4. Zjawisko przepływu ciepła
|
|
- Alojzy Marcinkowski
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 . Zawso przepływu cepła P.Plucńs. Zawso przepływu cepła wymana cepła przez promenowane wymana cepła przez unoszene wymana cepła przez przewodzene + generowane cepła znane wartośc temperatury zolowany brzeg znane wartośc strumena przepływu cepła.. Podstawowe poęca Ilość cepła lość energ ceplne Strumeń przepływu cepła Q J H = dq dt lość cepła w odnesenu do ednost czasu J/s=W Gęstość strumena przepływu cepła q n = dh W/m dla D: H) = )q ) d strumeń przepływu cepła w odnesenu do ednost powerzchn.. Jednowymarowy przepływ cepła ao przyład MES T T T ) T ) l l ) d f)) = f ) W/m źródło cepła.
2 .. Jednowymarowy przepływ cepła ao przyład MES P.Plucńs H ) + d) H + dh d f ) H + f d = H + dh dh d = f Prawo Fourera H = q ) wsp. przewodnctwa ceplnego dla = const q = dt d d dt ) = f d d d T d + f =.. Jednowymarowy przepływ cepła ao przyład MES = q = T Model loalny sformułowane slne) + warun brzegowe q = q ) = dt ) = q d =q d dt ) + f = d d w.b. Neumanna naturalny) T = T ) = T w.b. Drchleta podstawowy) Model globalny sformułowane słabe) w ) l d dt ) + f = d d d w dt ) ) + f d d / / l w d =, w.
3 .. Jednowymarowy przepływ cepła ao przyład MES P.Plucńs l l w dt d dw dt d d w d dt ) l d + wf d = d d l ) l dw dt ) l d + wf d = d d d = wq ) + wq ) + =l = Model loalny sformułowane slne) q =, T = l) d dt ) + f = d d l wf d q = q ) = dt ) = q d =q T = T ) = T w.b. Neumanna naturalny) w.b. Drchleta podstawowy) q = ) = dt ) = q d = w.b. Neumanna naturalny) T = l) = T w.b. Drchleta podstawowy) Model globalny sformułowane słabe) w ) q =, T = l) l dw dt ) d = wq ) + wq d d ) + =l = l wf d = T = T ) = T w.b. Drchleta podstawowy) l dw dt ) d = wq ) + w) q + d d =l = l wf d = T = l) = T w.b. Drchleta podstawowy).
4 .. Problem staconarnego przepływu cepła w D P.Plucńs.. Problem staconarnego przepływu cepła w D Gęstość strumena przepływu cepła q q n q n = q T n = { y } z q T zmno cepło Prawo Fourera - ops ruchu cepła przez przewodzene gdze: q = D T wetor gęstośc strumena przepływu cepła: q = {q q y q z } W/m { } T T T wetor gradentu temperatury: T = K/m y z macerz przewodnctwa ceplnego: D = { } W/m K) Gęstość strumena wzrasta ze wzrostem gradentu temperatury. Cepło płyne od wyższe do nższe temperatury.. Problem staconarnego przepływu cepła w D... Blans ceplny dla staconarnego przepływu cepła Ilość cepła generowanego = lość cepła wypływaącego fd = q n ds, gdze f lość cepła dostarczana cału na ednostę obętośc czasu J/m s)=w/m S S.
5 .. Problem staconarnego przepływu cepła w D P.Plucńs Wyorzystuąc twerdzene Greena Gaussa Ostrogradzego o całowanu przez częśc { q n ds = q T q n ds = dvq d = S S + q y y + q } z d z fd = dvq d = T q d, T q = f,... Równana przepływu cepła Równane przewodnctwa - sformułowane slne) + warun brzegowe q n = q T n = q T = T T D T ) + f =, na S q naturalne w.b.neumanna) na S T podstawowe w.b. Drchleta) S T S q Dla materałów zotropowych macerz D przymue formę D = I T + T y + T z + f = równane Possona Dla materałów zotropowych bez źródła cepła... Model algorytm MES Sformułowane słabe T + T y + T = równane Laplace a z w) T D T d + S w) T D T d ) w T D T ) + f d = q w D T S )T nds + q n w q T n ds + wfd = wfd = w) T D T d = w q ds w q n ds + wfd, w S q S T naturalny w.b. newadoma wtórna + warune brzegowy T = T na S T.
6 .. Specalne warun brzegowe P.Plucńs Uład równań MES w) T D T d = w qds wq n ds + wfd, S q S T w gdze K = B T DBd, θ wetor węzłowych wartośc temperatury, N wetor func ształtu, Kθ = f b + f T = Nθ aprosymowana funca temperatury, B = N macerz pochodnych func ształtu, f b = N T q ds N T q n ds, f = N T f d S q S T T = Bθ aprosymowana funca gradentu temperatury... Specalne warun brzegowe S q S T S p Unoszene onweca) T p - temperatura otaczaącego płynu w ruchu q n = pt p T ) p - współczynn przeazywana cepła W/m K + K p ) θ = f b + f + f p gdze : K p = N T Np ds, S p f p = N T pt p ds S p.
7 .7. Dobór func aprosymacynych P.Plucńs Promenowane radaca) lub absorpca q n = P Tr T ) T r - absolutna temperatura nnego cała promenuącego na rozważane P - współczynn emsynośc zaweraący stałą Bolzmanna) q n = p r T r T ), p r = P Tr + T )T r + T ) Problem stae sę nelnowy: Kθ)θ = fθ) oneczne est rozwązane przyrostowo-teracyne.7. Dobór func aprosymacynych Podstawowe ro algorytmu MES. Zbudowane sformułowana slnego. Transformaca do sformułowana słabego. Wybór aprosymac poszuwane func. Wybór func wagowe.8. Zagadnene D q = T = l Zbudowane sformułowana slnego + warun brzegowe Transformaca do sformułowana słabego l d dt ) + f = d d q = q dla q np. q = ) T = T dla T np. T = l) dw dt ) d = wq ) + w) q + d d =l = l wf d = + warune brzegowy T = T dla T np. T = l).7
8 .8. Zagadnene D P.Plucńs Wybór func aprosymuących prosymaca lnowa T T e ) = α e + α e = Φα e Φ =, α e α e = α e T e ) = N e e )T + N e e )T = N e θ e N e = N e e ) N e e ), θ e = T T T T N e e ) N e e ) e e e e prosymaca wadratowa T e ) = α e + α e + α e = Φα e Φ =, α e = α e α e α e T e ) = N e e )T + N e e )T + N e e )T = N e θ e N e = N e e ) N e e ) N e e ), θ e = T T T T T T T N e e ) e e e e e N e e ) e N e e ) e e e dt e d e = Be θ e, gdze B e = dne dn e d e = d e dn e d e dn e d e prosymaca wadratowa - herarchczne funce ształtu T e ) = N e e )T + N e e )T + N e α e )α = N e θ e.8
9 .8. Zagadnene D P.Plucńs N e = N e e ) N e e ) N e α e ), θ e = T T α T T T α N e e ) e e N ee ) e e N e α e ) e e dt e d e = Be θ e, gdze B e = dne dn e d e = d e dn e d e dnα e d e.8.. Zagadnene D Γ q Γ T Zbudowane sformułowana slnego h - grubość powerzchn) T Dh T ) + f h =, + warun brzegowe q n = q T n = q na Γ q T = T na Γ T gdze f, y)h, y) = f h, y) lość cepła dostarczana cału na ednostę powerzchn czasu J/m s= W/m Transformaca do sformułowana słabego w) T Dh T d = wh qdγ Γ q whq n dγ + Γ T + warune brzegowy dla h = const + warune brzegowy T = T na Γ T w) T D T d = w qdγ Γ q T = T na Γ T wq n dγ + Γ T wf h d wfd.9
10 .8. Zagadnene D P.Plucńs Wybór func aprosymuących Element trówęzłowy T e, y) = α e + α e + α e y = Φα e Φ = y, α e = α e α e α e Tróąt Pascala element trówęzłowy element sześcowęzłowy y y y y y y y y y y y y y y y y y y y y Krytera zbeżnośc - wymagana dla aprosymac zupełność aprosymaca mus być w stane reprezentować dowolne pole stałe dowolny stały gradent pola zgodność na grancach mędzylementowych / styu elementów dostosowane) aprosymaca mus być cągła na grancach mędzy elementam T e, y) = N e e, y e )T + N e e, y e )T + N e e, y e )T = N e θ e N e = N e e, y e ) N e e, y e ) N e e, y e ), T θ e = T T T, y) T T T y e e y e np. dla N e, y e ) N e, y e ) = N e, y e ) = N e, y) e = N e, y e ) e y e N e, y e ) e y e N e, y e ) e y e.
11 .8. Zagadnene D P.Plucńs Wyznaczene func ształtu dla elementu trówęzłowego Funca ształtu N, y) y y y α α α = rozwązane uładu równań metodą wyznacznów y W = y = P y W α = W α = W α = y y y y y y = y y = α = W α W = y y, = α = W α W = = α = W α W = y y P = y y P = P Element czterowęzłowy T e, y) = α e + α e + α e y + α e y = Φα e Φ = y y, α e = α e α e α e α e element czterowęzłowy y y y y y y y y y y element ośmowęzłowy y y y y y y y y y y T e, y) = N e e, y e )T + N e e, y e )T + N e e, y e )T + N e l e, y e )T l = N e θ e N e = N e e, y e ) N e e, y e ) N e e, y e ) N e, y e ). θ e = T T T T l.
12 .9. Zagadnene D P.Plucńs T T, y) T T l T l y e e l y e np. dla N e, y e ) N e, y e ) = N e, y e ) = N e, y e ) = N e l, y e l ) = Element prostoątny e N, y) = )y y l) ab l a y e e N l, y) = )y y ) ab l a y e b b N, y) = )y y ) ab N, y) = l)y y ) ab e l a y e e l a y e b b T e = B e θ e gdze B e = N e e N e y e = N e e N e y e N e e N e y e N e e N e y e N e l e Nl e y e.9. Zagadnene D S T S q Zbudowane sformułowana slnego + warun brzegowe T D T ) + f =,.
13 .9. Zagadnene D P.Plucńs q n = q T n = q T = T na S q na S T Transformaca do sformułowana słabego w) T D T d = w qds wq n ds + wfd S q S T + warune brzegowy T = T na S T Wybór func aprosymuących Element czworoścenny T e, y, z) = α e + α e + α e y + α e z z l y Element sześcoścenny T e, y, z) = α e + α e + α e y + α e z + α e y + α e yz + α e 7z + α e 8yz m z p n o l y.
14 .. Przyłady P.Plucńs.. Przyłady... Wyprowadzene równana w sformułowanu słabym dla zagadnena D T = = q = T = T ) = T ) = Sformułowane slne + warun brzegowe Po podstawenu danych do równana: + warun brzegowe Sformułowane słabe f ) = d dt ) + f = d d q = ) = T = ) = q T = l) = T T = q ) = T ) = T ) = T = w T d = w T d + w)t ) w)t ) + warune brzegowy T ) = wd = w T d w)t ) = w) wd Lw, T ) = lw)... Rozwązane MES dla zagadnena D - aprosymaca lnowa T )=θ T )=θ T )=θ a = θ a = θ θ θ.
15 .. Przyłady P.Plucńs Równane dla ES = e + a e ) w e T e e + a e ) d e = w e T e d e w e e + a e )d e = prosymaca w e T e d e + w e T e ) le w e e + a e )d e = T e = N e θ e, w e = β et N et, N e = e e β et N e T N e θ e d e + N e T N e d e θ e + β et N et T e ) le N et T e ) le β et N et e + a e )d e = N et e + a e )d e = N e T N e d e θ e = K e N et T e ) le f e b N et e + a e )d e f e Macerze wetory z równana MES ES = = gregaca K e = f e = f e b = e e e e d e = T e = T e ) e + a e )d e = le = T e e ) = + a e + a e = T e e ) T e ) f a = === f a = === f, f b K K f, f b.
16 .. Przyłady P.Plucńs Globalne równane MES θ θ = θ Rozwązane: θ =, θ =, T ) =. T ) = T ) T l ) T ) = T l ) = T ) K θ f b f θ T ) θ = θ T ) θ θ = T ) Funca temperatury dla ES zapsana w uładze globalnym e = a e ) T ) = ) dla, ) )) + ) dla, ) T ) = 7 dla, ) dla, ) T por = T do = + T....
17 .. Przyłady P.Plucńs Estymaca błędu a-posteror po face) Estymator błędu e e e ) = y e h,p e ) y e por e ) gdze e element, yh,p e rozwązane MES, h moduł sat, p rząd aprosymac ye por rozwązane ścsłe lub odnesena. Wsaźn ndyator błędu) η = Le, e) l e Estymator błędu Element Element Oblczena względem loalnego uładu współrzędnych ażdego ES) e = ) ) ) ) ) + e = ) + ) e = ) ) + ) ) + ) ) + ) + e = ) ) + ) Wsaźn ndyator błędu) dla ES Le, e) = η = ) + ) d ) + ) de e d e d e ) ) + ) d ) =.9 Estymator błędu Element Element Oblczena względem globalnego uładu współrzędnych) e = ) + e = + e = ) + ) + e = + 7 Wsaźn ndyator błędu) dla ES η = + d d =.9.7
18 .. Przyłady P.Plucńs... Rozwązane MES dla zagadnena D - aprosymaca wadratowa z herarchcznym funcam ształtu θ α θ α a = θ α θ a = θ α θ θ Równane dla ES = e + a e ) w e T e e + a e ) d e = w e T e d e w e e + a e )d e = w e T e d e + w e T e ) le w e e + a e )d e = prosymaca T e = N e {θ e θ e α e }, w e = β et N et N e = e β et N e T N e θ e d e + N e T N e d e θ e + β et N et T e ) le N et T e ) le e e e ) β et N et e + a e )d e = N et e + a e )d e = N e T N e d e θ e = K e N et T e ) le f e b N et e + a e )d e f e Macerze wetory z równana MES ES = = K e = l e e l e d e = e e fb e l e le = e T e = T e ) T e e )= e e ) T e e ) T e ).8
19 .. Przyłady P.Plucńs gregaca f e = e l e e e e ) +a e e + a e )d e = le +a e = a e f a = === f a = === 8 α α f, f b K K f, f b α α Globalne równane MES θ T ) = T ) θ T l ) T ) = θ = T l ) = T ) α α K θ f b f θ θ θ = α α θ θ = α α T ) T ) T ) Rozwązane: θ =, θ =, α =, α =, T ) =. Funca temperatury dla ES zapsana w uładze globalnym e = a e ) T ) = ) + ) dla, ) )) + ) + ) ) ) dla, ).9
20 .. Przyłady P.Plucńs T ) = + 7 dla, ) dla, ) T por = T do = + T... Estymator błędu Oblczena względem loalnego uładu współrzędnych ażdego ES) Element e = ) ) ) + ) ) ) ) ) ) + e = ) + ) ) Element e = ) ) + ) ) + ) ) + ) + e = ) ) + ) Wsaźn ndyator błędu) dla ES Le, e) = η = ) + ) ) d ) + ) de e d e d e ) ) + ) d ) =.7 Estymator błędu Element Oblczena względem globalnego uładu współrzędnych) e = + + e = +.
21 .. Przyłady P.Plucńs Element e = 7 + e = + + Wsaźn ndyator błędu) dla ES η.. η = + d d =.7. ES η - ln. η - wad ES... Przepływ cepła D - elementy trówęzłowe. Dane T = C q n = W/m =.9 W/m C f = W/m h = m q n = m qn = m y Dysretyzaca. Sformułowane słabe problemu - wyprowadzene równań MES w) T Dh T d = wh qdγ Γ q whq n dγ + Γ T wfhd.
22 .. Przyłady P.Plucńs + warune brzegowy w) T Dh T d = T = T Γ whq n dγ + wfhd na Γ T T = Nθ, w = Nβ = β T N T, T = Bθ w = β T B T, D =, h = const β T h B T Bd θ = β T h B T Bd θ = K = Γ B T Bd, f = N T q n dγ + β T h Γ N T q n dγ + N T fd N T fd, N T fd, β f b = N T q n dγ Γ Kθ = f + f b. Wyznaczene macerzy przewodnośc K dla elementów Element Element N = y y B... = N =... K = B T Bd = B T B.8.8. = N = y y B... = N =... K = B T Bd = B T B... = Wyznaczene wetora f Element - = f e = N T fd = f e e =.
23 .. Przyłady P.Plucńs. Wyznaczene wetora f b Element Element fb = = Γ w.b. = N ) T q n dγ Γ w.b. = N ) T q n dγ N ) T q n dγ Γ wspólna rawędź cągłość przepływu wzdłuż ln - q n = q n. gregaca f b = wspólna rawędź cągłość przepływu wzdłuż ln - q n = q n N ) T q n dγ Γ = = Γ N ) T q n dγ Γ N ) T q n dγ ) T N, y =) )d f b + f b N =, y)) T qn dy Element f = K = K = f = f = 8 8 Element f b = K = K = f b = f b = f b f b + f b f b + 7. Uład równań MES: Kθ = f + f b θ θ θ θ = f b f b +.
24 .. Przyłady P.Plucńs Uwzględnene warunów brzegowych f b θ θ = f b + Rozwązane: θ = 8., θ = 7., f b = 7., f b =.7 8. Powrót do elementów - Oblczene wetora przepływu Element θ = Element θ = , q = B θ =.9, q = B θ =.9 9. Wyznaczene temperatury w dowolnym punce wewnątrz elementu = =.... θ = 8. 7., T e e, y e ) = N e e, y e )θ e np. dla środa cężośc 8, ) ) 8 T, = = Przepływ cepła D - elementy czterowęzłowe. Dane q n = W/m Y, y ) y ) l l T = C =.9 W/m C f = W/m h = m q n = m qn = m Dysretyzaca X, ), ).
25 .. Przyłady P.Plucńs. Sformułowane słabe problemu - wyprowadzene równań MES + warune brzegowy w) T Dh T d = wh qdγ Γ q w) T Dh T d = T = T Γ whq n dγ + Γ T whq n dγ + wfhd na Γ T wfhd T = Nθ, w = Nβ = β T N T, T = Bθ w = β T B T, D =, h = const β T h B T Bd θ = β T h B T Bd θ = K = Γ B T Bd, f = N T q n dγ + β T h Γ N T q n dγ + N T fd N T fd, N T fd, β f b = N T q n dγ Γ Kθ = f + f b. Wyznaczene macerzy przewodnośc K dla elementów Element N = ) )y ) ) ) y ) ) ) y ) ) )y ) B = N = y ) ) y ) ) y ) ) y ) ) Element K = B T Bd = B T Bd ) dy ) = = N = ) )y ) ) B = N = y ) ) ) y ) ) y ) ) ) y ) y ) ) ) )y ) y ) ).
26 .. Przyłady P.Plucńs K = B T Bd = B T Bd ) dy ) = = Wyznaczene wetora f Element - =. Wyznaczene wetora f b Element fb = Γ w.b. = N ) T q n dγ wspólna rawędź cągłość przepływu wzdłuż ln -: q n = q n l f e = N T fd = f e e N ) T q n dγ Γ Γ l = N ) T q n dγ Γ l N ) T q n dγ T )d ) Tqn = N ), y =)) ) ) N ) =, y ) ) dy ) f b = + f b Element wspólna rawędź cągłość przepływu wzdłuż ln -: q n = q n l w.b. = w.b. = fb = N ) T q n dγ N ) T q n dγ Γ Γ Γ l N ) T q n dγ Γ l N ) T q n dγ ) T )d = N ), y ) ) =) =.
27 .. Przyłady P.Plucńs. gregaca Element K = K = Element K = K = f = f = f b = f b + f b f b = f = f b = f b + f b 7. Uład równań MES: Kθ = f + f b θ θ θ θ θ θ Uwzględnene warunów brzegowych = + f b + f b f b θ θ = f b θ θ Rozwązane: θ = 8.9, θ =.7, θ =., θ = 8.8, f b = 9.98, f b =. 8. Powrót do elementów - Oblczene wetora przepływu Element θ =
28 .. Przyłady P.Plucńs Element q = B θ =.9 q = B θ =.9 y ) ) y ) ) y ) ) y ) ) np. w środ. cęż. elem. q,.) = y ) ) θ = y ) ) y ) ) y ) ). 8.8 = = 8.8 np. w środ. cęż. elem. q,.) = Wyznaczene temperatury w dowolnym punce wewnątrz elementu θ =. 8.8 T e e, y e ) = N e e, y e )θ e.y 9.9..y... np. dla środa cężośc,.) T,.) = ). ). ). ) =..8
MES dla stacjonarnego przepływu ciepła
ME da staconarngo przpływu cpła Potr Pucńs -ma: ppucn@l5.p.du.p Jrzy Pamn -ma: pamn@l5.p.du.p Instytut Tchnoog Informatycznych w Inżynr Lądow Wydzał Inżynr Lądow Potchn Kraows trona domowa: www.l5.p.du.p
Bardziej szczegółowo5. MES w mechanice ośrodka ciągłego
. MES w mechance ośroda cągłego P.Pucńs. MES w mechance ośroda cągłego.. Stan równowag t S P x z y n ρb(x, y, z) u(x, y, z) P Wetor gęstośc sł masowych N/m 3 ρb ρ g Wetor gęstośc sł powerzchnowych N/m
Bardziej szczegółowoROZWIĄZYWANIE DWUWYMIAROWYCH USTALONYCH ZAGADNIEŃ PRZEWODZENIA CIEPŁA PRZY POMOCY ARKUSZA KALKULACYJNEGO
OZWIĄZYWAIE DWUWYMIAOWYCH USALOYCH ZAGADIEŃ PZEWODZEIA CIEPŁA PZY POMOCY AKUSZA KALKULACYJEGO OPIS MEODY Do rozwązana ustalonego pola temperatury wyorzystana est metoda blansów elementarnych. W metodze
Bardziej szczegółowoMETODA ELEMENTU SKOŃCZONEGO. Termokinetyka
METODA ELEMENTU SKOŃCZONEGO Termoknetyka Matematyczny ops ruchu cepła (1) Zasada zachowana energ W a Cepło akumulowane, [J] P we Moc wejścowa, [W] P wy Moc wyjścowa, [W] t przedzał czasu, [s] V q S(V)
Bardziej szczegółowou u u( x) u, x METODA RÓŻNIC SKOŃCZONYCH, METODA ELEMENTÓW BRZEGOWYCH i METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH
METODA RÓŻNIC SKOŃCZONYCH, METODA ELEMENTÓW BRZEGOWYCH METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH Szkc rozwązana równana Possona w przestrzen dwuwymarowe. Równane Possona to równae różnczkowe cząstkowe opsuące wele
Bardziej szczegółowoKONSPEKT WYKŁADU. nt. MECHANIKA OŚRODKÓW CIĄGŁYCH. Piotr Konderla
Studa doktorancke Wydzał Budownctwa Lądowego Wodnego Poltechnk Wrocławskej KONSPEKT WYKŁADU nt. MECHANIKA OŚRODKÓW CIĄGŁYCH Potr Konderla paźdzernk 2014 2 SPIS TREŚCI Oznaczena stosowane w konspekce...
Bardziej szczegółowoKONSPEKT WYKŁADU. nt. METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH TEORIA I ZASTOSOWANIA. Piotr Konderla
Studa doktorancke Wydzał Budownctwa Lądowego Wodnego Poltechnk Wrocławskej KONSPEKT WYKŁADU nt. METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH TEORIA I ZASTOSOWANIA Potr Konderla maj 2007 Kurs na Studach Doktoranckch Poltechnk
Bardziej szczegółowoWYZNACZENIE ROZKŁADU TEMPERATUR STANU USTALONEGO W MODELU 2D PRZY UŻYCIU PROGRMU EXCEL
Zeszyty robemowe Maszyny Eetryczne Nr /203 (98) 233 Andrze ałas BOBRME KOMEL, Katowce WYZNACZENIE ROZKŁADU TEMERATUR STANU USTALONEGO W MODELU 2D RZY UŻYCIU ROGRMU EXCEL SOLVING STEADY STATE TEMERATURE
Bardziej szczegółowoV. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA
46. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA ermodynamka jako nauka powstała w XIX w. Prawa termodynamk są wynkem obserwacj welu rzeczywstych procesów- są to prawa fenomenologczne modelu rzeczywstośc..
Bardziej szczegółowo[ P ] T PODSTAWY I ZASTOSOWANIA INŻYNIERSKIE MES. [ u v u v u v ] T. wykład 4. Element trójkątny płaski stan (naprężenia lub odkształcenia)
PODSTAWY I ZASTOSOWANIA INŻYNIERSKIE MES wykład 4 Element trójkątny płaski stan (naprężenia lub odkształcenia) Obszar zdyskretyzowany trójkątami U = [ u v u v u v ] T stopnie swobody elementu P = [ P ]
Bardziej szczegółowoElektrostatyka, cz. 1
Podstawy elektromagnetyzmu Wykład 3 Elektrostatyka, cz. 1 Prawo Coulomba F=k q 1 q 2 r 2 1 q1 q 2 Notka historyczna: 1767: John Priestley - sugestia 1771: Henry Cavendish - eksperyment 1785: Charles Augustin
Bardziej szczegółowoZastosowanie MES do rozwiązania problemu ustalonego przepływu ciepła w obszarze 2D
Równanie konstytutywne opisujące sposób w jaki ciepło przepływa w materiale o danych właściwościach, prawo Fouriera Macierz konstytutywna (właściwości) materiału Wektor gradientu temperatury Wektor strumienia
Bardziej szczegółowoMETODY KOMPUTEROWE W MECHANICE
METODY KOMPUTEROWE W MECHANICE wykład dr inż. Paweł Stąpór laboratorium 15 g, projekt 15 g. dr inż. Paweł Stąpór dr inż. Sławomir Koczubiej Politechnika Świętokrzyska Wydział Zarządzania i Modelowania
Bardziej szczegółowoGAZY DOSKONAŁE I PÓŁDOSKONAŁE
TERMODYNAMIKA GAZY DOSKONAŁE I PÓŁDOSKONAŁE Prawo Boyle a Marotte a p V = const gdy T = const Prawo Gay-Lussaca V = const gdy p = const T Równane stanu gau dosonałego półdosonałego p v = R T gde: p cśnene
Bardziej szczegółowoModelowanie komputerowe przemian fazowych w stanie stałym stopów ze szczególnym uwzględnieniem odlewów ADI
MERO MEtalurgczny Renng On-lne Modelowane oputerowe przean fazowych w stane stały stopów ze szczególny uwzględnene odlewów ADI Wyład III: Metoda różnc sończonych dla transportu cepła asy Wocech Kapturewcz
Bardziej szczegółowoZagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych
Temat 7 Zagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych Rozważmy płaski obszar R 2 ograniczony krzywą. la równania Laplace a (Poissona) stawia się trzy podstawowe zagadnienia brzegowe. Zagadnienie irichleta
Bardziej szczegółowoSYSTEMY UCZĄCE SIĘ WYKŁAD 5. LINIOWE METODY KLASYFIKACJI. Dr hab. inż. Grzegorz Dudek Wydział Elektryczny Politechnika Częstochowska.
SYSEMY UCZĄCE SIĘ WYKŁAD 5. LINIOWE MEODY KLASYFIKACJI Częstochowa 4 Dr hab. nż. Grzegorz Dude Wydzał Eletryczny Poltechna Częstochowsa FUNKCJE FISHEROWSKA DYSKRYMINACYJNE DYSKRYMINACJA I MASZYNA LINIOWA
Bardziej szczegółowoNieliniowe zadanie optymalizacji bez ograniczeń numeryczne metody iteracyjne optymalizacji
Nelnowe zadane optymalzacj bez ogranczeń numeryczne metody teracyjne optymalzacj mn R n f ( ) = f Algorytmy poszuwana mnmum loalnego zadana programowana nelnowego: Bez ogranczeń Z ogranczenam Algorytmy
Bardziej szczegółowoProjekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE
Inormatyka Podstawy Programowana 06/07 Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE 6. Równana algebraczne. Poszukujemy rozwązana, czyl chcemy określć perwastk rzeczywste równana:
Bardziej szczegółowoWykład 1 Zagadnienie brzegowe liniowej teorii sprężystości. Metody rozwiązywania, metody wytrzymałości materiałów. Zestawienie wzorów i określeń.
Wykład Zagadnene brzegowe lnowe teor sprężystośc. Metody rozwązywana, metody wytrzymałośc materałów. Zestawene wzorów określeń. Układ współrzędnych Kartezańsk, prostokątny. Ose x y z oznaczono odpowedno
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA Wykład Nr 10 MOMENT BEZWŁADNOŚCI Prowadzący: dr Krzysztof Polko Defncja momentu bezwładnośc Momentem bezwładnośc punktu materalnego względem płaszczyzny, os lub beguna nazywamy loczyn masy punktu
Bardziej szczegółowoWYZNACZENIE DYSYPACJI KINETYCZNEJ ENERGII TURBULENCJI PRZY UŻYCIU PRAWA -5/3. E c = E k + E p + E w
Metrologa... - "W y z n ac z an e d y s y p ac z p raw a -5 / " WYZNACZENIE DYSYPACJI KINETYCZNEJ ENERGII TRBLENCJI PRZY ŻYCI PRAWA -5/. WPROWADZENIE Energa przepływaącego płyn E c dem E p dem E c E k
Bardziej szczegółowoZaawansowane metody numeryczne
Wykład 9. jej modyfkacje. Oznaczena Będzemy rozpatrywać zagadnene rozwązana następującego układu n równań lnowych z n newadomym x 1... x n : a 11 x 1 + a 12 x 2 +... + a 1n x n = b 1 a 21 x 1 + a 22 x
Bardziej szczegółowoMałe drgania wokół położenia równowagi.
ałe rgana woół położena równowag. ałe rgana Anazuemy ułay a tórych potencał Vqq,q,..,q posaa mnmum a oreśonych wartośc współrzęnych uogónonych q,, -czba stopn swoboy. ożemy ta przesaować te współrzęne
Bardziej szczegółowoALGEBRA Z GEOMETRIĄ ANALITYCZNĄ
ALGEBRA Z GEOMETRIĄ ANALITYCZNĄ LISTA ZADAŃ 1 1 Napisać w formie rozwiniętej następujące wyrażenia: 4 (a 2 + b +1 =0 5 a i b j =1 n a i b j =1 n =0 (a nb 4 3 (! + ib i=3 =1 2 Wyorzystując twierdzenie o
Bardziej szczegółowoReprezentacje grup symetrii. g s
erezentace ru ymetr Teora rerezentac dea: oeracom ymetr rzyać oeratory dzałaące w rzetrzen func zwązać z nm funce, tóre oeratory te rzerowadzaą w ebe odobne a zb. untów odcza oerac ymetr rozważmy rzeztałcene
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamk Temperatura cepło Praca jaką wykonuje gaz I zasada termodynamk Przemany gazowe zotermczna zobaryczna zochoryczna adabatyczna Co to jest temperatura? 40 39 38 Temperatura (K) 8 7 6
Bardziej szczegółowoMetody Numeryczne 2017/2018
Metody Numeryczne 7/8 Inormatya Stosowana II ro Inżynera Oblczenowa II ro Wyład 7 Równana nelnowe Problemy z analtycznym rozwązanem równań typu: cos ln 3 lub uładów równań ja na przyład: y yz. 3z y y.
Bardziej szczegółowoMetody gradientowe poszukiwania ekstremum. , U Ŝądana wartość napięcia,
Metody gradentowe... Metody gradentowe poszukwana ekstremum Korzystają z nformacj o wartośc funkcj oraz jej gradentu. Wykazując ch zbeŝność zakłada sę, Ŝe funkcja celu jest ogranczona od dołu funkcją wypukłą
Bardziej szczegółowoĆw. 5. Wyznaczanie współczynnika sprężystości przy pomocy wahadła sprężynowego
5 KATEDRA FIZYKI STOSOWANEJ PRACOWNIA FIZYKI Ćw. 5. Wyznaczane współczynna sprężystośc przy pomocy wahadła sprężynowego Wprowadzene Ruch drgający należy do najbardzej rozpowszechnonych ruchów w przyrodze.
Bardziej szczegółowoF - wypadkowa sił działających na cząstkę.
PRAWA ZACHOWAIA Podstawowe termny Cała tworzące uład mechanczny oddzałują mędzy sobą z całam nenależącym do uładu za omocą: Sł wewnętrznych Sł zewnętrznych - Sł dzałających na dane cało ze strony nnych
Bardziej szczegółowoV. WPROWADZENIE DO PRZESTRZENI FUNKCYJNYCH
Krs na Stdach Doktoranckch Poltechnk Wrocławskej wersja: lty 007 34 V. WPROWADZENIE DO PRZESTRZENI FUNKCYJNYCH. Zbór np. lczb rzeczywstych a, b elementy zbor A a A b A, podzbór B zbor A : B A, sma zborów
Bardziej szczegółowoI. PRZEPŁYWY W BUDOWLACH
9 I. PRZEPŁYWY W BUDOWLCH Zarys problematyk Fzyka budowl est edną z namłodszych dzedzn nżyner budowlane. Rozwnęła sę w latach 70-tych, główne w wynku kryzysu energetycznego, aczkolwek e podstawy są znaczne
Bardziej szczegółowoMetoda elementów brzegowych
Metoda elementów brzegowych Tomasz Chwiej, Alina Mreńca-Kolasińska 9 listopada 8 Wstęp Rysunek : a) Geometria układu z zaznaczonymi: elementami brzegu (czerwony), węzłami (niebieski). b) Numeracja: elementów
Bardziej szczegółowoRozwiązywanie zadań optymalizacji w środowisku programu MATLAB
Rozwązywane zadań optymalzacj w środowsku programu MATLAB Zagadnene optymalzacj polega na znajdowanu najlepszego, względem ustalonego kryterum, rozwązana należącego do zboru rozwązań dopuszczalnych. Standardowe
Bardziej szczegółowoZestaw zadań z Analizy Matematycznej II 18/19. Konwencja: pierwsze litery alfabetu są parametrami, do tego zazwyczaj dodatnimi
Literatura pomocnicza Zestaw zadań z Analizy Matematycznej II 8/9 G.M. Fichtenholz - Rachunek różniczkowy i całkowy. B. Demidowicz - Zbiór zadań z analizy matematycznej. T 2,3 Krysicki, Włodarski - Analiza
Bardziej szczegółowoZastosowanie technik sztucznej inteligencji w analizie odwrotnej
Zastosowane technk sztucznej ntelgencj w analze odwrotnej Ł. Sztangret, D. Szelga, J. Kusak, M. Petrzyk Katedra Informatyk Stosowanej Modelowana Akadema Górnczo-Hutncza, Kraków Motywacja Dokładność symulacj
Bardziej szczegółowoDIAGNOSTYKA WYMIENNIKÓW CIEPŁA Z UWIARYGODNIENIEM WYNIKÓW POMIARÓW EKPLOATACYJNYCH
RYNEK CIEŁA 03 DIANOSYKA YMIENNIKÓ CIEŁA Z UIARYODNIENIEM YNIKÓ OMIARÓ EKLOAACYJNYCH Autorzy: rof. dr hab. nż. Henryk Rusnowsk Dr nż. Adam Mlejsk Mgr nż. Marcn ls Nałęczów, 6-8 paźdzernka 03 SĘ Elementam
Bardziej szczegółowoWstęp do metod numerycznych Faktoryzacja SVD Metody iteracyjne. P. F. Góra
Wstęp do metod numerycznych Faktoryzacja SVD Metody teracyjne P. F. Góra http://th-www.f.uj.edu.pl/zfs/gora/ 2013 Sngular Value Decomposton Twerdzene 1. Dla każdej macerzy A R M N, M N, stneje rozkład
Bardziej szczegółowoAnaliza wektorowa. Teoria pola.
Analiza wektorowa. Teoria pola. Pole skalarne Pole wektorowe ϕ = ϕ(x, y, z) A = A x (x, y, z) i x + A y (x, y, z) i y + A z (x, y, z) i z Gradient grad ϕ = ϕ x i x + ϕ y i y + ϕ z i z Jeśli przemieścimy
Bardziej szczegółowoAGH Akademia Górniczo - Hutnicza im. St. Staszica w Krakowie. Wydział Odlewnictwa Katedra Inżynierii Procesów Odlewniczych. Rozprawa doktorska
AGH Aadema Górnczo - Hutncza m. t. taszca w Kraowe Wydzał Odlewnctwa Katedra Inżyner Procesów Odlewnczych Rozprawa dotorsa Zastosowane metody wadratur różnczowych w omputerowe symulac przewodzena cepła
Bardziej szczegółowoELEKTROCHEMIA. ( i = i ) Wykład II b. Nadnapięcie Równanie Buttlera-Volmera Równania Tafela. Wykład II. Równowaga dynamiczna i prąd wymiany
Wykład II ELEKTROCHEMIA Wykład II b Nadnapęce Równane Buttlera-Volmera Równana Tafela Równowaga dynamczna prąd wymany Jeśl układ jest rozwarty przez elektrolzer ne płyne prąd, to ne oznacza wcale, że na
Bardziej szczegółowoAnaliza Matematyczna Ćwiczenia. J. de Lucas
Aalza Matematycza Ćwczea J. de Lucas Zadae. Oblczyć grace astępujących fucj a lm y 3,y 0,0 b lm y 3 y ++y,y 0,0 +y c lm,y 0,0 + 4 y 4 y d lm y,y 0,0 3 y 3 e lm,y 0,0 +y 4 +y 4 f lm,y 0,0 4 y 6 +y 3 g lm,y
Bardziej szczegółowoobliczenie różnicy kwadratów odległości punktów po i przed odkształceniem - różniczka zupełna u i, j =1, 2, 3
TEORI STNU ODKSZTŁCENI. WEKTOR RZEMIESZCZENI x u r r ' ' x stan p defrmacj x stan przed defrmacją płżene pt. przed defrmacją ( r) ( x, x, x ) płżene pt. p defrmacj ( r ) ( x, x, x ) przemeszczene puntu
Bardziej szczegółowoRównoczesna wymiana ciepła przez konwekcję i promieniowanie
Równoczesna wymana cepła przez konwekcję promenowane W warunkach rzeczywstych wymana cepła droga konwekcj promenowana najczęścej zachodz równocześne. Zakłada sę zatem z reguły, że gęstość strumena ceplnego
Bardziej szczegółowo[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE
LKTYCZNOŚĆ Pole elektcne Lne sł pola elektcnego Pawo Gaussa Dpol elektcn Pole elektcne w delektkach Pawo Gaussa w delektkach Polaacja elektcna Potencjał pola elektcnego Bewowość pola elektcnego óŝnckowa
Bardziej szczegółowoPRZYKŁADOWE ZADANIA. ZADANIE 1 (ocena dostateczna)
PRZYKŁADOWE ZADANIA ZADANIE (ocena dostateczna) Obliczyć reakcje, siły wewnętrzne oraz przemieszczenia dla kratownicy korzystając z Metody Elementów Skończonych. Zweryfikować poprawność obliczeń w mathcadzie
Bardziej szczegółowoPROGNOZOWANIE KSZTAŁTOWANIA SIĘ MIKROKLIMATU BUDYNKÓW INWENTARSKICH MOśLIWOŚCI I OGRANICZENIA
InŜynera Rolncza 7/2005 Jan Radoń Katedra Budownctwa Weskego Akadema Rolncza w Krakowe PROGNOZOWANIE KSZTAŁTOWANIA SIĘ MIKROKLIMATU BUDYNKÓW INWENTARSKICH MOśLIWOŚCI I OGRANICZENIA Streszczene Opsano nawaŝnesze
Bardziej szczegółowoALGORYTM STATYCZNEJ ANALIZY MES DLA KRATOWNICY
ALGORYTM STATYCZNEJ ANALIZY MES DLA RATOWNICY Piotr Pluciński e-mail: p.plucinski@l5.pk.edu.pl Jerzy Pamin e-mail: jpamin@l5.pk.edu.pl Instytut Technologii Informatycznych w Inżynierii Lądowej Wydział
Bardziej szczegółowoWykład Mikroskopowa interpretacja ciepła i pracy Entropia
Wykład 7 5.13 Mkroskopowa nterpretacja cepła pracy. 5.14 Entropa 5.15 Funkcja rozdzału 6 II zasada termodynamk 6.1 Sformułowane Claususa oraz Kelvna-Plancka II zasady termodynamk 6.2 Procesy odwracalne
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 6 Elektrodynamika Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 6 Elektrodynamika Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 7 Elektrodynamika 3 7.1 Siła elektromotoryczna................ 3 7.2
Bardziej szczegółowoAerodynamika I Efekty lepkie w przepływach ściśliwych.
Aerodynamika I Efekty lepkie w przepływach ściśliwych. przepłw wokół profilu RAE-2822 (M = 0.85, Re = 6.5 10 6, α = 2 ) Efekty lepkie w przepływach ściśliwych Równania ruchu lepkiego płynu ściśliwego Całkowe
Bardziej szczegółowoStateczność układów ramowych
tateczność układów ramowych PRZYPONIENIE IŁ KRYTYCZN DL POJEDYNCZYCH PRĘTÓW tateczność ustrou tateczność ustrou est to zdoność ustrou do zachowana nezmennego położena (kształtu) ub nacze mówąc układ po
Bardziej szczegółowoKlasyfkator lnowy Wstęp Klasyfkator lnowy jest najprostszym możlwym klasyfkatorem. Zakłada on lnową separację lnowy podzał dwóch klas mędzy sobą. Przedstawa to ponższy rysunek: 5 4 3 1 0-1 - -3-4 -5-5
Bardziej szczegółowoXLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne
XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadane teoretyczne Rozwąż dowolne rzez sebe wybrane dwa sośród odanych nże zadań: ZADANIE T Nazwa zadana: Protony antyrotony A. Cząstk o mase równe mase rotonu, ale
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE NIESTACJONARNYCH PÓL TEMPERATURY PORÓWNANIE METOD NUMERYCZNYCH W OBSZARACH 2D
Z E S Z Y T Y A U K O W E P O L I T E C H I K I P O Z AŃSKIEJ r Budowa Maszyn Zarządzane Producą 5 AGIESZKA FRASKA WYZACZAIE IESTACJOARYCH PÓL TEMPERATURY PORÓWAIE METOD UMERYCZYCH W OBSZARACH D W artyule
Bardziej szczegółowoKinematyka płynów - zadania
Zadanie 1 Zadane jest prawo ruchu w zmiennych Lagrange a x = Xe y = Ye t 0 gdzie, X, Y oznaczają współrzędne materialne dla t = 0. Wyznaczyć opis ruchu w zmiennych Eulera. Znaleźć linię prądu. Pokazać,
Bardziej szczegółowo7. ELEMENTY PŁYTOWE. gdzie [N] oznacza przyjmowane funkcje kształtu, zdefinować odkształcenia i naprężenia: zdefiniować macierz sztywności:
7. ELEMENTY PŁYTOWE 1 7. 7. ELEMENTY PŁYTOWE Rys. 7.1. Element płytowy Aby rozwiązać zadanie płytowe należy: zdefiniować geometrię płyty, dokonać podziału płyty na elementy, zdefiniować węzły, wprowadzić
Bardziej szczegółowoWykorzystanie programu COMSOL do analizy zmiennych pól p l temperatury. Tomasz Bujok promotor: dr hab. Jerzy Bodzenta, prof. Politechniki Śląskiej
Wykorzystanie programu COMSOL do analizy zmiennych pól p l temperatury metodą elementów w skończonych Tomasz Bujok promotor: dr hab. Jerzy Bodzenta, prof. Politechniki Śląskiej Plan prezentacji Założenia
Bardziej szczegółowo1. Struktura pasmowa from bonds to bands
. Strutura pasmowa from bonds to bands Wiązania owalencyjne w cząsteczach Pasma energetyczne w ciałach stałych Przerwa energetyczna w półprzewodniach Dziura w paśmie walencyjnym Przybliżenie prawie swobodnego
Bardziej szczegółowo2 Całkowanie form różniczkowych i cykle termodynamiczne
2 Całkowanie form różniczkowych i cykle termodynamiczne 2.1 Definicja całki z formy różniczkowej ymbol ω oznacza całka z formy ω po obszarze Ω. To jak praktycznie obliczyć Ω taką całkę zależy jakiego stopnia
Bardziej szczegółowoELEKTRONIKA ELM001551W
ELEKTRONIKA ELM001551W W4 Unoszenie Dyfuzja 2 Półprzewodnik w stanie nierównowagi termodynamicznej np n 2 i n = n0 + n' p = p0 + p ' Półprzewodnik w stanie nierównowagi termodynamicznej Generacja i rekombinacja
Bardziej szczegółowoMetody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyi i Informatyi Stosowanej Aademia Górniczo-Hutnicza Wyład 12 M. Przybycień (WFiIS AGH Metody Lagrange a i Hamiltona... Wyład 12
Bardziej szczegółowoPrawdopodobieństwo i statystyka r.
Prawdopodobeństwo statystya.05.00 r. Zadane Zmenna losowa X ma rozład wyładnczy o wartośc oczewanej, a zmenna losowa Y rozład wyładnczy o wartośc oczewanej. Obe zmenne są nezależne. Oblcz E( Y X + Y =
Bardziej szczegółowoPłyny nienewtonowskie i zjawisko tiksotropii
Płyny nenewtonowske zjawsko tksotrop ) Krzywa newtonowska, lnowa proporcjonalność pomędzy szybkoścą ścnana a naprężenem 2) Płyny zagęszczane ścnanem, naprężene wzrasta bardzej nż proporcjonalne do wzrostu
Bardziej szczegółowoWstępne przyjęcie wymiarów i głębokości posadowienia
MARCIN BRAS POSADOWIENIE SŁUPA 1 Dane do projektu: INSTYTUT GEOTECHNIKI Poltechnka Krakowska m. T. Koścuszk w Krakowe Wydzał Inżyner Środowska MECHANIKA GRUNTÓW I FUNDAMENTOWANIE P :=.0MN H := 10kN M :=
Bardziej szczegółowomagnetyzm ver
e-8.6.7 agnetyz pądy poste pądy elektyczne oddziałują ze soą. doświadczenie Apèe a (18): Ι Ι 1 F ~ siła na jednostkę długości pzewodów pądy poste w póżni jednostki w elektyczności A ape - natężenie pądu
Bardziej szczegółowoModelowanie przez zjawiska przybliżone. Modelowanie poprzez zjawiska uproszczone. Modelowanie przez analogie. Modelowanie matematyczne
Modelowanie rzeczywistości- JAK? Modelowanie przez zjawisa przybliżone Modelowanie poprzez zjawisa uproszczone Modelowanie przez analogie Modelowanie matematyczne Przyłady modelowania Modelowanie przez
Bardziej szczegółowoInformacja o przestrzeniach Sobolewa
Wykład 11 Informacja o przestrzeniach Sobolewa 11.1 Definicja przestrzeni Sobolewa Niech R n będzie zbiorem mierzalnym. Rozważmy przestrzeń Hilberta X = L 2 () z iloczynem skalarnym zdefiniowanym równością
Bardziej szczegółowoy i b) metoda różnic skończonych nadal problem nieliniowy 2 go rzędu z warunkiem Dirichleta
b) metoda różnic skończonych nadal problem nieliniowy 2 go rzędu z warunkiem Dirichleta przedział (a,b) dzielimy na siatkę, powiedzmy o stałym kroku: punkty siatki: u A y i w metodzie strzałów używamy
Bardziej szczegółowo1. Zmienne i dane wejściowe Algorytmu Rozdziału Obciążeń
ZAŁĄCZNIK nr Zasada dzałana Algorytmu Rozdzału Obcążeń. Zmenne dane wejścowe Algorytmu Rozdzału Obcążeń.. Zmennym podlegającym optymalzacj w procese rozdzału obcążeń są welośc energ delarowane przez Jednost
Bardziej szczegółowoKilka spraw praktycz-
Kilka spraw praktycz- MES2 2 nych Część I Uproszczenia, cd. Symetria konstrukcji Zasada nr. Uwzględniamy symetrię rakz -displ. y-displ.=z-displ. z z y y z y rak z-displ. rak z-displ. W tym przypadku wystarczy
Bardziej szczegółowoZAGADNIENIE POCZĄTKOWO-BRZEGOWE LINIOWEJ HIGROTERMOPIEZOSPRĘŻYSTOŚCI
ROCZNIKI INŻYNIERII BUDOWLANEJ ZESZYT 11/2011 Komsa Inżyner Budowlane Oddzał Polse Aadem Nau w Katowcach ZAGADNIENIE POCZĄTKOWO-BRZEGOWE LINIOWEJ HIGROTERMOPIEZOSPRĘŻYSTOŚCI Potr GORECKI Jerzy WYRWAŁ Poltechna
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwczena: BADANIE POPRAWNOŚCI OPISU STANU TERMICZNEGO POWIETRZA PRZEZ RÓWNANIE
Bardziej szczegółowoWstęp do fizyki budowli
Wstęp do fzyk budowl Xella Polska sp. z o.o. 0.06.200 Plan prezentacj Izolacyjność termczna Przenkane pary wodnej Podcągane kaplarne Wentylacja budynków Xella Polska sp. z o.o. 0.06.200 2 Współczynnk przewodzena
Bardziej szczegółowoexp jest proporcjonalne do czynnika Boltzmanna exp(-e kbt (szerokość przerwy energetycznej między pasmami) g /k B
Koncentracja nośnów ładunu w półprzewodnu W półprzewodnu bez domesz swobodne nośn ładunu (eletrony w paśme przewodnctwa, dzury w paśme walencyjnym) powstają tylo w wynu wzbudzena eletronów z pasma walencyjnego
Bardziej szczegółowoWYZNACZENIE ODKSZTAŁCEŃ, PRZEMIESZCZEŃ I NAPRĘŻEŃ W ŁAWACH FUNDAMENTOWYCH NA PODŁOŻU GRUNTOWYM O KSZTAŁCIE WYPUKŁYM
Budownctwo 7 Mkhal Hrtsuk, Rszard Hulbo WYZNACZNI ODKSZTAŁCŃ, PRZMISZCZŃ I NAPRĘŻŃ W ŁAWACH FNDAMNTOWYCH NA PODŁOŻ GRNTOWYM O KSZTAŁCI WYPKŁYM Wprowadzene Prz rozwązanu zagadnena przmuem, że brła fundamentowa
Bardziej szczegółowoElektryczność i Magnetyzm
Elektryczność i Magnetyzm Wykład: Piotr Kossacki Pokazy: Kacper Oreszczuk, Magda Grzeszczyk, Paweł Trautman Wykład siódmy 19 marca 2019 Z ostatniego wykładu Siła działająca na okładkę kondensatora Energia
Bardziej szczegółowo1 Symulacja procesów cieplnych 1. 2 Algorytm MES 2. 3 Implementacja rozwiązania 2. 4 Całkowanie numeryczne w MES 3. k z (t) t ) k y (t) t )
pis treści ymulacja procesów cieplnych Algorytm ME 3 Implementacja rozwiązania 4 Całkowanie numeryczne w ME 3 ymulacja procesów cieplnych Procesy cieplne opisuje równanie różniczkowe w postaci: ( k x (t)
Bardziej szczegółowoDiagonalizacja macierzy kwadratowej
Dagonalzacja macerzy kwadratowej Dana jest macerz A nân. Jej wartośc własne wektory własne spełnają równane Ax x dla,..., n Każde z równań własnych osobno można zapsać w postac: a a an x x a a an x x an
Bardziej szczegółowoKwantowa natura promieniowania elektromagnetycznego
Efekt Comptona. Kwantowa natura promenowana elektromagnetycznego Zadane 1. Foton jest rozpraszany na swobodnym elektrone. Wyznaczyć zmanę długośc fal fotonu w wynku rozproszena. Poneważ układ foton swobodny
Bardziej szczegółowoObwody prądu zmiennego
Obwody prądu zmiennego Prąd stały ( ) ( ) i t u t const const ( ) u( t) i t Prąd zmienny, dowolne funkcje czasu i( t) t t u ( t) t t Natężenie prądu i umowny kierunek prądu Prąd stały Q t Kierunek poruszania
Bardziej szczegółowoZADANIE 9.5. p p T. Dla dwuatomowego gazu doskonałego wykładnik izentropy = 1,4 (patrz tablica 1). Temperaturę spiętrzenia obliczymy następująco
ZADANIE 9.5. Do dyszy Bendemanna o rzekroju wylotowym A = mm doływa owetrze o cśnenu =,85 MPa temeraturze t = C, z rędkoścą w = 5 m/s. Cśnene owetrza w rzestrzen, do której wyływa owetrze z dyszy wynos
Bardziej szczegółowoTEORIA TRANZYSTORÓW MOS. Charakterystyki statyczne
TEORIA TRANZYSTORÓW MOS Charakterystyki statyczne n Aktywne podłoże, a napięcia polaryzacji złącz tranzystora wzbogacanego nmos Obszar odcięcia > t, = 0 < t Obszar liniowy (omowy) Kanał indukowany napięciem
Bardziej szczegółowoMacierze hamiltonianu kp
Macere halonanu p acer H a, dla wranego, war 44 lu 88 jeśl were jao u n r uncje s>; X>, Y>, Z>, cl uncje ransorujące sę według repreenacj grp weora alowego Γ j. worące aę aej repreenacj - o ora najardej
Bardziej szczegółowoOpracowanie wskaźników energetycznych metoda miesięczna budynek mieszkalny bez inst. chłodu
Zachodnopomorsk Unwersytet Technologczny w Szczecne Wydzał Budownctwa Archtektury Studa dzenne, S2, rok IV Konspekt do ćwczeń Opracowane wskaźnków energetycznych metoda mesęczna budynek meszkalny bez nst.
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE OSCYLACJI TEMPERATURY POWIERZCHNI GRZEJNEJ WE WRZENIU W MIKROKANALE
MODEOWANIE INŻYNIERSKIE nr 45, t. 4, ro 0 ISSN 896-77X MODEOWANIE OSCYACJI TEMPERATURY POWIERZCHNI RZEJNEJ WE WRZENIU W MIKROKANAE Hubert rzybows a, Romuald Mosdorf b Katedra Mechan Informaty Stosowanej,
Bardziej szczegółowoZagadnienia stacjonarne
Zagadnienia stacjonarne Karol Hajduk 19 grudnia 2012 Nierówność wariacyjna (u (t), v u(t)) + a(u, v u) + Ψ(v) Ψ(u) (f, v u), v V. Zagadnienie stacjonarne ma postać (u (t) = 0): a(u, v u) + Ψ(v) Ψ(u) (f,
Bardziej szczegółowoElementy równań różniczkowych cząstkowych
Elementy równań różniczkowych cząstkowych Magdalena Jakubek kwiecień 2016 1 Równania różniczkowe cząstkowe Problem brzegowy i problem początkowy Klasyfikacja równań Rodzaje warunków brzegowych Najważniejsze
Bardziej szczegółowoElektrodynamika. Część 6. Elektrodynamika. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 6 Elektrodynamika Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 7 Elektrodynamika 3 7.1 Siła elektromotoryczna.................. 3
Bardziej szczegółowoUniwersytet Warmińsko-Mazurski w Olsztynie
Uniwersytet Warmińsko-Mazurski w Olsztynie ZETAW II Całka podwójna.. Obliczyć całki iterowane (a 4 4 2 ( (x + y ( 2 4 ( y x y dy dx y 3 x 2 + y 2 dx dy. 2. Zmienić kolejność całkowania (a (d 2 e ( 2x x
Bardziej szczegółowoAUTOMATYKA I STEROWANIE W CHŁODNICTWIE, KLIMATYZACJI I OGRZEWNICTWIE L3 STEROWANIE INWERTEROWYM URZĄDZENIEM CHŁODNICZYM W TRYBIE PD ORAZ PID
ĆWICZENIE LABORAORYJNE AUOMAYKA I SEROWANIE W CHŁODNICWIE, KLIMAYZACJI I OGRZEWNICWIE L3 SEROWANIE INWEREROWYM URZĄDZENIEM CHŁODNICZYM W RYBIE PD ORAZ PID Wersja: 03-09-30 -- 3.. Cel ćwczena Celem ćwczena
Bardziej szczegółowoKier. MTR Programowanie w MATLABie Laboratorium Ćw. 12
Ker. MTR Programowane w MATLABe Laboratorum Ćw. Analza statystyczna grafczna danych pomarowych. Wprowadzene MATLAB dysponuje weloma funcjam umożlwającym przeprowadzene analzy statystycznej pomarów, czy
Bardziej szczegółowo1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych. , u x1 x 2
Temat 1 Pojęcia podstawowe 1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych Równaniem różniczkowym cząstkowym rzędu drugiego o n zmiennych niezależnych nazywamy równanie postaci gdzie u = u (x 1, x,...,
Bardziej szczegółowomax Wydział Elektroniki studia I st. Elektronika III r. EZI Technika optymalizacji Dr inż. Ewa Szlachcic
Zadane rograowana lnowego PL dla ogranczeń neszoścowch rz ogranczenach: a f c A b d =n, d c=n, d A =[ n], d b =, Postać anonczna zadana PL a c X : A b, Postać anonczna acerzowa zadana PL a Lczba zennch
Bardziej szczegółowoΓ D Γ Ν. Metoda elementów skończonych, problemy dwuwymiarowe. problem modelowy: w Ω. warunki brzegowe: Dirichleta. na Γ D. na Γ N.
Metoda elementów skończonych, problemy dwuwymiarowe Ω Γ D v problem modelowy: Γ Ν warunki brzegowe: na Γ D w Ω Dirichleta na Γ N Neumanna problem ma jednoznaczne rozwiązanie, jeśli brzeg Γ D nie ma zerowej
Bardziej szczegółowoKomputerowa analiza zagadnień różniczkowych 1. Układy równań liniowych
Komputerowa analza zagadneń różnczkowych 1. Układy równań lnowych P. F. Góra http://th-www.f.uj.edu.pl/zfs/gora/ semestr letn 2007/08 Podstawowe fakty Równane Ax = b, x, b R N, A R N N (1) ma jednoznaczne
Bardziej szczegółowoAerodynamika I. wykład 2: 2: Skośne fale uderzeniowe iifale rozrzedzeniowe. POLITECHNIKA WARSZAWSKA - wydz. Mechaniczny Energetyki i Lotnictwa
Aerodynamika I Skośne fale uderzeniowe i fale rozrzedzeniowe naddźwiękowy przepływ w kanale dla M = 2 (rozkład liczby Macha) 19 maja 2014 Linie Macha Do tej pory, rozważaliśmy problemy dynamiki gazu, które
Bardziej szczegółowoα i = n i /n β i = V i /V α i = β i γ i = m i /m
Ćwczene nr 2 Stechometra reakcj zgazowana A. Część perwsza: powtórzene koncentracje stężena 1. Stężene Stężene jest stosunkem lośc substancj rozpuszczonej do całkowtej lośc rozpuszczalnka. Sposoby wyrażena
Bardziej szczegółowoef 3 (dziedzina, dziedzina naturalna) Niech f : A R, gdzie A jest podzbiorem płaszczyzny lub przestrzeni Zbiór A nazywamy dziedziną funcji f i oznacza
FUNKCJE WÓCH I TRZECH ZMIENNYCH (było w semestrze II) ef 1 (funcja dwóch zmiennych) Funcją f dwóch zmiennych oreśloną na zbiorze A R o wartościach w R nazywamy przyporządowanie ażdemu puntowi ze zbioru
Bardziej szczegółowo