Precesja koła rowerowego

Podobne dokumenty
Warunek równowagi bryły sztywnej: Znikanie sumy sił przyłożonych i sumy momentów sił przyłożonych.

Warunek równowagi bryły sztywnej: Znikanie sumy sił przyłożonych i sumy momentów sił przyłożonych.

Warunek równowagi bryły. Znikanie sumy sił przyłoŝonych i sumy momentów sił przyłoŝonych.

r i m r Fwyp R CM Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej

Moment siły (z ang. torque, inna nazwa moment obrotowy)

RUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.

MECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

ver ruch bryły

ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ

>> ω z, (4.122) Przybliżona teoria żyroskopu

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

Funkcja momentu statycznego odciętej części przekroju dla prostokąta wyraża się wzorem. z. Po podstawieniu do definicji otrzymamy

Obliczanie geometrycznych momentów figur płaskich 4

KO OF Szczecin:

cz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

Geometria płaska - matura Przyprostokątne trójkąta prostokątnego mają długości 3 7cm poprowadzona z wierzchołka kąta prostego ma długość: 12

- Badanie ruchu ciał pod wpływem działających na nie sił. - Badanie stanów równowagi. KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO

Grupa obrotów. - grupa symetrii kuli, R - wszystkie możliwe obroty o dowolne kąty wokół osi przechodzących przez środek kuli

Inercjalne układy odniesienia

ZASADA ZACHOWANIA PĘDU

12 RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNEJ I. a=εr. 2 t. Włodzimierz Wolczyński. Przyspieszenie kątowe. ε przyspieszenie kątowe [ ω prędkość kątowa

θ = 0 lub = = g l dw dt Przykłady drgań: Wahadło matematyczne (małe wychylenia): Inaczej: m l(1-cosθ) Drgania i fale II rok Fizyki BC

Wyznaczanie środka ciężkości i obliczanie momentów bezwładności bryły sztywnej 3

MECHANIKA 2. Wykład Nr 3 KINEMATYKA. Temat RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

MECHANIKA BUDOWLI 13

Ruch obrotowy bryły sztywnej. Bryła sztywna - ciało, w którym odległości między poszczególnymi punktami ciała są stałe

LABORATORIUM Z FIZYKI

FIZYKA R.Resnick & D. Halliday

Algebra WYKŁAD 2 ALGEBRA 1

Kompresja fraktalna obrazów. obraz. 1. Kopiarka wielokrotnie redukująca 1.1. Zasada działania ania najprostszej kopiarki

Naprężenia wywołane ciężarem własnym gruntu (n. geostatyczne)

MOMENTY BEZWŁADNOŚCI, RÓWNANIE KRĘTU I ENERGIA KINETYCZNA CIAŁA SZTYWNEGO W UKŁADZIE PARASOLA


(M2) Dynamika 1. ŚRODEK MASY. T. Środek ciężkości i środek masy

STATECZNOŚĆ SKARP. α - kąt nachylenia skarpy [ o ], φ - kąt tarcia wewnętrznego gruntu [ o ],

elektrostatyka ver

W siła działająca na bryłę zredukowana do środka masy ( = 0

Wyznaczanie reakcji dynamicznych oraz wyważanie ciała w ruchu obrotowym wokół stałej osi 8

Fizyka 11. Janusz Andrzejewski

MECHANIKA OGÓLNA (II)

Przykład 3.2. Rama wolnopodparta

16. Pole magnetyczne, indukcja. Wybór i opracowanie Marek Chmielewski

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 7 16.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

BRYŁA SZTYWNA. Zestaw foliogramów. Opracowała Lucja Duda II Liceum Ogólnokształcące w Pabianicach

gdzie ω jest częstością kołową. Rozwiązaniem powyższego równania różniczkowego II-go stopnia jest wyrażenie (2) lub ( )

Zasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.)

MECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej

Mechanika ogólna II Kinematyka i dynamika

Nazwisko i imię: Zespół: Data: Ćwiczenie nr 1: Wahadło fizyczne. opis ruchu drgającego a w szczególności drgań wahadła fizycznego

MECHANIKA 2 KINEMATYKA. Wykład Nr 5 RUCH KULISTY I RUCH OGÓLNY BRYŁY. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

2. ELEMENTY TEORII PRĘTÓW SILNIE ZAKRZYWIONYCH (Opracowano na podstawie [9, 11, 13, 34, 51])

FIZYKA I ASTRONOMIA - POZIOM ROZSZERZONY Materiał diagnostyczny. SZKIC ODPOWIEDZI I SCHEMAT OCENIANIA ROZWIĄZAŃ ZADAŃ 60 punktów

Ćwiczenie M-2 Pomiar przyśpieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego Cel ćwiczenia: II. Przyrządy: III. Literatura: IV. Wstęp. l Rys.

I. Elementy analizy matematycznej

XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne

R w U R + R R V = U1. grr2 = V U U. P pobiera energię + R. R 1 g V s U 2 U 1. I z

Siła jest przyczyną przyspieszenia. Siła jest wektorem. Siła wypadkowa jest sumą wektorową działających sił.

XXI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP I Zadanie teoretyczne

Wyznaczenie gęstości cieczy za pomocą wagi hydrostatycznej. Spis przyrządów: waga techniczna (szalkowa), komplet odważników, obciążnik, ławeczka.







Siła ciężkości. Siła ciężkości jest to siła grawitacyjna wynikająca z oddziaływania na siebie dwóch ciał. Jej wartość obliczamy z zależności

ω a, ω - prędkości kątowe członów czynnego a i biernego b przy

STATYKA. Cel statyki. Prof. Edmund Wittbrodt

1. Z pręta o stałym przekroju poprzecznym i długości 1 m odcięto 25 cm kawałek. O ile przesunęło się połoŝenie środka masy pręta. Odp. o 8.

Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!)

WYZNACZANIE MODUŁU SZTYWNOŚCI METODĄ DYNAMICZNĄ

R o z d z i a ł 4 MECHANIKA CIAŁA SZTYWNEGO

4. Podzielnica uniwersalna 4.1. Budowa podzielnicy

WAHADŁO FIZYCZNE ZE ZMIENNĄ OSIĄ ZAWIESZENIA

Zasada pędu i popędu, krętu i pokrętu, energii i pracy oraz d Alemberta bryły w ruchu postępowym, obrotowym i płaskim

Bryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka

Pole magnetyczne. Za wytworzenie pola magnetycznego odpowiedzialny jest ładunek elektryczny w ruchu

ZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH LICZBY ZESPOLONE

TMM-1 Wyznaczanie współrzędnych tensorów bezwładności członów manipulatorów

Fizyka 1 (mechanika) AF14. Wykład 9


WYZNACZANIE MOMENTU BEZWŁADNOŚCI CIAŁ METODĄ WAHADŁA FIZYCZNEGO GRAWITACYJNEGO I SPRAWDZANIE TWIERDZENIA STEINERA ĆWICZENIE

Podstawowe definicje

COMENIUS PROJEKT ROZWOJU SZKOŁY. Sezamie, otwórz się! - rozwijanie zdolności uczenia i myślenia uczniów.

cz.1 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

Analityczne metody kinematyki mechanizmów

Zadanie 1. Dla ramy przestrzennej przedstawionej na rys. 1 wyznaczyć reakcje i sporządzić wykresy sił wewnętrznych. DANE

Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)

OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Fizyka i astronomia Poziom rozszerzony

Siły centralne, grawitacja (I)

Fizyka elementarna materiały dla studentów. Części 9, 10 i 11. Moment pędu. Moment bezwładności.

Różniczkowalność, pochodne, ekstremum funkcji. x 2 1 x x 2 k

w najprostszych przypadkach, np. dla trójkątów równobocznych

Pierwsze dwa podpunkty tego zadania dotyczyły równowagi sił, dla naszych rozważań na temat dynamiki ruchu obrotowego interesujące będzie zadanie 3.3.

3. Siła bezwładności występująca podczas ruchu ciała w układzie obracającym się siła Coriolisa

Animowana grafika 3D. Opracowanie: J. Kęsik.

cz.2 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

DYNAMIKA BRYŁY SZTYWNEJ. POLE GRAWITACYJNE. wewnętrznych i zewnętrznych (

Transkrypt:

Precesja koła rowerowego L L L L g L t M M F L t F

O y [( x ( x s r S y s Twerene Stenera y r s s ] x Z efncj ukłau śroka asy: y s s - oent bewłanośc wgęe os równoegłej o os prechoącej pre śroek cężkośc S - oent bewłanośc wgęe os równoegłej o os prechoącej pre śroek asy oegłej o nej o. [ x ( x y x, x Doberay ose ukłaów wsp. tak aby: x s 0 Stą: x s x y x y s s ], y s s s

Obcane oentów bewłanośc prostych brył korystane syetr całkowane skaowane tw. Stenera y y Obręc o proenu ase Moent bewłanośc wgęe os prechoącej pre śroek cężkośc, prostopałej o płascyny obręcy. Dey obręc na kawałeck o ase x x ( x y

Płask krążek Dey krążek na cenke obręce o proenu r serokośc r. r r Moent bewłanośc takego perścena: r πr r r π r r Suując prycynk o obręcy a wsystkch r 0 o ostajey: 0 r r ( 0

Moent bewłanośc ku r Dey kuę o ase na cenke krążk o proenu r wysokośc każy. Masa takego krążka r r π π Moent bewłanośc krążka: r ( 8 0 0 ( ( 8 ( 8 Suując prycynk o krążków a różnych ostajey : 5 5 5 ( 5 (

Moent bewłanośc sfery r r ( x y x y Z syetr: x y Zate: x y ( x y Poneważ: x y Ten sposób ożna stosować o obcana oentów bewłanośc nnych brył, np.. o obcena oentu bewłanośc krążka wgęe os pokrywającej sę jego śrencą, wykorystując fakt, że nay oent bewłanośc wgęe os prostopałej o jego powerchn

Syetra skaowane L Moent bewłanośc ożna cęsto wynacyć posługując sę arguenta skaowana tw. Stenera Obcy oent bewłanośc pręta o ase ługośc L, wgęe os prostopałej L prechoącej pre jego śroek cężkośc Korystając anay wyarowej ochoy o wnosku, że oent ten pownen eć postać: αl α - pewen wspócynnk bewyarowy Poey w yś pręt na we równe cęśc obcy (korystając tw. Stenera ch suarycny oent bewłanośc wgęe śroka pręta: L L L α α L L Ae αl α 6 L 6 α L

Tocene be pośgu α T n F n α F s α jako obrót wgęe chwowej os obrotu ω t α t M M M F F ω α t ε M gsn(α Z tw. Stenera g tocene be pośgu to ε a a ε g sn( α g sn(α oent bewłanośc wgęe chwowej os obrotu s s oent bewłanośc Wgęe śroka asy a waca a obręcy Obręc tocy sę wonej!

Tocene jako łożene ruchu obrotowego postępowego a g sn( α ε T T tocene be pośgu a g sn(α T s T a ε ruch postępowy ruch obrotowy wgęe śroka asy a a T s s a g sn(α a T Waec g sn( α g sn( α Obręc a T g sn( α g sn( α Żeby tocene obywało sę be pośgu, sła tarca us eć opoweną wartość! Zweksajac kat α pry any wspócynnka tarca f ona oprowac o posgu Wtey sła tarca pryjuje aks. wartość T ax fg cos(α

O F α Wahało fycne S α Cęstość rgań g O ω O punkt awesena wahała - oegłość o punktu awesena o śroka asy oent bewłanośc wgęe O g M M t α g sn( α t α t α Da ałych kątów α: g α ównane oscyatora haroncnego Okres rgań T 0 π F g

Długość reukowana a pręta awesonego na jeny końców T p π g L L T L p π g okres wahań pręta L T π g okres wahała ateatycnego Zawesając obok sebe pręt kukę na ntce o ługośc / L ożna sę prekonać, że okresy ch rgań są równe... L

Wahało rewersyjne Jaką ługość us eć wahało ateatycne, aby ało okres entycny wahałe fycny? π g π g Jak okres bęe ało wahało fycne jeś awesy je w punkce O oegły o o punktu O? ługość reukowana wahała fycnego oent bewłanośc wgęe O ' T ' twerena Stenera: π g( ' s ( s Cy: s ( ' ( ( ( Zate: ( T ' π g( π g T

Wahało rewersyjne O O Wahało skłaa sę pręta aopatronego w we stałe ose pryatycne O O (ose pryatów wrócone o śroka Presuwając asy ora ożna enć położene śroka cężkośc wahała. Masy presuway opóty, opók okresy wahań wokół os O O ne równają sę, wtey Oegłość OO bęe opowaała ługośc wahała fycnego. Znając oegłość OO ora okres rgań T ożna wynacyć pryspesene eske, tak jak robł to H. Kater w 88 r... g π T

O Uerene bryły W jakej oegłośc o punktu O naeży ueryć bryłę, aby bryła pocas uerena okonała obrotu wokół punktu O? uch postępowy śroka asy: S F υ t F υ t Aby ruch śroka asy ożna było opsać jako obrót wokół punktu O to pownen być spełnony wąek: F O υ ω oegłość śroka asy o punktu O ω - pryrost prekosc obrotowej bryy F ω t F oent sły F wgęe punktu O, węc pownno być spełnone a ruchu obrotowego bryły F ω t Zate: Cy bryłę naeży ueryć okłane w oegłośc równej ługośc reukowanej wahała fycnego...

O Uerene pręta S L /L F F O O O F obrót wokół końca ruch postępowy konec pręta sę cofa O śroek uerena pręta (tryanego na końcu

Treba uważać ge sę trya łotek O S O F Tu naeży tryać, żeby ne boało!