Krzywa izobarycznego ogrzewania substancji rzeczywistej. p=const. S wrz. S top. Ttop. Twrz. T dt. top. top. Równanie Clausiusa-Clapeyrona (1)
|
|
- Maciej Dziedzic
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 ykła Entroia.. Równanie Clausiusa-Claeyrona rania równowai faz Iealna maszyna ielna Cykl Carnot. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 /9 Entroia - rzyomnienie Entroia S jest miarą stanu uorząkowania ośroka Nieh S := entroia ukłau Definija: infinitezymalna zmiana entroii w izotermiznym roesie owraalnym w temeraturze bezwzlęnej : miana entroii w owolnym roesie owraalnym : S S Entroia jest funkją stanu! S = S S U S tożsamość termoynamizna S nc ln nrln S (entroia azu oskonałeo, n=onst). Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 /9
2 Ciśnienie [bar] Krzywa izobaryzneo orzewania substanji rzezywistej =onst S wrz S to S() =? to wrz S ( ) S to C ( s) ( ) H to to. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 /9 wrz to C ( ) ( ) H Ekstraolaja Debye a: la C = a eoremat ielny Nernsta: la S Dla substanji oskonałyh: S() = wrz ar wrz C ( )( ) III asaa ermoynamiki Równanie Clausiusa-Claeyrona () Równanie Clausiusa-Claeyrona wiąże w rzemianah fazowyh I rozaju nahylenia krzywej równowai faz z iełem rzemiany, temeraturą i różnią objętośi faz. CO unkt krytyzny Skorzystamy z jenej z tożsamośi axwella : S iało stałe iez az unkt otrójny emeratura [ºC] Dla zystej substanji rzejśie fazowe zahozi w stałej temeraturze. obszarze nasyenia iśnienie i temeratura są niezależne o objętośi. zyli: oraz: S S S. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 4/9
3 Ciśnienie [bar] Ciśnienie [bar] Ciśnienie [bar] S S S Równanie Clausiusa-Claeyrona () mianę entroii możemy owiązać z iełem rzemiany L x S, L x Otrzymujemy: L x ( S ) S Lx ( ) równanie Clausiusa-Claeyrona CO unkt krytyzny Równanie C-C nahylenie krzywej równowai faz równaniu C-C wszystkie wielkośi możemy wyznazyć oświazalnie. emeratura rzemiany iez-az rośnie ze wzrostem iśnienia, yż objętość jenostki azu jest większa o jenostkowej objętośi iezy.. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 5/9 iało stałe iez az unkt otrójny emeratura [ºC] Równanie C-C L ( ) Przykła: arowanie Przyjmują rzybliżoną równość : otrzymujemy:. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 6/9 (ln ) L R R R Cieło rzemiany az-iez w stanie nasyenia L = możemy wyrazić nastęująo: wtey : Równanie Clausiusa-Claeyrona () U U U ( ) H (ln ) H R H CO iało stałe H O iało stałe H L Cex R unkt krytyzny iez az unkt otrójny emeratura [ºC] unkt krytyzny iez az unkt otrójny emeratura [ºC]
4 ..o moy oruszająej onia.. Sai Carnot (796-8) Jeyne znane zieło naukowe Sai Carnot Sai Carnot zęsto nazywany jest ojem termoynamiki Cel rozrawy: usrawnienie ziałania maszyny arowej Carnot oraował ierwszą uaną teorię maksymalnej srawnośi maszyn ielnyh Na ostawie jeo rozważań o roesah ielnyh Clausius i Kelvin sformułowali II asaę ermoynamiki i koneję entroii ytworzenie ray jest możliwe tylko wtey, y wystęuje różnia temeratury > oel maszyny ielnej maszyna ielna aszyna rauje ykliznie. jenym yklu obiera ewną ilość ieła z rzejnika, wykonuje ewną raę, oaje ieło o hłoniy i owraa o stanu ozątkoweo. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 7/9 Kiey maszyna bęzie raować najbarziej wyajnie? tey y nie bęzie strat. Każe wyrównanie temeratur bez wykonania ray jest stratą. arunkiem na maksymalną srawność jest wię aby:...w iałah wykorzystanyh o otrzymywania moy oruszająej nie zahoziła żana zmiana temeratury, która nie wynikałaby ze zmiany objętośi. Przeływ ieła mięzy iałami musi zatem zahozić rzy minimalnyh różniah temeratur (aby nie owstała zmiana temeratury w wyniku rzeływu ieła). Oznaza to koniezność, aby roesy były kwazistatyzne, a wię owraalne! aszyna owraalna. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 8/9 4
5 aszyny ielne: silniki i hłoziarki ukła Ukła oleająy rzemianom ykliznym U ukła = Stą: ieło netto zaabsorbowane rzez ukła = raa wykonana + = + (silnik) + = - (hłoziarka) Eneria ohłaniana rzez komorę = eneria oawana rzez komorę. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 9/9 aszyna owraalna ma maksymalną srawność Aby to wykazać, załóżmy, że istnieje maszyna, ziałająa w tyh samyh warunkah i wytwarzająa więej ray niż owraalna.? + Ale to jest niemożliwe!...byłby to nie tylko ruh wiezny, lez także nieoranizone stwarzanie moy oruszająej bez zużywania ielika, zy jakieokolwiek inneo zynnika (Sai Carnot). Co więej, to samo rozumowanie rowazi o wniosku, że każa maszyna owraalna musi mieć taką samą srawność.. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 /9 5
6 Srawność maszyny owraalnej srawność owraalnej maszyny nie może zależeć o jej konstrukji i o użyteo zynnika robozeo! tym iealnym rzyaku: Siła oruszająa ieła jest niezależna o śroka wykorzystaneo o jej wytworzenia; jej ilość jest ustalona jeynie rzez temeratury iał, mięzy którymi obywa się jej wytwarzanie... zisiejszym języku i rzy zastosowaniu I zasay możemy to wyrazić nastęująo. Definiujemy srawność silnika ielneo : ale wiemy, że: S zysk koszt zyli: S f, (twierzenie Carnot). Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 /9 Bezwzlęna skala temeratury Srawność owraalnej maszyny nie może zależeć o jej konstrukji i o użyteo zynnika robozeo! zyli f, wierzenie Carnot ozwala zefiniować bezwzlęną temeraturę niezależnie o własnośi jakiejkolwiek substanji i zynnika termometryzneo. (twierzenie Carnot) Rozważmy nastęująy ukła silników, z użyiem trzeieo źróła ieła (zie temeratury określone są w jakiejś skali emiryznej): > > Na moy twierzenia Carnot mamy: f, f, f,. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 /9 6
7 Bezwzlęna skala temeratury.. f, f, f, Stą: f, f, f,, zie () jest jakąś inną funkją już tylko jeneo arumentu. ożemy teraz arbitralnie zefiniować temeraturę bezwzlęną jako wartość funkji : ~ ~ ~ ~ ybieramy owolny unkt stały rzyisują mu temeraturę ~ emeraturę owolneo iała wyznazamy mierzą ieła obierane i oawane rzez silnik owraalny ziałająy mięzy tymi wiema temeraturami. ~ ~ ~ Czynnikiem termometryznym jest tu ieło wymienione rzez oskonały i owraalny silnik. Nie zależy ono o konstrukji silnika i zynnika robozeo!. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 /9 Bezwzlęna skala temeratury.. emeratura bezwzlęna ~ wiąże się z rzyjętą wześniej temeraturą emiryzną Aby ustalić ostać funkji, musimy zbaać ziałanie konkretneo silnika owraalneo z zynnikiem robozym, la któreo określiliśmy temeraturę emiryzną. ześniej efiniowaliśmy emiryzną temeraturę bezwzlęną w oariu o termometr azowy ziałająy w raniy azu oskonałeo. P [K] 7.6 lim P P raniy nr usimy zatem zbuować owraalny silnik na az oskonały wełu rzeisu Carnot.. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 4/9 7
8 Cykl Carnot silniku muszą zahozić tylko roesy owraalne. Przeływ ieła ze zbiornika o azu musi zahozić rzy infinitezymalnej różniy temeratur, a zmiana temeratury azu może się wiązać tylko ze zmianą objętośi. a) az robozy obiera ieło ze zbiornika o temeraturze. a b emeratura azu owinna być (rawie) równa rzemiana izotermizna. b) az musi ohłozić się (rawie) o temeratury, ale bez żanej wymiany ieła rzemiana aiabatyzna. ) az oaje ieło o zbiornika o temeraturze ozostają w temeraturze azu (rawie) równej rzemiana izotermizna. ) az orzewa się (rawie) o temeratury, ale bez żanej wymiany ieła rzemiana aiabatyzna.. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 5/9 Cykl Carnot (Sai Carnot 84) Silnik, w którym substanją robozą jest az oskonały. Nie ma taria, strat enerii et. Aiabatyzne srężanie Izotermizne rozrężanie Izotermizne srężanie Aiabatyzne rozrężanie szystkie rzemiany są owraalne:. Izotermizne rozrężanie azu. az obiera ieło z rzejnika utrzymują stałą temeraturę i wykonuje raę rzesuwają tłok.. Aiabatyzne rozrężanie azu. az wykonuje raę kosztem enerii wewnętrznej. emeratura saa o.. Izotermizne srężanie azu kosztem ray zewnętrznej. Nawyżka ieła (temeratura jest stała i wynosi ) jest orowazana o hłoniy. 4. Aiabatyzne srężanie azu kosztem ray zewnętrznej. emeratura azu i jeo eneria wewnętrzna rośnie o.. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 6/9 8
9 Cykl Carnot.. a Aiabatyzne srężanie Izotermizne srężanie Izotermizne rozrężanie b Silnik wykonuje raę rzesuwają tłok ozas suwu (a-b) i (b-). Otozenie wykonuje raę srężają az w komorze robozej ozas suwu (-) i (-a). Praa użytezna jest równa olu owierzhni a-b-- Aiabatyzne rozrężanie Cieła i w yklu Carnot: Silnik obiera ieło ozas suwu (a-b) i oaje ieło ozas suwu (-). Srawność silnika z efiniji: b b a a NkB NkB NkB ln. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 7/9 NkB ln b a a Aiabatyzne srężanie Izotermizne srężanie Izotermizne rozrężanie Dla rzemian izotermiznyh: Srawność yklu Carnot b Aiabatyzne rozrężanie NkB ln NkB ln Srawność zależy tylko o stosunku / yznazenie srawnośi: należy znaleźć związki objętośi a, b, i. Dla rzemiany aiabatyznej: zyli onst Po ozieleniu stronami:. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 8/9 b a b a b a 9
10 Funamentalne znazenie yklu Carnot. Srawność silnika Carnot zależy wyłąznie o temeratury rzejnika i hłoniy.. Każy silnik Carnot ziałająy omięzy tymi samymi wiema temeraturami ma tę samą srawność.. Silnik Carnot jest najbarziej srawną maszyną ielną, która oeruje mięzy anymi stanami temeratury. 4. Nie jest możliwe uzyskanie % srawnośi zawsze traimy enerię na orzanie otozenia. Izotermizne rozrężanie Aiabatyzne srężanie Aiabatyzne rozrężanie Carnot Izotermizne srężanie. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 9/9 Cieło na wykresie -S (emeratura - Entroia) Dla roesów owraalnyh : S roesu aiabatyzneo ( = ) :, zyli la owraalneo S S o n s t (izoentroa) Cieło obrane (oane) rzez ukła jest równe o o wartośi olu owierzhni o linią obrazująą roes na wykresie we wsółrzęnyh -S : f S (analoia ray na iaramie,) i S f Si iać, że ieło zależy o roi łąząej unkt ozątkowy i końowy. i S f Si S f Pole ętli na wykresie -S jest równe różniy miezy iełem obranym a iełem oanym rzez ukła. ob o S i S f S S i S f S. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 /7
11 Silnik o maksymalnej srawnośi zyli ykl Carnot Cykl Carnot na wykresie, S a S S b Aiabatyzne srężanie Izotermizne srężanie Izotermizne rozrężanie Aiabatyzne rozrężanie : aiabata Praa wykonana w ełnym yklu: S S S S S S S S S S równa się olu owierzhni yklu! S iać, że : a : izoterma b : aiabata : izoterma. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 /9 Carnot Silnik o maksymalnej srawnośi zyli ykl Carnot Analiza yklu Carnot i wnioski jakie wyiąnęliśmy nie zależą o substanji robozej, ani o konstrukji silnika! o, że ykl Carnot ma największą możliwą srawność ze wszystkih silników raująyh mięzy skrajnymi temeraturami i można uzasanić orzez analizę eometryzną yklu na wykresie -S. D A B Dla owolneo yklu oranizoneo rzez temeraturę maksymalną i minimalną: ieło obrane jest nie większe, a ieło oane jest nie mniejsze niż w yklu Carnota C S. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 /9
12 aiabata aiabata aiabata aiabata Czy inny silnik może mieć srawność yklu Carnot? Oranizaliśmy się otyhzas o sytuaji, y mamy tylko wa (uże) zbiorniki ielne (rzejnik i hłonię), mięzy którymi ziała silnik. Jest to najrostszy ykl rzemian i niemal jeyny sosób realizaji ostulatów Carnot. Dlateo właśnie nazywa się o yklem Carnot. izoterma izoterma ożliwa jest jenak ewna sztuzka! Aiabaty można zastąić innymi rzemianami owraalnymi. Cieła wymieniane w zasie tyh rzemian, są rzekazywane izoterma R R R izoterma bez strat orzez tzw. reenerator. Otrzymamy w ten sosób inny silnik sełniająy ostulaty Carnot Nie tylko w yklu Carnot można uzyskać maksymalną srawność!. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 /9 Czy każy silnik owraalny ma srawność yklu Carnot? ożna skonstruować owraalny silnik wymieniająy ieło z wieloma użymi zbiornikami o różnyh temeraturah.... max i j... k min Nie każy silnik owraalny ma srawność taką jak ykl Carnot! Srawność takieo silnika może ać się wyrazić orzez temeratury max i min. Srawność taka bęzie jenak mniejsza niż srawność silnika Carnot ziałająeo mięzy tymi temeraturami. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 4/9
13 Srawność owolneo yklu rzyaku silnika owraalneo yklu Carnot : Inazej możemy to zaisać: lub Dowolny silnik, nieowraalny, nie może mieć większej srawnośi ow, zie równość wystęuje la silnika owraalneo nak minus możemy włązyć o efiniji ieła zonie z konwenją, że ieło oane rzez ukła (tu silnik) o otozenia jest ujemne. ówzas: ożemy uoólnić tę nierówność na owolny ykl, w którym ukła wymienia ieło z wieloma zbiornikami o różnyh temeraturah. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 5/9 Chłoziarka Carnot =: silnik Carnot raująy w yklu owrotnym Chłoziarka obiera ieło ze źróła o niższej temeraturze rzekazują o źróła o wyższej temeraturze ieło ykonanie ełneo yklu wymaa ray zewnętrznej Srawność hłoziarki Carnot: L Carnot Carnot (owrotnie niż la silnika!) Chłoziarka oskonała : =, = = srzezna z II zasaą termoynamiki (rzekaz ieła ze źróła zimneo o orąeo). alałaby ałkowita entroia zbiorników ieła, hoiaż entroia substanji robozej w yklu nie zmieniałaby się. S onieważ: > wię S <. Dominik yział Fizyki U ermoynamika 8/9 6/9
Wykład 12 Silnik Carnota z gazem doskonałym Sprawność silnika Carnota z gazem doskonałym Współczynnik wydajności chłodziarki i pompy cieplnej Carnota
Wykła Silnik Carnota z azem oskonałym Sprawność silnika Carnota z azem oskonałym Współczynnik wyajności chłoziarki i pompy cieplnej Carnota z azem oskonałym RównowaŜność skali temperatury termoynamicznej
Bardziej szczegółowoTermodynamika 2. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
ermodynamika Projekt wsółfinansowany rzez Unię Euroejską w ramach Euroejskiego Funduszu Sołecznego Siik ciey siikach (maszynach) cieych cieło zamieniane jest na racę. Elementami siika są: źródło cieła
Bardziej szczegółowoWykład 10 I zasada termodynamiki; perpetuum mobile I rodzaju Układy i procesy zgodne z I zasadą ale niezachodzące ( praca z ciepła i ciepło z zimna )
ykła 10 I zasaa termoynamiki; perpetuum mobile I rozaju Ukłay i procesy zone z I zasaą ale niezachozące ( praca z ciepła i ciepło z zimna ) Silniki cieplne, chłoziarki i pompy cieplne II zasaa termoynamiki
Bardziej szczegółowoBudowa materii Opis statystyczny - NAv= 6.022*1023 at.(cz)/mol Opis termodynamiczny temperatury -
ermoynamika Pojęcia i zaganienia ostawowe: Buowa materii stany skuienia: gazy, ciecze, ciała stale Ois statystyczny wielka liczba cząstek - N A 6.0*0 at.(cz)/mol Ois termoynamiczny Pojęcie temeratury -
Bardziej szczegółowoTermodynamika Techniczna dla MWT, Rozdział 12. AJ Wojtowicz IF UMK
ermoynamika echniczna la MW, Rozział. AJ Wojtowicz IF UMK Rozział. Siik Carnota z azem oskonałym.. Sprawność siika Carnota z azem oskonałym.. Współczynnik wyajności chłoziarki i pompy ciepej Carnota z
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamiki Wykład Wroław University of ehnology 8-0-0 Podstawy termodynamiki 0 ermodynamika klasyzna Ois układu N ząstek na grunie mehaniki klasyznej wymaga rozwiązania N równań ruhu. d dt
Bardziej szczegółowoPLAN WYKŁADU. Ciepło właściwe Proces adiabatyczny Temperatura potencjalna II zasada termodynamiki. Procesy odwracalne i nieodwracalne 1 /35
PLAN WYKŁADU Cieło właśiwe Proes adiabatyzny emeratura otenjalna II zasada termodynamiki Proesy odwraalne i nieodwraalne 1 /35 Podręzniki Salby, Chater 2, Chater 3 C&W, Chater 2 2 /35 CIEPŁO WŁAŚCIWE 3
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwenia: WYZNACZANIE WYKŁADNIKA IZENTROPY κ DLA POWIETRZA Wyznazanie wykłnika
Bardziej szczegółowoTemat:Termodynamika fotonów.
Temat:Termodynamika fotonów. I Wstę Jak już sam temat sugeruje ostaram się rzedstawić 'termodynamikę' fotonów. Skąd taki omysł? Przez ewien zas hodziłem śieżki termodynamiki gazu doskonałego, lizyłem srawnośi
Bardziej szczegółowo= T. = dt. Q = T (d - to nie jest różniczka, tylko wyrażenie różniczkowe); z I zasady termodynamiki: przy stałej objętości. = dt.
ieło właściwe gazów definicja emiryczna: Q = (na jednostkę masy) T ojemność cielna = m ieło właściwe zależy od rocesu: Q rzy stałym ciśnieniu = T dq = dt rzy stałej objętości Q = T (d - to nie jest różniczka,
Bardziej szczegółowoI zasada termodynamiki
W3 30 Układ termodynamizny ównowaga termodynamizna Praa I zasada dla układu zamkniętego Entalia I zasada dla układu otwartego Cieło o właśiwew К Srawność jest zastosowaniem zasady zahowania energii do
Bardziej szczegółowoDoświadczenie Joule a i jego konsekwencje Ciepło, pojemność cieplna sens i obliczanie Praca sens i obliczanie
Pierwsza zasada termodynamiki 2.2.1. Doświadczenie Joule a i jego konsekwencje 2.2.2. ieło, ojemność cielna sens i obliczanie 2.2.3. Praca sens i obliczanie 2.2.4. Energia wewnętrzna oraz entalia 2.2.5.
Bardziej szczegółowoFizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej. Wykład IV Proste przemiany cd: Przemiana adiabatyczna Przemiana politropowa
Fizykoheizne odstawy inżynierii roesowej Wykład IV Proste rzeiany d: Przeiana adiabatyzna Przeiana olitroowa Przeiana adiabatyzna (izentroowa) Przeiana adiabatyzna odbywa się w układzie adiabatyzny tzn.
Bardziej szczegółowoFizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej
Fizykohemizne odtay inżynierii roeoej Wykład III Prote rzemiany termodynamizne Prote rzemiany termodynamizne Sośród bardzo ielu możliyh rzemian termodynamiznyh zzególną rolę odgryają rzemiany ełniająe
Bardziej szczegółowov! są zupełnie niezależne.
Zasada ekwiartyji energii 7-7. Zasada ekwiartyji energii ównowaga termizna układów Zerowa zasada termodynamiki Jeżeli układy A i B oraz A i są arami w równowadze termiznej, to również układy B i są w równowadze
Bardziej szczegółowoEntropia i druga zasada termodynamiki
Entroia-drga zasada- Entroia i drga zasada termodynamiki.9.6 :5: Entroia-drga zasada- Przemiana realizowana w kładzie rzedstawionym na rys. 3.7 jest równowagową rzemianą beztariową. Jest ona wię odwraalna.
Bardziej szczegółowoNierówność Clausiusa; pierwszy krok do entropii
Wykła 3 Nierówność Clausiusa; pierwszy krok o entropii Nierówność Clausiusa jako test zoności obieu z II zasaą termoynamiki Entropia; efinicja Entropia w przemianie nieowracalnej; po raz pierwszy Entropia
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA PROCESOWA
ERMODYNAMIKA PROCESOWA Wykład IV Charakterystyka ośrodków termodynamiznyh Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemizny Politehniki Wroławskiej Charakterystyka ośrodków termodynamiznyh właśiwośi termodynamizne
Bardziej szczegółowoPodstawowe przemiany cieplne
Podstawowe rzemiay iele Przemiaa izohoryza zahodzi, gdy objętość układu ozostaje stała ( ost), zyli 0. ówaie izohory () ost rzemiaie tej ie jest wykoywaa raa, bo 0, wię zgodie z ierwszą zasadą termodyamiki,
Bardziej szczegółowo10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI.
0. FALE, ELEMENY ERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI. 0.9. Podstawy termodynamiki i raw gazowych. Podstawowe ojęcia Gaz doskonały: - cząsteczki są unktami materialnymi, - nie oddziałują ze sobą siłami międzycząsteczkowymi,
Bardziej szczegółowoTemperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech
emeratura i cieło E=E K +E P +U Energia wewnętrzna [J] - ieło jest energią rzekazywaną między układem a jego otoczeniem na skutek istniejącej między nimi różnicy temeratur na sosób cielny rzez chaotyczne
Bardziej szczegółowo1. Cykl odwrotny Carnota reprezentują poniższe diagramy w zmiennych p-v ( ) i T-S
Zad. domowe nr 5: druga zasada termodynamiki, elementy termodynamiki statystyznej, rawo Gaussa. Grua 1 II zasada termodynamiki 1. Cykl odwrotny Carnota rerezentują oniższe diagramy w zmiennyh -V (3 2 1
Bardziej szczegółowoFizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej. Wykład V Charakterystyka ośrodków termodynamicznych
Fizykohemizne odstawy inżynierii roesowej Wykład V Charakterystyka ośrodków termodynamiznyh Charakterystyka ośrodków termodynamiznyh Z inżynierskiego unktu widzenia bardzo ważny jest ois ośrodka który
Bardziej szczegółowoStany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23
Stany materii Masa i rozmiary cząstek Masą atomową ierwiastka chemicznego nazywamy stosunek masy atomu tego ierwiastka do masy / atomu węgla C ( C - izoto węgla o liczbie masowej ). Masą cząsteczkową nazywamy
Bardziej szczegółowoTermodynamika Techniczna dla MWT, Rozdział 10. AJ Wojtowicz IF UMK Układy i procesy zgodne z I zasadą termodynamiki ale niezachodzące
Rozział 10 1. II zasaa termoynamiki 1.1. I zasaa termoynamiki; perpetuum mobile I rozaju 1.2. Ukłay i procesy zone z I zasaą termoynamiki ale niezachozące 1.3. Silniki cieplne, chłoziarki i pompy cieplne
Bardziej szczegółowoWykład 11 Procesy odwracalne i nieodwracalne Przyczyny nieodwracalności procesów; tarcie, rozpręŝanie swobodne, transfer ciepła przy skończonej
ykła Procesy owracalne i nieowracalne Przyczyny nieowracalności procesów; tarcie, rozpręŝanie swobone, transer ciepła przy skończonej róŝnicy temperatur, mieszanie wóch róŝnych substancji Nieowracalność
Bardziej szczegółowoUZUPEŁNIENIA DO WYKŁADÓW D, E
. Hofman, Wykłady z Chemii fizyznej I - Uzuełnienia, Wydział Chemizny PW, kierunek: ehnologia hemizna, sem.3 2017/2018 D. II ZASADA ERMODYNAMIKI UZUPEŁNIENIA DO WYKŁADÓW D, E D.1. Warunki stabilnośi, określająe
Bardziej szczegółowoĆwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika
Ćwiczenia do wykładu Fizyka tatystyczna i ermodynamika Prowadzący dr gata Fronczak Zestaw 5. ermodynamika rzejść fazowych: równanie lausiusa-laeyrona, własności gazu Van der Waalsa 3.1 Rozważ tyowy diagram
Bardziej szczegółowoJest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność pracy i ciepła. Rozważmy proces adiabatyczny sprężania gazu od V 1 do V 2 :
I zasada termodynamiki. Jest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność racy i cieła. ozważmy roces adiabatyczny srężania gazu od do : dw, ad - wykonanie racy owoduje rzyrost energii wewnętrznej
Bardziej szczegółowoFale rzeczywiste. dudnienia i prędkość grupowa
Fale rzezywiste dudnienia i rędkość gruowa Czysta fala harmonizna nie istnieje. Rzezywisty imuls falowy jest skońzony w zasie i w rzestrzeni: Rzezywisty imuls falowy (iąg falowy) można rzedstawić jako
Bardziej szczegółowoMaszyny cieplne i II zasada termodynamiki
Maszyny ieplne i II zasada termodynamiki Maszyny ieplne, łodnie i pompy tlenowe II zasada termodynamiki Cykl Carnot a Entropia termodynamizna definija II zasada termodynamiki i entropia Cykle termodynamizne.
Bardziej szczegółowoKatedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Badanie pompy ciepła - 1 -
Katera Silników Spalinowych i Pojazów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Baanie pompy - - Wstęp teoretyczny Pompa jest urzązeniem eneretycznym, które realizuje przepływ w kierunku wzrostu temperatury. Pobiera ciepło
Bardziej szczegółowoZADANIA Z CHEMII Efekty energetyczne reakcji chemicznej - prawo Kirchhoffa
ZADANIA Z HEII Efekty energetyzne reakji hemiznej - rawo Kirhhoffa. Prawo Kirhhoffa Różnizkują względem temeratury wyrażenie, ilustrująe rawo Hessa: Otrzymuje się: U= n r,i U tw,r,i n s,i U tw,s,i () d(
Bardziej szczegółowou (1.2) T Pierwsza zasada termodynamiki w formie różniczkowej ma postać (1.3)
obl_en_wew_enal-2.do Oblizanie energii wewnęrznej i enalii 1. Energia wewnęrzna subsanji rosej Właśiwa energia wewnęrzna, u[j/kg] jes funkją sanu. Sąd dla subsanji rosej jes ona funkją dwóh niezależnyh
Bardziej szczegółowoMaszyny cieplne i II zasada termodynamiki
Maszyny ieplne i II zasada termodynamiki Maszyny ieplne, łodnie i pompy tlenowe II zasada termodynamiki Cykl Carnot a Entropia termodynamizna definija II zasada termodynamiki i entropia Cykle termodynamizne.
Bardziej szczegółowoStan równowagi chemicznej
Stan równowagi hemiznej Równowaga hemizna to taki stan układu złożonego z roduktów i substratów dowolnej reakji odwraalnej, w którym szybkość owstawania roduktów jest równa szybkośi ih rozadu Odwraalność
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA. Przedstaw cykl przemian na wykresie poniższym w układach współrzędnych przedstawionych poniżej III
Włodzimierz Wolczyński 44 POWÓRKA 6 ERMODYNAMKA Zadanie 1 Przedstaw cykl rzemian na wykresie oniższym w układach wsółrzędnych rzedstawionych oniżej Uzuełnij tabelkę wisując nazwę rzemian i symbole: >0,
Bardziej szczegółowoEntalpia swobodna (potencjał termodynamiczny)
Entalia swobodna otencjał termodynamiczny. Związek omiędzy zmianą entalii swobodnej a zmianami entroii Całkowita zmiana entroii wywołana jakimś rocesem jest równa sumie zmiany entroii układu i otoczenia:
Bardziej szczegółowoTermodynamika Techniczna dla MWT, Rozdział 13. AJ Wojtowicz IF UMK Nierówność Clausiusa jako test zgodności obiegu z II zasadą termodynamiki
ermoynamika echniczna la MW, Rozział 3. AJ Wojtowicz IF UMK Rozział 3. Entropia.. Nierówność Clausiusa; pierwszy krok o entropii... Nierówność Clausiusa jako test zoności obieu z II zasaą termoynamiki..
Bardziej szczegółowoZEROWA ZASADA TERMODYNAMIKI
ERMODYNAMIKA Zerowa zasada termodynamiki Pomiar temeratury i skale temeratur Równanie stanu gazu doskonałego Cieło i temeratura Pojemność cielna i cieło właściwe Cieło rzemiany Przemiany termodynamiczne
Bardziej szczegółowoWykład 2. Przemiany termodynamiczne
Wykład Przemiany termodynamiczne Przemiany odwracalne: Przemiany nieodwracalne:. izobaryczna = const 7. dławienie. izotermiczna = const 8. mieszanie. izochoryczna = const 9. tarcie 4. adiabatyczna = const
Bardziej szczegółowoĆ W I C Z E N I E N R C-3
INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PRODUKCJI I TECHNOLOGII MATERIAŁÓW POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA PRACOWNIA FIZYKI CZĄSTECZKOWEJ I CIEPŁA Ć W I C Z E N I E N R C-3 WYZNACZANIE STOSUNKU DLA POWIETRZA METODĄ
Bardziej szczegółowoII zasada termodynamiki
TERMODYNAMIKA: DRUGA ZAADA TERMODYNAMIKI ą rocesy zgodne z zasadą zachowania energii, tóre nigdy nie wystęują w rzyrodzie. Przyład: długois leżący na stole Druga zasada termodynamii odowiada na ytanie,
Bardziej szczegółowoWykład 7. Energia wewnętrzna jednoatomowego gazu doskonałego wynosi: 3 R . 2. Ciepło molowe przy stałym ciśnieniu obliczymy dzięki zależności: nrt
W. Dominik Wydział Fizyki UW ermodynamika 08/09 /7 Wykład 7 Zasada ekwiartycji energii Stonie swobody ruchu cząsteczek ieło właściwe ciał stałych ównanie adiabaty w modelu kinetyczno-molekularnym g.d.
Bardziej szczegółowo11. Termodynamika. Wybór i opracowanie zadań od 11.1 do Bogusław Kusz.
ermodynamia Wybór i oracowanie zadań od do 5 - Bogusław Kusz W zamniętej butelce o objętości 5cm znajduje się owietrze o temeraturze t 7 C i ciśnieniu hpa Po ewnym czasie słońce ogrzało butelę do temeratury
Bardziej szczegółowoczyli politropa jest w tym przypadku przemianą przy stałym ciśnieniu nazywaną izobarą. Równanie przemiany izobarycznej ma postać (2.
remiany_gau_dosk Charakterystyne remiany gau doskonałego. Premiana oitroowa Premianą oitroową naywamy remianę o równaniu idem (. ub V idem (. gdie V / m. W równaniah (. i (. jest wykładnikiem oitroy. Podstawowe
Bardziej szczegółowoTermodynamika fenomenologiczna i statystyczna
Termodynamika fenomenologiczna i statystyczna Termodynamika fenomenologiczna zajmuje się zwykle badaniem makroskoowych układów termodynamicznych złożonych z bardzo dużej ilości obiektów mikroskoowych.
Bardziej szczegółowoUkład jednostek miar SI
Układ jednostek iar SI Wiekośi i jednostki odstawowe Wiekość fizyzna Sybo Jednostka Długość [] etr Czas t [s] sekunda Masa,M [kg] kiogra eeratura terodynaizna (teeratura bezwzgędna) [K] kewin Natężenie
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Teoria kinetyczna INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Teoria kinetyczna Kierunek Wyróżniony rzez PKA 1 Termodynamika klasyczna Pierwsza zasada termodynamiki to rosta zasada zachowania energii, czyli ogólna reguła
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA. Termodynamika jest to dział nauk przyrodniczych zajmujący się własnościami
TERMODYNAMIKA Termodynamika jest to dział nauk rzyrodniczych zajmujący się własnościami energetycznymi ciał. Przy badaniu i objaśnianiu własności układów fizycznych termodynamika osługuje się ojęciami
Bardziej szczegółowoII zasada termodynamiki.
II zasada termodynamiki. Według I zasady termodynamiki nie jest do omyślenia roces, w którym energia wewnętrzna układu doznałaby zmiany innej, niż wynosi suma algebraiczna energii wymienionych z otoczeniem.
Bardziej szczegółowoEfektywność energetyczna systemu ciepłowniczego z perspektywy optymalizacji procesu pompowania
Efektywność energetyczna systemu ciełowniczego z ersektywy otymalizacji rocesu omowania Prof. zw. dr hab. Inż. Andrzej J. Osiadacz Prof. ndz. dr hab. inż. Maciej Chaczykowski Dr inż. Małgorzata Kwestarz
Bardziej szczegółowoOŚRODKI WIELOSKŁADNIKOWE
OŚOKI WIEOSKŁANIKOWE 9. KONENSACJA PAY WONEJ W WASTWIE zważmy warstwę materiału rwateg grubśi l, w której knensuje ara wna. ys. 9.1. Strefa knensaji Knensaja ta wuje: zmniejszenie ilśi ary wnej, zwiększenie
Bardziej szczegółowoSposoby badania efektywności układu suszącego maszyn tissue
Sosoby badania efektywnośi układu susząego maszyn tissue Testing methods for effetiveness of tissue mahine drying system Aleksander Kleazka To have effetive aer rodution roesses on the aer mahine the measurement
Bardziej szczegółowoInżynieria chemiczna
Literatra ostawowa. M. Serwiński: Zasay inżynierii cemicznej. WNT 98.. J. Ciborowski: Postawy inżynierii cemicznej. WNT 965... Selecki, L. Graoń: Postawowe rocesy rzemysł cemiczneo. WNT 985. 4. P. Lewicki:
Bardziej szczegółowoŚr Kin Ruchu Postępowego. V n R T R T. 3 3 R 3 E R T T k T, 2 N 2 B
Termodynamika Podstawowy wzór kinetyczno-molekularnej teorii budowy materii W oarciu o założenia dotyczące właściwości gazu doskonałego (molekuły to unkty materialne ozostające w ciągłym termicznym ruchu,
Bardziej szczegółowoTermodynamika 1. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Termodynamika Projekt wsółfinansowany rzez Unię Euroejską w ramach Euroejskiego Funduszu Sołecznego Układ termodynamiczny Układ termodynamiczny to ciało lub zbiór rozważanych ciał, w którym obok innych
Bardziej szczegółowotermodynamika fenomenologiczna
termodynamika termodynamika fenomenologiczna własności termiczne ciał makroskoowych uogólnienie licznych badań doświadczalnych ois makro i mikro rezygnacja z rzyczynowości znaczenie raktyczne układ termodynamiczny
Bardziej szczegółowoTermodynamika. Cel. Opis układu niezależny od jego struktury mikroskopowej Uniwersalne prawa. William Thomson 1. Baron Kelvin
Cel Termodynamika Opis układu niezależny od jego struktury mikroskopowej Uniwersalne prawa Nicolas Léonard Sadi Carnot 1796 1832 Rudolf Clausius 1822 1888 William Thomson 1. Baron Kelvin 1824 1907 i inni...
Bardziej szczegółowoP O L I T E C H N I K A W A R S Z A W S K A
P O L I T E C H N I K A W A R S Z A W S K A WYDZIAŁ BUDOWNICTWA, MECHANIKI I PETROCHEMII INSTYTUT INŻYNIERII MECHANICZNEJ LABORATORIUM NAPĘDÓW I STEROWANIA HYDRAULICZNEGO I PNEUMATYCZNEGO Instrkcja do
Bardziej szczegółowo2.5. Ciepło właściwe gazów doskonałych
Gazy dosonałe i ółdosonałe /3.. ieło właśiwe gazów dosonałyh Definija ieła właśiwego: es o ilość ieła orzebna do ogrzania jednosi asy subsanji o. W odniesieniu do g ieło właśiwe ilograowe; wyraża się w
Bardziej szczegółowoTeoretyczne podstawy udarów wspinaczkowych
Teoretyzne postawy uarów wspinazkowyh Marek Kujawiński Współzesny sprzęt wspinazkowy jest tak mony, że na pewno wytrzyma - to oraz zęśiej wypowiaana i promowana przez wielu wspinazy opinia, a przeież nie
Bardziej szczegółowo). Uzyskanie temperatur rzędu pojedynczych kalwinów wymaga użycia helu ( Tw
WFiIS PRACOWNIA FIZYCZNA I i II Imię i nazwisko: 1 2 TEMAT: ROK GRUPA ZESPÓŁ NR ĆWICZENIA Data wykonania: Data oddania: Zwrot do orawy: Data oddania: Data zliczenia: OCENA Cel ćwiczenia Zaoznanie się z
Bardziej szczegółowoKalorymetria paliw gazowych
Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn i Urządzeń Cielnych W9/K2 Miernictwo energetyczne laboratorium Kalorymetria aliw gazowych Instrukcja do ćwiczenia nr 7 Oracowała: dr inż. Elżbieta Wróblewska Wrocław,
Bardziej szczegółowo= = Budowa materii. Stany skupienia materii. Ilość materii (substancji) n - ilość moli, N liczba molekuł (atomów, cząstek), N A
Budowa materii Stany skupienia materii Ciało stałe Ciecz Ciała lotne (gazy i pary) Ilość materii (substancji) n N = = N A m M N A = 6,023 10 mol 23 1 n - ilość moli, N liczba molekuł (atomów, cząstek),
Bardziej szczegółowoWARUNKI RÓWNOWAGI UKŁADU TERMODYNAMICZNEGO
WARUNKI RÓWNOWAGI UKŁADU ERMODYNAMICZNEGO Proces termodynamiczny zachodzi doóty, doóki układ nie osiągnie stanu równowagi. W stanie równowagi odowiedni otencjał termodynamiczny układu osiąga minimum, odczas
Bardziej szczegółowoDefinicja szybkości reakcji
Definija szybkośi reakji Szybkość reakji definiuje się jako stosunek zmiany stężenia substratów lub produktów reakji do zasu potrzebnego do zajśia tej zmiany. v zas zmiana stężenia potrzebny do zajśia
Bardziej szczegółowo14. Teoria względności
. Teoria wzglęnośi.. Prękość w ukłaah inerjalnyh. Y Z Z Y V V V X X Wzglęe ukłau O unkt aterialny a szybkość x t' Natoiast wzglęe ukłau O a szybkość x t. Skoro x γ (x t ) to x γ (x t ) Natoiast x' x' t
Bardziej szczegółowoKrzywe stożkowe. 1 Powinowactwo prostokątne. 2 Elipsa. Niech l będzie ustaloną prostą i k ustaloną liczbą dodatnią.
Krzywe stożkowe 1 Powinowatwo prostokątne Nieh l będzie ustaloną prostą i k ustaloną lizbą dodatnią. Definija 1.1. Powinowatwem prostokątnym o osi l i stosunku k nazywamy przekształenie płaszzyzny, które
Bardziej szczegółowo13) Na wykresie pokazano zależność temperatury od objętości gazu A) Przemianę izotermiczną opisują krzywe: B) Przemianę izobaryczną opisują krzywe:
) Ołowiana kula o masie kilograma sada swobodnie z wysokości metrów. Który wzór służy do obliczenia jej energii na wysokości metrów? ) E=m g h B) E=m / C) E=G M m/r D) Q=c w m Δ ) Oblicz energię kulki
Bardziej szczegółowoRozdział 8. v v p p --~ 3: :1. A B c D
Rozdział 8 Gaz doskonały ulega-kolejnym-rzemianom: 1-+i -+3, zilustrowanym-na rysunku obok w układzie wsółrzędnych T,. Wskaż, na których rysunkach (od A do D) orawnie zilustrowano te rzemiany w innych
Bardziej szczegółowoWykład 4 Gaz doskonały, gaz półdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstępstwa gazów
Wykład 4 Gaz doskonały, gaz ółdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstęstwa gazów rzeczywistych od gazu doskonałego: stoień ściśliwości Z
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA PROCESOWA I TECHNICZNA
ERMODYNAMIKA PROCESOWA I ECHNICZNA Wykład II Podstawowe definicje cd. Podstawowe idealizacje termodynamiczne I i II Zasada termodynamiki Proste rzemiany termodynamiczne Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cieplnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cieplnych
POLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cieplnej i Proesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cieplnyh LABORATORIUM TERMODYNAMIKI I POMIARÓW MASZYN CIEPLNYCH Podstawy teoretyzne do ćwizeń laboratoryjnyh
Bardziej szczegółowoKATEDRA SYSTEMÓW ENERGETYCZNYCH i URZĄDZEŃ OCHRONY ŚRODOWISKA. Termodynamika LABORATORIUM PRZEMIANY POWIETRZA WILGOTNEGO
KATEDRA SYSTEMÓW ENERGETYCZNYCH i URZĄDZEŃ OCHRONY ŚRODOWISKA Termodynamika LABORATORIUM PRZEMIANY POWIETRZA WILGOTNEGO Oracował: dr inż. Jerzy Wojciechowski AGH WIMiR KSEIUOŚ KRAKÓW Ćwiczenie Temat: Przemiany
Bardziej szczegółowop, V, T, U, S, H, F, G Parametry mikroskopowe Parametry makroskopowe 2 k
Parametry mikroskoowe m, < v>, < v >, < E > Fizyka statystyczna k Fizyka statystyczna stara się oisać układy składające się z wielu cząstek. Zajmuje się ona badaniem arametrów mikroskoowych układów, oszukiwaniem
Bardziej szczegółowoprawa gazowe Model gazu doskonałego Temperatura bezwzględna tościowa i entalpia owy Standardowe entalpie tworzenia i spalania 4. Stechiometria 1 tość
5. Gazy, termochemia Doświadczalne rawa gazowe Model gazu doskonałego emeratura bezwzględna Układ i otoczenie Energia wewnętrzna, raca objęto tościowa i entalia Prawo Hessa i cykl kołowy owy Standardowe
Bardziej szczegółowoWykład Temperatura termodynamiczna 6.4 Nierówno
ykład 8 6.3 emperatura termodynamiczna 6.4 Nierówność Clausiusa 6.5 Makroskopowa definicja entropii oraz zasada wzrostu entropii 6.6 Entropia dla czystej substancji 6.8 Cykl Carnota 6.7 Entropia dla gazu
Bardziej szczegółowoMateriały pomocnicze do ćwiczeń z przedmiotu: Termodynamika techniczna
Materiały omocnicze do ćwiczeń z rzedmiotu: Termodynamika techniczna Materiały omocnicze do rzedmiotu Termodynamika techniczna. Sis treści Sis treści... 3 Gaz jako czynnik termodynamiczny... 5. Prawa
Bardziej szczegółowoUwagi do rozwiązań zadań domowych - archiwalne
Uwagi do rozwiązań zadań doowyh - arhiwalne ROK AKADEMICKI 07/08 Zad. nr 8 [08.0.8] Przeiana nie była izohorą. Wykładnik oliroy ożna było oblizyć z równania z z Zad. nr 6 [07..9] Końową eeraurę rzeiany
Bardziej szczegółowoJak osiągnąć 100% wydajności reakcji?
Jak osiągnąć 100% wydajnośi reakji? Stan równowagi ois termodynamizny G 0 A A G + RT ln(q)o B B C (a) (b) wówzas G - RT ln() stała równowagi a) G
Bardziej szczegółowoDefinicja szybkości reakcji. Szybkości reakcji. Równanie kinetyczne reakcji ...
Definija szybkośi reakji Szybkość reakji definiuje się jako stosunek zmiany stężenia substratów lub produktów reakji do zasu potrzebnego do zajśia tej zmiany v zmiana stężenia zas potrzebny do zajśia dx
Bardziej szczegółowoRozkład Maxwell a prędkości cząsteczek gazu Prędkości poszczególnych cząsteczek mogą być w danej chwili dowolne
Rozkład Maxwll a rędkośi ząstzk gazu 9-9. Rozkład Maxwll a rędkośi ząstzk gazu Prędkośi oszzgólnyh ząstzk ogą być w danj hwili dowoln 3 a tylko rędkość śrdnia kwadratowa wynosi sk. Można się jdnak sodziwać,
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 14 PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA
WYKŁAD 4 PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA. ADIABATA HUGONIOTA. S 0 normal shock wave S Gazodynamika doszcza istnienie silnych nieciągłości w rzeływach gaz. Najrostszym rzyadkiem
Bardziej szczegółowoWAHADŁO FIZYCZNE ZE ZMIENNĄ OSIĄ ZAWIESZENIA
WAHADŁO FIZYCZNE ZE ZMIENNĄ OSIĄ ZAWIESZENIA I. Cel ćwiczenia: zapoznanie z własnościami ruchu rająceo w oparciu o wahało fizyczne, wyznaczenie przyspieszenia ziemskieo i ramienia bezwłaności wahała. II.
Bardziej szczegółowoMini-quiz 0 Mini-quiz 1
rawda fałsz Mini-quiz 0.Wielkości ekstensywne to: a rędkość kątowa b masa układu c ilość cząstek d temeratura e całkowity moment magnetyczny.. Układy otwarte: a mogą wymieniać energię z otoczeniem b mogą
Bardziej szczegółowoDefinicja szybkości reakcji
Definija szybkośi reakji Szybkość reakji definiuje się jako stosunek zmiany stężenia substratów lub produktów reakji do zasu potrzebnego do zajśia tej zmiany. v zas zmiana stężenia potrzebny do zajśia
Bardziej szczegółowo5. Jednowymiarowy przepływ gazu przez dysze.
CZĘŚĆ II DYNAMIKA GAZÓW 9 rzeływ gazu rzez dysze. 5. Jednowymiarowy rzeływ gazu rzez dysze. Parametry krytyczne. 5.. Dysza zbieżna. T = c E - back ressure T c to exhauster Rys.5.. Dysza zbieżna. Równanie
Bardziej szczegółowoWykład 3. Prawo Pascala
018-10-18 Wykład 3 Prawo Pascala Pływanie ciał Ściśliwość gazów, cieczy i ciał stałych Przemiany gazowe Równanie stanu gazu doskonałego Równanie stanu gazu van der Waalsa Przejścia fazowe materii W. Dominik
Bardziej szczegółowoĆ W I C Z E N I E N R C-5
INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PRODUKCJI I TECHNOLOGII ATERIAŁÓW POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA PRACOWNIA ECHANIKI I CIEPŁA Ć W I C Z E N I E N R C-5 WYZNACZANIE CIEPŁA PAROWANIA WODY ETODĄ KALORYETRYCZNĄ
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA
TERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA WYKŁAD IX RÓWNOWAGA FAZOWA W UKŁADZIE CIAŁO STAŁE-CIECZ (krystalizacja) ADSORPCJA KRYSTALIZACJA, ADSORPCJA 1 RÓWNOWAGA FAZOWA W UKŁADZIE CIAŁO STAŁE-CIECZ (krystalizacja)
Bardziej szczegółowoTermodynamika poziom podstawowy
ermodynamika oziom odstawowy Zadanie 1. (1 kt) Źródło: CKE 2005 (PP), zad. 8. Zadanie 2. (2 kt) Źródło: CKE 2005 (PP), zad. 17. 1 Zadanie 3. (3 kt) Źródło: CKE 2005 (PP), zad. 19. 2 Zadanie 4. (2 kt) Źródło:
Bardziej szczegółowoChemia Fizyczna Technologia Chemiczna II rok Wykład 1. Kontakt,informacja i konsultacje. Co to jest chemia fizyczna?
Chemia Fizyczna Technologia Chemiczna II ro Wyład 1 Kierowni rzedmiotu: Dr hab. inż. Wojciech Chrzanowsi Kontat,informacja i onsultacje Chemia A ; oój 307 Telefon: 347-2769 E-mail: wojte@chem.g.gda.l tablica
Bardziej szczegółowo16 GAZY CZ. I PRZEMIANY.RÓWNANIE CLAPEYRONA
Włodzimierz Wolczyński 16 GAZY CZ. PRZEMANY.RÓWNANE CLAPEYRONA Podstawowy wzór teorii kinetyczno-molekularnej gazów N ilość cząsteczek gazu 2 3 ś. Równanie stanu gazu doskonałego ż ciśnienie, objętość,
Bardziej szczegółowoMateriały pomocnicze z Aparatury Procesowej
Materiały pomonize o projektu mieszalnika Materiały pomonize z Aparatury Proesowej Projekt mieszalnika mehaniznego r inż. Szymon Woziwozki Materiały yaktyzne v.3. Wszelkie prawa zastrzeżone. Szymon.Woziwozki@put.poznan.pl
Bardziej szczegółowoD. II ZASADA TERMODYNAMIKI
WYKŁAD D,E D. II zasada termodynamiki E. Konsekwencje zasad termodynamiki D. II ZAADA ERMODYNAMIKI D.1. ełnienie I Zasady ermodynamiki jest warunkiem koniecznym zachodzenia jakiegokolwiek rocesu w rzyrodzie.
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych
Wykład II lementy szzególnej teorii względnośi W fizye ząstek elementarnyh mamy zwykle do zynienia z obiektami oruszająymi się z rędkośiami orównywalnymi z rędkośią światła o owoduje koniezność stosowania
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 14. Termodynamika fenomenologiczna cz.ii. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 14. Termodynamika fenomenologiczna cz.ii Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html GAZY DOSKONAŁE Przez
Bardziej szczegółowoTurbinowy silnik odrzutowy obieg rzeczywisty. opracował Dr inż. Robert Jakubowski
urbinowy ilni odrzutowy obieg rzezywity oraował Dr inż. Robert Jaubowi Obieg turbinowego ilnia jednorzeływowego -orównanie ilnia idealnego i ilnia rzezywitego (z uwzględnieniem trat) i 3 3 q do 4 S 4 4
Bardziej szczegółowoRównowagi w układach jedno- i dwuskładnikowych
Równowagi w układach jedno- i dwuskładnikowych Równowaga faz i równanie Clausiusa-Claeyrona Rozatrzmy cykl Carnota na oziomych odcinkach izoterm i CD, odowiadających równowadze ciecz-ara ewnej substancji.
Bardziej szczegółowo