w diagnostyce medycznej V

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "w diagnostyce medycznej V"

Transkrypt

1 Tehnika uladźwiękowa w diagnosye edyznej SEMEST VI Człowiek- najlepsza inwesyja Pojek współinansowany pzez Unię Euopejską w aah Euopejskiego Funduszu Społeznego Tehnika uladźwiękowa w diagnosye edyznej V Zjawisko piezoelekyzne Pzewoniki piezoelekyzne

2 Pzewonik piezoelekyzny Zjawisko piezoelekyzne Założenie ównowaga enegeyzna aeiału enegia wewnęzna enegia związana z odkszałenie i napężenie z obenośią pola elekyznego i agneyznego. Dla aeiałów piezoelekyznyh poijay wpływ pól agneyznyh i zakładay izoeizność pzeian nieznazne óżnie iędzy sałyi adiabayznyi i izoeiznyi. Dla pzypadku jednowyiaowego ównania opisująe odwaalne zjawisko piezoelekyzne są nasępująe: E hs + ε s D T DS hd gdzie S odkszałenie Sdu/dx u pzeieszzenie T napężenie E naężenie pola elekyznego D indukja elekyzna D współzynnik sała spężysośi pzy Dons. h współzynnik piezoelekyzny sała piezoelek. deoaji pzy Dons. ε s sała dielekyzna pzy Sons..

3 Pzewonik piezoelekyzny Pzypadek jednowyiaowy Elekyzna ipedanja wejśiowa pzewonika Elekyzną ipedanję wejśiową pzewonika ożna oblizyć na wyznazają napięie panująe na pzewoniku i naężenie pądu płynąego pzez pzewonik U Z we I ównanie opisująe zjawisko piezoelekyzne Napięie U - ałka pola E po gubośi pzewonika Sdu/dx : U E hs + ε S d Edx h dx + o d o D du dx ε d S o Ddx napięie wysępująe iędzy elekodai pzewonika: - D nie jes unkją x - u d jes wynikie ałkowania pohodnej pzeieszzenia w zadanyh ganiah wewnąz pzewonika d U hu d + D ε S

4 Elekyzna ipedanja wejśiowa pzewonika Elekyzną ipedanję wejśiową pzewonika ożna oblizyć na wyznazają napięie panująe na pzewoniku i naężenie pądu płynąego pzez pzewonik Napięie Naężenie pądu pzesunięia płynąego pzez pzewonik A - powiezhnia pzewonika Ipedanja wejśiowa pzewonika - pzy DD expjω: Z d U hu we d + D ε dd I A d d U hu d + I jωda jωaε S S Wyznazenie ipedanji wyaga znalezienia pzeieszzenia u o zaś wyaga ozwiązania ównania alowego dla pzeieszzenia wewnąz pzewonika. Elekyzna ipedanja wejśiowa pzewonika Ipedanja wejśiowa pzewonika: Z we j ω C h C j ω C F A ρ Tej zależnośi odpowiada shea: w kóy Z d Aρ Fh C C Aε s /d - pojeność sayzna pzewonika pzy zeowy odkszałeniu A powiezhnia pzewonika. F: [os ωd / ] + j + sin ω d / F + os ωd / + j + sin ωd / ρ ρ ρ ρ

5 Ipedanja wejśiowa i sheay pzewonika Jeśli do sheau wpowadziy ansoao elekoehanizny o pzekładni :N gdzie NhC o h współzynnik piezoelekyzny dosaniey shea: A Z / h C ρ / F d p F Shea en oddziela zaiski zęść elekoehanizną od pojenośi sayznej; p - oponość ehanizna ośodka pzewonika Ipedanja wejśiowa i sheay pzewonika Shea jes ównoważny zw. sheaowi Masona gdzie p A i B - oponośi ehanizne ośodków: p AρAZ p A Aρ a a AZ a B Aρ b b AZ b Z ρ ipedanja akusyzna x - zęsoliwość odniesiona do zęsoliwośi ezonansu ehaniznego pzewonika dla zahodzi λ/ d d - gubość płyki. Jeśli długość ali ówna jes podwojonej gubośi płyki w pzewoniku powsaje ala sojąa iśnienia z węzłai na śiankah. ω d x

6 Współzynnik spzężenia elekoehaniznego Isony paae pzewonika - współzynnik spzężenia elekoehaniznego. Jego kwada okeśla eekywność pzeiany enegii elekyznej dopowadzonej do pzewonika na enegię ehanizną. W pzypadku pzewoników ze zjawiskie odwaalny współzynnik en okeśla akże eekywność pzeiany enegii ehaniznej na elekyzną : k h ε s D Jes o współzynnik okeślony dla konkenego kszału ięia piezoelekyka w y pzypadku jes o płyka o gubośi d dgająa gubośiowo h współzynnik piezoelekyzny wedy pzekładnia ansoaoa jes ówna ε s sała dielekyzna D - współzynnik spężysośi A N k ε k C s D o p d Ipedanja wejśiowa i sheay pzewonika Ipedanje po sonie wónej ansoaoa pzy jednakowy obiążeniu A B : x Z jp[ g ] + / sin x ω d x N N Z + Z + jp g x / jωc jωc sin x ezonans ehanizny zęść uojona ipedanji Z ówna λ/ d Z we j ω C Z N Ipedanja wejśiowa pzy jednakowy obiążeniu A B obu powiezhni pzewonika jes połązenie ównoległy ipedanji C oaz pzeansoowanej :N ipedanji ze sony wónej. Z we j ω C h C j ω C F A ρ

7 Podsawiają zależność wiążąą współzynnik k i N do wzou na ipedanję zęśi za ansoaoe zakładają A B uzyskujey nasępująe posai pzeansoowanyh na sonę piewoną ipedanji Z i Z : g k C j N Z ω + / / ]/ sin [ N g k C j N N x g x j Z p + + ω Współzynnik spzężenia elekoehaniznego p o D s C k k d A N ε Pzeansoowana na sonę piewoną ipedanja Z zakładają A B : g k C j N Z ω + e e g k Dla pewnej zęsoliwośi zęść uojona ipedanji Z ówna się zeu : Współzynnik spzężenia elekoehaniznego I g k C j Z ω Jes o zw. zęsoliwość ezonansu elekyznego e pzy koej spełniony jes waunek:

8 Uposzzony shea zasępzy pzewonika Ipedanja Z a dwie zęsoliwośi ezonansowe i e: Z N + j g ωc k Z Z we jωc Można wię zasosować uposzzony shea: W sheaie y poszzególne paaey oznazają: say wewnęzne oaz poieniowanie enegii do oozenia obiążenie ~Ω L bezwładność ~µh C podaność odwoność - spężysość ~pf C pojeność elekyzna płyki piezoelekyka ~pf > C C Aε s /d A powiezhnia pzewonika Eleeny sheau zasępzego pzewonika Eleeny sheau zasępzego: say L bezwładność C podaność A + B 8k C e L C 8k C C 8 e k / p C pojeność elekyzna płyki piezoelekyka p A i B - oponośi ehanizne ośodków: p AρAZ p A Aρ a a AZ a B Aρ b b AZ b Z ρ ipedanja akusyzna

9 Shea zasępzy pzewonika d. pojeność elekyzna C kążka z aeiału PZT C Aε S /d MHz 5 ε s 73* - [F - ] d λ/ / 435[/s] C ~6pF d C Koło adianji pzewonika Y ω jωl + / jωc + Y ω + [ ωl / ωc ] ω o LC Koło adianji pzewonika bez pojenośi C - bez i z obiążenie. Wzos obiążenia powoduje spadek odułu adianji dla zęsoliwośi ezonansowej.

10 Koło adianji pzewonika jeśli ω L ω C O Y ω Y ω + jω C O Y ω Y ω bez kopensaji C z kopensają C każdy punk koła Y zosaje koło Y powaa do syeyznego pzesunięy do góy o ωco położenia względe osi kondukanji Ad ian e plo MHz 8 Koło adianji i pzebiegi odułu azy zęśi zezywisej i uojonej ipedanji pzewonika bez kopensaji haake pojenośiowy; omhz MHz 8 e Z I Z MHz 8 ag p h as e 8 4 Z' a Z'' b 5 Mag P has e

11 now y I-y kank a +4.7uH Koło adianji i pzebiegi odułu azy zęśi zezywisej i uojonej ipedanji skopensowanego pzewonika;. 5. omhz no wy I-y kanka 4.7uH n o w y I-y k a n k a 4. 7 u H 8 6 Z' a Z'' b 8 Ma g P h a s e Meody opisu pzewonika Koło adianji Moduł odpowiedzi zęsoliwośiowej pzewonika Odpowiedź ipulsowa pzewonika

12 Wyznazanie k. Wyznazenie doboi pzewonika na podsawie poiau pasa i zęsoliwośi ezonansu gałęzi szeegowej z wykesu koła adianji pzewonika nieskopensowanego - zęsoliwośi spadku odułu adianji o 3dB - szeokość pasa - :. Wyznazenie wypadkowej pojenośi dla ezonansu: gdzie / Y - ezysanja dynaizna; Q/X Q Q C 3. Wyznazenie pojenośi ównoległej na podsawie waośi susepanji dla susepanja wnoszona pzez zęść ehanizną jes wedy ówna : 4. Wykozysanie zależnośi sąd C / C k + C / C C I Y k / 8k C C 8 Ipedanje akusyzne PZT 33.7* 6 [kg - s - ] BaTiO 3 3.* 6 LiNbO 3 34.* 6 Woda.49* 6 Kew.66* 6 Tkanki iękkie.63* 6 Powieze 4* Ipedanja akusyzna ypowyh aeiałów piezoelekyznyh odbiega od ipedanji kanek iękkih. Oznaza o znazne odbiie ali padająej na ganię akih ośodków ok. 9%. Kolejny poble sanowi jeszze badziej odbiegająa od ipedanji piezoelekyków i kanek ipedanja powieza kóe oże znaleźć się iędzy pzewonikie a iałe w eekie nasąpi blisko % odbiie ali. Koniezne jes zapewnienie spzężenia akusyznego iędzy pzewonikie i kanką żele USG a akże dopasowania ipedanji kanki i ipedanji pzewonika.

13 Dopasowanie pzewonika Dopasowanie akusyzne waswa ćwiećalowa Ipedanja wejśiowa bezsanej linii długiej Z - ipedanja alowa linii Z we Z + jzg kl Z + jzgl / λ ob ob Z Z Z + jz g kl Z + jz gl / λ ob ob jeśli lλ/4 Z we Z Z ob Odpowiedni dobó aeiału waswy ćwiećalowej Z pozwala na zbliżenie waośi Zwe i Zp pzewonika oganizenie odbić. Dopasowanie elekyzne Dopasowanie elekyzne odbionik o zespolonej ipedanji waunek dopasowania oy wyaga by ipedanja źódła była ównej spzężonej ipedanji obiążenia. obu Pob + + X ob z ob + X z Należy wię skopensować ająą pojenośiowy haake dla ezonansu ehaniznego ipedanję pzewonika oaz dopasować zęśi zezywise. Kabel łąząy eleeny pzewonika z układai elekoniznyi ównież linia długa ale jeśli λ>>l ay Zwe~Zp. Jeśli waunek λ>>l nie jes spełniony nasępuje ansoaja ipedanji pzewonika.

14 Napięie na zaiskah elekodah pzewonika Naężenie ali na powiezhni pzewonika Napięie na wyjśiu pzewonika dopasowaniu elekyzny kopensaji pojenośi : U p ηa p P A P iśnienie na powiezhni pzewonika waość skuezna A oponość akusyzna ośodka obiążająego Aρ A A A powiezhnia pzewonika p oponość akusyzna ośodka pzewonika Aρ p p η - współzynnik okeślająy spawność zjawiska piezoelekyznego - sosunek o akusyzna/o elekyzna i odwonie - w waunkah odwaalnośi zjawiska Naężenie ali hu I l A h sała piezoelekyzna deoaji A oponość akusyzna ośodka obiążajaego Aρ A A U apliuda napięia l gubość płyki pzewonika Pzykłady ozwiązań sond Sonda do pay ipulsowej Sonda do pay iągłej

15 Głowie sondy uladźwiękowe Sondy uladźwiękowe Sonda liniowa seowana azowo Sonda wieloeleenowa liniowa Linea desipion o ulasound iaging syses J.A. Jensen 999

16 Sondy uladźwiękowe Sonda ypu onvex Linea desipion o ulasound iaging syses J.A. Jensen 999 Sondy uladźwiękowe Eleeny w szyku liniowy Moduł ozkładu iśnienia haakeysyka kieunkowośi w płaszzyźnie elewaji sea daleka. Moduł ozkładu iśnienia haakeysyka kieunkowośi w płaszzyźnie azyuu sea daleka.

17 Sondy uladźwiękowe Sonda liniowa HP Jounal 994 Sondy uladźwiękowe Sonda liniowa poble - ogniskowanie w płaszzyźnie elewaji - nałożenie sozewki akusyznej - zasosowanie kilku zędów eleenów piezoelekyznyh ułożonyh na kzywiźnie; - zasosowanie kilku zędów eleenów piezoelekyznyh niezależnie seowanyh; K. Hilawsky Foshie in de Ulashallbildgebung 6

18 Sondy uladźwiękowe Geoeie sond wieloeleenowyh: a - sonda liniowa D b - sonda liniowa.5d - sonda liniowa D d - sonda pieśieniowa Sondy uladźwiękowe Możliwość wpływania na właśiwośi wiązki popzez ułożenie eleenów sondy. Linea desipion o ulasound iaging syses J.A. Jensen 999

19 Sondy uladźwiękowe Klasyikaja sond ze względu na budowę K. Hilawsky Foshie in de Ulashallbildgebung 6 Sondy uladźwiękowe Sonda liniowa D Sonda zawiea jeden ząd lub więej - połązonyh elekyznie eleenów w szyku liniowy lizba eleenów wynosi od 3 do 56 w pzypadku niższej lizby eleenów jes o najzęśiej sonda seowana azowo. Bak ożliwośi kszałowania wiązki w płaszzyźnie elewaji poza ew. sozewka akusyzną - zaznazona koloe żóły. Zakładają że lizba eleenów wynosi N np. 8 do sondy należy dopowadzić N sygnałów seująyh/kabli.

20 Sondy uladźwiękowe Sonda liniowa.5d Sonda zawiea zy zędy eleenów w szyku liniowy. Zewnęzne zędy eleenów są ze sobą elekyznie połązone. Cykl obazowania w dany kieunku składa się dwóh eisji. Piewsza wykozysuje ylko śodkowy ząd pzewoników i służy do obazowania w polu bliski opóźnienia dobieane są ak by zapewnić ogniskowanie w płaszzyźnie azyuu. Duga eisja wykozysuje wszyskie zędy eleenów i służy do obazowania w seie dalekiej odp. dobó opóźnień - jak popzednio. Nie a ożliwośi dynaiznego seowania położenie ogniska. Zakładają że lizba eleenów wynosi N np. 8 do sondy należy dopowadzić N sygnałów seująyh/kabli. Kolo żóły - sozewka akusyzna ożna oować ją ak by wpływać na położenie ogniska w płaszzyżnie elewaji. Sondy uladźwiękowe Sonda liniowa.5d Sonda zawiea pięć zędów eleenów w szyku liniowy. Zewnęzne oaz wewnęzne zędy eleenów są ze sobą paai elekyznie połązone. Możliwe dynaizne seowanie położenie ogniska popzez dobó opóźnień. Zakładają że lizba eleenów wynosi N np. 8 do sondy należy dopowadzić 3N sygnałów seująyh/kabli. Kolo żóły - sozewka akusyzna ożna oować ją ak by wpływać na położenie ogniska w płaszzyżnie elewaji.

21 Sondy uladźwiękowe Sonda liniowa.75d Kok w sonę sond D. oziay eleenów i odsępy iędzy nii są duże w poównaniu z długośią ali - oganizone ożliwośi seowania wiązką w płaszzyźnie elewaji gaing lobes. Lizba sygnałów seująyh lizba zędów * lizba eleenów w zędzie np. 5*8. Lizba pzewodów w kablu sondy we współzesnyh ozwiązaniah oganizona jes do Pozwala na obazowanie wekoowe pzepływu oaz oganizone obazowanie 3D. Kolo żóły - sozewka akusyzna ożna oować ją ak by wpływać na położenie ogniska w płaszzyżnie elewaji. Sondy uladźwiękowe Sonda liniowa D Sonda jes ayą D eleenów piezoelekyznyh. Teoeyznie uożliwia dowolne skanowanie obieków 3D. Duża lizba eleenów - np. gdyby powielić sandadowe ozwiązanie dla sondy liniowej zyli 8 eleenów - byłoby o 8*8... Jes o asonoizna lizba w najposszy pzypadku wyagająa akiej saej lizby kabli łąząyh sondę z ulasonogae - nie jes o ealizowalne. Dalej - wykozysywanie ak dużej lizby pzewoników oznaza niską lizbę obazów w jednose zasu ae ae. ozwiązania: - wykozysywanie ylko zęśi dosępnyh pzewoników - lokowanie uliplekseów w obudowie sondy - pobley z iniauyzają dyssypają enegii e. e. W pakye wykozysuje się jednoześnie nie więej niż 56 eleenów.

22 Sondy uladźwiękowe Sonda liniowa D i sonda liniowa D K. Hilawsky Foshie in de Ulashallbildgebung 6 Sondy uladźwiękowe Obazy anou zawieająego ysy K. Hilawsky Foshie in de Ulashallbildgebung 6

23 Oganizenia obazowania 3D ae ae 54/s Obazowanie D głębokość obazowania lizba linii sekoa zas zbieania jednej linii d / * /54 6[ µ s] zas zbieania linii *6us9.s ae ae ok. 5 obazów/s obazowanie 3D obazowana objęość - wyinek sey o kąie 6º odsęp iędzy liniai º o oznaza 36 linii zas zbieania 36 linii ae ae ok..7 obazów/s... 36*6us576s Oganizenia obazowania 3D ae ae Obazowanie 3D obazowana objęość - wyinek sey o kąie 6º odsęp iędzy liniai º o oznaza 36 linii zas zbieania 36 linii ae ae ok..7 obazów/s... 36*6us576s Nie ożna jednoześnie zapewnić wysokiej lizby linii jakość obazowania - ozdzielzość dużej głębokośi obazowania pozeba diagnosyzna i wysokiej lizby obazów w jednose zasu pozeba diagnosyzna - jakość obazowania suku uhoyh.

24 Pzykłady ozwiązań sond wieloeleenowyh Sonda D Pzykłady ozwiązań sond wieloeleenowyh Sonda wieloeleenowaagen

25 Odpowiedź ipulsowa pzewonika Odpowiedź ipulsowa pzewonika ównanie opisująe poes powsawania odbieanego sygnału elekyznego w obazowaniu uladźwiękowy: gdzie: S sygnał odebany T - sygnał nadany B właśiwośi pzewonika odpowiedź ipulsowa F właśiwośi popagayjne i ozpaszająe kanki S T B F W dziedzinie zęsoliwośi: S T B F

26 τ τ ι d x h y Odpowiedź ipulsowa pzewonika ds y x v p S ρ / Odpowiedź y syseu liniowego o odp. ipulsowej h na pobudzenie x iśnienie w punkie P w pewnej odległośi od pzewonika: każdy punk pzewonika jes źódłe ali kulisej pędkość eleenu powiezhni jes sploe zynnika zależnego od położenia i ipulsowego pobudzenia a wię iśnienie a posać: S dsd v p } / * { ρ - zienna służąa do wyznazenia splou ds v p S ρ / * Jeśli pędkość nie zależy od położenia punku zaieniają kolejność opeaji splou i ałkowania pozosaje splo w dziedzinie zasu: ds h S / Odpowiedź ipulsowa: * h v p ρ Znają h okeślay iśnienie pohodząe od punku pzewonika Oblizanie h albo ałka Kihhoa albo wykozysanie odwaalnośi zjawiska zaiana położenia źódła i odbionika w jednoodny anizoopowy śodowisku nie zienia sygnału iśnienia doieająego do odbionika/źódła. Eisja ipulsowej ali kulisej z punku w kóy znajduje się odbionik i okeślenie długośi łuku wynikająego z pzeięia się onu ali z powiezhnią pzewonika pozwala wyznazyć odpowiedź ipulsową. * h v p ρ Odpowiedź ipulsowa pzewonika

27 Odpowiedź ipulsowa pzewonika Okeślenie odpowiedzi ipulsowej spowadza się do wyznazenia długośi łuków wzdłuż kóyh w danej hwili zasowej wozenia odpowiedzi ipulsowej w dany punkie pzeszeni - obenie źódła ali kulisej ala kulisa pohodząa z punku poiau pzeina powiezhnię pzewonika: widok z góy zu Odpowiedź ipulsowa pzewonika widok z góy zu h / ds ds d dθ We współzędnyh seyznyh +z S gdzie: z położenie punku eisji nad płaszzyzną pzewonika poień okęgu powsałego w wyniku pzeięia się powiezhni sałej azy ali kulisej z powiezhnią pzewonika odległość punku pzewonika od punku eisji ali

28 Θ Θ Θ dd h / Θ Θ Θ d d h ' ' h Θ Θ odpowiedź ipulsowa uwzględniają +z dd poień okęgu dd wpowadzay zienną / dla usalonego zasu odpowiedź ipulsowa jes ówna: jeśli należy do [ ] - dla kóyh pow. sałej azy pzeina powiezhnię pzewonika: Θ d d ds ds h S / Θ Θ Θ dd h / Odpowiedź ipulsowa pzewonika d Θ Θ Θ d h Odpowiedź ipulsowa zosaje oblizona na podsawie pzebiegu pzeięć ali kulisej z powiezhnią pzewonika w unkji zasu. Odpowiedź ipulsowa pzewonika h Θ Θ

29 * h v p ρ Ciśnienie w wybany punkie: Ciśnienie ali ozposzonej odbiej pzez el dohodząej do pzewonika jes unkją właśiwośi pzewonika pzy eisji pzewazanie sygnału elekyznego na dgania powiezhni - alę akusyzną odpowiedzi ipulsowej h właśiwośi elu oaz ponownie odpowiedzi ipulsowej układu el-pzewonik kóa jes idenyzna z odpowiedzią ipulsową h o ile wykozysujey en sa pzewonik. Ciśnienie powsająe w wyniku ozpaszania/odbiia: ]* * [ F h v p ρ F ρ ρ Ciśnienie dohodząe do pzewonika oblizane jes w sposób analogizny z wykozysanie ej saej odpowiedzi ipulsowej h i ównania Eulea: }* { h p p Odwone zjawisko piezoelekyzne zaiana odkszałenia na sygnał elekyzny.

Technika ultradźwiękowa w diagnostyce medycznej VI

Technika ultradźwiękowa w diagnostyce medycznej VI 07--7 Tehnika ulraźwiękowa w iagnosye meyznej SEMEST VI Człowiek- najlepsza inwesyja Projek współfinansowany przez Unię Europejską w ramah Europejskiego Funuszu Społeznego Tehnika ulraźwiękowa w iagnosye

Bardziej szczegółowo

Studia magisterskie ENERGETYKA. Jan A. Szantyr. Wybrane zagadnienia z mechaniki płynów. Ćwiczenia 2. Wyznaczanie reakcji hydrodynamicznych I

Studia magisterskie ENERGETYKA. Jan A. Szantyr. Wybrane zagadnienia z mechaniki płynów. Ćwiczenia 2. Wyznaczanie reakcji hydrodynamicznych I Studia magisteskie ENERGETYK Jan. Szanty Wybane zagadnienia z mehaniki płynów Ćwizenia Wyznazanie eakji hydodynamiznyh I Pzykład 1 Z dyszy o śedniah =80 [mm] i d=0 [mm] wypływa woda ze śednią pędkośią

Bardziej szczegółowo

INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA

INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NSTRKJA DO ĆWZENA Temat: Rezonans w obwodach elektycznych el ćwiczenia elem ćwiczenia jest doświadczalne spawdzenie podstawowych właściwości szeegowych i ównoległych ezonansowych obwodów elektycznych.

Bardziej szczegółowo

Wykład 23. Reinhard Kulessa 1

Wykład 23. Reinhard Kulessa 1 Wykład 3 19. Równania Maxwella.Fale elekomagneyzne.1 Równanie falowe. Doświadzenie Heza - dgająy dipol elekyzny.3 Rozhodzenie się fal elekomagneyznyh w pzewodnikah.3.1 Równanie elegafisów.4 Zjawisko naskókowośi..5

Bardziej szczegółowo

Transformacja Galileusza ( )

Transformacja Galileusza ( ) Tansfomaja Galileusza (564-64) z z y y Zasada względnośi Galileusza: pawa mehaniki są jednakowe we wszyskih inejalnyh układah odniesienia. F F a a Uwaga: newonowskie dodawanie pędkośi: u u S S, S S Poblem

Bardziej szczegółowo

w diagnostyce medycznej II

w diagnostyce medycznej II Technika uladźwiękowa w diagnosyce medycznej SEMESTR V Człowiek- najlepsza inwesycja ojek współfinansowany pzez Unię Euopejską w amach Euopejskiego Funduszu Społecznego Technika uladźwiękowa w diagnosyce

Bardziej szczegółowo

PRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA

PRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na

Bardziej szczegółowo

11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO

11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO 11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie

Bardziej szczegółowo

Laboratorium Półprzewodniki, Dielektryki i Magnetyki Ćwiczenie nr 10 Pomiary czasu życia nośników w półprzewodnikach

Laboratorium Półprzewodniki, Dielektryki i Magnetyki Ćwiczenie nr 10 Pomiary czasu życia nośników w półprzewodnikach Laboaoium Półpzewodniki, Dielekyki i Magneyki Ćwiczenie n 10 Pomiay czasu życia nośników w półpzewodnikach I. Zagadnienia do pzygoowania: 1. Pojęcia: nośniki mniejszościowe i większościowe, ównowagowe

Bardziej szczegółowo

Transformacja Galileusza ( )

Transformacja Galileusza ( ) Tansfomaja Galileusza (564-64) z z y y Zasada względnośi Galileusza: pawa mehaniki są jednakowe we wszyskih inejalnyh układah odniesienia. F F a a Uwaga: newonowskie dodawanie pędkośi: u u S S, S S Poblem

Bardziej szczegółowo

ĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH

ĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH ĆWZENE 3 EZONANS W OBWODAH EEKTYZNYH el ćwiczenia: spawdzenie podstawowych właściwości szeegowego i ównoległego obwodu ezonansowego pzy wymuszeniu napięciem sinusoidalnym, zbadanie wpływu paametów obwodu

Bardziej szczegółowo

L(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)

L(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3) 0. Małe dgania Kótka notatka o małych dganiach wyjasniające możliwe niejasności. 0. Poszukiwanie punktów ównowagi Punkty ównowagi wyznaczone są waunkami x i = 0, ẋi = 0 ( Pochodna ta jest ówna pochodnej

Bardziej szczegółowo

XXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne

XXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.

Bardziej szczegółowo

WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA

WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia

Bardziej szczegółowo

Rozdział VIII KINETYKA NASYCANIA POWIERZCHNI. 1. Wstęp

Rozdział VIII KINETYKA NASYCANIA POWIERZCHNI. 1. Wstęp 83 Rozdział VIII KINETYKA NASYCANIA POWIERZCHNI 1. Wsęp W akcie wykonywania zewnęznyc oconnyc wasw ynku, jak i konsewacji isniejącyc deali budowli zabykowyc zacodzi częso konieczność oceny sopnia peneacji

Bardziej szczegółowo

Optyka falowa. polaryzacja. dwójłomność optyczna. czym jest zjawisko polaryzacji stan a stopień polaryzacji sposoby polaryzacji

Optyka falowa. polaryzacja. dwójłomność optyczna. czym jest zjawisko polaryzacji stan a stopień polaryzacji sposoby polaryzacji W-21 (Jaoszewicz) 16 slajdów Na podsawie pezenacji pof. J. Rukowskiego Opyka falowa polayzacja czym jes zjawisko polayzacji san a sopień polayzacji sposoby polayzacji dwójłomność opyczna pzyczyny mikoskopowe

Bardziej szczegółowo

Szkoła z przyszłością. szkolenie współfinansowane przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Szkoła z przyszłością. szkolenie współfinansowane przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Szkoła z przyszłośią szkolenie współfinansowane przez Unię Europejską w ramah Europejskiego Funduszu Społeznego Narodowe Cenrum Badań Jądrowyh, ul. Andrzeja Sołana 7, 05-400 Owok-Świerk ĆWICZENIE a L A

Bardziej szczegółowo

podsumowanie (E) E l Eds 0 V jds

podsumowanie (E) E l Eds 0 V jds e-8.6.7 fale podsumowanie () Γ dl 1 ds ρ d S ε V D ds ρ d S ( ϕ ) 1 ρ ε D ρ D ρ V D ( D εε ) εε S jds V ρ d t j ρ t j σ podsumowanie (H) Bdl Γ μ S jds B μ j S Bds B ( B A) Hdl Γ S jds H j ( B μμ H ) ε

Bardziej szczegółowo

BADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA

BADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA Ćwiczenie 3 BDNIE DYNMICZNEGO TŁUMIK DRGŃ. Cel ćwiczenia yłumienie dgań układu o częsości ezonansowej za pomocą dynamicznego łumika dgań oaz wyznaczenie zakesu częsości wymuszenia, w kóym łumik skuecznie

Bardziej szczegółowo

Przepięcia i sieci odciążające

Przepięcia i sieci odciążające Pzepięcia i sieci odciążające Cel ćwiczenia: apoznanie sudenów z zjawiskami pzepięć komuacyjnych na yysoach i sposobami ochony elemenów półpzewodnikowych, oaz poznanie sposobów ochony elemenów w pełni

Bardziej szczegółowo

Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology

Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.

Bardziej szczegółowo

CHARAKTERYSTYKI UŻYTKOWE I WZORCOWANIE SZEROKOPASMOWYCH MIERNIKÓW NADFIOLETU

CHARAKTERYSTYKI UŻYTKOWE I WZORCOWANIE SZEROKOPASMOWYCH MIERNIKÓW NADFIOLETU Jezy PIETRZYKOWSKI CHARAKTERYSTYKI UŻYTKOWE I WZORCOWANIE SZEROKOPASMOWYCH MIERNIKÓW NADFIOLETU STRESZCZENIE Okeślono haakteystyki użytkowe szeokopasmowyh mieników nadfioletu oaz ih klasyfikaję. Podano

Bardziej szczegółowo

Elementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy)

Elementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy) J. Szanty Wykład n 4 Pzepływy potencjalne Aby wytwozyć w pzepływie potencjalnym siły hydodynamiczne na opływanych ciałach konieczne jest zyskanie pzepływ asymetycznego.jest to możliwe pzy wykozystani kolejnego

Bardziej szczegółowo

Wykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.

Wykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii. Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to

Bardziej szczegółowo

Dynamika punktu materialnego

Dynamika punktu materialnego Naa -Japonia W-3 (Jaosewic 1 slajdów Dynamika punku maeialnego Dynamika Układ inecjalny Zasady dynamiki: piewsa asada dynamiki duga asada dynamiki; pęd ciała popęd siły ecia asada dynamiki (pawo akcji

Bardziej szczegółowo

II.6. Wahadło proste.

II.6. Wahadło proste. II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia

Bardziej szczegółowo

należą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło

należą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło 07 0 Opacował: mg inż. Macin Wieczoek www.mawie.net.pl. Elementy ezystancyjne. należą do gupy odbioników enegii elektycznej idealne elementy ezystancyjne pzekształcają enegię pądu elektycznego w ciepło.

Bardziej szczegółowo

Fizyka. Wykład 2. Mateusz Suchanek

Fizyka. Wykład 2. Mateusz Suchanek Fizyka Wykład Mateusz Suchanek Zadanie utwalające Ruch punktu na płaszczyźnie okeślony jest ównaniai paaetycznyi: x sin(t ) y cos(t gdzie t oznacza czas. Znaleźć ównanie tou, położenie początkowe punktu,

Bardziej szczegółowo

PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM

PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNE W CIELE STAŁYM Anaizowane są skutki pzepływu pądu pzemiennego o natężeniu I pzez pzewodnik okągły o pomieniu. Pzyęto wstępne założenia upaszcząace: - kształt pądu est sinusoidany,

Bardziej szczegółowo

Modelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III

Modelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości

Bardziej szczegółowo

ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI.

ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI. Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład VII ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI. 7. Pzepływ pzez goblę z uwzględnieniem zasilania wodami infiltacyjnymi.

Bardziej szczegółowo

METODA ZDYSKONTOWANYCH SALD WOLNYCH PRZEPŁYWÓW PIENIĘŻNYCH

METODA ZDYSKONTOWANYCH SALD WOLNYCH PRZEPŁYWÓW PIENIĘŻNYCH METODA ZDYSONTOWANYCH SALD WOLNYCH PRZEPŁYWÓW PIENIĘŻNYCH W meodach dochodowych podsawową wielkością, kóa okeśla waość pzedsiębioswa są dochody jakie mogą być geneowane z powadzenia działalności gospodaczej

Bardziej szczegółowo

Grzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki

Grzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki Gzegoz Konaś Powóka z fizyki - dla uczniów gimnazjów, kózy chcą wiedzieć o co zeba, a nawe więcej, - dla uczniów liceów, kózy chcą powózyć o co zeba, aby zozumieć więcej, - dla wszyskich, kózy chcą znać

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie promienia krzywizny soczewki płasko-wypukłej metodą pierścieni Newtona

Wyznaczanie promienia krzywizny soczewki płasko-wypukłej metodą pierścieni Newtona Wyznaczanie poienia kzywizny soczewki płasko-wypukłej etodą pieścieni Newtona I. Cel ćwiczenia: zapoznanie ze zjawiskie intefeencji światła, poia poienia soczewki płasko-wypukłej. II. Pzyządy: lapa sodowa,

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie temperatury i ciśnienia gazu z oddziaływaniem Lennarda Jonesa metodami dynamiki molekularnej

Wyznaczanie temperatury i ciśnienia gazu z oddziaływaniem Lennarda Jonesa metodami dynamiki molekularnej Pojekt n C.4. Wyznazanie tempeatuy i iśnienia gazu z oddziaływaniem Lennada Jonesa metodami dynamiki molekulanej Wpowadzenie Fizyka Rozważamy model gazu zezywistego zyli zbió atomów oddziaływująyh z sobą

Bardziej szczegółowo

8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI

8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,

Bardziej szczegółowo

magnetyzm ver

magnetyzm ver e-8.6.7 agnetyz pądy poste pądy elektyczne oddziałują ze soą. doświadczenie Apèe a (18): Ι Ι 1 F ~ siła na jednostkę długości pzewodów pądy poste w póżni jednostki w elektyczności A ape - natężenie pądu

Bardziej szczegółowo

w diagnostyce medycznej III

w diagnostyce medycznej III Technika ultradźwiękowa w diagnostyce medycznej SEMESTR VI Człowiek- najlepsza inwestycja Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Technika ultradźwiękowa

Bardziej szczegółowo

POMIAR PRĘDKOŚCI OBROTOWEJ.

POMIAR PRĘDKOŚCI OBROTOWEJ. LABORAORIUM PODAW MEROLOGII M- Ćwiczenie n 3 POMIAR PRĘDKOŚCI OBROOWEJ. Pomiay pędkości ooowej mogą yć dokonywane óżnymi meodami. Klasyfikacja meod zależy od pzyjęego kyeium. Najliższa nauze zjawisk wykozysywanych

Bardziej szczegółowo

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku w popzednim odcinku 1 Paca Paca jest ówna iloczynowi pzemieszczenia oaz siły, któa te pzemieszczenie wywołuje. Paca jest wielkością skalaną wyażaną w dżulach (ang. Joul) [J] i w ogólności może być zdefiniowana

Bardziej szczegółowo

XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP I Zadanie doświadczalne

XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP I Zadanie doświadczalne XLI OLIPIADA FIZYCZNA EAP I Zadanie doświadczalne ZADANIE D Pod działaniem sil zewnęznych ciała sale ulęgają odkszałceniom. Wyznacz zależność pomienia obszau syczniści szklanej soczewki z płyka szklana

Bardziej szczegółowo

:36 G:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Drgwym2001.doc Drgania i fale II rok Fizyk BC. Oscylator pod działaniem zmiennej w czasie siły:

:36 G:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Drgwym2001.doc Drgania i fale II rok Fizyk BC. Oscylator pod działaniem zmiennej w czasie siły: Dgania wyuzone. Rezonan Ocylao pod działanie ziennej w czaie iły: (a) iła pzyłożona bezpośednio do ay, (b) uch punku zaczepienia pężyny (np. aywny obiek połączony pężyście z eleene dgający). Niech () co

Bardziej szczegółowo

Siła. Zasady dynamiki

Siła. Zasady dynamiki Siła. Zasady dynaiki Siła jest wielkością wektoową. Posiada okeśloną watość, kieunek i zwot. Jednostką siły jest niuton (N). 1N=1 k s 2 Pzedstawienie aficzne A Siła pzyłożona jest do ciała w punkcie A,

Bardziej szczegółowo

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku w popzednim odcinku 1 Zasady zachowania: enegia mechaniczna E E const. k p E p ()+E k (v) = 0 W układzie zachowawczym odosobnionym całkowita enegia mechaniczna, czyli suma enegii potencjalnej, E p, zaówno

Bardziej szczegółowo

Maria Dems. T. Koter, E. Jezierski, W. Paszek

Maria Dems. T. Koter, E. Jezierski, W. Paszek Sany niesalone masyn synchonicnych Maia Dems. Koe, E. Jeieski, W. Pasek Zwacie aowe pąnicy synchonicnej San wacia salonego, wany akże waciem nomalnym lb pomiaowym yskje się pe wacie acisków wonika (j (sojana

Bardziej szczegółowo

7. Szczególna teoria względności. Wybór i opracowanie zadań : Barbara Kościelska Więcej zadań z tej tematyki znajduje się w II części skryptu.

7. Szczególna teoria względności. Wybór i opracowanie zadań : Barbara Kościelska Więcej zadań z tej tematyki znajduje się w II części skryptu. 7 Szzególna eoria względnośi Wybór i opraowanie zadań 7-79: Barbara Kośielska Więej zadań z ej emayki znajduje się w II zęśi skrypu 7 Czy można znaleźć aki układ odniesienia w kórym Chrzes Polski i Biwa

Bardziej szczegółowo

PRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r

PRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r PRACA MOC ENERGIA Paca Pojęcie pacy używane jest zaówno w fizyce (w sposób ścisły) jak i w życiu codziennym (w sposób potoczny), jednak obie te definicje nie pokywają się Paca w sensie potocznym to każda

Bardziej szczegółowo

Transport masy, pędu energii. Prawo zachowania

Transport masy, pędu energii. Prawo zachowania Pzedmio wykładu 5 Makoskopowy i mikoskopowy punk widzenia sysemu fizycznego an i własności subsancji Własności eksensywne i inensywne subsancji Ogólna foma zasady zachowania Pawo zachowania wielkości skalanej

Bardziej szczegółowo

Przygotowanie do Egzaminu Potwierdzającego Kwalifikacje Zawodowe

Przygotowanie do Egzaminu Potwierdzającego Kwalifikacje Zawodowe Pzygotowanie do Egzaminu Potwiedzającego Kwalifikacje Zawodowe Powtózenie mateiału Opacował: mg inż. Macin Wieczoek Jednostki podstawowe i uzupełniające układu SI. Jednostki podstawowe Wielkość fizyczna

Bardziej szczegółowo

Zarządzanie ryzykiem. Lista 3

Zarządzanie ryzykiem. Lista 3 Zaządzanie yzykiem Lisa 3 1. Oszacowano nasępujący ozkład pawdopodobieńswa dla sóp zwou z akcji A i B (Tabela 1). W chwili obecnej Akcja A ma waość ynkową 70, a akcja B 50 zł. Ile wynosi pięciopocenowa

Bardziej szczegółowo

Komputerowa symulacja doświadczenia Rutherforda (rozpraszanie cząstki klasycznej na potencjale centralnym

Komputerowa symulacja doświadczenia Rutherforda (rozpraszanie cząstki klasycznej na potencjale centralnym Pojekt n C.8. Koputeowa syulacja doświadczenia Ruthefoda (ozpaszanie cząstki klasycznej na potencjale centalny (na podstawie S.. Koonin "Intoduction to Coputational Physics") Wpowadzenie Cząstka o asie

Bardziej szczegółowo

Fale elektromagnetyczne spektrum

Fale elektromagnetyczne spektrum Fale elekroagneyczne spekru w próżni wszyskie fale e- rozchodzą się z prędkością c 3. 8 /s Jaes Clerk Mawell (w połowie XIX w.) wykazał, że świało jes falą elekroagneyczną rozprzesrzeniającą się falą ziennego

Bardziej szczegółowo

POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął

POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego

Bardziej szczegółowo

WAHADŁO OBERBECKA V 6 38a

WAHADŁO OBERBECKA V 6 38a Wahadło Obebecka V 6-38a WAHADŁO OBERBECKA V 6 38a Wahadło ma zasosowanie na lekcjach fizyki w klasie I i III liceum ogólnokszałcącego. Pzyząd sanowi byłę szywną uwozoną pzez uleję (1) i czey wkęcone w

Bardziej szczegółowo

Wykład 15. Reinhard Kulessa 1

Wykład 15. Reinhard Kulessa 1 Wykład 5 9.8 Najpostsze obwody elektyczne A. Dzielnik napięcia. B. Mostek Wheatstone a C. Kompensacyjna metoda pomiau siły elektomotoycznej D. Posty układ C. Pąd elektyczny w cieczach. Dysocjacja elektolityczna.

Bardziej szczegółowo

1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.

1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym. Wykład 3. Zasada zachowania momentu pędu. Dynamika punktu mateialnego i były sztywnej. Ruch obotowy i postępowy Większość ciał w pzyodzie to nie punkty mateialne ale ozciągłe ciała sztywne tj. obiekty,

Bardziej szczegółowo

11. 3.BRYŁY OBROTOWE. Walec bryła obrotowa powstała w wyniku obrotu prostokąta dokoła prostej zawierającej jeden z jego boków

11. 3.BRYŁY OBROTOWE. Walec bryła obrotowa powstała w wyniku obrotu prostokąta dokoła prostej zawierającej jeden z jego boków ..BRYŁY OBROTOWE Wae była obotowa powstała w wyniku obotu postokąta dokoła postej zawieająej jeden z jego boków pomień podstawy waa wysokość waa twoząa waa Pzekój osiowy waa postokąt o boka i Podstawa

Bardziej szczegółowo

OSCYLATOR HARMONICZNY

OSCYLATOR HARMONICZNY OSCYLTOR HRMONICZNY Dgania swobone oscylaoa haonicznego negia oencjalna sęŝysości Dgania łuione oscylaoa haonicznego Dgania wyuszone oscylaoa haonicznego Rezonans aliuowy Rezonans ocy Doboć ukłau gającego

Bardziej szczegółowo

NOŚNOŚĆ FUNDAMENTU BEZPOŚREDNIEGO WEDŁUG EUROKODU 7

NOŚNOŚĆ FUNDAMENTU BEZPOŚREDNIEGO WEDŁUG EUROKODU 7 Geotehnizne zagadnienia realizaji budowli drogowyh projekt, dr inż. Ireneusz Dyka Kierunek studiów: Budownitwo, studia I stopnia Rok IV, sem.vii 19 NOŚNOŚĆ FUNDAMENTU BEZPOŚREDNIEGO WEDŁUG EUROKODU 7 Według

Bardziej szczegółowo

5.3 TRANSFORMACJA LORENTZA

5.3 TRANSFORMACJA LORENTZA 5. TRANSFORMACJA LORENTZA Rozdział naży do oii p. "Toia Pzszni" auoswa Daiusza Sanisława Sobowskigo. Hp: www.hsngins.om hp: www.hoyofspa.info E-mai: info@hsngins.om A ighs sd. Tansfomaja Lonza w zowymiaowj

Bardziej szczegółowo

4. Prąd stały Prąd i prawo Ohma. C s. i = i = t. i S. j = V u prędkość unoszenia ładunków. r r

4. Prąd stały Prąd i prawo Ohma. C s. i = i = t. i S. j = V u prędkość unoszenia ładunków. r r 4. Pąd sały. 4.. Pąd pawo Ohma. l U - + u u pędkość unoszena ładunków S j o ds gdze j jes gęsoścą pądu: j S j S A s A m W pzewodnku o objęośc S l znajduje sę ładunek n e S l m lczbą elekonów w jednosce

Bardziej szczegółowo

Resonant power amplifier boundary regime

Resonant power amplifier boundary regime dr inż M adowski, UR ćwizenia /8 Resonant power amplifier oundary regime x Resonant power amplifier in the B lass, oundary regime Data i =4 (imum of the urrent pulse of the olletor) e e =5 (imum admissile

Bardziej szczegółowo

Metody optymalizacji. dr inż. Paweł Zalewski Akademia Morska w Szczecinie

Metody optymalizacji. dr inż. Paweł Zalewski Akademia Morska w Szczecinie Metody optymalizacji d inż. Paweł Zalewski kademia Moska w Szczecinie Optymalizacja - definicje: Zadaniem optymalizacji jest wyznaczenie spośód dopuszczalnych ozwiązań danego polemu ozwiązania najlepszego

Bardziej szczegółowo

ANEMOMETRIA LASEROWA

ANEMOMETRIA LASEROWA 1 Wstęp ANEMOMETRIA LASEROWA Anemometria laserowa pozwala na bezdotykowy pomiar prędkośi zastezek (elementów) rozpraszajayh światło Źródłem światła jest laser, którego wiazka jest dzielona się nadwiewiazki

Bardziej szczegółowo

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku w popzednim odcinku 1 8 gudnia KOLOKWIUM W pzyszłym tygodniu więcej infomacji o pytaniach i tym jak pzepowadzimy te kolokwium 2 Moment bezwładności Moment bezwładności masy punktowej m pouszającej się

Bardziej szczegółowo

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku w popzednim odcinku 1 Zasady dynamiki Newtona I II Każde ciało twa w stanie spoczynku lub pousza się uchem postoliniowym i jednostajnym, jeśli siły pzyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Zmiana

Bardziej szczegółowo

Moment pędu w geometrii Schwarzshilda

Moment pędu w geometrii Schwarzshilda Moent pędu w geoetii Schwazshilda Zasada aksyalnego stazenia się : Doga po jakiej pousza się cząstka swobodna poiędzy dwoa zdazeniai w czasopzestzeni jest taka aby czas ziezony w układzie cząstki był aksyalny.

Bardziej szczegółowo

ι umieszczono ladunek q < 0, który może sie ι swobodnie poruszać. Czy środek okregu ι jest dla tego ladunku po lożeniem równowagi trwa lej?

ι umieszczono ladunek q < 0, który może sie ι swobodnie poruszać. Czy środek okregu ι jest dla tego ladunku po lożeniem równowagi trwa lej? ozwiazania zadań z zestawu n 7 Zadanie Okag o pomieniu jest na ladowany ze sta l a gestości a liniowa λ > 0 W śodku okegu umieszczono ladunek q < 0, któy może sie swobodnie pouszać Czy śodek okegu jest

Bardziej szczegółowo

PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI

PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI ODPOWIEDZI DO ARKUSZA ROZSZERZONEGO Zadanie ( pkt) A Zadanie ( pkt) C Zadanie ( pkt) A, bo sinα + cosα sinα + cosα cos sinα sin cosα + π π + π sin α π A więc musi

Bardziej szczegółowo

Graf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie

Graf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie Gaf skieowany Gaf skieowany definiuje się jako upoządkowaną paę zbioów. Piewszy z nich zawiea wiezchołki gafu, a dugi składa się z kawędzi gafu, czyli upoządkowanych pa wiezchołków. Ruch po gafie możliwy

Bardziej szczegółowo

Wykład 17. 13 Półprzewodniki

Wykład 17. 13 Półprzewodniki Wykład 17 13 Półpzewodniki 13.1 Rodzaje półpzewodników 13.2 Złącze typu n-p 14 Pole magnetyczne 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne 14.2 Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego Reinhad Kulessa

Bardziej szczegółowo

Rys. 1. Ilustracja modelu. Oddziaływanie grawitacyjne naszych ciał z masą centralną opisywać będą wektory r 1

Rys. 1. Ilustracja modelu. Oddziaływanie grawitacyjne naszych ciał z masą centralną opisywać będą wektory r 1 6 FOTON 6, Wiosna 0 uchy Księżyca Jezy Ginte Uniwesytet Waszawski Postawienie zagadnienia Kiedy uczy się o uchach ciał niebieskich na pozioie I klasy liceu, oawia się najczęściej najpiew uch Ziei i innych

Bardziej szczegółowo

Ruch drgający i fale

Ruch drgający i fale Ruch dgający i fale Dgania Dgania są uchem w kóym układ wykonuje dgania wokół pewnego położenia (odpowiadającego najczęściej położeniu ównowagi) Ruch dgający jes uchem okesowym. Układ znajduje się w ym

Bardziej szczegółowo

20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.

20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA. Włodzimiez Wolczyński Pawo Coulomba 20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA. POLE CENTRALNE I JEDNORODNE Q q = k- stała, dla póżni = 9 10 = 1 4 = 8,9 10 -stała dielektyczna póżni ε względna stała dielektyczna

Bardziej szczegółowo

23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2

23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2 Włodzimiez Wolczyński 23 PĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2 zadanie 1 Tzy jednakowe oponiki, każdy o opoze =30 Ω i opó =60 Ω połączono ze źódłem pądu o napięciu 15 V, jak na ysunku obok. O ile zwiększy się natężenie pądu

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.

WYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość. WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,

Bardziej szczegółowo

Dla powstania pola magnetycznego konieczny jest ruch ładunków elektrycznych, a więc przepływ prądu elektrycznego, natomiast pole elektryczne powstaje

Dla powstania pola magnetycznego konieczny jest ruch ładunków elektrycznych, a więc przepływ prądu elektrycznego, natomiast pole elektryczne powstaje Pole elektryzne Dla powstania pola magnetyznego koniezny jest ruh ładunków elektryznyh, a wię przepływ prądu elektryznego, natomiast pole elektryzne powstaje zawsze w przestrzeni otazająej ładunki elektryzne,

Bardziej szczegółowo

GEOMETRIA PŁASZCZYZNY

GEOMETRIA PŁASZCZYZNY GEOMETRIA PŁASZCZYZNY. Oblicz pole tapezu ównoamiennego, któego podstawy mają długość cm i 0 cm, a pzekątne są do siebie postopadłe.. Dany jest kwadat ABCD. Punkty E i F są śodkami boków BC i CD. Wiedząc,

Bardziej szczegółowo

SK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego

SK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego Ćwiczenia: SK-7 Wpowadzenie do metody wektoów pzetzennych SK-8 Wektoowy model ilnika indukcyjnego, klatkowego Wpowadzenie teoetyczne Wekto pzetzenny definicja i poawowe zależności. Dowolne wielkości kalane,

Bardziej szczegółowo

m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,

m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =, OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA OGÓLNA (II)

MECHANIKA OGÓLNA (II) MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla

Bardziej szczegółowo

Pole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne

Pole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką

Bardziej szczegółowo

Politechnika Poznańska, Katedra Sterowania i Inżynierii Systemów Wykłady 5,6, str. 1

Politechnika Poznańska, Katedra Sterowania i Inżynierii Systemów Wykłady 5,6, str. 1 Poliechnika Poznańska, Kaedra Serowania i Inżynierii Sysemów Wykłady 5,6, sr. 1 18. Klasyfikacja UR ze wzgl. na posać sygn. wejściowego a) regulacja sałowarościowa y () = cons b) regulacja programowa c)

Bardziej szczegółowo

FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski

FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski FIZYKA 2 wykład 4 Janusz Andzejewski Pole magnetyczne Janusz Andzejewski 2 Pole gawitacyjne γ Pole elektyczne E Definicja wektoa B = γ E = Indukcja magnetyczna pola B: F B F G m 0 F E q 0 qv B = siła Loentza

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA BUDOWLI 12

MECHANIKA BUDOWLI 12 Olga Koacz, Kzysztof Kawczyk, Ada Łodygowski, Michał Płotkowiak, Agnieszka Świtek, Kzysztof Tye Konsultace naukowe: of. d hab. JERZY RAKOWSKI Poznań /3 MECHANIKA BUDOWLI. DRGANIA WYMUSZONE, NIETŁUMIONE

Bardziej szczegółowo

Guanajuato, Mexico, August 2015

Guanajuato, Mexico, August 2015 Guanajuao Meico Augus 15 W-3 Jaosewic 1 slajdów Dnamika punku maeialnego Dnamika Układ inecjaln Zasad dnamiki: piewsa asada dnamiki duga asada dnamiki pęd ciała popęd sił ecia asada dnamiki pawo akcji

Bardziej szczegółowo

WYKORZYSTANIE TRÓJSEKTOROWEGO MODELU WZROSTU DO ANALIZY WPŁYWU OGRANICZENIA EMISJI GHG NA WYBÓR TECHNOLOGII PRODUKCJI.

WYKORZYSTANIE TRÓJSEKTOROWEGO MODELU WZROSTU DO ANALIZY WPŁYWU OGRANICZENIA EMISJI GHG NA WYBÓR TECHNOLOGII PRODUKCJI. Zeszyy Naukowe Wydziału nfomaycznych Technik Zaządzania Wyższej Szkoły nfomayki Sosowanej i Zaządzania Współczesne Poblemy Zaządzania N /2009 WYKORZYSTANE TRÓJSEKTOROWEGO ODELU WZROSTU DO ANALZY WPŁYWU

Bardziej szczegółowo

Elementy optyki. Odbicie i załamanie fal Zasada Huygensa Zasada Fermata Interferencja Dyfrakcja Siatka dyfrakcyjna

Elementy optyki. Odbicie i załamanie fal Zasada Huygensa Zasada Fermata Interferencja Dyfrakcja Siatka dyfrakcyjna Elementy optyki Odbiie i załamanie fal Zasada Huygensa Zasada Fermata Interferenja Dyfrakja Siatka dyfrakyjna 1 Odbiie i załamanie fal elektromagnetyznyh na graniah dwóh ośrodków Normalna do powierzhni

Bardziej szczegółowo

T E S T Z F I Z Y K I

T E S T Z F I Z Y K I 1* Miejsce egzainu 2* Nue kandydata 3* Kieunek studiów 4 Liczba uzyskanych punktów * wypełnia kandydat /100 T E S T Z F I Z Y K I Test ekutacyjny dla kandydatów na studia w Polsce WERSJA I - A 2014 ok

Bardziej szczegółowo

Nierelatywistyczne równania ruchu = zasady dynamiki Newtona

Nierelatywistyczne równania ruchu = zasady dynamiki Newtona DYNAMIKA: siły ównania uchu uch Nieelatywistyczne ównania uchu zasady dynaiki Newtona Pojęcia podstawowe dla punktu ateialnego Masa - iaa bezwładności Pęd iaa ilości uchu v v p v p v v v Siła wywołuje

Bardziej szczegółowo

7 4 / m S t a n d a r d w y m a g a ± û e g z a m i n m i s t r z o w s k i dla zawodu K U C H A R Z * * (dla absolwent¾w szk¾ ponadzasadniczych) K o d z k l a s y f i k a c j i z a w o d ¾ w i s p e c

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym

Wyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym 1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie I: Układ probierczy wysokiego napięcia przemiennego i iskierniki pomiarowe

Ćwiczenie I: Układ probierczy wysokiego napięcia przemiennego i iskierniki pomiarowe Ćwizenie I: Układ pobiezy wysokiego napięia pzemiennego i iskieniki pomiaowe 1. Naysować shemat ideowy układu pobiezego, w któym wysokie napięie jest wytwazane pzy pomoy tansfomatoa niesymetyznego, a egulaję

Bardziej szczegółowo

cx siła z jaką element tłumiący działa na to ciało.

cx siła z jaką element tłumiący działa na to ciało. Drgania układu o jedny sopniu swobody Rozparzy układ składający się z ciała o asie połączonego z nierucoy podłoże za poocą eleenu sprężysego o współczynniku szywności k oraz eleenu łuiącego o współczynniku

Bardziej szczegółowo

Fizyka elektryczność i magnetyzm

Fizyka elektryczność i magnetyzm Fizyka elektryzność i magnetyzm W. Prąd elektryzny i pole magnetyzne.1. Prąd elektryzny. Pojęiem prądu elektryznego określamy zjawisko przemieszzania się ładunków elektryznyh. Najzęśiej nośnikami ładunku

Bardziej szczegółowo

Wykład 19 Zagadnienie dwóch ciał. naj- mniej dwóch musi dwóch i wi cej trudny. szybkim jedynie ograniczaj c si do fizyki nierelatywistycznej dwóch

Wykład 19 Zagadnienie dwóch ciał. naj- mniej dwóch musi dwóch i wi cej trudny. szybkim jedynie ograniczaj c si do fizyki nierelatywistycznej dwóch Wykład 9 Zagadnienie dwóch ciał. ealisyczny pzykład oddziałujcego układu fizycznego wyaga obecnoci, co najniej dwóch ciał, w najposszy pzypadku, dwóch punków aeialnych. W doychczasowych naszych ozwaaniach

Bardziej szczegółowo

Uwagi do rozwiązań zadań domowych - archiwalne

Uwagi do rozwiązań zadań domowych - archiwalne Uwagi do rozwiązań zadań doowyh - arhiwalne ROK AKADEMICKI 07/08 Zad. nr 8 [08.0.8] Przeiana nie była izohorą. Wykładnik oliroy ożna było oblizyć z równania z z Zad. nr 6 [07..9] Końową eeraurę rzeiany

Bardziej szczegółowo

Oddziaływania fundamentalne

Oddziaływania fundamentalne Oddziaływania fundamentalne Siła gawitacji (siła powszechnego ciążenia, oddziaływanie gawitacyjne) powoduje spadanie ciał i ządzi uchem ciał niebieskich Księżyc Ziemia Słońce Newton Dotyczy ciał posiadających

Bardziej szczegółowo

Krzywe stożkowe. 1 Powinowactwo prostokątne. 2 Elipsa. Niech l będzie ustaloną prostą i k ustaloną liczbą dodatnią.

Krzywe stożkowe. 1 Powinowactwo prostokątne. 2 Elipsa. Niech l będzie ustaloną prostą i k ustaloną liczbą dodatnią. Krzywe stożkowe 1 Powinowatwo prostokątne Nieh l będzie ustaloną prostą i k ustaloną lizbą dodatnią. Definija 1.1. Powinowatwem prostokątnym o osi l i stosunku k nazywamy przekształenie płaszzyzny, które

Bardziej szczegółowo