METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ
|
|
- Ludwik Brzozowski
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ Wykład 3 Elementy analizy pól skalarnych, wektorowych i tensorowych Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 1
2 Analiza pól Uwagi wstępne Bardzo ważnym pojęciem w fizyce a także inżynierii chemicznej jest pojęcie pola. Polem nazywamy pewną funkcję wielu zmiennych, w której argumentami są położenie i czas. pole f (połż o enie, czas) Za pomocą pól opisuje się różne procesy zachodzące w przestrzeni i czasie. W zależności od rodzaju wielkości jaką opisuje dane pole rozróżniamy pola skalarne, wektorowe i tensorowe. Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 2
3 Analiza pól Uwagi wstępne Stosunkowo prostą zmienną jest czas, który często identyfikowany jest ze zbiorem nieujemnych liczb rzeczywistych R +. Najczęściej czas jest oznaczany literą t. Zatem tєr+tzn. 0 t<. 0 t Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 3
4 Analiza pól Uwagi wstępne Znacznie bardziej złożone jest zagadnienie opisu położenia. Przyjmuje się, że procesy zachodzą w przestrzeni trójwymiarowej a zatem do opisu położenia potrzebne są 3 składowe. W zależności od geometrii opisywanego zjawiska stosowane mogą być różne układy współrzędnych przestrzennych. Najczęściej stosowane są trzy rodzaje układów współrzędnych przestrzennych: - kartezjański układ prostokątny, - układ cylindryczny, - układ sferyczny. Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 4
5 Analiza pól Układy współrzędnych przestrzennych 1. Układ kartezjański. Ustalenie położenia polega na wyborze w przestrzeni trzech wzajemnie prostopadłych i przecinających się w jednym punkcie prostych określanych tradycyjnie jako osie współrzędnych x,y,z. Położenie u danego punktu w przestrzeni określa trójka liczb x,y,z będących rzutami punktu u na odpowiednie osie. Możemy to zapisać: u=[u x,u y,u z ] Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 5
6 Analiza pól Układy współrzędnych przestrzennych u z z u O u y y u x u xy x Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 6
7 Analiza pól Układy współrzędnych przestrzennych 1. Układ kartezjański. Współrzędne układu kartezjańskiego są dowolnymi liczbami rzeczywistymi x,y,z: - <x< - <y< - <z< u z z u O u y y u x u xy x Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 7
8 Analiza pól Układy współrzędnych przestrzennych 2. Układ cylindryczny. Podstawową rolę w układzie cylindrycznym odgrywa płaszczyzna z wyróżnioną półprostą Ox oraz prostopadła do tej płaszczyzny i przechodząca przez punkt O oś z. Położenie punktu u określamy za pomocą trójki liczb rzeczywistych u=[r c,φ,u z ]=[r c,φ,z] gdzie: u z z O φ r c u r c odległość punktu u będącego rzutem punktu u na płaszczyznę od punktu O, czyli długość odcinka u O. r c 0 φ kąt między półprostą Ox a odcinkiem Ou. 0 φ<2π u z =z współrzędna rzutu punktu u na oś z. - <z< x u Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 8
9 Analiza pól Układy współrzędnych przestrzennych 3. Układ sferyczny. Podstawową rolę w układzie sferycznym odgrywa płaszczyzna z wyróżnioną półprostą Ox oraz prostopadła do tej płaszczyzny i przechodząca przez punkt O oś z. Położenie punktu u określamy za pomocą trójki liczb rzeczywistych u=[r s,φ,θ] gdzie: z θ O φ r s u r s odległość punktu u będącego od punktu O, czyli długość odcinka uo. r s 0 φ kąt między półprostą Ox a odcinkiem Ou. 0 φ<2π x u θ kąt między dodatnim kierunkiem osi z a odcinkiem Ou. 0 θ π Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 9
10 Analiza pól Przeliczanie współrzędnych Współrzędne w różnych układach można wzajemnie przeliczać. Szczególnie ważne są wzory przeliczeniowe między układem kartezjańskim a cylindrycznym i sferycznym. Wzory te można otrzymać na podstawie elementarnych relacji geometryczno trygonometrycznych. Układ cylindryczny > układ kartezjański: x r y r z z c c cos sin u z z Układ kartezjański > układ cylindryczny: u r x y c 2 2 y arctan 0 x z z gdzie. O φ r c u Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 10 y 0 dla x 0 i y 0 0 dla x 0 2 dla x 0 i y 0
11 Analiza pól Przeliczanie współrzędnych Układ kartezjański > układ sferyczny: Układ sferyczny > układ kartezjański: x rs y rs z r s cos sin sin sin cos. x u z z. θ O φ r s r s u u y r x y z s arctan arctan gdzie y x 0 x dla x 0 i y 0 0 dla x 0 2 dla x 0 i y 0 z 0 dla z 0 0 dla z 0 y 0 Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 11
12 Analiza pól Pole skalarne Polem skalarnym nazywamy funkcję rzeczywistą położenia i czasu. s f ( u, t) s R Pole skalarne jest więc funkcją 4 zmiennych: 3 przestrzennych i czasu. Zmienne przestrzenne zależą od stosowanego układu współrzędnych: s f ( x, y, z, t) K s f ( r,, z, t) C c s f ( r,,, t) S s Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 12
13 Pole skalarne powierzchnia ekwiskalarna Powierzchnią ekwiskalarną nazywamy zbiór punktów przestrzennych dla których wartości funkcji s w określonym czasie są stałe. s f ( u, t) s R u A ( t) s f ( u, t) const s Przykład Niech s będzie polem określonym za pomocą wzoru: s x y z Powierzchniami ekwiskalarnymi dla tego pola są powłoki kuliste (sfery) dla których odległości od początku układu są stałe. Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 13
14 Analiza pól Pole wektorowe Polem wektorowym nazywamy funkcję wektorową położenia i czasu. w f ( u, t) w R Ponieważ wektor w przestrzeni R 3 ma 3 składowe, więc funkcja f musi w sposób niezależny określać te składowe. Rodzaj tych składowych zależy od rodzaju stosowanego układu współrzędnych: w [ w, w, w ] x y z w [ w, w, w ] r c w [ w, w, w ] r s z 3 Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 14
15 Analiza pól Pole wektorowe Pole wektorowe jest zatem równoważne trzem funkcjom rzeczywistym czterech zmiennych. W zależności od rodzaju układu funkcje te mają różne postacie: w f ( u, t) [ w ( x, y, z, t), w ( x, y, z, t), w ( z, y, z, t)] K x y z w f ( u, t) [ w ( r,, z, t), w ( r,, z, t), w ( r,, z, t)] C r c c z c w f ( u, t) [ w ( r,,, t), w ( r,,, t), w ( r,,, t)] S r s s s Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 15
16 Analiza pól Pole tensorowe Polem tensorowym nazywamy funkcję tensorową położenia i czasu. T f ( u, t) W przypadku tensorów drugiego rzędu określonych w przestrzeni trójwymiarowej tensor ma 9 składowych, więc funkcja f musi w sposób niezależny określać te składowe. Każda ze składowych jest funkcją 4 zmiennych. Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 16
17 Analiza pól Pole tensorowe Pole tensorowe jest zatem równoważne 9 - ciu funkcjom rzeczywistym czterech zmiennych. W układzie kartezjańskim popularny jest macierzowy zapis tensorów: f ( u, t) f ( u, t) f ( u, t) xx xy xz T f ( u, t) f ( u, t) f ( u, t) yx yy yz f ( u, t) f ( u, t) f ( u, t) zx zy zz Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 17
18 Analiza pól Różniczkowanie Pola jako funkcje można różniczkować. Ponieważ jednak są to funkcje dosyć złożone więc również różniczkowanie nie jest proste. Ogólnie różniczkowanie jest operatorem. Istnieją różne operatory różniczkowania pól noszące różne nazwy. Najważniejsze z nich to: -gradient pola skalarnego - dywergencja pola wektorowego - rotacja pola wektorowego - laplasjan (operator Laplace a nie mylić z transformatą Laplace a) pola skalarnego Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 18
19 Analiza pól Różniczkowanie Formalne definicje poszczególnych operatorów są niezależne od rodzaju układu współrzędnych przestrzennych, jednakże nie nadają się one do obliczeń praktycznych (podobnie jak formalna definicja zwykłej pochodnej czy całki). W praktyce stosuje się wzory, których postać zależy od rodzaju układu współrzędnych. Z reguły najprostsze są wzory dla układu kartezjańskiego i te wzory przedstawię poniżej. Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 19
20 Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 20 Analiza pól Gradient pola skalarnego Operację gradientu wykonuje się na polu skalarnym. Wynikiem jest pole wektorowe. Dla układu kartezjańskiego mamy: z f y f x f s grad t z y x f s,, ) ( ),,, ( Odpowiednie wzory określające gradient w innych układach współrzędnych można znaleźć w podręcznikach lub poradnikach matematycznych.
21 Właściwości gradientu pola skalarnego Można wykazać że: 1. Operator gradientu jest liniowy tzn. obowiązuje wzór grad( s s ) grad( s ) grad( s ) gdzie α i β dowolne liczby rzeczywiste, s 1 i s 2 dowolne pola skalarne 2. Wektor gradientu wskazuje kierunek, w którym wartość pola rośnie najszybciej. 3. Wektor gradientu jest prostopadły do powierzchni ekwiskalarnej. Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 21
22 Analiza pól Dywergencja pola wektorowego Operację dywergencji wykonuje się na polu wektorowym. Wynikiem jest pole skalarne. Inne określenie tego operatora to rozbieżność. w [ w ( x, y, z, t), w ( x, y, z, t), w ( x, y, z, t)] x y z div( w) f f x y f x y z z Odpowiednie wzory określające dywergencję w innych układach współrzędnych można znaleźć w podręcznikach lub poradnikach matematycznych. Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 22
23 Niektóre właściwości operatora dywergencji pola wektorowego Można wykazać że: 1. Dywergencja jest operatorem liniowym tzn. div( w w ) div( w ) div( w ) gdzie α i β dowolne liczby rzeczywiste, w 1 i w 2 dowolne pola wektorowe 2. Zachodzi wzór: div( s w) s div( w) grad( s) w gdzie s dowolne pole skalarne, w - dowolne pole wektorowe Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 23
24 Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 24 Analiza pól Rotacja pola wektorowego Operację rotacji wykonuje się na polu wektorowym. Wynikiem jest pole wektorowe. Polskie określenie tego operatora to wirowość. [ (,,, ), (,,, ), (,,, )] ( ) [,, ] x y z x y z y z x x z y y x z w w x y z t w x y z t w x y z t rot w r r r gdzie w w r y z w w r z x w w r x y
25 Analiza pól Laplasjan pola s skalarnego Laplasjan jest operatorem złożonym składającym się z operatorów gradientu i diwergencji. Laplasjanem działamy na pole skalarne w wyniku otrzymując inne pole skalarne: f ( x, y, z, t) ( s) div[ grad( s)] Dla układu kartezjańskiego operator Laplace a jest sumą drugich pochodnych cząstkowych pola skalarnego względem współrzędnych przestrzennych: ( s) 2 x f 2 2 y f 2 2 z f 2 Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 25
26 Analiza pól Operator Hamiltona W celu uporządkowania i łatwego zapisu powyższych pojęć czasami jest stosowany tzw. operator Hamiltona oznaczony symbolem nabla. W układzie kartezjańskim jest to symboliczny wektor, którego składowymi są operatory różniczkowania względem zmiennych przestrzennych: x, y, z Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 26
27 Analiza pól Operator Hamiltona Za pomocą operatora nabla można otrzymać wszystkie do tej pory zdefiniowane pojęcia: grad() s s s div( w), w w 2 ( s) div grad( s) ( s) s rot( w) w Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 27
28 Analiza pól Pola potencjalne Operacją odwrotną do różniczkowania jest całkowanie. W przypadku pola wektorowego odpowiednikiem całki nieoznaczonej (czyli tzw. funkcji pierwotnej) może być pojęcie potencjału. Pojęcie to można definiować tylko dla tzw. pól potencjalnych. Dane pole wektorowe w nazywamy polem potencjalnym, jeżeli istnieje pole skalarne U, którego gradientem jest dane pole w. Czyli w U U U grad( U ),, x y z Potencjał danego pola (podobnie jak całka nieoznaczona) jest określony z dokładnością do pewnej stałej addytywnej. Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 28
29 Analiza pól Pola potencjalne Warunkiem koniecznym i wystarczającym aby dane pole wektorowe w było polem potencjalnym jest jego bezwirowość tzn. że jego rotacja musi być równa 0: rot( w) rot[ grad( U )] 0 Warunek ten w układzie kartezjańskim można zapisać za pomocą 3 równań: w w z y w w x w z y w y z z x x y x Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 29
30 Analiza pól Całkowanie W analizie pól rozpatruje się również operacje analogiczne do całki oznaczonej. Najważniejsze są tzw. całki objętościowe i całki powierzchniowe. Dla pola skalarnego s w zamkniętym obszarze przestrzennym Ω definiuje się całkę objętościową jako granicę: sdv u n lim s( u ) V ( ) n i 1 i i i i i i i j V( ) 0 W dowolnym układzie przestrzennym dla odpowiednio zdefiniowanego zbioru Ω można całkę objętościową zapisać za pomocą całki potrójnej W odpowiednich granicach. Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 30
31 Analiza pól Całkowanie Dla pola wektorowego w i ograniczonej powierzchni zorientowanej A definiuje się całkę powierzchniową drugiego rodzaju jako granicę: A n wd A lim ( w( u ) n) A( a ) A a a a n i 1 u a A( ) 0 i i i i i i i j W dowolnym układzie przestrzennym dla odpowiednio zdefiniowanej powierzchni A można całkę powierzchniową zapisać za pomocą całki podwójnej w odpowiednich granicach. Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 31
32 Analiza pól Twierdzenie Gaussa W szczególnym przypadku, gdy mamy dane pole wektorowe w zdefiniowane w zamkniętym obszarze Ω, którego brzegiem jest powierzchnia zorientowana na zewnątrz A całkę powierzchniową tego pola po tej powierzchni można wyrazić za pomocą całki objętościowej. Umożliwia to tzw. twierdzenie Gaussa: wd A div( w) dv A Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 32
33 Na tym kończymy dzisiejszy wykład Dziękuję bardzo Państwu za uwagę Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej
Podstawy elektromagnetyzmu. Wykład 1. Rachunek wektorowy
Podstawy elektromagnetyzmu Wykład 1 Rachunek wektorowy Co to jest,,pole? Matematyka: odwzorowanie Rn Rm które przypisuje każdemu punktowi wartość (skalarną lub wektorową). Fizyka: Własność przestrzeni
Bardziej szczegółowoRozdział 5. Twierdzenia całkowe. 5.1 Twierdzenie o potencjale. Będziemy rozpatrywać całki krzywoliniowe liczone wzdłuż krzywej C w przestrzeni
Rozdział 5 Twierdzenia całkowe 5.1 Twierdzenie o potencjale Będziemy rozpatrywać całki krzywoliniowe liczone wzdłuż krzywej w przestrzeni trójwymiarowej, I) = A d r, 5.1) gdzie A = A r) jest funkcją polem)
Bardziej szczegółowoAnaliza wektorowa. Teoria pola.
Analiza wektorowa. Teoria pola. Pole skalarne Pole wektorowe ϕ = ϕ(x, y, z) A = A x (x, y, z) i x + A y (x, y, z) i y + A z (x, y, z) i z Gradient grad ϕ = ϕ x i x + ϕ y i y + ϕ z i z Jeśli przemieścimy
Bardziej szczegółowoFale elektromagnetyczne
Fale elektromagnetyczne dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2012/13 Plan wykładu Spis treści 1. Analiza pola 2 1.1. Rozkład pola...............................................
Bardziej szczegółowoWykłady z Matematyki stosowanej w inżynierii środowiska, II sem. 3. CAŁKA POTRÓJNA
Wykłady z Matematyki stosowanej w inżynierii środowiska, II sem 1 Całka potrójna po prostopadłościanie CAŁKA POTRÓJNA 2 Całka potrójna po obszarach normalnych Współrzędne walcowe 4 Współrzędne sferyczne
Bardziej szczegółowoW naukach technicznych większość rozpatrywanych wielkości możemy zapisać w jednej z trzech postaci: skalara, wektora oraz tensora.
1. Podstawy matematyki 1.1. Geometria analityczna W naukach technicznych większość rozpatrywanych wielkości możemy zapisać w jednej z trzech postaci: skalara, wektora oraz tensora. Skalarem w fizyce nazywamy
Bardziej szczegółowo[ A i ' ]=[ D ][ A i ] (2.3)
. WSTĘP DO TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 1.. WSTĘP DO TEORII SPRĘŻYSTOŚCI.1. Tensory macierzy Niech macierz [D] będzie macierzą cosinusów kierunkowych [ D ]=[ i ' j ] (.1) Macierz transformowana jest równa macierzy
Bardziej szczegółowoZ52: Algebra liniowa Zagadnienie: Zastosowania algebry liniowej Zadanie: Operatory różniczkowania, zagadnienie brzegowe.
Z5: Algebra liniowa Zagadnienie: Zastosowania algebry liniowej Zadanie: Operatory różniczkowania zagadnienie brzegowe Dyskretne operatory różniczkowania Numeryczne obliczanie pochodnych oraz rozwiązywanie
Bardziej szczegółowoRównania dla potencjałów zależnych od czasu
Równania dla potencjałów zależnych od czasu Potencjały wektorowy A( r, t i skalarny ϕ( r, t dla zależnych od czasu pola elektrycznego E( r, t i magnetycznego B( r, t definiujemy poprzez następujące zależności
Bardziej szczegółowoCałki krzywoliniowe. SNM - Elementy analizy wektorowej - 1
SNM - Elementy analizy wektorowej - 1 Całki krzywoliniowe Definicja (funkcja wektorowa jednej zmiennej) Funkcją wektorową jednej zmiennej nazywamy odwzorowanie r : I R 3, gdzie I oznacza przedział na prostej,
Bardziej szczegółowo1 Funkcje dwóch zmiennych podstawowe pojęcia
1 Funkcje dwóch zmiennych podstawowe pojęcia Definicja 1 Funkcją dwóch zmiennych określoną na zbiorze A R 2 o wartościach w zbiorze R nazywamy przyporządkowanie każdemu punktowi ze zbioru A dokładnie jednej
Bardziej szczegółowoFale elektromagnetyczne. Gradient pola. Gradient pola... Gradient pola... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek 2013/14
dr inż. Ireneusz Owczarek CNMiF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2013/14 1 dr inż. Ireneusz Owczarek Gradient pola Gradient funkcji pola skalarnego ϕ przypisuje każdemu punktowi
Bardziej szczegółowoWyprowadzenie prawa Gaussa z prawa Coulomba
Wyprowadzenie prawa Gaussa z prawa Coulomba Natężenie pola elektrycznego ładunku punktowego q, umieszczonego w początku układu współrzędnych (czyli prawo Coulomba): E = Otoczmy ten ładunek dowolną powierzchnią
Bardziej szczegółowoz pokryciem (O i ) i I rozkładu jedności (α i ) i I. Zauważmy najpierw, że ( i I α i )ω dω = d(1 ω) = d d(α i ω). Z drugiej jednak strony
Dowód: Niech M będzie jak w założeniach twierdzenia. Weźmy skończony atlas O i, ϕ i ) na M zgodny z orientacją. Zbiór indeksów I może być skończony, gdyż rozmaitość M jest zwarta. Õi, ϕ i ) oznaczać będzie
Bardziej szczegółowoGEOMETRIA ANALITYCZNA W PRZESTRZENI
Wykład z Podstaw matematyki dla studentów Inżynierii Środowiska Wykład 13. Egzaminy I termin wtorek 31.01 14:00 Aula A Wydział Budownictwa II termin poprawkowy czwartek 9.02 14:00 Aula A Wydział Budownictwa
Bardziej szczegółowoCałki krzywoliniowe skierowane
Całki krzywoliniowe skierowane Zamiana całki krzywoliniowej skierowanej na całkę pojedyńcza. Twierdzenie Greena. Zastosowania całki krzywoliniowej skierowanej. Małgorzata Wyrwas Katedra Matematyki Wydział
Bardziej szczegółowoUkłady współrzędnych
Układy współrzędnych Układ współrzędnych matematycznie - funkcja przypisująca każdemu punktowi danej przestrzeni skończony ciąg (krotkę) liczb rzeczywistych zwanych współrzędnymi punktu. Układ współrzędnych
Bardziej szczegółowoMechanika. Wykład 2. Paweł Staszel
Mechanika Wykład 2 Paweł Staszel 1 Przejście graniczne 0 2 Podstawowe twierdzenia o pochodnych: pochodna funkcji mnożonej przez skalar pochodna sumy funkcji pochodna funkcji złożonej pochodna iloczynu
Bardziej szczegółowoRachunek całkowy funkcji wielu zmiennych
Rachunek całkowy funkcji wielu zmiennych Całki potrójne wykład z MATEMATYKI Budownictwo studia niestacjonarne sem. II, rok ak. 2008/2009 Katedra Matematyki Wydział Informatyki olitechnika Białostocka 1
Bardziej szczegółowo1. Podstawy matematyki
1. Podstawy matematyki 1.1. Pola Pole wiąże wielkość fizyczną z położeniem punktu w przestrzeni W przypadku, gdy pole jest zależne od czasu, możemy je zapisać jako. Najprostszym przykładem pola jest pole
Bardziej szczegółowoRóżniczkowe prawo Gaussa i co z niego wynika...
Różniczkowe prawo Gaussa i co z niego wynika... Niech ładunek będzie rozłożony w objętości V z ciągłą gęstością ρ(x,y,z). Wytworzone przez ten ładunek pole elektryczne będzie również zmieniać się w przestrzeni
Bardziej szczegółowoy(t) = y 0 + R sin t, t R. z(t) = h 2π t
SNM - Elementy analizy wektorowej - 1 Całki krzywoliniowe Definicja (funkcja wektorowa jednej zmiennej) Funkcją wektorową jednej zmiennej nazywamy odwzorowanie r : I R 3, gdzie I oznacza przedział na prostej,
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. Potencjał pola elektrycznego Prawo Gaussa
Elektrostatyka Potencjał pola elektrycznego Prawo Gaussa 1 Potencjał pola elektrycznego Energia potencjalna zależy od (ładunek próbny) i Q (ładunek który wytwarza pole), ale wielkość definiowana jako:
Bardziej szczegółowoPODSTAWY RACHUNKU WEKTOROWEGO
Transport, studia niestacjonarne I stopnia, semestr I Instytut L-5, Wydział Inżynierii Lądowej, Politechnika Krakowska Adam Wosatko Ewa Pabisek Skalar Definicja Skalar wielkość fizyczna (lub geometryczna)
Bardziej szczegółowoWykłady z Matematyki stosowanej w inżynierii środowiska, II sem. 2. CAŁKA PODWÓJNA Całka podwójna po prostokącie
Wykłady z Matematyki stosowanej w inżynierii środowiska, II sem..1. Całka podwójna po prostokącie.. CAŁKA POWÓJNA.. Całka podwójna po obszarach normalnych..3. Całka podwójna po obszarach regularnych..4.
Bardziej szczegółowoCałka podwójna po prostokącie
Całka podwójna po prostokącie Rozważmy prostokąt = {(x, y) R : a x b, c y d}, gdzie a, b, c, d R, oraz funkcję dwóch zmiennych f : R ograniczoną w tym prostokącie. rostokąt dzielimy na n prostokątów i
Bardziej szczegółowoNiektóre zastosowania całki krzywoliniowej niezorientowanej 1.Długość l łuku zwykłego gładkiego Γ
Niektóre zastosowania całki krzywoliniowej niezorientowanej 1.ługość l łuku zwykłego gładkiego l = 1dl = b a (x (t)) 2 + (y (t) 2 ) + (z (t)) 2 dt 2.Pole powierzchni walcowej = {(x, y, z) : (x, y), 0 z
Bardziej szczegółowoTeoria pola elektromagnetycznego
Teoria pola elektromagnetycznego Odpowiedzialny za przedmiot (wykłady): prof. dr hab. inż. Stanisław Gratkowski Ćwiczenia i laboratoria: dr inż. Krzysztof Stawicki ks@zut.edu.pl e-mail: w temacie wiadomości
Bardziej szczegółowoSIMR 2012/2013, Analiza 2, wykład 14,
IMR 2012/2013, Analiza 2, wykład 14, 2012-06-03 Całka powierzchniowa efinicja gładkiego płata powierzchni Gładkim płatem powierzchni nazywamy zbiór : = {(x, y, z) : z = g(x, y), (x, y) }, gdzie R 2 jest
Bardziej szczegółowoWykład Matematyka A, I rok, egzamin ustny w sem. letnim r. ak. 2002/2003. Każdy zdający losuje jedno pytanie teoretyczne i jedno praktyczne.
Wykład Matematyka A, I rok, egzamin ustny w sem. letnim r. ak. 2002/2003. Każdy zdający losuje jedno pytanie teoretyczne i jedno praktyczne. pytania teoretyczne:. Co to znaczy, że wektory v, v 2 i v 3
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne magnesu w kształcie kuli
napisał Michał Wierzbicki Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli Rozważmy kulę o promieniu R, wykonaną z materiału ferromagnetycznego o stałej magnetyzacji M = const, skierowanej wzdłuż osi z. Gęstość
Bardziej szczegółowoMatematyka II. Bezpieczeństwo jądrowe i ochrona radiologiczna Semestr letni 2018/2019 wykład 13 (27 maja)
Matematyka II Bezpieczeństwo jądrowe i ochrona radiologiczna Semestr letni 208/209 wykład 3 (27 maja) Całki niewłaściwe przedział nieograniczony Rozpatrujemy funkcje ciągłe określone na zbiorach < a, ),
Bardziej szczegółowoopracował Maciej Grzesiak Analiza wektorowa
opracował Maciej Grzesiak Analiza wektorowa 1. Funkcje wektorowe 1.1. Funkcje wektorowe na płaszczyźnie Wektor r = x i + y j nazywamy wektorem wodzącym punktu (x, y). Jeśli x oraz y są funkcjami czasu,
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 1 Literatura 3 2 Elektrostatyka 4 2.1 Pole elektryczne......................
Bardziej szczegółowoALGEBRA z GEOMETRIA, ANALITYCZNA,
ALGEBRA z GEOMETRIA, ANALITYCZNA, MAT00405 PRZEKSZTAL CANIE WYRAZ EN ALGEBRAICZNYCH, WZO R DWUMIANOWY NEWTONA Uprościć podane wyrażenia 7; (b) ( 6)( + ); (c) a 5 6 8a ; (d) ( 5 )( 5 + ); (e) ( 45x 4 y
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. Prawo Coulomba Natężenie pola elektrycznego Energia potencjalna pola elektrycznego
Elektrostatyka Prawo Coulomba Natężenie pola elektrycznego Energia potencjalna pola elektrycznego 1 Prawo Coulomba odpychanie naelektryzowane szkło nie-naelektryzowana miedź F 1 4 0 q 1 q 2 r 2 0 8.85
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 1 Literatura 3 2 Elektrostatyka 4 2.1 Pole elektryczne....................
Bardziej szczegółowoMatematyka z el. statystyki, # 4 /Geodezja i kartografia I/
Matematyka z el. statystyki, # 4 /Geodezja i kartografia I/ dr n. mat. Zdzisław Otachel Uniwersytet Przyrodniczy w Lublinie Katedra Zastosowań Matematyki i Informatyki ul. Akademicka 15, p.211a, bud. Agro
Bardziej szczegółowoRÓŻNICZKOWANIE FUNKCJI WIELU ZMIENNYCH: rachunek pochodnych dla funkcji wektorowych. Pochodne cząstkowe funkcji rzeczywistej wielu zmiennych
RÓŻNICZKOWANIE FUNKCJI WIELU ZMIENNYCH: rachunek pochodnych dla funkcji wektorowych Pochodne cząstkowe funkcji rzeczywistej wielu zmiennych wyliczamy według wzoru (x, x 2,..., x n ) f(x, x 2,..., x n )
Bardziej szczegółowo22. CAŁKA KRZYWOLINIOWA SKIEROWANA
CAŁA RZYWOLINIOWA SIEROWANA Niech łuk o równaniach parametrycznych: x x(t), y y(t), a < t < b, będzie łukiem regularnym skierowanym, tzn łukiem w którym przyjęto punkt A(x(a), y(a)) za początek łuku, zaś
Bardziej szczegółowoKsięgarnia PWN: David J. Griffiths - Podstawy elektrodynamiki
Księgarnia PWN: David J. Griffiths - Podstawy elektrodynamiki Spis treści Przedmowa... 11 Wstęp: Czym jest elektrodynamika i jakie jest jej miejsce w fizyce?... 13 1. Analiza wektorowa... 19 1.1. Algebra
Bardziej szczegółowoElementy geometrii analitycznej w R 3
Rozdział 12 Elementy geometrii analitycznej w R 3 Elementy trójwymiarowej przestrzeni rzeczywistej R 3 = {(x,y,z) : x,y,z R} możemy interpretować co najmniej na trzy sposoby, tzn. jako: zbiór punktów (x,
Bardziej szczegółowoIX. Rachunek różniczkowy funkcji wielu zmiennych. 1. Funkcja dwóch i trzech zmiennych - pojęcia podstawowe. - funkcja dwóch zmiennych,
IX. Rachunek różniczkowy funkcji wielu zmiennych. 1. Funkcja dwóch i trzech zmiennych - pojęcia podstawowe. Definicja 1.1. Niech D będzie podzbiorem przestrzeni R n, n 2. Odwzorowanie f : D R nazywamy
Bardziej szczegółowoElektrostatyka, cz. 1
Podstawy elektromagnetyzmu Wykład 3 Elektrostatyka, cz. 1 Prawo Coulomba F=k q 1 q 2 r 2 1 q1 q 2 Notka historyczna: 1767: John Priestley - sugestia 1771: Henry Cavendish - eksperyment 1785: Charles Augustin
Bardziej szczegółowoRachunek różniczkowy i całkowy w przestrzeniach R n
Rachunek różniczkowy i całkowy w przestrzeniach R n Na dzisiejszym wykładzie rozważać będziemy funkcje f : R m R n Każda taka funkcję f można przedstawić jako wektor funkcji (f 1, f 2,, f n ), gdzie każda
Bardziej szczegółowoELEKTROTECHNIKA Semestr 2 Rok akad / ZADANIA Z MATEMATYKI Zestaw Oblicz pochodne cząstkowe rzędu drugiego funkcji:
ZADANIA Z MATEMATYKI Zestaw. Oblicz pochodne cząstkowe funkcji: a) f(x, y) = x sin y x b) f(x, y) = e y +x 2 c) f(x, y, z) = z cos x+y z 2. Oblicz pochodne cząstkowe rzędu drugiego funkcji: 3. Wyznacz
Bardziej szczegółowoSIMR 2016/2017, Analiza 2, wykład 1, Przestrzeń wektorowa
SIMR 06/07, Analiza, wykład, 07-0- Przestrzeń wektorowa Przestrzeń wektorowa (liniowa) - przestrzeń (zbiór) w której określone są działania (funkcje) dodawania elementów i mnożenia elementów przez liczbę
Bardziej szczegółowoII. FUNKCJE WIELU ZMIENNYCH
II. FUNKCJE WIELU ZMIENNYCH 1. Zbiory w przestrzeni R n Ustalmy dowolne n N. Definicja 1.1. Zbiór wszystkich uporzadkowanych układów (x 1,..., x n ) n liczb rzeczywistych, nazywamy przestrzenią n-wymiarową
Bardziej szczegółowoBardziej formalnie, wektor to wielkość, której współrzędne zmieniają się w określony sposób przy obrót prostokątnego układu współrzędnych.
Rachunek wektorowy (fragmenty z Wikipedii) Zastosowanie wektorów w matematycznym opisie pola elektromagnetycznego umożliwia przedstawienie równań w postaci bardzo zwięzłej i niezależnej od przyjętego układu
Bardziej szczegółowo13. Funkcje wielu zmiennych pochodne, gradient, Jacobian, ekstrema lokalne.
13. Funkcje wielu zmiennych pochodne, gradient, Jacobian, ekstrema lokalne. 1. Wprowadzenie. Dotąd rozważaliśmy funkcje działające z podzbioru liczb rzeczywistych w zbiór liczb rzeczywistych, zatem funkcje
Bardziej szczegółowoMatematyka I. Bezpieczeństwo jądrowe i ochrona radiologiczna Semestr zimowy 2018/2019 Wykład 12
Matematyka I Bezpieczeństwo jądrowe i ochrona radiologiczna Semestr zimowy 2018/2019 Wykład 12 Egzamin Termin: 28.01, godz. 10.15-11.45, sala 309 3 pytania teoretyczne 2 zadania wybór pytań i wybór zadań
Bardziej szczegółowo1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych. , u x1 x 2
Temat 1 Pojęcia podstawowe 1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych Równaniem różniczkowym cząstkowym rzędu drugiego o n zmiennych niezależnych nazywamy równanie postaci gdzie u = u (x 1, x,...,
Bardziej szczegółowoFunkcje dwóch zmiennych
Maciej Grzesiak Instytut Matematyki Politechniki Poznańskiej Funkcje dwóch zmiennych 1. Funkcje dwóch zmiennych: pojęcia podstawowe Definicja 1. Funkcją dwóch zmiennych określoną na zbiorze A R 2 o wartościach
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 6 2016/2017, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment
Bardziej szczegółowoELEKTROTECHNIKA Semestr 2 Rok akad. 2015 / 2016. ZADANIA Z MATEMATYKI Zestaw 1. 2. Oblicz pochodne cząstkowe rzędu drugiego funkcji:
ZADANIA Z MATEMATYKI Zestaw 1 1. Oblicz pochodne cząstkowe funkcji: a) f(x, y) = x sin y x b) f(x, y) = e y 1+x 2 c) f(x, y, z) = z cos x+y z 2. Oblicz pochodne cząstkowe rzędu drugiego funkcji: 3. Wyznacz
Bardziej szczegółowoFunkcje wielu zmiennych
Funkcje wielu zmiennych oraz ich wykresy Zbigniew Koza Wydział Fizyki i Astronomii Wrocław, 2016 WSTĘP Funkcje wielu zmiennych Dotychczas zajmowaliśmy się funkcjami rzeczywistymi: argumentem była jedna
Bardziej szczegółowoCałki powierzchniowe w R n
Całki powierzchniowe w R n Na początek małe uzupełnienie z algebry liniowej. Niech R n k oznacza przestrzeń liniową macierzy o n wierszach i k kolumnach. Dla dowolnej macierzy A R n k, gdzie k n, połóżmy
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 7 2012/2013, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment
Bardziej szczegółowoFunkcje wielu zmiennych
Funkcje wielu zmiennych Wykresy i warstwice funkcji wielu zmiennych. Granice i ciagłość funkcji wielu zmiennych. Pochodne czastkowe funkcji wielu zmiennych. Gradient. Pochodna kierunkowa. Różniczka zupełna.
Bardziej szczegółowoPodstawy elektrodynamiki / David J. Griffiths. - wyd. 2, dodr. 3. Warszawa, 2011 Spis treści. Przedmowa 11
Podstawy elektrodynamiki / David J. Griffiths. - wyd. 2, dodr. 3. Warszawa, 2011 Spis treści Przedmowa 11 Wstęp: Czym jest elektrodynamika i jakie jest jej miejsce w fizyce? 13 1. Analiza wektorowa 19
Bardziej szczegółowoElementy równań różniczkowych cząstkowych
Elementy równań różniczkowych cząstkowych Magdalena Jakubek kwiecień 2016 1 Równania różniczkowe cząstkowe Problem brzegowy i problem początkowy Klasyfikacja równań Rodzaje warunków brzegowych Najważniejsze
Bardziej szczegółowoANALIZA MATEMATYCZNA Z ELEMENTAMI STATYSTYKI MATEMATYCZNEJ
ANALIZA MATEMATYCZNA Z ELEMENTAMI STATYSTYKI MATEMATYCZNEJ FUNKCJE WÓCH ZMIENNYCH RZECZYWISTYCH efinicja 1. Niech A będzie dowolnym niepustym zbiorem. Metryką w zbiorze A nazywamy funkcję rzeczywistą d
Bardziej szczegółowo5.6 Klasyczne wersje Twierdzenia Stokes a
Ostatecznie f = 1 r 2 f ) r 2 r r + ctg ϑ f r 2 ϑ + 1 2 f r 2 ϑ + 1 2 2 f r 2 sin 2 ϑ ϕ 2 56 Klasyczne wersje Twierdzenia Stokes a Odpowiedniość między polami wektorowymi i jednoformami lub n 1)-formami
Bardziej szczegółowoANALIZA MATEMATYCZNA Z ELEMENTAMI STATYSTYKI MATEMATYCZNEJ
ANALIZA MATEMATYCZNA Z ELEMENTAMI STATYSTYKI MATEMATYCZNEJ FUNKCJE DWÓCH ZMIENNYCH RZECZYWISTYCH Definicja 1. Niech A będzie dowolnym niepustym zbiorem. Metryką w zbiorze A nazywamy funkcję rzeczywistą
Bardziej szczegółowoAby przygotować się do kolokwiów oraz do egzaminów należy ponownie przeanalizować zadania
Chemia Budowlana - Wydział Chemiczny - 1 Aby przygotować się do kolokwiów oraz do egzaminów należy ponownie przeanalizować zadania rozwiązywane na wykładzie, rozwiązywane na ćwiczeniach, oraz samodzielnie
Bardziej szczegółowoW. Np. pole prędkości cieczy lub gazu, pole grawitacyjne, pole elektrostatyczne, magnetyczne.
Elementy teorii pola - Wydział Chemiczny - 1 Wielkości fizyczne można klasyfikować na podstawie różnych kryteriów. Istnieją wielkości, które przy wyznaczonej jednostce miary są w zupełności określone przez
Bardziej szczegółowoCałki podwójne. Definicja całki podwójnej. Jacek Kłopotowski. 25 maja Katedra Matematyki i Ekonomii Matematycznej
Definicja całki podwójnej Katedra Matematyki i Ekonomii Matematycznej 25 maja 2016 Definicja całki podwójnej Załóżmy, że f : K R, gdzie K = a, b c, d R 2, jest funkcją ograniczoną. Niech x 0, x 1,...,
Bardziej szczegółowoMECHANIKA II. Praca i energia punktu materialnego
MECHANIKA II. Praca i energia punktu materialnego Daniel Lewandowski Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny, Katedra Mechaniki i Inżynierii Materiałowej http://kmim.wm.pwr.edu.pl/lewandowski/ daniel.lewandowski@pwr.edu.pl
Bardziej szczegółowoZadania egzaminacyjne
Rozdział 13 Zadania egzaminacyjne Egzamin z algebry liniowej AiR termin I 03022011 Zadanie 1 Wyznacz sumę rozwiązań równania: (8z + 1 i 2 2 7 iz 4 = 0 Zadanie 2 Niech u 0 = (1, 2, 1 Rozważmy odwzorowanie
Bardziej szczegółowo1. PODSTAWY TEORETYCZNE
1. PODSTAWY TEORETYCZNE 1 1. 1. PODSTAWY TEORETYCZNE 1.1. Wprowadzenie W pierwszym wykładzie przypomnimy podstawowe działania na macierzach. Niektóre z nich zostały opisane bardziej szczegółowo w innych
Bardziej szczegółowoOpis efektów kształcenia dla modułu zajęć
Nazwa modułu: Matematyka 2 Rok akademicki: 2012/2013 Kod: JFM-1-201-s Punkty ECTS: 5 Wydział: Fizyki i Informatyki Stosowanej Kierunek: Fizyka Medyczna Specjalność: Poziom studiów: Studia I stopnia Forma
Bardziej szczegółowodr Mariusz Grządziel 15,29 kwietnia 2014 Przestrzeń R k R k = R R... R k razy Elementy R k wektory;
Wykłady 8 i 9 Pojęcia przestrzeni wektorowej i macierzy Układy równań liniowych Elementy algebry macierzy dodawanie, odejmowanie, mnożenie macierzy; macierz odwrotna dr Mariusz Grządziel 15,29 kwietnia
Bardziej szczegółowoAnaliza matematyczna 2 zadania z odpowiedziami
Analiza matematyczna zadania z odpowiedziami Maciej Burnecki strona główna Spis treści I Całki niewłaściwe pierwszego rodzaju II Całki niewłaściwe drugiego rodzaju 5 III Szeregi liczbowe 6 IV Szeregi potęgowe
Bardziej szczegółowoIloczyn wektorowy. Autorzy: Michał Góra
Iloczyn wektorowy Autorzy: Michał Góra 019 Iloczyn wektorowy Autor: Michał Góra DEFINICJA Definicja 1: Iloczyn wektorowy Iloczynem wektorowym wektorów v = ( v x, v y, v z ) R 3 oraz w = ( w x, w y, w z
Bardziej szczegółowoDystrybucje. Marcin Orchel. 1 Wstęp Dystrybucje Pochodna dystrybucyjna Przestrzenie... 5
Dystrybucje Marcin Orchel Spis treści 1 Wstęp 1 1.1 Dystrybucje................................... 1 1.2 Pochodna dystrybucyjna............................ 3 1.3 Przestrzenie...................................
Bardziej szczegółowoRachunek całkowy - całka oznaczona
SPIS TREŚCI. 2. CAŁKA OZNACZONA: a. Związek między całką oznaczoną a nieoznaczoną. b. Definicja całki oznaczonej. c. Własności całek oznaczonych. d. Zastosowanie całek oznaczonych. e. Zamiana zmiennej
Bardziej szczegółowoPodstawy robotyki. Wykład II. Robert Muszyński Janusz Jakubiak Instytut Informatyki, Automatyki i Robotyki Politechnika Wrocławska
Podstawy robotyki Wykład II Ruch ciała sztywnego w przestrzeni euklidesowej Robert Muszyński Janusz Jakubiak Instytut Informatyki, Automatyki i Robotyki Politechnika Wrocławska Preliminaria matematyczne
Bardziej szczegółowoLiczby zespolone. x + 2 = 0.
Liczby zespolone 1 Wiadomości wstępne Rozważmy równanie wielomianowe postaci x + 2 = 0. Współczynniki wielomianu stojącego po lewej stronie są liczbami całkowitymi i jedyny pierwiastek x = 2 jest liczbą
Bardziej szczegółowoPrzekształcenia liniowe
Przekształcenia liniowe Zadania Które z następujących przekształceń są liniowe? (a) T : R 2 R 2, T (x, x 2 ) = (2x, x x 2 ), (b) T : R 2 R 2, T (x, x 2 ) = (x + 3x 2, x 2 ), (c) T : R 2 R, T (x, x 2 )
Bardziej szczegółowoAlgebra z geometrią analityczną zadania z odpowiedziami
Algebra z geometrią analityczną zadania z odpowiedziami Maciej Burnecki Spis treści strona główna 1 Wyrażenia algebraiczne, indukcja matematyczna 2 2 Geometria analityczna w R 2 Liczby zespolone 4 4 Wielomiany
Bardziej szczegółowoSpis treści 1. Macierze, wyznaczniki, równania liniowe 2 2. Geometria analityczna 7 3. Granice, pochodne funkcji i ich zastosowania 10 4.
Spis treści Macierze wyznaczniki równania liniowe Geometria analityczna 7 Granice pochodne funkcji i ich zastosowania 0 4 Liczby zespolone 6 5 Całki nieoznaczone 8 6 Zastosowania geometryczne całek 0 7
Bardziej szczegółowoWykład 16. P 2 (x 2, y 2 ) P 1 (x 1, y 1 ) OX. Odległość tych punktów wyraża się wzorem: P 1 P 2 = (x 1 x 2 ) 2 + (y 1 y 2 ) 2
Wykład 16 Geometria analityczna Przegląd wiadomości z geometrii analitycznej na płaszczyźnie rtokartezjański układ współrzędnych powstaje przez ustalenie punktu początkowego zwanego początkiem układu współrzędnych
Bardziej szczegółowoPotencjał pola elektrycznego
Potencjał pola elektrycznego Pole elektryczne jest polem zachowawczym, czyli praca wykonana przy przesunięciu ładunku pomiędzy dwoma punktami nie zależy od tego po jakiej drodze przesuwamy ładunek. Spróbujemy
Bardziej szczegółowoGeometria analityczna
Geometria analityczna Wektory Zad Dane są wektory #» a, #» b, #» c Znaleźć długość wektora #» x (a #» a = [, 0, ], #» b = [0,, 3], #» c = [,, ], #» x = #» #» a b + 3 #» c ; (b #» a = [,, ], #» b = [,,
Bardziej szczegółowoSpis treści 1. Liczby zespolone 2 2. Macierze, wyznaczniki, równania liniowe 4 3. Geometria analityczna 9 4. Granice, pochodne funkcji i ich
Spis treści Liczby zespolone Macierze wyznaczniki równania liniowe 4 Geometria analityczna 9 4 Granice pochodne funkcji i ich zastosowania 5 Całki nieoznaczone 8 6 Zastosowania geometryczne całek 0 7 Pochodne
Bardziej szczegółowoIloczyn skalarny, wektorowy, mieszany. Ortogonalność wektorów. Metoda ortogonalizacji Grama-Schmidta. Małgorzata Kowaluk semestr X
Iloczyn skalarny, wektorowy, mieszany. Ortogonalność wektorów. Metoda ortogonalizacji Grama-Schmidta. Małgorzata Kowaluk semestr X ILOCZYN SKALARNY Iloczyn skalarny operator na przestrzeni liniowej przypisujący
Bardziej szczegółowoTensory mały niezbędnik
28 października 2013 Rozkład wektora V na współrzędne: α = (0x, V ), β = (0y, V ), γ = (0z, V ). Rozkład wektora r, r = (x, y) na współrzędne w dwóch różnych układach współrzędnych. x = x cos θ + y sin
Bardziej szczegółowoABC matematyki dla początkujących fizyków. Elementy analizy wektorowej
AB matematyki dla początkujących fizyków Elementy analizy wektorowej polewektoroweipoleskalarne różniczkowaniefunkcjiwektorowej operatornabla gradient, dywergencja,rotacja gradient,laplasjanwukładziesferycznym
Bardziej szczegółowo3. Funkcje wielu zmiennych
3 Funkcje wielu zmiennych 31 Ciagłość Zanim podamy definicję ciagłości dla funkcji wielu zmiennych wprowadzimy bardzo ogólne i abstrakcyjne pojęcie przestrzeni metrycznej Przestrzeń metryczna Metryka w
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyków Wykład 7 Mechanika Ośrodków Ciągłych
Fizyka dla Informatyków Wykład 7 Mechanika Ośrodków Ciągłych Katedra Informatyki Stosowanej PJWSTK 2009 Spis treści Spis treści 1 Wstęp 2 3 4 5 Ciało sprężyste Spis treści Spis treści 1 Wstęp 2 3 4 5 Ciało
Bardziej szczegółowoR o z d z i a ł 2 KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO
R o z d z i a ł KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO Kinematyka zajmuje się opisem ruchu ciał bez uwzględniania ich masy i bez rozpatrywania przyczyn, które ten ruch spowodowały. Przez punkt materialny rozumiemy
Bardziej szczegółowoANALIZA MATEMATYCZNA 2 zadania z odpowiedziami
ANALIZA MATEMATYCZNA zadania z odpowiedziami Maciej Burnecki strona główna Spis treści Całki niewłaściwe pierwszego rodzaju Całki niewłaściwe drugiego rodzaju Szeregi liczbowe 4 4 Szeregi potęgowe 5 5
Bardziej szczegółowoWymiana ciepła. Ładunek jest skwantowany. q=n. e gdzie n = ±1, ±2, ±3 [1C = 6, e] e=1, C
Wymiana ciepła Ładunek jest skwantowany ładunek elementarny ładunek pojedynczego elektronu (e). Każdy ładunek q (dodatni lub ujemny) jest całkowitą wielokrotnością jego bezwzględnej wartości. q=n. e gdzie
Bardziej szczegółowo2.1. Postać algebraiczna liczb zespolonych Postać trygonometryczna liczb zespolonych... 26
Spis treści Zamiast wstępu... 11 1. Elementy teorii mnogości... 13 1.1. Algebra zbiorów... 13 1.2. Iloczyny kartezjańskie... 15 1.2.1. Potęgi kartezjańskie... 16 1.2.2. Relacje.... 17 1.2.3. Dwa szczególne
Bardziej szczegółowoMETODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ
METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ Wykład 6 Transformata Laplace a Funkcje specjalne Przekształcenia całkowe W wielu zastosowaniach dużą rolę odgrywają tzw. przekształcenia całkowe
Bardziej szczegółowoALGEBRA Z GEOMETRIĄ ANALITYCZNĄ zadania z odpowiedziami
ALGEBRA Z GEOMETRIĄ ANALITYCZNĄ zadania z odpowiedziami Maciej Burnecki opracowanie strona główna Spis treści 1 Wyrażenia algebraiczne indukcja matematyczna 1 Geometria analityczna w R 3 3 Liczby zespolone
Bardziej szczegółowoElementy rachunku różniczkowego i całkowego
Elementy rachunku różniczkowego i całkowego W paragrafie tym podane zostaną elementarne wiadomości na temat rachunku różniczkowego i całkowego oraz przykłady jego zastosowania w fizyce. Małymi literami
Bardziej szczegółowoWykład 14. Elementy algebry macierzy
Wykład 14 Elementy algebry macierzy dr Mariusz Grządziel 26 stycznia 2009 Układ równań z dwoma niewiadomymi Rozważmy układ równań z dwoma niewiadomymi: a 11 x + a 12 y = h 1 a 21 x + a 22 y = h 2 a 11,
Bardziej szczegółowoRozdział XV CAŁKI KRZYWOLINIOWE. CAŁKA STIELTJESA
Księgarnia PWN: Grigorij M. Fichtenholz Rachunek różniczkowy i całkowy. T. 3 Rozdział XV CAŁKI KRZYWOLINIOWE. CAŁKA STIELTJESA 1. Całki krzywoliniowe pierwszego rodzaju 543. Definicja całki krzywoliniowej
Bardziej szczegółowoAnaliza na rozmaitościach Calculus on Manifolds. Matematyka Poziom kwalifikacji: II stopnia
Nazwa przedmiotu: Kierunek: Rodzaj przedmiotu: Przedmiot obowiązkowy dla wszystkich specjalności Rodzaj zajęć: Liczba godzin/tydzień: Liczba punktów: wykład, ćwiczenia W, C 5 ECTS PRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE
Bardziej szczegółowo