P 1, P 2 - wektory sił wewnętrznych w punktach powierzchni F wokół punktu A

Podobne dokumenty
P 1, P 2 - wektory sił wewnętrznych w punktach powierzchni F wokół punktu A

Zaawansowane metody numeryczne

XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne

Tra r n a s n fo f rm r a m c a ja a na n p a rę r ż ę eń e pomi m ę i d ę zy y uk u ł k a ł d a am a i m i obr b ó r cony n m y i m

Proces narodzin i śmierci

Przykład 3.1. Wyznaczenie zmiany odległości między punktami ramy trójprzegubowej

Siła jest przyczyną przyspieszenia. Siła jest wektorem. Siła wypadkowa jest sumą wektorową działających sił.

Diagonalizacja macierzy kwadratowej

Pokazać, że wyżej zdefiniowana struktura algebraiczna jest przestrzenią wektorową nad ciałem

Mieczysław Wilk. Materiał pomocniczy do rozwiązywania kratownic płaskich. Mielec 2007

MATEMATYKA POZIOM ROZSZERZONY Kryteria oceniania odpowiedzi. Arkusz A II. Strona 1 z 5

ZADANIE 9.5. p p T. Dla dwuatomowego gazu doskonałego wykładnik izentropy = 1,4 (patrz tablica 1). Temperaturę spiętrzenia obliczymy następująco

Kwantowa natura promieniowania elektromagnetycznego

I. Elementy analizy matematycznej

Różniczkowalność, pochodne, ekstremum funkcji. x 2 1 x x 2 k

Wykład 1 Zagadnienie brzegowe liniowej teorii sprężystości. Metody rozwiązywania, metody wytrzymałości materiałów. Zestawienie wzorów i określeń.

ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ

-Macierz gęstości: stany czyste i mieszane (przykłady) -równanie ruchu dla macierzy gęstości -granica klasyczna rozkładów kwantowych

(M2) Dynamika 1. ŚRODEK MASY. T. Środek ciężkości i środek masy

Wprowadzenie do WK1 Stan naprężenia

3. KINEMATYKA Kinematyka jest częścią mechaniki, która zajmuje się opisem ruchu ciał bez wnikania w jego przyczyny. Oznacza to, że nie interesuje nas

Analiza stanu naprężenia - pojęcia podstawowe

RUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.

TENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY

2 1 3 c c1. e 1, e 2,..., e n A= e 1 e 2...e n [ ] M. Przybycień Matematyczne Metody Fizyki I

PODSTAWY RACHUNKU WEKTOROWEGO

EKONOMIA MENEDŻERSKA. Wykład 3 Funkcje produkcji 1 FUNKCJE PRODUKCJI. ANALIZA KOSZTÓW I KORZYŚCI SKALI. MINIMALIZACJA KOSZTÓW PRODUKCJI.

PYTANIA KONTROLNE STAN NAPRĘŻENIA, ODKSZTAŁCENIA PRAWO HOOKE A

Analiza danych. Analiza danych wielowymiarowych. Regresja liniowa. Dyskryminacja liniowa. PARA ZMIENNYCH LOSOWYCH

Zasada Jourdina i zasada Gaussa

Geometria analityczna - przykłady

PODSTAWY MATEMATYCZNE

Układy współrzędnych

Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE

KINEMATYKA I DYNAMIKA CIAŁA STAŁEGO. dr inż. Janusz Zachwieja wykład opracowany na podstawie literatury

ver ruch bryły

Moment siły (z ang. torque, inna nazwa moment obrotowy)

Przykład 4.1. Belka dwukrotnie statycznie niewyznaczalna o stałej sztywności zginania

BADANIA OPERACYJNE. Podejmowanie decyzji w warunkach niepewności. dr Adam Sojda

Przykład Łuk ze ściągiem, obciążenie styczne. D A

Przykład 5.1. Kratownica dwukrotnie statycznie niewyznaczalna

Pole magnetyczne. Za wytworzenie pola magnetycznego odpowiedzialny jest ładunek elektryczny w ruchu

METODA ELEMENTU SKOŃCZONEGO. Termokinetyka

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 7 16.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

3. PŁASKI STAN NAPRĘŻENIA I ODKSZTAŁCENIA

Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 1. Układy równań liniowych

KINEMATYKA MANIPULATORÓW

Rozwiązywanie zadań optymalizacji w środowisku programu MATLAB

11/22/2014. Jeśli stała c jest równa zero to takie gry nazywamy grami o sumie zerowej.

Równa Równ n a i n e i ru r ch u u ch u po tor t ze (równanie drogi) Prędkoś ędkoś w ru r ch u u ch pros pr t os ol t i ol n i io i wym

r i m r Fwyp R CM Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej

Obóz Naukowy Olimpiady Matematycznej Gimnazjalistów

Określanie mocy cylindra C w zaleŝności od ostrości wzroku V 0 Ostrość wzroku V 0 7/5 6/5 5/5 4/5 3/5 2/5 Moc cylindra C 0,5 0,75 1,0 1,25 1,5 > 2

7. Wykład VII: Warunki Kuhna-Tuckera

przegrody (W ) Łukasz Nowak, Instytut Budownictwa, Politechnika Wrocławska, lukasz.nowak@pwr.wroc.pl 1

J. Szantyr - Wykład 3 Równowaga płynu

Matematyka II. Bezpieczeństwo jądrowe i ochrona radiologiczna Semestr letni 2018/2019 wykład 13 (27 maja)

Portfel złożony z wielu papierów wartościowych

Metody gradientowe poszukiwania ekstremum. , U Ŝądana wartość napięcia,

Geometria analityczna

Matematyka stosowana i metody numeryczne

1 Funkcje dwóch zmiennych podstawowe pojęcia

= σ σ. 5. CML Capital Market Line, Rynkowa Linia Kapitału

obliczenie różnicy kwadratów odległości punktów po i przed odkształceniem - różniczka zupełna u i, j =1, 2, 3

GEOMETRIA ANALITYCZNA W PRZESTRZENI

[ A i ' ]=[ D ][ A i ] (2.3)

MECHANIKA PŁYNÓW. Materiały pomocnicze do wykładów. opracował: prof. nzw. dr hab. inż. Wiesław Grzesikiewicz

V. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA

AUTORKA: ELŻBIETA SZUMIŃSKA NAUCZYCIELKA ZESPOŁU SZKÓŁ OGÓLNOKSZTAŁCĄCYCH SCHOLASTICUS W ŁODZI ZNANE RÓWNANIA PROSTEJ NA PŁASZCZYŹNIE I W PRZESTRZENI

Dr inż. Janusz Dębiński Mechanika ogólna Wykład 2 Podstawowe wiadomości z matematyki Kalisz

Opis kształtu w przestrzeni 2D. Mirosław Głowacki Wydział Inżynierii Metali i Informatyki Przemysłowej AGH

Optymalizacja belki wspornikowej

Rachunek wektorowy - wprowadzenie. dr inż. Romuald Kędzierski

OPISY PRZESTRZENNE I PRZEKSZTAŁCENIA

WYKŁAD 1 WPROWADZENIE DO STATYKI PŁYNÓW 1/23

GEOMETRIA WYKREŚLNA I RYSUNEK TECHNICZNY

Stan naprężenia. Przykład 1: Tarcza (płaski stan naprężenia) Określić siły masowe oraz obciążenie brzegu tarczy jeśli stan naprężenia wynosi:

Mechanika ogólna. Kinematyka. Równania ruchu punktu materialnego. Podstawowe pojęcia. Równanie ruchu po torze (równanie drogi)

D. II ZASADA TERMODYNAMIKI

Przykładowe zadania z matematyki na poziomie podstawowym wraz z rozwiązaniami

Rys. 1. Temperatura punktu rosy na wykresie p-t dla wody.

5. MES w mechanice ośrodka ciągłego

Mechanika teoretyczna

1. PODSTAWY TEORETYCZNE

Egzamin poprawkowy z Analizy II 11 września 2013

1. PODSTAWY TEORETYCZNE

Geometria w R 3. Iloczyn skalarny wektorów

2. STOPIEŃ KINEMATYCZNEJ NIEWYZNACZALNOŚCI

Wykład 16. P 2 (x 2, y 2 ) P 1 (x 1, y 1 ) OX. Odległość tych punktów wyraża się wzorem: P 1 P 2 = (x 1 x 2 ) 2 + (y 1 y 2 ) 2

Stanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Wykład 6

Badanie współzależności dwóch cech ilościowych X i Y. Analiza korelacji prostej

Analiza rodzajów skutków i krytyczności uszkodzeń FMECA/FMEA według MIL STD A

termodynamika fenomenologiczna p, VT V, teoria kinetyczno-molekularna <v 2 > termodynamika statystyczna n(v) to jest długi czas, zachodzi

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

Zadania do samodzielnego rozwiązania zestaw 11

Mechanika. Wykład 2. Paweł Staszel

XXX OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne

Dla dzielnej X (dividend) i dzielnika D 0 (divisor) liczby Q oraz R takie, Ŝe

Zestaw zadań 4: Przestrzenie wektorowe i podprzestrzenie. Liniowa niezależność. Sumy i sumy proste podprzestrzeni.

F - wypadkowa sił działających na cząstkę.

Transkrypt:

TEORI STNU NPRĘŻENI. WEKTOR NPRĘŻENI r x P P P P, P - wektory sł wewnętrznych w unktach owerzchn wokół unktu P P r, P - suma sł wewnętrznych na owerzchn P P P P średna gęstość sł wewnętrznych na owerzchn P narężene w unkce : lm ( r, ) 0 funkcja wektorowa. STN NPRĘŻENI W PUNKCIE zbór wektorów narężena w ustalonym unkce rzy dowolnej łaszczyźne rzekroju r const ( ) wyberamy szczególne łaszczyzny rzekroju - rostoadłe do os układu wsółrzędnych x wektor narężena rzynależny łaszczyźne rostoadłej do os x wersory normalne łaszczyzn rostoadłych do os x macerz narężena T ( ),,,, j j xx x,, j,, funkcja skalarna skalarów. KONWENCJ ZNKOWNI NPRĘŻEŃ,, - narężena normalne, ozostałe to nar. styczne naręż. normalne jest dodatne, G F jeżel jest zgodne skerowane z normalną zewnętrzną łaszczyzny nar. styczne jest dodatne, jeżel: r C D ) normalna zewnętrzna łaszczyzny jest E zgodne skerowana z osą układu, do x której jest ona równoległa ) narężene styczne jest zgodne B skerowane z osą układu, do której jest ono równoległe, lub gdy oba warunk są jednocześne nesełnone.

TEORI STNU NPRĘŻENI 4. TENSOR NPRĘŻENI C B F F O F F x wektor nar. na ścance F o wersorze normalnym (,, ) wektory nar. na ścankach F (,, ) F ole ścank rostoadłej do os x (rzut ścank F na na łaszczyznę rostoadłą do os x ) (,, ) I cos kąta mędzy ścankam cos kąta mędzy normalnym do ścanek cos, x cos, x sły dzałające na ścankach P sła dzałająca na ścance P warunek równowag sł (zamknęty rzestrzenny welobok sł) P P + + + + P P + + + + + + + + symetra macerzy narężeń j j + + td... konwencja sumacyjna wsółrzędne wektora narężena na ścance o normalnej j j W wynku omnożena wektora rzez macerz otrzymujemy wektor, a zatem macerz narężena mus być tensorem. 5. TRNSFORMCJ TENSOR NPRĘŻENI x e e e e e e x x x T T T macerz rzejśca j cos ( e, e j ) I wersz cos ( e, e ) cos ( e, e ) cos ( e, e ) I kolumna cos ( e, e ) cos ( e, e ) cos ( e, e )

TEORI STNU NPRĘŻENI. wersze macerzy rzejśca to wsółrzędne wersorów nowego układu wyrażone w ukł. starym. kolumny macerzy rzejśca to wsółrzędne wersorów starego układu wyrażone w ukł. nowym. macerz ortonormalna wzg. werszy kolumn, tzn. k k jk kj j δ j 0 j 4. rawo transformacj j k jl kl 6. NPRĘŻENI GŁÓWNE Poszukujemy takej łaszczyzny rzechodzącej rzez dany unkt, aby odowadający jej wektor narężena mał tak sam kerunek jak wersor normalny łaszczyzny. x ( ; ; ) ( ; ; ) O - mara wektora Zauważmy, że utożsamając kerunek wersora normalnego łaszczyzny z kerunkem n. "" os nowego układu, wektor narężena tworzący erwszy wersz 'nowego" tensora narężena małby nezerową tylko erwszą składową - składową normalną. Byłaby ona najwększa sośród wszystkch możlwych. Take narężene normalne nos nazwę narężena głównego, a odowadająca mu łaszczyzna to łaszczyzna główna. warunek kolnearnośc wektor narężena T j j zagadnene własne T j j j δ j j 0 + j j (war. jednostkowej dług. wersora) Warunek koneczny stnena rozwązana ze wzg. na elementy macerzy rzejśca det δ 0 j j 0 I + I I (równ. charakterystyczne) 0 I + +, I + +, I równane charakterystyczne ma zawsze erwastk rzeczywste, które można uorządkować > > każdej z wartośc głównych odowada łaszczyzna główna, określona wersorem normalnym,,,,,,

TEORI STNU NPRĘŻENI 4 wersory określające łaszczyzny główne są ortonormalne, tzn. o j 0 dla dla dla dowolnego tensora narężena zawsze stneją wzajemne rostoadłe narężena kerunk (łaszczyzny) główne. rocedura określana kerunków głównych, czyl zarazem macerzy rzejśca do kerunków głównych + + n. dla 0 + + 0 + + 0 + + + (*) ) wząć którekolwek sośród równań, kładąc w nch n. t ) znaleźć (t), (t) ) wyznaczyć arametr t z warunku " (*) " 4) oblczyć wartośc,, 5) ostąć analogczne dla 6) wyznaczyć 7. PŁSKI STN NPRĘŻENI stan narężena, dla którego wszystke składowe leżą w jednej łaszczyźne, n. (, x ). j j x tensor narężena 0 T 0 0 0 0 macerz rzejśca x, x, cos j sn sn cos narężena główne j k jl kl + rzekształcena, + ( ) ± + 4 tg,, seudołask stan narężena - jak wyżej, ale 0. Rezultaty jak dla PSN, a trzece narężene główne

TEORI STNU NPRĘŻENI 5 8. EKSTREMLNE NPRĘŻENI STYCZNE Problem : W unkce znany jest tensor narężena w osach głównych. Jaką łaszczyzną należy rzekroć cało w kt., aby mara rzutu wektora narężena odowadającego tej łaszczyźne na ną samą była maksymalna? τ ( ) ; ; wektor narężena ; ; wersor normalny - mara rzutu wektora narężena na normalną τ - mara rzutu wektora narężena na łaszczyznę + + o j j Procedura rozwązana + + () + τ τ ( ) τ + + + + () + warunek + + () Zadane srowadza sę do znalezena ekstremum funkcj () z warunkem obocznym () ) z war. () wyelmnować n. wstawć do funkcj () ) warunk koneczne stnena ekstremum τ τ 0 ; 0 + rzekształcena Rozwązane : Narężena styczne osągają swoje ekstrema na łaszczyznach nachylonych od kątam 45 do łaszczyzn głównych. 9. KOŁ MOHR ( 0; 0707. ; 0707. ) ; ( 0; 0707. ; 0707. ) τ 0 ± 0707 ± 0707 ± ( ;. ;. ) τ ± ± ± ( 0. 707 ; 0 ; 0. 707) τ ± ± ± ( 0. 707 ; 0. 707 ; 0) Problem : W unkce znany jest tensor narężena w osach głównych. Określć zbór rozwązań (, τ ) dla dowolnych łaszczyzn rzekroju cała, rzechodzących rzez kt.. τ ; ; wektor narężena ( ) ; ; wersor normalny - mara rzutu wektora na τ - mara rzutu wektora na łaszczyznę

TEORI STNU NPRĘŻENI 6 tensor narężena T Procedura rozwązana 0 0 0 > > + + o ; ; j j + + () + τ τ ( ) τ + + + + () + warunek + + () Rozwązane układu równań (), (), () wzgl. ma ostać : + ( ) ( ) ( ) ( ) τ + ( )( ) ( )( ) τ + ( )( ) ( )( ) τ Z relacj wększoścowych mędzy narężenam głównym wynkają nerównośc: + ( )( ) 0 ; τ + ( )( ) 0 ; τ ( )( ) τ Przekształcena tych nerównośc rowadzą do zwązków: + K + τ zewnętrze okręgu o romenu ( - ) / środku [ ( + ) / ; 0 ] + K + τ wnętrze okręgu o romenu ( - ) / środku [ ( + ) / ; 0 ] + K + τ wnętrze okręgu o romenu ( - ) / środku [ ( + ) / ; 0 ] + 0 τ K WNIOSEK : Dla danego tensora narężena w kt., τ określonego w osach głównych, konec wektora narężena odowadają- S S K S cego dowolnej łaszczyźne rzechodzącej rzez kt. mus leżeć w obszarze K określonym rzez koła Mohra (obszar "zacemnony"). Jest to obszar, w którym leżą wszystke ary (, τ)

TEORI STNU NPRĘŻENI 7 Zastosowane kół Mohra dla łaskego stanu narężena ( 0 ) ZDNIE : Dane są narężena główne oraz kąt, od jakm nachylona jest łaszczyzna do kerunku narężena. Wyznaczyć narężena normalne styczne τ rzynależne tej łaszczyźne. τ S τ ZDNIE : Dany jest tensor narężena w kt. w dowolnym ukł. wsółrzędnych (, x ). Znaleźć narężena główne oraz ch kerunk. τ x g³ P O N S N P g³ Kolejność czynnośc: ) odłożyć na os "" wartośc ) z unktu odłożyć na os "τ" wartość - jeżel > 0 to o dodatnej strone os "τ" ( na rysunku rzyjęto < 0 ). Z unktu odłożyć wartość o strone rzecwnej os "τ". Otrzymujemy unkty P P ) ołączyć unkty P P - unkt S, rzecęca odc. P -P z osą "" jest środkem koła 4) narysować koło o środku w kt. S romenu S P (S P ). Otrzymujemy unkty N N, rzecęca sę okręgu z osą "". Odcnk ON O N wyznaczają wartośc narężeń głównych gł 5) ołączyć unkt P z N - otrzymujemy oś, określającą kerunek główny odowadający erwszemu narężenu głównemu gł 6) ołączyć unkt P z N - otrzymujemy oś x, określającą kerunek główny odowadający drugemu narężenu głównemu.