Pochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:

Podobne dokumenty
Matematyka 2. Elementy analizy wektorowej cz I Pole wektorowe

,..., u x n. , 2 u x 2 1

J. Szantyr - Wykład 7 Ruch ogólny elementu płynu

POTENCJALNE POLE SIŁ. ,F z 2 V. x = x y, F y. , F x z F z. y F y

Przestrzeń liniowa R n.

Geometria analityczna w przestrzeni. Kierunek. Długość. Zwrot

METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ

Funkcje wielu zmiennych

J. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie

Funkcje wielu zmiennych

Powierzchnie stopnia drugiego

Funkcje wielu zmiennych

Postać Jordana macierzy

[ A i ' ]=[ D ][ A i ] (2.3)

Wykład Matematyka A, I rok, egzamin ustny w sem. letnim r. ak. 2002/2003. Każdy zdający losuje jedno pytanie teoretyczne i jedno praktyczne.

cz.2 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

Zadania z AlgebryIIr

Ruch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna

Wyprowadzenie prawa Gaussa z prawa Coulomba

y(t) = y 0 + R sin t, t R. z(t) = h 2π t

Rozdział 9. Baza Jordana

Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli

Całki krzywoliniowe. SNM - Elementy analizy wektorowej - 1

Arkusz 6. Elementy geometrii analitycznej w przestrzeni

Równania dla potencjałów zależnych od czasu

Rozdział 5. Twierdzenia całkowe. 5.1 Twierdzenie o potencjale. Będziemy rozpatrywać całki krzywoliniowe liczone wzdłuż krzywej C w przestrzeni

Elektrostatyka. Potencjał pola elektrycznego Prawo Gaussa

1. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW SIŁ. Redukcja płaskiego układu sił

ZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH LICZBY ZESPOLONE

Zadania kinematyki mechanizmów

ALGEBRA rok akademicki

Podstawy elektromagnetyzmu. Wykład 1. Rachunek wektorowy

Matematyka. rok akademicki 2008/2009, semestr zimowy. Konwersatorium 1. Własności funkcji

WYKŁAD 6. MODELE OBIEKTÓW 3-D3 część Powierzchnie opisane parametrycznie. Plan wykładu: Powierzchnie opisane parametrycznie

MECHANIKA 2. Zasady pracy i energii. Wykład Nr 12. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

cz. 2. dr inż. Zbigniew Szklarski

Różniczkowe prawo Gaussa i co z niego wynika...

Elektrostatyka. Prawo Coulomba Natężenie pola elektrycznego Energia potencjalna pola elektrycznego

RACHUNEK CAŁKOWY FUNKCJI DWÓCH ZMIENNYCH

22. CAŁKA KRZYWOLINIOWA SKIEROWANA

I. Rachunek wektorowy i jego zastosowanie w fizyce.

12. FUNKCJE WIELU ZMIENNYCH. z = x + y jest R 2, natomiast jej

Potencjał pola elektrycznego

GEOMETRIA ANALITYCZNA W PRZESTRZENI

MECHANIKA II. Praca i energia punktu materialnego

Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Matematyka II. Bezpieczeństwo jądrowe i ochrona radiologiczna Semestr letni 2018/2019 wykład 13 (27 maja)

Agata Boratyńska ZADANIA Z MATEMATYKI, I ROK SGH GRANICA CIĄGU

25. RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE PIERWSZEGO RZĘDU. y +y tgx=sinx

Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Elektrostatyka, cz. 1

MECHANIKA 2. Zasady pracy i energii. Wykład Nr 12. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 3

Lista 3 CAŁKI KRZYWOLINIOWE I POWIERZCHNIOWE. K cykloida c x y ds K x y x r t t t y r t t t t ) ( 2 ) + ( 2 ) = {(, ) : 1 1 = }

Macierze normalne. D : Dowolną macierz kwadratową można zapisać w postaci A = B + ic gdzie ( ) B = A + A B = A + A = ( A + A)

Wyznaczanie ruchliwości i koncentracji nośników prądu w półprzewodnikach metodą efektu Halla

Środek ciężkości bryły jednorodnej

W siła działająca na bryłę zredukowana do środka masy ( = 0

Projekt Era inżyniera pewna lokata na przyszłość jest współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

4 Równania różniczkowe w postaci Leibniza, równania różniczkowe zupełne

EPR. W -1/2 =-1/2 gµ B B

Całki krzywoliniowe skierowane

ZŁOŻONE RUCHY OSI OBROTOWYCH STEROWANYCH NUMERYCZNIE

WYKŁAD 3 OGÓLNE UJĘCIE ZASAD ZACHOWANIA W MECHANICE PŁYNÓW. ZASADA ZACHOWANIA MASY. 1/15

PODSTAWY RACHUNKU WEKTOROWEGO

Opis efektów kształcenia dla modułu zajęć

Matematyka dla studentów ekonomii : wykłady z ćwiczeniami/ Ryszard Antoniewicz, Andrzej Misztal. Wyd. 4 popr., 6 dodr. Warszawa, 2012.

Moment pędu fali elektromagnetycznej

Róniczka. f x. V Vx. Zadanie 4. Znale maksymalny błd bezwzgldny i wzgldny powstały przy obliczaniu objtoci stoka, jeli promie podstawy wynosi

II. Równania autonomiczne. 1. Podstawowe pojęcia.

Pola siłowe i ich charakterystyka

napór cieczy - wypadkowy ( hydrostatyczny )

x od położenia równowagi

Księgarnia PWN: David J. Griffiths - Podstawy elektrodynamiki

FUNKCJE ZESPOLONE Lista zadań 2005/2006

Teoria pola elektromagnetycznego

SIMR 2016/2017, Analiza 2, wykład 1, Przestrzeń wektorowa

Projekt Era inżyniera pewna lokata na przyszłość jest współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

opracował Maciej Grzesiak Całki krzywoliniowe

Zaawansowane metody numeryczne

OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki

Niektóre zastosowania całki krzywoliniowej niezorientowanej 1.Długość l łuku zwykłego gładkiego Γ

KONWENCJA ZNAKOWANIA MOMENTÓW I WZÓR NA NAPRĘŻENIA

ANALIZA KONSTRUKCJI POWŁOKOWEJ. CIENKOŚCIENNY ZBIORNIK CIŚNIENIOWY

WYMAGANIA WSTĘPNE Z MATEMATYKI

Geometria w R 3. Iloczyn skalarny wektorów

Analiza wektorowa. Teoria pola.

Podstawy elektrodynamiki / David J. Griffiths. - wyd. 2, dodr. 3. Warszawa, 2011 Spis treści. Przedmowa 11

Równania różniczkowe cząstkowe drugiego rzędu

opracował Maciej Grzesiak Analiza wektorowa

Wykład FIZYKA I. 9. Ruch drgający swobodny

Przedmowa do wydania drugiego Konwencje i ważniejsze oznaczenia... 13

Funkcje zespolone. 2 Elementarne funkcje zespolone zmiennej zespolonej

ANALIZA MATEMATYCZNA Z ELEMENTAMI STATYSTYKI MATEMATYCZNEJ

Wykład FIZYKA I. 9. Ruch drgający swobodny. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 5

Geometria analityczna - przykłady

Układy współrzędnych

z pokryciem (O i ) i I rozkładu jedności (α i ) i I. Zauważmy najpierw, że ( i I α i )ω dω = d(1 ω) = d d(α i ω). Z drugiej jednak strony

Fale elektromagnetyczne

Transkrypt:

ochodna kierunkowa i gradient Równania parametrcne prostej prechodącej pre punkt i skierowanej wdłuż jednostkowego wektora mają postać: Oblicam pochodną kierunkową u ( u, u ) 1 + su + su 1 (, ) d d d ˆ u u i ˆ j u iˆ u ˆ + 1 + + 1 + j u ds u, ds ds rkład: Oblic pochodną unkcji v 3iˆ 4 ˆ j v 3 u iˆ 4 ˆj v 5 5 w kierunku wektora w punkcie ˆ i + ˆj ( sin ) ( sin ) e iˆ + e ˆj iˆ + ˆj d ds u, ( ˆ ˆ) ( 3 ˆ 4 ˆ) u i j i j + 1 5 5 (, ) e + cos (, ) laer laer laer M. rbcień Matematcne Metod iki I Wkład 1-

Gradient Deinicja: Gradientem unkcji skalarnej w punkcie nawam wektor: ˆ ˆ i + j + kˆ gdie pochodne cąstkowe unkcji oblicone są w punkcie. Gradient jako operator Własności: ( ) cos D u J u unkcja rośnie najsbciej w kierunku unkcja rośnie najsbciej w kierunku (,, ) unkcja nie mienia się w każdm kierunku prostopadłm do rkład: Znajdź kierunki w punkcie (1,1) w którch unkcja, / + / najsbciej rośnie, maleje ora w którch nie mienia się. ( ˆ ˆ) ˆ ˆ 1 ˆ 1 Ma wrost: i + j i + j u i + ˆj 1, 1 1, 1 n 1 iˆ + 1 ˆ Brak mian: j ora n 1 iˆ 1 ˆj M. rbcień Matematcne Metod iki I ˆ i ˆ j kˆ + + najsbs spadek najsbs wrost brak mian Wkład 1-3

Gradient - prkład rkład: Na mapach topograicnch strumienie płną w kierunkach prostopadłch do poiomic. Niech ( t), ( t) c dla r t t iˆ + t ˆj d d ˆ ˆ d ˆ d i j i ˆ + + + j dt dt dt dt dr a więc wektor jest prostopadł do krwej. dt rkład: Równanie stcnej do elips. 4 + Wektor prostopadł do elips + (, 1) ( ) iˆ + j ˆ iˆ + ˆj, 1 Równanie stcnej ( r r) n 4 (, ) (, ) laer M. rbcień Matematcne Metod iki I Wkład 1-4

Gradient - prkład Uwaga: W prestreni R 3 równania płascn stcnej do powierchni M. rbcień Matematcne Metod iki I (,, ) w punkcie (,, ) ora prostej do niej prostopadłej mają odpowiednio postać: r r r t r t ( ) ( ) ora + ( ) rkład: Znajdź płascnę stcną do dane powierchni w punkcie ( 1, 1, ) (,, ) 3 4 7 Znajdujem wektor prostopadł do dane powierchni w punkcie : 3 4 iˆ 3j ˆ 4kˆ 7iˆ 3 ˆj + 8kˆ ( 1, 1, ) Równanie płascn stcne ma więc postać: ( ) ( r r ) ( i ˆ ˆ j k ˆ ) ( ) i ˆ ( ) ˆ j ( ) k ˆ 7 3 + 8 1 + + 1 + r Twierdenie: Dan jest wektor położenia. Wted ora Dowód: 1 / ˆ ˆ ˆ r r + + i + j + k rˆ r r r r ˆ ˆ ˆ r ˆ r ˆ r ˆ r i + j + k i + j + k rˆ r r r r r rˆ Wkład 1-5 c 7 3 + 8 ( r) rˆ ( d / dr) r r + + / 1

Całka liniowa i gradient Dla dowolnego pola wektorowego A,,, całką liniową nawam całkę postaci: b a, G a, G A dr b A d + A d + A d ( ) rkład: raca wkonana pre siłę: W a b b dr a, G dr id ˆ + ˆjd + kd ˆ W ogólności wartość całki ależ od konkretnej drogi pomięd punktami a i b. Całka liniowa nie ależ od drogi jednie w prpadku gd istnieje unkcja skalarna j taka, że A j. Wted mam b b b j j j b A dr j dr d + d + d dj j( b) j( a) a, G a, G a a ole które posiada powżsą własność nawam polem achowawcm. W scególności dla pól achowawcch całka po dowolnej krwej amkniętej jest równa ero: j dr A Słusne jest również twierdenie odwrotne, tn. jeśli dr, to pole A laer jest polem achowawcm ora istnieje unkcja skalarna j taka że A j M. rbcień Matematcne Metod iki I Wkład 1-6

Całki liniowe - prkład rkład: raca wkonana pre siłę 6 iˆ + 3 3 ˆj ( ) wdłuż krwej pomięd punktami (,) i (,). W dr ( iˆ ( ) ˆ 6 + 3 3 j) dr 6 d + ( 3 3 ) d G G G Metoda I: Zmiana miennch d ( 1) d 5 4 { } W 6 d + 3 3 d 6 + 3 3 1 d G 6 + 15 6 d 16 r t ti t t ˆj (,, ) (,, dr dr t t t ) dt dt W dr { 6t( t t) + 3t 3( t t) ( t 1) } dt 16 Metoda II: Krwa opisana jest pre wektor położenia ˆ + ( ) G 19 1 1 ev 16. 1 J 16 J 998. 1 GeV M. rbcień Matematcne Metod iki I Wkład 1-7

Twierdenie: ole ola achowawce iˆ + ˆj + kˆ (,, ) (,, ) (,, ) wted i tlko wted gd spełnione są warunki jest achowawce Dowód: Jeśli pole jest achowawce to istnieje unkcja (potencjał) j taka, że ˆ ˆ ˆ ϕ ˆ ϕ ˆ ϕ ˆ i + j + k i + j + k ϕ ϕ ϕ ϕ w takim raie mam np.: 6 iˆ + 3 3 ˆj rkład: Znajdiem potencjał dla pola ole jest achowawce ponieważ spełnion jest warunek: j iˆ j ˆj iˆ j + 6 + 3( ) ˆj j 6 j 3 + j d 3 + 3 3 d j 3 3 + k 6 (, ) (, ) W j j 16 M. rbcień Matematcne Metod iki I Wkład 1-8