Pola siłowe i ich charakterystyka

Podobne dokumenty
Coba, Mexico, August 2015

[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE

Fizyka 10. Janusz Andrzejewski

PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:

cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski

GRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.

elektrostatyka ver

ver grawitacja

Pole grawitacyjne. Definicje. Rodzaje pól. Rodzaje pól... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek.

DODATEK 6. Pole elektryczne nieskończenie długiego walca z równomiernie rozłożonym w nim ładunkiem objętościowym. Φ = = = = = π

Teoria Względności. Czarne Dziury

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

cz.1 dr inż. Zbigniew Szklarski

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

dr inż. Zbigniew Szklarski

20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.

Obraz Ziemi widzianej z Księżyca

Plan wykładu. Rodzaje pól

Prawo powszechnego ciążenia, siła grawitacyjna, pole grawitacyjna

Czarnodziurowy Wszechświat a ziemska grawitacja

Ruch kulisty bryły. Kinematyka

Elektrostatyka. + (proton) - (elektron)

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Guma Guma. Szkło Guma

Pęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :

Fizyka 2. Janusz Andrzejewski

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

dr inż. Zbigniew Szklarski

Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)

Oddziaływania fundamentalne

dr inż. Zbigniew Szklarski

Siły centralne, grawitacja (I)

= ± Ne N - liczba całkowita.

Podstawy fizyki sezon 1 VII. Pole grawitacyjne*

FIZYKA-egzamin opracowanie pozostałych pytań

FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski

ver grawitacja

14 POLE GRAWITACYJNE. Włodzimierz Wolczyński. Wzór Newtona. G- stała grawitacji 6, Natężenie pola grawitacyjnego.

Pochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:

Zasady zachowania, zderzenia ciał

Zasady dynamiki ruchu obrotowego

Ruch pod wpływem sił zachowawczych

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 10 7.XII Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

cz.2 dr inż. Zbigniew Szklarski

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Fizyka 2 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

23. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA

Elektrostatyka. Potencjał pola elektrycznego Prawo Gaussa

Wstęp. Prawa zostały znalezione doświadczalnie. Zrozumienie faktu nastąpiło dopiero pod koniec XIX wieku.

dr inż. Zbigniew Szklarski

Guanajuato, Mexico, August 2015

Jak policzyć pole magnetyczne? Istnieją dwie metody wyznaczenia pola magnetycznego: prawo Biot Savarta i prawo Ampera.

POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął

Na skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:

Dynamika punktu materialnego

OSERWACJE POLA MAGNETYCZNEGO Pole magnetyczne wytwozone jest np. pzez magnes stały......a zauważyć je można np. obsewując zachowanie się opiłków żelaz

WPROWADZENIE. Czym jest fizyka?

Podstawy fizyki sezon 1 VII. Pole grawitacyjne*

KINEMATYKA. Pojęcia podstawowe

Elektrostatyka ŁADUNEK. Ładunek elektryczny. Dr PPotera wyklady fizyka dosw st podypl. n p. Cząstka α

Wykład FIZYKA I. 8. Grawitacja. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Ładunki elektryczne. q = ne. Zasada zachowania ładunku. Ładunek jest cechąciała i nie można go wydzielićz materii. Ładunki jednoimienne odpychają się

Wykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.

Atom wodoru eV. Seria Lymana. od 91 nm to 122 nm. n = 2, 3,... Seria Paschena n = 4, 5,... n = 5, 6,... Seria Bracketta.

Grzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki

Elektrostatyka, cz. 1

Wykład 4. Zasada zachowania energii. Siły zachowawcze i niezachowawcze

Ruchy planet. Wykład 29 listopada 2005 roku

Fizyka 9. Janusz Andrzejewski

Grawitacja: - wiąże wszystkie masy we Wszechświecie, - jest najsłabszą wśród znanych nam sił, - działa na wszystkich odległościach,

Prawo powszechnego ciążenia Newtona

LITERATURA Resnick R., Holliday O., Acosta V., Cowan C. L., Graham B. J., Wróblewski A. K., Zakrzewski J. A., Kleszczewski Z., Zastawny A.

Ładunek elektryczny. Zastosowanie równania Laplace a w elektro- i magnetostatyce. Joanna Wojtal. Wprowadzenie. Podstawowe cechy pól siłowych

dr inż. Zbigniew Szklarski

Sztuczny satelita Ziemi. Ruch w polu grawitacyjnym

Zasady dynamiki Newtona. Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd

Pęd i moment pędu. dp/dt = F p = const, gdy F = 0 (całka pędu) Jest to zasada zachowania pędu. Moment pędu cząstki P względem O.

- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:

Energia kinetyczna i praca. Energia potencjalna

magnetyzm ver

Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..)

Przykładowe zadania/problemy egzaminacyjne. Wszystkie bezwymiarowe wartości liczbowe występujące w treści zadań podane są w jednostkach SI.

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?

XXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne

Fizyka 1 (mechanika) AF14. Wykład 9

MECHANIKA II. Praca i energia punktu materialnego

Konspekt lekcji. I. Metryczka konspektu: II. Plan lekcji:

ć ć Ść

ż ż Ń Ś ż Ł Ł Ł ż ź

ć ć ć ź ć ć ć ć

Pędu Momentu pędu Ładunku Liczby barionowej. Przedmiot: Fizyka. Przedmiot: Fizyka. Wydział EAIiE Kierunek: Elektrotechnika.

ć ź ź ź ź ć ć

Linie sił pola elektrycznego

podsumowanie (E) E l Eds 0 V jds

Pole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem Podstawowe zjawiska magnetyczne

Zjawisko indukcji. Magnetyzm materii.

Fale elektromagnetyczne

EPR. W -1/2 =-1/2 gµ B B

Teoria Pola Elektromagnetycznego

Wykład 8 ELEKTROMAGNETYZM

Transkrypt:

W-6 (Jaosewic) 10 slajdów Pola siłowe i ich chaaktestka Pola siłowe: pojęcie i odaje pól siłowch, wielkości chaakteujące pola siłowe Pola achowawce Pole gawitacjne: uch w polu gawitacjnm

3/10 L.R. Jaosewic Pola siłowe i ich chaaktestka Polem (ficnm) nawam pesteń w któej wstępuje dana wielkośćficna. Pole siłowe pesteń w któej wstępuje siła chaakteująca dane oddiałwanie. Ponad 100 letnie pace powalają na sfomułowanie stwiedenia, iż wsstkie spotkane na co dień oddiałwaniamożna spowadić do 4 oddiałwań fundamentalnch: Oddiałwanie gawitacjne, Oddiałwanie elektomagnetcne, Słabe oddiałwanie jądowe, Silne oddiałwanie ł i jądowe I cecha na poiomie mikoskopowm każda sił ma swoją cąstkę, wobażaną jako maleńka pocja sił: gawiton, foton, słabe meon pośednicące, gluon. Do 1984 potwiedono ich istnienie oa ściśleokeślono ichwłaściwości, jednakże do dnia disiejsego gawitonu nie odkto. II cecha pewna ilość "ładunku" w któą jest wposażonacąstka decduje o tm jaki wpłw wwiea na nią dane oddiałwanie; gawitacja masa, elektomagnetcne ładunek elektcn, oddiałwaniesilne/słabe ilość ładunku "silnego"/"słabego".

4/10 L.R. Jaosewic Wielkości chaakteujące pola siłowe Siła oddiałwania opisana a pomocą eguł ależność pomięd źódłem pola a obiektem póbnm umiesconm w dowolnm punkcie ki pola. Dla oddiałwań fundamentalnch wstępuje ależność od ilości ładunku wtwaającego pole Q, ładunku póbnego q oa pola mają chaakte centaln; siła ależ ododległości do źódła pola: v (,, ) od f Q q Zachodi asada supepocji pól dla danego punktu pola pole jest wpadkowm polem od poscególnch źódeł: v w i Natężenie pola nomaliowana watość sił oddiałwania w danm punkcie pola: f ( Q, ) q Linie sił pola liniepo któch pousają się ładunki póbne umiescone w danm polu. Dla pola centalnego linie sił pola biegają się w jednm punkcie źódle pola. n i 1

5/10 L.R. Jaosewic Stumień natężenia pola ilość liniisił pechodącch pe daną powiechnię postopadle do niej. Każdemu elementowi ds ppisujem wekto ds j nomaln do powiechni i okeślając oientację elementu ds: d S j d S j ds ; n ds Stumień natężenia pola pe powiechnię d S j Całkowit stumień natężenia pe powiechnię S: Φ j d Φ n d S j ds j j j j 1 S ds Enegia potencjalna pola nagomadona w danm punkcie pola dolność do wkonwania pac. Paca jk jak musi bćć wkonana b penieść dan ładunekd knieskońconości ń ś i do danego punktupola. Potencjał pola enegia potencjalna ładunku póbnego w danm punkcie pola: ϕ ( ) E p W E p od d d q q od d

6/10 L.R. Jaosewic Paca w polu sił centalnch. Paca nad peniesieniem jednostkowego ładunku pola peciw siłom pola pomięd dwoma punktami A i B o potencjałach ϕ (A) i ϕ (B) jest ówna: Pola achowawce B A P P A B B A AB d q A B q E E d d d W A B ϕ ϕ )] ( ) ( [ Wpowadenie potencjału ułatwia oblicanie natężenia pola, a więc sił diałającch na obiekt najdujące się w tm polu. Istota polega na tm, że p pomoc potencjału ϕ można oblicć pole tak łatwo, jak łatwo można oblicć pochodną. Weźm dwa punkt o współędnch (,,) i (d,,). Oblicm pacę jaką teba wkonać, ab penieść jednostkow ładunek póbn (q1) jednego tch punktów do dugiego: d d W ϕ ϕ ϕ Δ ),, ( ),, ( d ds W Δ oa ϕ ϕ ϕ ;, ϕ ϕ ϕ ϕ ϕ gad k j i ) ( k j i

7/10 L.R. Jaosewic Pole gawitacjne Si Isaac Newton ik i matematk 164-177

8/10 L.R. Jaosewic a) b) GMm GM m G 6,66.10-11 kg -1 m 3 s - M Φ S M ds E p GMm d d GMm Pawo Gaussa dla pola gawitacjnego: Twiedenie Gaussa Ostogadkiego: S ds V divdv Ep ϕ( ) m GM d S 4πMG S div M ρ dv div 4π ρg V gadϕ Równanie Poissona (óżnickowa postać pawa Newtona) ϕ ϕ ϕ 4πρ G ϕ 4πρG lub ϕ 4πρG Δ Δ

9/10 L.R. Jaosewic Ruch w polu gawitacjnm Pawa Kepplea: 1) Toami planet są elips. Słońce najduje się w jednm ognisk elips. ) Pędkość polowa planet jest stała (pomień wodąc planet akeśla w jednakowm casie jednakowe pola). 3) Stosunek kwadatów casów obiegu dwóch planet jest ówn stosunkowi tecich potęg ich dużch półosi. Piewse pawo jest scególnm ppadkiem uchu w polu centalnej sił gawitacjnej Dugie wnika asad achowania momentu pędu w polu sił centalnch Tecie pawo wnika poównania sił ciężkości i odśodkowej G mm d m ω 4π m T T 3 GM 4π const 1 T 3 1 3 T1 albo T T 3 1 3