Jednoduchá zobrazení. Podpořeno z projektu FRVŠ 584/2011.

Podobne dokumenty
Jednoduchá zobrazení. Podpořeno z projektu FRVŠ 584/2011.

1 Nepravá zobrazení. 4 Zobrazení odvozené z jednoduchých azimutálních (modifikované. Obsah. 3 Nepravá azimutální zobrazení.

Referenční plochy. Podpořeno z projektu FRVŠ 584/2011.

Obsah. Zobrazení na osmistěn. 1 Zobrazení sféry po částech - obecné vlastnosti 2 Zobrazení na pravidelný konvexní mnohostěn

2 Sférická trigonometrie. Obsah. 1 Základní pojmy. Kosinová věta pro stranu. Podpořeno z projektu FRVŠ 584/2011.

ČVUT v Praze, katedra geomatiky. zimní semestr 2014/2015

1 Sférická trigonometrie

Funkce zadané implicitně. 4. března 2019

Geometrická nelinearita: úvod

Rovnice proudění Slapový model

Úvodní informace. 18. února 2019

Vybrané kapitoly z matematiky

Kristýna Kuncová. Matematika B3

MATEMATIKA 3. Katedra matematiky a didaktiky matematiky Technická univerzita v Liberci

Co nám prozradí derivace? 21. listopadu 2018

Periodický pohyb obecného oscilátoru ve dvou dimenzích

Komplexní analýza. Martin Bohata. Katedra matematiky FEL ČVUT v Praze Martin Bohata Komplexní analýza Mocninné řady 1 / 18

Przykłady do zadania 1.1 : Obliczyć dane całki podwójne po wskazanych prostokątach. π 4. (a) sin(x + y) dxdy, R = π 4, π ] [ dy = sin(x + y)dy = dx =

Stavový popis Stabilita spojitých systémů (K611MSAP) Katedra aplikované matematiky Fakulta dopravní ČVUT. čtvrtek 20. dubna 2006

Dokumentacja techniczna IQ3 Sterownik z dostępem poprzez Internet IQ3 Sterownik z dostępem poprzez Internet Opis Charakterystyka

Matematika 2, vzorová písemka 1

Numerické metody minimalizace

5. a 12. prosince 2018

Diferenciální rovnice základní pojmy. Rovnice se

Základní elektrotechnická terminologie,

v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n ] a r +q = a a r 3q =

Energetické principy a variační metody ve stavební mechanice

Numerické metody 8. května FJFI ČVUT v Praze

Kapitola 4: Soustavy diferenciálních rovnic 1. řádu

Inverzní Z-transformace

GEOMETRIE. Vytvořeno v rámci projektu Operačního programu Rozvoje lidských zdrojů CZ / /0016. základu studia.

Aproximace funkcí 1,00 0,841 1,10 0,864 1,20 0,885. Body proložíme lomenou čarou.

Ilustracja metody MONTE CARLO. obliczania całek podwójnych

Průvodce studiem V této kapitole se budeme zabývat diferenciálním počtem pro funkce více

(1) Derivace. Kristýna Kuncová. Matematika B2 17/18. Kristýna Kuncová (1) Derivace 1 / 35

podle přednášky doc. Eduarda Fuchse 16. prosince 2010

Necht je funkce f spojitá v intervalu a, b a má derivaci v (a, b). Pak existuje bod ξ (a, b) tak, že f(b) f(a) b a. Geometricky

Internet a zdroje. (Zdroje na Internetu) Mgr. Petr Jakubec. Katedra fyzikální chemie Univerzita Palackého v Olomouci Tř. 17.

v = v i e i v 1 ] T v =

Zastosowanie zespolonego wektora Poyntinga do wyznaczania impedancji

Arkusz 6. Elementy geometrii analitycznej w przestrzeni

1 Soustava lineárních rovnic

kontaktní modely (Winklerův, Pasternakův)

GEM a soustavy lineárních rovnic, část 2

EGZAMIN Z ANALIZY II R

v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n [ ] U [x y z] T (X,Y,Z)

Kristýna Kuncová. Matematika B2

Matematická analýza 2. Kubr Milan

Komplexní analýza. Martin Bohata. Katedra matematiky FEL ČVUT v Praze Martin Bohata Komplexní analýza Úvod 1 / 32

(13) Fourierovy řady

Určitý (Riemannův) integrál a aplikace. Nevlastní integrál. 19. prosince 2018

Rozwi zanie równania ró»niczkowego metod operatorow (zastosowanie transformaty Laplace'a).

cos(ωt) ω ( ) 1 cos ω sin(ωt)dt = sin(ωt) ω cos(ωt)dt i 1 = sin ω i ( 1 cos ω ω 1 e iωt dt = e iωt iω II sposób: ˆf(ω) = 1 = e iω 1 = i(e iω 1) i ω

Zad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji.

Internetová matematická olympiáda 8. ročník, Baví se student Fakulty strojního inženýrství VUT v Brně (FSI) s kamarádem:

MECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej

Elektrodynamika Część 4 Magnetostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Funkcje charakterystyczne zmiennych losowych, linie regresji 1-go i 2-go rodzaju

Nadpłynność i nadprzewodnictwo

ZASTOSOWANIA CAŁEK OZNACZONYCH

Tvarová optimalizace pro 3D kontaktní problém

Laplaceova transformace

Powyższe reguły to tylko jedna z wersji gry. Istnieje wiele innych wariantów, można też ustalać własne zasady. Miłej zabawy!

Matematická analýza II pro kombinované studium. Konzultace první a druhá. RNDr. Libuše Samková, Ph.D. pf.jcu.cz

I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona

II.2 Położenie i prędkość cd. Wektory styczny i normalny do toru. II.3 Przyspieszenie

POLIURETANOWE SPRĘŻYNY NACISKOWE. POLYURETHANOVÉ TLAČNÉ PRUŽINY

L.Kowalski zadania z rachunku prawdopodobieństwa-zestaw 4 ZADANIA - ZESTAW 4

DFT. verze:

Kristýna Kuncová. Matematika B2 18/19

Euklidovský prostor. Funkce dvou proměnných: základní pojmy, limita a spojitost.

Analiza obrazów w systemie wizyjnym

Funkce více proměnných: limita, spojitost, parciální a směrové derivace, diferenciál

Zadání: Vypočítejte hlavní momenty setrvačnosti a vykreslete elipsu setrvačnosti na zadaných

(2) Funkce. Kristýna Kuncová. Matematika B2. Kristýna Kuncová (2) Funkce 1 / 25

Kinematyka: opis ruchu

III. Dvojný a trojný integrál

Moment pędu fali elektromagnetycznej

Elektrodynamika. Część 9. Potencjały i pola źródeł zmiennych w czasie. Ryszard Tanaś

Elektrodynamika Część 2 Specjalne metody elektrostatyki Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Rodzaje fal. 1. Fale mechaniczne. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Fale materii. dyfrakcja elektronów

Geometria Struny Kosmicznej

Kapitola 2. Nelineární rovnice

Logika V. RNDr. Kateřina Trlifajová PhD. Katedra teoretické informatiky Fakulta informačních technologíı BI-MLO, ZS 2011/12

Arkusz 4. Elementy geometrii analitycznej w przestrzeni

Podstawy elektrotechniki

Lineární algebra - iterační metody

Równania dla potencjałów zależnych od czasu

n p 2 i = R 2 (8.1) i=1

Obsah. 1.2 Integrály typu ( ) R x, s αx+β

Elementární funkce. Edita Pelantová. únor FJFI, ČVUT v Praze. katedra matematiky, FJFI, ČVUT v Praze

Naprężenia styczne i kąty obrotu

A. Odrzywołek. Dziura w Statycznym Wszechświecie Einsteina

Elektrodynamika Część 10 Promieniowanie Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

falowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi

Obecná orientace (obvykle. Makroskopická anizotropie ( velmi mnoho kluzných rovin )

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

Równania różniczkowe liniowe rzędu pierwszego

Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 12, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

Transkrypt:

Podpořeno z projektu FRVŠ 584/2011.

Obsah 1 2

Obsah 1 2

Společné vlastnosti jednoduchých zobrazení: Zobrazovací ref. plocha je rovina - souřadnice X, Y, případně ρ, ɛ Zobrazovaná ref. plocha je eliposid (ϕ, λ), nebo koule U, V Rozdělení podle zobrazovací plochy: Kuželová Válcová Azimutální

Společné vlastnosti jednoduchých zobrazení: Zobrazovací ref. plocha je rovina - souřadnice X, Y, případně ρ, ɛ Zobrazovaná ref. plocha je eliposid (ϕ, λ), nebo koule U, V Rozdělení podle zobrazovací plochy: Kuželová Válcová Azimutální

Společné vlastnosti jednoduchých zobrazení: Zobrazovací ref. plocha je rovina - souřadnice X, Y, případně ρ, ɛ Zobrazovaná ref. plocha je eliposid (ϕ, λ), nebo koule U, V Rozdělení podle zobrazovací plochy: Kuželová Válcová Azimutální

Pro jednoduchá zobrazení platí: ρ = f (U) ɛ = n V resp. X = n V, Y = g(u)

Obsah 1 2

Společné vlastnosti: základní poledník - poledník od něhož počítáme při zobrazení zeměpisné délky základní rovnoběžka - prochází většinou středem zobrazovaného území

X V V' A B C P S r 0 r S' Y X P' r' C' r' 0 obr. zákl. pol. A' = 0 Y

Zobrazovací rovnice: ρ = ρ 0 + F (U 0 U) (1) ɛ = n V (2)

Ze zobr. rovnic vyjádříme m p a m r : m p = dρ R dϕ A zkreslení: Plošné: Max. úhlové: m r = ρdɛ R cos ϕdλ = nρ R cos ϕ m 2 A = m2 p cos 2 A + m 2 r sin 2 A P = m p m r sin ω 2 = m r m p m r + m p

Ze zobr. rovnic vyjádříme m p a m r : m p = dρ R dϕ A zkreslení: Plošné: Max. úhlové: m r = ρdɛ R cos ϕdλ = nρ R cos ϕ m 2 A = m2 p cos 2 A + m 2 r sin 2 A P = m p m r sin ω 2 = m r m p m r + m p

Ze zobr. rovnic vyjádříme m p a m r : m p = dρ R dϕ A zkreslení: Plošné: Max. úhlové: m r = ρdɛ R cos ϕdλ = nρ R cos ϕ m 2 A = m2 p cos 2 A + m 2 r sin 2 A P = m p m r sin ω 2 = m r m p m r + m p

Ze zobr. rovnic vyjádříme m p a m r : m p = dρ R dϕ A zkreslení: Plošné: Max. úhlové: m r = ρdɛ R cos ϕdλ = nρ R cos ϕ m 2 A = m2 p cos 2 A + m 2 r sin 2 A P = m p m r sin ω 2 = m r m p m r + m p

Podmíka: Integrace v mezích: ρ dρ M dϕ = 1 ρ o dρ = ϕ ϕ 0 M dϕ Získáme ρ = ρ 0 s ϕ ϕ 0, kde s ϕ ϕ 0 je délka poledníkového oblouku.

Podmíka: Integrace v mezích: ρ dρ M dϕ = 1 ρ o dρ = ϕ ϕ 0 M dϕ Získáme ρ = ρ 0 s ϕ ϕ 0, kde s ϕ ϕ 0 je délka poledníkového oblouku.

Podmíka: Integrace v mezích: ρ dρ M dϕ = 1 ρ o dρ = ϕ ϕ 0 M dϕ Získáme ρ = ρ 0 s ϕ ϕ 0, kde s ϕ ϕ 0 je délka poledníkového oblouku.

Výsledné zobrazovací rovnice (pro kouli): ρ = ρ 0 + R(U 0 U) ɛ = n V Konstanty: n, ρ 0, U 0

Výsledné zobrazovací rovnice (pro kouli): ρ = ρ 0 + R(U 0 U) ɛ = n V Konstanty: n, ρ 0, U 0

Zkreslení: sin ω 2 m p = 1 m r = n ρ N cos ϕ = P = m r 1 m r + 1

Volba konstant - zvolená rovnoběžka má zkreslení minimální a rovno jedné. ( ) mr /U 0 = 0 U Po úpravě: Dále musí platit: Po dosazení: ρ 0 = R cot U 0 n ρ 0 R cos U 0 = 1 n = sin U 0

Figure: Kuželové zobr. - ekvidistantní v pol., 1 nezkresl. rovnob.,- Ptolemaiovo zobrazení (r. 150 n.l.), ϕ 0 = 30

Figure: Kuželové zobr. - ekvidistantní v pol., 1 nezkresl. rovnob., a pól jako bod

Volba konstant - dvě nezkreslené rovnoběžky...

Figure: Kuželové zobr. - ekvidistantní v pol., 2 nezkresl. rovnob.,

Figure: Kuželové zobr. - ekvidistantní v pol., 2 nezkresl. rovnob. L Isleovo zobrazení

: Po integraci a úpravě: dρ R du nρ R cos U = 1 Konstanty n, ρ 0. ρ = ρ 2 0 + 2R2 n (sin U 0 sin U ɛ = nv

: Po integraci a úpravě: dρ R du nρ R cos U = 1 Konstanty n, ρ 0. ρ = ρ 2 0 + 2R2 n (sin U 0 sin U ɛ = nv

Volba konstant - Nezkreslená rovnoběžka U 0 : ρ 0 = R cot U 0 n = sin U 0

Figure: Kuželové zobr. - ekvivalent., 1 nezkresl. rovnob.

Figure: Kuželové zobr. - ekvivalent., 1 nezkresl. rovnob., Pól jako bod

Další možnost volby - Dvě nezkreslené rovnoběžky U 1 a U 2.

Figure: Kuželové zobr. - ekvivalent., 2 nezkresl. rovnob.

zobrazení

Po integraci: dρ M dϕ = nρ R cos ϕ ( tan (ϕ0 /2 + 45 0 ) n ) ρ = ρ 0 tan (ϕ/2 + 45 0 ) ɛ = n λ ( ) (1 e sin ϕ0 )(1 + e sin ϕ) n e/2 (1 + e sin ϕ 0 )(1 e sin ϕ)

Určení konstant: Zvolená rovnoběžka má minimální zkreslení a zárovoň rovno jedné Minimalizace zkreslení dvou krajních rovnoběžek

Figure: Kuželové zobr. - konformní., 1 nezkresl. rovnob.

Figure: Kuželové zobr. - konformní., 2 nezkresl. rovnob.

Zdroje: Grafarend E., Krumm F.: Map Projections, Springer, Germany, 2006 Buchar P.: Mtematická kartografie 10, Skriptum ČVUT, 2002 Hložek M.: Sférická trigonometrie, Dimplomová práce ZČU, 2005