Wstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2009

Podobne dokumenty
29 Rozpraszanie na potencjale sferycznie symetrycznym - fale kuliste


Transport masy, pędu energii. Prawo zachowania

BADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA

XXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne

WYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.

L(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)

m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,

należą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło

PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM

23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2

GRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.

I. Cel ćwiczenia: wyznaczanie prędkości rozchodzenia się fali w napiętej nici oraz związku

Mikrosilniki synchroniczne

II.3 Rozszczepienie subtelne. Poprawka relatywistyczna Sommerfelda

XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP I Zadanie doświadczalne

Atom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym

Rozwiązywanie belek prostych i przegubowych wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 6

2ql [cm] Przykład Obliczenie wartości obciażenia granicznego układu belkowo-słupowego

Opis kwantowy cząsteczki jest bardziej skomplikowany niż atomu. Hamiltonian przy zaniedbaniu oddziaływań związanych ze spinem ma następującą postać:

20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.

Kwazi-elastyczne rozpraszanie neutronów (QENS) Badanie ruchów molekularnych

dr inż. Zbigniew Szklarski

dr inż. Zbigniew Szklarski

Atom wodoropodobny. Biegunowy układ współrzędnych. współrzędne w układzie. kartezjańskim. współrzędne w układzie. (x,y,z) biegunowym.

8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI

Teoria Względności. Czarne Dziury

Wykład 19 Zagadnienie dwóch ciał. naj- mniej dwóch musi dwóch i wi cej trudny. szybkim jedynie ograniczaj c si do fizyki nierelatywistycznej dwóch

Siła. Zasady dynamiki

s Dla prętów o stałej lub przedziałami stałej sztywności zginania mianownik wyrażenia podcałkowego przeniesiemy przed całkę 1 EI s

x = cos θ. (13.13) P (x) = 0. (13.14) dx 1 x 2 Warto zauważyć, że miara całkowania w zmiennych sferycznych przyjmuje postać

Rozwiązywanie ram płaskich wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 7

PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI

Zasady zachowania, zderzenia ciał

PRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA

Fizyka 10. Janusz Andrzejewski

Wykład Półprzewodniki

Grzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony

LITERATURA Resnick R., Holliday O., Acosta V., Cowan C. L., Graham B. J., Wróblewski A. K., Zakrzewski J. A., Kleszczewski Z., Zastawny A.

podsumowanie (E) E l Eds 0 V jds

SK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

II.6. Wahadło proste.

Przygotowanie do Egzaminu Potwierdzającego Kwalifikacje Zawodowe

Siła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers

Dynamika punktu materialnego

Mechanika ogólna. Łuki, sklepienia. Zalety łuków (1) Zalety łuków (2) Geometria łuku (2) Geometria łuku (1) Kształt osi łuku (1) Kształt osi łuku (2)

cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski

m Jeżeli do końca naciągniętej (ściśniętej) sprężyny przymocujemy ciało o masie m., to będzie na nie działała siła (III zasada dynamiki):

Zadanie 1. Zadanie 2. Sprawdzam dla objętości, że z obwarzanków mogę posklejać całą kulę o promieniu R: r = {x, y, z}; A = * Cross r, B

Komputerowa symulacja doświadczenia Rutherforda (rozpraszanie cząstki klasycznej na potencjale centralnym







Metody optymalizacji. dr inż. Paweł Zalewski Akademia Morska w Szczecinie

Nośniki swobodne w półprzewodnikach

WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA

Szczególna i ogólna teoria względności (wybrane zagadnienia)

Rozdział 3: Badanie i interpretacja drgań na płaszczyźnie fazowej. Część 1 Odwzorowanie drgań oscylatora liniowego na płaszczyźnie fazowej

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.

Model klasyczny gospodarki otwartej




Obliczanie naprężeń stycznych wywołanych momentem skręcającym w przekrojach: kołowym, pierścieniowym, prostokątnym 7

Energia kinetyczna i praca. Energia potencjalna

Jądra atomowe jako obiekty kwantowe. Wprowadzenie Potencjał jądrowy Spin i moment magnetyczny Stany energetyczne nukleonów w jądrze Prawo rozpadu

4. Prąd stały Prąd i prawo Ohma. C s. i = i = t. i S. j = V u prędkość unoszenia ładunków. r r

Zaawansowane metody numeryczne

Podstawy fizyki subatomowej

Wyznaczanie temperatury i ciśnienia gazu z oddziaływaniem Lennarda Jonesa metodami dynamiki molekularnej

LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ

Uniwersytet Warszawski Teoria gier dr Olga Kiuila LEKCJA 2

Mechanika ogólna. Łuki, sklepienia. Zalety łuków (2) Zalety łuków (1) Geometria łuku (1) Geometria łuku (2) Kształt osi łuku (2) Kształt osi łuku (1)

11. WŁASNOŚCI SPRĘŻYSTE CIAŁ

4πε0ε w. q dl. a) V m 2

Wzbudzenia sieci fonony

Ń Ś Ó Ó Ć Ś ŃŃ Ó Ą

Wyznaczenie współczynników q1=1,0. Wyznaczyć częstości drgań własnych oraz amplitudy drgań wymuszonych dla następującej belki:

ĆWICZENIE 2. BADANIE WAHADEŁ SPRZĘŻONYCH.

Cieplne Maszyny Przepływowe. Temat 8 Ogólny opis konstrukcji promieniowych maszyn wirnikowych. Część I Podstawy teorii Cieplnych Maszyn Przepływowych.

Na skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:

Atom wodoru w mechanice kwantowej

Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)

Pędu Momentu pędu Ładunku Liczby barionowej. Przedmiot: Fizyka. Przedmiot: Fizyka. Wydział EAIiE Kierunek: Elektrotechnika.

PRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE

Wykład VII Detektory

Karta wybranych wzorów i stałych fizycznych

Właściwości kryształów

Pola siłowe i ich charakterystyka

4.4. Obliczanie elementów grzejnych

Symetrie. D. Kiełczewska, wykład 5 1

WAHADŁO OBERBECKA V 6 38a

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

MOBILNE ROBOTY KOŁOWE WYKŁAD 04 DYNAMIKA Maggie dr inż. Tomasz Buratowski. Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Robotyki i Mechatroniki

Transkrypt:

4-6-7 Węp do fizyki jądowej Tomaz Pawak 9

oddziaływanie dwóch nukeonów mode poencjału dwuciałowego pawa ymeii (niezmienniczość wzgędem anfomacji) pawa zachowania wiekości fizycznych bak eoii pzykład: jednoodność pzezeni niezmienniczość wzgędem anacji

niezmienniczość wzgędem anacji (+) = () () opeao anacji: Q +

cd. Q Q i p p i Q Q Q oczywiście uniany: więc: ae:

niezmienniczość H Q Q i Q i i H i ównanie Schödingea: HQ Q i czyi niezmienniczość: H HQ Q H Q więc: H p

pawa zachowania opeao dowonej wiekości fizycznej: d d * i H d jeśi o d d np.: niezmienniczość wzgędem anacji pawo zachowania pędu

cechy poencjału zachowanie pędu enegii momenu pędu (niezmienniczość wzgędem anacji w pzezeni i czaie oaz oboów niezmienniczość wzgędem anfomacji Loenza (oddziaływanie nie zaeży od uchu śodka may da małych pędkości) niezmienniczość wzgędem odbicia pzezennego (zachowanie pazyości funkcji faowej) ae łabe! odwócenie czau hamionian hemiowki unianość opeaoów (zachowanie pawdopodobieńwa) i dodakowo...

ymeia ładunkowa 3 H 3 He n n V p p V n p V ymeia niezaeżność w anaogi do pinu (bo dube p n) Heienbeg 93: izopin: 3 neuon poon (waości włane opeaoa)

macieze Pauiego 3 3 w epezenacji maciezowej: 3 3 opeao Pauiego n p ogóniej: i i 3

izopin całkowiy izopin pay: T czyi T = an ingeowy T = an ypeowy T T3 np T T3 nn np pp niezaeżność ładunkowa niezaeżność od zeciej kładowej całkowiego izopinu ub niezaeżność od oienacji wekoa izopinu

poencjał H T 3 H T yko ine poencjał może zaeżeć od: p

poencjał cenany p czyi kaay: U U U U V P W P M P B P H opeaoy: Wignea Majoany Baea Heienbega i P W P B M W P P P L m P L - całkowiy obiany momen pędu

funkcja pinowa S z ype inge S - 4 S S P S B T T P anaogia da izopinu:

zaada Pauiego P P P H H B B M M W W P U P U P U P U V U U 3 p p U 4 U 5 6 U + niecenane okane? d V V v V

Yukawa: wymiana bozonów E M c kaane: peuokaane: f f - ała pzężenia e c / - zaięg oddziaływania c - zaięg E Mc mezony pin pazyość izopin kaane + peudokaane - - - wekoowe - - - 3 S 3 f c 3 e

oddziaływanie nukeon - nukeon eayczne nieeayczne m 4 MeV w ab - 9 MeV (4 MeV) nikie enegie < MeV = pzekój czynny izoopowy wyokie enegie > MeV =

an związany: deueon E B = (46 +/- 6) MeV S = d = 86 ( p + n ) e M p Q /e = 8-7 cm bak związanych anów wzbudzonych fooozzczepienie: D p n adiacyjny wychwy: p n D

oddziaływanie nukeon - nukeon

fomaizm kwanowy okany poencjał: V ównanie Schödingea: V E - ma zedukowana (= M/) wyznaczmy wiekości obewowane z funkcji faowej ozpozonych nukeonów w dużej odegłości od cenum najpiew bez ładunków i pinów kókozaięgowy cenany poencjał jądowy

funkcja faowa daeko od cenum (obza aympoyczny) : V funkcja faowa = upepozycja padającej fai płakiej i kuiej fai ozpozonej z ampiudą f() A epik f ymeia azymuana: ep ik i u P co

fae pacjane i u P co upepozycja fa odpowiadających óżnym waościom obianego momenu pędu zwanych faami pacjanymi wieomiany Legende a: P co d u d k M V u k ME

ozwiązanie aympoyczne ep u k C ink i C ep i ep ik ep i epik ik i i i ep ep ik ep epik P co k i in k k A k z poównania: C epi f ik P co epi P co

pzeunięcia fazowe pzeunięcia fazowe chaakeyzują zmianę wywołaną w funkcji faowej pzez oddziaływanie: V > <

pzekój czynny óżniczkowy pzekój czynny: co ep P i k f całkowiy pzekój czynny: 4 in 4 ep in k i k d d Im 4 f k nb: wiedzenie opyczne:

ozpazanie w anie S załóżmy że nikie enegie ozpazanie zachodzi yko w anie = (an S) 4 in k k 4 k cg u C k in je ozwiązaniem: d u d k M V u

cd. k cg u du d da małych enegii: k cg k wpowadzimy paamey...

długość ozpazania a a k cg k im k k 4 a znak długości ozpazania pokazuje czy możiwy je an związany na zewnąz obzau oddziaływania (da k ) ównanie ma poać: d u d (da > R ) i ozwiązanie: u A b

cd po zzyciu z ozwiązaniem w obzaze wewnęznym: C k kc u in ozymujemy: k b im a k k u u R a > a < R

zaięg efekywny k cg k k cg a k paamey a i możemy wyznaczyć z zaeżności całkowiego pzekoju czynnego od enegii. nie zaeżą one od kzału poencjału i ą wygodną paameyzacją wyników ekpeymenanych pzy nikich enegiach (pzybiżenie efekywnego zaięgu).

daej... daze ozwinięcie: kcg a k P 3 k 4 P - wpółczynnik kzału (poencjału) powyżze yko da oddz. neuon - poon pzy nikich enegiach (da p-p jezcze poencjał kuombowki i ayyka cząek idenycznych).

koniec...