TEORIA PASMOWA CIAŁ STAŁYCH

Transkrypt

1 TEORIA PASMOWA CIAŁ STAŁYCH Skolektywizowane elektrony w metalu Weźmy pod uwagę pewną ilość atomów jakiegoś metalu, np. sodu. Pojedynczy atom sodu zawiera 11 elektronów o konfiguracji 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1 W warunkach, gdy r a, poziomy energetyczne elektronów i przestrzenny rozkład gęstości prawdopodobieństwa obserwacji są takie same jak w całkowicie izolowanych atomach. Schemat energetyczny dla atomów sodu znajdujących się w odległościach znacznie większych od stałej sieci. Teoria pasmowa ciał stałych 1

2 Skolektywizowane elektrony w metalu, cd. W warunkach, gdy r a, w przypadku elektronów położonych blisko jądra, poziomy energetyczne elektronów i przestrzenny rozkład gęstości prawdopodobieństwa obserwacji są praktycznie takie same jak w izolowanych atomach. Dla elektronów położonych na zewnętrznych powłokach poszczególne poziomy energetyczne przechodzą w pasma. Ponadto, ze względu na obniżenie barier potencjału pomiędzy sąsiednimi atomami, elektrony o najwyższych energiach uzyskują możliwość swobodnego poruszania się w całej objętości kryształu. Schemat energetyczny dla atomów sodu znajdujących się w odległościach rzędu stałej sieci. Teoria pasmowa ciał stałych 2

3 Opis teoretyczny pasmowego charakteru widma energetycznego elektronów w metalu W teorii ciała stałego, podobnie jak w teorii atomu, zasadniczym zadaniem jest określenie widma energetycznego i stanów stacjonarnych skolektywizowanych elektronów w krysztale. Ponieważ zagadnienie to jest bardzo złożone, dla uproszczenia rachunków stosuje się szereg przybliżeń: - Przybliżenie adiabatyczne. - Przybliżenie jednoelektronowe. - Przybliżenie silnie związanych elektronów. - Przybliżenie elektronów swobodnych. - Przybliżenie słabo związanych elektronów. Rozwiązania stacjonarnego równania Schrödingera, otrzymane z uwzględnieniem tych przybliżeń pokazują, że widmo energetyczne kryształu charakteryzują pasma energii dozwolonych o skończonej szerokości. Dla uzyskania informacji ilościowych w wielu przypadkach niezbędne są obliczenia numeryczne. Teoria pasmowa ciał stałych 3

4 Przybliżenie adiabatyczne Masa jąder jest znacznie większa od masy elektronów. Dlatego jądra poruszają się znacznie wolniej. Kryształ może być traktowany jako składający się z dwóch niezależnych podukładów: - Prędkich elektronów, - Praktycznie nieruchomych jąder. W ten sposób zagadnienie układu jąder i elektronów można sprowadzić do prostszego zagadnienia stanu samych elektronów w nieruchomej sieci jąder. Przybliżenie jednoelektronowe Pozwala zredukować problem ruchu wielu elektronów do zagadnienia ruchu jednego elektronu w wypadkowym polu jonów sieci i pozostałych elektronów, czyli do rozwiązania jednoelektronowego równania Schrödingera 2 U E 2m ψ + ψ = ψ U - energia potencjalna elektronu w polu jonów sieci i innych elektronów. Teoria pasmowa ciał stałych 4

5 Przybliżenie silnie związanych elektronów Celem rozwiązania równania 2 U E 2m ψ + ψ = ψ korzystamy z postaci energii potencjalnej charakterystycznej dla obszaru silnego pola Ur () = U() r+ δur () a Przypadek δ Ur () = 0 (przybliżenie zerowe, kryształ bez oddziaływań) Otrzymujemy ψ() r = ψ () r, E= Enl (,)- takie jak dla atomu izolowanego; każdy poziom a energetyczny jest N -krotnie zwyrodniały, gdzie N - liczba atomów w sieci. Przypadek δur () 0 (kryształ) Oddziaływanie to prowadzi do usunięcia zwyrodnienia i rozszczepienia danego poziomu niezwyrodniałego na N blisko siebie leżących podpoziomów, a w przypadku (2l + 1) krotnego zwyrodnienia (bez uwzględnienia spinu) na N(2l+ 1) podpoziomów. Teoria pasmowa ciał stałych 5

6 Przybliżenie silnie związanych elektronów, przypadek δur () 0, cd. Ze względu na usunięcie zwyrodnienia elektronowych poziomów energetycznych, powstaje pasmo dozwolonych energii. Szerokość pasm energetycznych elektronów w krysztale w zależności od odległości między atomami. Przyjmując otrzymujemy 3 V 1cm, 22 n 10 atomów, co przy szerokości pasma np. 1eV daje odległość między poziomami ev energetyczne w paśmie jest więc praktycznie ciągłe.. Widmo Największe zmiany energii występują dla stanów elektronów w zewnętrznych powłokach, bo na te elektrony pole sieci ma największy wpływ. Pasma energetyczne elektronów walencyjnych są najszersze. Zmiany energii elektronów wewnętrznych są nieznaczne. Pasma energii dozwolonych są oddzielone pasmami energii wzbronionych. Ze wzrostem energii szerokość pasm energii dozwolonych rośnie, a energii wzbronionych maleje. Teoria pasmowa ciał stałych 6

7 Przybliżenie elektronów swobodnych Przybliżenie to służy do opisu elektronów słabo związanych z atomami, np. elektronów przewodnictwa w metalach. W przybliżeniu elektronów swobodnych kryształ przedstawia się jako jamę energii potencjalnej o płaskim dnie W przybliżeniu elektronów swobodnych nie bierze się pod uwagę istnienia sieci krystalicznej, jej periodyczności ani możliwości tworzenia tej sieci przez różne atomy. Przez to model ten nie wyjaśnia istnienia pasm energetycznych, ani różnic pomiędzy ciałami stałymi Model swobodnych elektronów pozwala dobrze opisać m.in. ciepło właściwe, przewodność cieplną, przewodność elektryczną. Model ten zawodzi, kiedy staramy się za jego pomocą wyjaśnić inne ważne zagadnienia, takie jak: np. różnice miedzy metalami i półmetalami, półprzewodnikami i izolatorami. Teoria pasmowa ciał stałych 7

8 Przybliżenie słabo związanych elektronów (elektronów prawie swobodnych) Celem rozwiązania równania 2 U E 2m ψ + ψ = ψ korzystamy z postaci energii potencjalnej charakterystycznej dla obszaru słabego pola Ur ( ) = U0 + δur ( ) δu( r ) U r - Wektor położenia. U 0 - δu( r) 0 Energia potencjalna elektronu w polu jonów dodatnich przy założeniu, że to pole jest kompensowane przez pole wszystkich pozostałych elektronów prócz danego. - Uwzględnia niecałkowitą kompensację pola przez elektrony. Funkcja okresowa o okresie równym stałej sieci. W przybliżeniu słabo związanych elektronów model kryształu można przedstawić jako jamę energii potencjalnej ze słabo pofalowanym dnem. Model ten wyjaśnia istnienie pasm energetycznych, a także przerw między nimi. Teoria pasmowa ciał stałych 8

9 Metale w teorii pasmowej ciał stałych Jedną z najważniejszych cech metali jest ich wysokie przewodnictwo elektryczne. Warunkiem, aby elektrony w krysztale mogły wytworzyć prąd elektryczny jest to, aby znajdowały się w paśmie nie całkowicie zapełnionym. W paśmie całkowicie zapełnionym każdemu elektronowi o wektorze falowym k towarzyszy elektron o wektorze się. k i odpowiednie przyczynki do prądu znoszą Rozszczepienie pasma 3s wynosi dla sodu ok. 5,5 ev. Jest ono tylko częściowo obsadzone, stąd elektrony w tym paśmie mogą być łatwo przyspieszane przez zewnętrzne pole elektryczne i w ten sposób brać udział w przewodnictwie prądu elektrycznego. Rozszczepianie się atomowych poziomów energetycznych przy tworzeniu się kryształu przykładowego metalu - sodu. Linią przerywaną pokazano rzeczywistą odległość sąsiednich atomów w krysztale. Teoria pasmowa ciał stałych 9

10 Półprzewodniki w teorii pasmowej ciał stałych Schematy pasm energetycznych kryształów pierwiastków należących do IV grupy układu okresowego. Pod symbolami podano odległość między sąsiednimi atomami. W temperaturze 0K półprzewodniki nie przewodzą prądu elektrycznego, gdyż pasmo walencyjne jest całkowicie obsadzone. W wyższych temperaturach (lub pod wpływem fotonów) część elektronów przechodzi do pasma przewodnictwa i w ten sposób może brać udział w przewodzeniu prądu. Teoria pasmowa ciał stałych 10