MOBILNE ROBOTY KOŁOWE WYKŁAD 04 DYNAMIKA Maggie dr inż. Tomasz Buratowski. Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Robotyki i Mechatroniki

Podobne dokumenty
MECHANIKA OGÓLNA (II)

ANALIZA WPŁYWU KOŁA SWOBODNEGO

Siła. Zasady dynamiki

LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ

ANALIZA WPŁYWU KOŁA SWOBODNEGO

XXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne

1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.

Zasady zachowania, zderzenia ciał

II.6. Wahadło proste.

11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO

Wyznaczanie współczynnika sztywności drutu metodą dynamiczną.

Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology

Wykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.

Rys. 1. Ilustracja modelu. Oddziaływanie grawitacyjne naszych ciał z masą centralną opisywać będą wektory r 1

Nierelatywistyczne równania ruchu = zasady dynamiki Newtona

Grawitacyjna energia potencjalna gdy U = 0 w nieskończoności. w funkcji r

Wyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym

BRYŁA SZTYWNA. Umowy. Aby uprościć rozważania w tym dziale będziemy przyjmować następujące umowy:

Komputerowa symulacja doświadczenia Rutherforda (rozpraszanie cząstki klasycznej na potencjale centralnym

WYZNACZANIE MOMENTU BEZWŁADNOSCI KRĄŻKA

gdzie ω jest częstością kołową. Rozwiązaniem powyższego równania różniczkowego II-go stopnia jest wyrażenie (2) lub ( )

L(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)

Fizyka. Wykład 2. Mateusz Suchanek

Wpływ błędów parametrów modelu maszyny indukcyjnej na działanie rozszerzonego obserwatora prędkości

KOOF Szczecin: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej. Andrzej Wysmołek Komitet Główny Olimpiady Fizycznej, IFD UW.

MECHANIKA BUDOWLI 12

Energia kinetyczna i praca. Energia potencjalna

KOMPUTEROWO WSPOMAGANA ANALIZA KINEMATYKI MECHANIZMU DŹWIGNIOWEGO

Pędu Momentu pędu Ładunku Liczby barionowej. Przedmiot: Fizyka. Przedmiot: Fizyka. Wydział EAIiE Kierunek: Elektrotechnika.

m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,

θ = s r, gdzie s oznacza długość łuku okręgu o promieniu r odpowiadającą kątowi 2. Rys Obrót ciała wokół osi z

5. Dynamika ruchu postępowego, ruchu punktu materialnego po okręgu i ruchu obrotowego bryły sztywnej

Fizyka dla Informatyki Stosowanej

Pęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :

Rama płaska metoda elementów skończonych.

XXX OLIMPIADA FIZYCZNA (1980/1981). Stopień I, zadanie teoretyczne T4 1

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Elementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy)

Uwagi: LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW. Ćwiczenie nr 16 MECHANIKA PĘKANIA. ZNORMALIZOWANY POMIAR ODPORNOŚCI MATERIAŁÓW NA PĘKANIE.

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

CHARAKTERYSTYKI KINEMATYCZNE MECHANIZMÓW PŁASKICH PODSTAWY SYNTEZY GEOMETRYCZNEJ MECHANIZMÓW PŁASKICH.

Laboratorium Dynamiki Maszyn

Wykład 5: Dynamika. dr inż. Zbigniew Szklarski

XXI OLIMPIADA FIZYCZNA ( ). Stopień III, zadanie teoretyczne T1. Źródło: XXI i XXII OLIMPIADA FIZYCZNA, WSiP, Warszawa 1975 Andrzej Szymacha,

ĆWICZENIE 6. POMIAR MOMENTU BEZWŁADNOŚCI. SPRAWDZENIE DRUGIEJ ZASADY DYNAMIKI DLA RUCHU OBROTOWEGO. BADANIE ADDYTYWNOŚCI MOMENTU BEZWłADNOŚCI

PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

dr inż. Zbigniew Szklarski

DZIAŁANIE MECHANIZMÓW BRONI AUTOMATYCZNEJ Z ODPROWADZENIEM GAZÓW PO ZATRZYMANIU TŁOKA GAZOWEGO

Przykłady (twierdzenie A. Castigliano)

Opis kwantowy cząsteczki jest bardziej skomplikowany niż atomu. Hamiltonian przy zaniedbaniu oddziaływań związanych ze spinem ma następującą postać:

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony

ĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH

Wykład 15. Reinhard Kulessa 1

Modele odpowiedzi do arkusza Próbnej Matury z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony

cz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

DRGANIA HARMONICZNE UKŁADÓW DYSKRETNYCH O WIELU STOPNIACH SWOBODY

ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ

Teoria Względności. Czarne Dziury

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 5 2.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

KURS GEOMETRIA ANALITYCZNA

GRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

SK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego

Równania Lagrange a II rodzaju

9. 1. KOŁO. Odcinki w okręgu i kole

CHARAKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁASKICH

WYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.

Ćwiczenie 9 ZASTOSOWANIE ŻYROSKOPÓW W NAWIGACJI

dr inż. Zbigniew Szklarski

cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski

MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISNN X 32, s , Gliwice 2006

LINIOWA MECHANIKA PĘKANIA

Energia kinetyczna i praca. Energia potencjalna

Zasady dynamiki ruchu obrotowego

Cieplne Maszyny Przepływowe. Temat 8 Ogólny opis konstrukcji promieniowych maszyn wirnikowych. Część I Podstawy teorii Cieplnych Maszyn Przepływowych.

Ćw. 5. Badanie ruchu wahadła sprężynowego sprawdzenie wzoru na okres drgań

BADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

Zrobotyzowany system docierania powierzchni płaskich z zastosowaniem plików CL Data

FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski

Model klasyczny gospodarki otwartej

Siły oporu prędkość graniczna w spadku swobodnym

Zasady energii, praca, moc

WYZNACZANIE REAKCJI DYNAMICZNYCH ŁOŻYSK WIRNIKA

Graf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie

Dobór zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometrycznego

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 5 3.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

LABORATORIUM WIBROAKUSTYKI MASZYN. Wydział Budowy Maszyn i Zarządzania Instytut Mechaniki Stosowanej Zakład Wibroakustyki i Bio-Dynamiki Systemów

dr inż. Zbigniew Szklarski

Atom wodoru w mechanice kwantowej

SKRYPT DO ZAJĘĆ WYRÓWNAWCZYCH Z FIZYKI DLA STUDENTÓW I ROKU AKADEMII MORSKIEJ W SZCZECINIE

cz.2 dr inż. Zbigniew Szklarski

WYKŁAD 11 OPTYMALIZACJA WIELOKRYTERIALNA

Wykład Półprzewodniki

WYZNACZANIE PRĘDKOŚCI PRECESJI ŻYROSKOPU. BADANIE MODELU STABILIZATORA ŻYROSKOPOWEGO

Pole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem Podstawowe zjawiska magnetyczne

DRGANIA MECHANICZNE. materiały uzupełniające do ćwiczeń. Wydział Samochodów i Maszyn Roboczych studia inżynierskie

Transkrypt:

MOBILNE ROBOY KOŁOWE WYKŁD DYNMIK Maggie d inż. oasz Buatowski Wydział Inżynieii Mechanicznej i Robotyki Kateda Robotyki i Mechatoniki

Modeowanie dynaiki dwu-kołowego obota obinego W odeowaniu dynaiki obotów obinych często używay ównań Lagange a II typu z nożnikai oaz ównań Maggie go któy bazuje na ównaniach Lagange a Równania Maggie go pozwaają poinąć tansfoacje odspzęgającą, dzięki teu, że iczba uogónionych współzędnych jest ówna iości stopni swobody Pzyjzyjy się zate biżej ównanio Maggie go.

Modeowanie dynaiki dwu-kołowego obota obinego Ogóna postać ównań Maggie go: n j C ij d dt E q j E q j i. gdzie s opisuje iczbę niezaeżnych paaetów systeu w uogónionych współzędnych odpowiadając iczbie stopni swobody Uogónione pędkości ają postać: q j s C i ij e i G j. W ównaniu. e i jest nazywane chaakteystykai ub paaetai kineatycznyi systeu w uogónionych współzędnych.

Modeowanie dynaiki dwu-kołowego obota obinego Pawe stony ównania. to współczynniki pzy waiacjach e i w wyażeniu na pacę pzygotowaną sił zewnętznych układu i zdefiniowano jako: s i e i i s i e n i i C ij Q j. Wyażenie. w postaci aciezowej: n j C L ij j i. gdzie: L M q q C q, q q

Modeowanie dynaiki- Maggie Do obiczeń syboicznych pzyjęto wekto współzędnych uogónionych i zapisano go w postaci: x y q ],,,, [. Enegia kinetyczna systeu bez uwzgędnienia asy koła podpieającego: ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ y x y y x x E k.6

y x y x E k Modeowanie dynaiki- Maggie Uwzgędniając asę koła podpieającego enegia została ozszezona do postaci: 6.7

Modeowanie dynaiki- Maggie W anaogiczny sposób jak pzy ównaniach Lagange a wyznaczono aciez bezwładności bez koła podpieającego: 7.8 M

Modeowanie dynaiki- Maggie z kołe podpieający: 8.9 % h M 6 6 8 8 %

Modeowanie dynaiki- Maggie Maciez sił Coioisa i siły odśodkowej bez koła podpieającego: 9. C z kołe podpieający:. 9 6 6 6 6 C

Modeowanie dynaiki- Maggie Pzy wyznaczeniu sił zewnętznych działających na układ, naeży uwzgędnić nieznane siły tacia. Rozkład sił tacia pezentuje poniższy ysunek:

Modeowanie dynaiki- Maggie Siły uogónione da odeu bez koła podpieającego: f N M Q f N M Q Q Q Q P P P P,,,,,,,,,,,, sgn sgn Da systeu z kołe: f N M Q f N M Q Q f N Q f N Q P P P P,,,,,,,,,,,, sgn sgn sgn sgn..

Modeowanie dynaiki- Maggie Pędkości uogónione na podstawie zaeżności.:. e q e q e e q e e y q e e x q

Modeowanie dynaiki- Maggie Współczynniki C ij i G j z zaeżności.: C C C C C, C, C, C, C, C, G, G, G, G, G.

Modeowanie dynaiki- Maggie Ostatecznie wykozystując zaeżności pzedstawione popzednio i wyażenie. ożey zapisać ównania Maggie go da naszego systeu bez koła podpieającego sgn sgn f N M f N M.6

Modeowanie dynaiki- Maggie z kołe podpieający - część 6 6 sgn sgn 9 6 6 6 8 8 8 6 6 8 f N f N M.7

Modeowanie dynaiki- Maggie z kołe podpieający - część 6.8 6 6 sgn sgn 9 6 6 6 8 8 8 6 6 8 f N f N M

Syuacja dynaiki - Maggie W ceu pzepowadzenie syuacji pobeu odwotnego dynaiki da ównań Maggie go, został pzygotowany odpowiedni ode bez koła podpieającego: 7

Syuacja dynaiki - Maggie z kołe podpieający dodatkowo na wejście została dodana pędkość kątowa koła podpieającego 8

Syuacja dynaiki - Maggie Moenty napędzające otzyane z ównań Maggie go bez koła podpieającego: M [N] M [N] 9

Syuacja dynaiki - Maggie Moenty napędzające otzyane z ównań Maggie go z kołe podpieający: M [N] M [N]

Syuacja dynaiki - Maggie Posty pobe dynaiki z wykozystanie ównań Maggie go:

Syuacja dynaiki - Maggie Kąt obotu da kół i [ad] [ad]

Syuacja dynaiki - Maggie Pędkości kątowe da kół i [ad/s] [ad/s]

Syuacja dynaiki - Maggie Kąt obotu da kół i uch po postej [ad] [ad]

Syuacja dynaiki - Maggie Pędkości kątowe da kół i uch po postej [ad/s] [ad/s]

Poiay ekspeyentane W ceu spawdzenia popawności odeu ateatycznego zostały pzepowadzone odpowiednie poiay. Użyto do nich obota PioneeDX oaz koputea PC wyposażonego w katę poiaową Dispace oaz pakiet Matab/Siuink. Wyniki zostaną zapezentowane na koejnych sajdach. 6

Poiay ekspeyentane Moenty napędzające da uchu po postej M [N] M [N] 7

Poiay ekspeyentane postej Kąt obotu i pędkości kątowe da kół i uch po 8

Poiay ekspeyentane Moenty napędzające da uchu po postej z zakłócenie paaetyczny M [N] M [N] 9

Poiay ekspeyentane Kąt obotu oaz pędkości kątowe kół i uch po postej z zakłócenie paaetyczny [ad] [ad]

Poiay ekspeyentane Moenty napędzające da uchu po łuku

Poiay ekspeyentane łuku Kąt obotu oaz pędkości kątowe da kół i uch po

Poiay ekspeyentane Moenty napędzające da uchu po łuku z paaetyczny zakłócenie

Poiay ekspeyentane Kąt obotu oaz pędkości kątowe da kół i uch po łuku z paaetyczny zakłócenie

DZIĘKUJĘ Z UWGĘ