1 4πε. Fizyka elementarna materiały dla studentów. Części 18 i 19. Prawo Gaussa

Podobne dokumenty
Wprowadzenie różne układy współrzędnych. Materiał do samodzielnego opracowania przez studentów.

Pola siłowe i ich charakterystyka

PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:

Coba, Mexico, August 2015

Atom wodoru w mechanice kwantowej

Eikonał Optyczny.doc Strona 1 z 6. Eikonał Optyczny

Ruch kulisty bryły. Kinematyka

elektrostatyka ver

, q3) współrzędnych kartezjańskich o równaniach:

TEORIA SPRĘŻYSTOŚCI 10

KINEMATYKA. Pojęcia podstawowe

POLE ELEKTROSTATYCZNE W PRÓŻNI - CD. Dipol charakteryzuje się przez podanie jego dipolowego momentu elektrycznego p (5.1)

Strumień Prawo Gaussa Rozkład ładunku Płaszczyzna Płaszczyzny Prawo Gaussa i jego zastosowanie

DODATEK 6. Pole elektryczne nieskończenie długiego walca z równomiernie rozłożonym w nim ładunkiem objętościowym. Φ = = = = = π

23. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA

Wykład 4. Zasada zachowania energii. Siły zachowawcze i niezachowawcze

- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:

Ładunki elektryczne. q = ne. Zasada zachowania ładunku. Ładunek jest cechąciała i nie można go wydzielićz materii. Ładunki jednoimienne odpychają się

Pochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:

Podstawy wytrzymałości materiałów

Podstawy wytrzymałości materiałów

Przykładowe zadania/problemy egzaminacyjne. Wszystkie bezwymiarowe wartości liczbowe występujące w treści zadań podane są w jednostkach SI.

Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

ZJAWISKA ELEKTROMAGNETYCZNE

Analiza Matematyczna Praca domowa

J. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie

Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Elektrostatyka. Prawo Coulomba Natężenie pola elektrycznego Energia potencjalna pola elektrycznego

[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE

Elektrostatyka. + (proton) - (elektron)

Odp.: F e /F g = 1 2,

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

Elektryczność i Magnetyzm

Elektrostatyka, cz. 1

Elektrodynamika Część 2 Specjalne metody elektrostatyki Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

ZASTOSOWANIA CAŁEK OZNACZONYCH

ŁADUNEK I MATERIA Ładunki elektryczne są ściśle związane z atomową budową materii. Materia składa się z trzech rodzajów cząstek elementarnych:

v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n ] a r +q = a a r 3q =

Wykład 8 ELEKTROMAGNETYZM

P K. Położenie punktu na powierzchni kuli określamy w tym układzie poprzez podanie dwóch kątów (, ).

Atom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym

θ = 0 lub = = g l dw dt Przykłady drgań: Wahadło matematyczne (małe wychylenia): Inaczej: m l(1-cosθ) Drgania i fale II rok Fizyki BC

Geodezja fizyczna. Siła grawitacji. Potencjał grawitacyjny Ziemi. Modele geopotencjału. Dr inż. Liliana Bujkiewicz. 23 października 2018

Fizyka 2 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n [ ] U [x y z] T (X,Y,Z)

Wykład Pojemność elektryczna. 7.1 Pole nieskończonej naładowanej warstwy. σ-ładunek powierzchniowy. S 2 E 2 E 1 y. ds 1.

Wykład 2: Atom wodoru

Elektrostatyka ŁADUNEK. Ładunek elektryczny. Dr PPotera wyklady fizyka dosw st podypl. n p. Cząstka α

cz.2 dr inż. Zbigniew Szklarski

cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski

GRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.

Elektrodynamika. Część 2. Specjalne metody elektrostatyki. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

KURS CAŁKI WIELOKROTNE

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Wykład 8: Elektrostatyka Katarzyna Weron

20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.

Prawo Gaussa. Potencjał elektryczny.

Funkcje pola we współrzędnych krzywoliniowych cd.

Funkcje analityczne. Wykład 13. Zastosowanie rachunku residuów do rozwiązywania problemów analizy rzeczywistej. Paweł Mleczko

Wykład 17 Izolatory i przewodniki

podsumowanie (E) E l Eds 0 V jds

METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ

Oddziaływanie elektronu z materią

Elektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?

Janusz Typek TENSOR MOMENTU BEZWŁADNOŚCI

Uniwersytet Warmińsko-Mazurski w Olsztynie

cz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

Geodezja fizyczna i geodynamika

Guma Guma. Szkło Guma

lim = 0, gdzie d n oznacza najdłuższą przekątną prostokątów

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

Prawda/Fałsz. Klucz odpowiedzi. Uwaga: Akceptowane są wszystkie odpowiedzi merytorycznie poprawne i spełniające warunki zadania. Zad 1.

Podstawy elektromagnetyzmu. Wykład 1. Rachunek wektorowy

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

v = v i e i v 1 ] T v =

LXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ZAWODY II STOPNIA

i = [ 0] j = [ 1] k = [ 0]

Ruch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna

Teoria Pola Elektromagnetycznego

Pręty silnie zakrzywione 1

Czarnodziurowy Wszechświat a ziemska grawitacja

Fale elektromagnetyczne

GEOMETRIA PŁASZCZYZNY

magnetyzm ver

Potencjał pola elektrycznego

Linie sił pola elektrycznego

1 Elektrostatyka. Odp. 1 x 2 + y 2 + (z h) 2. 1 x 2 + y 2 + (z + h) 2

Wykład Pole elektryczne na powierzchniach granicznych 8.10 Gęstość energii pola elektrycznego

VI.5 Zderzenia i rozpraszanie. Przekrój czynny. Wzór Rutherforda i odkrycie jądra atomowego

KONWENCJA ZNAKOWANIA MOMENTÓW I WZÓR NA NAPRĘŻENIA

Fizyka promieniowania jonizującego. Zygmunt Szefliński

3b. ELEKTROSTATYKA. r r. 4πε. 3.4 Podstawowe pojęcia. kqq0 E =

Pędu Momentu pędu Ładunku Liczby barionowej. Przedmiot: Fizyka. Przedmiot: Fizyka. Wydział EAIiE Kierunek: Elektrotechnika.

GAL 80 zadań z liczb zespolonych

Teoria Względności. Czarne Dziury

Pęd i moment pędu. dp/dt = F p = const, gdy F = 0 (całka pędu) Jest to zasada zachowania pędu. Moment pędu cząstki P względem O.

Transkrypt:

Fika lmntana matiał dla studntów. Cęści 18 i 19. Pawo Gaussa Cęściowo pgotowan na podstawi matiałów oku akadmickigo 007/8. Agniska Kogul Litatua: J. Blinowski, J. Tlski Fika dla kanddatów na wżs uclni J. Blinowska,J.Gaj,A.Smacha,W. Zilic Fika i astonomia. Cęść II Rodiał 1 Engia potncjalna oddiałującch ładunków waża się alżnością: Qq E pot k, Qq <0 pol sił pciągania, Qq>0 pol sił odpchania Watość stuminia wktoa natężnia pola lktcngo E pchodącgo p dowolną amkniętą powichnię S jst ówna watości ładunku całkowitgo awatgo wwnąt tj powichni. Co apisujm q dla pola lktcngo Φ dla pola gawitacjngo Φ 4πGM ε Widim tu analogi, ż G odpowiada 0 1 4πε. Analogia pomięd polm lktostatcnm a gawitacjnm Pol gawitacjn Pol lktostatcn Źódło Masa M Ładunk Q Natężni pola F F γ E m q Natężni pola cntalngo GM kq γ E Siła oddiałwania dwóch Mm Qq obiktów F G F k 0 Engia potncjalna GMm E pg pol sił pciągania Qq E p k, gd Qq <0 pol sił pciągania, Qq>0 pol sił odpchania

Wpowadni óżn układ współędnch. Matiał do samodilngo opacowania p studntów. 1. Współędn bigunow Na płascźni wbiam układ katjański X,Y. Współędn bigunow punktu ( ρ, ) to odpowidnio długość jgo wktoa wodącgo ρ oa kąt międ dodatnia półosią X a wktom wodącm, tw. kąt amutaln ( 0 dla punktu na tj półosi). Zwiąk pomięd współędnmi bigunowmi a katjańskimi: ρ cos ρ sin Na poniżsm sunku anacono now współędn oa mian położnia p nialżnch postach minnch bigunowch. Uwaga! Smbol ρmoż onacać gęstość, współędną w układi bigunowm oa walcowm.. Współędn clindcn (walcow) W pstni 3-wmiaowj wbiam katjański układ X,Y,Z. Współędn clindcn punktu ( ρ,,) to odpowidnio: ρ odlgłość od osi Z, kąt międ dodatnia półosią X a utm wktoa wodącgo na płascźni 0,, tw. kąt amutaln ( 0 dla punktu na dodatnij półosi X), wkła współędna katjańska. Zwiąk pomięd współędnmi clindcnmi a katjańskimi: ρ cos ρ sin Uwaga! Dla ustalongo układ clindcn jst układm bigunowm. Wso jdnostkow w układi clindcnm

Każdj współędnj można ppisać wso. Gomtcni, wso ) ρ w punkci A jst postopadł do biou punktów tak samo odlgłch od pocątku układu współędnch co punkt A i ma wot od mnijsch do więksch watości ρ. Podobni wso ) w punkci A jst postopadł do biou punktów o takim samm kaci amutalnm co punkt A i ma wot od mnijsch do więksch watości. Analogicni stuacja wgląda któa jst podobna jak współędna katjańska. Pkład : Waź wkto wodąc punktu a pomocą wsoów w układi clindcnm. W małm psunięciu + Waźm atm i w układi clindcnm. cli + w układi katiańskim. ( ρ cos) + ( ρ sin ) + ( ρ cos + ρ cos) + ( ρ sin + ρ sin ) ( ρ cos ρ sin sin ) + ( ρ sin + ρ cos ) ( cos + sin ) + ρ( sin + cos ) ρ ρ wkto wodąc ρ + + ρ + + ρ + ρ cos + sin sin + cos ρ + + + 3. Współędn sfcn (kulist) W pstni 3-wmiaowj wbiam katjański układ X,Y,Z. Współędn sfcn punktu (,θ,) to odpowidnio: odlgłość od pocątku układu współędnch, θ kąt międ wktom wodącm punktu a dodatnią półosią Z. θ 0 dla punktów lżącch na tj półosi, tw. kąt bigunow (polan). idntcni jak w układi clindcnm, kąt międ dodatnia półosią X a utm wktoa wodącgo na płascźni 0, tw. kąt amutaln. Zwiąk pomięd współędnmi clindcnmi a katjańskimi: sin θ cos sin θ sin cosθ

Na poniżsm sunku anacono now współędn oa mian położnia p nialżnch postach minnch sfcnch. Pkład : Waź wkto wodąc punktu a pomocą wsoów w układi sfcnm. W małm psunięciu + Waźm atm i w układi sfcnm. cli + w układi katiańskim. ( sin θ cos) + ( sin θ sin ) + ( cosθ) θ wkto wodąc + + ( sin θ cos + sin θ sin + cosθ ) + ( cosθ cos + cosθ sin sin θ ) + sin θ( sin + cos ) + θ θ + sin θ θ sin θ cos + sin θ sin + cosθ cosθ cos + cosθ sin sin θ sin + cos + +

Zadania do owiąania na ćwicniach Zadani 1 Udowodnij, ż na punkt matialn o masi m umiscon wwnąt jdnoodnj powłoki sfcnj o dowolnch omiaach ni diała żadna siła. Zadani (wpowadni pojęcia stuminia) kg P cas T10 h padał pionowo dsc o natężniu j 0,1. Oblic, il wod bała m h stojąca pionowo bcka, któj poiom otwó ma powichnię S 1m. Il wod błob w bcc po tm samm dscu, gdb bcka bła pchlona tak, ż jj oś twołab kąt α pionm? Wpowadni do adania 3 (układ sfcn) Zadani 3 Oblic stumiń natężnia pola gawitacjngo pchodąc p sfę o pominiu R (ointacja na wnąt ), w śodku któj najduj się punkt matialn o masi M. Jak wnacć natężni pola gawitacjngo lub lktcngo, w ppadku, gd okład ładunków wtwaającch to pol jst smtcn oa gd ładunki najdują się na powichniach? 1. Daną powichnię, na któj najduj się masa lub ładunk nalż otocć powichnią o smtii kulistj, clindcnj lub wględm płascn. Moż nią bć powichnia kuli, walca lub postopadłościanu.. Otocnia naładowanj powichni dokonujm tak, ab pwidwan wkto pola bł w każdm punkci postopadł do powichni punktu 1. P takim wbo kąt pomięd S a E będi ówn o. 3. Stosujm pawo Gaussa q dla pola gawitacjngo Φ 4πGM dla pola lktcngo Φ ε0ε 4. Oblicam watość stuminia a pomocą watości natężnia pola i powichni Φ E S 5. Poównujm 4 oa 5 Wjaśnijm dokładnij punkt 1 owiąując poniżs adani. Zadani 4 W pustj pstni najduj się punktow źódło o natężniu E( ) a, gdi a jst 3 pwna stałą, a wktom położnia o pocątku w źódl pola. Pokaż, ż stumiń natężnia pola p amkniętą, otacającą źódło powichnię ni alż od jj kstałtu. Wskaówka: Podil pstń na ostosłup o wichołkach w źódl pola.

Zadani 5 (gęstość objętościowa ładunku) Pdstaw alżność natężnia pola lktcngo od odlgłości od śodka kuli o pominiu R, ównomini naładowanj dodatnim ładunkim Q o gęstości objętościowj ρ. Zadani 6 (gęstość powichniowa ładunku) Pdstaw alżność natężnia pola lktcngo od odlgłości od śodka kuli ównomini naładowanj powichniowo, ładunkim dodatnim o gęstości σ. Zadani 7 Dwi duż płascn umiscono ównolgl do sibi. Na jdnj nich najduj się ładunk dodatni, a na dugij ujmn o gęstości powichniowj σ. Oblic natężni pola lktcngo wwnąt i na wnąt płascn. Wpowadni do adania 7 (układ clindcn) Zadani 8 Znajdź natężni pola E w walcowm wdążniu w jdnoodni naładowanm walcu. Gęstość ładunkowa wnosi ρ. Pomini walców to odpowidnio 1 (duż- pat sunk) > R + oa.(mał) Odlgłość międ śodkami R ( ) 1 R 1