Warsztaty metod fizyki teoretycznej

Podobne dokumenty
Mechanika kwantowa III

III. LICZBY ZESPOLONE

1.8. PROSTE ŚCINANIE

ENERGIA SPRĘŻYSTA 1 1. BILANS ENERGETYCZNY 2. RÓWNANIE STANU, POTENCJAŁ SIŁ WEWNĘTRZNYCH

( ) O k k k. A k. P k. r k. M O r 1. -P n W. P 1 P k. Rys Redukcja dowolnego przestrzennego układu sił

ZADANIA ZAMKNIĘTE. Zadanie 1. (1 pkt) Wartość wyrażenia. b dla a 2 3 i b 2 3 jest równa A B. 5 C. 6 D Zadanie 2.

Dodatek 10. Kwantowa teoria przewodnictwa I

05. Model atomu Bohra: Obliczyć promień, prędkość oraz energię potencjalną, kinetyczną i całkowitą dozwolonych orbit w modelu atomu Bohra.

EPR. W -1/2 =-1/2 gµ B B

Funkcje falowe równanie Schroedingera

BADANIE ODKSZTAŁCEŃ SPRĘŻYNY ŚRUBOWEJ

(x 1 y 1 ) (x n y n ) 2. 1<j<m x i y i. x2 y 2 gdy x 1 = y 1 x 2 y 2 + x 1 + y 1 gdy x 1 = y 1. gdy x, y, 0 nie są współliniowe

Postać Jordana macierzy

3. Wykład III: Warunki optymalności dla zadań bez ograniczeń

Przykładowe zadania dla poziomu rozszerzonego

Opis ruchu we współrzędnych prostokątnych (kartezjańskich)

x od położenia równowagi

Matematyka. Opracował: dr hab. Mieczysław Kula, prof. WSBiF dr Michał Baczyński

Wyznaczanie ruchliwości i koncentracji nośników prądu w półprzewodnikach metodą efektu Halla

INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PROCESOWEJ, MATERIAŁOWEJ I FIZYKI STOSOWANEJ POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA ĆWICZENIE NR MR-2

,..., u x n. , 2 u x 2 1

Twierdzenie Cayleya-Hamiltona

Prawdopodobieństwo i statystyka r.

( y) Otrzymujemy ogólne rozwiązanie równania (5.): (5.34) Po uwzględnieniu również części funkcji falowej zależnej od czasu otrzymamy: (5.

POTENCJALNE POLE SIŁ. ,F z 2 V. x = x y, F y. , F x z F z. y F y

Rozdział 9. Baza Jordana

1. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW SIŁ. Redukcja płaskiego układu sił

Pochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:

MACIERZE STOCHASTYCZNE

Jarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 1, zima 2016/17

Numeryczny opis zjawiska zaniku

201. a 1 a 2 a 3...a n a 2 1 +a 2 2 +a a 2 n n a 4 1 +a 4 2 +a a 4 n n. a1 + a 2 + a a n 204.

IM Eksperymentalne wyznaczenie wartości podstawowego kwantu przewodności.

Chemia Teoretyczna I (6).

Relacje rekurencyjne. będzie następująco zdefiniowanym ciągiem:

Matematyka 2. Elementy analizy wektorowej cz I Pole wektorowe

V OGÓLNOPOLSKI KONKURS Z FIZYKI Fizyka się liczy I Etap ZADANIA 27 lutego 2013r.

Szereg geometryczny. 5. b) b n = 4n 2 (b 1 = 2, r = 4) lub b n = 10 (b 1 = 10, r = 0). 2. jest równa 1 x dla x = 1+ Zad. 3:

Model Bohra atomu wodoru

Jarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 2B, lato 2015/16

Ciągi i szeregi liczbowe. Ciągi nieskończone.

ROBOT Millennium wersja Podręcznik użytkownika strona: ZAŁĄCZNIKI. Robobat

Instrukcja do ćwiczeń laboratoryjnych z przedmiotu: Badania operacyjne. Temat ćwiczenia: Problemy przydziału

J. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie

Prosta w 3. t ( t jest parametrem).

Wytrzymałość materiałów

Przykład 6.3. Uogólnione prawo Hooke a

PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA. Ruch cząstki nieograniczony z klasycznego punktu widzenia. mamy do rozwiązania równanie 0,,

Internetowe Kółko Matematyczne 2004/2005

Dynamika układu punktów materialnych

Jarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 1, zima 2016/ n 333))

Struktura czasowa stóp procentowych (term structure of interest rates)

Strukturalne elementy symetrii. Krystalograficzne grupy przestrzenne.

6.1. Rodzaje momentów bezwładności

PRZEKSZTAŁCENIE ZET. definicja. nst. Stąd po dokonaniu podstawienia zgodnie z definicją otrzymamy wyrażenie jak dla ciągu.

Wykład 11. a, b G a b = b a,

Zasada indukcji matematycznej. Dowody indukcyjne.

Egzamin maturalny z matematyki CZERWIEC 2011

σ x σ y σ z σ z, Adam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Równania fizyczne.

u t 1 v u(x,t) - odkształcenie, v - prędkość rozchodzenia się odkształceń (charakterystyczna dla danego ośrodka) Drgania sieci krystalicznej FONONY

Arkusz ćwiczeniowy z matematyki Poziom podstawowy ZADANIA ZAMKNIĘTE. W zadaniach od 1. do 21. wybierz i zaznacz poprawną odpowiedź. 1 C. 3 D.

Programowanie dynamiczne i modele rekurencyjne w ekonomii Wykład 3

λ c λ c λ m asa hc h λ h λ h W lasnosci fotonu = = m = = = c h p c Oblicz energię, pęd i masę fotonu o długości fali λ = 500 nm. + kg m kg m = 1,6 10

G:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Ruch falowy2001.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC

Kolorowanie Dywanu Sierpińskiego. Andrzej Szablewski, Radosław Peszkowski

ELEKTROGRAWIMETRIA. Warunki jakie musi spełniać osad analitu na elektrodzie

Środek ciężkości bryły jednorodnej

Zadanie 2 Niech,,, będą niezależnymi zmiennymi losowymi o identycznym rozkładzie,.

Materiał ćwiczeniowy z matematyki Marzec 2012

INSTRUKCJA DO ĆWICZEŃ LABORATORYJNYCH Z WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW

Wykład 6. Energia wewnętrzna & Pierwsza Zasada Termodynamiki

EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI

napór cieczy - wypadkowy ( hydrostatyczny )

Jarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 2B, lato 2015/16

BUDOWA ATOMU cd. MECHANIKA KWANTOWA

A B - zawieranie słabe

, +, - przestrzeń afiniczna, gdzie w wprowadzono iloczyn

WERSJA TESTU A. Komisja Egzaminacyjna dla Aktuariuszy. LX Egzamin dla Aktuariuszy z 28 maja 2012 r. Część I. Matematyka finansowa

W wielu przypadkach zadanie teorii sprężystości daje się zredukować do dwóch

Zjawiska kontaktowe. Pojęcia.

Wokół testu Studenta 1. Wprowadzenie Rozkłady prawdopodobieństwa występujące w testowaniu hipotez dotyczących rozkładów normalnych

Przestrzeń liniowa R n.

ANALIZA DRGAŃ POPRZECZNYCH PŁYTY PIERŚCIENIOWEJ O ZŁOŻONYM KSZTAŁCIE Z UWZGLĘDNIENIEM WŁASNOŚCI CYKLICZNEJ SYMETRII UKŁADU

MATERIAŁY POMOCNICZE DO WYKŁADU Z PODSTAW ZASTOSOWAŃ ULTRADŹWIĘKÓW W MEDYCYNIE (wyłącznie do celów dydaktycznych zakaz rozpowszechniania)

D. Miszczyńska, M.Miszczyński KBO UŁ, Badania operacyjne (wykład 6 _ZP) [1] ZAGADNIENIE PRZYDZIAŁU (ZP) (Assignment Problem)

Adam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Hipotezy wytężeniowe.

MATEMATYKA (poziom podstawowy) przykładowy arkusz maturalny wraz ze schematem oceniania dla klasy II Liceum

I. Podzielność liczb całkowitych

POLITECHNIKA OPOLSKA

Jarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 1A, zima 2014/15. n = Rozwiązanie: Stosując wzór na wartość współczynnika dwumianowego otrzymujemy

Document: Exercise-03-manual /12/ :54--- page 1 of 8 INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 3. Optymalizacja wielowarstwowych płyt laminowanych

Rozwiazania zadań. Zadanie 1A. Zadanie 1B. Zadanie 2A

Wzór Taylora. Matematyka Studium doktoranckie KAE SGH Semestr letni 2008/2009 R. Łochowski

Jarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 1A, zima 2012/13. Ciągi.

Matematyka. Zakres podstawowy. Nawi zanie do gimnazjum. n/m Rozwi zywanie zada Zadanie domowe Dodatkowe Komunikaty Bie ce materiały

Fundamentalna tabelka atomu. eureka! to odkryli. p R = nh -

Metody badania zbieżności/rozbieżności ciągów liczbowych

J. Szantyr - Wykład 7 Ruch ogólny elementu płynu

X i. X = 1 n. i=1. wartość tej statystyki nazywana jest wartością średnią empiryczną i oznaczamy ją symbolem x, przy czym x = 1. (X i X) 2.

Transkrypt:

Warstat etod fiki teoretcej Zestaw 3 Kwatowaie prewodości elektrcej 16.10.008 Wprowadeie i sforułowaie agadieia Rowój auki i stosowaie cora doskoalsch etod eksperetalch doprowadił do badaia wielu jawisk ającch aturę kwatową i iepodlegającch klasc wobrażeio. Wdawać b się ogło że jawiska takie wagają stosowaia bardo aawasowaej aparatur badawcej i etod poiarowch. Okauje się jedak że tak ie jest i badaie csto kwatowch echaiów oża preprowadić wkorstując bardo pritwe i powsechie dostępe urądeia. T rae chcielibś prbliżć jedo takich jawisk kwatowaie prewodości elektrcej. Z eksperetalą realiacją ożecie spotkać się podcas ajęć a IIPF i aż diw biere że efekt o którch będie ówić (ocwiście teoretcie) po ra pierws aobserwowao eksperetalie dopiero w 1988 roku. Tle ate ttułe wstępu prejdź do kokretów. W klascej teorii prewodictwa Drudego elektro traktowae są jak ideal iedegeerowa ga. Teoria ta akłada że: 1) poięd dereiai elektro porusają się jak klasce cąstki a które oddiałuje tlko ewętre pole elektrce ) ie a oddiałwań elektro elektro 3) cas trwaia dereń rdeiai atoowi jest poijalie krótki a dereia te są ieależe i wstępują prawdopodobieństwe odwrotie proporcjoal do casu relaksacji τ. Pr tch ałożeiach wrażeie a prewodość elektrcą właściwą prjuje postać: gdie e oaca kocetrację elektroów e ładuek eleetar a asę elektrou. Model te awiera ocwiście wiele uprosceń którch wikają jego ograiceia. Jedakże asadic aspekte a któr ależ wrócić uwagę jest fakt że w śl tego odelu ie a żadch ograiceń a wielkość prewodości i oże oa prjować całe 1

kotiuu wartości. Okauje się jedak że w aoskali ałożeia powżsego odelu ie ogą bć już spełioe pojawia się balistc trasport elektroów odpowiedial a upełie odiee własości prewodika. Model Drudego sprawda się bowie wówcas gd długość L ora serokość W prewodika spełiają ależości gdie l jest średią drogą swobodą elektroów w da ateriale a λ F długością fali Feriego. Balistc trasport elektroów wstępuje wówcas gd roiar prewodika spełiają waruki Nie achodą wted proces roprasaia elektroów i prewodik staje się swego rodaju falowode dla fukcji falowej elektroów prewodictwa (rs. 1). Zagadieie idealego łąca łącącego dwa obsar wpełioe elektroai po ra pierws opisał w roku 1957 Ladauer [1]; jego opis dotcł jedowiarowego drutu. Najcęściej obecie ctowaa aalia tego probleu pochodi prac []. Zadaie 1 Prpadek ajprosts łące jedowiarowe Roważ agadieie jedowiarowego idealego drutu spełiającego wsstkie wspoiae ałożeia i łącącego dwa reerwuar elektroów o potecjałach cheicch odpowiedio: µ 1 i µ (rsuek).

- Odpowied a ptaie jakie elektro będą brał udiał w procesie tworeia prądu płącego pre łące - Wac poio eergetce i fukcje falowe elektroów w obsare jedowiarowego prewodu - Oblicć gęstość staów elektroowch w obsare prewodu jak ależą oe od eergii? - Wprowadź wrażeie opisujące prąd płąc pre łące i wraź wik pr użciu stałch ficch i apięcia poięd biorikai elektroów - Jaka jest wartość kwatu prewodości elektrcej? Zadaie Złące dwuwiarowe prpadek prawie recwist Wobraź sobie że aodrut któr roważa jest idealie płaski. Takie posuięcie powala prbliżć się do stuacji recwistej. Zskuje bowie jede wiar poprec i prawdę ówiąc wprowadeie drugiego ie wiosłob już żadch owch efektów poa koplikacją obliceń. Prjij że elektro ie ogą wdostawać się poa obsar łąca t. są akięte w ieskońcoej studi potecjału o serokości asego aodrutu. Rodiel ruch elektroów a poprec i podłuż. - Jakie są dodatkowe od ruchu elektroów ieobece w odelu jedowiarow? - Jakie są wartości eergii odów poprecch? - Jakie są fukcje falowe ruchu poprecego? - Jakie elektro biorą udiał w tworeiu prądu (o jakich eergiach)? - Jaki waruek spełiać usi całkowita eergia elektroów ab ogł oe prepłąć pre aodrut? (patr rsuek) 3

- Jaki paraetr aodrutu jest w t wględie klucow? - Jak oża defiiować kaał prewodości? Jakie wartości prewodość oże prjować pr ałożeiu ieależości kaałów? - Jak wtłuacć teoretcie pojawiaie się w poiarach eksperetalch wartości połówkowch kwatów prewodości? Zadaie 3 Rowiąaie aalitce Załóż że fukcje falowe elektroów które płą pre ase łące ieiają się powoli wdłuż łąca. Scheatcie łące predstawia rsuek. Wkoaj separację iech w rówaiu Schroedigera i podstaw: gdie fukcje są foralie rowiąaiai dwuwiarowego rówaia Schroedigera (dla każdej wartości 0 ): 4

5 V 0 0 0 0 Co dostaie po podstawieiu powżsego rowiięcia do rówaia Schroedigera? Zadaie 4 Rowiąaie rówaia Schroedigera (10 puktów) - (4pkt) Korstając wików adaia 3 udowodić że rówaie dla fukcji a postać: F Feri a operator spręgając wraża się astępująco: F Jaki waruek usi bć spełio b oża bło aiedbać sprężeia poięd fukcjai φ - Zakładając godie pierws pukte że fukcje φ ie są sprężoe wac wartości włase eergii ruchu poprecego elektroów (3pkt) - Wac fukcje falowe ruchu poprecego elektroów (3pkt) Literatura: [1] R. Ladauer IBM J. Res. Dev. 1 3 (1957) [] M. Buettiker et al. Phs. Rev. B 31 607 (1985) [3] M. Bradbge et al. Phs. Rev. B 5 8499 (1995) [4] S. Godlewski A. Tekiel Postęp Fiki 5 10 (005) [5] S. Godlewski A. Tekiel Foto 90 35 (005)