1.4. STAN ODKSZTAŁCENIA STRONA GEOMETRYCZNA
|
|
- Przybysław Szczepaniak
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 J. Wyrwał Wyłady z mechan materałów.. STAN ODKSZTAŁCENA STRONA GEOMETRYCZNA... Wetor przemeszczena Rozważmy bryłę (cało materalne) o dowolnym ształce meszczoną w prostoątnym ładze odnesena Ox xx (rys. ) Rys. gdze x oznacza położene (mesce) pnt materalnego w tym ładze x x x są ego współrzędnym wersoram (wetoram ednostowym) os ład odnesena. Bryła neobcążona zame w trówymarowe przestrzen obszar B zwany onfgraca początową (neobcążoną). Pod wpływem sł zewnętrznych (powerzchnowych masowych) bryła odształca sę zamąc nowy obszar B zwany onfgracą ońcową (odształconą). Pnt materalny bryły (cząsta materalna) zamący w onfgrac początowe położene x znadze sę na ste odształcena bryły w położen x. Wetor o począt w pnce x ońc w pnce x nazywamy wetorem przemeszczena [m]. Poneważ przemeszczene ażdego pnt materalnego bryły est w ogólnośc nne zatem wetor ten est fncą położena ( ) ( x) ( x) ( x) ( x) ( x ) x () Współrzędne wetora przemeszczeń w zagadnenach nżynersch oznacza sę ao v w.... Tensor odształceń Rozpatrzymy przemeszczene dwóch dowolne wybranych pntów materalnych bryły znadących sę nesończene blso sebe. Nech perwszy z nch zame w onfgrac początowe położene x zaś drg x. Pod wpływem obcążena pnty te przemeszczą sę odpowedno o d zamąc w onfgrac ońcowe
2 (odształcone) nowe położene czyl x (rys. ). x d x równeż nesończene blso sebe Rys. Z rysn tego wyna że d x d ' ' d () Sąd otrzymemy d x d () Poneważ ( x ) zatem () d x w onsewenc ( δ ) δ (5) Jao marę odształcena bryły w danym pnce x możemy przyąć różncę odległośc mędzy rozważanym pntam po odształcen przed odształcenem lb co est wygodnesze różncę wadratów tych odległośc czyl. Poneważ d x d oraz δ zatem x δ (6) Poneważ z (5) wyna że ( δ )( δ ) ( δ δ δ δ ) ( δ ) (7) zatem podstawaąc (7) do (6) względnaąc że otrzymemy
3 ( ) e (8) Powyższą zależność można przedstawć w neco nne łatwesze w nterpretac postac a manowce ( e δ ) e e δ (9) Poneważ e E oraz δ gdze δ est tensorem ednostowym zatem Tensor ( E ) () E e nazywamy tensorem odształceń. Z () wyna że tensor ten przyporządowe wetorow d x w onfgrac początowe (neodształcone) wadrat dłgośc d x ( ) wetora w onfgrac ońcowe (odształcone). Poneważ welość ta w ażdym pnce bryły est zależna od ern wetora d x zatem tensor odształceń E oreśla stan odształcena w pnce. Z (8) wyna że współrzędne równanam geometrycznym e E tego tensora oreślone są następącym ( ) () e Z równań tych wyna że tensor odształceń est nelnową fncą pochodnych przemeszczeń (nelnowość geometryczna). Powode to dże trdnośc oblczenowe. Poneważ edna w przypad węszośc onstrc bdowlanych pochodne przemeszczeń są bardzo małe zatem zwąz () można zlnearyzować. Z przyład P w rozdzale. wyna że w przypad bel twerdzone o dłgośc l sztywnośc E obcążone równomerne obcążenem q masymalne gęce w ( x l) obrót (pochodna gęca) ( x l) sztywnośc wymaga aby ql zaś masymalny 8E max ql ϕ max. Wyna stąd że ϕ max w max. Poneważ warne 6E l l max ϕ max x l wmax l 5 w zatem ( ) 7 Możemy zatem przyąć że << w zależnośc () pomnąć loczyny Otrzymamy w ten sposób wyrażene ( ). () oreślaące tensor małych odształceń CAUCHY EGO tóry est lnową fncą pochodnych przemeszczeń. Tensor ten est tensorem drgego rzęd ma 9
4 współrzędnych. Jedna z () wyna że tensor odształceń est symetryczny a węc lczba ego nezależnych współrzędnych wynos sześć. Powyższe zlnearyzowane zwąz łączące współrzędne tensora odształceń z pochodnym współrzędnym wetora przemeszczeń zwane są równanam geometrycznym CAUCHY EGO. Po rozpsan ch względem wsaźnów otrzymamy sześć następących równań salarnych: ( ) ( ) ( ) ()... nterpretaca geometryczne współrzędnych tensora odształceń W przypad małych odształceń zależność (8) można zapsać ao gdze ( ) ( ) ( )( ) () d x natomast różnca est przyrostem dłgośc w następstwe odształcena. Poneważ w przypad małych odształceń możemy przyąć zatem zależność () przyme postać ( ) Dzeląc (5) stronam przez ( ) otrzymemy (5) (6) Lewa strona powyższego wzor przedstawa względny przyrost dłgośc na ste odształcena. Nech d x oznacza wetor równoległy w onfgrac początowe do os Ox (rys. ). Poneważ zatem (6) przyme postać (7) z tóre wyna że est względnym przyrostem dłgośc element tóry w onfgrac początowe był równoległy do os x na ste ego odształcena.
5 Rys. Podobna est nterpretaca współrzędnych. Dlatego współrzędne te nazywamy odształcenam lnowym. Przedstawaąc pnt materalny w postac sześcan o ednostowych rawędzach możemy współrzędne tensora odształceń nterpretować ao przyrosty dłgośc ego rawędz. Rozważmy z ole dwa elementy lnowe d x oraz d x o wspólnym począt leżące w płaszczyźne Ox x przy czym perwszy z nch w onfgrac początowe est równoległy do os Ox zaś drg do Ox (rys. ). Rys. W tam przypad zależność () przyme postać d d d d (8) Ze wzor () wyna że d d d d ( ) ( ) (9) Podstawaąc (9) do (8) dostaemy () 5
6 Dzeląc perwszą z powyższych relac przez zaś drgą przez. otrzymemy n n () gdze n oraz n są wetoram ednostowym o ern zwroce zgodnym z wetoram d x oraz d x. W () przyęto że wag na małe odształcena. loczyn salarny powyższych wetorów est równy cosθ n n ( ) ( ) δ δ δ () gdze z wag na małe odształcena przyęto ż. Jeśl γ Π Θ oznacza zmanę ąta prostego medzy rozważanym elementam d x d x to z wag na małe odształcena możemy napsać że snγ γ sn( Π Θ ) cos Θ γ cos Θ () Oblczaąc zmanę ąta medzy nesończene małym wetoram leżącym w płaszczyznach Ox x oraz Ox x otrzymamy podobne wyrażena. Czyl cos cos cos Θ Θ Θ γ γ γ () Powyższe współrzędne tensora odształceń nazywamy odształcenam ątowym (postacowym). Przedstawaąc pnt materalny w postac sześcan o ednostowych rawędzach możemy współrzędne nterpretować ao zmany ąta prostego mędzy ego rawędzam (sześcan stae sę równoległoścanem).... Warn nerozdzelnośc W równanach geometrycznych () do wyznaczena trzech fnc opsących pole przemeszczeń słży sześć fnc opsących pole odształceń. Wyna stąd że współrzędne tensora odształcena ne mogą być nezależne mszą spełnać dodatowe warn. 6
7 Warn te otrzymemy różncząc dwrotne równana () zmenaąc oleno wsaźn l l l l ( ) l ( ) l ( ) l ( ) l l l l l (5) Dodaąc dwa perwsze równana stronam a od wyn odemąc dwa pozostałe otrzymemy następące zwąz mędzy współrzędnym tensora odształceń: (6) l l l l zwane warnam (równanam) nerozdzelnośc (cągłośc). Chocaż równań tych est 8 to edna tylo sześć z nch est nezależnych (różn sę medzy sobą). Otrzymemy e przymąc w powyższych równanach l. Czyl ostateczne (7) Spełnene powyższych równań oznacza że ośrode cągły przed odształcenem est równeż cągły po odształcen zaś ażdem pntow materalnem bryły w onfgrac początowe odpowada doładne eden pnt w onfgrac ońcowe z zachowanem sąsedztwa elementów. Dae to zatem gwarancę że po odształcen w ośrod ne powstaną pst a myślowo wycęte elementy cała ne będą sę przenały...5. Macerz odształceń Współrzędne [ ] tensora odształceń możemy zapsać w postac macerzy wadratowe [ ] x γ γ yx zx γ γ y xy zy γ xz γ yz z (8) zwane macerzą odształceń (obo oznaczeń elementów macerzy odształceń wyorzystywanych w naszych rozważanach powyże przedstawono równeż oznaczena lasyczne wyorzystywane w zagadnenach nżynersch). Na główne przeątne te macerzy leżą odształcena lnowe natomast poza główna przeątną odształcena ątowe (postacowe). 7
8 ..6. Odształcena główne Wartośc główne tensora odształceń oblczamy z równana charaterystycznego (9) gdze () są nezmennam macerzy odształceń. Z wag na symetrę macerzy odształceń powyższe równane ma trzy perwast rzeczywste ; ażdem z tych perwastów (odształceń głównych) przyporządowany est erne główny oreślony wetorem normalnym n n n czyl n n n ( n n n ) ( n n n ) ( n n n ) () przy czym współrzędne ernów głównych tensora odształceń wyznaczamy z równań ( ) n n n n ( ) n n n n ( ) n () Wetory główne są ortonormalne czyl mszą spełnać warn n n δ n n n n n n n n n () W ładze odnesena oreślonym przez ern główne macerz odształceń ma postać [ ] () 8
9 9 zaś e nezmenn dane są zależnoścam (5)..7. Względna zmana obętośc Rozpatrzmy sześcan tórego rawędze o dłgośc ednostowe są w onfgrac początowe równoległe do ernów głównych (rys. 5). Rys. 5 Obętość tego sześcan wynos V. Po odształcen ształt sześcan sę ne zmen zaś ego obętość będze równa ( )( )( ) V. Względna zmana obętośc tego sześcan wynos ( )( )( ) V V V (6) Z wag na założene o małych odształcenach w powyższym wyrażen pomnęto loczyny odształceń głównych Porównąc () (5) (6) otrzymemy V V V (7) Wyna stąd że względna zmana obętośc ednostowego sześcan zwana dylatacą est równa perwszem nezmennow macerzy odształceń.
10 ..8. Asator dewator odształceń Tensor odształceń można przedstawć ao smę dwóch tensorów (8) a d Perwszy z nch czyl δ (9) a m nazywamy asatorem odształceń (tensorem lstym) przy czym m () est średnm odształcenem lnowym natomast drg a węc d δ () m dewatorem odształceń. Asator odształceń opse zmanę obętośc elementarnego sześcan natomast dewator zmanę ego postac (ształt). Współrzędne tych tensorów przedstawaą macerze a [ ] m m m () d [ ] m m m () Ja łatwo sprawdzć perwszy nezmenn asatora odształceń est równy perwszem a nezmennow tensora odształceń czyl natomast perwszy nezmenn d dewatora odształceń est równy zer a węc. m..9. Płas stan odształcena Płas stan odształcena występe wtedy gdy w ażdym pnce bryły edna współrzędna wetora przemeszczena na płaszczyźne prostopadłe do edne z os ład odnesena est równa zer zaś pozostałe współrzędne tego wetora są fncam tylo dwóch zmennych oreślaących położene pnt na te płaszczyźne. Przymmy zatem że osą tą est Ox natomast płaszczyzną Ox x. W tam przypad natomast pozostałe współrzędne wetora przemeszczeń są fncam x x czyl ( x x ). Poneważ z () wyna że w tam przypad
11 zatem. W tam przypad płaszczyzna Ox x est płaszczyzną główną na tóre zaś w bryle występą tylo odształcena. Ta stan odształcena występe np. w bardzo dłge ścane równomerne obcążone w płaszczyźne Ox x (rys. 6). Rys. 6 W przypad płasego stan odształcena macerz odształceń można przedstawć w postac () [ ] Wartośc główne te macerzy wyznaczamy z równana charaterystycznego (9) tóre z wag na a tym samym przyme następącą postać: gdze (5) są nezmennam macerzy [ ]. Poneważ wyróżn powyższego równana est zawsze węszy od zera (dodatn) ( ) ( ) ( ) (6) > (7) zatem estremalne wartośc odształceń (perwast powyższego równana) czyl odształcena główne oreślaą następące relace: max mn ( ) ( ) (8)
12 Każdem z tych odształceń głównych przyporządowany est erne główny oreślony wetorem normalnym n n czyl n n ( n n ) ( n n ) Do wyznaczena ernów głównych wyorzystemy ład równań (9) ( ) n n n ( ) n (5) z dodatowym warnem ortonormalnośc wetorów n n wyznaczaących ern główne n n δ (5) Z warn tego wyna że n n n n n n n n n n n n n n (5) W ładze odnesena wyznaczonym przez ern główne macerz odształceń ma postać zaś e nezmenn oreślaą zależnośc (5) [ ] (5) Przyłady Przyład. Wyznaczyć porównać nezmenn następących dwóch macerzy odształceń: 5 [ ] [ ] 6 Dane: 5 6
13 Szane: Rozwązane: Kro. Korzystaąc ze wzorów () oblczamy nezmenn perwsze macerzy ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) Kro. Korzystaąc ze wzorów (5) oblczamy nezmenn drge macerzy Kro. Porównemy nezmenn ob macerzy. Z porównana tego wyna że Poneważ nezmenn ob macerzy są sobe równe zatem ch elementy są współrzędnym tego samego tensora odształceń w dwóch różnych ładach odnesena (drg z nch tworzą ose główne). Przyład. Wyznaczyć macerz odształceń w przypad bryły tóra w onfgrac początowe (neobcążone) B est sześcanem o ednostowych rawędzach (rys. P.) Rys. P. eśl pole przemeszczeń oreślone est wetorem ( ) bx ax. Wyznaczyć onfgracę ońcową (odształconą) B bryły. Dane: b a bx ax Szane: [ ] B Rozwązane: Kro. Wyznaczamy macerz odształceń
14 () Oblczamy pochodne wetora przemeszczeń ; a b () Korzystaąc ze wzorów () oblczamy współrzędne macerzy odształceń ; a b () Podstawaąc powyższe współrzędne do macerzy (8) otrzymemy następącą macerz odształceń [ ] a b Z postac powyższe macerzy wyna że w bryle występą tylo odształcena lnowe są to odształcena główne a b. Kro. Wyznaczamy onfgracę ońcową (odształconą) bryły Poneważ zadany wetor przemeszczene est lnową fncą położena (czyl zmennych x x ) to w cel wyznaczena onfgrac ońcowe bryły wystarczy oblczyć przemeszczene werzchołów sześcan Wyorzystemy do tego wzór ax bx O : x A : x B : x C : x D : x F : x E : x G : x x x x x x x x x x x x x x x x x O E A C D b a a G B F a a b b b Konfgracę ońcową (odształconą) bryły przedstawa rys. P. Rys. P. Przyład. Wyznaczyć macerz odształceń w przypad bryły tóra w onfgrac początowe (neobcążone) est sześcanem o ednostowych rawędzach (rys. P.) eśl pole przemeszczeń ax ax. Wyznaczyć onfgracę ońcową (odształconą) bryły. oreślone est wetorem ( ) Dane:
15 ax ax a Szane: [ ] B Rozwązane: Kro. Wyznaczamy macerz odształceń () Oblczamy pochodne wetora przemeszczeń a ; () Korzystaąc ze wzorów () oblczamy współrzędne macerzy odształceń ; a () Podstawaąc powyższe współrzędne do macerzy (8) otrzymemy następącą macerz odształceń [ ] a a Z postac powyższe macerzy wyna że w bryle występą tylo odształcena ątowe (postacowe) γ γ cos Θ a γ γ a. Kro. Wyznaczamy onfgracę ońcową (odształconą) bryły Poneważ zadany wetor przemeszczene est lnową fncą położena (czyl zmennych x x ) to w cel wyznaczena onfgrac ońcowe bryły wystarczy oblczyć przemeszczene werzchołów sześcan Wyorzystemy do tego wzór ax ax O : x x A : x B : x F : x G : x x x x C : x x D : x x E : x x x x x x x x x x x O E A C D a G B a a ( ) a F a a ( ) Konfgracę ońcową (odształconą) bryły przedstawa rys. P. 5
16 Rys. P. Zagadnena na egzamn. Zdefnować omówć tensor (macerz odształceń). Podać nterpretacę geometryczną sładowych tensora odształceń.. Zdefnować omówć asator (tensor lsty) dewator odształceń.. Wyprowadzć omówć wzór oreślaący względną zmanę obętośc (dylatacę) ednostowego sześcan.. Wyprowadzć omówć wzory oreślaące naprężena główne w przypad płasego stan odształcena. Zdefnować nezmenn tensora odształceń. Wsazówa: Wyorzystać macerz odształceń y τ yz τ yz z 6
punktów ciała w dowolnej fazie deformacji. W chwili początkowej, tuż przed przyłożeniem obciążenia, mamy oczywiście (1)
Wyład II STAN ODKSZTAŁCENIA Przeeszczena odształcena Oznaczy przez B obszar zaowany przez analzowane cało w chwl początowe a przez b przestrzeń zaowaną przez ne w dowolne faze proces deforac Na rysn oznaczono:
Bardziej szczegółowoWykład 1 Zagadnienie brzegowe liniowej teorii sprężystości. Metody rozwiązywania, metody wytrzymałości materiałów. Zestawienie wzorów i określeń.
Wykład Zagadnene brzegowe lnowe teor sprężystośc. Metody rozwązywana, metody wytrzymałośc materałów. Zestawene wzorów określeń. Układ współrzędnych Kartezańsk, prostokątny. Ose x y z oznaczono odpowedno
Bardziej szczegółowoobliczenie różnicy kwadratów odległości punktów po i przed odkształceniem - różniczka zupełna u i, j =1, 2, 3
TEORI STNU ODKSZTŁCENI. WEKTOR RZEMIESZCZENI x u r r ' ' x stan p defrmacj x stan przed defrmacją płżene pt. przed defrmacją ( r) ( x, x, x ) płżene pt. p defrmacj ( r ) ( x, x, x ) przemeszczene puntu
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA Wykład Nr 10 MOMENT BEZWŁADNOŚCI Prowadzący: dr Krzysztof Polko Defncja momentu bezwładnośc Momentem bezwładnośc punktu materalnego względem płaszczyzny, os lub beguna nazywamy loczyn masy punktu
Bardziej szczegółowoZaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 1. Układy równań liniowych
Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analza zagadneń różnczkowych 1. Układy równań lnowych P. F. Góra http://th-www.f.uj.edu.pl/zfs/gora/ semestr letn 2006/07 Podstawowe fakty Równane Ax = b, x,
Bardziej szczegółowo1.4. STAN ODKSZTAŁCENIA STRONA GEOMETRYCZNA
.4. STAN ODKSZTAŁCENA STRONA GEOMETRYCZNA.4.. Wetor przemeszcze Rozwżmy bryłę (cło mterle) o dowolym sztłce meszczoą w prostoątym łdze odese O (rys. ) Rys. gdze ozcz położee (mesce) pt mterlego w tym łdze,,,
Bardziej szczegółowoSYSTEMY UCZĄCE SIĘ WYKŁAD 5. LINIOWE METODY KLASYFIKACJI. Dr hab. inż. Grzegorz Dudek Wydział Elektryczny Politechnika Częstochowska.
SYSEMY UCZĄCE SIĘ WYKŁAD 5. LINIOWE MEODY KLASYFIKACJI Częstochowa 4 Dr hab. nż. Grzegorz Dude Wydzał Eletryczny Poltechna Częstochowsa FUNKCJE FISHEROWSKA DYSKRYMINACYJNE DYSKRYMINACJA I MASZYNA LINIOWA
Bardziej szczegółowoDiagonalizacja macierzy kwadratowej
Dagonalzacja macerzy kwadratowej Dana jest macerz A nân. Jej wartośc własne wektory własne spełnają równane Ax x dla,..., n Każde z równań własnych osobno można zapsać w postac: a a an x x a a an x x an
Bardziej szczegółowoEgzamin poprawkowy z Analizy II 11 września 2013
Egzamn poprawkowy z nalzy II 11 wrześna 13 Uwag organzacyjne: każde zadane rozwązujemy na osobnej kartce Każde zadane należy podpsać menem nazwskem własnym oraz prowadzącego ćwczena Na wszelk wypadek prosmy
Bardziej szczegółowoCzęść 1 7. TWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCI 1 7. TWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCI Twierdzenie Bettiego (o wzajemności prac)
Część 1 7. TWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCI 1 7. 7. TWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCI 7.1. Twerdzene Bettego (o wzajemnośc prac) Nech na dowolny uład ramowy statyczne wyznaczalny lub newyznaczalny, ale o nepodatnych
Bardziej szczegółowoZaawansowane metody numeryczne
Wykład 9. jej modyfkacje. Oznaczena Będzemy rozpatrywać zagadnene rozwązana następującego układu n równań lnowych z n newadomym x 1... x n : a 11 x 1 + a 12 x 2 +... + a 1n x n = b 1 a 21 x 1 + a 22 x
Bardziej szczegółowou u u( x) u, x METODA RÓŻNIC SKOŃCZONYCH, METODA ELEMENTÓW BRZEGOWYCH i METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH
METODA RÓŻNIC SKOŃCZONYCH, METODA ELEMENTÓW BRZEGOWYCH METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH Szkc rozwązana równana Possona w przestrzen dwuwymarowe. Równane Possona to równae różnczkowe cząstkowe opsuące wele
Bardziej szczegółowoMetody Numeryczne 2017/2018
Metody Numeryczne 7/8 Inormatya Stosowana II ro Inżynera Oblczenowa II ro Wyład 7 Równana nelnowe Problemy z analtycznym rozwązanem równań typu: cos ln 3 lub uładów równań ja na przyład: y yz. 3z y y.
Bardziej szczegółowoKONSPEKT WYKŁADU. nt. METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH TEORIA I ZASTOSOWANIA. Piotr Konderla
Studa doktorancke Wydzał Budownctwa Lądowego Wodnego Poltechnk Wrocławskej KONSPEKT WYKŁADU nt. METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH TEORIA I ZASTOSOWANIA Potr Konderla maj 2007 Kurs na Studach Doktoranckch Poltechnk
Bardziej szczegółowoReprezentacje grup symetrii. g s
erezentace ru ymetr Teora rerezentac dea: oeracom ymetr rzyać oeratory dzałaące w rzetrzen func zwązać z nm funce, tóre oeratory te rzerowadzaą w ebe odobne a zb. untów odcza oerac ymetr rozważmy rzeztałcene
Bardziej szczegółowoPrzykład 5.1. Kratownica dwukrotnie statycznie niewyznaczalna
rzykład.. Kratownca dwukrotne statyczne newyznaczana oecene: korzystaąc z metody sł wyznaczyć sły w prętach ponższe kratowncy. const Rozwązane zadana rozpoczynamy od obczena stopna statyczne newyznaczanośc
Bardziej szczegółowoProjekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE
Inormatyka Podstawy Programowana 06/07 Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE 6. Równana algebraczne. Poszukujemy rozwązana, czyl chcemy określć perwastk rzeczywste równana:
Bardziej szczegółowoMateriały do wykładów na temat Obliczanie sił przekrojowych i momentów przekrojowych. dla prętów zginanych.
ateriały do wyładów na temat Obliczanie sił przerojowych i momentów przerojowych dla prętów zginanych Wydr eletroniczny. slajdów na. stronach przeznaczony do celów dydatycznych dla stdentów II ro stdiów
Bardziej szczegółowoPokazać, że wyżej zdefiniowana struktura algebraiczna jest przestrzenią wektorową nad ciałem
Zestaw zadań : Przestrzene wektorowe. () Wykazać, że V = C ze zwykłym dodawanem jako dodawanem wektorów operacją mnożena przez skalar : C C C, (z, v) z v := z v jest przestrzeną lnową nad całem lczb zespolonych
Bardziej szczegółowo5. MES w mechanice ośrodka ciągłego
. MES w mechance ośroda cągłego P.Pucńs. MES w mechance ośroda cągłego.. Stan równowag t S P x z y n ρb(x, y, z) u(x, y, z) P Wetor gęstośc sł masowych N/m 3 ρb ρ g Wetor gęstośc sł powerzchnowych N/m
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.
RUCH OBROTOWY Można opsać ruch obrotowy ze stałym przyspeszenem ε poprzez analogę do ruchu postępowego jednostajne zmennego. Ruch postępowy a const. v v at s s v t at Ruch obrotowy const. t t t Dla ruchu
Bardziej szczegółowoAnaliza Matematyczna Ćwiczenia. J. de Lucas
Aalza Matematycza Ćwczea J. de Lucas Zadae. Oblczyć grace astępujących fucj a lm y 3,y 0,0 b lm y 3 y ++y,y 0,0 +y c lm,y 0,0 + 4 y 4 y d lm y,y 0,0 3 y 3 e lm,y 0,0 +y 4 +y 4 f lm,y 0,0 4 y 6 +y 3 g lm,y
Bardziej szczegółowoF - wypadkowa sił działających na cząstkę.
PRAWA ZACHOWAIA Podstawowe termny Cała tworzące uład mechanczny oddzałują mędzy sobą z całam nenależącym do uładu za omocą: Sł wewnętrznych Sł zewnętrznych - Sł dzałających na dane cało ze strony nnych
Bardziej szczegółowoI. Elementy analizy matematycznej
WSTAWKA MATEMATYCZNA I. Elementy analzy matematycznej Pochodna funkcj f(x) Pochodna funkcj podaje nam prędkość zman funkcj: df f (x + x) f (x) f '(x) = = lm x 0 (1) dx x Pochodna funkcj podaje nam zarazem
Bardziej szczegółowo4. Zjawisko przepływu ciepła
. Zawso przepływu cepła P.Plucńs. Zawso przepływu cepła wymana cepła przez promenowane wymana cepła przez unoszene wymana cepła przez przewodzene + generowane cepła znane wartośc temperatury zolowany brzeg
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE UKŁADÓW MECHANICZNYCH Z NIEPEWNYMI PARAMETRAMI
Smlaca Andrze POWNUK Katedra Mecan Teoretczne Wdzał Bdownctwa Poltecna Śląsa w Glwcac MODELOWANIE UKŁADÓW MECHANICZNYCH Z NIEPEWNYMI PARAMETRAMI Streszczene. Wszste parametr ładów mecancznc są znane z
Bardziej szczegółowoProsta i płaszczyzna w przestrzeni
Prosta i płaszczyzna w przestrzeni Wybrane wzory i informacje Równanie prostej przechodzącej przez punkt P 0 = (x 0, y 0, z 0 ) o wektorze wodzącym r 0 i równoległej do wektora v = [a, b, c] : postać parametrycznego
Bardziej szczegółowoPODSTAWY MATEMATYCZNE
PODSTAWY MATEMATYCZNE ALGEBRA WEKTORÓW I TENSORÓW Baza ortonormalna w E 3 : e 1, e 2, e 3 ( e, e ) j j 1 f j 0 f j Każdy wektor w E 3 może być wyrażony jako lnowa kombnacja wersorów bazowych a a e a e
Bardziej szczegółowoZestaw zadań 4: Przestrzenie wektorowe i podprzestrzenie. Liniowa niezależność. Sumy i sumy proste podprzestrzeni.
Zestaw zadań : Przestrzene wektorowe podprzestrzene. Lnowa nezależność. Sumy sumy proste podprzestrzen. () Wykazać, że V = C ze zwykłym dodawanem jako dodawanem wektorów operacją mnożena przez skalar :
Bardziej szczegółowoBADANIA OPERACYJNE. Podejmowanie decyzji w warunkach niepewności. dr Adam Sojda
BADANIA OPERACYJNE Podejmowane decyzj w warunkach nepewnośc dr Adam Sojda Teora podejmowana decyzj gry z naturą Wynk dzałana zależy ne tylko od tego, jaką podejmujemy decyzję, ale równeż od tego, jak wystąp
Bardziej szczegółowoParametry zmiennej losowej
Eonometra Ćwczena Powtórzene wadomośc ze statysty SS EK Defncja Zmenną losową X nazywamy funcję odwzorowującą przestrzeń zdarzeń elementarnych w zbór lczb rzeczywstych, taą że przecwobraz dowolnego zboru
Bardziej szczegółowoXLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne
XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadane teoretyczne Rozwąż dowolne rzez sebe wybrane dwa sośród odanych nże zadań: ZADANIE T Nazwa zadana: Protony antyrotony A. Cząstk o mase równe mase rotonu, ale
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyków Wykład 7 Mechanika Ośrodków Ciągłych
Fizyka dla Informatyków Wykład 7 Mechanika Ośrodków Ciągłych Katedra Informatyki Stosowanej PJWSTK 2009 Spis treści Spis treści 1 Wstęp 2 3 4 5 Ciało sprężyste Spis treści Spis treści 1 Wstęp 2 3 4 5 Ciało
Bardziej szczegółowoV. WPROWADZENIE DO PRZESTRZENI FUNKCYJNYCH
Krs na Stdach Doktoranckch Poltechnk Wrocławskej wersja: lty 007 34 V. WPROWADZENIE DO PRZESTRZENI FUNKCYJNYCH. Zbór np. lczb rzeczywstych a, b elementy zbor A a A b A, podzbór B zbor A : B A, sma zborów
Bardziej szczegółowoKONSPEKT WYKŁADU. nt. MECHANIKA OŚRODKÓW CIĄGŁYCH. Piotr Konderla
Studa doktorancke Wydzał Budownctwa Lądowego Wodnego Poltechnk Wrocławskej KONSPEKT WYKŁADU nt. MECHANIKA OŚRODKÓW CIĄGŁYCH Potr Konderla paźdzernk 2014 2 SPIS TREŚCI Oznaczena stosowane w konspekce...
Bardziej szczegółowoNatalia Nehrebecka. Zajęcia 4
St ł Cchock Stansław C h k Natala Nehrebecka Zajęca 4 1. Interpretacja parametrów przy zmennych zerojedynkowych Zmenne 0 1 Interpretacja przy zmennej 0 1 w modelu lnowym względem zmennych objaśnających
Bardziej szczegółowoKURS STATYSTYKA. Lekcja 6 Regresja i linie regresji ZADANIE DOMOWE. www.etrapez.pl Strona 1
KURS STATYSTYKA Lekcja 6 Regresja lne regresj ZADANIE DOMOWE www.etrapez.pl Strona 1 Część 1: TEST Zaznacz poprawną odpowedź (tylko jedna jest prawdzwa). Pytane 1 Funkcja regresj I rodzaju cechy Y zależnej
Bardziej szczegółowoGeometria analityczna przestrzeni
ALGEBRA LINIOWA 1 Wydział Mechaniczny / AIR, MTR Semestr zimowy 2009/2010 Prowadzący: dr Teresa Jurlewicz Wetory, długość wetora Geometria analityczna przestrzeni Zadanie 1 [5.1] Obliczyć długości podanych
Bardziej szczegółowoZASADY WYZNACZANIA DEPOZYTÓW ZABEZPIECZAJĄCYCH PO WPROWADZENIU DO OBROTU OPCJI W RELACJI KLIENT-BIURO MAKLERSKIE
Zasady wyznazana depozytów zabezpezaąyh po wprowadzenu do obrotu op w rela lent-buro malerse ZAADY WYZNACZANIA DEPOZYTÓW ZABEZPIECZAJĄCYCH PO WPROWADZENIU DO OBROTU OPCJI W RELACJI KLIENT-BIURO MAKLERKIE
Bardziej szczegółowoLaboratorium ochrony danych
Laboratorum ochrony danych Ćwczene nr Temat ćwczena: Cała skończone rozszerzone Cel dydaktyczny: Opanowane programowej metody konstruowana cał skończonych rozszerzonych GF(pm), poznane ch własnośc oraz
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwczena: BADANIE POPRAWNOŚCI OPISU STANU TERMICZNEGO POWIETRZA PRZEZ RÓWNANIE
Bardziej szczegółowoZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ
ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BYŁY SZTYWNEJ 1. Welkośc w uchu obotowym. Moment pędu moment sły 3. Zasada zachowana momentu pędu 4. uch obotowy były sztywnej względem ustalonej os -II
Bardziej szczegółowoKwantowa natura promieniowania elektromagnetycznego
Efekt Comptona. Kwantowa natura promenowana elektromagnetycznego Zadane 1. Foton jest rozpraszany na swobodnym elektrone. Wyznaczyć zmanę długośc fal fotonu w wynku rozproszena. Poneważ układ foton swobodny
Bardziej szczegółowoN ( µ, σ ). Wyznacz estymatory parametrów µ i. Y które są niezależnymi zmiennymi losowymi.
3 Metody estymacj N ( µ, σ ) Wyzacz estymatory parametrów µ 3 Populacja geerala ma rozład ormaly mometów wyorzystując perwszy momet zwyły drug momet cetraly z prób σ metodą 3 Zmea losowa ma rozład geometryczy
Bardziej szczegółowomax Wydział Elektroniki studia I st. Elektronika III r. EZI Technika optymalizacji Dr inż. Ewa Szlachcic
Zadane rograowana lnowego PL dla ogranczeń neszoścowch rz ogranczenach: a f c A b d =n, d c=n, d A =[ n], d b =, Postać anonczna zadana PL a c X : A b, Postać anonczna acerzowa zadana PL a Lczba zennch
Bardziej szczegółowo(M2) Dynamika 1. ŚRODEK MASY. T. Środek ciężkości i środek masy
(MD) MECHANIKA - Dynamka T. Środek cężkośc środek masy (M) Dynamka T: Środek cężkośc środek masy robert.szczotka(at)gmal.com Fzyka astronoma, Lceum 01/014 1 (MD) MECHANIKA - Dynamka T. Środek cężkośc środek
Bardziej szczegółowoMetody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyi i Informatyi Stosowanej Aademia Górniczo-Hutnicza Wyład 12 M. Przybycień (WFiIS AGH Metody Lagrange a i Hamiltona... Wyład 12
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Wykład 6
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Wykład 6 1 1. Zastosowane modelu potęgowego Przekształcene Boxa-Coxa 2. Zmenne cągłe za zmenne dyskretne 3. Interpretacja parametrów przy zmennych dyskretnych 1. Zastosowane
Bardziej szczegółowoV. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA
46. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA ermodynamka jako nauka powstała w XIX w. Prawa termodynamk są wynkem obserwacj welu rzeczywstych procesów- są to prawa fenomenologczne modelu rzeczywstośc..
Bardziej szczegółowoBudownictwo, II rok sem IV METODY OBLICZENIOWE. dr inŝ. Piotr Srokosz IP Temat 8
Bdownctwo, II rok sem IV MEODY OBLICZEIOWE dr nŝ. Potr Srokosz IP- emat 8 emat 8 Równana róŝnczkowe cząstkowe Metoda Elementów Skończonch (MES) Zagadnene brzegowe Sformłowane zagadnena fzcznego Równana
Bardziej szczegółowoMECHANIKA BUDOWLI 2 1. UKŁADY PRZESTRZENNE
Oga Kopacz, Adam Łodygows, Krzysztof Tymper, chał łotowa, Wojcech awłows Konsutacje nauowe: prof. dr hab. JERZY RAKOWSKI oznań / ECHANIKA BUDOWLI. UKŁADY RZESTRZENNE O przestrzennośc ne śwadczy tyo geometra
Bardziej szczegółowoWykład 2: Stan naprężeń i odkształceń
Wykład : Stan naprężeń odkształceń Leszek CHODOR, dr nż. bud, nż.arch. leszek@chodor.pl ; leszek.chodor@polske-nwestycje.pl Lteratura: [] Tmoschenko S. Gooder A.J.N., Theory of Elastcty Mc Graw Hll, nd,
Bardziej szczegółowoSymetrie i struktury ciała stałego - W. Sikora
Symetre struktury cała stałego - W. Skora ( W wykładach zostały wykorzystane fragmenty materałów opracowanych w ramach praktyk wakacyjnej przez studentk specjalnośc Fzyka Cała Stałego WFIS: Sylwę Chudy,
Bardziej szczegółowoĆw. 5. Wyznaczanie współczynnika sprężystości przy pomocy wahadła sprężynowego
5 KATEDRA FIZYKI STOSOWANEJ PRACOWNIA FIZYKI Ćw. 5. Wyznaczane współczynna sprężystośc przy pomocy wahadła sprężynowego Wprowadzene Ruch drgający należy do najbardzej rozpowszechnonych ruchów w przyrodze.
Bardziej szczegółowoWykład 2: Uczenie nadzorowane sieci neuronowych - I
Wykład 2: Uczene nadzorowane sec neuronowych - I Algorytmy uczena sec neuronowych Na sposób dzałana sec ma wpływ e topologa oraz funkconowane poszczególnych neuronów. Z reguły topologę sec uznae sę za
Bardziej szczegółowoSTATYSTYKA MATEMATYCZNA WYKŁAD 5 WERYFIKACJA HIPOTEZ NIEPARAMETRYCZNYCH
STATYSTYKA MATEMATYCZNA WYKŁAD 5 WERYFIKACJA HIPOTEZ NIEPARAMETRYCZNYCH 1 Test zgodnośc χ 2 Hpoteza zerowa H 0 ( Cecha X populacj ma rozkład o dystrybuance F). Hpoteza alternatywna H1( Cecha X populacj
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki Natalia Nehrebecka. Zajęcia 4
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Zajęca 4 1. Interpretacja parametrów przy zmennych zerojedynkowych Zmenne 0-1 Interpretacja przy zmennej 0 1 w modelu lnowym względem zmennych objaśnających Interpretacja
Bardziej szczegółowoMałe drgania wokół położenia równowagi.
ałe rgana woół położena równowag. ałe rgana Anazuemy ułay a tórych potencał Vqq,q,..,q posaa mnmum a oreśonych wartośc współrzęnych uogónonych q,, -czba stopn swoboy. ożemy ta przesaować te współrzęne
Bardziej szczegółowoMETODA ELEMENTU SKOŃCZONEGO. Termokinetyka
METODA ELEMENTU SKOŃCZONEGO Termoknetyka Matematyczny ops ruchu cepła (1) Zasada zachowana energ W a Cepło akumulowane, [J] P we Moc wejścowa, [W] P wy Moc wyjścowa, [W] t przedzał czasu, [s] V q S(V)
Bardziej szczegółowoef 3 (dziedzina, dziedzina naturalna) Niech f : A R, gdzie A jest podzbiorem płaszczyzny lub przestrzeni Zbiór A nazywamy dziedziną funcji f i oznacza
FUNKCJE WÓCH I TRZECH ZMIENNYCH (było w semestrze II) ef 1 (funcja dwóch zmiennych) Funcją f dwóch zmiennych oreśloną na zbiorze A R o wartościach w R nazywamy przyporządowanie ażdemu puntowi ze zbioru
Bardziej szczegółowoPERMUTACJE Permutacją zbioru n-elementowego X nazywamy dowolną wzajemnie jednoznaczną funkcję f : X X X
PERMUTACJE Permutacą zboru -elemetowego X azywamy dowolą wzaeme edozaczą fucę f : X X f : X X Przyład permutac X = { a, b, c, d } f (a) = d, f (b) = a, f (c) = c, f (d) = b a b c d Zaps permutac w postac
Bardziej szczegółowoKier. MTR Programowanie w MATLABie Laboratorium Ćw. 12
Ker. MTR Programowane w MATLABe Laboratorum Ćw. Analza statystyczna grafczna danych pomarowych. Wprowadzene MATLAB dysponuje weloma funcjam umożlwającym przeprowadzene analzy statystycznej pomarów, czy
Bardziej szczegółowoTwierdzenie Bezouta i liczby zespolone Javier de Lucas. Rozwi azanie 2. Z twierdzenia dzielenia wielomianów, mamy, że
Twerdzene Bezouta lczby zespolone Javer de Lucas Ćwczene 1 Ustal dla których a, b R można podzelć f 1 X) = X 4 3X 2 + ax b przez f 2 X) = X 2 3X+2 Oblcz a b Z 5 jeżel zak ladamy, że f 1 f 2 s a welomanam
Bardziej szczegółowoWykład 2: Uczenie nadzorowane sieci neuronowych - I
Wykład 2: Uczene nadzorowane sec neuronowych - I Algorytmy uczena sec neuronowych Na sposób dzałana sec ma wpływ e topologa oraz funkconowane poszczególnych neuronów. Z reguły topologę sec uznae sę za
Bardziej szczegółowoPrzykład 3.2. Rama wolnopodparta
rzykład ama wonopodparta oecene: Korzystając ze wzoru axwea-ohra wyznaczyć wektor przemeszczena w punkce w ponższym układze oszukwać będzemy składowych (ponowej pozomej) wektora przemeszczena punktu, poneważ
Bardziej szczegółowof(x, y) = arctg x y. f(u) = arctg(u), u(x, y) = x y. x = 1 1 y = y y = 1 1 +
Różnczkowalność pocodne Ćwczene. Znaleźć pocodne cz astkowe funkcj f(x, y) = arctg x y. Rozw azane: Wdać, że funkcj f można napsać jako f(u(x, y)) gdze f(u) = arctg(u), u(x, y) = x y. Korzystaj ac z reg
Bardziej szczegółowo9. STATECZNOŚĆ SPRĘŻYSTA UKŁADÓW PRĘTOWYCH
Część 9. STATECZOŚĆ SPRĘŻYSTA UKŁADÓW PRĘTOWYCH 1 9. 9. STATECZOŚĆ SPRĘŻYSTA UKŁADÓW PRĘTOWYCH 9.1. Wstęp Omówene zagadnena statecznośc sprężystej uładów prętowych naeży rozpocząć od przybżena probemu
Bardziej szczegółowoRóżniczkowalność, pochodne, ekstremum funkcji. x 2 1 x x 2 k
Różnczkowalność, pochodne, ekstremum funkcj Ćwczene 1 Polczyć pochodn a kerunkow a funkcj: 1 1 1 x 1 x 2 x k ϕ(x 1,, x k ) x 2 1 x 2 2 x 2 k x k 1 1 x k 1 2 x k 1 w dowolnym punkce p [x 1, x 2,, x k T
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI Badanie obwodów prądu sinusoidalnie zmiennego
Ćwczene 1 Wydzał Geonżyner, Górnctwa Geolog ABORATORUM PODSTAW EEKTROTECHNK Badane obwodów prądu snusodalne zmennego Opracował: Grzegorz Wśnewsk Zagadnena do przygotowana Ops elementów RC zaslanych prądem
Bardziej szczegółowoXXX OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne
XXX OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadane dośwadczalne ZADANIE D Nazwa zadana: Maszyna analogowa. Dane są:. doda półprzewodnkowa (krzemowa) 2. opornk dekadowy (- 5 Ω ), 3. woltomerz cyfrowy, 4. źródło napęca
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Wykład 7
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Wykład 7 1 1. Zmenne cągłe a zmenne dyskretne 2. Interpretacja parametrów przy zmennych dyskretnych 1. Zmenne cągłe a zmenne dyskretne 2. Interpretacja parametrów przy
Bardziej szczegółowoPracownia Automatyki i Elektrotechniki Katedry Tworzyw Drzewnych Ćwiczenie 3. Analiza obwodów RLC przy wymuszeniach sinusoidalnych w stanie ustalonym
ĆWCZENE 3 Analza obwodów C przy wymszenach snsodalnych w stane stalonym 1. CE ĆWCZENA Celem ćwczena jest praktyczno-analtyczna ocena obwodów elektrycznych przy wymszenach snsodalne zmennych.. PODSAWY EOEYCZNE
Bardziej szczegółowoDefi f nicja n aprę r żeń
Wytrzymałość materiałów Stany naprężeń i odkształceń 1 Definicja naprężeń Mamy bryłę materialną obciążoną układem sił (siły zewnętrzne, reakcje), będących w równowadze. Rozetniemy myślowo tę bryłę na dwie
Bardziej szczegółowoParametry stanu w przemianie izobarycznej zmieniają się według zależności
Przyad szzegóne rzemany otroowej /6 5.4. Przemana zobaryzna Przemana rzy stałym śnen, zy zobaryzna jest rzemaną otroową o wyładn m = 0, gdyż m = 0 == onst. Przemana ta zahodz, gdy ogrzewa sę gaz zamnęty
Bardziej szczegółowoBadanie współzależności dwóch cech ilościowych X i Y. Analiza korelacji prostej
Badane współzależnośc dwóch cech loścowych X Y. Analza korelacj prostej Kody znaków: żółte wyróżnene nowe pojęce czerwony uwaga kursywa komentarz 1 Zagadnena 1. Zwązek determnstyczny (funkcyjny) a korelacyjny.
Bardziej szczegółowoProgramowanie Równoległe i Rozproszone
Programowane Równoległe Rozproszone Wykład Programowane Równoległe Rozproszone Lucjan Stapp Wydzał Matematyk Nauk Informacyjnych Poltechnka Warszawska (l.stapp@mn.pw.edu.pl) /38 PRR Wykład Chcemy rozwązać
Bardziej szczegółowoDRGANIA WŁASNE RAM OBLICZANIE CZĘSTOŚCI KOŁOWYCH DRGAŃ WŁASNYCH
Część 5. DRGANIA WŁASNE RAM OBLICZANIE CZĘSTOŚCI KOŁOWYCH... 5. 5. DRGANIA WŁASNE RAM OBLICZANIE CZĘSTOŚCI KOŁOWYCH DRGAŃ WŁASNYCH 5.. Wprowadzenie Rozwiązywanie zadań z zaresu dynamii budowli sprowadza
Bardziej szczegółowoELEKTROCHEMIA. ( i = i ) Wykład II b. Nadnapięcie Równanie Buttlera-Volmera Równania Tafela. Wykład II. Równowaga dynamiczna i prąd wymiany
Wykład II ELEKTROCHEMIA Wykład II b Nadnapęce Równane Buttlera-Volmera Równana Tafela Równowaga dynamczna prąd wymany Jeśl układ jest rozwarty przez elektrolzer ne płyne prąd, to ne oznacza wcale, że na
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE NR 2 POMIARY W OBWODACH RLC PRĄDU PRZEMIENNEGO
ĆWENE N POMAY W OBWODAH PĄD PEMENNEGO el ćwczena: dośwadczalne sprawdzene prawa Oha, praw Krchhoffa zależnośc fazowych ędzy snsodalne zenny przebega prądów napęć w obwodach zawerających eleenty,,, oraz
Bardziej szczegółowoNatalia Nehrebecka. Wykład 2
Natala Nehrebecka Wykład . Model lnowy Postad modelu lnowego Zaps macerzowy modelu lnowego. Estymacja modelu Wartośd teoretyczna (dopasowana) Reszty 3. MNK przypadek jednej zmennej . Model lnowy Postad
Bardziej szczegółowo= σ σ. 5. CML Capital Market Line, Rynkowa Linia Kapitału
5 CML Catal Market Lne, ynkowa Lna Katału Zbór ortolo o nalny odchylenu standardowy zbór eektywny ozważy ortolo złożone ze wszystkch aktywów stnejących na rynku Załóży, że jest ch N A * P H P Q P 3 * B
Bardziej szczegółowo1. WZORY TRANSFORMACYJNE METODY PRZEMIESZCZEŃ
Część. WZORY TRANSFORMACYJNE METODY PRZEMIESZCZEŃ.. WZORY TRANSFORMACYJNE METODY PRZEMIESZCZEŃ.. Wstęp Podstawowym narzędzem służącym do rozwązywana zadań metodą przemeszczeń są wzory transformacyjne.
Bardziej szczegółowoTomasz Grębski. Liczby zespolone
Tomas Grębsk Lcby espolone Kraśnk 00 Sps Treśc: Lcby espolone Tomas Grębsk- Wstęp. Podstawowe wadomośc o lcbe espolonej.. Interpretacja geometrycna lcby espolonej... Moduł lcby espolonej. Lcby sprężone..
Bardziej szczegółowoDokonajmy zestawienia wszystkich równań teorii sprężystości. 1. Różniczkowe równania równowagi (warunki Naviera)
Wyład 4 Blas rówań teor srężystośc Dooamy zestawea wszystch rówań teor srężystośc Gra rówań. Różczowe rówaa rówowag (war Navera Lczba rówań Lczba ewadomych X 6 (. Zwąz geometrycze (rówaa Cachy ego ( 6
Bardziej szczegółowoMETODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ
METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ Wykład 3 Elementy analizy pól skalarnych, wektorowych i tensorowych Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 1 Analiza
Bardziej szczegółowoIntegralność konstrukcji w eksploatacji
1 Integralność konstrukcji w eksploatacji Wykład 0 PRZYPOMNINI PODSTAWOWYCH POJĘĆ Z WYTRZYMAŁOŚCI MATRIAŁÓW Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Wytrzymałości, Zmęczenia Materiałów i Konstrukcji
Bardziej szczegółowoPrzykład 4.1. Belka dwukrotnie statycznie niewyznaczalna o stałej sztywności zginania
Przykład.. Beka dwukrotne statyczne newyznaczana o stałej sztywnośc zgnana Poecene: korzystając z metody sł sporządzć wykresy sł przekrojowych da ponŝszej bek. Wyznaczyć ugęce oraz wzgędną zmanę kąta w
Bardziej szczegółowoIN YNIERIA BEZPIECZE STWA LABORATORIUM NR 6
IN YNIERIA BEZPIECZE STWA LABORATORIUM NR 6 WYBRANE ZAGADNIENIA Z TEORII LICZB 1. Wybrane zagadnena z teor lczb Do onstruowana systemów ryptografcznych u Ŝ ywa sę czę sto wyrafnowanego aparatu matematycznego,
Bardziej szczegółowoFunkcja momentu statycznego odciętej części przekroju dla prostokąta wyraża się wzorem. z. Po podstawieniu do definicji otrzymamy
etoy energetyczne rzykła Wyznaczyć współczynnk z - α z a przekroju prostokątnego który wzłuż os y ma wymar b wzłuż os Funkcja momentu statycznego ocętej częśc przekroju a prostokąta wyraża sę wzorem b
Bardziej szczegółowoElementy geometrii analitycznej w R 3
Rozdział 12 Elementy geometrii analitycznej w R 3 Elementy trójwymiarowej przestrzeni rzeczywistej R 3 = {(x,y,z) : x,y,z R} możemy interpretować co najmniej na trzy sposoby, tzn. jako: zbiór punktów (x,
Bardziej szczegółowoW praktyce często zdarza się, że wyniki obu prób możemy traktować jako. wyniki pomiarów na tym samym elemencie populacji np.
Wykład 7 Uwaga: W praktyce często zdarza sę, że wynk obu prób możemy traktować jako wynk pomarów na tym samym elemence populacj np. wynk x przed wynk y po operacj dla tego samego osobnka. Należy wówczas
Bardziej szczegółowoPodstawy teorii falek (Wavelets)
Podstawy teor falek (Wavelets) Ψ(). Transformaca Haara (97).. Przykład pewne metody zapsu obrazu Transformaca Haara Przykład zapsu obrazu -D Podstawy matematyczne transformac Algorytmy rozkładana funkc
Bardziej szczegółowoIX. Rachunek różniczkowy funkcji wielu zmiennych. 1. Funkcja dwóch i trzech zmiennych - pojęcia podstawowe. - funkcja dwóch zmiennych,
IX. Rachunek różniczkowy funkcji wielu zmiennych. 1. Funkcja dwóch i trzech zmiennych - pojęcia podstawowe. Definicja 1.1. Niech D będzie podzbiorem przestrzeni R n, n 2. Odwzorowanie f : D R nazywamy
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Wykład 6
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Wykład 6 1 1. Zastosowane modelu potęgowego Model potęgowy Przekształcene Boxa-Coxa 2. Zmenne cągłe za zmenne dyskretne 3. Interpretacja parametrów przy zmennych dyskretnych
Bardziej szczegółowody dx stąd w przybliżeniu: y
Przykłady do funkcj nelnowych funkcj Törnqusta Proszę sprawdzć uzasadnć, które z podanych zdań są prawdzwe, a które fałszywe: Przykład 1. Mesęczne wydatk na warzywa (y, w jednostkach penężnych, jp) w zależnośc
Bardziej szczegółowo- opór właściwy miedzi (patrz tabela 9.1), l długość nawiniętego na cewkę drutu miedzianego,
Zadana do rozdzału 9. Zad. 9.. Oblcz opór elektryczny cewk, składającej sę z n = 900 zwojów zolowanego drutu medzanego o średncy d = mm (w zolacj, mm) w temperaturze t = 60 o C. Wymary cewk przedstawono
Bardziej szczegółowoNatalia Nehrebecka. Zajęcia 3
St ł Cchock Stansław C h k Natala Nehrebecka Zajęca 3 1. Dobroć dopasowana równana regresj. Współczynnk determnacj R Dk Dekompozycja warancj zmennej zależnej ż Współczynnk determnacj R. Zmenne cągłe a
Bardziej szczegółowoWykład III STAN NAPRĘŻENIA I ODKSZTAŁCENIA
IV. Wprowadzene. Wykład III STAN NAPRĘŻENIA I ODKSZTAŁCENIA Modelowane przepływu ceczy przez ośrodek porowaty pozwala na sformułowane równań opsuących proces fltrac wody lub nne ceczy przez ośrodek gruntowy
Bardziej szczegółowoAERODYNAMICS I WYKŁAD 6 AERODYNAMIKA SKRZYDŁA O SKOŃCZONEJ ROZPIĘTOŚCI PODSTAWY TEORII LINII NOŚNEJ
WYKŁAD 6 AERODYNAMIKA SKRZYDŁA O SKOŃCZONEJ ROZPIĘTOŚCI PODSTAWY TEORII INII NOŚNEJ Prawo Bota-Savarta Pole prędkośc ndukowanej przez lnę (nć) wrową o cyrkulacj może być wyznaczone przy użycu formuły Bota-Savarta
Bardziej szczegółowo2. STOPIEŃ KINEMATYCZNEJ NIEWYZNACZALNOŚCI
Część. STOPIEŃ KINEMATYCZNEJ NIEWYZNACZALNOŚCI.. STOPIEŃ KINEMATYCZNEJ NIEWYZNACZALNOŚCI W metodze sł w celu przyjęca układu podstawowego należało odrzucć węzy nadlczbowe. O lczbe odrzuconych węzów decydował
Bardziej szczegółowo