Jednoduchá zobrazení. Podpořeno z projektu FRVŠ 584/2011.

Podobne dokumenty
Jednoduchá zobrazení. Podpořeno z projektu FRVŠ 584/2011.

1 Nepravá zobrazení. 4 Zobrazení odvozené z jednoduchých azimutálních (modifikované. Obsah. 3 Nepravá azimutální zobrazení.

Referenční plochy. Podpořeno z projektu FRVŠ 584/2011.

Obsah. Zobrazení na osmistěn. 1 Zobrazení sféry po částech - obecné vlastnosti 2 Zobrazení na pravidelný konvexní mnohostěn

2 Sférická trigonometrie. Obsah. 1 Základní pojmy. Kosinová věta pro stranu. Podpořeno z projektu FRVŠ 584/2011.

ČVUT v Praze, katedra geomatiky. zimní semestr 2014/2015

Funkce zadané implicitně. 4. března 2019

1 Sférická trigonometrie

Úvodní informace. 18. února 2019

Rovnice proudění Slapový model

Geometrická nelinearita: úvod

Vybrané kapitoly z matematiky

Kristýna Kuncová. Matematika B3

MATEMATIKA 3. Katedra matematiky a didaktiky matematiky Technická univerzita v Liberci

Co nám prozradí derivace? 21. listopadu 2018

5. a 12. prosince 2018

Stavový popis Stabilita spojitých systémů (K611MSAP) Katedra aplikované matematiky Fakulta dopravní ČVUT. čtvrtek 20. dubna 2006

Komplexní analýza. Martin Bohata. Katedra matematiky FEL ČVUT v Praze Martin Bohata Komplexní analýza Mocninné řady 1 / 18

Matematika 2, vzorová písemka 1

Diferenciální rovnice základní pojmy. Rovnice se

Základní elektrotechnická terminologie,

Aproximace funkcí 1,00 0,841 1,10 0,864 1,20 0,885. Body proložíme lomenou čarou.

Periodický pohyb obecného oscilátoru ve dvou dimenzích

Kapitola 4: Soustavy diferenciálních rovnic 1. řádu

Przykłady do zadania 1.1 : Obliczyć dane całki podwójne po wskazanych prostokątach. π 4. (a) sin(x + y) dxdy, R = π 4, π ] [ dy = sin(x + y)dy = dx =

Numerické metody 8. května FJFI ČVUT v Praze

Dokumentacja techniczna IQ3 Sterownik z dostępem poprzez Internet IQ3 Sterownik z dostępem poprzez Internet Opis Charakterystyka

Numerické metody minimalizace

Průvodce studiem V této kapitole se budeme zabývat diferenciálním počtem pro funkce více

v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n ] a r +q = a a r 3q =

Inverzní Z-transformace

kontaktní modely (Winklerův, Pasternakův)

(1) Derivace. Kristýna Kuncová. Matematika B2 17/18. Kristýna Kuncová (1) Derivace 1 / 35

Energetické principy a variační metody ve stavební mechanice

Necht je funkce f spojitá v intervalu a, b a má derivaci v (a, b). Pak existuje bod ξ (a, b) tak, že f(b) f(a) b a. Geometricky

GEOMETRIE. Vytvořeno v rámci projektu Operačního programu Rozvoje lidských zdrojů CZ / /0016. základu studia.

Kristýna Kuncová. Matematika B2 18/19

Ilustracja metody MONTE CARLO. obliczania całek podwójnych

Kristýna Kuncová. Matematika B2

(13) Fourierovy řady

podle přednášky doc. Eduarda Fuchse 16. prosince 2010

Internet a zdroje. (Zdroje na Internetu) Mgr. Petr Jakubec. Katedra fyzikální chemie Univerzita Palackého v Olomouci Tř. 17.

Analiza obrazów w systemie wizyjnym

v = v i e i v 1 ] T v =

Matematická analýza 2. Kubr Milan

Arkusz 6. Elementy geometrii analitycznej w przestrzeni

Zastosowanie zespolonego wektora Poyntinga do wyznaczania impedancji

1 Soustava lineárních rovnic

Matematická analýza II pro kombinované studium. Konzultace první a druhá. RNDr. Libuše Samková, Ph.D. pf.jcu.cz

Euklidovský prostor. Funkce dvou proměnných: základní pojmy, limita a spojitost.

GEM a soustavy lineárních rovnic, část 2

Zadání: Vypočítejte hlavní momenty setrvačnosti a vykreslete elipsu setrvačnosti na zadaných

Funkce více proměnných: limita, spojitost, parciální a směrové derivace, diferenciál

EGZAMIN Z ANALIZY II R

Cauchyova úloha pro obyčejnou diferenciální rovnici

v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n [ ] U [x y z] T (X,Y,Z)

(2) Funkce. Kristýna Kuncová. Matematika B2. Kristýna Kuncová (2) Funkce 1 / 25

Komplexní analýza. Martin Bohata. Katedra matematiky FEL ČVUT v Praze Martin Bohata Komplexní analýza Úvod 1 / 32

Rozwi zanie równania ró»niczkowego metod operatorow (zastosowanie transformaty Laplace'a).

Určitý (Riemannův) integrál a aplikace. Nevlastní integrál. 19. prosince 2018

n p 2 i = R 2 (8.1) i=1

cos(ωt) ω ( ) 1 cos ω sin(ωt)dt = sin(ωt) ω cos(ωt)dt i 1 = sin ω i ( 1 cos ω ω 1 e iωt dt = e iωt iω II sposób: ˆf(ω) = 1 = e iω 1 = i(e iω 1) i ω

Logika V. RNDr. Kateřina Trlifajová PhD. Katedra teoretické informatiky Fakulta informačních technologíı BI-MLO, ZS 2011/12

Zad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji.

Fyzika laserů. Kvantová teorie laseru. 22. dubna Katedra fyzikální elektroniky.

Internetová matematická olympiáda 8. ročník, Baví se student Fakulty strojního inženýrství VUT v Brně (FSI) s kamarádem:

Kapitola 2. Nelineární rovnice

MECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej

Elektrodynamika Część 4 Magnetostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Sb ırka pˇr ıklad u z matematick e anal yzy II Petr Tomiczek

Funkcje charakterystyczne zmiennych losowych, linie regresji 1-go i 2-go rodzaju

Elementární funkce. Edita Pelantová. únor FJFI, ČVUT v Praze. katedra matematiky, FJFI, ČVUT v Praze

Nadpłynność i nadprzewodnictwo

Obsah. 1.2 Integrály typu ( ) R x, s αx+β

ZASTOSOWANIA CAŁEK OZNACZONYCH

Tvarová optimalizace pro 3D kontaktní problém

Katedra aplikované matematiky FEI VŠB Technická univerzita Ostrava

Laplaceova transformace

Katedra kybernetiky skupina Inteligentní Datové Analýzy (IDA) Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti

I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona

Powyższe reguły to tylko jedna z wersji gry. Istnieje wiele innych wariantów, można też ustalać własne zasady. Miłej zabawy!

K SAMOSTATNÉ MODULOVÉ SCHODY MONTÁŽI. asta

II.2 Położenie i prędkość cd. Wektory styczny i normalny do toru. II.3 Przyspieszenie

POLIURETANOWE SPRĘŻYNY NACISKOWE. POLYURETHANOVÉ TLAČNÉ PRUŽINY

Paradoxy geometrické pravděpodobnosti

L.Kowalski zadania z rachunku prawdopodobieństwa-zestaw 4 ZADANIA - ZESTAW 4

DFT. verze:

Kinematyka: opis ruchu

III. Dvojný a trojný integrál

Moment pędu fali elektromagnetycznej

Edita Pelantová, katedra matematiky / 16

Elektrodynamika. Część 9. Potencjały i pola źródeł zmiennych w czasie. Ryszard Tanaś

Elektrodynamika Część 2 Specjalne metody elektrostatyki Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Geometria Struny Kosmicznej

Podstawy elektrotechniki

Arkusz 4. Elementy geometrii analitycznej w przestrzeni

Rodzaje fal. 1. Fale mechaniczne. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Fale materii. dyfrakcja elektronów

Lineární algebra - iterační metody

Równania dla potencjałów zależnych od czasu

Transkrypt:

Podpořeno z projektu FRVŠ 584/2011.

Obsah 1 2

Obsah 1 2

Společné vlastnosti jednoduchých zobrazení: Zobrazovací ref. plocha je rovina - souřadnice X, Y, případně ρ, ɛ Zobrazovaná ref. plocha je eliposid (ϕ, λ), nebo koule U, V Rozdělení podle zobrazovací plochy: Kuželová Válcová Azimutální

Společné vlastnosti jednoduchých zobrazení: Zobrazovací ref. plocha je rovina - souřadnice X, Y, případně ρ, ɛ Zobrazovaná ref. plocha je eliposid (ϕ, λ), nebo koule U, V Rozdělení podle zobrazovací plochy: Kuželová Válcová Azimutální

Společné vlastnosti jednoduchých zobrazení: Zobrazovací ref. plocha je rovina - souřadnice X, Y, případně ρ, ɛ Zobrazovaná ref. plocha je eliposid (ϕ, λ), nebo koule U, V Rozdělení podle zobrazovací plochy: Kuželová Válcová Azimutální

Pro jednoduchá zobrazení platí: ρ = f (U) ɛ = n V resp. X = n V, Y = g(u)

Obsah 1 2

Společné vlastnosti: Základní poledník - poledník od něhož počítáme při zobrazení zeměpisné délky Základní rovnoběžka - prochází většinou středem zobrazovaného území

X V V' A B C P S r 0 r S' Y X P' r' C' r' 0 obr. zákl. pol. A' = 0 Y

Zobrazovací rovnice: ρ = ρ 0 + F (U 0 U) (1) ɛ = n V (2)

Ze zobr. rovnic vyjádříme m p a m r : m p = dρ R dϕ A zkreslení: Plošné: Max. úhlové: m r = ρdɛ R cos ϕdλ = nρ R cos ϕ m 2 A = m2 p cos 2 A + m 2 r sin 2 A P = m p m r sin ω 2 = m r m p m r + m p

Ze zobr. rovnic vyjádříme m p a m r : m p = dρ R dϕ A zkreslení: Plošné: Max. úhlové: m r = ρdɛ R cos ϕdλ = nρ R cos ϕ m 2 A = m2 p cos 2 A + m 2 r sin 2 A P = m p m r sin ω 2 = m r m p m r + m p

Ze zobr. rovnic vyjádříme m p a m r : m p = dρ R dϕ A zkreslení: Plošné: Max. úhlové: m r = ρdɛ R cos ϕdλ = nρ R cos ϕ m 2 A = m2 p cos 2 A + m 2 r sin 2 A P = m p m r sin ω 2 = m r m p m r + m p

Ze zobr. rovnic vyjádříme m p a m r : m p = dρ R dϕ A zkreslení: Plošné: Max. úhlové: m r = ρdɛ R cos ϕdλ = nρ R cos ϕ m 2 A = m2 p cos 2 A + m 2 r sin 2 A P = m p m r sin ω 2 = m r m p m r + m p

Podmíka: Integrace v mezích: ρ dρ M dϕ = 1 ρ o dρ = ϕ ϕ 0 M dϕ Získáme ρ = ρ 0 s ϕ ϕ 0, kde s ϕ ϕ 0 je délka poledníkového oblouku.

Podmíka: Integrace v mezích: ρ dρ M dϕ = 1 ρ o dρ = ϕ ϕ 0 M dϕ Získáme ρ = ρ 0 s ϕ ϕ 0, kde s ϕ ϕ 0 je délka poledníkového oblouku.

Podmíka: Integrace v mezích: ρ dρ M dϕ = 1 ρ o dρ = ϕ ϕ 0 M dϕ Získáme ρ = ρ 0 s ϕ ϕ 0, kde s ϕ ϕ 0 je délka poledníkového oblouku.

Výsledné zobrazovací rovnice (pro kouli): ρ = ρ 0 + R(U 0 U) ɛ = n V Konstanty: n, ρ 0, U 0

Výsledné zobrazovací rovnice (pro kouli): ρ = ρ 0 + R(U 0 U) ɛ = n V Konstanty: n, ρ 0, U 0

Zkreslení: sin ω 2 m p = 1 m r = n ρ N cos ϕ = P = m r 1 m r + 1

Volba konstant - zvolená rovnoběžka má zkreslení minimální a rovno jedné. ( ) mr /U 0 = 0 U Po úpravě: Dále musí platit: Po dosazení: ρ 0 = R cot U 0 n ρ 0 R cos U 0 = 1 n = sin U 0

Figure: Kuželové zobr. - ekvidistantní v pol., 1 nezkresl. rovnob.,- Ptolemaiovo zobrazení (r. 150 n.l.), ϕ 0 = 30

Figure: Kuželové zobr. - ekvidistantní v pol., 1 nezkresl. rovnob., a pól jako bod

Volba konstant - dvě nezkreslené rovnoběžky...

Figure: Kuželové zobr. - ekvidistantní v pol., 2 nezkresl. rovnob.,

Figure: Kuželové zobr. - ekvidistantní v pol., 2 nezkresl. rovnob. L Isleovo zobrazení

(např. Atlas NG strana 82): dρ R du nρ R cos U = 1 Po separaci proměnných: Po integraci: Pak pro ρdρ = R2 n ρ 2 = 2R2 n ρ 0 = 2R2 n cos UdU sin U + k sin U 0 + k

(např. Atlas NG strana 82): dρ R du nρ R cos U = 1 Po separaci proměnných: Po integraci: Pak pro ρdρ = R2 n ρ 2 = 2R2 n ρ 0 = 2R2 n cos UdU sin U + k sin U 0 + k

(např. Atlas NG strana 82): dρ R du nρ R cos U = 1 Po separaci proměnných: Po integraci: Pak pro ρdρ = R2 n ρ 2 = 2R2 n ρ 0 = 2R2 n cos UdU sin U + k sin U 0 + k

Po odečtení: Konstanty n, ρ 0. ρ 2 = ρ 2 0 + 2R2 n (sin U 0 sin U) ɛ = nv

Volba konstant - Nezkreslená rovnoběžka U 0 : ρ 0 = R cot U 0 n = sin U 0

Figure: Kuželové zobr. - ekvivalent., 1 nezkresl. rovnob.

Figure: Kuželové zobr. - ekvivalent., 1 nezkresl. rovnob., Pól jako bod

Další možnost volby - Dvě nezkreslené rovnoběžky U 1 a U 2.

Figure: Kuželové zobr. - ekvivalent., 2 nezkresl. rovnob.

zobrazení

Po integraci: dρ M dϕ = nρ R cos ϕ ( tan (ϕ0 /2 + 45 0 ) n ) ρ = ρ 0 tan (ϕ/2 + 45 0 ) ɛ = n λ ( ) (1 e sin ϕ0 )(1 + e sin ϕ) n e/2 (1 + e sin ϕ 0 )(1 e sin ϕ)

Určení konstant: Zvolená rovnoběžka má minimální zkreslení a zárovoň rovno jedné Minimalizace zkreslení dvou krajních rovnoběžek

Figure: Kuželové zobr. - konformní., 1 nezkresl. rovnob.

Figure: Kuželové zobr. - konformní., 2 nezkresl. rovnob.

Zdroje: Grafarend E., Krumm F.: Map Projections, Springer, Germany, 2006 Buchar P.: Mtematická kartografie 10, Skriptum ČVUT, 2002 Hložek M.: Sférická trigonometrie, Dimplomová práce ZČU, 2005