Superpozycja dwu fal biegnących

Podobne dokumenty
Superpozycja dwu fal biegnących

Drgania układów o wielu stopniach swobody

Drgania układów o wielu stopniach swobody

Drgania prętów (kamerton, cymbałki )

Układy dyskretne raz jeszcze

G:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Ruch falowy2001.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC

= arc tg - eliptyczność. Polaryzacja światła. Prawo Snelliusa daje kąt. Co z amplitudą i polaryzacją? Drgania i fale II rok Fizyka BC

Funkcja generująca rozkład (p-two)

W siła działająca na bryłę zredukowana do środka masy ( = 0

ZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH LICZBY ZESPOLONE

u t 1 v u(x,t) - odkształcenie, v - prędkość rozchodzenia się odkształceń (charakterystyczna dla danego ośrodka) Drgania sieci krystalicznej FONONY

Schrödingera. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok

Politechnika Warszawska Wydział Samochodów i Maszyn Roboczych Instytut Podstaw Budowy Maszyn Zakład Mechaniki

Mechanika kwantowa III

Politechnika Warszawska Wydział Samochodów i Maszyn Roboczych Instytut Podstaw Budowy Maszyn Zakład Mechaniki

( y) Otrzymujemy ogólne rozwiązanie równania (5.): (5.34) Po uwzględnieniu również części funkcji falowej zależnej od czasu otrzymamy: (5.

Wyższe momenty zmiennej losowej

n k n k ( ) k ) P r s r s m n m n r s r s x y x y M. Przybycień Rachunek prawdopodobieństwa i statystyka

PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA. Ruch cząstki nieograniczony z klasycznego punktu widzenia. mamy do rozwiązania równanie 0,,

ψ przedstawia zależność

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t. x y + 2t 2x 3y + 5z t x z t

Podstawy Akustyki. Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: Fale akustyczne w powietrzu Efekt Dopplera.

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\Fale wodnem.doc. Drgania i fale III rok Fizyki BC. Model: - długi kanał o prostokątnym przekroju i głębokości h,

Ruch falowy, ośrodek sprężysty

ρ - gęstość ładunku j - gęstość prądu FALE ELEKTROMAGNETYCZNE W PRÓŻNI: Równania Maxwella: -przenikalność elektryczna próżni=8,8542x10-12 F/m

Sformułowanie Schrödingera mechaniki kwantowej. Fizyka II, lato

Zad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji.

Optyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017

ver b drgania harmoniczne

Kontakt,informacja i konsultacje. I Zasada Termodynamiki. Energia wewnętrzna

Szereg geometryczny. 5. b) b n = 4n 2 (b 1 = 2, r = 4) lub b n = 10 (b 1 = 10, r = 0). 2. jest równa 1 x dla x = 1+ Zad. 3:

BUDOWA I PROMIENIOWANIE ATOMÓW

( ) O k k k. A k. P k. r k. M O r 1. -P n W. P 1 P k. Rys Redukcja dowolnego przestrzennego układu sił

Fizyka 12. Janusz Andrzejewski

Zestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. Macierze przekształceń liniowych. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t

drgania h armoniczne harmoniczne

Początek XX wieku. Dualizm korpuskularno - falowy

W-9 (Jaroszewicz) 15 slajdów. Równanie fali płaskiej parametry fali Równanie falowe prędkość propagacji, Składanie fal fale stojące

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\Fourier.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC. zawierają fazy i amplitudy.

Fizyka kwantowa. promieniowanie termiczne zjawisko fotoelektryczne. efekt Comptona dualizm korpuskularno-falowy. kwantyzacja światła

Prosta w 3. t ( t jest parametrem).

PODSTAWY CHEMII KWANTOWEJ. Jacek Korchowiec Wydział Chemii UJ Zakład Chemii Teoretycznej Zespół Chemii Kwantowej Grupa Teorii Reaktywności Chemicznej

ν = c/λ [s -1 = Hz] ν = [cm -1 ] ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS c = m/s cos x H = H o E = E o cos x c = λν 1 ν = _ λ

Wykład 21: Studnie i bariery cz.1.

Sygnały pojęcie i klasyfikacja, metody opisu.

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 6, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Chemia ogólna - część I: Atomy i cząsteczki

(1.1) gdzie: - f = f 2 f 1 - bezwzględna szerokość pasma, f śr = (f 2 + f 1 )/2 częstotliwość środkowa.

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Dodatek 10. Kwantowa teoria przewodnictwa I

Opis ruchu we współrzędnych prostokątnych (kartezjańskich)

f '. Funkcja h jest ciągła. Załóżmy, że ciąg (z n ) n 0, z n+1 = h(z n ) jest dobrze określony, tzn. n 0 f ' ( z n

21. CAŁKA KRZYWOLINIOWA NIESKIEROWANA. x = x(t), y = y(t), a < t < b,

λ(pm) p 1 rozpraszanie bez zmiany λ ze wzrostem λ p e 0,07 0,08 λ (nm) tł o

VII. CZĄSTKI I FALE VII.1. POSTULAT DE BROGLIE'A (1924) De Broglie wysunął postulat fal materii tzn. małym cząstkom przypisał fale.

III. LICZBY ZESPOLONE

falowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi

Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Poznań 17.XII.2007 r.

PRĘDKOŚĆ PRZEPŁYWU OLEJU W SZCZELINIE ŁOŻYSKA PRZY NIESTACJONARNYM LAMINARNYM SMAROWANIU

ZADANIE 21 DRGANIA PRĘTA

Podstawy fizyki sezon 1 VIII. Ruch falowy

Kinetyczna teoria gazów. Zjawiska transportu : dyfuzja transport masy transport energii przewodnictwo cieplne transport pędu lepkość

I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona

MATERIAŁY POMOCNICZE DO WYKŁADU Z PODSTAW ZASTOSOWAŃ ULTRADŹWIĘKÓW W MEDYCYNIE (wyłącznie do celów dydaktycznych zakaz rozpowszechniania)

4.3 Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2)

ZEWNĘTRZNA MODULACJA ŚWIATŁA

1. Granica funkcji w punkcie

PODSTAWY MECHANIKI KWANTOWEJ

PODSTAWY MECHANIKI KWANTOWEJ

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek

Elektrodynamika. Część 8. Fale elektromagnetyczne. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 26, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Efekt Comptona. Efektem Comptona nazywamy zmianę długości fali elektromagnetycznej w wyniku rozpraszania jej na swobodnych elektronach

J. Szantyr Wykład 14 Modelowanie przepływów ze swobodnymi granicami

f = 2 śr MODULACJE

W-23 (Jaroszewicz) 20 slajdów Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego

Rysunek 1: Fale stojące dla struny zamocowanej na obu końcach; węzły są zaznaczone liniami kropkowanymi, a strzałki przerywanymi

Zjawisko interferencji fal

ELEKTROTECHNIKA. Obwody elektryczne. Elementy obwodu elektrycznego. Elementy obwodu elektrycznego. Elementy obwodu elektrycznego.

Fale biegnące. y t=0 vt. y = f(x), t = 0 y = f(x - vt), t ogólne równanie fali biegnącej w prawo

FALE MATERII. De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 1924 wysunął hipotezę, że

GŁÓWNE CECHY ŚWIATŁA LASEROWEGO

CHEMIA KWANTOWA Jacek Korchowiec Wydział Chemii UJ Zakład Chemii Teoretycznej Zespół Chemii Kwantowej Grupa Teorii Reaktywności Chemicznej

39 DUALIZM KORPUSKULARNO FALOWY.

Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 13, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

dz istnieje, e f V obszar jak w definicji całki potrójnej (ograniczony powierzchniami o mierze 0) T prostopadłościan nakrywający V ( V T )

OPTYKA FALOWA. W zjawiskach takich jak interferencja, dyfrakcja i polaryzacja światło wykazuje naturę

APROKSYMACJA I INTERPOLACJA. funkcja f jest zbyt skomplikowana; użycie f w dalszej analizie problemu jest trudne

Ośrodki dielektryczne optycznie nieliniowe

Propagacja impulsu. Literatura. B.E.A. Saleh i M.C. Teich: Fundamentals of Photonics. John Wiley & Sons, Inc. New York 1991, rozdział 5 ( 5.

Światło jako fala Fala elektromagnetyczna widmo promieniowania Czułość oka ludzkiego w zakresie widzialnym

PRZEKSZTAŁCENIE ZET. definicja. nst. Stąd po dokonaniu podstawienia zgodnie z definicją otrzymamy wyrażenie jak dla ciągu.

Fale mechaniczne i akustyka

Rejestracja i rekonstrukcja fal optycznych. Hologram zawiera pełny zapis informacji o fali optycznej jej amplitudzie i fazie.

LABORATORIUM MODELOWANIA I SYMULACJI. Ćwiczenie 5

WSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ

Kwantowa natura promieniowania

Funkcje falowe równanie Schroedingera

Transkrypt:

Prędość grupowa

Superpoycja dwu fal biegącyc geeraor ZałóŜmy Ŝe w pucie srua wyouje drgaia W sruie wyworoe osaą dwie fale biegące cos cos cos cos cos cos cos cos

ZałóŜmy Ŝe Prędość rocodeia się ulacji << Z jaą prędością porusa się grbie ulowaej fali? cos cos d d d d υ Obowiąuje wiąe dyspersyjy υ υ d υg d υ g - prędość grupowa

λ /T T Symulacja: d d 3/T T 5/T Taie acowaie moŝa obserwować p. wodie - wysarcy wrucić amień

Zwiąe dyspersyjy dla fal a wodie Fale a wodie siła ciąŝeia decydujące dla fal o długości powyŝej ilu cm apięcie powierciowe Dyspersja fal a głęboiej wodie długość fali mała w porówaiu głęboością T ρ 3 ρ - gęsość wody g T apięcie powierciowe g pryspieseie iemsie Dla fal rósyc iŝ o..7cm υ g > υ ϕ dla długic fal υ g < υ ϕ. Waro o sprawdić saielie υ g 3/υ ϕ υ g /υ ϕ

Fale radiowe o ulowaej ampliudie Napięcie wymusające pryłoŝoe do aey uluje ampliudę fali ośej. Wpływ ego apięcia moŝemy wyraić a pomocą seregu Fouriera: RóŜica cos ϕ a dobraa aby była proporcjoala do sygału elerycego p. mirofou w sudio radiowym Sała jes obeca be wględu a o cy do mirofou docierają dźwięi cy eŝ ie Resa wyraów pocodi od fal ausycyc docierającyc do mirofou. Ic cęsoliwości H-KH są acie miejse od cęsoliwości fali ośej p. Warsawa I 5H U cos cos[ ϕ ]cos Pamięamy: cos xcos y cos x y cos x y

U cos max cos[ cos[ drgaie ośe ϕ ϕ ] ] góre pasmo ośe dole pasmo ośe max mi mi max seroość pasma ν ν max Modulacje a aem i muya rocodą się w oodu prędością grupową fal eleromageycyc! Dla próŝi prędość faowa i grupowa są rówe c.

Uład mas połącoyc spręŝyami drgaia podłuŝe Poaliśmy juŝ wiąe dyspersyjy υ ϕ K m a si υ K m d d g a si a K m cos a Widać Ŝe e K Ka α υ ϕ υg a m m / a ρ Cyli a ja dla sruy! Naomias gdy π π/a π K πa υg a cos a m a Fala biegąca saje się falą sojącą! a υ ϕ π K m

Zwiąe dyspersyjy dla fal de Broglie a f e i Prawdopodobieńswo aleieia cąsi w prediale d woół połoŝeia d ie aleŝy od casu Jeśli eergia poecjala cąsi jes sała i cąsa porusa się w jedorodym oodu o f jes siusoidalą fucją lub [ si Bcos ] e i Dla cąsi ierelaywisycej w obsare o sałej eergii poecjalej V moŝemy apisać: Zwiąe pędu licbą falową Zwiąe eergii cęsością E i i [ ] e Be p e i λ π

Dla cąse ierelaywisycyc p E V m Prędość faowa Pęd cąsi p mυ c υ ϕ V m m υ ϕ υc V V p c m W mecaice waowej prędość cąsi jes prędością paci fal łoŝoej seregu sąsiadującyc warości. Prędość rocodeia się paci fal rówa jes prędości grupowej υ g : V d d V p υ g υ d d m m m c

Dla swobodej cąsi relaywisycej: E p mc cp E mc υ ϕ Cyli osaecie prędość faowa E p c υ υ ϕ c ale c p υc E c dla swobodej cąsi relaywisycej r p E r γmυ γmc par pocąowe wyłady υ -prędość cąsi c υ ϕ > c Prędość grupowa d c c p υ g υ d E c ZaleŜość pomiędy prędością faową i grupową dla cąsi rela. υ ϕ υ g c Dla foou w próŝi: υ ϕ υ g c

Wiaie w obsar abroioy Zaim prejdiemy do fal de Broglie a uwięioyc w pewym obsare presrei wróćmy a cwilę do waadeł spręŝoyc Rówaie rucu: M& & M K K NajiŜsa cęsość własa: g l

PrybliŜeie ciągłości... a a a... a a a Korysamy rowiięcia w sereg Taylora... a a... a a M Ka Rówaie Kleia-Gordoaspełiają je fale de Broglie a relaywisycyc cąse swobodyc Sąd aie prypusceie?

i i i e Be e ] [ i i i i ibe ie e a b c d MoŜymy wiąe a obusroie pre i RowaŜmy moocromayce : fale poecjał Vcos E Korysając ego Ŝe dla cąse ierelaywisycyc mamy: V m i V m i ora e wiąu d dosajemy Uogólieie dla VV rówaie Scrödigera!

Dla cąse relaywisycyc mamy: mc c MoŜąc powyŝse rówaie pre dosajemy c Korysając e wiąów b ora d orymujemy mc c mc Rówaie Kleia-Gordoa Dla cąse o masie m rówaie Kleia-Gordoa precodi w lasyce rówaie falowe dla fal ie ulegającyc dyspersji o prędości c! Foo ma erową masę

Waadła spręŝoe graica ciągłości cos ϕ cos ϕ cos ϕ d d M Ka Ka M d d > < Fale siusoidale gdy Fale wyładice Ka M cos si B Ka M κ l g Be e κ κ M Ka κ M Ka

Fale aiające wyładico oode reaywy F F F cos < g l - cęsość progowa Z

F F cos Graica obsarów F g < l Obsar dyspersyjy: fale siusoidale g > l Obsar reaywy - fale wyładice wiają a pewą głęboość

V E E V Elero w sudi o iesońcoyc barierac [ si Bcos ] e i prawdopodobieńswo aleieia elerou rówe eru poa prediałem L warui bregowe ja dla sruy amocowaej dwóc ońców si L L π L π... L i f si e Prawdopodobieńswo aleieia elerou a jedosę długości Powio być oo uormowae L d si d L i e L si e α - sała faa si L e iα iα

Sąd fucja falowa elerou w w sudi: e L i α si Pryjmując ja popredio dla cąsi lasycej wiąe dyspersyjy E p m V E π V V m ml 3... Cęsości fal ie iŝ cęsości fal sojącyc a sruie!

V V E E V f f Preiaie cąsi do aaaego obsaru L Fale de Broglie a wiają w obsar aaay alogia waadłami spręŝoymi: Obsar dyspersyjy: L Ka M g l co odpowiada Ka κ M E V > m κ E V < m > V Obsar reaywy ai wyładicy: ai wyładicy < L w iyc miejscac ~ e κ L

Tuelowaie pre barierę d Nadaji mirofal Odbiori mirofal Dla d~λ mirofale preiają pre scelię aalogia do efeu uelowego preiaia cąse pre barierę poecjału