Simulation research on environmental impact parameters for filling the cylinder engine
|
|
- Andrzej Domagała
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Artile itation info: LISOWSKI M. Simulation researh on environmental imat arameters for filling the ylinder engine. Possibilities for develoment. Combustion Engines. 2015, 162(3), ISSN Maiej LISOWSKI PNSS Simulation researh on environmental imat arameters for filling the ylinder engine he artile resents the results of assessing the imat of environmental arameters (temerature and ressure) to fill a ylinder internal ombustion engine. Data for the assessment determined on the basis of the model diesel engine. he masses of air enlosed in the working sae of the ylinder, for different values of the environmental arameters were alulated using a mathematial model based on the Navier-Stokes. Simulations were erformed throughout the seed range of the engine. Model results are resented as deending on the filling fator as a funtion of ambient temerature and ressure for onstant seed. Designated trend line equation are the same relationshi to alulate a orretion fator for the fill fator. Key words: filling, ambient temerature, barometri ressure, the orretion fator Symulayjne badanie wływu arametrów otozenia na naełnienie ylindrów silnika salinowego W artykule rzedstawiono wyniki oeny wływu arametrów otozenia (temeratury i iśnienia) na naełnienie ylindrów silnika salinowego. Dane do oeny wyznazono na odstawie badań modelowyh silnika o załonie samozynnym. Masy owietrza zamknięte w rzestrzeni robozej ylindra, dla różnyh wartośi arametrów otozenia, oblizono rzy zastosowaniu modelu matematyznego oartego na równaniah Naviera- Stokesa. Symulaje wykonano ałego zakresu rędkośi obrotowyh wału korbowego silnika. Wyniki badań modelowyh zarezentowano jako zależnośi wsółzynnika naełnienia w funkji temeratury i iśnienia otozenia dla stałej rędkośi obrotowej. Wyznazone równania linii trendu stanowią tym samym zależność do oblizenia wsółzynnika korekji dla wsółzynnika naełnienia. Słowa kluzowe: naełnienie, temeratura otozenia, iśnienie barometryzne, wsółzynnik korekji 1. Wstę Proedury badawze, według któryh dokonuje się badań silników określają wyosażenie silnika i warunki otozenia w jakih owinno się rowadzić badania Warunki otozenia określone są między innymi rzez temeraturę i iśnienie barometryzne. Stąd niejednokrotnie w badaniah ekserymentalnyh koniezne jest srowadzenia arametrów otrzymanyh w warunkah rzezywistyh, do arametrów jakie otrzymano by w warunkah określonyh w normah jako normalne. Normy odają warunki rowadzenia badań oraz zależnośi według któryh srowadza się arametry ray silnika do warunków normalnyh. Na rzykład według DIN zależność określająa wsółzynnik korekji (CF) jest nastęująa [3]: 0 CF 0 W niniejszej ray zaroonowano zależnośi wsółzynnika korekyjnego dla wsółzynnika naełnienia osobno dla temeratury i iśnienia. akie ujęie jest według autora lesze ze względu na różny wływ temeratury i iśnienia na naełnienie. 0,5 2. Metodyka badań Przerowadzone badania mają harakter symulayjny. Zastosowano model matematyzny układu dolotowego należąy do gruy modeli jednowymiarowyh uwzględniająyh zasadę zahowania energii. Do oisu zjawisk w rzewodzie dolotowym niezbędny jest ois zjawisk w ylindrze. W tym rzyadku użyto modelu zerowymiarowego. Model zakłada rzeływ owietrza omiędzy trzema szeregowymi układami otozenie układ dolotowy ylinder otozenie oisany odstawowymi równaniami sformułowanymi dla ogólnego modelu łynu wynikająymi z trzeh odstawowyh zasad mehaniki [1]: - zasady zahowania masy, div u 0 (1) t - zasady zahowania ędu i momentu ędu, du F divs (2) - zasady zahowania energii d 2 u C v F u q 2 (3) div grad div S u 1065
2 Zahodząe w ylindrze silnika zjawiska oisano równaniami zahowania masy i energii [1]: d d m m d m w (4) Ed U E w (5) Uwzględnienie założeń uraszzająyh ozwoli srowadzić równania (1,2,3), oisująe zjawiska w rzewodzie dolotowym do ostai [1]: u u t x x u 1 u u u kt (6) t x x 2 u u kt 1 u t x x Natomiast równania dla ylindra [1]: dm dms dmw (7) h A s C xl dm Cv m C v d dms C dv dm w (8) V m R V (9) Równania (6-9) rozwiązano wykorzystują jawną metodę MaCormaka [1] jako szzególnie rzydatną do rozwiązywania nielekih rzeływów gazu. 3. Badania Do badań symulayjnyh użyto silnik o załonie samozynnym SW 680. Symulaje wykonano dla rędkośi obrotowyh wału korbowego silnika z zakresu od 1000 obr/min do 2200 obr/min z krokiem o 200 obr/min. Wielkośią wynikową była masa owietrza w ylindrze o zamknięiu obu zaworów. Zakres badanyh iśnień zawierał się w rzedziale od Pa do Pa z krokiem o 5000 Pa), a temeratury otozenia rzyjmowano z zakresu od 203 K do 373 K z krokiem o 10 K. Rys. 1. Interfejs grafizny rogramu symulayjnego układu dolotowego Źródło: Oraowanie własne Na rysunku 1 rzedstawiono interfejs grafizny do rogramu w środowisku Mat Lab. Umożliwia on oblizenie wartośi: - masy owietrza ozostająej w ylindrze o zamknięiu zaworu dolotowego, - rzebiegu iśnienia w rzewodzie dolotowym w zależnośi od kąta OWK, - rzebiegu iśnienia w ylindrze w zależnośi od kąta OWK, - temeratury w ylindrze [1]. Rys. 2. Wyniki symulaji dla iśnienia otozenia = Pa i temeratury 298 K i dla temeratury otozenia = 203 K i iśnienia = Pa Źródło: Oraowanie własne Przy symulaji wływu iśnienia ustalano wartość temeratury na 298 K (temeratura normalna), natomiast rzy badania wływu temeratury ustalano wartość iśnienia na Pa (iśnienie w warunkah normalnyh). Na rysunku 2 rzedstawiono wynik ojedynzej symulaji. Umieszzona na każdym wykresie tabelka z wartośiami masy owietrza dla rozatrywanyh rędkośi obrotowyh wykorzystywana była do dalszyh analiz. 4. Wyniki badań Wyniki wszystkih symulaji użyto do wyznazenia wartośi wsółzynników naełnienia i odano w tabelah 1 i 2 oraz rzedstawiono w ostai grafiznej dla oeny wływu iśnienia (rys.3.) i temeratury (rys.4.). Na rysunku 3 widać liniową zależność wsółzynnika naełnienia od iśnienia otozenia, rzy zym linie dla rędkośi od 1000 obr/min do
3 obr/min okrywają się. Linie dla rędkośi obrotowyh 2000 obr/min i 2200 obr/min również się okrywają lez ołożone są nieznaznie niżej od ozostałyh. Największa różnia wystęuje w zakresie wyższyh iśnień i wynosi około 2%. Równanie wyznazonej linia trendu, stanowiąej jednoześnie szukane równanie do oblizenia wsółzynnika naełnienia w dowolnyh warunkah, rzyjmie ostać: wsółzynnik naełnienia Wsółzynnik naełnienia 1,0 0,9 0,8 0,7 0,6 0,5 0,4 6 v 910 0,0027 (10) 0 y = 9E-06x - 0, [1/min] 1200 [1/min] 1400 [1/min] 1600 [1/min] 1800 [1/min] 2000 [1/min] 2200 [1/min] Liniowy (1000 [1/min]) iśnienie otozenia [Pa] Rys. 3. Zależność wsółzynnika naełnienia od iśnienia otozenia Źródło: Oraowanie własne 1,4 1,3 1,2 1,1 1,0 0,9 0, [1/min] 1200 [1/min] 1400 [1/min] 1600 [1/min] 1800 [1/min] 2000 [1/min] 2200 [1/min] 0, emeratura otozenia [K] 350 Rys. 4. Charakterystyka zmian wsółzynnika naełnienia od temeratury otozenia Źródło: Oraowanie własne Rozbieżnośi omiędzy oszzególnymi liniami rys.4. nie rzekrazają 10%. Jedynie w rzyadku linii dla 2200 obr/min i skrajnie niskih temeratur otozenia różnia sięga około 15 %. Podobne rozbieżnośi wystęowały w moih wześniejszyh badaniah właśnie dla rędkośi obrotowej 2200 obr/min rzy zym były to rozbieżnośi omiędzy wynikami badań ekserymentalnyh silnika SW 680, a wynikami symulaji. Generalnie różnie nie rzekrazały 5% [1]. Linie (rys. 4) można oisać równaniem otęgowym o ostai: 5. Wnioski v (11) W większośi oraowań dotyząyh wływu arametrów otozenia (iśnienia i temeratury) określa się ih wływ na wyjśiowe arametry ray silnika, to jest mo i moment obrotowy, brak jest natomiast danyh dotyząyh wływu iśnienia i temeratury na wsółzynnik naełnienia. Ozywiśie jest to zrozumiałe gdyż to właśnie mo i moment obrotowy są arametrami które zazwyzaj się orównuje. Oraowany rzez autora dodatkowy rogram umożliwia oblizenie teoretyznyh wartośi moy i momentu obrotowego na odstawie uzyskanyh wartośi wsółzynnika naełnienia. Program dodatkowy wymaga jednak rzyjęia wartośi srawnośi, o może srawić, że uzyskane wyniki będą różnić się od wartośi uzyskanyh w badaniah ekserymentalnyh. Symulaje rzerowadzone rzez autora oublikowane w innyh raah [1] otwierdzają wystarzająą zgodność wyników badań modelowyh z wynikami badań ekserymentalnyh. Zaroonowane w niniejszym oraowaniu zależnośi oisująe wływ rozatrywanyh warunków otozenia na naełnienie wydają się być wygodne do zastosowania w raktye. Pozwalają one uzyskać wartość wsółzynnika naełnienia na odstawie wartośi iśnienia i temeratury otozenia. Ozywiśie roonowane zależnośi dotyzą symulaji rzerowadzonyh dla konkretnego silnika jednak sama symulaja naełnienia ma harakter ogólny gdyż model oisuje zjawiska w rzewodzie dolotowym dla dowolnego silnika. Uogólnienie zaroonowanyh zależnośi na dowolny silnik jest stosunkowo roste gdyż wystarzy wrowadzić wsółzynnik korekji jako mnożnik wsółzynnika naełnienia dla konkretnego silnika, odobnie jak ma to miejse w rzyadku wsółzynnika korekji dla moy i momentu obrotowego. Nomenlature/Skróty i oznazenia iśnienie otozenia odzas badań [Pa], 0 iśnienie otozenia normalne ( Pa), temeratura otozenia odzas badań [K], 0 temeratura normalna (298 K). zas, ρ S Γ u gęstość, tensor narężeń, temeratura, rzewodność ielna, rędkość, 1067
4 F siła masowa, C v ieło właśiwe rzy stałej objętośi, q wydajność jednostkowa wewnętrznego źródła ieła m masa ładunku w ylindrze, m d masa dorowadzona do ylindra, m w masa odrowadzona z ylindra, E d energia dorowadzona do ładunku w ylindrze, E w energia wyrowadzona z układu, ΔU zmiana energii wewnętrznej układu abela 1. Wartośi wsółzynnika naełnienia dla rozatrywanyh iśnień Wsółzynnik naełnienia ηv=9*10-6 / 0 [obr/min] [Pa] [bar] η v η v ,50 0,464 0,465 0,465 0,465 0,465 0,457 0,456 0, ,55 0,511 0,512 0,511 0,512 0,511 0,502 0,502 0, ,60 0,557 0,558 0,558 0,558 0,558 0,548 0,548 0, ,65 0,604 0,605 0,605 0,605 0,605 0,595 0,593 0, ,70 0,651 0,652 0,652 0,652 0,651 0,638 0,639 0, ,75 0,697 0,698 0,698 0,698 0,697 0,684 0,683 0, ,80 0,744 0,745 0,745 0,745 0,745 0,730 0,729 0, ,85 0,791 0,792 0,791 0,792 0,791 0,776 0,775 0, ,90 0,837 0,839 0,838 0,838 0,838 0,822 0,821 0, ,95 0,884 0,885 0,885 0,883 0,884 0,868 0,866 0, ,00 0,931 0,932 0,932 0,932 0,930 0,914 0,912 0, ,05 0,977 0,979 0,979 0,978 0,977 0,959 0,958 0,945 abela 2. wartośi wsółzynnika naełnienia dla różnyh temeratur otozenia Wsółzynnik naełnienia ηv=156*(/ 0 ) -0,9 [obr/min] [K] [ C] η v η v ,293 1,297 1,302 1,289 1,276 1,299 1,323 1, ,238 1,242 1,245 1,239 1,218 1,236 1,262 1, ,188 1,191 1,193 1,192 1,168 1,180 1,203 1, ,142 1,145 1,146 1,147 1,125 1,130 1,149 1, ,100 1,103 1,103 1,106 1,087 1,080 1,100 1, ,061 1,064 1,063 1,066 1,053 1,042 1,056 1, ,025 1,027 1,027 1,030 1,020 1,005 1,015 1, ,991 0,993 0,993 0,995 0,988 0,971 0,978 0, ,960 0,962 0,961 0,962 0,959 0,941 0,944 0, ,931 0,932 0,932 0,932 0,930 0,914 0,912 0, ,903 0,905 0,904 0,903 0,904 0,890 0,883 0, ,878 0,879 0,878 0,877 0,878 0,866 0,856 0, ,854 0,854 0,854 0,852 0,854 0,844 0,831 0, ,831 0,831 0,831 0,829 0,830 0,823 0,808 0, ,809 0,809 0,810 0,808 0,808 0,803 0,787 0, ,789 0,789 0,789 0,787 0,787 0,784 0,768 0, ,770 0,769 0,769 0,767 0,767 0,766 0,751 0, ,747 0,751 0,751 0,749 0,748 0,747 0,735 0,
5 Bibliograhy/Literatura [1] Lisowski M., Analiza wływu arametrów geometryznyh układu dolotowego na naełnienie ylindrów silnika salinowego i arametry jego ray. Monografia, Zahodnioomorski Uniwersytet ehnologizny w Szzeinie, Wydawnitwo uzelniane ZU, Szzein s ISBN [2] J. R. Sodré J. R., Soares S. M. C., Comarison of engine ower orretion fators for varying atmosheri onditions. Journal of the Brazilian Soiety of Mehanial Sienes and Engineering, vol.25 no.3 Rio de Janeiro July/Set Print version ISSN [3] DIN, 1986, Automotive Engineering; Maximum Seed; Aeleration and Other erms; Definitions and ests", DIN 70020, Deutshes Institut für Normung. Mr Maiej Lisowski, DS., DEng. Dotor in the Faulty of Mehanial Engineering and Mehatronis at West Pomeranian University of ehnology, Szzein. Dr hab. inż. Maiej Lisowski, adiunkt na Wydziale Inżynierii Mehaniznej i Mehatroniki Zahodnioomorskiego Uniwersytetu ehnologiznego w Szzeinie. 1069
LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwenia: WYZNACZANIE WYKŁADNIKA IZENTROPY κ DLA POWIETRZA Wyznazanie wykłnika
Bardziej szczegółowoStan równowagi chemicznej
Stan równowagi hemiznej Równowaga hemizna to taki stan układu złożonego z roduktów i substratów dowolnej reakji odwraalnej, w którym szybkość owstawania roduktów jest równa szybkośi ih rozadu Odwraalność
Bardziej szczegółowoFizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej. Wykład IV Proste przemiany cd: Przemiana adiabatyczna Przemiana politropowa
Fizykoheizne odstawy inżynierii roesowej Wykład IV Proste rzeiany d: Przeiana adiabatyzna Przeiana olitroowa Przeiana adiabatyzna (izentroowa) Przeiana adiabatyzna odbywa się w układzie adiabatyzny tzn.
Bardziej szczegółowov! są zupełnie niezależne.
Zasada ekwiartyji energii 7-7. Zasada ekwiartyji energii ównowaga termizna układów Zerowa zasada termodynamiki Jeżeli układy A i B oraz A i są arami w równowadze termiznej, to również układy B i są w równowadze
Bardziej szczegółowoZADANIA Z CHEMII Efekty energetyczne reakcji chemicznej - prawo Kirchhoffa
ZADANIA Z HEII Efekty energetyzne reakji hemiznej - rawo Kirhhoffa. Prawo Kirhhoffa Różnizkują względem temeratury wyrażenie, ilustrująe rawo Hessa: Otrzymuje się: U= n r,i U tw,r,i n s,i U tw,s,i () d(
Bardziej szczegółowoPLAN WYKŁADU. Ciepło właściwe Proces adiabatyczny Temperatura potencjalna II zasada termodynamiki. Procesy odwracalne i nieodwracalne 1 /35
PLAN WYKŁADU Cieło właśiwe Proes adiabatyzny emeratura otenjalna II zasada termodynamiki Proesy odwraalne i nieodwraalne 1 /35 Podręzniki Salby, Chater 2, Chater 3 C&W, Chater 2 2 /35 CIEPŁO WŁAŚCIWE 3
Bardziej szczegółowoTemat:Termodynamika fotonów.
Temat:Termodynamika fotonów. I Wstę Jak już sam temat sugeruje ostaram się rzedstawić 'termodynamikę' fotonów. Skąd taki omysł? Przez ewien zas hodziłem śieżki termodynamiki gazu doskonałego, lizyłem srawnośi
Bardziej szczegółowoSposoby badania efektywności układu suszącego maszyn tissue
Sosoby badania efektywnośi układu susząego maszyn tissue Testing methods for effetiveness of tissue mahine drying system Aleksander Kleazka To have effetive aer rodution roesses on the aer mahine the measurement
Bardziej szczegółowoĆ W I C Z E N I E N R C-3
INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PRODUKCJI I TECHNOLOGII MATERIAŁÓW POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA PRACOWNIA FIZYKI CZĄSTECZKOWEJ I CIEPŁA Ć W I C Z E N I E N R C-3 WYZNACZANIE STOSUNKU DLA POWIETRZA METODĄ
Bardziej szczegółowoUZUPEŁNIENIA DO WYKŁADÓW D, E
. Hofman, Wykłady z Chemii fizyznej I - Uzuełnienia, Wydział Chemizny PW, kierunek: ehnologia hemizna, sem.3 2017/2018 D. II ZASADA ERMODYNAMIKI UZUPEŁNIENIA DO WYKŁADÓW D, E D.1. Warunki stabilnośi, określająe
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSYUU ECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGEYKI POLIECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSRUKCJA LABORAORYJNA emat ćwiczenia: WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA WNIKANIA CIEPŁA DLA KONWEKCJI WYMUSZONEJ W RURZE
Bardziej szczegółowo5. Jednowymiarowy przepływ gazu przez dysze.
CZĘŚĆ II DYNAMIKA GAZÓW 9 rzeływ gazu rzez dysze. 5. Jednowymiarowy rzeływ gazu rzez dysze. Parametry krytyczne. 5.. Dysza zbieżna. T = c E - back ressure T c to exhauster Rys.5.. Dysza zbieżna. Równanie
Bardziej szczegółowonieciągłość parametrów przepływu przyjmuje postać płaszczyzny prostopadłej do kierunku przepływu
CZĘŚĆ II DYNAMIKA GAZÓW 4 Rozdział 6 Prostoadła fala 6. Prostoadła fala Podstawowe własności: nieciągłość arametrów rzeływu rzyjmuje ostać łaszczyzny rostoadłej do kierunku rzeływu w zbieżno - rozbieżnym
Bardziej szczegółowoINSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI ĆWICZENIE NR 2
INSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI Laboratorium z mechaniki łynów ĆWICZENIE NR OKREŚLENIE WSPÓLCZYNNIKA STRAT MIEJSCOWYCH PRZEPŁYWU POWIETRZA W RUROCIĄGU ZAKRZYWIONYM 1.
Bardziej szczegółowoFale rzeczywiste. dudnienia i prędkość grupowa
Fale rzezywiste dudnienia i rędkość gruowa Czysta fala harmonizna nie istnieje. Rzezywisty imuls falowy jest skońzony w zasie i w rzestrzeni: Rzezywisty imuls falowy (iąg falowy) można rzedstawić jako
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamiki Wykład Wroław University of ehnology 8-0-0 Podstawy termodynamiki 0 ermodynamika klasyzna Ois układu N ząstek na grunie mehaniki klasyznej wymaga rozwiązania N równań ruhu. d dt
Bardziej szczegółowoTemperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech
emeratura i cieło E=E K +E P +U Energia wewnętrzna [J] - ieło jest energią rzekazywaną między układem a jego otoczeniem na skutek istniejącej między nimi różnicy temeratur na sosób cielny rzez chaotyczne
Bardziej szczegółowou (1.2) T Pierwsza zasada termodynamiki w formie różniczkowej ma postać (1.3)
obl_en_wew_enal-2.do Oblizanie energii wewnęrznej i enalii 1. Energia wewnęrzna subsanji rosej Właśiwa energia wewnęrzna, u[j/kg] jes funkją sanu. Sąd dla subsanji rosej jes ona funkją dwóh niezależnyh
Bardziej szczegółowoFizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej. Wykład V Charakterystyka ośrodków termodynamicznych
Fizykohemizne odstawy inżynierii roesowej Wykład V Charakterystyka ośrodków termodynamiznyh Charakterystyka ośrodków termodynamiznyh Z inżynierskiego unktu widzenia bardzo ważny jest ois ośrodka który
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE FUNKCJI ŻYWOŚCI PROCHU ARTYLERYJSKIEGO W OBLICZENIACH BALISTYKI WEWNĘTRZNEJ
dr inż. Zygmunt PANKOWSKI Wojskowy Instytut Techniczny Uzbrojenia ZASTOSOWANIE FUNKCJI ŻYWOŚCI PROCHU ARTYLERYJSKIEGO W OBLICZENIACH BALISTYKI WEWNĘTRZNEJ Streszczenie: W artykule zawarto ois metody wykorzystującej
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwiczenia: KONWEKCJA SWOBODNA W POWIETRZU OD RURY Konwekcja swobodna od rury
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY KATEDRA KONSTRUKCJI I EKSPLOATACJI MASZYN
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY KATEDRA KONSTRUKCJI I EKSPLOATACJI MASZYN WYZNACZANIE CHARAKTERYSTYKI SPRĘŻYNY ŚRUBOWEJ ĆWICZENIE LABORATORYJNE NR 7 Z PODSTAW KONSTRUKCJI MASZYN Oraowali: mgr
Bardziej szczegółowoPRACE. Instytutu Ceramiki i Materia³ów Budowlanych. Nr 7. Scientific Works of Institute of Ceramics and Construction Materials ISSN 1899-3230
PRACE Instytutu Ceramiki i Materia³ów Budowlanyh Sientifi Works of Institute of Ceramis and Constrution Materials Nr 7 ISSN 1899-3230 Rok IV Warszawa Oole 2011 EWA JÓŚKO * PAWEŁ SKOTNICKI ** W ray rzedstawiono
Bardziej szczegółowo1. Cykl odwrotny Carnota reprezentują poniższe diagramy w zmiennych p-v ( ) i T-S
Zad. domowe nr 5: druga zasada termodynamiki, elementy termodynamiki statystyznej, rawo Gaussa. Grua 1 II zasada termodynamiki 1. Cykl odwrotny Carnota rerezentują oniższe diagramy w zmiennyh -V (3 2 1
Bardziej szczegółowo1. Parametry strumienia piaskowo-powietrznego w odlewniczych maszynach dmuchowych
MATERIAŁY UZUPEŁNIAJACE DO TEMATU: POMIAR I OKREŚLENIE WARTOŚCI ŚREDNICH I CHWILOWYCH GŁÓWNYCHORAZ POMOCNICZYCH PARAMETRÓW PROCESU DMUCHOWEGO Józef Dańko. Wstę Masa wyływająca z komory nabojowej strzelarki
Bardziej szczegółowoCIŚNIENIE W PŁASKIM ŁOŻYSKU ŚLIZGOWYM SMAROWANYM OLEJEM MIKRPOLARYM
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 896-77X 8, s. 87-94, Gliwice 9 CIŚNIENIE W PŁASKIM ŁOŻYSKU ŚLIZGOWYM SMAROWANYM OLEJEM MIKRPOLARYM PAWEŁ KRASOWSKI Katedra Podstaw Tecniki, Akademia Morska w Gdyni e-mail:
Bardziej szczegółowoWykład 2. Przemiany termodynamiczne
Wykład Przemiany termodynamiczne Przemiany odwracalne: Przemiany nieodwracalne:. izobaryczna = const 7. dławienie. izotermiczna = const 8. mieszanie. izochoryczna = const 9. tarcie 4. adiabatyczna = const
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 16 Przepływy w przewodach zamkniętych
J. Szantyr Wykład nr 6 Przeływy w rzewodach zamkniętych Przewód zamknięty kanał o dowolnym kształcie rzekroju orzecznego, ograniczonym linią zamkniętą, całkowicie wyełniony łynem (bez swobodnej owierzchni)
Bardziej szczegółowoTermodynamika 2. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
ermodynamika Projekt wsółfinansowany rzez Unię Euroejską w ramach Euroejskiego Funduszu Sołecznego Siik ciey siikach (maszynach) cieych cieło zamieniane jest na racę. Elementami siika są: źródło cieła
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 25 Przepływy w przewodach zamkniętych I
J. Szantyr Wykład nr 5 Przeływy w rzewodach zamkniętych I Przewód zamknięty kanał o dowonym kształcie rzekroju orzecznego, ograniczonym inią zamkniętą, całkowicie wyełniony łynem (bez swobodnej owierzchni)
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA PROCESOWA
ERMODYNAMIKA PROCESOWA Wykład IV Charakterystyka ośrodków termodynamiznyh Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemizny Politehniki Wroławskiej Charakterystyka ośrodków termodynamiznyh właśiwośi termodynamizne
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład nr 30 Podstawy gazodynamiki II. Prostopadłe fale uderzeniowe
Proagacja zaburzeń o skończonej (dużej) amlitudzie. W takim rzyadku nie jest możliwa linearyzacja równań zachowania. Rozwiązanie ich w ostaci nieliniowej jest skomlikowane i rowadzi do nastęujących zależności
Bardziej szczegółowoZESZYTY NAUKOWE NR 10(82) AKADEMII MORSKIEJ W SZCZECINIE. Badania wpływu struktury elektrowni gazowo-parowych na charakterystyki sprawności
ISSN 1733-8670 ZESZT NAUOWE NR 10(82) AADEMII MORSIEJ W SZCZECINIE IV MIĘDZNARODOWA ONFERENCJA NAUOWO-TECHNICZNA EXPLO-SHIP 2006 Janusz otowicz, Tadeusz Chmielniak Badania wływu struktury elektrowni gazowo-arowych
Bardziej szczegółowoDynamika pomiaru temperatury termoparą
39 Prae Instytutu Mehaniki Górotworu PAN Tom, nr -4, (009), s. 39-46 Instytut Mehaniki Górotworu PAN Dynamika omiaru temeratury termoarą WŁADYSŁAW CIERNIAK Instytut Mehaniki Górotworu PAN, ul. Reymonta
Bardziej szczegółowo= T. = dt. Q = T (d - to nie jest różniczka, tylko wyrażenie różniczkowe); z I zasady termodynamiki: przy stałej objętości. = dt.
ieło właściwe gazów definicja emiryczna: Q = (na jednostkę masy) T ojemność cielna = m ieło właściwe zależy od rocesu: Q rzy stałym ciśnieniu = T dq = dt rzy stałej objętości Q = T (d - to nie jest różniczka,
Bardziej szczegółowoWSKAŹNIKOWA OCENA REGENERATU. T. BOGACZ 1, Z. GÓRNY 2 PPU Metalodlew S.A. Kraków Ujastek 1 Instytut Odlewnictwa Kraków Zakopiańska 73
6/9 Arhives of Foundry, Year 23, Volume 3, 9 Arhiwum Odlewnitwa, Rok 23, Roznik 3, Nr 9 PAN Katowie PL ISSN 642-538 WSKAŹNIKOWA OCENA REGENERAU. BOGACZ, Z. GÓRNY 2 PPU Metalodlew S.A. Kraków Ujastek Instytut
Bardziej szczegółowoJak osiągnąć 100% wydajności reakcji?
Jak osiągnąć 100% wydajnośi reakji? Stan równowagi ois termodynamizny G 0 A A G + RT ln(q)o B B C (a) (b) wówzas G - RT ln() stała równowagi a) G
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 3. Wyznaczanie współczynnika Joule a-thomsona wybranych gazów rzeczywistych.
Termodynamika II ćwiczenia laboratoryjne Ćwiczenie nr 3 Temat: Wyznaczanie wsółczynnika Joule a-tomsona wybranyc gazów rzeczywistyc. Miejsce ćwiczeń: Laboratorium Tecnologii Gazowyc Politecniki Poznańskiej
Bardziej szczegółowoWYDAJNOŚĆ POMPOWANIA W MIESZALNIKU Z DWOMA MIESZADŁAMI NA WALE THE PUMPING EFFICIENCY IN DUAL IMPELLER AGITATOR
ANDRZEJ DUDA, JERZY KAMIEŃSKI, JAN TALAGA * WYDAJNOŚĆ POMPOWANIA W MIESZALNIKU Z DWOMA MIESZADŁAMI NA WALE THE PUMPING EFFICIENCY IN DUAL IMPELLER AGITATOR Streszczenie W niniejszej racy rzedstawiono wyniki
Bardziej szczegółowoSkładowe odpowiedzi czasowej. Wyznaczanie macierzy podstawowej
Składowe odpowiedzi zasowej. Wyznazanie maierzy podstawowej Analizowany układ przedstawia rys.. q (t A q 2, q 2 przepływy laminarne: h(t q 2 (t q 2 h, q 2 2 h 2 ( Przykładowe dane: A, 2, 2 2 (2 h2(t q
Bardziej szczegółowoZjawisko Comptona opis pół relatywistyczny
FOTON 33, Lato 06 7 Zjawisko Comtona ois ół relatywistyczny Jerzy Ginter Wydział Fizyki UW Zderzenie fotonu ze soczywającym elektronem Przy omawianiu dualizmu koruskularno-falowego jako jeden z ięknych
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE PROCESÓW TECHNOLOGICZNYCH WYSTĘPUJĄCYCH W PIECZARKARNIACH: MODEL WYMIANY CIEPŁA I MASY
Inżynieria Rolnicza 5(123)/2010 MODELOWANIE PROCESÓW TECHNOLOGICZNYCH WYSTĘPUJĄCYCH W PIECZARKARNIACH: MODEL WYMIANY CIEPŁA I MASY Ewa Wacowicz, Leonard Woroncow Katedra Automatyki, Politecnika Koszalińska
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA PROCESOWA. Wykład VI. Równania kubiczne i inne. Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej
ERMODYNAMIKA PROCESOWA Wykład VI Równania kubiczne i inne Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej Komunikat Wstęne terminy egzaminu z ermodynamiki rocesowej : I termin środa 15.06.016
Bardziej szczegółowoAnaliza strat tarcia towarzyszących przemieszczaniu się pierścienia tłokowego
ARCHIWUM MOTORYZACJI 3,. 1-10 (2006) Analiza strat tarcia towarzyszących rzemieszczaniu się ierścienia tłokowego WOJCIECH SERDECKI Politechnika Poznańska Instytut Silników Salinowych i Transortu Podczas
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cieplnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cieplnych
Laboratorium Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cielnych Przeływomierze zwężkowe POLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cielnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cielnych LABORATORIUM
Bardziej szczegółowoOBCIĄŻALNOŚĆ PRĄDOWA GÓRNEJ SIECI TRAKCYJNEJ CURRENT-CARRYING CAPACITY OF OVERHEAD CONTACT LINE
ARTUR ROJEK, WIESŁAW MAJEWSKI, MAREK KANIEWSKI, TADEUSZ KNYCH OBCIĄŻALNOŚĆ PRĄDOWA GÓRNEJ SIECI TRAKCYJNEJ CURRENT-CARRYING CAPACITY OF OVERHEAD CONTACT LINE Streszczenie W artykule rzedstawiono wyniki
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA. Termodynamika jest to dział nauk przyrodniczych zajmujący się własnościami
TERMODYNAMIKA Termodynamika jest to dział nauk rzyrodniczych zajmujący się własnościami energetycznymi ciał. Przy badaniu i objaśnianiu własności układów fizycznych termodynamika osługuje się ojęciami
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA. Przedstaw cykl przemian na wykresie poniższym w układach współrzędnych przedstawionych poniżej III
Włodzimierz Wolczyński 44 POWÓRKA 6 ERMODYNAMKA Zadanie 1 Przedstaw cykl rzemian na wykresie oniższym w układach wsółrzędnych rzedstawionych oniżej Uzuełnij tabelkę wisując nazwę rzemian i symbole: >0,
Bardziej szczegółowoOGRANICZNIK PRĄDU ROZRUCHOWEGO DLA ELEKTROMAGNETYCZNEGO MODUŁU NAPĘDOWEGO Z SZYNAMI
Maszyny Elektryczne Zeszyty Problemowe Nr 3/2015 (107) 121 Jarosław Domin, Roman Kroczek Politechnika Śląska, Wydział Elektryczny, Katedra Mechatroniki OGRANICZNIK PRĄDU ROZRUCHOWEGO DLA ELEKTROMAGNETYCZNEGO
Bardziej szczegółowoEntropia i druga zasada termodynamiki
Entroia-drga zasada- Entroia i drga zasada termodynamiki.9.6 :5: Entroia-drga zasada- Przemiana realizowana w kładzie rzedstawionym na rys. 3.7 jest równowagową rzemianą beztariową. Jest ona wię odwraalna.
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA PROCESOWA I TECHNICZNA
ERMODYNAMIKA PROCESOWA I ECHNICZNA Wykład VIII Równania stanu tyu an der Waalsa Przyomnienie Na orzednim wykładzie omówiliśmy: 1. Równanie stanu gazu doskonałego.. Porawione RSGD za omocą wsółczynnika
Bardziej szczegółowoWłasności falowe cząstek. Zasada nieoznaczoności Heisenberga.
Własnośi falowe ząstek. Zasada nieoznazonośi Heisenberga. Dlazego ząstka o określonej masie nie moŝe oruszać się z rędkośią równą rędkośi światła? Relatywistyzne równanie określająe energię oruszająego
Bardziej szczegółowoPomiar prędkości powietrza termoanemometrami w innych warunkach niż przeprowadzano ich wzorcowanie
Prace Instytutu Mechaniki Górotworu PAN Tom 3, nr -4, (0), s. 5-8 Instytut Mechaniki Górotworu PAN Pomiar rędkości owietrza termoanemometrami w innych warunkach niż rzerowadzano ich wzorcowanie WŁADYSŁAW
Bardziej szczegółowoWykład 4 Gaz doskonały, gaz półdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstępstwa gazów
Wykład 4 Gaz doskonały, gaz ółdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstęstwa gazów rzeczywistych od gazu doskonałego: stoień ściśliwości Z
Bardziej szczegółowoMODEL MATEMATYCZNY I ANALIZA UKŁADU NAPĘDOWEGO SILNIKA INDUKCYJNEGO Z DŁUGIM ELEMENTEM SPRĘŻYSTYM DLA PARAMETRÓW ROZŁOŻONYCH
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Naędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 66 Politechniki Wrocławskiej Nr 66 Studia i Materiały Nr 3 1 Andriy CZABAN*, Marek LIS** zasada Hamiltona, równanie Euler Lagrange a,
Bardziej szczegółowoMetody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne. 1. Badanie przelewu o ostrej krawędzi
Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne 1. adanie rzelewu o ostrej krawędzi Wrowadzenie Przelewem nazywana jest cześć rzegrody umiejscowionej w kanale, onad którą może nastąić rzeływ.
Bardziej szczegółowoBeStCAD - Moduł INŻYNIER 1
BeStCAD - Moduł INŻYNIER 1 Ścianki szczelne Oblicza ścianki szczelne Ikona: Polecenie: SCISZ Menu: BstInżynier Ścianki szczelne Polecenie służy do obliczania ścianek szczelnych. Wyniki obliczeń mogą być
Bardziej szczegółowoFUNKCJA KWADRATOWA. Poziom podstawowy
FUNKCJA KWADRATOWA Poziom podstawowy Zadanie ( pkt) Wykres funkji y = ax + bx+ przehodzi przez punkty: A = (, ), B= (, ), C = (,) a) Wyznaz współzynniki a, b, (6 pkt) b) Zapisz wzór funkji w postai kanoniznej
Bardziej szczegółowoAnaliza nośności pionowej pojedynczego pala
Poradnik Inżyniera Nr 13 Aktualizacja: 09/2016 Analiza nośności ionowej ojedynczego ala Program: Plik owiązany: Pal Demo_manual_13.gi Celem niniejszego rzewodnika jest rzedstawienie wykorzystania rogramu
Bardziej szczegółowoProjekt budowlano-wykonawczy budowy węzła cieplnego trzyfunkcyjnego we Wrocławiu, ul. Weigla 5III
7 OBLICZENIA DO DOBORU WĘZŁA CIEPLNEO TRZYFUNKCYJNEO.o. +.w.u. w układzie szeregowo-równoległym + wentylaja 1. DANE WYJŚCIOWE Oblizeniowe zaotrzebowanie ieła na otrzeby entralnego ogrzewania: Q CO 5,0
Bardziej szczegółowoĆwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika
Ćwiczenia do wykładu Fizyka tatystyczna i ermodynamika Prowadzący dr gata Fronczak Zestaw 5. ermodynamika rzejść fazowych: równanie lausiusa-laeyrona, własności gazu Van der Waalsa 3.1 Rozważ tyowy diagram
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 14 PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA
WYKŁAD 4 PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA. ADIABATA HUGONIOTA. S 0 normal shock wave S Gazodynamika doszcza istnienie silnych nieciągłości w rzeływach gaz. Najrostszym rzyadkiem
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKI ZŁOŻONYCH UKŁADÓW Z TURBINAMI GAZOWYMI
CHARAERYSYI ZŁOŻOYCH UŁADÓW Z URBIAMI AZOWYMI Autor: rzysztof Badyda ( Rynek Energii nr 6/200) Słowa kluczowe: wytwarzanie energii elektrycznej, turbina gazowa, gaz ziemny Streszczenie. W artykule rzedstawiono
Bardziej szczegółowoPodstawy Obliczeń Chemicznych
Podstawy Obliczeń Chemicznych Korekta i uzuełnienia z dnia 0.10.009 Autor rozdziału: Łukasz Ponikiewski Rozdział. Prawa Gazowe.1. Warunki normalne.1.1. Objętość molowa gazów rawo Avogadro.1.. Stała gazowa..
Bardziej szczegółowoSilniki tłokowe. Dr inż. Robert JAKUBOWSKI
Silniki tłokowe Dr inż. Robert JAKUBOWSKI Literatura rzedmiotu: Dzierżanowski P. i.in: Silniki Tłokowe z serii Naędy lotnicze, WKŁ. Warszawa 98 Borodzik F.: Budowa silnika z serii Aeroklub olski szkolenie
Bardziej szczegółowoGLOBALNE OBLICZANIE CAŁEK PO OBSZARZE W PURC DLA DWUWYMIAROWYCH ZAGADNIEŃ BRZEGOWYCH MODELOWANYCH RÓWNANIEM NAVIERA-LAMEGO I POISSONA
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 896-77X 33, s.8-86, Gliwice 007 GLOBALNE OBLICZANIE CAŁEK PO OBSZARZE W PURC DLA DWUWYMIAROWYCH ZAGADNIEŃ BRZEGOWYCH MODELOWANYCH RÓWNANIEM NAVIERA-LAMEGO I POISSONA EUGENIUSZ
Bardziej szczegółowoZapis pochodnej. Modelowanie dynamicznych systemów biocybernetycznych. Dotychczas rozważane były głownie modele biocybernetyczne typu statycznego.
owanie dynamicznych systemów biocybernetycznych Wykład nr 9 z kursu Biocybernetyki dla Inżynierii Biomedycznej rowadzonego rzez Prof. Ryszarda Tadeusiewicza Dotychczas rozważane były głownie modele biocybernetyczne
Bardziej szczegółowoJak osiągnąć 100% wydajności reakcji?
Jak osiągnąć 100% wydajnośi reakji? Stan równowagi ois termodynamizny G 0 A A G + RT ln(q)o B B C (a) (b) wówzas G - RT ln() stała równowagi a) G
Bardziej szczegółowoNAPIĘCIA I PRĄDY WAŁOWE W SILNIKACH INDUKCYJNYCH DUŻEJ MOCY
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Naędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 62 Politechniki Wrocławskiej Nr 62 Studia i Materiały Nr 2 2 Bronisław DRAK*, Piotr ZIENTEK*, Roman NIESTRÓJ*, Józef KWAK**, Jan LIPIŃSKI***
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE POŻARÓW. Ćwiczenia laboratoryjne. Ćwiczenie nr 1. Obliczenia analityczne parametrów pożaru
MODELOWANIE POŻARÓW Ćwiczenia laboratoryjne Ćwiczenie nr Obliczenia analityczne arametrów ożaru Oracowali: rof. nadzw. dr hab. Marek Konecki st. kt. dr inż. Norbert uśnio Warszawa Sis zadań Nr zadania
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE SYNCHRONIZACJI ODRYWANIA SIĘ PĘCHERZY GAZOWYCH Z DWÓCH SĄSIADUJĄCYCH CYLINDRYCZNYCH DYSZ
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 1896-771X 40, s. 179-186, Gliwice 2010 MODELOWANIE SYNCHRONIZACJI ODRYWANIA SIĘ PĘCHERZY GAZOWYCH Z DWÓCH SĄSIADUJĄCYCH CYLINDRYCZNYCH DYSZ ROMUALD MOSDORF, TOMASZ WYSZKOWSKI
Bardziej szczegółowoSilniki tłokowe. Dr inż. Robert JAKUBOWSKI
Silniki tłokowe Dr inż. Robert JAKUBOWSKI Literatura rzedmiotu: Dzierżanowski P. i.in: Silniki Tłokowe z serii Naędy lotnicze, WKŁ. Warszawa 98 Borodzik F.: Budowa silnika z serii Aeroklub olski szkolenie
Bardziej szczegółowoP O L I T E C H N I K A W A R S Z A W S K A
P O L I T E C H N I K A W A R S Z A W S K A WYDZIAŁ BUDOWNICTWA, MECHANIKI I PETROCHEMII INSTYTUT INŻYNIERII MECHANICZNEJ LABORATORIUM NAPĘDÓW I STEROWANIA HYDRAULICZNEGO I PNEUMATYCZNEGO Instrkcja do
Bardziej szczegółowoThis article is available in PDF-format, in coloured version, at: www.wydawnictwa.ipo.waw.pl/materialy-wysokoenergetyczne.html
Z. Surma, Z. Leciejewski, A. Dzik, M. Białek This article is available in PDF-format, in coloured version, at: www.wydawnictwa.io.waw.l/materialy-wysokoenergetyczne.html Materiały Wysokoenergetyczne /
Bardziej szczegółowoObliczanie charakterystyk geometrycznych przekrojów poprzecznych pręta
5 Oblizanie harakterystyk geometryznyh przekrojów poprzeznyh pręta Zadanie 5.. Wyznazyć główne entralne momenty bezwładnośi przekroju poprzeznego dwuteownika o wymiarah 9 6 m (rys. 5.. Rozpatrywany przekrój
Bardziej szczegółowoFUNCTIONAL MODEL OF INJECTOR OF MEDIUM-SPEED MARINE DIESELENGINE
Journal of KONES Powertrain and Transort, Vol.14, No. 3 27 FUNCTIONAL MODEL OF INJECTOR OF MEDIUM-SPEED MARINE DIESELENGINE Jan Monieta Maritime University Szczecin Institute of Marine Power Plant Oeration
Bardziej szczegółowoMetody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne. 1. Badanie przelewu o ostrej krawędzi
Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne 1. Badanie rzelewu o ostrej krawędzi Wrowadzenie Przelewem nazywana jest cześć rzegrody umiejscowionej w kanale, onad którą może nastąić rzeływ.
Bardziej szczegółowoPomiar wilgotności względnej powietrza
Katedra Silników Salinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Pomiar wilgotności względnej owietrza - 1 - Wstę teoretyczny Skład gazu wilgotnego. Gazem wilgotnym nazywamy mieszaninę gazów, z których
Bardziej szczegółowoTHE INFLUENCE OF LOAD PARAMETERS ON UNREPEATABILITY OF WORKING CYCLES AT LOW SI ENGINE SPEED
Journal of KONS Powertrain and Transort, Vol.14, No. 4 2007 TH INFLUNC OF LOD PRMTRS ON UNRPTILITY OF WORKING CYCLS T LOW SI NGIN SPD Grzegorz Przybya, Stefan Postrzednik Silesian University of Technology
Bardziej szczegółowoIDENTYFIKACJA PARAMETRÓW RÓWNANIA WYDATKU DLA JAZU WIDUCHOWA
ZBIGNIEW MROZIŃSKI 1 IDENTYFIKACJA PARAMETRÓW RÓWNANIA WYDATKU DLA JAZU WIDUCOWA 1. Wstę Dotychczasowe oracowania dotyczące racy jazu Widuchowa wykorzystują zależności teoretyczne i wsółczynniki literaturowe.
Bardziej szczegółowoPrzeanalizujmy układ termodynamiczny przedstawiony na rysunku 1. - początkowa, przejściowa i końcowa objętość kontrolnej ilości gazu w naczyniu.
M. Chorowski Podstawy Kriogeniki, wykład 5. 3. Metody zyskiwania niskih temperatr - iąg dalszy 3.3. Wypływ swobodny ze stałej objętośi Rozważmy adiabatyzną ekspansję gaz wypływająego z nazynia o stałej
Bardziej szczegółowoPŁYN Y RZECZYWISTE Przepływy rzeczywiste różnią się od przepływów idealnych obecnością tarcia (lepkości): przepływy laminarne/warstwowe - różnią się
PŁYNY RZECZYWISTE Płyny rzeczywiste Przeływ laminarny Prawo tarcia Newtona Przeływ turbulentny Oór dynamiczny Prawdoodobieństwo hydrodynamiczne Liczba Reynoldsa Politechnika Oolska Oole University of Technology
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTYTUT OBRABIAREK I TECHNOLOGII BUDOWY MASZYN. Ćwiczenie H-1 OKREŚLENIE CHARAKTERYSTYK DŁAWIKÓW HYDRAULICZNYCH
POLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTYTUT OBRABIAREK I TECHNOLOGII BUDOWY MASZYN Ćwiczenie H-1 Temat: OKREŚLENIE CHARAKTERYSTYK DŁAWIKÓW HYDRAULICZNYCH Konsutacja i oracowanie: dr ab. inż. Donat Lewandowski, rof. PŁ
Bardziej szczegółowo11. Termodynamika. Wybór i opracowanie zadań od 11.1 do Bogusław Kusz.
ermodynamia Wybór i oracowanie zadań od do 5 - Bogusław Kusz W zamniętej butelce o objętości 5cm znajduje się owietrze o temeraturze t 7 C i ciśnieniu hpa Po ewnym czasie słońce ogrzało butelę do temeratury
Bardziej szczegółowoZEROWA ZASADA TERMODYNAMIKI
ERMODYNAMIKA Zerowa zasada termodynamiki Pomiar temeratury i skale temeratur Równanie stanu gazu doskonałego Cieło i temeratura Pojemność cielna i cieło właściwe Cieło rzemiany Przemiany termodynamiczne
Bardziej szczegółowoI zasada termodynamiki
W3 30 Układ termodynamizny ównowaga termodynamizna Praa I zasada dla układu zamkniętego Entalia I zasada dla układu otwartego Cieło o właśiwew К Srawność jest zastosowaniem zasady zahowania energii do
Bardziej szczegółowoBADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH. W. Kollek 1 T. Mikulczyński 2 D.Nowak 3
VI KONFERENCJA ODLEWNICZA TECHNICAL 003 BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH W. Kollek 1 T. Mikulczyński
Bardziej szczegółowoJest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność pracy i ciepła. Rozważmy proces adiabatyczny sprężania gazu od V 1 do V 2 :
I zasada termodynamiki. Jest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność racy i cieła. ozważmy roces adiabatyczny srężania gazu od do : dw, ad - wykonanie racy owoduje rzyrost energii wewnętrznej
Bardziej szczegółowo2.5. Ciepło właściwe gazów doskonałych
Gazy dosonałe i ółdosonałe /3.. ieło właśiwe gazów dosonałyh Definija ieła właśiwego: es o ilość ieła orzebna do ogrzania jednosi asy subsanji o. W odniesieniu do g ieło właśiwe ilograowe; wyraża się w
Bardziej szczegółowoJak określić stopień wykorzystania mocy elektrowni wiatrowej?
Jak określić stoień wykorzystania mocy elektrowni wiatrowej? Autorzy: rof. dr hab. inŝ. Stanisław Gumuła, Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie, mgr Agnieszka Woźniak, Państwowa WyŜsza Szkoła Zawodowa
Bardziej szczegółowoPrzykładowe zadania z matematyki na poziomie podstawowym wraz z rozwiązaniami
8 Liczba 9 jest równa A. B. C. D. 9 5 C Przykładowe zadania z matematyki na oziomie odstawowym wraz z rozwiązaniami Zadanie. (0-) Liczba log jest równa A. log + log 0 B. log 6 + log C. log 6 log D. log
Bardziej szczegółowoINTERPOLACJA RZECZYWISTEGO WYKRESU INDYKATOROWEGO SILNIKA O ZAPŁONIE SAMOCZYNNYM ZA POMOCĄ FUNKCJI SKLEJANYCH
Andrzej AMBROZIK, Tomasz AMBROZIK, Dariusz KURCZYŃSKI, Piotr ŁAGOWSKI INTERPOLACJA RZECZYWISTEGO WYKRESU INDYKATOROWEGO SILNIKA O ZAPŁONIE SAMOCZYNNYM ZA POMOCĄ FUNKCJI SKLEJANYCH Streszczenie Celem artykułu
Bardziej szczegółowoStany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23
Stany materii Masa i rozmiary cząstek Masą atomową ierwiastka chemicznego nazywamy stosunek masy atomu tego ierwiastka do masy / atomu węgla C ( C - izoto węgla o liczbie masowej ). Masą cząsteczkową nazywamy
Bardziej szczegółowoPRACOWNIA SPECJALISTYCZNA WYZNACZANIE PARAMETRÓW GENERACJI I PROPAGACJI DŹWIĘKU. Piotr Kokowski Zakład Akustyki Środowiska Instytut Akustyki UAM
PRACOWNIA SPECJAISTYCZNA WYZNACZANIE PARAMETRÓW GENERACJI I PROPAGACJI DŹWIĘKU Piotr Kokowski Zakład Akustyki Środowiska Instytut Akustyki UAM Poznań, 00 I. PODSTAWY TEORETYCZNE 1. Poziom ciśnienia akustycznego
Bardziej szczegółowoKalorymetria paliw gazowych
Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn i Urządzeń Cielnych W9/K2 Miernictwo energetyczne laboratorium Kalorymetria aliw gazowych Instrukcja do ćwiczenia nr 7 Oracowała: dr inż. Elżbieta Wróblewska Wrocław,
Bardziej szczegółowo4. WYZNACZANIE PARAMETRÓW HYDRAULICZNYCH STUDNI
4. WYZNACZANIE PARAMETRÓW HYDRAULICZNYCH STUDNI Na wielkość depresji zwieriadła wody w pompowanej studni wpływ mają zjawiska hydraulizne wywołane przepływem laminarnym, występująym w ujętej warstwie wodonośnej
Bardziej szczegółowoDOBÓR MODELU NAPRĘŻENIA UPLASTYCZNIAJĄCEGO DO PROGRAMU STERUJĄCEGO WALCOWANIEM BLACH GRUBYCH W CZASIE RZECZYWISTYM
DOBÓR MODELU NAPRĘŻENIA UPLASTYCZNIAJĄCEGO DO PROGRAMU STERUJĄCEGO WALCOWANIEM BLACH GRUBYCH W CZASIE RZECZYWISTYM D. Svietlichnyj *, K. Dudek **, M. Pietrzyk ** * Metalurgiczna Akademia Nauk, Dnieroietrowsk,
Bardziej szczegółowo