Fale elektromagnetyczne spektrum

Podobne dokumenty
ψ przedstawia zależność

Ruch oscylacyjny, drgania harmoniczne proste

Zjawiska falowe. Wstępne wiadomości o drganiach i falach

Fale biegnące. y t=0 vt. y = f(x), t = 0 y = f(x - vt), t ogólne równanie fali biegnącej w prawo

LASERY I ICH ZASTOSOWANIE

Fizyka dla Informatyki Stosowanej

LASERY I ICH ZASTOSOWANIE W MEDYCYNIE

Rozważania rozpoczniemy od fal elektromagnetycznych w próżni. Dla próżni równania Maxwella w tzw. postaci różniczkowej są następujące:

Energia w ruchu harmonicznym

I. PROMIENIOWANIE CIEPLNE

Ruch falowy, ośrodek sprężysty

Podstawy fizyki sezon 2 6. Równania Maxwella

Fizyka II (Elektryczność i magnetyzm) Fizyka II (dla ZFBM-FM i -NI)

Fale elektromagnetyczne

BADANIE WYMUSZONEJ AKTYWNOŚCI OPTYCZNEJ

W-9 (Jaroszewicz) 15 slajdów. Równanie fali płaskiej parametry fali Równanie falowe prędkość propagacji, Składanie fal fale stojące

Rozdział 8. Fale elektromagnetyczne

Widmo fal elektromagnetycznych

FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski

II.2 Położenie i prędkość cd. Wektory styczny i normalny do toru. II.3 Przyspieszenie

Optyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Ruch płaski. Bryła w ruchu płaskim. (płaszczyzna kierująca) Punkty bryły o jednakowych prędkościach i przyspieszeniach. Prof.

Fizyka elektryczność i magnetyzm

Fale elektromagnetyczne. Obrazy.

Wykład 17: Optyka falowa cz.2.

Promieniowanie synchrotronowe i jego zastosowania

Fale elektromagnetyczne

Podstawy fizyki sezon 2 8. Fale elektromagnetyczne

Dr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska

Kolokwium 2. Środa 14 czerwca. Zasady takie jak na pierwszym kolokwium

Fizyka 2 Wróbel Wojciech

Metody Optyczne w Technice. Wykład 8 Polarymetria

Wykład 9: Fale cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Pole elektrostatyczne

Fale elektromagnetyczne. Gradient pola. Gradient pola... Gradient pola... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek 2013/14

Moment pędu fali elektromagnetycznej

ρ - gęstość ładunku j - gęstość prądu FALE ELEKTROMAGNETYCZNE W PRÓŻNI: Równania Maxwella: -przenikalność elektryczna próżni=8,8542x10-12 F/m

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 18, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Fale elektromagnetyczne w dielektrykach

Laboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 5. Modulator PLZT

Promieniowanie dipolowe

Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 18, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

Fala elektromagnetyczna o określonej częstotliwości ma inną długość fali w ośrodku niż w próżni. Jako przykłady policzmy:

Wykład 9: Fale cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski

Sformułowanie Schrödingera mechaniki kwantowej. Fizyka II, lato

2. Rodzaje fal. Fale te mogą rozchodzić się tylko w jakimś ośrodku materialnym i podlegają prawom Newtona.

PDF stworzony przez wersję demonstracyjną pdffactory

- Strumień mocy, który wpływa do obszaru ograniczonego powierzchnią A ( z minusem wpływa z plusem wypływa)

Podstawy elektrotechniki

Badanie właściwości optycznych roztworów.

Ruch falowy. Fala zaburzenie wywoane w jednym punkcie ośrodka, które rozchodzi się w każdym dopuszczalnym kierunku.

Fizyka. dr Bohdan Bieg p. 36A. wykład ćwiczenia laboratoryjne ćwiczenia rachunkowe

Fizyka dla Informatyki Stosowanej

POLARYZACJA ŚWIATŁA. Uporządkowanie kierunku drgań pola elektrycznego E w poprzecznej fali elektromagnetycznej (E B). światło niespolaryzowane

falowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi

Wykład FIZYKA II. 4. Indukcja elektromagnetyczna. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Podstawy fizyki sezon 1 VIII. Ruch falowy

) I = dq. Obwody RC. I II prawo Kirchhoffa: t = RC (stała czasowa) IR V C. ! E d! l = 0 IR +V C. R dq dt + Q C V 0 = 0. C 1 e dt = V 0.

Równania Maxwella. roth t

PODSTAWY CHEMII KWANTOWEJ. Jacek Korchowiec Wydział Chemii UJ Zakład Chemii Teoretycznej Zespół Chemii Kwantowej Grupa Teorii Reaktywności Chemicznej

Elementy optyki relatywistycznej

Pole elektromagnetyczne. Równania Maxwella

WYDZIAŁ.. LABORATORIUM FIZYCZNE

Wykład 16: Optyka falowa

Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 19, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

WŁASNOŚCI FAL ELEKTROMAGNETYCZNYCH: INTERFERENCJA, DYFRAKCJA, POLARYZACJA

WYKŁAD FIZYKAIIIB 2000 Drgania tłumione

Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego. Ćwiczenie 1 Badanie efektu Faraday a w monokryształach o strukturze granatu

Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 12, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

Wykład 16: Optyka falowa

ELEMENTY OPTYKI Fale elektromagnetyczne Promieniowanie świetlne Odbicie światła Załamanie światła Dyspersja światła Polaryzacja światła Dwójłomność

Podstawy fizyki wykład 7

Fotonika. Plan: Wykład 3: Polaryzacja światła

Wykład FIZYKA I. 11. Fale mechaniczne. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Kinematyka: opis ruchu

III. Opis falowy. /~bezet

Drgania i fale II rok Fizyk BC

Wykład I Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 16

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 19, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Elektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

drgania h armoniczne harmoniczne

Podstawy fizyki wykład 8

Zjawisko interferencji fal

Fale mechaniczne i akustyka

DYNAMIKA KONSTRUKCJI

Prowadzący: Kamil Fedus pokój nr 569 lub 2.20 COK konsultacje: środy

Wykład 14: Indukcja cz.2.

Indukcja elektromagnetyczna Faradaya

WSTĘP DO ELEKTRONIKI

Ćwiczenie 373. Wyznaczanie stężenia roztworu cukru za pomocą polarymetru. Długość rurki, l [dm] Zdolność skręcająca a. Stężenie roztworu II d.

Katedra Chemii Fizycznej Uniwersytetu Łódzkiego. Skręcalność właściwa sacharozy. opiekun ćwiczenia: dr A. Pietrzak

y 1 y 2 = f 2 (t, y 1, y 2,..., y n )... y n = f n (t, y 1, y 2,..., y n ) f 1 (t, y 1, y 2,..., y n ) y = f(t, y),, f(t, y) =

Światło jako fala Fala elektromagnetyczna widmo promieniowania Czułość oka ludzkiego w zakresie widzialnym

Związek między ruchem harmonicznym a ruchem jednostajnym po okręgu

Elektrostatyka, cz. 1

ZESTAW PYTAŃ I ZAGADNIEŃ NA EGZAMIN Z FIZYKI sem /13

obszary o większej wartości zaburzenia mają ciemny odcień, a

Transkrypt:

Fale elekroagneyczne spekru w próżni wszyskie fale e- rozchodzą się z prędkością c 3. 8 /s Jaes Clerk Mawell (w połowie XIX w.) wykazał, że świało jes falą elekroagneyczną rozprzesrzeniającą się falą ziennego pola elekrycznego i agneycznego. Świało widzialne podlega prawo elekrodynaiki. Zakres fal elekroagneycznych rozciąga się o wiele szerzej niż zakres świała widzialnego.

Fale elekroagneyczne jak powsają kóra rozprzesrzenia się z pewną prędkością s c 3. 8 / anena o drgający dipol elekryczny w kóry oscyluje ładunek elekryczny Fale elekroagneyczne o wysokich częsoliwościach (proieniowanie X, gaa, świało widzialne) są eiowane przez obieky o roziarach aoów decydują efeky znane w fizyce kwanowej. Fale elekroagneyczne o niższych częsoliwościach ogą być generowane przez obwody drgające LC Falę e-. eiuje ładunek elekryczny, kóry porusza się ruche przyspieszony!

Model fali e-: czoło fali długość fali Fale elekroagneyczne czy są kierunek fali Fale elekroagneyczne o drgające pole elekryczne i agneyczne rozchodzące się w przesrzeni (e drgające pola indukują się nawzaje worząc falę) pole elekryczne pole agneyczne Wekory pól elekrycznego i agneycznego są do siebie prosopadłe Wekory pól elekrycznego i agneycznego drgają prosopadle do kierunku rozchodzenia się fali e-, więc iloczyn wekorowy wskazuje en kierunek. Fale e- są falai poprzecznyi Z równań Mawell a wynikają ważne zależności ε Są o równania falowe opisują drgania falowe wekorów i ε Rozwiązaniai ogą być funkcje: sin sin ( k ) ( k ) 3

Maeayczne równanie falowe Maeayczne równanie falowe (jednowyiarowe): h v h rozwiązanie ogą być funkcje ypu: albo: h(, ) Acos( k ) h(, ) i Ae ( k ) albo kobinacje liniowe ych funkcji co fizycznie oznacza ożliwość nakładania się fal v λ f k A apliuda λ długość fali f częsoliwość częsość kołowa T okres fali v prędkość fali k liczba falowowa k π λ h λ A f T π π f T 4

Fale elekroagneyczne zależności iędzy i z prawa indukcji Faraday a ds ds dφ d ( + d) h h hd Φ ( )( h d) dφ d h d d h d d d h d d z prawa indukcji Mawell a ds ds ε ( + dφ d d) h + h ε hd Φ ( )( h d) dφ d h d d d d h d h d d 5

6 Fale elekroagneyczne zależności iędzy i ponieważ ) cos( ) cos( k k k ( ) ( ) k k sin sin o: ε ) cos( ) cos( k k k ε c c c k z def. prędkości fali () ) / ( k ε ()

Transpor energii i wekor Poining a Fale elekroagneyczne niosą energię! Warość energii przenoszonej przez falę na jednoskę powierzchni i na jednoskę czasu jes opisywana przez wekor Poiing a S Liczbowo: Fala e- przenosi energię zarówno w polu elekryczny i agneyczny, każde z nich przenosi yle sao energii - gęsość energii pola elekrycznego i agneycznego są sobie równe wzdłuż całej fali e-. S S ( energia / czas) powierzchnia c c oc powierzchnia ε ε ( c) ε u u ε Można definiować zw. inensywność padającej energii fali jako średnia warość S I ( energia / czas) wyiar J s W [ sin ( k ) ] Sśrednie średnie powierzchnia c średnie [ ( k ) ] sin średnie c c 7 sk

Fale elekroagneyczne spolaryzowane liniowo Polaryzacja fali elekroagneycznej płaszczyzna oscylacji Fale elekroagneyczne niespolaryzowane wekor drga w różnych przypadkowych płaszczyznach przypadkowo wekor drga w jednej płaszczyźnie ożna przedsawić o jako złożenie dwóch fal spolaryzowanych linowo o prosopadłych płaszczyznach polaryzacji rzuy wekora na osie y 8

Polaryzacja fali elekroagneycznej 9

Polaryzaory Polaryzaor przepuszcza ylko jedną składową wekora naężenia pola kierunek podającego proieniowania dlaego naężenie proieniowania zniejsza się dwukronie I I pro. niespolaryzowane Polaryzaor pro. spolaryzowane Odpowiednio usawione polaryzaory ogą skręcać płaszczyznę polaryzacji ale naężenie proieniowania zniejsza się Kierunek polaryzacji I I cos θ

Przykład: Skręcanie płaszczyzny polaryzacji przez ciekłe kryszały ciekłe kryszały subsancje organiczne, kóre ają cząseczki o długich olekułach (kóre są dipolai elekrycznyi) świało padające polaryzaor polaryzaor świało przechodzi NC OC n H n+ ciekły kryszał: skręcony neayk świało padające świało zosaje zablokowane odpowiednio usawione długie cząseczki decydują o własnościach opycznych ciekłych krysz. przyłożone pole elekryczne