Wpływ odstępu próbkowania na dokładność estymacji charakterystyk probabilistycznych niestacjonarnych sygnałów zmodulowanych

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Wpływ odstępu próbkowania na dokładność estymacji charakterystyk probabilistycznych niestacjonarnych sygnałów zmodulowanych"

Transkrypt

1 Igo Jawoski, Zdzisław Dzyimski, Zbigniew Zakzewski Instytut Telekomunikaji, Akademia Tehnizno-Rolniza, Bydgoszz Instytut Fizyzno-Mehanizny NAN Ukainy, Lwów Wływ odstęu óbkowania na dokładność estymaji haakteystyk obabilistyznyh niestajonanyh sygnałów zmodulowanyh Pzeanalizowano właśiwośi dysketnyh estymatoów wsółzynników Fouiea watośi ozekiwanej i funkji autokoelaji niestajonanyh amlitudowo zmodulowanyh sygnałów Pzedstawiono wyniki analizy oównawzej dokładnośi iągłyh i dysketnyh estymatoów otzymanyh dla óżnyh watośi odstęu óbkowania Wowadzenie Pzy koheentnej analizie statystyznej okesowo niestajonanyh sygnałów zmodulowanyh [, ] estymatoy watośi ozekiwanej i funkji autokoelaji są oblizone na odstawie uśednienia óbek za okes koelowania T Dla estymaji amlitud składowyh hamoniznyh haakteystyk, oisująyh ih zahowanie w zasie, stosowane są zekształenia Fouiea Pzy dysketnej obóbe statystyznej ałkowe zekształenia zastęowane są odowiednimi sumami ałkowymi i wtedy zasadnizym zadaniem jest wybó odowiedniego odstęu óbkowania Wybó ten może być uzasadniony tylko na odstawie analizy haakteystyk statystyznyh odowiednih estymatoów [3] Jak wynika z zeowadzonej analizy, dysketyzaja może owodować tak zwane efekty maskowania iewszego i dugiego zędu Efekty maskowania iewszego zędu są zyzyną ojawiania się egulanyh błędów estymaji, a dugiego zwiększenie błędów fluktuayjnyh Efekty maskowania są nieobene jeżeli odstę óbkowania jest wybany zgodnie z numeami najwyższyh składowyh hamoniznyh watośi ozekiwanej i funkji autokoelaji Pzy sełnieniu tyh waunków błędy óbkowania mogą być oszaowane na odstawie oównania haakteystyk dokładnośi dysketnyh i iągłyh estymatoów, wyowadzonyh dla koheentnyh tyów sygnałów zmodulowanyh Własnośi estymatoów komonentów watośi ozekiwanej Rozważmy sygnał, któego watość ozekiwana i funkja autokoelaji okeślone są wzoami m t m m os t m sin t, s s b t, u B u B u os t B u sin t Dysketne estymatoy wsółzynników Fouiea watośi ozekiwanej mają ostaie M M mˆ mˆ nh, mˆ ˆ l mnhos l n, M n M n M M s mˆ ˆ l mnhsin l n, M M n zy tym okes koelowania T jest ówny o T M h, h - odstę óbkowania, M ewna lizba, zaś długość odinka ealizaji NT, N lizba okesów uśednienia

2 gdzie Dla estymatoa zeowego komonentu ˆm otzymujemy Emˆ m m f, m f,, Ponieważ N M, to il M e m m ms, fl, il M e f, dla wszystkih M i wtedy Emˆ m Dla estymatoa amlitudy iewszej składowej hamoniznej m mamy Emˆ m f, m m f, Funkja f M, a f M, zy, zy Jeżeli ostatni waunek jest sełniony, to Emˆ m, a to znazy, że Emˆ m, Emˆ s m s Rozważmy teaz właśiwośi waianji estymatoów Waianja zeowego komonentu ma ostać Dmˆ B B f, B f, B h B h f, B h f,, s gdzie B h B h ib h Stąd wynika, że jeśli M, to Dmˆ B B h B h f, B h f,, a dla dużyh watośi Dmˆ B B h () Waianja estymatoa amlitudy kosinusowej składowej okeśla się w nastęująy sosób Dmˆ B B B f, f, B f, f4, B f, f 4, Jeżeli 4 s B hos B hos B hsin M M M i i M M B h f, e f, e B h f, B h f, os M i i M M B h f4, e B h f 4, e f, dla, 4 i wtedy M, to

3 Dmˆ B B s B hos B hos B hsin M M M i i M M B h f, e f, e () B h f, B h f, os M B h f4, i M 4, i M e B h f e Pzy takih samyh waunkah dla waianji estymatoa amlitudy sinusowej składowej mamy Dmˆ s B B s B hos B hos B hsin M M M i i M M B h f, e f, e (3) B h f, B h f, os M B h f4, i M 4, i M e B h f e Tak wię, waunkiem nieobenośi zjawiska maskowania we wzoah na waianję estymatoów jest sełnienie nieównośi M 4 Po zaniedbaniu składowyh zawieająyh funkje f,, ównania () i (3) zybieają ostaie Dmˆ B B os os sin, (4) Dmˆ s B B s B hos B hos B hsin M M M (5) t t os t, zy tym E t m i s B h B h B h M M M Załóżmy, że analizowany sygnał ma ostać E t t u De u Wtedy os, sin D j h s D j h B jh B jh e j B jh e j (6) M M Podstawiają ównanie zeowego komonentu koelayjnego do wyażenia (), uzyskujemy D n nh Dmˆ e os n n M Wowadźmy funkje

4 Wówzas Pzedstawmy funkję S gdzie l l l n nh Sl h, e osl n n M D Dmˆ Sh, (7) h, k w ostai n il nh ilnh Sl h, e e n, ozystają ze wzou M h h h n nh e e S h, e, h h n e e otzymujemy Sl h, S il h, S il h, Dla dużyh watośi il h e S il, il h e, i wtedy h h e os lh e Sl h, h h e os lh e (8) Stosują wyażenie (6), zekształimy wzoy na waianję estymatoów amlitud kosinusowej i sinusowej składowej watośi ozekiwanej Mamy D h 4 B hos e os M M, os sin s D h B h B h e M M Po uwzględnieniu tyh ównań wyażenia (4)(5) zyjmują ostaie D Dmˆ 3 4 S h, S h,, (9) D Dmˆ s S h, () S h okeślona jest wzoem (8) zy l Funkja, Równania (7), (9)() oisują zależnośi waianji estymatoów amlitud składowyh hamoniznyh watośi ozekiwanej amlitudowo zmodulowanego sygnału od lizby óbek, odstęu óbkowania h i dekementu zanikania owiązań koelayjnyh Ozywiste jest, iż odane wzoy można stosować do oblizeń waianji, gdy jest sełniony waunek M 4, o oznaza, że h T Pzy h waianje (7) i (8)() dążą do waianji estymatoów iągłyh 5 [,] Wybó odstęu óbkowania zy obóbe statystyznej ealizaji konketnego sygnału może być wykonany na odstawie oblizeń watośi funkji (7) i (9)(), wyhodzą z douszzalnej óżniy między watośiami waianji estymatoów iągłyh i dysketnyh Pzykłady takih oblizeń odano na ys w ostai wykesów zależnośi óżni waianji estymatoów iągłyh i dysketnyh od lizby okesów uśednienia N dla óżnyh odstęów óbkowania i dekementów Ozywiste jest, że óżnia między estymatoami iągłymi a dysketnymi zwiększa się waz ze wzostem szybkośi zanikania owiązań koelayjnyh

5 DiffDEm ( N) 9 DiffDEms ( N) mˆ mˆ s DiffDEm ( N) mˆ N Rys Zależność óżni między waianjami dysketnyh i iągłyh estymatoów komonentów watośi ozekiwanej od lizby okesów uśednienia N dla i M 5, gdzie mˆ D mˆ D mˆ mˆ D mˆ D mˆ mˆ D mˆ D mˆ,, d s s d s d 8 DiffDEm ( N) 6 DiffDEms ( N) mˆ mˆ s DiffDEm ( N) 4 mˆ N Rys Zależność óżni między waianjami dysketnyh i iągłyh estymatoów komonentów watośi ozekiwanej od lizby okesów uśednienia N dla 8 i M 5, gdzie mˆ D mˆ D mˆ mˆ D mˆ D mˆ mˆ D mˆ D mˆ,, d s s d s d 3 Estymatoy komonentów koelayjnyh Waunki nieobenośi zjawiska maskowania zy estymaji komonentów koelayjnyh sygnałów są inne, niż zy estymaji komonentów watośi ozekiwanej [3] Mogą być one okeślone zy analizie obiążeń i waianji tyh estymatoów: M M ˆ ˆ ˆ,, ˆ Bo jh b nh jh Bl jh b nh, jhos l n, M M M n n M ˆ s ˆ Bl jh bnh, jhsin l n M n M Tutaj N bˆ nh, jh n j k M h n k M h mˆ n jh mˆ nh N k Dla estymatoa zeowego komonentu mamy EBˆ jh B jh B jh f, M B jh f, M N B j M h N N N B j M h f, M B j M h f, M

6 Watość zeowego komonentu jest owiązana z watośiami dugih komonentów Składowe zależąe od dugih komonentów, są ówne zeu, jeżeli f, M Ostatni waunek jest sełniony dla wszystkih M Oznaza to, że odstę óbkowania musi być wybieany zgodnie z nieównośią h T Obiążenie estymatoa wtedy jest ówne 3 N ˆ B jh B j M h N N N Bioą od uwagę wyażenie dla zeowego komonentu koelayjnego, znajdujemy ˆ D B jh ST, N, jhos j, () N M gdzie N n jhnt S T, N, jh e nn N Watość ozekiwana dugiego komonentu koelayjnego ma ostać EBˆ jh B jh f, M B jh B jh f, M 4 N n B j M h f, M N n N N B j M h B j M h f 4, M Watośi komonentu B Można tego uniknąć, wybieają takie M, któe geneuje ównania f, M, f M jh, jak widać, owiązane są z watośiami innyh komonentów 4, Równania te zawsze są sełnione, jeżeli M 4 W tym zyadku N ˆ n EB jh B jh B j M h N nn N jak też N ˆ n B jh B j M h N nn N N ˆ s n s B jh B j M h N nn N Podstawmy do wyowadzonyh ównań wyażenia na komonenty koelayjne i zsumujmy : ˆ D B jh ST, N, jhos j, N M () ˆ s D B jh ST, N, jhsin j N M (3) Obiążenia ()(3) są osylayjnie zanikająymi funkjami agumentu j Szybkość zanikania tyh osylaji jest mniejsza niż szybkość zanikania owiązań koelayjnyh Oznaza to, że istnieją takie watośi j j, dla któyh estymaja komonentów koelayjnyh o ewnej dokładnośi max względnej jest niemożliwa Watośi waianji estymatoów komonentów koelayjnyh w ogóle mogą być także istotnie zwiększone z owodu zjawiska maskowania Dla waianji estymatoa zeowego komonentu otzymujemy

7 D Bˆ jh B, jh B, jh f, B, jh f, B jh f B jh f,,,, B h, jh B h, jh f, B h, jh f,,,,, B4 h jh f4 B 4 h jh f 4 gdzie B h, jh - wsółzynniki Fouiea funkji autokoelaji nh, jh n jh nh Dla gaussowskih sygnałów,,,, b nh, m n jhb nh, m n jh W naszym zyadku b nh m n h jh b nh m n h b n j h m n h,, 4 i n M b nh, m n h, jh oesu b nh, h, jh B h, jh e (4) Jednostkowe watośi funkji f, i f 4, nieównośią M 4 W tym zyadku zy zeowe Wtedy funkje f, można usunąć wybieają M zgodnie z watośi funkji, f zawsze są nie osiadają właśiwośi ezonansowyh, a są funkjami osylayjnie malejąymi ze wzostem Jeżeli składniki, zawieająe funkje f, zaniedbamy, to waianję estymatoa komonentu zeowego można wtedy zeisać w ostai ˆ D B jh B, jh B h, jh Uwzględniają zedstawienie (4), dla waianji estymatoa dugiego kosinusowego komonentu koelayjnego otzymujemy ˆ D B jh B, jh B4, jh B 4, jh B, jh f4, f 4, B, jh f, f, f6, B, jh f, f, f 6,,,,,,, B jh f f B jh f f B h, jhos B h, jh M i i M M f, os f6, e f, e M B 4 f, os f, e f, e M 4 4 i i M M 6 h, jh

8 4 4 i i M M 4, 4, B h jh e B h jh e 4 4 i M B4 h, jh f4, os f8, e M 4 4 i M B 4 h, jh f 4, os f 8, e M 4 4 i i M M B h, jh f4, e f 4, e, f,, własnośi któyh mogą owodować zjawisko nakładania, Funkje f i osiadają wskaźniki, 4, 6, 8 Oznaza to, że waunkiem nieobenośi tego zjawiska jest sełnienie nieównośi M 8, o owoduje h T Dla dużyh watośi wtedy 9 ˆ D B jh B, jh B4, jh (5) 4 4 s 4 B h, jhos B4 h, jhos B4 h, jhsin M M M Pzy sełnieniu tyh samyh waunków dla waianji estymatoa dugiego sinusowego komonentu koelayjnego znajdujemy ˆ s D B jh B, jh B4, jh (6) 4 4 s 4 B h, jhos B4 h, jhos B4 h, jhsin M M M Dla sygnału, zmodulowanego amlitudowo, mamy [] B h 4 4, jh os os, 8 R h R j h R j h M M j (7) 4 B4 h, jh R h R jh R jh os j, 8 (8) M s 4 B4 h, jh R h R jh R jh sin j 8 (9) M Po wowadzeniu funkji j j h Sl h,, jh e osl M otzymujemy ˆ D jh 4 D B jh e os j 8 M () 4 S h, S h,, jh os j S h, S h,, jh M Pzy j ównanie () okeśla waianję estymatoa zeowego komonentu waiaji sygnału Funkje S h, i S h,, l Dla dużyh watośi j l są ówne, zatem ˆ D D B 3 4S h, S h, 4 S h,, jh i S h,, jh, o owoduje

9 ˆ D 4 4 D B jh os j S h, os j S h, 8 M M () Funkja () zawiea niezależne od j składniki, zmieniająe się okesowo względem j Jest to owodowane odowiednio haakteystykami stajonanego zybliżenia sygnału i haakteystykami, oisująymi jego właśiwośi niestajonane Stajonana i niestajonana zęść zeowego komonentu mają ostaie s ˆ D jh 4 D B jh e os j 8 M 4 S h, S h, S h, jh, S h, jh, os j, M n ˆ D jh 4 4 D B jh e os j S h, jh, S h, os j 8 M M n Stosunek wielkośi D Bˆ jh i s D Bˆ jh okeśla wływ niestajonanośi na właśiwośi s estymatoa zeowego komonentu koelayjnego Składowa D Bˆ jh zawiea funkje, zależąe od zesunięia, jak też funkje, któe ze wzostem zesunięia maleją Składowa n D Bˆ jh jest okeślona funkjami zesunięia i malejąymi waz z jego wzostem Dla zeowyh watośi j mamy s ˆ D D B S h, S h,, () n ˆ D D B S h, 4 (3) n D Bˆ Stosunek funkji (3) i (), jak widać, sełnia nieówność 5 s Pzy dużyh j D Bˆ amlituda okesowyh dgań osiada większą watość od ołowy watośi składnika stałego: s ˆ D D B jh S h, S h,, 4 n ˆ D 4 D B jh S h, os j 8 M Waianje estymatoów kosinusowego i sinusowego komonentu koelayjnego okeślone s, B jh h, któe z kolei są funkjami zeowego i dugih są komonentami, B jh h i 4, komonentów koelayjnyh sygnału Po odstawieniu do wzoów (5)(6) ównań (7)(9) uzyskujemy ˆ D j h 4 j h 4 D B jh e os j e os j 8 M M h h j j 8 4 e e os os j (4) M M 4 4 os os j, M M

10 ˆ s 4 D B jh e 4 os j 8 M 4 S h, Sh,, jh os j M 4 4 S h, Sh,, jh os j M D jh S4 h, S4 h,, jh Dla zeowyh watośi zesunięć waianje (4)(5) zybieają ostaie ˆ D D B 7 4S h, 8S h, S4 h, 4, ˆ s D D B 5 8S h, S h, 4 Dla dużyh watośi j o zaniedbaniu składników zanikająyh mamy ˆ D 4 D B jh 4 3os j S h, 8 M 4 4S h, os j S4 h,, M (6) ˆ s D 4 4 D B jh 4 os j S h, os j 8 M M 4 4S h, os j S4 h, M (7) Funkje (6)(7) zawieają składniki stałe i okesowe Ih watośi zmniejszają się dwukotnie w oównaniu z watośiami w unkie j Wyażenia(), (4)(5) oisują zależnośi waianji dysketnyh estymatoów komonentów koelayjnyh od odstęu óbkowania h, lizby óbek, jak też waianji sygnału D i dekementu zanikania owiązań koelayjnyh Oblizają waianje dla konketnyh watośi tyh aametów, możemy znaleźć takie watośi odstęu h, zmniejszenie któyh mało zwiększa same waianje, i te ostatnie osiadają watośi mało odóżniająe się od watośi waianji estymatoów iągłyh (ys 34) (5) 5 Bˆ DiffDEB( N) 9 DiffDEBs( N) Bˆ s DiffDEB ( N) 6 Bˆ N Rys 3 Zależność óżni między waianjami dysketnyh i iągłyh estymatoów komonentów koelayjnyh od lizby okesów uśednienia N dla i M 9, gdzie B ˆ ˆ ˆ D B D d B, B ˆ ˆ ˆ s D B s D d B s, B ˆ ˆ ˆ D B D d B

11 6 Bˆ 48 DiffDEB ( N) 36 DiffDEBs( N) Bˆ s DiffDEB( N) 4 Bˆ N Rys 4 Zależność óżni między waianjami dysketnyh i iągłyh estymatoów komonentów koelayjnyh od lizby okesów uśednienia N dla 8 i M 9, gdzie B ˆ ˆ ˆ D B D d B, B ˆ ˆ ˆ s D B s D d B s, B ˆ ˆ ˆ D B D d B 4 Podsumowanie Wyowadzone wzoy dla haakteystyk statystyznyh dysketnyh estymatoów wsółzynników Fouiea watośi ozekiwanej i funkji autokoelaji niestajonanyh amlitudowo zmodulowanyh sygnałów są teoetyzną odstawą dla uzasadnienia wybou watośi odstęu óbkowania zy obóbe statystyznej Stwozone oogamowanie umożliwia oblizenie haakteystyk dokładnośi estymaji w zależnośi od odstęu óbkowania i lizby óbek dla óżnyh aametów sygnałów zmodulowanyh, jak też oównania ih z haakteystykami dokładnośi estymatoów iągłyh Na tyh zasadah oaowano wskazania do wybou odstęu óbkowania w elu osiągnięia ożądanej óżniy między dokładnośią dysketnyh i iągłyh estymatoów Liteatua I Jawoski, Z Dzyimski, O Panasiuk, Z Zakzewski, Własnośi koheentnyh estymatoów haakteystyk niestajonanyh sygnałów zmodulowanyh, ajowe Symozjum Telekomunikaji ST 98, Bydgoszz, B-33, st 6-7, 998 I Jawoski, Z Zakzewski, oheentna analiza koelayjna niestajonanyh sygnałów zmodulowanyh, watalnik Elektoniki i Telekomunikaji, W-wa,, 46, z 3, ss I Jawoski, Z Dzyimski, Z Zakzewski, Dysketne estymatoy haakteystyk niestajonanyh sygnałów zmodulowanyh, ajowe Symozjum Telekomunikaji ST 99, Bydgoszz, B-3, st 8-35, 999

12 Igo Jawoski, Zdzisław Dzyimski, Zbigniew Zakzewski Instytut Telekomunikaji, Akademia Tehnizno-Rolniza, Bydgoszz Instytut Fizyzno-Mehanizny NAN Ukainy, Lwów Wływ odstęu óbkowania na dokładność estymaji haakteystyk obabilistyznyh niestajonanyh sygnałów zmodulowanyh Pzeanalizowano właśiwośi dysketnyh estymatoów wsółzynników Fouiea watośi ozekiwanej i funkji autokoelaji niestajonanyh amlitudowo zmodulowanyh sygnałów Pzedstawiono wyniki analizy oównawzej dokładnośi iągłyh i dysketnyh estymatoów otzymanyh dla óżnyh watośi odstęu óbkowania Igo Jawoski, Zdzisław Dzyimski, Zbigniew Zakzewski Institute of Teleommuniations, Univesity of Tehnology and Agiultue, Bydgoszz Physio-Mehanial Institute of NAS of Ukaine, Lviv The Influene of Disetization Inteval on Estimation Auay of Nonstationay Modulated Signals Pobabilisti Chaateistis The oeties of Fouie oeffiients disete estimates of nonstationay modulated signals mean and oelation funtion ae analyzed The esults of auay omaed analysis of ontinuous and disete estimates obtained fo diffeent disetization inteval ae given

ĆWICZENIE 5. Badanie przekaźnikowych układów sterowania

ĆWICZENIE 5. Badanie przekaźnikowych układów sterowania ĆWICZENIE 5 Badanie zekaźnikowych układów steowania 5. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest badanie zekaźnikowych układów steowania obiektem całkującoinecyjnym. Ćwiczenie dotyczy zekaźników dwu- i tójołożeniowych

Bardziej szczegółowo

Zadania otwarte. 2. Matematyka. Poziom rozszerzony Próbna Matura z OPERONEM i Gazetą Wyborczą n n. 2n n. lim 10.

Zadania otwarte.  2. Matematyka. Poziom rozszerzony Próbna Matura z OPERONEM i Gazetą Wyborczą n n. 2n n. lim 10. KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póbna Matua z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listoad 05 Zadania zamknięte Za każdą oawną odowiedź zdający otzymuje unkt. Nume Poawna odowiedź Wskazówki do ozwiązania.

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie temperatury i ciśnienia gazu z oddziaływaniem Lennarda Jonesa metodami dynamiki molekularnej

Wyznaczanie temperatury i ciśnienia gazu z oddziaływaniem Lennarda Jonesa metodami dynamiki molekularnej Pojekt n C.4. Wyznazanie tempeatuy i iśnienia gazu z oddziaływaniem Lennada Jonesa metodami dynamiki molekulanej Wpowadzenie Fizyka Rozważamy model gazu zezywistego zyli zbió atomów oddziaływująyh z sobą

Bardziej szczegółowo

II.6. Wahadło proste.

II.6. Wahadło proste. II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia

Bardziej szczegółowo

m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,

m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =, OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU

Bardziej szczegółowo

= ± Ne N - liczba całkowita.

= ± Ne N - liczba całkowita. POL LKTRYCZN W PRÓŻNI Ładunek - elementany Nieodłączna własność niektóych cząstek elementanych, [n. elektonu (-e), otonu (+e)], zejawiająca się w oddziaływaniu elektomagnetycznym tych cząstek. e =,6-9

Bardziej szczegółowo

INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA

INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NSTRKJA DO ĆWZENA Temat: Rezonans w obwodach elektycznych el ćwiczenia elem ćwiczenia jest doświadczalne spawdzenie podstawowych właściwości szeegowych i ównoległych ezonansowych obwodów elektycznych.

Bardziej szczegółowo

Studia magisterskie ENERGETYKA. Jan A. Szantyr. Wybrane zagadnienia z mechaniki płynów. Ćwiczenia 2. Wyznaczanie reakcji hydrodynamicznych I

Studia magisterskie ENERGETYKA. Jan A. Szantyr. Wybrane zagadnienia z mechaniki płynów. Ćwiczenia 2. Wyznaczanie reakcji hydrodynamicznych I Studia magisteskie ENERGETYK Jan. Szanty Wybane zagadnienia z mehaniki płynów Ćwizenia Wyznazanie eakji hydodynamiznyh I Pzykład 1 Z dyszy o śedniah =80 [mm] i d=0 [mm] wypływa woda ze śednią pędkośią

Bardziej szczegółowo

Kinematyka odwrotna:

Kinematyka odwrotna: Kinematka owotna: ozwiązanie zaania kinematki owotnej owaza ię o wznazenia maiez zekztałenia H otai H E Wznazenie tej maiez olega na znalezieni jenego bąź wztkih ozwiązań ównania: T T n n q... q gzie q...

Bardziej szczegółowo

Modelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III

Modelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA BUDOWLI 12

MECHANIKA BUDOWLI 12 Olga Koacz, Kzysztof Kawczyk, Ada Łodygowski, Michał Płotkowiak, Agnieszka Świtek, Kzysztof Tye Konsultace naukowe: of. d hab. JERZY RAKOWSKI Poznań /3 MECHANIKA BUDOWLI. DRGANIA WYMUSZONE, NIETŁUMIONE

Bardziej szczegółowo

Stan równowagi chemicznej

Stan równowagi chemicznej Stan równowagi hemiznej Równowaga hemizna to taki stan układu złożonego z roduktów i substratów dowolnej reakji odwraalnej, w którym szybkość owstawania roduktów jest równa szybkośi ih rozadu Odwraalność

Bardziej szczegółowo

Graf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie

Graf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie Gaf skieowany Gaf skieowany definiuje się jako upoządkowaną paę zbioów. Piewszy z nich zawiea wiezchołki gafu, a dugi składa się z kawędzi gafu, czyli upoządkowanych pa wiezchołków. Ruch po gafie możliwy

Bardziej szczegółowo

Modele odpowiedzi do arkusza Próbnej Matury z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony

Modele odpowiedzi do arkusza Próbnej Matury z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony Modele odpowiedzi do akusza Póbnej Matuy z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 00 W kluczu są pezentowane pzykładowe pawidłowe odpowiedzi. Należy ównież uznać odpowiedzi ucznia, jeśli są inaczej

Bardziej szczegółowo

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Chemia Poziom rozszerzony

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Chemia Poziom rozszerzony KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póbna Matua z OPERONEM Chemia Poziom ozszezony Listopad W niniejszym schemacie oceniania zadań otwatych są pezentowane pzykładowe popawne odpowiedzi. W tego typu ch należy

Bardziej szczegółowo

WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA

WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia

Bardziej szczegółowo

L(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)

L(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3) 0. Małe dgania Kótka notatka o małych dganiach wyjasniające możliwe niejasności. 0. Poszukiwanie punktów ównowagi Punkty ównowagi wyznaczone są waunkami x i = 0, ẋi = 0 ( Pochodna ta jest ówna pochodnej

Bardziej szczegółowo

Rozwiązanie zadania 1.

Rozwiązanie zadania 1. ozwiązaie zadaia. Zagadieie będziemy ozatywali w układzie, w któym stożek jest ieuhomy. a Poieważ zdezeie jest doskoale sężyste, a owiezhia stożka ieuhoma, atom gazu o zdezeiu będzie miał ędkość v skieowaą

Bardziej szczegółowo

CHARAKTERYSTYKI UŻYTKOWE I WZORCOWANIE SZEROKOPASMOWYCH MIERNIKÓW NADFIOLETU

CHARAKTERYSTYKI UŻYTKOWE I WZORCOWANIE SZEROKOPASMOWYCH MIERNIKÓW NADFIOLETU Jezy PIETRZYKOWSKI CHARAKTERYSTYKI UŻYTKOWE I WZORCOWANIE SZEROKOPASMOWYCH MIERNIKÓW NADFIOLETU STRESZCZENIE Okeślono haakteystyki użytkowe szeokopasmowyh mieników nadfioletu oaz ih klasyfikaję. Podano

Bardziej szczegółowo

Skrypt 18. Trygonometria

Skrypt 18. Trygonometria Projekt Innowayjny program nauzania matematyki dla lieów ogólnokształąyh współfinansowany ze środków Unii Europejskiej w ramah Europejskiego Funduszu Społeznego Skrypt 18 Trygonometria 1. Definije i wartośi

Bardziej szczegółowo

Ocena siły oddziaływania procesów objaśniających dla modeli przestrzennych

Ocena siły oddziaływania procesów objaśniających dla modeli przestrzennych Michał Benad Pietzak * Ocena siły oddziaływania pocesów objaśniających dla modeli pzestzennych Wstęp Ekonomiczne analizy pzestzenne są ważnym kieunkiem ozwoju ekonometii pzestzennej Wynika to z faktu,

Bardziej szczegółowo

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póbna Matua z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 0 W ni niej szym sche ma cie oce nia nia za dań otwa tych są pe zen to wa ne pzy kła do we po paw ne od po wie

Bardziej szczegółowo

FUNKCJA KWADRATOWA. Poziom podstawowy

FUNKCJA KWADRATOWA. Poziom podstawowy FUNKCJA KWADRATOWA Poziom podstawowy Zadanie ( pkt) Wykres funkji y = ax + bx+ przehodzi przez punkty: A = (, ), B= (, ), C = (,) a) Wyznaz współzynniki a, b, (6 pkt) b) Zapisz wzór funkji w postai kanoniznej

Bardziej szczegółowo

7. MODELE LUKI KRYTYCZNEJ I AKCEPTOWALNEJ

7. MODELE LUKI KRYTYCZNEJ I AKCEPTOWALNEJ Modele luki krytyznej i akeptowalnej 7 83 7. MODELE LUKI KRYYCZNEJ I AKCEPOWALNEJ 7.. Przypomnienie o różniah w obrazie statystyznym ruhu samohodowego i kolejowego Lata 9. w Polse są okresem przejśiowym

Bardziej szczegółowo

BADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA

BADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA Ćwiczenie 3 BDNIE DYNMICZNEGO TŁUMIK DRGŃ. Cel ćwiczenia yłumienie dgań układu o częsości ezonansowej za pomocą dynamicznego łumika dgań oaz wyznaczenie zakesu częsości wymuszenia, w kóym łumik skuecznie

Bardziej szczegółowo

XXX OLIMPIADA FIZYCZNA (1980/1981). Stopień I, zadanie teoretyczne T4 1

XXX OLIMPIADA FIZYCZNA (1980/1981). Stopień I, zadanie teoretyczne T4 1 XXX OLMPADA FZYCZNA (1980/1981). Stopień, zadanie teoetyczne T4 1 Źódło: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej; Waldema Gozowsi; Andzej Kotlici: Fizya w Szole, n 3, 1981.; Andzej Nadolny, Kystyna Pniewsa:

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD 11 OPTYMALIZACJA WIELOKRYTERIALNA

WYKŁAD 11 OPTYMALIZACJA WIELOKRYTERIALNA WYKŁAD OPTYMALIZACJA WIELOKYTEIALNA Wstęp. W wielu pzypadkach pzy pojektowaniu konstukcji technicznych dla okeślenia ich jakości jest niezędne wpowadzenie więcej niż jednego kyteium oceny. F ) { ( ), (

Bardziej szczegółowo

POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY KATEDRA KONSTRUKCJI I EKSPLOATACJI MASZYN

POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY KATEDRA KONSTRUKCJI I EKSPLOATACJI MASZYN POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY KATEDRA KONSTRUKCJI I EKSPLOATACJI MASZYN WYZNACZANIE CHARAKTERYSTYKI SPRĘŻYNY ŚRUBOWEJ ĆWICZENIE LABORATORYJNE NR 7 Z PODSTAW KONSTRUKCJI MASZYN Oraowali: mgr

Bardziej szczegółowo

Wykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.

Wykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii. Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to

Bardziej szczegółowo

11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO

11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO 11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie

Bardziej szczegółowo

Analiza uchybowa układów dyskretnych

Analiza uchybowa układów dyskretnych Akademia Moska w Gdyni ateda Automatyki Okętowej eoia steowania Analia uchybowa układów dysketnych Miosław omea. WPOWADZENIE Analia uchybowa eowadona w tym oacowaniu oganicona jest tylko do układów jednostkowym

Bardziej szczegółowo

Rolainformatykiwnaukach ekonomicznychispoųecznych Innowacjeiimplikacjeinterdyscyplinarne

Rolainformatykiwnaukach ekonomicznychispoųecznych Innowacjeiimplikacjeinterdyscyplinarne Rolainfomatykiwnauka ekonomiznyispoųezny Innowaeiimplikaeintedysyplinane Te Role of Infomatis in Eonomi and Soial Sienes Innovations and Intedisiplinay Impliations edaka ZBIGNIEWE.ZIELIFSKI TOM Wydawnitwo

Bardziej szczegółowo

Dobór zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometrycznego

Dobór zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometrycznego Dobó zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometycznego Wstępnym zadaniem pzy budowie modelu ekonometycznego jest okeślenie zmiennych objaśniających. Kyteium wybou powinna być meytoyczna znajomość

Bardziej szczegółowo

METEMATYCZNY MODEL OCENY

METEMATYCZNY MODEL OCENY I N S T Y T U T A N A L I Z R E I O N A L N Y C H w K i e l c a c h METEMATYCZNY MODEL OCENY EFEKTYNOŚCI NAUCZNIA NA SZCZEBLU IMNAZJALNYM I ODSTAOYM METODĄ STANDARYZACJI YNIKÓ OÓLNYCH Auto: D Bogdan Stępień

Bardziej szczegółowo

Entropia i druga zasada termodynamiki

Entropia i druga zasada termodynamiki Entroia-drga zasada- Entroia i drga zasada termodynamiki.9.6 :5: Entroia-drga zasada- Przemiana realizowana w kładzie rzedstawionym na rys. 3.7 jest równowagową rzemianą beztariową. Jest ona wię odwraalna.

Bardziej szczegółowo

Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology

Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.

Bardziej szczegółowo

29 Rozpraszanie na potencjale sferycznie symetrycznym - fale kuliste

29 Rozpraszanie na potencjale sferycznie symetrycznym - fale kuliste 9 Rozpaszanie na potencjae sfeycznie symetycznym - fae kuiste W ozdziae tym zajmiemy się ozpaszaniem na potencjae sfeycznie symettycznym V ). Da uchu o dodatniej enegii E = k /m adiane ównanie Schödingea

Bardziej szczegółowo

Krzywe stożkowe. 1 Powinowactwo prostokątne. 2 Elipsa. Niech l będzie ustaloną prostą i k ustaloną liczbą dodatnią.

Krzywe stożkowe. 1 Powinowactwo prostokątne. 2 Elipsa. Niech l będzie ustaloną prostą i k ustaloną liczbą dodatnią. Krzywe stożkowe 1 Powinowatwo prostokątne Nieh l będzie ustaloną prostą i k ustaloną lizbą dodatnią. Definija 1.1. Powinowatwem prostokątnym o osi l i stosunku k nazywamy przekształenie płaszzyzny, które

Bardziej szczegółowo

METODY OBLICZEŃ OSIADANIA DUŻYCH GRUP PALOWYCH

METODY OBLICZEŃ OSIADANIA DUŻYCH GRUP PALOWYCH METODY OBLICZEŃ OSIADANIA DUŻYCH GRUP PALOWYCH D hab. inż. Kazimiez Gwizdała, mg inż. Ieneusz Dyka Politehnika Gdańska, Wydział Inżynieii Śodowiska, Kateda Geotehniki W pojektowaniu nabzeży, pisów, teminali

Bardziej szczegółowo

Notatki z II semestru ćwiczeń z elektroniki, prowadzonych do wykładu dr. Pawła Grybosia.

Notatki z II semestru ćwiczeń z elektroniki, prowadzonych do wykładu dr. Pawła Grybosia. Notatki z II semestu ćwiczeń z elektoniki, powadzonych do wykładu d. Pawła Gybosia. Wojciech Antosiewicz Wydział Fizyki i Techniki Jądowej AGH al.mickiewicza 30 30-059 Kaków email: wojanton@wp.pl 2 listopada

Bardziej szczegółowo

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka. Poziom rozszerzony. Listopad Wskazówki do rozwiązania zadania

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka. Poziom rozszerzony. Listopad Wskazówki do rozwiązania zadania Vdemecum Mtemtyk KRYTERIA OCENIANIA OPOWIEZI Póbn Mtu z OPERONEM mtemtyk ZAKRES ROZSZERZONY VAEMECUM MATURA 06 kod wewnątz Mtemtyk Poziom ozszezony Zcznij zygotowni do mtuy już dziś Listod 0 Zdni zmknięte

Bardziej szczegółowo

Pole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne

Pole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką

Bardziej szczegółowo

ĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH

ĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH ĆWZENE 3 EZONANS W OBWODAH EEKTYZNYH el ćwiczenia: spawdzenie podstawowych właściwości szeegowego i ównoległego obwodu ezonansowego pzy wymuszeniu napięciem sinusoidalnym, zbadanie wpływu paametów obwodu

Bardziej szczegółowo

Fizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej

Fizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej Fizykochemiczne odstawy inżynieii ocesowej Wykład VI Różne metody wyznaczania ciśnienia nasycenia Wykesy temodynamiczne Równania stanu dla substancji zeczywistych Różne metody okeślania ężności ay nasyconej

Bardziej szczegółowo

KOOF Szczecin: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej. Andrzej Wysmołek Komitet Główny Olimpiady Fizycznej, IFD UW.

KOOF Szczecin:   Komitet Główny Olimpiady Fizycznej. Andrzej Wysmołek Komitet Główny Olimpiady Fizycznej, IFD UW. LVII OLIMPIADA FIZYCZNA (007/008). Stopień III, zadanie doświadczalne D Źódło: Auto: Nazwa zadania: Działy: Słowa kluczowe: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej. Andzej Wysmołek Komitet Główny Olimpiady

Bardziej szczegółowo

ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI.

ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI. Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład VII ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI. 7. Pzepływ pzez goblę z uwzględnieniem zasilania wodami infiltacyjnymi.

Bardziej szczegółowo

PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM

PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNE W CIELE STAŁYM Anaizowane są skutki pzepływu pądu pzemiennego o natężeniu I pzez pzewodnik okągły o pomieniu. Pzyęto wstępne założenia upaszcząace: - kształt pądu est sinusoidany,

Bardziej szczegółowo

ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ.

ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ. ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ. STRESZCZENIE Na bazie fizyki klasycznej znaleziono nośnik ładunku gawitacyjnego, uzyskano jedność wszystkich odzajów pól ( elektycznych,

Bardziej szczegółowo

PRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r

PRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r PRACA MOC ENERGIA Paca Pojęcie pacy używane jest zaówno w fizyce (w sposób ścisły) jak i w życiu codziennym (w sposób potoczny), jednak obie te definicje nie pokywają się Paca w sensie potocznym to każda

Bardziej szczegółowo

KOMPLEKSOWE BADANIE WSPÓŁCZYNNIKA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH LABORATORYJNĄ METODĄ POMIARU OPORÓW TARCIA

KOMPLEKSOWE BADANIE WSPÓŁCZYNNIKA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH LABORATORYJNĄ METODĄ POMIARU OPORÓW TARCIA Gónictwo i Geoinżynieia Rok 33 Zeszyt 1 29 Janusz Kaczmaek KOMPLEKSOWE BADANIE WSPÓŁCZYNNIKA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH LABORATORYJNĄ METODĄ POMIARU OPORÓW TARCIA 1 Wstę Koncecję laboatoyjnego sosobu badania

Bardziej szczegółowo

PRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA

PRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na

Bardziej szczegółowo

Laboratorium Inżynierii bioreaktorów Ćwiczenie 2: Rozkład czasu przybywania w reaktorach przepływowych

Laboratorium Inżynierii bioreaktorów Ćwiczenie 2: Rozkład czasu przybywania w reaktorach przepływowych EL Laboratorium Inżynierii bioreaktorów Ćwizenie 2: Rozkład zasu przybywania w reaktorah przepływowyh Wyznazenie rzezywistego rozkładu zasu przebywania w reaktorze mieszalnikowym metodą skokową oraz w

Bardziej szczegółowo

ZWIĄZEK FUNKCJI OMEGA Z DOMINACJĄ STOCHASTYCZNĄ

ZWIĄZEK FUNKCJI OMEGA Z DOMINACJĄ STOCHASTYCZNĄ Studia konomiczne. Zeszyty Naukowe Uniwesytetu konomicznego w Katowicach ISSN 283-86 N 237 25 Infomatyka i konometia 2 wa Michalska Uniwesytet konomiczny w Katowicach Wydział Infomatyki i Komunikacji Kateda

Bardziej szczegółowo

Własności falowe cząstek. Zasada nieoznaczoności Heisenberga.

Własności falowe cząstek. Zasada nieoznaczoności Heisenberga. Własnośi falowe ząstek. Zasada nieoznazonośi Heisenberga. Dlazego ząstka o określonej masie nie moŝe oruszać się z rędkośią równą rędkośi światła? Relatywistyzne równanie określająe energię oruszająego

Bardziej szczegółowo

Rys. 1. Ilustracja modelu. Oddziaływanie grawitacyjne naszych ciał z masą centralną opisywać będą wektory r 1

Rys. 1. Ilustracja modelu. Oddziaływanie grawitacyjne naszych ciał z masą centralną opisywać będą wektory r 1 6 FOTON 6, Wiosna 0 uchy Księżyca Jezy Ginte Uniwesytet Waszawski Postawienie zagadnienia Kiedy uczy się o uchach ciał niebieskich na pozioie I klasy liceu, oawia się najczęściej najpiew uch Ziei i innych

Bardziej szczegółowo

Zadania otwarte. 2. Matematyka. Poziom rozszerzony Próbna Matura z OPERONEM i Gazetą Wyborczą n n. 2n n. lim 10.

Zadania otwarte.  2. Matematyka. Poziom rozszerzony Próbna Matura z OPERONEM i Gazetą Wyborczą n n. 2n n. lim 10. Vdemecum Mtemtyk KRYTERIA OCENIANIA OPOWIEZI Póbn Mtu z OPERONEM mtemtyk ZAKRES ROZSZERZONY VAEMECUM MATURA 06 kod wewnątz Mtemtyk Poziom ozszezony Zcznij zygotowni do mtuy już dziś Listod 05 skle.oeon.l/mtu

Bardziej szczegółowo

Metody optymalizacji. dr inż. Paweł Zalewski Akademia Morska w Szczecinie

Metody optymalizacji. dr inż. Paweł Zalewski Akademia Morska w Szczecinie Metody optymalizacji d inż. Paweł Zalewski kademia Moska w Szczecinie Optymalizacja - definicje: Zadaniem optymalizacji jest wyznaczenie spośód dopuszczalnych ozwiązań danego polemu ozwiązania najlepszego

Bardziej szczegółowo

XXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne

XXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie współczynnika wnikania ciepła dla konwekcji swobodnej

Wyznaczanie współczynnika wnikania ciepła dla konwekcji swobodnej Kateda Silników Salinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Wyznaczanie wsółczynnika wnikania cieła dla konwekcji swobodnej - - Pojęcia odstawowe Konwekcja- zjawisko wymiany cieła między owiezchnią

Bardziej szczegółowo

dr inż. Zbigniew Szklarski

dr inż. Zbigniew Szklarski Wykład 6: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.l htt://laye.uci.agh.edu.l/z.szklaski/ negia a aca negia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele ciał.

Bardziej szczegółowo

11. 3.BRYŁY OBROTOWE. Walec bryła obrotowa powstała w wyniku obrotu prostokąta dokoła prostej zawierającej jeden z jego boków

11. 3.BRYŁY OBROTOWE. Walec bryła obrotowa powstała w wyniku obrotu prostokąta dokoła prostej zawierającej jeden z jego boków ..BRYŁY OBROTOWE Wae była obotowa powstała w wyniku obotu postokąta dokoła postej zawieająej jeden z jego boków pomień podstawy waa wysokość waa twoząa waa Pzekój osiowy waa postokąt o boka i Podstawa

Bardziej szczegółowo

O ŁĄCZENIU TRZECH RYNKÓW

O ŁĄCZENIU TRZECH RYNKÓW tudia Ekonomiczne eszyty Naukowe Uniwesytetu Ekonomicznego w Katowicach IN - N zkoła Główna Handlowa w Waszawie Kolegium Analiz Ekonomicznych Kateda Matematyki i Ekonomii Matematycznej jutkin@sghwawl O

Bardziej szczegółowo

dr inż. Zbigniew Szklarski

dr inż. Zbigniew Szklarski ykład 6: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.l htt://laye.uci.agh.edu.l/z.szklaski/ negia a aca negia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele ciał.

Bardziej szczegółowo

8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI

8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,

Bardziej szczegółowo

Zastosowanie algorytmu Euklidesa

Zastosowanie algorytmu Euklidesa Zatoowanie algoytmu Euklidea Pzelewanie wody Dyonujez dwoma czeakami o ojemnościach 4 i 6 litów, utym ojemnikiem o nieoganiczonej objętości i nieoganiczoną ilością wody Podaj oób naełnienia ojemnika 14

Bardziej szczegółowo

MATEMATYKA POZIOM ROZSZERZONY

MATEMATYKA POZIOM ROZSZERZONY EGZAMIN MATURALNY W ROKU SZKOLNYM 06/07 FORMUŁA OD 05 ( NOWA MATURA ) MATEMATYKA POZIOM ROZSZERZONY ZASADY OCENIANIA ROZWIĄZAŃ ZADAŃ ARKUSZ MMA-P CZERWIEC 07 Kluz punktowania zadań zamkniętyh Numer zadania

Bardziej szczegółowo

40. Międzynarodowa Olimpiada Fizyczna Meksyk, lipca 2009 r. ZADANIE TEORETYCZNE 3 DLACZEGO GWIAZDY SĄ TAK DUŻE?

40. Międzynarodowa Olimpiada Fizyczna Meksyk, lipca 2009 r. ZADANIE TEORETYCZNE 3 DLACZEGO GWIAZDY SĄ TAK DUŻE? 40. Międzynaodowa Olimpiada Fizyzna Mksyk, 1-19 lipa 009. ZADANIE TEORETYCZNE 3 DLACZEGO GWIAZDY SĄ TAK DUŻE? Gwiazdy są kulami goągo gazu. Większość z nih świi poniważ w ih ntalnyh zęśiah zahodzi akja

Bardziej szczegółowo

KATEDRA FIZYKOCHEMII I TECHNOLOGII POLIMERÓW LABORATORIUM Z FIZYKI. Wyznaczanie bezwzględnego współczynnika lepkości cieczy metodą Stokesa.

KATEDRA FIZYKOCHEMII I TECHNOLOGII POLIMERÓW LABORATORIUM Z FIZYKI. Wyznaczanie bezwzględnego współczynnika lepkości cieczy metodą Stokesa. POLITECHNIKA ŚLĄSKA WYDZIAŁ CHEMICZNY KATEDRA FIZYKOCHEMII I TECHNOLOGII POLIMERÓW LABORATORIUM Z FIZYKI Wyznaczanie bezwzględnego wsółczynnika lekości cieczy metodą Stokesa. 1. Wowadzenie Płyny zeczywiste

Bardziej szczegółowo

Inżynieria bioreaktorów - Rozkład czasu przybywania w reaktorach (2018/2019)

Inżynieria bioreaktorów - Rozkład czasu przybywania w reaktorach (2018/2019) Inżynieria bioreaktorów - Rozkład zasu przybywania w reaktorah (218/219) CEL Wyznazenie rzezywistego rozkładu zasu przebywania w reaktorze mieszalnikowym metodą skokową i w dwóh reaktorah rurowyh metodą

Bardziej szczegółowo

WSPÓŁ CZYNNIK BEZPIECZEŃ STWA ZMĘ CZENIOWEGO WAŁ ÓW PRZY LOSOWYM ZGINANIU I SKRĘ CANIU

WSPÓŁ CZYNNIK BEZPIECZEŃ STWA ZMĘ CZENIOWEGO WAŁ ÓW PRZY LOSOWYM ZGINANIU I SKRĘ CANIU SYTY NAUKOW AKADMII MARYNARKI WOJNNJ ROK LII NR (8 0 Janusz Kolenda Akademia Maynaki Wojennej WSPÓŁ CYNNIK BPICŃ STWA MĘ CNIOWGO WAŁ ÓW PRY LOSOWYM GINANIU I SKRĘ CANIU STRSCNI Atykuł dotyczy bezieczeństwa

Bardziej szczegółowo

9. PLANIMETRIA. Cięciwa okręgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okręgu

9. PLANIMETRIA. Cięciwa okręgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okręgu 9. PLANIMETIA 9.. Okąg i koło ) Odinki w okęgu i kole S Cięiw okęgu (koł) odinek łąząy dw dowolne punkty okęgu d S Śedni okęgu (koł) odinek łąząy dw dowolne punkty okęgu pzeodząy pzez śodek okęgu (koł)

Bardziej szczegółowo

Energia kinetyczna i praca. Energia potencjalna

Energia kinetyczna i praca. Energia potencjalna negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut

Bardziej szczegółowo

Wykład 1. Elementy rachunku prawdopodobieństwa. Przestrzeń probabilistyczna.

Wykład 1. Elementy rachunku prawdopodobieństwa. Przestrzeń probabilistyczna. Podstawowe pojęcia. Wykład Elementy achunku pawdopodobieństwa. Pzestzeń pobabilistyczna. Doświadczenie losowe-doświadczenie (zjawisko, któego wyniku nie możemy pzewidzieć. Pojęcie piewotne achunku pawdopodobieństwa

Bardziej szczegółowo

BRYŁA SZTYWNA. Umowy. Aby uprościć rozważania w tym dziale będziemy przyjmować następujące umowy:

BRYŁA SZTYWNA. Umowy. Aby uprościć rozważania w tym dziale będziemy przyjmować następujące umowy: Niektóe powody aby poznać ten dział: BRYŁA SZTYWNA stanowi dobe uzupełnienie mechaniki punktu mateialnego, opisuje wiele sytuacji z życia codziennego, ma wiele powiązań z innymi działami fizyki (temodynamika,

Bardziej szczegółowo

Ą ń ń ć Ę Ę ć ć ń ń Ż ń ń Ą Ą ń Ż Ń Ż ć Ą ń ŚĆ ć Ę Ę Ą ń Ś ń ć Ę Ą ń Ę ń ń ń ń ć ń ń Ś Ź ń ć ć ń ć ń Ś Ż Ę Ń ń ń ń ń ń ć Ń Ę Ę Ę Ę Ę ńń ź ĄĘ Ę ź ń Ąń Ę Ę Ę Ź Ę Ę Ą Ś Ę Ę ć Ś Ą Ń ć ń ń ć Ś ć Ń Ó ń ń ć

Bardziej szczegółowo

PLAN WYKŁADU. Opis powietrza zawierającego parę wodną w stanie nasyconym oraz wodę. Entalpia Energia wewnętrzna Entropia 1 /23

PLAN WYKŁADU. Opis powietrza zawierającego parę wodną w stanie nasyconym oraz wodę. Entalpia Energia wewnętrzna Entropia 1 /23 PAN WYKŁADU Ois owietza zawieająego aę woną w stanie nasyony oaz woę Entaia Enegia wewnętzna Entoia 1 /23 Poęzniki Saby, Cate 5 C&W, Cate 4 R&Y, Cate 2 2 /23 Paa wona w atosfeze Da teeatu i iśnień sotykany

Bardziej szczegółowo

CHARAKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁASKICH

CHARAKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁASKICH Politecnika Rzeszowska Wydział Budowy Maszyn i Lotnictwa Kateda Samolotów i Silników Lotniczyc Pomoce dydaktyczne Wytzymałość Mateiałów CHRKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁSKICH Łukasz Święc Rzeszów, 18

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie 362. Wyznaczanie ogniskowej soczewek metodą Bessela i pomiar promieni krzywizny za pomocą sferometru. Odległość przedmiotu od ekranu, [m] l

Ćwiczenie 362. Wyznaczanie ogniskowej soczewek metodą Bessela i pomiar promieni krzywizny za pomocą sferometru. Odległość przedmiotu od ekranu, [m] l Nazwisko Data Nr na liśie Imię Wydział Ćwizenie 36 Dzień tyg Godzina Wyznazanie ogniskowej sozewek metodą Bessela i pomiar promieni krzywizny za pomoą serometr I Wyznazanie ogniskowej sozewki skpiająej

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie współczynnika sztywności drutu metodą dynamiczną.

Wyznaczanie współczynnika sztywności drutu metodą dynamiczną. Ćwiczenie M- Wyznaczanie współczynnika sztywności dutu metodą dynamiczną.. Ce ćwiczenia: pomia współczynnika sztywności da stai metodą dgań skętnych.. Pzyządy: dwa kążki metaowe, statyw, dut staowy, stope,

Bardziej szczegółowo

DODATEK 6. Pole elektryczne nieskończenie długiego walca z równomiernie rozłożonym w nim ładunkiem objętościowym. Φ = = = = = π

DODATEK 6. Pole elektryczne nieskończenie długiego walca z równomiernie rozłożonym w nim ładunkiem objętościowym. Φ = = = = = π DODATEK 6 Pole elektycne nieskońcenie długiego walca ównomienie ołożonym w nim ładunkiem objętościowym Nieskońcenie długi walec o pomieniu jest ównomienie naładowany ładunkiem objętościowym o stałej gęstości

Bardziej szczegółowo

WSKAŹNIKOWA OCENA REGENERATU. T. BOGACZ 1, Z. GÓRNY 2 PPU Metalodlew S.A. Kraków Ujastek 1 Instytut Odlewnictwa Kraków Zakopiańska 73

WSKAŹNIKOWA OCENA REGENERATU. T. BOGACZ 1, Z. GÓRNY 2 PPU Metalodlew S.A. Kraków Ujastek 1 Instytut Odlewnictwa Kraków Zakopiańska 73 6/9 Arhives of Foundry, Year 23, Volume 3, 9 Arhiwum Odlewnitwa, Rok 23, Roznik 3, Nr 9 PAN Katowie PL ISSN 642-538 WSKAŹNIKOWA OCENA REGENERAU. BOGACZ, Z. GÓRNY 2 PPU Metalodlew S.A. Kraków Ujastek Instytut

Bardziej szczegółowo

NOŚNOŚĆ FUNDAMENTU BEZPOŚREDNIEGO WEDŁUG EUROKODU 7

NOŚNOŚĆ FUNDAMENTU BEZPOŚREDNIEGO WEDŁUG EUROKODU 7 Geotehnizne zagadnienia realizaji budowli drogowyh projekt, dr inż. Ireneusz Dyka Kierunek studiów: Budownitwo, studia I stopnia Rok IV, sem.vii 19 NOŚNOŚĆ FUNDAMENTU BEZPOŚREDNIEGO WEDŁUG EUROKODU 7 Według

Bardziej szczegółowo

Prawo Gaussa. Potencjał elektryczny.

Prawo Gaussa. Potencjał elektryczny. Pawo Gaussa. Potencjał elektyczny. Wykład 3 Wocław Univesity of Technology 7-3- Inne spojzenie na pawo Coulomba Pawo Gaussa, moŝna uŝyć do uwzględnienia szczególnej symetii w ozwaŝanym zagadnieniu. Dla

Bardziej szczegółowo

SIECI NEURONOWE RADIALNE W ESTYMACJI ZMIENNYCH STANU NIELINIOWEGO UKŁADU DWUMASOWEGO

SIECI NEURONOWE RADIALNE W ESTYMACJI ZMIENNYCH STANU NIELINIOWEGO UKŁADU DWUMASOWEGO Prae Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektryznyh Nr 60 Politehniki Wroławskiej Nr 60 Studia i Materiały Nr 7 007 Marin KAMIŃSKI *, Teresa ORŁOWSKA-KOWALSKA * Siei neuronowe radialne, estymatory

Bardziej szczegółowo

Definicja szybkości reakcji

Definicja szybkości reakcji Definija szybkośi reakji Szybkość reakji definiuje się jako stosunek zmiany stężenia substratów lub produktów reakji do zasu potrzebnego do zajśia tej zmiany. v zas zmiana stężenia potrzebny do zajśia

Bardziej szczegółowo

ZADANIA Z CHEMII Efekty energetyczne reakcji chemicznej - prawo Kirchhoffa

ZADANIA Z CHEMII Efekty energetyczne reakcji chemicznej - prawo Kirchhoffa ZADANIA Z HEII Efekty energetyzne reakji hemiznej - rawo Kirhhoffa. Prawo Kirhhoffa Różnizkują względem temeratury wyrażenie, ilustrująe rawo Hessa: Otrzymuje się: U= n r,i U tw,r,i n s,i U tw,s,i () d(

Bardziej szczegółowo

4. WYZNACZANIE PARAMETRÓW HYDRAULICZNYCH STUDNI

4. WYZNACZANIE PARAMETRÓW HYDRAULICZNYCH STUDNI 4. WYZNACZANIE PARAMETRÓW HYDRAULICZNYCH STUDNI Na wielkość depresji zwieriadła wody w pompowanej studni wpływ mają zjawiska hydraulizne wywołane przepływem laminarnym, występująym w ujętej warstwie wodonośnej

Bardziej szczegółowo

SYNTEZA I WŁAŚCIWOŚCI PIEZOELEKTRYCZNE CERAMIKI TYPU PZT OTRZYMYWANEJ METODĄ ZOLOWO-ŻELOWĄ

SYNTEZA I WŁAŚCIWOŚCI PIEZOELEKTRYCZNE CERAMIKI TYPU PZT OTRZYMYWANEJ METODĄ ZOLOWO-ŻELOWĄ SYNTZA I WŁAŚCIWOŚCI PIZOLKTRYCZN CRAMIKI TYPU PZT OTRZYMYWANJ MTODĄ ZOLOWO-ŻLOWĄ JAN ILCZUK, ALDONA ZARYCKA, MARK CZRWIC Uniwesytet Śląski w Katowicach, Wydział Infomatyki i Nauki o Mateiałach, Kateda

Bardziej szczegółowo

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póbna Matua z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad W niniejszym schemacie oceniania zadań otwatych są pezentowane pzykładowe popawne odpowiedzi. W tego typu ch należy

Bardziej szczegółowo

należą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło

należą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło 07 0 Opacował: mg inż. Macin Wieczoek www.mawie.net.pl. Elementy ezystancyjne. należą do gupy odbioników enegii elektycznej idealne elementy ezystancyjne pzekształcają enegię pądu elektycznego w ciepło.

Bardziej szczegółowo

1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.

1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym. Wykład 3. Zasada zachowania momentu pędu. Dynamika punktu mateialnego i były sztywnej. Ruch obotowy i postępowy Większość ciał w pzyodzie to nie punkty mateialne ale ozciągłe ciała sztywne tj. obiekty,

Bardziej szczegółowo

KOMPUTEROWO WSPOMAGANA ANALIZA KINEMATYKI MECHANIZMU DŹWIGNIOWEGO

KOMPUTEROWO WSPOMAGANA ANALIZA KINEMATYKI MECHANIZMU DŹWIGNIOWEGO XIX Międzynaodowa Szkoła Komputeowego Wspomagania Pojektowania, Wytwazania i Eksploatacji D hab. inż. Józef DREWNIAK, pof. ATH Paulina GARLICKA Akademia Techniczno-Humanistyczna w Bielsku-Białej DOI: 10.17814/mechanik.2015.7.226

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym

Wyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym 1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci

Bardziej szczegółowo

II.3 Rozszczepienie subtelne. Poprawka relatywistyczna Sommerfelda

II.3 Rozszczepienie subtelne. Poprawka relatywistyczna Sommerfelda . akad. 004/005 II.3 Rozszczepienie subtelne. Popawka elatywistyczna Sommefelda Jan Kólikowski Fizyka IVBC . akad. 004/005 II.3. Mechanizmy fizyczne odpowiedzialne za ozszczepienie subtelne Istnieją dwie

Bardziej szczegółowo

PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI

PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI ODPOWIEDZI DO ARKUSZA ROZSZERZONEGO Zadanie ( pkt) A Zadanie ( pkt) C Zadanie ( pkt) A, bo sinα + cosα sinα + cosα cos sinα sin cosα + π π + π sin α π A więc musi

Bardziej szczegółowo

Wykład 15. Reinhard Kulessa 1

Wykład 15. Reinhard Kulessa 1 Wykład 5 9.8 Najpostsze obwody elektyczne A. Dzielnik napięcia. B. Mostek Wheatstone a C. Kompensacyjna metoda pomiau siły elektomotoycznej D. Posty układ C. Pąd elektyczny w cieczach. Dysocjacja elektolityczna.

Bardziej szczegółowo

Rama płaska metoda elementów skończonych.

Rama płaska metoda elementów skończonych. Pzyład. Rama płasa metoda elementów sończonych. M p l A, EJ P p l A, EJ l A, EJ l l,5 l. Dysetyzacja Podział na elementy i węzły x st. sw. M 5 P Z X, M, V, H 7, M, H Y, V Element amy płasiej węzły, x stopni

Bardziej szczegółowo

Komputerowa symulacja doświadczenia Rutherforda (rozpraszanie cząstki klasycznej na potencjale centralnym

Komputerowa symulacja doświadczenia Rutherforda (rozpraszanie cząstki klasycznej na potencjale centralnym Pojekt n C.8. Koputeowa syulacja doświadczenia Ruthefoda (ozpaszanie cząstki klasycznej na potencjale centalny (na podstawie S.. Koonin "Intoduction to Coputational Physics") Wpowadzenie Cząstka o asie

Bardziej szczegółowo

LABORATORIUM ELEKTRONIKI

LABORATORIUM ELEKTRONIKI LABOATOIUM ELEKTONIKI ĆWICENIE 2 DIODY STABILIACYJNE K A T E D A S Y S T E M Ó W M I K O E L E K T O N I C N Y C H 21 CEL ĆWICENIA Celem ćwiczenia jest paktyczne zapoznanie się z chaakteystykami statycznymi

Bardziej szczegółowo

LIST EMISYJNY nr 3 /2014 Ministra Finansów

LIST EMISYJNY nr 3 /2014 Ministra Finansów LIST EMISYJNY n /0 Minista Finansów z dnia stycznia 0. w spawie emisji kótkookesowych oszczędnościowych obligacji skabowych o opocentowaniu stałym ofeowanych w sieci spzedaży detalicznej Na podstawie at.

Bardziej szczegółowo