Materiałoznawstwo optyczne i optoelektroniczne
|
|
- Czesław Czech
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Materiałozawstwo optycze i optoelektroicze Grupa R4 Wykład 3 godzi Prowadzący: dr iż. Leszek Wawrzyiuk Zaliczeie wykładu - kolokwia Materiałozawstwo optycze
2 Program przedmiotu. Ogóle właściwości materiałów optyczych: podstawowe materiały optycze, właściwości optycze i ieoptycze materiałów, optycza jakość materiałów, kryteria wyboru.. Materiały optycze charakterystyka właściwości: szkło optycze, dewitryfikaty i ceramika optycza, kryształy optycze, tworzywa sztucze, metale. 3. Wybrae zagadieia kształtowaia właściwości materiałów optyczych do kokretych zastosowań: materiały laserowe, elektrooptycze, ieliiowe, światłowody włókiste i plaare. Materiałozawstwo optycze
3 Literatura. A.Szwedowski: Materiałozawstwo optycze i optoelektroicze. Ogóle właściwości materiałów. WNT, Warszawa 996. S.Musicat: Optical materials, Marcel Dekker Ic., N.Y M.J.Weber: Hadbook of Optical Materials, CRC Press, Boca Rato, Lodo, New York, Washigto, D.C Katalogi i ormy Materiałozawstwo optycze
4 Widmo fal elektromagetyczych Częstotliwość ν a długość fali λ [ Hz] c ν T ct c λ Materiałozawstwo optycze
5 Właściwości materiałów optyczych Właściwości optycze Refrakcja współczyik załamaia dyspersja współczyika załamaia dwójłomość aturala dyamicze liiowe i ieliiowe zmiay współczyika załamaia wywoływae oddziaływaiem zewętrzym Charakterystyka eergetycza propagacji światła odbicie freselowskie absorpcja wewętrza rozproszeie Lumiescecja i efekty radiacyje Materiałozawstwo optycze
6 Właściwości materiałów optyczych Właściwości ieoptycze Mechaicze Termicze Elektrycze Chemicze Techologicze Materiałozawstwo optycze
7 Właściwości fizycze materiałów w ujęciu tesorowym Wektorowy opis zmiay wielkości R spowodowaej bodźcem S : Przykłady: R T S M ρ V ρ - gęstość, tesor zerowego rzędu P p T Pi pi T ( i x, y, z) p - współczyik piroelektryczy, tesor pierwszego rzędu Materiałozawstwo optycze
8 Materiałozawstwo optycze Właściwości fizycze materiałów w ujęciu tesorowym Tesor rzędu drugiego (ogólie): ),,, ( z x y j i S T R j ij i z zz y zy x zx z z yz y yy x yx y z xz y xy x xx x S T S T S T R S T S T S T R S T S T S T R z y x zz zy zx yz yy yx xz xy xx z y x S S S T T T T T T T T T R R R
9 Współczyik załamaia ośrodków dielektryczych izotropowych Absoluty współczyik załamaia gdzie: abs c v c - prędkość światła w próżi v - prędkość fazowa fali elektromagetyczej w ośrodku Względy współczyik załamaia gdzie: v v sii sii i, i - odpowiedio kąt padaia i załamaia Materiałozawstwo optycze
10 Współczyik załamaia ośrodków dielektryczych izotropowych Z rówań Maxwella: c v ε µ εε µµ a więc: v c ε µ a poieważ dla dielektryczych ośrodków iemagetyczych µ ε Materiałozawstwo optycze
11 Związek współczyika załamaia z właściwościami materii Idukoway elektryczy momet dipolowy cząsteczki p α E gdzie: α - współczyik polaryzowalości Związek między polaryzowalością i przeikalością elektryczą (wzór Clausiusa-Mossottiego) 3ε ε N i αi ε gdzie: N i - liczba atomów o polaryzowalości α i w jedostce objętości Materiałozawstwo optycze
12 Związek współczyika załamaia z właściwościami materii Refrakcja molowa (wzór Loretza-Loreza) R m ( ) ( ) M ρ g ( ) ( ) V m 3ε N A α Wpływ polaryzowalości i objętości molowej a współczyik załamaia Y NA α, gdzie Y Y 3 V m Refrakcja molowa związku chemiczego lub mieszaiy A x B y R xr m A yr B Materiałozawstwo optycze
13 Związek współczyika załamaia z właściwościami materii Refrakcja właściwa r ( ) ( ) ρg dla materiału wieloskładikowego r a i ri gdzie: a i - procetowy udział molowy składika i Materiałozawstwo optycze
14 Związek współczyika załamaia z właściwościami materii (wzory empirycze) Wzór Gladstoe a-dale a r ρ g i ai ρ gi Formuła wyzaczaia współczyika załamaia ze wzoru Gladstoe a-dale a ρ r ρ ri D ai D, Formuła do obliczeń wstępych D,4 ρ 8,6 Materiałozawstwo optycze
15 Dyspersja współczyika załamaia Wzór dyspersyjy Sellmeiera ε C ν ν gdzie Ne C ε 4π m Rówaie Cauchy ego Wzór Sellmeiera B A λ C 4 λ A i λ λ λ i i Materiałozawstwo optycze
16 Materiałozawstwo optycze Dyspersja współczyika załamaia Wzór Herzbergera 4 Dλ Eλ C L B L A gdzie,8 λ L Zmodyfikoway wzór Cauchy ego λ λ λ λ λ A A A A A A Rozwiięta formuła Sellmeiera 3 3 C B C B C B λ λ λ λ λ λ
17 Dyspersja współczyika załamaia w ujęciu katalogowym Materiałozawstwo optycze
18 Dyspersja współczyika załamaia w ujęciu katalogowym Współczyik dyspersji ν λ lub λ λ 3 ν λ d / dλ Liczba Abbego (dla liii d, F, C) Róworzędy wzór dla liii e, F i C ν d F d C ν e F ' e C' Materiałozawstwo optycze
19 Dyspersja współczyika załamaia w ujęciu katalogowym Względa dyspersja częściowa P xy x y lub F C P x' y ' x F' y C' Związek między względą dyspersją częściową a liczbą Abbego P xy a b ν xy xy d ( Pxy ) Materiałozawstwo optycze
20 Wykres Abbego Materiałozawstwo optycze
21 Materiałozawstwo optycze Współczyik załamaia materiałów optyczych dielektryczych o dwójłomości liiowej Związek między wektorem idukcji elektryczej a wektorem pola elektryczego: ( ) ( ) ( ) z zz y zy x zx z z yz y yy x yx y z xz y xy x xx x E E E D E E E D E E E D ε ε ε ε ε ε ε ε ε ε ε ε z y x ε ε ε ε z z z y y y x x x E D E D E D ε ε ε ε ε ε
22 Materiałozawstwo optycze Elipsoida ormalych z y x z y x γ β α z y x α β γ > >
23 Materiałozawstwo optycze Przekroje kołowe elipsoidy ormalych β γ α β α γ tgv Ośrodek jedoosiowy: e o V γ β α, o e z y x
24 Zmiaa współczyika załamaia pod wpływem czyików zewętrzych Materiałozawstwo optycze
25 Dwójłomość wymuszoa w polu aprężeń i odkształceń (fotosprężystość) Elipsoida ormalych x x y z B x B y Bz x y z y z gdzie B i i W przypadku ogólym B B xx xx x x B y B z B xy B xz B yz yy zz xy B y B z B xy B xz B yz yy Zmiaa składowej Bi Bi Bi Bi Π i Πij - tesor piezooptyczy, zz xy ij σ j xz xz ( i, yz yz j,..., 6) σ j - tesor aprężeń Bi Bi Bi i P - tesor elastooptyczy, ir Pγ ir r ( i, r,..., 6) γ - tesor odkształceń r Materiałozawstwo optycze
26 Dwójłomość wymuszoa w polu aprężeń i odkształceń Materiał izotropowy Elipsa współczyików załamaia ( B B ) x ( B B ) y x ' ( B Bx ), ( B B ) y Różica owych współczyików załamaia (dwójłomość wymuszoa) 3 " ' σ " ' c σ σ ( Π Π )( σ ) p ( ) cp - stała piezooptycza y " 3 " ' γ " ' c γ γ ( P P )( γ ) e ( ) ce - stała elastooptycza Materiałozawstwo optycze
27 Zmiay współczyika załamaia w polu elektryczym Polaryzacja P i Pχ E χ - podatość elektrycza () () (3) ( χ E χ E E χ E E E...) ε ( i, j, k, l,,3) ij j ijk j k ijkl j k l Liiowy efekt elektrooptyczy (Pockelsa) B i maks. r E ( i,..., 6, m im m i r 3 E,,3) Materiałozawstwo optycze
28 Zmiay współczyika załamaia w polu elektryczym Efekt elektrooptyczy kwadratowy (Kerra) B i (,..., 6, RijEj i j i,,3) Ciała izotropowe Bk - stała Kerra 3 ( R R ) E B E e o k Materiałozawstwo optycze
29 Zmiay współczyika załamaia wywołae działaiem światła Fotorefrakcja ref 3 E w Materiałozawstwo optycze
30 Zmiay współczyika załamaia wywołae działaiem światła Nieliiowość zmia współczyika załamaia E γj Materiałozawstwo optycze
31 Zmiay współczyika załamaia pod wpływem pola magetyczego Efekt Faradaya Γ π l λ ( ' " ) Γ V l H cos θ V - stała Verdeta Efekt Cottoa-Moutoa " ' λc H C stała Cottoa-Moutoa Materiałozawstwo optycze
32 Termicze zmiay współczyika załamaia Przyrost współczyika załamaia z aalizy wzoru Loretza-Loreza 6 M d dt dr ρ R dρ λ ( ) dt dt λ λ λ dρ dt ρα v Ośrodki aizotropowe Ośrodki izotropowe ( α α α ) α 3 B i i P ij α j T B ( P P ) α T i d dt α 3 ( P P )α Materiałozawstwo optycze
33 Termicze zmiay współczyika załamaia Przyrost współczyika załamaia jako fukcja zmia gęstości i absorpcji d dt d dt α d dt κ Szkła atermale d dt ( ) α Materiałozawstwo optycze
34 Termicze zmiay współczyika załamaia Stała termooptycza Przyrost względy dla szkła LaSF N9 odiesioy do TºC Materiałozawstwo optycze
35 Współczyik załamaia w obszarze absorpcji Zespoloy współczyik załamaia ~ λ iκ λ λ Materiałozawstwo optycze
36 Przepuszczalość światła ośrodków optyczych Odbicie światła Dla kieruku padaia ormalego do powierzchi Współczyik odbicia I ρ I r o W powietrzu ρ o o t t ρ τ s ρ 4 ( ) Metale ρ I I r o ( t o) κ ( ) κ t o τ s ρ 4 ( ) κ t t o o Materiałozawstwo optycze
37 Przepuszczalość światła ośrodków optyczych Odbicie światła Dla światła spolaryzowaego ρ I I r o ( ρ ) II ρ ρ II I I rii oii ρ I I r o Dielektryki (bezabsorpcyje) tg ρii tg ( io it) ( i i ) o t ρ II t t cos i cos i o o o o t t o o si si i i o o si ρ si ( io it) ( i i ) o t ρ o o cos i cos i o o t t o o si si i i o o Materiałozawstwo optycze
38 Przepuszczalość światła w ujęciu makroskopowym Amplituda promieiowaia elektromagetyczego E E e ( kκz) i( ωt kz) e Natężeie światła I κ I exp ωz I exp c Współczyik pochłaiaia ( α z) α κ c ω 4πκ λ α z l I I Materiałozawstwo optycze
39 Przepuszczalość światła w ujęciu makroskopowym Absorbacja Współczyik tłumieia (tłumieość) I log z I A A I log I log τ i τ Współczyik przepuszczaia I I ( ρp) exp( α z) ( ρp) τi I I z I r I r Gęstość optycza D log τ Materiałozawstwo optycze
40 Dielektryki Cząsteczkowe mechaizmy strat światła. W obszarze krótkofalowym: absorpcja wyikająca z elektroowych przejść międzypasmowych,. W obszarze przepuszczaia: - absorpcja będąca wyikiem przejść elektroowych ie w pełi obsadzoych powłok wewętrzych w atomach, ajczęściej metali, staowiących zaieczyszczeie podstawowej masy materiału, - absorpcja a joach OH - związaa z rezoasowymi częstotliwościami drgań dipolowej cząstki H-O-H, - rozproszeie Rayleigha a fluktuacjach gęstości i składu chemiczego ośrodka w przypadku, gdy zaburzeia wywołujące rozproszeie mają wymiar ie większy iż,λ, - rozproszeie Mie a cząstkach większych, wtrąceiach, - rozproszeie wymuszoe związae ze zjawiskami towarzyszącymi dużym gęstościom eergii. 3. W obszarze długofalowym absorpcja wywołaa oddziaływaiem promieiowaia z termiczie wzbudzoymi oscylacyjymi modami sieci strukturalej. Materiałozawstwo optycze
41 Zmiay przepuszczalości materiałów optyczych pod wpływem czyików zewętrzych Światłoczułość materiałów optyczych efekt fototropowy solaryzacja. Działaie promieiowaia joizującego zmiaa przepuszczalości zmiaa zabarwieia materiałów optyczych. Termicze zmiay przepuszczalości optyczej przesuięcie krawędzi krzywej spektralej przepuszczaia Materiałozawstwo optycze
42 Światłoczułość materiałów optyczych Efekt fototropowy ieodwracala reakcja chemicza w halogekach srebra odwracala reakcja chemicza - w związkach orgaiczych powstaje iy związek - w kryształach z cetrami barwymi astępuje przeiesieie optycze wzbudzoych elektroów z cetrów jedego typu do cetrów iego typu - w szkłach fotochromowych astępuje rozpad związków halogeków srebra Materiałozawstwo optycze
43 Światłoczułość materiałów optyczych Efekt fototropowy Materiałozawstwo optycze
44 Światłoczułość materiałów optyczych Działaie promieiowaia laserowego Materiałozawstwo optycze
45 Światłoczułość materiałów optyczych Działaie promieiowaia joizującego Materiałozawstwo optycze
46 Przepuszczalość światła w ujęciu katalogowym - charakterystyki widmowe przepuszczaia, - widmowy współczyik przepuszczaia całkowitego i wewętrzego dla różych długości fal światła i dla ustaloej grubości próbki, - graice obszaru przepuszczaia opisae długościami fal dla których astępuje spadek trasmisji o określoą wartość i dla zormowaych grubości płytki ( i 5 mm lub i mm). Materiałozawstwo optycze
47 Emisyjość Prawo Stefaa-Boltzmaa E σt 4 8 σ 5,67 W m - K -4 Dla ciał rzeczywistych emisyjość zależy od: rodzaju materiału, stau powierzchi (chropowatość), długości fali, temperatury, kieruku promieiowaia. Materiałozawstwo optycze
48 Lumiescecja Kryteria ocey procesu lumiescecji: wydajość (stosuek eergii światła emitowaego do zaabsorbowaego), charakterystyka spektrala emitowaego światła w powiązaiu z charakterystyką spektralą absorpcji i odpowiadające im podstawowe długości fali, połówkowa szerokość tych charakterystyk, szerokość obszaru absorpcji, czas zaiku świeceia upływający od mometu zmiejszeia się o połowę eergii początkowej promieiowaia, ewetuala obecość iego świeceia lub pojawieie się efektów solaryzacji. Materiałozawstwo optycze
49 Nieoptycze właściwości materiałów optyczych Właściwości mechaicze: twardość, sprężystość, wytrzymałość mechaicza, kruchość, łupliwość, gęstość, lepkość. Materiałozawstwo optycze
50 Twardość Materiałozawstwo optycze
51 Właściwości mechaicze - sprężystość Moduł sprężystości wzdłużej (moduł Youga) σ Eγ w Współczyik Poissoa ν γ ' γ w Stała sprężystości poprzeczej (moduł Kirchhoffa) G E ( ν ) Materiałozawstwo optycze
52 Nieoptycze właściwości materiałów optyczych Właściwości termicze: rozszerzalość ciepla, przewodość ciepla, ciepło właściwe, odporość termicza, charakterystycze temperatury. Materiałozawstwo optycze
53 Nieoptycze właściwości materiałów optyczych Właściwości elektrycze: przewodość elektrycza i rezystywość, przeikalość elektrycza, stratość, przebicie elektrycze. Właściwości chemicze: rozpuszczalość w wodzie, odporość a wpływy atmosferycze, odporość a działaie kwasów, odporość a działaie zasad. Materiałozawstwo optycze
54 Optycza jakość materiałów optyczych Materiałozawstwo optycze
55 Zagadieia do kolokwium I Defiicje i pojęcia: - współczyik załamaia (absoluty, względy), - współczyik dyspersji, liczba Abbbego, względa dyspersja częściowa, szkła zwyczaje i adzwyczaje, dyspersja ormala współczyika załamaia, - współczyik załamaia zwyczajy i adzwyczajy w ośrodku jedoosiowym, dwójłomość główa, - stała piezooptycza, stała elastooptycza, - fotorefrakcja ieliiowa, współczyik ieliiowości, - stała termooptycza, szkła atermale, - współczyik ekstykcji, pochłaiaie, absorbacja, tłumieość, współczyik przepuszczaia, gęstość optycza, - ieoptycze właściwości materiałów optyczych, - wady materiałów optyczych, Materiałozawstwo optycze
56 Zagadieia do kolokwium I Relacje i prawidłowości - związek współczyika załamaia z właściwościami materii, - związek między średią dyspersją częściową a liczbą Abbego, - współczyik załamaia materiałów optyczych o dwójłomości liiowej (reprezetacja graficza i metodyka wyzaczaia), - zależość stałej termooptyczej od długości fali i temperatury, - zmiaa współczyika załamaia w obszarze absorpcji, - cząsteczkowy mechaizm strat światła, - zmiay przepuszczalości materiałów optyczych pod wpływem czyików zewętrzych. Pytaia problemowe obejmujące zbiorczo powyższe zagadieia, p. Jak zmieią się optycze właściwości materiału izotropowego wskutek zaczącej zmiay temperatury? Dyspersja współczyika załamaia. Jakie zjawiska towarzyszą przejściu przez materiał optyczy wiązki promieiowaia laserowego o dużej gęstości mocy? Materiałozawstwo optycze
= arc tg - eliptyczność. Polaryzacja światła. Prawo Snelliusa daje kąt. Co z amplitudą i polaryzacją? Drgania i fale II rok Fizyka BC
4-0-0 G:\AA_Wyklad 000\FIN\DOC\Polar.doc Drgaia i fale II rok Fizyka C Polaryzacja światła ( b a) arc tg - eliptyczość Prawo Selliusa daje kąt. Co z amplitudą i polaryzacją? 4-0-0 G:\AA_Wyklad 000\FIN\DOC\Polar.doc
Bardziej szczegółowoν = c/λ [s -1 = Hz] ν = [cm -1 ] ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS c = m/s cos x H = H o E = E o cos x c = λν 1 ν = _ λ
ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS LABORATORIUM Z MBS. ROZWIĄZYWANIE WIDM kolokwium NMR 23 kwietia 208 IR maja 208 złożoe czerwca 208 poiedziałek czwartek piątek 9.3 22.3 23.3 26.3 5. 6. 9. 2. 3. H NMR 23.
Bardziej szczegółowoZasada działania, właściwości i parametry światłowodów. Sergiusz Patela Podstawowe właściwości światłowodów 1
Zasada działaia, właściwości i parametry światłowodów Sergiusz Patela 1999-003 Podstawowe właściwości światłowodów 1 Parametry światłowodów - klasyfikacja Parametry włókie światłowodowych: 1. Optycze tłumieie,
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 6 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 6 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka, Michał Karpiński Wydział
Bardziej szczegółowoε L < ε R ε L > ε R krzywe dyspersji skręcalności optycznej (ORD ang. Optical Rotatory Dispersion) ε = ε L ε R Ψ = (π/λ )(κ L κ R ) Θ = ε
polaracja światła, staowi podstawę metod chiralooptyczych: polarymetria dyspersja skręcalości optyczej (D) spektroskopii dichroizmu kołowego (D) krzywe dyspersji skręcalości optyczej (D ag. ptical otatory
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 9 Fale elektromagnetyczne 3 9.1 Fale w jednym wymiarze.................
Bardziej szczegółowoPolaryzacja i ośrodki dwójłomne. Częśd II
Polaryzacja ośrodk dwójłome Częśd II Dwójłomość wymuszoa Dwójłomośd wymuszoa zjawsko powstawaa lub zmay dwójłomośc ośrodka zotropowego lub azotropowego pod wpływem zewętrzych czyków fzyczych. Czyk zewętrze:
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017
Optyka Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Fale elektromagnetyczne Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 17 Plan Swobodne równania Maxwella Fale elektromagnetyczne
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do optyki nieliniowej
Wprowadzenie do optyki nieliniowej Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone pod warunkiem podania
Bardziej szczegółowoPodstawowe pojęcia optyki geometrycznej. c prędkość światła w próżni v < c prędkość światła w danym ośrodku
Optyka geometrycza Podstawowe pojęcia optyki geometryczej Bezwzględy współczyik załamaia c prędkość światła w próżi v < c prędkość światła w daym ośrodku c v > 1 Aksjomaty Światło w ośrodku jedorodym propaguje
Bardziej szczegółowoOśrodki dielektryczne optycznie nieliniowe
Ośrodki dielektryczne optycznie nieliniowe Równania Maxwella roth rot D t B t = = przy czym tym razem wektor indukcji elektrycznej D ε + = ( ) Wektor polaryzacji jest nieliniową funkcją natężenia pola
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 23, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elemetami fizyki współczesej wykład 23, 21.05.2012 wykład: pokazy: ćwiczeia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Erest Groder Wykład 22 - przypomieie ieliiowe
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 18, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 18, 23.04.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 17 - przypomnienie
Bardziej szczegółowoPodstawy Akustyki. Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: Fale akustyczne w powietrzu Efekt Dopplera.
W-1 (Jaroszewicz) 14 slajdów Podstawy Akustyki Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: prędkość grupowa, dyspersja fal, superpozycja Fouriera, paczka falowa Fale akustyczne w powietrzu
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 18, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz
Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 18, 07.12.2017 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz Radosław Łapkiewicz Wykład 17 - przypomnienie
Bardziej szczegółowoZespolona funkcja dielektryczna metalu
Zespolona funkcja dielektryczna metalu Przenikalność elektryczna ośrodków absorbujących promieniowanie elektromagnetyczne jest zespolona, a także zależna od częstości promieniowania, które przenika przez
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?
Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Elektron fala stojąca wokół jądra Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkowy
Bardziej szczegółowoPrawo odbicia i załamania. Autorzy: Zbigniew Kąkol Piotr Morawski
Prawo odbicia i załamaia Autorzy: Zbigiew Kąkol Piotr Morawski 207 Prawo odbicia i załamaia Autorzy: Zbigiew Kąkol, Piotr Morawski Jeżeli światło pada a graicę dwóch ośrodków, to ulega zarówo odbiciu a
Bardziej szczegółowoUkłady liniowosprężyste Clapeyrona
Układy liiowosprężyste Clapeyroa Liiowosprężysty układ Clapeyroa zbiór połączoych ze sobą ciał odkształcalych, w których przemieszczeia są liiowymi fukcjami sił Układ rzeczywisty może być traktoway jako
Bardziej szczegółowoTechnika laserowa, otrzymywanie krótkich impulsów Praca impulsowa
Praca impulsowa Impuls trwa określony czas i jest powtarzany z pewną częstotliwością; moc w pracy impulsowej znacznie wyższa niż w pracy ciągłej (pomiędzy impulsami może magazynować się energia) Ablacja
Bardziej szczegółowoFala EM w izotropowym ośrodku absorbującym
Fala EM w izotropowym ośrodku absorbującym Fala EM powoduje generację zmienne pole elektryczne E Zmienne co do kierunku i natężenia, Pole E Nie wywołuje w ośrodku prądu elektrycznego Powoduje ruch elektronów
Bardziej szczegółowoRodzaje fal. 1. Fale mechaniczne. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Fale materii. dyfrakcja elektronów
Wykład VI Fale t t + Dt Rodzaje fal 1. Fale mechaniczne 2. Fale elektromagnetyczne 3. Fale materii dyfrakcja elektronów Fala podłużna v Przemieszczenia elementów spirali ( w prawo i w lewo) są równoległe
Bardziej szczegółowou t 1 v u(x,t) - odkształcenie, v - prędkość rozchodzenia się odkształceń (charakterystyczna dla danego ośrodka) Drgania sieci krystalicznej FONONY
Drgaia sieci krystaliczej FONONY 1. model klasyczy (iekwatowy) a) model ośrodka ciągłego (model Debye a) - przypadek jedowymiarowy - drgaia struy drgaia mogą być podłuże (guma, sprężya) i dwie prostopadłe
Bardziej szczegółowo4. Elementy liniowej Teorii Sprężystości
4. lementy liniowej Teorii Sprężystości 4.1. Podstawowe założenia i hipotezy liniowej TS. 4.2. Stan naprężenia w punkcie 4.3. Równania równowagi stanu naprężenia 4.4. Stan odkształcenia w punkcie 4.5.
Bardziej szczegółowoNauka o Materiałach. Wykład VIII. Odkształcenie materiałów właściwości sprężyste. Jerzy Lis
Nauka o Materiałach Wykład VIII Odkształcenie materiałów właściwości sprężyste Jerzy Lis Nauka o Materiałach Treść wykładu: 1. Właściwości materiałów -wprowadzenie 2. Klasyfikacja reologiczna odkształcenia
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyków Wykład 7 Mechanika Ośrodków Ciągłych
Fizyka dla Informatyków Wykład 7 Mechanika Ośrodków Ciągłych Katedra Informatyki Stosowanej PJWSTK 2009 Spis treści Spis treści 1 Wstęp 2 3 4 5 Ciało sprężyste Spis treści Spis treści 1 Wstęp 2 3 4 5 Ciało
Bardziej szczegółowoWŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY
WŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY Polimery Sieć krystaliczna Napięcie powierzchniowe Dyfuzja 2 BUDOWA CIAŁ STAŁYCH Ciała krystaliczne (kryształy): monokryształy, polikryształy Ciała amorficzne (bezpostaciowe)
Bardziej szczegółowoZjawiska kontaktowe. Pojęcia.
Zjawiska kotaktowe. Pojęcia. Próżia, E vac =0 Φ m W Φ s χ E c µ E v metal półprzewodik W praca przeiesieia elektrou z da pasma przewodictwa do próżi, bez zwiększaia jego eergii kietyczej (którą ma zerową).
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 6, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 6, 0.03.01 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 5 - przypomnienie ciągłość
Bardziej szczegółowoCIEPLNE I MECHANICZNE WŁASNOŚCI CIAŁ
CIEPLNE I MECHANICZNE WŁASNOŚCI CIAŁ Ciepło i temperatura Pojemność cieplna i ciepło właściwe Ciepło przemiany Przejścia między stanami Rozszerzalność cieplna Sprężystość ciał Prawo Hooke a Mechaniczne
Bardziej szczegółowoPrędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie
napisał Michał Wierzbicki Prędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie Prędkość grupowa paczki falowej Paczka falowa jest superpozycją fal o różnej częstości biegnących wzdłuż osi z.
Bardziej szczegółowoGranica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej
Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus listopada 07r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 3 Pola elektryczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 3 Pola elektryczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 4 Pola elektryczne w materii 3 4.1 Polaryzacja elektryczna..................
Bardziej szczegółowoRównania Maxwella. roth t
, H wektory natężenia pola elektrycznego i magnetycznego D, B wektory indukcji elektrycznej i magnetycznej J gęstość prądu elektrycznego Równania Maxwella D roth t B rot+ t J Dla ośrodka izotropowego D
Bardziej szczegółowoProjekt Inżynier mechanik zawód z przyszłością współfinansowany ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Zajęcia wyrówawcze z fizyki -Zestaw 5 -Teoria Optyka geometrycza i optyka falowa. Prawo odbicia i prawo załamaia światła, Bieg promiei świetlych w pryzmacie, soczewki i zwierciadła. Zjawisko dyfrakcji
Bardziej szczegółowoFizyka 12. Janusz Andrzejewski
Fizyka 1 Janusz Andrzejewski Przypomnienie: Drgania procesy w których pewna wielkość fizyczna na przemian maleje i rośnie Okresowy ruch drgający (periodyczny) - jeżeli wartości wielkości fizycznych zmieniające
Bardziej szczegółowoDefi f nicja n aprę r żeń
Wytrzymałość materiałów Stany naprężeń i odkształceń 1 Definicja naprężeń Mamy bryłę materialną obciążoną układem sił (siły zewnętrzne, reakcje), będących w równowadze. Rozetniemy myślowo tę bryłę na dwie
Bardziej szczegółowoWidmo promieniowania elektromagnetycznego
Widmo promieiowaia elektromagetyczego Czułość oka człowieka Płaska fala elektromagetycza w próżi Ciało doskoale czare Prawo promieiowaia Kirchhoffa: Stosuek zdolości emisyjej do zdolości absorpcyjej jest
Bardziej szczegółowoO2. POMIARY KĄTA BREWSTERA
O. POMIARY KĄTA BREWSTERA tekst opracowała: Bożea Jaowska-Dmoch Polaryzacja światła jest zjawiskiem, które potwierdza falową aturę światła. Światło jest falą elektromagetyczą, w której cyklicze zmiay pól
Bardziej szczegółowoPomiary drgań rezonansowych wywołanych niewyważeniem wirnika
Pomiary drgań rezoasowych wywołaych iewyważeiem wirika Zakres ćwiczeia 1) Idetyfikacja drgań wywołaych: a iewyważeiem statyczym wirika maszyy elektryczej, b - iewyważeiem dyamiczym wirika maszyy elektryczej,
Bardziej szczegółowoELEMENTY OPTYKI GEOMETRYCZNEJ
ELEMENTY OPTYKI GEOMETRYCZNEJ Optyka to dział fizyki, zajmujący się badaiem atury światła, początkowo tylko widzialego, a obecie rówież promieiowaia z zakresów podczerwiei i adfioletu. Optyka - geometrycza
Bardziej szczegółowoFizyka 11. Janusz Andrzejewski
Fizyka 11 Ruch okresowy Każdy ruch powtarzający się w regularnych odstępach czasu nazywa się ruchem okresowym lub drganiami. Drgania tłumione ruch stopniowo zanika, a na skutek tarcia energia mechaniczna
Bardziej szczegółowoElektrodynamika. Część 8. Fale elektromagnetyczne. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 9 Fale elektromagnetyczne 3 9.1 Fale w jednym wymiarze.................
Bardziej szczegółowoŚwiatłowody II. Właściwości i zastosowania światłowodów. Wprowadzenie. Uwaga: Wykład zawiera podsumowanie wiadomości z wykładu Światłowody I
Światłowody II Właściwości i zastosowaia światłowodów Wprowadzeie Uwaga: Wykład zawiera podsumowaie wiadomości z wykładu Światłowody I Prezetacja zawiera kopie olii omawiaych a wykładzie. Niiejsze opracowaie
Bardziej szczegółowo3. Zjawisko wzmocnienia i nasycenia. Rozkład mocy w przekroju poprzecznym (TEM)
3. Zjawisko wzmocieia i asyceia. Rozkład mocy w przekroju poprzeczym (TEM) 3.. Zjawisko wzmocieia i asyceia W staie rówowagi termodyamiczej obsadzaie staów eergetyczych opisae jest rozkładem Boltzmaa.
Bardziej szczegółowoG:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\FRAUN1.doc. "Drgania i fale" ii rok FizykaBC. Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: ia λ
Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: U iω t [ e ] ( t) Re U ( ) ;. c t U ( ; t) oraz [ + ] U ( ) k. U ia s ( ) A e ik r ( rs + r ) cos( n, ) cos( n, s ) ds s r. Dyfrakcja Fresnela (a) a dyfrakcja Fraunhofera
Bardziej szczegółowoRentgenowska analiza fazowa jakościowa i ilościowa Wykład 9
Retgeowska aaliza fazowa jakościowa i ilościowa Wykład 9 1. Retgeowska aaliza fazowa jakościowa i ilościowa. 2. Metody aalizy fazowej ilościowej. 3. Dobór wzorca w aalizie ilościowej. 4. Przeprowadzeie
Bardziej szczegółowoWykład 6: Reprezentacja informacji w układzie optycznym; układy liniowe w optyce; podstawy teorii dyfrakcji
Fotonika Wykład 6: Reprezentacja informacji w układzie optycznym; układy liniowe w optyce; podstawy teorii dyfrakcji Plan: pojęcie sygnału w optyce układy liniowe filtry liniowe, transformata Fouriera,
Bardziej szczegółowo4.3 Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2)
Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2)185 4.3 Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2) Celem ćwiczenia jest wyznaczenie prędkości dźwięku w powietrzu
Bardziej szczegółowoWprowadzenie. metody elementów skończonych
Metody komputerowe Wprowadzeie Podstawy fizycze i matematycze metody elemetów skończoych Literatura O.C.Ziekiewicz: Metoda elemetów skończoych. Arkady, Warszawa 972. Rakowski G., acprzyk Z.: Metoda elemetów
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 5. Modulator PLZT
Laboratorium techniki laserowej Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 006 1.Wstęp Rozwój techniki optoelektronicznej spowodował poszukiwania nowych materiałów
Bardziej szczegółowov = v i e i v 1 ] T v =
v U = e i,..., e n ) v = n v i e i i= e i i v T v = = v v n v n U v v v +q 3q +q +q b c d XY X +q Y 3q r +q = r 3q = r +q = r +q = r 3q = r +q = E = E +q + E 3q + E +q = k q r+q 3 + k 3q r 3q 3 b V = kq
Bardziej szczegółowoKrystalografia Wykład IX
Krystalograia Wykład IX Pla wykładu NatęŜ ęŝeie retgeowskich releksów dyrakcyjych Atomowy czyik rozpraszaia Źródłem spójego promieiowaia rozproszoego sąs elektroy w atomach. Zatem liczba elektroów w w
Bardziej szczegółowoWłaściwości optyczne kryształów
Właściwości optyczne kryształów -ośrodki jedno- (n x =n y n z ) lub dwuosiowe (n x n y n z n x ) - oś optyczna : w tym kierunku rozchodzą się dwie takie same fale (z tą samą prędkością); w ośrodkach jednoosiowych
Bardziej szczegółowoWykład 12: prowadzenie światła
Fotonika Wykład 12: prowadzenie światła Plan: Mechanizmy prowadzenia światła Mechanizmy oparte na odbiciu całkowite wewnętrzne odbicie, odbicie od ośrodków przewodzących, fotoniczna przerwa wzbroniona
Bardziej szczegółowoWłasności optyczne półprzewodników
Własności optyczne półprzewodników Andrzej Wysmołek Wykład przygotowany w oparciu o wykłady prowadzone na Wydziale Fizyki UW przez prof. Mariana Grynberga oraz prof. Romana Stępniewskiego Klasyfikacja
Bardziej szczegółowoRównania Maxwella. Wstęp E B H J D
Równania Maxwella E B t, H J D t, D, B 0 Równania materiałowe B 0 H M, D 0 E P, J E, gdzie: 0 przenikalność elektryczną próżni ( 0 8854 10 1 As/Vm), 0 przenikalność magetyczną próżni ( 0 4 10 7 Vs/Am),
Bardziej szczegółowoOscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] - częstotliwość.
Akusto-optyka Fala akustyczna jest falą mechaniczną Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem ( x, t) S cos( Ωt qx) s Częstotliwość kołowa Ω πf Długość fali
Bardziej szczegółowoCząsteczkę A dielektryka, otoczoną sąsiadami można traktować tak, jak gdyby znajdowała się w centrum wnęki kulistej rys. 1.
Pomiar współczyika załamaia roztworów. Sprawdzeie związku Loretza Loreza. Ćwiczeie O - I. Cel ćwiczeia: zapozaie z budową i działaiem refraktometru laboratoryjego oraz pomiar współczyika załamaia roztworów
Bardziej szczegółowoFotonika. Plan: Wykład 3: Polaryzacja światła
Fotonika Wykład 3: Polaryzacja światła Plan: Równania Maxwella w ośrodku optycznie liniowym Równania Maxwella dla fal monochromatycznych Polaryzacja światła Fala płaska spolaryzowana Polaryzacje liniowe,
Bardziej szczegółowoOptyczna spektroskopia oscylacyjna. w badaniach powierzchni
Optyczna spektroskopia oscylacyjna w badaniach powierzchni Zalety oscylacyjnej spektroskopii optycznej uŝycie fotonów jako cząsteczek wzbudzających i rejestrowanych nie wymaga uŝycia próŝni (moŝliwość
Bardziej szczegółowoFunkcja rozkładu Fermiego-Diraca w różnych temperaturach
Funkcja rozkładu Fermiego-Diraca w różnych temperaturach 1 f FD ( E) = E E F exp + 1 kbt Styczna do krzywej w punkcie f FD (E F )=0,5 przecina oś energii i prostą f FD (E)=1 w punktach odległych o k B
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 17.02.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Równania Maxwella r-nie falowe
Bardziej szczegółowoGranica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej
Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus 3 listopada 06r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 20, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 20, 07.05.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 19 - przypomnienie
Bardziej szczegółowoOscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] -częstotliwość.
Akusto-optyka Fala akustyczna jest falą mechaniczną Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem ( x, t) S cos( Ωt qx) s Częstotliwość kołowa Ω πf Długość fali
Bardziej szczegółowoZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS
ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS LABORATORIUM - MBS 1. ROZWIĄZYWANIE WIDM kolokwium NMR 25 kwietnia 2016 IR 30 maja 2016 złożone 13 czerwca 2016 wtorek 6.04 13.04 20.04 11.05 18.05 1.06 8.06 coll coll
Bardziej szczegółowoPromieniowanie atomów wzbudzonych
Achorage, USA, May 2002 W-27 (Jaroszewicz) 23 slajdy Na podstawie prezetacji prof. J. Rutkowskiego Promieiowaie atomów wzbudzoych Promieiowaie spotaicze Promieiowaie wymuszoe Promieiowaie retgeowskie 3/23-W27
Bardziej szczegółowoAgata Saternus piątek Dwójłomność kryształów, dwójłomność światłowodów, dwójłomność próżni (z ang. vacuum birefringence)
Agata Saternus piątek 9.07.011 Dwójłomność kryształów, dwójłomność światłowodów, dwójłomność próżni (z ang. vacuum birefringence) Dwójłomność odkrył Rasmus Bartholin w 1669 roku, dwójłomność kryształu
Bardziej szczegółowo1 Płaska fala elektromagnetyczna
1 Płaska fala elektromagnetyczna 1.1 Fala w wolnej przestrzeni Rozwiązanie równań Maxwella dla zespolonych amplitud pól przemiennych sinusoidalnie, reprezentujące płaską falę elektromagnetyczną w wolnej
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 4, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 4, 24.02.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner wykład 3 przypomnienie źródła
Bardziej szczegółowoOptotelekomunikacja. dr inż. Piotr Stępczak 1
Optotelekomuikacja dr iż. Piotr Stępczak Iformacje Kotakt: pok. 03 piotr.stepczak@et.put.poza.pl www.et.put.poza.pl/~pstepcz dr iż. Piotr Stępczak System trasmisyjy Źródło iformacji Nadajik (modulator)
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do WK1 Stan naprężenia
Wytrzymałość materiałów i konstrukcji 1 Wykład 1 Wprowadzenie do WK1 Stan naprężenia Płaski stan naprężenia Dr inż. Piotr Marek Wytrzymałość Konstrukcji (Wytrzymałość materiałów, Mechanika konstrukcji)
Bardziej szczegółowoWŁAŚCIWOŚCI MECHANICZNE SPRĘŻYSTOŚĆ MATERIAŁ. Właściwości materiałów. Właściwości materiałów
WŁAŚCIWOŚCI MECHANICZNE SPRĘŻYSTOŚĆ Właściwości materiałów O możliwości zastosowania danego materiału decydują jego właściwości użytkowe; Zachowanie się danego materiału w środowisku pracy to zaplanowana
Bardziej szczegółowoPLASTYCZNOŚĆ W UJĘCIU KOMPUTEROWYM
Budownictwo, studia I stopnia, semestr VII przedmiot fakultatywny rok akademicki 2013/2014 Instytut L-5, Wydział Inżynierii Lądowej, Politechnika Krakowska Adam Wosatko Jerzy Pamin Tematyka zajęć 1 Sprężystość
Bardziej szczegółowoIntegralność konstrukcji w eksploatacji
1 Integralność konstrukcji w eksploatacji Wykład 0 PRZYPOMNINI PODSTAWOWYCH POJĘĆ Z WYTRZYMAŁOŚCI MATRIAŁÓW Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Wytrzymałości, Zmęczenia Materiałów i Konstrukcji
Bardziej szczegółowoTENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY
TENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY Stan naprężenia jest niemożliwy do pomiaru, natomiast łatwo zmierzyć stan odkształcenia na powierzchni zewnętrznej badanej konstrukcji. Aby wyznaczyć stan naprężenia trzeba
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 4, Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek
Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 4, 13.10.2017 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek Radosław Łapkiewicz wykład 3 przypomnienie
Bardziej szczegółowoWydział EAIiE Kierunek: Elektrotechnika. Wykład 12: Fale. Przedmiot: Fizyka. RUCH FALOWY -cd. Wykład /2009, zima 1
RUCH FALOWY -cd Wykład 9 2008/2009, zima 1 Energia i moc (a) dla y=y m, E k =0, E p =0 (b) dla y=0 drgający element liny uzyskuje maksymalną energię kinetyczną i potencjalną sprężystości (jest maksymalnie
Bardziej szczegółowo1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych. , u x1 x 2
Temat 1 Pojęcia podstawowe 1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych Równaniem różniczkowym cząstkowym rzędu drugiego o n zmiennych niezależnych nazywamy równanie postaci gdzie u = u (x 1, x,...,
Bardziej szczegółowoElementy optyki relatywistycznej
Elementy optyki relatywistycznej O czym będzie wykład? Pojęcie relatywistyczny kojarzy się z bardzo dużymi prędkościami, bliskimi prędkości światła. Tylko, ze światło porusza się zawsze z prędkością światła.
Bardziej szczegółowoDrgania i fale II rok Fizyk BC
00--07 5:34 00\FIN00\Drgzlo00.doc Drgania złożone Zasada superpozycji: wychylenie jest sumą wychyleń wywołanych przez poszczególne czynniki osobno. Zasada wynika z liniowości związku między wychyleniem
Bardziej szczegółowoĆwiczenia nr 5. TEMATYKA: Regresja liniowa dla prostej i płaszczyzny
TEMATYKA: Regresja liiowa dla prostej i płaszczyzy Ćwiczeia r 5 DEFINICJE: Regresja: metoda statystycza pozwalająca a badaie związku pomiędzy wielkościami daych i przewidywaie a tej podstawie iezaych wartości
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 1 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoFotonika kurs magisterski grupa R41 semestr VII Specjalność: Inżynieria fotoniczna. Egzamin ustny: trzy zagadnienia do objaśnienia
Dr inż. Tomasz Kozacki Prof. dr hab.inż. Romuald Jóźwicki Zakład Techniki Optycznej Instytut Mikromechaniki i Fotoniki pokój 513a ogłoszenia na tablicach V-tego piętra kurs magisterski grupa R41 semestr
Bardziej szczegółowoPręt nr 4 - Element żelbetowy wg PN-EN :2004
Budynek wielorodzinny - Rama żelbetowa strona nr z 7 Pręt nr 4 - Element żelbetowy wg PN-EN 992--:2004 Informacje o elemencie Nazwa/Opis: element nr 4 (belka) - Brak opisu elementu. Węzły: 2 (x=4.000m,
Bardziej szczegółowoRezonanse magnetyczne oraz wybrane techniki pomiarowe fizyki ciała stałego
Paweł Szroeder Rezonanse magnetyczne oraz wybrane techniki pomiarowe fizyki ciała stałego Wykład XII Oddziaływanie promieniowania z materią w kontekście spektroskopii oscylacyjnej Absorpcja i rozpraszanie
Bardziej szczegółowoPYTANIA KONTROLNE STAN NAPRĘŻENIA, ODKSZTAŁCENIA PRAWO HOOKE A
PYTANIA KONTROLNE STAN NAPRĘŻENIA, ODKSZTAŁCENIA PRAWO HOOKE A TENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY Stan naprężenia jest niemożliwy do pomiaru, natomiast łatwo zmierzyć stan odkształcenia na powierzchni zewnętrznej
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 1 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2015/16
Bardziej szczegółowoMATERIAŁY POMOCNICZE DO WYKŁADU Z PODSTAW ZASTOSOWAŃ ULTRADŹWIĘKÓW W MEDYCYNIE (wyłącznie do celów dydaktycznych zakaz rozpowszechniania)
MATRIAŁY POMOCNICZ DO WYKŁADU Z PODSTAW ZASTOSOWAŃ ULTRADŹWIĘKÓW W MDYCYNI (wyłączie do celów dydaktyczych zakaz rozpowszechiaia) 4. Drgaia brył prętów, membra i płyt. ****************************************************************
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE. ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej
LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie metody
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA ZAŁAMANIA ŚWIATŁA METODĄ SZPILEK I ZA POMOCĄ MIKROSKOPU. Wprowadzenie. = =
WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA ZAŁAMANIA ŚWIATŁA METODĄ SZPILEK I ZA POMOCĄ MIKROSKOPU Wprowadzeie. Przy przejśiu światła z jedego ośrodka do drugiego występuje zjawisko załamaia zgodie z prawem Selliusa siα
Bardziej szczegółowoBADANIE DRGAŃ WYMUSZONYCH PRZY POMOCY WAHADŁA POHLA
I PRACOWNIA FIZYCZNA, INSTYTUT FIZYKI UMK, TORUŃ Istrukcja do ćwiczeia r 3 BADANIE DRGAŃ WYMUSZONYCH PRZY POMOCY WAHADŁA POHLA. Cel ćwiczeia Celem ćwiczeia jest pozaie szeregu zjawisk związaych z drgaiami
Bardziej szczegółowoWydajność konwersji energii słonecznej:
Wykład II E we Wydajność konwersji energii słonecznej: η = E wy E we η całkowite = η absorpcja η kreacja η dryft/dyf η separ η zbierania E wy Jednostki fotometryczne i energetyczne promieniowania elektromagnetycznego
Bardziej szczegółowoTesty Która kombinacja jednostek odpowiada paskalowi? N/m, N/m s 2, kg/m s 2,N/s, kg m/s 2
Testy 3 40. Która kombinacja jednostek odpowiada paskalowi? N/m, N/m s 2, kg/m s 2,N/s, kg m/s 2 41. Balonik o masie 10 g spada ze stałą prędkością w powietrzu. Jaka jest siła wyporu? Jaka jest średnica
Bardziej szczegółowoSpektroskopia molekularna. Spektroskopia w podczerwieni
Spektroskopia molekularna Ćwiczenie nr 4 Spektroskopia w podczerwieni Spektroskopia w podczerwieni (IR) jest spektroskopią absorpcyjną, która polega na pomiarach promieniowania elektromagnetycznego pochłanianego
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 21, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz
Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 21, 15.12.2017. wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz Radosław Łapkiewicz Wykład 20 - przypomnienie
Bardziej szczegółowoPolaryzacja anteny. Polaryzacja pionowa V - linie sił pola. pionowe czyli prostopadłe do powierzchni ziemi.
Parametry anten Polaryzacja anteny W polu dalekim jest przyjęte, że fala ma charakter fali płaskiej. Podstawową właściwością tego rodzaju fali jest to, że wektory natężenia pola elektrycznego i magnetycznego
Bardziej szczegółowoŚwiatło jako fala Fala elektromagnetyczna widmo promieniowania Czułość oka ludzkiego w zakresie widzialnym
Światło jako fala Fala elektromagnetyczna widmo promieniowania ν = c λ Czułość oka ludzkiego w zakresie widzialnym Wytwarzanie fali elektromagnetycznej o częstościach radiowych E(x, t) = Em sin (kx ωt)
Bardziej szczegółowo