <0 to uch jedostjie opóźio s s s o 0 ds. t 1 t s t t 0 t t 1 Wkes dogi, pędkości i pśpiesei w uchu jedostjie pśpiesom 6 Ruch hmoic post b si( t 0 ) b,, o są stłmi odległość puktu M od puktu O b mplitud φ = t +φ o f f pocątkow φ o b si -b b M 0 M 0 M M 1 bsiφ 0 t = 0 pędkość puktu M b cos( t o ) pśpieseie puktu M b si( t o ) cęstość uchu T 1 T H d / s -1 pulscj lub cęstość kołow

7 Ruch kwoliiow Kw płsk M s M 1 φ 0 0 1 k ś s śedi kwi d k lim s0 s ds kwi tou w pukcie 1 ds k d pomień kwi Kw peste pł. postując pł. oml b pł. ściśle stc kw peste stc oml głów 0 bioml

8 Pędkość i pśpieseie puktu w ukłdie tulm Ruch płski M t M 1 φ O s OM = = d ( ) d d d t d t pśpieseie stce pśpieseie omle t si cos t

9 Ruch puktu po okęgu φ s O 0 ds d d s m s gdie 1 s 60 30 t d d d d d t = p d d Pśpieseie omle: Pśpieseie cłkowite: t d 4

10 Pędkość kątow i pśpieseie kątowe jko wekto e φ O 0 R 0 1 Pędkość kątow, mjąc wtość pochodej wględem csu kąt obotu, jest wektoem leżącm osi obotu. Pśpieseie kątowe d t R t s m R si R s m si

1 Ruch cił stwego Opis położei cił stwego. Stopie swiobod ciło stwe bió puktów któch wjeme odległości są stłe Ruch cił stwego w pestei jest jedocie okeślo pe ówi uchu tech puktów ie leżącch jedej postej Ruch cił stwego może bć okeślo wektoowmi ówimi tech puktów = (t); = (t); C = C (t) C( C, C, C ) C - (,, ) C - - C (,, ) 0 Odległości cił są iemiee = b, C - = c, C - = d W ukłdie postokątm ówi (c) mją postć: ( ) + ( ) + ( ) = b ( C ) + ( C ) + ( C ) = c ( C ) + ( C ) + ( C ) = d b okeślić położeie cił w pestei wstc okeślić seść ieleżch współędch, mówim że ciło w pestei m seść stopi swobod. b uieuchomić 1 pukt leż podć 3 współ- -ęde więc ciło o uieuchomiom 1 pukcie, m 3 stopie swobod

C b C 0 13 Metod wci pędkości puktów cił stwego W ciele stwm podcs dowolego uchu, ut wektoów pędkości dwóch jej dowolch puktów postą łącącą te pukt są sobie ówe. β 90 0 cos cos 0 = - cos cos

14 Ruch postępow cił stwego uch postępow uch cił stwego w któm wsstkie jego pukt doją tch smch pesuięć. u(t) C C 1 1 C (t o ) (t o ) 1 (t o ) (t) 0 C du( t ) d u ( t ) C W uchu postępowm cił stwego wsstkie pukt mją tkie sme pędkości, pśpiesei i pousją się po tkich smch ówolegle pesuiętch toch. 15 Ruch obotow cił stwego Rówie tou puktu s = φ(t)

To kżdego puktu cił stwego pousjącego się uchem obotowm jest okęgiem leżącm w płscźie postopdłej do osi obotu i śodku leżącm tej osi opis jest mieiem ówm odległości puktu od osi obotu o φ o φ t t ds d ( t ) d d 4 t t tg o t

16 Pędkość puktu w uchu łożom uch bewględ uch wględem ukłdu ieuchomego uch wględ uch wględem ukłdu uchomego uch uosei uch ukłdu uchomego wględem ukłdu ieuchomego l Z e k o 0 e j e i M k M 0 s i j Y X 0 XYZ ukłd ieuchom 0 ukłd uchom ukłd uosei Pędkość bewględ puktu M w uchu łożom M 0 w u w u w u u 0 Pędkość bewględ puktu M w uchu łożom jest wpdkową pędkości uosei u i pędkości wględej w

17 Pśpieseie puktu w uchu łożom pśpieseie puktu M w w 0 M 0 u pśpieseie uosei w c pśpieseie Coiolis c w u M Pśpieseie bewględe M puktu M w uchu łożom ów się sumie wektoowej pśpieseń uosei u, pśpiesei wględego w i pśpiesei Coiolis c.

18 Ruch płski cił stwego Ruch płski cił stwego uch w któm wsstkie pukt cił pousją się w płscch ówoległch do pewej płsc, wej płscą uchu płskiego 1 φ 1 C śodek chwilowego obotu Dowole pemiesceie figu płskiej w jej płscźie może bć dokoe pomocą pesuięci ówoległego, ówego pesuięciu dowolie obego puktu tej figu, o obotu wokół tego puktu. Piewse twiedeie Eule: Dowole pemiesceie figu płskiej w jej płscźie może bć dokoe pomocą obotu wokół pewego puktu, wego śodkiem obotu Ruch płski skłd się chwilowego uchu postępowego i chwilowego uchu obotowego Y Y Y φ φ 0 X X X Z

19 Metod wci pędkości w uchu płskim Metod litc Y Y φ Y D D E C φ Y 0 X X X C X X X ( XC X ) ( XC X ) X cos si Y Y (YE Y ) (Y YE ) Y si cos gdie i są stłmi, mie w csie X Y dx dy dx si cos dy cos si X Y X Y (Y ( X Y X ) ) Metod chwilowego śodk obotu β 0 0 0 0 śodek chwilowego obotu cił

Metod supepocji 90 0 = + 0 Pśpiesei w uchu płskim Metod litc Y X Y X ( (Y X Y X ) ( X ) (Y Y X ) ) Metod supepocji η t ξ = + = + t = l; t = l; gdie l = ( cos l) ( l si ) skłdow ξ, skłdow η Pśpieseie dowolego puktu pęt pousjącego się uchem płskim, jest ówe sumie geometcej pśpiesei dowolie obego puktu o pśpiesei puktu wikjącego obotu wględem puktu.

1 Ruch kulist cił stwego Ruchem kulistm cił stwego wm tki uch cił podcs któego jede jego pukt poostje ieuchom Ukłd ieuchom 0, weso tego ukłdu i 1, j 1, k 1, ukłd wią ciłem 0ξηζ, weso tego ukłdu i, j, k ζ η M 0 ζ ξ k 1 η k 0 M ψ k 3 φ M θ ψ, φ, - kąt Eule θ 0 Wekto wpdkow młego obotu θ jest ów sumie geometcej wektoów młch obotów wokół poscególch osi k k 1 k3

1 Pędkości kątowe i liiowe w uchu kulistm Skłdowe wekto pędkości kątowej : cos si si 3 si cos si 3 cos 1 cos si si 3 1 si cos si 3 1 1 cos Wtość licbow tej pędkości wosi h si Skłdowe pędkości liiowej puktu M w: ieuchomm ukłdie współędch 0 są ówe,, uchomm ukłdie współędch 0 wosą,, Pśpieseie kątowe i liiowe w uchu kulistm 3 3 1 1 3 1 k k k d d d 3 1 3 3 1 1 k k k pśpieseie liiowe puktu M d d d d Chwilowe osie obotu w ukłdie uchomm twoą pewą powiechię stożkową wiechołkiem w pukcie 0.

4 PRECESJ REGULRN d Kąt pecesji = cost, stąd 3 0 o 1 = cost, = cost l 0 ζ 1 υ 1 η 0 ψ ξ 1 1 1 Wekto pśpiesei kątowego o pjętm pocątku w śodku uchu kulistego 0 jest postopdł do wektoów 1 i, więc jest skieow wdłuż liii węłów 0 Pśpieseie liiowe jest ówe sumie geometcej pśpiesei pecesjego 1 1 1 i pśpiesei doosiowego 1 1