+Q -Q. Złożenie przepływów elementarnych tworzące potencjalny opływ cylindra z cyrkulacją.
|
|
- Ludwika Kaczmarek
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 .9. Ckulcjn opłw wlc kołowego Jeżeli pzczną pdoksu d Alembet jest smetczn ksztłt linii pądu, to oczwistm sposobem umożliwijącm ich odksztłcenie jest zstosownie ckulcji czli wiu potencjlnego. Złożenie tego pzepłwu elementnego wz z dipolem i pzepłwem jednoodnm utwoz pzepłw złożon, któego linie pądu nie będą już smetczne względem osi (ptz s..). +Q -Q Rs... Złożenie pzepłwów elementnch twozące potencjln opłw clind z ckulcją. Zespolon potencjł tego pzepłwu możn zpisć: M z f(z) z + + i ln (.80) z jeżeli złożm, że zeow lini pądu winn twozć okąg o pomieniu, wówczs konieczne będzie b moment dipol pzjmowł wtość ówną: M co w ukłdzie współzędnch dje nstępując potencjł zespolon: f(z) + cos + i + sin ln Z powższego ównni mm funkcję potencjłu pędkości: ϕ + cos (.8) oz funkcję pądu: Ψ sin + ln (.8) Jeżeli złożm Ψ C, wówczs ównnie dowolnej linii pądu będzie nstępujące: C ln sin pzkłdową sitkę linii pądu i potencjłu, wliczoną dl pokzno n s..3. Możn tu zuwżć, że zeow lini pądu jest identczn jk dl potencjlnego opłwu wlc bez ckulcji, lecz zgodnie z oczekiwnimi pozostłe linie pądu utcił smetię względem osi. Nłożenie ckulcji nie zkłóciło jednk smetii linii pądu względem osi co sugeuje, że wpdkow ekcj w kieunku osi będzie ndl ówn zeu. 56
2 ϕ Nd clindem odległość międz poszczególnmi linimi pądu jest zncznie mniejsz niż pod spodem co ozncz, że ckulcj zwiększł pędkość n gónej powiezchni clind i zmniejszł ją n dolnej części powiezchni clind. Zmin pędkości muszą oczwiście oddziłwć n ozkłd ciśnieni i w efekcie możem oczekiwć pojwieni się sił wpdkowej w kieunku pionowm (wtość tej sił zostnie wliczon później). ϕ ϕ 3 ϕ ϕ 0 ϕ 6 ϕ 5 ϕ ϕ 3 ϕ ψ 0 ψ Rs..3. ϕ ϕ ϕ ϕ ϕ Sitk linii potencjłu i pądu dl opłwu clind z nłożoną ckulcją o wtości. Linie pądu pochodzące z pzepłwu ównoległego, któe dochodzą do okęgu poniżej osi twozą dw punkt stgncji. Położenie tch punktów możn wliczć z ównni opisującego pędkość spzężoną w punkcie stgncji, gdzie 0, tzn.: df i 0 dz Różniczkownie zl. (.80) powdzi do nstępującego ównni: i M z + z 0 jego ozwiąznie opisuje położenie punktów stgncji:, ± z + Jeżeli wżenie pod piewistkiem jest dodtnie, tzn.: co wmg: < wówczs n powiezchni clind mm dw punkt stgncji położone smetcznie względem osi, któch współzędne są nstępujące:, ± + + ; > 0 57
3 58 Jeżeli zwiększm wtość ckulcji do: wówczs otzmm podwójn punkt stgncji: z, i o nstępującch współzędnch: ; 0 ± Dlsze zwiększnie ckulcji powżej wtości gnicznej: > dje ozwiąznie uojone: ± i z, i osttecznie otzmujem dw punkt stgncji o współzędnch:,, ; 0 ± co ozncz, że obdw punkt stgncji leżą n osi. Odległość punktów stgncji od początku ukłdu współzędnch możn wliczć w sposób nstępując: z > + z < + co ozncz, że uojone punkt stgncji są położone lbo n zewnątz lub wewnątz okęgu. Oczwiście ten osttni pzpdek nie m sensu fizcznego i dltego też jednie pzepłw o ckulcji spełnijącej wunek: będzie ozwżn dlej. Zjmijm się tez nlizą pol pędkości, któe w biegunowm ukłdzie współzędnch może bć opisne jko pędkość spzężon: ( ) ( ) ( ) i i ep i ep i ep dz df i + co po ozdzile n część zeczwistą i uojoną dje: cos (.83.) sin + (.83.b) Spwdzeni, cz spełnione są wunki bzegowe w nieskończoności możn dokonć podstwijąc do ówn. (.83. oz b), co dje nstępujące wtości skłdowch pędkości: sin cos oz wtość modułu wekto pędkości: +
4 Możn ztem stwiedzić, że wunki bzegowe w nieskończoności są spełnione, gdż otzmujem pzepłw jednoodn w nieskończenie dużej odległości od początku ukłdu współzędnch. Dugi zestw wunków bzegowch powinien bć spełnion n powiezchni clind, gdzie podstwijąc do ówn. (.83. oz b) możem npisć: 0 c c sin + gdzie c ozncz powiezchnię clind. Możn ztem stwiedzić, że tkże dugi zestw wunków bzegowch jest spełnion, poniewż powższe zleżności potwiedzją fizcznie popwną stucję, kied n powiezchni clind istnieje tlko stczn skłdow pędkości. Zleżność wżjąc moduł wekto pędkości, któą możn zpisć nstępująco: c + c sin + c + c (.8) potwiedz, że pędkość n powiezchni wlc jest supepozcją pędkości wnikjącej z bezckulcjnego opłwu (pokznego n s...): c sin oz pol pędkości indukownego ckulcją (s...b), któ n powiezchni wlc wnosi: c ) b) c ψ 0 c c) c c Rs... Pędkość w dwóch pzkłdowch punktch n powiezchni clind indukown pzez pzepłw wokół clind ), ckulcję b) oz ich supepozcj c). Jk pokzno n s...c, n góze clind (punkt ) skłdowe pędkości c oz c sumują się, podczs gd w punkcie ich zwot są pzeciwne, czego skutkiem jest niesmetczn ozkłd pędkości i ciśnieni wzdłuż obwodu wlc. W punkcie 59
5 zloklizownm n góze clind dl /, obwodow skłdow pędkości m zwsze wtość mksmlną: c m c + c + 3 podczs gd n dole clind, tzn. dl zwsze wstępuje minimum pędkości: c min c c + Dl ktcznej wtości ckulcji ównej: cit minimln pędkość wnosi c min 0 w podwójnm punkcie stgncji zloklizownm w 3. Tblic 3. Obz pzepłwu dl pzkłdowch wtości ckulcji Г. 0 Π Π > Π 3 cm sin 0 Π fo 0 0 c Π 7 Π ; Π Π V c m V c m Vc m Podsumownie powższej dskusji podno w tbl. 3, któ pzedstwi ównież schemtczne obz pzepłwu dl pzkłdowch wtości ckulcji. Możn tu zuwżć, że wz ze wzostem linie pądu stją się coz bdziej smetczne względem osi, ntomist punkt stgncji pzesuwją się w kieunku dolnej powiezchni clind. Jeżeli ckulcj pzekcz ktczną wtość: cit wówczs zeow lini pądu otcz clinde i pzepłw pzestje pzejwić podobieństwo do jkiegokolwiek fizcznie możliwego pol pzepłwu. Nleż pmiętć, że ozwżn pzepłw jest ndl potencjln, nwet jeżeli ckulcj obliczon wzdłuż zmkniętego kontuu s otczjącego clinde nie jest ówn zeu, tzn.: ( ) + cos,ds ds + sin d o 60
6 Wjśnienie tej spzeczności jest identczne jk w pzpdku wiu potencjlnego, minowicie w śodku ukłdu współzędnch wstępuje punkt osobliw funkcji opisnej ówn. (.80). Njwżniejszm pmetem pzepłwu z plikcjnego punktu widzeni jest ozkłd ciśnieni, któ możn wliczć tk smo jk dl pzepłwu wokół clind bez nłożonej ckulcji, tzn. z ównni Benoulliego: p c p + q Jeżeli chcem wliczć ozkłd ciśnieni n powiezchni clind, wówczs po podstwieniu z ówn. (.8): c sin + i po wpowdzeniu powższego związku do ównni Benoulliego, możn zpisć wżenie n współcznnik ciśnieni: pc p C p sin q + (.85) Równnie powższe wskzuje wźnie, że ciśnienie n gónej części clind ( 0 < < ) jest niższe niż n części dolnej ( < < ). Jeżeli koniecznm jest okeślenie położeni punktów, w któch ciśnienie n powiezchni clind jest ówne ciśnieniu sttcznemu w pzepłwie niezkłóconm p, możn to wliczć z nstępującego wunku: C p sin + 0 co dje: sin ± Położenie chktestcznch punktów, w któch współcznnik ciśnieni pzjmuje wtości ekstemlne możn wliczć z wunku: d ( C p ) sin cos 0 d + Ozncz to, że dl położeń okeślonch nstępującm wunkiem: sin otzmujem n powiezchni clind punkt stgncji, w któch ciśnienie pzbie wtość mksmlną: p c m p + q 3 Jeżeli cos 0, wówczs w punktch okeślonch wtością kąt ; ciśnienie n powiezchni clind osiąg minimum: p c min p + q ± + (.86) Rozkłd współcznnik ciśnieni wzdłuż powiezchni clind pokzno n s..5 zówno dl pzpdku opłwu bezckulcjnego ( 0) jk ównież dl kilku chktestcznch wtości ckulcji nłożonej n opłw clind. Jk możn łtwo zuwżć, wzost ckulcji zmniejsz ciśnienie n dolnej części clind i zwiększ je n części gónej. Biegunow wkes współcznnik C p dl pokzn n s..6. pokzuje w sposób pzekonwując, że ozkłd ciśnieni n powiezchni clind jest 6
7 smetczn względem osi i niesmetczn względem osi. Możn ztem oczekiwć wstąpieni sił wpdkowej L (s..6.b), postopdłej do kieunku pzepłwu głównego i skieownej pionowo w góę. Tk sił wpdkow nzwn jest siłą nośną i uwzględnijąc ozkłd współcznnik C p z s..5 możn oczekiwć, że jej wielkość będzie osł wz ze wzostem ckulcji. Sił opou D dziłjąc n clinde w kieunku npłwjącego stumieni, któą tkże pokzno n tm sunku, będzie zecz jsn ówn zeu z powodu smetcznego względem osi ozkłdu ciśnieni. Rs Π Π Π C p Π 3 Π Π Π Rozkłd współcznnik ciśnieni n powiezchni clind dl pzkłdowch wtości ckulcji. ) p C p 0 b) L D Rs..6. Biegunow wkes współcznnik ciśnieni C p dl ckulcji ) oz szkic wpdkowej sił nośnej b). 6
8 Pwdziwość tego stwiedzeni możn udowodnić obliczjąc skłdowe sił wpdkowej dziłjącej n powiezchnię clind (ptz ozdz..8): P D P L o o pc cos d pc sin d i wpowdzjąc p c z ówn. (.80) otzmujem po scłkowniu: P D 0 Podstwijąc q ρ P L q otzmujem osttecznie związek międz siłą nośną i ckulcją: P L ρ (.87) znn jko twiedzenie Kutt-Żukowskiego. To słnne ównnie, wpowdzone niezleżnie w. 90 pzez W.M.Kutt i w. 906 pzez N.Żukowskiego możn ująć nstępująco:...zgodnie z teoią pzepłwów potencjlnch, sił nośn L pzpdjąc n jednostkę długości clind opłwnego stumieniem jednoodnm płnu nielepkiego jest popocjonln do gęstości płnu ρ, pędkości pzepłwu niezkłóconego oz wtości ckulcji nłożonej n clinde. Wpdkow sił nośn jest pz tm obócon pod kątem 90 o względem npłwjącego stumieni w kieunku pzeciwnm do zwotu ckulcji. Znczenie tego twiedzeni wnik z nieoczekiwnej włsności tej bdzo postej teoii pzepłwu nielepkiego, jką jest możliwość dokłdnego wliczeni sił nośnej wtwznej pzez skzdł smolotów, łoptki mszn pzepłwowch, śmigł itp. Teoi t wjśni ównież szeeg zjwisk, któe znm z żci codziennego, np. odchlenie tou piłki tenisowej, któej w sposób celow ndno otcję (piłk podcięt ). Wobźm sobie, że pouszjącej się piłce (s..7.) gcz ndje otcję o kieunku zgodnm ze wskzówkmi zeg (w żgonie tenisowm lob) i wówczs zgodnie z twiedzeniem Kutt-Żukowskiego pojwi się sił nośn skieown pionowo w góę, któ wzniesie piłkę pond jej tjektoię blistczną. W ezultcie piłk pouszć się będzie toem bdziej stomm w poównniu z tjektoią, po któej pouszłb się on, gdbśm uwzględnili tlko pędkość początkową i kąt zutu oz opó powietz. ) b) P P Rs..7. Ilustcj sił pojwijącej się n piłce podciętej (tzw. lob) ) oz ściętej b). 63
9 Jeżeli ntomist piłce ndn zostnie otcj w kieunku pzeciwnm do uchu wskzówek zeg (tzw. ścięcie piłki s..7.b), wówczs sił wpdkow skieown będzie pionowo w dół i piłk pouszć się będzie poniżej tjektoii blistcznej. Zjwisko to zostło odkte już w wieku XVIII, kied kuliste pociski wstzeliwne z mt lecił niekied po pzpdkowch toch. Związek odchleni tou pocisku z jego otcją zostł po z piewsz odkt pzez niemieckiego nukowc H.G.Mgnus i nzwn jest od tej po efektem Mgnus. l Rs..8. Geometi wiującego clind i geneowne pzezeń pole pędkości pz bezpoślizgowm wunku n ścinie. Inn niemiecki nukowiec A.Flettne zpojektowł w. 9 sttek wposżon w kilk wiującch clindów, któe wtwzł ciąg dzięki witowi opłwjącemu sttek i dwł mu siłę nośną opisną twiedzeniem Kutt-Żukowskiego. Zletą tego ozwiązni jest niezleżność sił ciągu od kieunku npłwjącego witu, uzskiwn dzięki możliwości odwcni kieunku otcji clindów, eliminując podstwową wdę sttków żglowch. Pzepłw witu wokół obcjącego się clind jest fizczną elizcją modelowego pzepłwu utwozonego pzez dipol, potencjln wi o ckulcji oz pzepłw ównoległ z pędkością identczną z pędkością witu. Zkłdjąc, że pędkość obwodow (s..8) n powiezchni clind wnosi: ω pzjmujem, że dzięki siłom lepkości n stku powiezchni cił i płnu otzmujem tę smą pędkość obwodową płnu jk n powiezchni clind (wunek bezpoślizgow). W tkim pzpdku ckulcj indukown pzez obcjąc się clinde wnosi: ω i wówczs teoetczn sił nośn L t wtwzn pzez clinde o wsokości l może bć wliczon z ówn. (.87) w sposób nstępując: Lt L l ρ l ρ ω l (nleż tu pmiętć, że wzó Kutt-Żukowskiego podje siłę nośną pzpdjącą n jednostkę wsokości clind). Teoetczn współcznnik sił nośnej ówn jest: L C T Lt q S gdzie Sl jest polem pzekoju popzecznego clind w płszczźnie pzechodzącej pzez jego oś, po postch pzeksztłcenich otzmujem związek: 6
10 ω l ω C Lt V ρ l z któego wnik liniow popocjonlność teoetcznej sił nośnej do stosunku pędkości obwodowej clind do pędkości npłwjącego stumieni: ω V. Teoetczn współcznnik opou wnosi: Dt CDt 0 q S poniewż teoetczn sił opou zgodnie z pdoksem d Alembet ówn jest zeu, tzn. D t 0. N s..9 pokzno ekspementlną łódź npędzną winikiem Flettne, któ zostł zbudown pzez studentów niwestetu Rhode Islnd. Gón część s..9 pzedstwi poównnie pomiędz teoetcznmi ozkłdmi C L oz C D wżonmi w funkcji stosunku pędkości V, z wtościmi okeślonmi ekspementlnie pzez H. Rouse. Możn zuwżć, że wtości C L okeślone ekspementlnie są zwsze mniejsze niż wtości teoetczne i jednie w ogniczonm zkesie stosunków pędkości (V < 3) zmienność C L okeślon z ekspementu może bć z pewnm pzbliżeniem poksmown linią postą (jednk kąt nchleni tej linii jest wźnie óżn od teoetcznego). Dl większch wtości V ozkłd zeczwistch wtości C L stje się wźnie nieliniow i pz dlszm wzoście V współcznnik C L okeślon ekspementlnie dąż smptotcznie do stłej wtości. Ekspementlnie okeślone wtości współcznnik opou C D nie są zecz jsn ówne zeu jego zmienność jest nieliniow w funkcji stosunku pędkości V. Wto ównież zuwżć, że tkże i zeczwiste wtości współcznnik opou C D zdążją smptotcznie do stłej wtości wz ze wzostem stosunku pędkości V. Wniki te są zecz jsn cłkowicie spzeczne z ezulttmi nliz pzepłwu potencjlnego potwiedzjąc w ten sposób ogniczeni wskzne pzez pdoks d Alembet. Njwżniejszm powodem óżnic międz teoetcznmi i zeczwistmi ozkłdmi współcznników opou C D i sił nośnej C L jest zecz jsn lepkość płnu, któ w nlizie pzepłwów potencjlnch jest cłkowicie pomijn. Sił lepkości są odpowiedzilne z spzeczną z teoią niezeową wtość współcznnik opou. Jk wjśniono w ozdzile poświęconm wstwie pzściennej, opó eodnmiczn więc tkże i współcznnik opou w pzepłwie płnu nieściśliwego skłd się z dwóch części: C D CDV + CDP gdzie: C DV współcznnik opou tci, C DP współcznnik opou ciśnieniowego. Pominięcie lepkości w teoii pzepłwów potencjlnch jest ównoznczne z pzjęciem zeowej wtości współcznnik opou tci C DV, podczs gd w pzepłwie zeczwistm opó tci jest oczwiście niezeow. Lepkość spwi ównież, że n powiezchni clind wstępuje zjwisko odewni powdzące do wstąpieni omówionego w ozdz..8 śldu lepkiego, czego konsekwencją jest niesmetczn względem osi ozkłd ciśnieni n powiezchni wlc. W ezultcie otzmujem w pzepłwie zeczwistm niezeową wtość współcznnik opou ciśnieniowego C DP, podczs gd w ozwiązniu potencjlnm ozkłd ciśnieni n powiezchni wlc jest smetczn względem osi. Obdwie te pzczn wjśniją ztem ozbieżność międz teoetcznm i zeczwistm pzebiegiem współcznnik opou C D pokznm n s..9. Odewnie stumieni i istnienie śldu lepkiego jest ównież pzczną ozbieżności międz teoetcznm i zeczwistm pzebiegiem współcznnik sił nośnej C L, pz czm s..9 sugeuje, że wz ze wzostem wtości V odewnie stumieni i śld lepki odgwją coz większą olę. 65
11 Rs..9. Ekspementln łódź z otomi Flettne zbudown pzez studentów nivesit of Rhode Islnd (ct. wg książki F.M.White). 66
12 ządzenie zpojektowne pzez Flettne nie zostło zstosowne w pktce, mimo iż sił nośn wtwzn pzez obcjąc się clinde jest większ niż wtwzn pzez pofil eodnmiczn o poównwlnej cięciwie. Powodem jest duż wtość opou eodnmicznego, co po uwzględnieniu konieczności dostczeni dodtkowej enegii do npędu wlców spwi, że npęd żglow okzuje się bdziej ekonomiczn. Jeżeli dodm do tego poblem konstukcjne i eksplotcjne z obcjącmi się dużmi wlcmi, wówczs stnie się jsne, dlczego ozwiąznie to jest obecnie jednie ciekwostką, wkozstwną niekied dl celów ddktcznch, czego pzkłdem jest pokzn n s..9 łódk. Njwżniejszm jednk wnikiem tego ozdziłu jest teoetczn model powstwni sił nośnej dn pzez twiedzenie Kutt-Żukowskiego (ówn..87). Model ten jest powszechnie wkozstwn w teoii pofili lotniczch, gdzie uposzczon, nielepki opis pzepłwu dje zdumiewjąco użteczne wniki. 67
dr inż. Zbigniew Szklarski
Wkłd 3: Kinemtk d inż. Zbigniew Szklski szkl@gh.edu.pl http://le.uci.gh.edu.pl/z.szklski/ Wstęp Opis uchu KINEMATYKA Dlczego tki uch? Pzczn uchu DYNAMIKA MECHANIKA 08.03.018 Wdził Infomtki, Elektoniki
Bardziej szczegółowoZadania do rozdziału 7.
Zdni do ozdziłu 7. Zd.7.. wiezchołkch kwdtu o okch umieszczono ednkowe łdunku. Jki łdunek o znku pzeciwnym tze umieścić w śodku kwdtu y sił wypdkow dziłąc n kżdy łdunek ył ówn zeu? ozwiąznie: ozptzmy siły
Bardziej szczegółowonazywamy przepływem potencjalnym, a funkcję φ nazywamy potencjałem prędkości. Mamy: u
J. Sznt Wkłd n 13 Pktczne wzncznie pzepłwów - Pzepłw potencjlne Jeżeli pzepłw płn jest bezwiow, czli wszędzie lb pwie wszędzie w pol pzepłw jest ot 0 to ozncz, że istnieje fnkcj skln,, z, t, tk że gd.
Bardziej szczegółowoPrędkość i przyspieszenie punktu bryły w ruchu kulistym
Pędkość i pzyspieszenie punktu były w uchu kulistym Położenie dowolnego punktu były okeślmy z pomocą wekto (o stłej długości) któego współzędne możemy podć w nieuchomym ukłdzie osi x y z ) z b) ζ ζ η z
Bardziej szczegółowo3. Kinematyka ruchu jednostajnego, zmiennego, jednostajnie zmiennego, rzuty.
3 Kinemk uchu jednosjnego zmiennego jednosjnie zmiennego zu Wbó i opcownie zdń 3-3: Bb Kościelsk zdń 33-35: szd J Bczński 3 Zleżność dogi pzebej pzez punk meiln od czsu możn opisć ównniem: () A B C 3 gdzie
Bardziej szczegółowoAERODYNAMIKA I WYKŁAD 1 PRZEPŁYWY POTENCJALNE CZĘŚĆ 1
AERODYNAMIKA I WYKŁAD 1 PRZEPŁYWY POTENCJALNE CZĘŚĆ 1 Polog ównnie Cocco Równnie uchu (Eule) w fomie Lmb-Gomeki (pzepływ stcjonny, potencjlne pole sił zewnętznych) Piewsz Zsd Temodynmiki ωυ p p 1 1 f 1
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
Wkłd 3: Kinemtk dr inż. Zbigniew Szklrski szkl@gh.edu.pl http://ler.uci.gh.edu.pl/z.szklrski/ Wstęp Opis ruchu KINEMATYKA Dlczego tki ruch? Przczn ruchu DYNAMIKA MECHANIKA Podstwowe pojęci dl ruchu prostoliniowego
Bardziej szczegółowo= przy założeniu iż wartość momentu pędu ciała jest różna od zera: 0. const. , co pozwala na określenie go w sposób jednoznaczny.
Z 6 sei I ozszezone Chce znleźć to ch cił n któe ził sił centln: F, pz złożeni iż wtość oent pę cił jest óżn o ze: Do ozwiązni ożn wkozstć np wzó l ównowżn je wzó const ± spowzjąc pole po wpowzeni postwini
Bardziej szczegółowoSieć odwrotna. Fale i funkcje okresowe
Sieć odwotn Fle i funkcje okesowe o Wiele obiektów w pzyodzie d; o Różne fle ozchodzą się w pzestzeni (zówno w póżni jk i w mteii); o Aby mtemtycznie opisć tkie okesowe zminy stosuje się funkcje sinus
Bardziej szczegółowomgh. Praca ta jest zmagazynowana w postaci energii potencjalnej,
Wykłd z fizyki. Piot Posmykiewicz 49 6-4 Enegi potencjln Cłkowit pc wykonn nd punktem mteilnym jest ówn zminie jego enegii kinetycznej. Często jednk, jesteśmy zinteesowni znlezieniem pcy jką sił wykonł
Bardziej szczegółowomagnetycznym. Rozwiązanie: Na elektron poruszający się z prędkością υ w polu B działa siła Lorentza F L, wektorów B i υ.
Zdni do ozdziłu 8. Zd.8.. Elekton (o msie 3 9 m 9, 0 kg i łdunku elektycznym e.6 0 C ) wpd z pędkością υ 0 7 m / s w obsz jednoodnego pol mgnetycznego o indukcji B 0 T postopdle do linii sił tego pol.
Bardziej szczegółowoMomenty bezwładności figur płaskich - definicje i wzory
Moment ezwłnośi figu płski - efinije i wzo Dn jest figu płsk o polu oz postokątn ukł współzęn Momentem ezwłnośi figu wzglęem osi jest Momentem ezwłnośi figu wzglęem osi jest Momentem ewijnm figu wzglęem
Bardziej szczegółowoRACHUNEK WEKTOROWY W FIZYCE
Pzedmiot: Fizk RACHUNEK WEKTOROWY W FIZYCE Wkłd 2 2015/2016, zim 1 Pzedmiot: Fizk Pln Pojęcie wekto Dziłni n wektoch Wekto w ktezjńskim ukłdzie współzędnch Pzkłd wkozstni wektoów i dziłń n nich w fizce
Bardziej szczegółowoZnajdowanie analogii w geometrii płaskiej i przestrzennej
Gimnzjum n 17 im. Atu Gottge w Kkowie ul. Litewsk 34, 30-014 Kków, Tel. (12) 633-59-12 Justyn Więcek, Atu Leśnik Znjdownie nlogii w geometii płskiej i pzestzennej opiekun pcy: mg Doot Szczepńsk Kków, mzec
Bardziej szczegółowoZadania otwarte. 2. Matematyka. Poziom rozszerzony Próbna Matura z OPERONEM i Gazetą Wyborczą n n. 2n n. lim 10.
Vdemecum Mtemtyk KRYTERIA OCENIANIA OPOWIEZI Póbn Mtu z OPERONEM mtemtyk ZAKRES ROZSZERZONY VAEMECUM MATURA 06 kod wewnątz Mtemtyk Poziom ozszezony Zcznij zygotowni do mtuy już dziś Listod 05 skle.oeon.l/mtu
Bardziej szczegółowoKRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka. Poziom rozszerzony. Listopad Wskazówki do rozwiązania zadania
Vdemecum Mtemtyk KRYTERIA OCENIANIA OPOWIEZI Póbn Mtu z OPERONEM mtemtyk ZAKRES ROZSZERZONY VAEMECUM MATURA 06 kod wewnątz Mtemtyk Poziom ozszezony Zcznij zygotowni do mtuy już dziś Listod 0 Zdni zmknięte
Bardziej szczegółowoPrzykład 2.5. Figura z dwiema osiami symetrii
Przkłd 5 Figur z dwiem osimi smetrii Polecenie: Wznczć główne centrlne moment bezwłdności orz kierunki główne dl poniższej figur korzstjąc z metod nlitcznej i grficznej (konstrukcj koł Mohr) 5 5 5 5 Dl
Bardziej szczegółowo5. Mechanika bryły sztywnej
W ozdzie dpowiedzi i wskzówki znjdują się odpowiedzi do wszystkich zdń, znjdziesz tm ównież wskzówki do ozwiązń tudnych zdń. Pełne ozwiązni zdń możesz uzyskć pzysyłjąc e-mi n des: kons@x.wp.p 5. Mechnik
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowoZADANIA DO SAMODZIELNEGO ROZWIĄZANIA
ZNI SMZIELNE RZWIĄZNI łski ukłd sił zbieżnych Zdnie 1 Jednoodn poziom belk połączon jest pzegubowo n końcu z nieuchomą ściną oz zwieszon n końcu n cięgnie twozącym z poziomem kąt. Znleźć ekcję podpoy n
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
Wkłd 3: Kinemtk dr inż. Zbigniew Szklrski szkl@gh.edu.pl http://ler.uci.gh.edu.pl/z.szklrski/ Wstęp Opis ruchu KINEMATYKA Dlczego tki ruch? Przczn ruchu DYNAMIKA MECHANIKA Podstwowe pojęci dl ruchu prostoliniowego
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 8 gudnia KOLOKWIUM W pzyszłym tygodniu więcej infomacji o pytaniach i tym jak pzepowadzimy te kolokwium 2 Moment bezwładności Moment bezwładności masy punktowej m pouszającej się
Bardziej szczegółowoMateriały pomocnicze dla studentów I roku do wykładu Wstęp do fizyki I Wykład 1
Mateiał pomocnicze dla studentów I oku do wkładu Wstęp do fizki I Wkład 1 I. Skala i Wekto. Skala: Jest to wielkość, któą można jednoznacznie okeślić za pomocą liczb i jednostek; a więc mająca jednie watość,
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął
POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoA. Zaborski, Rozciąganie proste. Rozciąganie
. Zborski, Rozciągnie proste Rozciągnie rzkłd Zprojektowć pręt i tk, b przemieszczenie węzł nie przekroczło dopuszczlnej wrtości mm. Dne: R = 50 M, E = 0 G. 5 m m 4 m 80 k Rozwiąznie: równni sttki: sin
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Mechanika kwantowa. dx dy dz. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Równanie Schrödingera. zasada zachowania energii
Mecnik kwntow Jk opisć tom wodou? Jk opisć inne cąstecki? Mecnik kwntow Równnie Scödinge Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ opeto óżnickow Hmilton enegi funkcj flow d d d + + m d d d opeto enegii kinetcn enegi kinetcn elektonu
Bardziej szczegółowoMetody analizy światłowodów wielomodowych
Metody nlizy świtłowodów wielomodowych 1. Metod optyki geometycznej wyzncznie tou pomieni optycznego w świtłowodzie. Metod WKB wyzncznie w sposób pzybliżony modów świtłowodowych i wyznczenie obszów ich
Bardziej szczegółowoOdpowiadają na pytanie: dlaczego ruch zachodzi?
ZASADY DYNAMIKI Odpowidją n pytnie: dlczego uch zchodzi? Są dziełem lileusz ( zsd bezwłdności) i Newton lileusz (1564-164) Newton (1643-177) I ZASADA DYNAMIKI (ZASADA BEZWŁADNOŚCI) Jeśli n ciło nie dził
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowoMechanika teoretyczna
ktestki geometcze Mecik teoetcz Wkłd 9, i ktestki geometcze figu płskic. Główe cetle osie ezwłdości. Pole powiezci Momet sttcz współzęde śodk ciężkości. Momet ezwłdości Momet odśodkow główe cetle osie
Bardziej szczegółowoZapis wskaźnikowy i umowa sumacyjna
Zpis wskźnikow i mow smcjn Pokzć, że e ikm e ikm Pokzć, że e e δ ikm jkm Dn jest mcierzow reprezentcj tensor 7 7 7 ), ), c) 7 7 Podć dziewięć skłdowch d zdefiniownch związkiem: Wrnki nierozdzielności możn
Bardziej szczegółowoWykład 7: Pochodna funkcji zastosowania do badania przebiegu zmienności funkcji
Wkłd 7: Pochodn funkcji zstosowni do bdni przebiegu zmienności funkcji dr Mriusz Grządziel semestr zimow, rok kdemicki 2013/2014 Funkcj logistczn Rozwżm funkcję logistczną = f 0 (t) = 1+5e 0,5t f(t) 0
Bardziej szczegółowoMETODY HODOWLANE - zagadnienia
METODY HODOWLANE METODY HODOWLANE - zgdnieni. Mtemtyczne podstwy metod odowlnyc. Wtość cecy ilościowej i definicje pmetów genetycznyc. Metody szcowni pmetów genetycznyc 4. Wtość odowln cecy ilościowej
Bardziej szczegółowoMechanika techniczna. przykładowe pytania i zadania
Mechnik techniczn pzykłdowe pytni i zdni sttyk. Zcytowć i zilustowć zsdę ównoległooku (zsd sttyki).. Kiedy dwie siły pzyłożone do cił sztywnego ównowżą się?. okzć, że w sttyce siły pzyłożone do cił sztywnego
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne
Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką
Bardziej szczegółowoRównania różniczkowe. y xy (1.1) x y (1.2) z xyz (1.3)
ownn oznczkowe Równn óżnczkowe. Wstę Równne óżnczkow nzw ównne zwejące funkcje newdoe zenne nezleżne oz ocodne funkcj newdoc lu c óżnczk. Pzkłd d 5 d d sn d. d d e d d d. z z z z. ównne óżnczkowe zwczjne
Bardziej szczegółowoRedukcja układów sił działających na bryły sztywne
1 Redukcj ukłdów sił dziłjących n bryły sztywne W zdnich tego rozdziłu wykorzystuje się zsdy redukcji ukłdów sił wykłdne w rmch mechniki ogólnej i powtórzone w tomie 1 podręcznik. Zdnie 1 Zredukowć ukłd
Bardziej szczegółowoGEOMETRIA PŁASZCZYZNY
GEOMETRIA PŁASZCZYZNY. Oblicz pole tapezu ównoamiennego, któego podstawy mają długość cm i 0 cm, a pzekątne są do siebie postopadłe.. Dany jest kwadat ABCD. Punkty E i F są śodkami boków BC i CD. Wiedząc,
Bardziej szczegółowoSiła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers
Siła tacia Tacie jest zawsze pzeciwnie skieowane do kieunku uchu (do pędkości). P. G. Hewitt, Fizyka wokół nas, PWN R. D. Knight, Physics fo scientists and enginees Symulacja molekulanego modelu tacia
Bardziej szczegółowoRealizacje zmiennych są niezależne, co sprawia, że ciąg jest ciągiem niezależnych zmiennych losowych,
Klsyczn Metod Njmniejszych Kwdrtów (KMNK) Postć ć modelu jest liniow względem prmetrów (lbo nleży dokonć doprowdzeni postci modelu do liniowości względem prmetrów), Zmienne objśnijące są wielkościmi nielosowymi,
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady dynamiki Newtona I II Każde ciało twa w stanie spoczynku lub pousza się uchem postoliniowym i jednostajnym, jeśli siły pzyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Zmiana
Bardziej szczegółowoWykład 6 Dyfrakcja Fresnela i Fraunhofera
Wykłd 6 Dyfrkcj Fresnel i Frunhofer Zjwisko dyfrkcji (ugięci) świtł odkrył Grimldi (XVII w). Poleg ono n uginniu się promieni świetlnych przechodzących w pobliżu przeszkody (np. brzeg szczeliny). Wyjśnienie
Bardziej szczegółowo9. PLANIMETRIA. Cięciwa okręgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okręgu
9. PLANIMETIA 9.. Okąg i koło ) Odinki w okęgu i kole S Cięiw okęgu (koł) odinek łąząy dw dowolne punkty okęgu d S Śedni okęgu (koł) odinek łąząy dw dowolne punkty okęgu pzeodząy pzez śodek okęgu (koł)
Bardziej szczegółowoMechanika techniczna
Mechnik techniczn pzykłdowe pytni i zdni sttyk. Zcytowć i ziustowć zsdę ównoegłooku (zsd sttyki).. Kiedy dwie siły pzyłożone do cił sztywnego ównowżą się?. okzć, że w sttyce siły pzyłożone do cił sztywnego
Bardziej szczegółowoWEKTORY skalary wektory W ogólnym przypadku, aby określić wektor, należy znać:
WEKTORY Wśród wielkości fizycznych występujących w fizyce możn wyróżnić sklry i wektory. Aby określić wielkość sklrną, wystrczy podć tylko jedną liczbę. Wielkościmi tkimi są ms, czs, tempertur, objętość
Bardziej szczegółowo4. RACHUNEK WEKTOROWY
4. RACHUNEK WEKTOROWY 4.1. Wektor zczepiony i wektor swoodny Uporządkowną prę punktów (A B) wyznczjącą skierowny odcinek o początku w punkcie A i końcu w punkcie B nzywmy wektorem zczepionym w punkcie
Bardziej szczegółowoO pewnych zgadnieniach optymalizacyjnych O pewnych zgadnieniach optymalizacyjnych
Spis tresci 1 Spis tresci 1 W wielu zgdnienich prktycznych brdzo wżne jest znjdownie optymlnego (czyli njlepszego z jkiegoś punktu widzeni) rozwiązni dnego problemu. Dl przykłdu, gdybyśmy chcieli podróżowć
Bardziej szczegółowo20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.
Włodzimiez Wolczyński Pawo Coulomba 20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA. POLE CENTRALNE I JEDNORODNE Q q = k- stała, dla póżni = 9 10 = 1 4 = 8,9 10 -stała dielektyczna póżni ε względna stała dielektyczna
Bardziej szczegółowoCieplne Maszyny Przepływowe. Temat 8 Ogólny opis konstrukcji promieniowych maszyn wirnikowych. Część I Podstawy teorii Cieplnych Maszyn Przepływowych.
Temat 8 Ogólny opis konstkcji 06 8. Wstęp Istnieje wiele typów i ozwiązań konstkcyjnych. Mniejsza wiedza dotycząca zjawisk pzepływowych Niski koszt podkcji Kótki cykl pojektowy Solidna konstkcja pod względem
Bardziej szczegółowoZadanie 1. Zadanie 2. Sprawdzam dla objętości, że z obwarzanków mogę posklejać całą kulę o promieniu R: r = {x, y, z}; A = * Cross r, B
Zadanie In[]:= = {x, y, z}; In[]:= B = B, B, B3 ; (* Bi to wielkości stałe *) In[3]:= A = - * Coss, B Out[3]= -B3 y + B z, B3 x - B z, -B x + B y In[4]:= {x,y,z} -B3 y + B z, B3 x - B z, -B x + B y Out[4]=
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA 2 wykład 4 Janusz Andzejewski Pole magnetyczne Janusz Andzejewski 2 Pole gawitacyjne γ Pole elektyczne E Definicja wektoa B = γ E = Indukcja magnetyczna pola B: F B F G m 0 F E q 0 qv B = siła Loentza
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowoA r promień wektor. r = f 1 (t), φ = f 2 (t) y r φ. x, = 0
1 Ruchem cił wm chodącą w csie mię jego położei wględem iego cił, któe umowie pjmujem ieuchome. Rówi uchu puktu we współędch postokątch l pomień wekto W ppdku gd pukt pous się, cli miei upłwem csu swoje
Bardziej szczegółowoakademia365.pl kopia dla:
Zestw wzoów mtemtycznych zostł pzygotowny dl potzeb egzminu mtulnego z mtemtyki obowiązującej od oku 00. Zwie wzoy pzydtne do ozwiązni zdń z wszystkich dziłów mtemtyki, dltego może służyć zdjącym nie tylko
Bardziej szczegółowoElementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy)
J. Szanty Wykład n 4 Pzepływy potencjalne Aby wytwozyć w pzepływie potencjalnym siły hydodynamiczne na opływanych ciałach konieczne jest zyskanie pzepływ asymetycznego.jest to możliwe pzy wykozystani kolejnego
Bardziej szczegółowoRuch dwu i trójwymiarowy
Wkład z fizki. Piot Posmkiewicz 1 W Y K Ł A D Ruch dwu i tójwmiaow 3-1 Wekto pzemieszczenia. JeŜeli uch odbwa się w dwu lub tzech wmiaach, to pzemieszczenie ma okeśloną zaówno watość, jak i kieunek w pzestzeni.
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoPęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :
Mechanika ogólna Wykład n 13 Zasady zachowania w dynamice. Dynamika były sztywnej. Dynamika układu punktów mateialnych. 1 Zasady zachowania w dynamice Zasada: zachowania pędu; zachowania momentu pędu (kętu);
Bardziej szczegółowoOpiniodawca prof. dr hab. inż. Wiesław Buczkowski. Redaktor merytoryczny prof. dr hab. inż. Włodzimierz Czamara
Wocłw 004 Opiniodwc pof. d hb. inż. Wiesłw uczkowski Redkto metoczn pof. d hb. inż. Włodzimiez Czm Opcownie edkcjne i koekt: mg Elżbiet Winisk-Gbosz Jnin Szdłowsk Łmnie Tees licj Chmu ojekt okłdki Romuld
Bardziej szczegółowoTEORIA PŁYT I POWŁOK (KIRCHHOFFA-LOVE)
1. TEORIA PŁYT CIENKOŚCIENNYCH 1 1. 1. TEORIA PŁYT I POWŁOK (KIRCHHOFFA-LOVE) Płyt jest to ukłd ogrniczony dwom płszczyznmi o młej krzywiźnie. Odległość między powierzchnimi ogrniczjącymi tę wysokość płyty
Bardziej szczegółowo- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele
Bardziej szczegółowoPRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z NOWĄ ERĄ 2015/2016 MATEMATYKA POZIOM ROZSZERZONY. Copyright by Nowa Era Sp. z o.o.
PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z NOWĄ ERĄ 0/06 MATEMATYKA POZIOM ROZSZERZONY Zsdy ocenini ozwiązń zdń Copyight by Now E Sp. z o.o. Póbny egzmin mtulny z Nową Eą Uwg: Akceptowne są wszystkie odpowiedzi meytoycznie
Bardziej szczegółowoMateriały diagnostyczne z matematyki poziom podstawowy
Mteriły dignostyczne z mtemtyki poziom podstwowy czerwiec 0 Klucz odpowiedzi do zdń zmkniętych orz schemt ocenini Mteriły dignostyczne przygotowł Agt Siwik we współprcy z nuczycielmi mtemtyki szkół pondgimnzjlnych:
Bardziej szczegółowoFizyka 2. Janusz Andrzejewski
Fizyka 2 wykład 2 Pawo Coulomba Jeżeli dwie naładowane cząstki o ładunkach q1 i q2 znajdują się w odległości, to siła elektostatyczna pzyciągania między nimi ma watość: F k k stała elektostatyczna k 1
Bardziej szczegółowoTemat ćwiczenia. Pomiary kół zębatych
POLITECHNIKA ŚLĄSKA W YDZIAŁ TRANSPORTU Temt ćwiczeni Pomiy kół zębtych I. Cel ćwiczeni Zpoznnie studentów z metodmi pomiu uzębień wlcowych kół zębtych o zębch postych oz pktyczny pomi koł. II. Widomości
Bardziej szczegółowomagnetyzm ver
e-8.6.7 agnetyz pądy poste pądy elektyczne oddziałują ze soą. doświadczenie Apèe a (18): Ι Ι 1 F ~ siła na jednostkę długości pzewodów pądy poste w póżni jednostki w elektyczności A ape - natężenie pądu
Bardziej szczegółowoNa skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:
E 0 Na ładunek 0 znajdujący się w polu elektycznym o natężeniu E działa siła elektostatyczna: F E 0 Paca na pzemieszczenie ładunku 0 o ds wykonana pzez pole elektyczne: dw Fds 0E ds Na skutek takiego pzemieszcznia
Bardziej szczegółowoRuch kulisty bryły. Kinematyka
Ruch kulist bł. Kinematka Ruchem kulistm nawam uch, w casie któego jeden punktów bł jest stale nieuchom. Ruch kulist jest obotem dookoła chwilowej osi obotu (oś ta mienia swoje położenie w casie). a) b)
Bardziej szczegółowoRozwiązywanie zadań z dynamicznego ruchu płaskiego część I 9
ozwiązywnie zdń z dyniczneo ruchu płskieo część I 9 Wprowdzenie ozwiązywnie zdń w oprciu o dyniczne równni ruchu (D pole n uwolnieniu z więzów kżdeo z cił w sposób znny ze sttyki. Wrunki równowi są zbliżone
Bardziej szczegółowoModelowanie i obliczenia techniczne. Metody numeryczne w modelowaniu: Różniczkowanie i całkowanie numeryczne
Modelownie i obliczeni techniczne Metody numeryczne w modelowniu: Różniczkownie i cłkownie numeryczne Pochodn unkcji Pochodn unkcji w punkcie jest deiniown jko grnic ilorzu różnicowego (jeżeli istnieje):
Bardziej szczegółowo2. Tensometria mechaniczna
. Tensometri mechniczn Wstęp Tensometr jk wskzywłby jego nzw to urządzenie służące do pomiru nprężeń. Jk jednk widomo, nprężeni nie są wielkościmi mierzlnymi i stnowią jedynie brdzo wygodne pojęcie mechniki
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady zachowania: enegia mechaniczna E E const. k p E p ()+E k (v) = 0 W układzie zachowawczym odosobnionym całkowita enegia mechaniczna, czyli suma enegii potencjalnej, E p, zaówno
Bardziej szczegółowo23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2
Włodzimiez Wolczyński 23 PĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2 zadanie 1 Tzy jednakowe oponiki, każdy o opoze =30 Ω i opó =60 Ω połączono ze źódłem pądu o napięciu 15 V, jak na ysunku obok. O ile zwiększy się natężenie pądu
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowoSiła. Zasady dynamiki
Siła. Zasady dynaiki Siła jest wielkością wektoową. Posiada okeśloną watość, kieunek i zwot. Jednostką siły jest niuton (N). 1N=1 k s 2 Pzedstawienie aficzne A Siła pzyłożona jest do ciała w punkcie A,
Bardziej szczegółowoREZONATORY MIKROFALOWE
RZONATORY MIKROFALOW Reonto mikofow jest to pewien obs mknięt. Pe obs mknięt oumie się obs pe bei któeo nie m pepłwu eneii, tn. wunki beowe wmusją w kżdm punkcie beu niknie skłdowej stcnej po eektcneo
Bardziej szczegółowoStruktura energetyczna ciał stałych-cd. Fizyka II dla Elektroniki, lato
Struktur energetyczn cił stłych-cd Fizyk II dl Elektroniki, lto 011 1 Fizyk II dl Elektroniki, lto 011 Przybliżenie periodycznego potencjłu sieci krystlicznej model Kronig- Penney potencjł rzeczywisty
Bardziej szczegółowoWYZNACZNIKI. . Gdybyśmy rozważali układ dwóch równań liniowych, powiedzmy: Takie układy w matematyce nazywa się macierzami. Przyjmijmy definicję:
YZNACZNIKI Do opisu pewnh oiektów nie wstrz użć liz. ie n przkłd, że do opisni sił nleż użć wektor. Sił to przeież nie tlko wielkość le i jej punkt przłożeni, zwrot orz kierunek dziłni. Zte jedną lizą
Bardziej szczegółowoWykład 2. Granice, ciągłość, pochodna funkcji i jej interpretacja geometryczna
1 Wykłd Grnice, ciągłość, pocodn unkcji i jej interpretcj geometryczn.1 Grnic unkcji. Grnic lewostronn i grnic prwostronn unkcji Deinicj.1 Mówimy, że liczb g jest grnicą lewostronną unkcji w punkcie =,
Bardziej szczegółowoGrażyna Nowicka, Waldemar Nowicki BADANIE RÓWNOWAG KWASOWO-ZASADOWYCH W ROZTWORACH ELEKTROLITÓW AMFOTERYCZNYCH
Ćwiczenie Grżyn Nowick, Wldemr Nowicki BDNIE RÓWNOWG WSOWO-ZSDOWYC W ROZTWORC ELETROLITÓW MFOTERYCZNYC Zgdnieni: ktywność i współczynnik ktywności skłdnik roztworu. ktywność jonów i ktywność elektrolitu.
Bardziej szczegółowoWyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym
1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci
Bardziej szczegółowoWektory [ ] Oczywiście wektor w przestrzeni trójwymiarowej wektor będzie miał trzy współrzędne. B (x B. , y B. α A (x A, y A ) to jest wektor
Wektor N fizce w szkole średniej spotkcie się z dwom tpmi wielkości fizcznch. Jedne z nich, np. ms, tempertur, łdunek elektrczn są opiswne przez jedną liczę; te nzwm wielkościmi sklrnmi, w skrócie - sklrmi.
Bardziej szczegółowoKARTA WZORÓW MATEMATYCZNYCH. (a + b) c = a c + b c. p% liczby a = p a 100 Liczba x, której p% jest równe a 100 a p
KRT WZORÓW MTEMTYZNY WŁSNOŚI DZIŁŃ Pwo pzemiennośi dodwni + = + Pwo łąznośi dodwni + + = ( + ) + = + ( + ) Pwo zemiennośi mnoŝeni = Pwo łąznośi mnoŝeni = ( ) = ( ) Pwo ozdzielnośi mnoŝeni względem dodwni
Bardziej szczegółowo- Wydział Fizyki Zestaw nr 5. Powierzchnie 2-go stopnia
1 Algebr Liniow z Geometri - Wydził Fizyki Zestw nr 5 Powierzchnie -go stopni 1 N sferze 1 + + 3 = 4 znleźć punkt, którego odległość od punktu p = (, 6, 3) byłby njmniejsz Wyznczyć osie elipsy powstłej
Bardziej szczegółowoTORY PLANET (Rozważania na temat kształtów torów ruchu planety wokół stacjonarnej gwiazdy)
Rysz Chybicki TORY PLANET (Rozwżni n tet ksztłtów toów uchu lnety wokół stcjonnej gwizy) (Posługiwnie się zez osoby tzecie ty tykułe lub jego istotnyi fgenti bez wiezy uto jest wzbonione) MIELEC Plnecie
Bardziej szczegółowoOSERWACJE POLA MAGNETYCZNEGO Pole magnetyczne wytwozone jest np. pzez magnes stały......a zauważyć je można np. obsewując zachowanie się opiłków żelaz
POLE MAGNETYCZNE 1. Obsewacje pola magnetycznego 2. Definicja pola magnetycznego i siła Loentza 3. Ruch ładunku w polu magnetycznym; synchoton 4. Siła działająca na pzewodnik pądem; moment dipolowy 5.
Bardziej szczegółowoKlucz odpowiedzi do zadań zamkniętych i schemat oceniania zadań otwartych
Klucz odpowiedzi do zdń zmkniętc i scemt ocenini zdń otwrtc Klucz odpowiedzi do zdń zmkniętc 4 7 9 0 4 7 9 0 D D D Scemt ocenini zdń otwrtc Zdnie (pkt) Rozwiąż nierówność x x 0 Oliczm wróżnik i miejsc
Bardziej szczegółowo10. Ruch płaski ciała sztywnego
0. Ruch płaski ciała sztywnego. Pędkość w uchu płaskim Metody wyznaczania pędkości w uchu płaskim y x / chwiowy śodek pędkości. naitycznie Dane:, Szukane: s / /. Na podstawie położenia chwiowego śodka
Bardziej szczegółowoZADANIA OTWARTE. Są więc takie same. Trzeba jeszcze pokazać, że wynoszą one 2b, gdyż taka jest długość krawędzi dwudziestościanu.
ZADANIA OTWARTE ZADANIE 1 DWUDZIESTOŚCIAN FOREMNY Wiemy, że z trzech złotych prostokątów możn skonstruowć dwudziestościn foremny. Wystrczy wykzć, że długości boków trójkąt ABC n rysunku obok są równe.
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoPrawo Gaussa. Potencjał elektryczny.
Pawo Gaussa. Potencjał elektyczny. Wykład 3 Wocław Univesity of Technology 7-3- Inne spojzenie na pawo Coulomba Pawo Gaussa, moŝna uŝyć do uwzględnienia szczególnej symetii w ozwaŝanym zagadnieniu. Dla
Bardziej szczegółowoWykład 17. 13 Półprzewodniki
Wykład 17 13 Półpzewodniki 13.1 Rodzaje półpzewodników 13.2 Złącze typu n-p 14 Pole magnetyczne 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne 14.2 Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego Reinhad Kulessa
Bardziej szczegółowosymbol dodatkowy element graficzny kolorystyka typografia
Identyfikcj wizuln Fundcji n rzecz Nuki Polskiej 1/00 Elementy podstwowe symbol dodtkowy element grficzny kolorystyk typogrfi Identyfikcj wizuln Fundcji n rzecz Nuki Polskiej 1/01 Elementy podstwowe /
Bardziej szczegółowoGRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
Bardziej szczegółowoXXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne
XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.
Bardziej szczegółowoGrzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki
Gzegoz Konaś Powtóka z fizyki - dla uczniów gimnazjów, któzy chcą wiedzieć to co tzeba, a nawet więcej, - dla uczniów liceów, któzy chcą powtózyć to co tzeba, aby zozumieć więcej, - dla wszystkich, któzy
Bardziej szczegółowoRównania różniczkowe cząstkowe - metoda Fouriera. Przykładowe rozwiązania i wskazówki
INSTYTUT MATEMATYKI POLITECHNIKA KRAKOWSKA Dr Mrgret Wicik e-mi: mwicik@pk.edu.p Równni różniczkowe cząstkowe - metod Fourier. Przykłdowe rozwiązni i wskzówki zd.1. Wyznczyć funkcję opisującą drgni podłużne
Bardziej szczegółowo