Jacek Hunicz. Modelowanie silników spalinowych

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Jacek Hunicz. Modelowanie silników spalinowych"

Transkrypt

1 Jacek Huncz Modelowane slnków salnowych Poltechnka Lubelska Lubln 04

2 . Wrowadzene Modelowane matematyczne jest narzędzem badawczym coraz częścej wykorzystywanym do analzy rocesów fzycznych chemcznych zachodzących w rzeczywstych obektach techncznych. Celem modelowana jest dokonane osu zachowana sę rzeczywstego obektu jako funkcja czynnków wływających. Modelowane matematyczne cyklu roboczego tłokowego slnka salnowego jest coraz częścej wykorzystywane do analzy zjawsk zachodzących w cylndrze slnka. Wynka to z faktu coraz wększego zrozumena osywanych rocesow dokładnejszego ch odwzorowana za omocą metod numerycznych. Ogromny udzał w tym ostęe ma rozwój technk komuterowej, dzęk któremu w ostatnch latach znacząco wzrosły możlwośc modelowana w zakrese szybkośc wykonywana oblczeń oraz stone złożonośc model. Obecne na rynku jest dostęnych wele komercyjnych aketów oblczenowych umożlwających symulacje rocesów roboczych slnków salnowych. Umożlwają one tworzene model slnków zarówno zerowymarowych jak welowymarowych o różnych stonach złożonośc. Istneje równeż możlwość ntegracj model termodynamcznorzeływowych z modelam reakcj chemcznych w celu ełnego osana zjawsk rzeływu ładunku, wymany ceła salana w slnkach. Nnejszy kurs jest ukerunkowany na samodzelne oracowane modelu matematycznego slnka salnowego wykonane badań symulacyjnych rocesu roboczego slnka. Proonowany zerowymarowy model można zamlementować w dowolnym środowsku do oblczeń numerycznych lub w arkuszu kalkulacyjnym. Pommo welu uroszczeń, model ozwala na symulowane stotnych zjawsk wystęujących w slnkach tłokowych wyznaczane najważnejszych arametrów slnka.. Obeg rzeczywste Analzy rzeczywstych rocesów zachodzących w cylndrze slnka w oarcu o dane emryczne rowadz sę wykorzystując szybkozmenne omary arametrów termodynamcznych w komorze salana slnka a także w rzewodach dolotowych wylotowych. Welkoścą, która jest dostęna omarowo w komorze salana slnka jest cśnene czynnka roboczego, zwane cśnenem ndykowanym.

3 Rys... Cśnene w cylndrze 4-suwowego slnka o załone skrowym rzy średnm obcążenu slnka Rys... Cśnene w cylndrze 4-suwowego slnka o załone samoczynnym z bezośrednm wtryskem alwa do cylndra rzy średnm obcążenu slnka Na rysunkach.. rzedstawono rzykładowe rzebeg cśnena w cylndrze jako funkcje ołożena wału korbowego, tzw. otwarte wykresy ndykatorowe. Pobeżna ocena rzedstawonych rzebegów cśneń w cylndrach slnków ozwala na określane zasadnczych różnc omędzy slnkam o załone skrowym (ZI) o załone samoczynnym (ZS). Slnk o ZI charakteryzują sę mnejszym wartoścam cśnena końca srężana, szczególne w zakrese małych obcążeń. Wynka to ze sosobu regulacj obcążena slnka za omocą rzeustncy oraz mnejszego stona srężana. Wdoczne są także różnce w samym rzebegu salana. W slnku o ZS daje sę zauważyć ratowny wzrost cśnena w cylndrze na skutek salana. W slnku o ZI rzebeg salana jest znacząco łagodnejszy. Aby umożlwć odnesene 3

4 rzeczywstego obegu slnka do obegu teoretycznego na rysunkach.3.4 rzedstawono wykresy ndykatorowe w układze -V (cśnene-objętość nad tłokem). Proces roboczy slnka składa sę z klku zasadnczych, nastęujących o sobe faz: naełnana cylndra, srężana czynnka roboczego, salana, rozrężana, wylotu saln. Ponadto stotnym rocesem w cyklu roboczym slnka jest tworzene meszank alwowo-owetrznej. W zależnośc od rodzaju alwa zastosowanego do zaslana slnka oraz systemu salana. Proces ten może odbywać sę oza cylndrem lub w cylndrze obejmować rzemanę fazową alwa. Rys..3. Zamknęty wykres ndykatorowy 4-suwowego slnka o załone skrowym rzy średnm obcążenu slnka Rys..4. Zamknęty wykres ndykatorowy 4-suwowego slnka o załone samoczynnym z bezośrednm wtryskem alwa do cylndra rzy średnm obcążenu slnka 3. Obeg teoretyczne Najrostszym modelem cyklu roboczego slnka jest obeg teoretyczny, rzedstawający wydealzowany rzebeg kolejnych rzeman termodynamcznych czynnka roboczego. Obeg teoretyczny ne będze wykorzystywany do oracowana modelu slnka w ramach nnejszego kursu, lecz ozwala na zrozumene odstawowych rocesów zachodzących w cylndrze slnka oraz sosobu rzetwarzana energ celnej w energę 4

5 mechanczną. Rodzaj obegu teoretycznego, który ma zastosowane do osu danego rzeczywstego slnka zależny jest od sosobu dorowadzana ceła. W slnkach tłokowych wykorzystuje sę trzy obeg: obeg Otta z dorowadzanem ceła rzy stałej objętośc, obeg Desla z dorowadzanem ceła rzy stałym cśnenu, obeg Sabathègo, gdze część ceła jest dorowadzona rzy stałej objętośc, a ozostała część, rzy stałym cśnenu. Powyższe obeg w układze -V zostały rzedstawone na rysunku 3.. a) b) c) Rys. 3.. Obeg teoretyczne w układze -V; a) Otta, b) Desla, c) Sabathègo. Oznaczena: V S objętość skokowa, V CC objętość komory salana, Q V ceło dorowadzone rzy stałej objętośc, Q ceło dorowadzone rzy stałym cśnenu Do osu rzeman zachodzących w cylndrze slnka o ZI owszechne wykorzystywany jest obeg Otta. Obeg Desla znajduje zastosowane w wolnoobrotowych slnkach o ZS, natomast w szybkoobrotowych slnkach o ZS, ze znacznym udzałem salana knetycznego leszego odwzorowana dostarcza obeg Sabathègo. Stoeń srężana slnka defnuje sę jako: V Vmax VS CR (3.) V V V CC Stoeń rzyrostu cśnena na skutek salana wynos: 3, (3.) a stoeń rzyrostu objętośc wynos: V V 3 CC 4, (3.3) gdze oznaczena unktów charakterystycznych obegu odnoszą sę do rys. 3. c. 5

6 Cząsteczk gazu składające sę na czynnk roboczy są traktowane jako gaz doskonały. Podstawowa zależność omędzy arametram gazu osana jest równanem Claeyrona: R ~ V mrt m T nrt ~, (3.4) M gdze: R ndywdualna stała gazowa, R ~ - unwersalna stała gazowa = 834 J/(kmol K), M średna masa molowa gazu, n lczba mol gazu. Proces srężana adabatycznego (krzywa - na rys. 3.) osywana jest równanam adabaty: V, (3.5) V T V T V, (3.6) T, (3.7) T gdze: γ jest stosunkem ceeł właścwych rzy stałym cśnenu rzy stałej objętośc; γ = c /c V. Analogczne zależnośc można zasać dla rocesu rozrężana. Dostarczane ceła do obegu rzy stałej objętośc rowadz do zmany energ wewnętrznej czynnka roboczego: cv QV mcv T 3 T 3V3 V, (3.8) R stąd Q V V. (3.9) Dostarczane ceła rzy stałym cśnenu rowadz do zmany ental czynnka (oznaczena unktów charakterystycznych obegu jak na rys. 3.c): c Q mc T 4 T3 4V4 3V3, (3.0) R stąd Q V. (3.) Całkowta lość ceła dorowadzonego do obegu Sabathègo wynos: V Q. (3.) Ceło odrowadzone, które w rzeczywstym obegu jest entalą saln wynos: cv Q0 mcv T 5 T V 5. (3.3) R 6

7 Praca dowolnej rzemany na elementarnym odcnku A-B jest wyrażona w nastęujący sosób: W dv. (3.4) AB VB VA Praca obegu slnka jest to ole owerzchn wewnątrz zamknętego wykresu obegu slnka. Na rzykładze obegu Sabathègo (rys. 3.c) race oszczególnych rzeman można zasać za omocą nastęującego zestawu równań: a raca całego obegu wynos: V V V CR W, (3.5) V V V W, (3.6) V V V W 45 CR, (3.7) W W W W. (3.8) Średne cśnene ndykowane (IMEP) jest jednym z odstawowych arametrów orównawczych slnka. Welkość tę defnuje sę jako take stałe zastęcze cśnene, które dzałając na tłok w czase jednego suwu racy slnka wykona taką samą racę jak zmenne cśnene w czase całego cyklu. Innym słowy, jest to stosunek racy objętoścowej obegu do objętośc skokowej cylndra: W IMEP. (3.9) Srawność teoretyczna obegu jest to stosunek ceła rzekształconego w racę objętoścową do lośc ceła dostarczonego do obegu: W. (3.0) Q V Q Poneważ raca obegu jest różncą ceła dostarczonego do obegu oraz ceła odrowadzonego od obegu, wyrażene na srawność rzyjmuje ostać: QV Q Q Q0 0. (3.) Q Q Q Q V Uwzględnając równana 3.9, 3., 3.3 oraz zależnośc omędzy arametram termodynamcznym czynnka, wyrażene na srawność teoretyczną obegu rzyjmuje ostać. V S V CR. (3.) 7

8 4. Podejśce do modelowana Perwszym etaem modelowana matematycznego cyklu roboczego slnka jest ustalene fzycznego modelu zjawsk termodynamcznych, rzeływowych chemcznych, które składają sę na ten cykl. Kolejnym etaem jest osane zdentyfkowanych zjawsk fzykochemcznych za omocą równań matematycznych ch rozwązane metodam numerycznym. Przedstawony model oblczenowy umożlwa wyznaczane arametrów termodynamcznych czynnka w komorze salana slnka, określene wskaźnków racy oraz blansu energetycznego. Jest to model zerowymarowy, czyl wszystke uzyskane arametry są uśrednone w objętośc rzestrzen roboczej slnka. Przedstawony os modelu dotyczy slnka 4-suwowego, choć o newelkch modyfkacjach może być zastosowany do slnka -suwowego. Strukturę modelu rzedstawono na rys. 4.. Rys. 4.. Struktura modelu matematycznego obegu slnka Aby zrealzować zadane modelowana należy ustalć nastęujące wymary główne slnka arametry geometryczne: D cyl średnca cylndra, S tl skok tłoka, L conr długość korbowodu (merzona omędzy osą czoa korbowego a osą sworzna tłokowego, CR stoeń srężana, 8

9 D a nt, D c nt, D a exh, D c exh charakterystyczne średnce zaworów dolotowych wylotowych (oznaczone na rys. 6.3), h nt, h exh wznosy zaworów, Kolejnym welkoścam wejścowym są właścwośc alwa oraz arametry zwązane ze sosobem jego dostarczana, które zostaną omówone w kolejnym odrozdzale. Oblczena modelowe odzelone są na trzy odrębne etay: roces naełnana cylndra, rocesy srężana rozrężana, włączne ze salanem, roces rozrężana. Wszystke oblczena wykonywane są dla jednego unktu racy, toteż należy ustalć rędkość obrotową slnka oraz arametry termodynamczne czynnka roboczego w kanale dolotowym oraz kanale wylotowym. Oblczena będą wykonywane dla jednego cyklu racy slnka co ewen, określony krok oblczenowy w dzedzne kąta obrotu wału korbowego (n. co CA). 5. Właścwośc czynnka roboczego Czynnkem roboczym w modelu slnka jest owetrze. Dla owetrza atmosferycznego masa molowa oraz ndywdualna stała gazowa wynoszą odowedno: kg M Ar 9, J R Ar 87. kmol kg K Czynnk roboczy będze traktowany jako gaz ółdoskonały, gdze uwzględnono zależność ceła właścwego od temeratury, wyrażoną nastęującym welomanem: J c v,370 T 6,4340 T,040 T 0,405T 756 (5.) kgk gdze temeratura T jest w K. Oczywśce c c R. (5.) V Zależność c V od temeratury rzedstawono na rysunku 5.. Indywdualna stała gazowa saln stechometrycznych oularnych alw węglowodorowych nemal ne różn sę od stałej gazowej owetrza. Natomast ceło właścwe saln wzrasta wraz z temeraturą bardzej nż dla owetrza. 9

10 Rys. 5.. Zależność ceła właścwego rzy stałej objętośc od temeratury Poneważ czynnk roboczy w slnku jest meszanna gazów, do rowadzena oblczeń mogą być rzydatne nastęujące zależnośc: j V j M x j ~ x, (5.3) j V M M n jm j ~ x jm, (5.4) j n gdze: j cśnene cząstkowe j-tego składnka, V j /V - udzał objętoścowy, x j udzał masowy, a x~ j - udzał molowy. Przy oblczanu właścwośc meszanek alwowo-owetrznych koneczna jest także znajomość odstawowych właścwośc alwa. W tabel 5. zestawono właścwośc oularnych alw, nezbędne do rzerowadzena oblczeń. j 0

11 Tabela 5.. Właścwośc alw Palwo Formuła kg kmol M MJ A Q F LHV sto kg Q eva kj kg Cecz J c kg K Gaz, c Benzyna C 7.76 H Desel C 0.8 H Gaz zemny CH Proan C 3 H n-butan C 4 H Metanol CH 3 OH Etanol C H 5 OH Wodór H

12 6. Geometra układu korbowo-tłokowego Przygotowane modelu należy rozocząć od wrowadzena formuł na chwlową objętość nad tłokem oraz chwlową owerzchnę komory salana (do oblczeń wymany ceła). Wymary slnka oraz ch oznaczena rzedstawono na rysunku 6.. Rys. 6.. Geometra układu korbowo-tłokowego Położene tłoka oblczane jest z nastęującej zależnośc: r crank x st, rcrank cos 0,5 sn (6.) lconr Chwlowa objętość nad tłokem wynos: D V xst V. (6.), cc 4 Indeksy oznaczają kolejny krok oblczenowy (kolejne rozatrywane ołożene wału korbowego). Przykładowe wynk oblczeń objętośc nad tłokem dla erwszych 80 obrotu wałku korbowego rzedstawono na rys. 6.. Dla uroszczena oblczeń owerzchn wymany ceła, można rzyjąć, że kształt komory salana jest owerzchną walca rostego. cyl Dcyl A Dcyl xst,. (6.3)

13 Rys. 6.. Objętość nad tłokem jako funkcja kąta obrotu wału korbowego Kolejnym etaem rzygotowana modelu jest określene chwlowego ola rzekroju orzecznego rzeływu rzez zawory. Pole rzekroju rzeływu rzez zawór może być oblczone na odstawe onższych zależnośc: Dc Da Dc Da Dc Da h dla h hcr f, (6.4) tg hsn Da hsn cos dla h hcr gdze Dc Da hcr. (6.5) sn Oznaczena wymarów zaworów rzedstawono na rys W wększośc wsółczesnych slnków kąt rzylgn zawory α wynos 45, choć zdarzają sę odstęstwa od tej reguły. Szerokość uszczelnającej krawędz gnazda zaworu s należy określć w oarcu o rysunk modelowanego slnka (dla małych slnków samochodów osobowych s =.5.8 mm). Rzeczywsty rzekrój strug rzeływającego czynnka oraz masowe natężene rzeływu są neco mnejsze, nż wynkające z geometr zaworu, dlatego też należy wrowadzć wsółczynnk rzeływu: m actual. (6.6) m deal Podczas obrotu wału korbowego ulega zmane zarówno wznos zaworu h jak wsółczynnk rzeływu µ. Dlatego też, odczas rowadzena oblczeń wygodne jest osługwać sę stałym (maksymalnym) wznosem zaworu oraz zmennym wsółczynnkem rzeływu, który będze uwzględnał oba owyższe czynnk. Przykładowe, wynk ekserymentalnych omarów wsółczynnka rzeływu rzez zawór dolotowy rzedstawono na rys

14 Rys Wymary zaworów Rys Przykładowe wynk omarów oblczeń wsółczynnka rzeływu odnesonego do maksymalnego wznosu zaworu Do zgrubnego rzyblżena krzywej wsółczynnka rzeływu można skorzystać z nastęującej zależnośc: a y max e. (6.7) gdze arametrem a można regulować smukłość charakterystyk. Zmenna y narasta lnowo od 0 w chwl otwarca zaworu do w chwl maksymalnego wznosu, a nastęne maleje do 0 w chwl zamknęca zaworu. Zmenną tę należy oblczyć korzystając z roorcj na odstawe kąta obrotu wału korbowego. Przykładowe wynk oblczeń dla a =.5 µ max = 0.8 rzedstawono na rys W rzykładze celowo rzyjęto zerowe fazy rozrządu, co jest zalecane jeżel ne uwzględna sę w oblczenach dynamk rzeływu. 4

15 Rys Przykładowe wynk oblczeń wsółczynnka rzeływu rzez zawór dla max = 0.8 a =.5 Wszystke oblczena będą rowadzone dla określonej rędkośc obrotowej wału korbowego. W celu rzekształcena oblczonych strumen masy ceła na różnce skończone, koneczne jest wrowadzene stałej wartośc czasu trwana jednego kroku oblczenowego w ostac: t [ s],. (6.8) 6n gdze n rędkość obrotowa w /mn, a - krok oblczenowy w CA. 7. Proces dolotu Przed rzystąenem do oblczeń rzeływu czynnka rzez zawory dolotowe koneczne jest ustalene arametrów termodynamcznych czynnka w kanale dolotowym. W rzedstawonym modelu zakłada sę, że arametry te (cśnene temeratura) oraz skład są stałe. W rzyadku wolnossącego slnka o ZS lub slnka o ZI rzy całkowce otwartej rzeustncy cśnene w kanale dolotowym jest rawe atmosferyczne. Do ustalena cśnena rzy rzymknętej rzeustncy można stworzyć dodatkowy odmodel rzeływu lub skorzystać w wynków badań emrycznych. Temeratura w kanałach dolotowych slnków wolnossących jest zwykle o klka ston wyższa nż temeratura otoczena. W rzyadku slnków doładowanych, cśnene w układze dolotowym należy zwększyć aby uzyskać żądany stoeń doładowana. Temeraturę czynnka za srężarką można oblczyć wykorzystując równane srężana adabatycznego (3.7). Jeżel zastosowano chłodncę owetrza doładowującego (ntercooler) temeraturę czynnka należy odowedno obnżyć. Ceło właścwe c czynnka w układze dolotowym należy oblczyć na odstawe równań Schemat slnka na otrzeby modelowana rocesu dolotu rzedstawono na rys

16 Rys. 7.. Schemat slnka rzyjęty do modelowana rocesu dolotu Do oblczana strumena masy rzeływającej rzez zawór stosuje sę owszechne zależność St Venanta-Wantzela, osującą zentroowy rzeływ oddźwękowy rzez dyszę zbeżną. Z uwzględnenem rzyjętego wsółczynnka rzeływu, rzeczywsty strumeń masy czynnka można wyrazć za omocą równana: nt, fnt RTnt m nt, fnt nt nt nt RT nt nt dla nt dla cr nt cr. (7.) gdze krytyczny stosunek cśneń wynos cr. (7.) Skończoną różncę masy czynnka naływającego do cylndra w czase danego kroku oblczenowego można wyrazć jako: m m t. (7.3) Całkowta masa w cylndrze slnka oblczana jest orzez całkowane numeryczne skończonych rzyrostów masy: m m m. (7.4) Poneważ zmany cśnena w cylndrze w czase suwu dolotu ne są welke, do oblczeń temeratury w cylndrze można skorzystać z blansu entalowego: 6

17 H H Q nt, ht, T. (7.5) m c Po rozwnęcu, równane 7.5 rzyjmuje ostać: m c T m cnt Tnt Qht, T. (7.6) m c Należy zauważyć, że w równanu blansowym wystęuje składnk Q ht,, który wyraża lość ceła wymenanego omędzy czynnkem roboczym ścankam komory salana. Na wstęnym etae rzygotowywana modelu welkość ta może zostać omnęta. Wymana ceła zostane omówona w rozdzale 0. Do śledzena cśnena odczas suwu dolotu wygodne jest wykorzystać równane stanu gazu. Zależność na skończony rzyrost cśnena rzyjmuje ostać: RT m V V, (7.7) V V a cśnene w cylndrze wynos:. (7.8) Warto zauważyć, że w erwszym wykonywanym kroku oblczenowym ne stneją orzedne wartośc zmennych, z ndeksem -. Dlatego też koneczne jest ustalene warunków oczątkowych rzed realzacją cyklu oblczenowego. Przed erwszym uruchomenem cyklu oblczenowego oczątkową temeraturę cśnene w cylndrze należy wstęne założyć. Nastęne w klku teracjach należy jako oczątkowe wartośc wrowadzać wartośc uzyskane o zakończonej realzacj cyklu oblczenowego. Poneważ arametry termodynamczne czynnka w cylndrze są zwązane równanem stanu gazu doskonałego, masę oczątkową (masę ozostałych w cylndrze saln) można oblczyć, wykorzystując równane stanu gazu: 0V0 m0, (7.9) RT gdze ndeks 0 oznacza erwszy krok oblczenowy (górne zwrotne ołożene tłoka w suwe dolotu). Na rysunkach rzedstawono rzykładowe wynk oblczeń rocesu dolotu. 0 7

18 Rys. 7.. Strumeń masy oraz skumulowana masa w cylndrze slnka benzynowego odczas rocesu dolotu; V s = 500 cm 3, n = 6000 /mn, ełne obcążene Rys. 7.. Cśnene oraz temeratura w cylndrze slnka benzynowego odczas rocesu dolotu; V s = 500 cm 3, n = 6000 /mn, ełne obcążene 8. Procesy srężana, salana rozrężana Procesy srężana, salana rozrężana, omjając kwestę dostarczana alwa, odbywają sę w zamknętym układze termodynamcznym. Schemat slnka na otrzeby modelowana rocesów srężana, salana rozrężana rzedstawono na rys

19 Rys. 8.. Schemat slnka rzyjęty do modelowana rocesu dolotu Do wyznaczena arametrów czynnka wykorzystywane jest równane stanu gazu oraz I zasada termodynamk, która ma ogólna ostać: du Q W. (8.) Numeryczne, na odstawe I zasady termodynamk, skończony rzyrost cśnena w kroku oblczenowym można wyrazć jako: Q ch Qht V V, (8.) V a cśnene w cylndrze wynos:. (8.3) Uśrednona temeratura w cylndrze wynos: V T. (8.4) m R W celu wyznaczena lośc ceła dostarczonego do obegu w każdym kroku oblczenowym Q ch, koneczna jest znajomość całkowtej lośc ceła wywązanego w cylndrze z dostarczonej dawk alwa oraz rzebeg wywązywana sę ceła. Ilość alwa w cylndrze snka wynka z lośc owetrza lub meszank, jaka rzełynęła rzez zawór dolotowy. Jeżel w układze dolotowym znajdowała sę meszanka alwowo-owetrzna o określonym składze, masa alwa jest znana. Jeżel alwo odawane jest bezośredno do cylndra, jego lość wynka z założonego wsółczynnka nadmaru owetrza wynos: mar mf. (8.5) A F Jeżel cylnder naełnany jest czystym owetrzem, jego masa o zamknęcu zaworu dolotowego wynos: m Ar m IVC m IVO, (8.6) sto 9

20 gdze ndeksy IVO IVC odowadają ołożenu wału korbowego odowedno w chwlach otwarca zamknęca zaworu dolotowego. Całkowta lość ceła dorowadzona do obegu, rzy założenu salana całkowtego zuełnego wynos: Q m. (8.7) ch F Q LHV Nnejszy model bazuje na założonym rzebegu wywązywana sę ceła. Najowszechnej stosowaną funkcją określającą ostę salana (udzał masowy salonego alwa) jest ostać zaroonowana rzez Webego: m SOC x b ex 6.908, (8.8) EOC SOC gdze SOC EOC oznaczają odowedno kąty obrotu wału korbowego odowadające oczątkow końcow salana. Całkowty kąt salana wynos zwykle CA. Wykładnk m służy do kształtowana dynamk salana (rys. 8.). Generalne, dla slnków o ZI wykładnk rzyjmuje wartośc z rzedzału < m <, a dla slnków o ZS 0. < m <. W rzyadku slnków o ZS, w celu wyróżnena faz salana knetycznego dyfuzyjnego możlwe jest zastosowane odwójnej funkcj Webego. Ilość ceła dostarczanego do czynnka roboczego w okrese jednego kroku oblczenowego wynos: Q Q x x. (8.9) ch, ch b, b, Na rysunkach rzedstawono rzykładowe rzebeg rocesu wywązywana sę ceła w cylndrze oraz wynk oblczeń cśnena temeratury. Rys. 8.. Stoeń wyalena dawk alwa szybkość wywązywana sę ceła dla slnka benzynowego; V s = 500 cm 3, n = 6000 /mn, ełne obcążene 0

21 Rys Cśnene temeratura w cylndrze dla slnka benzynowego; V s = 500 cm 3, n = 6000 /mn, ełne obcążene 9. Proces wylotu saln Schemat slnka na otrzeby modelowana rocesu wylotu saln rzedstawono na rys. 9.. Rys. 9.. Schemat slnka rzyjęty do modelowana rocesu wylotu saln Do oblczana strumena masy rzeływającej rzez zawór wylotowy, odobne jak w rzyadku dolotu, stosuje sę zależność St Venanta-Wantzela. Wsółczynnk rzeływu jako funkcję obrotu wału korbowego należy oblczyć w oarcu o rocedurę rzedstawoną w rozdzale 6. Równane rzeływu dla rocesu wylotu rzyjmuje ostać:

22 cr exh exh exh cr exh exh exh exh exh for RT f for RT f m,,. (9.) gdze krytyczny stosunek cśneń wynos cr. (9.) Wykładnk w owyższych równanach odnos sę do czynnka w cylndrze. Do oblczeń rocesu wylotu otrzebny jest tylko jeden warunek brzegowy, a manowce cśnene w kanale wylotowym, exh. W slnkach wolnossących lub doładowanych mechanczne cśnene to jest neznaczne wyższe od atmosferycznego. W rzyadku slnka turbodoładowanego cśnene saln można oblczyć z równań srężana adabatycznego srężark turbny, rzy założonej srawnośc. Skończoną różncę masy czynnka wyływającego z cylndra w czase danego kroku oblczenowego można wyrazć jako: t m m. (9.3) Całkowta masa w cylndrze slnka oblczana jest orzez sumowane skończonych różnc wynos: m m m. (9.4) Do śledzena cśnena odczas suwu wylotu wygodne jest wykorzystać równane stanu gazu. Zależność na skończoną różncę cśnena rzyjmuje ostać: V V V m m, (9.5) a cśnene w cylndrze wynos:. (9.6) Temeraturę w cylndrze można oblczać uwzględnając jedyne straty ceła rzez ścank komory salana:,, ht c m Q T T. (9.7) Na rysunkach rzedstawono rzykładowe wynk oblczeń rocesu wylotu saln.

23 Rys. 9.. Strumeń masy oraz skumulowana masa w cylndrze slnka benzynowego odczas rocesu wylotu; V s = 500 cm 3, n = 6000 /mn, ełne obcążene Rys Cśnene oraz temeratura w cylndrze slnka benzynowego odczas rocesu wylotu; V s = 500 cm 3, n = 6000 /mn, ełne obcążene 0. Wymana ceła W modelach zerowymarowych rzyjmuje sę uśrednony os wymany ceła omędzy czynnkem roboczym a ścankam komory salana. Strumeń ceła wymenanego omędzy łynem o temeraturze T całem stałym o temeraturze T w wyrażony jest równanem Newtona: Q A h T T, (0.) ht, gdze: A chwlowa wartość ola owerzchn wymany ceła (równane 6.3), h - wsółczynnk wymany ceła. Ilość ceła wymenana odczas jednego kroku oblczenowego wynos: Q Q t. (0.) ht, ht, w 3

24 Na otrzeby oblczeń wymany ceła w slnkach tłokowych oracowano wele emrycznych korelacj wsółczynnka wymany ceła. Wśród nch najowszechnej wykorzystywane jest równane Woschnego w ostac: V STIVC h 30 Dcyl T C cm C mot,, (0.3) IVCV IVC gdze arametry IVC, T IVC, V IVC oznaczają odowedno cśnene, temeraturę objętość cylndra w chwl zamknęca zaworu dolotowego, mot jest to cśnene w cylndrze uzyskwane bez salana, a c m to średna rędkość tłoka. Stałe C C można rzyjmować w nastęujący sosób: C = 6.8, C = 0 odczas rocesu wymany ładunku, C =.8, C = 0 odczas rocesu srężana, oraz C = 6.8, C = 0,0034 odczas salana rozrężana. Na rysunku 0. rzedstawono rzykładowe wynk oblczeń wymany ceła w slnku. Rys. 0.. Wsółczynnk wymany ceła oraz strumeń ceła odczas ełnego cyklu roboczego slnka benzynowego; V s = 500 cm 3, n = 6000 /mn, ełne obcążene, T w = 500 K 4

ZADANIE 9.5. p p T. Dla dwuatomowego gazu doskonałego wykładnik izentropy = 1,4 (patrz tablica 1). Temperaturę spiętrzenia obliczymy następująco

ZADANIE 9.5. p p T. Dla dwuatomowego gazu doskonałego wykładnik izentropy = 1,4 (patrz tablica 1). Temperaturę spiętrzenia obliczymy następująco ZADANIE 9.5. Do dyszy Bendemanna o rzekroju wylotowym A = mm doływa owetrze o cśnenu =,85 MPa temeraturze t = C, z rędkoścą w = 5 m/s. Cśnene owetrza w rzestrzen, do której wyływa owetrze z dyszy wynos

Bardziej szczegółowo

TERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA

TERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA TRMODYNAMIKA TCHNICZNA I CHMICZNA Część IV TRMODYNAMIKA ROZTWORÓW TRMODYNAMIKA ROZTWORÓW FUGATYWNOŚCI I AKTYWNOŚCI a) Wrowadzene Potencjał chemczny - rzyomnene de G n na odstawe tego, że otencjał termodynamczny

Bardziej szczegółowo

Wykład 9. Silnik Stirlinga (R. Stirling, 1816)

Wykład 9. Silnik Stirlinga (R. Stirling, 1816) Wykład 9 Maszyny celne c.d. Entala Entala reakcj chemcznych Entala rzeman azowych Procesy odwracalne neodwracalne Entroa ykl arnot W. Domnk Wydzał Fzyk UW Termodynamka 06/07 /0 Slnk Strlnga (R. Strlng,

Bardziej szczegółowo

1. Definicje podstawowe. Rys Profile prędkości w rurze. A przepływ laminarny, B - przepływ burzliwy. Liczba Reynoldsa

1. Definicje podstawowe. Rys Profile prędkości w rurze. A przepływ laminarny, B - przepływ burzliwy. Liczba Reynoldsa . Defncje odstaoe Rys... Profle rędkośc rurze. rzeły lamnarny, B - rzeły burzly. Lczba Reynoldsa D Re [m /s] - sółczynnk lekośc knematycznej Re 3 - rzeły lamnarny Re - rzeły burzly Średna rędkość masoa

Bardziej szczegółowo

Doświadczenie Joule a i jego konsekwencje Ciepło, pojemność cieplna sens i obliczanie Praca sens i obliczanie

Doświadczenie Joule a i jego konsekwencje Ciepło, pojemność cieplna sens i obliczanie Praca sens i obliczanie Perwsza zasada termodynamk 2.2.. Dośwadczene Joule a jego konsekwencje 2.2.2. eło, ojemność celna sens oblczane 2.2.3. Praca sens oblczane 2.2.4. Energa wewnętrzna oraz entala 2.2.5. Konsekwencje I zasady

Bardziej szczegółowo

α i = n i /n β i = V i /V α i = β i γ i = m i /m

α i = n i /n β i = V i /V α i = β i γ i = m i /m Ćwczene nr 2 Stechometra reakcj zgazowana A. Część perwsza: powtórzene koncentracje stężena 1. Stężene Stężene jest stosunkem lośc substancj rozpuszczonej do całkowtej lośc rozpuszczalnka. Sposoby wyrażena

Bardziej szczegółowo

Rys. 1. Temperatura punktu rosy na wykresie p-t dla wody.

Rys. 1. Temperatura punktu rosy na wykresie p-t dla wody. Powetrze wlotne. Defncje odstawowe Powetrze wlotne jest roztwore (lub eszanną) owetrza sucheo wody w ostac: a) ary rzerzanej lub b) ary nasyconej suchej lub c) ary nasyconej suchej ły cekłej lub lodowej.

Bardziej szczegółowo

Proces narodzin i śmierci

Proces narodzin i śmierci Proces narodzn śmerc Jeżel w ewnej oulacj nowe osobnk ojawają sę w sosób losowy, rzy czym gęstość zdarzeń na jednostkę czasu jest stała w czase wynos λ, oraz lczba osobnków n, które ojawły sę od chwl do

Bardziej szczegółowo

Badanie energetyczne płaskiego kolektora słonecznego

Badanie energetyczne płaskiego kolektora słonecznego Katedra Slnów Salnowych Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Badane energetyczne łasego oletora słonecznego - 1 - rowadzene yorzystane energ celnej romenowana słonecznego do celów ogrzewana, chłodzena oraz

Bardziej szczegółowo

Wydział Samochodów i Maszyn Roboczych Instytut Pojazdów LABORATORIUM POKŁADOWEJ DIAGNOSTYKI POJAZDÓW

Wydział Samochodów i Maszyn Roboczych Instytut Pojazdów LABORATORIUM POKŁADOWEJ DIAGNOSTYKI POJAZDÓW Wydzał Samochodów Maszyn Roboczych Instytut Pojazdów LABORATORIUM POKŁADOWEJ DIAGNOSTYKI POJAZDÓW Dagnostyka slnka spalnowego o zapłone samoczynnym na podstawe wykresu ndykatorowego Opracowane Dr nż. Ewa

Bardziej szczegółowo

XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne

XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadane teoretyczne Rozwąż dowolne rzez sebe wybrane dwa sośród odanych nże zadań: ZADANIE T Nazwa zadana: Protony antyrotony A. Cząstk o mase równe mase rotonu, ale

Bardziej szczegółowo

PAŃSTWOWA WYŻSZA SZKOŁA ZAWODOWA W PILE INSTYTUT POLITECHNICZNY. Zakład Budowy i Eksploatacji Maszyn PRACOWNIA TERMODYNAMIKI TECHNICZNEJ INSTRUKCJA

PAŃSTWOWA WYŻSZA SZKOŁA ZAWODOWA W PILE INSTYTUT POLITECHNICZNY. Zakład Budowy i Eksploatacji Maszyn PRACOWNIA TERMODYNAMIKI TECHNICZNEJ INSTRUKCJA PAŃSTWOWA WYŻSZA SZKOŁA ZAWODOWA W PILE INSTYTUT POLITECHNICZNY Zakład Budowy Eksploatacj Maszyn PRACOWNIA TERMODYNAMIKI TECHNICZNEJ INSTRUKCJA Temat ćwczena: PRAKTYCZNA REALIZACJA PRZEMIANY ADIABATYCZNEJ.

Bardziej szczegółowo

AUTOMATYKA I STEROWANIE W CHŁODNICTWIE, KLIMATYZACJI I OGRZEWNICTWIE L3 STEROWANIE INWERTEROWYM URZĄDZENIEM CHŁODNICZYM W TRYBIE PD ORAZ PID

AUTOMATYKA I STEROWANIE W CHŁODNICTWIE, KLIMATYZACJI I OGRZEWNICTWIE L3 STEROWANIE INWERTEROWYM URZĄDZENIEM CHŁODNICZYM W TRYBIE PD ORAZ PID ĆWICZENIE LABORAORYJNE AUOMAYKA I SEROWANIE W CHŁODNICWIE, KLIMAYZACJI I OGRZEWNICWIE L3 SEROWANIE INWEREROWYM URZĄDZENIEM CHŁODNICZYM W RYBIE PD ORAZ PID Wersja: 03-09-30 -- 3.. Cel ćwczena Celem ćwczena

Bardziej szczegółowo

DOBÓR SERWOSILNIKA POSUWU. Rysunek 1 przedstawia schemat kinematyczny napędu jednej osi urządzenia.

DOBÓR SERWOSILNIKA POSUWU. Rysunek 1 przedstawia schemat kinematyczny napędu jednej osi urządzenia. DOBÓR SERWOSILNIKA POSUWU Rysunek 1 rzedstawa schemat knematyczny naędu jednej os urządzena. Rys. 1. Schemat knematyczny serwonaędu: rzełożene rzekładn asowej, S skok śruby ocągowej, F sła orzeczna, F

Bardziej szczegółowo

EKONOMIA MENEDŻERSKA. Wykład 3 Funkcje produkcji 1 FUNKCJE PRODUKCJI. ANALIZA KOSZTÓW I KORZYŚCI SKALI. MINIMALIZACJA KOSZTÓW PRODUKCJI.

EKONOMIA MENEDŻERSKA. Wykład 3 Funkcje produkcji 1 FUNKCJE PRODUKCJI. ANALIZA KOSZTÓW I KORZYŚCI SKALI. MINIMALIZACJA KOSZTÓW PRODUKCJI. EONOMIA MENEDŻERSA Wykład 3 Funkcje rodukcj 1 FUNCJE PRODUCJI. ANAIZA OSZTÓW I ORZYŚCI SAI. MINIMAIZACJA OSZTÓW PRODUCJI. 1. FUNCJE PRODUCJI: JEDNO- I WIEOCZYNNIOWE Funkcja rodukcj określa zależność zdolnośc

Bardziej szczegółowo

2. PRAKTYCZ A REALIZACJA PRZEMIA Y ADIABATYCZ EJ

2. PRAKTYCZ A REALIZACJA PRZEMIA Y ADIABATYCZ EJ . PRAKTYCZ A REALIZACJA PRZEMIA Y ADIABATYCZ EJ. Wroadzene Przemana jest adabatyczna, jeśl dla każdych dóch stanó l, leżących na tej rzemane Q - 0. Z tej defncj ynka, że aby zrealzoać yżej ymenony roces,

Bardziej szczegółowo

Przykład 3.1. Wyznaczenie zmiany odległości między punktami ramy trójprzegubowej

Przykład 3.1. Wyznaczenie zmiany odległości między punktami ramy trójprzegubowej Przykład Wyznaczene zmany odegłośc mędzy unktam ramy trójrzegubowej Poecene: Korzystając ze wzoru axwea-ohra wyznaczyć zmanę odegłośc mędzy unktam w onższym układze Przyjąć da wszystkch rętów EI = const

Bardziej szczegółowo

D. II ZASADA TERMODYNAMIKI

D. II ZASADA TERMODYNAMIKI . Hofman, Wykłady z Chem fzycznej I, Wydzał Chemczny PW, kerunek: echnologa chemczna, sem. 2017/2018 WYKŁAD D,E D. II zasada termodynamk E. Konsekwencje zasad termodynamk D. II ZAADA ERMODYNAMIKI D.1.

Bardziej szczegółowo

2 PRAKTYCZNA REALIZACJA PRZEMIANY ADIABATYCZNEJ. 2.1 Wprowadzenie

2 PRAKTYCZNA REALIZACJA PRZEMIANY ADIABATYCZNEJ. 2.1 Wprowadzenie RAKTYCZNA REALIZACJA RZEMIANY ADIABATYCZNEJ. Wprowadzene rzeana jest adabatyczna, jeśl dla każdych dwóch stanów l, leżących na tej przeane Q - 0. Z tej defncj wynka, że aby zrealzować wyżej wyenony proces,

Bardziej szczegółowo

Wykład 8. Silnik Stirlinga (R. Stirling, 1816)

Wykład 8. Silnik Stirlinga (R. Stirling, 1816) Wykład 8 Maszyny ceplne c.d. Rozkład Maxwella -wstęp Entalpa Entalpa reakcj chemcznych Entalpa przeman azowych Procesy odwracalne neodwracalne Entropa W. Domnk Wydzał Fzyk UW Termodynamka 018/019 1/6 Slnk

Bardziej szczegółowo

Zmiana entropii w przemianach odwracalnych

Zmiana entropii w przemianach odwracalnych Wykład 4 Zmana entrop w przemanach odwracalnych: przemany obegu Carnota, spręŝane gazu półdoskonałego ze schładzanem, zobaryczne wytwarzane przegrzewane pary techncznej rzemany zentropowe gazu doskonałego

Bardziej szczegółowo

INTERPRETACJA PIERWSZEJ ZASADY TERMODYNAMIKI DLA UKŁADÓW ZAMKNIĘTYCH I OTWARTYCH

INTERPRETACJA PIERWSZEJ ZASADY TERMODYNAMIKI DLA UKŁADÓW ZAMKNIĘTYCH I OTWARTYCH Polka Problemy Nauk Stoowanych, 05, Tom 3, 33 44 Szczecn Prof WSTE dr hab nż Benedykt LITKE Wyżza Szkoła Technczno-Ekonomczna w Szczecne, Wydzał Tranortu Samochodowego Hgher School of Technology and Economc

Bardziej szczegółowo

Kalorymetria paliw gazowych

Kalorymetria paliw gazowych Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn i Urządzeń Cielnych W9/K2 Miernictwo energetyczne laboratorium Kalorymetria aliw gazowych Instrukcja do ćwiczenia nr 7 Oracowała: dr inż. Elżbieta Wróblewska Wrocław,

Bardziej szczegółowo

LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ

LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwczena: BADANIE POPRAWNOŚCI OPISU STANU TERMICZNEGO POWIETRZA PRZEZ RÓWNANIE

Bardziej szczegółowo

Ćw. 6 Pomiary oporu aerodynamicznego

Ćw. 6 Pomiary oporu aerodynamicznego . el ćwczena Ćw. 6 Pomary ooru aerodynamcznego ele ćwczena są nastęujące:. Pomar ooru roflu kołowego metodą adana rozkładu cśnena na jego owerzchn.. Wzorcowane metody straty ędu w śladze aerodynamcznym.

Bardziej szczegółowo

Rys. 1. Temperatura punktu rosy na wykresie p-t dla wody.

Rys. 1. Temperatura punktu rosy na wykresie p-t dla wody. F-Pow wlot / Powetrze wlotne. Defncje odstawowe Powetrze wlotne jest roztwore (lub eszanną) owetrza sucheo wody w ostac: a) ary rzerzanej lub b) ary nasyconej suchej lub c) ary nasyconej suchej ły cekłej

Bardziej szczegółowo

Stany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23

Stany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23 Stany materii Masa i rozmiary cząstek Masą atomową ierwiastka chemicznego nazywamy stosunek masy atomu tego ierwiastka do masy / atomu węgla C ( C - izoto węgla o liczbie masowej ). Masą cząsteczkową nazywamy

Bardziej szczegółowo

Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE

Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE Inormatyka Podstawy Programowana 06/07 Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE 6. Równana algebraczne. Poszukujemy rozwązana, czyl chcemy określć perwastk rzeczywste równana:

Bardziej szczegółowo

Podstawy termodynamiki

Podstawy termodynamiki Podstawy termodynamk Temperatura cepło Praca jaką wykonuje gaz I zasada termodynamk Przemany gazowe zotermczna zobaryczna zochoryczna adabatyczna Co to jest temperatura? 40 39 38 Temperatura (K) 8 7 6

Bardziej szczegółowo

I. Elementy analizy matematycznej

I. Elementy analizy matematycznej WSTAWKA MATEMATYCZNA I. Elementy analzy matematycznej Pochodna funkcj f(x) Pochodna funkcj podaje nam prędkość zman funkcj: df f (x + x) f (x) f '(x) = = lm x 0 (1) dx x Pochodna funkcj podaje nam zarazem

Bardziej szczegółowo

V. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA

V. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA 46. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA ermodynamka jako nauka powstała w XIX w. Prawa termodynamk są wynkem obserwacj welu rzeczywstych procesów- są to prawa fenomenologczne modelu rzeczywstośc..

Bardziej szczegółowo

3 BADANIE WYDAJNOŚCI SPRĘŻARKI TŁOKOWEJ. 1. Wprowadzenie

3 BADANIE WYDAJNOŚCI SPRĘŻARKI TŁOKOWEJ. 1. Wprowadzenie 3 BADANIE WYDAJNOŚCI SPRĘŻARKI TŁOKOWEJ. Wprowadzene Sprężarka jet podtawowym przykładem otwartego układu termodynamcznego. Jej zadanem jet medzy nnym podwyżzene cśnena gazu w celu: uzykane czynnka napędowego

Bardziej szczegółowo

Zarządzanie ryzykiem w przedsiębiorstwie i jego wpływ na analizę opłacalności przedsięwzięć inwestycyjnych

Zarządzanie ryzykiem w przedsiębiorstwie i jego wpływ na analizę opłacalności przedsięwzięć inwestycyjnych dr nż Andrze Chylńsk Katedra Bankowośc Fnansów Wyższa Szkoła Menedżerska w Warszawe Zarządzane ryzykem w rzedsęborstwe ego wływ na analzę ołacalnośc rzedsęwzęć nwestycynych w w w e - f n a n s e c o m

Bardziej szczegółowo

P 1, P 2 - wektory sił wewnętrznych w punktach powierzchni F wokół punktu A

P 1, P 2 - wektory sił wewnętrznych w punktach powierzchni F wokół punktu A TEORI STNU NPRĘŻENI. WEKTOR NPRĘŻENI r x P P P P, P - wektory sł wewnętrznych w unktach owerzchn wokół unktu P P r, P - suma sł wewnętrznych na owerzchn P P P P średna gęstość sł wewnętrznych na owerzchn

Bardziej szczegółowo

POLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA i ENERGETYKI INSTYTUT MASZYN i URZĄDZEŃ ENERGETYCZNYCH.

POLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA i ENERGETYKI INSTYTUT MASZYN i URZĄDZEŃ ENERGETYCZNYCH. POLITECHIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH WYDZIAŁ IŻYIERII ŚRODOWISKA EERGETYKI ISTYTUT MASZY URZĄDZEŃ EERGETYCZYCH Turbna arowa II Laboratoru oarów azyn celnych (PM 8) Oracował: dr nż. Grzegorz Wcak Srawdzł: dr

Bardziej szczegółowo

STATECZNOŚĆ SKARP. α - kąt nachylenia skarpy [ o ], φ - kąt tarcia wewnętrznego gruntu [ o ],

STATECZNOŚĆ SKARP. α - kąt nachylenia skarpy [ o ], φ - kąt tarcia wewnętrznego gruntu [ o ], STATECZNOŚĆ SKARP W przypadku obektu wykonanego z gruntów nespostych zaprojektowane bezpecznego nachylena skarp sprowadza sę do przekształcena wzoru na współczynnk statecznośc do postac: tgφ tgα = n gdze:

Bardziej szczegółowo

TERMODYNAMIKA II.A PROJEKT [WŁASNOŚCI PŁYNÓW ZŁOŻOWYCH - PODSTAWY] SPIS TREŚ CI. andrzej.magdziarz@agh.edu.pl. http://home.agh.edu.

TERMODYNAMIKA II.A PROJEKT [WŁASNOŚCI PŁYNÓW ZŁOŻOWYCH - PODSTAWY] SPIS TREŚ CI. andrzej.magdziarz@agh.edu.pl. http://home.agh.edu. TERMODYNAMIKA II.A PROJEKT [WŁASNOŚI PŁYNÓW ZŁOŻOWYH - PODSTAWY] andrzej.magdzarz@agh.edu.l htt://home.agh.edu.l/magdz erson 0.10 (005/09/0) SPIS TREŚ I 1. DWUFAZOWY UKŁAD GAZ-IEZ... 1.1. ILOŚĆ SUBSTANJI,

Bardziej szczegółowo

Dr inż. Andrzej Tatarek. Siłownie cieplne

Dr inż. Andrzej Tatarek. Siłownie cieplne Dr nż. Andrzej Tatarek Słowne ceplne Wykład 2 Podstawowe przemany energetyczne Jednostkowe zużyce cepła energ chemcznej palwa w elektrown parowej 2 Podstawowe przemany Proces przetwarzana energ elektrycznej

Bardziej szczegółowo

Zastosowanie symulatora ChemCad do modelowania złożonych układów reakcyjnych procesów petrochemicznych

Zastosowanie symulatora ChemCad do modelowania złożonych układów reakcyjnych procesów petrochemicznych NAFTA-GAZ styczeń 2011 ROK LXVII Anna Rembesa-Śmszek Instytut Nafty Gazu, Kraków Andrzej Wyczesany Poltechnka Krakowska, Kraków Zastosowane symulatora ChemCad do modelowana złożonych układów reakcyjnych

Bardziej szczegółowo

Prawa strona równania jest sumą pochodnych cząstkowych:

Prawa strona równania jest sumą pochodnych cząstkowych: entro fazy Prawa strona równana jest sumą ochodnych cząstkowych: S cśnena dzałającego od strony fazy chemcznego otencjału fazy Przeływ ceła od (bez wymany masy) owoduje zmanę składowej T, a rzenoszene

Bardziej szczegółowo

= σ σ. 5. CML Capital Market Line, Rynkowa Linia Kapitału

= σ σ. 5. CML Capital Market Line, Rynkowa Linia Kapitału 5 CML Catal Market Lne, ynkowa Lna Katału Zbór ortolo o nalny odchylenu standardowy zbór eektywny ozważy ortolo złożone ze wszystkch aktywów stnejących na rynku Załóży, że jest ch N A * P H P Q P 3 * B

Bardziej szczegółowo

10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI.

10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI. 0. FALE, ELEMENY ERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI. 0.9. Podstawy termodynamiki i raw gazowych. Podstawowe ojęcia Gaz doskonały: - cząsteczki są unktami materialnymi, - nie oddziałują ze sobą siłami międzycząsteczkowymi,

Bardziej szczegółowo

Parametry stanu w przemianie izobarycznej zmieniają się według zależności

Parametry stanu w przemianie izobarycznej zmieniają się według zależności Przyad szzegóne rzemany otroowej /6 5.4. Przemana zobaryzna Przemana rzy stałym śnen, zy zobaryzna jest rzemaną otroową o wyładn m = 0, gdyż m = 0 == onst. Przemana ta zahodz, gdy ogrzewa sę gaz zamnęty

Bardziej szczegółowo

Wykład 2. Przemiany termodynamiczne

Wykład 2. Przemiany termodynamiczne Wykład Przemiany termodynamiczne Przemiany odwracalne: Przemiany nieodwracalne:. izobaryczna = const 7. dławienie. izotermiczna = const 8. mieszanie. izochoryczna = const 9. tarcie 4. adiabatyczna = const

Bardziej szczegółowo

Kryteria samorzutności procesów fizyko-chemicznych

Kryteria samorzutności procesów fizyko-chemicznych Kytea samozutnośc ocesów fzyko-chemcznych 2.5.1. Samozutność ównowaga 2.5.2. Sens ojęce ental swobodnej 2.5.3. Sens ojęce eneg swobodnej 2.5.4. Oblczane zman ental oaz eneg swobodnych KRYERIA SAMORZUNOŚCI

Bardziej szczegółowo

Badanie turbiny parowej

Badanie turbiny parowej Badane trbny arowej Instrkcja do ćwczena nr Badane aszyn - laborator Oracował: dr nŝ. Andrzej Tatarek Zakład Mernctwa Ochrony Atosfery Wrocław, kweceń 009 r. . Cel zakres ćwczena Cele ćwczena jest rzerowadzene

Bardziej szczegółowo

16 GAZY CZ. I PRZEMIANY.RÓWNANIE CLAPEYRONA

16 GAZY CZ. I PRZEMIANY.RÓWNANIE CLAPEYRONA Włodzimierz Wolczyński 16 GAZY CZ. PRZEMANY.RÓWNANE CLAPEYRONA Podstawowy wzór teorii kinetyczno-molekularnej gazów N ilość cząsteczek gazu 2 3 ś. Równanie stanu gazu doskonałego ż ciśnienie, objętość,

Bardziej szczegółowo

Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne. 1. Badanie przelewu o ostrej krawędzi

Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne. 1. Badanie przelewu o ostrej krawędzi Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne 1. adanie rzelewu o ostrej krawędzi Wrowadzenie Przelewem nazywana jest cześć rzegrody umiejscowionej w kanale, onad którą może nastąić rzeływ.

Bardziej szczegółowo

BADANIA CHARAKTERYSTYK HYDRAULICZNYCH KSZTAŁTEK WENTYLACYJNYCH

BADANIA CHARAKTERYSTYK HYDRAULICZNYCH KSZTAŁTEK WENTYLACYJNYCH INSTYTUT KLIMATYZACJI I OGRZEWNICTWA ĆWICZENIA LABORATORYJNE Z WENTYLACJI I KLIMATYZACJI: BADANIA CHARAKTERYSTYK HYDRAULICZNYCH KSZTAŁTEK WENTYLACYJNYCH 1. WSTĘP Stanowsko laboratoryjne pośwęcone badanu

Bardziej szczegółowo

= T. = dt. Q = T (d - to nie jest różniczka, tylko wyrażenie różniczkowe); z I zasady termodynamiki: przy stałej objętości. = dt.

= T. = dt. Q = T (d - to nie jest różniczka, tylko wyrażenie różniczkowe); z I zasady termodynamiki: przy stałej objętości. = dt. ieło właściwe gazów definicja emiryczna: Q = (na jednostkę masy) T ojemność cielna = m ieło właściwe zależy od rocesu: Q rzy stałym ciśnieniu = T dq = dt rzy stałej objętości Q = T (d - to nie jest różniczka,

Bardziej szczegółowo

XXX OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne

XXX OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne XXX OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadane dośwadczalne ZADANIE D Nazwa zadana: Maszyna analogowa. Dane są:. doda półprzewodnkowa (krzemowa) 2. opornk dekadowy (- 5 Ω ), 3. woltomerz cyfrowy, 4. źródło napęca

Bardziej szczegółowo

Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 1. Układy równań liniowych

Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 1. Układy równań liniowych Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analza zagadneń różnczkowych 1. Układy równań lnowych P. F. Góra http://th-www.f.uj.edu.pl/zfs/gora/ semestr letn 2006/07 Podstawowe fakty Równane Ax = b, x,

Bardziej szczegółowo

Wykład Turbina parowa kondensacyjna

Wykład Turbina parowa kondensacyjna Wykład 9 Maszyny ceplne turbna parowa Entropa Równane Claususa-Clapeyrona granca równowag az Dośwadczena W. Domnk Wydzał Fzyk UW ermodynamka 08/09 /5 urbna parowa kondensacyjna W. Domnk Wydzał Fzyk UW

Bardziej szczegółowo

Raz jeszcze o obciążeniu hydrodynamicznym falochronu pionowościennego falą stojącą

Raz jeszcze o obciążeniu hydrodynamicznym falochronu pionowościennego falą stojącą Raz jeszcze o obcążenu hydrodynamcznym falochronu onowoścennego falą stojącą Dr hab. nż. Waldemar Magda Poltechnka Gdańska, Wydzał Inżyner ądowej Środowska Zagadnenu obcążana morskej konstrukcj hydrotechncznej

Bardziej szczegółowo

W praktyce często zdarza się, że wyniki obu prób możemy traktować jako. wyniki pomiarów na tym samym elemencie populacji np.

W praktyce często zdarza się, że wyniki obu prób możemy traktować jako. wyniki pomiarów na tym samym elemencie populacji np. Wykład 7 Uwaga: W praktyce często zdarza sę, że wynk obu prób możemy traktować jako wynk pomarów na tym samym elemence populacj np. wynk x przed wynk y po operacj dla tego samego osobnka. Należy wówczas

Bardziej szczegółowo

POLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cieplnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cieplnych

POLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cieplnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cieplnych Laboratorium Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cielnych Przeływomierze zwężkowe POLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cielnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cielnych LABORATORIUM

Bardziej szczegółowo

DIAGNOSTYKA WYMIENNIKÓW CIEPŁA Z UWIARYGODNIENIEM WYNIKÓW POMIARÓW EKPLOATACYJNYCH

DIAGNOSTYKA WYMIENNIKÓW CIEPŁA Z UWIARYGODNIENIEM WYNIKÓW POMIARÓW EKPLOATACYJNYCH RYNEK CIEŁA 03 DIANOSYKA YMIENNIKÓ CIEŁA Z UIARYODNIENIEM YNIKÓ OMIARÓ EKLOAACYJNYCH Autorzy: rof. dr hab. nż. Henryk Rusnowsk Dr nż. Adam Mlejsk Mgr nż. Marcn ls Nałęczów, 6-8 paźdzernka 03 SĘ Elementam

Bardziej szczegółowo

Temperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech

Temperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech emeratura i cieło E=E K +E P +U Energia wewnętrzna [J] - ieło jest energią rzekazywaną między układem a jego otoczeniem na skutek istniejącej między nimi różnicy temeratur na sosób cielny rzez chaotyczne

Bardziej szczegółowo

METODA ELEMENTU SKOŃCZONEGO. Termokinetyka

METODA ELEMENTU SKOŃCZONEGO. Termokinetyka METODA ELEMENTU SKOŃCZONEGO Termoknetyka Matematyczny ops ruchu cepła (1) Zasada zachowana energ W a Cepło akumulowane, [J] P we Moc wejścowa, [W] P wy Moc wyjścowa, [W] t przedzał czasu, [s] V q S(V)

Bardziej szczegółowo

Bada zaleŝno. nie zaleŝą. od ilości substancji. Funkcja stanu to taka wielkość. a mały y 10 cm, to: = F2 F 1 = 0,01 F 2.

Bada zaleŝno. nie zaleŝą. od ilości substancji. Funkcja stanu to taka wielkość. a mały y 10 cm, to: = F2 F 1 = 0,01 F 2. Zagadnena. Parametry stanu. Cśnene, słua ceczy (gazu) o wysokośc. Prawo rcmedesa.. emeratura. 4. Knetyczna teora w zastosowanu do gazu doskonałego.. Równane gazu doskonałego, zasady termodynamk (zerowa,

Bardziej szczegółowo

7.8. RUCH ZMIENNY USTALONY W KORYTACH PRYZMATYCZNYCH

7.8. RUCH ZMIENNY USTALONY W KORYTACH PRYZMATYCZNYCH WYKŁAD 7 7.8. RUCH ZMIENNY USTALONY W KORYTACH PRYZMATYCZNYCH 7.8.. Ogólne równane rucu Rucem zmennym w korytac otwartyc nazywamy tak przepływ, w którym parametry rucu take jak prędkość średna w przekroju

Bardziej szczegółowo

Wykład 4 Gaz doskonały, gaz półdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstępstwa gazów

Wykład 4 Gaz doskonały, gaz półdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstępstwa gazów Wykład 4 Gaz doskonały, gaz ółdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstęstwa gazów rzeczywistych od gazu doskonałego: stoień ściśliwości Z

Bardziej szczegółowo

Doświadczenie Joule a i jego konsekwencje Ciepło, pojemność cieplna sens i obliczanie Praca sens i obliczanie

Doświadczenie Joule a i jego konsekwencje Ciepło, pojemność cieplna sens i obliczanie Praca sens i obliczanie Pierwsza zasada termodynamiki 2.2.1. Doświadczenie Joule a i jego konsekwencje 2.2.2. ieło, ojemność cielna sens i obliczanie 2.2.3. Praca sens i obliczanie 2.2.4. Energia wewnętrzna oraz entalia 2.2.5.

Bardziej szczegółowo

Katedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Pomiar ciepła spalania paliw gazowych

Katedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Pomiar ciepła spalania paliw gazowych Katedra Silników Salinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Pomiar cieła salania aliw gazowych Wstę teoretyczny. Salanie olega na gwałtownym chemicznym łączeniu się składników aliwa z tlenem, czemu

Bardziej szczegółowo

ROZKŁAD OBCIĄŻEŃ ŚRODOWISKOWYCH W WIELOKOMOROWEJ SZYBIE ZESPOLONEJ

ROZKŁAD OBCIĄŻEŃ ŚRODOWISKOWYCH W WIELOKOMOROWEJ SZYBIE ZESPOLONEJ Budownctwo o Zoptymalzowanym Potencjale Energetycznym 1(19) 17, s. 15-11 DOI: 1.1751/bozpe.17.1.15 Zbgnew RESPONDEK Poltechnka Częstochowska, Wydzał Budownctwa ROZKŁAD OBCIĄŻEŃ ŚRODOWISKOWYCH W WIELOKOMOROWEJ

Bardziej szczegółowo

Termodynamika 2. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Termodynamika 2. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego ermodynamika Projekt wsółfinansowany rzez Unię Euroejską w ramach Euroejskiego Funduszu Sołecznego Siik ciey siikach (maszynach) cieych cieło zamieniane jest na racę. Elementami siika są: źródło cieła

Bardziej szczegółowo

Weryfikacja modelu matematycznego wydzielania metanu w rejonie ściany z uwzględnieniem zmian ciśnienia atmosferycznego

Weryfikacja modelu matematycznego wydzielania metanu w rejonie ściany z uwzględnieniem zmian ciśnienia atmosferycznego 131 Prace Instytutu Mechank Górotworu PAN Tom 6, nr 3-4, (2004), s. 131-142 Instytut Mechank Górotworu PAN Weryfkacja modelu matematycznego wydzelana metanu w rejone ścany z uwzględnenem zman cśnena atmosferycznego

Bardziej szczegółowo

BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH. W. Kollek 1 T. Mikulczyński 2 D.Nowak 3

BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH. W. Kollek 1 T. Mikulczyński 2 D.Nowak 3 VI KONFERENCJA ODLEWNICZA TECHNICAL 003 BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH W. Kollek 1 T. Mikulczyński

Bardziej szczegółowo

Entalpia swobodna (potencjał termodynamiczny)

Entalpia swobodna (potencjał termodynamiczny) Entalia swobodna otencjał termodynamiczny. Związek omiędzy zmianą entalii swobodnej a zmianami entroii Całkowita zmiana entroii wywołana jakimś rocesem jest równa sumie zmiany entroii układu i otoczenia:

Bardziej szczegółowo

Silniki tłokowe. Dr inż. Robert JAKUBOWSKI

Silniki tłokowe. Dr inż. Robert JAKUBOWSKI Silniki tłokowe Dr inż. Robert JAKUBOWSKI Literatura rzedmiotu: Dzierżanowski P. i.in: Silniki Tłokowe z serii Naędy lotnicze, WKŁ. Warszawa 98 Borodzik F.: Budowa silnika z serii Aeroklub olski szkolenie

Bardziej szczegółowo

Wpływ parametrów paliwa na niepowtarzalność procesu spalania w silniku o zapłonie samoczynnym

Wpływ parametrów paliwa na niepowtarzalność procesu spalania w silniku o zapłonie samoczynnym Wncenty Lotko, Krzysztof Górsk, Zygmunt Trela, Robert Gelnewsk, Jerzy Maksym Wpływ parametrów palwa na nepowtarzalność procesu spalana w slnku o zapłone samoczynnym JEL: L62 DO: 10.24136/atest.2018.442

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie: A4 - CECHY ARTYKULACYJNE DŹWIĘKU PISZCZAŁEK ORGANOWYCH

Ćwiczenie: A4 - CECHY ARTYKULACYJNE DŹWIĘKU PISZCZAŁEK ORGANOWYCH POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ ELEKTRONIKI, TELEKOMUNIKACJI I INFORMATYKI KATEDRA INŻYNIERII DŹWIĘKU LABORATORIUM: AKUSTYKI MUZYCZNEJ Ćwczene: A4 - CECHY ARTYKULACYJNE DŹWIĘKU PISZCZAŁEK ORGANOWYCH Opracowane:

Bardziej szczegółowo

CHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKU

CHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKU CHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKU BUDYNEK OCENANY RODZAJ BUDYNKU CAŁOŚĆ/CZĘŚĆ BUDYNKU Użyteczności publicznej Całość budynku ADRES BUDYNKU oznań, ul. Stary Rynek 45 NAZWA ROJEKTU Remont i termomodernizacja

Bardziej szczegółowo

mgr inż. Wojciech Artichowicz MODELOWANIE PRZEPŁYWU USTALONEGO NIEJEDNOSTAJNEGO W KANAŁACH OTWARTYCH

mgr inż. Wojciech Artichowicz MODELOWANIE PRZEPŁYWU USTALONEGO NIEJEDNOSTAJNEGO W KANAŁACH OTWARTYCH Poltechnka Gdańska Wydzał Inżyner Lądowej Środowska Katedra ydrotechnk mgr nż. Wojcech Artchowcz MODELOWANIE PRZEPŁYWU USTALONEGO NIEJEDNOSTAJNEGO W KANAŁAC OTWARTYC PRACA DOKTORSKA Promotor: prof. dr

Bardziej szczegółowo

Termodynamika 1. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Termodynamika 1. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Termodynamika Projekt wsółfinansowany rzez Unię Euroejską w ramach Euroejskiego Funduszu Sołecznego Układ termodynamiczny Układ termodynamiczny to ciało lub zbiór rozważanych ciał, w którym obok innych

Bardziej szczegółowo

Kwantowa natura promieniowania elektromagnetycznego

Kwantowa natura promieniowania elektromagnetycznego Efekt Comptona. Kwantowa natura promenowana elektromagnetycznego Zadane 1. Foton jest rozpraszany na swobodnym elektrone. Wyznaczyć zmanę długośc fal fotonu w wynku rozproszena. Poneważ układ foton swobodny

Bardziej szczegółowo

MODELOWANIE POŻARÓW. Ćwiczenia laboratoryjne. Ćwiczenie nr 1. Obliczenia analityczne parametrów pożaru

MODELOWANIE POŻARÓW. Ćwiczenia laboratoryjne. Ćwiczenie nr 1. Obliczenia analityczne parametrów pożaru MODELOWANIE POŻARÓW Ćwiczenia laboratoryjne Ćwiczenie nr Obliczenia analityczne arametrów ożaru Oracowali: rof. nadzw. dr hab. Marek Konecki st. kt. dr inż. Norbert uśnio Warszawa Sis zadań Nr zadania

Bardziej szczegółowo

Współczynniki aktywności w roztworach elektrolitów

Współczynniki aktywności w roztworach elektrolitów Współczynnk aktywnośc w roztworach elektroltów Ag(s) ½ 2 (s) = Ag (aq) (aq) Standardowa molowa entalpa takej reakcj jest dana wzorem: H r Przypomnene! = H tw, Ag ( aq) Jest ona merzalna ma sens fzyczny.

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

MECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko MECHANIKA Wykład Nr 10 MOMENT BEZWŁADNOŚCI Prowadzący: dr Krzysztof Polko Defncja momentu bezwładnośc Momentem bezwładnośc punktu materalnego względem płaszczyzny, os lub beguna nazywamy loczyn masy punktu

Bardziej szczegółowo

Dywersyfikacja portfela poprzez inwestycje alternatywne. Prowadzący: Jerzy Nikorowski, Superfund TFI.

Dywersyfikacja portfela poprzez inwestycje alternatywne. Prowadzący: Jerzy Nikorowski, Superfund TFI. Dywersyfkacja ortfela orzez nwestycje alternatywne. Prowadzący: Jerzy Nkorowsk, Suerfund TFI. Część I. 1) Czym jest dywersyfkacja Jest to technka zarządzana ryzykem nwestycyjnym, która zakłada osadane

Bardziej szczegółowo

TERMODYNAMIKA. Termodynamika jest to dział nauk przyrodniczych zajmujący się własnościami

TERMODYNAMIKA. Termodynamika jest to dział nauk przyrodniczych zajmujący się własnościami TERMODYNAMIKA Termodynamika jest to dział nauk rzyrodniczych zajmujący się własnościami energetycznymi ciał. Przy badaniu i objaśnianiu własności układów fizycznych termodynamika osługuje się ojęciami

Bardziej szczegółowo

Płyny nienewtonowskie i zjawisko tiksotropii

Płyny nienewtonowskie i zjawisko tiksotropii Płyny nenewtonowske zjawsko tksotrop ) Krzywa newtonowska, lnowa proporcjonalność pomędzy szybkoścą ścnana a naprężenem 2) Płyny zagęszczane ścnanem, naprężene wzrasta bardzej nż proporcjonalne do wzrostu

Bardziej szczegółowo

[ ] 1. Zabezpieczenia instalacji ogrzewań wodnych systemu zamkniętego. 1. 2. Przeponowe naczynie wzbiorcze. ν dm [1.4] 1. 1. Zawory bezpieczeństwa

[ ] 1. Zabezpieczenia instalacji ogrzewań wodnych systemu zamkniętego. 1. 2. Przeponowe naczynie wzbiorcze. ν dm [1.4] 1. 1. Zawory bezpieczeństwa . Zabezieczenia instalacji ogrzewań wodnych systemu zamkniętego Zabezieczenia te wykonuje się zgodnie z PN - B - 0244 Zabezieczenie instalacji ogrzewań wodnych systemu zamkniętego z naczyniami wzbiorczymi

Bardziej szczegółowo

Silniki tłokowe. Dr inż. Robert JAKUBOWSKI

Silniki tłokowe. Dr inż. Robert JAKUBOWSKI Silniki tłokowe Dr inż. Robert JAKUBOWSKI Literatura rzedmiotu: Dzierżanowski P. i.in: Silniki Tłokowe z serii Naędy lotnicze, WKŁ. Warszawa 98 Borodzik F.: Budowa silnika z serii Aeroklub olski szkolenie

Bardziej szczegółowo

Twierdzenie Bezouta i liczby zespolone Javier de Lucas. Rozwi azanie 2. Z twierdzenia dzielenia wielomianów, mamy, że

Twierdzenie Bezouta i liczby zespolone Javier de Lucas. Rozwi azanie 2. Z twierdzenia dzielenia wielomianów, mamy, że Twerdzene Bezouta lczby zespolone Javer de Lucas Ćwczene 1 Ustal dla których a, b R można podzelć f 1 X) = X 4 3X 2 + ax b przez f 2 X) = X 2 3X+2 Oblcz a b Z 5 jeżel zak ladamy, że f 1 f 2 s a welomanam

Bardziej szczegółowo

ELEKTROCHEMIA. ( i = i ) Wykład II b. Nadnapięcie Równanie Buttlera-Volmera Równania Tafela. Wykład II. Równowaga dynamiczna i prąd wymiany

ELEKTROCHEMIA. ( i = i ) Wykład II b. Nadnapięcie Równanie Buttlera-Volmera Równania Tafela. Wykład II. Równowaga dynamiczna i prąd wymiany Wykład II ELEKTROCHEMIA Wykład II b Nadnapęce Równane Buttlera-Volmera Równana Tafela Równowaga dynamczna prąd wymany Jeśl układ jest rozwarty przez elektrolzer ne płyne prąd, to ne oznacza wcale, że na

Bardziej szczegółowo

MODELOWANIE PRZEPŁYWU POWIETRZA W KANAŁACH WENTYLACYJNYCH PIECZARKARNI

MODELOWANIE PRZEPŁYWU POWIETRZA W KANAŁACH WENTYLACYJNYCH PIECZARKARNI Inżynera Rolncza 10(108)/2008 MODELOWANIE PRZEPŁYWU POWIETRZA W KANAŁACH WENTYLACYJNYCH PIECZARKARNI Leonard Vorontsov, Ewa Wachowcz Katedra Automatyk, Poltechnka Koszalńska Streszczene: W pracy przedstawono

Bardziej szczegółowo

PORÓWNANIE WYKRESU INDYKATOROWEGO I TEORETYCZNEGO - PRZYKŁADOWY TOK OBLICZEŃ

PORÓWNANIE WYKRESU INDYKATOROWEGO I TEORETYCZNEGO - PRZYKŁADOWY TOK OBLICZEŃ 1 PORÓWNANIE WYKRESU INDYKATOROWEGO I TEORETYCZNEGO - PRZYKŁADOWY TOK OBLICZEŃ Dane silnika: Perkins 1104C-44T Stopień sprężania : ε = 19,3 ε 19,3 Średnica cylindra : D = 105 mm D [m] 0,105 Skok tłoka

Bardziej szczegółowo

Wykład Mikroskopowa interpretacja ciepła i pracy Entropia

Wykład Mikroskopowa interpretacja ciepła i pracy Entropia Wykład 7 5.13 Mkroskopowa nterpretacja cepła pracy. 5.14 Entropa 5.15 Funkcja rozdzału 6 II zasada termodynamk 6.1 Sformułowane Claususa oraz Kelvna-Plancka II zasady termodynamk 6.2 Procesy odwracalne

Bardziej szczegółowo

KURS STATYSTYKA. Lekcja 6 Regresja i linie regresji ZADANIE DOMOWE. www.etrapez.pl Strona 1

KURS STATYSTYKA. Lekcja 6 Regresja i linie regresji ZADANIE DOMOWE. www.etrapez.pl Strona 1 KURS STATYSTYKA Lekcja 6 Regresja lne regresj ZADANIE DOMOWE www.etrapez.pl Strona 1 Część 1: TEST Zaznacz poprawną odpowedź (tylko jedna jest prawdzwa). Pytane 1 Funkcja regresj I rodzaju cechy Y zależnej

Bardziej szczegółowo

1. SPRAWDZENIE WYSTEPOWANIA RYZYKA KONDENSACJI POWIERZCHNIOWEJ ORAZ KONDENSACJI MIĘDZYWARSTWOWEJ W ŚCIANIE ZEWNĘTRZNEJ

1. SPRAWDZENIE WYSTEPOWANIA RYZYKA KONDENSACJI POWIERZCHNIOWEJ ORAZ KONDENSACJI MIĘDZYWARSTWOWEJ W ŚCIANIE ZEWNĘTRZNEJ Ćwczene nr 1 cz.3 Dyfuzja pary wodnej zachodz w kerunku od środowska o wyższej temperaturze do środowska chłodnejszego. Para wodna dyfundująca przez przegrody budowlane w okrese zmowym napotyka na coraz

Bardziej szczegółowo

Pracownia Automatyki i Elektrotechniki Katedry Tworzyw Drzewnych Ćwiczenie 3. Analiza obwodów RLC przy wymuszeniach sinusoidalnych w stanie ustalonym

Pracownia Automatyki i Elektrotechniki Katedry Tworzyw Drzewnych Ćwiczenie 3. Analiza obwodów RLC przy wymuszeniach sinusoidalnych w stanie ustalonym ĆWCZENE 3 Analza obwodów C przy wymszenach snsodalnych w stane stalonym 1. CE ĆWCZENA Celem ćwczena jest praktyczno-analtyczna ocena obwodów elektrycznych przy wymszenach snsodalne zmennych.. PODSAWY EOEYCZNE

Bardziej szczegółowo

Badania suwnicy pomostowej natorowej dwudźwigarowej

Badania suwnicy pomostowej natorowej dwudźwigarowej INSTYTUT KONSTRUKCJI MASZYN KIERUNEK: TRANSPORT PRZEDMIOT: TRANSPORT BLISKI LABORATORIUM Badana suwncy omostowej natorowej dwudźwgarowej Research of overhead travelng crane wth two grders. Cel zakres zajęć:

Bardziej szczegółowo

Zaawansowane metody numeryczne

Zaawansowane metody numeryczne Wykład 9. jej modyfkacje. Oznaczena Będzemy rozpatrywać zagadnene rozwązana następującego układu n równań lnowych z n newadomym x 1... x n : a 11 x 1 + a 12 x 2 +... + a 1n x n = b 1 a 21 x 1 + a 22 x

Bardziej szczegółowo

Laboratorium ochrony danych

Laboratorium ochrony danych Laboratorum ochrony danych Ćwczene nr Temat ćwczena: Cała skończone rozszerzone Cel dydaktyczny: Opanowane programowej metody konstruowana cał skończonych rozszerzonych GF(pm), poznane ch własnośc oraz

Bardziej szczegółowo

Wykład 10 Teoria kinetyczna i termodynamika

Wykład 10 Teoria kinetyczna i termodynamika Wykład 0 Teora knetyczna termodynamka Prawa gazów doskonałych Z dośwadczeń wynka, że przy dostateczne małych gęstoścach, wszystke gazy, nezależne od składu chemcznego wykazują podobne zachowana: w stałej

Bardziej szczegółowo

Metody pośrednie pomiaru natężenia przecieku w rurociągach przesyłowych sprężonego powietrza

Metody pośrednie pomiaru natężenia przecieku w rurociągach przesyłowych sprężonego powietrza DINDORF Ryszard 1 WOŚ Potr 2 Metody ośredne omaru natężena rzeceku w rurocągach rzesyłowych srężonego owetrza WPROWADZENIE W rzemysłowych rurocągach rzesyłowych srężonego owetrza dąży sę do oszczędnośc

Bardziej szczegółowo

Wybrane zagadnienia Termodynamiki Technicznej

Wybrane zagadnienia Termodynamiki Technicznej Zdzsław Nagórsk Wybrane zagadnena Termodynamk Techncznej Ewa Fudalej - Kosrzewa Insrukcje do ćwczeń laboraoryjnych Warszawa 0 Polechnka Warszawska Wydzał Samochodów Maszyn Roboczych Kerunek sudów "Edukacja

Bardziej szczegółowo

Zadane 1: Wyznacz średne ruchome 3-okresowe z następujących danych obrazujących zużyce energ elektrycznej [kwh] w pewnym zakładze w mesącach styczeń - lpec 1998 r.: 400; 410; 430; 40; 400; 380; 370. Zadane

Bardziej szczegółowo