Technika ultradźwiękowa w diagnostyce medycznej III
|
|
- Joanna Kasprzak
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Technika uladźwiękwa w diagnsyce medycznej III Źódła fal i zkłady ciśnień Źódła fal uladźwiękwych Rzkłady ciśnień genewanych pzez źódła fali uladźwiękwej
2 k p p Fala kulisa pwiezchnia sałej fazy pwiezchnia kuli, układ współzędnych - sfeyczny. Ze względu na symeię fali kulisej ciśnienie zależne jes d ylk dległści maleje dwnie ppcjnalnie, pnieważ gęsść enegii maleje z kwadaem dległści d źódła Fala płaska pwiezchnia sałej fazy płaszczyzna k p p Równanie Eulea: 4 s a Q Wydaek źódła w psaci sfey dgającej: a pmień, pędkść pwiezchni sfey s pwiezchnia sfey pchdna ciśnienia p pchdna czaswa wydaku a Q 4 Q a 4 unkwe źódł elemenane źódł fali kulisej k p Ciśnienie fali kulisej pchdna pędkści
3 3 Q a 4 Q a 4 Jeśli = a --->, źódł punkwe źódł fali elemenanej!! dla =a na pwiezchni źódła dsajemy unkwe źódł elemenane źódł fali kulisej p Ssując ównanie Eulea: k k p a, związek między ciśnieniem p, a pędkścią pwiezchni źódła: d d s d dq d d s p 4, s pwiezchnia źódła elemenaneg, nieskńczenie mała, dalej znaczana ds a Q 4 ciśnienie w dległści ciśnienie na pwiezchni 4 a s 4 s a Q unkwe źódł elemenane źódł fali kulisej
4 unkwe źódł elemenane źódł fali kulisej ciśnienie w funkcji dległści : p Q k 4 Q 4a s ds Jeśli pbudzenie hamniczne sałej ampliudzie sała ampliuda pędkści pwiezchni, wydaek: Q Q ep j ep j ds ciśnienie: d{ Q ep[ j k]} j jkc p, Q ep j k Q ep j k 4 d 4 4 uwzględniając z=c az: Q ds jkz p, ep jkep j ds 4 unkwe źódł elemenane źódł fali kulisej jkc ciśnienie: p, Q ep[ j k] 4 uwzględniając z=c az: Q ep j ds ciśnienie wywazane pzez punkwe źódł elemenane w dległści w funkcji czasu: jkz p, ep jk ep j ds 4 4
5 mieniwanie źódła dwlnym kszałcie Źódł w szywnym ekanie, pmieniwanie w półpzeszeń -> współczynnik π zamias 4π dq dq p 4 d d Źódł akwane jes jak zbió punków elemenanych źódeł fali kulisej elemeny ds pędkści,y, źódł w płaszczyźnie Oy udział każdeg z nich w wzeniu wypadkweg ciśnienia wynsi dp: dp dq d Q, y,, ds dp ds mieniwanie źódła dwlnym kszałcie Źódł w szywnym ekanie, pmieniwanie w półpzeszeń, akwane jes jak zbió źódeł elemenanych fali kulisej. Udział każdeg z nich wynsi dp, ciśnienie wypadkwe p dpds S S, y, ds Jeśli pbudzenie jes hamniczne sałej ampliudzie na pwiezchni źódła, mamy, y,, ep j jkc dp ep j k ds 5
6 mieniwanie źódła dwlnym kszałcie Jeśli pbudzenie jes hamniczne sałej ampliudziena pwiezchni źódła, wypadkwe ciśnienie wynsi: jkc ep jk p dpds ep j ds S S, y,, ep j Jes zw. całka Rayleigha, udna d bliczenia w gólnym pzypadku, ława w pzypadku symeii źódła kążek, płyka. Uwaga: zależy d płżenia punku na pwiezchni źódła! Rzkład ciśnienia genewaneg pzez kążek, ple dalekie jkz p ep j kz S S ep jkr kz ds R kz ep j kr ds S S ep j kr ds R ep j k k cs dd ds dd R cs Z=ρc impedancja akusyczna, ampliuda pędkści na pwiezchni źódła, upszczenie plegające na zasąpieniu R pzez w mianwniku wyażenia pdcałkweg jes dpuszczalne 6
7 7 Z=ρc impedancja akusyczna, ampliuda pędkści na pwiezchni źódła, Rzwiązaniem całki jes funkcja Bessela piewszeg dzaju J, z agumenem ka. Część zeczywisa ciśnienia ma psać:, ka ka J k j a ck j p S S S d d k j k j kz j d d k j k j kz d d k k j kz p cs ep ep cs ep ep cs ep, pzekszałcamy: Rzkład ciśnienia genewaneg pzez kążek, ple dalekie Chaakeysyka pmieniwania w sefie dalekiej zkład ampliudy naężenia fali: Rzwiązaniem całki jes funkcja Bessela piewszeg dzaju J, z agumenem ka. Część zeczywisa ciśnienia ma psać:, ka ka J k j a ck j p ] [ 8 ] [ 8 ] [ 8 ] [, ka ka J a c ka ka J a c ka ka J a ck c ka ka J a ck G ] [ 8, ka ka J a c G Rzkład ciśnienia genewaneg pzez kążek, ple dalekie c p G ], [,
8 Rzkład ciśnienia genewaneg pzez kążek, ple dalekie Funkcje Bessela J n piewszeg dzaju zędu n J J ka Rzkład ciśnienia genewaneg pzez kążek, ple dalekie Zmiany ampliudy naężenia fali w sefie dalekiej zkład naężenia fali: c a G, 8 [ J ka ] ka D kieunkwść, chaakeysyka kieunkwści dla mdułu ciśnienia pmijając sałą znajdującą się w wyażeniu pwyżej: J ka J D ka =ka pzebieg D ma waści zewe dla: =3.83, 7.,,
9 Rzkład ciśnienia genewaneg pzez kążek, ple dalekie =ka J ka J D ka D ma waści zewe dla =3.83, 7.,, 5.. czyli dla = ka, czyli = ac ka Wykes biegunwy w funkcji kąa : W zakesie kąów ± =±ac3.83ka =±ac.6a zaway jes zw. lisek główny, w zakesie kąów ± - zaway jes piewszy lisek bczny, ± =±ac7.3ka =±ac.a Rzkład ciśnienia genewaneg pzez kążek, ple dalekie Obazy 3D zkładu ciśnienia genewaneg pzez kążek w sefie dalekiej. Od lewej d pawej - wzs ssunku pmienia kążka d długści fali 9
10 Rzkład ciśnienia genewaneg pzez kążek, ple dalekie J ka J D ka a ka Wpływ elacji zmiaów źódła i długści fali na kieunkwść źódła Niebieski Amaan Czewny Czany a=. a=.5 a= a= Długści fali w bazwaniu uladźwiękwym leżą w pzedziale k..75mm.5mm częsliwści d MHz MHz Rzkład ciśnienia genewaneg pzez kążek, sefa bliska Ciśnienia wzdłuż si kążka k p z, Z [ k z] a z a z z ampliuda ciśnienia: Nwicki, 995: k p z Z [ a z z ] Kniec sefy bliskiej płżenie sanieg z maksimów zkładu ampliudy ciśnienia; dla a>> w pzybliżeniu: a D z 4 D=a śednica pzewnika
11 Upszczna bwiednia zkładu ciśnienia genewaneg pzez kążek Upszczne pzedsawienie pzeszenneg zkładu ciśnienia genewaneg pzez kążek. Ką zbieżnści wiązki =ac.6 a a=d zekój zkładu ciśnienia genewaneg pzez pzewnik kłwy śednicy D=6mm, f=3mhz, medium wda długść fali.5mm, kniec sefy bliskiej k. 8mm. Rysunek pzedsawia izbay dla mdułu ciśnienia w mieze lgaymicznej, j. lgpp ma. widczne znaczne wahania mdułu ciśnienia w sefie bliskiej sefa bliska sefa daleka
12 zekój zkładu ciśnienia genewaneg pzez pzewnik kłwy śednicy D=6mm, f=3mhz, medium wda długść fali.5mm, gniskwany, pmień czaszy wynsi mm widczne znaczne wahania mdułu ciśnienia w sefie bliskiej sefa bjęa piewszą i dugą izbaą jes dłuższa niż w ppzednim pzypadku sefa bliska sefa daleka pzewnik kłwy, śednica D=6mm, f=3mhz, pzewnik kłwy gniskwany pmień czaszy wynsi mm długść fali.5mm widczne znaczne wahania mdułu ciśnienia w sefie bliskiej sefa bliska sefa daleka
13 Chaakeysyka pmieniwania w sefie dalekiej zkład naężenia fali elemenu pskąneg płyki 3
14 4 zewnik liniwy hipeyczny Ineesuje nas zkład ciśnienia w punkcie,y genewany pzez pzewnik liniwy długści L: ep, L L L L d jk dpd y y zkład ciśnienia w punkcie,y genewany pzez pzewnik liniwy długści L jes pisany nasępującą zależnścią: ep, L L d jk y d ds dp,, cs zewnik liniwy hipeyczny Ineesuje nas zkład ciśnienia w punkcie,y genewany pzez pzewnik liniwy długści L: W funkcji wykładniczej w liczniku wyaz θ musi pzsać paz nasępny slajd. W mianwniku akże mżna en wyaz pminąć. Rzkład ciśnienia w punkcie,y genewany pzez pzewnik liniwy długści L jes wedy pisany nasępującą zależnścią: ep ep, L L d jk jk y Jeśli >> L sefa daleka składnik mżna pminąć ep, L L d jk y
15 Rla fazy zabuzenia dcieająceg d celu punk, y L L dpd L ep jk d L Dla f=3mhz długść fali w kance wynsi k..5mm, i pzy akiej óżnicy dgi ppagacji dwóch fal óżnica faz ych fal wynsi. Dla óżnych punków pzewnika óżnice dóg mgą pwdwać desukywną inefeencję fal w punkcie, zależnie d óżnicy faz. Głębkści bazwania wynszą d pjedynczych d k. cm, a więc sanwią wielknść długści fali i inefeencje akie są mżliwe. W sefie dalekiej nie mżna więc pminąć w agumencie funkcji ep składnika θ, w sefie bliskiej akże składnika kwadaweg. W mianwniku wyażenia pdcałkweg w bu pzypadkach upszczenia akie są dpuszczalne., y L L dpd L ep jk L d Ogniskwanie fali w punkcie zapewnienie ównści dóg i faz fal dchdzących d eg punku z óżnych punków pzewnika. Rzkład ciśnienia w punkcie,y genewany pzez pzewnik liniwy długści L : ep jk, y L ep jk L d Usalmy dległść czynnik znajdujący się pzed całką jes wielkścią sałą; zyjmijmy z=k ep jk, y k Lk Lk z ep jz dz A zep jz Lk Lk dz Ganice całkwania mgą być nieskńczne, pnieważ pza bszaem pzewnika pędkść i jej pchdna jes ówna. 5
16 Rzkład ciśnienia w punkcie,y genewany pzez pzewnik liniwy długści L :, y A Lk Lk zyjmijmy z= -z, y A zep jz dz Lk Lk zyjmijmy -z=fz zep jz dz A Lk Lk zep jz dz, y A Lk f Lk z ep jz dz Rzkład ciśnienia w punkach,y znajdujących się w usalnej dległści d pzewnika liniweg długści L jes ansfmaą Fuiea pchdnej czaswej dwócneg względem si zkładu pędkści wzdłuż pzewnika. Rlę pulsacji ω pełni θ. Waść zkładu ciśnienia w punkcie współzędnych, y keślna jes pzez ką θ θ. Rzkład ciśnienia w punkcie,y genewany pzez pzewnik liniwy długści L : Jeśli zkład pędkści jes symeyczny względem śdka pzewnika, zkład ciśnienia w sefie dalekiej jes ansfmaą Fuiea pchdnej czaswej zkładu pędkści wzdłuż pzewnika:, y A Lk Lk z ep jz dz lę pulsacji ω pełni θ!!!!! 6
17 Rzkład ciśnienia w punkcie,y genewany pzez pzewnik liniwy długści L :, y A Lk Lk z ep jz dz Rzkład ciśnienia w sefie dalekiej jes ansfmaą Fuiea pchdnej czaswej zkładu pędkści wzdłuż pzewnika. Rlę pulsacji ω pełni θ. Waść zkładu ciśnienia w punkcie współzędnych, y keślna jes pzez ką θ θ. Współczynnik A zawiea czynniki związane z właściwściami śdka i dległścią między śdkiem pzewnika a ineesującym nas punkem. Czynniki ypu epjy nie wpływają na zkład mdułu ciśnienia, jedynie na jeg fazę, w części usyuwanej pzed całką w spsób jednakwy dla wszyskich punków pzewnika. Dyczyć będzie ównież zesplneg czynnika wykładniczeg wynikająceg ze zóżniczkwania zkładu pędkści p czasie, pzy załżeniu że jes n pisany zesplną funkcją wykładniczą. ep jk A k zewnik płaski D cs y z cs W sefie dalekiej: y y z cs y cs y Rzkład ciśnienia: ep jk, y, z A, y ep jk cs y ds S Jes D ansfmaa Fuiea pchdnej czaswej zkładu pędkści na pwiezchni pzewnika 7
18 zekój płaszczyzną Oz zkładu ciśnienia genewaneg pzez pzewnik płaski D y Odległść w sefie dalekiej nie zależy d współzędnej y! Dla wszyskich punków pwiezchni pzewnika ej samej współzędnej wysępuje aki sam czynnik pzesuwający fazę. zekój płaszczyzną Oz zkładu ciśnienia genewaneg pzez pzewnik płaski Dla wszyskich punków pwiezchni pzewnika ej samej współzędnej wysępuje aki sam czynnik pzesuwający fazę. Należy wyznaczyć sumę całkę wszyskich waści pędkści ej samej współzędnej, y dy ep jk,, z A ep jk d Ciśnienie jes D ansfmaą Fuiea pchdnej czaswej całki pędkści! 8
19 nieważ znajmść pzekjów zkładów ciśnienia genewaneg pzez pzewniki płaskie w sefie dalekiej jes saysfakcjnująca z punku widzenia aplikacji medycznych i siągalna dgą pzekszałcenia Fuiea pchdnej czaswej pędkści zzuwanej zsumwanej na ineesujący nas pzekój pwiezchni pzewnika, pzewnik liniwy jes mdelem badz isnym z punku widzenia pzeb analizy zkładów ciśnień genewanych pzez układy pzewników. Dalsze zważania dyczyć będą właściwści akieg mdelu i układów pzewników punkwych i liniwych. Anena liniwa, pbudzenie hamniczne sałej ampliudzie, sefa daleka Fauenhfea ciśnienie d pjedynczeg punku d dp d zy załżeniu, że pędkść pisana jes : ciśnienie d punku d pzyjmuje psać jkc dp ep{ j[ k ]} ep j kc d ep j dp d j ep j jkcep j ciśnienie genewane pzez cały pzewnik liniwy, sefa daleka jkc p, ep[ j k ] L jk e L d 9
20 Anena liniwa, pbudzenie hamniczne sałej ampliudzie, sefa daleka Fauenhfea ciśnienie d pjedynczeg punku d jkc dp ep{ j[ k ]} ciśnienie genewane pzez cały pzewnik liniwy, sefa daleka jkc p, ep[ j k ] L jk e L d a więc dla usalnej dległści d pzewnika, pzy pzyjęciu k =, u=θ, jes ansfmaa Fuiea funkcji ecl kna pskąneg Anena liniwa, pbudzenie hamniczne sałej ampliudzie, sefa daleka Fauenhfea jkc p, ep[ j k ] L jk e L d u=θ ul p A Lk c zea pa n=±, ±... : A- czynnik pzed całką u n L zim liska bczneg w ssunku d główneg 3π Szekść liska główneg zędu λl na pzimie piewszeg zea - λl, na pzimie.77 waści maksymalnej -3dB.88λL. le widzenia pzewnika - u, czyli θ л
21 Właściwści kieunkwe aneny liniwej Ssunek ciśnienia d czynnika pzed całką z pminięciem czynnika ep zmieniająceg fazę: ul p A Lk c Zea pa n=±, ±... : u n L u=θ Właściwści kieunkwe aneny keśla szekść liska główneg L= λ piewsze ze zkładu ciśnienia dla θ=л... L>> λ lepsze właściwści kieunkwe aneny Kieunkwść D aneny liniwej p D p ma ul D c u=θ
22 Odchylanie wiązki Odchylanie wiązki w pzeszeni w funkcji kąa α znacza pzesuwanie zkładu ciśnienia wzdłuż si pzimej agumen si pzimej - us kąa dchylania : zesuwanie TF wzdłuż si ω - dchylanie wiązki : f F f ep j F Jeśli d pzebiegu pędkści wpwadzimy pzesunięcie fazwe zależne d płżenia punku w pzewniku liniwym: ep jk uzyskamy dchylenie wiązki ką acα. Uwaga dchylaniu wiązki wazyszy wzs szekści liska główneg, pwdwany maleniem efekywnej długści aneny L eff =Lcsα! Szekść liska główneg pzy dchylaniu zędu λlcsα!
23 Układy anen Układy anen punkwych nieskńczny i skńczny Układy anen liniwych sefa daleka, pbudzenie hamniczne epj, zkład ciśnienia jes TF zkładu pędkści aneny liniwej, w pzedsawianych dalej zależnściach pmijane są czynniki niezależne d ampliudy pędkści, analizie pddawany jes jedynie wpływ płżenia źódeł zkładu ampliudy pędkści na zkład znmalizwaneg d ych czynników ciśnienia az jeg zależnść d u= Θ Nieskńczny układ anen punkwych sefa daleka, pmijamy czynniki niezależne d pędkści w wyażeniu pisującym ciśnienie genewane pzez źódł punkwe Apeua nieganiczna Rzkład ampliudy pędkści wzdłuż apeuy n n n n d keswy n p u F{ n} u d d n n u=θ Rzkład ciśnienia jes akże keswy, kes wynsi λd 3
24 Nieskńczny układ anen punkwych sefa daleka, pmijamy czynniki niezależne d pędkści w wyażeniu pisującym ciśnienie Apeua ganiczna n =<N, L=Nd Rzkład ampliudy pędkści wzdłuż apeuy ec L n Lu F{ ec L} c a zkład ciśnienia w sefie dalekiej TF ilczynu sygnałów <==> spl ansfma, czyli n L u Lu n d c[ ] u F{ } F{ n }* F{ ec L} c * u d n d d n Skńczny układ anen punkwych Rzkład ciśnienia ganicznej aneny jes keswy z kesem u=θ=λd agumen c ówny mπ, u- nλd= n L u c[ d ] u d n u=θ Mduł zkładu ciśnienia ganicznej aneny punkwej Okeswa sukua jes niekzysna z punku widzenia skanwania liski inne niż główny zw. gaing lbes mgą pwdwać niejednznacznści bazwania 4
25 Skńczny układ anen punkwych Mduł zkładu ciśnienia ganicznej aneny punkwej Liski inne niż główny zw. gaing lbes mgą pwdwać niejednznacznści bazwania. Należy dpwadzić d syuacji, w kóej liski e nie pjawiają się w plu widzenia aneny, lub są słumine. Waunek na dsunięcie gaing lbes pza bsza widzenia aneny czyli u =<: λd> wedy pzy dchyleniu wiązki 9º lisek gaing lbe pjawi się dla 9º. W anenach zeczywisych, zbudwanych z elemenów skńcznych wymiaach, isnieje ddakwy mechanizm zapewniający łumienie piewszeg liska gaing lbe. Skńczny układ anen liniwych N anen skńcznej długści L, sałej pędkści punków, ułżnych w dsępach d d>=l, zajmujących dcinek L=Nd. Rzkład pędkści w akiej anenie jes pdukem splu funkcji ecl płżnej w pcząku układu az ilczynu ciągu del Diaca i funkcją ecl, ganiczającą wymia całej aneny: Mduł ciśnienia ganicznej apeuy punkwej *[ ec L ec L ] n Mduł TF czynnika związaneg z aneną liniwą L u Lu u F{ } F{ ec L } [ F ec L * F{ }] c [ c * d n L u L u c d c[ ] d n n n u ] d 5
26 Skńczny układ anen liniwych N anen skńcznej długści L, sałej pędkści punków, ułżnych w dsępach d d>=l, zajmujących dcinek L=Nd. n L u Lu u c c[ d ] d n Ciśnienie genewane pzez aki układ pzewników jes splem dwóch ansfma, z kóych jedna jes ilczynem ansfmay ciągu del Diaca az kna pskąneg wymiaze L, duga zaś ansfmaą kna wymiaze L pzy czym L>>L. Skńczny układ anen liniwych N anen skńcznej długści L, sałej pędkści punków, ułżnych w dsępach d d>=l, zajmujących dcinek L=Nd. Ciśnienie genewane pzez aki układ pzewników jes splem ansfma: - ansfmay będącej ilczynem ansfmay ciagu del Diaca az kna pskąneg długści L - ansfmay kna pskąneg długści L pzy czym L>>L. n L u Lu u c c[ d ] d n Rzkład mdułu ciśnienia genewaneg pzez en układ jes ilczynem ansfmay zkładu pędkści skńczneg układu anen punkwych az ansfmay zkładu pędkści w pjedynczym elemencie układu wymiaze L. 6
27 Skńczny układ anen liniwych Mduł ciśnienia ganicznej apeuy punkwej Mduł TF czynnika związaneg z aneną liniwą Wypadkwy zkład mdułu ciśnienia genewaneg pzez skńczny układ anen liniwych n L u Lu u c c[ d ] d n Odchylanie w układzie anen liniwych gaing lbes 7
28 Odchylanie w układzie anen liniwych gaing lbes Zwykle L <d, a więc piewsze ze bwiedni wypada dla u niec większeg niż λd gaing lbe zsaje słuminy. Dalsze pzejścia pzez bwiedni wynikającej z wymiau pjedynczeg elemenu aneny ównież wypadają w klicach płżeń klejnych gaing lbes. Sefa bliska pmieniwania pzewnika pzewnik liniwy, pbudzenie hamniczne, sefa Fesnela Głębkści bazwania pjedyncze cm d kilkunasu cm Głwica snda liniwa fazwa: długść fali λ=cf dla f=3.5 5MHz λ=.43.3mm dsęp między elemenami głwicy liniwej zbliżny d λ, długść aneny 8-elemenwej mm Obazwanie akże w sefie bliskiej 8
29 Sefa bliska pmieniwania pzewnika pzewnik liniwy, pbudzenie hamniczne, sefa Fesnela jkc p, ep j k L e L jk Jeśli d fazy pędkści wpwadzimy czynnik zależny d kwadau płżenia, mżemy wyeliminwać wyaz - : ep j k d jkc p, ep j k L e L jk d jeśli β=, wyazy zależne d zsają wyeliminwane nasępuje zgniskwanie wiązki w dległści!! Ogniskwanie wiązki plega więc na dpwiednim dbze późnień! 9
w diagnostyce medycznej II
Technika uladźwiękowa w diagnosyce medycznej SEMESTR V Człowiek- najlepsza inwesycja ojek współfinansowany pzez Unię Euopejską w amach Euopejskiego Funduszu Społecznego Technika uladźwiękowa w diagnosyce
Bardziej szczegółowoWARUNEK WYTRZYMAŁOŚCIOWY NA ŚCINANIE
WARUNEK WYTRZYMAŁOŚCIOWY NA ŚCINANIE Rzeczywise napężenia syczne napężenia dpuszczalneg k, czyli: w pzekju ścinanym S nie mgą być większe d gdzie: (1) S napężenia syczne pzy ścinaniu [Pa], siła ścinająca
Bardziej szczegółowoDYNAMIKA WÓD PODZIEMNYCH
DYNAMIKA WÓD PODZIEMNYCH ównanie Benullieg Spadek hydauliczny Współczynnik filtacji Paw Dacy`eg Pędkść filtacji, pędkść skuteczna Dpływ d wu Dpływ d studni zpatujemy 2 schematy: Dpływ z wastwy wdnśnej
Bardziej szczegółowo. Ilorazy amplitud wyznacza się zazwyczaj z kątów ψ r. t ΙΙ. = 2 2 r
ELIPSOMETRIA Celem elipsmetii jest wyznaczenie stałych ptycznych i stuktualnych cienkich wastw i płaskich pwiezchni pzez pmia elipsy playzacji światła dbiteg lub pzepuszczneg. Pzy baku dwójłmnści i aktywnści
Bardziej szczegółowoLaboratorium Półprzewodniki, Dielektryki i Magnetyki Ćwiczenie nr 10 Pomiary czasu życia nośników w półprzewodnikach
Laboaoium Półpzewodniki, Dielekyki i Magneyki Ćwiczenie n 10 Pomiay czasu życia nośników w półpzewodnikach I. Zagadnienia do pzygoowania: 1. Pojęcia: nośniki mniejszościowe i większościowe, ównowagowe
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE: PRAWO GAUSSA, B-S TRANSFORMACJE RELATYWIST. POLA E-M STACJONARNE RÓWNANIA MAXWELLA
POLE MAGNETYCZNE: PRAWO GAUSSA, -S TRANSFORMACJE RELATYWIST. POLA E-M STACJONARNE RÓWNANIA MAXWELLA Wpwadzenie Ple magnetyczne, jedna z pstaci pla elmg: wytwazane pzez zmiany pla elektyczneg w czasie,
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 1
KATEDA EHANK STOSOWANEJ Wydział echaniczny POLTEHNKA LUBELSKA NSTUKJA DO ĆWZENA N PZEDOT TEAT OPAOWAŁ EHANKA UKŁADÓW EHANZNYH Badania analityczne układu mechaniczneg jednym stpniu swbdy D inż. afał usinek.
Bardziej szczegółowocz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 1: lektrstatyka cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Kwantyzacja ładunku Każdy elektrn ma masę m e ładunek -e i Każdy prtn ma masę m p ładunek
Bardziej szczegółowoSatelita telekomunikacyjny na orbicie okołoziemskiej
Satelita telekmunikacyjny na bicie kłziemskiej Paweł Kułakwski Ojcwie łącznści satelitanej Pawa Keplea: 1. Planety puszają się p bitach eliptycznych, a Słńce znajduje się w jednym z gnisk tych elips. (160).
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE. Prawo Ampera. 2 4πε. Cyrkulacją wektorab r po okręgu. Kierunek wektora B r reguła prawej ręki.
POLE MAGNETYCZNE Paw Ampea Kieunek wekta eguła pawej ęki. l Cykulacją wekta p kęgu ds ds π 4πε c Mżna wykazać, że związek ten jest słuszny dla kntuu dwlneg kształtu bejmująceg pzewdnik. ds Rys. 6.. Całkę
Bardziej szczegółowoELEKTRYCZNOŚĆ i MAGNETYZM
ELEKTRYCZNOŚĆ i MAGNETYZM ELEKTROTATYKA zagadnienia związane z ddziaływaniem ładunków elektycznych w spczynku Pdstawwe pjęcia elektstatyki siły elektstatyczne wywłane są ładunkiem elektycznym ładunek elementany
Bardziej szczegółowoBADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA
Ćwiczenie 3 BDNIE DYNMICZNEGO TŁUMIK DRGŃ. Cel ćwiczenia yłumienie dgań układu o częsości ezonansowej za pomocą dynamicznego łumika dgań oaz wyznaczenie zakesu częsości wymuszenia, w kóym łumik skuecznie
Bardziej szczegółowoE r. Cztery fundamentalne oddziaływania: 1. Grawitacyjne 2. Elektromagnetyczne 3. Słabe jądrowe 4. Silne Elektromagnetyzm , Q.
Cztey fundamentalne ddziaływania: 1. Gawitacyjne. Elektmagnetyczne 3. Słabe jądwe 4. Silne Elektmagnetyzm Elektycznść E, Q Magnetyzm B, Q M Równania Maxwella Wykład 6 015/16 1 ELEKTROSTATYKA Wykład 6 015/16
Bardziej szczegółowoRuch drgający i fale
Ruch dgający i fale Dgania Dgania są uchem w kóym układ wykonuje dgania wokół pewnego położenia (odpowiadającego najczęściej położeniu ównowagi) Ruch dgający jes uchem okesowym. Układ znajduje się w ym
Bardziej szczegółowoXLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP I Zadanie doświadczalne
XLI OLIPIADA FIZYCZNA EAP I Zadanie doświadczalne ZADANIE D Pod działaniem sil zewnęznych ciała sale ulęgają odkszałceniom. Wyznacz zależność pomienia obszau syczniści szklanej soczewki z płyka szklana
Bardziej szczegółowoψ przedstawia zależność
Ruch falowy 4-4 Ruch falowy Ruch falowy polega na rozchodzeniu się zaburzenia (odkszałcenia) w ośrodku sprężysym Wielkość zaburzenia jes, podobnie jak w przypadku drgań, funkcją czasu () Zaburzenie rozchodzi
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 68 POMIAR INDUKCJI MAGNETYCZNEJ ZA POMOCĄ TESLOMIERZA POLE MAGNETYCZNE
ĆWICZENIE 68 POMIAR INDUKCJI MAGNETYCZNEJ ZA POMOCĄ TESLOMIERZA POLE MAGNETYCZNE Wpwadzenie Ple magnetyczne występuje wkół magnesów twałych, pzewdników z pądem, uchmych ładunków elektycznych a także wkół
Bardziej szczegółowoCztery fundamentalne oddziaływania
Cztey fundamentalne ddziaływania:. Gawitacyjne. lektmagnetyczne 3. Słabe 4. Silne jądwe lektmagnetyzm lektycznść, Q Magnetyzm B, Q M Równania Maxwella Wykład - Fizyka II 00/ LKTROSTATYKA Wykład - Fizyka
Bardziej szczegółowoRozkład temperatur i zmiany własności optycznych mikrolaserów pompowanych cylindryczną i gaussowską wiązką lasera półprzewodnikowego
9 BIULETYN WAT OK XLIV, N 7 99 zkład tempeatu i zmiany własnści ptycznych miklaseów pmpwanych cylindyczną i gausswską wiązką lasea półpzewdnikweg SŁAWOMI KACZMAEK JAN MACZAK ZDZISŁAW JANKIEWICZ Instytut
Bardziej szczegółowodrgania h armoniczne harmoniczne
ver-8..7 drgania harmoniczne drgania Fourier: częsość podsawowa + składowe harmoniczne () An cos( nω + ϕ n ) N n Fig (...) analiza Fouriera małe drgania E p E E k E p ( ) jeden sopień swobody: -A A E p
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowoNa skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:
E 0 Na ładunek 0 znajdujący się w polu elektycznym o natężeniu E działa siła elektostatyczna: F E 0 Paca na pzemieszczenie ładunku 0 o ds wykonana pzez pole elektyczne: dw Fds 0E ds Na skutek takiego pzemieszcznia
Bardziej szczegółowoOptyka falowa. polaryzacja. dwójłomność optyczna. czym jest zjawisko polaryzacji stan a stopień polaryzacji sposoby polaryzacji
W-21 (Jaoszewicz) 16 slajdów Na podsawie pezenacji pof. J. Rukowskiego Opyka falowa polayzacja czym jes zjawisko polayzacji san a sopień polayzacji sposoby polayzacji dwójłomność opyczna pzyczyny mikoskopowe
Bardziej szczegółowover b drgania harmoniczne
ver-28.10.11 b drgania harmoniczne drgania Fourier: częsość podsawowa + składowe harmoniczne N = n=1 A n cos nω n Fig (...) analiza Fouriera małe drgania E p E E k jeden sopień swobody: E p -A E p A 0
Bardziej szczegółowoINDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA
INDUKJA ELEKTROMAGNETYZNA W 83 ku, p dziesięciu latach wytwałych pób, M. Faadaywi udał się wykazać i keślić w jaki spsób zmienne ple magnetyczne pwduje pwstanie pla elektyczneg. Wyknał ekspeyment, któy
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH
ĆWZENE 3 EZONANS W OBWODAH EEKTYZNYH el ćwiczenia: spawdzenie podstawowych właściwości szeegowego i ównoległego obwodu ezonansowego pzy wymuszeniu napięciem sinusoidalnym, zbadanie wpływu paametów obwodu
Bardziej szczegółowoPole elektryczne w próżni
Kuala Lumul, Malesia, ebuay 04 W- (Jaszewicz według Rutwskieg) 9 slajdów Ple elektyczne w óżni LKTROSTTYK zagadnienia związane z ddziaływaniem ładunków elektycznych w sczynku 3/9 L.R. Jaszewicz Pdstawwe
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowoTransport masy, pędu energii. Prawo zachowania
Pzedmio wykładu 5 Makoskopowy i mikoskopowy punk widzenia sysemu fizycznego an i własności subsancji Własności eksensywne i inensywne subsancji Ogólna foma zasady zachowania Pawo zachowania wielkości skalanej
Bardziej szczegółowoGraf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie
Gaf skieowany Gaf skieowany definiuje się jako upoządkowaną paę zbioów. Piewszy z nich zawiea wiezchołki gafu, a dugi składa się z kawędzi gafu, czyli upoządkowanych pa wiezchołków. Ruch po gafie możliwy
Bardziej szczegółowoPRZYKŁADOWE ROZWIĄZANIE ZADANIA EGZAMINACYJNEGO
PRZYKŁDOE ROZIĄZNIE ZDNI EGZMINCYJNEGO Przez przerzyywacz wyknany z rur ze sali kwasdprnej [ 5x,5, λ7/( K)] płynie sk wcwy średniej eperaurze 8 C. Łączna długść rur przerzyywacza wynsi L6. ydajnść (naężenie)
Bardziej szczegółowoRUCH HARMONICZNY. sin. (r.j.o) sin
RUCH DRGJĄCY Ruch harmoniczny Rodzaje drgań Oscylaor harmoniczny Energia oscylaora harmonicznego Wahadło maemayczne i fizyczne Drgania łumione Drgania wymuszone i zjawisko rezonansu RUCH HRMONICZNY Ruch
Bardziej szczegółowoModele odpowiedzi do arkusza Próbnej Matury z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony
Modele odpowiedzi do akusza Póbnej Matuy z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 00 W kluczu są pezentowane pzykładowe pawidłowe odpowiedzi. Należy ównież uznać odpowiedzi ucznia, jeśli są inaczej
Bardziej szczegółowoPrzepięcia i sieci odciążające
Pzepięcia i sieci odciążające Cel ćwiczenia: apoznanie sudenów z zjawiskami pzepięć komuacyjnych na yysoach i sposobami ochony elemenów półpzewodnikowych, oaz poznanie sposobów ochony elemenów w pełni
Bardziej szczegółowoL(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)
0. Małe dgania Kótka notatka o małych dganiach wyjasniające możliwe niejasności. 0. Poszukiwanie punktów ównowagi Punkty ównowagi wyznaczone są waunkami x i = 0, ẋi = 0 ( Pochodna ta jest ówna pochodnej
Bardziej szczegółowoMETODY HODOWLANE - zagadnienia
METODY HODOWLANE METODY HODOWLANE - zagadnienia 1. Mateatyczne pdstawy etd hdwlanych 2. Watść cechy ilściwej i definicje paaetów genetycznych 3. Metdy szacwania paaetów genetycznych 4. Watść hdwlana cechy
Bardziej szczegółowoKomputerowa symulacja doświadczenia Rutherforda (rozpraszanie cząstki klasycznej na potencjale centralnym
Pojekt n C.8. Koputeowa syulacja doświadczenia Ruthefoda (ozpaszanie cząstki klasycznej na potencjale centalny (na podstawie S.. Koonin "Intoduction to Coputational Physics") Wpowadzenie Cząstka o asie
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowoKONKURS MATEMATYCZNY DLA UCZNIÓW SZKÓŁ GIMNAZJALNYCH
...... kd pracy ucznia pieczątka nagłówkwa szkły KONKURS MATEMATYCZNY DLA UCZNIÓW SZKÓŁ GIMNAZJALNYCH ETAP SZKOLNY Drgi Uczniu, witaj na I etapie knkursu matematyczneg. Przeczytaj uważnie instrukcję i
Bardziej szczegółowoFizyka 10. Janusz Andrzejewski
Fizyka 10 Pawa Keplea Nauki Aystotelesa i Ptolemeusza: wszystkie planety i gwiazdy pouszają się wokół Ziemi po skomplikowanych toach( będących supepozycjami uchów Ppo okęgach); Mikołaj Kopenik(1540): planety
Bardziej szczegółowoKRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM Fizyka i astronomia Poziom rozszerzony
KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póna Matua z OPERONEM Fizyka i astnia Pzi zszezny Listad 0 W ni niej szy sce a cie ce nia nia za dań twa tyc są e zen t wa ne zy kła d we aw ne d wie dzi. W te - g ty u za
Bardziej szczegółowo( r) n. = n 10 10 10 YTM + Obligacje zerokuponowe Ŝadne odsetki nie przysługują ich posiadaczowi przed okresem
Obligacje zerkupnwe Ŝadne dseki nie przysługują ich psiadaczwi przed kresem wykupu. P upływie eg erminu psiadacz bligacji rzymuje kwę równą warści nminalnej bligacji. Oprcenwanie ych bligacji wynika ze
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 7 WYZNACZANIE LOGARYTMICZNEGO DEKREMENTU TŁUMIENIA ORAZ WSPÓŁCZYNNIKA OPORU OŚRODKA. Wprowadzenie
ĆWICZENIE 7 WYZNACZIE LOGARYTMICZNEGO DEKREMENTU TŁUMIENIA ORAZ WSPÓŁCZYNNIKA OPORU OŚRODKA Wprowadzenie Ciało drgające w rzeczywisym ośrodku z upływem czasu zmniejsza ampliudę drgań maleje energia mechaniczna
Bardziej szczegółowoPowłoki osiowosymetryczne
yymałść maeiałów i knsukcji ykład 1 Pwłki siwsymeycne Pykłady D inż. Pi Maek Zad.1. Zbinik łżny cęści sżkwej, walcwej i kulisej, day na ieścieniu, wyełniny jes ciecą d imu łącenia walca kulą. Pwyżej ciecy
Bardziej szczegółowoCieplne Maszyny Przepływowe. Temat 8 Ogólny opis konstrukcji promieniowych maszyn wirnikowych. Część I Podstawy teorii Cieplnych Maszyn Przepływowych.
Temat 8 Ogólny opis konstkcji 06 8. Wstęp Istnieje wiele typów i ozwiązań konstkcyjnych. Mniejsza wiedza dotycząca zjawisk pzepływowych Niski koszt podkcji Kótki cykl pojektowy Solidna konstkcja pod względem
Bardziej szczegółowo8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI
8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,
Bardziej szczegółowoPOMIAR PRĘDKOŚCI OBROTOWEJ.
LABORAORIUM PODAW MEROLOGII M- Ćwiczenie n 3 POMIAR PRĘDKOŚCI OBROOWEJ. Pomiay pędkości ooowej mogą yć dokonywane óżnymi meodami. Klasyfikacja meod zależy od pzyjęego kyeium. Najliższa nauze zjawisk wykozysywanych
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowoPojęcia podstawowe 1
Tomasz Lubera Pojęcia podsawowe aa + bb + dd + pp + rr + ss + Kineyka chemiczna dział chemii fizycznej zajmujący się przebiegiem reakcji chemicznych w czasie, ich mechanizmami oraz wpływem różnych czynników
Bardziej szczegółowoZESTAW 1. A) 2 B) 3 C) 5 D) 7
ZESTAW Zadanie Punkty A = (,) i B = (, ) są klejnymi wierzchłkami kwadratu. Obwód teg kwadratu jest równy A) 4 6 B) 6 C) 4 4 D) 4 6 Zadanie Zbirem rzwiązań nierównści x + 5 > jest zbiór A) ( 7, ) B) (,
Bardziej szczegółowoMetody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Meody Lagrange a i Hamilona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informayki Sosowanej Akademia Górniczo-Hunicza Wykład 7 M. Przybycień (WFiIS AGH) Meody Lagrange a i Hamilona... Wykład 7 1 /
Bardziej szczegółowoPRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM
PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNE W CIELE STAŁYM Anaizowane są skutki pzepływu pądu pzemiennego o natężeniu I pzez pzewodnik okągły o pomieniu. Pzyęto wstępne założenia upaszcząace: - kształt pądu est sinusoidany,
Bardziej szczegółowoPomiar skręcenia płaszczyzny polaryzacji wywołanej przez roztwór sacharozy oraz wyznaczenie skręcalności właściwej
Pmiar skręcenia płaszczyzny plaryzacji wywłanej przez rzwór sacharzy raz wyznaczenie skręcalnści właściwej I. Cel ćwiczenia: zapznanie ze zjawiskiem plaryzacji, pmiar kąa skręcenia płaszczyzny plaryzacji
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA DO ĆWICZENIA
NSTRKJA DO ĆWZENA Temat: Rezonans w obwodach elektycznych el ćwiczenia elem ćwiczenia jest doświadczalne spawdzenie podstawowych właściwości szeegowych i ównoległych ezonansowych obwodów elektycznych.
Bardziej szczegółowoPODSTAWY FIZYKI DLA ELEKTRONIKÓW
WOJSKOWA AKADEMIA TECHNICZNA Antni Rgalski PODSTAWY FIZYKI DLA ELEKTRONIKÓW WARSZAWA 00 SPIS TREŚCI PRZEDMOWA 9 Rzdział. WPROWADZENIE 3.. Czym jest fizyka? 3.. Wstęp matematyczny 4... Pchdna funkcji 4...
Bardziej szczegółowo4. Modulacje kątowe: FM i PM. Układy demodulacji częstotliwości.
EiT Vsemesr AE Układy radioelekroniczne Modulacje kąowe 1/26 4. Modulacje kąowe: FM i PM. Układy demodulacji częsoliwości. 4.1. Modulacje kąowe wprowadzenie. Cecha charakerysyczna: na wykresie wskazowym
Bardziej szczegółowoWYKŁAD FIZYKAIIIB 2000 Drgania tłumione
YKŁD FIZYKIIIB Drgania łumione (gasnące, zanikające). F siła łumienia; r F r b& b współczynnik łumienia [ Nm s] m & F m & && & k m b m F r k b& opis różnych zjawisk izycznych Niech Ce p p p p 4 ± Trzy
Bardziej szczegółowoRozdział VIII KINETYKA NASYCANIA POWIERZCHNI. 1. Wstęp
83 Rozdział VIII KINETYKA NASYCANIA POWIERZCHNI 1. Wsęp W akcie wykonywania zewnęznyc oconnyc wasw ynku, jak i konsewacji isniejącyc deali budowli zabykowyc zacodzi częso konieczność oceny sopnia peneacji
Bardziej szczegółowoII. Statyczny i dynamiczny opis układów
4. Charakerysyki sayczne Dynamika układów pdsawy analizy i symulacji II. Sayczny i dynamiczny pis układów 4.. Wprwadzenie paramery pisu sayczneg Sayczny mdel układu pwsaje przez uprszczenie mdelu dynamiki
Bardziej szczegółowoWAHADŁO OBERBECKA V 6 38a
Wahadło Obebecka V 6-38a WAHADŁO OBERBECKA V 6 38a Wahadło ma zasosowanie na lekcjach fizyki w klasie I i III liceum ogólnokszałcącego. Pzyząd sanowi byłę szywną uwozoną pzez uleję (1) i czey wkęcone w
Bardziej szczegółowo6. POWIERZCHNIOWE MOMENTY BEZWŁADNOŚCI
6. POWERZCHNOWE MOMENTY BEZWŁADNOŚC Zadanie 6. Dla figury przedstawinej na rysunku 6.. wyznaczyć płżenie głównh centralnh si bezwładnści i kreślić względem nich główne centralne mmenty bezwładnści. Rys.6..
Bardziej szczegółowoWykłady z Hydrauliki- dr inż. Paweł Zawadzki, KIWIS WYKŁAD 8
WYKŁAD 8 8. RUCH WÓD GRUNTOWYCH 8.1. Właściwści gruntu, praw Darcy Ruch wód gruntwych w śrdku prwatym nazywamy filtracją. D śrdków prwatych zaliczamy grunt, skały, betn itp. Wda zawarta w gruncie występuje
Bardziej szczegółowoWykład 4 Metoda Klasyczna część III
Teoria Obwodów Wykład 4 Meoda Klasyczna część III Prowadzący: dr inż. Tomasz Sikorski Insyu Podsaw Elekroechniki i Elekroechnologii Wydział Elekryczny Poliechnika Wrocławska D-, 5/8 el: (7) 3 6 fax: (7)
Bardziej szczegółowoKRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony
KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póbna Matua z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 0 W ni niej szym sche ma cie oce nia nia za dań otwa tych są pe zen to wa ne pzy kła do we po paw ne od po wie
Bardziej szczegółowoOSCYLATOR HARMONICZNY
OSCYLTOR HRMONICZNY Dgania swobone oscylaoa haonicznego negia oencjalna sęŝysości Dgania łuione oscylaoa haonicznego Dgania wyuszone oscylaoa haonicznego Rezonans aliuowy Rezonans ocy Doboć ukłau gającego
Bardziej szczegółowoA r A r. r = , 2. + r r + r sr. Interferencja. Dwa źródła punktowe: Dla : Dla dużych 1,r2. błąd: 3D. W wyniku interferencji:
-- G:\AA_Wyklad \FIN\DOC\Inte.doc Intefeencja. Dwa źódła punktowe: (, t) A( ) ( k ω t) U cos (, t) A( ) ( k ω t) U cos Dla : 3D ( ) Dla : A D ( ) A Dla dużych, d, A A : A ( ) A( ) A A( ) błąd: 3D % ~ U
Bardziej szczegółowoObrabiane części określone są przez wymiary gabarytowe, masę, ciepło właściwe.
. OBLICZANI CILN ICÓW RZYSTANCYJNYCH iece rezysancyjne sswane są najczęściej d bróbki cieplnej wsadów. rjekwanie akich pieców plega na bliczeniu wyprawy gnirwałej i ermizlacyjnej pieca, mcy sra, mcy elemenów
Bardziej szczegółowoPlanimetria, zakres podstawowy test wiedzy i kompetencji ZADANIA ZAMKNIĘTE. [ m] 2 cm dłuższa od. Nr pytania Odpowiedź
Planimetria, zakres pdstawwy test wiedzy i kmpetencji. Imię i nazwisk, klasa.. data ZADANIA ZAMKNIĘTE W zadaniach d 1-4 wybierz i zapisz czytelnie jedną prawidłwą dpwiedź. Nieczytelnie zapisana dpwiedź
Bardziej szczegółowoZintegrowany interferometr mikrofalowy z kwadraturowymi sprzęgaczami o obwodzie 3/2λ
VII Międzynardwa Knferencja Elektrniki i Telekmunikacji Studentów i Młdych Pracwników Nauki, SECON 006, WAT, Warzawa, 08 09.. 006r. ppr. mgr inż. Hubert STADNIK ablwent WAT, Opiekun naukwy: dr inż. Adam
Bardziej szczegółowoTechnika Próżniowa. Przyszłość zależy od dobrego wyboru produktu. Wydanie Specjalne.
Technika Próżniowa Przyszłość zależy od dobrego wyboru produktu Wydanie Specjalne www.piab.com P6040 Dane techniczne Przepływ podciśnienia Opatentowana technologia COAX. Dostępna z trójstopniowym wkładem
Bardziej szczegółowoKINEMATYCZNE WŁASNOW PRZEKŁADNI
KINEMATYCZNE WŁASNOW ASNOŚCI PRZEKŁADNI Waunki współpacy pacy zazębienia Zasada n 1 - koła zębate mogą ze sobą współpacować, kiedy mają ten sam moduł m. Czy to wymaganie jest wystaczające dla pawidłowej
Bardziej szczegółowoKURS CAŁKI WIELOKROTNE
KURS CAŁKI WIELOKROTNE Lekcja Całki potójne ZADANIE DOMOWE www.etapez.pl Stona 1 Częśd 1: TEST Zaznacz popawną odpowiedź (tylko jedna jest pawdziwa). Pytanie 1 Obszaem całkowania w całce potójnej jest:
Bardziej szczegółowoFiltracja przestrzenna dźwięku, Beamforming
Filtacja pzestzenna dźwięku, Beamfoming Pzetwazanie dźwięków i obazów mg inż. Kuba Łopatka p. 628, klopatka@sound.eti.pg.gda.pl Plan wykładu 1. Podstawy kieunkowości i ozchodzenia się dźwięku w pzestzeni
Bardziej szczegółowoG:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\FRAUN1.doc. "Drgania i fale" ii rok FizykaBC. Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: ia λ
Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: U iω t [ e ] ( t) Re U ( ) ;. c t U ( ; t) oraz [ + ] U ( ) k. U ia s ( ) A e ik r ( rs + r ) cos( n, ) cos( n, s ) ds s r. Dyfrakcja Fresnela (a) a dyfrakcja Fraunhofera
Bardziej szczegółowoMETODA ZDYSKONTOWANYCH SALD WOLNYCH PRZEPŁYWÓW PIENIĘŻNYCH
METODA ZDYSONTOWANYCH SALD WOLNYCH PRZEPŁYWÓW PIENIĘŻNYCH W meodach dochodowych podsawową wielkością, kóa okeśla waość pzedsiębioswa są dochody jakie mogą być geneowane z powadzenia działalności gospodaczej
Bardziej szczegółowow diagnostyce medycznej III
Technika ultradźwiękowa w diagnostyce medycznej SEMESTR VI Człowiek- najlepsza inwestycja Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Technika ultradźwiękowa
Bardziej szczegółowonie wyraŝa zgody na inne wykorzystywanie wprowadzenia niŝ podane w jego przeznaczeniu występujące wybranym punkcie przekroju normalnego do osi z
Wprwadzenie nr 4* d ćwiczeń z przedmitu Wytrzymałść materiałów przeznaczne dla studentów II rku studiów dziennych I stpnia w kierunku Energetyka na wydz. Energetyki i Paliw, w semestrze zimwym 0/03. Zakres
Bardziej szczegółowoMetody optymalizacji. dr inż. Paweł Zalewski Akademia Morska w Szczecinie
Metody optymalizacji d inż. Paweł Zalewski kademia Moska w Szczecinie Optymalizacja - definicje: Zadaniem optymalizacji jest wyznaczenie spośód dopuszczalnych ozwiązań danego polemu ozwiązania najlepszego
Bardziej szczegółowo= sin. = 2Rsin. R = E m. = sin
Natężenie światła w obrazie dyfrakcyjnym Autorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski Chcemy teraz znaleźć wyrażenie na rozkład natężenia w całym ekranie w funkcji kąta θ. Szczelinę dzielimy na N odcinków i
Bardziej szczegółowo!Twoje imię i nazwisko... Numer Twojego Gimnazjum.. Tę tabelę wypełnia Komisja sprawdzająca pracę. Nazwisko Twojego nauczyciela...
XVIII KONKURS MTEMTYCZNY im. ks. dra F. Jakóbczyka 15 marca 01 r. wersja!twje imię i nazwisk... Numer Twjeg Gimnazjum.. Tę tabelę wypełnia Kmisja sprawdzająca pracę. Nazwisk Twjeg nauczyciela... Nr zad.
Bardziej szczegółowoProblemy skali w zagadnieniach oceny parametrów hydrogeologicznych dla potrzeb modelowania przepływów wód podziemnych
Wydział Inżynierii Śrdwiska Pliechnika Warszawska Prblemy skali w zagadnieniach ceny paramerów hydrgelgicznych dla przeb mdelwania przepływów wód pdziemnych Marek Nawalany, Grzegrz Sinicyn Plan prezenacji
Bardziej szczegółowoSygnały zmienne w czasie
Sygnały zmienne w czasie a) b) c) A = A = a A = f(+) d) e) A d = A = A sinω / -A -A ys.. odzaje sygnałów: a)sały, b)zmienny, c)okresowy, d)przemienny, e)sinusoidalny Sygnały zmienne okresowe i ich charakerysyczne
Bardziej szczegółowoZwiązek między ruchem harmonicznym a ruchem jednostajnym po okręgu
Związek międz ruchem harmonicznm a ruchem jednosajnm po okręgu Rozważm rzu Q i R punku P na osie i : Q cos v r R sin R Q P δ Q cos ( δ ) R sin ( δ ) Jeżeli punk P porusza się ruchem jednosajnm po okręgu,
Bardziej szczegółowoWyznaczanie promienia krzywizny soczewki płasko-wypukłej metodą pierścieni Newtona
Wyznaczanie poienia kzywizny soczewki płasko-wypukłej etodą pieścieni Newtona I. Cel ćwiczenia: zapoznanie ze zjawiskie intefeencji światła, poia poienia soczewki płasko-wypukłej. II. Pzyządy: lapa sodowa,
Bardziej szczegółowoRównania różniczkowe. Lista nr 2. Literatura: N.M. Matwiejew, Metody całkowania równań różniczkowych zwyczajnych.
Równania różniczkowe. Lisa nr 2. Lieraura: N.M. Mawiejew, Meody całkowania równań różniczkowych zwyczajnych. W. Krysicki, L. Włodarski, Analiza Maemayczna w Zadaniach, część II 1. Znaleźć ogólną posać
Bardziej szczegółowoIX POWIATOWY KONKURS MATEMATYCZNY SZKÓŁ GIMNAZJALNYCH W POGONI ZA INDEKSEM ZADANIA PRZYGOTOWAWCZE ROZWIĄZANIA I ODPOWIEDZI rok szkolny 2017/2018
rk szklny 017/018 1. Niech pierwsza sba dstanie 1, druga następni dpwiedni 3, 4 aż d n mnet. Więc 1++3+4+.+n 017, n( n 1) 017 n(n+1) 4034, gdzie n(n+1) t ilczyn klejnych liczb naturalnych. Warunek spełnia
Bardziej szczegółowopodsumowanie (E) E l Eds 0 V jds
e-8.6.7 fale podsumowanie () Γ dl 1 ds ρ d S ε V D ds ρ d S ( ϕ ) 1 ρ ε D ρ D ρ V D ( D εε ) εε S jds V ρ d t j ρ t j σ podsumowanie (H) Bdl Γ μ S jds B μ j S Bds B ( B A) Hdl Γ S jds H j ( B μμ H ) ε
Bardziej szczegółowoPrzekaz optyczny. Mikołaj Leszczuk. Wydział Elektrotechniki, Automatyki, Informatyki i Elektroniki Katedra Telekomunikacji 2010-10-24
Przekaz ptyczny Mikłaj Leszczuk Wydział Elektrtechniki, Autmatyki, Infrmatyki i Elektrniki Katedra Telekmunikacji 2010-10-24 Falwód służący d przesyłania prmieniwania świetlneg ŚWIATŁOWÓD Ewlucja światłwdów
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 4 Badanie stanów nieustalonych w obwodach RL, RC i RLC przy wymuszeniu stałym
ĆWIZENIE 4 Badanie sanów nieusalonych w obwodach, i przy wymuszeniu sałym. el ćwiczenia Zapoznanie się z rozpływem prądów, rozkładem w sanach nieusalonych w obwodach szeregowych, i Zapoznanie się ze sposobami
Bardziej szczegółowoZespół Szkół Technicznych im. J. i J. Śniadeckich w Grudziądzu
Zespół Szkół Technicznych im. J. i J. Śniadeckich w Grudziądzu Elektrtechnika i Elektrnika Materiały Dydaktyczne Mc w bwdach prądu zmienneg. Opracwał: mgr inż. Marcin Jabłński mgr inż. Marcin Jabłński
Bardziej szczegółowoBlok 3: Zasady dynamiki Newtona. Siły.
Blk : Zasady dynamiki Newtna. Siły. I. Śrdek masy układu ciał Płżenie śrdka masy pisane jest wektrem: RSM xsm î ysm ĵ zsm kˆ. Dla daneg, nieruchmeg układu ciał, śrdek masy znajduje się zawsze w tym samym
Bardziej szczegółowoPrzenośnik wibracyjny
Przenośniki wsrząsowe Kaedra Maszyn Górniczych, Przeróbczych i Transporowych AGH Przenośnik wibracyjny Dr inż. Pior Kulinowski pk@imir.agh.edu.pl el. (1617) 30 74 B- parer p.6 konsulacje: poniedziałek
Bardziej szczegółowostworzyliśmy najlepsze rozwiązania do projektowania organizacji ruchu Dołącz do naszych zadowolonych użytkowników!
Wrcław, 29.08.2012 gacad.pl stwrzyliśmy najlepsze rzwiązania d prjektwania rganizacji ruchu Dłącz d naszych zadwlnych użytkwników! GA Sygnalizacja - t najlepszy Plski prgram d prjektwania raz zarządzania
Bardziej szczegółowoPRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI
PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI ODPOWIEDZI DO ARKUSZA ROZSZERZONEGO Zadanie ( pkt) A Zadanie ( pkt) C Zadanie ( pkt) A, bo sinα + cosα sinα + cosα cos sinα sin cosα + π π + π sin α π A więc musi
Bardziej szczegółowoRozwój tekstury krystalograficznej
Areat krystaliczny Rzwój tekstury krystalraficznej! Rzpatrujemy reprezentatywny areat ziaren takim samym typie sieci ale różnej pczątkwej rientacji kmórki sieciwej wzlędem zewnętrzne układu współrzędnych!
Bardziej szczegółowoT R Y G O N O M E T R I A
T R Y G O N O M E T R I A Lekcja 8-9 Temat: Pwtórzenie trójkąty prstkątne. Str. 56-57. Teria Twierdzenie Pitagrasa i dwrtne Suma kątów w trójkącie Wyskść Obwód i ple Zad.,,,, 5, 6 str. 56 Zad. 7, 8, 9,
Bardziej szczegółowoGdyńskim Ośrodkiem Sportu i Rekreacji jednostka budżetowa
W Z Ó R U M O W Y z a w a r t a w G d y n i w d n i u 2 0 1 4 r po m i d z y G d y s k i m O r o d k i e m S p o r t u i R e k r e a c j i j e d n o s t k a b u d e t o w a ( 8 1-5 3 8 G d y n i a ), l
Bardziej szczegółowoCZERWIEC MATEMATYKA - poziom podstawowy. Czas pracy: 170 minut. Instrukcja dla zdającego
MATEMATYKA - pzim pdstawwy CZERWIEC 014 Instrukcja dla zdająceg 1. Sprawdź, czy arkusz zawiera 14 strn.. Rzwiązania zadań i dpwiedzi zamieść w miejscu na t przeznacznym.. W zadaniach d 1 d są pdane 4 dpwiedzi:
Bardziej szczegółowoRys.1. Rozkład wzdłuż długości wału momentów wewnętrznych skręcających ten wał wyznacza
Intrukcja przygtwania i realizacji cenariuza dtycząceg ćwiczenia T5 z przedmitu "Wytrzymałść materiałów", przeznaczna dla tudentów II rku tudiów tacjnarnych I tpnia w kierunku Energetyka na Wydz. Energetyki
Bardziej szczegółowo