ĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH
|
|
- Sylwia Adamska
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 ĆWZENE 3 EZONANS W OBWODAH EEKTYZNYH el ćwiczenia: spawdzenie podstawowych właściwości szeegowego i ównoległego obwodu ezonansowego pzy wymuszeniu napięciem sinusoidalnym, zbadanie wpływu paametów obwodu na częstotliwość ezonansową oaz chaakteystyki częstotliwościowe i kzywe ezonansowe. 3.. Podstawy teoetyczne ćwiczenia 3... Wstęp Każdy układ fizyczny, któy posiada właściwość pzemiany enegii potencjalnej na kinetyczną i odwotnie, po dostaczeniu mu pocji enegii zaczyna gospodaować nią w sposób oscylacyjny z częstotliwością zwaną częstotliwością ezonansową (własną) układu. Gdy układ zawiea wiele elementów związanych z enegią kinetyczną i potencjalną, to może mieć więcej niż jedną częstotliwość własną. Jeżeli układ zostanie pobudzony sygnałem enegetycznym o częstotliwości ównej jego częstotliwości własnej, wówczas w układzie wystąpi zjawisko ezonansu. Zjawisko to chaakteyzuje się tym, że odpowiedzi układu na pobudzenie osiągają watości ekstemalne. W obwodach elektycznych enegia potencjalna związana jest z polem elektycznym kondensatoów, natomiast kinetyczna z polem magnetycznym cewek indukcyjnych. Zatem w obwodach zawieających co najmniej jeden kondensato i jedną cewkę oaz posiadających częstotliwość ezonansową - zachodzi zjawisko ezonansu, jeśli częstotliwość wymuszenia jest ówna częstotliwości ezonansowej obwodu. Obwody elektyczne, w któych występuje zjawisko ezonansu nazywane są obwodami ezonansowymi lub dgającymi. ozpatując bezźódłowy obwód elektyczny w stanie ustalonym pzy wymuszeniu hamonicznym, pzedstawiony schematycznie na ys.3.. jako dwójnik pzyjmuje się, że oaz oznaczają symboliczne watości skuteczne napięcia i pądu na zaciskach tego obwodu. Stosunek do wyznacza impedancję Z = + jx obwodu, pzy czym jest ezystancją (>0) a X eaktancją wypadkową obwodu. Odwotność impedancji obwodu okeśla jego ad-
2 mitancję Y = / Z = G + jb, pzy czym G jest konduktancją (G>0) a B susceptancją wypadkową obwodu. ys. 3.. ozpatywany dwójnik Zjawisko ezonansu pzedstawia taki stan pacy obwodu elektycznego, pzy któym eaktancja wypadkowa X obwodu lub susceptancja wypadkowa B jest ówna zeu. Waunkiem ezonansu jest ( ) 0 lub = m ( Y ) = 0 X = m Z = (3.) B. (3.) Ponieważ kąt ϕ pzesunięcia fazowego między napięciem i pądem jest ówny agumentowi impedancji Z X ϕ = ag( Z ) = actg (3.3) lub agumentowi admitancji Y wziętemu ze znakiem pzeciwnym B ϕ = ag( Y ) = actg ; (3.4) G stąd ϕ = 0 dla X = 0 lub B = 0. Oznacza to, że w stanie ezonansu napięcie i pąd na zaciskach ozpatywanego obwodu są ze sobą w fazie a agument impedancji lub admitancji obwodu jest ówny zeu. zęstotliwość (pulsacja), pzy któej eaktancja wypadkowa lub susceptancja wypadkowa obwodu jest ówna zeu to częstotliwość (pulsacja) ezonansowa. Pulsację ezonansową obwodu wyznacza się z ównania (3.) lub (3.). Obwód elektyczny osiąga stan ezonansu, jeśli częstotliwość dopowadzonego sygnału sinusoidalnego jest ówna częstotliwości ezonansowej obwodu. ezonans występujący w obwodzie, w któym elementy,, połączone są szeegowo, nazywamy ezonansem napięć lub ezonansem szeegowym. ezonans występujący w obwodzie, w któym połączone są ównolegle gałęzie, oaz, lub gałęzie,, nazywamy ezonansem pądów lub ezonansem ównoległym.
3 3... ezonans napięć 3... Podstawowe zależności ozważając obwód składający się z elementów, i połączonych szeegowo (ys.3.) - zakłada się, że pzyłożone napięcie jest sinusoidalnie zmienne o symbolicznej watości skutecznej i o pulsacji = πf. ys. 3.. Obwód szeegowy Dla ozpatywanego obwodu słuszne są zależności = = jx = jx [ + j( X X )] = ( + jx ) Z (3.5) = + + = =. (3.6) mpedancja obwodu wynosi Z = + jx = + j ( X ) X = + j. (3.7) Waunkiem ezonansu (3.) jest to, aby eaktancja wypadkowa X obwodu ównała się zeu, czyli X =X lub =. (3.8) Pulsację ezonansową obwodu szeegowego znajduje się z powyższego ównania, otzymując =, (3.9) stąd częstotliwość ezonansowa f wynosi f =. (3.0) π 3
4 Jeżeli częstotliwość źódła napięcia zasilającego jest ówna częstotliwości ezonansowej obwodu (f = f ) to obwód jest w stanie ezonansu szeegowego i wówczas: impedancja obwodu jest ówna ezystancji (impedancja osiąga watość minimalną) Z = ; (3.) napięcie na ezystancji obwodu jest ówne napięciu pzyłożonemu do obwodu = ; (3.) suma geometyczna napięć na indukcyjności i pojemności obwodu jest ówna zeu = 0 ; (3.3) + napięcie na indukcyjności jest co do modułu ówne napięciu na pojemności wobec X=0, pąd w obwodzie osiąga watość maksymalną = ; (3.4) = ; (3.5) kąt pzesunięcia fazowego między pzyłożonym napięciem a pądem jest ówny zeu ϕ = 0. (3.6) Wykes wskazowy pądu i napięć dla obwodu szeegowego w stanie ezonansu pzedstawiono na ysunku 3.3. Ze względu na ówność modułów napięć na elementach eaktancyjnych i fakt, że mogą być one wielokotnie większe od modułu napięcia pzyłożonego - ezonans w ozpatywanym obwodzie nazywa się ezonansem napięć. ys Wykes wskazowy szeegowego obwodu w stanie ezonansu Paametem, któy wskazuje ile azy napięcie na indukcyjności lub pojemności jest większe od napięcia na zaciskach obwodu w stanie ezonansu jest doboć Q. 4
5 W ozpatywanym obwodzie szeegowym, w stanie ezonansu doboć definiuje się jako stosunek modułu napięcia na elemencie eaktancyjnym (kondensatoze lub cewce) do modułu napięcia na ezystancji, czyli Q = = = =. (3.7) względniając wzó na pulsację ezonansową (3.), doboć pzedstawia się jako Q = ρ =, (3.8) gdzie ρ jest eaktancją chaakteystyczną obwodu (eaktancją indukcyjną lub pojemnościową obwodu pzy częstotliwości ezonansowej) ρ = = =. (3.9) Podsumowując powyższe ozważania, można moduły napięć na elementach eaktancyjnych obwodu w stanie ezonansu opisać następującą zależnością = = = = ρ = = Q, (3.0) Z powyższego ównania wynika, iż doboć jest miaą pzepięcia występującego w obwodzie w stanie ezonansu (napięcie na indukcyjności lub pojemności jest Q azy większe od napięcia na zaciskach obwodu) Stojenie szeegowego obwodu do ezonansu Na podstawie ównania (3.8) można stwiedzić, że ezonans w szeegowym obwodzie uzyskuje się pzez: egulację pulsacji (częstotliwości) źódła napięcia zasilającego (geneatoa) egulację indukcyjności bądź pojemności. W piewszym pzypadku mówi się o stojeniu geneatoem. Dotyczy on sytuacji, w któej zmienia się watość częstotliwości f napięcia zasilającego, tak aby zównała się ona z daną częstotliwością ezonansową obwodu f - okeśloną pzez watości paametów obwodu ( oaz ) zgodnie z zależnością (3.0). W pzypadku dugim, nazywanym stojeniem obwodu, zmienia się watość częstotliwości ezonansowej obwodu f tak aby zównała się z daną częstotliwością f napięcia zasilające- 5
6 go. Zmianę częstotliwości ezonansowej obwodu dokonuje się popzez zmianę watości indukcyjności, a stan ezonansu uzyskuje wówczas dla = (3.) 4π f lub pojemności - stan ezonansu uzyska się gdy =. (3.) 4π f haakteystyki częstotliwościowe i kzywe ezonansowe szeegowego obwodu haakteystyki częstotliwościowe okeślają zależność paametów wtónych obwodów (impedancji, eaktancji itd.) od częstotliwości (lub pulsacji). Wykesy zależności watości skutecznych napięć i pądów obwodów ezonansowych od częstotliwości (lub pulsacji) noszą nazwę kzywych ezonansowych. Dla szeegowego obwodu ezonansowego można okeślić następujące chaakteystyki częstotliwościowe: chaakteystykę eaktancji indukcyjnej obwodu X ( ) = ; (3.3) chaakteystykę eaktancji pojemnościowej obwodu X ( ) = ; (3.4) chaakteystykę eaktancji wypadkowej obwodu X ( ) chaakteystykę impedancji (modułu impedancji) obwodu = ; (3.5) Z( ) = + ; (3.6) chaakteystykę kąta pzesunięcia fazowego (agumentu impedancji) obwodu ϕ ( ) = actg. (3.7) Na ysunku 3.4 pzedstawiono pzykładowe pzebiegi wymienionych wyżej chaakteystyk. Wynika z niego, że w miaę zbliżania się do pulsacji ezonansowej, moduł impedancji 6
7 obwodu maleje do watości minimalnej (do watości ezystancji obwodu), natomiast agument impedancji (kąt pzesunięcia fazowego) obwodu zbliża się do zea. Dla pulsacji mniejszych od pulsacji ezonansowej, eaktancja wypadkowa i kąt pzesunięcia fazowego obwodu są mniejsza od zea obwód ma chaakte pojemnościowy. Natomiast dla pulsacji większych od pulsacji ezonansowej, eaktancja wypadkowa i kąt pzesunięcia fazowego obwodu są większe od zea obwód ma chaakte indukcyjny. a) X( ) Z( ) X( ) X( ) b) π/ ϕ -π/ 0 ys haakteystyki częstotliwościowe szeegowego obwodu : a) eaktancji i impedancji, b) kąta pzesunięcia fazowego W pzypadku obwodu szeegowego ozważa się na ogół następujące kzywe ezonansowe: kzywą ezonansową pądu ( ) = ; (3.8) + kzywe ezonansowe napięć na elementach obwodu, jako: 7
8 =, (3.9) + ( ) ( ) =, (3.30) + ( ) =. (3.3) + Na ysunku 3.5 pzedstawiono wybane kzywe ezonansowe szeegowego obwodu. Wynika z niego, że watość skuteczna napięcia na indukcyjności osiąga maksimum po ezonansie, zaś napięcie na pojemności osiąga maksimum pzed ezonansem. max= max Q ( ) ( ) ( ) max max ys Wybane kzywe ezonansowe szeegowego obwodu Na podstawie zależności (3.30) i (3.3) można stwiedzić, że napięcie na indukcyjności osiąga watość maksymalną pzy pulsacji max ównej max = >, (3.3) Q natomiast napięcie na pojemności dla pulsacji max wynoszącej max = <. (3.33) Q 8
9 Obie watości maksymalne napięć są sobie ówne Q max = max = > Q 4Q (3.34) i są większe od watości Q w stanie ezonansu. Dla dużych doboci (Q>0) można pzyjąć, że pulsacje max i max są ówne pulsacji ezonansowej, a watości maksymalne napięć wynoszą Q Pasmo pzepustowe szeegowego obwodu ezonansowego W pzypadku obwodów ezonansowych za pasmo pzepustowe (pasmo pzenoszenia) pzyjmuje się na ogół tzw. tzydecybelowe (3-dB) pasmo pzepustowe. Pasmem pzepustowym 3-dB szeegowego obwodu ezonansowego nazywa się pzedział pulsacji, dla któych watość skuteczna pądu w obwodzie (pzy założonej stałej watości skutecznej napięcia pzyłożonego do obwodu) maleje nie więcej niż -kotnie w stosunku do watości skutecznej pądu w ezonansie, tzn. dla któych spełniona jest nieówność ( ). (3.35) Dla pulsacji ganicznych (dolnej d i gónej g ) spełniona jest ówność = ( ) ( ) d g =. (3.36) Badzo ważnym paametem obwodu ezonansowego, chaakteyzującym jego właściwości selektywne jest szeokość pasma pzepustowego - zdefiniowana jako S ( 3dB) = g d. (3.37) Paamet ten zależy od pulsacji ezonansowej i doboci obwodu w następujący sposób S( 3dB) =. (3.38) Q Podobnie wygląda zależność pasma pzepustowego wyażonego w hecach f S p ( 3 db ) =. (3.39) Q Oznacza to, że 3-dB pasmo pzepustowe obwodu ezonansowego jest odwotnie popocjonalne do jego doboci. Zmniejszenie doboci obwodu pogasza jego właściwości selektywne. 9
10 Wpływ doboci na kształt kzywej ezonansowej pądu ilustują wykesy pzedstawione na ysunku 3.3. Wykeślono je dla óżnych watości doboci Q obwodu pzyjmując, że doboć jest zmieniana tylko pzez dobó indukcyjności i pojemności pzy zachowaniu stałej pulsacji ezonansowej. Q < Q < Q 3 Q Q Q 3 ys lustacja wpływu doboci obwodu na kzywą ezonansową pądu Jak widać, w miaę zwiększania watości doboci obwodu, kzywe ezonansowe pądu stają się coaz węższe, skupiając się w otoczeniu punktu. Można zatem powiedzieć, że doboć jest podstawowym paametem obwodu ezonansowego decydującym o jego jakości jako obwodu selektywnego ezonans pądów Podstawowe zależności ozważając obwód składający się z elementów, i połączonych ównolegle (ys.3.7) - zakłada się, że pzyłożone napięcie jest sinusoidalnie zmienne o symbolicznej watości skutecznej i o pulsacji = πf. ys Obwód ównoległy 0
11 Dla ozpatywanego obwodu słuszne są zależności: = G = jb = jb, (3.40) [ G + j( B B )] = ( G + jb) Y = + + = =. (3.4) Admitancja obwodu wynosi Y = G + jb = G + j ( B B ) = G + j. (3.4) Waunkiem ezonansu (3.) jest to, aby susceptancja wypadkowa B obwodu ównała się zeu, czyli B =B lub otzymując =. (3.43) Pulsację ezonansową ozpatywanego obwodu znajduje się z powyższego ównania, stąd częstotliwość ezonansowa f wynosi = (3.44) f =. (3.45) π Jeżeli częstotliwość źódła napięcia zasilającego jest ówna częstotliwości ezonansowej obwodu (f = f ) to obwód jest w stanie ezonansu ównoległego i wówczas: admitancja obwodu jest ówna konduktancji (admitancja osiąga watość minimalną) pąd w gałęzi ezystancyjnej jest ówny pądowi obwodu Y = G ; (3.46) = ; (3.47) suma geometyczna pądów w gałęzi indukcyjności i pojemnościowej jest ówna zeu = 0 ; (3.48) + pąd w gałęzi indukcyjnej jest co do modułu ówny pądowi w gałęzi pojemnościowej wobec B=0, pąd w obwodzie osiąga watość minimalną = ; (3.49) = G ; (3.50) kąt pzesunięcia fazowego między pzyłożonym napięciem a pądem jest ówny zeu ϕ = 0 ; (3.5)
12 Wykes wskazowy napięcia i pądów dla obwodu ównoległego w stanie ezonansu pzedstawiono na ys.3.8. Ze względu na ówność modułów pądów w gałęziach eaktancyjnych i fakt, że mogą być one wielokotnie większe od pądu dopływającego do obwodu - ezonans w ozpatywanym obwodzie nazywa się ezonansem pądów. ys Wykes wskazowy ównoległego obwodu w stanie ezonansu Paametem, któy wskazuje ile azy pąd w gałęzi z indukcyjnością lub pojemnością jest większy od pądu dopływającego do obwodu w stanie ezonansu jest doboć Q. W ozpatywanym obwodzie ównoległym, w stanie ezonansu doboć definiuje się jako stosunek modułów pądu w elemencie eaktancyjnym (kondensatoze lub cewce) do pądu w gałęzi z ezystoem, czyli Q = = = = (3.5) G G względniając wzó na pulsację ezonansową (3.44), doboć pzedstawia się jako Q = =, (3.53) ρ gdzie ρ jest eaktancją chaakteystyczną obwodu ównoległego (eaktancją indukcyjną lub pojemnościową obwodu pzy częstotliwości ezonansowej), zdefiniowaną identycznie jak dla obwodu szeegowego (3.9). Podsumowując powyższe ozważania, można moduły pądów w elementach eaktancyjnych w stanie ezonansu opisać następującą zależnością = = = = = = ρ Q, (3.54) Z powyższego ównania wynika, iż doboć jest miaą pzetężenia występującego w obwodzie w stanie ezonansu (pąd w gałęzi indukcyjnej lub pojemnościowej jest Q azy większy od pądu dopływającego do obwodu).
13 Stojenie obwodu ównoległego do ezonansu Na podstawie ównania (3.44) - identycznie jak to miało miejsce w pzypadku obwodu szeegowego - można stwiedzić, że w celu uzyskania ezonansu w obwodzie ównoległym należy dokonać stojenia geneatoa (zmiana f) bądź stojenia obwodu (zmiana lub ). Pzy stojeniu (zaówno obwodu szeegowego jak i ównoległego) znamienne jest to, iż częstotliwość ezonansowa jest odwotnie popocjonalna do piewiastka kwadatowego z indukcyjności lub pojemności: lub gdzie k i k są wielkościami stałymi. k = (3.55) f k = (3.56) f haakteystyki częstotliwościowe i kzywe ezonansowe ównoległego obwodu Dla ównoległego obwodu ezonansowego można okeślić następujące chaakteystyki częstotliwościowe: chaakteystykę susceptancji indukcyjnej obwodu B ( ) = ; (3.57) chaakteystykę susceptancji pojemnościowej obwodu B ( ) chaakteystykę susceptancji wypadkowej obwodu B ( ) chaakteystykę admitancji (modułu admitancji) obwodu = ; (3.58) = ; (3.59) Y ( ) = G + ; (3.60) chaakteystykę kąta pzesunięcia fazowego (agumentu admitancji wziętego ze znakiem pzeciwnym) obwodu ϕ ( ) = actg (3.6) G 3
14 Na ysunku. 3.9 pzedstawiono pzykładowe pzebiegi wymienionych chaakteystyk. Wynika z niego, że w miaę zbliżania się do pulsacji ezonansowej, moduł admitancji obwodu maleje do watości minimalnej (do watości konduktancji G obwodu), natomiast kąt pzesunięcia fazowego obwodu zbliża się do zea. Dla pulsacji mniejszych od pulsacji ezonansowej: susceptancja wypadkowa jest mniejsza od zea a kąt pzesunięcia fazowego obwodu jest większy od zea obwód ma chaakte indukcyjny. Natomiast dla pulsacji większych od pulsacji ezonansowej, eaktancja wypadkowa jest większa od zea a kąt pzesunięcia fazowego obwodu jest mniejszy od zea obwód ma chaakte pojemnościowy. a) Y( ) B( ) B( ) G B( ) b) π/ ϕ -π/ 0 ys haakteystyki częstotliwościowe ównoległego obwodu : a) susceptancji i admitancji, b) kąta pzesunięcia fazowego. W pzypadku obwodu ównoległego, kzywe ezonansowe pzedstawiają watości skutecznych pądów występujących w obwodzie w funkcji pulsacji (lub częstotliwości). Jest to zatem zależność pądu obwodu od pulsacji ( ) = Y = G + ; (3.6) 4
15 zależność pądu w gałęzi indukcyjnej od pulsacji zależność pądu w gałęzi pojemnościowej od pulsacji ( ) = ; (3.63) ( ) =. (3.64) Na ysunku 3.0 pzedstawiono pzykładowe kzywe ezonansowe ównoległego obwodu. ( ) ( ) Q =QG =G ( ) ys Kzywe ezonansowe ównoległego obwodu Wynika z niego, że w pzy ezonansie pąd dopływający do obwodu osiąga watość minimalną, ówną watości pądu występującego w gałęzi ezystancyjnej ( = = G). Oznacza to, że w pzypadku badzo małej konduktancji jest pawie ówny zeu. Natomiast pądy w gałęziach eaktancyjnych są sobie ówne i Q-kotnie większe od pądu dopływającego do obwodu. 5
16 3.. Badania laboatoyjne ABOATOM EEKTOTEHNK EEKTONK Gupa Podgupa Nume ćwiczenia 5 p. Nazwisko i imię Ocena Data wykonania. ćwiczenia. Podpis powadzącego 3. zajęcia Temat 3... Wykaz pzyządów Tabela 3.0. Oznaczenia Nazwa i typ elementu Dane N fab. wagi
17 3... Badanie szeegowego obwodu Schemat układu pomiaowego do badania szeegowego obwodu ezonansowego (ezonansu napięć) pzedstawiono na ysunku 3.. Badania należy pzepowadzić pzy stałej watości skutecznej napięcia na zaciskach obwodu. W ys. 3.. Schemat układu pomiaowego do badania ezonansu napięć 3... Badanie wpływu pojemności na ezonans napięć Dla wybanej watości ezystancji i pojemności, dostoić częstotliwość geneatoa do watości pzy któej zachodzi ezonans napięć w obwodzie. Odczytać watość częstotliwości f oaz watość pądu w ezonansie. Ponadto okeślić watości częstotliwości ganicznych f d i f g, pzy któych pąd w obwodzie maleje do 0,707 watości ezonansowej. Pomiay wykonać dla kilku watości pojemności. Następnie zmienić watość ezystancji i pzepowadzić ponownie opisane powyżej pomiay dla pzyjętych wcześniej watości pojemności. Wyniki pomiaów umieścić w tab. 3.. Tabela 3.. p Watości stałe: =... V, =... H Pomiay Obliczenia f f d f g f g - f d f Q S p(3db) Ω F Hz A Hz Hz Hz Hz Hz 7
18 Opacowanie wyników pomiaów: Na podstawie pzyjętych paametów obwodu, obliczyć: częstotliwość ezonansową wykozystując zależność (3.0), doboć w opaciu o zależność (3.8) oaz pasmo pzepustowe z zależności (3.39); na podstawie uzyskanych wyników obliczeń i pomiaów, wykeślić w jednym układzie współzędnych zależność częstotliwości ezonansowej zmiezonej i obliczonej od pojemności obwodu (dla obydwu watości ezystancji) Wyznaczanie chaakteystyk częstotliwościowych i kzywych ezonansowych szeegowego obwodu Pzy ustalonej: watości skutecznej napięcia na zaciskach obwodu, pojemności, indukcyjności i wybanej ezystancji, zmiezyć watość pądu oaz napięcia i dla kilkunastu wybanych watości częstotliwości f geneatoa. Wybou częstotliwości pomiaowych dokonać w opaciu o znajomość częstotliwości ezonansowej f oaz doboci obwodu (paametów okeślających szeokość pasma pzepustowego) i pzyjętego pzedziału częstotliwości, w któym chaakteystyki mają być wyznaczone. Pomiay pzepowadzić dla dwóch watość ezystancji. Wyniki pomiaów umieścić w tab.3.. Tabela 3.. Watości stałe: =...V, =... H, =... F, Obliczenia Pomiay Q =..., Q =... p. f X Z ϕ Ω Hz A V V Ω Ω deg Opacowanie wyników pomiaów: na podstawie wyników pomiaów okeślić częstotliwość ezonansową, następnie obliczyć: eaktancję wypadkową X, moduł impedancji Z oaz kąt ϕ pzesunięcia fazowego obwodu dla wszystkich watości częstotliwości pomiaowych kozystając z następujących zależności: X X =, Z = X +, ϕ = actg ; obliczyć doboć obwodu dla częstotliwości ezonansowej jako Q 8
19 wykeślić w jednym układzie współzędnych zależności eaktancji wypadkowej X oaz modułu impedancji Z od częstotliwości dla obydwu watości doboci obwodu; wykeślić w jednym układzie współzędnych zależność kąta ϕ pzesunięcia fazowego obwodu od częstotliwości dla obydwu watości doboci obwodu; wykeślić w jednym układzie współzędnych zależności napięć i od częstotliwości f dla obydwu watości doboci obwodu; wykeślić w jednym układzie współzędnych zależność watości skutecznych pądu obwodu od częstotliwości f dla obydwu watości doboci obwodu wykozystując spoządzone wykesy wyznaczyć szeokość pasma pzepustowego obwodów Badanie ównoległego obwodu Schemat układu pomiaowego do badania ównoległego obwodu ezonansowego (ezonansu pądów) pzedstawiono na ysunku 3.. Badania należy pzepowadzić pzy stałej watości skutecznej napięcia na zaciskach obwodu. W ys. 3.. Schemat układu pomiaowego do badania ezonansu pądów 3... Badanie wpływu pojemności na ezonans pądów Dla wybanej watości ezystancji i pojemności, dostoić częstotliwość geneatoa do watości pzy któej zachodzi ezonans pądów. Odczytać watość częstotliwości f oaz pądów,, w ezonansie. Pomiay wykonać dla kilku watości pojemności. Następnie zmienić watość ezystancji i pzepowadzić ponownie opisane powyżej pomiay dla pzyjętych wcześniej watości pojemności. Wyniki pomiaów umieścić w tab
20 Tabela 3.3. p Watości stałe: =... V, =... H Pomiay Obliczenia f f Q Q Ω F Hz A A A Hz A Opacowanie wyników pomiaów: na podstawie pzyjętych paametów obwodu obliczyć częstotliwość ezonansową wykozystując zależność (3.45), doboć w opaciu o zależność (3.53) oaz iloczyn doboci i zmiezonego pądu obwodu (Q); na podstawie uzyskanych wyników obliczeń i pomiaów, wykeślić w jednym układzie współzędnych zależność częstotliwości ezonansowej zmiezonej i obliczonej od pojemności obwodu (dla obydwu watości ezystancji) Wyznaczanie chaakteystyk częstotliwościowych i kzywych ezonansowych ównoległego obwodu Pzy ustalonej: watości skutecznej napięcia na zaciskach obwodu, pojemności, indukcyjności i wybanej ezystancji, zmiezyć watości pądów,, dla wybanych watości częstotliwości f geneatoa. Wybou częstotliwości pomiaowych dokonać w opaciu o znajomość częstotliwości ezonansowej f i pzyjętego pzedziału częstotliwości, w któym chaakteystyki mają być wyznaczone. Pomiay pzepowadzić dla dwóch watość ezystancji. Wyniki pomiaów umieścić w tabeli
21 Tabela 3.4. p Watości stałe: =...V, =... H, =... F Obliczenia Pomiay Q =..., Q =... f B Y ϕ Ω Hz A A A S S deg Opacowanie wyników pomiaów: na podstawie wyników pomiaów okeślić częstotliwość ezonansową, następnie obliczyć: susceptancję wypadkową B, moduł admitancji Y oaz kąt ϕ pzesunięcia fazowego obwodu dla wszystkich watości częstotliwości pomiaowych kozystając B z następujących zależności: B =, Y = B + G, ϕ = actg ; G obliczyć doboć obwodu dla częstotliwości ezonansowej (dla obydwu watości ezystancji) jako Q ; wykeślić w jednym układzie współzędnych zależności susceptancji wypadkowej B oaz modułu admitancji Y od częstotliwości f dla obydwu watości doboci obwodu; wykeślić w jednym układzie współzędnych zależność kąta ϕ pzesunięcia fazowego obwodu od częstotliwości f dla obydwu watości doboci obwodu; wykeślić w jednym układzie współzędnych zależności pądów,, od częstotliwości f dla obydwu watości doboci obwodu.
INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA
NSTRKJA DO ĆWZENA Temat: Rezonans w obwodach elektycznych el ćwiczenia elem ćwiczenia jest doświadczalne spawdzenie podstawowych właściwości szeegowych i ównoległych ezonansowych obwodów elektycznych.
Bardziej szczegółowo2. REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH
2. EZONANS W OBWODAH EEKTYZNYH 2.. ZJAWSKO EZONANS Obwody elektryczne, w których występuje zjawisko rezonansu nazywane są obwodami rezonansowymi lub drgającymi. ozpatrując bezźródłowy obwód elektryczny,
Bardziej szczegółowoObwody rezonansowe v.3.1
Politechnika Waszawska Instytut Radioelektoniki Zakład Radiokomunikacji WIEZOROWE STDIA ZAWODOWE ABORATORIM OBWODÓW I SYGNAŁÓW Obwody ezonansowe v.3. Opacowanie: d inż. Kaol Radecki Waszawa, kwiecień 008
Bardziej szczegółowoOBWODY PRĄDU SINUSOIDALNEGO
aboatoium Elektotechniki i elektoniki Temat ćwiczenia: BOTOM 06 OBODY ĄD SSODEGO omiay pądu, napięcia i mocy, wyznaczenie paametów modeli zastępczych cewki indukcyjnej, kondensatoa oaz oponika, chaakteystyki
Bardziej szczegółowoELEKTROMAGNETYCZNE DRGANIA WYMUSZONE W OBWODZIE RLC. 1. Podstawy fizyczne
Politechnika Waszawska Wydział Fizyki Laboatoium Fizyki I Płd. Maek Kowalski ELEKTROMAGNETYZNE RGANIA WYMUSZONE W OBWOZIE RL. Podstawy fizyczne gania są zjawiskiem powszechnie występującym w pzyodzie i
Bardziej szczegółowoMIERNICTWO WIELKOŚCI ELEKTRYCZNYCH I NIEELEKTRYCZNYCH
Politechnika Białostocka Wydział Elektyczny Kateda Elektotechniki Teoetycznej i Metologii nstukcja do zajęć laboatoyjnych z pzedmiotu MENCTWO WEKOŚC EEKTYCZNYCH NEEEKTYCZNYCH Kod pzedmiotu: ENSC554 Ćwiczenie
Bardziej szczegółowonależą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło
07 0 Opacował: mg inż. Macin Wieczoek www.mawie.net.pl. Elementy ezystancyjne. należą do gupy odbioników enegii elektycznej idealne elementy ezystancyjne pzekształcają enegię pądu elektycznego w ciepło.
Bardziej szczegółowoPrzygotowanie do Egzaminu Potwierdzającego Kwalifikacje Zawodowe
Pzygotowanie do Egzaminu Potwiedzającego Kwalifikacje Zawodowe Powtózenie mateiału Opacował: mg inż. Macin Wieczoek Jednostki podstawowe i uzupełniające układu SI. Jednostki podstawowe Wielkość fizyczna
Bardziej szczegółowoREZONANS ELEKTROMAGNETYCZNY
0 in ω t niweytet Wocławki, Intytut Fizyki Doświadczalnej, I Pacownia y. Schemat zeegowego obwodu Ćwiczenie n 59 EONANS EEKTOMAGNETYNY I. WSTĘP Dla obwodów elektycznych zailanych napięciem tałym, tounek
Bardziej szczegółowoA. POMIARY FOTOMETRYCZNE Z WYKORZYSTANIEM FOTOOGNIWA SELENOWEGO
10.X.010 ĆWCZENE NR 70 A. POMARY FOTOMETRYCZNE Z WYKORZYSTANEM FOTOOGNWA SELENOWEGO. Zestaw pzyządów 1. Ogniwo selenowe.. Źódło światła w obudowie 3. Zasilacz o wydajności pądowej min. 5A 4. Ampeomiez
Bardziej szczegółowoROZKŁAD NORMALNY. 2. Opis układu pomiarowego
ROZKŁAD ORMALY 1. Opis teoetyczny do ćwiczenia zamieszczony jest na stonie www.wtc.wat.edu.pl w dziale DYDAKTYKA FIZYKA ĆWICZEIA LABORATORYJE (Wstęp do teoii pomiaów). 2. Opis układu pomiaowego Ćwiczenie
Bardziej szczegółowoPOMIAR PĘTLI HISTEREZY MAGNETYCZNEJ
POMAR PĘTL STEREZ MAGNETZNEJ 1. Opis teoetyczny do ćwiczenia zamieszczony jest na stonie www.wtc.wat.edu.pl w dziale DDAKTKA FZKA ĆZENA LABORATORJNE.. Opis układu pomiaowego Mateiały feomagnetyczne (feyt,
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM ELEKTRONIKI
LABOATOIUM ELEKTONIKI ĆWICENIE 2 DIODY STABILIACYJNE K A T E D A S Y S T E M Ó W M I K O E L E K T O N I C N Y C H 21 CEL ĆWICENIA Celem ćwiczenia jest paktyczne zapoznanie się z chaakteystykami statycznymi
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowoREZONANS SZEREGOWY I RÓWNOLEGŁY. I. Rezonans napięć
REZONANS SZEREGOWY I RÓWNOLEGŁY I. Rezonans napięć Zjawisko rezonansu napięć występuje w gałęzi szeregowej RLC i polega na tym, Ŝe przy określonej częstotliwości sygnałów w obwodzie, zwanej częstotliwością
Bardziej szczegółowoWartość średnia półokresowa prądu sinusoidalnego I śr : Analogicznie określa się wartość skuteczną i średnią napięcia sinusoidalnego:
Ćwiczenie 27 Temat: Prąd przemienny jednofazowy Cel ćwiczenia: Rozróżnić parametry charakteryzujące przebieg prądu przemiennego, oszacować oraz obliczyć wartości wielkości elektrycznych w obwodach prądu
Bardziej szczegółowoPracownia Technik Informatycznych w Inżynierii Elektrycznej
UNIWERSYTET RZESZOWSKI Pracownia Technik Informatycznych w Inżynierii Elektrycznej Ćw. 5. Badanie rezonansu napięć w obwodach szeregowych RLC. Rzeszów 206/207 Imię i nazwisko Grupa Rok studiów Data wykonania
Bardziej szczegółowo2.Rezonans w obwodach elektrycznych
2.Rezonans w obwodach elektrycznych Celem ćwiczenia jest doświadczalne sprawdzenie podstawowych właściwości szeregowych i równoległych rezonansowych obwodów elektrycznych. 2.1. Wiadomości ogólne 2.1.1
Bardziej szczegółoworezonansu rezonansem napięć rezonansem szeregowym rezonansem prądów rezonansem równoległym
Lekcja szósta poświęcona będzie analizie zjawisk rezonansowych w obwodzie RLC. Zjawiskiem rezonansu nazywamy taki stan obwodu RLC przy którym prąd i napięcie są ze sobą w fazie. W stanie rezonansu przesunięcie
Bardziej szczegółowo7. REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH
OBWODY SYGNAŁY 7. EZONANS W OBWODAH EEKTYZNYH 7.. ZJAWSKO EZONANS Obwody elektryczne, w których występuje zjawisko rezonansu nazywane są obwodami rezonansowymi lub drgającymi. ozpatrując bezźródłowy obwód
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoz ćwiczenia nr Temat ćwiczenia: BADANIE RÓWNOLEGŁEGO OBWODU RLC (SYMULACJA)
Zespół Szkół Technicznych w Skarżysku-Kamiennej Sprawozdanie PAOWNA EEKTYZNA EEKTONZNA imię i nazwisko z ćwiczenia nr Temat ćwiczenia: BADANE ÓWNOEGŁEGO OBWOD (SYMAJA) rok szkolny klasa grupa data wykonania.
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 11 OPTYMALIZACJA WIELOKRYTERIALNA
WYKŁAD OPTYMALIZACJA WIELOKYTEIALNA Wstęp. W wielu pzypadkach pzy pojektowaniu konstukcji technicznych dla okeślenia ich jakości jest niezędne wpowadzenie więcej niż jednego kyteium oceny. F ) { ( ), (
Bardziej szczegółowoGenerator. R a. 2. Wyznaczenie reaktancji pojemnościowej kondensatora C. 2.1 Schemat układu pomiarowego. Rys Schemat ideowy układu pomiarowego
PROTOKÓŁ POMAROWY LABORATORUM OBWODÓW SYGNAŁÓW ELEKTRYCZNYCH Grupa Podgrupa Numer ćwiczenia 3 Nazwisko i imię Data wykonania ćwiczenia Prowadzący ćwiczenie Podpis Data oddania sprawozdania Temat BADANA
Bardziej szczegółowo2 Przykład C2a C /BRANCH C. <-I--><Flux><Name><Rmag> TRANSFORMER RTop_A RRRRRRLLLLLLUUUUUU 1 P1_B P2_B 2 S1_B SD_B 3 SD_B S2_B
PRZYKŁAD A Utwozyć model sieci z dwuuzwojeniowym, tójfazowym tansfomatoem 110/0kV. Model powinien zapewnić symulację zwać wewnętznych oaz zadawanie watości początkowych indukcji w poszczególnych fazach.
Bardziej szczegółowoBADANIE SILNIKA WYKONAWCZEGO PRĄDU STAŁEGO
LABORATORIUM ELEKTRONIKI I ELEKTROTECHNIKI BADANIE SILNIKA WYKONAWCZEGO PRĄDU STAŁEGO Opacował: d inŝ. Aleksande Patyk 1.Cel i zakes ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z budową, właściwościami
Bardziej szczegółowoUwagi: LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW. Ćwiczenie nr 16 MECHANIKA PĘKANIA. ZNORMALIZOWANY POMIAR ODPORNOŚCI MATERIAŁÓW NA PĘKANIE.
POLITECHNIKA KRAKOWSKA WYDZIAŁ MECHANZNY INSTYTUT MECHANIKI STOSOWANEJ Zakład Mechaniki Doświadczalnej i Biomechaniki Imię i nazwisko: N gupy: Zespół: Ocena: Uwagi: Rok ak.: Data ćwicz.: Podpis: LABORATORIUM
Bardziej szczegółowoTemat ćwiczenia: OBWODY PRĄDU SINUSOIDALNEGO Pomiary w obwodzie z obciążeniem rezystancyjnym, indukcyjnym i pojemnościowym.
aboatoium eoii Obwodów emat ćwiczenia: OBODY ĄD SNSODNEGO BOOM MD omiay w obwodzie z obciążeniem ezystancyjnym, inducyjnym i pojemnościowym.. estawiamy uład połączeń obwodu ja na schemacie.. yonujemy pomiay
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA WROCŁAWSKA, WYDZIAŁ PPT I-21 LABORATORIUM Z PODSTAW ELEKTROTECHNIKI I ELEKTRONIKI 2 Ćwiczenie nr 10. Dwójniki RLC, rezonans elektryczny
POTEHNKA WOŁAWSKA, WYDZAŁ PPT - ABOATOM Z PODSTAW EEKTOTEHNK EEKTONK Ćwiczenie nr. Dwójniki, rezonans elektryczny el ćwiczenia: Podstawowym celem ćwiczenia jest zapoznanie studentów właściwościami elementów
Bardziej szczegółowoPROTOKÓŁ POMIARY W OBWODACH PRĄDU PRZEMIENNEGO
PROTOKÓŁ POMIAROWY LABORATORIUM OBWODÓW I SYGNAŁÓW ELEKTRYCZNYCH Grupa Podgrupa Numer ćwiczenia 4 Lp. Nazwisko i imię Data wykonania ćwiczenia Prowadzący ćwiczenie Podpis Data oddania sprawozdania Temat
Bardziej szczegółowoDobór zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometrycznego
Dobó zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometycznego Wstępnym zadaniem pzy budowie modelu ekonometycznego jest okeślenie zmiennych objaśniających. Kyteium wybou powinna być meytoyczna znajomość
Bardziej szczegółowoBADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA
Ćwiczenie 3 BDNIE DYNMICZNEGO TŁUMIK DRGŃ. Cel ćwiczenia yłumienie dgań układu o częsości ezonansowej za pomocą dynamicznego łumika dgań oaz wyznaczenie zakesu częsości wymuszenia, w kóym łumik skuecznie
Bardziej szczegółowoWykład 17. 13 Półprzewodniki
Wykład 17 13 Półpzewodniki 13.1 Rodzaje półpzewodników 13.2 Złącze typu n-p 14 Pole magnetyczne 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne 14.2 Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego Reinhad Kulessa
Bardziej szczegółowoKRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony
KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póbna Matua z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 0 W ni niej szym sche ma cie oce nia nia za dań otwa tych są pe zen to wa ne pzy kła do we po paw ne od po wie
Bardziej szczegółowoĆ wiczenie 7 WZMACNIACZ OPERACYJNY
Ć wiczenie 7 63 WZMACNIACZ OPEACYJNY Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z podstawomi układami wzmacniaczy opeacyjnych i ich zastosowaniem.. Wstęp Wzmacniaczem opeacyjnym nazywamy wzmacniacz
Bardziej szczegółowoPOMIARY CHARAKTERYSTYKI CZĘSTOTLIWOŚCIOWEJ IMPEDANCJI ELEMENTÓW R L C
ĆWICZENIE 4EMC POMIARY CHARAKTERYSTYKI CZĘSTOTLIWOŚCIOWEJ IMPEDANCJI ELEMENTÓW R L C Cel ćwiczenia Pomiar parametrów elementów R, L i C stosowanych w urządzeniach elektronicznych w obwodach prądu zmiennego.
Bardziej szczegółowoWielkości opisujące sygnały okresowe. Sygnał sinusoidalny. Metoda symboliczna (dla obwodów AC) - wprowadzenie. prąd elektryczny
prąd stały (DC) prąd elektryczny zmienny okresowo prąd zmienny (AC) zmienny bezokresowo Wielkości opisujące sygnały okresowe Wartość chwilowa wartość, jaką sygnał przyjmuje w danej chwili: x x(t) Wartość
Bardziej szczegółowo1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.
Wykład 3. Zasada zachowania momentu pędu. Dynamika punktu mateialnego i były sztywnej. Ruch obotowy i postępowy Większość ciał w pzyodzie to nie punkty mateialne ale ozciągłe ciała sztywne tj. obiekty,
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne
Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką
Bardziej szczegółowoSpis treści JĘZYK C - FUNKCJE. Informatyka 1. Instrukcja do pracowni specjalistycznej z przedmiotu. Numer ćwiczenia INF07Z
Politechnika Białostocka Wydział Elektyczny Kateda Elektotechniki Teoetycznej i Metologii Instukcja do pacowni specjalistycznej z pzedmiotu Inomatyka Kod pzedmiotu: EZC00 00 (studia niestacjonane) Spis
Bardziej szczegółowoWyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym
1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁASKICH
Politecnika Rzeszowska Wydział Budowy Maszyn i Lotnictwa Kateda Samolotów i Silników Lotniczyc Pomoce dydaktyczne Wytzymałość Mateiałów CHRKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁSKICH Łukasz Święc Rzeszów, 18
Bardziej szczegółowoObwody prądu zmiennego
Obwody prądu zmiennego Prąd stały ( ) ( ) i t u t const const ( ) u( t) i t Prąd zmienny, dowolne funkcje czasu i( t) t t u ( t) t t Natężenie prądu i umowny kierunek prądu Prąd stały Q t Kierunek poruszania
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowoROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ.
ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ. STRESZCZENIE Na bazie fizyki klasycznej znaleziono nośnik ładunku gawitacyjnego, uzyskano jedność wszystkich odzajów pól ( elektycznych,
Bardziej szczegółowoGraf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie
Gaf skieowany Gaf skieowany definiuje się jako upoządkowaną paę zbioów. Piewszy z nich zawiea wiezchołki gafu, a dugi składa się z kawędzi gafu, czyli upoządkowanych pa wiezchołków. Ruch po gafie możliwy
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 4 WYZNACZANIE INDUKCYJNOŚCI WŁASNEJ I WZAJEMNEJ
Ćwiczenie 4 WYZNCZNE NDUKCYJNOŚC WŁSNEJ WZJEMNEJ Celem ćwiczenia jest poznanie pośrednich metod wyznaczania indukcyjności własnej i wzajemnej na podstawie pomiarów parametrów elektrycznych obwodu. 4..
Bardziej szczegółowoI. Cel ćwiczenia: Poznanie własności obwodu szeregowego, zawierającego elementy R, L, C.
espół Szkół Technicznych w Skarżysku-Kamiennej Sprawozdanie PAOWNA EEKTYNA EEKTONNA imię i nazwisko z ćwiczenia nr Temat ćwiczenia: BADANE SEEGOWEGO OBWOD rok szkolny klasa grupa data wykonania. el ćwiczenia:
Bardziej szczegółowoBADANIE ELEKTRYCZNEGO OBWODU REZONANSOWEGO RLC
Ćwiczenie 45 BADANE EEKTYZNEGO OBWOD EZONANSOWEGO 45.. Wiadomości ogólne Szeregowy obwód rezonansowy składa się z oporu, indukcyjności i pojemności połączonych szeregowo i dołączonych do źródła napięcia
Bardziej szczegółowoBRYŁA SZTYWNA. Umowy. Aby uprościć rozważania w tym dziale będziemy przyjmować następujące umowy:
Niektóe powody aby poznać ten dział: BRYŁA SZTYWNA stanowi dobe uzupełnienie mechaniki punktu mateialnego, opisuje wiele sytuacji z życia codziennego, ma wiele powiązań z innymi działami fizyki (temodynamika,
Bardziej szczegółowoNa skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:
E 0 Na ładunek 0 znajdujący się w polu elektycznym o natężeniu E działa siła elektostatyczna: F E 0 Paca na pzemieszczenie ładunku 0 o ds wykonana pzez pole elektyczne: dw Fds 0E ds Na skutek takiego pzemieszcznia
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowoWpływ błędów parametrów modelu maszyny indukcyjnej na działanie rozszerzonego obserwatora prędkości
Daniel WACHOWIAK Zbigniew KRZEMIŃSKI Politechnika Gdańska Wydział Elektotechniki i Automatyki Kateda Automatyki Napędu Elektycznego doi:1015199/48017091 Wpływ błędów paametów modelu maszyny indukcyjnej
Bardziej szczegółowoKatedra Elektrotechniki Teoretycznej i Informatyki
Katedra Elektrotechniki Teoretycznej i normatyki aboratorium Teorii Obwodów Przedmiot: Elektrotechnika teoretyczna Numer ćwiczenia: 4 Temat: Obwody rezonansowe (rezonans prądów i napięć). Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoQuasi rezonansowy przekształtnik podwyższający napięcie z dławikiem sprzężonym
Michał HARASMCZK Politechnika Białostocka, Kateda Automatyki i Elektoniki doi:0.599/48.07.06.8 Quasi ezonansowy pzekształtnik podwyższający napięcie z dławikiem spzężonym Steszczenie. Atykuł pzedstawia
Bardziej szczegółowoWykład Pojemność elektryczna. 7.1 Pole nieskończonej naładowanej warstwy. σ-ładunek powierzchniowy. S 2 E 2 E 1 y. ds 1.
Wykład 9 7. Pojemność elektyczna 7. Pole nieskończonej naładowanej wastwy z σ σładunek powiezchniowy S y ds x S ds 8 maca 3 Reinhad Kulessa Natężenie pola elektycznego pochodzące od nieskończonej naładowanej
Bardziej szczegółowoMetody optymalizacji. dr inż. Paweł Zalewski Akademia Morska w Szczecinie
Metody optymalizacji d inż. Paweł Zalewski kademia Moska w Szczecinie Optymalizacja - definicje: Zadaniem optymalizacji jest wyznaczenie spośód dopuszczalnych ozwiązań danego polemu ozwiązania najlepszego
Bardziej szczegółowoInduktor i kondensator. Warunki początkowe. oraz ciągłość warunków początkowych
Termin AREK73C Induktor i kondensator. Warunki początkowe Przyjmujemy t, u C oraz ciągłość warunków początkowych ( ) u ( ) i ( ) i ( ) C L L Prąd stały i(t) R u(t) u( t) Ri( t) I R RI i(t) L u(t) u() t
Bardziej szczegółowoWykład 15. Reinhard Kulessa 1
Wykład 5 9.8 Najpostsze obwody elektyczne A. Dzielnik napięcia. B. Mostek Wheatstone a C. Kompensacyjna metoda pomiau siły elektomotoycznej D. Posty układ C. Pąd elektyczny w cieczach. Dysocjacja elektolityczna.
Bardziej szczegółowo00502 Podstawy kinematyki D Część 2 Iloczyn wektorowy i skalarny. Wektorowy opis ruchu. Względność ruchu. Prędkość w ruchu prostoliniowym.
1 00502 Kinematyka D Dane osobowe właściciela akusza 00502 Podstawy kinematyki D Część 2 Iloczyn wektoowy i skalany. Wektoowy opis uchu. Względność uchu. Pędkość w uchu postoliniowym. Instukcja dla zdającego
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika wzorcowania przepływomierzy próbkujących z czujnikiem prostokątnym umieszczonym na cięciwie rurociągu
Wyznaczanie współczynnika wzocowania pzepływomiezy póbkujących z czujnikiem postokątnym umieszczonym na cięciwie uociągu Witold Kiese W pacy pzedstawiono budowę wybanych czujników stosowanych w pzepływomiezach
Bardziej szczegółowoI. Cel ćwiczenia: Poznanie własności obwodu szeregowego zawierającego elementy R, L, C.
espół Szkół Technicznych w Skarżysku-Kamiennej Sprawozdanie PAOWNA EEKTYNA EEKTONNA imię i nazwisko z ćwiczenia nr Temat ćwiczenia: BADANE SEEGOWEGO OBWOD rok szkolny klasa grupa data wykonania. el ćwiczenia:
Bardziej szczegółowoModele odpowiedzi do arkusza Próbnej Matury z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony
Modele odpowiedzi do akusza Póbnej Matuy z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 00 W kluczu są pezentowane pzykładowe pawidłowe odpowiedzi. Należy ównież uznać odpowiedzi ucznia, jeśli są inaczej
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM WIBROAKUSTYKI MASZYN. Wydział Budowy Maszyn i Zarządzania Instytut Mechaniki Stosowanej Zakład Wibroakustyki i Bio-Dynamiki Systemów
LABORAORIUM WIBROAKUSYKI MASZYN Wydział Budowy Maszyn i Zaządzania Instytut Mechaniki Stosowanej Zakład Wiboakustyki i Bio-Dynamiki Systemów Ćwiczenie n WYZNACZANIE PARAMERÓW DYNAMICZNYCH UKŁADÓW metodą
Bardziej szczegółowoE4. BADANIE POLA ELEKTRYCZNEGO W POBLIŻU NAŁADOWANYCH PRZEWODNIKÓW
4. BADANI POLA LKTRYCZNGO W POBLIŻU NAŁADOWANYCH PRZWODNIKÓW tekst opacował: Maek Pękała Od oku 1785 pawo Coulomba opisuje posty pzypadek siły oddziaływania dwóch punktowych ładunków elektycznych, któy
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 3 BADANIE OBWODÓW PRĄDU SINUSOIDALNEGO Z ELEMENTAMI RLC
Ćwiczenie 3 3.1. Cel ćwiczenia BADANE OBWODÓW PRĄD SNSODANEGO Z EEMENTAM RC Zapoznanie się z własnościami prostych obwodów prądu sinusoidalnego utworzonych z elementów RC. Poznanie zasad rysowania wykresów
Bardziej szczegółowoElektroenergetyczne sieci rozdzielcze SIECI 2004 V Konferencja Naukowo-Techniczna
Elektoenegetyczne sieci ozdzielcze SIECI 2004 V Konfeencja Naukowo-Techniczna Politechnika Wocławska Instytut Enegoelektyki Andzej SOWA Jaosław WIATER Politechnika Białostocka, 15-353 Białystok, ul. Wiejska
Bardziej szczegółowoROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI.
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład VII ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI. 7. Pzepływ pzez goblę z uwzględnieniem zasilania wodami infiltacyjnymi.
Bardziej szczegółowoĆw. 27. Wyznaczenie elementów L C metoda rezonansu
7 K A T E D R A F I ZYKI S T O S O W AN E J P R A C O W N I A F I Z Y K I Ćw. 7. Wyznaczenie elementów L C metoda rezonansu Wprowadzenie Obwód złożony z połączonych: kondensatora C cewki L i opornika R
Bardziej szczegółowoPROTOKÓŁ POMIAROWY - SPRAWOZDANIE
PROTOKÓŁ POMIAROWY - SPRAWOZDANIE LABORATORIM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI I ELEKTRONIKI Grupa Podgrupa Numer ćwiczenia 5 Nazwisko i imię Data wykonania. ćwiczenia. Prowadzący ćwiczenie Podpis Ocena sprawozdania
Bardziej szczegółowoładunek pobrany ze źródła jest równy sumie ładunków na poszczególnych kondensatorach
Opracował: mgr inż. Marcin Wieczorek www.marwie.net.pl Połączenie równoległe kondensatorów na każdym kondensatorze jest takie samo napięcie napięcie źródła ładunek pobrany ze źródła jest równy sumie ładunków
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA 2 wykład 4 Janusz Andzejewski Pole magnetyczne Janusz Andzejewski 2 Pole gawitacyjne γ Pole elektyczne E Definicja wektoa B = γ E = Indukcja magnetyczna pola B: F B F G m 0 F E q 0 qv B = siła Loentza
Bardziej szczegółowoPole grawitacyjne. Definicje. Rodzaje pól. Rodzaje pól... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek.
Pole gawitacyjne d inż. Ieneusz Owczaek CNMiF PŁ ieneusz.owczaek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczaek 1 d inż. Ieneusz Owczaek Pole gawitacyjne Definicje to pzestzenny ozkład wielkości fizycznej. jest
Bardziej szczegółowo23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2
Włodzimiez Wolczyński 23 PĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2 zadanie 1 Tzy jednakowe oponiki, każdy o opoze =30 Ω i opó =60 Ω połączono ze źódłem pądu o napięciu 15 V, jak na ysunku obok. O ile zwiększy się natężenie pądu
Bardziej szczegółowoElektrotechnika podstawowa 159 ZADANIA
Elektrotechnika podstawowa 59 ZNI Materiał ć w iczeniowy 0 Elektrotechnika podstawowa Ważniejsze wzory wykorzystywane w zadaniach Pojęcia i zależności Numery wzorów Strony EZYSTNJE. POJEMNOŚI. OWOY PĄU
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA PROCESOWA. Wykład V
ERMODYNAMIKA PROCESOWA Wykład V Równania stanu substancji czystych Równanie stanu gazu doskonałego eoia stanów odpowiadających sobie Równania wiialne Pof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 1. Badanie obwodów jednofazowych RLC przy wymuszeniu sinusoidalnym
Ćwiczenie nr Badanie obwodów jednofazowych RC przy wymuszeniu sinusoidalnym. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z rozkładem napięć prądów i mocy w obwodach złożonych z rezystorów cewek i
Bardziej szczegółowoCharakterystyki częstotliwościowe elementów pasywnych
Charakterystyki częstotliwościowe elementów pasywnych Parametry elementów pasywnych; reaktancji indukcyjnej (XLωL) oraz pojemnościowej (XC1/ωC) zależą od częstotliwości. Ma to istotne znaczenie w wielu
Bardziej szczegółowoAnaliza charakterystyk drgań gruntu wraz z funkcją przejścia drgań na budynki
CUPRUM Czasopismo Naukowo-Techniczne Gónictwa Rud 1 n 1 (70) 014, s. 1-35 Analiza chaakteystyk dgań guntu waz z funkcją pzejścia dgań na budynki Izabela Jaśkiewicz-Poć KGHM CUPRUM sp. z o.o. CBR, ul. Sikoskiego
Bardziej szczegółowoDARIUSZ SOBCZYŃSKI 1, JACEK BARTMAN 2
Wydawnictwo UR 2016 ISSN 2080-9069 ISSN 2450-9221 online Edukacja Technika Infomatyka n 4/18/2016 www.eti.zeszow.pl DOI: 10.15584/eti.2016.4.53 DARIUSZ SOBCZYŃSKI 1, JACEK BARTMAN 2 Model symulacyjny pzeciwsobnego
Bardziej szczegółowoWykład VII ELEMENTY IDEALNE: OPORNIK, CEWKA I KONDENSATOR W OBWODZIE PRĄDU PRZEMIENNEGO
Wykład VII ELEMENTY IDEALNE: OPORNIK, CEWKA I KONDENSATOR W OBWODZIE PRĄDU PRZEMIENNEGO IDEALNA REZYSTANCJA W OBWODZIE PRĄDU PRZEMIENNEGO Symbol rezystora: Idealny rezystor w obwodzie prądu przemiennego:
Bardziej szczegółowoZadania OBWODY PRĄDU SINUSOIDALNEGO ZE SPRZĘŻENIAMI MAGNETYCZNYMI
adania 4. OBWODY PRĄD SNSODALNEGO E SPRĘŻENA AGNETYNY ad. -. Określ wskazanie woltomierza w danym układzie prądu sinusoidalnego (woltomierz, jak zwykle, traktuje się jako idealny, tzn. niepobierający prądu.
Bardziej szczegółowoGRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
Bardziej szczegółowoWzmacniacze tranzystorowe prądu stałego
Wzmacniacze tanzystoo pądu stałego Wocław 03 kład Dalingtona (układ supe-β) C kład stosowany gdy potzebne duże wzmocnienie pądo (np. do W). C C C B T C B B T C C + β ' B B C β + ( ) C B C β β β B B β '
Bardziej szczegółowo8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI
8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,
Bardziej szczegółowoPRAWO OHMA DLA PRĄDU PRZEMIENNEGO
ĆWICZENIE 53 PRAWO OHMA DLA PRĄDU PRZEMIENNEGO Cel ćwiczenia: wyznaczenie wartości indukcyjności cewek i pojemności kondensatorów przy wykorzystaniu prawa Ohma dla prądu przemiennego; sprawdzenie prawa
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowo4.8. Badania laboratoryjne
BOTOIUM EEKTOTECHNIKI I EEKTONIKI Grupa Podgrupa Numer ćwiczenia 4 p. Nazwisko i imię Ocena Data wykonania ćwiczenia Podpis prowadzącego zajęcia 4. 5. Temat Wyznaczanie indukcyjności własnej i wzajemnej
Bardziej szczegółowoPRAWO OHMA DLA PRĄDU PRZEMIENNEGO
ĆWICZENIE 53 PRAWO OHMA DLA PRĄDU PRZEMIENNEGO Cel ćwiczenia: wyznaczenie wartości indukcyjności cewek i pojemności kondensatorów przy wykorzystaniu prawa Ohma dla prądu przemiennego; sprawdzenie prawa
Bardziej szczegółowoXXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne
XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.
Bardziej szczegółowoWYWAŻANIE MASZYN WIRNIKOWYCH W ŁOŻYSKACH WŁASNYCH
LABORATORIUM DRGANIA I WIBROAKUSTYKA MASZYN Wydział Budowy Maszyn i Zaządzania Zakład Wiboakustyki i Bio-Dynamiki Systemów Ćwiczenie n 4 WYWAŻANIE MASZYN WIRNIKOWYCH W ŁOŻYSKACH WŁASNYCH Cel ćwiczenia:
Bardziej szczegółowom q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika sztywności drutu metodą dynamiczną.
Ćwiczenie M- Wyznaczanie współczynnika sztywności dutu metodą dynamiczną.. Ce ćwiczenia: pomia współczynnika sztywności da stai metodą dgań skętnych.. Pzyządy: dwa kążki metaowe, statyw, dut staowy, stope,
Bardziej szczegółowoSK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego
Ćwiczenia: SK-7 Wpowadzenie do metody wektoów pzetzennych SK-8 Wektoowy model ilnika indukcyjnego, klatkowego Wpowadzenie teoetyczne Wekto pzetzenny definicja i poawowe zależności. Dowolne wielkości kalane,
Bardziej szczegółowoModel klasyczny gospodarki otwartej
Model klasyczny gospodaki otwatej Do tej poy ozpatywaliśmy model sztucznie zakładający, iż gospodaka danego kaju jest gospodaką zamkniętą. A zatem bak było międzynaodowych pzepływów dób i kapitału. Jeżeli
Bardziej szczegółowoSTRUKTURA STEROWANIA UKŁADEM TRÓJMASOWYM Z REGULATOREM STANU
Pace Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiaów Elektycznych N 69 Politechniki Wocławskiej N 69 Studia i Mateiały N 0 Kaol WRÓBEL* egulato stanu, układy tójmasowe, układy z połączeniem spężystym STRUKTURA
Bardziej szczegółowo