magnetyzm ver

Podobne dokumenty
ver magnetyzm

POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął

magnetyzm cd. ver

Elektrostatyka. + (proton) - (elektron)

OSERWACJE POLA MAGNETYCZNEGO Pole magnetyczne wytwozone jest np. pzez magnes stały......a zauważyć je można np. obsewując zachowanie się opiłków żelaz

Fizyka 2. Janusz Andrzejewski

FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski

Pole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem Podstawowe zjawiska magnetyczne

POLE MAGNETYCZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYCZNEGO

Wykład Półprzewodniki

POLE MAGNETYCZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYCZNEGO

PRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA

ZJAWISKA ELEKTROMAGNETYCZNE

Wykład 10. Reinhard Kulessa 1

Magnetyzm. A. Sieradzki IF PWr. Pole magnetyczne ŁADUNEK ELEKTRYCZNY ŁADUNEK MAGNETYCZNY POLE ELEKTRYCZNE POLE MAGNETYCZNE

Elektrostatyka ŁADUNEK. Ładunek elektryczny. Dr PPotera wyklady fizyka dosw st podypl. n p. Cząstka α

20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.

POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI

Na skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:

Jak policzyć pole magnetyczne? Istnieją dwie metody wyznaczenia pola magnetycznego: prawo Biot Savarta i prawo Ampera.

Magnetyzm cz.i. Oddziaływanie magnetyczne Siła Lorentza Prawo Biote a Savart a Prawo Ampera

cz. 2. dr inż. Zbigniew Szklarski

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Przygotowanie do Egzaminu Potwierdzającego Kwalifikacje Zawodowe

Elektrostatyka. Prawo Coulomba Natężenie pola elektrycznego Energia potencjalna pola elektrycznego

Atom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym

ver magnetyzm cd.

Oddziaływania fundamentalne

Wykład Pojemność elektryczna. 7.1 Pole nieskończonej naładowanej warstwy. σ-ładunek powierzchniowy. S 2 E 2 E 1 y. ds 1.

podsumowanie (E) E l Eds 0 V jds

Magnetyzm i elektromagnetyzm

Źródła pola magnetycznego

Podstawy fizyki sezon 2 2. Elektrostatyka 2

Elektrostatyka, cz. 1

Wstęp. Prawa zostały znalezione doświadczalnie. Zrozumienie faktu nastąpiło dopiero pod koniec XIX wieku.

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

3b. ELEKTROSTATYKA. r r. 4πε. 3.4 Podstawowe pojęcia. kqq0 E =

elektrostatyka ver

Prawo Gaussa. Potencjał elektryczny.

Guma Guma. Szkło Guma

Fizyka 2 Wróbel Wojciech

Magnetyzm cz.i. Oddziaływanie magnetyczne Siła Lorentza Prawo Biote a Savart a Prawo Ampera

Kinematyka: opis ruchu

Kolokwium 2. Środa 14 czerwca. Zasady takie jak na pierwszym kolokwium

- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:

= ± Ne N - liczba całkowita.

Siła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers

Podstawy elektrotechniki

Podstawy fizyki subatomowej

GRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.

Fizyka 2 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Elektrodynamika Część 4 Magnetostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

GEOMETRIA PŁASZCZYZNY

Elektrostatyka. Potencjał pola elektrycznego Prawo Gaussa

Zasady zachowania, zderzenia ciał

VIII. VIII.1. ORBITALNY MOMENT MAGNETYCZNY ELEKTRONU, L= r p (VIII.1.1) p=m v (VIII.1.2) L= L =mvr (VIII.1.1a) r v. r=v (VIII.1.3)

Część I Pole elektryczne

INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA; PRAWO FARADAYA

Karta wybranych wzorów i stałych fizycznych

Fizyka 2 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Zjawisko indukcji. Magnetyzm materii.

Zbiór wielkości fizycznych obejmujący wszystkie lub tylko niektóre dziedziny fizyki.

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Własność ciała lub cecha zjawiska fizycznego, którą można zmierzyć, np. napięcie elektryczne, siła, masa, czas, długość itp.

jeden radian ( 1 rad ) jest równy kątowi środkowemu opartemu na łuku o długości równej promieniowi okręgu

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 5 2.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski

ε = dw dq. (25.1) Rys Obwód o jednym oczku

Elektrodynamika Część 10 Promieniowanie Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Elektrodynamika Część 2 Specjalne metody elektrostatyki Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Pracownia fizyczna i elektroniczna. Wykład lutego Krzysztof Korona

5) W czterech rogach kwadratu o boku a umieszczono ładunki o tej samej wartości q jak pokazano na rysunku. k=1/(4πε 0 )

dr inż. Zbigniew Szklarski

Grzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki

Fizyka 2 Podstawy fizyki

POLE MAGNETYCZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYCZNEGO. Wykład 9 lato 2016/17 1

Wykład 17 Izolatory i przewodniki

Wykład 14: Indukcja cz.2.

1. Prawo Ampera i jego uzupełnienie przez Maxwella

mechanika analityczna 1 nierelatywistyczna L.D.Landau, E.M.Lifszyc Krótki kurs fizyki teoretycznej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Elektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

Siły centralne, grawitacja (I)

Siła. Zasady dynamiki

Podstawy fizyki sezon 2 2. Elektrostatyka 2

PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI

Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli

Pole magnetyczne prąd elektryczny

θ = 0 lub = = g l dw dt Przykłady drgań: Wahadło matematyczne (małe wychylenia): Inaczej: m l(1-cosθ) Drgania i fale II rok Fizyki BC

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej

w7 58 Prąd zmienny Generator Napięcie skuteczne Moc prądu Dodawanie prądów zmiennych Opór bierny

Elektryczność i Magnetyzm

Wybrane zagadnienia z elektryczności

Wykład 8 ELEKTROMAGNETYZM

MECHANIKA OGÓLNA (II)

[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE

Wykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.

Transkrypt:

e-8.6.7 agnetyz

pądy poste pądy elektyczne oddziałują ze soą. doświadczenie Apèe a (18): Ι Ι 1 F ~ siła na jednostkę długości pzewodów pądy poste w póżni

jednostki w elektyczności A ape - natężenie pądu stałego, któy płynąc w dwóch pzewodach postoliniowych, nieskończonych i ównoległych, w odległości 1, oddziałuje siłą 1 7 Nna et długości. C kulo - ładunek pzepływający w ciągu sekundy pzez pzewód z pąde ą 1A. C A s ( q I t ) V wolt - óżnica potencjałów, któa wyaga pacy 1J ay pzenieść ładunek 1C. V J/C ( U W/q ) ( ównież potencjał ϕ oaz SEM ε )

jednostki w elektyczności (cd.) Ω o - opó, któy pzy óżnicy potencjałów 1V pzewodzi pąd 1A. Ω V/A ( R U/I ) F faad - pojeność, któa wiąże ładunek 1C z óżnicą potencjałów 1V. F C/V ( C q/ϕ ) oaz jednostki pochodne: [E] N/C, [P] C/, [D] C/, [j] A/

stałe stałe uniwesalne: e 1,6 1-19 C ε,885 1-11 F/ ładunek eleentany stała elektyczna stałe ateiałowe: κ podatność (ezwy.) ε pzenikalność (ezwy.) ρ opó właściwy (Ω)

stała agnetyczna μ Ι 1Ι F μ 1.6 1 6 H stała agnetyczna 1 s 1 ε 8 μ ε μ??? c ( 3. 1 )

pole agnetyczne (w póżni) (18) Oested - wpływ pola na igłę agnetyczną pole agnetyczne oddziałuje na ładunki w uchu, ładunki w uchu wytwazają pole agnetyczne Hans Chistian Oested 1777-1851

pole agnetyczne ładunku w uchu μ e q 4 π syetia osiowa! e q [] T tesla (Nikola Tesla, 1856-1943 ) indukcja agnetyczna (pole wektoowe) SI + zasada supepozycji: i i

pawo iota-saata pzewód o długości dl wytwaza pole: e d μ e( nsdl) en j 4 π I j e d μ Sdl dl 4 π e μ dl e d S j j dl μ d Ι dl e Ι. S. + Laplace (Jean aptiste iot 1774-186, Féli Saat 1791-1841)

pole agnetyczne pądu postego I dα α d μ dl sin α Ι sinα dl dα dα dl sinα sin α μ Ι d sinαdα π μ Ι μ Ι sinαdα 4 π π

siła Loentza jeśli ładunek pousza się w polu agnetyczny: F q ( ) F q( ) ładunek pouszający się stycznie do linii pola nie doznaje oddziaływania siła Loentza nie wykonuje pacy

agnetyz F F F e F e F 1 4 πε q q μ q q 4 π 1 1 F e F q ( ) e μ q 4 π F ε μ F e ε μ 1 c c

uch ładunku w polu agnetyczny jednoodny... a ( ) q & q yz & y q & z z z z const y & q z & ω ω q z & y ω częstość Laoa && + ω (si Joseph Lao 1857-194)

z y cd. A sin ω t + A cos ω t ( ) A 1 1 cosω t A sinω t y ( ) A1, A y cos ω o t sinωot (,q) y okąg o poieniu R ω oiegany z częstością ω jeśli zz to jest to helisa N: cykloton

pawo Apèe a siła działająca na pzewodnik z pąde w polu : df ensdl( ) gdyż dq ensdl I α df S( j )dl gdyż ne j df Ι ( dl ) gdyż jsdl Ι d l dl df df Ι sinα dl całkowita siła: F Ι Γ ( dl ) Andé Maie Apèe 1775-1836

oddziaływanie pądów postych df μ Ι 1Ι μ Ι Ι 1 Ι 1 dl π π o ( α 9 ) 1 1

owód z pąde ą w polu agnetyczny df Ι( Ι dl ) F Ι Ι1 Γ Γ 3 ( dl ) Ι dl I const F!

aoentsił? płaski owód, const n s y dl df I n df dl N df Ιdl 14 sin 43 α Ιdy dy df Ιdl 14 sin 43 α Ιdy dy oent sił: paa sił dn ΙdS dn Ι( n )ds

N Γ Ι n cd. n ( ) ds ΙS( ) ( ΙSn) p p S n dipolowy oent agnetyczny pole powiezchni owodu weso do powiezchni S I n jeśli to N dl df p

cd. N N p p I N p α paca włożona pzy oocie o kąt α: dw Ndα p sinα dα E p α p sinαdα p α o ( cos ) p

dipol agnetyczny y w niejednoodny polu F E p p cosα α o -siła a kieunek wzostu, dipol jest wciągany w silniejsze pole α 18 o -siła a kieunek spadku, dipol jest wypychany z silniejszego i pola. p F N I S

pole agnetyczne owodu z iot-saat: pąde μ dl e d Ι μ Ι μ Ι μ Ι sinα dl sinα π R R π R I dl R dl α R + d d μ p 3 μ p 3 R μ p R 3

dipol (ogólnie) I ϑ p 1+ + 3 cos 3 μ p ϑ p I

koniec