WYBRANE DZIAŁY ANALIZY MATEMATYCZNEJ. Wykład IV Twierdzenia całkowe

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "WYBRANE DZIAŁY ANALIZY MATEMATYCZNEJ. Wykład IV Twierdzenia całkowe"

Transkrypt

1 4. Twierdenie Greena. Wykład IV Twierdenia całkowe Płascyną orientowaną będiemy określać płascynę wyróżnionym na nie obrotem, wanym obrotem dodatnim. Orientację płascyny preciwną wględem danej orientacji otrymujemy mieniając w płascyźnie pryjęty dodatni obrót na preciwny. Płascynę orientujemy na prykład wprowadając ortokartejański układ współrędnych (prostokątny łożony pary osi, y). Wtedy pre dodatni obrotów roumiemy ten obrotów, pry którym pierwsa oś pokryje się drugą (co do kierunku i wrotu) drugą osią pry obrocie o kąt mniejsy spośród dwu możliwych. Z punktu widenie geometrii płascyna predstawiona na rys. 3.a naywa się płascyną orientowaną w prawo. Jeżeli mienimy np. nawę osi na rys. 3.b tj. nawiemy oś osią y, aś oś y osią, to płascyna miałaby orientację lewą. Rys. 3. Orientacja układu współrędnych i obsaru amkniętego. Linia amknięta ogranicająca obsar jednospójny, wany wnętrem linii, leżąca na orientowanej płascyźnie może mieć jedno dwu skierowań. Dodatnim skierowaniem linii wględem jej wnętra (obsaru, którego jest ona bregiem) na orientowanej płascyźnie naywamy skierowanie godne orientacją płascyny: gdy płascyna ma prawą orientację (rys. 3..a) to cłowiek idący w dodatnim kierunku wdłuż linii (po bregu C obsaru D) ma lewą rękę nad obsarem, gdy płascyna ma lewą orientację (rys. 3..b) to prawą rękę. Na rys. 3. predstawiono prypadek ujemnego skierowania linii wględem jej wnętra, a dodatniego wględem obsaru będącego ewnętrem linii. Linie skierowaną dodatnio wględem swego wnętra naywamy konturem.

2 Twierdenie Greena. Rys. 3. Orientacja dodatnia Niech w jednospójnym obsare Ω na orientowanej płascyźnie (rys. 3..a)dana będie gładka, amknięta be punktów wielokrotnych linia C, skierowana dodatnio wględem swego wnętra D ora dwie funkcja P(M) i Q(M) ( M Ω ) klasy C. Wtedy: Dowód C Q P Pd + Qdy = dσ D (4.) Dla uproscenia dowodu powyżsego twierdenia Greena ałożymy, że obsar D jest normalny wględem obu osi układu. Obsarem normalnym wględem osi układu naywamy taki obsar, którego breg każda prosta równoległa do drugiej osi precina w jednym punkcie lub w dwu punktach, lub w kontinuum punktów, lub wrescie nie precina wcale. Równość Greena jest wynikiem dodawania stronami dwu nieależnych od siebie równości, w których występuję jedna funkcji P lub Q. Dowiediemy najpierw, że P d Pd y σ = (4.) D C

3 Rys. 3.3 chemat oblicania W tym celu amieńmy całkę podwójną w równości na całkę iterowaną. Otrymamy wtedy: y ( ) ( ) (, ) D a y a y b b y (, ( )) (, ( )) (, ) (, ) (, ) a a C C C ( ) b b P P y d σ = d dy = P (, y ) d = = P y d P y d = P y d P y d = P y d Dowód drugiej równości twierdenia Greena: ( ) D Q d σ = C Qdy można opreć na udowodnionej już poprednio równości, amieniając rolami mienne i y ora funkcje P i Q. Wtedy jednak, gdy mienna y unana ostaje a pierwsa, aś a drugą, płascyna mienia orientację. Linia C nie jest wtedy dodatnio skierowana wględem swego wnętra, lec preciwnie, co powoduje, że po prawej stronie równości na występuje nak minus. Cbdo. 4. Całka różnicki upełnej na płascyźnie. 3

4 Jak wiemy, warunkiem koniecnym na to, by wyrażenie P(, y) d (, ) + Q y dy było różnicką upełną w obsare, jest by w tym obsare była spełniona równość pochodnych cąstkowych: P Q = (4.3) Rys. 4.4 Całka różnicki upełnej Jeżeli powyżsa ależność jest spełniona to całka podwójna występująca w równaniu Greena (4.) po dowolnym obsare w nim awartym jest równa eru. Wtedy i całka liniowa, występująca w tym równaniu (4.) po dowolnej linii amkniętej jest równa eru, więc całka Pd + Qdy (4.4) AB Nie ależy od drogi całkowania, a ależy tylko od pocątku A i końca B. Warunek (4.3) jest nie tylko koniecny, ale i wystarcający by wyrażenie P(, y) d (, ) różnicką upełną. + Q y dy było w obsare jednospójnym 4.3 Twierdenie Gausa Ostrogradskiego w postaci analitycnej. Twierdenie. 4

5 Niech będie dany obsar V (rys. 4.5) ogranicony amkniętą gładką powierchnią, orientowaną ewnętrnie. Niech w obsare domkniętym V+ dane będą try funkcje P( M ), Q( M ), R( M ) klasy C. Wtedy achodi równość nosąca nawę Gausa Ostrogradskiego: P Q R Pd + Qdy + Rd = + + dv V (4.5) w której po lewej stronie najduje się orientowana całka powierchniowa. Dowód. Rys. 45 Całka powierchniowa na obsare Dla uproscenia dowodu ałóżmy, że obsar V jest normalny wględem każdej e ścian ortokartejańskiego układu współrędnych. Następnie auważymy, że równość (4.5) jest wynikiem dodawania stronami nieależnych od siebie równości. Jedna nich np. to: 5

6 R dv = Rddy (4.6) V W tym celu występująca w równości (4.6) całkę potrójną amienimy na całkę powierchniową (rys. 3.5): (, y) R (, y) dv d d R y d ( ) (,, ) (,, (, )) σ (,, (, )) ( ) V D, y D, y D = σ = σ = R y y d R y y dσ = Rddy + Rddy = Rddy D Gdie i onacone ostały odpowiednio dolna i górna cęść powierchni ; są to takie jej cęści, dla których normalna (ewnętrna) twory w pierwsym prypadku kąt rowarty osią, aś w drugim prypadku kąt ostry. Właśnie dlatego nak minus stojący pred jedną całek ostał astąpiony nakiem plus, gdyż kąt jaki twory normalna n 0do powierchni, osią jest rowarty. Analogicnie dowodimy równości: P Q dv = Pdyd, dv = Qdd V V Dodając je stronami do równości (4.6) otrymujemy teę twierdenia Gausa Ostrogradskiego. 4.4 Twierdenie tokesa w postaci analitycnej. Twierdenie. Niech będie dana w prestreni gładka powierchnia ogranicona gładką linią L (rys. 4.6), pry cym skierowanie linii L wra orientacją powierchni musą być godne pryjętą orientacją prestreni. Niech krywa wra powierchnią najduje się w obsare, w którym określone są funkcje klasy C P(M), Q(M), R(M) punktu M. Wtedy achodi równość nosąca nawę twierdenia tokesa: L Pd + Qdy + Rd = R Q P R Q P = dyd + dd + ddy (4.7) 6

7 Rys. 4.6 chemat do twierdenia tokesa Dowód. Dla uproscenia dowodu pryjmijmy, że linia L jest tak położona w prestreni, że je ruty na ściany 0y i 0 układu są gładkie i nie mają punktów wielokrotnych ora, że powierchnia wyraża się jednonacnie wględem tych ścian. W scególności niech jej równaniem będie =(,y), (, y) D + C gdie D+C jest rutem +L na ścianę 0y. Zauważymy, że równość (4.7) jest wynikiem sumowania trech nieależnych równości. Dowiediemy najpierw jednej nich: P P dd ddy = Pd (4.8) L W tym celu napisemy wiąki miedy elementami d (rys. 3.6) powierchni i elementami ora dσ rutu ds. na ściany 0 i 0y. Jeżeli onacymy n ( cos α,cos β,cosγ ) y wobec cego: dσ = d cos β, dσ = d cosγ y =, to: dσ 7

8 dσ cos β = dσ y (4.9) cosγ Wiemy, że wektorem normalnym do powierchni w danym punkcie, a wiec wektorem kolinearnym n w tym punkcie jest wektor: N =,, = grad (, y) Wobec cego miedy wektorami N i n achodi wiąek: : : = cos α : cos β : cosγ Korystając niego możemy ależność (4.9) apisać: dσ = dσ y (4.0) y Element dσ występujący w pierwsej całek (4.8) jest onacony dd, aś dσ y, występujący w drugiej całek pre ddy, wobec cego lewa strona ależności (4.8) dięki (4.0) pryjmie postać: P P + ddy W której funkcja podcałkowa jest pochodną funkcji łożonej: df * (,, (, )) (, ) P y y = P y (4.) wględem miennej y, a sama całka w której występuje mienna, jest całka podwójną w obsare D, a więc jest równa: D (, ) * P y ddy (4.) Prekstałcając całkę (4.) wg woru Greena (krywa C, będąca rutem L na 0y, jest skierowana dodatnio wględem swego wnętra), otrymamy: C P * (, ) y d a wracając do popredniego onacenia wg definicji (4.) i do linii L, której rutem jest C, otrymamy ostatecnie: Co końcy dowód równości (4.8). Dowód poostałych równości tj.: L Pd 8

9 Q Q ddy dyd = Qdy, L R R dyd dd = Rd L Można preprowadić stosując premianę cyklicna do równości (4.8). Dodając wsystkie te try równości stronami otrymujemy teę twierdenia tokesa. Cbdo. Twierdenie tokesa można apisać nieco inacej korystając ależności: wtedy równość (4.7) prybiere postać: dσ = d cos α, dσ = d cos β, dσ = d cosγ y y L Pd + Qdy + Rd = R Q P R Q P = cosα + cos β + cosγ d (4.3) Po lewej stronie tej równości najduje się całka liniowo skierowana, aś po prawej całka powierchniowa orientowana. 4.5 Całka różnicki upełnej w prestreni. W dalsym ciągu będiemy korystać własności całki krywoliniowej w prestreni, gdy jej wyrażenie podcałkowe jest różnicką upełną. Twierdenie. Warunkiem koniecnym na to, żeby wyrażenie różnickowe: Pd + Qdy + Rd (4.4) Gdie P, Q, R są funkcjami klasy C miennych, y, było w pewnym obsare różnicką upełna, jest achodenie następujących trech równości w tym obsare: R Q P R Q P =, =, = (4.5) Dowód. Dla udowodnienia ałóżmy, że (4.4) jest różnicką upełną funkcji φ ( M ) φ (, y, ) tego: φ φ φ dφ = d + dy + d I wyrażenia (4.4) dla dowolnych różnicek d, dy, d wynika, że =. Wobec 9

10 φ φ φ P =, Q =, R = (4.6) Funkcja φ jest klasy C. Tworąc wsystkie możliwe jej pochodne miesane drugiego rędu i korystając twierdenia o kolejności różnickowania, otrymamy sukane warunki (4.5). Cbdo. Twierdenie. W obsare jednospójnym (powierchniowo) całka liniowa różnicki upełnej wdłuż dowolnej gładkiej linii amkniętej, leżącej w tym obsare, jest równa eru. Dowód. W dowodie ogranicymy się jedynie do linii, pre które można presunąć powierchnię leżącą w tym obsare. Wystarcy wtedy astosować tokesa, w którego apisie (4.7) po prawej stronie pod całką powierchniowa najduje się wyrażenie równe tożsamościowo eru. Wynika to e spełnienia warunku koniecnego (4.5) różnicki upełnej. Wobec tego po lewej stronie równości (4.7) najduje się całka liniowa, która dla każdej linii jest równa eru. Cbdo. Twierdenie. W obsare powierchniowo jednospójnym całka liniowa różnicki upełnej nie ależy od drogi całkowania, lec tylko od pocątku i końca drogi. Dowód. 0

11 Rys. 4.7 Całka liniowa różnicki upełnej Aby to wykaać, poprowadźmy pre dwa punkty A i B (rys. 4.7 ) w obsare powierchniowo jednospójnym gładką linię amkniętą L, leżącą całkowicie w tym obsare. Jej skierowane łuki o pocątku A i końcu B nawijmy L i L. Wobec tego linia amknięta l może być skierowana np. godnie L i wtedy L = L L. Z poprednie go twierdenia wynika, że Cbdo. Twierdenie. = + = = 0 (4.7) L L L L L L Jeżeli całka liniowa wdłuż każdej drogi ależy tylko od jej pocątku i końca w obsare jednospójnym, to to wyrażenie podcałkowe jest różnicką upełną. Dowód. Dla udowodnienia pryjmijmy dowolny punkt M 0 (rys. 4.8) i połącmy go dwiema drogami dowolnym punktem M=(,y,), pry cym wsystkie narysowane linie, tn. M 0M, M 0M' i równoległy do osi odcinek MM ' leżą w całkowicie w ropatrywanym obsare. Punkt M ' jest punktem bliskim punktu M i o tych samych współrędnych y i.

12 Określmy funkcję ( M ) Rys. 4.8 chemat do dowodu φ jako całkę wyrażenia Pdξ + Qdη + Rdζ wdłuż dowolnej drogi łącącej ustalony punkt M 0 punktem M tn.. (,, ) = (,, ) + (,, ) + (,, ) φ y P ξ η ζ dξ Q ξ η ζ dη R ξ η ζ dζ (4.8) M 0M Gdie funkcje P,Q i R są ciągłymi funkcjami w ropatrywanym obsare. Aby wykaać, że wyrażenie podcałkowe w równości (4.8) jest różnicką upełną, wystarcy wykaać, że φ φ φ = P y = Q y = R y (,, ), (,, ), (,, ) (4.9) Dowiedź pierwsej równości (4.9). Z nieależności całki od drogi całkowania wynika, że Lub w innym apisie + = M 0M MM ' M 0M ' ( +,, ) (,, ) = = (,, ) MM ' + (4.0) φ y φ y Pdξ P ξ η ζ dξ gdie pre (, y, ) + onacony ostał punkt M. Dieląc obustronnie równość (4.0) pre i prechodąc do granicy, gdy 0, otrymujemy pierwsa równości (4.9). Analogicnie dowodimy poostałych równości.

13 4.6 Postać wektorowa twierdenia Gausa Ostrogradskiego. Niech w pewnym obsare Ω będie pole wektorowe = ( R, Ry, R ) R ora gładka powierchnia. Utwórmy następująca całkę powierchniowa po orientowanej powierchni : df ( R, ) = + y + = ( cos + y cos + cos ) ω R dyd R dd R ddy R α R β R γ d lub pamiętając, że = ( cos α,cos β,cosγ ) n jest jednostkowym wektorem normalnym do powierchni, leżącym po jej stronie wyróżnionej (gdy pocątek leży na ). (, ) Lub wrescie, pryjmując onacenie d = dn : Definicja. ( ) = ω R R n d ω R, = R d (4.) Całkę (4.) naywamy strumieniem pola wektorowego R pre orientowaną powierchnię. trumień ma ocywiście następujące własności: ( R, ) + ( R, ) = ( R + R,) ( R,) = ω ( CR,) ( R, ) + ( R, ) = ( R, + ) ω ω ω Cω ω ω ω Pry cym ta ostatnia równość achodi pod warunkiem, że obie powierchnie i nie mają cęści wspólnych ( wyjątkiem być może bregów). 3

14 Rys. 4.9 Hydromechanicna interpretacja strumienia pola wektorowego Hydromechanicna interpretacja strumienia pola wektorowego jest następująca: Jeżeli uważać R a pole wektorowe prędkości ciecy prepływającej pre orientowaną powierchnię, to wyrażenie podcałkowe w (4.) jest wględną objętością ciecy, która prepływa w jednostce casu pre element ds. (rys. 4.9), tn. jest wględną objętością walca o podstawie d i wysokości równej współrędnej (a wiec dodatniej lub ujemnej) wektora R wględem osi normalnej do powierchni, której wersorem jest n: Wobec tego strumień ( ) R d = R cos R, n d = Rnd ( R, ) n ω = R d Jest w tej interpretacji wględną objętością ciecy, która prepłynie w jednostce casu pre orientowaną powierchnię płynąc prędkością R. 4

15 Twierdenie. trumień pola wektorowego pre amkniętą i orientowaną ewnętrnie powierchnię jest równy całce objętościowej dywergencji tego pola, rociągniętej na obsar, którego bregiem jest ta powierchnia.: 4.7 Geometrycna postać definicji dywergencji. R d = divr dv (4.) V Wyobraźmy sobie, że gładka amknięta powierchnia maleje w ten sposób, że jej średnica dąży do era, a punkt M stale najduje się w obsare wypukłym V ograniconym pre. Jeżeli pole R jest klasy C, to jego dywergencja jest ciągła i wobec tego ma własność Darbou, * istnieje wtedy taki punkt M, w którym dywergencja jest równa średnie wartości całki występującej po prawej stronie woru (4.). Możemy do apisać następująco: Ocywiście gdy objętość V dąży do era, to Co możemy sformułować: ( ) divr M = R d V * M ( M ) = lim R * M, wobec cego; d div R (4.3) V M V Dywergencja pola wektorowego w danym punkcie jest granicą ilorau strumienia tego pola pre amkniętą, ewnętrne orientowaną powierchnię i objętości obsaru pre te powierchnię ograniconego, gdy średnica obsaru dąży do era, pry cym punkt, w którym definiujemy dywergencję stale najduje się w tym obsare. Dywergencja jest więc w obsare polem skalarowym, tn. nie ależy od układu współrędnych. Treść adania. Prykład obliceniowy Oblicyć strumień pola wektorowego R (, y, ) = pre ewnętrnie orientowaną sferę o środku w pocątku układu i promieniu równym a (rys.4.0). prawdić wynik a pomocą twierdenia Gausa Ostrogradskiego. Rowiąanie. trumień pola wektorowego oblicamy: ( cosα y cos β cosγ ) R d = R + R + R d 5

16 Rys. 4.0 chemat obliceniowy Zw wględu na to, że premiana cyklicna nie mienia wartości całek występujących po prawej stronie powyżsego woru, wiec: We współrędnych sferycnych: tąd II metoda: R d = 3 R cosγ d d = a sinθ dϕdθ cosγ = = cosθ a π π 3 3 R d = 3a dϕ cos θ sinθ dθ = 4a π 0 0 6

17 4.8 Pole wektorowe beźródłowe. V 3 divr dv = 3 dv = 4a π Równością div R=0 definiowaliśmy wektorowe pole beźródłowe. Posługując się twierdeniem Gaussa Ostrogradskiego, w postaci wektorowej (4.) możemy wysłowić równoważne tej definicji sformułowanie: Definicja Pole wektorowe jest w pewnym obsare beźródłowe, jeżeli strumień tego pola pre każdą powierchnię amkniętą, leżącą w tym obsare, jest równy eru. Można wykaać, że jeżeli o obsare jednospójnym pewne pole wektorowe R jest beźródłowe, to istnieje takie pole wektorowe Φ w tym obsare, którego rotacja jest identycna danym polem wektorowym R. [ div = 0] [ = rotφ] V R R (4.4) Pole wektorowe Φ występujące w tożsamości (4.4) naywamy potencjałem wektorowym beźródłowego pola wektorowego R. Wykażemy tera, że dodanie do potencjału wektorowego pola solenoidalnego dowolnego pola potencjalnego (tn. pola wektorowego mającego potencjał skalarowy) nie mienia samego pola solenoidalnego. Niech pole solenoidalne R ma potencjał wektorowy Φ tn.. że: R = rotφ Weźmy dowolne pole potencjalne Ω tn. takie, e: kładąc Mamy dięki liniowości operacji rot rotω = 0 Φ = Φ + Ω ( ) 4.9. Posukiwanie potencjału wektorowego. rotφ = rot Φ + Ω = rotφ + rotω = rotφ Niech w obsare jednospójnym dane będie pole wektorowe = ( R, Ry, R ) spełniając wektorowe równanie różnickowe: R R y R div R = + + = 0 (4.5) R beźródłowe, tn. ukamy takiego pola wektorowego Φ, które wiąane jest danym polem wektorowym równością 7

18 R = rotφ (4.6) Jak wiemy pole Φ może być naleione dokładnością do dowolnego pola potencjalnego, które można dodać do scególnego rowiąania równania (4.6). To powala narucić pewne warunki na posukiwaną całkę scególną równania (4.5). Załóżmy, że posukiwane pole Φ ma współrędną wględem osi tożsamościowo równą eru, tn., że Φ 0. Wtedy równość (4.6) da się ropisać analitycnie: Φ y Φ Φ y Φ R =, Ry =, R = Całki dwu pierwsych równań (4.7) pry onaceniu M (, y, ) obsaru, pryjmują postać: (4.7) = dowolnie ustalonego punktu (,, ) (, ), (,, ) (, ) Φ = R y d + f y Φ = R y d + g y y y 0 0 (4.8) Gdie f i g są do casu więcia pod uwagę treciego równania (4.7) dowolnymi funkcjami miennych i y. Żeby je wynacyć, najdźmy wiąek międy nimi, wstawiając prawe strony równości (4.8) do ostatniej równości (4.7). Będie wtedy: I wrescie R f g f g R (, y, ) = d + = R Pryjmijmy g (, y) 0. Wtedy R (, y, ) 0 f g = f = R (, y, ) 0 a następnie f, y R, y, d h y ( ) = ( ) + ( ) 0 Gdie h(y) jest funkcją dowolną. W celu naleienia rowiąania scególnego ucyńmy h( y) 0. Otrymaliśmy więc rowiąanie scególne agadnienia: 0 8

19 Φ = 0 (,, ) (,, ) (,, ) y Φ = 0 R y y d Φ = R y d R y d (4.9) Inne scególne rowiąania otrymamy dokonując dwukrotnie premiany cyklicnej we worach (4.9) i dodając do siebie otrymane pola wektorowe. Dostajemy ostatecnie: Φ = R (, y, ) + R (, y, ) d R (, y, ) dy y y y0 Φ = R (, y, ) + R (, y, ) d R (, y, ) d y y Φ = R (, y, ) + R (, y, ) dy R (, y, ) d 0 y 3 3 y0 y0 y y (4.30) Prykład obliceniowy Treść adania. Dane jest pole wektorowe = ( y + ), ( + ), ( + y) R. prawdić, cy jest ono solenoidalne i naleźć jego potencjał wektorowy. Rowiąanie. Onacmy: ( ) ( ) ( ) R = y +, R = +, R = + y y Oblicmy dywergencję pola R (, y, ) R R y R div R = + + = 0 Więc pole R jest beźródłowe w całej prestreni, tn. jest solenoidalne, więc R = rotφ. Onacając Φ = Φ Φ Φ posłużymy się worami (4.9). Niech M 0 = ( 0,0,0). Wtedy 0 ( ) Φ = + d = + ( ) ( ) Φ = + y d y + d = + y y y Φ = Ogólnym rowiąaniem adania jest potencjał wektorowy 9

20 φ, φ y y, φ Φ = φ jest dowolną funkcją skalarową klasy C. Niech: gdie (, y, ) ( ) φ = y y Wtedy: ( y,, y ) Φ = 4.0 Twierdenie Gaussa Ostrogradskiego dla pola potencjalnego. Niech pole wektorowe, występujące w twierdeniu Gaussa Ostrogradskiego (4.) będie potencjalne, wiec niech Wtedy wobec cego: R = grad φ φ R d = Rnd = d, div R = div grad φ = φ n φ d = φdv n (4.3) V 0

Funkcje pola we współrzędnych krzywoliniowych cd.

Funkcje pola we współrzędnych krzywoliniowych cd. Funkcje pola we współrędnych krywoliniowych cd. Marius Adamski 1. spółrędne walcowe. Definicja. Jeżeli M jest rutem punktu P na płascynę xy, a r i ϕ są współrędnymi biegunowymi M, to mienne u = r, v =

Bardziej szczegółowo

ZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH LICZBY ZESPOLONE

ZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH LICZBY ZESPOLONE . Oblicyć: ZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH a) ( 7i) ( 9i); b) (5 i)( + i); c) 4+3i ; LICZBY ZESPOLONE d) 3i 3i ; e) pierwiastki kwadratowe 8 + i.. Narysować biór tych licb espolonych, które spełniają warunek:

Bardziej szczegółowo

Optymalizacja (w matematyce) termin optymalizacja odnosi się do problemu znalezienia ekstremum (minimum lub maksimum) zadanej funkcji celu.

Optymalizacja (w matematyce) termin optymalizacja odnosi się do problemu znalezienia ekstremum (minimum lub maksimum) zadanej funkcji celu. TEMATYKA: Optymaliacja nakładania wyników pomiarów Ćwicenia nr 6 DEFINICJE: Optymaliacja: metoda wynacania najlepsego (sukamy wartości ekstremalnej) rowiąania punktu widenia określonego kryterium (musimy

Bardziej szczegółowo

Dodawanie i mnożenie liczb zespolonych są działaniami wewnętrznymi tzn., że ich wynikiem jest liczba zespolona.

Dodawanie i mnożenie liczb zespolonych są działaniami wewnętrznymi tzn., że ich wynikiem jest liczba zespolona. Wykład - LICZBY ZESPOLONE Algebra licb espolonych, repreentacja algebraicna i geometrycna, geometria licb espolonych. Moduł, argument, postać trygonometrycna, wór de Moivre a.' Zbiór Licb Zespolonych Niech

Bardziej szczegółowo

,..., u x n. , 2 u x 2 1

,..., u x n. , 2 u x 2 1 . Równania różnickowe cąstkowe Definicja. Równaniem różnickowm cąstkowm (rrc) nawam równanie różnickowe, w którm wstępuje funkcja niewiadoma dwóch lub więcej miennch i jej pochodne cąstkowe. Ogólna postać

Bardziej szczegółowo

PRZESTRZEŃ WEKTOROWA (LINIOWA)

PRZESTRZEŃ WEKTOROWA (LINIOWA) PRZESTRZEŃ WEKTOROWA (LINIOWA) Def. 1 (X, K,, ) X, K - ciało : X X X ( to diałanie wewnętrne w biore X) : K X X ( to diałanie ewnętrne w biore X) Strukturę (X, K,, ) naywamy prestrenią wektorową : 1) Struktura

Bardziej szczegółowo

Funkcje zespolone. 2 Elementarne funkcje zespolone zmiennej zespolonej

Funkcje zespolone. 2 Elementarne funkcje zespolone zmiennej zespolonej Wyiał Matematyki Stosowanej Zestaw adań nr 8 Akademia Górnico-Hutnica w Krakowie WFiIS, informatyka stosowana, II rok Elżbieta Adamus grudnia 206r. Funkcje espolone Ciągi i seregi licb espolonych Zadanie.

Bardziej szczegółowo

Zginanie Proste Równomierne Belki

Zginanie Proste Równomierne Belki Zginanie Proste Równomierne Belki Prebieg wykładu : 1. Rokład naprężeń w prekroju belki. Warunki równowagi. Warunki geometrycne 4. Zwiąek fiycny 5. Wskaźnik wytrymałości prekroju na ginanie 6. Podsumowanie

Bardziej szczegółowo

>> ω z, (4.122) Przybliżona teoria żyroskopu

>> ω z, (4.122) Przybliżona teoria żyroskopu Prybliżona teoria żyroskopu Żyroskopem naywamy ciało materialne o postaci bryły obrotowej (wirnika), osadone na osi pokrywającej się osią geometrycną tego ciała wanej osią żyroskopową. ζ K θ ω η ω ζ y

Bardziej szczegółowo

Całki krzywoliniowe skierowane

Całki krzywoliniowe skierowane Całki krzywoliniowe skierowane Zamiana całki krzywoliniowej skierowanej na całkę pojedyńcza. Twierdzenie Greena. Zastosowania całki krzywoliniowej skierowanej. Małgorzata Wyrwas Katedra Matematyki Wydział

Bardziej szczegółowo

Matematyka II. Bezpieczeństwo jądrowe i ochrona radiologiczna Semestr letni 2018/2019 wykład 13 (27 maja)

Matematyka II. Bezpieczeństwo jądrowe i ochrona radiologiczna Semestr letni 2018/2019 wykład 13 (27 maja) Matematyka II Bezpieczeństwo jądrowe i ochrona radiologiczna Semestr letni 208/209 wykład 3 (27 maja) Całki niewłaściwe przedział nieograniczony Rozpatrujemy funkcje ciągłe określone na zbiorach < a, ),

Bardziej szczegółowo

Ważną rolę odgrywają tzw. funkcje harmoniczne. Przyjmujemy następującą definicję. u = 0, (6.1) jest operatorem Laplace a. (x,y)

Ważną rolę odgrywają tzw. funkcje harmoniczne. Przyjmujemy następującą definicję. u = 0, (6.1) jest operatorem Laplace a. (x,y) Wykład 6 Funkcje harmoniczne Ważną rolę odgrywają tzw. funkcje harmoniczne. Przyjmujemy następującą definicję. e f i n i c j a Funkcję u (x 1, x 2,..., x n ) nazywamy harmoniczną w obszarze R n wtedy i

Bardziej szczegółowo

W takim modelu prawdopodobieństwo konfiguracji OR wynosi. 0, 21 lub , 79. 6

W takim modelu prawdopodobieństwo konfiguracji OR wynosi. 0, 21 lub , 79. 6 achunek prawdopodobieństwa MP6 Wydiał Elektroniki, rok akad. 8/9, sem. letni Wykładowca: dr hab.. Jurlewic Prykłady do listy : Prestreń probabilistycna. Prawdopodobieństwo klasycne. Prawdopodobieństwo

Bardziej szczegółowo

Analiza wektorowa. Teoria pola.

Analiza wektorowa. Teoria pola. Analiza wektorowa. Teoria pola. Pole skalarne Pole wektorowe ϕ = ϕ(x, y, z) A = A x (x, y, z) i x + A y (x, y, z) i y + A z (x, y, z) i z Gradient grad ϕ = ϕ x i x + ϕ y i y + ϕ z i z Jeśli przemieścimy

Bardziej szczegółowo

Pochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:

Pochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać: ochodna kierunkowa i gradient Równania parametrcne prostej prechodącej pre punkt i skierowanej wdłuż jednostkowego wektora mają postać: Oblicam pochodną kierunkową u ( u, u ) 1 + su + su 1 (, ) d d d ˆ

Bardziej szczegółowo

1. Pojęcie równania różniczkowego jest to pewne równanie funkcyjne, które zapisać można w postaci ogólnej

1. Pojęcie równania różniczkowego jest to pewne równanie funkcyjne, które zapisać można w postaci ogólnej 1 Równania różnickowe pojęcie 1 Pojęcie równania różnickowego jest to pewne równanie funkcyjne, które apisać można w postaci ogólnej "! (1) lub w postaci normalnej #%$ & ' () (2) Rąd najwyżsej pochodnej

Bardziej szczegółowo

Rozdział 5. Twierdzenia całkowe. 5.1 Twierdzenie o potencjale. Będziemy rozpatrywać całki krzywoliniowe liczone wzdłuż krzywej C w przestrzeni

Rozdział 5. Twierdzenia całkowe. 5.1 Twierdzenie o potencjale. Będziemy rozpatrywać całki krzywoliniowe liczone wzdłuż krzywej C w przestrzeni Rozdział 5 Twierdzenia całkowe 5.1 Twierdzenie o potencjale Będziemy rozpatrywać całki krzywoliniowe liczone wzdłuż krzywej w przestrzeni trójwymiarowej, I) = A d r, 5.1) gdzie A = A r) jest funkcją polem)

Bardziej szczegółowo

METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ

METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ Wykład 3 Elementy analizy pól skalarnych, wektorowych i tensorowych Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 1 Analiza

Bardziej szczegółowo

k i j=1 f(ζ) dζ = f(z). (ζ z) f n (ζ) 1 dζ f(z) = 1

k i j=1 f(ζ) dζ = f(z). (ζ z) f n (ζ) 1 dζ f(z) = 1 + Analia Zespolona I, uupełnienie. Zasada argumentu. We wore na licbę er i biegunów mamy calkę formy f d. Zauważmy, e forma ta jest f różnicką d log f. Wprawdie funkcja log f jest niejednonacna, to jej

Bardziej szczegółowo

J. Szantyr - Wykład 7 Ruch ogólny elementu płynu

J. Szantyr - Wykład 7 Ruch ogólny elementu płynu J. Santr - Wkład 7 Rch ogóln element płn Rch ogóln ciała stwnego można predstawić jako smę premiescenia liniowego i obrot. Ponieważ płn nie mają stwności postaciowej, w rch płn dochodi dodatkowo do odkstałcenia

Bardziej szczegółowo

Rachunek całkowy - całka oznaczona

Rachunek całkowy - całka oznaczona SPIS TREŚCI. 2. CAŁKA OZNACZONA: a. Związek między całką oznaczoną a nieoznaczoną. b. Definicja całki oznaczonej. c. Własności całek oznaczonych. d. Zastosowanie całek oznaczonych. e. Zamiana zmiennej

Bardziej szczegółowo

Modelowanie i obliczenia techniczne. Modelowanie matematyczne Metody modelowania

Modelowanie i obliczenia techniczne. Modelowanie matematyczne Metody modelowania Modelowanie i oblicenia technicne Modelowanie matematycne Metody modelowania Modelowanie matematycne procesów w systemach technicnych Model może ostać tworony dla całego system lb dla poscególnych elementów

Bardziej szczegółowo

Ekoenergetyka Matematyka 1. Wykład 1.

Ekoenergetyka Matematyka 1. Wykład 1. Ekoenergetyka Matematyka 1. Wykład 1. Literatura do wykładu M. Gewert, Z. Skocylas, Analia matematycna 1; T. Jurlewic, Z. Skocylas, Algebra liniowa 1; Stankiewic, Zadania matematyki wyżsej dla wyżsych

Bardziej szczegółowo

A = {dostęp do konta} = {{właściwe hasło,h 2, h 3 }} = 0, 0003. (10 4 )! 2!(10 4 3)! 3!(104 3)!

A = {dostęp do konta} = {{właściwe hasło,h 2, h 3 }} = 0, 0003. (10 4 )! 2!(10 4 3)! 3!(104 3)! Wstęp do rachunku prawdopodobieństwa i statystyki matematycnej MAP037 wykład dr hab. A. Jurlewic WPPT Fiyka, Fiyka Technicna, I rok, II semestr Prykłady - Lista nr : Prestreń probabilistycna. Prawdopodobieństwo

Bardziej szczegółowo

Transformator Φ M. uzwojenia; siła elektromotoryczna indukowana w i-tym zwoju: dφ. = z1, z2 liczba zwojów uzwojenia pierwotnego i wtórnego.

Transformator Φ M. uzwojenia; siła elektromotoryczna indukowana w i-tym zwoju: dφ. = z1, z2 liczba zwojów uzwojenia pierwotnego i wtórnego. Transformator Φ r Φ M Φ r i i u u Φ i strumień magnetycny prenikający pre i-ty wój pierwsego uwojenia; siła elektromotorycna indukowana w i-tym woju: dφ ei, licba wojów uwojenia pierwotnego i wtórnego.

Bardziej szczegółowo

Całka podwójna po prostokącie

Całka podwójna po prostokącie Całka podwójna po prostokącie Rozważmy prostokąt = {(x, y) R : a x b, c y d}, gdzie a, b, c, d R, oraz funkcję dwóch zmiennych f : R ograniczoną w tym prostokącie. rostokąt dzielimy na n prostokątów i

Bardziej szczegółowo

ZASTOSOWANIE GRANICZNYCH ZAGADNIEŃ ODWROTNYCH DO OKREŚLANIA DOPUSZCZALNYCH STĘŻEŃ SUBSTANCJI CHEMICZNYCH NA POWIERZCHNI TERENU

ZASTOSOWANIE GRANICZNYCH ZAGADNIEŃ ODWROTNYCH DO OKREŚLANIA DOPUSZCZALNYCH STĘŻEŃ SUBSTANCJI CHEMICZNYCH NA POWIERZCHNI TERENU Zastosowanie granicnych agadnień INFRASTRUKTURA I EKOLOGIA TERENÓW WIEJSKICH INFRASTRUCTURE AND ECOLOGY OF RURAL AREAS Nr 9/2008, POLSKA AKADEMIA NAUK, Oddiał w Krakowie, s. 217 226 Komisja Technicnej

Bardziej szczegółowo

ORGANIZACJA I ZARZĄDZANIE

ORGANIZACJA I ZARZĄDZANIE P O L I T E C H N I K A W A R S Z A W S K A WYDZIAŁ BUDOWNICTWA, MECHANIKI I PETROCHEMII INSTYTUT INŻYNIERII MECHANICZNEJ ORGANIZACJA I ZARZĄDZANIE Optymaliacja transportu wewnętrnego w akładie mechanicnym

Bardziej szczegółowo

WYBRANE DZIAŁY ANALIZY MATEMATYCZNEJ. Wykład II

WYBRANE DZIAŁY ANALIZY MATEMATYCZNEJ. Wykład II Wykład II I. Algebra wektorów 2.1 Iloczyn wektorowy pary wektorów. 2.1.1 Orientacja przestrzeni Załóżmy, że trójka wektorów a, b i c jest niekomplanarna. Wynika z tego, że żaden z tych wektorów nie jest

Bardziej szczegółowo

Wielokryteriowa optymalizacja liniowa (WPL)

Wielokryteriowa optymalizacja liniowa (WPL) arek isyński BO UŁ 007 - Wielokryteriowa optymaliaja liniowa (WPL) -. Wielokryteriowa optymaliaja liniowa (WPL) Zadaniem WPL naywamy następująe adanie optymaliaji liniowej: a a m L O L L O L L a a n n

Bardziej szczegółowo

Funkcje analityczne. Wykład 13. Zastosowanie rachunku residuów do rozwiązywania problemów analizy rzeczywistej. Paweł Mleczko

Funkcje analityczne. Wykład 13. Zastosowanie rachunku residuów do rozwiązywania problemów analizy rzeczywistej. Paweł Mleczko Funkcje analitycne Wykład 3. Zastosowanie achunku esiduów do owiąywania poblemów analiy ecywistej Paweł Mlecko Funkcje analitycne ok akademicki 8/9 Plan wykładu W casie wykładu omawiać będiemy astosowanie

Bardziej szczegółowo

MES W ANALIZIE SPRĘŻYSTEJ UKŁADÓW PRĘTOWYCH

MES W ANALIZIE SPRĘŻYSTEJ UKŁADÓW PRĘTOWYCH MES W ANALIZIE SPRĘŻYS UKŁADÓW PRĘOWYCH Prykłady obliceń Belki Lidia FEDOROWICZ Jan FEDOROWICZ Magdalena MROZEK Dawid MROZEK Gliwice 7r. 6-4 Lidia Fedorowic, Jan Fedorowic, Magdalena Mroek, Dawid Mroek

Bardziej szczegółowo

Wyprowadzenie prawa Gaussa z prawa Coulomba

Wyprowadzenie prawa Gaussa z prawa Coulomba Wyprowadzenie prawa Gaussa z prawa Coulomba Natężenie pola elektrycznego ładunku punktowego q, umieszczonego w początku układu współrzędnych (czyli prawo Coulomba): E = Otoczmy ten ładunek dowolną powierzchnią

Bardziej szczegółowo

1. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW SIŁ. Redukcja płaskiego układu sił

1. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW SIŁ. Redukcja płaskiego układu sił . REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW IŁ Redukcja płaskiego układu sił Zadanie. Znaleźć wartość licbową i równanie linii diałania wpadkowej cterech sił predstawionch na rsunku. Wartości licbowe sił są następujące:

Bardziej szczegółowo

Document: Exercise-03-manual --- 2014/12/10 --- 8:54--- page 1 of 8 INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 3. Optymalizacja wielowarstwowych płyt laminowanych

Document: Exercise-03-manual --- 2014/12/10 --- 8:54--- page 1 of 8 INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 3. Optymalizacja wielowarstwowych płyt laminowanych Document: Exercise-03-manual --- 2014/12/10 --- 8:54--- page 1 of 8 PRZEDMIOT TEMAT KATEDRA MECHANIKI STOSOWANEJ Wydiał Mechanicny POLITECHNIKA LUBELSKA INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 3 1. CEL ĆWICZENIA Wybrane

Bardziej szczegółowo

Fizyka, II rok FS, FiTKE, IS Równania różniczkowe i całkowe, Zestaw 2a

Fizyka, II rok FS, FiTKE, IS Równania różniczkowe i całkowe, Zestaw 2a N : iyka II rok S itk IS Równania różnickowe i całkowe estaw 2a. Prosę definiować pojęcie fory kwadratowej a następnie podać acier fory kwadratowej i określić rąd fory (a!#%$ (b 2. Prosę określić rąd równania

Bardziej szczegółowo

MIESZANY PROBLEM POCZĄTKOWO-BRZEGOWY W TEORII TERMOKONSOLIDACJI. ZAGADNIENIE POCZĄTKOWE

MIESZANY PROBLEM POCZĄTKOWO-BRZEGOWY W TEORII TERMOKONSOLIDACJI. ZAGADNIENIE POCZĄTKOWE Górnictwo i Geoinżynieria ok 33 Zesyt 1 9 Jan Gasyński* MIESZANY POBLEM POCZĄKOWO-BZEGOWY W EOII EMOKONSOLIDACJI. ZAGADNIENIE POCZĄKOWE 1. Wstęp Analia stanów naprężenia i odkstałcenia w gruncie poostaje

Bardziej szczegółowo

Równanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie niezależne od czasu w trzech wymiarach współrzędne prostokątne

Równanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie niezależne od czasu w trzech wymiarach współrzędne prostokątne Równanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie nieależne od casu w trech wymiarach współrędne prostokątne ψ ψ ψ h V m + + x y + ( x, y, ) ψ = E ψ funkcja falowa ψ( x, y, ) Energia potencjalna

Bardziej szczegółowo

Całki krzywoliniowe. SNM - Elementy analizy wektorowej - 1

Całki krzywoliniowe. SNM - Elementy analizy wektorowej - 1 SNM - Elementy analizy wektorowej - 1 Całki krzywoliniowe Definicja (funkcja wektorowa jednej zmiennej) Funkcją wektorową jednej zmiennej nazywamy odwzorowanie r : I R 3, gdzie I oznacza przedział na prostej,

Bardziej szczegółowo

Niektóre zastosowania całki krzywoliniowej niezorientowanej 1.Długość l łuku zwykłego gładkiego Γ

Niektóre zastosowania całki krzywoliniowej niezorientowanej 1.Długość l łuku zwykłego gładkiego Γ Niektóre zastosowania całki krzywoliniowej niezorientowanej 1.ługość l łuku zwykłego gładkiego l = 1dl = b a (x (t)) 2 + (y (t) 2 ) + (z (t)) 2 dt 2.Pole powierzchni walcowej = {(x, y, z) : (x, y), 0 z

Bardziej szczegółowo

Uniwersytet Warmińsko-Mazurski w Olsztynie

Uniwersytet Warmińsko-Mazurski w Olsztynie Uniwersytet Warmińsko-Mazurski w Olsztynie ZETAW II Całka podwójna.. Obliczyć całki iterowane (a 4 4 2 ( (x + y ( 2 4 ( y x y dy dx y 3 x 2 + y 2 dx dy. 2. Zmienić kolejność całkowania (a (d 2 e ( 2x x

Bardziej szczegółowo

22. CAŁKA KRZYWOLINIOWA SKIEROWANA

22. CAŁKA KRZYWOLINIOWA SKIEROWANA CAŁA RZYWOLINIOWA SIEROWANA Niech łuk o równaniach parametrycznych: x x(t), y y(t), a < t < b, będzie łukiem regularnym skierowanym, tzn łukiem w którym przyjęto punkt A(x(a), y(a)) za początek łuku, zaś

Bardziej szczegółowo

Geometria analityczna w przestrzeni. Kierunek. Długość. Zwrot

Geometria analityczna w przestrzeni. Kierunek. Długość. Zwrot - podstawowe pojęcia Geometria analitcna w prestreni Wektorem acepionm w prestreni R 3 nawam uporądkowaną parę punktów A ora B i onacam go pre AB. Punkt A nawam jego pocątkiem, a punkt B - jego końcem.

Bardziej szczegółowo

3. Zapas stabilności układów regulacji 3.1. Wprowadzenie

3. Zapas stabilności układów regulacji 3.1. Wprowadzenie 3. Zapas stabilności układów regulacji 3.. Wprowadenie Dla scharakteryowania apasu stabilności roważymy stabilny układ regulacji o nanym schemacie blokowym: Ws () Gs () Ys () Hs () Rys. 3.. Schemat blokowy

Bardziej szczegółowo

Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 1 Literatura 3 2 Elektrostatyka 4 2.1 Pole elektryczne......................

Bardziej szczegółowo

Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli

Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli napisał Michał Wierzbicki Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli Rozważmy kulę o promieniu R, wykonaną z materiału ferromagnetycznego o stałej magnetyzacji M = const, skierowanej wzdłuż osi z. Gęstość

Bardziej szczegółowo

3. Zapas stabilności układów regulacji 3.1. Wprowadzenie

3. Zapas stabilności układów regulacji 3.1. Wprowadzenie 3. Zapas stabilności układów regulacji 3.. Wprowadenie Dla scharakteryowania apasu stabilności roważymy stabilny układ regulacji o nanym schemacie blokowym: Ws () Gs () Ys () Hs () Rys. 3.. Schemat blokowy

Bardziej szczegółowo

Matematyka 2. Elementy analizy wektorowej cz V Całka powierzchniowa zorientowana

Matematyka 2. Elementy analizy wektorowej cz V Całka powierzchniowa zorientowana Matematyka 2 Elementy analizy wektorowej cz V Całka powierzchniowa zorientowana Literatura M.Gewert, Z.Skoczylas; Elementy analizy wektorowej; Oficyna Wydawnicza GiS, Wrocław, 2000 W.Żakowski, W.Kołodziej;

Bardziej szczegółowo

2. ELEMENTY TEORII PRĘTÓW SILNIE ZAKRZYWIONYCH (Opracowano na podstawie [9, 11, 13, 34, 51])

2. ELEMENTY TEORII PRĘTÓW SILNIE ZAKRZYWIONYCH (Opracowano na podstawie [9, 11, 13, 34, 51]) P Litewka Efektywny eement skońcony o dżej krywiźnie ELEENTY TEOII PĘTÓW SILNIE ZKZYWIONYCH (Opracowano na podstawie [9,, 3, 34, 5]) Premiescenia i odkstałcenia osiowe Pre pręty sinie akrywione romie się

Bardziej szczegółowo

PRZEKŁADNIE ZĘBATE CZOŁOWE ŚRUBOWE. WALCOWE (równoległe) STOŻKOWE (kątowe) ŚLIMAKOWE HIPERBOIDALNE. o zebach prostych. walcowe. o zębach.

PRZEKŁADNIE ZĘBATE CZOŁOWE ŚRUBOWE. WALCOWE (równoległe) STOŻKOWE (kątowe) ŚLIMAKOWE HIPERBOIDALNE. o zebach prostych. walcowe. o zębach. CZOŁOWE OWE PRZEKŁADNIE STOŻKOWE PRZEKŁADNIE ZĘBATE CZOŁOWE ŚRUBOWE WALCOWE (równoległe) STOŻKOWE (kątowe) HIPERBOIDALNE ŚLIMAKOWE o ebach prostych o ębach prostych walcowe walcowe o ębach śrubowych o

Bardziej szczegółowo

Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 1 Literatura 3 2 Elektrostatyka 4 2.1 Pole elektryczne....................

Bardziej szczegółowo

Całki powierzchniowe w R n

Całki powierzchniowe w R n Całki powierzchniowe w R n Na początek małe uzupełnienie z algebry liniowej. Niech R n k oznacza przestrzeń liniową macierzy o n wierszach i k kolumnach. Dla dowolnej macierzy A R n k, gdzie k n, połóżmy

Bardziej szczegółowo

Spis treści 1. Macierze, wyznaczniki, równania liniowe 2 2. Geometria analityczna 7 3. Granice, pochodne funkcji i ich zastosowania 10 4.

Spis treści 1. Macierze, wyznaczniki, równania liniowe 2 2. Geometria analityczna 7 3. Granice, pochodne funkcji i ich zastosowania 10 4. Spis treści Macierze wyznaczniki równania liniowe Geometria analityczna 7 Granice pochodne funkcji i ich zastosowania 0 4 Liczby zespolone 6 5 Całki nieoznaczone 8 6 Zastosowania geometryczne całek 0 7

Bardziej szczegółowo

Całki krzywoliniowe wiadomości wstępne

Całki krzywoliniowe wiadomości wstępne Całki krzywoliniowe wiadomości wstępne Łuk na płaszczyźnie to zbiór punktów (x, y o współrzędnych x = x(t, y = y(t, gdzie (x(t, y(t są funkcjami ciągłymi określonymi na przedziale bez punktów wielokrotnych.

Bardziej szczegółowo

Funkcje analityczne LISTA

Funkcje analityczne LISTA Funkcje analitycne LISTA 0.0.006. Kiedy prekstałcenie R - liniowe na R jest C - liniowe?. Dla f : C C pokaać, że warunkiem koniecnym C - różnickowalności (cyli holomorficności) jest R - różnickowalność.

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie 13. Wyznaczanie ruchliwości i koncentracji nośników prądu w półprzewodnikach metodą efektu Halla. Cel ćwiczenia

Ćwiczenie 13. Wyznaczanie ruchliwości i koncentracji nośników prądu w półprzewodnikach metodą efektu Halla. Cel ćwiczenia Ćwicenie 13 Wynacanie ruchliwości i koncentracji nośników prądu w półprewodnikach metodą efektu alla Cel ćwicenia Celem ćwicenia jest aponanie się e jawiskiem alla, stałoprądowa metoda badania efektu alla,

Bardziej szczegółowo

Matematyka 2. Elementy analizy wektorowej cz I Pole wektorowe

Matematyka 2. Elementy analizy wektorowej cz I Pole wektorowe Matematka Element anali wektorowej c I Pole wektorowe Literatura M.Gewert Z.Skoclas; Element anali wektorowej; Oficna Wdawnica GiS Wrocław 000 W.Żakowski W.Kołodiej; Matematka c II; WNT Warsawa 1984 W.Leksiński

Bardziej szczegółowo

Spis treści 1. Liczby zespolone 2 2. Macierze, wyznaczniki, równania liniowe 4 3. Geometria analityczna 9 4. Granice, pochodne funkcji i ich

Spis treści 1. Liczby zespolone 2 2. Macierze, wyznaczniki, równania liniowe 4 3. Geometria analityczna 9 4. Granice, pochodne funkcji i ich Spis treści Liczby zespolone Macierze wyznaczniki równania liniowe 4 Geometria analityczna 9 4 Granice pochodne funkcji i ich zastosowania 5 Całki nieoznaczone 8 6 Zastosowania geometryczne całek 0 7 Pochodne

Bardziej szczegółowo

Rachunek całkowy funkcji wielu zmiennych

Rachunek całkowy funkcji wielu zmiennych Rachunek całkowy funkcji wielu zmiennych Całki potrójne wykład z MATEMATYKI Budownictwo studia niestacjonarne sem. II, rok ak. 2008/2009 Katedra Matematyki Wydział Informatyki olitechnika Białostocka 1

Bardziej szczegółowo

Może tak? Definicja robocza. Z. Postawa, Fizyka powierzchni i nanostruktury, Kraków Literatura FIZYKA POWIERZCHNI I NANOSTRUKTURY

Może tak? Definicja robocza. Z. Postawa, Fizyka powierzchni i nanostruktury, Kraków Literatura FIZYKA POWIERZCHNI I NANOSTRUKTURY FIZYKA POWIERZCNI I NANOSTRUKTURY Literatura dr hab. Zbigniew Postawa Zakład Fiyki Doświadcalnej pok. 16 (nie 016!!) Tel. 5626 e-mail: p@castor.if.uj.edu.pl Sala 328, poniediałek 12 15 Be egaminu Zalicenie

Bardziej szczegółowo

y(t) = y 0 + R sin t, t R. z(t) = h 2π t

y(t) = y 0 + R sin t, t R. z(t) = h 2π t SNM - Elementy analizy wektorowej - 1 Całki krzywoliniowe Definicja (funkcja wektorowa jednej zmiennej) Funkcją wektorową jednej zmiennej nazywamy odwzorowanie r : I R 3, gdzie I oznacza przedział na prostej,

Bardziej szczegółowo

4 Równania różniczkowe w postaci Leibniza, równania różniczkowe zupełne

4 Równania różniczkowe w postaci Leibniza, równania różniczkowe zupełne Równania w postaci Leibniza 4 1 4 Równania różniczkowe w postaci Leibniza, równania różniczkowe zupełne 4.1 Równania różniczkowe w postaci Leibniza Załóżmy, że P : D R i Q: D R są funkcjami ciągłymi określonymi

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD 3 OGÓLNE UJĘCIE ZASAD ZACHOWANIA W MECHANICE PŁYNÓW. ZASADA ZACHOWANIA MASY. 1/15

WYKŁAD 3 OGÓLNE UJĘCIE ZASAD ZACHOWANIA W MECHANICE PŁYNÓW. ZASADA ZACHOWANIA MASY. 1/15 WYKŁAD 3 OGÓLNE UJĘCIE ZASAD ZACHOWANIA W MECHANICE PŁYNÓW. ZASADA ZACHOWANIA MASY. 1/15 Fundamentalne Zasady Zachowania/Zmienności w Mechanice mówią nam co dzieję się z: masą pędem krętem (momentem pędu)

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie 10. Wyznaczanie współczynnika rozpraszania zwrotnego promieniowania beta.

Ćwiczenie 10. Wyznaczanie współczynnika rozpraszania zwrotnego promieniowania beta. Ćwicenie 1 Wynacanie współcynnika roprasania wrotnego promieniowania beta. Płytki roprasające Ustawienie licnika Geigera-Műllera w ołowianym domku Student winien wykaać się najomością następujących agadnień:

Bardziej szczegółowo

Zastosowanie funkcji inżynierskich w arkuszach kalkulacyjnych zadania z rozwiązaniami

Zastosowanie funkcji inżynierskich w arkuszach kalkulacyjnych zadania z rozwiązaniami Tadeus Wojnakowski Zastosowanie funkcji inżynierskich w arkusach kalkulacyjnych adania rowiąaniami Funkcje inżynierskie występują we wsystkich arkusach kalkulacyjnych jak Excel w MS Office Windows cy Gnumeric

Bardziej szczegółowo

POTENCJALNE POLE SIŁ. ,F z 2 V. x = x y, F y. , F x z F z. y F y

POTENCJALNE POLE SIŁ. ,F z 2 V. x = x y, F y. , F x z F z. y F y POTENCJALNE POLE SIŁ POLE SKALARNE Polem skalarnm V(r) nawam funkcję prpisującą każdemu punktowi w prestreni licbę recwistą (skalar): V (r): r=(,, ) V (r) POLE WEKTOROWE SIŁ Polem wektorowm sił F(r) nawam

Bardziej szczegółowo

27. RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE CZĄSTKOWE

27. RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE CZĄSTKOWE 27. RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE CZĄSTKOWE 27.1. Wiadomości wstępne Równaniem różniczkowym cząstkowym nazywamy związek w którym występuje funkcja niewiadoma u dwóch lub większej liczby zmiennych niezależnych i

Bardziej szczegółowo

Lista 3 CAŁKI KRZYWOLINIOWE I POWIERZCHNIOWE. K cykloida c x y ds K x y x r t t t y r t t t t ) ( 2 ) + ( 2 ) = {(, ) : 1 1 = }

Lista 3 CAŁKI KRZYWOLINIOWE I POWIERZCHNIOWE. K cykloida c x y ds K x y x r t t t y r t t t t ) ( 2 ) + ( 2 ) = {(, ) : 1 1 = } Lista CAŁI RZYWOLINIOWE I POWIERZCHNIOWE Zad 1. Obliczć całki krzwoliniowe nieskierowane po wskazanch krzwch: ds a) = {(, ) : 0 1 = } + + ds = {(, ) : = r( t sin t), = r(1 cos t), 0 t } r > 0 ustalone

Bardziej szczegółowo

Animowana grafika 3D. Opracowanie: J. Kęsik.

Animowana grafika 3D. Opracowanie: J. Kęsik. Animowana grafika 3D Opracowanie: J. Kęsik kesik@cs.pollb.pl Transformacje 3D Podobnie jak w prestreni -wymiarowej, dla prestreni 3-wymiarowej definijemy transformacje RST: presnięcie miana skali obrót

Bardziej szczegółowo

J. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie

J. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie J. antr - Wkład Napór hdrostatcn Napór hdrostatcn na ścian płaskie Napór elementarn: d n( p pa ) d nρgd Napór całkowit: ρg nd ρgn d gdie: C Napór hdrostatcn na ścianę płaską predstawia układ elementarnch

Bardziej szczegółowo

Przestrzeń liniowa R n.

Przestrzeń liniowa R n. MATEMATYKA IIb - Lcjan Kowalski Prestreń liniowa R n. Element (wektor) prestreni R n będiem onacać [,,, ] Element erow [,, L, ]. Diałania. a) ilocn element pre licbę: b) sma elementów [ c, c, ] c L, c

Bardziej szczegółowo

DWUCZĘŚCIOWE ŁOŻYSKO POROWATE

DWUCZĘŚCIOWE ŁOŻYSKO POROWATE PROBLEMY NIEKONWENCJONALNYCH UKŁADÓW ŁOŻYSKOWYCH Łódź, 1 14 maja 1999 r. Karol Kremiński Politechnika Warsawska DWUCZĘŚCIOWE ŁOŻYSKO POROWATE SŁOWA KLUCZOWE: łożysko śligowe, tuleja porowata, prepuscalność

Bardziej szczegółowo

Rozdział 9. Baza Jordana

Rozdział 9. Baza Jordana Rodiał 9 Baa Jordana Niech X będie n wmiarową prestrenią wektorową nad ciałem F = R lub F = C Roważm dowoln endomorfim f : X X Wiem, że postać macier endomorfimu ależ od wboru ba w prestreni X Wiem również,

Bardziej szczegółowo

Układy równań - Przykłady

Układy równań - Przykłady Układy równań - Prykłady Dany układ równań rowiąać trea sposobai: (a) korystając e worów Craera, (b) etodą aciery odwrotnej, (c) etodą eliinacji Gaussa, + y + = y = y = (a) Oblicy wynacnik deta aciery

Bardziej szczegółowo

Ruch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna

Ruch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna Ruch kulist brł. Kąt Eulera. Precesja regularna Ruchem kulistm nawam ruch, w casie którego jeden punktów brł jest stale nieruchom. Ruch kulist jest obrotem dookoła chwilowej osi obrotu (oś ta mienia swoje

Bardziej szczegółowo

Wykład 9. Matematyka 3, semestr zimowy 2011/ listopada 2011

Wykład 9. Matematyka 3, semestr zimowy 2011/ listopada 2011 Wykład 9. Matematyka 3, semestr zimowy 2011/2012 4 listopada 2011 W trakcie poprzedniego wykładu zdefiniowaliśmy pojęcie k-kowektora na przestrzeni wektorowej. Wprowadziliśmy także iloczyn zewnętrzny wielokowektorów

Bardziej szczegółowo

WYMAGANIA NA POSZCZEGÓLNE OCENY Z MATEMATYKI W KLASACH I - III GIMNAZJUM. Rok szkolny 2015/16

WYMAGANIA NA POSZCZEGÓLNE OCENY Z MATEMATYKI W KLASACH I - III GIMNAZJUM. Rok szkolny 2015/16 WYMAGANIA NA POSZCZEGÓLNE OCENY Z MATEMATYKI W KLASACH I - III GIMNAZJUM Rok skolny 2015/16 POZIOMY WYMAGAŃ EDUKACYJNYCH: (2) - ocena dopscająca (2); (3) - ocena dostatecna (3); (4) - ocena dobra (4);

Bardziej szczegółowo

3. WSPÓŁCZYNNIK ŚCINANIA (KOREKCYJNY)

3. WSPÓŁCZYNNIK ŚCINANIA (KOREKCYJNY) Cęść 1. WSPÓŁCZYNNIK ŚCINANIA (KOEKCYJNY) 1.. WSPÓŁCZYNNIK ŚCINANIA (KOEKCYJNY).1. Wstęp Współcynnik κ naywany współcynnikiem ścinania jest wielkością ewymiarową, ależną od kstałtu prekroju. Występuje

Bardziej szczegółowo

Obliczanie indukcyjności cewek

Obliczanie indukcyjności cewek napisał Michał Wierzbicki Obliczanie indukcyjności cewek Indukcyjność dla cewek z prądem powierzchniowym Energia zgromadzona w polu magnetycznym dwóch cewek, przez uzwojenia których płyną prądy I 1 i I

Bardziej szczegółowo

Ładunek elektryczny. Zastosowanie równania Laplace a w elektro- i magnetostatyce. Joanna Wojtal. Wprowadzenie. Podstawowe cechy pól siłowych

Ładunek elektryczny. Zastosowanie równania Laplace a w elektro- i magnetostatyce. Joanna Wojtal. Wprowadzenie. Podstawowe cechy pól siłowych 6 czerwca 2013 Ładunek elektryczny Ciała fizyczne mogą być obdarzone (i w znacznej większości faktycznie są) ładunkiem elektrycznym. Ładunek ten może być dodatni lub ujemny. Kiedy na jednym ciele zgromadzonych

Bardziej szczegółowo

1 Funkcje dwóch zmiennych podstawowe pojęcia

1 Funkcje dwóch zmiennych podstawowe pojęcia 1 Funkcje dwóch zmiennych podstawowe pojęcia Definicja 1 Funkcją dwóch zmiennych określoną na zbiorze A R 2 o wartościach w zbiorze R nazywamy przyporządkowanie każdemu punktowi ze zbioru A dokładnie jednej

Bardziej szczegółowo

Matematyka rozszerzona matura 2017

Matematyka rozszerzona matura 2017 Matematyka rozszerzona matura 017 Zadanie 1 Liczba ( 3 + 3) jest równa A. B. 4 C. 3 D. 3 ( 3 + 3) = 3 ( 3)( + 3) + + 3 = A. 3 4 3 + + 3 = 4 1 = 4 = Zadanie. Nieskończony ciąg liczbowy jest określony wzorem

Bardziej szczegółowo

Katedra Geotechniki i Budownictwa Drogowego. WYDZIAŁ NAUK TECHNICZNYCH Uniwersytet Warmińsko-Mazurski

Katedra Geotechniki i Budownictwa Drogowego. WYDZIAŁ NAUK TECHNICZNYCH Uniwersytet Warmińsko-Mazurski Katedra Geotechniki i Budownictwa Drogowego WYDZIAŁ NAUK TECHNICZNYCH Uniwersytet Warmińsko-Maurski Mechanika Gruntów dr inż. Ireneus Dyka http://pracownicy.uwm.edu.pl/i.dyka e-mail: i.dyka@uwm.edu.pl

Bardziej szczegółowo

napór cieczy - wypadkowy ( hydrostatyczny )

napór cieczy - wypadkowy ( hydrostatyczny ) 5. apór hdrostatcn i równowaga ciał płwającch Płn najdując się w stanie równowagi oddiałwuje na ścian ogranicające ropatrwaną jego objętość i sił te nawane są naporami hdrostatcnmi. Omawiana problematka

Bardziej szczegółowo

ϕ(t k ; p) dla pewnego cigu t k }.

ϕ(t k ; p) dla pewnego cigu t k }. VI. Trajektorie okresowe i zbiory graniczne. 1. Zbiory graniczne. Rozważamy równanie (1.1) x = f(x) z funkcją f : R n R n określoną na całej przestrzeni R n. Będziemy zakładać, że funkcja f spełnia założenia,

Bardziej szczegółowo

SIMR 2012/2013, Analiza 2, wykład 14,

SIMR 2012/2013, Analiza 2, wykład 14, IMR 2012/2013, Analiza 2, wykład 14, 2012-06-03 Całka powierzchniowa efinicja gładkiego płata powierzchni Gładkim płatem powierzchni nazywamy zbiór : = {(x, y, z) : z = g(x, y), (x, y) }, gdzie R 2 jest

Bardziej szczegółowo

Wykłady z Matematyki stosowanej w inżynierii środowiska, II sem. 2. CAŁKA PODWÓJNA Całka podwójna po prostokącie

Wykłady z Matematyki stosowanej w inżynierii środowiska, II sem. 2. CAŁKA PODWÓJNA Całka podwójna po prostokącie Wykłady z Matematyki stosowanej w inżynierii środowiska, II sem..1. Całka podwójna po prostokącie.. CAŁKA POWÓJNA.. Całka podwójna po obszarach normalnych..3. Całka podwójna po obszarach regularnych..4.

Bardziej szczegółowo

opracował Maciej Grzesiak Analiza wektorowa

opracował Maciej Grzesiak Analiza wektorowa opracował Maciej Grzesiak Analiza wektorowa 1. Funkcje wektorowe 1.1. Funkcje wektorowe na płaszczyźnie Wektor r = x i + y j nazywamy wektorem wodzącym punktu (x, y). Jeśli x oraz y są funkcjami czasu,

Bardziej szczegółowo

SIMR 2016/2017, Analiza 2, wykład 1, Przestrzeń wektorowa

SIMR 2016/2017, Analiza 2, wykład 1, Przestrzeń wektorowa SIMR 06/07, Analiza, wykład, 07-0- Przestrzeń wektorowa Przestrzeń wektorowa (liniowa) - przestrzeń (zbiór) w której określone są działania (funkcje) dodawania elementów i mnożenia elementów przez liczbę

Bardziej szczegółowo

MATERIA LY DO ĆWICZEŃ Z ANALIZY ZESPOLONEJ Literatura: [Ch] J. Cha

MATERIA LY DO ĆWICZEŃ Z ANALIZY ZESPOLONEJ Literatura: [Ch] J. Cha MATERIA LY DO ĆWICZEŃ Z ANALIZY ZESPOLONEJ Literatura: [Ch] J Cha dyński Wste p do analiy espolonej wyd VII Wyd U L Lódź 993 [Kr]J Kryż Zbiór adań funkcji analitycnych PWN Warsawa 975 [Ku] K Kuratowski

Bardziej szczegółowo

1 Równania różniczkowe zwyczajne o rozdzielonych zmiennych

1 Równania różniczkowe zwyczajne o rozdzielonych zmiennych Równania różniczkowe zwyczajne o rozdzielonych zmiennych Definicja. Równaniem różniczkowym o rozdzielonych zmiennych nazywamy równanie postaci p(y) = q() (.) rozwiązanie równania sprowadza się do postaci

Bardziej szczegółowo

Wykład 16. P 2 (x 2, y 2 ) P 1 (x 1, y 1 ) OX. Odległość tych punktów wyraża się wzorem: P 1 P 2 = (x 1 x 2 ) 2 + (y 1 y 2 ) 2

Wykład 16. P 2 (x 2, y 2 ) P 1 (x 1, y 1 ) OX. Odległość tych punktów wyraża się wzorem: P 1 P 2 = (x 1 x 2 ) 2 + (y 1 y 2 ) 2 Wykład 16 Geometria analityczna Przegląd wiadomości z geometrii analitycznej na płaszczyźnie rtokartezjański układ współrzędnych powstaje przez ustalenie punktu początkowego zwanego początkiem układu współrzędnych

Bardziej szczegółowo

ZŁOŻONE RUCHY OSI OBROTOWYCH STEROWANYCH NUMERYCZNIE

ZŁOŻONE RUCHY OSI OBROTOWYCH STEROWANYCH NUMERYCZNIE KOMISJA BUDOWY MASZYN PAN ODDZIAŁ W POZNANIU Vol. 6 nr Archiwum Technologii Masn i Automatacji 6 ROMAN STANIEK * ZŁOŻONE RUCHY OSI OBROTOWYCH STEROWANYCH NUMERYCZNIE W artkule predstawiono ależności matematcne

Bardziej szczegółowo

Rozdział XV CAŁKI KRZYWOLINIOWE. CAŁKA STIELTJESA

Rozdział XV CAŁKI KRZYWOLINIOWE. CAŁKA STIELTJESA Księgarnia PWN: Grigorij M. Fichtenholz Rachunek różniczkowy i całkowy. T. 3 Rozdział XV CAŁKI KRZYWOLINIOWE. CAŁKA STIELTJESA 1. Całki krzywoliniowe pierwszego rodzaju 543. Definicja całki krzywoliniowej

Bardziej szczegółowo

Podstawy elektromagnetyzmu. Wykład 1. Rachunek wektorowy

Podstawy elektromagnetyzmu. Wykład 1. Rachunek wektorowy Podstawy elektromagnetyzmu Wykład 1 Rachunek wektorowy Co to jest,,pole? Matematyka: odwzorowanie Rn Rm które przypisuje każdemu punktowi wartość (skalarną lub wektorową). Fizyka: Własność przestrzeni

Bardziej szczegółowo

Geometria analityczna - przykłady

Geometria analityczna - przykłady Geometria analityczna - przykłady 1. Znaleźć równanie ogólne i równania parametryczne prostej w R 2, któr przechodzi przez punkt ( 4, ) oraz (a) jest równoległa do prostej x + 5y 2 = 0. (b) jest prostopadła

Bardziej szczegółowo

Zestaw zadań z Analizy Matematycznej II 18/19. Konwencja: pierwsze litery alfabetu są parametrami, do tego zazwyczaj dodatnimi

Zestaw zadań z Analizy Matematycznej II 18/19. Konwencja: pierwsze litery alfabetu są parametrami, do tego zazwyczaj dodatnimi Literatura pomocnicza Zestaw zadań z Analizy Matematycznej II 8/9 G.M. Fichtenholz - Rachunek różniczkowy i całkowy. B. Demidowicz - Zbiór zadań z analizy matematycznej. T 2,3 Krysicki, Włodarski - Analiza

Bardziej szczegółowo

z pokryciem (O i ) i I rozkładu jedności (α i ) i I. Zauważmy najpierw, że ( i I α i )ω dω = d(1 ω) = d d(α i ω). Z drugiej jednak strony

z pokryciem (O i ) i I rozkładu jedności (α i ) i I. Zauważmy najpierw, że ( i I α i )ω dω = d(1 ω) = d d(α i ω). Z drugiej jednak strony Dowód: Niech M będzie jak w założeniach twierdzenia. Weźmy skończony atlas O i, ϕ i ) na M zgodny z orientacją. Zbiór indeksów I może być skończony, gdyż rozmaitość M jest zwarta. Õi, ϕ i ) oznaczać będzie

Bardziej szczegółowo

Mechanika. Wykład 2. Paweł Staszel

Mechanika. Wykład 2. Paweł Staszel Mechanika Wykład 2 Paweł Staszel 1 Przejście graniczne 0 2 Podstawowe twierdzenia o pochodnych: pochodna funkcji mnożonej przez skalar pochodna sumy funkcji pochodna funkcji złożonej pochodna iloczynu

Bardziej szczegółowo

opracował Maciej Grzesiak Całki krzywoliniowe

opracował Maciej Grzesiak Całki krzywoliniowe opracował Maciej Grzesiak Całki krzywoliniowe 1. Definicja całki krzywoliniowej nieskierowanej Rozważmy następujący problem. Dany jest przewód elektryczny na którym rozmieszczone są ładunki. Przypuśćmy,

Bardziej szczegółowo