Modele propagacji fal ELF na powierzchni Ziemi

Podobne dokumenty
Przejmowanie ciepła przy kondensacji pary

podsumowanie (E) E l Eds 0 V jds

Fotonika. Plan: Wykład 9: Interferencja w układach warstwowych

= arc tg - eliptyczność. Polaryzacja światła. Prawo Snelliusa daje kąt. Co z amplitudą i polaryzacją? Drgania i fale II rok Fizyka BC

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

Wykonanie modulatora światłowodowego w technologii optoelektroniki zintegrowanej

STATYSTYCZNY OPIS UKŁADU CZĄSTEK

Zasada działania, właściwości i parametry światłowodów. Sergiusz Patela Podstawowe właściwości światłowodów 1

Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

1 Płaska fala elektromagnetyczna


Przygotowanie do Egzaminu Potwierdzającego Kwalifikacje Zawodowe

A r A r. r = , 2. + r r + r sr. Interferencja. Dwa źródła punktowe: Dla : Dla dużych 1,r2. błąd: 3D. W wyniku interferencji:

Optyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017

MMF ćwiczenia nr 1 - Równania różnicowe

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej

Rozdział 6 Oscylacje neutrin słonecznych i atmosferycznych. Eksperymenty Superkamiokande, SNO i inne. Macierz mieszania Maki-Nakagawy- Sakaty (MNS)

R Z N C. p11. a!b! = b (a b)!b! d n dx n [xn sin x] = x n(n k) (sin x) (n) = n(n 1) (n k + 1) sin(x + kπ. n(n 1) (n k + 1) sin(x + lπ 2 )

Wykład 12: prowadzenie światła

20. Model atomu wodoru według Bohra.

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

Rezonanse w deekscytacji molekuł mionowych i rozpraszanie elastyczne atomów mionowych helu. Wilhelm Czapliński Katedra Zastosowań Fizyki Jądrowej

Ruch falowy. Fala zaburzenie wywoane w jednym punkcie ośrodka, które rozchodzi się w każdym dopuszczalnym kierunku.

Podpis prowadzącego SPRAWOZDANIE

Weryfikacja hipotez statystycznych

Projekt silnika bezszczotkowego z magnesami trwałymi

INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 6, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Zbiór wielkości fizycznych obejmujący wszystkie lub tylko niektóre dziedziny fizyki.

LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE. ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej

A. POMIARY FOTOMETRYCZNE Z WYKORZYSTANIEM FOTOOGNIWA SELENOWEGO

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 20, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\Fourier.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC. zawierają fazy i amplitudy.

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

Projekt silnika bezszczotkowego prądu przemiennego. 1. Wstęp. 1.1 Dane wejściowe. 1.2 Obliczenia pomocnicze

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Rys.1 Rozkład mocy wnikającej do dielektryka przy padaniu fali płaskiej Natężenie pola wewnątrz dielektryka maleje wykładniczo. Określa to wzór: (1)

Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 13, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

) I = dq. Obwody RC. I II prawo Kirchhoffa: t = RC (stała czasowa) IR V C. ! E d! l = 0 IR +V C. R dq dt + Q C V 0 = 0. C 1 e dt = V 0.

v = v i e i v 1 ] T v =

Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] - częstotliwość.

ver magnetyzm

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Mechanika ogólna. Równowaga statyczna Punkt materialny (ciało o sztywne) jest. porusza się ruchem jednostajnym prostoliniowym. Taki układ sił nazywa

Własność ciała lub cecha zjawiska fizycznego, którą można zmierzyć, np. napięcie elektryczne, siła, masa, czas, długość itp.

Dyrektor oraz pracownicy Miejsko - Gminnego Ośrodka Kultury w Kowalewie Pomorskim

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?

Prędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie

Estymatory nieobciążone o minimalnej wariancji

α - stałe 1 α, s F ± Ψ taka sama Drgania nieliniowe (anharmoniczne) Harmoniczne: Inna zależność siły od Ψ : - układ nieliniowy,

Światłowody II. Właściwości i zastosowania światłowodów. Wprowadzenie. Uwaga: Wykład zawiera podsumowanie wiadomości z wykładu Światłowody I

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 13, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona

MATERIAŁY POMOCNICZE DO WYKŁADU Z PODSTAW ZASTOSOWAŃ ULTRADŹWIĘKÓW W MEDYCYNIE (wyłącznie do celów dydaktycznych zakaz rozpowszechniania)

Światło jako fala Fala elektromagnetyczna widmo promieniowania Czułość oka ludzkiego w zakresie widzialnym

Zadanie 1. Zadanie 2. Sprawdzam dla objętości, że z obwarzanków mogę posklejać całą kulę o promieniu R: r = {x, y, z}; A = * Cross r, B

Fizyka Laserów wykład 5. Czesław Radzewicz

2.1 Przykład wstępny Określenie i konstrukcja Model dwupunktowy Model gaussowski... 7

REZONATORY DIELEKTRYCZNE

ROZKŁAD NORMALNY. 2. Opis układu pomiarowego

ĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH

Obwody rezonansowe v.3.1

Efekt naskórkowy (skin effect)

Twierdzenie Cayleya-Hamiltona

Obwody prądu zmiennego

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek

Prawdopodobieństwo i statystyka r.

Elektrodynamika. Część 8. Fale elektromagnetyczne. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Modulatory światłowodowe

Symbole Numer Nazwa Opis Znaczenie Wygląd. Latin small "f" with hook (function, florin) Greek capital letter "alpha"

Tryb Matematyczny w L A TEX-u

POLITECHNIKA LUBELSKA KARTA MODUŁU (SYLABUS)

magnetyzm ver

Optyka. Wykład VII Krzysztof Golec-Biernat. Prawa odbicia i załamania. Uniwersytet Rzeszowski, 22 listopada 2017

OPTYKA GEOMETRYCZNA. WŁASNOŚCI FALI ŚWIETLNEJ. Optyka geometryczna zajmuje się zjawiskami związanymi z promieniowaniem

u t 1 v u(x,t) - odkształcenie, v - prędkość rozchodzenia się odkształceń (charakterystyczna dla danego ośrodka) Drgania sieci krystalicznej FONONY

Wydajność konwersji energii słonecznej:

Wzmacniacze tranzystorowe prądu stałego

Statystyka matematyczna. Wykład III. Estymacja przedziałowa

Fizyka silnie skorelowanych elektronów na przykładzie międzymetalicznych związków ceru

Kolokwium z mechaniki gruntów

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?

1 Relacje i odwzorowania

Podstawowe konfiguracje wzmacniaczy tranzystorowych

Fizyka elektryczność i magnetyzm

STATYSTYKA MATEMATYCZNA WYKŁAD października 2009

POLITECHNIKA LUBELSKA KARTA MODUŁU (SYLABUS)

Promieniowanie dipolowe

Przejścia optyczne w cząsteczkach

Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] -częstotliwość.

Maszyny Elektryczne Ćwiczenia

Szczególna i ogólna teoria względności (wybrane zagadnienia)

Rozkład naprężeń w konstrukcji nawierzchni podatnej a trwałość podbudowy recyklowanej z dodatkami

Projekt nr 4. Dynamika ujęcie klasyczne

Nadawanie uprawnieo i logowanie

Fizyka 11. Janusz Andrzejewski

należą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło

POMIAR PRĘDKOŚCI DŹWIĘKU METODĄ REZONANSU I METODĄ SKŁADANIA DRGAŃ WZAJEMNIE PROSTOPADŁYCH

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 18, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Transkrypt:

Obsewatoium Astoomicze UJ Zakład Fizyki Wysokic Eegii Istytut Fizyki UJ Zakład Doświadczalej Fizyki Komputeowej Akademia Góiczo-Huticza Kateda Elektoiki Adzej Kułak, Jausz Młyaczyk - Kateda Elektoiki AGH Staisław Micek, Zeo Nieckaz -IF UJ Adam Micalec, Staisław Zięba - OA UJ Modele popagacji al ELF a powiezci Ziemi Dweiczek - 7

Pla metody aalitycze 3D D alowód Ziemia - joosea jako węka seycza ozwiązaia dla węki seyczej węka seycza z tłumieiem węka seycza ze źódłem edukcja wymiau: alowód jako liia tasmisyja modele izycze liii tasmisyjyc ezoato seyczy modele umeycze popagacji modelowaie 3D modelowaie liii tasmisyjyc modele ezoatoa seyczego 3 ważiejsze wyiki lat ostatic owe spojzeie: popagacja ezoasowa pola pzyczyy asymetii pików popagacyjyc ozdzielaie al: metoda dekompozycji pola Dweiczek - 7

Metody aalitycze 3D - ówaia Maxwella [Scuma, 95] [Jackso, 975] D - ówaia Kicoa [Madde, Tompso 965]. [Joes, 97] [Bliok, 97] [Galejs 97] Dweiczek - 7

Rozwiązaia aalitycze - węka ideala Dweiczek - 7 kombiacja liiowa ukcji Bessela a + a cos, cos, cos, ϑ ϕ P k u ic E P u ic E P k u B + d d + + u c u d d d d + a a u u u + a c + a a c [Scuma, 95; Jackso, 975] [Bliok, 98],, ϕ

Rozwiązaia aalitycze - skończoe pzewodictwo ściay π µ σ δ η π 377 [ Ω] a,, ϕ Z impedacja powiezciowa Z η R Z + η R współczyik odbicia a zewętzej ściaie współczyik odbicia a ściaie wewętzej a + a Dweiczek - 7

Dygesja - odbicie al od ściay ściaa idealie odbijająca - gut R ściaa z wikaiem pola - joosea η δ µ σ R Z η Z + η Dweiczek - 7

Dygesja - posty ezoato Dweiczek - 7 popawka zależa od σ µ π δ l + λ δ l l δ + gdy jeda ściaa ideala wosi dyspesję i dyssypację l c F l + δ F l δ l δ

Dygesja - ie możliwe pzypadki odbicia ideale delta liie częstotliwości włase pzeciek wydłużeie, staty szeokie liie jedostoie otwaty wydłużeie wikaie pola do ściay pzewodzącej δ δ wydłużeie dyspesja staty obiżeie częstotliwości ezoasowyc szeokie pliki Dweiczek - 7

Dygesja - wauki bzegowe a częstotliwości ezoasowe węki pzesuięcie dyspesyje pzesuięcie z powodu tłumieia poszezeie Q zależe tylko od stat d t duży eekt - zędu 3% dla Q5 mały eekt - zędu.5% dla Q5 7.8 [Hz].5 [Hz].6 [Hz] Dweiczek - 7

δ µ σ Współczyik odbicia dla joosey [Hz] [ Ω] -5 δ σ σ [S/m] δ 48 [km] R.98 3D E η π H R Z η Z + η E x, t H x, t Z + i + i δ σ µ σ Dweiczek - 7

Rozwiązaia aalitycze dla węki tłumioej Dweiczek - 7,, E e E E,, M H H ϕ, E E e e ukcje włase E, M M ukcje włase H aktoyzacja

Rozwiązaia aalitycze dla węki tłumioej Dweiczek - 7 + a c Z µ Ω cos E P + Ω + Ω i i e Ω + i cos M P + częstości włase paamet szeokości liii ukcje włase E ukcje włase H

Rozwiązaia aalitycze dla węki tłumioej - podsumowaie Dweiczek - 7 Ω + i σ µ σ δ i i Z + + dla uciętej joosey częstotliwości ezoasowe Q δ Q δ potwiedzoy modelowo Z µ Ω + a c

Falowód Ziemia - Joosea jako liia tasmisyja z E ix L δ σ i 5 6 [S/m] δ µσ E z H y E gx głębokość wikaia x x σ g 4 [S/m] ala TEM powstają jedak składowe podłuże pola dyssypacja eegii Z E gx Z g H g + i y σ gδ g E ix Zi H Z i y i + σ δ i i ówaie dyspesji k Z g + Z i c µ i v p δ c

Falowód Z-J jako liia tasmisyja L R joosea C G gut poieważ << λ to liia tasmisyja D [Madde T., W. Tompso, 965] E x, y, z, t u x, y, t H x, y, z, t i x, y, t edukcja wymiau ówaia Maxwella ówaia telegaistów ówaie alowe KG Dweiczek - 7

Paamety liii Z-J H E wikaie pola H wikaie pola E upływość atmosey L µ H [H/m] R [Ω/m] w C ε w E [F/m] G [S/m] oddziaływaie pądów pola podłuże oddziaływaie powiezci aładowayc H + δ + δ i g + σ δ σ δ i i g g E + η σ H H 85 [km] 95 [km] dzień oc [Hz] E E 54 [km] 77 [km]

Pomiay paametów popagacji w zakesie ELF pomiay pola adajików doświadczalyc 45[Hz] 7[Hz] [Baiste 975] ezoas Scumaa α ok [db/mm/hz] Bestei 974.7 Baiste 975.4 Buows 977.8 Buke 99.5 Joes 999.75 Kulak i ii 3.3 c v p.64.759 l +.79 l. 64 α.63 Joes [999] Dweiczek - 7

Metody umeycze w badaiac ELF 3D - ówaia Maxwella FDTE - Fiite Dieece Time Dmai [Otsuyama et al. 3, Simpso ad Talove 4, Yag ad Pasko 5] TLM - Tasmissio Lie Matix [Jos 97] - opacowaie metody [Cistopoulos 995, 998] - ezoas Scumaa, D - ówaia Kicoa TDTE - Two Dimesioal Telegap Equatio [Madde, Tompso 965] [OA UJ 999] Dweiczek - 7

Metody umeycze - modelowaie popagacji ezoasowej modele umeycze 3D Z i a [Otsuyama et al. 3] [Simpso ad Talove 4] [Cumme 4] [Yag ad Pasko 5] model D TLM OA: modele umeycze D 7.5 x.5 J 37 węzłów T 75 liii D 7 modów ezoasowyc dziedzia: czas lub częstotliwość dowola ilość źódeł [Madde i Tompso 965] [Mustak, Boldi, Williams 999] [Killov i ii ] [Kulak i ii 3] [Moete i ii 3] [Pecoy 4] Dweiczek - 7

odległość od źódła Model SQ5-3.557 67 km - 33.558 378 km 3-44.4 4934 km 4-48.9 5354 km 5-54.35 635 km 6-6. 6667 km 7-65.376 764 km 8-7.59 7837 km 9-75.53 839 km - 8.46 8934 km - 85. 9469 km - 9. km 3-94.78 53 km 4-99.594 66 km 5-4.477 69 km 6-9.47 63 km 7-4.64 736 km 8 -. 3 333 km 9-5.685 3 965 km - 3.8 4 645 km - 38.59 5 399 km - 46.443 6 7 km 3-56.444 7 383 km 4-8. km 9 elemety x 6 km Dweiczek - 7

Model SQ5 3 4 5 6 7 8.. 5 5 5 3 35 4 45 5 55 Feq [Hz]

Model SQ5 - składowa H 6.7 Mm 3.3 Mm Dweiczek - 7

Model SQ5 - składowa H Dweiczek - 7

Ważiejsze wyiki badań widma popagacji ezoasowej są zależe od odległości i asymetycze 4 Bx - 3 7 km 8 Bx - 3 7 km pt - -4 au 6 4 blisko -6-8 -,,5,,5, 4 8 6 s Hz Bx - km Bx - km 8 8 6 4 pt - -4 au 6 daleko -6-8 -,,5,,5, s 4 8 6 Hz [3a] Dweiczek - 7

Ważiejsze wyiki częstotliwości maksimów popagacyjyc są zależe od odległości 8,3 Ez, l 4,8 Ez, l,4 Ez, l3 8, 8, 4,6 4,4,3,, Hz 8, 7,9 Hz 4, 4, Hz, 9,9 9,8 E z 7,8 3,8 9,7 9,6 7,7 3 6 9 5 8 3,6 3 6 9 5 8 9,5 3 6 9 5 8 deg deg deg Bz, l Bx, l Bx, l3 8, 4,8,6 8, 7,9 4,6 4,4 4,,4,, Hz 7,8 Hz 4, Hz 9,8 H x 7,7 7,6 3,8 3,6 3,4 9,6 9,4 9, 7,5 3 6 9 5 8 3, 3 6 9 5 8 9, 3 6 9 5 8 deg deg deg dla podstawowego modu magetyczego występuje eekt poiebieszczeia Dweiczek - 7

Nowy obaz: popagacja ezoasowa ozkład pola zależy od od odległości obsewato - źódło źódło δ, t ϕ, t ϕ, t + ϕ, t t es składowa tasmisyja składowa ezoasowa a ϕ obsewato ϕ es P cos 8 tylko składowa ezoasowa SWR Dweiczek - 7

Nowy obaz: popagacja ezoasowa do 5 Hz tłumieie tak małe, że ala obiega Ziemię wielokotie częstotliwości ezoasowe będą miały związek z obwodem Ziemi: π a popagacja popagacja ezoasowa ezoas Scumaa [Row 96] [Madde i Tompso 965] [Scuma 95] alowody ezoatoy ze źódłem ezoatoy ale biegące powyżej 5 Hz ale biegące i stojące 6-5 Hz ale stojące 6-5 Hz ówaie alowe ówaia alowe ze źódłem ówaie alowe łatwy aalityczie tudy aalityczie dość łatwy łatwy umeyczie śedi tudy umeyczie SWR SWR do SWR

Nowy obaz: idea dekompozycji pola δ, t metoda: dekompozycja pola a ϕ, + e ϕ + γ - częstości ezoasowe γ Q - szeokości pików * * γ - doboci modów pawdziwe paamety ezoatoa Dweiczek - 7

Realizm modeli - modele dolyc wastw joosey σ z e m e e z ν z ν z.8 e.5 z [Pels ad Pack, 959] pomiay lab [Kae, 96] pomiay akietowe [Belose ad Buk, 964] metoda odbiciowa Dweiczek - 7

Joosea - kee model Dweiczek - 7 k z k k z k z e z z e z a k b k < ; ; ς ς σ σ σ σ 8.3 [km].9 [km] 55 [km] b a ς ς k dla modelu jedoodego D - N [Pecoy 5]

Joosea - kee model wikaie pola M δ M E wikaie pola E L C µ w ε w M [H/m] [F/m] wylicza się E dz E i σ z M + i ε Im{ Im{ E M } } staty w C staty w L stąd c v p c v p α α Dweiczek - 7

Joosea - model empiyczy L L δ M M E E R R C C G G v p c E M α R Z a podstawie wielu pomiaów pola ELF w alowodzie Ziemia - joosea c v p.64.759 l +.79 l Joes [999] α.63.64 Dweiczek - 7

Joosea - asz model L L + χ R χ M M E E C C G model: TDTE metoda: D - FDTE L C µ ε w L w C metoda ówyc powiezci 3 4 c v c L C L C χ dae aeoomicze paamet swobody Dweiczek - 7

Joosea - asz model L L + χ R χ C C G c v.73 dla [Hz] Killov [999] χ 3.5 6 śedia watość w cyklu słoeczym [3] c v c + v δ gdzie δ χ L α a gdzie a χ C L Dweiczek - 7

Joosea - asz model c v.73 dla [Hz] Killov [999] χ 3.5 6 śedia watość w cyklu słoeczym [3] c..73 + 7836 v α.9 [db/mm] Dweiczek - 7

Poówaie modeli pędkości azowe 8 Hz Hz 4 Hz Hz 3 Hz c/v model SG3.38.3.89.7.54 c/v Joes.35.39.3.64.49 c/v Mustak.3.8.7 tłumieie * 8 Hz Hz 4 Hz Hz 3 Hz α model SG3.85.39.377.45.553 α Joes.38.75.34.48.556 Dweiczek - 7

Poówaie modeli częstotliwości ezoasowe empiia e b * 7.7 7.73 7.94 7.94 4. 4. 4. 3...45 doboci empiia Q e Q b Q * 4. 3.8 4. 4.9 5. 5. 6.3 3 6. 6.5 7.6 Dweiczek - 7

Podsumowaie Dweiczek - 7