Zadania z mechaniki teoretycznej
|
|
- Karolina Owczarek
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Zadania z echaniki teoretycznej 1. Znaeźć trajektorię ruchu cząstki o asie i energii E w pou o potencjae [1]: V(r) = α r Założyć przypadek, kiedy energia całkowita E < 0 (stan związany).. Cienki prostoiniowy jednorodny pręt o długości i asie obraca się ze stałą prędkością kątową ω wokół nieruchoego punktu A, zakreśając w trakcie ruchu powierzchnię boczną stożka. Obiczyć kąt odchyenia φ pręta od pionu oraz siłę reakcji w punkcie A [1]. A φ g 3. Dwa jednorodne prostoiniowe pręty o długościach a i b są sztywno połączone tak, że tworzą ze sobą kąt prosty, którego wierzchołek A jest przyocowany na zawiasach do pionowego wału. Wał obraca się ze stałą prędkością kątową ω. Znaeźć zaeżność poiędzy ω i kąte φ jaki tworzy pręt o długości a z pione [1]. ω a φ A b 4. Rozwiązać równanie ruchu da jednorodnego waca o proieniu a i asie, toczącego się bez pośizgu po wewnętrznej stronie powierzchni wacowej o proieniu R w pou siły ciężkości [1]: 1
2 R a 5. Punkt porusza się na płaszczyźnie po eipsie: ( x ) ( y ) + = 1 a b z przyśpieszenie równoegły do osi y. Znaeźć wartość przyśpieszenia jako funkcję y []. 6. Punkt porusza się na płaszczyźnie po trajektorii zadanej we współrzędnych biegunowych: r = a exp (kϕ) ze stałą prędkością poową σ = 1 r v. Znaeźć prędkość punktu v (t) []. 7. Punkt porusza się na płaszczyźnie po kardioidzie o równaniu we współrzędnych biegunowych: r = a cos ϕ ze stałą co do wartości prędkością. Znaeźć prędkość i przyśpieszenie jako funkcje r []. 8. Punkt ateriany porusza się w pou siły o potencjae: V(r) = α r 6 Przy założeniu, że całkowita energia E = 0 okreśić trajektorię ruchu []. 9. Dwa punkty ateriane o asach 1 i połączone są nicią o długości. Punkt 1 oże poruszać się po pozioej płaszczyźnie. Przez otwór w tej płaszczyźnie przechodzi nić do drugiego punktu, który oże poruszać się w pionie, w pou siły ciężkości. Znaeźć ruch układu []. 1
3 10. Ruch punktu aterianego o asie w pou siły ciężkości ograniczony jest do pewnej krzywej na pionowej płaszczyźnie. Płaszczyzna obraca się w pionie z prędkością kątową ω. Znaeźć kształt krzywej, jeśi a ona tę własność, że każdy jej punkt jest położenie równowagi da asy []. 11. Punkt ateriany w pou siły ciężkości porusza się po powierzchni waca, którego oś jest nachyona pod kąte α do pionu. Obiczyć siłę reakcji jako funkcję położenia punktu []. 1. Na jedny końcu nici o długości przerzuconej przez boczek (asa boczka do zaniedbania) zawieszona jest asa 1. Na drugi końcu nici wspina się do góry asa (na przykład ałpa) ze stałą prędkością v 0 wzgęde nici. Rozwiązać równania ruchu []. 13. Dwa punkty ateriane o asach 1 i są połączone nieważki pręte o długości. Mogą się one poruszać po dwóch iniach pod kąte prosty i pod kątai 45 do pionu. Rozwiązać równanie ruchu w pou siły ciężkości [] Masa 1 podwieszona na pionowej sprężynie o współczynniku sprężystości k jest jednocześnie punkte zaczepienia wahadła ateatycznego o asie i długości. Rozwiązać równania ruchu []. 15. Jednorodny pręt o długości jedny końce opiera się o pionową, a drugi o pozioą gładką płaszczyznę. W chwii początkowej pręt spoczywa nieruchoo pod kąte α do pionu. Sprawdzając znak siły reakcji pokazać, że jego koniec oderwie się od pionowej płaszczyzny gdy kąt odchyenia od pionu ϕ(t) spełni warunek []: cos ϕ = 3 cos α 16. Dwa punkty o asach połączone są nieważki pręte o długości. Środek pręta oże się poruszać się po okręgu o proieniu a. Ruch układu jest ograniczony do płaszczyzny która zawiera okrąg. Napisać równania ruchu układu. 17. Jednorodny okrąg o proieniu r i asie stacza się bez pośizgu pod wpływe siły ciężkości po powierzchni cyindra o proieniu R. W który punkcie okrąg oderwie się od cyindra? Zbadać znak siły reakcji więzów [3]. 3
4 18. Napisać równania Lagrange a da wahadła zożonego z pręta o długości i asie na końcu którego przyczepiony jest na zawiasie dysk o asie M i proieniu R [3]., R,M 19. Koło o proieniu R i asie stacza się bez pośizgu po płaszczyźnie nachyonej do poziou pod kąte α. Płaszczyzna w której eży koło jest pionowa, ae koło oże dowonie obracać się wokół osi. Rozwiązać równania Lagrange a pierwszego rodzaju. 0. Drzwi są wykonane w postaci cienkiej płyty o wyiarach 90 c. Jeśi otworzyć je pod kąte 90 i puścić to zakną się sae po upływie 3 sekund. Zakładając, że nie a tarcia w zawiasach pod jaki kąte zawiasy są odchyone od pionu? [3] 1. Wyznaczyć ruch układu złożonego z punktu aterianego o asie połączonego z dwiea sprężynai [4]: k k. Punkt porusza się po eipsoidzie: x a + y b + z c = 1 bez działania żadnych sił zewnętrznych. Wykazać przy poocy równań Lagrange a pierwszego rodzaju, że wartość jego prędkości jest stała [5]. 4
5 3. Jednorodny krążek o proieniu R i asie M oże obracać się dookoła swojej osi. Do obwodu krążka przyczepiono punkt ateriany o asie na nici o długości. Napisać równania ruchu układu [5]. R M 4. Na gładkiej pozioej płaszczyźnie znajdują się dwa punkty ateriane o asach 1 i połączone nierozciągiwą nicią o długości. Wyznaczyć równania ruchu tych punktów jeśi nić przechodzi bez tarcia przez stały punkt A na płaszczyźnie ruchu. Obiczyć napięcie nici i siłę reakcji w punkcie A [5]. 5. Po dwóch równych, gładkich, pozioych okręgach o proieniu r, o środkach położonych na wspónej prostej pionowej w odegłości d, poruszają się dwa punkty ateriane 1 i pod wpływe siły przyciągającej wprost proporcjonanej do odegłości tych punktów od siebie. Wyznaczyć ruch tych punktów [5]. 1 d r r 6. Pręt o asie i długości 1 zawieszono na końcach dwóch nici o długości każda. Przy ały wychyeniu pręta dookoła jego środka z położenia równowagi wykonuje on drgania haroniczne o okresie T. Wyznaczyć oent bezwładności pręta dookoła osi przechodzącej przez jego środek [5]. 5
6 7. Na bok o asie 1 i proieniu r nawinięto sznur o asie i długości. Do drugiego końca sznura przyocowano asę 3. Na początku układ jest nieruchoy, a długość swobodnie zwisającej części sznura wynosi 0. Zbadać ruch układu [5]. r 0 8. Obiczyć energię kinetyczną jednorodnego pręta o długości, którego jeden koniec porusza się bez tarcia po osi pionowej, a drugi koniec porusza się bez tarcia po płaszczyźnie pozioej. Wyznaczyc oent pędu pręta wzgęde osi pionowej [5]. 9. Sprawdzić ortogonaność, wyznaczyć składowe prędkości i przyśpieszenia we współrzędnych toroidanych (r, φ, ψ): x = (a + r cos φ) cos ψ y = (a + r cos φ) sin ψ z = r sin φ gdzie a = const. Narysować inie współrzędnych r = const, φ = const i ψ = const [6]. 30. Sprawdzić ortogonaność, wyznaczyć składowe prędkości i przyśpieszenia w spłaszczonych współrzędnych sferodianych (ψ, θ, λ): x = c cosh ψ cos θ cos λ y = c cosh ψ cos θ sin λ z = c sinh ψ sin θ gdzie c = const. Narysować inie współrzędnych ψ = const, θ = const i λ = const [6]. 31. Sprawdzić ortogonaność, wyznaczyć składowe prędkości i przyśpieszenia we współrzędnych paraboicznych (η, ξ, φ): x = 1 (ξ η ) y = ξη cos φ z = ξη sin φ Narysować inie współrzędnych ξ = const, η = const i φ = const [6]. 6
7 3. Znaeźć siłę uogónioną Q da układu złożonego z pręta o długości i asie oraz sprężyny o stałej sprężystości k i długości 0 w stanie nienaprężony. Jako współrzędną uogónioną przyjąć kąt φ odchyenia pręta od pionu [7]. φ 33. Dwa punkty ateriane o asach 1 i połączone są sztywny pręte o długości. Zakładając, że układ porusza się w pionowej płaszczyźnie pod wpływe siły ciężkości znaeźć siły uogónione, przyjując jako współrzędne uogónione współrzędne biegunowe (r, ϕ) da położenia środka pręta i kąt ψ jaki tworzy pręt z kierunkie pionowy jako trzecią współrzędną [7]. 34. Układ złożony jest z dwóch boczków o asach, M i proieniach r, R oraz z trzech ciężarków o asach 1,, 3. Wyznaczyć przyśpieszenia ciężarków [7]. M,R,r Wyznaczyć równania ruchu da układu dwóch wahadeł ateatycznych o asach 1, i długościach 1, przy dodatkowy warunku ograniczający ruch końca drugiego wahadła do pionowej osi [7]. 7
8 36. Wyznaczyć równania ruchu da układu dwóch prętów o asie i długości oraz waca o proieniu R i asie M. Waec oże toczyć się bez pośizgu po pozioej płaszczyźnie [7]. M,R φ,, 37. Punkt ateriany o asie porusza się pod wpływe siły ciężkości po okręgu o proieniu r. Płaszczyzna w której eży okrąg jest nachyona do pionu pod kąte α. Wyznaczyć ruch punktu i siłę reakcji więzów [8]. 38. Punkt ateriany o asie znajduje się na pozioej płaszczyźnie, która wykonuje drgania wokół pionowej osi o częstości ω. Maksyany kąt wychyenia wynosi φ 0. Rozwiązać równania ruchu punktu i znaeźć siłę reakcji więzów [8]. 39. Znaeźć częstość drgań pręta o długości i asie śizgającego się po wewnętrznej powierzchni okręgu o proieniu R w pou siły ciężkości [8]. g 8
9 40. Znaeźć zaeżność od czasu współrzędnych cząstki poruszającej się w pou newtonowski: V(x, y, z) = α r da przypadku całkowitej energii E = 0 (ruch paraboiczny) [9]. 41. Obiczyć okres jednowyiarowego ruchu cząstki o asie i energii E w pou o potencjae [1]: V(x) = V 0 ctgh αx V 0 < E < V 0 4. Napisać równanie ruchu da ałych drgań wahadła ateatycznego o asie i długości, którego punkt zawieszenia porusza się w płaszczyźnie pionowej zgodnie z równanie [1]: z = a cos ωt 43. Wahadło składa się ze sztywnego pręta o długości, na końcu którego zaczepiona jest punktowa asa. Do pręta są przyocowane w odegłości a od punktu zawieszenia dwie sprężyny o współczynnikach sprężystości k. Znaeźć częstości ałych drgań układu. Masę pręta zaniedbać [1]. a 44. Ciało o asie M, połączone jest ze sprężyną o współczynniku sprężystości k, której drugi koniec jest sztywno uocowany. Może ono poruszać się bez tarcia po pozioej płaszczyźnie. Do ciała tego przyczepione jest wahadło ateatyczne o asie i długości. Znaeźć funkcję Lagrange a układu. Obiczyć częstości ałych drgań i drgania norane układu [1]. M 9
10 45. Obiczyć nawiasy Poissona z kartezjańskich składowych pędu i oentu pędu [1]: 46. Wykazać, że nawias Poissona: {p i, J k } i, k = x, y, z { f, J z } = 0 gdzie f jest dowoną funkcją położenia r i pędu p cząstki [1]. 47. Wykazać, że nawias Poissona: { A, J z } = ez A gdzie A jest dowoną wektorową funkcją położenia i pędu cząstki [1]. 48. Punkt ateriany porusza się w pou siły o potencjae: V(x) = Znaeźć okres ruchu periodycznego []. k 0 x x < 0 1 kx x > Połowa cyindra o proieniu r i asie wykonuje ałe drgania wokół położenia równowagi. Znaeźć okres drgań []. g 50. Pokazać, że da dowonej funkcji f (q, p, t) zachodzą równości: []: f p = {q, f } f q = {p, f } 51. Wyznaczyć przekształcenie kanoniczne da funkcji tworzącej: Φ(q, P, t) = qp + (q P)t Sprawdzić bezpośredni rachunkie, że w nowych ziennych równania Haitona zachowują swoją postać []. 10
11 5. Da haitonianu układu o dwóch stopniach swobody: H = 1 [p 1 + p + q 1 + (q 1 q ) + q ] znaeźć współczynniki a 1 i a funkcji tworzącej: Φ(q 1, q, Q 1, Q ) = a 1 (q 1 + q ) ctg Q 1 + a (q 1 q ) ctg Q da której przekształcenie kanoniczne sprowadza haitonian do postaci []: H = P 1 + 3P Napisać równania Haitona w nowych współrzędnych i rozwiązać je. 53. Cząstka znajduje się w jednowyiarowy potencjae: V(x) = Fx Z punktu x = 0 do punktu x = a przeieszcza się w czasie t 0. Zakładając, że ruch układu a postać: x(t) = c + bt + at znaeźć wartości współczynników a, b, c da których działanie S będzie iniane [3]. 54. Punkt zawieszenia wahadła ateatycznego o asie i długości oże poruszać się po pionowej paraboi z = ax. Rozwiązać równania Haitona [3]. 55. Pokazać, że obrót o dowony kąt w płaszczyźnie fazowej (q, p) jest przekształcenie kanoniczny [3]. 56. Sprawdzić kanoniczność przekształcenia [3]: Q = n ( 1 sin p) P q = q ctg p 57. Sprawdzić kanoniczność przekształcenia: Q = arctg αq p P = αq ( p ) 1 + α q gdzie α jest stałą [3]. 11
12 58. Znaeźć funkcję tworzącą da przekształcenia: Q = n(1 + q cos p) P = (1 + q cos p) q sin p 59. Przy jaki warunku na stałe α i β poniższa transforacja jest kanoniczna: Q = αp q P = βq Zastosować ją do haitonianu oscyatora haronicznego [3]. 60. Pokazać, że da haitonianu: wiekość H = p 1 q jest stałą ruchu [3]. pq Ht 61. Znaeźć transforację kanoniczną która poniższy haitonian sprowadzi do postaci takiej jak da oscyatora haronicznego [3]: H = 1 q + p q 4 6. Znaeźć nawias Poissona da dużej półosi eipsy a i jej iośrodu e w zagadnieniu Kepera [3]. 63. Pokazać przy użyciu równania Heisenberga (nawiasu Poissone a z haitoniane), że da oscyatora haronicznego następująca wiekość jest stałą ruchu [3]: 64. Cząstka znajduje się w potencjae: n(p + iωq) iωt V(x) = F x Stosując zienne kąt działanie obiczyć okres ruchu periodycznego [3]. 1
13 65. Cząstka znajduje się w potencjae: V(x) = a sin ( x x 0 ) Stosując zienne kąt działanie obiczyć okres ruchu periodycznego [3]. 66. Rozwiązać równanie Haitona-Jacobiego da rzutu ukośnego w jednorodny pou grawitacyjny [3]. 67. Wyznaczyć częstość ałych drgań cząstki w pou o potencjae [4]: V(x) = V cos(αx) Fx 68. Wyznaczyć funkcję Haitona oscyatora anharonicznego o funkcji Lagrange a [4]: 69. Rozwiązać równania Haiktona gdy [4]: 70. Obiczyć nawiasy Poissona [4]: L = ẋ ω x αx 3 + βxẋ ( ) H(x, p) = p + ω 0 x p + λ + ω 0 x { Ai, A j } i, j = 1,, 3, 4 da A 1 = 1 4 (x + p x y p y) A = 1 (xy + p x p y ) A 3 = 1 (xp y yp x ) A 4 = x + y + p x + p y 71. Wyznaczyć funkcję tworzącą w postaci Ψ(p, Q) która prowadzi do tego saego przekształcenia kanonicznego co funkcja tworząca F(q, P) = q e P [4]. 7. W przekształceniu kanoniczny okreśony funkcją tworzącą: Φ(x, P) = xp + ax 3 P + bxp 3 dobrać paraetry a i b w taki sposób, żeby ałe drgania oscyatora anharonicznego: 13
14 H = p + ω 0 x + βx 4 w nowych ziennych (Q, P) sprowadzały się do drgań haronicznych. W nowej funkcji Haitona poinąć wyrazy drugiego rzędu wzgęde βq ω [4]. 73. Rozwiązać równanie Haitona-Jacobiego da cząstki w potencjae [4]: V(x) = Fx 74. Za poocą nawiasów Poissona pokazać, że da haitonianiu postaci: funkcja: H(q 1, q, p 1, p ) = q 1 p 1 q p aq 1 + bq jest stałą ruchu [6]. 75. Dany jest haitonian postaci: f = p bq q 1 Sprawdzić kanoniczność przekształcenia: H(q, p, t) = pq3 t Q = 1 q + n(tpq3 ) P = pq 3 (1 + t e 1/q ) Pokazać, że w nowych współrzędnych H (Q, P, t) = 0 i na tej podstawie wyznaczyć zaeżność q(t). 76. Punkt ateriany o asie porusza się w pou siły ciężkości po powierzchni pionowego stożka o kącie rozwarcia α. Zapisać haitonian we współrzędnych sferycznych i rozwiązać równania ruchu [6]. 14
15 α 77. Obiczyć zienną działania J = pdq da przypadku ruchu punktu aterianego o asie po eipsie (energia E < 0) w potencjae newtonowski [8]: V(x, y, z) = α r 78. Znaeźć energię kinetyczną stożka o asie, wysokości h i kącie rozwarcia α toczącego się bez pośizgu po pozioej płaszczyźnie przy założeniu, że jego koniec jest nieruchoy [9]. φ α h 79. Dwie asy 1 i połączone są nieważki pręte o długości. Obie asy znajdują się w pou siły centranej o potencjae V(r) = α/r. Obiczyć siły uogónione. [10] 80. Punkt ateriany porusza się w pou siły o potencjae: V(r) = α r + β r Znaeźć równanie toru ruchu tego punktu we współrzęednych biegunowych, w przypadku stanu związanego E < 0. [11] 81. Punkt ateriany porusza się w pou siły o potencjae: V(r) = 1 kr Znaeźć równanie toru ruchu tego punktu we współrzęednych biegunowych, w przypadku stanu związanego E < 0. [11] 15
16 8. Znaeźć przyśpieszenia as 1 i korzystając z zasady d Aeberta. Boczki są nieważkie. [11] Punkt ateriany oże poruszać się po pionowej paraboi o równaniu z = ax, w pou siły ciężkości. Rozwiązać równanie ruchu [11]. 84. Punkt zaczepienia wahadła ateatycznego porusza się w pionie według zadanej funkcji czasu z = z(t). Rozwiązać równanie Lagrange a drugiego rodzaju [11]. 85. Pokazać, że funkcja Lagrange a punktu aterianego: L = 1 ( ẋ + ẏ + ż ) + q B (ẋ y x ẏ) opisuje ruch cząstki o ładunku q w pou agnetyczny o indukcji B skierowany wzdłuż osi z [11]. 86. Narysować trajektorie da różnych wartości energii na płaszczyźnie fazowej (x, p) da punktu aterianego poruszającego się w potencjae [11]: V(x) = 1 kx k x4 a 87. Haitonian cząstki w pou siły centranej wynosi: Obiczyć następujące nawiasy Poissone a: H = 1 ( ) p x + p y + pz α r {R x, H}, {R y, H}, {R x, J z }, {R y, L z }, {R x, R y } gdzie J z jest z-ową składową oentu pędu, a R jest wektore Runge-Lenza: R = p J α e r 16
17 88. Dwie asy 1 i są połączone sprężyną o współczynniku sprężystości k. Mogą się one poruszać po dwóch iniach prostych prostopadłych. Jedna z nich znajduje się w pionie. Rozwiązać równania Lagrange a [1]. 1 k g 89. Dwie asy 1 i są połączone sprężyną o współczynniku sprężystości k. Mogą one poruszać się po obwodzie pozioego okręgu. Rozwiązać równia Lagrange a [1]. 90. Dwa jednakowe dyski o asie i proieniu r ogą toczyć się bez pośizgu. Są one połączone sprężynai o współczynniku spręzystości k według rysunku. Rozwiązać rówania Lagrange a [1]. k k k 91. Masa M oże poruszać się bez pośizgu po pozioej płasczyźnie. Do asy M przyczepiono wahadło ateatyczne o asie i długości. Rozwiązać rówania Lagrange a [1]. M 9. Dysk o asie M i proieniu r oże toczyć się bez pośizgu po pozioej płaszczyźnie. Przyczepiono do niego sprężynę o współczynniku sprężystości k i wahadło ateatyczne o długości i asie. Rozwiązać rówania Lagrange a [1]. 17
18 k M 93. We wnętrzu pustego cyindra o asie M i proieniu R oże toczyć się bze pośizgu waec o proieniu r i asie. Cyinder zawieszony jest na zawiasie i oże się wahać. Rozwiązać rówania Lagrange a [1]. r R 94. Wyznaczyć częstości ałych drgań odwróconego wahadła podwójnego przedstawionego na rysunku, wokół stabinego położenia równowagi [1]. k k 95. Wyznaczyć ałe drgania wokół położenia równowagi da punktu aterianego ogącego poruszać się w pou siły ciężkości po powierzchni zadanej równanie : z = 4x + xy + y 96. Wyznaczyć częstości drgań wokół położenia równowagi da układu trzech wahadeł ateatycznych połączonych sprężynai o sprężystości k. Sprężyny są zaczepione w połowie długości wahadeł [1]. 18
19 k k 97. Dwie asy połączone sprężyną o sprężystości k ogą śizgać się po pozioy pręcie, który obraca się wokół pionowej osi z prędkością kątową ω. Rozwiązać równania Haitona [1]. ω k 98. Haitonian układu o dwóch stopniach swobody q 1, q dany jest wzore: gdzie α = const. Wykazać, że H = 1 ( p 1 q4 1 + p q 1 αq ) 1 gdzie A, B, C = const [13]. q 1 = A cos q + B sin q + C 99. Rozważyć ruch w ustaonej pionowej płaszczyźnie pręta o asie i długości którego koniec podwieszony jest na nierozciągiwej nici o długości L [13] Jednorodny pręt eży na gładkiej pozioej płaszczyźnie. Jego końce połączone są nierozciągiwyi nići ze stałyi punktai na płaszczyźnie. W stanie równowagi pręt i obie nici eżą wzdłuż jednej prostej. Rozważyć ałe poprzeczne drgania pręta. [13] Literatura [1] L. Grieczko, W. Sugakow, O. Toasiewicz, A. Fiedorcienko, Zadania z fizyki teoretycznej 19
20 [] I. Oьhovski,. Pavenko, L. Kuzьenkov, Zadaqi po teoretiqesko ehanike d fizikov [3] H. Godstein, C. Pooe, J. Safko, Cassica Mechanics [4] G. Kotkin, W. Serbo, Zbiór zadań z echaniki kasycznej [5] E. Karaśkiewicz, Zbiór zadań z echaniki teoretycznej [6] E. Po hova, Sbornik zadaq po anaitiqesko ehanike [7] N. Butenin, Vvedenie v anaitiqesku ehaniku [8] I. Oьhovski, Kurs teoretiqesko ehaniki d fizikov [9] L. Landau, E. Lifxic, Mehanika [10] M.F. Barinova, M. F. Goubeva, Zadaqi i upraжneni po kassiqesko i ehanike [11] M.G. Cakin, Lagrangian and Haitonian Mechanics [1] E.S. P tnicki i, Sbornik zadaq po anaitiqesko i ehanike [13] D. ter Haar, Eeents of Haitonian Mechanics 0
Dynamika punktu materialnego nieswobodnego
Dynaika punktu aterianego nieswobodnego dr inż. Sebastian Pakuła Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Mechaniki i Wibroakustyki ai: spakua@agh.edu.p www: hoe.agh.edu.p/~spakua/ dr inż. Sebastian
Bardziej szczegółowoFizyka 11. Janusz Andrzejewski
Fizyka 11 Ruch okresowy Każdy ruch powtarzający się w regularnych odstępach czasu nazywa się ruchem okresowym lub drganiami. Drgania tłumione ruch stopniowo zanika, a na skutek tarcia energia mechaniczna
Bardziej szczegółowom Jeżeli do końca naciągniętej (ściśniętej) sprężyny przymocujemy ciało o masie m., to będzie na nie działała siła (III zasada dynamiki):
Ruch drgający -. Ruch drgający Ciało jest sprężyste, jeżei odzyskuje pierwotny kształt po ustaniu działania siły, która ten kształt zmieniła. Właściwość sprężystości jest ograniczona, to znaczy, że przy
Bardziej szczegółowogdzie ω jest częstością kołową. Rozwiązaniem powyższego równania różniczkowego II-go stopnia jest wyrażenie (2) lub ( )
RUCH HARMONICZNY I. Ce ćwiczenia: wyznaczenie wartości przyspieszenia zieskiego poiar współczynnika sprężystości sprężyny k, zaznajoienie się z podstawowyi wiekościai w ruchu haroniczny. II. Przyrządy:
Bardziej szczegółowoMECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej
MECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej Daniel Lewandowski Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny, Katedra Mechaniki i Inżynierii Materiałowej http://kmim.wm.pwr.edu.pl/lewandowski/
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Wykład Nr 3 KINEMATYKA. Temat RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 3 KINEMATYKA Temat RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ Prowadzący: dr Krzysztof Polko Pojęcie Ruchu Płaskiego Rys.1 Ruchem płaskim ciała sztywnego nazywamy taki ruch, w którym wszystkie
Bardziej szczegółowoEgzamin z fizyki Informatyka Stosowana
Egzamin z fizyki Informatyka Stosowana 1) Dwie kulki odległe od siebie o d=8m wystrzelono w tym samym momencie czasu z prędkościami v 1 =4m/s i v 2 =8m/s, jak pokazano na rysunku. v 1 8 m v 2 α a) kulka
Bardziej szczegółowoBryła sztywna. Wstęp do Fizyki I (B+C) Wykład XIX: Prawa ruchu Moment bezwładności Energia ruchu obrotowego
Bryła sztywna Wstęp do Fizyki I (B+C) Wykład XIX: Prawa ruchu Moment bezwładności Energia ruchu obrotowego Obrót wokół ustalonej osi Prawa ruchu Dla bryły sztywnej obracajacej się wokół ostalonej osi mement
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (B+C) Wykład IV: Ruch jednostajnie przyspieszony Ruch harmoniczny Ruch po okręgu Klasyfikacja ruchów Ze względu na tor wybrane przypadki szczególne prostoliniowy, odbywajacy
Bardziej szczegółowoBryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXI: Statyka Prawa ruchu Moment bezwładności Energia ruchu obrotowego
Bryła sztywna Fizyka I (B+C) Wykład XXI: Statyka Prawa ruchu Moment bezwładności Energia ruchu obrotowego Typ równowagi zależy od zmiany położenia środka masy ( Równowaga Statyka Bryły sztywnej umieszczonej
Bardziej szczegółowoRozwiązania zadań egzaminacyjnych (egzamin poprawkowy) z Mechaniki i Szczególnej Teorii Względności
Rozwiązania zadań egzaminacyjnych (egzamin poprawkowy) z Mechaniki i Szczególnej Teorii Względności Zadanie 1 (7 pkt) Cząstka o masie m i prędkości v skierowanej horyzontalnie wpada przez bocznąściankę
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 VII. Ruch drgający
Podstawy fizyki sezon 1 VII. Ruch drgający Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Ruch skutkiem działania
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 KINEMATYKA. Wykład Nr 5 RUCH KULISTY I RUCH OGÓLNY BRYŁY. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 KINEMATYKA Wykład Nr 5 RUCH KULISTY I RUCH OGÓLNY BRYŁY Prowadzący: dr Krzysztof Polko Określenie położenia ciała sztywnego Pierwszy sposób: Określamy położenia trzech punktów ciała nie leżących
Bardziej szczegółowoDrgania. O. Harmoniczny
Dobrej fazy! Drgania O. Harmoniczny Położenie równowagi, 5 lipca 218 r. 1 Zadanie Zegar Małgorzata Berajter, update: 217-9-6, id: pl-ciepło-5, diff: 2 Pewien zegar, posiadający wahadło ze srebra, odmierza
Bardziej szczegółowoBryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka
Bryła sztywna Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka Moment bezwładności Prawa ruchu Energia ruchu obrotowego Porównanie ruchu obrotowego z ruchem postępowym Przypomnienie Równowaga bryły
Bardziej szczegółowoZadania z dynamiki. Maciej J. Mrowiński 11 marca mω 2. Wyznacz położenie i prędkość ciała w funkcji czasu. ma t + f 0. ma 2 (e at 1), v gr = f 0
Zadania z dynamiki Maciej J. Mrowiński 11 marca 2010 Zadanie DYN1 Na ciało działa siła F (t) = f 0 cosωt (przy czym f 0 i ω to stałe). W chwili początkowej ciało miało prędkość v(0) = 0 i znajdowało się
Bardziej szczegółowoKĄCIK ZADAŃ Drugi stopień olimpiady fizycznej na Ukrainie (rok 2000)
KĄCIK ZADAŃ Drugi stopień oipiady fizycznej na Ukrainie (rok 000) Jadwiga Saach Redakcja prezentuje trzy przykładowe zadania z drugiego stopnia oipiady fizycznej na Ukrainie (rok 000) Zadania z tej oipiady
Bardziej szczegółowoOpis ruchu obrotowego
Opis ruchu obrotowego Oprócz ruchu translacyjnego ciała obserwujemy w przyrodzie inną jego odmianę: ruch obrotowy Ruch obrotowy jest zawsze względem osi obrotu W ruchu obrotowym wszystkie punkty zakreślają
Bardziej szczegółowo1. Z pręta o stałym przekroju poprzecznym i długości 1 m odcięto 25 cm kawałek. O ile przesunęło się połoŝenie środka masy pręta. Odp. o 8.
DYNAMIKA BRYŁY SZTYWNEJ Środek asy. Z pręta o stały przekroju poprzeczny i długości odcięto 5 c kawałek. O ile przesunęło się połoŝenie środka asy pręta. o 8 początkowej długości pręta. Trzy kule o asach:,
Bardziej szczegółowoDYNAMIKA ZADANIA. Zadanie DYN1
DYNAMIKA ZADANIA Zadanie DYN1 Na ciało działa siła (przy czym i to stałe). W chwili początkowej ciało miało prędkość i znajdowało się w punkcie. Wyznacz położenie i prędkość ciała w funkcji czasu., Zadanie
Bardziej szczegółowoθ = 0 lub = = g l dw dt Przykłady drgań: Wahadło matematyczne (małe wychylenia): Inaczej: m l(1-cosθ) Drgania i fale II rok Fizyki BC
Przykłady drgań: Wahadło ateatyczne (ałe wychyenia): θ ( sinθ) M g && θ gsinθ && θ gθ (1-cosθ) && g θ + θ g g naczej: υ T V W & 1 g T θ υ 1 ( cosθ ) + V & θ dw dt &&& θθ + g & θ sinθ θ ub && g θ + sinθ
Bardziej szczegółowoMetody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 9 M. Przybycień (WFiIS AGH) Metody Lagrange a i Hamiltona... Wykład
Bardziej szczegółowoAnaliza Matematyczna Praca domowa
Analiza Matematyczna Praca domowa J. de Lucas Zadanie 1. Pokazać, że dla wszystkich n naturalnych ( n ) exp kx k dx 1 dx n = 1 n (e k 1). (0,1) n k=1 n! k=1 Zadanie. Obliczyć dla dowolnego n. (0,1) n (x
Bardziej szczegółowo5) W czterech rogach kwadratu o boku a umieszczono ładunki o tej samej wartości q jak pokazano na rysunku. k=1/(4πε 0 )
Zadania zamknięte 1 1) Ciało zostało wyrzucono z prędkością V 0 skierowną pod kątem α względem poziomu (x). Wiedząc iż porusza się ono w polu grawitacyjnym o przyspieszeniu g skierowanym pionowo w dół
Bardziej szczegółowomechanika analityczna 1 nierelatywistyczna L.D.Landau, E.M.Lifszyc Krótki kurs fizyki teoretycznej
mechanika analityczna 1 nierelatywistyczna L.D.Landau, E.M.Lifszyc Krótki kurs fizyki teoretycznej ver-28.06.07 współrzędne uogólnione punkt materialny... wektor wodzący: prędkość: przyspieszenie: liczba
Bardziej szczegółowo1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych. , u x1 x 2
Temat 1 Pojęcia podstawowe 1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych Równaniem różniczkowym cząstkowym rzędu drugiego o n zmiennych niezależnych nazywamy równanie postaci gdzie u = u (x 1, x,...,
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 6 2016/2017, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 Wykład 7 Dynamiczne równania ruchu
MECHANIKA 2 Wykład 7 Dynamiczne równania ruchu Prowadzący: dr Krzysztof Polko Dynamiczne równania ruchu Druga zasada dynamiki zapisana w postaci: Jest dynamicznym wektorowym równaniem ruchu. Dynamiczne
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 7 2012/2013, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment
Bardziej szczegółowoBryła sztywna Zadanie domowe
Bryła sztywna Zadanie domowe 1. Podczas ruszania samochodu, w pewnej chwili prędkość środka przedniego koła wynosiła. Sprawdź, czy pomiędzy kołem a podłożem występował poślizg, jeżeli średnica tego koła
Bardziej szczegółowoĆw. 5. Badanie ruchu wahadła sprężynowego sprawdzenie wzoru na okres drgań
KAEDRA FIZYKI SOSOWANEJ PRACOWNIA 5 FIZYKI Ćw. 5. Badanie ruchu wahadła sprężynowego sprawdzenie wzoru na ores drgań Wprowadzenie Ruch drgający naeży do najbardziej rozpowszechnionych ruchów w przyrodzie.
Bardziej szczegółowoZadania do samodzielnego rozwiązania zestaw 11
Zadania do samodzielnego rozwiązania zestaw 11 1 Podać definicję pochodnej funkcji w punkcie, a następnie korzystając z tej definicji obliczyć ( ) π (a) f, jeśli f(x) = cos x, (e) f (0), jeśli f(x) = 4
Bardziej szczegółowoDynamika ruchu postępowego, ruchu punktu materialnego po okręgu i ruchu obrotowego bryły sztywnej
Dynamika ruchu postępowego, ruchu punktu materialnego po okręgu i ruchu obrotowego bryły sztywnej Dynamika ruchu postępowego 1. Balon opada ze stałą prędkością. Jaką masę balastu należy wyrzucić, aby balon
Bardziej szczegółowoMechanika ogólna II Kinematyka i dynamika
Mechanika ogólna II Kineatyka i dynaika kierunek Budownictwo, se. III ateriały poocnicze do ćwiczeń opracowanie: dr inŝ. Piotr Dębski, dr inŝ. Irena Wagner TREŚĆ WYKŁADU Kineatyka: Zakres przediotu. Przestrzeń,
Bardziej szczegółowoWykład z modelowania matematycznego. Przykłady modelowania w mechanice i elektrotechnice.
Wykład z modelowania matematycznego. Przykłady modelowania w mechanice i elektrotechnice. 1 Wahadło matematyczne. Wahadłem matematycznym nazywamy punkt materialny o masie m zawieszony na długiej, cienkiej
Bardziej szczegółowoWydział Inżynierii Środowiska; kierunek Inż. Środowiska. Lista 2. do kursu Fizyka. Rok. ak. 2012/13 sem. letni
Wydział Inżynierii Środowiska; kierunek Inż. Środowiska Lista 2. do kursu Fizyka. Rok. ak. 2012/13 sem. letni Tabele wzorów matematycznych i fizycznych oraz obszerniejsze listy zadań do kursu są dostępne
Bardziej szczegółowoZadania do wykładu Jakościowa Teoria Równań Różniczkowych Zwyczajnych
Zadania do wykładu Jakościowa Teoria Równań Różniczkowych Zwyczajnych [ ] e Zadanie 1 Pokazać, że X(t) = 2t cos t sin t e 2t jest specjalną macierzą fundamentalną w sin t cos t [ 2 cos chwili τ = 0 układu
Bardziej szczegółowoFizyka Elementarna rozwiązania zadań. Część 20, 21 i 22 Przygotowanie: Grzegorz Brona,
Fizyka Elementarna rozwiązania zadań. Część 0, 1 i Przygotowanie: Grzegorz Brona, 0.1.008 Seria 0 Zadanie 1 Punkt Q porusza się w płaszczyźnie XOY po okręgu o promieniu A ze stałą prędkością kątową ω.
Bardziej szczegółowogdzie x jest wychyleniem z położenia równowagi. Współczynnik k jest tutaj współczynnikiem proporcjonalności.
RUCH DRGJĄCY Ruche drgający (drganiai) nazywa się każdy ruch, który charakteryzuje powtarzalność w czasie wielkości fizycznych (np wychylenia) określających ten ruch Występujące w przyrodzie drgania ożna
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Wstęp do Fizyki I (B+C) Wykład III: Pojęcia podstawowe punkt materialny, układ odniesienia, układ współrzędnych tor, prędkość, przyspieszenie Ruch jednostajny Pojęcia podstawowe
Bardziej szczegółowoIII. Zasada zachowania momentu pędu
. Zasada zachowania oentu pędu 93. Stoik pozioy obraca się z prędkością kątową ω. Na środku stoika stoi człowiek i trzya w wyciągniętych rękach w odegłości od osi obrotu dwa ciężarki o asie każdy. Jak
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ LABORATORIUM FIZYCZNE
1 W S E i Z W WARSZAWE WYDZAŁ LABORAORUM FZYCZNE Ćwiczenie Nr 1 emat: WYZNACZNE PRZYSPESZENA ZEMSKEGO ZA POMOCĄ WAHADŁA REWERSYJNEGO Warszawa 9 WYZNACZANE PRZYSPESZENA ZEMSKEGO ZA POMOCĄ WAHADŁA REWERSYJNEGO
Bardziej szczegółowoR o z w i ą z a n i e Przy zastosowaniu sposobu analitycznego należy wyznaczyć składowe wypadkowej P x i P y
Przykład 1 Dane są trzy siły: P 1 = 3i + 4j, P 2 = 2i 5j, P 3 = 7i + 3j (składowe sił wyrażone są w niutonach), przecinające się w punkcie A (1, 2). Wyznaczyć wektor wypadkowej i jej wartość oraz kąt α
Bardziej szczegółowoKINEMATYKA I DYNAMIKA CIAŁA STAŁEGO. dr inż. Janusz Zachwieja wykład opracowany na podstawie literatury
KINEMATYKA I DYNAMIKA CIAŁA STAŁEGO dr inż. Janusz Zachwieja wykład opracowany na podstawie literatury Funkcje wektorowe Jeśli wektor a jest określony dla parametru t (t należy do przedziału t (, t k )
Bardziej szczegółowoWykład 6 Drgania. Siła harmoniczna
Wykład 6 Drgania Ruch, który powtarza się w regularnych odstępach czasu, nazywamy ruchem okresowym (periodycznym). Przemieszczenie cząstki w ruchu periodycznym można wyrazić za pomocą funkcji sinus albo
Bardziej szczegółowo3. KINEMATYKA Kinematyka jest częścią mechaniki, która zajmuje się opisem ruchu ciał bez wnikania w jego przyczyny. Oznacza to, że nie interesuje nas
3. KINEMATYKA Kinematyka jest częścią mechaniki, która zajmuje się opisem ruchu ciał bez wnikania w jego przyczyny. Oznacza to, że nie interesuje nas oddziaływanie między ciałami, ani też rola, jaką to
Bardziej szczegółowoRównanie Schrödingera
Równanie Schrödingera Maciej J. Mrowiński 29 lutego 2012 Zadanie RS1 Funkcja falowa opisująca stan pewnej cząstki w chwili t = 0 ma następującą postać: A(a Ψ(x,0) = 2 x 2 ) gdy x [ a,a] 0 gdy x / [ a,a]
Bardziej szczegółowoLaboratorium Dynamiki Maszyn
Laboratorium Dynamiki Maszyn Laboratorium nr 5 Temat: Badania eksperymentane drgań wzdłużnych i giętnych układów mechanicznych Ce ćwiczenia:. Zbudować mode o jednym stopniu swobody da zadanego układu mechanicznego.
Bardziej szczegółowoĆwiczenie M-2 Pomiar przyśpieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego Cel ćwiczenia: II. Przyrządy: III. Literatura: IV. Wstęp. l Rys.
Ćwiczenie M- Pomiar przyśpieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego. Cel ćwiczenia: pomiar przyśpieszenia ziemskiego przy pomocy wahadła fizycznego.. Przyrządy: wahadło rewersyjne, elektroniczny
Bardziej szczegółowo3.1 Zagadnienie brzegowo-początkowe dla struny ograniczonej. = f(x, t) dla x [0; l], l > 0, t > 0 (3.1)
Temat 3 Metoda Fouriera da równań hiperboicznych 3.1 Zagadnienie brzegowo-początkowe da struny ograniczonej Rozważać będziemy następujące zagadnienie. Znaeźć funkcję u (x, t) spełniającą równanie wraz
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Drgania punktu materialnego. Wykład Nr 8. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 8 Drgania punktu materialnego Prowadzący: dr Krzysztof Polko Wstęp Drgania Okresowe i nieokresowe Swobodne i wymuszone Tłumione i nietłumione Wstęp Drgania okresowe ruch powtarzający
Bardziej szczegółowoFIZYKA R.Resnick & D. Halliday
FIZYKA R.Resnick & D. Halliday rozwiązania zadań (część IV) Jacek Izdebski 5 stycznia 2002 roku Zadanie 1 We wnętrzu zakniętego wagonu kolejowego znajduje się aratka wraz z zapase pocisków. Aratka strzela
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 3 19.X Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Fizyka - Mechanika Wykład 3 9.X.07 Zygunt Szefliński Środowiskowe Laboratoriu Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Stałe przyspieszenie Przyspieszenie charakteryzuje się ziana prędkości
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 RUCH POSTĘPOWY I OBROTOWY CIAŁA SZTYWNEGO. Wykład Nr 2. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 2 RUCH POSTĘPOWY I OBROTOWY CIAŁA SZTYWNEGO Prowadzący: dr Krzysztof Polko WSTĘP z r C C(x C,y C,z C ) r C -r B B(x B,y B,z B ) r C -r A r B r B -r A A(x A,y A,z A ) Ciało sztywne
Bardziej szczegółowoStosując II zasadę dynamiki Newtona dla ruchu postępowego otrzymujemy
Zadania do rozdziału 6 Zad.6.. Wprowadzić równanie ruchu drgań wahadła matematcznego. Obicz okres wahadła matematcznego o długości =0 m. Wahadło matematczne jest to punkt materian (np. w postaci kuki K
Bardziej szczegółowoFizyka 1 (mechanika) AF14. Wykład 9
Fizyka 1 (mechanika) 1100-1AF14 Wykład 9 Jerzy Łusakowski 05.12.2016 Plan wykładu Żyroskopy, bąki, etc. Toczenie się koła Ruch w polu sił centralnych Żyroskopy, bąki, etc. Niezrównoważony żyroskop L m
Bardziej szczegółowoRówna Równ n a i n e i ru r ch u u ch u po tor t ze (równanie drogi) Prędkoś ędkoś w ru r ch u u ch pros pr t os ol t i ol n i io i wym
Mechanika ogólna Wykład nr 14 Elementy kinematyki i dynamiki 1 Kinematyka Dział mechaniki zajmujący się matematycznym opisem układów mechanicznych oraz badaniem geometrycznych właściwości ich ruchu, bez
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne magnesu w kształcie kuli
napisał Michał Wierzbicki Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli Rozważmy kulę o promieniu R, wykonaną z materiału ferromagnetycznego o stałej magnetyzacji M = const, skierowanej wzdłuż osi z. Gęstość
Bardziej szczegółowoDRGANIA SWOBODNE UKŁADU O DWÓCH STOPNIACH SWOBODY. Rys Model układu
Ćwiczenie 7 DRGANIA SWOBODNE UKŁADU O DWÓCH STOPNIACH SWOBODY. Cel ćwiczenia Doświadczalne wyznaczenie częstości drgań własnych układu o dwóch stopniach swobody, pokazanie postaci drgań odpowiadających
Bardziej szczegółowoPromieniowanie dipolowe
Promieniowanie dipolowe Potencjały opóźnione φ i A dla promieniowanie punktowego dipola elektrycznego wygodnie jest wyrażać przez wektor Hertza Z φ = ϵ 0 Z, spełniający niejednorodne równanie falowe A
Bardziej szczegółowoFizyka I (mechanika), rok akad. 2011/2012 Zadania na ćwiczenia, seria 2
Fizyka I (mechanika), rok akad. 2011/2012 Zadania na ćwiczenia, seria 2 1 Zadania wstępne (dla wszystkich) Zadanie 1. Pewne ciało znajduje się na równi, której kąt nachylenia względem poziomu można regulować.
Bardziej szczegółowoWyznaczanie przyspieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego (Katera)
Politechnika Łódzka FTMS Kierunek: nformatyka rok akademicki: 2008/2009 sem. 2. Termin: 6 V 2009 Nr. ćwiczenia: 112 Temat ćwiczenia: Wyznaczanie przyspieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego
Bardziej szczegółowov 6 i 7 j. Wyznacz wektora momentu pędu czaski względem początku układu współrzędnych.
Dynamika bryły sztywnej.. Moment siły. Moment pędu. Moment bezwładności. 171. Na cząstkę o masie kg znajdującą się w punkcie określonym wektorem r 5i 7j działa siła F 3i 4j. Wyznacz wektora momentu tej
Bardziej szczegółowoI. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO
I. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO A. RÓŻNICZKOWE RÓWNANIA RUCHU A1. Bryła o masie m przesuwa się po chropowatej równi z prędkością v M. Podać dynamiczne równania ruchu bryły i rozwiązać je tak, aby wyznaczyć
Bardziej szczegółowoDrgania - zadanka. (b) wyznacz maksymalne położenie, prędkość i przyspieszenie ciała,
Zadania do przeliczenia na lekcji. Drgania - zadanka 1. Ciało o masie m = 0.5kg zawieszono na nieważkiej nitce o długości l = 1m a następne wychylono o 2cm z położenia równowagi (g = 10 m s 2), (a) oblicz
Bardziej szczegółowoZadania z fizyki. Wydział PPT
Zadania z fizyki Wydział PPT 9 Moment pędu; bryła sztywna Uwaga: Zadania oznaczone przez (c) należy w pierwszej kolejności rozwiązać na ćwiczeniach. Zadania (lub ich części) opatrzone gwiazdką są (zdaniem
Bardziej szczegółowoDynamika ruchu obrotowego 1
Dynamika ruchu obrotowego 1 1. Obliczyć moment bezwładności jednorodnego pręta o masie M i długości L względem osi prostopadłej do niego i przechodzącej przez: (a) koniec pręta, (b) środek pręta. 2. Obliczyć
Bardziej szczegółowoSymetrie i prawa zachowania Wykład 6
Symetrie i prawa zachowania Wykład 6 Karol Kołodziej Instytut Fizyki Uniwersytet Śląski, Katowice http://kk.us.edu.pl Karol Kołodziej Mechanika klasyczna i relatywistyczna 1/29 Rola symetrii Największym
Bardziej szczegółowoTheory Polish (Poland) Przed rozpoczęciem rozwiązywania przeczytaj ogólne instrukcje znajdujące się w osobnej kopercie.
Q1-1 Dwa zagadnienia mechaniczne (10 points) Przed rozpoczęciem rozwiązywania przeczytaj ogólne instrukcje znajdujące się w osobnej kopercie. Część A. Ukryty metalowy dysk (3.5 points) Rozważmy drewniany
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (Mechanika) Wykład II: Pojęcia podstawowe punkt materialny, układ odniesienia, układ współrzędnych tor, prędkość, przyspieszenie Ruch jednostajny, ruch jednostajnie przyspieszony
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Zasady pracy i energii. Wykład Nr 12. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 12 Zasady pracy i energii Prowadzący: dr Krzysztof Polko WEKTOR POLA SIŁ Wektor pola sił możemy zapisać w postaci: (1) Prawa strona jest gradientem funkcji Φ, czyli (2) POTENCJAŁ
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Pojęcia podstawowe Punkt materialny Ciało, którego rozmiary można w danym zagadnieniu zaniedbać. Zazwyczaj przyjmujemy, że punkt materialny powinien być dostatecznie mały. Nie jest
Bardziej szczegółowoJan Awrejcewicz- Mechanika Techniczna i Teoretyczna. Statyka. Kinematyka
Jan Awrejcewicz- Mechanika Techniczna i Teoretyczna. Statyka. Kinematyka SPIS TREŚCI Przedmowa... 7 1. PODSTAWY MECHANIKI... 11 1.1. Pojęcia podstawowe... 11 1.2. Zasada d Alemberta... 18 1.3. Zasada prac
Bardziej szczegółowoLXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ZAWODY II STOPNIA
LXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ZAWODY II STOPNIA CZĘŚĆ TEORETYCZNA Za każde zadanie można otrzymać maksymalnie 0 punktów. Zadanie 1. przedmiot. Gdzie znajduje się obraz i jakie jest jego powiększenie? Dla jakich
Bardziej szczegółowoDrgania układu o wielu stopniach swobody
Drgania układu o wielu stopniach swobody Rozpatrzmy układ składający się z n ciał o masach m i (i =,,..., n, połączonych między sobą i z nieruchomym podłożem za pomocą elementów sprężystych o współczynnikach
Bardziej szczegółowoNazwisko i imię: Zespół: Data: Ćwiczenie nr 1: Wahadło fizyczne. opis ruchu drgającego a w szczególności drgań wahadła fizycznego
Nazwisko i imię: Zespół: Data: Cel ćwiczenia: Ćwiczenie nr 1: Wahadło fizyczne opis ruchu drgającego a w szczególności drgań wahadła fizycznego wyznaczenie momentów bezwładności brył sztywnych Literatura
Bardziej szczegółowoFizyka 1(mechanika) AF14. Wykład 5
Fizyka 1(mechanika) 1100-1AF14 Wykład 5 Jerzy Łusakowski 30.10.2017 Plan wykładu Ziemia jako układ nieinercjalny Fizyka 1(mechanika) 1100-1AF14 Wykład 5 Dwaj obserwatorzy- związek między mierzonymi współrzędnymi
Bardziej szczegółowoVII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa.
VII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa. W rozdziale tym zajmiemy się dokładniej badaniem stabilności rozwiązań równania różniczkowego. Pojęcie stabilności w
Bardziej szczegółowo5. Ruch harmoniczny i równanie falowe
5. Ruch harmoniczny i równanie falowe 5.1. Mamy dwie nieważkie sprężyny o współczynnikach sprężystości, odpowiednio, k 1 i k 2. Wyznaczyć współczynnik sprężystości układu tych dwóch sprężyn w przypadku,
Bardziej szczegółowoRUCH HARMONICZNY. sin. (r.j.o) sin
RUCH DRGAJĄCY Ruch harmoniczny Rodzaje drgań Oscylator harmoniczny Energia oscylatora harmonicznego Wahadło matematyczne i fizyczne Drgania tłumione Drgania wymuszone i zjawisko rezonansu Politechnika
Bardziej szczegółowobędzie momentem Twierdzenie Steinera
Wykład z fizyki, Piotr Posmykiewicz. Niech 90 oznacza moment bezwładności względem osi przechodzącej przez środek masy ciała o masie i niech będzie momentem bezwładności tego ciała względem osi równoległej
Bardziej szczegółowoMechanika ogólna. Kinematyka. Równania ruchu punktu materialnego. Podstawowe pojęcia. Równanie ruchu po torze (równanie drogi)
Kinematyka Mechanika ogólna Wykład nr 7 Elementy kinematyki Dział mechaniki zajmujący się matematycznym opisem układów mechanicznych oraz badaniem geometrycznych właściwości ich ruchu, bez wnikania w związek
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE MOMENTU BEZWŁADNOŚCI CIAŁ METODĄ WAHADŁA FIZYCZNEGO GRAWITACYJNEGO I SPRAWDZANIE TWIERDZENIA STEINERA ĆWICZENIE
ĆWICZENIE 1 WYZNACZANIE MOMENTU BEZWŁADNOŚCI CIAŁ METODĄ WAHADŁA FIZYCZNEGO GRAWITACYJNEGO I SPRAWDZANIE TWIERDZENIA STEINERA Cel ćwiczenia: Doświadczalne potwierdzenie twierdzenia Steinera, wyznaczenie
Bardziej szczegółowo(t) w przedziale (0 s 16 s). b) Uzupełnij tabelę, wpisując w drugiej kolumnie rodzaj ruchu, jakim poruszała się mrówka w kolejnych przedziałach czasu.
1 1 x (m/s) 4 0 4 1 3 4 5 6 7 8 9 10 11 1 13 14 15 16 t (s) a) Narysuj wykres a x (t) w przedziale (0 s 16 s). b) Uzupełnij tabelę, wpisując w drugiej kolumnie rodzaj ruchu, jakim poruszała się mrówka
Bardziej szczegółowoDynamika ruchu obrotowego
Dynamika ruchu obrotowego 1. Mając dane r = îx + ĵy + ˆkz i = î x + ĵ y + ˆk z znaleźć moment siły τ = r. Pokazać, że jeżeli r i leżą w danej płaszczyźnie, to τ nie ma składowych w tej płaszczyźnie. 2.
Bardziej szczegółowoPrzykład 1 Dany jest płaski układ czterech sił leżących w płaszczyźnie Oxy. Obliczyć wektor główny i moment główny tego układu sił.
Przykład 1 Dany jest płaski układ czterech sił leżących w płaszczyźnie Oxy Obliczyć wektor główny i moment główny tego układu sił. Wektor główny układu sił jest równy Moment główny układu wynosi Przykład
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Newtona. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński
Zasady dynamiki Newtona Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński 2019 Zasady dynamiki Newtona Autorzy: Zbigniew Kąkol, Kamil Kutorasiński Podstawowa teoria, która pozwala przewidywać ruch ciał, składa
Bardziej szczegółowoWykład 10. Ruch w układach nieinercjalnych
Wykład 10 Ruch w układach nieinercjalnych Prawa Newtona są słuszne jedynie w układach inercjalnych. Ściśle mówiąc układami inercjalnymi nazywamy takie układy odniesienia, które albo spoczywają, albo poruszają
Bardziej szczegółowoIII. Układy liniowe równań różniczkowych. 1. Pojęcie stabilności rozwiązań.
III. Układy liniowe równań różniczkowych. 1. Pojęcie stabilności rozwiązań. Analiza stabilności rozwiązań stanowi ważną część jakościowej teorii równań różniczkowych. Jej istotą jest poszukiwanie odpowiedzi
Bardziej szczegółowoZasada zachowania pędu
Zasada zachowania pędu Fizyka I (B+C) Wykład XIII: Zasada zachowania pędu Zasada zachowania oentu pędu Ruch ciał o ziennej asie Zasada zachowania pędu Układ izolowany Każde ciało oże w dowolny sposób oddziaływać
Bardziej szczegółowoTo zadanie jest wpadką autorów i recenzentów Lwiątka. I to pomimo, że zarówno zadanie, jak i podana później odpowiedź E są poprawne.
FOTON 15, Lato 14 41 Odgłosy z jaskini Piotr Godstein Zakład Fizyki, Narodowe Centrum Badań Jądrowych Warszawa W tegorocznym Posko-Ukraińskim Konkursie Fizycznym Lwiątko pojawiło się następujące zadanie
Bardziej szczegółowoWykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..)
Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..) 24.02.2014 Prawa Keplera Na podstawie obserwacji zgromadzonych przez Tycho Brahe (głównie obserwacji Marsa)
Bardziej szczegółowoPF11- Dynamika bryły sztywnej.
Instytut Fizyki im. Mariana Smoluchowskiego Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki Stosowanej Uniwersytetu Jagiellońskiego Zajęcia laboratoryjne w I Pracowni Fizycznej dla uczniów szkół ponadgimnazjalych
Bardziej szczegółowoSiły zachowawcze i energia potencjalna. Katarzyna Sznajd-Weron Mechanika i termodynamika dla matematyki stosowanej 2017/18
Siły zachowawcze i energia potencjalna Katarzyna Sznajd-Weron Mechanika i termodynamika dla matematyki stosowanej 2017/18 Polecana literatura John R Taylor, Mechanika klasyczna, tom1 Wydawnictwo Naukowe
Bardziej szczegółowoPrawa ruchu: dynamika
Prawa ruchu: dynamika Fizyka I (B+C) Wykład X: Równania ruchu Więzy Rozwiazywanie równań ruchu oscylator harminiczny, wahadło ruch w jednorodnym polu elektrycznym i magnetycznym spektroskop III zasada
Bardziej szczegółowoWięzy i ich klasyfikacja Wykład 2
Więzy i ich klasyfikacja Wykład 2 Karol Kołodziej (przy współpracy Bartosza Dziewita) Instytut Fizyki Uniwersytet Śląski, Katowice http://kk.us.edu.pl Karol Kołodziej Mechanika klasyczna i relatywistyczna
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!)
Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!) Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Kinematyka ruchu
Bardziej szczegółowoWyznaczanie prędkości lotu pocisku na podstawie badania ruchu wahadła balistycznego
Ćwiczenie nr Wyznaczanie prędkości lotu pocisku na podstawie badania ruchu wahadła balistycznego. Wymagania do ćwiczenia 1. ynamika ruchu obrotowego.. rgania harmoniczne Literatura:. Halliday, R. Resnick,
Bardziej szczegółowoDrgania harmoniczne. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Drgania haroniczne Projet współfinansowany przez Unię Europejsą w raach Europejsiego Funduszu Społecznego Drgania haroniczne O oscylatorze haroniczny ożey ówić wtedy, iedy siła haująca działa proporcjonalnie
Bardziej szczegółowo