3. Struktura pasmowa

Podobne dokumenty
3. Struktura pasmowa

1. Struktura pasmowa from bonds to bands

2. Elektrony i dziury w półprzewodnikach

2. Elektrony i dziury w półprzewodnikach

Przejścia międzypasmowe

Wykład 2: Atom wodoru

Repeta z wykładu nr 3. Detekcja światła. Struktura krystaliczna. Plan na dzisiaj

Wykład VI. Teoria pasmowa ciał stałych

GAZ ELEKTRONÓW SWOBODNYCH POWYŻEJ ZERA BEZWZGLĘDNEGO.

Wykład III. Teoria pasmowa ciał stałych

Proste struktury krystaliczne

Teoria pasmowa ciał stałych

Krawędź absorpcji podstawowej

RÓWNANIE SCHRÖDINGERA NIEZALEŻNE OD CZASU

Zad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji.

półprzewodniki Plan na dzisiaj Optyka nanostruktur Struktura krystaliczna Dygresja Sebastian Maćkowski

4. Statystyka elektronów i dziur

Funkcja rozkładu Fermiego-Diraca w różnych temperaturach

Przejścia kwantowe w półprzewodnikach (kryształach)

Absorpcja związana z defektami kryształu

Struktura energetyczna ciał stałych. Fizyka II dla EiT oraz E, lato

Ekscytony Wanniera Motta

Eikonał Optyczny.doc Strona 1 z 6. Eikonał Optyczny

Domieszki w półprzewodnikach

Półprzewodniki (ang. semiconductors).

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?

Domieszki w półprzewodnikach

4. Statystyka elektronów i dziur

Przykłady procesów nieodwracalnych: wyrównywanie się temperatur, gęstości i różnicy potencjałów.

Normalizacja funkcji falowej

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

Półprzewodniki (ang. semiconductors).

Dr inż. Zbigniew Szklarski

Oddziaływanie atomu z kwantowym polem E-M: C.D.

Półprzewodniki samoistne. Struktura krystaliczna

Teoria pasmowa. Anna Pietnoczka

Nanostruktury i nanotechnologie

Rozszczepienie poziomów atomowych

Dr inż. Zbigniew Szklarski

Struktura energetyczna ciał stałych-cd. Fizyka II dla Elektroniki, lato

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?

Atom wodoru i jony wodoropodobne

TEORIA PASMOWA CIAŁ STAŁYCH

Podstawy Akustyki. Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: Fale akustyczne w powietrzu Efekt Dopplera.

VI.5 Zderzenia i rozpraszanie. Przekrój czynny. Wzór Rutherforda i odkrycie jądra atomowego

METODA CIASNEGO (silnego) WIĄZANIA (TB)

Obserwacje świadczące o dyskretyzacji widm energii w strukturach niskowymiarowych

Bezpłatny Internet dla mieszkańców Radomia zagrożonych wykluczeniem cyfrowym

Zaświadczenie. Nr 41/CB/2012. Niniejszym zaświadczam, iŝ Pan/Pani

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 26, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Rozwiązania zadań z podstaw fizyki kwantowej

Podstawy chemii obliczeniowej

Pasmowa teoria przewodnictwa. Anna Pietnoczka

Fizyka 12. Janusz Andrzejewski

Nośniki swobodne w półprzewodnikach

POLE ELEKTROSTATYCZNE W PRÓŻNI - CD. Dipol charakteryzuje się przez podanie jego dipolowego momentu elektrycznego p (5.1)

STRUKTURA PASMOWA CIAŁ STAŁYCH

Dr inż. Zbigniew Szklarski

Dr inż. Zbigniew Szklarski

na dnie (lub w szczycie) pasma pasmo jest paraboliczne, ale masa wyznaczona z krzywizny niekoniecznie = m 0

Aerodynamika I Efekty lepkie w przepływach ściśliwych.

Dodatkowe zagadnienia (dla zainteresowanych)

GaSb, GaAs, GaP. Joanna Mieczkowska Semestr VII

Teoria Względności. Czarne Dziury

FALE MATERII. De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 1924 wysunął hipotezę, że

Metody optyczne w badaniach półprzewodników Przykładami różnymi zilustrowane. Piotr Perlin Instytut Wysokich Ciśnień PAN

III. EFEKT COMPTONA (1923)

SPM Scanning Probe Microscopy Mikroskopia skanującej sondy STM Scanning Tunneling Microscopy Skaningowa mikroskopia tunelowa AFM Atomic Force

Relacje pomiędzy strukturą, symetrią i widmem energetycznym kryształów w ramach koncepcji elementarnych pasm energetycznych

Układ okresowy. Przewidywania teorii kwantowej

Elektryczne własności ciał stałych

Mechanika Kwantowa. Maciej J. Mrowiński. 24 grudnia Funkcja falowa opisująca stan pewnej cząstki ma następującą postać: 2 x 2 )

IX. MECHANIKA (FIZYKA) KWANTOWA

FIZYKA-egzamin opracowanie pozostałych pytań

Elektrodynamika Część 10 Promieniowanie Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Przyrządy półprzewodnikowe

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Teorie wiązania chemicznego i podstawowe zasady mechaniki kwantowej Zjawiska, które zapowiadały nadejście nowej ery w fizyce i przybliżały

m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,

θ = 0 lub = = g l dw dt Przykłady drgań: Wahadło matematyczne (małe wychylenia): Inaczej: m l(1-cosθ) Drgania i fale II rok Fizyki BC

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 10 7.XII Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

PÓŁPRZEWODNIKI W ELEKTRONICE. Powszechnie uważa się, że współczesna elektronika jest elektroniką półprzewodnikową.

Spis treści 1. Macierze, wyznaczniki, równania liniowe 2 2. Geometria analityczna 7 3. Granice, pochodne funkcji i ich zastosowania 10 4.

Diody i tranzystory. - prostownicze, stabilizacyjne (Zenera), fotodiody, elektroluminescencyjne, pojemnościowe (warikapy)

Struktura elektronowa czasteczek. przybliżenie Borna-Oppenheimera. równania Schrödingera dla elektronów przy ustalonym po lożeniu jader

Modele kp wprowadzenie

Zadania z mechaniki kwantowej

Elementy mechaniki kwantowej. Mechanika kwantowa co to jest? Funkcja falowa Równanie Schrödingera

Leonard Sosnowski

Mechanika klasyczna zasada zachowania energii. W obszarze I cząstka biegnie z prędkością v I, Cząstka przechodzi z obszaru I do II.

Chemia ogólna - część I: Atomy i cząsteczki

13.1 Układy helopodobne (trójcząstkowe układy dwuelektronowe)

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

Układ okresowy. Przewidywania teorii kwantowej

Równanie Schrödingera

Podstawy Akustyki. Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: Fale akustyczne w powietrzu Efekt Dopplera

S T R U K T U R Y J E D N O W Y M I A R O W E. W Ł A S N O Ś C I. P R Z Y K Ł A D Y. JOANNA MIECZKOWSKA FIZYKA STOSOWANA

Przewodność elektryczna ciał stałych. Elektryczne własności ciał stałych Izolatory, metale i półprzewodniki

Model elektronów swobodnych w metalu

gęstością prawdopodobieństwa

Transkrypt:

3. Stutua pasmowa Funcja Blocha Quasi-pęd, sić odwotna Pzybliżni pawi swobodngo ltonu Dziua w paśmi walncyjnym Masa ftywna Stutua pasmowa (), pzyłady Półpzwodnii miszan

lton w ysztal sfomułowani poblmu ĤΨ Ψ pzybliżni adiabatyczn Hˆ Hˆ Hˆ j Ψ Hˆ Ψ pzybliżni jdnoltonow: U()U ff () U( ) potncjał piodyczny U( R) ; R n a n b n 3 c

3 Potncjał piodyczny, funcja Blocha i () u Ψ ) Ψ(R Ψ() U(R U() Ψ UΨ Ψ m h ) Funcja Blocha funcja falowa opisująca lton w polu piodycznym, wto ośla stan ltonu - wto quasi-falowy odpowiada quasi-pędowi ltonu p h u () u (R) Wauni bzgow Bona -Kamana 3 3 3 L n L n L n L z L y L x z y x z y x π π π Ψ Ψ,, ),, ( ),, (

Funcja Blocha - pzyłady 4

Sić odwotna a xa 3 a 3 xa a * π,a * π,a 3* π V V V 0 a [a xa o 3 ] objtośc omói lm. o a xa V o wymia: a* π a symtia tanslacyjna: i a* fizyczni ównoważn I stfa Billouin a obsza wtoa oganiczony do wszystich fizyczni ównoważnych watości Dla sici gulanj: π π < x, y,z < a a Objętość I stfy Billouin a (π) 3 /V o 5

I stfa Billouina ubiczna cntowana powizchniowo ubiczna cntowana objętościowo

Pawi swobodny lton. 5. lton swobodny () h m. 6. lton w piodycznym słabym polu: () (π/a) obsza zabonionych ngii na ganicy stf Billouin a 3. 4. 7. 7

Stutua pasmowa w pzybliżniu pawi swobodngo ltonu 8

Funcj falow ltonu w modlu pawi swobodngo ltonu

Pawi swobodny lton cd. dolna awędź pasma góna awędź pasma dzni atomow Ψ ikx / ikx / Ψ Kπ/a ikx / ikx / 0

Modl Koniga-Pnnya (słabo związany lton) U o i b 0 ta, ż U o b const 0 b Ψ a 0 < < < < Ψ U Ψ m Ψ Ψ m o h h ikx o x x ix ix x U x h m U B A h m B A ) ( ) ( ) (,, Ψ Ψ Ψ κ κ κ

Modl Koniga-Pnny a - ozwiązania jśli U o i b 0 ta, ż U o b const waun na dozwolon poziomy ngtyczn sin a P a ma P h cos a cos Ka bu o P3

Mtoda silngo wiązania LCAO (lina combination of atomic obitals) dla obitali typu s A B pzywani się f. sąsidnich atomów ogólni: Ψ,Ψ,Ψ,Ψ ombinacja obitali s i p x,p y,p z ( w.d) 3

Stutua pasmowa () ()(-) ()(πn/a) () (0)... w pobliżu minimów (masimów) pasma paaboliczn 0 () po zduowaniu do I stfy Billouin a pzybliżni paaboliczn m* h const masa ftywna 4

lton swobodny a lton w ysztal lton swobodny () dω d h p m d h d h m v m g lton w ysztal m m* masa ftywna ltonu () dω d h p m * d vg h d m h m * * 5

Pzwa posta i pzwa sośna pzwa posta GaAs, CdS, CdS, ZnS, InSb, HgT, GaN pzwa sośna Si, G, GaP, AlAs 6

ltony i dziuy gnacja tmiczna pay lton-dziua - F CB VB CB CB VB CB VB VB

8 Dziua w pasmi walncyjnym * * h v h c m m h h h - v h - v m h * -m v * N i i N i i v v v N i i N i i

9 Masa ftywna cd Tnso odwotności masy ftywnj z y z y z z y y x y z x y x x 3 0 0 0 0 0 0 m m m m / / / * o i h i o o m... - ( ) ( () o ) Dynamia ltonu: F zw dt dv m dt d dt p d h *

Powizchni izongtyczn () -( o ) const Pasma sfyczn: m m m 3 (InSb, ZnS, CdS) v ( ) c h m * () lipsoidaln powizchni () const lipsoidy obotow (p. pzw. G,Si) c ( o x ) m ( t * o y ) (o3 z) m * l Si masa podłużna m l * m t * masa popzczna dla Si m l * 0.98 m ; m t *0.9m 0

Stutua pasmowa zmu g punt Γ (000) punt X i (00) punt L - i Λ () ngia [V] pasmo walncyjn Si zduowany wto falowy pasmo pzwodnictwa 6 minimów 00 0.8 max

Stutua pasmowa asnu galu pasmo walncyjn () pofałdowan powizchni ulist 4 ( ) ( 0) ( A ± B C ( x y y z z x m o m *0.45m o m *0.08m o m 3 *0.54m o )) GaAs pasmo pzwodnictwa minimum główn 0 i minima boczn

wzost ozszczpinia homopolango wzost ozszczpinia chmiczngo

Paamty stutuy pasmowj

Masy ftywn gęstości stanów i pzwodnictwa m,dos m,cond dla Si dla Si

Półpzwodnii miszan Hg -x Cd x T 7

Półpzwodnii miszan Al x Ga -x As GaAs Al 0.5 Ga 0.5 As AlAs 8

spymntaln badani stutuy pasmowj sptosopia fotomisjyjna 9