Cząsteczki. Folie:

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Cząsteczki. Folie:"

Transkrypt

1 Cząsteczk Fole: htt://

2 Hamltoa cząsteczk Hamltoa woektoowy j ektoy K-atomy < < K j j K K e e Z Z e Z M m H h h ˆ πε πε πε ˆ H ˆ ˆ ˆ V T T H e

3 Pzykład: cząsteczka H e e e M M m H e ˆ πε πε πε h h h

4 Ogom sto swobody obót całej cząsteczk keuek ajmejsze eege oddalae - zblżae jąde długość uch ektoów ajwększe eege badzo szybk

5 Hamltoa woektoowy j ektoy K-atomy < < K j j K K e e Z Z e Z M m H h h ˆ πε πε πε ˆ H ˆ ˆ ˆ V T T H e

6 Pzyblżee euchomych jąde j ektoy K-atomy < < K j j K K e e Z Z e Z M m H h h ˆ πε πε πε ˆ H ˆ ˆ ˆ V T T H e ajew szukamy ozwązae hamltoau dla daej kofguacj atomów gdy jąda sę e ouszają. Jest to tzw. hamltoa ektoowy. Dalej budujemy asze szukae fukcje z tak otzymaych fukcj ektoowych zaweających oddzaływaa ekto-jądo ekto-ekto eegę ketyczą T e. ˆ H k k k

7 lektoowa fukcja falowa Jąda atomowe są dzesątk czy awet setk tysęcy cęższe od ektoów węc jąda ouszają sę zacze wolej ż ektoy. Dla ustaloych ołożeń jąde : Hˆ k k k k zbó lczb kwatowych chaakteyzujących day sta ektoowy k eege ektoowe óżych staów kjako fukcje ołożeń jąde

8 Pzyblżoa ektoowa fukcja falowah ψ ψ ψ ψ ψ ψ htt://

9 Cała f. falowa: we kaałów ozwjamy fukcję falową w szeeg: k k k χ ˆ ˆ ] ˆ [ d T d T T k k k χ χ χ χ k zbó lczb kwatowych chaakteyzujących day sta ektoowy k eege ektoowe óżych staów kjako fukcje ołożeńjąde stay włase sełają:

10 Pzyblżee adabatycze Pzyblżee : adabatycze. uch ektoów jest a tyle szybk że zy małej zmae ołożea jąde ektoy atychmast zystosowują sę do owych wauków. Ozacza to że ektoy e zmeają swojego stau od wływem uchu jąde. Matematycze: oeato T dzałając a e zeowadza jej w ąfukcję k k ˆ ˆ ] ˆ [ d T d T T k k k χ χ χ χ χ

11 Pzyblżee adabatycze Pzyblżee : adabatycze. Fukcja falowa jest loczyem: fukcj falowej jąde χ fukcj ektoowej zależej też od ołożea jąde ˆ ˆ ] ˆ [ d T d T T k k k χ χ χ χ χ

12 Pzyblżee ˆ ] ˆ [ d T T χ χ χ χ Pzyblżee : Moża omąć wyazy zaweające óżczkowae fukcj ektoowej o wsółzędych jądowych bo zmaa ołożea jąde słabo wływa a sta ektoów.

13 Pzyblżee ˆ ] ˆ [ d T T χ χ χ χ Pzyblżee : Moża omąć wyazy zaweające óżczkowae fukcj ektoowej o wsółzędych jądowych bo zmaa ołożea jąde słabo wływa a sta ektoów.

14 Pzyblżee oa-oehemea [ Tˆ ] χ χ Jądowe fukcje falowe χ Pomśmy: Wkłady od ych staów ektoowych tzw. jede kaał óżczkowae fukcj ektoowej o wsółzędych jądowych

15 Pzyblżee oa-oehemea Max o Jacob. Oeheme

16 Pzyblżee oa-oehemea [ Tˆ ] χ χ uch jąde odbywa sę w otecjale wyzaczoym zez eegęstau ektoowego dlatego mów sę zwykle że zależość wyzacza owezchę eeg otecjalej. Pzyblżee oa-oehemea e jest sełoe gdy owezche eeg otecjalej dwóch staów ektoowych zblżają sę.

17 uch jąde: oscylacje otacje Cząsteczka dwuatomowa w układze śodka masy: Oeatoy dzałają a óże wsółzęde możemy ozdzć zmee. h χ χ µ L h χ χ µ µ ˆ osc osc osc J J d d χ χ µ χ µ h h ϕ θ χ χ JM osc Y

18 Wdma otacyje otacja Cząsteczka dwuatomowa w układze śodka masy: χ osc JM χ Y θ ϕ J0... M -J...J Oeatoy dzałają a óże wsółzęde możemy ozdzć zmee. J ot h J J µ h J J I I momet bezwładośc jąde względem os zechodzącej zez śodek masy ostoadłej do os cząsteczk

19 Wdma otacyje Pzyblżee sztywego otatoa Stała otacyja J ot h µ e J J ega 4 J 6 Koleje ozomy eegetycze 30 J 5 J [ J J J ot J J ot J ] J 0 J 4 ~ 0-0 cm J 3 J J J 0

20 Wdma otacyje Pzyblżee sztywego otatoa Pzejśca otycze: Cząsteczka mus być olaa tj. mus meć twały momet dolowy. Homojądowe cząsteczk dwuatomowe oaz symetycze cząsteczk lowe. CO są eaktywe. ktywe są cząsteczk heteojądowe oaz. H O OCS eguły wybou: J ± ega J 6 J 5 J 4 J 3 J J J 0

21 Wdma otacyje Pzyblżee sztywego otatoa Pzejśca otycze: ega 4 J 6 30 J ega eguły wybou: J ± J 4 J 3 J J J 0

22 Wdma otacyje Pzyblżee sztywego otatoa Pzejśca otycze: Cząsteczka mev 0 Å OH HCl 3 7 O 0 5 CO ega eguły wybou: J ± K mev 4GHz 8./cm

23 Obsadzee staów Wdma otacyje P. Kowalczyk P. tks

24 Wdma oscylacyje ega ektoowa a otacja cząsteczk d J J h h χ µ d µ V ef h J J µ νj osc χ νj osc KL P. Kowalczyk ega ektoowa zależy I TYLKO od odległośc mędzy jądam ale też od tego jak szybko cząsteczka OTUJ.

25 Wdma otacyje Pzejśca otycze: Po uwzględeu sły odśodkowej ν J ot αe ν ν J J D v Stała odkształcea odśodkowego [ J J ] ega eguły wybou: J ±

26 Stay ektoowe LtLt P. Kowalczyk

27 Os staów ektoowych Stay ektoowe ega ektoowa zależy sle od odległośc mędzy jądam. - zwykle w ostac umeyczej. Pzyblżea otecjał Mose a. Lt V [ ] V α 0 D e e Pzyblżea otecjał Leada-Joesa 6 σ σ V 4ε V 0 Wkeda

28 Pzyblżee hamocze Oscylato hamoczy: Wdma oscylacyje ozwjamy otecjał wokół ołożea ówowag k e Cząsteczka ega hνev χ ν osc ν ν x hω ν e e H ν x C O 096 HCl 0357 H 036 HJ 049

29 Wdma oscylacyje Pzyblżee hamocze Oscylato hamoczy: ozwjamy otecjał wokół ołożea ówowag e k ν ω χ ν ν ν ν e x osc x H e h cm - ν ω ν ω ν e e e x h h hamoczość:

30 Pzyblżee hamocze Pozomy eegetycze oscylacyjo-otacyje Wdma oscylacyje ega J 6 J J hω e ν J 5 J 4 J 3 J J J 0

31 Pzyblżee hamocze Pozomy eegetycze oscylacyjo-otacyje Wdma oscylacyje ega J 6 J 6 J 5 J 4 J J hω e ν J 5 J 3 J J J 6 J 4 J 3 J 0 ν J 5 J 4 J J J 0 ν J 3 J J J 0 ν 0

32 Pzyblżee hamocze Pozomy eegetycze oscylacyjo-otacyje eguła wybou: ν ± Z eguły dla zejść oscylacyjo-otacyjych: ν ν Gałąź J J J h e ν ' 3ν ' ν " J" ν ' ν " J" Gałąź Q J 0 ω ω Wdma oscylacyje h e ν ' ν " J" ν ' ν " J" Gałąź P J J J ω h e ν ' ν " J" ν ' ν " J" P. Kowalczyk

33 P. Kowalczyk CO CO

34 Pozomy eegetycze oscylacyjo-otacyje ektoowe stay ektoowe J J hω e ν ega J 6 J 5 J 4 J 3 J J J 0 J 6 J 5 J 4 J 3 J J J 0 J 6 J 5 J 4 J 3 J J ν J 0 ν ν 0 J 6 J 5 J 6 J 5 J 4 J 3 J J J 0 J 6 J 5 J 4 J 3 J J J 0 J 4 J 3 J J ν J 0 ν ν 0

35 eguła wybou: ν ± Gałąź Q J 0 Gałąź J J J Gałąź P J J J " ' " ' ' " " 3 J J e ν ν ν ν ν ω h " ' " ' " " J J e ν ν ν ν ω h " ' " ' " " J J e ν ν ν ν ω h Paabola Fotata

36 Zasada Facka-Codoa ' M " χ χ d ν ' " M ' µ " µ ν * Wdma ektoowe χ' ot χ" dτ ot dω Poeważ jąda są zacze cęższe od ektoów zejśca ektoowe zachodzą zacze szybcej ż jąda są w stae a e zaeagować. P. tks

37 Zasada Facka-Codoa Wdma ektoowe James Fack dwad U. Codo Wdma otacyje zwązae są tylko ze zmaą uchu obotowego λ~ 0. 0 cm mkofale Wdma oscylacyjo-otacyje odowadają jedocześe zmae stau dgań otacj cząsteczk λ~ 00 µm odczeweń Wdma ektoowo-oscylacyjo-otacyje zwązae są ze zmaą stau chmuy ektoowej któej towazyszy też zmaa oscylacj otacj λ~ 00 m µm zakes wdzaly adfoletu

38 Fluoescecja Pzejśca eomeste s P. tks

39 Fosfoesecja Powola emsja ze staów tyletowych zejśca wzbooe awet godzy P. tks

40 CO

41 htt://saceflght0.com/sacecaft/oco--obtg-cabo-obsevatoy-/

42

43

44 Wdma amaowske otacyje wdma amaowske Ogóla eguła: Polayzowalość cząsteczk mus być azotoowa. Dla otatoów lowych ozacza to: J 0 ± P. tks 6 0 J 3 J J J 0

45 Dyamka cząsteczk Kowalczyk adzewcz Mostowsk Walmsley P

46 Dyamka cząsteczk Du Sweetse Walmsley adzewcz PL

47 Stuktua ektoowa W keuku chem

48 Stuktua ektoowa Stuktua ektoowa cząsteczek lektoowe ówae Schödgea uwzględa uch wszystkch ektoów zawatych w cząsteczce oddzaływujących wzajeme ze sobą z euchomym jądam. ajważejsze jest oddzaływae ektostatycze tylko to uwzględamy. Pozostałe oddzaływaa możemy uwzględć achukem zabuzeń. Hˆ ega ketycza Tˆ V < j V j Oddzaływae ektoów ze sobą Oddzaływae z jądam

49 Pzyblżea Metoda ola samouzgodoego Każdy ekto ousza sęw olu ektostatyczym wytwozoym zez ładuk euchomych jąde uśedoy statyczy ozkład ładuku wszystkch ozostałych ektoów. Hˆ Hˆ 0 ˆ 0 H Tˆ V U Hˆ 0 ε ega otecjala tego ektou w uśedoym olu ektostatyczym wytwozoym zez ozostałe ektoy. Fukcje włase:loczy jedoektoowych fukcj falowych ege włase: suma eeg oszczególych ektoów

50 Metoda ola samouzgodoego Metoda obtal molekulaych MO Każdy ekto ousza sęw olu ektostatyczym wytwozoym zez ładuk euchomych jąde uśedoy statyczy ozkład ładuku wszystkch ozostałych ektoów. Hˆ Hˆ 0 ege włase: suma eeg ε oszczególych ektoów ˆ 0 H Tˆ V U Hˆ 0 ε ega otecjala tego ektou w uśedoym olu ektostatyczym wytwozoym zez ozostałe ektoy. Fukcje włase:loczy jedoektoowych fukcj falowych Jedoektoowa fukcja falowa azywaa obtalem molekulaym

51 Metoda ola samouzgodoego Metoda obtal molekulaych MO Każdy ekto ousza sęw olu ektostatyczym wytwozoym zez ładuk euchomych jąde uśedoy statyczy ozkład ładuku wszystkch ozostałych ektoów. ajew ostulujemy U 0 zajdujemy Hˆ Hˆ 0 ε obtale molekulae. Mając obtale molekulae oblczamy ową ostać otecjału U astęe owe obtale H ˆ 0 Tˆ V U molekulae U td. Hˆ 0 ε Mmo uoszczeńoblem badzo tudy możlwy do ozwązaa tylko a dodze umeyczej.

52 Metoda ola samouzgodoego Metoda obtal molekulaych MO Każdy ekto ousza sęw olu ektostatyczym wytwozoym zez ładuk euchomych jąde uśedoy statyczy ozkład ładuku wszystkch ozostałych ektoów. Hˆ Obtal molekulay da sęw zyblżeu Hˆ 0 ε zedstawćw ostac kombacj lowej atomowych fukcj czyl obtal H ˆ 0 atomowych φ z któych każdy osuje Tˆ V U y sta tego samego tego ektou gdy zajduje sęo w oblżu jąda atomu. Hˆ 0 ε c ϕ c awdoodobeństwo zalezea ektou w oblżu -tego atomu.

53 Metoda ola samouzgodoego Metoda obtal molekulaych MO Dla każdego obtalu atomowego φoczątek układu wsółzędych jest w ym ukce obtale są cetowae a óżych jądach atomowych. Metodę tę azywa sę LCO-MO Lea Combato of tomc Obtals. Pzekształcea symet cząsteczk e mogązmeaćeeg komutująz hamltoaem. Pomaga to dobeać fukcje óbe. lektoowa fukcja falowa w ostac loczyu obtal molekulaych e jest ścsłą fukcją własą hamltoau oeważ e uwzględa koacj uchów ektoów. c ϕ

54 Cząsteczk Dwuatomowe cząsteczk homojądowe. H L O Poeważ cząsteczka jest dwuatomowa szukamy kombacj dwóch obtal. c c ϕ ϕ Skoo jąda są jedakowe: c c c c ± S S d S ϕ ϕ ϕ ϕ ϕ ϕ Całka zekyca

55 Cząsteczk Dwuatomowe cząsteczk homojądowe. H L O Poeważ cząsteczka jest dwuatomowa szukamy kombacj dwóch obtal. c ϕ c S d ϕ ϕ ϕ Całka zekyca P. Kowalczyk

56 Cząsteczk Dwuatomowe cząsteczk homojądowe. H L O Poeważ cząsteczka jest dwuatomowa szukamy kombacj dwóch obtal. c ϕ c S d ϕ ϕ ϕ Całka zekyca Obtal σ - 3

57 Cząsteczk Dwuatomowe cząsteczk homojądowe. H L O Poeważ cząsteczka jest dwuatomowa szukamy kombacj dwóch obtal. c ϕ c S d ϕ ϕ ϕ Całka zekyca Obtal π 3

58 Cząsteczk Dwuatomowe cząsteczk homojądowe. H L O Poeważ cząsteczka jest dwuatomowa szukamy kombacj dwóch obtal. c ϕ c S d ϕ ϕ ϕ Całka zekyca Obtal π 3

59 Cząsteczk Dwuatomowe cząsteczk homojądowe. H L O Poeważ cząsteczka jest dwuatomowa szukamy kombacj dwóch obtal. cϕ c S d ϕ ϕ ϕ Całka zekyca s s > 0 at at ε ε ε ± H H H H ± Hˆ 0 ± d H H S H H S ˆ 0 ϕ H ϕ d H ˆ 0 ϕ H ϕ d < 0 H H at

60 Cząsteczk Dwuatomowe cząsteczk homojądowe. H L O Poeważ cząsteczka jest dwuatomowa szukamy kombacj dwóch obtal. cϕ c S d ϕ ϕ Całka zekyca s σ u ε - ϕ > 0 s at at σ g ε ε ε ε ± H H at at ± Hˆ 0 H S H S ϕ Hˆ ϕ Hˆ 0 0 ± d ϕ d ϕ d Obtal wążący Obtal atywążący H < 0 at

61 Cząsteczk Dwuatomowe cząsteczk homojądowe. H L O Poeważ cząsteczka jest dwuatomowa szukamy kombacj dwóch obtal. cϕ c S d ϕ ϕ Całka zekyca s at σ u ε - σ g ε ϕ > 0 s at Ozaczea obtal λ m l λ 0 tzw. obtale σ. Obtale te e ulegajązmae zy obotach wokółos cząsteczk λ tzw. obtale π. Obtale te zmeają zak zy oboce o π. g geade azyste zy wesj względem śodka cząsteczk u ugeade eazyste. ±-symeta zy odbcu względem dowolej łaszczyzy zaweającej oś cząsteczk. Lczba a oczątku ume oządkowy obtalu daego tyu.

62 Cząsteczk Jo H Fukcje óbe atomu wodou s s s s P. tks σ u s at ε - σ g s at ε P. tks

63 Cząsteczk H σ u H at > ε at > ε σ u ε - s s s ε - s at at at at σ g σ g ε ε He 3 at > ε ε - 4 at ε ε - ε σ u ε - He σ u s s s ε - s at at at at σ g σ g ε ε

64 Schemat eeg obtal molekulaych homojądowych cząsteczek dwuatomowych 3σ u 3σ u π g π g 3σ g π u 3σ g π u σ u s σ u s s s σ g σ g σ u σ u s s s s σ g Wększość cząsteczek σ g Cząsteczk lekke do włącze P. Kowalczyk

65 Os staów ektoowych 0 Stay ektoowe Fukcja falowa wszystkch femoów mus być atysymetycza z uwzględeem su s s s s s s... M s M s O K M s To JST doba fukcja dlaczego?

66 Os staów ektoowych Stay ektoowe Fukcja falowa wszystkch femoów mus być atysymetycza z uwzględeem su. Ozaczea staów: s Λ Λ 0 Σ Π. H s/ sta odstawowy: Σ g H sta odstawowy: Σ g... s s s s s s... M s M s O K M s

67 Os staów ektoowych Stay ektoowe Fukcja falowa wszystkch femoów mus być atysymetycza z uwzględeem su. Ozaczea staów: s Λ Λ 0 Σ Π. H s/ sta odstawowy: Σ g H sta odstawowy: Σ g Tle 3σ u π g [s s 4 ] σ g σ u σ g σ u 3σ g π u 4 π g π u 3σ g sta odstawowy 3 Σ g -

68 Os staów ektoowych Tle stay wzbudzoe: 3σ u π g Stay ektoowe Tle π u 3σ g 3σ u 3σ u π g π g π u 3σ g π u 3σ g sta odstawowy 3 Σ g - P. Kowalczyk

69 Os staów ektoowych Tle stay wzbudzoe: 3σ u π g Stay ektoowe Tle π u 3σ g 3σ u π g eguła Huda 3σ u π g π u 3σ g π u 3σ g sta odstawowy 3 Σ g - P. Kowalczyk

70 Cząsteczk heteojądowe

71 Cząsteczk Dwuatomowe cząsteczk homojądowe. H L O Poeważ cząsteczka jest dwuatomowa szukamy kombacj dwóch obtal. s c ϕ c σ u ε - ϕ c c c ± c s ϕ ϕ ϕ ϕ S ϕ ϕ d ε ± S Hˆ 0 d ± ± S at σ g ε at ε ε at at H S H S

72 Cząsteczk Dwuatomowe cząsteczk heteojądowe. CO O HCl HF Poeważ cząsteczka jest dwuatomowa szukamy kombacj dwóch obtal. c c ϕ c c ε ϕ Metoda waacyja < Hˆ 0 d d ε c c c c S c H c H c ε ε 0 c c ε c H at at H H ε εs H H εs c ε c 0 ε H at H at Załóżmy że at < at

73 Cząsteczk Dwuatomowe cząsteczk heteojądowe. CO O HCl HF Poeważ cząsteczka jest dwuatomowa szukamy kombacj dwóch obtal. c c ϕ c c ϕ Metoda waacyja < Hˆ 0 d d ε at ε at ε ε at at H H at at at at at at S S ε H at H at Załóżmy że at < at

74 Cząsteczk Dwuatomowe cząsteczk heteojądowe. CO O HCl HF Wązae jest sle gdy: Duża watośćcałk akywaa S oocjoalej do ej całk H. ewka óżca eeg obtal atomowych at at Obtale molekulae e musząbyćzbudowae z obtal atomowych tego samego tyu s-slub -. at ε at ε ε at at H H at at at at at at S S ε H at H at Załóżmy że at < at

75 Pzykład: cząsteczka HF Cząsteczk F: s s 5. Zblżoe watośc eeg mająobtal dla fluou oaz s dla wodou.. Tylko obtal z daje óżącałkęakywaa z obtalem sobtal wążący σ. 3. ektoy fluou z obtalu x ektoy z obtalu y e uczestcząw wązau cząsteczk HF są azywae wolym aam ektoowym. 4. Podobe s sfluou e twoząwązaa z ektoem s wodou ze względu a dużą óżcę eeg. 5. Sta odstawowy: Σ P. Kowalczyk

76 Hybydyzacja całk zykyca P. Kowalczyk htt://sakchats.sakotes.com/chemsty/ogacchemsty/secto.h Cząsteczk

77 Cząsteczk Hybydyzacja s całk zykyca Kąty mędzy wązaam wodou wyoszą 80. Hybydyzacja s Wodoek eylu eh h h s s x x htt://

78 Cząsteczk Hybydyzacja s całk zykyca P. Kowalczyk Kąty mędzy wązaam wodou wyoszą 0. Hybydyzacja s z z x z x s h s h s h tyle C H 4

79 Cząsteczk Hybydyzacja s 3 całk zykyca P. Kowalczyk Kąty mędzy wązaam wodou wyoszą 095. Hybydyzacja s z y x z y x z y x z y x s h s h s h s h Meta CH 4

80 Cząsteczk Hybydyzacja całk zykyca Kąty mędzy wązaam wodou wyoszą 095. Hybydyzacja s z y x z y x z y x z y x s h s h s h s h Meta CH 4 moak H 3 Woda H O htt://oe.dydaktyka.agh.edu.l/dydaktyka/chema/a_e_chema/_3_budowa_mate/0_04_03_b.htm

81 Cząsteczk Hybydyzacja całk zykyca Kąty mędzy wązaam wodou wyoszą 095. Hybydyzacja s z y x z y x z y x z y x s h s h s h s h CuO

82 htt://sakchats.sakotes.com/chemsty/ogacchemsty/secto.h Cząsteczk Hybydyzacja całk zykyca Węg htt://oe.dydaktyka.agh.edu.l/dydaktyka/chema

83 Cząsteczk Hybydyzacja całk zykyca htt:// htt://sakchats.sakotes.com/chemsty/ogacchemsty/secto.h

84 Cząsteczk Cząsteczka bezeu Wązaa σs są zlokalzowae twoząsztywy szket atomast ektoy twozące wązaa π są zdokalzowae. k k 6 π / 6 k e 6 α β cosπk / z 6 k 0 ± ± 3 eze Fukcje falowe tej ostac okazują że sześć obtal atomowych z daje ówoawy wkład do wszystkch obtal molekulaych. Fukcje te odowadająfalom begącym wokółeścea atomów węgla w zecwych keukach dla dodatch ujemych watośc k

85 Cząsteczk Cząsteczk olmeów Wązaa σs są zlokalzowae twoząsztywy szket atomast ektoy twozące wązaa π są zdokalzowae. k k π / e α β cosπk k / z Polmey W olmeach sekwecje CC-CC-CC- to także wązaa ezoasowe ektoy są zdokalzowae. P. Kowalczyk

86 Od cząsteczk do cała stałego P. tks

Przejścia optyczne w cząsteczkach

Przejścia optyczne w cząsteczkach -4-8 Pzejścia optycze w cząsteczkac Pzybliżeie Boa Oppeeimea acek.szczytko@fuw.edu.pl ttp://www.fuw.edu.pl/~szczytko/t ttp://www.sciececatoosplus.com/ Podziękowaia za pomoc w pzygotowaiu zajęć: Pof. d

Bardziej szczegółowo

Wiązania chemiczne i cząsteczki. Atom -powtórzenie Cząsteczki. Cząsteczki. Cząsteczki. Cząsteczki Przybliżenie Borna Oppenheimera

Wiązania chemiczne i cząsteczki. Atom -powtórzenie Cząsteczki. Cząsteczki. Cząsteczki. Cząsteczki Przybliżenie Borna Oppenheimera -3-3 Wązaa chemcze cząstecz Jace.Szczyto@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szczyto/ H 3 C 6 O OC 6 H 3 OC 6 H 3 Jace.Szczyto@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szczyto/ tom -powtózee H 7 C 8 O O H 7 C 8

Bardziej szczegółowo

Opis kwantowy cząsteczki jest bardziej skomplikowany niż atomu. Hamiltonian przy zaniedbaniu oddziaływań związanych ze spinem ma następującą postać:

Opis kwantowy cząsteczki jest bardziej skomplikowany niż atomu. Hamiltonian przy zaniedbaniu oddziaływań związanych ze spinem ma następującą postać: Cząsteczki. Kwantowy opis stanów enegetycznych cząsteczki. Funkcje falowe i enegia ektonów 3. Ruchy jąde oscylacje i otacje 4. Wzbudzenia cząsteczek Opis kwantowy cząsteczki jest badziej skomplikowany

Bardziej szczegółowo

+Ze (Z-1)e. Możliwe sytuacje: 1) orbita nie penetrująca kadłuba

+Ze (Z-1)e. Możliwe sytuacje: 1) orbita nie penetrująca kadłuba Atomy weloelektoowe: ekulombowsk potecał (cetaly) kedy? ektóe atomy weloelektoowe (p. alkalcze) maą elekto w śede odległ. od ąda >> ż odległośc pozostałych elektoów, el. walecyy kadłub atomu Róże stay

Bardziej szczegółowo

BRYŁA SZTYWNA. Zestaw foliogramów. Opracowała Lucja Duda II Liceum Ogólnokształcące w Pabianicach

BRYŁA SZTYWNA. Zestaw foliogramów. Opracowała Lucja Duda II Liceum Ogólnokształcące w Pabianicach BRYŁA SZTYWNA Zestaw fologamów Opacowała Lucja Duda II Lceum Ogólokształcące w Pabacach Pabace 003 Byłą sztywą azywamy cało, któe e defomuje sę pod wpływem sł zewętzych. Poszczególe częśc były sztywej

Bardziej szczegółowo

STATYSTYCZNY OPIS UKŁADU CZĄSTEK

STATYSTYCZNY OPIS UKŁADU CZĄSTEK WYKŁAD 6 STATYSTYCZNY OPIS UKŁADU CZĄSTK Zespół statcz moża opisać: ) Klasczie pzestzeń fazowa P ( P PN, q, q q N) q Każda kofiguacja N cząstek zespołu statczego opisaa jest puktem w pzestzei fazowej.

Bardziej szczegółowo

Fizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów

Fizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów Fzyka, techologa oaz modelowae wzostu kyształów Stasław Kukowsk Mchał Leszczyńsk Istytut Wysokch Cśeń PA 0-4 Waszawa, ul Sokołowska 9/37 tel: 88 80 44 e-mal: stach@upess.waw.pl, mke@upess.waw.pl Zbgew

Bardziej szczegółowo

OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII

OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII WYKŁAD 8 OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII E E0 sn( ωt kx) ; k π ; ω πν ; λ T ν E (m c 4 p c ) / E +, dla fotonu m 0 p c p hk Rozkład energ w stane równowag: ROZKŁAD BOLTZMANA!!!!! P(E) e E / kt N E N E/

Bardziej szczegółowo

Rezonanse w deekscytacji molekuł mionowych i rozpraszanie elastyczne atomów mionowych helu. Wilhelm Czapliński Katedra Zastosowań Fizyki Jądrowej

Rezonanse w deekscytacji molekuł mionowych i rozpraszanie elastyczne atomów mionowych helu. Wilhelm Czapliński Katedra Zastosowań Fizyki Jądrowej ezonanse w deekscytacj moekuł monowych ozpaszane eastyczne atomów monowych heu Whem Czapńsk Kateda Zastosowań Fzyk Jądowej . ezonanse w deekscytacj moekuł monowych µ He ++ h ++ Heµ h J ν h p d t otacyjna

Bardziej szczegółowo

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 10 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2015/16

Bardziej szczegółowo

Przejścia optyczne w cząsteczkach

Przejścia optyczne w cząsteczkach Przejścia optyczne w cząsteczkach Jacek.Szczytko@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szczytko/nt http://www.sciencecartoonsplus.com/ Podziękowania za pomoc w przygotowaniu zajęć: Prof. dr hab. Paweł Kowalczyk

Bardziej szczegółowo

Wykład 4 Wiązania wewnątrzcząsteczkowe mechanika kwantowa, atom wodoru, atomy wieloelektronowe, cząsteczka

Wykład 4 Wiązania wewnątrzcząsteczkowe mechanika kwantowa, atom wodoru, atomy wieloelektronowe, cząsteczka Wykład Wązana wewnątzcząsteczkowe mechanka kwantowa, atom wodou, atomy weloelektonowe, cząsteczka W. Atom wodou w ujęcu mechank kwantowej Funkcja amltona zedstawająca całkowtą enegę elektonu w atome wodou:

Bardziej szczegółowo

Laboratorium Metod Statystycznych ĆWICZENIE 2 WERYFIKACJA HIPOTEZ I ANALIZA WARIANCJI

Laboratorium Metod Statystycznych ĆWICZENIE 2 WERYFIKACJA HIPOTEZ I ANALIZA WARIANCJI Laboatoum Metod tatystyczych ĆWICZENIE WERYFIKACJA HIPOTEZ I ANALIZA WARIANCJI Oacowała: Katazya tąo Weyfkaca hotez Hoteza statystycza to dowole zyuszczee dotyczące ozkładu oulac. Wyóżamy hotezy: aametycze

Bardziej szczegółowo

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Elektron fala stojąca wokół jądra Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkowy

Bardziej szczegółowo

II.3 Rozszczepienie subtelne. Poprawka relatywistyczna Sommerfelda

II.3 Rozszczepienie subtelne. Poprawka relatywistyczna Sommerfelda . akad. 004/005 II.3 Rozszczepienie subtelne. Popawka elatywistyczna Sommefelda Jan Kólikowski Fizyka IVBC . akad. 004/005 II.3. Mechanizmy fizyczne odpowiedzialne za ozszczepienie subtelne Istnieją dwie

Bardziej szczegółowo

Powinowactwo chemiczne Definicja oraz sens potencjału chemicznego, aktywność Termodynamiczne funkcje mieszania

Powinowactwo chemiczne Definicja oraz sens potencjału chemicznego, aktywność Termodynamiczne funkcje mieszania ermdyamka układów rzeczywstych 2.7.1. Pwwactw chemcze 2.7.2. Defcja raz ses tecjału chemczeg aktywść 2.7.3. ermdyamcze fukcje meszaa 2.7.4. Klasyfkacja rztwrów Waruk ztermcz-zchrycze ) ( V F F j V V d

Bardziej szczegółowo

Prawdopodobieństwo i statystyka r.

Prawdopodobieństwo i statystyka r. Zadae. W ure zajduje sę 5 kul, z których 5 jest bałych czarych. Losujemy bez zwracaa kolejo po jedej kul. Kończymy losowae w momece, kedy wycągęte zostaą wszystke czare kule. Oblcz wartość oczekwaą lczby

Bardziej szczegółowo

Elektrostatyka-cz.2. Kondensatory, pojemność elektryczna Energia pola elektrycznego

Elektrostatyka-cz.2. Kondensatory, pojemność elektryczna Energia pola elektrycznego lektostatykacz. Kodesatoy, pojemość elektycza ega pola elektyczego Kodesato Składa sę z dwóch odzolowaych od sebe pzewodków Kodesato moża ładować ładukam elektyczym o jedakowej watośc pzecwych zakach Pojemość

Bardziej szczegółowo

STATYKA. Cel statyki. Prof. Edmund Wittbrodt

STATYKA. Cel statyki. Prof. Edmund Wittbrodt STATYKA Cel statyk Celem statyk jest zastąpee dowolego układu sł ym, rówoważym układem sł, w tym układem złożoym z jedej tylko sły jedej pary sł (redukcja do sły mometu główego) lub zbadae waruków, jake

Bardziej szczegółowo

Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)

Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną) 1 Enega potencjalna jest enegą zgomadzoną w układze. Enega potencjalna może być zmenona w nną omę eneg (na pzykład enegę knetyczną) może być wykozystana do wykonana pacy. Sumę eneg potencjalnej knetycznej

Bardziej szczegółowo

Zad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji.

Zad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji. Zad. 1.1. Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji. Zad. 1.1.a. Funkcja: ϕ = sin2x Zad. 1.1.b. Funkcja: ϕ = e x 2 2 Operator: f = d2 dx

Bardziej szczegółowo

Novosibirsk, Russia, September 2002

Novosibirsk, Russia, September 2002 Noobk, ua, Septebe 00 W-5 (Jaoewc) 4 lajdów Dyaka były tywej Cało tywe jego uch uch potępowy cała tywego uch obotowy cała tywego wględe tałej o obotu. oet bewładośc Dyaka cała tywego uch łożoy cała tywego

Bardziej szczegółowo

Permutacje. } r ( ) ( ) ( ) 1 2 n. f = M. Przybycień Matematyczne Metody Fizyki I Wykład 2-2

Permutacje. } r ( ) ( ) ( ) 1 2 n. f = M. Przybycień Matematyczne Metody Fizyki I Wykład 2-2 Permutacje { 2,,..., } Defcja: Permutacją zboru lczb azywamy dowolą różowartoścową fukcję określoą a tym zborze o wartoścach w tym zborze. Uwaga: Lczba wszystkch permutacj wyos! Permutacje zapsujemy w

Bardziej szczegółowo

PODSTAWY MODELOWANIA MOLEKULARNEGO

PODSTAWY MODELOWANIA MOLEKULARNEGO PODSTAWY MODELOWANIA MOLEKULARNEGO Mechanika molekulana Dynamika molekulana Symulacje Monte Calo Teoia funkcjonału gęstości Liteatua Metody komputeowe w fizyce, T. Pang, PWN, Waszawa, 1. Podstawy symulacji

Bardziej szczegółowo

W loterii bierze udział 10 osób. Regulamin loterii faworyzuje te osoby, które w eliminacjach osiągnęły lepsze wyniki:

W loterii bierze udział 10 osób. Regulamin loterii faworyzuje te osoby, które w eliminacjach osiągnęły lepsze wyniki: Zadae W loter berze udzał 0 osób. Regulam loter faworyzuje te osoby, które w elmacjach osągęły lepsze wyk: Zwycęzca elmacj, azyway graczem r. otrzymuje 0 losów, Osoba, która zajęła druge mejsce w elmacjach,

Bardziej szczegółowo

ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ

ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BYŁY SZTYWNEJ 1. Welkośc w uchu obotowym. Moment pędu moment sły 3. Zasada zachowana momentu pędu 4. uch obotowy były sztywnej względem ustalonej os -II

Bardziej szczegółowo

24-01-0124-01-01 G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\Geom20.doc. Drgania i fale III rok Fizyki BC

24-01-0124-01-01 G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\Geom20.doc. Drgania i fale III rok Fizyki BC 4-0-04-0-0 G:\AA_Wyklad 000\FIN\DOC\Geom0.doc Dgaa ale III ok Fzyk BC OPTYKA GEOMETRYCZNA. W ośodku jedoodym śwatło ozcodz sę ostolowo.. Pzecające sę omee śwetle e zabuzają sę awzajem. 3. Pawo odbca śwatła.

Bardziej szczegółowo

i elektronów w czasteczkach (laboratoryjnym) operator Hamiltona dla czasteczki dwuatomowej (jadra 2M b a i b; m -masa elektronu e 2 r ij

i elektronów w czasteczkach (laboratoryjnym) operator Hamiltona dla czasteczki dwuatomowej (jadra 2M b a i b; m -masa elektronu e 2 r ij Notatki do wyk ladu IX Rozdzielenie ruchu jader i elektronów w czasteczkach W dowolnym uk ladzie wspó lrzednych (laboratoryjnym) operator Hamiltona dla czasteczki dwuatomowej (jadra a i b)ma postać: Ĥ

Bardziej szczegółowo

Moment pędu punktu materialnego i układu punktów materialnych, moment siły Dynamika ruchu obrotowego bryły

Moment pędu punktu materialnego i układu punktów materialnych, moment siły Dynamika ruchu obrotowego bryły Moment ędu untu matealnego uładu untów matealnych, moment sły Dynama uchu obotowego były x Moment ędu untu matealnego L. O L α. α α A Oeślamy go względem ustalonego untu O v L mv -weto oeślający jego ołożene

Bardziej szczegółowo

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 9 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15

Bardziej szczegółowo

Rezonansowe tworzenie molekuł mionowych helu i wodoru oraz ich rotacyjna deekscytacja

Rezonansowe tworzenie molekuł mionowych helu i wodoru oraz ich rotacyjna deekscytacja zonanow twozn molkuł monowych hlu wodou oaz ch otacyjna dkcytacja Wlhlm Czaplńk Katda Zatoowań Fzyk ądowj w wpółpacy z N.Popovm W.Kamńkm Itnj 6 odzajów molkuł monowych hlu wodou: 4 H µ p Hµ d Hµ t 4 H

Bardziej szczegółowo

Stanisław Cichocki Natalia Nehrebecka. Zajęcia 7-8

Stanisław Cichocki Natalia Nehrebecka. Zajęcia 7-8 Stasław Cchock Natala Nehreecka Zajęca 7-8 . Testowae łączej stotośc wyraych regresorów. Założea klasyczego modelu regresj lowej 3. Własośc estymatora MNK w KMRL Wartość oczekwaa eocążoość estymatora Waracja

Bardziej szczegółowo

11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO

11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO 11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie

Bardziej szczegółowo

Elektrostatyka. + (proton) - (elektron)

Elektrostatyka. + (proton) - (elektron) lektostatyka Za oddziaływania elektyczne ( i magnetyczne ) odpowiedzialny jest: ładunek elektyczny Ładunek jest skwantowany Ładunek elementany e.6-9 C (D. Millikan). Wszystkie ładunki są wielokotnością

Bardziej szczegółowo

Atom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym

Atom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym Dieektyki Dieektyki substancje, w któych nie występują swobodne nośniki ładunku eektycznego (izoatoy). Może być w nich wytwozone i utzymane bez stat enegii poe eektyczne. dieektyk Faaday Wpowadzenie do

Bardziej szczegółowo

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA Podstawy Pocesów Konstukcj Inżyneskch Ruch obotowy Keunek Wyóżnony pzez PKA 1 Ruch jednostajny po okęgu Ruch cząstk nazywamy uchem jednostajnym po okęgu jeśl pousza sę ona po okęgu lub kołowym łuku z pędkoścą

Bardziej szczegółowo

W zadaniu nie ma polecenia wyznaczania estymatora nieobciążonego o minimalnej wariancji. σ σ σ σ σ = =

W zadaniu nie ma polecenia wyznaczania estymatora nieobciążonego o minimalnej wariancji. σ σ σ σ σ = = 4. Na podstawe erówośc Cramera Rao wyzacz dole ograczee dla waracj eobcążoego estymatora waracj σ w rozkładze ormalym N(0, σ ). W zadau e ma polecea wyzaczaa estymatora eobcążoego o mmalej waracj dla σ,

Bardziej szczegółowo

( X, Y ) będzie dwuwymiarową zmienną losową o funkcji gęstości

( X, Y ) będzie dwuwymiarową zmienną losową o funkcji gęstości Zadae. Nech Nech (, Y będze dwuwymarową zmeą losową o fukcj gęstośc 4 x + xy gdy x ( 0, y ( 0, f ( x, y = 0 w przecwym przypadku. S = + Y V Y E V S =. =. Wyzacz ( (A 0 (B (C (D (E 8 8 7 7 Zadae. Załóżmy,

Bardziej szczegółowo

Statystyka Inżynierska

Statystyka Inżynierska Statystyka Iżyerska dr hab. ż. Jacek Tarasuk AGH, WFIS 013 Wykład 3 DYSKRETNE I CIĄGŁE ROZKŁADY JEDNOWYMIAROWE, PODSTAWY ESTYMACJI Dwuwymarowa, dyskreta fukcja rozkładu rawdoodobeństwa, Rozkłady brzegowe

Bardziej szczegółowo

Zadanie 1. Rzucamy symetryczną monetą tak długo, aż w dwóch kolejnych rzutach pojawią się,,reszki. Oblicz wartość oczekiwaną liczby wykonanych rzutów.

Zadanie 1. Rzucamy symetryczną monetą tak długo, aż w dwóch kolejnych rzutach pojawią się,,reszki. Oblicz wartość oczekiwaną liczby wykonanych rzutów. Pradopodobeństo statystya 6..3r. Zadae. Rzucamy symetryczą moetą ta długo aż dóch olejych rzutach pojaą sę resz. Oblcz artość oczeaą lczby yoaych rzutó. (A) 7 (B) 8 (C) 9 (D) (E) 6 Wsazóa: jeśl rzuce umer

Bardziej szczegółowo

u t 1 v u(x,t) - odkształcenie, v - prędkość rozchodzenia się odkształceń (charakterystyczna dla danego ośrodka) Drgania sieci krystalicznej FONONY

u t 1 v u(x,t) - odkształcenie, v - prędkość rozchodzenia się odkształceń (charakterystyczna dla danego ośrodka) Drgania sieci krystalicznej FONONY Drgaia sieci krystaliczej FONONY 1. model klasyczy (iekwatowy) a) model ośrodka ciągłego (model Debye a) - przypadek jedowymiarowy - drgaia struy drgaia mogą być podłuże (guma, sprężya) i dwie prostopadłe

Bardziej szczegółowo

Równanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru

Równanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie Schödingea dla elektonu w atomie wodou m 1 d dp l( l + ) P = P sinθ Równanie funkcji kąta biegunowego P(θ) 1 sin θ sinθ dθ ma ozwiązania w postaci stowazyszonych funkcji Legende a P lm ( θ ) =

Bardziej szczegółowo

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkow Hamiltona energia funkcja falowa h d d d + + m d d dz

Bardziej szczegółowo

Fizyka materii skondensowanej i struktur półprzewodnikowych (1101-4FS22) Michał Baj

Fizyka materii skondensowanej i struktur półprzewodnikowych (1101-4FS22) Michał Baj Fzya mate sodesowaej stutu półpzewodowych -4FS Mchał Baj Załad Fzy Cała Stałego Istytut Fzy Dośwadczalej Wydzał Fzy Uwesytet Waszaws 9-3-3 Fzya mate sodesowaej stutu półpzewodowych - wyład 3 Pla wyładu

Bardziej szczegółowo

Podstawy fizyki subatomowej

Podstawy fizyki subatomowej Podstawy fizyki subatomowej Wykład 6 Zenon Janas 11 kwietnia 018. Współzędne sfeyczne położenie punktu: (, θ, ϕ) Z sin θ ( 0, ) θ ( 0, π ) ϕ ( 0, π ) cosθθ X ϕ θ Y (, θ, ϕ) ( x, y, z) x sinθcosϕ y sinθsinϕ

Bardziej szczegółowo

Dynamika bryły sztywnej

Dynamika bryły sztywnej W-5 (Jaoewc) 4 lajdów Dyaka były tywej Cało tywe jego uch uch potępowy cała tywego uch obotowy cała tywego wględe tałej o. oet bewładośc Dyaka cała tywego uch łożoy cała tywego 3/4 L.. Jaoewc j j j j j

Bardziej szczegółowo

Różniczkowanie funkcji rzeczywistych wielu zmiennych. Matematyka Studium doktoranckie KAE SGH Semestr letni 2008/2009 R. Łochowski

Różniczkowanie funkcji rzeczywistych wielu zmiennych. Matematyka Studium doktoranckie KAE SGH Semestr letni 2008/2009 R. Łochowski Różczkowae fukcj rzeczywstych welu zmeych rzeczywstych Matematyka Studum doktoracke KAE SGH Semestr let 8/9 R. Łochowsk Pochoda fukcj jedej zmeej e spojrzee Nech f : ( α, β ) R, α, β R, α < β Fukcja f

Bardziej szczegółowo

Jądra atomowe jako obiekty kwantowe. Wprowadzenie Potencjał jądrowy Spin i moment magnetyczny Stany energetyczne nukleonów w jądrze Prawo rozpadu

Jądra atomowe jako obiekty kwantowe. Wprowadzenie Potencjał jądrowy Spin i moment magnetyczny Stany energetyczne nukleonów w jądrze Prawo rozpadu Jąda atomowe jako obiekty kwantowe Wpowadzenie Potencjał jądowy Spin i moment magnetyczny Stany enegetyczne nukleonów w jądze Pawo ozpadu Jąda atomowe jako obiekty kwantowe Magnetyczny Rezonans Jądowy

Bardziej szczegółowo

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 17.02.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Równania Maxwella r-nie falowe

Bardziej szczegółowo

Matematyka ubezpieczeń majątkowych r. t warunkowo niezależne i mają (brzegowe) rozkłady Poissona:

Matematyka ubezpieczeń majątkowych r. t warunkowo niezależne i mają (brzegowe) rozkłady Poissona: Zadae. W kolejych okresach czasu t =, ubezpeczoy, charakteryzujący sę parametrem ryzyka Λ, geeruje N t szkód. Dla daego Λ = λ zmee N, N są warukowo ezależe mają (brzegowe) rozkłady Possoa: k λ Pr( N t

Bardziej szczegółowo

będą niezależnymi zmiennymi losowymi o tym samym 2 x

będą niezależnymi zmiennymi losowymi o tym samym 2 x Prawdopodobeństwo statystyka 8.0.007 r. Zadae. Nech,,, rozkładze z gęstoścą Oblczyć m E max będą ezależym zmeym losowym o tym samym { },,, { },,, gdy x > f ( x) = x. 0 gdy x 8 8 Prawdopodobeństwo statystyka

Bardziej szczegółowo

W zadaniu nie ma polecenia wyznaczania estymatora nieobciążonego o minimalnej wariancji. σ σ σ σ σ = =

W zadaniu nie ma polecenia wyznaczania estymatora nieobciążonego o minimalnej wariancji. σ σ σ σ σ = = 4. Na podstawe erówośc Cramera Rao wyzacz dole ograczee dla waracj eobcążoego estymatora waracj σ w rozkładze ormalym N(0, σ. W zadau e ma polecea wyzaczaa estymatora eobcążoego o mmalej waracj dla σ,

Bardziej szczegółowo

Wykład 5: Cząsteczki dwuatomowe

Wykład 5: Cząsteczki dwuatomowe Wykład 5: Cząsteczki dwuatomowe Wiązania jonowe i kowalencyjne Ograniczenia teorii Lewisa Orbitale cząsteczkowe Kombinacja liniowa orbitali atomowych Orbitale dwucentrowe Schematy nakładania orbitali Diagramy

Bardziej szczegółowo

- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:

- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego: Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo

Bardziej szczegółowo

LITERATURA Resnick R., Holliday O., Acosta V., Cowan C. L., Graham B. J., Wróblewski A. K., Zakrzewski J. A., Kleszczewski Z., Zastawny A.

LITERATURA Resnick R., Holliday O., Acosta V., Cowan C. L., Graham B. J., Wróblewski A. K., Zakrzewski J. A., Kleszczewski Z., Zastawny A. LITERATURA. Resnick R., Holliday O., Fizyka, Tom i, lub nowe wydanie 5-tomowe. Acosta V., Cowan C. L., Gaham B. J., Podstawy Fizyki Współczesnej, 98,PWN. 3. Wóblewski A. K., Zakzewski J. A., Wstęp Do Fizyki,

Bardziej szczegółowo

DYNAMIKA UKŁADU PUNKTÓW MATERIALNYCH

DYNAMIKA UKŁADU PUNKTÓW MATERIALNYCH WYKŁAD 3 DYNAIKA UKŁADU PUNKTÓW ATERIALNYCH UKŁAD PUNKTÓW ATERIALNYCH zbór skończoej lczby puktów materalych o zadaej kofguracj przestrzeej. Obłok Oorta Pas Kupera Pluto Neptu Ura Satur Jowsz Plaetody

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD NR 3 OPIS DRGAŃ NORMALNYCH UJĘCIE KLASYCZNE I KWANTOWE.

WYKŁAD NR 3 OPIS DRGAŃ NORMALNYCH UJĘCIE KLASYCZNE I KWANTOWE. 1 WYKŁAD NR 3 OPIS DRGAŃ NORMALNYCH UJĘCIE KLASYCZNE I KWANTOWE. Współrzędne wewnętrzne 2 F=-fq q ξ i F i =-f ij x j U = 1 2 fq2 U = 1 2 ij f ij ξ i ξ j 3 Najczęściej stosowaną metodą obliczania drgań

Bardziej szczegółowo

Wykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego

Wykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego Wykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego W5. Energia molekuł Przemieszczanie się całych molekuł w przestrzeni - Ruch translacyjny - Odbywa się w fazie gazowej i ciekłej, w fazie stałej

Bardziej szczegółowo

N ( µ, σ ). Wyznacz estymatory parametrów µ i. Y które są niezależnymi zmiennymi losowymi.

N ( µ, σ ). Wyznacz estymatory parametrów µ i. Y które są niezależnymi zmiennymi losowymi. 3 Metody estymacj N ( µ, σ ) Wyzacz estymatory parametrów µ 3 Populacja geerala ma rozład ormaly mometów wyorzystując perwszy momet zwyły drug momet cetraly z prób σ metodą 3 Zmea losowa ma rozład geometryczy

Bardziej szczegółowo

Oddziaływania fundamentalne

Oddziaływania fundamentalne Oddziaływania fundamentalne Siła gawitacji (siła powszechnego ciążenia, oddziaływanie gawitacyjne) powoduje spadanie ciał i ządzi uchem ciał niebieskich Księżyc Ziemia Słońce Newton Dotyczy ciał posiadających

Bardziej szczegółowo

Cząsteczki. 1.Dlaczego atomy łącz. 2.Jak atomy łącz. 3.Co to jest wiązanie chemiczne? Jakie sąs. typy wiąza

Cząsteczki. 1.Dlaczego atomy łącz. 2.Jak atomy łącz. 3.Co to jest wiązanie chemiczne? Jakie sąs. typy wiąza Cząsteczki 1.Dlaczego atomy łącz czą się w cząsteczki?.jak atomy łącz czą się w cząsteczki? 3.Co to jest wiązanie chemiczne? Co to jest rząd d wiązania? Jakie sąs typy wiąza zań? Dlaczego atomy łącz czą

Bardziej szczegółowo

Chemia ogólna - część I: Atomy i cząsteczki

Chemia ogólna - część I: Atomy i cząsteczki dr ab. Wacław Makowski Cemia ogólna - część I: Atomy i cząsteczki 1. Kwantowanie. Atom wodoru 3. Atomy wieloelektronowe 4. Termy atomowe 5. Cząsteczki dwuatomowe 6. Hybrydyzacja 7. Orbitale zdelokalizowane

Bardziej szczegółowo

dr inż. Zbigniew Szklarski

dr inż. Zbigniew Szklarski ykład 6: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.l htt://laye.uci.agh.edu.l/z.szklaski/ negia a aca negia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele ciał.

Bardziej szczegółowo

Stanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Zajęcia 5

Stanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Zajęcia 5 Stasław Cchock Natala Nehreecka Zajęca 5 . Testowae łączej stotośc wyraych regresorów. Założea klasyczego modelu regresj lowej 3. Własośc estymatora MNK w KMRL Wartośd oczekwaa eocążoośd estymatora Waracja

Bardziej szczegółowo

f f x f, f, f / / / METODA RÓŻNIC SKOŃCZONYCH niech N = 2 (2 równania różniczkowe zwyczajne liniowe I-rz.) lub jedno II-rzędu

f f x f, f, f / / / METODA RÓŻNIC SKOŃCZONYCH niech N = 2 (2 równania różniczkowe zwyczajne liniowe I-rz.) lub jedno II-rzędu METODA RÓŻIC SKOŃCZOYCH (omówee a przykładze rówań lowych) ech ( rówaa różczkowe zwyczaje lowe I-rz.) lub jedo II-rzędu f / / p( x) f / + q( x) f + r( x) a x b, f ( a) α, f ( b) β dea: a satce argumetu

Bardziej szczegółowo

Procedura wymiarowania mimośrodowo ściskanego słupa żelbetowego wg PN-EN-1992:2008

Procedura wymiarowania mimośrodowo ściskanego słupa żelbetowego wg PN-EN-1992:2008 Poua wymiaowaia mimośoowo śikago łupa żlbtowgo wg P-E-99:8. Utalamy zy łup jt mukły zy kępy a) wyzazamy ługość obliziową i mukłość łupa (5.8.3.) 3 bh I I i (jżli watość ϕ i jt zaa, moża pzyjąć,7) +,ϕ S

Bardziej szczegółowo

= arc tg - eliptyczność. Polaryzacja światła. Prawo Snelliusa daje kąt. Co z amplitudą i polaryzacją? Drgania i fale II rok Fizyka BC

= arc tg - eliptyczność. Polaryzacja światła. Prawo Snelliusa daje kąt. Co z amplitudą i polaryzacją? Drgania i fale II rok Fizyka BC 4-0-0 G:\AA_Wyklad 000\FIN\DOC\Polar.doc Drgaia i fale II rok Fizyka C Polaryzacja światła ( b a) arc tg - eliptyczość Prawo Selliusa daje kąt. Co z amplitudą i polaryzacją? 4-0-0 G:\AA_Wyklad 000\FIN\DOC\Polar.doc

Bardziej szczegółowo

Spektroskopia molekularna. Spektroskopia w podczerwieni

Spektroskopia molekularna. Spektroskopia w podczerwieni Spektroskopia molekularna Ćwiczenie nr 4 Spektroskopia w podczerwieni Spektroskopia w podczerwieni (IR) jest spektroskopią absorpcyjną, która polega na pomiarach promieniowania elektromagnetycznego pochłanianego

Bardziej szczegółowo

Teorie wiązania chemicznego i podstawowe zasady mechaniki kwantowej Zjawiska, które zapowiadały nadejście nowej ery w fizyce i przybliżały

Teorie wiązania chemicznego i podstawowe zasady mechaniki kwantowej Zjawiska, które zapowiadały nadejście nowej ery w fizyce i przybliżały WYKŁAD 1 Teorie wiązania chemicznego i podstawowe zasady mechaniki kwantowej Zjawiska, które zapowiadały nadejście nowej ery w fizyce i przybliżały sformułowanie praw fizyki kwantowej: promieniowanie katodowe

Bardziej szczegółowo

Struktura elektronowa czasteczek. przybliżenie Borna-Oppenheimera. równania Schrödingera dla elektronów przy ustalonym po lożeniu jader

Struktura elektronowa czasteczek. przybliżenie Borna-Oppenheimera. równania Schrödingera dla elektronów przy ustalonym po lożeniu jader Notatki do wyk ladu VII Struktura elektronowa czasteczek przybliżenie Borna-Oppenheimera rozwiazanie równania Schrödingera dla elektronów przy ustalonym po lożeniu jader przybliżenie jednoelektronowe metoda

Bardziej szczegółowo

Obroty. dθ, cząstka W Y K Ł A D VIII. Prędkość kątowa i przyspieszenie kątowe.

Obroty. dθ, cząstka W Y K Ł A D VIII. Prędkość kątowa i przyspieszenie kątowe. Wykład z fzyk, Pot Posmykewcz 84 W Y K Ł A D VIII Oboty. Ruch obotowy jest wszędze wokół nas; od atomów do galaktyk. Zema obaca sę wokół własnej os. Koła, pzekładne, slnk, śmgła, CD, łyŝwaka wykonująca

Bardziej szczegółowo

Pręt nr 4 - Element żelbetowy wg PN-EN :2004

Pręt nr 4 - Element żelbetowy wg PN-EN :2004 Budynek wielorodzinny - Rama żelbetowa strona nr z 7 Pręt nr 4 - Element żelbetowy wg PN-EN 992--:2004 Informacje o elemencie Nazwa/Opis: element nr 4 (belka) - Brak opisu elementu. Węzły: 2 (x=4.000m,

Bardziej szczegółowo

Podczerwień bliska: cm -1 (0,7-2,5 µm) Podczerwień właściwa: cm -1 (2,5-14,3 µm) Podczerwień daleka: cm -1 (14,3-50 µm)

Podczerwień bliska: cm -1 (0,7-2,5 µm) Podczerwień właściwa: cm -1 (2,5-14,3 µm) Podczerwień daleka: cm -1 (14,3-50 µm) SPEKTROSKOPIA W PODCZERWIENI Podczerwień bliska: 14300-4000 cm -1 (0,7-2,5 µm) Podczerwień właściwa: 4000-700 cm -1 (2,5-14,3 µm) Podczerwień daleka: 700-200 cm -1 (14,3-50 µm) WIELKOŚCI CHARAKTERYZUJĄCE

Bardziej szczegółowo

5. OPTYMALIZACJA NIELINIOWA

5. OPTYMALIZACJA NIELINIOWA 5. OPTYMALIZACJA NIELINIOWA Zdarza sę dość często, że zależośc występujące w aalzowaych procesach (p. ospodarczych) mają charakter elowy. Dlateo też, oprócz lowych zadań decyzyjych, formułujemy także elowe

Bardziej szczegółowo

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku w popzednim odcinku 1 Zasady zachowania: enegia mechaniczna E E const. k p E p ()+E k (v) = 0 W układzie zachowawczym odosobnionym całkowita enegia mechaniczna, czyli suma enegii potencjalnej, E p, zaówno

Bardziej szczegółowo

BADANIE CHARAKTERYSTYKI DIODY PÓŁPRZEWODNIKOWEJ

BADANIE CHARAKTERYSTYKI DIODY PÓŁPRZEWODNIKOWEJ Fzyka cała stałego, Elektyczość magetyzm BADANIE CHARAKTERYTYKI DIODY PÓŁPRZEWODNIKOWEJ 1. Ops teoetyczy do ćwczea zameszczoy jest a stoe www.wtc.wat.edu.pl w dzale DYDAKTYKA FIZYKA ĆWICZENIA LABORATORYJNE..

Bardziej szczegółowo

Układ okresowy. Przewidywania teorii kwantowej

Układ okresowy. Przewidywania teorii kwantowej Przewidywania teorii kwantowej Chemia kwantowa - podsumowanie Cząstka w pudle Atom wodoru Równanie Schroedingera H ˆ = ˆ T e Hˆ = Tˆ e + Vˆ e j Chemia kwantowa - podsumowanie rozwiązanie Cząstka w pudle

Bardziej szczegółowo

Miary statystyczne. Katowice 2014

Miary statystyczne. Katowice 2014 Mary statystycze Katowce 04 Podstawowe pojęca Statystyka Populacja próba Cechy zmee Szereg statystycze Wykresy Statystyka Statystyka to auka zajmująca sę loścowym metodam aalzy zjawsk masowych (występujących

Bardziej szczegółowo

Zmiana bazy i macierz przejścia

Zmiana bazy i macierz przejścia Auomaya Roboya Algebra -Wyład - dr Adam Ćmel cmel@agh.edu.pl Zmaa bazy macerz prześca Nech V będze wymarową przesrzeą lową ad całem K. Nech Be e będze bazą przesrze V. Rozważmy ową bazę B e... e. Oczywśce

Bardziej szczegółowo

Inżynieria Biomedyczna. Wykład XII

Inżynieria Biomedyczna. Wykład XII Inżynieria Biomedyczna Wykład XII Plan Wiązania chemiczne Teoria Lewisa Teoria orbitali molekularnych Homojądrowe cząsteczki dwuatomowe Heterojądrowe cząsteczki dwuatomowe Elektroujemność Hybrydyzacja

Bardziej szczegółowo

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 06.10.2017 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek Radosław Łapkiewicz Równania Maxwella r-nie

Bardziej szczegółowo

Polaryzacja i ośrodki dwójłomne. Częśd II

Polaryzacja i ośrodki dwójłomne. Częśd II Polaryzacja ośrodk dwójłome Częśd II Dwójłomość wymuszoa Dwójłomośd wymuszoa zjawsko powstawaa lub zmay dwójłomośc ośrodka zotropowego lub azotropowego pod wpływem zewętrzych czyków fzyczych. Czyk zewętrze:

Bardziej szczegółowo

Obliczanie średniej, odchylenia standardowego i mediany oraz kwartyli w szeregu szczegółowym i rozdzielczym?

Obliczanie średniej, odchylenia standardowego i mediany oraz kwartyli w szeregu szczegółowym i rozdzielczym? Oblczae średej, odchylea tadardowego meday oraz kwartyl w zeregu zczegółowym rozdzelczym? Średa medaa ależą do etymatorów tzw. tedecj cetralej, atomat odchylee tadardowe to etymatorów rozprozea (dyperj)

Bardziej szczegółowo

PŁASKA GEOMETRIA MAS. Środek ciężkości figury płaskiej

PŁASKA GEOMETRIA MAS. Środek ciężkości figury płaskiej PŁAKA GEOMETRIA MA Środek cężkośc fgury płaskej Mometam statyczym M x M y fgury płaskej względem os x lub y (rys. 7.1) azywamy gracę algebraczej sumy loczyów elemetarych pól d przez ch odległośc od os,

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD 2 Podstawy spektroskopii wibracyjnej, model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego. Częstość oscylacji a struktura molekuły Prof. dr hab.

WYKŁAD 2 Podstawy spektroskopii wibracyjnej, model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego. Częstość oscylacji a struktura molekuły Prof. dr hab. WYKŁAD 2 Podstawy spektroskopii wibracyjnej, model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego. Częstość oscylacji a struktura molekuły Prof. dr hab. Halina Abramczyk POLITECHNIKA ŁÓDZKA Wydział Chemiczny

Bardziej szczegółowo

Model wiązania kowalencyjnego cząsteczka H 2

Model wiązania kowalencyjnego cząsteczka H 2 Model wiązania kowalencyjnego cząsteczka H 2 + Współrzędne elektronu i protonów Orbitale wiążący i antywiążący otrzymane jako kombinacje orbitali atomowych Orbital wiążący duża gęstość ładunku między jądrami

Bardziej szczegółowo

13.1 Układy helopodobne (trójcząstkowe układy dwuelektronowe)

13.1 Układy helopodobne (trójcząstkowe układy dwuelektronowe) Janusz Adamowski METODY OBLICZENIOWE FIZYKI 1 Rozdział 13 UKŁADY KILKU CZĄSTEK W MECHANICE KWANTOWEJ 13.1 Układy helopodobne (trójcząstkowe układy dwuelektronowe) Zajmiemy się kwantowym opisem atomu He

Bardziej szczegółowo

Fizyka 2. Janusz Andrzejewski

Fizyka 2. Janusz Andrzejewski Fizyka 2 wykład 14 Janusz Andrzejewski Atom wodoru Wczesne modele atomu -W czasach Newtona atom uważany była za małą twardą kulkę co dość dobrze sprawdzało się w rozważaniach dotyczących kinetycznej teorii

Bardziej szczegółowo

wartość oczekiwana choinki

wartość oczekiwana choinki wartość oczekiwana choinki Plan seminarium cośo równaniu Schrödingera analityczne metody rozwiązywania algorytm & obliczenia Schrödinger w studni koniec choinka ortogonalna Coś o równaniu Schrödingera

Bardziej szczegółowo

1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.

1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym. Wykład 3. Zasada zachowania momentu pędu. Dynamika punktu mateialnego i były sztywnej. Ruch obotowy i postępowy Większość ciał w pzyodzie to nie punkty mateialne ale ozciągłe ciała sztywne tj. obiekty,

Bardziej szczegółowo

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus listopada 07r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej

Bardziej szczegółowo

MODELE MATEMATYCZNE W UBEZPIECZENIACH. 1. Renty

MODELE MATEMATYCZNE W UBEZPIECZENIACH. 1. Renty MODELE MATEMATYCZNE W UBEZPIECZENIACH WYKŁAD 2: RENTY. PRZEPŁYWY PIENIĘŻNE. TRWANIE ŻYCIA 1. Rety Retą azywamy pewie ciąg płatości. Na razie będziemy je rozpatrywać bez żadego związku z czasem życiem człowieka.

Bardziej szczegółowo

dr inż. Zbigniew Szklarski

dr inż. Zbigniew Szklarski ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele

Bardziej szczegółowo

Model Bohra atomu wodoru

Model Bohra atomu wodoru Model Bohra atomu wodoru Widma liiowe pierwiastków. wodór hel eo tle węgiel azot sód Ŝelazo Aby odpowiedzieć a pytaie dlaczego wodór i ie pierwiastki ie emitują wszystkich częstotliwości fal elektromagetyczych

Bardziej szczegółowo

3. Cząsteczki i wiązania

3. Cząsteczki i wiązania 3. Cząsteczki i wiązania Elektrony walencyjne Wiązania jonowe i kowalencyjne Wiązanie typu σ i π Hybrydyzacja Przewidywanie kształtu cząsteczek AX n Orbitale zdelokalizowane Cząsteczki związków organicznych

Bardziej szczegółowo

PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA. Ruch cząstki nieograniczony z klasycznego punktu widzenia. mamy do rozwiązania równanie 0,,

PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA. Ruch cząstki nieograniczony z klasycznego punktu widzenia. mamy do rozwiązania równanie 0,, PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA Ruch cząstki ieograiczoy z klasyczego puktu widzeia W tym przypadku V = cost, przejmiemy V ( x ) = 0, cząstka porusza się wzdłuż osi x. Rozwiązujemy

Bardziej szczegółowo

ROZKŁADY ZMIENNYCH LOSOWYCH

ROZKŁADY ZMIENNYCH LOSOWYCH ROZKŁADY ZMIENNYCH LOSOWYCH ZMIENNA LOSOWA Defcja. Zmeą losową jest fukcja: X: E -> R która każdemu zdarzeu elemetaremu E przypsuje lczbę rzeczywstą e X ( e) R DYSTRYBUANTA Dystrybuatą zmeej losowej X

Bardziej szczegółowo

Atom wodoru. Model klasyczny: nieruchome jądro +p i poruszający się wokół niego elektron e w odległości r; energia potencjalna elektronu:

Atom wodoru. Model klasyczny: nieruchome jądro +p i poruszający się wokół niego elektron e w odległości r; energia potencjalna elektronu: ATOM WODORU Atom wodoru Model klasyczny: nieruchome jądro +p i poruszający się wokół niego elektron e w odległości r; energia potencjalna elektronu: U = 4πε Opis kwantowy: wykorzystując zasadę odpowiedniości

Bardziej szczegółowo

Rozwój i zastosowanie wieloreferencyjnych metod sprzężonych klasterów w opisie stanów podstawowych i wzbudzonych układów atomowych i molekularnych

Rozwój i zastosowanie wieloreferencyjnych metod sprzężonych klasterów w opisie stanów podstawowych i wzbudzonych układów atomowych i molekularnych Rozwój i zastosowanie wieloreferencyjnych metod sprzężonych klasterów w opisie stanów podstawowych i wzbudzonych układów atomowych i molekularnych Justyna Cembrzyńska Zakład Mechaniki Kwantowej Uniwersytet

Bardziej szczegółowo