Materia skondensowana

Podobne dokumenty
Materia skondensowana

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej. Mateusz Goryca

Przykłady procesów nieodwracalnych: wyrównywanie się temperatur, gęstości i różnicy potencjałów.

3. Struktura pasmowa

Wykład 11. Kryształ. Na podstawie wykładu Prof. Dariusza Wasika. Ciało amorficzne

Reguły Paulinga. Krzysztof Burek Michał Oleksik

Wykład 2: Atom wodoru

Eikonał Optyczny.doc Strona 1 z 6. Eikonał Optyczny

Ciała stałe. Ciała krystaliczne. Ciała amorficzne. Bardzo często mamy do czynienia z ciałami polikrystalicznymi, rzadko monokryształami.

Nośniki swobodne w półprzewodnikach

Badanie zależności natężenia wiązki promieniowania od odległości

- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii SkondensowanejI

Atom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym

Dyfrakcja. Dyfrakcja to uginanie światła (albo innych fal) przez drobne obiekty (rozmiar porównywalny z długością fali) do obszaru cienia

Lista A) Proszę pokazać, że przy padaniu prostopadłym na granicę ośrodka próżnia(dielektryk)-metal,

3. Struktura pasmowa

Elektrostatyka. + (proton) - (elektron)

Rozszczepienie poziomów atomowych

ZJAWISKA ELEKTROMAGNETYCZNE

(4) (b) m. (c) (d) sin α cos α = sin 2 k = sin k sin k. cos 2 m = cos m cos m. (g) (e)(f) sin 2 x + cos 2 x = 1. (h) (f) (i)

Układ okresowy. Przewidywania teorii kwantowej

Elementy teorii powierzchni metali

W Wymiana ciepła. Opór r cieplny Przewodzenie ciepła Konwekcja Promieniowanie Ekranowanie ciepła. Termodynamika techniczna

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wiązania. w świetle teorii kwantów fenomenologicznie

Rezonanse w deekscytacji molekuł mionowych i rozpraszanie elastyczne atomów mionowych helu. Wilhelm Czapliński Katedra Zastosowań Fizyki Jądrowej

Wykrzykniki 2016 pomoc do egzaminu pisemnego, 8.II, 2016, godz

Wykład 9 Wprowadzenie do krystalochemii

SK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego

OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki

Fizyka 11. Janusz Andrzejewski

Położenia, kierunki, płaszczyzny

Układ okresowy. Przewidywania teorii kwantowej

Wykład 17: Optyka falowa cz.1.

TECHNIKI INFORMATYCZNE W ODLEWNICTWIE

40. Międzynarodowa Olimpiada Fizyczna Meksyk, lipca 2009 r. ZADANIE TEORETYCZNE 3 DLACZEGO GWIAZDY SĄ TAK DUŻE?

Jak TO działa? Co to są półprzewodniki? TRENDY: Prawo Moore a. Google: Jacek Szczytko Login: student Hasło: *******

Elektrodynamika. Część 8. Fale elektromagnetyczne. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Podstawy Akustyki. Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: Fale akustyczne w powietrzu Efekt Dopplera.

1. Struktura pasmowa from bonds to bands

Chemia nieorganiczna. Copyright 2000 by Harcourt, Inc. All rights reserved.

VI.5 Zderzenia i rozpraszanie. Przekrój czynny. Wzór Rutherforda i odkrycie jądra atomowego

I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona

Jądra atomowe jako obiekty kwantowe. Wprowadzenie Potencjał jądrowy Spin i moment magnetyczny Stany energetyczne nukleonów w jądrze Prawo rozpadu

falowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi

4. STRUKTURA KRYSZTAŁÓW PÓŁPRZEWODNIKOWYCH. Irena Zubel Wydział Elektroniki Mikrosystemów i Fotoniki Politechnika Wrocławska (na prawach rękopisu)

MECHANIKA OGÓLNA (II)

Kinematyka: opis ruchu

Sieć przestrzenna. c r. b r. a r. komórka elementarna. r r

Uogólnione wektory własne

Wykład Półprzewodniki

Graf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie

Elektrodynamika Część 4 Magnetostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski

Podstawy fizyki subatomowej

Podstawy fizyki sezon 2 7. Układy elektryczne RLC

Wyznaczanie stałej sieci metodą Debye a-scherrera-hulla (DSH)

Chemia nieorganiczna. Pierwiastki. niemetale Be. 27 Co. 28 Ni. 26 Fe. 29 Cu. 45 Rh. 44 Ru. 47 Ag. 46 Pd. 78 Pt. 76 Os.

A r A r. r = , 2. + r r + r sr. Interferencja. Dwa źródła punktowe: Dla : Dla dużych 1,r2. błąd: 3D. W wyniku interferencji:

Guma Guma. Szkło Guma

MECHANIKA 2. Drgania punktu materialnego. Wykład Nr 8. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

II.3 Rozszczepienie subtelne. Poprawka relatywistyczna Sommerfelda

Dyfrakcja rentgenowska (XRD) w analizie fazowej Wykład 2 i 3

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej. Mateusz Goryca

Sekantooptyki owali i ich własności

należą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło

Przejścia międzypasmowe

R Z N C. p11. a!b! = b (a b)!b! d n dx n [xn sin x] = x n(n k) (sin x) (n) = n(n 1) (n k + 1) sin(x + kπ. n(n 1) (n k + 1) sin(x + lπ 2 )

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

magnetyzm cd. ver

Sieć odwrotna. Fale i funkcje okresowe

Światło jako fala Fala elektromagnetyczna widmo promieniowania Czułość oka ludzkiego w zakresie widzialnym

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Chemia Poziom rozszerzony

Inne koncepcje wiązań chemicznych. 1. Jak przewidywac strukturę cząsteczki? 2. Co to jest wiązanie? 3. Jakie są rodzaje wiązań?

Definicja: Wektor nazywamy uogólnionym wektorem własnym rzędu m macierzy A

Zjonizowana cząsteczka wodoru H 2+ - elektron i dwa protony

e = 1/3xH = 1,96/3 = 0,65 m Dla B20 i stali St0S h = 15 cm h 0 = 12 cm 958 1,00 0,12 F a = 0,0029x100x12 = 3,48 cm 2

Rodzaje fal. 1. Fale mechaniczne. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Fale materii. dyfrakcja elektronów

10.0. Schody górne, wspornikowe.

Dualizm korpuskularno falowy

Proste struktury krystaliczne

m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,

Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..)

WŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY

Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

METODA CIASNEGO (silnego) WIĄZANIA (TB)

Laboratorium z Krystalografii. 2 godz.

Elektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki

Fizyka 2. Janusz Andrzejewski

Stany skupienia materii

Teoria VSEPR. Jak przewidywac strukturę cząsteczki?

Przygotowanie do Egzaminu Potwierdzającego Kwalifikacje Zawodowe

Analiza Matematyczna Praca domowa

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

7.0. Fundament pod słupami od stropu nad piwnicą. Rzut fundamentu. Wymiary:

Zjawisko interferencji fal

Transkrypt:

00-04-9 Matia skondnsowana Kowalncyn odza wiązań Jack.Szczytko@uw.du.pl http://www.uw.du.pl/~szczytko/nt Podziękowania za pomoc w pzygotowaniu zaęć: Po. d hab. Pawł Kowalczyk Po. d hab. Daiusz Wasik H 7 8 O H 7 8 O H 6 O Uniwsytt Waszawski 00 N N u O O H 0 O O 6 H O 0 H O 6 H O 0 H http://on.dydaktyka.agh.du.pl/dydaktyka/chmia http://spakchats.spaknots.com/chmisty/oganicchmisty/sction.php odza wiązań odza wiązań Kowalncyn Półpzwodniki Kowalncyn Półpzwodniki II III IV V VI N O Mg Al Si P S Jonowość Jonowość Zn Ga G As S d In Sn Sb T Engia wiązania na atom: (diamnt) 7.0 V Si 4.64 V G.87 V Gupa IV: diamnt, Si, G Gupy III-V: GaAs, AlAs, InSb, InAs... Gupy II-VI: ZnS, dt, ZnO, SdS... odza wiązań odza wiązań Nośniki: dziuy + lktony - Domiszki: Akcptoy (typ p) Donoy (typ n) Półpzwodniki II III IV V VI N O Mg Al Si P S Kowalncyn Zn Ga G As S d In Sn Sb T Gupa IV: diamnt, Si, G Gupy III-V: GaAs, AlAs, InSb, InAs... Gupy II-VI: ZnS, dt, ZnO, SdS... http://on.dydaktyka.agh.du.pl/dydaktyka/chmia

00-04-9 odza wiązań odza wiązań Węgil Kowalncyn http://www.wltdphysik.d/d/445.php?ni=4&pi=48 Kowalncyn Gan Odmiany alotopow węgla: (Wikipdia) a) diamnt, b) gait, c) lonsdalit d) uln 60 ) uln 540 ) uln 70 g) węgil amoiczny, h) nanouka odza wiązań odza wiązań Wiązani onow Elktoumność (ozn. χ) - zdolność atomu w cząstczc do pzyciągania (pzyłączania) lktonu. W skanym pzypadku, gdy lktoumności obu piwiastków badzo się óżnią (np. Li i F), dochodzi do płngo pzskoku lktonów na badzi lktoumny atom, co powadzi do powstania wiązania onowgo ( χ,7). Elktoumność (ozn. χ) - zdolność atomu w cząstczc do pzyciągtania (pzyłączania) lktonu. W skanym pzypadku, gdy lktoumności obu piwiastków badzo się óżnią (np. Li i F), dochodzi do płngo pzskoku lktonów na badzi lktoumny atom, co powadzi do powstania wiązania onowgo ( χ,7). Umowni: Wiązani kowalncyn χ 0,4 Nal Wiązani polan 0,4 χ,7 Wiązani onow χ,7 Nal Tablica.4. Watości lktoumności (wg Paulinga) dla kilku ważniszych piwiastków (dla H pzyęto,) I II III IV V VI VII Li,0,5,0,5 N,0 O,5 F 4,0 Na 0,9 Mg, Al,5 Si,8 P, S,5 l,0 K 0,8 a,0 Ga,6 G,7 As,0 S,4,8 b 0,8 Sn,7 Jonowość http://www.hi-blin.mpg.d/th/jg/hom.htm Wiązani onow J,4 Jonowość odza wiązań odza wiązań Wiązani onow Wiązani onow Elktoumność (ozn. χ) - zdolność atomu w cząstczc do pzyciągtania (pzyłączania) lktonu. W skanym pzypadku, gdy lktoumności obu piwiastków badzo się óżnią (np. Li i F), dochodzi do płngo pzskoku lktonów na badzi lktoumny atom, co powadzi do powstania wiązania onowgo ( χ,7). W kyształach onowych st nimożliw, żby lktony pouszały się pawi swobodni pomiędzy onami, chyba ż dostaczymy dużą ngię. Dlatgo ciała stał o wiązaniach onowych są nipzwodząc. W wysokich tmpatuach pzwodnictwo onow. Nal Nal. Kittl Engia wiązania na paę onów: Nal 7.95 V NaI 7.0 V K 6.9 V. Kittl

00-04-9 odza wiązań Wiązani mtaliczn Wiązani chmiczn w mtalach, utwozon w wyniku lktodynamiczngo oddziaływania między dodatnio naładowanymi dzniami atomowymi, któ znaduą się w węzłach sici kystaliczn, a umni naładowaną plazmą lktonową (lktonami zdlokalizowanymi, gazm lktonowym). Podobn do wiązania kowalncyngo, al lktony twoząc wiązani są wspóln dla wilki liczby atomów. Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + odza wiązań Wiązani mtaliczn Wiązani chmiczn w mtalach, utwozon w wyniku lktodynamiczngo oddziaływania między dodatnio naładowanymi dzniami atomowymi, któ znaduą się w węzłach sici kystaliczn, a umni naładowaną plazmą lktonową (lktonami zdlokalizowanymi, gazm lktonowym). Podobn do wiązania kowalncyngo, al lktony twoząc wiązani są wspóln dla wilki liczby atomów. Gaz lktonowy Wiązani wodoow Uwspólnini wodou odza wiązań odza wiązań Wiązani van d Waalsa N, A, K, X oddziaływani wyindukowanych momntów dipolowych. luloza http://www.smat-lmnts.com Kyształy V ( ) = V ( + T ) Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Sić (węzły sici) st gulanym i piodycznym układm punktów w pzstzni. Jst ona matmatyczna abstakcą; z stuktuą kystaliczną mamy do czyninia dyni wtdy, gdy baza atomów st pzypoządkowana dnoznaczni do każdgo węzła sici. Kyształ Kyształy Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych iało amoiczn

00-04-9 Kyształy Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Kyształy Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Wktoy tanslaci pymitywnych ni są wyban dnoznaczni! Kyształy Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Wktoy tanslaci pymitywnych ni są wyban dnoznaczni! Kyształy Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Można na wil sposobów wybać komókę lmntaną. Zwykl chcmy, żby komóka taka: miała możliwi nawyższą symtię, namniszą obętość Komóka posta: komóka lmntana o namnisz obętości Komóka posta Kyształy Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Kyształy Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Komóka Wigna-Sitza. Kittl azą moż być podynczy atom, on, zbió atomów, np. dla białk 0 5. 4

00-04-9 Stuktua kystaliczna Stuktua kystaliczna Kyształy t t wktoy tanslaci pymitywnych 0 aza n = 0 + T Kyształy ϕ n t ϕ A ' A ' = D = t ( cos ϕ = ( n ) / cos ϕ ) A t D azą moż być podynczy atom, on, zbió atomów, np. dla białk 0 5. Sici avais Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Sici avais Istni 4 możliwych sici wypłniaących pzstzń. Sici t noszą nazwę sici avais. Twozą on 7 układów kystalogaicznych Stuktua kystaliczna August avais 8-86 Sici avais Istni 4 możliwych sici wypłniaących pzstzń. Sici t noszą nazwę sici avais. Stuktua kystaliczna gulana a = b = c α = β = γ = 90 Sici avais Pzykład:stuktua nagęstszgo upakowania Stuktua kystaliczna Twozą on 7 układów kystalogaicznych a = b c Ttagonalna α = β = 90 a = b c γ = 0 α = β = γ = 90 Hksagonalna ombowa a b c α = β = γ = 90 ombodyczna a = b = c α = β = γ < 0 90 Jdnoskośna a b c α = γ = 90 β 90 a b c α β γ Tóskośna 5

00-04-9 Stuktua kystaliczna Stuktua kystaliczna Sici avais Sici avais Pzykład: stuktua nagęstszgo upakowania Pzykład: stuktua nagęstszgo upakowania wastwa A wastwa A wastwa Stuktua kystaliczna Stuktua kystaliczna Sici avais Sici avais Pzykład: stuktua nagęstszgo upakowania Pzykład: stuktua nagęstszgo upakowania wastwa A wastwa A wastwa wastwa wastwa A wastwa A A Stuktua kystaliczna Sici avais Pzykład: stuktua nagęstszgo upakowania Sić cc Stuktua kystaliczna Sici avais Pzykład: stuktua nagęstszgo upakowania hxagonal clos-packd (HP) hxagonal clos-packd (HP) Sić hksagonalna z bazą Sić hksagonalna z bazą Sić cc 6

00-04-9 Sici avais Pzykład:stuktua nagęstszgo upakowania Stuktua kystaliczna Sici avais Pzykład:stuktua nagęstszgo upakowania Stuktua kystaliczna hxagonal clos-packd(hp) Sić hksagonalna z bazą Sić cc Sici avais Pzykład:stuktua nagęstszgo upakowania Stuktua kystaliczna Sici avais Pzykład:stuktua nagęstszgo upakowania Stuktua kystaliczna Sić cc Sić cc Kyształy Oznaczni węzłów t t wktoy tanslaci pymitywnych Sić cc 00 0 ½ ½ Kyształy Oznaczni węzłów t t wktoy tanslaci pymitywnych Sić cc 00 0 ½ ½ Wskaźniki węzłów: 0 Wskaźniki węzłów: 0 Kawędzi komóki lmntan [ n a, n a n a ], Wskaźniki węzła ½ 0½ ½ ½ 000 0½ ½ ½ ½ 00 Kawędzi komóki lmntan [ n a, n a n a ], Wskaźniki węzła n n n ½ 0½ ½ ½ 000 0½ ½ ½ ½ 00 00 ½ ½0 0 00 ½ ½0 0 7

00-04-9 Kyształy Wskaźniki kiunków: Zbió namniszych liczb całkowitych względni piwszych u,v,w, któ maą się do sibi tak, ak zuty wktoa ównolgłgo do dango kiunku na osi kystaliczn. Oznaczni kiunków [ u v w ] Kawędzi komóki lmntan [ n a, n a n a ], Wskaźniki węzła n n n [00] Sić cc [00] 0 ½ ½ [] [0] [] ½ 0½ 000 ½ ½ ½ ½0 0½ ½ [0] ½ ½ [00] Kyształy Wskaźniki kiunków: Oznaczni kiunków [ u v w ] Zbió namniszych liczb całkowitych względni piwszych u,v,w, któ maą się do sibi tak, ak zuty wktoa ównolgłgo do dango kiunku na osi kystaliczn. [ u v w ] Liczbę umną zaznaczamy minusm nad wskaźnikim [ 00] [ 00 ] [00] Sić cc [00] 0 ½ ½ [] [0] [] ½ 0½ 000 ½ ½ ½ ½0 0½ ½ [0] ½ ½ [00] Oznaczni płaszczyzn Kyształy Nalży podać tzy odcinki A,,, któ płaszczyzna odcina na osiach sici. Odcinki t wyażamy w dnostkach osiowych i zapisumy /A, /, / i spowadzamy do namniszgo wspólngo mianownika D. ( h k l ) D D h =, k =, l = A Np.: A=, =, =6, płaszczyzna (,,) D Oznaczni płaszczyzn Kyształy Nalży podać tzy odcinki A,,, któ płaszczyzna odcina na osiach sici. Odcinki t wyażamy w dnostkach osiowych i zapisumy /A, /, / i spowadzamy do namniszgo wspólngo mianownika D. ( h k l ) D D h =, k =, l = A Np.: A=, =, =6, płaszczyzna (,,) D [] W domu: obliczyć odlgłości między kolnymi płaszczyznami o symbolu (h,k,l). 000 W domu: obliczyć odlgłości między kolnymi płaszczyznami o symbolu (h,k,l). 000 A A Oznaczni płaszczyzn Kyształy Nalży podać tzy odcinki A,,, któ płaszczyzna odcina na osiach sici. Odcinki t wyażamy w dnostkach osiowych i zapisumy /A, /, / i spowadzamy do namniszgo wspólngo mianownika D. ( h k l ) D D h =, k =, l = A Np.: A=, =, =6, płaszczyzna (,,) D Oznaczni płaszczyzn Kyształy Nalży podać tzy odcinki A,,, któ płaszczyzna odcina na osiach sici. Odcinki t wyażamy w dnostkach osiowych i zapisumy /A, /, / i spowadzamy do namniszgo wspólngo mianownika D. ( h k l ) D D h =, k =, l = A D (00) (0) () W domu: obliczyć odlgłości między kolnymi płaszczyznami o symbolu (h,k,l). 000 A 8

00-04-9 Kyształy Oznaczni płaszczyzn (0) (0) () Kyształy Oznaczni płaszczyzn (00) (0) () http://pl.wikipdia.og/wiki/wskaźniki_milla Kyształy Stuktuę kystaliczną badamy za pomocą dyakci otonów, nutonów, lktonów lub innych lkkich cząstczk Kystalogaia Kyształy Kystalogaia 9 Max von Lauzauważył, ż długości ali pominiowania X są poównywaln z odlgłościami międzyatomowymi w kysztal. Sugstia ta została szybko potwidzona pzz Walta Fidicha i Paula Knippinga Modl kyształu. Zbió odbiaących ównolgłych płaszczyzn o odlgłościach między płaszczyznowych d Max von Lau 879-960 d sinθ = nλ np.λ=,54 Å, a = 4 Å, kyształ o symtii gulan, piwszy lks θ = P. Atkins T. Stacwicz & A. Witowski Kystalogaia Kystalogaia Kyształy Widmo ciągł Kyształy Widmo chaaktystyczn 9

00-04-9 Mtoda Laugo Kystalogaia Mtoda Dbay a-scha Kystalogaia Kyształ oświtlony st światłm białym. W wyniku ozposznia al o óżnych długościach zostaą ozposzon w óżnych kiunkach. Otzymumy na kliszy óżn punkty dla óżnych koloów (długości ali). Układ plamk ma symtię taką ak kiunk w kysztal, wzdłuż któgo pada ala Pt Josph Dby 884 966 Paul Sch 890-969 T. Stacwicz & A. Witowski T. Stacwicz & A. Witowski Mtoda Dbay a-scha Kystalogaia zynnik atomowy Kystalogaia adanym ośodkim st poszk z chaotyczna ointacą kyształów w pzstzni. Oświtla się go alą monochomatyczną. ozposzni na óżni zointowanych kyształach powodu powstani na kliszy łuków odpowiadaących płaszczyznom, na któych możliw było ugięci pominia Nal P. Atkins Obi sol maą tę samą stuktuę kystaliczną, dlaczgo dyaktogamy óżnią się? T. Stacwicz & A. Witowski zynnik atomowy Kystalogaia zynnik atomowy Kystalogaia P. Atkins K + i l - maą taką samą liczbę lktonów. Podobni ozpaszaą. Dla pwnych kiunków występu intnca dstuktywna (całkowit wygaszni) Na + i l - -poniważ al są óżni ozpaszan pzz óżn atomy, bak st całkowitgo wygaszania. Poawia się więc czynnik atomowy Obi sol maą tę samą stuktuę kystaliczną, dlaczgo dyaktogamy óżnią się? 0

00-04-9 Kystalogaia Kystalogaia zynnik atomowy T. Stacwicz & A. Witowski zynnik atomowy gęstość ładunku A Ψ0 = xp[ i( k ωt)] ρ ( ξ = 0) A Ψ = xp[ i( k ωt kξ )] ρ ( ξ ) ozpaszani na gazi atomowym. ozpasza chmua lktonowa. k = k ' = k ξkξ kξ = ξ cosα = = kξ k k ' ξ = k ( k k ') ξ = k ϕ = kξ Fala ozposzona A Ψ = xp[ i( k ωt)] ρ ( ξ ) xp( i kξ ) d ξ Atomowy czynnik ozpaszania = ρ ( ξ )xp( i kξ ) d ξ zynnik atomowy Np. ozkład lktonów o symtii kulist Kystalogaia gęstość ładunku = ρ ( )xp( ) = ( )xp( ξ i kξ d ξ π ξ ρ ξ i kξ cosθ ) dξ d(cosθ ) = π i kξ i kξ π kξ = xp( ) xp( ) 4 sin( ) ξ ρ ξ dξ = ξ ρ ξ dξ ( ) i kξ ( ) kξ Dla małych kątów ozposzń kξ 0 = Z Atomowy czynnik ozpaszania = ρ ( ξ )xp( i kξ ) d ξ zynnik atomowy Np. ozkład lktonów o symtii kulist Kystalogaia gęstość ładunku = ρ ( )xp( ) = ( )xp( ξ i kξ d ξ π ξ ρ ξ i kξ cosθ ) dξ d(cosθ ) = π i kξ i kξ π kξ = xp( ) xp( ) 4 sin( ) ξ ρ ξ dξ = ξ ρ ξ dξ ( ) i kξ ( ) kξ Dla małych kątów ozposzń kξ 0 = Z Atomowy czynnik ozpaszania oznacza stosunk amplitudy pominiowania ozposzongo pzz zczywisty ozkład lktonóww atomi do amplitudy pominiowania ozposzongo pzz dn lkton punktowy. zynnik atomowy Kystalogaia Dla małych kątów ozpaszania = Q (całkowity ładunk) Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny Fala ozposzona na dnym atomi: Ψ = A ( k ' ω t ) i Fala ozposzona na wszystkich atomach: i( k ' ωt ) i kn Ψ = A n Atomowy czynnik ozpaszania = ρ ( ξ )xp( i kξ ) d ξ i k 0 0 aza n = 0 + T

00-04-9 Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny Fala ozposzona na dnym atomi: Fala ozposzona na dnym atomi: Ψ = A ( k ' ω t ) i Ψ = A ( k ' ω t ) i Fala ozposzona na wszystkich atomach: i( k ' ωt ) i kn Ψ = A n Fala ozposzona na wszystkich atomach: i( k ' ωt ) i kn Ψ = A n Atomy w bazi i k 0 0 aza n = 0 + T Atomy w bazi Piod sici i k 0 0 aza n = 0 + T Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny Fala ozposzona na dnym atomi: Ψ = A ( k ' ω t ) i Fala ozposzona na wszystkich atomach: i( k ' ωt ) i kn Ψ = A = n A A i( k ' ωt ) i( k ' ωt ) i k0 i k0 n n i k ( n t t ) i knt n = i knt n i knt Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny i knt i knt i knt n n n zynnik tn osiąga maksymalną watość gdy: i kt Są to waunki Laugo, ównoważn waunkowi agga kt = πm kt = πm kt = πm = Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny Wygodni st wpowadzić wktoy niwspółpłaszczyznow g ti = πδ i t t g = π t( t t) kt = πh kt = πk Dowolny wkto: G = hg + kg + l g kt = πl spłnia waunki Laugo, Zatm, lksy występuą gdy: k = G Gomtyczny czynnik stuktualny Wygodni st wpowadzić wktoy niwspółpłaszczyznow i kt igt Kystalogaia = G t = hg + kg + l g nt t t t = π n h k l ( )( ) ( ) G Gomtyczny czynnik stuktualny F( hkl) = xp ( iπ ( nh k l )) G = hg + kg + l g g ti = πδ i t t g = π t ( t t )

00-04-9 Kystalogaia Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny Gomtyczny czynnik stuktualny Pzykład: Dla kyształu Li i kyształu Tl (sici typu bcc gulana pzstznni cntowana) znalźć możliw watości gomtyczngo czynnika stuktualngo. Pzykład: Dla kyształu Li i kyształu Tl (sici typu bcc gulana pzstznni cntowana) znalźć możliw watości gomtyczngo czynnika stuktualngo. = (0,0,0) = (0,0,0) =,, F (hkl ) = xp( i π (nh k l )) =,, F (hkl ) = xp( i π (nh k l )) FLi (hkl ) = Li xp( i π (0 + 0 + 0 )) + Li xp i π h + k + l FTl (hkl ) = Tl xp( i π (0 + 0 + 0 )) + xp i π h + k + l FLi (hkl ) = Li xp( i π (0 + 0 + 0 )) + Li xp i π h + k + l FLi (hkl ) = Li ( + xp iπ (h + k + l )) nipazyst pazyst Kystalogaia Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny Nutony Pzykład: Dla kyształu Li i kyształu Tl (sici typu bcc gulana pzstznni cntowana) znalźć możliw watości gomtyczngo czynnika stuktualngo. Nutony gnowan w aktoz są spowalnian w wyniku zdzń z modatom (gaitm) do V = 4 km/s, co odpowiada ngii E=0.08 V a ngia ta odpowiada λ = Å Nutony oddziaływaą z : ądami (można wyznaczyć gęstość pawdopodobiństwa znalzinia ąd), wyznaczyć kzyw dyspsyn ononów momntami magntycznymi ąd. = (0,0,0) =,, F (hkl ) = xp( i π (nh k l )) E= FTl (hkl ) = Tl xp( i π (0 + 0 + 0 )) + xp i π h + k + l h Mλ M=,675 0-4 g o λ(α) = FLi (hkl ) = Tl + xp iπ (h + k + l ) 0,8 E(V) J. Gint Å dla E=0,08 V Kystalogaia Kystalogaia Elktony Elktony Elktony maą ładunk lktyczny i oddziaływaą silni z matią, wnikaą badzo płytko. Zawisko ugięcia lktonów pozwala na badania Elktony maą ładunk lktyczny i oddziaływaą silni z matią, wnikaą badzo płytko. stuktualn powizchni oaz badzo cinkich wastw E= h Mλ M=0,9 0-7 g o λ(α) = E(V) Å dla E=44 V T. Stacwicz & A. Witowski

00-04-9 Elktony aał Dunin-okowski Kystalogaia Elktony aał Dunin-okowski Kystalogaia Magntic domains in a thin cobalt ilm Th colos in th imag show th dint dictions o th magntic ild in a lay o polycystallin cobalt that has a thicknss o only 0 nm. Th ild o viw is appoximatly 00 micons Magnticnanotubs.Th nanotubs w abicatd in th Univsity o ambidg Engining dpatmnt by Yasuhiko Hayashi, who gw thm using a obalt-palladium catalyst. This alloy mains psnt in th nds o th nanotubs, and is magntic. Th nanotubsyou s h hav a 70-00 nm diamt. http://www.aaldb.com/pictus-micogaphs/indx.html http://www.aaldb.com/pictus-micogaphs/indx.html Elktony aał Dunin-okowski Kystalogaia Elktony aał Dunin-okowski Kystalogaia This imag won Fist Piz in th "Scinc los-up" catgoy in th Daily Tlgaph Visions o Scinc comptition. Th imag shows a multi-walld cabon nanotub, appoximatly 90 nm in diamt, containing a 5-nm-diamtion cystal ncapsulatd insid it. Elcton hologaphy has bn usd to obtain a map o th magntic ild suounding th ion paticl, at a spatial solution o appoximatly 5 nm. http://www.aaldb.com/pictus-micogaphs/indx.html Th imag shows th magntic ild lins in a singl magntosomchains inabactial cll. Th in whit lins a th magntic ild lins in th cll, which w masud using oaxis lcton hologaphy. http://www.aaldb.com/pictus-micogaphs/indx.html 4